JP3784689B2 - 光磁気記録媒体再生方法及び光磁気記録媒体再生装置 - Google Patents
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Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、磁気的超解像（ＭＳＲ：Ｍａｇｎｅｔｉｃａｌｌｙ ｉｎｄｕｃｅｄ Ｓｕｐｅｒ Ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ）を利用し、レーザ光を用いて情報の再生を行う光磁気記録媒体の再生方法および再生装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
光磁気記録の高密度化技術として、磁気的超解像（ＭＳＲ）再生がある。
【０００３】
ＭＳＲ再生とは、磁性多層膜からなる記録媒体中に存在する磁気的結合状態が、集光照射されたレーザビームにより生じる記録媒体の温度変化に応じて変化する現象を利用し、レーザビームスポット内の一部分のみの情報の再生を行うものである。
【０００４】
そして、室温において面内磁化状態であり、温度上昇に伴い、垂直磁化状態となる再生層を用いたＣＡＤ（Ｃｅｎｔｅｒ Ａｐｅｒｔｕｒｅ Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ）方式が、光磁気記録の高密度化に有効なＭＳＲ再生技術として広く検討されている。
【０００５】
図１７は、ＭＳＲ媒体（以下、ＭＳＲ媒体を媒体と称す）の記録情報の再生時における、媒体１７５の温度分布、及び媒体１７５を上から見たときのビームスポット１７４とアパーチャ１７１との関係を示す図である。半導体レーザからのレーザビーム１７３を、媒体１７５の再生層に照射したときの、媒体１７５の温度分布を１７２に示す。
【０００６】
温度Ｔ１は、再生層のレーザビーム１７３の高エネルギー部分が照射された領域における、面内磁化状態が垂直磁化状態に変化し始める温度である。この時、媒体１７５上では、ビームスポット１７４での温度が、温度Ｔ１以上になる領域が形成され、すなわち、アパーチャ１７１が開いた状態となる。アパーチャ１７１が開いた領域では、アパーチャ１７１内で、記録層から発生する漏洩磁界と、再生層の垂直磁化とが結合し、記録層の磁化状態が再生層に検出（転写）され、記録層に記録された情報が再生可能となる。なお、記録層は全温度範囲で垂直磁化膜の性質を有している。
【０００７】
このように、ＭＳＲ再生では、ビームスポット１７４より小さい径のアパーチャ１７１が再生に寄与するため、光磁気記録の高密度化が図れる。
【０００８】
図１８（ａ）は、半導体レーザ照射時における、媒体１７５の再生層と記録層との磁化の温度依存性を示したものである。１８１は再生層の磁化の温度依存性を示し、１８２は記録層の磁化の温度依存性を示す。上述したように、再生層は、温度Ｔ１より温度の低い領域では面内磁化状態であり、温度Ｔ１より温度が高くなると垂直磁化状態へ変化する。
【０００９】
一方、記録層の磁化は、温度を上昇させると、しばらくは磁化が増大するが、ある温度で磁化がピークに到達した後は減少を始める。そして、温度Ｔ２において、記録層の磁化が温度Ｔ１での磁化と等しくなるものとする。そして、温度Ｔ１から温度Ｔ２にかけての範囲は、記録層の磁化が強く、再生層において記録層の磁化状態が好適に転写できる温度範囲１８３となる。
【００１０】
ここで、温度Ｔ２より温度が高くなると、記録層の磁化が弱まり、記録層の情報が再生層に十分に転写されなくなり媒体ノイズが大きくなる。さらに、温度がＴ３以上になると、記録層の磁化がなくなり、該記録層の情報は消去される。
【００１１】
一般に、半導体レーザを用いた光記録媒体の再生では、記録媒体からの戻り光により、半導体レーザにノイズが生じ、再生が好適に行えないという問題があるため、高周波電流駆動回路からの高周波の交流電流を直流電流に重畳して、半導体レーザに流すという高周波重畳方式を用いている（例えば、特開平３−２５７３２号公報，特開平５−４８１８４号公報）。
【００１２】
そして、ＭＳＲ再生においても、一般的な光記録媒体の再生と同様に高周波重畳方式を用いて半導体レーザへの戻り光によるノイズを低減している。
【００１３】
図１９は、高周波重畳方式を用いた場合の、半導体レーザの駆動電流と光出力強度との関係を示したものである。１９１に示すように、上記駆動電流が閾値電流（Ｉｔｈ）に至るまでは光出力強度は略ゼロであり、該閾値電流（Ｉｔｈ）を超えると電流の増加に比例して光出力強度が増大する。
【００１４】
そして、１９２で示すような正弦波の駆動電流が半導体レーザに流れると、閾値電流（Ｉｔｈ）以上の電流が流れる場合に半導体レ−ザが点灯し、その光出力強度は１９３で示すようなパルス状になる。ここで、正弦波である駆動電流１９２は、従来から用いられているものである。
【００１５】
パルス状に発光する半導体レーザは、シングルモードレーザでありながら、あたかもマルチモードレーザのように複数の波長スペクトクルを伴って発光することになり、戻り光によるノイズが軽減される。ここで、半導体レーザのノイズは、相対雑音強度（ＲＩＮ：Ｒｅｌａｔｉｖｅ Ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ Ｎｏｉｓｅ）により規定され、一般的には ＲＩＮ≦−１２０ｄＢ／Ｈｚが望ましい。
【００１６】
なお、ｔ１は半導体レーザの点滅周期、ｔ２は半導体レーザの発光周期であり、半導体レーザの点滅周期に占める発光時間を示す発光デューティは、ｔ２／ｔ１で表される。
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、ＭＳＲ再生では次の問題がある。
【００１８】
ＭＳＲ媒体の特性として、前記のとおり、図１８（ａ）の温度Ｔ２を超えると、記録層の磁化が弱くなって、記録層の情報が好適に再生層に転写されなくなり、その結果、媒体ノイズが増加し始める。また、記録層の温度が温度Ｔ３以上になると、記録層の情報が消去される。
【００１９】
このような媒体を、従来から高周波重畳に用いられているパルス波形で再生する場合、再生パワーの大きさによっては、媒体ノイズの増加、及び記録マーク（記録情報）の劣化が生じ、再生信号品質の向上が図れない。
【００２０】
図１８（ｂ）の１８４，１８５は、それぞれ、パルス駆動時において、アパーチャ１７１内のピーク温度の変化をプロットした図である。１８４は、所定の再生パワーでレーザ照射を行なった場合の温度変化を示し、１８５は、上記１８４の場合に対してさらに再生パワーを上げた状態（高再生パワー）でレーザ照射を行なった場合の温度変化を示している。
【００２１】
ここで、パルス駆動時において、記録媒体のアパーチャ１７１内での温度が最も高くなる温度をピーク温度（図中、１８６で示す）とし、アパ−チャ１７１内での温度が最も低くなる温度をボトム温度（図中、１８７で示す）とする。媒体の温度変化１８４に示すように、この媒体のピーク温度、ボトム温度が、共に温度範囲１８３内に存在すれば、記録層の情報が再生層に好適に転写される。
【００２２】
しかし、高再生パワーでの駆動時では、媒体の温度変化１８５に示すように、媒体の温度がピーク温度，ボトム温度共に上昇し、媒体の温度が温度Ｔ２より高くなると、記録層の磁化が低下することによって記録層の情報が再生層に対して好適に転写されず、媒体ノイズが増加する。更に、媒体のピーク温度が温度Ｔ３より高くなると、記録マークの劣化が生じる。
【００２３】
一方、図示していないが、温度変化１８４と１８５との中間帯の温度変化においては、媒体のピーク温度が、温度Ｔ２より高くても温度Ｔ３より低く、かつ、媒体のボトム温度が温度範囲１８３内に存在すれば、記録層から再生層への情報の転写は好適に行われる。これは、媒体のピーク温度が温度Ｔ２より高くなったとしても、温度変化過程において、温度範囲１８３に入っている時間内に記録層から再生層に転写された情報は、媒体温度が温度Ｔ２より高くなった後でも再生層にてホールドされるためである。
【００２４】
もちろん、媒体のボトム温度が温度範囲１８３に入っていても（温度Ｔ２より低くても）、ピーク温度がＴ３以上になると、記録層における記録マークを劣化させる恐れがあるので、媒体のピーク温度の抑制も考慮する必要がある。
【００２５】
図２０は、従来から用いられている正弦波を駆動電流波形としてパルス駆動した場合に形成されるパルス波形２０１（図２０（ａ））と、該パルス波形２０１に対応する媒体の温度変化２０２（図２０（ｂ））とを示す。図２０は、パルスの発光デューティが５０％の場合の具体例を示している。図２０（ｂ）においても、２０３をパルス駆動時における媒体のピーク温度、２０４をパルス駆動時における媒体のボトム温度とする。
【００２６】
従来のパルス波形では、特に高再生パワーでのレーザ照射時において、媒体の温度変化におけるピーク温度及びボトム温度が共に高くなるため、高再生パワーでのレーザ照射時には媒体ノイズが増加してしまい、再生パワーが高く設定できないという問題が生じていた。
【００２７】
これに対し、高再生パワーでのレーザ照射による記録マークの劣化を防ぐため、発光デューティを変更し、高再生パワー時の媒体のピーク温度を下げることが検討されている。
【００２８】
図２１（ａ）の２１１〜２１３は、再生パワーは同じであるが発光デューティの異なるパルス波形を示している（２１１，２１２，２１３の順に発光デューティは大きくなる）。図２１（ｂ）の２１４〜２１６は、上記発光デューティに対応した媒体の温度変化を示している（パルス波形２１１，２１２，２１３はそれぞれ温度変化２１４，２１５，２１６に対応する）。図２１より、発光デューティを大きくすることにより、媒体のピーク温度を下げることが可能であることが分かる。しかしながら、一方で、ピーク温度を下げた場合には同時にボトム温度が高くなっていることが分かる。
【００２９】
すなわち、発光デューティを大きくすることで媒体のピーク温度を下げたとしても、ボトム温度が高くなれば、ボトム温度が好適な温度範囲１８３を越えてしまう恐れが有り、このことより、発光デューティの変更だけでは、媒体の温度抑制に限界があるといえる。
【００３０】
前記の点に鑑み、本発明は、特に高再生パワーのレーザ照射時において、媒体（再生層）の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけでなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる光磁気記録媒体再生方法および再生装置を提供するものである。
【００３１】
【課題を解決するための手段】
本発明に係る光磁気記録媒体再生方法は、上記の問題を解決するために、第１の温度＜第２の温度＜第３の温度の関係にあるとき、第１の温度未満で面内磁化膜であり、上記第１の温度以上で垂直磁化膜となる再生層と、上記第１の温度から第３の温度までの温度範囲で垂直磁化膜であり、上記第１の温度と上記第２の温度での磁化が等しくなる記録層を有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生方法において、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光を、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動することを特徴としている。
【００３２】
上記の構成によれば、半導体レーザのパルス波形は、その立ち上がり時間が短いため、パルス波形の立ち上がり時間と立ち下がり時間とが同じである従来の正弦波形状のパルス波形と比べて記録媒体の温度上昇が発生する時間が短くなり、記録媒体のピーク温度を低下させることができる。
【００３３】
さらに、パルス波形の立ち下がり時間は立ち上がり時間に比べて長くなるため、記録媒体の温度がピーク温度に達した後、温度減少に移行する時間が長くなり、よって、記録媒体のボトム温度が上昇することを回避できる。
【００３４】
すなわち、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる。
【００３５】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの立ち上がりの勾配が一定であることが好ましい。
【００３６】
上記の構成によれば、パルス波形の立ち上がりの勾配を一定とすることで、パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの、立ち上がりに掛かる時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００３７】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値においては、該ピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることが好ましい。
【００３８】
上記の構成によれば、上記パルス波形におけるピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることから、再生パワーが急峻に上昇してピーク値に到達した後、急峻に再生パワーが低下する。このため、パルス波形の再生パワーがピーク値となる付近において、該ピーク値に近い値の再生パワーを有する時間が極めて短くなり、記録媒体の温度が上昇する時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００３９】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、立ち下がりの最後では、再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することが好ましい。
【００４０】
上記の構成によれば、パルス波形の立ち下がりの最初に、再生パワーを大きく低下させる勾配を有しているが、立ち下がりの勾配が急なため、つまり、立ち下がってから直ちに立ち下げるので、前記と同様に媒体のピーク温度上昇を抑制することができる。また、立ち下がりの途中からは、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有し、さらに、立ち下がりの最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することで、立ち下がり時間を短くすることができ、記録媒体のボトム温度が上昇することを抑制することができる。これにより、記録媒体温度のピーク値およびボトム値の両方に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００４１】
また、本発明に係る光磁気記録媒体再生装置は、室温で面内磁化膜であり、ある所定の温度以上で垂直磁化膜となる再生層、及び全温度範囲で垂直磁化膜である記録層を有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生装置において、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光が、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動されるようになっている。
【００４２】
上記の構成によれば、上述の光磁気記録媒体再生方法と同様に、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる。
【００４３】
【発明の実施の形態】
本発明について図１ないし図１６を用いて詳細に説明する。図１に、本発明に用いる光磁気記録媒体再生装置について示す。
【００４４】
上記光磁気記録媒体再生装置は、半導体レーザ１と、コリメータレンズ２と、ビームスプリッタ３と、対物レンズ４と、光磁気記録媒体５と、ビームスプリッタ６と、集光レンズ７と、サーボ用受光素子８と、二分の一波長板９と、偏光ビームスプリッタ１０と、集光レンズ１１と、ＲＦ用受光素子１２と、集光レンズ１３と、ＲＦ用受光素子１４と、レーザ駆動部１５と、高周波電流発生部１６とを備えている。
【００４５】
半導体レーザ１は、読出光であるレーザ光を出射するものであり、該半導体レーザ１には駆動電流としてレーザ駆動部１５から印加される直流電流と共に、高周波電流発生部１６により数１００ＭＨｚの高周波電流が重畳される。
【００４６】
コリメータレンズ２は、半導体レーザ１から出射したレ−ザ光を平行光にする。コリメータレンズ２によって平行光とされたレーザ光は、ビームスプリッタ３を透過後、対物レンズ４によって光磁気記録媒体５の情報記録面上に集光・照射される。
【００４７】
光磁気記録媒体５の情報記録面に照射されたレーザ光は、該情報記録面にて反射される。ビームスプリッタ３は、光磁気記録媒体５から反射してきたレーザ光の一部を分割・反射し、検出系ビームスプリッタ６へと導く。ビームスプリッタ６は、ビームスプリッタ３側より入射されたレーザ光の一部を透過し、一部を反射する。
【００４８】
集光レンズ７は上記ビームスプリッタ６を透過してきたレーザ光を集光し、サーボ用受光素子８へ入射させる。サーボ用受光素子８は集光レンズ７で集光されたレーザ光を受光し、ラジアルサーボとフォーカスサーボとを行うためのサーボ信号を出力する。
【００４９】
ビームスプリッタ６により反射されたレーザ光は、二分の一波長板９を通過し、さらに偏光ビームスプリッタ１０に入射される。二分の一波長板９は入射された上記レーザ光の半分に対して偏光面を回転調整し、偏光ビームスプリッタ１０は所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光を反射する。すなわち、偏光ビームスプリッタ１０は二分の一波長板９によって回転調整された分の光と回転調整されなかった光とのうち、一方を反射し他方を透過する。
【００５０】
偏光ビームスプリッタ１０により反射されたレーザ光は、集光レンズ１１によって集光されＲＦ用受光素子１２にて受光される。ＲＦ用受光素子１２は、受光したレーザ光を読出信号（ＲＦ信号）として出力する。また、偏光ビームスプリッタ１０を透過したレーザ光は、集光レンズ１３によって集光されＲＦ用受光素子１４にて受光される。ＲＦ用受光素子１４は、受光したレーザ光を読出信号として出力する。ここで、ＲＦ信号はＲＦ用受光素子１２とＲＦ用受光素子１４との差動をとることで出力される。
【００５１】
上述したように、レーザ駆動部１５は上記半導体レーザ１に直流電流を印加し、高周波電流発生部１６は上記レーザ駆動部１５に高周波の交流電流を重畳するかつ、高周波電流発生部１６は、交流電流の波形の設定をする。すなわち、本発明では、媒体の温度を抑制する効果が大きくなるように駆動電流波形を設定し、高周波電流発生部１６で駆動電流波形を制御してパルス波形を形成するものとする。
【００５２】
上記光磁気記録媒体再生装置を使用し、光磁気記録媒体としてＭＳＲ媒体を用い、光源の波長を４０５ｎｍ、対物レンズの開口数（ＮＡ）を０．５、パルス周波数を４００ＭＨｚ、発光デューティを５０％、平均再生パワーを対物レンズ出射で２．０ｍＷ（光利用効率２５％とすると、レーザダイオード（ＬＤ）出射では８．０ｍＷ）として、媒体の温度制御効果が大きい波形の検討を行った。
【００５３】
まず、参考のために、図２（ａ）に示す従来のパルス波形Ｗ２ａ（重畳される高周波電流の波形を正弦波とした場合のパルス波形）でパルス駆動した時の、媒体の温度変化を図３の３２に示す。この時の再生パワーのピーク値は、６．２８ｍＷである。尚、以下の説明における再生パワーは、対物レンズ出射でのパワーを示すものとする。
【００５４】
一方、図２（ｂ）に示すような、パルスの立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて早い、三角波のパルス波形Ｗ２ｂによる媒体の温度変化を調べた。この結果を図３の３１に示す。この時、パルス波形Ｗ２ｂの再生パワーのピーク値は、８．０ｍＷである。
【００５５】
尚、上記パルス波形Ｗ２ａおよびパルス波形Ｗ２ｂにおいては、その平均再生パワーは等しいものとして設定されている。すなわち、各パルス波形において再生パワーの時間積分値（パルス波形の面積）は全て等しい（例えば、高再生パワーとは、パルス波形の面積が大きいことを表す）。また、以後に例示する他のパルス波形においても、パルス波形の面積全て等価に設定されており、同じ平均再生パワーでの比較検討を行なっている。さらに、パルス波形Ｗ２ａおよびパルス波形Ｗ２ｂを含み、以後に例示する他のパルス波形において、パルス波形の立ち上がり開始から立ち下がり終了までの時間の長さも全パルス波形において等しく設定している。すなわち、本実施の形態では、パルス周波数，発光デューティ，平均再生パワーを一定とし、立ち上がりから立ち下がりまでのパルス波形の違いのみによって、媒体の温度抑制効果の検討を行っている。
【００５６】
上記図３より、従来のパルス波形Ｗ２ａを与えた場合の媒体の温度変化３２は、三角波のパルス波形Ｗ２ｂを与えた場合の温度変化３１に比べて、緩やかに温度が上昇しているものの、ピーク温度，ボトム温度共に高くなっていることが分かる。
【００５７】
すなわち、パルス波形Ｗ２ｂの立ち上がりはほぼ垂直であるため、温度変化３１においてもその温度は急激に上昇している。しかしながら、パルス波形Ｗ２ｂを立ち上げた後、直ちに立ち下げるので、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも再生ピークパワーが高いにもかかわらず、媒体のピーク温度は低くなる。また、パルス波形Ｗ２ｂでの駆動時には媒体のボトム温度も低くなっていることが分かる。
【００５８】
このように、パルス波形Ｗ２ａとパルス波形Ｗ２ｂとの比較により、パルス周波数，発光デューティ，および平均再生パワーが同じであっても、パルス波形の形状を変化させることによって、ピーク温度，ボトム温度を下げることができる。具体的には、半導体レーザ光のパルスの立ち上がり時間が、立ち下がり時間に比べて早いパルス波形とすることで、ピーク温度，ボトム温度を同時に下げることが可能となり、媒体の温度制御効果を得ることができる。
【００５９】
前記の結果を参考に、より高い媒体の温度制御効果を得ることができるパルス波形について考察する。具体的には、パルス波形の立ち下がりにおいて、パルス波形Ｗ２ｂのようにその勾配を一定とするのではなく、立ち下がりの勾配を変化させることによって媒体の温度制御効果を向上させることを目的とする。
【００６０】
先ず、パルス波形Ｗ２ｂを変形させたパルス波形Ｗ４を図４に示す。このパルス波形Ｗ４は、波形の立ち上がり後、波形の立ち下がりにおいて第１変曲点４０（勾配４１から勾配４２に変わる点）を有している。ここでの変曲点とは、波形の立ち下がり部分においてパルス波形の勾配が切り換わる点のことをいう。具体的には、上記第１変曲点４０では、そのより前の部分での勾配が大きく（鋭く），それ以降の部分での勾配が小さく（緩やかに）なっている。
【００６１】
ここで、パルス波形の違いによる媒体の温度抑制効果を比較するため、次の図７を用いて説明する。図７は、横軸に媒体のピーク温度、縦軸に媒体のボトム温度を示している。図７では、各パルス波形における媒体の温度抑制効果が大きいほど、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）を示す指標がグラフの左下に表示される。ここでは、パルス波形Ｗ４を用いた場合の媒体温度を示す指標はＴ４である。また、図７には、パルス波形Ｗ２ａ，Ｗ２ｂを用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ２ａ，Ｔ２ｂも示す。
【００６２】
図７より、まず、指標Ｔ２ｂが指標Ｔ２ａの左下にあることから、パルス波形Ｗ２ｂの方が、従来から用いられているパルス波形Ｗ２ａよりも、媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。次に、指標Ｔ４も指標Ｔ２ａの左下にあることから、パルス波形Ｗ４が、パルス波形Ｗ２ａより温度抑制効果が大きいことがわかる。
【００６３】
一方、指標Ｔ４が指標Ｔ２ｂの右下になることから、パルス波形Ｗ４は、パルス波形Ｗ２ｂより媒体のボトム温度の抑制効果は大きいが、ピーク温度の抑制効果は小さいことが分かる。この場合のパルス波形Ｗ４は、前記のとおり、パルス波形Ｗ２ｂと波形の面積が等しく、かつ立ち上がり開始から立ち下がり終了までの時間が等しいため、２つの変化量を持たせた形状に変形することによって、第１変曲点４０以降の立ち下がり勾配はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも緩やかになっており、これによって媒体のボトム温度の抑制効果は大きくなっていると考えられる。しかしながら一方で、パルス波形Ｗ４では、再生ピークパワーが１０．０ｍＷになってしまい、再生ピークパワーがパルス波形Ｗ２ｂに比べて高くなったことが、媒体のピーク温度抑制効果を小さくしたと考えられる。
【００６４】
次に、媒体のピーク温度の抑制効果を更に大きくするために、再生ピークパワーを高くしないでパルス波形を設定する検討をした。
【００６５】
図５に示すパルス波形Ｗ５は、パルス波形Ｗ２ｂと同じ再生ピークパワー（８．０ｍＷ）で波形を変形させ、波形の立ち上がり後、第１変曲点５０（勾配５２から勾配５３に変わる点）と第２変曲点５１（勾配５３から勾配５４に変わる点）を有した波形となっている。具体的には、パルス波形Ｗ５では、波形の再生ピークパワーから第１変曲点５０までの勾配５２はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも鋭くなっており、第１変曲点５０から第２変曲点５１までの勾配５３はゼロとなっており、第２変曲点５１以降の勾配５４はほぼ垂直となっている。
【００６６】
この場合の媒体の温度抑制効果も図７に示すと、パルス波形Ｗ５を用いた場合の媒体温度の指標Ｔ５は、パルス波形Ｗ２ａを用いた場合の媒体温度の指標Ｔ２ａよりグラフの左下にあることから、パルス波形Ｗ５は、パルス波形Ｗ２ａより温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００６７】
一方、パルス波形Ｗ５を用いた場合の媒体温度指標Ｔ５と、パルス波形Ｗ２ｂの場合の媒体温度指標Ｔ２ｂとを比較すると、パルス波形Ｗ５の場合の媒体温度は、パルス波形Ｗ２ｂの場合と比べて、ピーク温度は低くなるが、ボトム温度は高くなっている。
【００６８】
これは、パルス波形Ｗ５の再生ピークパワーが、パルス波形Ｗ２ｂと同じで、更に、該パルス波形Ｗ５の勾配５２が、該パルス波形Ｗ２ｂよりも大きいことから（パルス波形Ｗ５の方が、立ち上がり直後の立ち下がりが急であるため）、媒体のピーク温度の抑制効果は大きくなり、ピーク温度の抑制効果が高くなったもとの考えられる。一方で、再生パワーが一定である勾配５３があるために（該勾配５３の間は再生パワーが下がらないために）、ボトム温度の抑制効果を小さくしたものと考えられる。
【００６９】
これらの問題を解決すべく、更に媒体の温度抑制効果が大きいパルス波形を検討し、図６に示すパルス波形６を考えた。
【００７０】
パルス波形Ｗ６は、波形の立ち上がり後の第１変曲点６０（勾配６２から勾配６３に変わる点）と、第２変曲点６１（勾配６３から勾配６４に変わる点）とを有している。具体的には、パルス波形Ｗ６では、波形の再生ピークパワーから第１変曲点６０までの勾配６２はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも鋭くなっており、第１変曲点６０から第２変曲点６１までの勾配６３はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも緩やかになっており、第２変曲点６１以降の勾配６４はほぼ垂直となっている。
【００７１】
この場合の媒体の温度抑制効果も図７（ａ）に示すと、パルス波形Ｗ２ａ、パルス波形Ｗ２ｂをそれぞれ用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ２ａ，Ｔ２ｂよりも、パルス波形Ｗ６を用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ６の方がグラフの左下にあることから、パルス波形Ｗ６は、パルス波形Ｗ２ａ，Ｗ２ｂよりも温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００７２】
すなわち、パルス波形Ｗ６では、その再生ピークパワーが、パルス波形Ｗ２ｂと同じで、さらに、該パルス波形Ｗ６の勾配６２が、該パルス波形Ｗ２ｂよりも大きいことから（パルス波形Ｗ６の方が、立ち上がり直後の立ち下がりが急であるため）、媒体のピーク温度の抑制効果は大きくなり、ピーク温度の抑制効果が高くなったもとの考えられる。一方で、勾配６３においては、パルス波形Ｗ５の勾配５３とは異なり、再生パワーが低下する勾配を付けたことで、ボトム温度の上昇を抑えることができたものと考えられる。
【００７３】
ここで、パルス波形Ｗ４，Ｗ５、及びＷ６を用いた場合の媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果の評価結果を、以下の表１にまとめる。
【００７４】
【表１】
【００７５】
次に、パルス波形Ｗ６の場合と、パルス波形Ｗ４，Ｗ５の場合との媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を比較する。媒体温度のピーク温度、ボトム温度の好適な範囲としては、記録媒体の膜構造（膜の組成）によって異なるが、次のことが言える。
【００７６】
ピーク温度は、温度上昇により膜（記録層）の磁化が無くなる温度である上記図１８（ａ）の温度Ｔ３より小さく、アパーチャが開く（転写が可能となる）上記図１８（ａ）の温度Ｔ１以上の範囲であることが好ましい。また、ボトム温度は、記録層の磁化が急激に小さくなる上記図１８（ａ）の温度Ｔ２以下の範囲であること好ましい。更に、最も好ましくは、ピーク・ボトム温度共に記録層の磁化が大きい、上記図１８（ａ）の温度Ｔ１以上でＴ２以下の温度範囲に含まれていることが好ましい（図７（ｂ）参照）。
【００７７】
したがって、図７（ｂ）に示すように、パルス波形Ｗ４の場合、Ｗ６の場合よりもピーク温度が高いので、再生平均パワーが高くなった時に、記録媒体の温度が上昇し、ピーク温度が上記温度Ｔ３に到達しやすく、記録マークの劣化が生じる恐れがある。すなわち、記録マークの劣化を回避しようとすると高再生パワー時のピーク温度のマージンが小さくなる。
【００７８】
一方、パルス波形Ｗ５の場合、Ｗ６の場合よりもボトム温度が高いので、再生平均パワーが高くなると記録媒体の温度が上昇し、ボトム温度が記録層の磁化が急激に小さくなる温度Ｔ２に到達しやすい。すなわち、高再生パワー時のボトム温度のマージンが小さくなる。
【００７９】
したがって、記録媒体における温度特性と、各パルス波形Ｗ４〜Ｗ６におけるピーク・ボトム温度とが図７（ｂ）に示すような関係にある時は、高再生パワー時のピーク・ボトム温度のマージンがある程度確保できる波形は波形Ｗ６であり、波形Ｗ６が、波形Ｗ４，Ｗ５よりも好適な波形であることが言える。
【００８０】
以上、図７（ａ），（ｂ）、及び表１より、波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、再生ピークパワーの上昇を回避するために、立ち下がり部分の最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有するパルス波形が、媒体のピーク・ボトム温度を共に低下させ得る温度抑制効果の大きなパルス波形であるといえる。
【００８１】
次に、図６に示すパルス波形Ｗ６に対して、波形の立ち上がり直後から第１変曲点までの時間を変化させた波形を、図８（ａ）のＷ８１〜Ｗ８３に示す。これらのパルス波形の再生ピークパワーは、パルス波形Ｗ６と同じ値であり、第２変曲点（８１１，８２１，８３１）での再生パワーも波形Ｗ６と同じ値（２．０ｍＷ）であるとする。
【００８２】
ここで、パルス波形Ｗ８１の第１変曲点までの期間８１２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から２０％の時点までであり、パルス波形Ｗ８２の第１変曲点までの期間８２２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から４０％の時点までであり、パルス波形８３の第１変曲点までの期間８３２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から６０％の時点までである。
【００８３】
Ｗ８１〜Ｗ８３に示す波形を用いた場合における媒体温度の指標を示したものを図９に示す（パルス波形Ｗ８１，Ｗ８２，Ｗ８３はそれぞれ媒体温度を示す指標Ｔ８１，Ｔ８２，Ｔ８３に、また、波形Ｗ６は指標Ｔ６に、波形Ｗ２ａは指標Ｔ２ａに、波形Ｗ２ｂは指標Ｔ２ｂに対応する）。また図９は、図７と同様、横軸は媒体のピーク温度、縦軸はボトム温度を示す。また、表２には、前記のパルス波形Ｗ８１〜Ｗ８３を用いた場合における媒体温度（ピーク温度，ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【００８４】
【表２】
【００８５】
図９、及び表２より、パルス波形Ｗ８１〜Ｗ８３は、従来のパルス波形Ｗ２ａよりも媒体の温度抑制効果が効果が大きいことが分かる。特に、パルス波形Ｗ８２，Ｗ８３は、パルス波形Ｗ２ｂの場合と比較してボトム温度が同等であるが、ピーク温度は顕著に低いことから、パルス波形Ｗ８２，Ｗ８３は、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりも温度抑制効果が大きいと言える。また、パルス波形Ｗ８１については、ボトム温度の温度抑制効果はパルス波形Ｗ２ｂの場合より低いが、ピーク温度の温度抑制効果は最も高い。
【００８６】
また、図８（ｂ）のパルス波形Ｗ８４，Ｗ８５は、パルス波形の再生ピークパワーがパルス波形Ｗ６、又はＷ８１等と同じであるが、第２変曲点（８４１，８５１）での再生パワーは、パルス波形Ｗ６、又はＷ８１等の１／２の値（１．０ｍＷ）となっている。また、パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５の第１変曲点までの期間（それぞれ、８４２，８５２）は、半導体レーザ照射期間の照射開始からそれぞれ４０％、６０％の時点である。パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５を用いた場合の媒体温度を示す指標を、図９のＴ８４，Ｔ８５に示す。
【００８７】
図９より、パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５においても、パルス波形Ｗ２ａ、及びパルス波形Ｗ２ｂの場合より媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００８８】
一方、図示しないが、パルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８５と同様に、波形の立ち下がりを３段階に分け、再生ピークパワーもパルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８５と同じとし、第２変曲点での再生パワ−の値を、再生ピークパワーの３７．５％（３．０ｍＷ）に設定したパルス波形では、従来から使用されているパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果は大きいが、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりは小さくなるという結果が得られた。
【００８９】
以上より、媒体の温度抑制効果が大きい、波形Ｗ６のような、波形の立ち下がりに３つの勾配を有するパルス波形としては、第１変曲点までの期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から４０％〜６０％、第２変曲点での再生パワーの値を再生ピークパワーの１２．５％〜２５％に設定することが望ましい。
【００９０】
次に、第２変曲点での再生パワーの値を、パルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８３、Ｗ８４〜Ｗ８５と同様に、それぞれ再生ピークパワーの２５％，１２．５％に設定したパルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２を図１０に示す。この場合における、媒体の温度抑制効果を調べた。図１１に、上記パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１０１，Ｔ１０２に対応する）。
【００９１】
図１１より、パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２の場合は、ボトム温度の抑制効果という点で、パルス波形Ｗ５、及びＷ２ｂの場合よりも、媒体の温度抑制効果があることが分かった。ここで、前記のとおり、ボトム温度の抑制効果という点では、パルス波形Ｗ５を用いた場合、パルス波形Ｗ２ｂを用いた場合よりも媒体の温度抑制効果が小さかったが、この時の、パルス波形Ｗ５の第２変曲点での再生パワーの値は、再生ピークパワーの３７．５％であった。
【００９２】
このことより、波形Ｗ６のような、波形の立ち下がりに３つの勾配を有するパルス波形としては、第１変曲点から第２変曲点までの勾配がゼロであっても、第２変曲点での再生パワ−の値を、再生ピークパワーの１２．５％〜２５％に設定すれば、媒体の温度抑制効果があることが分かった。
【００９３】
次に、他の例として、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配が、パルス波形Ｗ２ｂの勾配より小さく、波形立ち上がり後、変曲点を一つだけ有し、立ち下がり部分の勾配が２つの場合のパルス波形による媒体の温度変化を調べた。
【００９４】
図１２に示すパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４は、再生ピークパワーが６．０ｍＷである。図１３にパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１２１，Ｗ１２２，Ｗ１２３，Ｗ１２４は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１２１，Ｔ１２２，Ｔ１２３，Ｔ１２４に対応する）。また、表３には、上記のパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４を用いた場合の、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【００９５】
【表３】
【００９６】
図１３、及び表３より、パルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４は、従来のパルス波形Ｗ２ａよりも媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００９７】
また、図示しないが、再生ピークパワーが７．０ｍＷで、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配がパルス波形Ｗ２ｂの勾配より小さく、波形立ち上がり後、変曲点を一つだけ有し、立ち下がりにおける勾配が２つの場合も、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果が大きいという結果が得られた。一方、再生ピークパワーを５．０ｍＷにした場合では、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果が小さいという結果が得られた。
【００９８】
以上より、波形の立ち下がりの勾配を２つ有する波形において、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配が、パルス波形Ｗ２ｂの勾配よりも小さい場合のパルス波形は、再生ピークパワーをパルス波形Ｗ２ｂの７５％以上に設定すれば、従来のパルス波形Ｗ２ａを用いた場合よりも、媒体の温度抑制効果が大きくなることが分かった。
【００９９】
次に、他の例として、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配をゼロとした場合のパルス波形（変化量は２つ）による媒体の温度変化を調べた。
【０１００】
図１４に示すパルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５は、第１変曲点までの期間（再生パワー一定期間）を、それぞれ、パルス波の立ち上がり開始から立ち下がり終了までの期間の８０％，６０％，５０％，４０％，２０％とした場合である。図１５に、パルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１４１，Ｗ１４２，Ｗ１４３，Ｗ１４４は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１４１，Ｔ１４２，Ｔ１４３，Ｔ１４４に対応する）。また、表４には、上記のパルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５を用いた場合の、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【０１０１】
【表４】
【０１０２】
図１５、及び表４より、波形の立ち下がりの勾配を２つ有する波形において、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配がゼロである場合は、第１変曲点での期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から６０％以下であれば、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも、媒体の温度抑制効果があることが分かった。特に変曲点までの期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から２０％の場合は、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりも媒体の温度抑制効果が大きいことが分かった。
【０１０３】
以上、表１〜表４に示す総合評価が、○、又は△であるパルス波形でパルス駆動すれば、従来から用いられているパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果大きくなる。
【０１０４】
特に、表１〜表４に示す総合評価が○であるパルス波形でパルス駆動すれば、媒体の温度抑制効果は大きくなる。
【０１０５】
尚、上記実施の形態では、発光デューティは５０％としてパルス波形の形状を変更して媒体の温度抑制効果を図ることについて記載したが、発光デューティを５０％以下とする場合においても、パルス波形の形状を適切に設定することによって媒体の温度抑制効果を向上させることが可能である。
【０１０６】
図１６には、パルス波形Ｗ６（発光デューティ５０％）と同様のパルス波形形状での発光デューティを４０％にした場合の媒体温度を示す指標Ｔ６Ａと、パルス波形Ｗ２ａの発光デューティを４０％にした場合の媒体温度の指標Ｔ２ａＡとを示す。これらＴ６ＡとＴ２ａとを比較して、発光デューティを小さくする場合、パルス波形Ｗ６と同様に、波形の立ち上がり後において立ち下がりの勾配を２つ有する波形に設定した方が、媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【０１０７】
【発明の効果】
本発明に係る光磁気記録媒体再生方法は、以上のように、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光を、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動することを特徴としている。
【０１０８】
それゆえ、半導体レーザのパルス波形は、その立ち上がり時間が短いため、記録媒体の温度上昇が発生する時間が短くなり、記録媒体のピーク温度を低下させることができる。さらに、パルス波形の立ち下がり時間が長くなるため、温度減少に移行する時間が長くなり、記録媒体のボトム温度が上昇することをも回避できる。
【０１０９】
これにより、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができるという効果を奏する。
【０１１０】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの立ち上がりの勾配が一定であることが好ましい。
【０１１１】
それゆえ、パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの、立ち上がりに掛かる時間を短くすることができ、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【０１１２】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値においては、該ピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることが好ましい。
【０１１３】
それゆえ、再生パワーが急峻に上昇してピーク値に到達した後、急峻に再生パワーが低下するため、パルス波形の再生パワーがピーク値となる付近において、該ピーク値に近い値の再生パワーを有する時間が極めて短くなり、記録媒体の温度が上昇する時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【０１１４】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、立ち下がりの最後では、再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することが好ましい。
【０１１５】
それゆえ、パルス波形の立ち下がりの最初に、再生パワーを大きく低下させる勾配を有することで、前記と同様に媒体のピーク温度上昇を抑制することができる。また、立ち下がりの途中からは、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有し、さらに、立ち下がりの最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することで、立ち下がり時間を短くすることができ、記録媒体のボトム温度が上昇することを抑制することができる。これにより、記録媒体温度のピーク値およびボトム値の両方に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【図面の簡単な説明】
【図１】 本発明の一実施形態を示すものであり、光磁気記録媒体再生装置の概略構成を示す説明図である。
【図２】 上記光磁気記録媒体再生装置において半導体レーザのパルス駆動に用いられるパルス波形を示す波形図であり、図２（ａ）は従来のパルス波形を示し、図２（ｂ）は本発明におけるパルス波形の一例を示す。
【図３】 上記光磁気記録媒体再生装置においてレーザ光を照射される記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図４】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図５】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図６】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図７】 図７（ａ）は、上記図２（ａ），（ｂ），図４〜６に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図であり、図７（ｂ）は図４〜６に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度変化を再生平均パワーが低い場合と高い場合とで比較した説明図である。
【図８】 図８（ａ），（ｂ）は、本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図９】 上記図８（ａ），（ｂ）に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１０】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１１】 上記図１０に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１２】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１３】 上記図１２に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１４】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１５】 上記図１４に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１６】
異なるパルス波形での記録媒体の温度抑制効果を、異なる発光デューティにおいて比較した結果を示す説明図である。
【図１７】 ＭＳＲ媒体におけるレーザ光照射部分における温度勾配と、記録媒体表面に発生するアパーチャとの関係を示す説明図である。
【図１８】 図１８（ａ）は、ＭＳＲ媒体における温度と磁化との関係を示す説明図であり、図１８（ｂ）は、パルス駆動されたレーザ光を照射される記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図１９】 レーザ駆動電流と光出力強度の関係を示す説明図である。
【図２０】 図２０（ａ）は従来におけるパルス波形を示し、図２０（ｂ）は従来のパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射された記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図２１】 図２１（ａ）は従来におけるパルス波形において発光デューティの違う複数のパルス波形を示し、図２１（ｂ）はこれらのパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射された記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【符号の説明】
１ 半導体レーザ
５ 光磁気記録媒体
１６ 高周波電流発生部
１９２ 駆動電流（高周波電流）
【発明の属する技術分野】
本発明は、磁気的超解像（ＭＳＲ：Ｍａｇｎｅｔｉｃａｌｌｙ ｉｎｄｕｃｅｄ Ｓｕｐｅｒ Ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ）を利用し、レーザ光を用いて情報の再生を行う光磁気記録媒体の再生方法および再生装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
光磁気記録の高密度化技術として、磁気的超解像（ＭＳＲ）再生がある。
【０００３】
ＭＳＲ再生とは、磁性多層膜からなる記録媒体中に存在する磁気的結合状態が、集光照射されたレーザビームにより生じる記録媒体の温度変化に応じて変化する現象を利用し、レーザビームスポット内の一部分のみの情報の再生を行うものである。
【０００４】
そして、室温において面内磁化状態であり、温度上昇に伴い、垂直磁化状態となる再生層を用いたＣＡＤ（Ｃｅｎｔｅｒ Ａｐｅｒｔｕｒｅ Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ）方式が、光磁気記録の高密度化に有効なＭＳＲ再生技術として広く検討されている。
【０００５】
図１７は、ＭＳＲ媒体（以下、ＭＳＲ媒体を媒体と称す）の記録情報の再生時における、媒体１７５の温度分布、及び媒体１７５を上から見たときのビームスポット１７４とアパーチャ１７１との関係を示す図である。半導体レーザからのレーザビーム１７３を、媒体１７５の再生層に照射したときの、媒体１７５の温度分布を１７２に示す。
【０００６】
温度Ｔ１は、再生層のレーザビーム１７３の高エネルギー部分が照射された領域における、面内磁化状態が垂直磁化状態に変化し始める温度である。この時、媒体１７５上では、ビームスポット１７４での温度が、温度Ｔ１以上になる領域が形成され、すなわち、アパーチャ１７１が開いた状態となる。アパーチャ１７１が開いた領域では、アパーチャ１７１内で、記録層から発生する漏洩磁界と、再生層の垂直磁化とが結合し、記録層の磁化状態が再生層に検出（転写）され、記録層に記録された情報が再生可能となる。なお、記録層は全温度範囲で垂直磁化膜の性質を有している。
【０００７】
このように、ＭＳＲ再生では、ビームスポット１７４より小さい径のアパーチャ１７１が再生に寄与するため、光磁気記録の高密度化が図れる。
【０００８】
図１８（ａ）は、半導体レーザ照射時における、媒体１７５の再生層と記録層との磁化の温度依存性を示したものである。１８１は再生層の磁化の温度依存性を示し、１８２は記録層の磁化の温度依存性を示す。上述したように、再生層は、温度Ｔ１より温度の低い領域では面内磁化状態であり、温度Ｔ１より温度が高くなると垂直磁化状態へ変化する。
【０００９】
一方、記録層の磁化は、温度を上昇させると、しばらくは磁化が増大するが、ある温度で磁化がピークに到達した後は減少を始める。そして、温度Ｔ２において、記録層の磁化が温度Ｔ１での磁化と等しくなるものとする。そして、温度Ｔ１から温度Ｔ２にかけての範囲は、記録層の磁化が強く、再生層において記録層の磁化状態が好適に転写できる温度範囲１８３となる。
【００１０】
ここで、温度Ｔ２より温度が高くなると、記録層の磁化が弱まり、記録層の情報が再生層に十分に転写されなくなり媒体ノイズが大きくなる。さらに、温度がＴ３以上になると、記録層の磁化がなくなり、該記録層の情報は消去される。
【００１１】
一般に、半導体レーザを用いた光記録媒体の再生では、記録媒体からの戻り光により、半導体レーザにノイズが生じ、再生が好適に行えないという問題があるため、高周波電流駆動回路からの高周波の交流電流を直流電流に重畳して、半導体レーザに流すという高周波重畳方式を用いている（例えば、特開平３−２５７３２号公報，特開平５−４８１８４号公報）。
【００１２】
そして、ＭＳＲ再生においても、一般的な光記録媒体の再生と同様に高周波重畳方式を用いて半導体レーザへの戻り光によるノイズを低減している。
【００１３】
図１９は、高周波重畳方式を用いた場合の、半導体レーザの駆動電流と光出力強度との関係を示したものである。１９１に示すように、上記駆動電流が閾値電流（Ｉｔｈ）に至るまでは光出力強度は略ゼロであり、該閾値電流（Ｉｔｈ）を超えると電流の増加に比例して光出力強度が増大する。
【００１４】
そして、１９２で示すような正弦波の駆動電流が半導体レーザに流れると、閾値電流（Ｉｔｈ）以上の電流が流れる場合に半導体レ−ザが点灯し、その光出力強度は１９３で示すようなパルス状になる。ここで、正弦波である駆動電流１９２は、従来から用いられているものである。
【００１５】
パルス状に発光する半導体レーザは、シングルモードレーザでありながら、あたかもマルチモードレーザのように複数の波長スペクトクルを伴って発光することになり、戻り光によるノイズが軽減される。ここで、半導体レーザのノイズは、相対雑音強度（ＲＩＮ：Ｒｅｌａｔｉｖｅ Ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ Ｎｏｉｓｅ）により規定され、一般的には ＲＩＮ≦−１２０ｄＢ／Ｈｚが望ましい。
【００１６】
なお、ｔ１は半導体レーザの点滅周期、ｔ２は半導体レーザの発光周期であり、半導体レーザの点滅周期に占める発光時間を示す発光デューティは、ｔ２／ｔ１で表される。
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、ＭＳＲ再生では次の問題がある。
【００１８】
ＭＳＲ媒体の特性として、前記のとおり、図１８（ａ）の温度Ｔ２を超えると、記録層の磁化が弱くなって、記録層の情報が好適に再生層に転写されなくなり、その結果、媒体ノイズが増加し始める。また、記録層の温度が温度Ｔ３以上になると、記録層の情報が消去される。
【００１９】
このような媒体を、従来から高周波重畳に用いられているパルス波形で再生する場合、再生パワーの大きさによっては、媒体ノイズの増加、及び記録マーク（記録情報）の劣化が生じ、再生信号品質の向上が図れない。
【００２０】
図１８（ｂ）の１８４，１８５は、それぞれ、パルス駆動時において、アパーチャ１７１内のピーク温度の変化をプロットした図である。１８４は、所定の再生パワーでレーザ照射を行なった場合の温度変化を示し、１８５は、上記１８４の場合に対してさらに再生パワーを上げた状態（高再生パワー）でレーザ照射を行なった場合の温度変化を示している。
【００２１】
ここで、パルス駆動時において、記録媒体のアパーチャ１７１内での温度が最も高くなる温度をピーク温度（図中、１８６で示す）とし、アパ−チャ１７１内での温度が最も低くなる温度をボトム温度（図中、１８７で示す）とする。媒体の温度変化１８４に示すように、この媒体のピーク温度、ボトム温度が、共に温度範囲１８３内に存在すれば、記録層の情報が再生層に好適に転写される。
【００２２】
しかし、高再生パワーでの駆動時では、媒体の温度変化１８５に示すように、媒体の温度がピーク温度，ボトム温度共に上昇し、媒体の温度が温度Ｔ２より高くなると、記録層の磁化が低下することによって記録層の情報が再生層に対して好適に転写されず、媒体ノイズが増加する。更に、媒体のピーク温度が温度Ｔ３より高くなると、記録マークの劣化が生じる。
【００２３】
一方、図示していないが、温度変化１８４と１８５との中間帯の温度変化においては、媒体のピーク温度が、温度Ｔ２より高くても温度Ｔ３より低く、かつ、媒体のボトム温度が温度範囲１８３内に存在すれば、記録層から再生層への情報の転写は好適に行われる。これは、媒体のピーク温度が温度Ｔ２より高くなったとしても、温度変化過程において、温度範囲１８３に入っている時間内に記録層から再生層に転写された情報は、媒体温度が温度Ｔ２より高くなった後でも再生層にてホールドされるためである。
【００２４】
もちろん、媒体のボトム温度が温度範囲１８３に入っていても（温度Ｔ２より低くても）、ピーク温度がＴ３以上になると、記録層における記録マークを劣化させる恐れがあるので、媒体のピーク温度の抑制も考慮する必要がある。
【００２５】
図２０は、従来から用いられている正弦波を駆動電流波形としてパルス駆動した場合に形成されるパルス波形２０１（図２０（ａ））と、該パルス波形２０１に対応する媒体の温度変化２０２（図２０（ｂ））とを示す。図２０は、パルスの発光デューティが５０％の場合の具体例を示している。図２０（ｂ）においても、２０３をパルス駆動時における媒体のピーク温度、２０４をパルス駆動時における媒体のボトム温度とする。
【００２６】
従来のパルス波形では、特に高再生パワーでのレーザ照射時において、媒体の温度変化におけるピーク温度及びボトム温度が共に高くなるため、高再生パワーでのレーザ照射時には媒体ノイズが増加してしまい、再生パワーが高く設定できないという問題が生じていた。
【００２７】
これに対し、高再生パワーでのレーザ照射による記録マークの劣化を防ぐため、発光デューティを変更し、高再生パワー時の媒体のピーク温度を下げることが検討されている。
【００２８】
図２１（ａ）の２１１〜２１３は、再生パワーは同じであるが発光デューティの異なるパルス波形を示している（２１１，２１２，２１３の順に発光デューティは大きくなる）。図２１（ｂ）の２１４〜２１６は、上記発光デューティに対応した媒体の温度変化を示している（パルス波形２１１，２１２，２１３はそれぞれ温度変化２１４，２１５，２１６に対応する）。図２１より、発光デューティを大きくすることにより、媒体のピーク温度を下げることが可能であることが分かる。しかしながら、一方で、ピーク温度を下げた場合には同時にボトム温度が高くなっていることが分かる。
【００２９】
すなわち、発光デューティを大きくすることで媒体のピーク温度を下げたとしても、ボトム温度が高くなれば、ボトム温度が好適な温度範囲１８３を越えてしまう恐れが有り、このことより、発光デューティの変更だけでは、媒体の温度抑制に限界があるといえる。
【００３０】
前記の点に鑑み、本発明は、特に高再生パワーのレーザ照射時において、媒体（再生層）の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけでなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる光磁気記録媒体再生方法および再生装置を提供するものである。
【００３１】
【課題を解決するための手段】
本発明に係る光磁気記録媒体再生方法は、上記の問題を解決するために、第１の温度＜第２の温度＜第３の温度の関係にあるとき、第１の温度未満で面内磁化膜であり、上記第１の温度以上で垂直磁化膜となる再生層と、上記第１の温度から第３の温度までの温度範囲で垂直磁化膜であり、上記第１の温度と上記第２の温度での磁化が等しくなる記録層を有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生方法において、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光を、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動することを特徴としている。
【００３２】
上記の構成によれば、半導体レーザのパルス波形は、その立ち上がり時間が短いため、パルス波形の立ち上がり時間と立ち下がり時間とが同じである従来の正弦波形状のパルス波形と比べて記録媒体の温度上昇が発生する時間が短くなり、記録媒体のピーク温度を低下させることができる。
【００３３】
さらに、パルス波形の立ち下がり時間は立ち上がり時間に比べて長くなるため、記録媒体の温度がピーク温度に達した後、温度減少に移行する時間が長くなり、よって、記録媒体のボトム温度が上昇することを回避できる。
【００３４】
すなわち、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる。
【００３５】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの立ち上がりの勾配が一定であることが好ましい。
【００３６】
上記の構成によれば、パルス波形の立ち上がりの勾配を一定とすることで、パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの、立ち上がりに掛かる時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００３７】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値においては、該ピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることが好ましい。
【００３８】
上記の構成によれば、上記パルス波形におけるピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることから、再生パワーが急峻に上昇してピーク値に到達した後、急峻に再生パワーが低下する。このため、パルス波形の再生パワーがピーク値となる付近において、該ピーク値に近い値の再生パワーを有する時間が極めて短くなり、記録媒体の温度が上昇する時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００３９】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、立ち下がりの最後では、再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することが好ましい。
【００４０】
上記の構成によれば、パルス波形の立ち下がりの最初に、再生パワーを大きく低下させる勾配を有しているが、立ち下がりの勾配が急なため、つまり、立ち下がってから直ちに立ち下げるので、前記と同様に媒体のピーク温度上昇を抑制することができる。また、立ち下がりの途中からは、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有し、さらに、立ち下がりの最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することで、立ち下がり時間を短くすることができ、記録媒体のボトム温度が上昇することを抑制することができる。これにより、記録媒体温度のピーク値およびボトム値の両方に対して温度上昇抑制効果を高めることができる。
【００４１】
また、本発明に係る光磁気記録媒体再生装置は、室温で面内磁化膜であり、ある所定の温度以上で垂直磁化膜となる再生層、及び全温度範囲で垂直磁化膜である記録層を有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生装置において、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光が、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動されるようになっている。
【００４２】
上記の構成によれば、上述の光磁気記録媒体再生方法と同様に、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができる。
【００４３】
【発明の実施の形態】
本発明について図１ないし図１６を用いて詳細に説明する。図１に、本発明に用いる光磁気記録媒体再生装置について示す。
【００４４】
上記光磁気記録媒体再生装置は、半導体レーザ１と、コリメータレンズ２と、ビームスプリッタ３と、対物レンズ４と、光磁気記録媒体５と、ビームスプリッタ６と、集光レンズ７と、サーボ用受光素子８と、二分の一波長板９と、偏光ビームスプリッタ１０と、集光レンズ１１と、ＲＦ用受光素子１２と、集光レンズ１３と、ＲＦ用受光素子１４と、レーザ駆動部１５と、高周波電流発生部１６とを備えている。
【００４５】
半導体レーザ１は、読出光であるレーザ光を出射するものであり、該半導体レーザ１には駆動電流としてレーザ駆動部１５から印加される直流電流と共に、高周波電流発生部１６により数１００ＭＨｚの高周波電流が重畳される。
【００４６】
コリメータレンズ２は、半導体レーザ１から出射したレ−ザ光を平行光にする。コリメータレンズ２によって平行光とされたレーザ光は、ビームスプリッタ３を透過後、対物レンズ４によって光磁気記録媒体５の情報記録面上に集光・照射される。
【００４７】
光磁気記録媒体５の情報記録面に照射されたレーザ光は、該情報記録面にて反射される。ビームスプリッタ３は、光磁気記録媒体５から反射してきたレーザ光の一部を分割・反射し、検出系ビームスプリッタ６へと導く。ビームスプリッタ６は、ビームスプリッタ３側より入射されたレーザ光の一部を透過し、一部を反射する。
【００４８】
集光レンズ７は上記ビームスプリッタ６を透過してきたレーザ光を集光し、サーボ用受光素子８へ入射させる。サーボ用受光素子８は集光レンズ７で集光されたレーザ光を受光し、ラジアルサーボとフォーカスサーボとを行うためのサーボ信号を出力する。
【００４９】
ビームスプリッタ６により反射されたレーザ光は、二分の一波長板９を通過し、さらに偏光ビームスプリッタ１０に入射される。二分の一波長板９は入射された上記レーザ光の半分に対して偏光面を回転調整し、偏光ビームスプリッタ１０は所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光を反射する。すなわち、偏光ビームスプリッタ１０は二分の一波長板９によって回転調整された分の光と回転調整されなかった光とのうち、一方を反射し他方を透過する。
【００５０】
偏光ビームスプリッタ１０により反射されたレーザ光は、集光レンズ１１によって集光されＲＦ用受光素子１２にて受光される。ＲＦ用受光素子１２は、受光したレーザ光を読出信号（ＲＦ信号）として出力する。また、偏光ビームスプリッタ１０を透過したレーザ光は、集光レンズ１３によって集光されＲＦ用受光素子１４にて受光される。ＲＦ用受光素子１４は、受光したレーザ光を読出信号として出力する。ここで、ＲＦ信号はＲＦ用受光素子１２とＲＦ用受光素子１４との差動をとることで出力される。
【００５１】
上述したように、レーザ駆動部１５は上記半導体レーザ１に直流電流を印加し、高周波電流発生部１６は上記レーザ駆動部１５に高周波の交流電流を重畳するかつ、高周波電流発生部１６は、交流電流の波形の設定をする。すなわち、本発明では、媒体の温度を抑制する効果が大きくなるように駆動電流波形を設定し、高周波電流発生部１６で駆動電流波形を制御してパルス波形を形成するものとする。
【００５２】
上記光磁気記録媒体再生装置を使用し、光磁気記録媒体としてＭＳＲ媒体を用い、光源の波長を４０５ｎｍ、対物レンズの開口数（ＮＡ）を０．５、パルス周波数を４００ＭＨｚ、発光デューティを５０％、平均再生パワーを対物レンズ出射で２．０ｍＷ（光利用効率２５％とすると、レーザダイオード（ＬＤ）出射では８．０ｍＷ）として、媒体の温度制御効果が大きい波形の検討を行った。
【００５３】
まず、参考のために、図２（ａ）に示す従来のパルス波形Ｗ２ａ（重畳される高周波電流の波形を正弦波とした場合のパルス波形）でパルス駆動した時の、媒体の温度変化を図３の３２に示す。この時の再生パワーのピーク値は、６．２８ｍＷである。尚、以下の説明における再生パワーは、対物レンズ出射でのパワーを示すものとする。
【００５４】
一方、図２（ｂ）に示すような、パルスの立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて早い、三角波のパルス波形Ｗ２ｂによる媒体の温度変化を調べた。この結果を図３の３１に示す。この時、パルス波形Ｗ２ｂの再生パワーのピーク値は、８．０ｍＷである。
【００５５】
尚、上記パルス波形Ｗ２ａおよびパルス波形Ｗ２ｂにおいては、その平均再生パワーは等しいものとして設定されている。すなわち、各パルス波形において再生パワーの時間積分値（パルス波形の面積）は全て等しい（例えば、高再生パワーとは、パルス波形の面積が大きいことを表す）。また、以後に例示する他のパルス波形においても、パルス波形の面積全て等価に設定されており、同じ平均再生パワーでの比較検討を行なっている。さらに、パルス波形Ｗ２ａおよびパルス波形Ｗ２ｂを含み、以後に例示する他のパルス波形において、パルス波形の立ち上がり開始から立ち下がり終了までの時間の長さも全パルス波形において等しく設定している。すなわち、本実施の形態では、パルス周波数，発光デューティ，平均再生パワーを一定とし、立ち上がりから立ち下がりまでのパルス波形の違いのみによって、媒体の温度抑制効果の検討を行っている。
【００５６】
上記図３より、従来のパルス波形Ｗ２ａを与えた場合の媒体の温度変化３２は、三角波のパルス波形Ｗ２ｂを与えた場合の温度変化３１に比べて、緩やかに温度が上昇しているものの、ピーク温度，ボトム温度共に高くなっていることが分かる。
【００５７】
すなわち、パルス波形Ｗ２ｂの立ち上がりはほぼ垂直であるため、温度変化３１においてもその温度は急激に上昇している。しかしながら、パルス波形Ｗ２ｂを立ち上げた後、直ちに立ち下げるので、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも再生ピークパワーが高いにもかかわらず、媒体のピーク温度は低くなる。また、パルス波形Ｗ２ｂでの駆動時には媒体のボトム温度も低くなっていることが分かる。
【００５８】
このように、パルス波形Ｗ２ａとパルス波形Ｗ２ｂとの比較により、パルス周波数，発光デューティ，および平均再生パワーが同じであっても、パルス波形の形状を変化させることによって、ピーク温度，ボトム温度を下げることができる。具体的には、半導体レーザ光のパルスの立ち上がり時間が、立ち下がり時間に比べて早いパルス波形とすることで、ピーク温度，ボトム温度を同時に下げることが可能となり、媒体の温度制御効果を得ることができる。
【００５９】
前記の結果を参考に、より高い媒体の温度制御効果を得ることができるパルス波形について考察する。具体的には、パルス波形の立ち下がりにおいて、パルス波形Ｗ２ｂのようにその勾配を一定とするのではなく、立ち下がりの勾配を変化させることによって媒体の温度制御効果を向上させることを目的とする。
【００６０】
先ず、パルス波形Ｗ２ｂを変形させたパルス波形Ｗ４を図４に示す。このパルス波形Ｗ４は、波形の立ち上がり後、波形の立ち下がりにおいて第１変曲点４０（勾配４１から勾配４２に変わる点）を有している。ここでの変曲点とは、波形の立ち下がり部分においてパルス波形の勾配が切り換わる点のことをいう。具体的には、上記第１変曲点４０では、そのより前の部分での勾配が大きく（鋭く），それ以降の部分での勾配が小さく（緩やかに）なっている。
【００６１】
ここで、パルス波形の違いによる媒体の温度抑制効果を比較するため、次の図７を用いて説明する。図７は、横軸に媒体のピーク温度、縦軸に媒体のボトム温度を示している。図７では、各パルス波形における媒体の温度抑制効果が大きいほど、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）を示す指標がグラフの左下に表示される。ここでは、パルス波形Ｗ４を用いた場合の媒体温度を示す指標はＴ４である。また、図７には、パルス波形Ｗ２ａ，Ｗ２ｂを用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ２ａ，Ｔ２ｂも示す。
【００６２】
図７より、まず、指標Ｔ２ｂが指標Ｔ２ａの左下にあることから、パルス波形Ｗ２ｂの方が、従来から用いられているパルス波形Ｗ２ａよりも、媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。次に、指標Ｔ４も指標Ｔ２ａの左下にあることから、パルス波形Ｗ４が、パルス波形Ｗ２ａより温度抑制効果が大きいことがわかる。
【００６３】
一方、指標Ｔ４が指標Ｔ２ｂの右下になることから、パルス波形Ｗ４は、パルス波形Ｗ２ｂより媒体のボトム温度の抑制効果は大きいが、ピーク温度の抑制効果は小さいことが分かる。この場合のパルス波形Ｗ４は、前記のとおり、パルス波形Ｗ２ｂと波形の面積が等しく、かつ立ち上がり開始から立ち下がり終了までの時間が等しいため、２つの変化量を持たせた形状に変形することによって、第１変曲点４０以降の立ち下がり勾配はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも緩やかになっており、これによって媒体のボトム温度の抑制効果は大きくなっていると考えられる。しかしながら一方で、パルス波形Ｗ４では、再生ピークパワーが１０．０ｍＷになってしまい、再生ピークパワーがパルス波形Ｗ２ｂに比べて高くなったことが、媒体のピーク温度抑制効果を小さくしたと考えられる。
【００６４】
次に、媒体のピーク温度の抑制効果を更に大きくするために、再生ピークパワーを高くしないでパルス波形を設定する検討をした。
【００６５】
図５に示すパルス波形Ｗ５は、パルス波形Ｗ２ｂと同じ再生ピークパワー（８．０ｍＷ）で波形を変形させ、波形の立ち上がり後、第１変曲点５０（勾配５２から勾配５３に変わる点）と第２変曲点５１（勾配５３から勾配５４に変わる点）を有した波形となっている。具体的には、パルス波形Ｗ５では、波形の再生ピークパワーから第１変曲点５０までの勾配５２はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも鋭くなっており、第１変曲点５０から第２変曲点５１までの勾配５３はゼロとなっており、第２変曲点５１以降の勾配５４はほぼ垂直となっている。
【００６６】
この場合の媒体の温度抑制効果も図７に示すと、パルス波形Ｗ５を用いた場合の媒体温度の指標Ｔ５は、パルス波形Ｗ２ａを用いた場合の媒体温度の指標Ｔ２ａよりグラフの左下にあることから、パルス波形Ｗ５は、パルス波形Ｗ２ａより温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００６７】
一方、パルス波形Ｗ５を用いた場合の媒体温度指標Ｔ５と、パルス波形Ｗ２ｂの場合の媒体温度指標Ｔ２ｂとを比較すると、パルス波形Ｗ５の場合の媒体温度は、パルス波形Ｗ２ｂの場合と比べて、ピーク温度は低くなるが、ボトム温度は高くなっている。
【００６８】
これは、パルス波形Ｗ５の再生ピークパワーが、パルス波形Ｗ２ｂと同じで、更に、該パルス波形Ｗ５の勾配５２が、該パルス波形Ｗ２ｂよりも大きいことから（パルス波形Ｗ５の方が、立ち上がり直後の立ち下がりが急であるため）、媒体のピーク温度の抑制効果は大きくなり、ピーク温度の抑制効果が高くなったもとの考えられる。一方で、再生パワーが一定である勾配５３があるために（該勾配５３の間は再生パワーが下がらないために）、ボトム温度の抑制効果を小さくしたものと考えられる。
【００６９】
これらの問題を解決すべく、更に媒体の温度抑制効果が大きいパルス波形を検討し、図６に示すパルス波形６を考えた。
【００７０】
パルス波形Ｗ６は、波形の立ち上がり後の第１変曲点６０（勾配６２から勾配６３に変わる点）と、第２変曲点６１（勾配６３から勾配６４に変わる点）とを有している。具体的には、パルス波形Ｗ６では、波形の再生ピークパワーから第１変曲点６０までの勾配６２はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも鋭くなっており、第１変曲点６０から第２変曲点６１までの勾配６３はパルス波形Ｗ２ｂの立ち下がり勾配よりも緩やかになっており、第２変曲点６１以降の勾配６４はほぼ垂直となっている。
【００７１】
この場合の媒体の温度抑制効果も図７（ａ）に示すと、パルス波形Ｗ２ａ、パルス波形Ｗ２ｂをそれぞれ用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ２ａ，Ｔ２ｂよりも、パルス波形Ｗ６を用いた場合の媒体温度を示す指標Ｔ６の方がグラフの左下にあることから、パルス波形Ｗ６は、パルス波形Ｗ２ａ，Ｗ２ｂよりも温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００７２】
すなわち、パルス波形Ｗ６では、その再生ピークパワーが、パルス波形Ｗ２ｂと同じで、さらに、該パルス波形Ｗ６の勾配６２が、該パルス波形Ｗ２ｂよりも大きいことから（パルス波形Ｗ６の方が、立ち上がり直後の立ち下がりが急であるため）、媒体のピーク温度の抑制効果は大きくなり、ピーク温度の抑制効果が高くなったもとの考えられる。一方で、勾配６３においては、パルス波形Ｗ５の勾配５３とは異なり、再生パワーが低下する勾配を付けたことで、ボトム温度の上昇を抑えることができたものと考えられる。
【００７３】
ここで、パルス波形Ｗ４，Ｗ５、及びＷ６を用いた場合の媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果の評価結果を、以下の表１にまとめる。
【００７４】
【表１】
次に、パルス波形Ｗ６の場合と、パルス波形Ｗ４，Ｗ５の場合との媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を比較する。媒体温度のピーク温度、ボトム温度の好適な範囲としては、記録媒体の膜構造（膜の組成）によって異なるが、次のことが言える。
【００７６】
ピーク温度は、温度上昇により膜（記録層）の磁化が無くなる温度である上記図１８（ａ）の温度Ｔ３より小さく、アパーチャが開く（転写が可能となる）上記図１８（ａ）の温度Ｔ１以上の範囲であることが好ましい。また、ボトム温度は、記録層の磁化が急激に小さくなる上記図１８（ａ）の温度Ｔ２以下の範囲であること好ましい。更に、最も好ましくは、ピーク・ボトム温度共に記録層の磁化が大きい、上記図１８（ａ）の温度Ｔ１以上でＴ２以下の温度範囲に含まれていることが好ましい（図７（ｂ）参照）。
【００７７】
したがって、図７（ｂ）に示すように、パルス波形Ｗ４の場合、Ｗ６の場合よりもピーク温度が高いので、再生平均パワーが高くなった時に、記録媒体の温度が上昇し、ピーク温度が上記温度Ｔ３に到達しやすく、記録マークの劣化が生じる恐れがある。すなわち、記録マークの劣化を回避しようとすると高再生パワー時のピーク温度のマージンが小さくなる。
【００７８】
一方、パルス波形Ｗ５の場合、Ｗ６の場合よりもボトム温度が高いので、再生平均パワーが高くなると記録媒体の温度が上昇し、ボトム温度が記録層の磁化が急激に小さくなる温度Ｔ２に到達しやすい。すなわち、高再生パワー時のボトム温度のマージンが小さくなる。
【００７９】
したがって、記録媒体における温度特性と、各パルス波形Ｗ４〜Ｗ６におけるピーク・ボトム温度とが図７（ｂ）に示すような関係にある時は、高再生パワー時のピーク・ボトム温度のマージンがある程度確保できる波形は波形Ｗ６であり、波形Ｗ６が、波形Ｗ４，Ｗ５よりも好適な波形であることが言える。
【００８０】
以上、図７（ａ），（ｂ）、及び表１より、波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、再生ピークパワーの上昇を回避するために、立ち下がり部分の最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有するパルス波形が、媒体のピーク・ボトム温度を共に低下させ得る温度抑制効果の大きなパルス波形であるといえる。
【００８１】
次に、図６に示すパルス波形Ｗ６に対して、波形の立ち上がり直後から第１変曲点までの時間を変化させた波形を、図８（ａ）のＷ８１〜Ｗ８３に示す。これらのパルス波形の再生ピークパワーは、パルス波形Ｗ６と同じ値であり、第２変曲点（８１１，８２１，８３１）での再生パワーも波形Ｗ６と同じ値（２．０ｍＷ）であるとする。
【００８２】
ここで、パルス波形Ｗ８１の第１変曲点までの期間８１２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から２０％の時点までであり、パルス波形Ｗ８２の第１変曲点までの期間８２２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から４０％の時点までであり、パルス波形８３の第１変曲点までの期間８３２は、半導体レーザ照射期間の照射開始から６０％の時点までである。
【００８３】
Ｗ８１〜Ｗ８３に示す波形を用いた場合における媒体温度の指標を示したものを図９に示す（パルス波形Ｗ８１，Ｗ８２，Ｗ８３はそれぞれ媒体温度を示す指標Ｔ８１，Ｔ８２，Ｔ８３に、また、波形Ｗ６は指標Ｔ６に、波形Ｗ２ａは指標Ｔ２ａに、波形Ｗ２ｂは指標Ｔ２ｂに対応する）。また図９は、図７と同様、横軸は媒体のピーク温度、縦軸はボトム温度を示す。また、表２には、前記のパルス波形Ｗ８１〜Ｗ８３を用いた場合における媒体温度（ピーク温度，ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【００８４】
【表２】
図９、及び表２より、パルス波形Ｗ８１〜Ｗ８３は、従来のパルス波形Ｗ２ａよりも媒体の温度抑制効果が効果が大きいことが分かる。特に、パルス波形Ｗ８２，Ｗ８３は、パルス波形Ｗ２ｂの場合と比較してボトム温度が同等であるが、ピーク温度は顕著に低いことから、パルス波形Ｗ８２，Ｗ８３は、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりも温度抑制効果が大きいと言える。また、パルス波形Ｗ８１については、ボトム温度の温度抑制効果はパルス波形Ｗ２ｂの場合より低いが、ピーク温度の温度抑制効果は最も高い。
【００８６】
また、図８（ｂ）のパルス波形Ｗ８４，Ｗ８５は、パルス波形の再生ピークパワーがパルス波形Ｗ６、又はＷ８１等と同じであるが、第２変曲点（８４１，８５１）での再生パワーは、パルス波形Ｗ６、又はＷ８１等の１／２の値（１．０ｍＷ）となっている。また、パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５の第１変曲点までの期間（それぞれ、８４２，８５２）は、半導体レーザ照射期間の照射開始からそれぞれ４０％、６０％の時点である。パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５を用いた場合の媒体温度を示す指標を、図９のＴ８４，Ｔ８５に示す。
【００８７】
図９より、パルス波形Ｗ８４，Ｗ８５においても、パルス波形Ｗ２ａ、及びパルス波形Ｗ２ｂの場合より媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００８８】
一方、図示しないが、パルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８５と同様に、波形の立ち下がりを３段階に分け、再生ピークパワーもパルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８５と同じとし、第２変曲点での再生パワ−の値を、再生ピークパワーの３７．５％（３．０ｍＷ）に設定したパルス波形では、従来から使用されているパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果は大きいが、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりは小さくなるという結果が得られた。
【００８９】
以上より、媒体の温度抑制効果が大きい、波形Ｗ６のような、波形の立ち下がりに３つの勾配を有するパルス波形としては、第１変曲点までの期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から４０％〜６０％、第２変曲点での再生パワーの値を再生ピークパワーの１２．５％〜２５％に設定することが望ましい。
【００９０】
次に、第２変曲点での再生パワーの値を、パルス波形Ｗ６、及びＷ８１〜Ｗ８３、Ｗ８４〜Ｗ８５と同様に、それぞれ再生ピークパワーの２５％，１２．５％に設定したパルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２を図１０に示す。この場合における、媒体の温度抑制効果を調べた。図１１に、上記パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１０１，Ｔ１０２に対応する）。
【００９１】
図１１より、パルス波形Ｗ１０１，Ｗ１０２の場合は、ボトム温度の抑制効果という点で、パルス波形Ｗ５、及びＷ２ｂの場合よりも、媒体の温度抑制効果があることが分かった。ここで、前記のとおり、ボトム温度の抑制効果という点では、パルス波形Ｗ５を用いた場合、パルス波形Ｗ２ｂを用いた場合よりも媒体の温度抑制効果が小さかったが、この時の、パルス波形Ｗ５の第２変曲点での再生パワーの値は、再生ピークパワーの３７．５％であった。
【００９２】
このことより、波形Ｗ６のような、波形の立ち下がりに３つの勾配を有するパルス波形としては、第１変曲点から第２変曲点までの勾配がゼロであっても、第２変曲点での再生パワ−の値を、再生ピークパワーの１２．５％〜２５％に設定すれば、媒体の温度抑制効果があることが分かった。
【００９３】
次に、他の例として、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配が、パルス波形Ｗ２ｂの勾配より小さく、波形立ち上がり後、変曲点を一つだけ有し、立ち下がり部分の勾配が２つの場合のパルス波形による媒体の温度変化を調べた。
【００９４】
図１２に示すパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４は、再生ピークパワーが６．０ｍＷである。図１３にパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１２１，Ｗ１２２，Ｗ１２３，Ｗ１２４は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１２１，Ｔ１２２，Ｔ１２３，Ｔ１２４に対応する）。また、表３には、上記のパルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４を用いた場合の、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【００９５】
【表３】
図１３、及び表３より、パルス波形Ｗ１２１〜Ｗ１２４は、従来のパルス波形Ｗ２ａよりも媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【００９７】
また、図示しないが、再生ピークパワーが７．０ｍＷで、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配がパルス波形Ｗ２ｂの勾配より小さく、波形立ち上がり後、変曲点を一つだけ有し、立ち下がりにおける勾配が２つの場合も、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果が大きいという結果が得られた。一方、再生ピークパワーを５．０ｍＷにした場合では、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果が小さいという結果が得られた。
【００９８】
以上より、波形の立ち下がりの勾配を２つ有する波形において、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配が、パルス波形Ｗ２ｂの勾配よりも小さい場合のパルス波形は、再生ピークパワーをパルス波形Ｗ２ｂの７５％以上に設定すれば、従来のパルス波形Ｗ２ａを用いた場合よりも、媒体の温度抑制効果が大きくなることが分かった。
【００９９】
次に、他の例として、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配をゼロとした場合のパルス波形（変化量は２つ）による媒体の温度変化を調べた。
【０１００】
図１４に示すパルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５は、第１変曲点までの期間（再生パワー一定期間）を、それぞれ、パルス波の立ち上がり開始から立ち下がり終了までの期間の８０％，６０％，５０％，４０％，２０％とした場合である。図１５に、パルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５を用いた場合の媒体温度を示す指標を表す（パルス波形Ｗ１４１，Ｗ１４２，Ｗ１４３，Ｗ１４４は、それぞれ媒体温度を示す指標Ｔ１４１，Ｔ１４２，Ｔ１４３，Ｔ１４４に対応する）。また、表４には、上記のパルス波形Ｗ１４１〜Ｗ１４５を用いた場合の、媒体温度（ピーク温度、ボトム温度）の抑制効果を評価した結果を示す。
【０１０１】
【表４】
図１５、及び表４より、波形の立ち下がりの勾配を２つ有する波形において、波形の立ち上がりから第１変曲点までの勾配がゼロである場合は、第１変曲点での期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から６０％以下であれば、従来のパルス波形Ｗ２ａの場合よりも、媒体の温度抑制効果があることが分かった。特に変曲点までの期間が、半導体レーザ照射期間の照射開始から２０％の場合は、パルス波形Ｗ２ｂの場合よりも媒体の温度抑制効果が大きいことが分かった。
【０１０３】
以上、表１〜表４に示す総合評価が、○、又は△であるパルス波形でパルス駆動すれば、従来から用いられているパルス波形Ｗ２ａの場合よりも媒体の温度抑制効果大きくなる。
【０１０４】
特に、表１〜表４に示す総合評価が○であるパルス波形でパルス駆動すれば、媒体の温度抑制効果は大きくなる。
【０１０５】
尚、上記実施の形態では、発光デューティは５０％としてパルス波形の形状を変更して媒体の温度抑制効果を図ることについて記載したが、発光デューティを５０％以下とする場合においても、パルス波形の形状を適切に設定することによって媒体の温度抑制効果を向上させることが可能である。
【０１０６】
図１６には、パルス波形Ｗ６（発光デューティ５０％）と同様のパルス波形形状での発光デューティを４０％にした場合の媒体温度を示す指標Ｔ６Ａと、パルス波形Ｗ２ａの発光デューティを４０％にした場合の媒体温度の指標Ｔ２ａＡとを示す。これらＴ６ＡとＴ２ａとを比較して、発光デューティを小さくする場合、パルス波形Ｗ６と同様に、波形の立ち上がり後において立ち下がりの勾配を２つ有する波形に設定した方が、媒体の温度抑制効果が大きいことが分かる。
【０１０７】
【発明の効果】
本発明に係る光磁気記録媒体再生方法は、以上のように、光磁気記録媒体に照射されるレーザ光を、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動することを特徴としている。
【０１０８】
それゆえ、半導体レーザのパルス波形は、その立ち上がり時間が短いため、記録媒体の温度上昇が発生する時間が短くなり、記録媒体のピーク温度を低下させることができる。さらに、パルス波形の立ち下がり時間が長くなるため、温度減少に移行する時間が長くなり、記録媒体のボトム温度が上昇することをも回避できる。
【０１０９】
これにより、記録媒体の温度上昇を抑制することができ、ピーク温度を低下させることで記録マ−クの劣化を防ぐだけではなく、ボトム温度の上昇を回避することで媒体ノイズの発生も防ぐことができるという効果を奏する。
【０１１０】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの立ち上がりの勾配が一定であることが好ましい。
【０１１１】
それゆえ、パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの、立ち上がりに掛かる時間を短くすることができ、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【０１１２】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の再生パワーのピーク値においては、該ピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることが好ましい。
【０１１３】
それゆえ、再生パワーが急峻に上昇してピーク値に到達した後、急峻に再生パワーが低下するため、パルス波形の再生パワーがピーク値となる付近において、該ピーク値に近い値の再生パワーを有する時間が極めて短くなり、記録媒体の温度が上昇する時間を短くすることができる。これにより、特に記録媒体温度のピーク値に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【０１１４】
また、上記光磁気記録媒体再生方法では、上記パルス波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、立ち下がりの最後では、再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することが好ましい。
【０１１５】
それゆえ、パルス波形の立ち下がりの最初に、再生パワーを大きく低下させる勾配を有することで、前記と同様に媒体のピーク温度上昇を抑制することができる。また、立ち下がりの途中からは、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有し、さらに、立ち下がりの最後では再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することで、立ち下がり時間を短くすることができ、記録媒体のボトム温度が上昇することを抑制することができる。これにより、記録媒体温度のピーク値およびボトム値の両方に対して温度上昇抑制効果を高めることができるという効果を奏する。
【図面の簡単な説明】
【図１】 本発明の一実施形態を示すものであり、光磁気記録媒体再生装置の概略構成を示す説明図である。
【図２】 上記光磁気記録媒体再生装置において半導体レーザのパルス駆動に用いられるパルス波形を示す波形図であり、図２（ａ）は従来のパルス波形を示し、図２（ｂ）は本発明におけるパルス波形の一例を示す。
【図３】 上記光磁気記録媒体再生装置においてレーザ光を照射される記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図４】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図５】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図６】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図７】 図７（ａ）は、上記図２（ａ），（ｂ），図４〜６に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図であり、図７（ｂ）は図４〜６に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度変化を再生平均パワーが低い場合と高い場合とで比較した説明図である。
【図８】 図８（ａ），（ｂ）は、本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図９】 上記図８（ａ），（ｂ）に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１０】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１１】 上記図１０に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１２】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１３】 上記図１２に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１４】 本発明におけるパルス波形の一例を示す波形図である。
【図１５】 上記図１４に示すパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射した場合の記録媒体の温度のピーク値およびボトム値を示す説明図である。
【図１６】
異なるパルス波形での記録媒体の温度抑制効果を、異なる発光デューティにおいて比較した結果を示す説明図である。
【図１７】 ＭＳＲ媒体におけるレーザ光照射部分における温度勾配と、記録媒体表面に発生するアパーチャとの関係を示す説明図である。
【図１８】 図１８（ａ）は、ＭＳＲ媒体における温度と磁化との関係を示す説明図であり、図１８（ｂ）は、パルス駆動されたレーザ光を照射される記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図１９】 レーザ駆動電流と光出力強度の関係を示す説明図である。
【図２０】 図２０（ａ）は従来におけるパルス波形を示し、図２０（ｂ）は従来のパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射された記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【図２１】 図２１（ａ）は従来におけるパルス波形において発光デューティの違う複数のパルス波形を示し、図２１（ｂ）はこれらのパルス波形によって駆動されるレーザ光を照射された記録媒体の温度変化を示す説明図である。
【符号の説明】
１ 半導体レーザ
５ 光磁気記録媒体
１６ 高周波電流発生部
１９２ 駆動電流（高周波電流）
Claims (5)
- 第１の温度＜第２の温度＜第３の温度の関係にあるとき、第１の温度未満で面内磁化膜であり、上記第１の温度以上で垂直磁化膜となる再生層と、上記第１の温度から第３の温度までの温度範囲で垂直磁化膜であり、上記第１の温度と上記第２の温度での磁化が等しくなる記録層とを有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生方法において、
光磁気記録媒体に照射されるレーザ光を、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動することを特徴とする光磁気記録媒体再生方法。 - 上記パルス波形の再生パワーのピーク値に至るまでの立ち上がりの勾配が一定であることを特徴とする請求項１記載の光磁気記録媒体再生方法。
- 上記パルス波形の再生パワーのピーク値においては、該ピーク値の前後の立ち上がりおよび立ち下がりの勾配が何れも直線的であることを特徴とする請求項１または２に記載の光磁気記録媒体再生方法。
- 上記パルス波形の立ち下がりにおいて、最初に再生パワーを大きく低下させる勾配を有し、立ち下がりの途中から、再生パワーの低下を緩やかにする勾配を有すると共に、立ち下がりの最後では、再生パワーをほぼ垂直に立ち下げる勾配を有することを特徴とする請求項１ないし３の何れかに記載の光磁気記録媒体再生方法。
- 第１の温度＜第２の温度＜第３の温度の関係にあるとき、第１の温度未満で面内磁化膜であり、上記第１の温度以上で垂直磁化膜となる再生層と、上記第１の温度から第３の温度までの温度範囲で垂直磁化膜であり、上記第１の温度と上記第２の温度での磁化が等しくなる記録層とを有する光磁気記録媒体に、パルス駆動された半導体レーザからのレーザ光を照射して情報の再生を行う光磁気記録媒体再生装置において、
光磁気記録媒体に照射されるレーザ光が、半導体レーザを駆動するパルス波形の立ち上がり時間が立ち下がり時間に比べて短くなるように設定されたパルス波形を用いてパルス駆動されるようになっていることを特徴とする光磁気記録媒体再生装置。
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