JP3219517B2 - マグネトロン用陽極構体 - Google Patents
マグネトロン用陽極構体Info
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- JP3219517B2 JP3219517B2 JP01035593A JP1035593A JP3219517B2 JP 3219517 B2 JP3219517 B2 JP 3219517B2 JP 01035593 A JP01035593 A JP 01035593A JP 1035593 A JP1035593 A JP 1035593A JP 3219517 B2 JP3219517 B2 JP 3219517B2
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、電子レンジなどのマイ
クロ波加熱機器に用いられるマグネトロンの陽極構体に
関する。
クロ波加熱機器に用いられるマグネトロンの陽極構体に
関する。
【０００２】
【従来の技術】一般に、マグネトロン用陽極構体は図５
に示すように構成されている。円筒状の陽極筒体１内に
は偶数枚の陽極ベイン２が軸心ａを中心に放射状に配列
され、これらの陽極ベイン２の陽極筒体軸方向（以下単
に軸方向と略す）両端面には溝３ａ，３ｂが形成されて
いる。そして、これらの溝３ａ，３ｂにそれぞれ大径の
均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとが互いに
対向されて陽極筒体１と同軸に配置され、大径の均圧環
４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとが陽極ベイン２
に対して交互に電気的に接続されている。ここで、均圧
環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂはその軸方向両端面が陽極ベ
イン２の軸方向両端面と同一面になるように取り付けら
れており、軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４
ｂ，５ｂとの軸方向内側端面間の距離Ｌｓが陽極ベイン
２の軸方向の寸法Ｈｖの約７５％ほどになるように構成
されている。また、陽極筒体１の両開口端縁には、中央
に孔が設けられた一対の略円錐台形状の磁極片６ａ，６
ｂが軸方向に相対向してそれぞれ気密に封着されてい
る。なお、７はアンテナリードで、陽極ベイン２の一つ
から導出されて出力部（図示せず）内に延設されてい
る。
に示すように構成されている。円筒状の陽極筒体１内に
は偶数枚の陽極ベイン２が軸心ａを中心に放射状に配列
され、これらの陽極ベイン２の陽極筒体軸方向（以下単
に軸方向と略す）両端面には溝３ａ，３ｂが形成されて
いる。そして、これらの溝３ａ，３ｂにそれぞれ大径の
均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとが互いに
対向されて陽極筒体１と同軸に配置され、大径の均圧環
４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとが陽極ベイン２
に対して交互に電気的に接続されている。ここで、均圧
環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂはその軸方向両端面が陽極ベ
イン２の軸方向両端面と同一面になるように取り付けら
れており、軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４
ｂ，５ｂとの軸方向内側端面間の距離Ｌｓが陽極ベイン
２の軸方向の寸法Ｈｖの約７５％ほどになるように構成
されている。また、陽極筒体１の両開口端縁には、中央
に孔が設けられた一対の略円錐台形状の磁極片６ａ，６
ｂが軸方向に相対向してそれぞれ気密に封着されてい
る。なお、７はアンテナリードで、陽極ベイン２の一つ
から導出されて出力部（図示せず）内に延設されてい
る。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】ところで、近年、マグ
ネトロンからの不要輻射、すなわち高調波成分や３０〜
９００ＭＨｚの比較的低い周波数成分の除去対策とし
て、特開昭６３−１１０５２７号公報に開示されている
方法などが提案されているが、近い将来導入される基本
波成分（帯域幅、およびサイドバンドレベル）の規制の
対策方法として配慮した例はない。
ネトロンからの不要輻射、すなわち高調波成分や３０〜
９００ＭＨｚの比較的低い周波数成分の除去対策とし
て、特開昭６３−１１０５２７号公報に開示されている
方法などが提案されているが、近い将来導入される基本
波成分（帯域幅、およびサイドバンドレベル）の規制の
対策方法として配慮した例はない。
【０００４】つまり、従来構成のマグネトロン用陽極構
体では、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの軸方向両外側
端面が陽極ベイン２の軸方向両端面と同一面になるよう
に取り付けられているため、軸方向両端の均圧環４ａ，
４ｂと均圧環５ａ，５ｂの間で生じる電界と、大小の均
圧環４ａ，５ａと均圧環４ｂ，５ｂ間で生じる電界との
差が大きくなって電界が不安定傾向となるとともに、均
圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂで生じる電界が陰極ｂと陽
極ベイン２との間の電子作用空間ｃに侵入して電子運動
の妨げとなる現象が生じており、この結果、サイドバン
ドが放射されるとともに基本波帯域幅が広くなってい
た。
体では、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの軸方向両外側
端面が陽極ベイン２の軸方向両端面と同一面になるよう
に取り付けられているため、軸方向両端の均圧環４ａ，
４ｂと均圧環５ａ，５ｂの間で生じる電界と、大小の均
圧環４ａ，５ａと均圧環４ｂ，５ｂ間で生じる電界との
差が大きくなって電界が不安定傾向となるとともに、均
圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂで生じる電界が陰極ｂと陽
極ベイン２との間の電子作用空間ｃに侵入して電子運動
の妨げとなる現象が生じており、この結果、サイドバン
ドが放射されるとともに基本波帯域幅が広くなってい
た。
【０００５】本発明は上記問題を解決するもので、基本
波帯域幅を狭くでき、かつサイドバンドの放射量を低減
させることができるマグネトロン用陽極構体を提供する
ことを目的とするものである。
波帯域幅を狭くでき、かつサイドバンドの放射量を低減
させることができるマグネトロン用陽極構体を提供する
ことを目的とするものである。
【０００６】
【課題を解決するための手段】上記問題を解決するため
に本発明の第１の手段は、陽極筒体内にこの軸心を中心
に偶数枚の陽極ベインが放射状に配列され、これらの陽
極ベインにおける陽極筒体中央からこの軸方向に離れて
いる両端面に溝がそれぞれ形成され、各溝にそれぞれ大
径の均圧環と小径の均圧環とが同軸心で互いに対向され
て配置され、大径の均圧環と小径の均圧環とが陽極ベイ
ンに交互に電気的に接続され、前記陽極ベインの１つか
らアンテナリードが導出されて出力部内に延設されてい
るマグネトロン用陽極構体において、均圧環の前記軸方
向外側両端面が、陽極ベインの前記軸方向の両端面より
もそれぞれ陽極筒体軸方向中央寄りである内側になるよ
うに溝を形成して均圧環を溝内に配置し、軸方向両端の
均圧環同士の軸方向内側端面間の距離が陽極ベインの軸
方向の寸法の６５％以下になるように構成し、アンテナ
リードを、大径の均圧環が結合されていない側の陽極ベ
インより引き出すように構成したものである。
に本発明の第１の手段は、陽極筒体内にこの軸心を中心
に偶数枚の陽極ベインが放射状に配列され、これらの陽
極ベインにおける陽極筒体中央からこの軸方向に離れて
いる両端面に溝がそれぞれ形成され、各溝にそれぞれ大
径の均圧環と小径の均圧環とが同軸心で互いに対向され
て配置され、大径の均圧環と小径の均圧環とが陽極ベイ
ンに交互に電気的に接続され、前記陽極ベインの１つか
らアンテナリードが導出されて出力部内に延設されてい
るマグネトロン用陽極構体において、均圧環の前記軸方
向外側両端面が、陽極ベインの前記軸方向の両端面より
もそれぞれ陽極筒体軸方向中央寄りである内側になるよ
うに溝を形成して均圧環を溝内に配置し、軸方向両端の
均圧環同士の軸方向内側端面間の距離が陽極ベインの軸
方向の寸法の６５％以下になるように構成し、アンテナ
リードを、大径の均圧環が結合されていない側の陽極ベ
インより引き出すように構成したものである。
【０００７】
【０００８】また、本発明の第２の手段は、上記第１の
手段において、陽極ベインの軸方向寸法が陽極ベインの
陽極筒体軸心寄り側端縁が作る包絡線の直径よりも大き
くなるように構成したものである。
手段において、陽極ベインの軸方向寸法が陽極ベインの
陽極筒体軸心寄り側端縁が作る包絡線の直径よりも大き
くなるように構成したものである。
【０００９】
【作用】上記第１の手段によれば、均圧環の軸方向外側
の端面が陽極ベインの軸方向の端面よりも内側に位置す
るため、均圧環で生じる電界の陰極と陽極ベインとの間
の電子作用空間への侵入が陽極ベインが壁となって阻止
され、シールド効果を生んで電子運動の妨げとなる現象
が抑制される。また、軸方向両端の均圧環の軸方向内側
端面間の距離が陽極ベインの軸方向寸法の６５％以下に
なるように構成したことにより、軸方向両端の均圧環の
間に生ずる電界と、大径の均圧環と小径の均圧環との間
に生ずる電界との差が、従来よりも小さくなるため、陽
極の軸方向の電界分布がより一定になって安定し、基本
波のサイドバンドの放射量が抑制される。
の端面が陽極ベインの軸方向の端面よりも内側に位置す
るため、均圧環で生じる電界の陰極と陽極ベインとの間
の電子作用空間への侵入が陽極ベインが壁となって阻止
され、シールド効果を生んで電子運動の妨げとなる現象
が抑制される。また、軸方向両端の均圧環の軸方向内側
端面間の距離が陽極ベインの軸方向寸法の６５％以下に
なるように構成したことにより、軸方向両端の均圧環の
間に生ずる電界と、大径の均圧環と小径の均圧環との間
に生ずる電界との差が、従来よりも小さくなるため、陽
極の軸方向の電界分布がより一定になって安定し、基本
波のサイドバンドの放射量が抑制される。
【００１０】また、アンテナリードを、陽極ベインにお
ける大径の均圧環が陽極ベインに結合されていない側か
ら引き出すことにより、陽極ベインにおけるアンテナリ
ードの接続部と大径の均圧環の外周面との間に溝の空間
が位置するため、均圧環近傍の乱れた電界とアンテナリ
ードとが結合しにくくなり、より良い基本波スペクトラ
ムを得ることが可能となる。
ける大径の均圧環が陽極ベインに結合されていない側か
ら引き出すことにより、陽極ベインにおけるアンテナリ
ードの接続部と大径の均圧環の外周面との間に溝の空間
が位置するため、均圧環近傍の乱れた電界とアンテナリ
ードとが結合しにくくなり、より良い基本波スペクトラ
ムを得ることが可能となる。
【００１１】さらに、上記第３の手段において、陽極ベ
インの軸方向寸法が陽極ベインの陽極筒体軸心寄り側端
縁が作る包絡線の直径よりも大きくなるように構成する
ことにより、陽極ベインの熱伝導率を向上させることが
でき、陽極ベインの急激な温度上昇を防止することがで
きる。
インの軸方向寸法が陽極ベインの陽極筒体軸心寄り側端
縁が作る包絡線の直径よりも大きくなるように構成する
ことにより、陽極ベインの熱伝導率を向上させることが
でき、陽極ベインの急激な温度上昇を防止することがで
きる。
【００１２】
【実施例】以下、本発明の一実施例を図面に基づき説明
する。なお、従来のものと同機能のものには同符号を付
して、その説明は省略する。
する。なお、従来のものと同機能のものには同符号を付
して、その説明は省略する。
【００１３】図１に示すように、偶数枚の陽極ベイン２
の陽極筒体軸心（ａ）方向（以下、単に軸方向という）
の両端面には溝１０ａ，１０ｂが深く形成され、この溝
１０ａ，１０ｂ内にそれぞれ大径の均圧環４ａ，４ｂと
小径の均圧環５ａ，５ｂとが互いに対向されて陽極筒体
と同軸に配置されて、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの
軸方向外側の端面が陽極ベイン２の軸方向の端面よりも
内側（陽極ベイン２の軸方向中心寄り）に位置されてい
る。そして、軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４
ｂ，５ｂとの軸方向内側端面間の距離（以下、均圧環距
離と略す）Ｌｓが陽極ベイン２の軸方向の寸法Ｈｖの６
５％以下になるように構成されている。なお、従来と同
様に、大径の均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５
ｂとは陽極ベイン２に対して交互に電気的に接続されて
いる。
の陽極筒体軸心（ａ）方向（以下、単に軸方向という）
の両端面には溝１０ａ，１０ｂが深く形成され、この溝
１０ａ，１０ｂ内にそれぞれ大径の均圧環４ａ，４ｂと
小径の均圧環５ａ，５ｂとが互いに対向されて陽極筒体
と同軸に配置されて、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの
軸方向外側の端面が陽極ベイン２の軸方向の端面よりも
内側（陽極ベイン２の軸方向中心寄り）に位置されてい
る。そして、軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４
ｂ，５ｂとの軸方向内側端面間の距離（以下、均圧環距
離と略す）Ｌｓが陽極ベイン２の軸方向の寸法Ｈｖの６
５％以下になるように構成されている。なお、従来と同
様に、大径の均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５
ｂとは陽極ベイン２に対して交互に電気的に接続されて
いる。
【００１４】さらに、アンテナリード７は、陽極ベイン
２における大径の均圧環４ａが陽極ベイン２に結合され
ていない側から引き出されている。上記構成において、
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの軸方向外側の端面が陽
極ベイン２の軸方向の端面よりも内側に位置するように
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂが配設されているため、
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂで生じる電界の陰極ｂと
陽極ベイン２との間の電子作用空間ｃへの侵入が陽極ベ
イン２が壁となって阻止され、シールド効果を生んで電
子運動の妨げとなる現象が抑制される。このため電子運
動の乱れに起因する基本波成分の帯域幅を狭くすること
ができる。
２における大径の均圧環４ａが陽極ベイン２に結合され
ていない側から引き出されている。上記構成において、
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂの軸方向外側の端面が陽
極ベイン２の軸方向の端面よりも内側に位置するように
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂが配設されているため、
均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂで生じる電界の陰極ｂと
陽極ベイン２との間の電子作用空間ｃへの侵入が陽極ベ
イン２が壁となって阻止され、シールド効果を生んで電
子運動の妨げとなる現象が抑制される。このため電子運
動の乱れに起因する基本波成分の帯域幅を狭くすること
ができる。
【００１５】また、均圧環距離Ｌｓが陽極ベイン２の軸
方向の寸法Ｈｖの６５％以下になるように構成したこと
により、均圧環距離Ｌｓが従来よりも小さくなるため、
軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４ｂ，５ｂとの
間に生ずる電界は従来よりも大きくなり、この電界と、
大径の均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとの
間に生ずる電界との差は、従来よりも小さくなる。した
がって、陽極の軸方向の電界分布がより一定になって安
定し、図２の（ｃ）に示すように基本波のサイドバンド
の放射量が抑制される。なお、図２の（ａ）、図２の
（ｂ）はそれぞれ均圧環距離Ｌｓが陽極ベイン２の軸方
向寸法Ｈｖの７５％および７０％の場合の基本波スペク
トラム特性を示す図で、図２の（ｃ）に示すように均圧
環距離Ｌｓが陽極ベイン２の軸方向寸法Ｈｖの６５％で
ある場合はサイドバンドの放射量が良好に抑制されてい
ることがわかる。
方向の寸法Ｈｖの６５％以下になるように構成したこと
により、均圧環距離Ｌｓが従来よりも小さくなるため、
軸方向両端の均圧環４ａ，５ａと均圧環４ｂ，５ｂとの
間に生ずる電界は従来よりも大きくなり、この電界と、
大径の均圧環４ａ，４ｂと小径の均圧環５ａ，５ｂとの
間に生ずる電界との差は、従来よりも小さくなる。した
がって、陽極の軸方向の電界分布がより一定になって安
定し、図２の（ｃ）に示すように基本波のサイドバンド
の放射量が抑制される。なお、図２の（ａ）、図２の
（ｂ）はそれぞれ均圧環距離Ｌｓが陽極ベイン２の軸方
向寸法Ｈｖの７５％および７０％の場合の基本波スペク
トラム特性を示す図で、図２の（ｃ）に示すように均圧
環距離Ｌｓが陽極ベイン２の軸方向寸法Ｈｖの６５％で
ある場合はサイドバンドの放射量が良好に抑制されてい
ることがわかる。
【００１６】さらに、アンテナリード７を、陽極ベイン
２における大径の均圧環４ａが陽極ベイン２に結合され
ていない側から引き出すことにより、陽極ベイン２にお
けるアンテナリード７の接続部と大径の均圧環４ａの外
周面との間に溝３ａの空間が位置し、また、上述のよう
に均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂが陽極ベイン２の溝３
ａ，３ｂ内に深く埋設されて陽極ベイン２がシールドの
役割をするため、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂ近傍の
乱れた電界とアンテナリード７とが結合しにくくなり、
図３の（ｂ）に示すように、より良い基本波スペクトラ
ムを得ることが可能となった。なお、図３の（ａ）は、
アンテナリード７を、陽極ベイン２における大径の均圧
環４ａが陽極ベイン２に結合されている側から引き出し
た場合の基本波スペクトラム特性を示す図で、この場合
は基本波スペクトラムが不良であることがわかる。
２における大径の均圧環４ａが陽極ベイン２に結合され
ていない側から引き出すことにより、陽極ベイン２にお
けるアンテナリード７の接続部と大径の均圧環４ａの外
周面との間に溝３ａの空間が位置し、また、上述のよう
に均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂが陽極ベイン２の溝３
ａ，３ｂ内に深く埋設されて陽極ベイン２がシールドの
役割をするため、均圧環４ａ，４ｂ，５ａ，５ｂ近傍の
乱れた電界とアンテナリード７とが結合しにくくなり、
図３の（ｂ）に示すように、より良い基本波スペクトラ
ムを得ることが可能となった。なお、図３の（ａ）は、
アンテナリード７を、陽極ベイン２における大径の均圧
環４ａが陽極ベイン２に結合されている側から引き出し
た場合の基本波スペクトラム特性を示す図で、この場合
は基本波スペクトラムが不良であることがわかる。
【００１７】なお、実験によれば均圧環間距離Ｌｓと陽
極ベイン２の軸方向寸法Ｈｖの関係は、図４に示すよう
にＬｓ／Ｈｖ比が５５％以下になると急激に軽負荷時の
温度試験にて陽極温度が上昇してしまい、また、陽極ベ
イン２の軸方向寸法Ｈｖを小さくすると、陽極の温度上
昇がさらに急激となる。したがって、陽極ベイン２の軸
方向寸法Ｈｖを陽極ベイン２の内周端面により作られる
包絡線直径Ｒ以上に設定して熱伝導率を向上させたり、
陽極筒体１の肉厚を大きくしたり、ラジエタ枚数を増加
させたりして冷却効率を向上させたりすることが必要に
なってくる。ここで、図４における実線部は陽極ベイン
２の軸方向長さＨｖが９．５mm，陽極ベイン２の内周端
面直径Ｒが９．０mmの場合を示し、また、図４における
一点鎖線部は陽極ベイン２の軸方向長さＨｖが８．５m
m，陽極ベイン２の内周端面直径Ｒが９．０mmの場合を
示す。図４に示すように、陽極ベイン２の軸方向寸法Ｈ
ｖを陽極ベイン２の内周端面により作られる包絡線直径
Ｒ以上に設定することにより、冷却効率が良好に向上し
て陽極の温度上昇が抑制される。
極ベイン２の軸方向寸法Ｈｖの関係は、図４に示すよう
にＬｓ／Ｈｖ比が５５％以下になると急激に軽負荷時の
温度試験にて陽極温度が上昇してしまい、また、陽極ベ
イン２の軸方向寸法Ｈｖを小さくすると、陽極の温度上
昇がさらに急激となる。したがって、陽極ベイン２の軸
方向寸法Ｈｖを陽極ベイン２の内周端面により作られる
包絡線直径Ｒ以上に設定して熱伝導率を向上させたり、
陽極筒体１の肉厚を大きくしたり、ラジエタ枚数を増加
させたりして冷却効率を向上させたりすることが必要に
なってくる。ここで、図４における実線部は陽極ベイン
２の軸方向長さＨｖが９．５mm，陽極ベイン２の内周端
面直径Ｒが９．０mmの場合を示し、また、図４における
一点鎖線部は陽極ベイン２の軸方向長さＨｖが８．５m
m，陽極ベイン２の内周端面直径Ｒが９．０mmの場合を
示す。図４に示すように、陽極ベイン２の軸方向寸法Ｈ
ｖを陽極ベイン２の内周端面により作られる包絡線直径
Ｒ以上に設定することにより、冷却効率が良好に向上し
て陽極の温度上昇が抑制される。
【００１８】
【発明の効果】以上のように本発明によれば、均圧環の
前記軸方向外側両端面が、陽極ベインの前記軸方向の両
端面よりもそれぞれ陽極筒体軸方向中央寄りである内側
になるように均圧環を溝内に配置し、軸方向両端の均圧
環同士の軸方向内側端面間の距離が陽極ベインの軸方向
寸法の６５％以下になるように構成することにより、基
本波の帯域帯を狭くすることが可能となり、また、基本
波サイドバンドの放射量を低減することができる。そし
て、基本波をクリーンスペクトラムとすることができる
ため、出力部に設ける高調波抑制用チョークを簡素化で
きる。
前記軸方向外側両端面が、陽極ベインの前記軸方向の両
端面よりもそれぞれ陽極筒体軸方向中央寄りである内側
になるように均圧環を溝内に配置し、軸方向両端の均圧
環同士の軸方向内側端面間の距離が陽極ベインの軸方向
寸法の６５％以下になるように構成することにより、基
本波の帯域帯を狭くすることが可能となり、また、基本
波サイドバンドの放射量を低減することができる。そし
て、基本波をクリーンスペクトラムとすることができる
ため、出力部に設ける高調波抑制用チョークを簡素化で
きる。
【００１９】また、アンテナリードを、陽極ベインにお
ける大径の均圧環が陽極ベインに結合されていない側か
ら引き出すことにより、均圧環近傍の乱れた電界とアン
テナリードとが結合しにくくなり、一層良い基本波スペ
クトラムを得ることが可能となる。
ける大径の均圧環が陽極ベインに結合されていない側か
ら引き出すことにより、均圧環近傍の乱れた電界とアン
テナリードとが結合しにくくなり、一層良い基本波スペ
クトラムを得ることが可能となる。
【００２０】さらに、陽極ベインの軸方向寸法が陽極ベ
インの陽極筒体軸心寄り側端縁が作る包絡線の直径より
も大きくなるように構成することにより、陽極ベインの
熱伝導率を向上させることができ、陽極ベインの急激な
温度上昇を防止することができる。
インの陽極筒体軸心寄り側端縁が作る包絡線の直径より
も大きくなるように構成することにより、陽極ベインの
熱伝導率を向上させることができ、陽極ベインの急激な
温度上昇を防止することができる。
【図１】本発明の一実施例によるマグネトロン用陽極構
体の縦断面図
体の縦断面図
【図２】（ａ）〜（ｃ）はそれぞれＬｓ／Ｈｖの比率変
更時の基本波スペクトラム特性図
更時の基本波スペクトラム特性図
【図３】（ａ），（ｂ）はそれぞれアンテナリード引き
出し方向の違いによる基本波スペクトラム特性図
出し方向の違いによる基本波スペクトラム特性図
【図４】Ｌｓ／Ｈｖの比率変更時の陽極温度特性図
【図５】従来のマグネトロン用陽極構体の縦断面図
１ 陽極筒体 ２ 陽極ベイン ３ 溝 ４ａ，４ｂ 大径の均圧環 ５ａ，５ｂ 小径の均圧環 ６ａ，６ｂ 磁極片 ７ アンテナリード Ｈｖ 陽極ベインの軸方向寸法 Ｌｓ 均圧環の軸方向内側端面間の距離 Ｒ 陽極ベインの内周端面により作られる包
絡線直径
絡線直径
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 平石 典男 大阪府門真市大字門真1006番地 松下電 子工業株式会社内 (72)発明者 綱川 豊 大阪府門真市大字門真1006番地 松下電 子工業株式会社内 (56)参考文献 特開 昭63−110527（ＪＰ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) H01J 23/22 H01J 23/20
Claims (2)
- 【請求項１】 陽極筒体内にこの軸心を中心に偶数枚の
陽極ベインが放射状に配列され、これらの陽極ベインに
おける陽極筒体中央からこの軸方向に離れている両端面
に溝がそれぞれ形成され、各溝にそれぞれ大径の均圧環
と小径の均圧環とが同軸心で互いに対向されて配置さ
れ、大径の均圧環と小径の均圧環とが陽極ベインに交互
に電気的に接続され、前記陽極ベインの１つからアンテ
ナリードが導出されて出力部内に延設されているマグネ
トロン用陽極構体において、均圧環の前記軸方向外側両
端面が、陽極ベインの前記軸方向の両端面よりもそれぞ
れ陽極筒体軸方向中央寄りである内側になるように溝を
形成して均圧環を溝内に配置し、軸方向両端の均圧環同
士の軸方向内側端面間の距離が陽極ベインの軸方向の寸
法の６５％以下になるように構成し、アンテナリード
を、大径の均圧環が結合されていない側の陽極ベインよ
り引き出したマグネトロン用陽極構体。 - 【請求項２】 陽極ベインの軸方向寸法が陽極ベインの
陽極筒体軸心寄り側端縁が作る包絡線の直径よりも大き
くなるように構成した請求項１記載のマグネトロン用陽
極構体。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP01035593A JP3219517B2 (ja) | 1993-01-26 | 1993-01-26 | マグネトロン用陽極構体 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP01035593A JP3219517B2 (ja) | 1993-01-26 | 1993-01-26 | マグネトロン用陽極構体 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06223730A JPH06223730A (ja) | 1994-08-12 |
| JP3219517B2 true JP3219517B2 (ja) | 2001-10-15 |
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ID=11747877
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP01035593A Expired - Fee Related JP3219517B2 (ja) | 1993-01-26 | 1993-01-26 | マグネトロン用陽極構体 |
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| JP (1) | JP3219517B2 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2005259508A (ja) * | 2004-03-11 | 2005-09-22 | Toshiba Hokuto Electronics Corp | 電子レンジ用マグネトロン |
-
1993
- 1993-01-26 JP JP01035593A patent/JP3219517B2/ja not_active Expired - Fee Related
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| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH06223730A (ja) | 1994-08-12 |
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