JP3345097B2 - 色収差補正素子及び光情報記録再生装置 - Google Patents
色収差補正素子及び光情報記録再生装置Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は、光学系の持つ色収差
を補正する色収差補正素子及び色収差補正素子を備えた
光情報記録再生装置に関し、特に、色収差以外の収差が
補正された非球面単レンズと組み合せて利用される色収
差補正素子に関する。
を補正する色収差補正素子及び色収差補正素子を備えた
光情報記録再生装置に関し、特に、色収差以外の収差が
補正された非球面単レンズと組み合せて利用される色収
差補正素子に関する。
【０００２】
【従来の技術】近年、光ディスク用の対物レンズには軽
量化のために両面非球面の単レンズが使われるようにな
っている。しかし、非球面単レンズでは色収差の補正は
できない。
量化のために両面非球面の単レンズが使われるようにな
っている。しかし、非球面単レンズでは色収差の補正は
できない。
【０００３】光ディスク装置の光源として用いられてい
る半導体レーザーは、出力パワーの変化、あるいは温度
の変化により発光波長がシフトする。このため、対物レ
ンズの色収差が補正されていない場合には、光束の集光
位置が波長のシフトにより変化し、情報の読取、書込み
に誤りを生じる可能性がある。
る半導体レーザーは、出力パワーの変化、あるいは温度
の変化により発光波長がシフトする。このため、対物レ
ンズの色収差が補正されていない場合には、光束の集光
位置が波長のシフトにより変化し、情報の読取、書込み
に誤りを生じる可能性がある。
【０００４】この問題を解決するため、本発明者らは、
ガラスレンズを２枚、あるいは３枚貼り合わせた色収差
補正素子を発明した(特開平3-155514号公報、特開平3-1
55515公報参照)。この色収差補正素子を非球面単レンズ
と組み合せて使用することにより、波長変動による影響
を受けないレンズを比較的小型で提供できた。
ガラスレンズを２枚、あるいは３枚貼り合わせた色収差
補正素子を発明した(特開平3-155514号公報、特開平3-1
55515公報参照)。この色収差補正素子を非球面単レンズ
と組み合せて使用することにより、波長変動による影響
を受けないレンズを比較的小型で提供できた。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上述し
た色収差補正素子は製造コストが高く、非球面単レンズ
を用いることによるコストダウンの効果が全体としてな
くなってしまうという問題があった。
た色収差補正素子は製造コストが高く、非球面単レンズ
を用いることによるコストダウンの効果が全体としてな
くなってしまうという問題があった。
【０００６】
【発明の目的】この発明は、上述した従来技術の課題に
鑑みてなされたものであり、ガラス２枚、あるいは３枚
を貼り合わせた素子よりも安価で製造できる色収差補正
素子を提供することを目的とする。
鑑みてなされたものであり、ガラス２枚、あるいは３枚
を貼り合わせた素子よりも安価で製造できる色収差補正
素子を提供することを目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】この発明にかかる色収差
補正素子は、上記の目的を達成させるため、光入射、射
出端面の少なくとも一方に、光軸に対して垂直な平面を
光軸に対して同心円状の輪帯として階段状に形成して構
成され、前記平面の光軸方向のピッチＰが、以下の条件
により規定されることを特徴とする。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。また、この本発明にかかる光情報記
録再生装置は、光源から発した光束を対物レンズにより
情報記録媒体上に収束させ、情報の記録、あるいは再生
をする光情報記録再生装置において、前記光源と前記対
物レンズとの間の光路中に、光入射、射出端面の少なく
とも一方に、光軸に対して垂直な平面を光軸に対して同
心円状の輪帯として階段状に形成して構成された色収差
補正素子を設け、前記色収差補正素子の前記平面の光軸
方向のピッチＰが、以下の条件により規定されることを
特徴とする。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。
補正素子は、上記の目的を達成させるため、光入射、射
出端面の少なくとも一方に、光軸に対して垂直な平面を
光軸に対して同心円状の輪帯として階段状に形成して構
成され、前記平面の光軸方向のピッチＰが、以下の条件
により規定されることを特徴とする。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。また、この本発明にかかる光情報記
録再生装置は、光源から発した光束を対物レンズにより
情報記録媒体上に収束させ、情報の記録、あるいは再生
をする光情報記録再生装置において、前記光源と前記対
物レンズとの間の光路中に、光入射、射出端面の少なく
とも一方に、光軸に対して垂直な平面を光軸に対して同
心円状の輪帯として階段状に形成して構成された色収差
補正素子を設け、前記色収差補正素子の前記平面の光軸
方向のピッチＰが、以下の条件により規定されることを
特徴とする。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。
【０００８】
【実施例】以下、この発明の実施例を説明する。
【０００９】実施例の色収差補正素子１は、図１に示す
ように、図中左側となる光入射側端面１ａに、複数の階
段状の平面が形成され、射出側端面１ｂは単一の平面で
構成されている。入射側端面１ａの平面は、図２に示す
ように、光軸を中心とした同心円状の輪帯として形成さ
れている。なお、これらの図では、理解を容易にするた
め、輪帯の幅、段差を誇張して示している。
ように、図中左側となる光入射側端面１ａに、複数の階
段状の平面が形成され、射出側端面１ｂは単一の平面で
構成されている。入射側端面１ａの平面は、図２に示す
ように、光軸を中心とした同心円状の輪帯として形成さ
れている。なお、これらの図では、理解を容易にするた
め、輪帯の幅、段差を誇張して示している。
【００１０】各平面の光軸方向のピッチＰは、以下の条
件により規定される。
件により規定される。
【００１１】
【数１】Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。
意の１波長である。
【００１２】波長λ0の光に対しては、図３に示すよう
に隣接する面を通過する光線は光路長がｍλ0だけズレ
て射出後再び平面波を形成する。
に隣接する面を通過する光線は光路長がｍλ0だけズレ
て射出後再び平面波を形成する。
【００１３】波長がλ0＋Δλに変化した場合、色収差
補正素子の材料の波長変化による屈折率変化を無視する
と、隣接する面の間で約ｍΔλの波面のズレを生じ、光
路差が波長の整数倍とならない。このため、図４に示す
ように射出される波面は平面波でなく略球面波となり、
パワーを持つ。
補正素子の材料の波長変化による屈折率変化を無視する
と、隣接する面の間で約ｍΔλの波面のズレを生じ、光
路差が波長の整数倍とならない。このため、図４に示す
ように射出される波面は平面波でなく略球面波となり、
パワーを持つ。
【００１４】色収差補正素子１の巨視的な形状が凹平レ
ンズとなる場合には、一般の屈折を利用した正レンズの
色収差を打ち消すことができるため、図５に示すように
光ディスク用の対物レンズ２と組み合せて使用すること
により、色収差を補正することができる。図中の符号３
は、光ディスクのカバーガラスである。
ンズとなる場合には、一般の屈折を利用した正レンズの
色収差を打ち消すことができるため、図５に示すように
光ディスク用の対物レンズ２と組み合せて使用すること
により、色収差を補正することができる。図中の符号３
は、光ディスクのカバーガラスである。
【００１５】次に、色収差補正素子を対物レンズと離し
て配置する場合の色収差補正効果について説明する。
て配置する場合の色収差補正効果について説明する。
【００１６】２つのレンズ群Ａ，Ｂが間隔Ｌ離れて配置
された光学系に平行光が入射した場合のレンズ最終面か
ら結像面までの距離、すなわち、バックフォーカスｆB
は、それぞれのレンズ群のパワーをφA，φBとして、以
下の式(1)で表される。また、この式(1)をφB、Ｌ、φA
でそれぞれ微分すると、式(2),(3),(4)が得られる。
された光学系に平行光が入射した場合のレンズ最終面か
ら結像面までの距離、すなわち、バックフォーカスｆB
は、それぞれのレンズ群のパワーをφA，φBとして、以
下の式(1)で表される。また、この式(1)をφB、Ｌ、φA
でそれぞれ微分すると、式(2),(3),(4)が得られる。
【００１７】
【数２】 ｆB＝(１−φAＬ)／(φA＋φB−φAφBＬ) …(1) ｄｆB／ｄφB＝−(１−φAＬ)2／(φA＋φB−φAφBＬ)2 …(2) ｄｆB／ｄＬ＝−φA2／(φA＋φB−φAφBＬ)2 …(3) ｄｆB／ｄφA＝−１／(φA＋φB−φAφBＬ)2 …(4)
【００１８】レンズ群Ａをパワーを持たない色収差補正
素子であると仮定すると、微分式は(5),(6),(7)に示す
ように簡略となる。
素子であると仮定すると、微分式は(5),(6),(7)に示す
ように簡略となる。
【００１９】
【数３】ｄｆB／ｄφB≒−１／φB2 …(5) ｄｆB／ｄＬ≒ ０ …(6) ｄｆB／ｄφA≒ −１／φB2 …(7)
【００２０】すなわち、レンズ群Ａにパワーが非常に弱
い場合には、間隔Ｌが変化してもピント位置の変化はな
く、レンズ群Ｂのパワーの変化により式(5)、レンズ群
Ａのパワーの変化により式(7)で示すピントの移動が生
じる。
い場合には、間隔Ｌが変化してもピント位置の変化はな
く、レンズ群Ｂのパワーの変化により式(5)、レンズ群
Ａのパワーの変化により式(7)で示すピントの移動が生
じる。
【００２１】そこで、波長の変化によって各レンズ群
Ａ，Ｂのパワーが変化する場合にも、それぞれのパワー
の変化量が互いに相殺するよう設定しておけば、すなわ
ち、波長λで各レンズのパワーを微分した際の変化率が
以下の式(8)で示される関係にあれば、波長が変化して
もピント位置は移動しないこととなる。
Ａ，Ｂのパワーが変化する場合にも、それぞれのパワー
の変化量が互いに相殺するよう設定しておけば、すなわ
ち、波長λで各レンズのパワーを微分した際の変化率が
以下の式(8)で示される関係にあれば、波長が変化して
もピント位置は移動しないこととなる。
【００２２】
【数４】ｄφA／ｄλ＝−ｄφB／ｄλ …(8)
【００２３】一方、レンズ群Ｂの波長変化に対するパワ
ーの変化はバックフォーカスの変化との関係では式(9)
により表され、また、レンズ群Ａを回折レンズとした場
合のパワーは、波長に比例するため式(10)により表され
る。
ーの変化はバックフォーカスの変化との関係では式(9)
により表され、また、レンズ群Ａを回折レンズとした場
合のパワーは、波長に比例するため式(10)により表され
る。
【００２４】
【数５】ｄφB／ｄλ＝−(ｄｆB／ｄλ)φB2 …(9) ｄφA／ｄλ＝φA／λ …(10)
【００２５】式(9),(10)を式(8)に代入すると、回折レ
ンズとして構成される色収差補正素子のパワーは、以下
の式(11)により得られる。
ンズとして構成される色収差補正素子のパワーは、以下
の式(11)により得られる。
【００２６】
【数６】φA＝−(ｄｆB／ｄλ)λφB2 …(11)
【００２７】例えば、レンズ群Ｂとして焦点距離３mm、
使用波長７８０nm、ｄｆB／ｄλ＝０．０６０μm／nmの
対物レンズを用いる場合、色収差補正素子のパワーφA
は、以下の式(12)で示すように設定される。
使用波長７８０nm、ｄｆB／ｄλ＝０．０６０μm／nmの
対物レンズを用いる場合、色収差補正素子のパワーφA
は、以下の式(12)で示すように設定される。
【００２８】
【数７】 φA＝０．０６×１０-3・７８０・(１／３)2＝１／１９２．３ …(12)
【００２９】すなわち、焦点距離１９２mmの正の回折レ
ンズを用いることにより、対物レンズの色収差を補正で
きる。ただし、色収差補正素子の全体のパワーを０とす
るためには、この回折レンズに接して焦点距離−１９２
mmの負の屈折レンズを配置する必要がある。屈折レンズ
で負レンズを構成する場合には、分散によりわずかに色
収差補正効果が大きくなる。
ンズを用いることにより、対物レンズの色収差を補正で
きる。ただし、色収差補正素子の全体のパワーを０とす
るためには、この回折レンズに接して焦点距離−１９２
mmの負の屈折レンズを配置する必要がある。屈折レンズ
で負レンズを構成する場合には、分散によりわずかに色
収差補正効果が大きくなる。
【００３０】上記の負レンズをＢＳＬ７(株式会社オハ
ラの商品名、波長λ0＝780nmにおける屈折率:1.51072)
で作成すると、入射側の面は曲率半径−９８．０５８mm
の球面、射出側の面は平面の凹平レンズとすることがで
きる。
ラの商品名、波長λ0＝780nmにおける屈折率:1.51072)
で作成すると、入射側の面は曲率半径−９８．０５８mm
の球面、射出側の面は平面の凹平レンズとすることがで
きる。
【００３１】ただし、正の回折レンズと負の屈折レンズ
とを別個に設けたのでは、素子数を削減できず、コスト
ダウンを図ることができない。そのため、正の回折レン
ズと負の屈折レンズとを単一の素子として構成すること
が望ましい。
とを別個に設けたのでは、素子数を削減できず、コスト
ダウンを図ることができない。そのため、正の回折レン
ズと負の屈折レンズとを単一の素子として構成すること
が望ましい。
【００３２】単一の素子として構成するためには、負レ
ンズの凹面を光軸方向のピッチＰがλ0／(ｎ−１)＝
１．５２７３μmとなるよう階段状に平面化すればよ
い。これにより、色収差補正に対しては焦点距離１９２
mmの回折レンズとして機能し、使用中心波長７８０nmで
は一次回折光が直進してパワーを持たない色収差補正素
子を構成することができる。
ンズの凹面を光軸方向のピッチＰがλ0／(ｎ−１)＝
１．５２７３μmとなるよう階段状に平面化すればよ
い。これにより、色収差補正に対しては焦点距離１９２
mmの回折レンズとして機能し、使用中心波長７８０nmで
は一次回折光が直進してパワーを持たない色収差補正素
子を構成することができる。
【００３３】光軸方向に光の進行方向に沿って座標を取
り、光軸と交差する部分の座標を０とすると、光軸から
距離ｈ離れた部分の座標Ｘ(ｈ)は、曲面の場合には式(1
3)、階段状の平面の場合には式(14)で表される。
り、光軸と交差する部分の座標を０とすると、光軸から
距離ｈ離れた部分の座標Ｘ(ｈ)は、曲面の場合には式(1
3)、階段状の平面の場合には式(14)で表される。
【００３４】
【数８】 Ｘ(ｈ)＝ｒ(１−√(１−ｈ2／ｒ2)) …(13) Ｘ(ｈ)＝λ0／(ｎ−１)・ Int((ｒ(１−√(１−ｈ2／ｒ2))／(λ0／(ｎ−１))＋Ｃ) …(14) ただし、Int(ｘ)は、ｘの整数部分を与える関数、Ｃ
は、０≦Ｃ＜１を満たす任意の定数である。
は、０≦Ｃ＜１を満たす任意の定数である。
【００３５】前記の対物レンズと組み合せて使用する場
合、色収差補正素子の具体的な形状は以下の表１に示す
とおりとなる。
合、色収差補正素子の具体的な形状は以下の表１に示す
とおりとなる。
【００３６】
【表１】 ｈ(mm) Ｘ(μm) 屈折率 1.51072 0.000 〜 0.387 0.00 〜 0.670 -1.53 〜 0.865 -3.05 〜 1.024 -4.58 〜 1.161 -6.11 〜 1.284 -7.64 〜 1.395 -9.16 〜 1.499 -10.69 〜 1.596 -12.22 〜 1.687 -13.75 〜 1.773 -15.27 〜 1.856 -16.80 〜 1.935 -18.33 〜 2.011 -19.85 〜 2.084 -21.38 〜 2.155 -22.91
【００３７】なお、上記の実施例では、光軸方向ピッチ
をλ0／(ｎ−１)としたが、使用波長幅が狭い場合に
は、ｍλ0／(ｎ−１) (ｍ：整数)としてｍ次の回折光を
用いても回折効率は下がらないため、問題なく使用でき
る。
をλ0／(ｎ−１)としたが、使用波長幅が狭い場合に
は、ｍλ0／(ｎ−１) (ｍ：整数)としてｍ次の回折光を
用いても回折効率は下がらないため、問題なく使用でき
る。
【００３８】特に、通常色収差補正素子の周辺部は中央
部と比較して輪帯の幅が狭くなるので、ｍの値を１から
徐々に増加させてピッチを異ならせることにより、周辺
部の輪帯の幅が狭くなりすぎないようにすることも可能
である。式(15)は、ｍを考慮に入れた場合の式(14)の変
形である。
部と比較して輪帯の幅が狭くなるので、ｍの値を１から
徐々に増加させてピッチを異ならせることにより、周辺
部の輪帯の幅が狭くなりすぎないようにすることも可能
である。式(15)は、ｍを考慮に入れた場合の式(14)の変
形である。
【００３９】
【数９】 Ｘ(ｈ)＝ｍλ0／(ｎ−１)・ Int((ｒ(１−√(１−ｈ2／ｒ2))／(ｍλ0／(ｎ−１))＋Ｃ) …(15)
【００４０】また、実施例では、色収差補正素子の巨視
的な形状が凹平レンズとなるよう構成することにより、
凸レンズで発生した色収差を補正するよう設定したが、
この向きを変えて平凹レンズとしても機能は変化せず、
また、図６に示すように両面の巨視的形状を曲面として
もよい。基準となる曲面は、実施例のような球面のみで
なく、非球面とすることもできる。
的な形状が凹平レンズとなるよう構成することにより、
凸レンズで発生した色収差を補正するよう設定したが、
この向きを変えて平凹レンズとしても機能は変化せず、
また、図６に示すように両面の巨視的形状を曲面として
もよい。基準となる曲面は、実施例のような球面のみで
なく、非球面とすることもできる。
【００４１】さらに、巨視的形状が図７に示すような凸
平レンズ、あるいは図８に示すような両凸レンズとなる
よう形成した場合には、負の屈折レンズで発生した色収
差を補正するために用いることができる。
平レンズ、あるいは図８に示すような両凸レンズとなる
よう形成した場合には、負の屈折レンズで発生した色収
差を補正するために用いることができる。
【００４２】図９は、上記の色収差補正素子を含む光磁
気情報記録再生装置の光学系を示す。光源である半導体
レーザー１０から発した発散光は、コリメートレンズ１
１により平行光束とされ、ビーム整形プリズム１２によ
り断面円形に整形される。整形されたレーザービーム
は、プリズム１３により反射され、色収差補正素子１を
透過し、ミラー１４で反射されて対物レンズ２によりデ
ィスクＤ上に収束される。
気情報記録再生装置の光学系を示す。光源である半導体
レーザー１０から発した発散光は、コリメートレンズ１
１により平行光束とされ、ビーム整形プリズム１２によ
り断面円形に整形される。整形されたレーザービーム
は、プリズム１３により反射され、色収差補正素子１を
透過し、ミラー１４で反射されて対物レンズ２によりデ
ィスクＤ上に収束される。
【００４３】対物レンズ２とミラー１４とは、キャリッ
ジ１５上に設けられており、このキャリッジ１５はガイ
ドレール１６に沿って図中矢印で示したディスクＤの半
径方向にスライド可能である。
ジ１５上に設けられており、このキャリッジ１５はガイ
ドレール１６に沿って図中矢印で示したディスクＤの半
径方向にスライド可能である。
【００４４】ディスクＤからの反射光は、再び対物レン
ズ２、ミラー１４、色収差補正素子１を透過し、プリズ
ム１３で反射され、一部は集光レンズ１７を介して信号
再生用の受光素子１８上に集光され、残部は集光レンズ
１９を介してエラー信号検出用の受光素子２０上に集光
される。それぞれの受光素子１８，２０からは、受光し
た反射光に応じて、ディスクに記録された情報、あるい
はトラッキングエラー、フォーカシングエラー等の信号
が出力される。
ズ２、ミラー１４、色収差補正素子１を透過し、プリズ
ム１３で反射され、一部は集光レンズ１７を介して信号
再生用の受光素子１８上に集光され、残部は集光レンズ
１９を介してエラー信号検出用の受光素子２０上に集光
される。それぞれの受光素子１８，２０からは、受光し
た反射光に応じて、ディスクに記録された情報、あるい
はトラッキングエラー、フォーカシングエラー等の信号
が出力される。
【００４５】図１０は、上記光学系の変形例を示したも
のであり、この例では、色収差補正素子１がプリズム１
３に貼り付けられている。
のであり、この例では、色収差補正素子１がプリズム１
３に貼り付けられている。
【００４６】半導体レーザー１０の出力は、記録時には
ディスク上の磁化の方向を変更する領域で断続的に大き
くなり、再生時には小さく一定となる。このパワー変化
により発振波長が変化するが、上記の例のように光源と
対物レンズとの間に色収差補正素子１を設けることによ
り、波長の変化に応じて光束の収束度を微小に変化させ
ることができ、対物レンズ２の集光位置の移動を抑える
ことができる。
ディスク上の磁化の方向を変更する領域で断続的に大き
くなり、再生時には小さく一定となる。このパワー変化
により発振波長が変化するが、上記の例のように光源と
対物レンズとの間に色収差補正素子１を設けることによ
り、波長の変化に応じて光束の収束度を微小に変化させ
ることができ、対物レンズ２の集光位置の移動を抑える
ことができる。
【００４７】
【発明の効果】以上説明したように、この発明によれ
ば、単一の素子で正レンズ、または、負レンズで発生す
る色収差を補正することができ、少ない構成枚数で色収
差のないレンズ系を構成することができる。したがっ
て、レンズ系の軽量化とコストダウンとを図ることがで
きる。
ば、単一の素子で正レンズ、または、負レンズで発生す
る色収差を補正することができ、少ない構成枚数で色収
差のないレンズ系を構成することができる。したがっ
て、レンズ系の軽量化とコストダウンとを図ることがで
きる。
【００４８】また、この色収差補正素子を光情報記録再
生装置の光学系に用いることにより、光源の波長変動に
よる対物レンズの集光位置の移動を抑えることができ、
波長の切り替え時にも安定した動作が可能となる。
生装置の光学系に用いることにより、光源の波長変動に
よる対物レンズの集光位置の移動を抑えることができ、
波長の切り替え時にも安定した動作が可能となる。
【図１】 この発明にかかる色収差補正素子の実施例を
示す図２のＩ−Ｉ線に沿った断面図である。
示す図２のＩ−Ｉ線に沿った断面図である。
【図２】 図１の素子の平面図である。
【図３】 色収差補正素子を設計波長の光が透過する場
合の波面を示す図である。
合の波面を示す図である。
【図４】 色収差補正素子を設計波長以外の光が透過す
る場合の波面を示す図である。
る場合の波面を示す図である。
【図５】 色収差補正素子と対物レンズとを組み合せた
例を示す説明図である。
例を示す説明図である。
【図６】 色収差補正素子の巨視的な形状を両凹レンズ
とした例を示す説明図である。
とした例を示す説明図である。
【図７】 色収差補正素子の巨視的な形状を凸平レンズ
とした例を示す説明図である。
とした例を示す説明図である。
【図８】 色収差補正素子の巨視的な形状を両凸レンズ
とした例を示す説明図である。
とした例を示す説明図である。
【図９】 色収差補正素子を含む光情報記録再生装置の
光学系の一例を示す説明図である。
光学系の一例を示す説明図である。
【図１０】 色収差補正素子を含む光情報記録再生装置
の光学系の他の例を示す説明図である。
の光学系の他の例を示す説明図である。
１…色収差補正素子 １ａ…入射側端面 １ｂ…射出側端面 ２…対物レンズ ３…カバーガラス
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 野口 正人 東京都板橋区前野町２丁目36番９号旭光 学工業株式会社内 (72)発明者 石川 剛 東京都板橋区前野町２丁目36番９号旭光 学工業株式会社内 (56)参考文献 特開 平４−213421（ＪＰ，Ａ) 特開 平４−16910（ＪＰ，Ａ) 特開 昭60−182526（ＪＰ，Ａ) 米国特許5153778（ＵＳ，Ａ) 米国特許5151823（ＵＳ，Ａ) 国際公開91／20005（ＷＯ，Ａ１) Ｌ．Ｎ．ＨＡＺＲＡ，ｅｔ．ａｌ．, Ｃｕｒｖｅｄ ｋｉｎｏｆｏｒｍ ｌｅ ｎｓｅｓ ｆｏｒ ｓｔｉｇｍａｔｉｃ ｉｍａｇｉｎｇ ｏｆ ａｘｉａｌ ｏｂｊｅｃｔ ａｔ ｉｎｆｉｎｉｔ ｙ，ＯＰＴＩＣＳ ＣＯＭＭＵＮＩＣＡ ＴＩＯＮＳ，1992年６月15日，Ｖｏｌ. 90，Ｎｏ．４，５，６，201−206 (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G02B 27/42 - 27/44 G02B 5/18 G11B 7/08 - 7/22
Claims (5)
- 【請求項１】光入射、射出端面の少なくとも一方に、光
軸に対して垂直な平面を光軸に対して同心円状の輪帯と
して階段状に形成して構成され、前記平面の光軸方向の
ピッチＰが、以下の条件により規定されることを特徴と
する色収差補正素子。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。 - 【請求項２】 前記階段状の輪帯が形成された面は、巨視
的には凹面であることを特徴とする請求項１に記載の色
収差補正素子。 - 【請求項３】 前記階段状の輪帯が形成された面は、巨視
的には凸面であることを特徴とする請求項１に記載の色
収差補正素子。 - 【請求項４】光源から発した光束を対物レンズにより情
報記録媒体上に収束させ、情報の記録、あるいは再生を
する光情報記録再生装置において、前記光源と前記対物
レンズとの間の光路中に、光入射、射出端面の少なくと
も一方に、光軸に対して垂直な平面を光軸に対して同心
円状の輪帯として階段状に形成して構成された色収差補
正素子を設け、前記色収差補正素子の前記平面の光軸方向のピッチＰ
が、以下の条件により規定されることを特徴とする光情
報記録再生装置。 Ｐ＝ｍλ0／(ｎ−１) ただし、ｍは整数、ｎは屈折率、λ0は使用波長中の任
意の１波長である。 - 【請求項５】 前記色収差補正素子の前記階段状の輪帯が
形成された面は、巨視的には凹面であることを特徴とす
る請求項４に記載の光情報記録再生装置。
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-
1993
- 1993-06-10 JP JP13830093A patent/JP3345097B2/ja not_active Expired - Fee Related
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