JPH0141937B2 - - Google Patents
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- JPH0141937B2 JPH0141937B2 JP58212189A JP21218983A JPH0141937B2 JP H0141937 B2 JPH0141937 B2 JP H0141937B2 JP 58212189 A JP58212189 A JP 58212189A JP 21218983 A JP21218983 A JP 21218983A JP H0141937 B2 JPH0141937 B2 JP H0141937B2
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- Japan
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- pulse
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- pulses
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- 230000005415 magnetization Effects 0.000 claims description 17
- 238000005481 NMR spectroscopy Methods 0.000 claims description 12
- 238000000691 measurement method Methods 0.000 claims description 9
- 238000000034 method Methods 0.000 description 5
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 3
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 description 2
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 2
- 238000000655 nuclear magnetic resonance spectrum Methods 0.000 description 2
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 1
- 238000001514 detection method Methods 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
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- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 1
- 230000003068 static effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
-
- G—PHYSICS
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- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
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- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4838—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective suppression or saturation of MR signals
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Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核磁気共鳴測定方法に関し、特に、
試料の深さ方向の共鳴信号を選択的に測定するこ
とができる核磁気共鳴測定方法に関する。
試料の深さ方向の共鳴信号を選択的に測定するこ
とができる核磁気共鳴測定方法に関する。
通常、核磁気共鳴信号を観測する場合、試料に
所定の位相の均一なパルス幅のRFパルスを一定
の時間間隔で繰返し照射し、該各パルスの照射後
に得られるFID信号を積算し、該積算した信号を
フーリエ変換するようにしている。ところで、試
料表面にサーフエイスコイルを配置し、該コイル
に90゜パルスを供給すると、該コイルに接近した
部分の被測定核の磁化ベクトルは、90゜傾くもの
の、該コイルから離れるに従つて、RF磁界強度
が減少するため、換言すれば、サーフエイスコイ
ルから発生するRF磁場はコイルから離れるに従
つて強度が変化する勾配RF磁場であるため、被
測定核の磁化ベクトルは充分に所望角度傾けられ
ず、必然的にコイルから離れた部分の信号強度
は、小さくなる。そのため、コイルから離れた点
を観測する場合には、予め、90゜パルスのパルス
幅を大きくし、該点における被測定核の磁化ベク
トルが90゜傾くようにして、観測を行うようにし
ている。しかしながら、この方法では、コイル近
傍の試料部分からも大きな信号が得られるため、
該注目点の選択的な観測は、不可能となる。
所定の位相の均一なパルス幅のRFパルスを一定
の時間間隔で繰返し照射し、該各パルスの照射後
に得られるFID信号を積算し、該積算した信号を
フーリエ変換するようにしている。ところで、試
料表面にサーフエイスコイルを配置し、該コイル
に90゜パルスを供給すると、該コイルに接近した
部分の被測定核の磁化ベクトルは、90゜傾くもの
の、該コイルから離れるに従つて、RF磁界強度
が減少するため、換言すれば、サーフエイスコイ
ルから発生するRF磁場はコイルから離れるに従
つて強度が変化する勾配RF磁場であるため、被
測定核の磁化ベクトルは充分に所望角度傾けられ
ず、必然的にコイルから離れた部分の信号強度
は、小さくなる。そのため、コイルから離れた点
を観測する場合には、予め、90゜パルスのパルス
幅を大きくし、該点における被測定核の磁化ベク
トルが90゜傾くようにして、観測を行うようにし
ている。しかしながら、この方法では、コイル近
傍の試料部分からも大きな信号が得られるため、
該注目点の選択的な観測は、不可能となる。
本発明は、上述した点に鑑みてなされたもの
で、試料の深さ方向の共鳴信号を選択的に観測す
ることができる核磁気共鳴測定方法を提供するこ
とを目的とするものである。
で、試料の深さ方向の共鳴信号を選択的に観測す
ることができる核磁気共鳴測定方法を提供するこ
とを目的とするものである。
本発明に基づく核磁気共鳴測定方法は、磁場の
中に配置された被測定試料の近傍に配置され該被
測定試料に場所的に強度の変化する勾配RF磁場
を印加しうる照射コイルへ、パワーが異なる複数
種類のRFパルスであつて、該RFパルスのいずれ
によつても試料中の目的とする特定部分の核磁化
が180゜を超えて倒されず且つ該RFパルスのパワ
ーの大きなものによつて前記特定部分よりも強い
RF磁場が印加される不所望部分の核磁化が180゜
を超えて倒されると共に該RFパルスのパワーの
小さなものによつて該不所望部分の核磁化が180゜
を超えて倒されないように各RFパルスのパワー
が設定されたRFパルスを間隔をおいて供給して
被測定試料に照射し、各RFパルス照射後生じた
各FID信号を検出し積算した後フーリエ変換する
ことにより被測定試料の特定部分の共鳴信号を測
定するようにしたことを特徴としている。
中に配置された被測定試料の近傍に配置され該被
測定試料に場所的に強度の変化する勾配RF磁場
を印加しうる照射コイルへ、パワーが異なる複数
種類のRFパルスであつて、該RFパルスのいずれ
によつても試料中の目的とする特定部分の核磁化
が180゜を超えて倒されず且つ該RFパルスのパワ
ーの大きなものによつて前記特定部分よりも強い
RF磁場が印加される不所望部分の核磁化が180゜
を超えて倒されると共に該RFパルスのパワーの
小さなものによつて該不所望部分の核磁化が180゜
を超えて倒されないように各RFパルスのパワー
が設定されたRFパルスを間隔をおいて供給して
被測定試料に照射し、各RFパルス照射後生じた
各FID信号を検出し積算した後フーリエ変換する
ことにより被測定試料の特定部分の共鳴信号を測
定するようにしたことを特徴としている。
以下、本発明の実施例を添附図面に基づいて詳
述する。
述する。
第１図は、本発明に基づく測定方法を実施する
核磁気共鳴装置の一例を示しており、１は磁石２
による静磁場中に配置された被測定試料である。
該試料１の側面には、サーフエイスコイル３が設
けられており、該サーフエイスコイル３には、
RF発振器４からゲート回路５を介してRFパルス
が供給される。該試料１へのRFパルスの照射に
基づいて得られたFID信号は、増幅器６によつて
増幅され、該発振器４からの参照信号が供給され
ている位相検波器によつて位相検波された後、Ａ
−Ｄ変換器８によつてデイジタル信号に変換さ
れ、コンピユータ９に供給される。該コンピユー
タ９は、該ゲート回路５からサーフエイスコイル
３に繰返し供給されるRFパルスのパルス幅を制
御すると共に、該試料へのRFパルスの照射によ
つて得られた複数のFID信号の積算を行い、更
に、積算された信号をフーリエ変換して、核磁気
共鳴スペクトルを得るようにしている。該コンピ
ユータ９によつて得られたスペクトルは、記録計
１０に記録される。
核磁気共鳴装置の一例を示しており、１は磁石２
による静磁場中に配置された被測定試料である。
該試料１の側面には、サーフエイスコイル３が設
けられており、該サーフエイスコイル３には、
RF発振器４からゲート回路５を介してRFパルス
が供給される。該試料１へのRFパルスの照射に
基づいて得られたFID信号は、増幅器６によつて
増幅され、該発振器４からの参照信号が供給され
ている位相検波器によつて位相検波された後、Ａ
−Ｄ変換器８によつてデイジタル信号に変換さ
れ、コンピユータ９に供給される。該コンピユー
タ９は、該ゲート回路５からサーフエイスコイル
３に繰返し供給されるRFパルスのパルス幅を制
御すると共に、該試料へのRFパルスの照射によ
つて得られた複数のFID信号の積算を行い、更
に、積算された信号をフーリエ変換して、核磁気
共鳴スペクトルを得るようにしている。該コンピ
ユータ９によつて得られたスペクトルは、記録計
１０に記録される。
上述した構成において、コンピユータ９は、試
料１に、第２図に示す如きパルス列が照射される
ようにゲート回路５を制御する。第２図におい
て、最初のパルスP1は、パルス幅がτであり、
２番目、３番目、４番目、５番目のパルスP2，
P3，P4，P5のパルス幅は夫々、2τ、3τ、4τ、5τ
となつている。ここで、サーフエイスコイル３か
らの距離が互いに異なつた２つの点Ａ，Ｂに注目
する。該点Ａは、パルス幅3τのパルスに対して被
測定核の磁化ベクトルが90゜傾く点であり、点Ｂ
は、パルス幅3τ／２のパルスに対して被測定核の
磁化ベクトルが90゜傾く点である。この結果、点
Ａにおいては、各パルスP1〜P5に対応して、実
質的に、30゜、60゜、90゜、120゜、150゜パルスが照射
されることになり、一方、点Ｂにおいては、各パ
ルスP1〜P5に対応して、実質的に、60゜、120゜、
180゜、240゜、300゜パルスが照射されることになる。
点Ａでは、被測定核の磁化ベクトルが180゜以上倒
されないので、上述したパルス列の照射に基づい
て、第３図ａに示す如く、いずれもが正の信号が
発生する。このような点Ａからの信号に対して、
点Ｂにおいては、180゜パルスのP3ではゼロ、180゜
パルス以下のP1，P2では正の信号、180゜パルス以
上のP4，P5では負の信号が、それぞれ第３図ｂ
に示す如く得られる。すなわち、60゜パルスと
240゜パルス、120゜パルスと300゜パルスでは、得ら
れる信号強度は等しいものの、夫々の符号は逆と
なる。従つて、このようなパルス列の試料への照
射に基づいて得られたFID信号F1〜F5を、コンピ
ユータ９に送つて積算すれば、点Ａからの信号は
全てが正であるために、信号強度が増加し、点Ｂ
からの信号は、キヤンセルされることになる。こ
の結果、積算された信号に基づいて、フーリエ変
換等の信号処理を施して得られたNMRスペクト
ルは、点Ａからの情報を最も多く含んだものとな
る。
料１に、第２図に示す如きパルス列が照射される
ようにゲート回路５を制御する。第２図におい
て、最初のパルスP1は、パルス幅がτであり、
２番目、３番目、４番目、５番目のパルスP2，
P3，P4，P5のパルス幅は夫々、2τ、3τ、4τ、5τ
となつている。ここで、サーフエイスコイル３か
らの距離が互いに異なつた２つの点Ａ，Ｂに注目
する。該点Ａは、パルス幅3τのパルスに対して被
測定核の磁化ベクトルが90゜傾く点であり、点Ｂ
は、パルス幅3τ／２のパルスに対して被測定核の
磁化ベクトルが90゜傾く点である。この結果、点
Ａにおいては、各パルスP1〜P5に対応して、実
質的に、30゜、60゜、90゜、120゜、150゜パルスが照射
されることになり、一方、点Ｂにおいては、各パ
ルスP1〜P5に対応して、実質的に、60゜、120゜、
180゜、240゜、300゜パルスが照射されることになる。
点Ａでは、被測定核の磁化ベクトルが180゜以上倒
されないので、上述したパルス列の照射に基づい
て、第３図ａに示す如く、いずれもが正の信号が
発生する。このような点Ａからの信号に対して、
点Ｂにおいては、180゜パルスのP3ではゼロ、180゜
パルス以下のP1，P2では正の信号、180゜パルス以
上のP4，P5では負の信号が、それぞれ第３図ｂ
に示す如く得られる。すなわち、60゜パルスと
240゜パルス、120゜パルスと300゜パルスでは、得ら
れる信号強度は等しいものの、夫々の符号は逆と
なる。従つて、このようなパルス列の試料への照
射に基づいて得られたFID信号F1〜F5を、コンピ
ユータ９に送つて積算すれば、点Ａからの信号は
全てが正であるために、信号強度が増加し、点Ｂ
からの信号は、キヤンセルされることになる。こ
の結果、積算された信号に基づいて、フーリエ変
換等の信号処理を施して得られたNMRスペクト
ルは、点Ａからの情報を最も多く含んだものとな
る。
尚、厳密に言えば、点Ａよりもサーフエスコイ
ルから遠くRF磁場が弱い点Ｃの核磁化に関して
も一連のパルスは180゜パルス以下になるため、正
の信号が得られ、この点Ｃからの信号はキヤンセ
ルできない。しかしながら、コイルから遠いため
点Ｃからの信号の強度は小さく、従つて無視して
も問題はない。
ルから遠くRF磁場が弱い点Ｃの核磁化に関して
も一連のパルスは180゜パルス以下になるため、正
の信号が得られ、この点Ｃからの信号はキヤンセ
ルできない。しかしながら、コイルから遠いため
点Ｃからの信号の強度は小さく、従つて無視して
も問題はない。
このように、試料に照射するRFパルスのパル
ス幅を異ならせることによつて、試料の所定深さ
からの信号の強度を選択的に増加させ、それ以外
の部分からの信号の強度を小さくすることがで
き、従つて、各パルスの幅を適宜選択することに
よつて、任意の深さからの信号のみを選択的に得
ることができる。第４図は第２図のパルス列を用
いた実験結果及び計算値を示すグラフであり、横
軸はサーフエイスコイルからの距離、縦軸は信号
強度である。曲線Ａ，Ｂ，Ｃは夫々計算で求めた
信号強度を示しており、曲線Ａは、τ＝2μsecに
設定したパルス列に基づくもので、Ｘ印は実験で
得られた値である。又、曲線Ｂは、τ＝3μsecに
設定したパルス列に基づくもので、△印は実験で
得られた値、更に、曲線Ｃは、τ＝4μsecに設定
したパルス列に基づくもので、□印は実験で得ら
れた値である。
ス幅を異ならせることによつて、試料の所定深さ
からの信号の強度を選択的に増加させ、それ以外
の部分からの信号の強度を小さくすることがで
き、従つて、各パルスの幅を適宜選択することに
よつて、任意の深さからの信号のみを選択的に得
ることができる。第４図は第２図のパルス列を用
いた実験結果及び計算値を示すグラフであり、横
軸はサーフエイスコイルからの距離、縦軸は信号
強度である。曲線Ａ，Ｂ，Ｃは夫々計算で求めた
信号強度を示しており、曲線Ａは、τ＝2μsecに
設定したパルス列に基づくもので、Ｘ印は実験で
得られた値である。又、曲線Ｂは、τ＝3μsecに
設定したパルス列に基づくもので、△印は実験で
得られた値、更に、曲線Ｃは、τ＝4μsecに設定
したパルス列に基づくもので、□印は実験で得ら
れた値である。
第４図から分かるように、τ＝4μsecの例では、
信号強度はコイルから４mm離れたところで最大に
なり、２mmより近いところでは零となり、コイル
の近くからの信号を除くことができる。τ＝
3μsecの測定でも、信号強度はコイルから３mm離
れたところで最大になり、それよりも近いところ
の信号を除くことができる。τ＝2μsecの測定で
は、コイルの近くの部分の磁化が十分に180゜を超
えて倒れていないため消去できず、大きな値で残
つている。
信号強度はコイルから４mm離れたところで最大に
なり、２mmより近いところでは零となり、コイル
の近くからの信号を除くことができる。τ＝
3μsecの測定でも、信号強度はコイルから３mm離
れたところで最大になり、それよりも近いところ
の信号を除くことができる。τ＝2μsecの測定で
は、コイルの近くの部分の磁化が十分に180゜を超
えて倒れていないため消去できず、大きな値で残
つている。
このように、本発明では、RFパルス列中の各
パルスのパワーの設定が非常に大切で、要する
に、RFパルスのいずれによつても試料中の目的
とする特定部分の核磁化が180゜を超えて倒されず
且つ該RFパルスのパワーの大きなものによつて
前記特定部分よりも強いRF磁場が印加される不
所望部分の核磁化が180゜を超えて倒されると共に
該RFパルスのパワーの小さなものによつて該不
所望部分の核磁化が180゜を超えて倒されないよう
に各RFパルスのパワーを設定することが必要で
ある。
パルスのパワーの設定が非常に大切で、要する
に、RFパルスのいずれによつても試料中の目的
とする特定部分の核磁化が180゜を超えて倒されず
且つ該RFパルスのパワーの大きなものによつて
前記特定部分よりも強いRF磁場が印加される不
所望部分の核磁化が180゜を超えて倒されると共に
該RFパルスのパワーの小さなものによつて該不
所望部分の核磁化が180゜を超えて倒されないよう
に各RFパルスのパワーを設定することが必要で
ある。
以上詳述した如く、本発明に基づく方法は、試
料の所望深さのNMR信号を、他の深さからの信
号の影響を著しく減少させて、選択的に観測する
ことができるものである。尚、本発明は、上述し
た実施例に限定されず、幾多の変形が可能であ
る。例えば、上述した実施例では、試料に照射す
るRFパルスのパルス幅を変化させ、夫々のパル
スに基づくFID信号を積算するようにしたが、被
測定核の磁化ベクトルの傾斜は、照射するRFパ
ルスのパワーによるものであるために、パルス幅
を一定とし、その代りにRFパルスの強度を変化
させるようにしても同様な効果を得ることができ
る。又、照射するパルスの種類は、例示した５つ
に限定されない。このパルスの種類を多くするこ
とによつて、所望深さ以外の部分からの影響をよ
り減少させることができる。更に、RFパルスの
パワーを非線形的に変化させれば、ある特定の深
さ部分からの信号を選択的に減少乃至は除外して
共鳴信号を観測することが可能となる。更に又、
本発明は、上述した試料表面にサーフエイスコイ
ルを設ける方式に限定されず、例えば、一対の鞍
形コイルによつてRF勾配磁場を形成する等、RF
勾配磁場を形成し得る核磁気共鳴測定方式にも適
用し得るものである。尚、本発明に基づく方法を
実施するに当つては、予め、コイルからの各距離
に応じて最適な90゜パルスの幅を実験によつて求
め、その結果をコンピユータに記憶させておき、
コンピユータに観測しようとする深さの情報を入
力することによつて、直ちに所望パルス列が得ら
れるように構成することは有効である。
料の所望深さのNMR信号を、他の深さからの信
号の影響を著しく減少させて、選択的に観測する
ことができるものである。尚、本発明は、上述し
た実施例に限定されず、幾多の変形が可能であ
る。例えば、上述した実施例では、試料に照射す
るRFパルスのパルス幅を変化させ、夫々のパル
スに基づくFID信号を積算するようにしたが、被
測定核の磁化ベクトルの傾斜は、照射するRFパ
ルスのパワーによるものであるために、パルス幅
を一定とし、その代りにRFパルスの強度を変化
させるようにしても同様な効果を得ることができ
る。又、照射するパルスの種類は、例示した５つ
に限定されない。このパルスの種類を多くするこ
とによつて、所望深さ以外の部分からの影響をよ
り減少させることができる。更に、RFパルスの
パワーを非線形的に変化させれば、ある特定の深
さ部分からの信号を選択的に減少乃至は除外して
共鳴信号を観測することが可能となる。更に又、
本発明は、上述した試料表面にサーフエイスコイ
ルを設ける方式に限定されず、例えば、一対の鞍
形コイルによつてRF勾配磁場を形成する等、RF
勾配磁場を形成し得る核磁気共鳴測定方式にも適
用し得るものである。尚、本発明に基づく方法を
実施するに当つては、予め、コイルからの各距離
に応じて最適な90゜パルスの幅を実験によつて求
め、その結果をコンピユータに記憶させておき、
コンピユータに観測しようとする深さの情報を入
力することによつて、直ちに所望パルス列が得ら
れるように構成することは有効である。
第１図は本発明に基づく方法を実施するための
核磁気共鳴装置の一例を示す図、第２図は試料に
照射されるパルス列を示す図、第３図は第２図の
パルスの照射に基づいて得られた信号強度を示す
図、第４図はコイルからの距離と信号強度との関
係を示すグラフである。 １……試料、２……磁石、３……サーフエイス
コイル、４……RF発振器、５……ゲート回路、
６……増幅器、７……位相検波器、８……Ａ−Ｄ
変換器、９……コンピユータ、１０……記録計。
核磁気共鳴装置の一例を示す図、第２図は試料に
照射されるパルス列を示す図、第３図は第２図の
パルスの照射に基づいて得られた信号強度を示す
図、第４図はコイルからの距離と信号強度との関
係を示すグラフである。 １……試料、２……磁石、３……サーフエイス
コイル、４……RF発振器、５……ゲート回路、
６……増幅器、７……位相検波器、８……Ａ−Ｄ
変換器、９……コンピユータ、１０……記録計。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 磁場の中に配置された被測定試料の近傍に配
置され該被測定試料に場所的に強度の変化する勾
配RF磁場を印加しうる照射コイルへ、パワーが
異なる複数種類のRFパルスであつて、該RFパル
スのいずれによつても試料中の目的とする特定部
分の核磁化が180゜を超えて倒されず且つ該RFパ
ルスのパワーの大きなものによつて前記特定部分
よりも強いRF磁場が印加される不所望部分の核
磁化が180゜を超えて倒されると共に該RFパルス
のパワーの小さなものによつて該不所望部分の核
磁化が180゜を超えて倒されないように各RFパル
スのパワーが設定されたRFパルスを間隔をおい
て供給して被測定試料に照射し、各RFパルス照
射後生じた各FID信号を検出し積算した後フーリ
エ変換することにより被測定試料の特定部分の共
鳴信号を測定するようにしたことを特徴とする核
磁気共鳴測定方法。 ２ 間隔をおいて照射コイルへ供給される複数種
類のRFパルスは、強度が同一でパルス幅が異な
らされている特許請求の範囲第１項記載の核磁気
共鳴測定方法。 ３ 間隔をおいて照射コイルへ供給される複数種
類のRFパルスは、パルス幅が同一で強度が異な
らされている特許請求の範囲第１項記載の核磁気
共鳴測定方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58212189A JPS60104243A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 核磁気共鳴測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58212189A JPS60104243A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 核磁気共鳴測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60104243A JPS60104243A (ja) | 1985-06-08 |
| JPH0141937B2 true JPH0141937B2 (ja) | 1989-09-08 |
Family
ID=16618394
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58212189A Granted JPS60104243A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60104243A (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2597205B1 (fr) * | 1986-04-15 | 1988-06-17 | Thomson Csf | Procede de calibration d'une excitation radiofrequence en experimentation rmn |
| JPS63503563A (ja) * | 1986-05-29 | 1988-12-22 | インスティテュト ヒミチェスコイ キネティキ イゴレニア シビルスコゴ オトデレニア アカデミイ ナウク エスエスエスエル | 地下鉱物鉱床のパラメータの測定装置 |
-
1983
- 1983-11-11 JP JP58212189A patent/JPS60104243A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS60104243A (ja) | 1985-06-08 |
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