JP7279792B2 - 共振器、発振器、及び量子計算機 - Google Patents

Description

本発明は共振器、発振器、及び量子計算機に関し、特に超伝導回路を用いた共振器、発振器、及び量子計算機に関する。

超伝導素子を用いた回路についての研究が行なわれている。例えば、特許文献１は、超伝導素子を用いた高周波発振器について開示している。また、近年、超伝導素子を用いた量子計算機について研究が行なわれている。例えば特許文献２、特許文献３及び非特許文献１は、非線形発振器のネットワークを利用した量子計算機について提案している。これらの量子計算機に用いる非線形発振器には、適度な非線形性と可能な限り低い損失が要求される。ここで非線形発振器の非線形性は、非線形係数で定量づけられるものである。非線形係数とは、後述するように、非線形発振器のハミルトニアンの非線形項の係数により定義される係数である。

特開平０９―１３９５２８号公報 特開２０１７―７３１０６号公報 特開２０１８－１１０２２号公報

S. Puri, et al., "Quantum annealing with all-to-all connected nonlinear oscillators," Nature Comm., 2017.

上述の特許文献２、特許文献３、及び非特許文献１には、非線形発振器として分布定数型のジョセフソンパラメトリック発振器を用いた量子計算機の構成が記載されている。分布定数型のジョセフソンパラメトリック発振器は、分布定数型の共振器とジョセフソン接合とから構成される。この分布定数型の共振器は、パラメトリック発振器の発振周波数に対応する電磁波の、回路基板上での波長と同程度の長さを有する。なお、ここで言う回路基板とは、ジョセフソンパラメトリック発振器がその上に形成されている基板のことを指す。一般にこの発振周波数は例えば１０ＧＨｚ程度であるため、この周波数に対応する分布定数型共振器の長さのオーダーはミリ程度である。このため、分布定数型共振器の長さは、非常に長くなる。

一方、実用的な量子計算機を実現するためには、例えば数千個程度の非線形発振器を数ミリ角程度のチップに集積する必要がある。しかし、分布定数型のジョセフソンパラメトリック発振器は、共振器の占有面積が大きすぎるため、このような集積化には不向きであるという問題があった。

本開示の目的は、適度な非線形性と低い損失とを両立しつつ、回路の占有面積を抑制することができる共振器、発振器、及び量子計算機を提供することにある。

実施形態にかかる共振器は、
第一の超伝導線路と第一のジョセフソン接合と第二の超伝導線路と第二のジョセフソン接合とが環状に接続されている、少なくとも１つのループ回路と、
前記ループ回路に含まれるジョセフソン接合とは別に設けられた、少なくとも１つの第三のジョセフソン接合と、
キャパシタと、
を有し、
前記ループ回路と、前記第三のジョセフソン接合と、前記キャパシタとが環状に接続されている。

上述の構成によれば、適度な非線形性と低い損失とを両立しつつ、回路の占有面積を抑制することができる共振器、発振器、及び量子計算機を提供することができる。

第一の実施形態にかかる集中定数型のジョセフソンパラメトリック発振器の一例を示す模式図である。 第一の実施形態にかかる発振器の制御および読み出しを行うための構成を示した模式図である。 第一の実施形態の変形例にかかるジョセフソンパラメトリック発振器の構成を示す模式図である。 第二の実施形態にかかるジョセフソンパラメトリック発振器の構成を示す模式図である。 第二の実施形態の変形例にかかるジョセフソンパラメトリック発振器の構成を示す模式図である。 実施形態又は変形例で示した発振器を用いた量子計算機の構成を示す模式図である。 発振器を集積した量子計算機の構成を示す模式図である。

以下、実施形態の詳細について説明する。なお、実施形態にかかる共振器は、例えば、シリコン基板上に超伝導体により形成した線路（配線）により実現される。例えば、この線路の材料として、例えばＮｂ（ニオブ）又はＡｌ（アルミニウム）が用いられるが、Ｍｏ（モリブデン）、Ｔａ（タンタル）など、極低温に冷却すると超伝導状態となる他の任意の金属が用いられてもよい。また、超伝導状態を実現するため、冷凍機により実現される例えば１０ｍＫ（ミリケルビン）程度の温度環境において、共振器の回路は利用される。
また、以下の説明において、ジョセフソン接合とは、第１の超伝導体と第２の超伝導体で薄い絶縁膜を挟んだ構造を有する素子をいう。
また、各図面において、同一の要素には同一の符号が付されており、必要に応じて重複説明は省略されている。

＜第一の実施形態＞
上述した通り、分布定数型のジョセフソンパラメトリック発振器は、共振器の占有面積が大きすぎるため、集積化には不向きである。この問題を解決して実用的な量子計算機を実現するためには、集中定数型のジョセフソンパラメトリック発振器を実現する必要がある。図１は、第一の実施形態にかかる集中定数型のジョセフソンパラメトリック発振器１０の一例を示す模式図である。なお、以下の説明では、ジョセフソンパラメトリック発振器（非線形発振器）を単に発振器と称すことがある。

図１に示すように、発振器１０は、共振器１００と、磁場発生部２００とを有する。共振器１００は、ループ回路１１０と、ジョセフソン接合１３０と、キャパシタ１２０とを備えている。ループ回路１１０は、第一のジョセフソン接合１０３と第二のジョセフソン接合１０４とを接続する第一の超伝導線路１０１と、第一のジョセフソン接合１０３と第二のジョセフソン接合１０４とを接続する第二の超伝導線路１０２とを備えている。換言すると、共振器１００は、第一の超伝導線路１０１と第二の超伝導線路１０２とが第一のジョセフソン接合１０３と第二のジョセフソン接合１０４により接合されているループ回路１１０を備えている。図１に示すように、第一の超伝導線路１０１と第一のジョセフソン接合１０３と第二の超伝導線路１０２と第二のジョセフソン接合１０４とが環状に接続されることによりループ回路１１０が構成されている。換言すると、ループ回路１１０において、第一の超伝導線路１０１と第二の超伝導線路１０２とが第一のジョセフソン接合１０３と第二のジョセフソン接合１０４により接合されることによりループを構成している。すなわち、ループ回路１１０は、ＤＣ－ＳＱＵＩＤ（superconducting quantum interference device）と言うこともできる。本実施形態では、共振器１００はループ回路１１０を１つ備える。ただし、後述する変形例で示すように、共振器１００は複数のループ回路１１０を備え得る。

ジョセフソン接合１３０は、ループ回路１１０に含まれるジョセフソン接合１０３、１０４とは別に設けられたジョセフソン接合である。共振器１００は、少なくとも１つのジョセフソン接合１３０を有する。すなわち、共振器１００は、複数のジョセフソン接合１３０を有してもよい。ジョセフソン接合１３０と、ループ回路１１０とは、直列に接続されている。なお、図１では、複数のジョセフソン接合１３０がまとまって直列に接続されているが、これらの順序は任意である。したがって、例えば、ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とが交互に並ぶように直列に接続されてもよい。

ループ回路１１０において、第一の超伝導線路１０１における第一の部分１０５及び第二の超伝導線路１０２における第二の部分１０６が、この直列接続に用いられる。つまり、第一の部分１０５及び第二の部分１０６が直列接続における接続点となる。ここで、第一の部分１０５は第一の超伝導線路１０１の任意の部分である。すなわち、第一の超伝導線路１０１における第一の部分１０５の位置は特に制限されない。同様に、第二の部分１０６は第二の超伝導線路１０２の任意の部分である。すなわち、第二の超伝導線路１０２における第二の部分１０６の位置は特に位置は制限されない。なお、第一の部分１０５及び第二の部分１０６は、ＤＣ－ＳＱＵＩＤの入出力端部ともいえる。
また、ジョセフソン接合１３０において、ジョセフソン接合１３０の両端子が直列接続における接続点となる。

ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とが直列に接続された回路は、キャパシタ１２０によりシャントされている。つまり、ループ回路１１０と、ジョセフソン接合１３０と、キャパシタ１２０とを環状に接続することにより、ループ回路１１０をループの線路上に取り込んだループ回路が構成されているとも言える。なお、図１に示されるように、ループ回路１１０と、ジョセフソン接合１３０と、キャパシタ１２０とを環状に接続したループ回路は、接地されていてもよい。

磁場発生部２００と共振器１００は相互インダクタンスを介して磁気的に結合している。言い換えれば、磁場発生部２００と共振器１００は誘導的に結合している。磁場発生部２００は、交流磁場を発生させ、ループ回路１１０に交流磁場を印加する回路である。磁場発生部２００は、交流電流が流れる回路であり、当該交流電流により交流磁場を発生させる。より詳細には、磁場発生部２００は、直流電流と交流電流が重畳された電流が流れる。発生する交流磁場の周波数は、この交流電流の周波数に等しい。直流電流の大きさにより、磁束及び発振周波数（共振周波数）の大きさが制御される。共振器１００の共振周波数、すなわち発振器１０の発振周波数は、ループ回路１１０の等価インダクタンスに依存している。そして、この等価インダクタンスは、ループ回路１１０のループを貫く磁束の大きさに依存している。ループを貫く磁束の大きさは、磁場発生部２００に流れる直流電流の大きさに依存する。このため、上述の通り、発振周波数（共振周波数）の大きさは、直流電流の大きさにより制御される。磁場発生部２００は、図１では１本の配線で表現されているが、２本の配線で構成し、一方の配線には直流電流を流し、他方の配線には交流電流を流すという構成でもよい。

磁場発生部２００に交流電流を流すことによってループ回路１１０に共振器１００の共振周波数の２倍の交流磁場を印加すると、当該共振周波数（すなわち交流磁場の周波数の０．５倍の発振周波数）で発振器１０は発振する。このような発振はパラメトリック発振と呼ばれる。

ここで、図１に示した発振器１０の非線形係数について検討する。図１に示した発振器１０のハミルトニアンＨ（共振器１００のハミルトニアンＨ）の近似式は、以下の（１）式で表される。

式（１）において、ｈはプランク定数である。また、ｆ_０は発振器１０の発振周波数である。ａ^†は生成演算子である。ａは消滅演算子である。Ｅ_Ｃは１つのジョセフソン接合１３０のジョセフソンエネルギーである。Ｎはジョセフソン接合１３０の個数である。すなわち、Ｎは１以上の整数である。αは、ループ回路１１０の臨界電流値の、ジョセフソン接合１３０の臨界電流値に対する比である。なお、ジョセフソン接合１０３及びジョセフソン接合１０４の臨界電流値は同じであり、その値をＩ_ｃ１とする。また、ジョセフソン接合１３０の臨界電流値は、それぞれＩ_ｃ２とする。つまり、α＝Ｉ_ｃ１／Ｉ_ｃ２となる。ループ回路１１０の臨界電流値Ｉ_ｃ１は、ジョセフソン接合１３０の臨界電流値Ｉ_ｃ２のα倍である、ということもできる。

非線形発振器の非線形係数は、非線形発振器のハミルトニアンの非線形項の係数により定義され、その値は非線形項の係数に比例する。（１）式のハミルトニアンにおいては、第２項、すなわち、（ａ^†＋ａ）^４の項が非線形項である。したがって、発振器１０の非線形係数の値は、（ａ^†＋ａ）^４の項の係数に比例する。（１）式から分かるように、ジョセフソン接合１３０の個数Ｎが増えるほど、非線形項の係数が小さくなる。なぜならば、非線形項の係数の分子はＮの１乗で変化するのに対し、分母はＮの３乗で変化するためである。このことから、発振器１０の非線形性は、ジョセフソン接合１３０の個数Ｎにより自由に設計することができる。つまり、ジョセフソン接合１３０の個数Ｎに応じて、非線形係数を低下させることができる。

このように本実施の形態では、ループ回路１１０とキャパシタ１２０のみからなる環状の回路により共振器を構成するのではなく、ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とキャパシタ１２０とを環状に接続した回路により共振器を構成している。これにより、上述した通り、発振器１０の非線形性をジョセフソン接合１３０の個数Ｎにより自由に設計することができる。つまり、量子計算機に要求される適度な値まで、非線形係数を低下させることができる。これに対し、例えば、ループ回路１１０とキャパシタ１２０のみからなる環状の回路により共振器を構成した場合、当該共振器を用いた発振器の非線形性は、キャパシタ１２０のキャパシタンスの大きさに依存することとなる。この場合、キャパシタ１２０のキャパシタンスを大きくするほど発振器の非線形係数を低下することができるが、損失が増大してしまう。これは、大きなキャパシタンスを集積回路に適した十分小さな面積で作製するには積層構造のキャパシタにする必要があるが、積層構造のキャパシタの場合、損失の小さな誘電層を作製することが現状の技術では困難だからである。ここで誘電層とは、キャパシタの２つの電極の間に形成される誘電体の層のことである。一方、本実施の形態では、上述の通り、キャパシタ１２０のキャパシタンスではなく、ジョセフソン接合１３０により非線形係数を低下させることができる。このため、発振器の損失を増大させることなく、非線形係数を量子計算機に要求される適度な値まで低下させることができる。そして、本実施の形態では、集中定数型の発振器が構成されている。集中定数型の発振器であれば、発振周波数に対応する電磁波の波長と同程度の長さの共振器を用いる必要が無いため、回路の占有面積を抑制することができる。つまり、本実施の形態によれば、適度な非線形性と低い損失とを両立しつつ、回路の占有面積を抑制することができる。

図２は、本実施形態の発振器１０の制御および読み出しを行うための構成を示した模式図である。図２に示した構成は、後述するように、例えば、量子計算機用の量子ビット回路として利用される。

図２に示された構成では、図１に示した構成に加え、制御部５０と読み出し部５１とが追加されている。制御部５０は、発振器１０の磁場発生部２００に接続された回路であり、発振器１０の発振周波数を制御するための直流電流と、発振器１０を発振させるための交流電流を磁場発生部２００に供給する。読み出し部５１は、共振器１００にキャパシタ５２を介して接続された回路であり、発振器１０の内部状態、すなわち発振状態を読み出す。なお、図２に示した構成では、読み出し部５１は、キャパシタ５２を介して、ループ回路１１０、ジョセフソン接合１３０、及びキャパシタ１２０からなるループ回路に接続されている。

＜第一の実施形態の変形例＞
上述した第一の実施形態では、共振器１００はループ回路１１０を１つ備えたが、図３に示すように、共振器１００は、複数のループ回路１１０を備えてもよい。図３に示した共振器１００は、複数のループ回路１１０と、１以上のジョセフソン接合１３０と、キャパシタ１２０とを備えている。

変形例においても、ジョセフソン接合１３０と、ループ回路１１０とは、直列に接続されている。なお、図３では、複数のジョセフソン接合１３０がまとまって直列に接続され、複数のループ回路１１０がまとまって直列に接続されているが、これらの順序は任意である。したがって、例えば、ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とが交互に並ぶように直列に接続されてもよい。

また、変形例においても、ループ回路１１０において、第一の部分１０５及び第二の部分１０６が直列接続における接続点となり、ジョセフソン接合１３０において、ジョセフソン接合１３０の両端子が直列接続における接続点となる。

変形例では、複数のループ回路１１０と１以上のジョセフソン接合１３０とが直列に接続された回路が、キャパシタ１２０によりシャントされている。つまり、複数のループ回路１１０と１以上のジョセフソン接合１３０とキャパシタ１２０とを環状に接続することにより、複数のループ回路１１０をループの線路上に取り込んだループ回路が構成されているとも言える。なお、図３に示されるように、ループ回路１１０と、ジョセフソン接合１３０と、キャパシタ１２０とを環状に接続したループ回路は、接地されていてもよい。

変形例においても、磁場発生部２００は、交流磁場を発生させ、ループ回路１１０に交流磁場を印加する。ただし、第一の実施形態では、磁場発生部２００は、１つのループ回路１１０に対し、交流磁場を印加したが、変形例では、磁場発生部２００は、複数のループ回路１１０に対し、交流磁場を印加する。このため、磁場発生部２００の配線は、ループ回路１１０の数に応じた長さとなっている。変形例においても、磁場発生部２００は、図３では１本の配線で表現されているが、２本の配線で構成し、一方の配線には直流電流を流し、他方の配線には交流電流を流すという構成でもよい。

磁場発生部２００に交流電流を流すことによってそれぞれのループ回路１１０に共振器１００の共振周波数の２倍の交流磁場を印加すると、当該共振周波数（すなわち交流磁場の周波数の０．５倍の発振周波数）で発振器１０は発振する。

ここで、図３に示した発振器１０の非線形係数について検討する。上述の通り、ループ回路１１０は、ジョセフソン接合１０３、１０４を備えた回路である。このため、ループ回路１１０を、ジョセフソン接合と等価的な回路と見なすと、本変形例のようにループ回路１１０の個数を複数に増やすということは、ジョセフソン接合の個数を増やすことと同じように考えることができる。上記式（１）から理解されるように、ジョセフソン接合の個数に応じて非線形係数は低下するため、ループ回路１１０の数を増やすほど、発振器１０の非線形係数は低下する。よって、発振器１０が備えるループ回路１１０の数は１つでなくてもよい。しかしながら、ループ回路１１０の数が１つである方が次のような理由により好ましい。
ループ回路１１０、すなわちＤＣ－ＳＱＵＩＤは、磁場ノイズの影響を受ける回路であるため、その個数が多ければ多いほど、磁場ノイズに敏感な回路になってしまい、回路の誤動作確率を高めてしまう恐れがある。また、複数のループ回路１１０に均一に磁場を印加するための磁場発生部２００の配線は、ループ回路１１０の個数に応じて長くなってしまう。このため、ループ回路１１０の個数は１つであることが好ましい。

＜第二の実施形態＞
次に、第二の実施形態について説明する。図４は、第二の実施形態にかかる集中定数型のジョセフソンパラメトリック発振器２０の一例を示す模式図である。本実施形態は、発振器が電流印加部３００をさらに有する点で、第一の実施形態と異なっている。電流印加部３００は、ジョセフソン接合１３０に所定の電流値の直流電流を印加する回路である。図４に示した例では、電流印加部３００は、直列に接続された全てのジョセフソン接合１３０からなる回路の一端３０１と他端３０２に電流印加部３００の入出力端子が接続されている。これにより、電流印加部３００とジョセフソン接合１３０とを含む閉回路が構成される。よって、電流印加部３００から出力した直流電流は、すべてのジョセフソン接合１３０を流れて、また電流印加部３００に戻る。

ここで、ジョセフソン接合１３０の等価インダクタンスＬ_Ｊは下記の式で表される。

式（２）において、Φ_０は磁束量子（約２．０７×１０^－１５ Ｗｂ）、Ｉ_Ｃはジョセフソン接合１３０の臨界電流値、Ｉはジョセフソン接合１３０を流れる電流である。上式から、ジョセフソン接合１３０に流す電流Ｉを変えることによって、ジョセフソン接合１３０の等価インダクタンスＬ_Ｊを変えることができることがわかる。つまり、電流印加部３００からジョセフソン接合１３０に流す電流を制御することにより、ジョセフソン接合１３０の等価インダクタンスＬ_Ｊを制御することができる。

共振器１００は、単純なＬＣ共振回路と同様、共振周波数が、共振器１００のインダクタンス及びキャパシタンスに依存する。つまり、共振器１００のインダクタンスを代えることで、共振周波数を変えることができる。本実施形態では、電流印加部３００がジョセフソン接合１３０に直流電流を流すことにより、ジョセフソン接合１３０の等価インダクタンスＬ_Ｊを制御することができる。これにより、共振器１００全体の等価的なインダクタンスも制御でき、結果として共振器の共振周波数（つまり、発振器２０の発振周波数）を制御することができる。このように、本実施形態では、第一の実施形態の効果に加え、さらに、磁場発生部２００の直流電流による共振周波数の制御以外の周波数制御を実現することができるという効果を有する。

なお、図４に示した例では、全てのジョセフソン接合１３０に対し直流電流を流すように電流印加部３００が接続されているが、一部のジョセフソン接合１３０に対し直流電流を流すように電流印加部３００が接続されてもよい。
また、図４では、複数のジョセフソン接合１３０がまとまって直列に接続され、複数のループ回路１１０がまとまって直列に接続されているが、これらの順序は任意である。したがって、例えば、ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とが交互に並ぶように直列に接続されてもよい。

本実施形態の発振器２０についても、第一の実施形態と同様、制御部５０と読み出し部５１とを追加した図２に示したような回路が構成されてもよい。なお、この場合、読み出し部５１は、キャパシタ５２を介して、複数のループ回路１１０、１以上のジョセフソン接合１３０、及びキャパシタ１２０からなるループ回路に接続される。

＜第二の実施形態の変形例＞
第二の実施形態についても、第一の実施形態と同様の変形例を考えることができる。すなわち、図５に示すように、発振器２０の共振器１００は、複数のループ回路１１０を備えていてもよい。第二の実施形態の変形例は、電流印加部３００が追加されている点を除き、第一の実施形態の変形例と構成が同様であるため、構成の詳細については説明を省略する。

本変形例においても、一部のジョセフソン接合１３０に対し直流電流を流すように電流印加部３００が接続されてもよい。
また、図５では、複数のジョセフソン接合１３０がまとまって直列に接続され、複数のループ回路１１０がまとまって直列に接続されているが、これらの順序は任意である。したがって、例えば、ループ回路１１０とジョセフソン接合１３０とが交互に並ぶように直列に接続されてもよい。

＜第三の実施形態＞
次に、上述した発振器１０、発振器２０を量子計算機用の量子ビット回路として用いる実施形態について説明する。なお、ここでいう量子計算機は、イジングモデルにマッピング可能な任意の問題の解を計算する量子アニーリング型の計算機である。上述したように、発振器１０、発振器２０は、共振周波数の２倍の周波数の交流磁場をループ回路１１０に与えるとパラメトリック発振する。このとき、発振状態は、互いに位相がπだけ異なる第一の発振状態と第二の発振状態のいずれかの状態をとり得る。この第一の発振状態と第二の発振状態が量子ビットの０、１に対応する。

図６は、発振器１０又は発振器２０を用いた量子計算機の構成を示す模式図である。図６に示した構成は、非特許文献１に記載されている分布定数型の超伝導パラメトリック発振器を用いた量子計算機の構成において、分布定数型の超伝導パラメトリック発振器ではなく上述した発振器１０又は発振器２０を適用したものである。より詳細には、図６に示した構成は、例えば、非特許文献１の図４に記載されている構成において、分布定数型の超伝導パラメトリック発振器の代わりに上述した発振器１０又は発振器２０を適用したものである。図６において、発振器４０は、発振器１０又は発振器２０を表す。

図６に示した量子計算機６０では、４個の発振器４０を１個の結合回路４１で接続している。より詳細には、結合回路４１は、発振器４０における、ループ回路１１０、ジョセフソン接合１３０、及びキャパシタ１２０が環状に接続されたループ回路に接続されている。各発振器４０には、図２で示したように、制御部５０及び読み出し部５１が接続されている。つまり、発振器４０の磁場発生部２００には、制御部５０が接続されている。また、発振器４０における、ループ回路１１０、ジョセフソン接合１３０、及びキャパシタ１２０が環状に接続されたループ回路に、読み出し部５１が、キャパシタ５２を介して接続されている。結合回路４１は、４個の発振器４０を結合する回路であり、１個のジョセフソン接合４１０と４個のキャパシタ４１１で構成される。より詳細には、結合回路４１は、各発振器４０における、キャパシタ１２０とループ回路１１０とジョセフソン接合１３０を有する環状の回路を結合する。結合回路４１は、４個の発振器４０のうち、２個の発振器４０からなる第一組の発振器群と、他の２個の発振器４０からなる第二組の発振器群とをジョセフソン接合４１０を介して結合している。ここで、第一組の発振器群はそれぞれ、超伝導体４１２＿１に、キャパシタ４１１を介して接続している。また、第二組の発振器群はそれぞれ、超伝導体４１２＿２に、キャパシタ４１１を介して接続している。ここで、超伝導体４１２＿１は、ジョセフソン接合４１０の一方の端子に接続される配線であり、超伝導体４１２＿２は、ジョセフソン接合４１０の他方の端子に接続される配線である。つまり、超伝導体４１２＿１及び超伝導体４１２＿２は、ジョセフソン接合４１０により接合されているとも言える。
つまり、第一組の発振器群のうちの第一の発振器４０はジョセフソン接合４１０の一方の端子に、第一のキャパシタ４１１を介して接続している。また、第一組の発振器群のうちの第二の発振器４０はジョセフソン接合４１０の一方の端子に、第二のキャパシタ４１１を介して接続している。同様に、第二組の発振器群のうちの第三の発振器４０はジョセフソン接合４１０の他方の端子に、第三のキャパシタ４１１を介して接続している。また、第二組の発振器群のうちの第四の発振器４０はジョセフソン接合４１０の他方の端子に、第四のキャパシタ４１１を介して接続している。

制御部５０は、４個の発振器４０に対し互いに異なる周波数の交流電流を用いる。磁場発生部２００を２本の配線で構成して一方の配線には直流電流を流し他方の配線には交流電流を流す場合、交流電流用の配線は、複数の発振器４０において共有される配線であってもよい。すなわち、交流電流用の配線は、複数の発振器４０を巡るように設けられてもよい。この場合、共有される交流電流用の配線には、複数の発振器４０を制御するために複数の制御部５０が接続され、これらの制御部５０により異なる周波数の交流電流が重畳される。
なお、図６に示した構成において、制御部５０は、各発振器４０を制御するために分散的に配置されて設けられてもよいし、複数の制御部５０がまとめて１箇所に集約されて設けられてもよい。発振器４０が上述した電流印加部３００を有する場合、電流印加部３００は、発振器４０毎に分散的に配置されて設けられてもよいし、まとめて１箇所に集約されて設けられてもよい。また、図６に示した構成では読み出し部５１が４個用いられているが、１個の読み出し部５１が４個の発振器４０の読み出しを行ってもよい。この場合、複数の発振器４０に対して共通に設けられた読み出し部５１は、各発振器４０で用いられる周波数の違いにより、各発振器４０を区別して読み出しを行なう。

なお、図６に示した構成では、発振器４０が４個の場合の量子計算機の構成を示しているが、図６に示した構成を単位構造として、複数の単位構造を並べて接続することにより、任意の個数の発振器４０を集積した量子計算機を実現することができる。その構成例を図７に示す。図７は、発振器４０を集積した量子計算機６１の構成を示す模式図である。図７に示した構成では、各結合回路４１は、図６に示したように、それぞれ４個の発振器４０と接続している。そして、各発振器４０が１乃至４個の結合回路４１と接続され、発振器４０を複数の単位構造で共有して並べられることにより、図６に示した単位構造が並べられた状態としている。量子計算機６１において、少なくとも一個の発振器４０は、複数の結合回路４１に接続されている。特に図７に示した例では、少なくとも１個の発振器４０は、４個の結合回路４１に接続されている。また、量子計算機６１について、次のように説明することもできる。量子計算機６１は、複数の発振器４０を有し、各発振器４０は、１乃至４個の結合回路４１に接続されている。各発振器４０が接続する結合回路４１の個数は、当該発振器４０がいくつの単位構造において共有されているかに対応している。このように、図７で示した例では、量子計算機６１は、単位構造を複数有し、発振器４０が、複数の単位構造で共有されている。図７に示した例では１３個の超伝導非線形発振器を集積しているが、任意の個数の発振器４０を同様の方法で集積できる。

なお、図７では、制御部５０と読み出し部５１は図面の理解を容易にするために、図示を省略しているが、実際には、制御部５０と読み出し部５１を用いて発振器４０の制御と読み出しが行われる。また、量子計算機の動作原理と制御方法は非特許文献１に記載されており、図６及び図７に示した量子計算機においても、非特許文献１に記載されている動作原理及び制御方法が適用される。
本実施形態によれば、適度な非線形性と低い損失とを両立しつつ、回路の占有面積を抑制した量子計算機を実現することができる。
なお、本開示にかかる超伝導非線形発振器は、量子アニーリング回路だけではなく、ゲート型の量子コンピューティング回路にも適用できる。

なお、本発明は上記実施形態に限られたものではなく、趣旨を逸脱しない範囲で適宜変更することが可能である。

以上、実施の形態を参照して本願発明を説明したが、本願発明は上記によって限定されるものではない。本願発明の構成や詳細には、発明のスコープ内で当業者が理解し得る様々な変更をすることができる。

この出願は、２０１９年７月１９日に出願された日本出願特願２０１９－１３３８１７を基礎とする優先権を主張し、その開示の全てをここに取り込む。

１０ 発振器
２０ 発振器
４０ 発振器
４１ 結合回路
５０ 制御部
５１ 読み出し部
５２ キャパシタ
６０ 量子計算機
６１ 量子計算機
１００ 共振器
１０１ 第一の超伝導線路
１０２ 第二の超伝導線路
１０３ 第一のジョセフソン接合
１０４ 第二のジョセフソン接合
１０５ 第一の部分
１０６ 第二の部分
１１０ ループ回路
１２０ キャパシタ
１３０ ジョセフソン接合
２００ 磁場発生部
３００ 電流印加部
４１０ ジョセフソン接合
４１１ キャパシタ
４１２＿１ 超伝導体
４１２＿２ 超伝導体

Claims (9)

1. 第一の超伝導線路と第一のジョセフソン接合と第二の超伝導線路と第二のジョセフソン接合とが環状に接続されている、少なくとも１つのループ回路と、
   前記ループ回路に含まれるジョセフソン接合とは別に設けられ、他のジョセフソン接合と並列回路を構成しない、少なくとも１つの第三のジョセフソン接合と、
   第一のキャパシタと、
   を有し、
   キャパシタを含む環状の回路は１つであり、
   １つの前記環状の回路は、前記ループ回路と、前記第三のジョセフソン接合と、前記第一のキャパシタとが直列に接続された回路である、
   共振器。
2. 前記ループ回路が１つであり、前記第三のジョセフソン接合が複数である、
   請求項１に記載の共振器。
3. 前記ループ回路が複数である、
   請求項１に記載の共振器。
4. 前記ループ回路と前記第三のジョセフソン接合が交互に並ぶように接続されている、
   請求項３に記載の共振器。
5. 前記第三のジョセフソン接合に直流電流を印加する電流印加手段をさらに有する
   請求項１から４のいずれか１項に記載の共振器。
6. 請求項１から５のいずれか１項に記載の共振器と、
   前記ループ回路に磁場を印加する磁場発生手段と
   を有する発振器。
7. 請求項６に記載された発振器を４個と、前記４個の発振器のそれぞれの、前記第一のキャパシタと前記ループ回路と前記第三のジョセフソン接合を有する前記環状の回路を結合する結合回路とを単位構造として有する量子計算機。
8. 前記結合回路は、前記４個の発振器のうち、２個の発振器からなる第一組の発振器群と、他の２個の発振器からなる第二組の発振器群とを第四のジョセフソン接合を介して結合し、
   前記第一組の発振器群のうちの第一の発振器は前記第四のジョセフソン接合の一方の端子に、第二のキャパシタを介して接続し、
   前記第一組の発振器群のうちの第二の発振器は前記第四のジョセフソン接合の一方の端子に、第三のキャパシタを介して接続し、
   前記第二組の発振器群のうちの第三の発振器は前記第四のジョセフソン接合の他方の端子に、第四のキャパシタを介して接続し、
   前記第二組の発振器群のうちの第四の発振器は前記第四のジョセフソン接合の他方の端子に、第五のキャパシタを介して接続している
   請求項７に記載の量子計算機。
9. 前記単位構造を複数有し、
   前記発振器が、複数の前記単位構造で共有されている
   請求項７又は８に記載の量子計算機。

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