JPH0227571B2 - Nenshojotaishindanhoho - Google Patents
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- JPH0227571B2 JPH0227571B2 JP25874484A JP25874484A JPH0227571B2 JP H0227571 B2 JPH0227571 B2 JP H0227571B2 JP 25874484 A JP25874484 A JP 25874484A JP 25874484 A JP25874484 A JP 25874484A JP H0227571 B2 JPH0227571 B2 JP H0227571B2
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Classifications
-
- F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
- F23—COMBUSTION APPARATUS; COMBUSTION PROCESSES
- F23N—REGULATING OR CONTROLLING COMBUSTION
- F23N5/00—Systems for controlling combustion
- F23N5/02—Systems for controlling combustion using devices responsive to thermal changes or to thermal expansion of a medium
- F23N5/08—Systems for controlling combustion using devices responsive to thermal changes or to thermal expansion of a medium using light-sensitive elements
- F23N5/082—Systems for controlling combustion using devices responsive to thermal changes or to thermal expansion of a medium using light-sensitive elements using electronic means
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- Investigating, Analyzing Materials By Fluorescence Or Luminescence (AREA)
- Regulation And Control Of Combustion (AREA)
- Control Of Combustion (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は特定物質の発光を利用したスペクトル
分析による燃焼状態診断方法に関するものであ
る。
分析による燃焼状態診断方法に関するものであ
る。
火炎等の燃焼状態を調べるために、従来から実
施されている火炎スペクトルの測定方法とその問
題点について述べる。
施されている火炎スペクトルの測定方法とその問
題点について述べる。
(イ) 原子吸光光度法
この方法は、火炎組成の吸光度を測定するた
めに基準光源からの光を直接測定したときの強
さと、火炎を介して測つたときの強さを比較す
るもので、基準の光源を使用する点に特徴を有
している。この方法によると火炎組成の定量的
測定ができる。しかし、ブンゼンバーナのよう
な小型実験装置においては基準光源の設置が可
能であるが、火炉のような大型火炎でしかも容
器内燃焼では実施できない問題を有する。
めに基準光源からの光を直接測定したときの強
さと、火炎を介して測つたときの強さを比較す
るもので、基準の光源を使用する点に特徴を有
している。この方法によると火炎組成の定量的
測定ができる。しかし、ブンゼンバーナのよう
な小型実験装置においては基準光源の設置が可
能であるが、火炉のような大型火炎でしかも容
器内燃焼では実施できない問題を有する。
(ロ) スペクトル輝度分布測定
各種燃料の発光の仕方を比較するために、火
炎を分光測定することが行われる。これによつ
て得られるデータは波長と、各波長別の輝度の
関係である。このデータは石炭、重油、ガス等
によつて夫々異なつた特徴を有しているので、
燃料の判別を行うことができる。しかし火炎温
度や燃料温度の定量をせずに輝度によつてデー
タを評価するために、識別能力が低く、燃焼状
態の識別や、同じ石炭でも炭種の比較等を行う
ことはできない。
炎を分光測定することが行われる。これによつ
て得られるデータは波長と、各波長別の輝度の
関係である。このデータは石炭、重油、ガス等
によつて夫々異なつた特徴を有しているので、
燃料の判別を行うことができる。しかし火炎温
度や燃料温度の定量をせずに輝度によつてデー
タを評価するために、識別能力が低く、燃焼状
態の識別や、同じ石炭でも炭種の比較等を行う
ことはできない。
(ハ) 特定波長のフリツカの測定（紫外フリツカ及
び赤外フリツカ） ガス燃料は紫外域でフリツカが強く、重油で
は紫外域、赤外域ともにフリツカすることが知
られている。このため、フイルタを用いてフリ
ツカしない波長の光をカツトして余計な光の信
号を除き、計測の信号対ノイズ比を向上させる
ようにしている。しかしフリツカの測定は輝度
変化の測定であるため、前記(ロ)と同様の問題を
有する。
び赤外フリツカ） ガス燃料は紫外域でフリツカが強く、重油で
は紫外域、赤外域ともにフリツカすることが知
られている。このため、フイルタを用いてフリ
ツカしない波長の光をカツトして余計な光の信
号を除き、計測の信号対ノイズ比を向上させる
ようにしている。しかしフリツカの測定は輝度
変化の測定であるため、前記(ロ)と同様の問題を
有する。
また、上記(ロ)及び(ハ)の測定では、前記(イ)におけ
る基準光源のような基準となるものがなく、同種
装置の経験値が基準となるもので、経験値との差
異によつて火炎を識別するものである。即ち、基
準値はオンラインデータであり、測定対象となり
得る火炎は、経験値から導き出された火炎に類似
のものに限定されてしまう問題がある。
る基準光源のような基準となるものがなく、同種
装置の経験値が基準となるもので、経験値との差
異によつて火炎を識別するものである。即ち、基
準値はオンラインデータであり、測定対象となり
得る火炎は、経験値から導き出された火炎に類似
のものに限定されてしまう問題がある。
本発明は、こうした点に鑑みてなしたもので、
火炎に含まれる燃焼生成物OH、C3、CH、
CH2O、CHO、C2、スート、H2O、CO2等の発光
するスペクトルを対象として、２種類以上の波長
に分けて分光測定し、少なくとも２つの波長にお
いて発光し、夫々の波長に対する吸収係数の関係
が判つている物質スート、H2O、CO2、C2を基準
物質としてそうちの１つの物質を２つの波長で測
定し、その物質の輝度を分析して火炎の温度とそ
の物質の発光率を求め、予め求めた燃焼状態を示
す指標との関係から火炎の燃焼状態を診断するよ
うにしたものであり、燃焼火炎から発生する
NOX、CO、煤塵の量を予測可能にすると共に、
バーナの異常についても検出を可能にすることを
目的とする。
火炎に含まれる燃焼生成物OH、C3、CH、
CH2O、CHO、C2、スート、H2O、CO2等の発光
するスペクトルを対象として、２種類以上の波長
に分けて分光測定し、少なくとも２つの波長にお
いて発光し、夫々の波長に対する吸収係数の関係
が判つている物質スート、H2O、CO2、C2を基準
物質としてそうちの１つの物質を２つの波長で測
定し、その物質の輝度を分析して火炎の温度とそ
の物質の発光率を求め、予め求めた燃焼状態を示
す指標との関係から火炎の燃焼状態を診断するよ
うにしたものであり、燃焼火炎から発生する
NOX、CO、煤塵の量を予測可能にすると共に、
バーナの異常についても検出を可能にすることを
目的とする。
以上本発明について詳細に説明する。
本発明は、火炎の発光が火炎温度と火炎組成に
因る現象としてとらえ、夫々を定量的に測定して
燃焼状態を診断するものであり、そのために、ま
ず火炎の基準パラメータとなるものを見つける必
要がある。
因る現象としてとらえ、夫々を定量的に測定して
燃焼状態を診断するものであり、そのために、ま
ず火炎の基準パラメータとなるものを見つける必
要がある。
本発明に用いる基準パラメータは、火炎内に生
成する物質の特性を利用し、しかも原子吸光光度
法のような基準光源を必要としないもので、燃焼
状態に依存しない特別の性質を基準値としてい
る。
成する物質の特性を利用し、しかも原子吸光光度
法のような基準光源を必要としないもので、燃焼
状態に依存しない特別の性質を基準値としてい
る。
火炎内に生成する物質の量や温度は、人為的に
特定の状態に制御することはできないし、又どの
ような状態になつているのかは測つてみないと判
らない。しかもその測定を熱電対のような手段に
よつて実施することは大型火炎にあつては不可能
である。生成物質の量や温度は、炎の大きさ、燃
料の種類、及びその他の燃焼条件等様々な要因で
変化する変量であり、基準パラメータにはなり得
ない。また、輻射率は温度と伝播エネルギとの関
係定数であり量に依存する。輻射率は全波長に亘
る放射率であり、どの波長でも一様に発光するも
の即ち黒体や灰色体にあつては温度に依存しない
が、ガスが発光する場合即ち近赤外域や中間赤外
域で強く発光する場合は温度によつても変化す
る。特定波長の放射率は輻射率のような温度依存
性はないが量に依存する。従つて、生成物質の中
から複数の物質を選び夫々の特性の相互関係によ
つて基準パラメータを導こうとしても燃焼状態に
よつて変動するガス組成の影響を受けて成功しな
い。
特定の状態に制御することはできないし、又どの
ような状態になつているのかは測つてみないと判
らない。しかもその測定を熱電対のような手段に
よつて実施することは大型火炎にあつては不可能
である。生成物質の量や温度は、炎の大きさ、燃
料の種類、及びその他の燃焼条件等様々な要因で
変化する変量であり、基準パラメータにはなり得
ない。また、輻射率は温度と伝播エネルギとの関
係定数であり量に依存する。輻射率は全波長に亘
る放射率であり、どの波長でも一様に発光するも
の即ち黒体や灰色体にあつては温度に依存しない
が、ガスが発光する場合即ち近赤外域や中間赤外
域で強く発光する場合は温度によつても変化す
る。特定波長の放射率は輻射率のような温度依存
性はないが量に依存する。従つて、生成物質の中
から複数の物質を選び夫々の特性の相互関係によ
つて基準パラメータを導こうとしても燃焼状態に
よつて変動するガス組成の影響を受けて成功しな
い。
上記したように、生成物質の量や温度、輻射
率、特定波長の放射率及び複数物質の相互関係
は、いずれも燃焼状態に依存するので、基準パラ
メータとはなり得ない。
率、特定波長の放射率及び複数物質の相互関係
は、いずれも燃焼状態に依存するので、基準パラ
メータとはなり得ない。
(A) 火炎の基準パラメータを与える物質の選定
まず、基準物質を選定するには、次の条件を
満す必要がある。
満す必要がある。
(a) どの火炎にも存在するものであること。
(b) できるだけ多くの波長で発光し、波長相互
間の強度比が得られること。
間の強度比が得られること。
(c) できるだけ強く発光し、検出し易いこと。
(d) 他の物質が妨害（ノイズとなること）しな
いこと。即ち基準物質の波長では他の物質は
透明であること。
いこと。即ち基準物質の波長では他の物質は
透明であること。
(e) 相対分光放射率の特性が判つており、あま
り複雑でないこと。
り複雑でないこと。
(f) 火炎構造の高温部での生成物であること。
上記において、単一物質の相対分光放射率
は、特定波長Ａの放射率に対する他の特定波長
Ｂの放射率の比で、物質の量子光学的特性で定
まり、温度の影響を殆んど受けない。分光の発
光するスペクトルの波長と夫々の波長の放射率
は、分光の振動運動と、回転運動の固有振動モ
ードで定まる。温度や圧力はこの固有振動モー
ドに僅かに影響しているが、相対分光放射率を
考える上では無視できる。
は、特定波長Ａの放射率に対する他の特定波長
Ｂの放射率の比で、物質の量子光学的特性で定
まり、温度の影響を殆んど受けない。分光の発
光するスペクトルの波長と夫々の波長の放射率
は、分光の振動運動と、回転運動の固有振動モ
ードで定まる。温度や圧力はこの固有振動モー
ドに僅かに影響しているが、相対分光放射率を
考える上では無視できる。
また、大型火炎の温度は2000〓近傍であり、
真空紫外近傍から15μｍ程度の波長域の光は測
定するに適当である。2000〓の黒体は1.5μｍ近
傍で放射エネルギがピークになる。火炎の場
合、緑色よりも短波長側はラジカルの発光であ
り、2.7μｍ及び4.3μｍ近くの強い発光はCO2の
発光である。H2Oは赤外域全体にあまり強く
ない発光をする。これらは輝炎、不輝炎に共通
する発光である。輝炎の場合、かなり大きな炭
素粒や灰分粒の発光がありこれらは全波長域で
発光する。
真空紫外近傍から15μｍ程度の波長域の光は測
定するに適当である。2000〓の黒体は1.5μｍ近
傍で放射エネルギがピークになる。火炎の場
合、緑色よりも短波長側はラジカルの発光であ
り、2.7μｍ及び4.3μｍ近くの強い発光はCO2の
発光である。H2Oは赤外域全体にあまり強く
ない発光をする。これらは輝炎、不輝炎に共通
する発光である。輝炎の場合、かなり大きな炭
素粒や灰分粒の発光がありこれらは全波長域で
発光する。
スートは輝炎にしか存在しないが、これらの
条件に最も適している。しかも石炭、重油、軽
油、ナフサ、ブタンガスといつた多くの燃料は
輝炎である。またLNGのような燃料は青色不
輝炎になるが、この場合にはC2（スートの１種
と見做す）が基準物質に適している。C2の
SWANシステム発光は、青緑色帯で多くの発
光スペクトルをもち、前記条件を満たしてい
る。不輝炎の青色発光は、CHを代表とするラ
ジカルの発光で多くの物質が狭い波長帯で重な
るように発光し、夫々の物質のスペクトルの確
かさが劣る。またH2Oは0.95μｍから10μｍにか
けて吸収があり、又CO2は2.7μｍ及び4.3μｍに
吸収があり、いずれもすべての火炎に存在し、
前記条件を満たすもので、基準物質に適してい
る。
条件に最も適している。しかも石炭、重油、軽
油、ナフサ、ブタンガスといつた多くの燃料は
輝炎である。またLNGのような燃料は青色不
輝炎になるが、この場合にはC2（スートの１種
と見做す）が基準物質に適している。C2の
SWANシステム発光は、青緑色帯で多くの発
光スペクトルをもち、前記条件を満たしてい
る。不輝炎の青色発光は、CHを代表とするラ
ジカルの発光で多くの物質が狭い波長帯で重な
るように発光し、夫々の物質のスペクトルの確
かさが劣る。またH2Oは0.95μｍから10μｍにか
けて吸収があり、又CO2は2.7μｍ及び4.3μｍに
吸収があり、いずれもすべての火炎に存在し、
前記条件を満たすもので、基準物質に適してい
る。
(B) 基準となるパラメータにより火炎代表温度を
定め、各組成の発光率を求める。
定め、各組成の発光率を求める。
C2を含め、確かな発光をするスートを基準
物質として火炎の代表温度を算出する。炉壁の
発光及び火炎の発光を処理してラジカルの夫々
の発光を算定する。夫々の発光率の比較によつ
て火炎代表を診断することができる。
物質として火炎の代表温度を算出する。炉壁の
発光及び火炎の発光を処理してラジカルの夫々
の発光を算定する。夫々の発光率の比較によつ
て火炎代表を診断することができる。
火炎には温度分布があり、放射率のような正
確な物理量を定量することはできない。ここで
言う発光率は放射率と温度分布の両方に依存す
る量であり、放射率は発光率の特殊な場合と見
做すことができる。即ち、均一な温度分布にお
ける発光率は放射率である。例えばCHO成分
のスペクトルの輝度は著しく低いが、CHOが
少なくて低いのではなく温度が低くて背景から
くる光を吸収するためである。火炎成分は均一
ではなく、場所によつて組成も温度も異なる。
そして大凡その構造は解明されている。燃焼診
断に必要なデータは火炎構造であるが、実用技
術をベースに考えた場合、上述の発光率という
漠然としたパラメータが火炎構造を言い表わす
のに最も近いパラメータと考えられる。
確な物理量を定量することはできない。ここで
言う発光率は放射率と温度分布の両方に依存す
る量であり、放射率は発光率の特殊な場合と見
做すことができる。即ち、均一な温度分布にお
ける発光率は放射率である。例えばCHO成分
のスペクトルの輝度は著しく低いが、CHOが
少なくて低いのではなく温度が低くて背景から
くる光を吸収するためである。火炎成分は均一
ではなく、場所によつて組成も温度も異なる。
そして大凡その構造は解明されている。燃焼診
断に必要なデータは火炎構造であるが、実用技
術をベースに考えた場合、上述の発光率という
漠然としたパラメータが火炎構造を言い表わす
のに最も近いパラメータと考えられる。
異なる火炎のスペクトルを比較するとき、従
来のスペクトル輝度よりも発光率を比較する方
が火炎構造比較に適しているのは次のことから
容易に分る。
来のスペクトル輝度よりも発光率を比較する方
が火炎構造比較に適しているのは次のことから
容易に分る。
輝度は温度と放射率で決める。波長λに対す
る輝度Ｌ、温度Ｔ、温度Ｔの黒体の輝度Ｍ、放
射率εの間の関係はWienの式で近似すると下
記式（）となる。
る輝度Ｌ、温度Ｔ、温度Ｔの黒体の輝度Ｍ、放
射率εの間の関係はWienの式で近似すると下
記式（）となる。
Ｌ＝εM＝εC1λ-5e-C 2 /〓T ………（）
但しC1＝6.741832×10-16［Ｗ・m2］
C2＝0.0143876［ｍ・Ｋ］
上記式（）から温度Ｔが僅かに変化しても
輝度Ｌが著しく変化することは、微係数を比較
することで分る。例えば2000［Ｋ］の火炎で温
度が20［Ｋ］上昇するとき、輝度Ｌは波長1.45
［μｍ］で５［％］、0.3［μｍ］で24［％］増加す
る。僅かな温度変化で輝度分布が大きく変化す
るだけでなく、短波長側の変化が著しいために
形状が歪んでくる。火炎温度は燃焼条件によつ
て±200［Ｋ］は変化し、温度による輝度の変化
は著しい。従つて輝度の比較だけで放射率を論
ずることはできない。
輝度Ｌが著しく変化することは、微係数を比較
することで分る。例えば2000［Ｋ］の火炎で温
度が20［Ｋ］上昇するとき、輝度Ｌは波長1.45
［μｍ］で５［％］、0.3［μｍ］で24［％］増加す
る。僅かな温度変化で輝度分布が大きく変化す
るだけでなく、短波長側の変化が著しいために
形状が歪んでくる。火炎温度は燃焼条件によつ
て±200［Ｋ］は変化し、温度による輝度の変化
は著しい。従つて輝度の比較だけで放射率を論
ずることはできない。
(C) 基準物質の波長選定
基準物質の波長を測定する場合、基準物質が
発光している波長のうち他の物質が妨害しない
波長を選定する。例えば0.47μｍ以下の波長域
はラジカルの妨害がある。又、スートを測ると
きにはH2OやCO2の発光スペクトルを避けねば
ならない。
発光している波長のうち他の物質が妨害しない
波長を選定する。例えば0.47μｍ以下の波長域
はラジカルの妨害がある。又、スートを測ると
きにはH2OやCO2の発光スペクトルを避けねば
ならない。
(D) 炉壁光の重量とその処理
高温になつた炉壁の発光が火炎の発光と重畳
して計測される。炉壁の輝度をLW、火炎の発
光率をεR、火炎と同じ温度の黒体の輝度をMR、
測定される輝度をXRとすると、キルヒホフの
法測から XR＝LW＋εR（MR−LW） ………（） ＜∵XR＝LW（１−εR）＋εR・MR（参考）＞ となる。
して計測される。炉壁の輝度をLW、火炎の発
光率をεR、火炎と同じ温度の黒体の輝度をMR、
測定される輝度をXRとすると、キルヒホフの
法測から XR＝LW＋εR（MR−LW） ………（） ＜∵XR＝LW（１−εR）＋εR・MR（参考）＞ となる。
炉壁の温度は火炎の高温部に比べて少なくと
も500〓程度は低い。又放射率は１よりも小さ
い。このため基準物質の発光する波長では MR≫LW ………（） となる。炉壁の輝度を測定するには、火炎組成
の発光するスペクトル以外の波長、即ち火炎が
透明な波長で測定する。波長0.570〜1.8［μｍ］
の範囲ではH2Oの妨害波長がところどころに
あるのみで一般に大気の窓と称されるように、
吸収する物質のない波長域であり、炉壁測定に
適している。炉壁は灰が固体又は半溶融状態で
付着しており、このような波長域の放射率は定
数であり、いわゆる灰色を呈している。従つ
て、特定の波長で測定された炉壁の輝度XWか
ら総ての波長について炉壁の輝度LWが式（）
より推定できる。
も500〓程度は低い。又放射率は１よりも小さ
い。このため基準物質の発光する波長では MR≫LW ………（） となる。炉壁の輝度を測定するには、火炎組成
の発光するスペクトル以外の波長、即ち火炎が
透明な波長で測定する。波長0.570〜1.8［μｍ］
の範囲ではH2Oの妨害波長がところどころに
あるのみで一般に大気の窓と称されるように、
吸収する物質のない波長域であり、炉壁測定に
適している。炉壁は灰が固体又は半溶融状態で
付着しており、このような波長域の放射率は定
数であり、いわゆる灰色を呈している。従つ
て、特定の波長で測定された炉壁の輝度XWか
ら総ての波長について炉壁の輝度LWが式（）
より推定できる。
基準物質の波長で測定された輝度XR、その
波長での炉壁の輝度LWから式（）を用いて
火炎の輝度εR・MRの値LRが求まる〔火炎の輝
度LR（＝εR・MR）〕。基準物質の温度をTRとす
るとLR、TR、εRの間には前記式（）と同様
の関係が成立する。
波長での炉壁の輝度LWから式（）を用いて
火炎の輝度εR・MRの値LRが求まる〔火炎の輝
度LR（＝εR・MR）〕。基準物質の温度をTRとす
るとLR、TR、εRの間には前記式（）と同様
の関係が成立する。
(E) 基準物質の温度と量の算出
基準物質の発光率εRは基準物質の量QRと量
子光学的に定まる物質固有の吸収係数βRから定
まり εR＝１−e-〓RQR ………（） の関係で示される。吸収係数βRが波長に依存し
ない物質、即ち灰色体にあつては、εRどの波長
も同じ値である。βRが波長によつて異なる場合
は、基準物質の量QRの変化に対する発光率εR
の増減の仕方は波長によつて異なる。
子光学的に定まる物質固有の吸収係数βRから定
まり εR＝１−e-〓RQR ………（） の関係で示される。吸収係数βRが波長に依存し
ない物質、即ち灰色体にあつては、εRどの波長
も同じ値である。βRが波長によつて異なる場合
は、基準物質の量QRの変化に対する発光率εR
の増減の仕方は波長によつて異なる。
２つの波長λ1、λ2の測定により温度を測る方
法か既に２色パイロメータとして知られている
が、これは灰色体の測定にしか適用できない測
定器である。公知の２色のパイロメータどの波
長でも放射率εが同じであるので、式（）の
関係から容易に放射率εを消去した下記式
（）が導ける。２つの波長を識別する添字1、2
を用いると式（）から L1／L2＝ε1M1／ε2M2＝M1／M2＝λ1 -5e-C 2 /〓1 T／λ2 -
5e-C 2 /〓2 T………（） となる。２つの波長の輝度L1、L2が定まると、
温度Ｔが算出できる。
法か既に２色パイロメータとして知られている
が、これは灰色体の測定にしか適用できない測
定器である。公知の２色のパイロメータどの波
長でも放射率εが同じであるので、式（）の
関係から容易に放射率εを消去した下記式
（）が導ける。２つの波長を識別する添字1、2
を用いると式（）から L1／L2＝ε1M1／ε2M2＝M1／M2＝λ1 -5e-C 2 /〓1 T／λ2 -
5e-C 2 /〓2 T………（） となる。２つの波長の輝度L1、L2が定まると、
温度Ｔが算出できる。
火炎の測定にあつても、スートの如き炭素や
フライアツシユの浮遊粒子を基準物質とする場
合は式（）の方法で温度が求まる。しかし
CO2、H2O、C2を基準物質とする場合式（）
で述べた如く、波長によつて放射率が異なり、
又基準物質の量によつてその異なり方が変るの
で、式（）のような単純な計算では温度は求
まらず、以下に示す式（）により求める。２
つの波長λ1、λ2について式（）を式（）に
代入し、温度TRと基準物質の量QRに対する２
元連立方程式として量QRを消去する。２つの
波長λ1、λ2の各々についての輝度LR1、LR2が測
定によつて定まると、温度TRだけを未知数と
する方程式（）が得られる。
フライアツシユの浮遊粒子を基準物質とする場
合は式（）の方法で温度が求まる。しかし
CO2、H2O、C2を基準物質とする場合式（）
で述べた如く、波長によつて放射率が異なり、
又基準物質の量によつてその異なり方が変るの
で、式（）のような単純な計算では温度は求
まらず、以下に示す式（）により求める。２
つの波長λ1、λ2について式（）を式（）に
代入し、温度TRと基準物質の量QRに対する２
元連立方程式として量QRを消去する。２つの
波長λ1、λ2の各々についての輝度LR1、LR2が測
定によつて定まると、温度TRだけを未知数と
する方程式（）が得られる。
lo（１−LR1／MR1）／lo（１−LR2／MR2）＝βR1／
βR2………（） （参考）（）式の導出 LR1＝εR1・MR1 ＝（１−e-〓R1
βR2………（） （参考）（）式の導出 LR1＝εR1・MR1 ＝（１−e-〓R1
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 火炎に含まれる燃焼生成物OH、C3、CH、
CH2O、CHO、C2、スート、H2O、CO2等の発光
するスペクトルを対象として、２種類以上の波長
に分けて分光測光し、少なくとも２つの波長にお
いて発光し、夫々の波長に対する吸収係数の関係
が判つている物質スート、H2O、CO2、C2を基準
物質として選んで該基準物質のうちのいずれか１
つの物質Ａを２つの波長で測定し、上記基準物質
Ａの輝度を分析して火炎の温度と基準物質Ａの発
光率を求め、予め求めた燃焼状態を示す指標との
関係式を用いて火炎の燃焼状態を診断することを
特徴とする燃焼状態診断方法。 ２ 基準物質Ａ以外の基準物質Ｂの測定を行つて
輝度を求め、基準物質Ａで求めた火炎の温度を用
いて基準物質Ｂの発光率を求め、予め求めた燃焼
状態を示す指標との関係式を用いて火炎の燃焼状
態を診断する特許請求の範囲第１項記載の燃焼状
態診断方法。 ３ 基準物質の輝度の変動を測定し、予め求めた
燃焼状態を示す指標との関係式を用いて火炎の燃
焼状態を診断する特許請求の範囲第１項又は第２
項に記載の燃焼状態診断方法。 ４ 火炎の複数部位において測定する特許請求の
範囲第１項、第２項又は第３項に記載の燃焼状態
診断方法。 ５ 複数の火炎があるとき、夫々の火炎について
測定して火炎の状態を個別に診断する特許請求の
範囲第１項、第２項、第３項又は第４項に記載の
燃焼状態診断方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP25874484A JPH0227571B2 (ja) | 1984-12-06 | 1984-12-06 | Nenshojotaishindanhoho |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP25874484A JPH0227571B2 (ja) | 1984-12-06 | 1984-12-06 | Nenshojotaishindanhoho |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61138022A JPS61138022A (ja) | 1986-06-25 |
| JPH0227571B2 true JPH0227571B2 (ja) | 1990-06-18 |
Family
ID=17324477
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP25874484A Expired - Lifetime JPH0227571B2 (ja) | 1984-12-06 | 1984-12-06 | Nenshojotaishindanhoho |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0227571B2 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016180343A (ja) * | 2015-03-24 | 2016-10-13 | 本田技研工業株式会社 | 内燃機関燃焼状態判定方法および内燃機関燃焼状態判定装置 |
| WO2021085716A1 (ko) * | 2019-10-28 | 2021-05-06 | 서울대학교산학협력단 | 화염 자발광 분광 기반의 연소 상태 진단 장치 및 방법 |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH02254220A (ja) * | 1989-03-28 | 1990-10-15 | Ishikawajima Harima Heavy Ind Co Ltd | バーナの燃焼制御方法 |
| DE19841877A1 (de) * | 1998-09-11 | 2000-04-20 | Siemens Ag | Verfahren und Vorrichtung zur Ermittlung der Rußbeladung eines Verbrennungsraums |
| GB2344883B (en) * | 1998-12-16 | 2003-10-29 | Graviner Ltd Kidde | Flame monitoring methods and apparatus |
| WO2024095514A1 (ja) * | 2022-10-31 | 2024-05-10 | 株式会社島津製作所 | フレーム式原子吸光光度計 |
-
1984
- 1984-12-06 JP JP25874484A patent/JPH0227571B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016180343A (ja) * | 2015-03-24 | 2016-10-13 | 本田技研工業株式会社 | 内燃機関燃焼状態判定方法および内燃機関燃焼状態判定装置 |
| WO2021085716A1 (ko) * | 2019-10-28 | 2021-05-06 | 서울대학교산학협력단 | 화염 자발광 분광 기반의 연소 상태 진단 장치 및 방법 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS61138022A (ja) | 1986-06-25 |
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|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |