JP3259706B2 - 情報記録再生装置および情報記録再生システム - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、光学的に情報を記
録再生する方式と、情報を記録再生する装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】近年、情報通信・映像音響の各分野で、
光学的な情報記録再生装置が盛んに開発されている。中
でも、円盤状の基板に凹凸のピット列として情報を記録
し、放射光を微小スポットに集束しすることで再生する
方式の光ディスクは、音響分野でコンパクト・ディスク
（以下、ＣＤ）として規格化され広く普及している。こ
の方式の光ディスクは、ピットでの干渉（回折）現象に
起因する反射率の大小を検出することによって再生を行
うもので、現在のＣＤの規格においては、ピット部と非
ピット部との反射率差は３０％程度が期待できる。また
再生信号はピットの有無の２値であり、情報は変調され
ピットの長さあるいはその間隔として表されている。つ
まり、情報は記録媒体の面内方向の寸法として記録され
ているため、記録密度はスポットの大きさ（回折限界）
によって制限されている。

【０００３】さらに、上記の放射光の回折現象を用いた
方式に比べ再生感度を著しく向上することを目的として
エバネッセント波と呼ばれる非放射光を利用した情報記
録再生方式が提案されている（例えば、特開平４−１４
６２０号公報）。以下、図面を参照しながら従来の情報
記録再生方式について説明する。

【０００４】図１４は従来の情報記録再生方式における
再生装置の構成図である。図１４において、１０１は記
録媒体であり、石英の基盤１０２上に銀を５００オング
ストローム蒸着して金属層１０３を形成し、さらにその
上にアラキジン酸カドミウム塩の単分子膜から成る誘電
体層１０４を積層したものである。１１０は石英のプリ
ズム（屈折率１．４６）であり、スペーサ１０５によっ
て上記記録媒体１０１の表面から所定の距離を隔てた位
置に固定されている。上記プリズム１１０には、ヘリウ
ム・ネオンのレーザ光源１２１から光束が入射してお
り、プリズム底面１１０ａに対する入射角θは任意の値
が得られるよう調整される。１２２は入射光をＰ偏光と
するための偏光子である。また１２３は入射光束をプリ
ズム底面１１０ａ上に約１μｍのスポットに集光するた
めの集光レンズ（開口角７０度、ＮＡ０．５７）であ
る。プリズム底面１１０ａからの反射光は受光レンズ１
２４によって、フォトダイオード１２５に導かれ、その
光量を電気的信号に変換する。

【０００５】以下、従来の情報記録再生方法の原理につ
いて説明する。初めに記録過程について説明する。上記
記録媒体１０１に放射光を照射するとその熱作用によっ
て誘電体層１０４に孔が生じ金属層１０３が露出する。
すなわち記録媒体１０１は誘電体層１０４の有無という
２値のデータを記録保存することができる。記録すべき
情報は２値データのピット列として表現されている。

【０００６】次に再生過程について説明する。図１５は
従来の情報記録再生方法の再生原理を示す図である。図
１５のグラフの横軸は上記図１４における入射角θ、縦
軸はフォトダイオード１２５の出力を反射率に換算した
ものである。実線はピット部（誘電体層１０４がある部
分）、破線は非ピット部（金属層１０３が露出している
部分）の特性を表している。入射角を連続的に変化させ
たとき、ピット部では４５．１度、非ピット部では４
５．６度において反射率が急激に減衰する。これは、表
面プラズモン共鳴と呼ばれる現象で、プリズム底面１１
０ａの外側に発生したエバネッセント波の波数と角周波
数の関係（分散関係）が記録媒体１０１の金属層１０３
の表面に生ずる表面プラズモンの分散関係と一致したと
きに表面プラズモンが励起され、入射光のエネルギが共
鳴的に吸収されることで説明される。従って、入射角を
４５．１度に固定した状態で入射光を記録媒体１０１の
面内に走査すると、ピット部で５％、非ピット部で９６
％の反射率が得られ、約９０％の反射率差でピットの有
無を検出することができる。放射光を利用した記録再生
方法と比較すると、ＣＤ等回折現象を用いた方法が約３
０％、媒体の相変化に伴う反射率変化を用いた方法が２
０％以下であるのに対して、エバネッセント波による表
面プラズモン共鳴を利用した方法は９０％以上と再生感
度は著しく高い。

【０００７】

【発明が解決しようとする課題】しかしながら、エバネ
ッセント波を利用した情報記録再生方法は放射光を用い
た方法に比べ再生感度は高いが、上記した従来の情報記
録再生方法では、放射光を用いた方法と同様に記録密度
がピット密度によって制限されるという課題を有してい
た。すなわち、データはピットの有無の２値であり、記
録すべき情報を記録媒体の面内方向の位置情報に変換し
記録しているため記録密度を向上するためにはピット密
度を高くすることが必要となる。ところが、ピット密度
は記録時に形成するピットの大きさと再生時の再生光の
スポット径によって決定されている。ＣＤのようなＲＯ
Ｍ媒体を考えれば、記録時のピット径を小さくすること
は可能であるが、再生時のスポット径は光源の波長と集
光レンズのＮＡによって決定され、スポット径を小さく
するためには、短波長の光源かＮＡの大きなレンズが必
要となる。これはＣＤ等の放射光を用いた方法が抱えて
る課題と全く同様であり、それらに比べ記録密度を向上
させることは極めて困難である。

【０００８】本発明は上記課題に鑑み、従来の方法に比
べ記録密度を格段に向上できる情報記録再生装置および
情報記録再生システムを提供するものである。

【０００９】

【課題を解決するための手段】上記課題を解決するため
に本発明の情報記録再生装置は、凹凸のピットを形成す
る記録層を有する媒体であり、かつ磁性体とを有する媒
体に対し、データを記録又は再生する情報記録再生装置
であって、レーザ光源と、前記光源からのレーザ光を基
にエバネッセント光を発生するエバネッセント波発生器
を有し、前記エバネッセント波発生器によって発生され
たエバネッセント波と前記記録層との相互作用の強度に
基づき、前記媒体の凹凸として記録された光記録データ
を再生する光学ヘッドと、前記媒体の磁性体に磁気記録
データを記録又は再生する磁気ヘッドと、前記磁気ヘッ
ドと前記光学ヘッドを制御して、磁気記録データ処理と
光記録データ再生処理を行うコントローラ部と、を有す
るという特徴を備えたものである。 また、本発明の情報
記録再生システムは、請求項１記載の情報記録再生装置
と、凹凸のピットとして光記録データを有する媒体であ
り、かつ、前記凹凸ピット上に、磁気記録データの記録
が行われる磁性体を配置した記録媒体とを備えたことを
特徴とする。

【００１０】本発明の情報記録再生装置は、記録層とそ
れに近接した光ヘッドに励起したエバネッセント波との
相互作用を用いて情報の再生を行うものである。エバネ
ッセント波は非放射光で発生源からおよそ１波長以下の
距離で指数関数的に減衰するため、上記相互作用は光ヘ
ッドと記録層との距離に対して極めて敏感であるという
特徴を有する。そこで記録層にその面外方向の変位とし
て情報を記録すれば、それが高感度で検出されることと
なる。この作用によって、放射光を用いた記録再生方法
では再生感度の観点から困難であった記録層の面外方向
の変位を情報として用いることが可能となる。また、１
つの記録媒体に光記録データであるピットを構成すると
ともに、記録媒体表面を磁性体、あるいは記録媒体表面
を光記録膜としてその下に磁性体を配置し、記録再生ヘ
ッドは磁気ヘッドと光学ヘッドで構成し、光記録データ
をエバネッセント光の光トンネル現象を利用した情報記
録再生方法を用いることによって、再生感度が高くかつ
ロバストな、高密度記録再生装置、ひいては大容量記録
再生装置を実現することができる。

【００１１】

【発明の実施の形態】以下、本発明の第１の実施例につ
いて図面を参照しながら説明する。

【００１２】本発明は、従来の情報記録再生方法に比べ
記録密度を格段に向上できる情報記録再生方法を提供す
ることを目的とし、その目的を達成するために、従来技
術に比べ１ピットに記録できる情報量を増加できる情報
記録再生方法と、加えて従来技術に比べピット密度を向
上できる情報再生装置とを提供するものである。

【００１３】図１は本発明の第１の実施例における情報
再生装置の構成図である。図１において、１は円盤状の
記録媒体であり、材質はポリカーボネイト樹脂（屈折率
１．５９）である。上記記録媒体１の表面には同心円状
の記録トラックが設けられている。各記録トラックには
ｄ０からｄ３までの４種類の深さの異なるピットが形成
されており、深さはそれぞれｄ０：０μｍ（すなわち本
来の媒体表面）、ｄ１：０．０５μｍ、ｄ２：０．１１
μｍ、ｄ３：０．２７μｍである（図１ではその様子を
模式的に表してある）。上記記録媒体１のピットが形成
されている表層を記録層１ｂと称する。上記記録媒体１
にはスピンドルモータ（図示せず）によって回転が与え
られている。上記記録層１ｂに対向する位置には光ヘッ
ド５が配されている。光ヘッド５は、エバネッセント波
発生器１０、半導体レーザ２１、コリメータ２２、入射
光偏向プリズム２３、反射光偏向プリズム２４、レシー
バレンズ２５、フォトダイオード２６から構成されてい
る。半導体レーザ２１からの放射光（波長７８０ｎｍ）
はコリメータ２２によってコリメートされた後、入射光
偏向プリズム２３によって偏向され、エバネッセント波
発生器１０に入射している。エバネッセント波発生器１
０は直角プリズムの直角を挟む２面に屈折力を有する非
球面を形成したものであり、光学ガラスＳＦ１１（屈折
率１．７９）で一体成形されている。エバネッセント波
発生器１０の上記記録層１ｂに対向している面を反射面
１０ａ、入射側の非球面を集光レンズ１０ｂ、出射側の
非球面を受光レンズ１０ｃと称する。入射した光束は集
光レンズ１０ｂよって開口角７０度で集光している。ビ
ームウエストは反射面１０ａに一致しており、反射面１
０ａ上では入射角４５．０度の平面波となっている。ま
た偏光はＰ偏光となっている。反射面１０ａからの反射
光は、受光レンズ１０ｃ（開口角７０度）、反射光偏向
プリズム２４、レシーバレンズ２５によってフォトダイ
オード２６に導かれている。なお、上記構成要素の内、
エバネッセント波発生器１０、入射光偏向プリズム２
３、反射光偏向プリズム２４は、動圧ヘッドスライダ
（図示せず）に搭載されており、それらを可動部５ａと
総称する。動圧ヘッドスライダは記録トラック幅に比べ
十分大きく、流体潤滑効果により反射面１０ａから非ト
ラック部分（すなわち本来の媒体表面）までの垂直距離
が常に０．０７μｍに保たれよう可動部５ａは記録媒体
１に追従している。以下その距離を浮上量ｈと称する。

【００１４】以下、本発明第１の実施例における情報記
録再生の動作について説明する。本実施例は、本発明に
おける情報記録再生方法を、同一の情報を多数のユーザ
に供給するいわゆるデリバリー・メディアに適した形と
して実施したものである。

【００１５】はじめに、記録過程について説明する。記
録すべき情報を、０から３までの４つの値を用いた時系
列的データに変調する。データ０〜３をピット深さｄ０
〜ｄ３に対応させ、レーザ・カッティング技術を用いて
原盤を作成する。原盤からスタンパを作り、プラスチッ
ク成形によって記録媒体１を複製する。以上の工程によ
って、元の情報は深さ方向に４つの値を有する変調され
たピット列として記録媒体１上に記録保存される。すな
わち、記録層１ｂの面外方向の変位も情報として用いて
いるため、従来の２値データのよる記録に比べ、１ピッ
トに記録できる情報量は少なくとも２倍増加している。

【００１６】次に、再生過程について図１、図２を用い
て説明する。本実施例における再生過程は、以下に述べ
るようにアテヌエーテッド・トータル・リフレクション
に起因する上記反射面１０ａの反射率減衰からピット深
さを検出し、それを元の情報に復調するものである。一
般に、屈折率の大きい媒質と小さい媒質との境界面に対
して光が臨界角以上の角度で入射するとき、全反射が生
じ境界面の反射率は１となる。しかしながら屈折率の小
さい媒質中にもエネルギは存在し、境界面から離れるに
したがって指数関数的に減衰するエバネッセント波と呼
ばれる非放射光として局在する。エバネッセント波の等
価的進入距離は境界面の屈折率差及び入射角に依存する
が、通常１波長以下である。そこで第３の媒質を境界面
に極近接させて配置するとその距離に応じてエネルギが
流入し反射率は減衰する。この現象はアテヌエーテッド
・トータル・リフレクション（あるいはフラストレーテ
ッド・トータル・リフレクション）と呼ばれ、量子的に
は光子のトンネリング現象として説明される。本実施例
は、反射面１０ａへの入射角が４５．０度と臨界角３
４．０度より大きく、かつ記録層１ｂが反射面１０ａに
波長以下の距離で近接して配してあるため、上記アテヌ
エーテッド・トータル・リフレクションが生じ、反射面
１０ａとスポット直下の記録層１ｂ表面との距離（以
下、この距離を隙間ｓと称する）に応じて反射面１０ａ
の反射率が変化する。図２は、第１の実施例における反
射率と隙間ｓとの関係を示す図である。隙間ｓが０μｍ
すなわちスポット直下において反射面１０ａと記録媒体
１が接触しているとき反射率は０、また隙間ｓが０．５
μｍ以上のとき反射率はほぼ１で全反射とみなせる。そ
の間で反射率は隙間ｓに対して単調増加する。したがっ
て、反射率を検出すれば、そのときの隙間ｓを一意的に
決定することができる。いま、隙間ｓは浮上量ｈとスポ
ット直下のピットの深さとの和である。深さｄ０〜ｄ３
の各ピットに対する反射率は、ｄ０：２０％、ｄ１：５
５％、ｄ３：７０％、ｄ４：９５％である。したがっ
て、各ピットは反射率２５％の差で判別される。記録媒
体１の回転に伴って、フォトダイオード２６から４値に
振幅変調された時系列的信号が得られ、それを復調し元
の情報を再生する。

【００１７】以上のように本実施例によると、記録媒体
表面の面外方向の変位を用いて情報を記録し、アテヌエ
ーテッド・トータル・リフレクションという現象を用い
て情報を高感度で再生するという情報記録再生方法によ
って、従来例に比べ１ピットに記録できる情報量を少な
くとも２倍増加することができる。また、本実施例では
４種類ピット深さを用いたが、８種類ピット深さを用い
たとき反射率の差１０％で各ピットが識別された。この
場合、従来例に比べ１ピットに記録できる情報を少なく
とも３倍増加することができる。すなわち、本発明は、
エバネッセント波と記録媒体の相互作用が隙間に対して
極めて敏感であるという特性に着眼することによって、
記録媒体表面の面外方向の変位をも情報として用いるも
のである。従って、記録媒体の面内方向の位置のみを情
報とする従来の情報記録再生方法に比べて、記録密度を
格段に向上することができる。

【００１８】次に本実施例において、従来例に比べピッ
ト密度が向上される動作について説明する。本実施例の
ピット密度は上記した再生装置のスポット径によって制
限されている点においては従来例と同様である。しかし
ながら本実施例は従来例においては困難であった波長以
下のスポット径を実現することによってピット密度を向
上するものである。一般に、スポット直径２ｗは次式の
ように、光源波長λと集光レンズの開口数ＮＡにより決
定される。

【００１９】 ２ｗ＝ｋ・λ／ＮＡ （１） ここで、ｋはレンズの形状や入射光の強度分布によって
決まる定数であり、ここではｋ＝０．８を採用する。式
（１）より、光源波長が一定のとき、ＮＡが大きいほど
小さなスポットを形成することが可能である。開口数Ｎ
Ａは、集光レンズの開口角の半角αと、集光レンズと物
体の間の媒体の屈折率ｎによって次式で定義される。

【００２０】 ＮＡ＝ｎ・ｓｉｎα （２） 従来例においては、集光レンズが空気中に存在するため
ｎ＝１であり、ＮＡは空気中の開口角によって一意的に
決定さる。前述のように、従来例の開口角２αは７０度
で式（２）よりＮＡ＝０．５７となる。スポット径２ｗ
は式（１）より、１．４λである。従来例の構成におい
て波長に対するスポット径を小さくするためには、開口
角２αを大きくするしかないが、幾何学的制約からＮＡ
は０．７が限界となる。またｓｉｎα≦１より、理論的
にＮＡは決して１を超えることはない。しかしながら、
本実施例の構成においては、反射面１０ａから集光レン
ズ１０ｂまでの間をｎ＝１．７９の媒質で満たしている
ため、式（２）より従来例と同一の開口角７０度であっ
てもＮＡ＝１．０３という従来例では実現不可能であっ
た大きな値が得らる。式（１）より、２ｗ＝０．７８λ
で光源波長以下の微細なスポット径が形成されている。
ピット密度はスポット直径の２乗に反比例するため、本
実施例は従来例に比べ３．３倍のピット密度が実現され
ている。

【００２１】以上のように本実施例によると、反射面１
０ａから集光レンズ１０ｂの間を空気より大きい屈折率
を有する媒質で満たすという構成によって、従来の技術
では実現できなかった大きな値の開口数ＮＡを実現する
ことか可能となり、ピット密度を飛躍的に増大すること
ができる。すなわち本発明においては、開口数ＮＡは開
口角２αに制限されておらず、より屈折率の大きな材料
を用いることによってさらに大きなＮＡを得ることがで
きる。例えばジルコニア（ｎ＝２．２０）を用いればＮ
Ａ＝１．２６となり、２ｗ＝０．６３λの微細なスポッ
トを得ることができる。なお、本実施例においては、集
光作用を１つの非球面によって実現しているが、本発明
はそれに限定されるものでなく、複数の曲面を用いて集
光する場合でも最終曲面から反射面までが空気より大き
い屈折率の媒質で満たされていればよい。また本実施例
においては、屈折力を有する面と反射面とを一体で同時
に成形する方法で製造しているので、焦点と反射面とを
金型の精度で正確に一致させることができる。従って信
頼性が向上するとともに、光路調整、光軸調整等が不要
となり組立時の工数を大幅に削減することができる。た
だし、本発明の光ヘッドでピット密度が向上できる効果
は製造方法によって限定されるものではなく、例えば別
加工した部材を接着等で組み立てることによって製造し
ても同様の効果が得られる。さらに本発明の光ヘッド
は、エバネッセント波を用いて記録媒体の幾何学的形状
あるいはその光学的特性を変化させることによって情報
の記録を行う情報記録装置、及びエバネッセント波を用
いて記録媒体に幾何学的形状あるいはその光学的特性と
して記録された情報を再生する情報再生装置のうち、放
射光を反射面上に集束しエバネッセント波を発生させる
構成のもの全てに適用できるものである。

【００２２】以上のように本実施例によれば、１ピット
に記録できる情報量を向上することができ、加えてピッ
ト密度を向上することができるために、従来例に比べ記
録密度を格段に向上することができる。

【００２３】以下、本発明第２の実施例について図面を
参照しながら説明する。

【００２４】本発明の目的は、第１の実施例と同様に従
来の情報記録再生方法に比べ記録密度を格段に向上でき
る情報記録再生方法を提供すること、さらに信頼性に優
れた情報再生装置を提供すること、加えて情報記録時の
加工公差を広くできる記録媒体を提供することである。

【００２５】図３は本発明の第２の実施例における情報
再生装置の構成図である。図３において、１は円盤状の
記録媒体であり、ポリカーボネイト樹脂の基板１ａの上
に金から成る記録層１ｂを積層したものである。上記記
録媒体１の表面には同心円状の記録トラックが設けられ
ている。各記録トラックにはｄ０からｄ３までの４種類
の深さの異なるピットが形成されており、深さはそれぞ
れｄ０：０μｍ（すなわち本来の媒体表面）、ｄ１：
０．１３μｍ、ｄ２：０．２６μｍ、ｄ３：０．５３μ
ｍである（図３ではその様子を模式的に表してある）。
上記記録層１ｂに対向する位置には光ヘッド５が配され
ている。光ヘッド５は、光学ガラスＢＫ７からなるエバ
ネッセント波発生器１０を備えており、上記エバネッセ
ント波発生器１０には反射面１０ａに対して入射角４
４．０度で光束が入射している。また、上記反射面１０
ａと上記記録層１ｂ上の非トラック部分（すなわち本来
の表面）までの垂直距離は常に０．８１μｍに保たれて
いる（第１の実施例と同様にその距離を浮上量ｈと称す
る）。上述した記録媒体１の構成、エバネッセント波発
生器１０の材質及び反射面１０ａへの入射角、浮上量を
除いて、本発明第２の実施例の構成は前述した第１の実
施例と同様でありここでの説明は割愛する。

【００２６】以下、本発明第２の実施例における情報記
録再生の動作について説明する。

【００２７】はじめに、記録過程について説明する。前
述した第１の実施例と同様の過程で基板１ａに４つの値
をもつ変調されたピット列を形成する。次にその表面に
金をスパッタし記録層１ｂを形成する。以上の操作によ
って記録すべき情報は、記録層１ｂの面外方向の変位に
変調され記録保存される。第１の実施例と同様、従来の
２値データのよる記録に比べ、１ピットに記録できる情
報量は少なくとも２倍増加している。

【００２８】次に、再生過程について図３および図４を
用いて説明する。図４は、第２の実施例における反射率
と隙間ｓとの関係を示す図である。反射率は隙間ｓが
０．６７μｍのとき０となる。これは表面プラズモン共
鳴という現象で、反射面１０ａの外側に発生したエバネ
ッセント波の波数と角周波数の関係（分散関係）が記録
層１ｂの表面に生ずる表面プラズモンの分散関係と一致
したときに、入射光のエネルギが共鳴的に吸収されるこ
とで説明される。光の角周波数は常に保存されるため、
本実施例はエバネッセント波の波数が所望の値となる入
射角を選択することによって分散関係を一致させてい
る。任意の金属に表面プラズモン共鳴を起こすために
は、波数と隙間の２つを所定の値とすることが必要であ
り、本実施例の構成における入射角４４．０度、隙間
０．６７μｍは、記録層１ｂの金に対してその条件を満
足するものである。換言れば、入射角あるいは隙間が上
記条件から変化すれば、それが反射率に敏感に反映され
ることとなり、図４の特性は表面プラズモン共鳴の隙間
に対する依存性が反射率変化となって表われたものであ
る。本実施例はこの表面プラズモン共鳴の隙間に対する
依存性を利用し、反射率を測定することで隙間量を検出
するものである。ここで、隙間ｓは浮上量ｈとスポット
直下のピットの深さとの和である。図４より、深さｄ０
〜ｄ３の各ピットに対する反射率は、ｄ０：１５％、ｄ
１：４０％、ｄ３：６５％、ｄ４：９０％である。した
がって、反射率２５％の差で各ピットが判別される。記
録媒体１の回転に伴って、フォトダイオード２６から４
値に振幅変調された時系列的信号が得られ、それを復調
し元の情報を再生する。

【００２９】以上のように本実施例によると、１ピット
に記録できる情報量は従来例に比べ少なくとも２倍増加
することができる。また本実施例では４種類ピット深さ
を用いたが、８種類ピット深さを用いたとき反射率差１
２．５％で各ピットが識別された。この場合、従来例に
比べ１ピットに記録できる情報量を少なくとも３倍増加
することができる。すなわち本実施例は、表面プラズモ
ン共鳴を用いて記録層に記録された情報を再生するとい
う点においては従来方法と同様であるが、本発明は表面
プラズモン共鳴が隙間に対して極めて敏感であるという
特性に着眼することによって、記録層の面外方向の変位
をも情報として用いるものである。従って、従来の方法
が記録媒体の面内方向の位置のみを情報としていたのに
対して、本発明の情報記録再生方法は加えて面外方向の
変位も情報としている用いているため記録密度を格段に
向上することができる。

【００３０】また、前述した第１の実施例の記録媒体は
記録層に誘電体を用いていたのに対して、本実施例の記
録媒体は記録層に金属を用いているため、図２、図４か
ら明らかなように、記録媒体と光ヘッドの距離を第１の
実施例に比べ広くすることができる。従って、記録媒体
と光ヘッドとの衝突の危険性を回避することが容易とな
り、信頼性を大幅に向上することができる。加えて、各
ピットの深さの差も広くすることができるため、記録過
程におけるピット深さ公差を広くできるという効果を有
する。なお、本実施例の記録媒体は記録層として金を用
いたが、本発明はそれに限定されるものでなく、その他
の金属を用いたものであってもよく、さらに複素誘電率
の実部が負の値をもつ材料であれば磁性体、非磁性体を
問わず全てに適用できるものである。また、記録層の上
に保護層を設けたものであってもよく、その場合記録層
と保護層との界面に発生する表面プラズモンと分散関係
が一致するエバネッセント波を発生させるよう屈折率、
入射角等を選択すればよい。

【００３１】また、第１の実施例、第２の実施例におい
て、臨界角以上の入射角で反射面に放射光を入射させる
方法で発生させたエバネッセント波を用いているが、本
発明の情報記録再生方法はそれに限定されるものではな
く、例えば波長以下の径のアパーチャを通過させる方
法、周期的な構造をもつ部材に放射光を反射あるいは透
過させる方法等によって発生させたエバネッセント波を
用いてもよく、エバネッセント波と記録層との相互作用
を用いるもの全てに適用されるものである。また、エバ
ネッセント波と記録層との相互作用の強度変化から記録
層の面外方向の位置情報を検出する方法を用いたが、相
互作用が一定となるように、エバネッセント波の励起源
あるいは記録媒体の位置を制御し、その制御量から記録
層の面外方向の位置情報を検出する方法であってもよ
い。

【００３２】以下本発明の第３の実施例の情報記録再生
装置について、図面を参照しながら説明する。

【００３３】本発明の目的は、磁気記録と光記録の両方
を兼ね備えて記録密度を向上することによって、高密度
記録再生装置、ひいては大容量記録再生装置を実現する
ことである。

【００３４】図５は本発明の第３の実施例における情報
記録再生装置の構成を示す全体図である。

【００３５】図５において、１は記録媒体であるディス
ク、１ａは磁性体、１ｂは凹凸ディスク基板、２は記録
再生ヘッド、４は磁気ヘッド、５は光学ヘッド、１０は
エバネッセント波発生器、１０ａは反射面であるプリズ
ム底面、１０ｂは集光レンズ、１０ｃは受光レンズ、１
０ｄはプリズム、２１はレーザ光源、２２はコリメー
タ、２３は入射光偏光子、２４は反射光偏光子、２５は
レシーバレンズ、２６は反射率変化を検出するフォトダ
イオード、６はヘッド支持機構部、７は位置決め機構
部、８は回転機構部、９はコントローラ部、９−１ａは
磁気記録データ処理部、９−１ｂは光記録データ再生処
理部、９−７は位置決め制御部、９−８は回転制御部で
ある。

【００３６】以上のように構成された情報記録再生装置
について、以下図５〜図９を用いてその構成を説明す
る。

【００３７】図６において、ディスク１は、凹凸のピッ
トである光記録データ３０ｂを有するポリカーボネイト
樹脂の凹凸ディスク基板１ｂ上に、磁気記録データ３０
ａの記録再生消去が行われる厚さ20nmの磁性体１ａが配
置された構成である。

【００３８】凹凸のピットである光記録データピット３
０ｂは、図５における光学ヘッド５によって再生され
る。以下、その過程を説明する。

【００３９】図７において、レーザ光源２１より出力さ
れたレーザ光の入射光２７は、偏光子２３によってｐ偏
光成分にされ、集光レンズ１０ｂによってプリズム１０
ｄの底面１０ａで、通常、全反射する入射角４５degの
条件で入射され、プリズム底面１０ｄに絞られる。そし
て、全反射した反射光２８の光量を、フォトダイオード
２６で検出する。ここで、プリズム１０ｄ、プリズム底
面１０ａ、集光レンズ１０ｂ、受光レンズ１０ｃがエバ
ネッセント波発生器を構成する。

【００４０】プリズム底面１０ａとディスク１との隙間
１１は、レーザ光の波長以下であり、このとき、光記録
データピット３０ｂの凹部分と凸部分では、隙間１１は
異なる。

【００４１】図８は、隙間１１（隙間１１／レーザ光の
波長）と反射率（反射光２８／入射光２７）の関係を示
している。媒体表面が磁性体コバルトガンマ酸化鉄の場
合のである。隙間１１が入射光２７の波長以下である場
合、プリズム底面１０ａの外側に発生したエバネッセン
ト波が、光トンネル現象により、隙間１１の大きさに応
じてディスク１側へ吸収され、反射率が変化している。

【００４２】今、波長をλで表し、光記録データピット
３０ｂの深さをＣＤと同様に０.２５λ、ピット３０ｂ
の凹部分の隙間１１ａを０.４λ、ピット３０ｂの凸部
分の隙間１１ｂを０.１５λとすると、図８より、反射
率は隙間１１ａの場合で０.５４、隙間１１ｂの場合で
０.１となり、反射率差４４％となる。

【００４３】また、光記録データピット３０ｂの深さを
０.７５λ、ピット３０ｂの凹部分の隙間１１ａを０.８
５λ、ピット３０ｂの凸部分の隙間１１ｂを０.１λと
すると、図８より、反射率は隙間１１ａの場合で０.９
４、隙間１１ｂの場合で０.０４となり、反射率差９０
％となる。

【００４４】よって、反射率差３０％である従来コンパ
クトディスク（以下、ＣＤと称する。）と比較して、再
生感度を向上することができる。

【００４５】さらに、図７において、ディスク表面は磁
性体であり、従来磁気ディスク装置同様、磁気ヘッド４
による磁気誘導、電磁誘導によって、磁気記録データ３
０ａの記録再生消去が可能である。

【００４６】以上のように、従来のＣＤと同様なピット
を有するディスク表面に磁性体をスパッタし、エバネッ
セント波の光トンネル現象を利用した情報記録再生方法
で光記録データを再生し、磁気記録データを磁気誘導、
電磁誘導によって記録再生消去することにより、ＣＤと
比較した場合、磁気記録データ分の大容量化とともに、
再生感度の向上が可能であり、光記録データの高密度記
録が可能である。

【００４７】また、従来の磁気ディスク装置と比較した
場合、光記録データ分の大容量化とともに、光記録デー
タを記録再生ヘッドのトラッキングサーボ信号とするこ
とによって、磁気記録データの記録再生時においてもト
ラッキングサーボが可能であり、高トラック密度化、ひ
いては高密度記録が可能である。

【００４８】さらに、図９は、従来のエバネッセント波
による表面プラズモン共鳴を利用した情報記録再生方法
を用いた場合の従来の隙間１１（隙間１１／レーザ光の
波長）と反射率（反射光２８／入射光２７）の関係を示
している。図９のように光記録再生に従来のエバネッセ
ント波による表面プラズモン共鳴を利用した情報記録再
生方法を用いても、再生感度が高いという同様の効果が
得られる。ただし、表面プラズモンを用いた従来例で
は、磁気記録データと光記録データピットを同一ディス
ク上に記録するためには、表面プラズモン励起という条
件から複素誘電率の実部が負であり、複素屈折率の虚部
が金属と同等な値である磁性材料を用い、それに表面プ
ラズモンを励起する条件でレーザをエバネッセント波発
生器に入射したとき、同様の効果が得られる。。

【００４９】エバネッセント波の光トンネル現象を用い
た本実施例と、光記録再生に従来のエバネッセント波に
よる表面プラズモン共鳴を利用した情報記録再生方法と
を比較した場合の効果としては、レーザ光入射角度に対
する再生感度のロバスト性があげられる。

【００５０】図８は第３の実施例の媒体表面がコバルト
ガンマ酸化鉄の場合の入射角度と反射率の関係を示して
いるが、１０％程度の隙間変化や、±２ｄｅｇ程度の入
射角度変化があっても、再生感度は４５％程度を保つこ
とができる。

【００５１】しかし、図９は従来例の媒体表面が金の場
合の入射角度と反射率の関係を示しているが、隙間変化
に対しては同等の特性を有しているが、±２ｄｅｇ程度
の入射角度変化があれば、再生感度は２０％以下とな
る。

【００５２】以上のように第３の実施例によれば、１つ
のディスクに光記録データであるピットを構成するとと
もに、ディスク表面を磁性体とし、記録再生ヘッドヘッ
ドは磁気ヘッドと光学ヘッドで構成し、光記録データを
エバネッセント光のトンネル効果を利用した情報記録再
生方法を用いて再生することによって、再生感度が高く
かつロバストな高密度記録再生装置、ひいては大容量記
録再生装置を実現することができる。

【００５３】なお、第３の実施例では、凹凸の光記録デ
ータピットを、ディスク基板のポリカーボネイト樹脂上
に形成し、その上に磁性体をスパッタしてディスクを形
成しているが、図１０のように、ピットのない平面ディ
スク基板上に、磁性体を配置し、磁性体上にプレスなど
で凹凸の光記録データピットを形成しても、同様の効果
がえられる。

【００５４】以下本発明の第４の実施例の情報記録再生
装置について、図面を参照しながら説明する。

【００５５】本発明の目的は、磁気記録と光記録の両方
を兼ね備えて記録密度を向上することによって、高密度
記録再生装置、ひいては大容量記録再生装置を実現する
ことである。

【００５６】図１１は本発明の第４の実施例における情
報記録再生装置の構成を示す全体図である。

【００５７】図１１において、１は記録媒体であるディ
スク、１ａは磁性体、２は記録再生ヘッド、４は磁気ヘ
ッド、５は光学ヘッド、１０はエバネッセント波発生
器、１０ａは反射面であるプリズム底面、１０ｂは集光
レンズ、１０ｃは受光レンズ、１０ｄはプリズム、２１
はレーザ光源、２２はコリメータ、２３は入射光偏光
子、２４は反射光偏光子、２５はレシーバレンズ、２６
は反射率変化を検出するフォトダイオード、６はヘッド
支持機構部、７は位置決め機構部、８は回転機構部、９
はコントローラ部、９−１ａは磁気記録データ処理部、
９−７は位置決め制御部、９−８は回転制御部で、以上
は図５の構成と同じものである。

【００５８】図５と異なるのは、ディスク１に平面ディ
スク基板１ｃと、光記録膜１ｄとを設けた点と、コント
ローラ部９に光記録データ記録再生処理部９−１ｂ−２
を設けた点である。

【００５９】以上のように構成された情報記録再生装置
について、以下図８、図９と図１１〜図１３を用いてそ
の構成を説明する。

【００６０】図１２において、ディスク１は、平面ディ
スク基板１ｃ上に、磁気記録データ３０ａの記録再生消
去を行われる磁性体が配置され、さらにその上に、透磁
率がほぼ１である、厚さ０.２５λである穴形成型追記
型光ディスク用の光記録膜１ｄが配置された構成であ
る。

【００６１】凹凸の光記録データピット３０ｂは、図１
１における光学ヘッド５によって記録再生される。以
下、その過程を説明する。

【００６２】はじめに、光記録データピット１０ｂの記
録過程を説明する。

【００６３】図１３において、レーザ光源２１より出力
されたレーザ光の入射光２７は、偏光子２３によってｐ
偏光成分にされ、集光レンズ１０ｂによってプリズム１
０ｄの底面１０ａで、通常、全反射する入射角４５deg
の条件で入射され、プリズム底面１０ａに絞られる。ま
た、光記録データ記録再生処理部９−１ｂ−２により、
レーザ光源２１の出力は１０ｍＷに設定される。

【００６４】図８は、隙間１１と反射率（反射光２８／
入射光２７）の関係を示している。隙間１１が入射光２
７の波長以下である場合、プリズム底面１０ａの外側に
発生したエバネッセント波が、光トンネル現象により、
隙間１１の大きさに応じてディスク１側へ吸収され、反
射率が変化している。

【００６５】今、隙間１１を０.１５λとすると入射光
２７の９０％がディスク１側へ吸収され、その熱によ
り、光記録膜１ｄに穴を形成し、光記録データピット３
０ｂを形成する。

【００６６】次に、光記録データピット３０ｂの再生過
程を説明する。

【００６７】再生は、光記録データ記録再生処理部７−
１ｂ−２により、レーザ光源２１の出力は１ｍＷに設定
され、全反射した反射光２８の光量を、フォトダイオー
ド２６で検出する。

【００６８】プリズム底面１０ａとディスク１との隙間
１１は、レーザ光の波長以下であり、このとき、光記録
データピット３０ｂの凹部分と凸部分では、隙間１１は
異なる。

【００６９】今、光記録データピット３０ｂの深さは光
記録膜３ｄの厚さ０.２５λで、ピット３０ｂの凹部分
の隙間１１ａを０.４λ、ピット３０ｂの凸部分の隙間
１１ｂを０.１５λとすると、図８より、反射率は隙間
１１ａの場合で０.５４、隙間１１ｂの場合で０.１とな
り、従来コンパクトディスク（以下、ＣＤと称する。）
と比較して、再生感度を向上することができる。

【００７０】さらに、図１３において、光記録膜１ｄの
下は磁性体であり、従来磁気ディスク装置同様、磁気ヘ
ッド４による磁気誘導、電磁誘導によって、磁気記録デ
ータ３０ａの記録再生消去が可能である。

【００７１】以上のように、従来のＣＤと同様なピット
を有するディスク表面に磁性体をスパッタし、エバネッ
セント波の光トンネル現象を利用した情報記録再生方法
で光記録データを記録再生し、磁気記録データを磁気誘
導、電磁誘導によって記録再生消去することにより、Ｃ
Ｄと比較した場合、磁気記録データ分の大容量化ととも
に、再生感度の向上が可能であり、光記録データの高密
度記録が可能である。

【００７２】また、従来の磁気ディスク装置と比較した
場合、光記録データ分の大容量化とともに、光記録デー
タをヘッドのトラッキングサーボ信号とすることによっ
て、磁気記録データの記録再生時においてもトラッキン
グサーボが可能であり、磁気記録データの高トラック密
度化、ひいては高密度記録が可能である。

【００７３】さらに、光記録再生に従来のエバネッセン
ト波による表面プラズモン共鳴を利用した情報記録再生
方法を用いても、再生感度が高いという同様の効果が得
られる。ただし、表面プラズモンを用いた従来例では、
磁気記録データと光記録データピットを同一ディスク上
に記録するためには、表面プラズモン励起という条件か
ら複素誘電率の実部が負であり、複素屈折率の虚部が金
属と同等な値である磁性材料を用い、それに表面プラズ
モンを励起する条件でレーザをエバネッセント波発生器
に入射したとき、同様の効果が得られる。

【００７４】エバネッセント波の光トンネル現象を用い
た本実施例と、光記録再生に従来のエバネッセント波に
よる表面プラズモン共鳴を利用した情報記録再生方法と
を比較した場合の効果としては、レーザ光入射角度に対
する再生感度のロバスト性があげられる。

【００７５】図８は隙間、第３の実施例の入射角度と反
射率の関係を示しているが、１０％程度の隙間変化や、
±２ｄｅｇ程度の入射角度変化があっても、再生感度は
４５％程度を保つことができる。

【００７６】しかし、図９は従来例の入射角度と反射率
の関係を示しているが、隙間変化に対しては同等の特性
を有しているが、±２ｄｅｇ程度の入射角度変化があれ
ば、再生感度は２０％以下となる。

【００７７】なお、第３、第４の実施例では、ピット深
さを０.２５λ、プリズムとディスク間の隙間を０.１５
λと０.４λ、あるいはピット深さを０.７５λ、プリズ
ムとディスク間の隙間を０.１λと０.８５λとしたが、
従来例と比較して再生感度が充分であれば、どのような
ピット深さ、および隙間でも、同様の効果がえられる。

【００７８】また、第３、第４の実施例では、偏光成分
をｐ成分としたが、再生感度が充分であれば、ｓ成分、
あるいは両方の成分があっても、同様の効果がえられ
る。

【００７９】さらに、第３、第４の実施例では、入射角
度を４５degとしたが、再生感度が充分で、プリズム底
面でエバネッセント波を発生できる、全反射する入射角
度であれば、何度でも、同様の効果がえられる。

【００８０】また、第３、第４の実施例では、プリズム
カップラーを用いて、エバネッセント光を発生させてい
るが、エバネッセント波が励起される方法であれば、同
様の効果がえられる。

【００８１】また、第３、第４の実施例では、光記録デ
ータピットを有する凹凸のディスク基板をポリカーボネ
イト樹脂としたが、光記録データピットを形成すること
が可能なガラスなどの材料であれば、同様の効果がえら
れる。

【００８２】また、第３、第４の実施例では、磁気記録
データを磁気誘導で記録消去し、電磁誘導で再生する
が、磁気記録データを熱磁気効果を利用して記録消去
し、磁気光学効果を利用して再生しても、光記録データ
ピットで凹凸である磁性体表面の反射率再生感度が充分
であれば、同様の効果がえられる。

【００８３】また、第３の実施例では、磁性体膜厚を２
０nmとしたが、光記録データをエバネッセント光のトン
ネル効果を利用した情報記録再生方法で再生するとき、
再生感度が充分であれば、磁性体がいかなる膜厚でも、
同様の効果がえられる。

【００８４】また、第４の実施例では、光記録膜厚を
０．２５λとしたが、光記録データをエバネッセント光
のトンネル効果を利用した情報記録再生方法で再生する
とき、再生感度が充分であれば、光記録膜がいかなる膜
厚でも、同様の効果がえられる。

【００８５】また、第３、第４の実施例では、位置決め
機構を直動型としたが、記録再生ヘッドを任意の目標位
置へ、隙間一定で位置決めすることが可能であれば、揺
動型、あるいは回転型でも同様の効果がえられる。

【００８６】また、第３、第４の実施例では、位置決め
機構をボイスコイルモータとしたが、記録再生ヘッドを
任意の目標位置へ、隙間一定で位置決めすることが可能
であれば、ステッピングモータ、超音波モータ、あるい
は圧電素子アクチュエータなどでも同様の効果がえられ
る。

【００８７】また、第３、第４の実施例では、ディスク
を回転し、記録再生ヘッドを直接、位置決め機構で任意
の目標位置へ移動しているが、記録再生ヘッドを任意の
目標位置へ、隙間一定で位置決めすることが可能であれ
ば、ディスクのみ移動、あるいは記録再生ヘッドのみが
移動、あるいは記録再生ヘッドとディスク側の両方をい
かに相対運動させた場合でも同様の効果がえられる。

【００８８】また、第３、第４の実施例では、媒体をデ
ィスクとしたが、光記録データピット層上に磁気記録デ
ータ層を配置した構造となる媒体、あるいは磁性体層が
光記録データピットを有する構造となる媒体、あるいは
媒体基板上に磁性体層が配置され、その上に光記録膜が
配置される構造がであれば、カード、あるいはテープな
どでも同様の効果がえられる。

【００８９】また、第４の実施例では、光記録膜を穴形
成型追記型光ディスク用光記録膜としたが、光記録デー
タの再生過程において、反射率再生感度が充分高いので
あれば、相変化型光記録膜などを用いても同様の効果が
えられる。

【００９０】また、第３、第４の実施例では、反射率変
化検出部をフォトダイオードとしたが、光電変換可能な
検出手段であれば、同様の効果がえられる。

【００９１】また、第３、第４の実施例では、媒体表面
磁性体をコバルトガンマ酸化鉄としたが、バリウムフェ
ライトやアルファ鉄などの磁性体でも同様の効果がえら
れる。

【００９２】また、第３、第４の実施例では、表面プラ
ズモン励起のための媒体表面を金としたが、アルミニウ
ムや銀など、複素誘電率の実部が負であるような材料で
あれば、同様の効果がえられる。

【００９３】また、第３、第４の実施例では、光記録デ
ータピットはは凹部と凸部で、０と１の２値であるが、
ピット深さが多段階で、面外方向に多値記録された場合
でも、同様の効果がえられる。

【００９４】また、第３、第４の実施例では、反射光検
出部であるフォトダイオードは、受光レンズ、反射光偏
光子 レシーバレンズを通過した反射光を検出している
が、プリズムの反射側の面に配置するなどして、直接検
出しても同様の効果がえられる。

【００９５】以上のように第３、第４の実施例によれ
ば、１つの記録媒体に光記録データであるピットを構成
するとともに、記録媒体表面を磁性体、あるいは記録媒
体表面を光記録膜としてその下に磁性体を配置し、記録
再生ヘッドは磁気ヘッドと光学ヘッドで構成し、光記録
データをエバネッセント光の光トンネル現象を利用した
情報記録再生方法を用いることによって、再生感度が高
くかつロバストな、高密度記録再生装置、ひいては大容
量記録再生装置を実現することができる。

【００９６】なお、第１〜第４の実施例では、記録媒体
をリジッドディスクとしたが、フレキシブルディスクで
も同様な効果がえられる。

【００９７】また、第１〜第４の実施例では、記録媒体
をディスクとしたが、本発明は、記録媒体の形状に依存
するものではなく、テープ、カードでも同様な効果がえ
られる。

【００９８】

【発明の効果】以上のように本発明の情報記録再生装置
および情報記録再生システムは、磁気記録、及び情報を
記録媒体の記録層の面外方向の位置情報に変調して記録
する過程と、上記記録層に記録された位置情報を光学的
手段によって検出し元の情報に復調する再生過程を有す
る情報記録再生装置および情報記録再生システムであっ
て、上記光学的手段はエバネッセント波と上記記録層と
の相互作用を用いたものであるという特徴を備えること
によって、従来の情報記録再生方法に比べ記録密度を格
段に向上することができる。また、１つの記録媒体に光
記録データであるピットを構成するとともに、記録媒体
表面を磁性体、あるいは記録媒体表面を光記録膜として
その下に磁性体を配置し、記録再生ヘッドは磁気ヘッド
と光学ヘッドで構成し、光記録データをエバネッセント
光の光トンネル現象を利用した情報記録再生方法を用い
ることによって、再生感度が高くかつロバストな、高密
度記録再生装置、ひいては大容量記録再生装置を実現す
ることができる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の第１の実施例における再生装置の構成
図

【図２】本発明の第１の実施例における反射率と隙間と
の関係を示す図

【図３】本発明の第２の実施例における再生装置の構成
図

【図４】本発明の第２の実施例における反射率と隙間と
の関係を示す図

【図５】本発明の第３の実施例における情報記録再生装
置の構成を示す全体図

【図６】本発明の第３の実施例における記録媒体の構成
図

【図７】本発明の第３の実施例における情報記録再生装
置の再生過程を示す構成図

【図８】本発明の第３の実施例における情報記録再生装
置の再生原理とその光学的特性を示す特性図

【図９】従来の情報記録再生装置の再生原理とその光学
的特性を示す特性図

【図１０】本発明の第３の実施例における他の記録媒体
の構成図

【図１１】本発明の第４の実施例における情報記録再生
装置の構成を示す全体図

【図１２】本発明の第４の実施例における記録媒体のの
構成図

【図１３】本発明の第４の実施例における情報記録再生
装置の記録再生過程を示す構成図

【図１４】従来の情報記録再生方式における再生装置の
構成図

【図１５】従来の情報記録再生方式の再生原理示す図

【符号の説明】

１ 記録媒体 １ｂ 記録層 ５ 光ヘッド １０ エバネッセント波発生器 １０ａ 反射面 １０ｂ 集光レンズ

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 平２−56748（ＪＰ，Ａ) 実開 平２−39321（ＪＰ，Ｕ) (58)調査した分野(Int.Cl.⁷，ＤＢ名) G11B 13/04 G11B 7/00 - 7/22

Claims (7)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】凹凸のピットを形成する記録層を有する媒
   体であり、かつ磁性体とを有する媒体に対し、データを
   記録又は再生する情報記録再生装置であって、レーザ光
   源と、 前記光源からのレーザ光を基にエバネッセント光を発生
   するエバネッセント波発生器を有し、前記エバネッセン
   ト波発生器によって発生されたエバネッセント波と前記
   記録層との相互作用の強度に基づき、前記媒体の凹凸と
   して記録された光記録データを再生する光学ヘッドと、 前記媒体の磁性体に磁気記録データを記録又は再生する
   磁気ヘッドと、 前記磁気ヘッドと前記光学ヘッドを制御して、磁気記録
   データ処理と光記録データ再生処理を行うコントローラ
   部と、 を有する情報記録再生装置。
2. 【請求項２】平面媒体基板と、前記平面媒体基板上に配
   置された磁性体で形成された凹凸のピットとして光記録
   データを記録する媒体を記録再生する請求項１記載の情
   報記録再生装置。
3. 【請求項３】平面媒体基板と、前記平面媒体基板上に配
   置された磁性体と、前記磁性体上に配置された光記録膜
   で構成された媒体を記録再生するものであって、 前記光学ヘッドは、更に前記光記録膜に凹凸のピットと
   して光記録データを記録し、前記コントローラ部は、更
   に光記録データ記録処理を制御する請求項１記載の情報
   記録再生装置。
4. 【請求項４】前記光記録データを、磁気記録再生時の位
   置決めに用いる請求項１から３の何れかに記載の情報記
   録再生装置。
5. 【請求項５】請求項１記載の情報記録再生装置と、凹凸
   のピットとして光記録データを有する媒体であり、か
   つ、前記凹凸ピット上に、磁気記録データの記録が行わ
   れる磁性体を配置した記録媒体とを備えた情報記録再生
   システム。
6. 【請求項６】請求項１記載の情報記録再生装置と、凹凸
   のピットとして光記録データを有する媒体であり、か
   つ、前記凹凸ピットが磁気記録データの記録が行われる
   磁性体で形成された記録媒体とを備えた情報記録再生シ
   ステム。
7. 【請求項７】請求項１記載の情報記録再生装置と、磁気
   記録データの記録が行われる磁性体を有する媒体であ
   り、かつ、前記磁性体上に穴形成型追記型光ディスク用
   の光記録膜が配置された記録媒体とを備えた情報記録再
   生システム。