JP4471572B2

JP4471572B2 - 光伝送方法

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Publication number: JP4471572B2
Application number: JP2003023973A
Authority: JP
Inventors: 俊彦廣岡; 正隆中沢
Original assignee: Japan Science and Technology Agency; National Institute of Japan Science and Technology Agency
Current assignee: Japan Science and Technology Agency; National Institute of Japan Science and Technology Agency
Priority date: 2003-01-31
Filing date: 2003-01-31
Publication date: 2010-06-02
Anticipated expiration: 2023-01-31
Also published as: US20060232847A1; EP1589679B1; KR100759785B1; CN1736048B; US7747175B2; KR20050096145A; EP1589679A4; JP2004266339A; WO2004068747A1; CN1736048A; EP1589679A1

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、光伝送方法に係り、特に、三次以上の高次分散や、時間的に変動する任意の分散および偏波モード分散を有する光ファイバに伝送される信号の波形歪みをフーリエ変換により同時にかつ完全に補償する新たな光伝送方法に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
光ファイバ中の波長分散や偏波分散等の線形効果は、パルスの広がりやリップルの発生及び中心時間位置のシフトといった時間波形の歪みをもたらすことがよく知られている。特に１チャネルあたり４０Ｇｂｉｔ／ｓ以上の超高速時分割多重伝送においては、三次以上の高次分散や偏波モード分散による波形歪みが大きな影響を及ぼす。
【０００３】
従来より、このような光ファイバ伝送路の線形歪み効果を補償するために、分散補償ファイバやグレーティングによる二次分散の補償、逆分散スロープファイバによる二次・三次分散の同時補償、位相共役素子を用いた分散補償などが提案され、等価的に分散フラットファイバ伝送路を実現してきた。
【０００４】
従来技術として、三次及び四次分散の補償技術としては今までに、伝送前に適切な二次分散量をもつファイバにより信号に線形チャープを与えた後に伝送ファイバの三次又は四次分散の大きさに応じた正弦又は余弦位相変調を印加することによって、各次数の分散をそれぞれ補償する技術がＰｅｌｕｓｉ等によって報告されている（非特許文献１及び２参照）。さらに、従来技術として、余弦位相変調の振幅とタイミングを適切に選ぶことにより、伝送路の三次、四次分散を同時に補償できることが報告されており、これにより１．２８Ｔｂｉｔ／ｓ−７０ｋｍ光時分割伝送に成功している（非特許文献３及び４参照）。また、従来、偏波モード分散による群遅延を補償するために光フーリエ変換が提案された（非特許文献５）。
【０００５】
【非特許文献１】
M. D. Pelusi, Y. Matsui, and A. Suzuki, “Phase modulation of stretched optical pulses for suppression of third-order dispersion effects in fiber transmission,” Electron. Lett. Vol. 34, pp. 1675-1677 (1998)
【非特許文献２】
M. D. Pelusi, Y. Matsui, and A. Suzuki, “Fourth-order dispersion suppression of ultrashort optical pulses by second-order dispersion and cosine phase modulation,” Opt. Lett. Vol. 25, pp. 296-298 (2000)
【非特許文献３】
T. Yamamoto and M. Nakazawa, “Third- and fourth-order active dispersion compensation with a phase modulator in a terabit-per-second optical time-division multiplexed transmission,” Opt. Lett. Vol. 26, pp. 647-649 (2001)
【非特許文献４】
M. Nakazawa, T. Yamamoto, and K. R. Tamura, “1.28 Tbit/s - 70 km OTDM transmission using third- and fourth-order simultaneous dispersion compensation with a phase modulator,” ECOC 2000, PD. 2.6
【非特許文献５】
M. Romagnoli, P. Franco, R. Corsini, A. Schffini, and M. Midrio, “Time-domain Fourier optics for polarization-mode dispersion compensation,” Opt. Lett. Vol. 24, pp. 1197-1199 (1999).
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、ファイバによる分散補償は簡便であるものの、三次分散まで含めた波長分散の一括補償は、二次分散と三次分散の比率のマッチングが必要なため、一般的には難しい技術とされている。また、位相共役を用いる場合には、偶数次の分散しか補償できないという大きな課題を有する。さらに、位相変調を用いた伝送前分散補償方式では、位相変調の調整に際しあらかじめ伝送路全体の分散値を正確に知っておく必要がある。
【０００７】
さらに、これらの方式では分散補償量が固定されているため、分散値の時間的な変動に応じて分散補償量をダイナミックに変化させることができない。このため、従来から、適応等化という技術が必要とされている。さらに、これらの方式においてはいずれも、偏波モード分散の補償が不可能である。
【０００８】
そこで、本発明は、以上の点に鑑み、これらの課題点を一挙に解決するために、従来のように時間軸上で波形歪みを完全補償しようとする技術の代わりに、あらゆる線形歪みが時間軸上に発生してもスペクトル形状は完全に保存されているという性質を用いて波形歪みを補償することを目的とする。すなわち、本発明は、フーリエ変換により伝送後の光信号のスペクトル形状を時間軸上の１ビットに変換することで線形歪みのまったくない又はほとんどない元の信号波形を再現し、実質的に分散フリーな光ファイバ伝送を実現することを目的とする。
【０００９】
【課題を解決するための手段】
本発明の解決手段によると、
送信端において光パルスをデジタル変調し、光ファイバ伝送路中を伝搬させ、それを受光器で電気信号に変換する光伝送方法において、受光器の前に設置された光フーリエ変換装置によって、
伝送する光パルスとして、時間波形とスペクトル形状が等しく、パルスの半値全幅と周波数スペクトル幅の積がフーリエ限界条件を満たすトランスフォームリミットなパルスを用い、
光ファイバ伝送路を経て伝送された光パルスの時間波形をその周波数スペクトルの形状に変換することにより、光パルスが光ファイバにおいて受けるあらゆる線形時間歪みを該周波数スペクトルの形状が保存されることを利用して除去し、変換された周波数スペクトルの周波数と時間を変換することにより、光ファイバ伝送路による光パルスの時間波形歪みを補償する光伝送方法が提供される。
【００１０】
【作用】
本発明を用いることにより、今までは補償が困難であった三次以上の高次分散や、任意の分散、偏波モード分散の時間的変動による時間波形の線形歪みを、同時にかつ完全に又はほぼ完全に補償することができるため、光ファイバ通信の通信容量の拡大ならびに伝送距離の延長が実現できる。
【００１１】
また、本発明を用いることにより、光ファイバの分散や偏波モード分散の精密な補償を必要としない、実用的・経済的な光ファイバ通信が実現できる。
【００１２】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態を図面を用いて詳細に説明する。
１．システム構成・動作
図１は、本発明にかかるフーリエ光伝送システムの一実施の形態を示す図である。このフーリエ光伝送システムは、光パルス送信器１、光ファイバ伝送路２、光フーリエ変換装置３、受光器４を備える。光受信器としての光伝送装置は、光フーリエ変換装置３及び受光器４を備える。
【００１３】
光パルス送信器１は、光源から発生した光パルスを電気信号でデジタル変調することによって、通信対象である情報を担う電気信号を光信号に変換し、該情報を担う光パルス列を光ファイバ伝送路２中へ出射する。ここで、信号パルスのパルス幅とそのスペクトル幅の積はフーリエ限界の条件（スペクトル幅をΔν、時間パルス幅をΔτとすると、例えばガウス型パルスの場合にはΔνΔτ≒０．４４１、ｓｅｃｈ型パルスの場合はΔνΔτ≒０．３１５）を満たしていることが望ましい。このような、時間波形に対して一切過不足のないスペクトル幅を有する光パルスは、フーリエ限界的なパルス（以後トランスフォームリミットなパルスと呼ぶ）と呼ばれ、この光パルスを利用すると一番性能の良い理想的なフーリエ光伝送が実現できる。
【００１４】
光ファイバ伝送路２は、任意の分散及び偏波モード分散を有する各種の光ファイバで構成される伝送線路である。これらの分散量は時間的な変動を伴ってもよい。
【００１５】
光フーリエ変換装置３は、光ファイバ伝送路２を経て伝送された光パルスを入射し、時間軸上のパルス信号系列を周波数軸上のスペクトルへ光フーリエ変換するものである。なお、光フーリエ変換装置３は、高速な時分割多重信号の場合には、低速な信号に多重分離した後、フーリエ変換を施してもよい。
【００１６】
受光器４は、光フーリエ変換装置３によって光ファイバ伝送路２における分散及び偏波モード分散が補償された光パルスを受光し、これを電気信号に変換するものである。受光器４は、例えば、ＰＩＮ及びＡＰＤ等の適宜の光検出器が用いられる。
【００１７】
次に、このフーリエ光伝送システムの動作の概要について説明する。光ファイバ伝送路２で伝搬される光信号は、一般に、光時分割多重の信号が入力される。本実施の形態の動作に関しては、光フーリエ変換装置３には時分割多重信号を構成する光パルス列が入力され、光パルス列を構成する各パルスに注目して説明する。
【００１８】
図２に、光パルスの時間波形についての説明図を示す。図２（ａ）〜（ｃ）は、それぞれ図１中の光ファイバ伝送路のＡ〜Ｃの各部分における光パルスの時間波形の概略を示す。
【００１９】
また、図３に、光パルスの周波数スペクトル形状の説明図を示す。図３（ａ）〜（ｃ）は、それぞれ図１中の光ファイバ伝送路のＡ〜Ｃの各部分における光パルスの周波数スペクトルの概略を示す。
【００２０】
まず、電気信号を光パルス送信器１によって光パルスに変換し、該光パルスを光ファイバ伝送路２に入射し、該光ファイバ伝送路２中を伝搬させる。このとき光ファイバ伝送路２への入射時に、光パルスの時間波形ｕ_ｉｎ（ｔ）（図２（ａ））がフーリエ限界パルス（トランスフォームリミットなパルス）であるよう、光パルス送信器１においてあらかじめ周波数スペクトルＵ_ｉｎ（ω）を整形しておくことが好適である（図３（ａ））。
【００２１】
光ファイバ伝送路２中を伝搬する光パルスは、通常光ファイバ伝送路２の有する分散ならびに偏波モード分散によって複雑な線形歪みを受ける。通常の光通信ではこの歪みが伝送性能を決定する。しかしながら本実施の形態では、光ファイバ伝送路２の有する分散ならびに偏波モード分散は光ファイバ伝送路２へ入射時のスペクトルの包絡線形状を一切変形させないため、完全な原波形が周波数軸上に再生できることが、主な特徴のひとつである。光ファイバ中の分散の効果はスペクトルの各周波数成分の位相シフトに変換されるが、光検出器では包絡線のみを検出するのでこの位相シフトは一切問題とならない。すなわち、光ファイバ伝送路２での線形歪みを受けた時間信号をｕ（ｔ）（図２（ｂ））とすると、光フーリエ変換装置によりその周波数スペクトルＵ（ω）（図３（ｂ））を時間軸上に再生させることがポイントである。
【００２２】
言い換えると、伝送された光パルスの時間波形が光フーリエ変換装置３を通過し、時間と周波数を入れ替え該光パルスの周波数スペクトルを時間軸上に再生することによって、図１中Ａにおける光ファイバ伝送路２への入射光パルスの周波数スペクトル（図３（ａ））を出力端において完全に再現することが可能になる（図２（ｃ））。光フーリエ変換装置３を通過した光パルスは、受光器４により再び電気信号に変換され、信号として取り出される。われわれはこの光伝送方式を、「フーリエ光伝送」と名づける。
【００２３】
図４に、光フーリエ変換装置３の構成図を示す。光フーリエ変換装置３は、光カップラ５、クロック信号抽出回路６、位相シフタ７、電気増幅器８、遅延ファイバ９、位相変調器１０、二次分散要素１１を備える。
【００２４】
位相変調器１０としては、例えば、ＬｉＮｂＯ_３などの電気光学効果を用いた位相変調器が好適に用いられる。位相変調器１０は、あるいはＥＡ（Electro-Absorption）やＳＯＡ（Semiconductor Optical Amplifier）などにおける位相変調効果を用いてもよい。位相変調器１０には一般に偏波依存性のあるものが多いが、無偏波形の光デバイスあるいは偏波ダイバーシティーによる方法を採用して無偏波化を図ることが望ましい。位相変調器１０の駆動周波数は該パルス伝送の伝送速度である。
【００２５】
位相変調器１０は、光ファイバ伝送路２の伝送後のパルスに同期して位相変調を印加するために、伝送信号の一部を光カップラ５により分岐し、一方を遅延ファイバ９に、他方をクロック信号抽出回路６に導く。クロック信号抽出回路６は、伝送信号に含まれるクロック信号（正弦波信号）を抽出し、得られたクロック周波数で位相シフタ７及び電気増幅器８を経て、位相変調器１０を駆動する。位相シフタ７及び光遅延ファイバ９は、その際位相変調が光パルスに最適に同期して印加されるように機能する。もし変調のタイミングが温度などによりずれる場合には、位相シフタ７が自動的に位相シフト量を調整し、最適な変調を印加する技術を用いることができる。電気増幅器８は、位相シフタ７の出力により位相変調器１０を駆動するための駆動信号を出力する。
【００２６】
また、二次分散要素１１としては、例えば、１．３ μｍの波長帯域付近に零分散領域が存在する群速度分散特性を有するような単一モード光ファイバあるいは回折格子対、ファイバブラッググレーティング、ＶＩＰＡ型可変分散補償器、アレイ導波路回折格子、および回折格子と空間変調器の組み合わせ等を用いることができる。
【００２７】
光フーリエ変換装置単体は、非特許文献５に記載された光フーリエ変換に関するＲｏｍａｇｎｏｌｉらの論文等のように、もともと偏波モード分散による群遅延を補償するために提案されたものである。しかし、Ｒｏｍａｇｎｏｌｉらの論文等の従来技術では、光フーリエ変換装置を偏波モード分散のみを補償することに利用しているだけである。したがって、本実施の形態の光フーリエ変換装置３のように、新たな一般的概念として時間と周波数を入れ替えることにより無歪み伝送をするアイディアには、従来は至っていない。本発明は、特に、時間軸上での歪みをスペクトル上に変換することにより全ての線形歪みを除去するフーリエ光伝送という新たな原理及び技術を提案するものである。
【００２８】
２．波形歪みの補償についての詳細
次に、本フーリエ光伝送方式を用いて、任意の分散ならびに偏波モード分散を有する光ファイバ伝送路の線形効果による光パルスの波形歪みが本実施の形態の構成でどのように補償されるかを詳しく説明する。
【００２９】
光ファイバ中のパルス伝搬は、その搬送波周波数に比べてパルスの包絡線がゆっくり変化する場合には、包絡線近似によって記述される。ここではそのパルスのゆっくり変化する電界包絡線振幅をｕ（ｚ，ｔ）、媒質中での伝搬定数をβ（ω）、搬送波の周波数をω_０とする。ここで、ｔは時間、ｚは光ファイバの長さ方向の位置（座標）、ωは周波数である。このとき光ファイバ中を伝搬する電界ｅ（ｚ，ｔ）は
【００３０】
【数１】

【００３１】
と表される。ここで
【００３２】
【数２】

【００３３】
で与えられる。ただし
【００３４】
【数３】

【００３５】
である。
光ファイバのような分散性媒質中において光電界ｅ（ｚ，ｔ）はマクスウェル方程式
【００３６】
【数４】

【００３７】
を満たすので、光電界ｅ（ｚ，ｔ）の周波数スペクトルＥ（ｚ，ω）は次の方程式を満たす（なお、周波数スペクトルを、単にスペクトルという場合がある。）。
【００３８】
【数５】

【００３９】
ここでＥ（ｚ，ω）は
【００４０】
【数６】

【００４１】
で与えられる。なお式（４）では、搬送波周波数に比べてパルスのスペクトル広がりがあまり大きくないことから、ω^２をω_０ ^２と近似している。
【００４２】
ここで包絡線ｕ（ｚ，ｔ）に関する方程式が重要であり、ｕ（ｚ，ｔ）のフーリエ変換Ｕ（ｚ，ω−ω_０）について考える。すなわちＥ（ｚ，ω）は式（１）と（５）より
【００４３】
【数７】

【００４４】
と書き直すことができる。ただしＵ（ｚ，ω−ω_０）は
【００４５】
【数８】

【００４６】
で与えられる。
式（６）を式（４）に代入し、Ｕ（ｚ，ω−ω_０）がｚに関して緩やかに変化していることからｚについての２回微分を無視し、β^２−β_０ ^２≒２β_０（β−β_０）を用いると、Ｕ（ｚ，ω−ω_０）が満たす伝搬方程式として次式
【００４７】
【数９】

【００４８】
が得られる。ここで時間領域での基本方程式について考えると、式（２）より
【００４９】
【数１０】

【００５０】
と表すことができる。
さらに式（９）を逆フーリエ変換することにより、ｕ（ｚ，ｔ）の満たす線形波動方程式として
【００５１】
【数１１】

【００５２】
が最終的に得られる。ただし、ここで
【００５３】
【数１２】

【００５４】
である（以下ではω−ω_０をあらためてωと定義する）。すなわち伝送路の線形効果によるパルスの時間波形歪みは式（１０）で完全に表現されることになる。
【００５５】
その一方で、一般に、あらゆる線形効果のもとでは光信号は周波数領域において位相変化を受けるだけであり、スペクトル形状は完全に保存されていることに注目したい（以下の式（１２）参照）。ここで、光パルス送信器１から長さｚ＝ξの光ファイバ伝送路２中へ入射される光パルスの時間信号波形をｕ_ｉｎ（ｔ）（＝ｕ（０，ｔ））、その周波数スペクトルをＵ_ｉｎ（ω）（＝Ｕ（０，ω））とし、光ファイバ伝送路２中での線形歪みを受けた時間信号波形をｕ（ｔ）（＝ｕ（ｚ，ｔ））、その周波数スペクトルをＵ（ω）（＝Ｕ（ｚ，ω））とする。式（８）を積分して、長さξのファイバを伝搬した後のスペクトルは、
【００５６】
【数１３】

【００５７】
で与えられる。すなわち、スペクトル形状は位相変化ｅｘｐ［ｉβ（ω）ξ］を除いて完全に保存されることがわかる。
【００５８】
さて、ここで長さξの光ファイバ伝送路２の受信端Ｂにおける時間波形ｕ（ξ，ｔ）から、光フーリエ変換装置３を用いて周波数スペクトルＵ（ξ，ω）を得る方法を以下に述べる。ただし以下ではｕ（ξ，ｔ）をｕ（ｔ）、Ｕ（ξ，ω）をＵ（ω）とする。
【００５９】
まず、伝搬後のパルス信号ｕ（ｔ）が位相変調器１０により放物型の位相変調ｅｘｐ（ｉＫｔ^２／２）を受けた後の時間信号は、ｕ（ｔ）にその位相変化量をかけて
【００６０】
【数１４】

【００６１】
で与えられる。位相変調器１０の入出力波形は、入力がｕ（ｔ）、出力が式（１３）のｕ’（ｔ）となる。位相変調器１０の処理は、式（１３）の右辺で入力波形ｕ（ｔ）に位相ｅｘｐ（ｉＫｔ^２／２）を掛けている部分に相当する。位相変調器１０に予め与えておくパラメータはチャープ率Ｋである。これは位相変調器の印加電圧の大きさによって制御できる。また、位相変調のタイミングや駆動周波数については、クロック信号抽出回路６や位相シフタ７、光遅延ファイバ９を用いて、伝送信号よりそれらの情報を抽出・調整する。
【００６２】
ここでｖ（ｔ）を二次分散要素１１による分散ｋ”Ｌ中を伝搬した後の信号とすると、ｖ（ｔ）は、ｕ’（ｔ）がさらにＤ＝ｋ”Ｌで表される二次分散（要素）を伝搬後の時間波形として、以下のように与えられる。
【００６３】
【数１５】

【００６４】
すなわち、二次分散要素１１の入出力波形は、入力が式（１３）のｕ’（ｔ）、出力が式（１４）のｖ（ｔ）となり、ｖ（ｔ）は、ｕ’（ｔ）をフーリエ変換したものに周波数軸上で二次分散関数ｅｘｐ（ｉＤω^２／２）をかけ、さらにその全体を逆変換することにより得られる。ここで二次分散関数は式（１２）においてβ（ω）をβ（ω）＝Ｄω^２／２とおいて得られる。
【００６５】
次に、ここで該位相変調器の位相変調パラメータＫをＫ＝１／Ｄを満たすように選ぶ。さらに変数Ｔ＝ｔ’−ｔを導入すると、式（１４）は次のように変形される。
【００６６】
【数１６】

【００６７】
すなわち、式（１５）の結果から、光フーリエ変換装置３の出力時間波形ｖ（ｔ）（図２（ｃ））は、実際、光フーリエ変換装置３の入力波形のスペクトルＵ（ω）（図３（ｂ））に比例していることがわかる。このとき
【００６８】
【数１７】

【００６９】
である。言い換えると、光フーリエ変換装置３の出力時間波形υ（ｔ）は、時間軸をｔ／Ｄ＝ωとスケールを変換したときの、光フーリエ変換装置３の入力波形のスペクトル形状Ｕ（ω）に対応している。
【００７０】
一方、式（１２）で示したように、線形伝送がスペクトルを保存するという性質から、受信端ＢでのスペクトルＵ（ω）の包絡線形状（図３（ｂ））は、送信端Ａでの信号のスペクトルＵ（０，ω）（＝Ｕ_ｉｎ（ω））の包絡線形状（図３（ａ））に等しい。すなわち式（１２）及び（１５）より、ｖ（ｔ）は最終的には光ファイバ伝送路２への入力信号スペクトルＵ_ｉｎを用いて式（１７）のように表される。
【００７１】
【数１８】

【００７２】
すなわち、ｖ（ｔ）により、入力スペクトルＵ_ｉｎ（ω）の形状を出力に再生できることになる。位相変調器１０と二次分散要素１１の組み合わせで光パルスのフーリエ変換像が生成できるということ自体は既に知られているが、本発明では光フーリエ変換のための装置を用いて波形無歪み伝送を実現することができるという点がポイントである。
【００７３】
さて、ここで、信号波形がトランスフォームリミットであれば周波数スペクトルから時間波形を直ちに求めることができることがわかる。例として、光ファイバ伝送路２への入力信号の時間波形がガウス型ｕ_ｉｎ（ｔ）＝Ａｅｘｐ（−ｔ^２／２Ｔ_０ ^２）のトランスフォームリミットな波形である場合を考える。ガウス型パルスはｓｅｃｈ型とならんで、フーリエ変換によって波形の関数形が変わらないパルスである。すなわちそのスペクトルは
【００７４】
【数１９】

【００７５】
である。このとき光フーリエ変換装置３の出力波形は、式（１７）の結果から、ωをｔ／Ｄで置き換えて、次式で与えられる。
【００７６】
【数２０】

【００７７】
ここで、二次分散の絶対値｜Ｄ｜＝Ｔ_０ ^２に選ぶと
【００７８】
【数２１】

【００７９】
となる。受光器４が備える通常の光検出器では光電界の強度Ｉ（ｔ）＝｜ｖ（ｔ）｜^２を検出するので、式（２０）のｖ（ｔ）から次式のように、送信端Ａでの時間波形ｕ_ｉｎ（ｔ）＝Ａｅｘｐ（−ｔ^２／２Ｔ_０ ^２）（図２（ａ））を直接再現することが可能となる。
【００８０】
【数２２】

【００８１】
このように、波形がガウス型の場合、｜Ｄ｜＝Ｔ_０ ^２と選ぶと、式（１７）においてスペクトルＵ_ｉｎ（ｔ／Ｄ）がそのまま時間波形ｕ_ｉｎ（ｔ）に対応することから、結局、光ファイバ伝送路の線形効果を受ける前の時間波形を出力Ｃにおいて時間軸上に直接忠実に又は完全に再現することができる点がポイントである。
【００８２】
一般に、波形がガウス型でない場合は、受光器４の出力でその光電界の強度Ｉ（ｔ）＝｜ｖ（ｔ）｜^２が次式のように得られる。
【００８３】
【数２３】

【００８４】
この方式では伝送歪みが線形であれば、その具体的な種類や大きさとは一切関係なく補償されることが重要である。そのため、分散値の大きさやダイナミックな時間変動、さらには分散の次数に依存しないということが最大の特徴のひとつである。またソリトンのような非線形パルス伝送においてもスペクトル形状が伝搬において維持されるのであれば、全く同様に適用できる。すなわちソリトンも時間幅Δτとスペクトル幅Δνとの間にはトランスフォームリミットな関係があるので、本方式が利用できる。分散マネージ（ＤＭ）ソリトンに関しても、チャープがゼロになる最短パルスの位置もしくは適当なファイバを挿入し強制的にチャープをゼロにすることにより、本方式が利用できる。
【００８５】
３．波形歪み補償の例
図５は、光パルスの波形歪みとその補償の効果を示す図である。この図は、本実施の形態のフーリエ光伝送方式における分散補償の効果を確認するために、非特許文献４の実験パラメータを用いて数値計算を行なった結果を示すものである。この図では、丸、破線、実線が、それぞれ図１中Ａ、Ｂ、Ｃの各点（すなわち光ファイバ伝送路２伝送前、伝送後、光フーリエ変換装置３の出力）における光信号の時間波形を示している。
【００８６】
ここでは、一例として、図１中Ａにおける時間波形は半値全幅３８０ｆｓのガウス型と仮定した。また、光ファイバ伝送路を構成する長さξ＝６９．４ｋｍのファイバの累積分散はそれぞれβ_２ξ＝−０．００３７ｐｓ^２、β_３ξ＝−０．００３８ｐｓ^３、β_４ξ＝０．００５８ｐｓ^４と仮定した。このときＴ_０＝２２８ｆｓである。この伝送路の分散補償に必要な光フーリエ変換装置の分散量ならびに位相変調パラメータは、｜Ｄ｜（＝１／｜Ｋ｜）＝Ｔ_０ ^２＝０．０５２ｐｓ^２と算出される。光フーリエ変換装置の二次分散要素として１．３μｍ零分散単一モードファイバ（ｋ”＝−２０ｐｓ^２／ｋｍ）を用いることにすると、必要な長さはＬ＝２．６ｍである。一台の位相変調器と短いファイバにより簡単に波形再生ができることも本方式の特徴のひとつである。またこのとき位相変調器のチャープ率はＫ＝１／Ｄ＝−１９．２ｐｓ^−２である。
【００８７】
この伝送路においてはβ_４の値が大きいことから四次分散が支配的であり、光フーリエ変換装置による分散補償前には四次分散によりパルスが時間軸に対称に広がり波形が大きく歪んでいる。しかし本方式によるフーリエ変換を行なうことによって、伝送路への入力時間波形が忠実に再現されていることがわかる。
【００８８】
図６は、光パルスの波形歪みとその補償に関する数値計算結果の他の一例を示す図である。この図は本実施の形態の効果を確認するために行なった数値計算結果の他の一例を示すものである。この図も同様に、丸、波線、実線が、それぞれ図１中Ａ、Ｂ、Ｃの各点における光信号の時間波形を示している。ここでは図１中Ａにおける時間波形は半値全幅３８０ｆｓのガウス型とし、伝送路を構成する長さ６９．４ｋｍのファイバの累積分散はそれぞれβ_２ξ＝−０．００３７ｐｓ^２、β_３ξ＝０．１ｐｓ^３、β_４ξ＝−０．００５８ｐｓ^４と仮定した。すなわち、図５の分散特性に対して、この伝送路では四次分散の符号を反転させ、三次分散を大幅に増やした。このため三次分散の影響が顕著に現れ、光フーリエ変換装置による分散補償前にはパルスが時間軸に非対称に歪んでいる様子がよくわかる。しかし本方式による光フーリエ変換装置を用いた分散補償を行なうことによって、光ファイバ伝送路への入力時間波形が正確に復元できることがわかる。
【００８９】
【発明の効果】
以上詳細に説明したように、本発明によれば、位相変調器と二次分散要素を用いて構成された光フーリエ変換装置を用いて、光ファイバ伝送路において線形歪みを受けた光パルス列の時間波形をその不変量である周波数スペクトルに変換し、伝送路入力における信号のスペクトルを再現し情報を直接取り出すことができる。したがって、本発明のフーリエ光伝送方式を用いることで、光ファイバ伝送路の伝搬特性に依存せず情報を正確に伝送させることが可能となる。
【００９０】
また、本発明によれば、三次以上の高次分散や、時間的に変動する任意の分散および偏波モード分散を有する光ファイバ伝送路の線形効果による光パルスの時間波形の波形歪みを同時にかつ完全に補償することができ、光ファイバ通信の通信容量の拡大ならびに伝送距離の延長が可能となる。また、光ファイバ伝送路の分散や偏波モード分散の精密な制御を一切必要としないので、実用的・経済的な光ファイバ通信を実現することが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明にかかるフーリエ光伝送システムの一実施の形態を示す図である。
【図２】光パルスの時間波形についての説明図である。
【図３】光パルスの周波数スペクトル形状の説明図である。
【図４】光フーリエ変換装置３の構成図である。
【図５】光パルスの波形歪みとその補償の効果を示す図である。
【図６】光パルスの波形歪みとその補償に関する数値計算結果の他の一例を示す図である。
【符号の説明】
１光パルス送信器
２光ファイバ伝送路
３光フーリエ変換装置
４受光器
５光カップラ
６クロック信号抽出回路
７位相シフタ
８電気増幅器
９遅延ファイバ
１０位相変調器
１１二次分散要素

Claims

送信端において光パルスを伝送信号としてデジタル変調し、光ファイバ伝送路中を伝搬させ、それを受光器で電気信号に変換する光伝送方法において、
伝送する光パルスとして、時間波形とその周波数スペクトルの包絡線の関数形が等しく、かつパルスの半値全幅と周波数スペクトル幅の積がフーリエ限界条件を満たすトランスフォームリミットなパルスを用い、
光カプラ、クロック信号抽出回路、位相変調器、及び二次分散要素を有する構成によって時間波形とその周波数スペクトルとを時間軸上で入れ替える光フーリエ変換装置を受光器の前に設置し、
線形伝送では時間波形は歪んでも周波数スペクトルの包絡線は伝送前後で無歪みであることを利用して、
該光フーリエ変換装置によって、伝送後の歪んだ信号パルスの時間波形をフーリエ変換し、時間波形が周波数スペクトルの包絡線で表現される無歪みな伝送波形に変換することを特徴とする光伝送方法。
請求項１に記載の光伝送方法において、光ファイバにおけるパルス歪みの原因となる三次以上の高次分散を補償することを特徴とする光伝送方法。
請求項１に記載の光伝送方法において、任意の分散、偏波モード分散が時間的に変動しても常に無歪みの光伝送が実現することを特徴とする光伝送方法。