JP3179638B2 - 光学素子の形成方法 - Google Patents
光学素子の形成方法Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は特定波長の光を反射し
かつ電気的に反射光強度を制御することができる光学素
子を形成する方法に関するものである。
かつ電気的に反射光強度を制御することができる光学素
子を形成する方法に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】本発明者らは特定波長帯の光の反射／透
過を制御することができる光学素子（特開平５−１３４
２６６号公報）を考案した。図９はその光学素子を示す
概略断面図である。図に示すように、透明基板であるガ
ラス基板５０１、５０２にＩＴＯからなる透明電極５０
３、５０４が形成され、ガラス基板５０１、５０２の間
に高分子材料５０５と複屈折性材料である液晶５０６と
が多層に配置された周期構造すなわち屈折率の異なる領
域が交互に層状に配置された周期構造が設けられ、透明
電極５０３、５０４に電源５０７が接続されている。
過を制御することができる光学素子（特開平５−１３４
２６６号公報）を考案した。図９はその光学素子を示す
概略断面図である。図に示すように、透明基板であるガ
ラス基板５０１、５０２にＩＴＯからなる透明電極５０
３、５０４が形成され、ガラス基板５０１、５０２の間
に高分子材料５０５と複屈折性材料である液晶５０６と
が多層に配置された周期構造すなわち屈折率の異なる領
域が交互に層状に配置された周期構造が設けられ、透明
電極５０３、５０４に電源５０７が接続されている。
【０００３】この光学素子においては、誘電体ミラーの
原理で特定波長の光を反射することができ、かつ電界に
より高分子材料５０５と液晶５０６との屈折率差を制御
することにより、特定波長帯の光の反射強度を制御する
ことができる。
原理で特定波長の光を反射することができ、かつ電界に
より高分子材料５０５と液晶５０６との屈折率差を制御
することにより、特定波長帯の光の反射強度を制御する
ことができる。
【０００４】このような光学素子はレーザー光の干渉パ
タンを用いて液晶と高分子材料とを分離させることによ
って容易に形成することができる。
タンを用いて液晶と高分子材料とを分離させることによ
って容易に形成することができる。
【０００５】図１０により図９に示したような光学素子
の形成方法を説明する。まず、(ａ)に示すように、透明
電極６０３、６０４が形成されたガラス基板６０１、６
０２の間に液晶と光硬化樹脂との混合液６０５を挾む。
つぎに、(ｂ)に示すように、波長４８８ｎｍのアルゴン
レーザー光６１０、６１１を照射する。このとき、レー
ザー光が干渉して、混合液６０５の内部に光の干渉パタ
ン６１２が生じ、干渉パタン６１２に対応して混合液６
０５中の光硬化樹脂が硬化し、液晶と高分子材料とから
なる周期構造を形成することができる。
の形成方法を説明する。まず、(ａ)に示すように、透明
電極６０３、６０４が形成されたガラス基板６０１、６
０２の間に液晶と光硬化樹脂との混合液６０５を挾む。
つぎに、(ｂ)に示すように、波長４８８ｎｍのアルゴン
レーザー光６１０、６１１を照射する。このとき、レー
ザー光が干渉して、混合液６０５の内部に光の干渉パタ
ン６１２が生じ、干渉パタン６１２に対応して混合液６
０５中の光硬化樹脂が硬化し、液晶と高分子材料とから
なる周期構造を形成することができる。
【０００６】このように形成した光学素子においては、
垂直方向から入射した白色入射光のうち波長４８８ｎｍ
の光を強く反射し、かつ電気的に反射強度を制御するこ
とができる。
垂直方向から入射した白色入射光のうち波長４８８ｎｍ
の光を強く反射し、かつ電気的に反射強度を制御するこ
とができる。
【０００７】このような光学素子の形成方法において光
学素子の反射波長を変えるには、使用するレーザー光の
波長を変え、かつ使用したレーザー光で硬化する光硬化
樹脂を使用する。しかしながら、波長の長い光で硬化す
る光硬化樹脂を作製することは極めて困難である。この
ため、レーザー光の入射角を大きくすることが考えられ
ている。
学素子の反射波長を変えるには、使用するレーザー光の
波長を変え、かつ使用したレーザー光で硬化する光硬化
樹脂を使用する。しかしながら、波長の長い光で硬化す
る光硬化樹脂を作製することは極めて困難である。この
ため、レーザー光の入射角を大きくすることが考えられ
ている。
【０００８】図１１はレーザー光の入射角を大きくした
光学素子の形成方法の原理説明図である。図に示すよう
に、照射されるレーザー光７０１、７０２の波長をλ、
レーザー光７０１、７０２の入射角をθ0、媒質７０４
の屈折率をｎとすると、次式（スネルの法則）が成立す
る。
光学素子の形成方法の原理説明図である。図に示すよう
に、照射されるレーザー光７０１、７０２の波長をλ、
レーザー光７０１、７０２の入射角をθ0、媒質７０４
の屈折率をｎとすると、次式（スネルの法則）が成立す
る。
【０００９】ｎ0／ｎ＝sinθ／sinθ0 この関係から、光が屈折して内部に形成される干渉パタ
ン７０３の周期ｄは次式で表わされる。
ン７０３の周期ｄは次式で表わされる。
【００１０】ｄ＝λ／２√{ｎ2−(sinθ0)2} そして、通常の光硬化樹脂の屈折率は１.５であるた
め、波長４８８ｎｍのレーザー光７０１、７０２の入射
角θ0を０度から９０度まで変えると、周期ｄを１６３
ｎｍから２１８ｎｍまで変化させることができる。この
ため、垂直方向から入射した白色光のうち波長４８８ｎ
ｍから波長６５０ｎｍの光を反射する光学素子を形成す
ることができる。すなわち、レーザー光の入射角θ0に
よって周期ｄを制御することができ、反射波長を制御す
ることができる。そして、光学素子の反射波長を使用し
たレーザー光の波長よりも長くすることができる。
め、波長４８８ｎｍのレーザー光７０１、７０２の入射
角θ0を０度から９０度まで変えると、周期ｄを１６３
ｎｍから２１８ｎｍまで変化させることができる。この
ため、垂直方向から入射した白色光のうち波長４８８ｎ
ｍから波長６５０ｎｍの光を反射する光学素子を形成す
ることができる。すなわち、レーザー光の入射角θ0に
よって周期ｄを制御することができ、反射波長を制御す
ることができる。そして、光学素子の反射波長を使用し
たレーザー光の波長よりも長くすることができる。
【００１１】
【発明が解決しようとする課題】しかし、図１１で説明
した光学素子の形成方法においては、光通信に使われる
通信波長の光である波長が１μｍ付近の赤外光のような
長波長の光を反射する光学素子を形成することができな
い。
した光学素子の形成方法においては、光通信に使われる
通信波長の光である波長が１μｍ付近の赤外光のような
長波長の光を反射する光学素子を形成することができな
い。
【００１２】この発明は上述の課題を解決するために成
されたもので、長波長の光を反射する光学素子を容易に
形成することができる光学素子の形成方法を提供するこ
とを目的とする。
されたもので、長波長の光を反射する光学素子を容易に
形成することができる光学素子の形成方法を提供するこ
とを目的とする。
【００１３】
【課題を解決するための手段】この目的を達成するた
め、この発明においては、屈折率の異なる領域が交互に
層状に配置された周期構造を有し、上記屈折率の異なる
領域のうち単数または複数の領域が電界によって屈折率
が可変である複屈折性材料からなる光学素子を形成する
方法において、薄板状に保持した液晶と光硬化樹脂との
混合液に対向面が平行でない透光体を通して少なくとも
１つのレーザー光を照射し、他のレーザー光との干渉を
生じさせて上記光硬化樹脂を硬化する。
め、この発明においては、屈折率の異なる領域が交互に
層状に配置された周期構造を有し、上記屈折率の異なる
領域のうち単数または複数の領域が電界によって屈折率
が可変である複屈折性材料からなる光学素子を形成する
方法において、薄板状に保持した液晶と光硬化樹脂との
混合液に対向面が平行でない透光体を通して少なくとも
１つのレーザー光を照射し、他のレーザー光との干渉を
生じさせて上記光硬化樹脂を硬化する。
【００１４】この場合、上記透光体の屈折率とほぼ等し
い屈折率を有する透明基板に透明電極を形成し、上記透
明基板の間に上記混合液を挾み、上記透明基板の少なく
とも一方に屈折率整合材料を介して上記透光体を装着す
る。
い屈折率を有する透明基板に透明電極を形成し、上記透
明基板の間に上記混合液を挾み、上記透明基板の少なく
とも一方に屈折率整合材料を介して上記透光体を装着す
る。
【００１５】
【作用】この光学素子の形成方法においては、反射波長
が使用するレーザー光の波長よりも極めて長い光学素子
を形成することができるから、長波長の光を反射する光
学素子を容易に形成することができる。
が使用するレーザー光の波長よりも極めて長い光学素子
を形成することができるから、長波長の光を反射する光
学素子を容易に形成することができる。
【００１６】
【実施例】まず、この発明に係る光学素子の形成方法の
原理について説明する。図１２に示すように、対向面の
なす角すなわち傾斜角θpを有する屈折率ｎの媒質８０
４に入射角θ0で波長λのレーザー光８０１、８０２を
照射した場合、屈折率ｎの媒質８０４ａに生ずる干渉パ
タン８０３の周期ｄは次式で表わされる。
原理について説明する。図１２に示すように、対向面の
なす角すなわち傾斜角θpを有する屈折率ｎの媒質８０
４に入射角θ0で波長λのレーザー光８０１、８０２を
照射した場合、屈折率ｎの媒質８０４ａに生ずる干渉パ
タン８０３の周期ｄは次式で表わされる。
【００１７】ｄ＝λ／{２ｎ・cos(θp−θx)} ここで、θxは次式で表わされる。
【００１８】θx＝{１／ｎ・sin(θp−θ0)}~1 すなわち、周期ｄは傾斜角θpで制御することができ、
たとえば波長λが４８８ｎｍ（アルゴンレーザー光）、
傾斜角θpが６０度、入射角θ0が９０度、屈折率ｎが
１.５の場合には、周期ｄは８９０ｎｍとなり、従来法
では実現できない大きな周期ｄの干渉パタン８０３が形
成できる。このような周期ｄを持った光学素子では、波
長２μｍ以上の光を反射できることになる。このため、
照射するレーザー光（たとえば波長４８８ｎｍのアルゴ
ンレーザー光）に対し硬化感度が極めて高い光硬化樹脂
を用いて、反射波長が使用したレーザー光よりも極めて
長い光学素子を形成することができるから、１μｍ程度
の通信光波長に対して作用する光学素子を容易に形成す
ることができる。
たとえば波長λが４８８ｎｍ（アルゴンレーザー光）、
傾斜角θpが６０度、入射角θ0が９０度、屈折率ｎが
１.５の場合には、周期ｄは８９０ｎｍとなり、従来法
では実現できない大きな周期ｄの干渉パタン８０３が形
成できる。このような周期ｄを持った光学素子では、波
長２μｍ以上の光を反射できることになる。このため、
照射するレーザー光（たとえば波長４８８ｎｍのアルゴ
ンレーザー光）に対し硬化感度が極めて高い光硬化樹脂
を用いて、反射波長が使用したレーザー光よりも極めて
長い光学素子を形成することができるから、１μｍ程度
の通信光波長に対して作用する光学素子を容易に形成す
ることができる。
【００１９】図１はこの発明に係る光学素子の形成方法
の説明図である。まず、(ａ)に示すように、プリズムの
形状をしたアクリル基板１０１、１０２にＩＴＯからな
る透明電極１０３、１０４を形成し、アクリル基板１０
１、１０２の間にネマティック液晶（たとえばメルク社
製Ｅ−７：異常光に対する屈折率ｎLC1＝１.７５、常光
に対する屈折率ｎLC2＝１.５２）と青色光硬化樹脂（た
とえばアーデル社製ラックストラックＬＣＲ２０８：ｎ
P＝１.５２）との混合液１０５を挾む。ここで、アクリ
ル基板１０１、１０２の対向面は平行ではなく、傾斜角
θpを有している。つぎに、(ｂ)に示すように、青色波
長４８８ｎｍのアルゴンレーザー光１１０、１１１を入
射角θ0で照射する。このとき、レーザー光１１０、１
１１が干渉し、混合液１０５の内部に光の干渉パタン１
１２が生ずる。この場合、傾斜角θpを６０度、入射角
θ0を６０度とすると、干渉パタン１１２の周期ｄは約
３２５ｎｍとなる。そして、干渉パタン１１２に対応し
て混合液１０５中の光硬化樹脂が硬化し、(ｃ)に示すよ
うに、液晶１１３と高分子材料１１４とからなる周期構
造が形成される。つぎに、アクリル基板１０１、１０２
を対向面がほぼ平行な板に加工して透明基板とする。
の説明図である。まず、(ａ)に示すように、プリズムの
形状をしたアクリル基板１０１、１０２にＩＴＯからな
る透明電極１０３、１０４を形成し、アクリル基板１０
１、１０２の間にネマティック液晶（たとえばメルク社
製Ｅ−７：異常光に対する屈折率ｎLC1＝１.７５、常光
に対する屈折率ｎLC2＝１.５２）と青色光硬化樹脂（た
とえばアーデル社製ラックストラックＬＣＲ２０８：ｎ
P＝１.５２）との混合液１０５を挾む。ここで、アクリ
ル基板１０１、１０２の対向面は平行ではなく、傾斜角
θpを有している。つぎに、(ｂ)に示すように、青色波
長４８８ｎｍのアルゴンレーザー光１１０、１１１を入
射角θ0で照射する。このとき、レーザー光１１０、１
１１が干渉し、混合液１０５の内部に光の干渉パタン１
１２が生ずる。この場合、傾斜角θpを６０度、入射角
θ0を６０度とすると、干渉パタン１１２の周期ｄは約
３２５ｎｍとなる。そして、干渉パタン１１２に対応し
て混合液１０５中の光硬化樹脂が硬化し、(ｃ)に示すよ
うに、液晶１１３と高分子材料１１４とからなる周期構
造が形成される。つぎに、アクリル基板１０１、１０２
を対向面がほぼ平行な板に加工して透明基板とする。
【００２０】このように形成した光学素子においては、
垂直入射された波長９７０ｎｍ付近の光を反射し、電圧
により反射強度を制御できる。
垂直入射された波長９７０ｎｍ付近の光を反射し、電圧
により反射強度を制御できる。
【００２１】図２はこの発明の光学素子の形成方法の説
明図である。まず、(ａ)に示すように、ガラス基板２０
１、２０２にＩＴＯからなる透明電極２０３、２０４を
形成し、ガラス基板２０１、２０２の間にネマティック
液晶（たとえばメルク社製Ｅ−７：異常光に対する屈折
率ｎLC1＝１.７５、常光に対する屈折率ｎLC2＝１.５
２）と青色光硬化樹脂（たとえばアーデル社製ラックス
トラックＬＣＲ２０８：ｎP＝１.５２）との混合液２０
５を挾む。つぎに、(ｂ)に示すように、ガラス基板２０
１、２０２に屈折率整合材であるオイル２０６、２０７
を介してガラスからなりかつ傾斜角θpを有するプリズ
ム２０８、２０９をガラス基板２０１、２０２に装着す
る。つぎに、(ｃ)に示すように、青色波長４８８ｎｍの
アルゴンレーザー光２１０、２１１を入射角θ0で照射
する。このとき、レーザー光２１０、２１１が干渉し、
混合液２０５の内部に光の干渉パタン２１２が生ずる。
この場合、傾斜角θpを６０度、入射角θ0を６０度とす
ると、干渉パタン１１２の周期ｄは約３２５ｎｍとな
る。そして、干渉パタン２１２に対応して混合液２０５
中の光硬化樹脂が硬化し、液晶と高分子材料とからなる
周期構造が形成される。
明図である。まず、(ａ)に示すように、ガラス基板２０
１、２０２にＩＴＯからなる透明電極２０３、２０４を
形成し、ガラス基板２０１、２０２の間にネマティック
液晶（たとえばメルク社製Ｅ−７：異常光に対する屈折
率ｎLC1＝１.７５、常光に対する屈折率ｎLC2＝１.５
２）と青色光硬化樹脂（たとえばアーデル社製ラックス
トラックＬＣＲ２０８：ｎP＝１.５２）との混合液２０
５を挾む。つぎに、(ｂ)に示すように、ガラス基板２０
１、２０２に屈折率整合材であるオイル２０６、２０７
を介してガラスからなりかつ傾斜角θpを有するプリズ
ム２０８、２０９をガラス基板２０１、２０２に装着す
る。つぎに、(ｃ)に示すように、青色波長４８８ｎｍの
アルゴンレーザー光２１０、２１１を入射角θ0で照射
する。このとき、レーザー光２１０、２１１が干渉し、
混合液２０５の内部に光の干渉パタン２１２が生ずる。
この場合、傾斜角θpを６０度、入射角θ0を６０度とす
ると、干渉パタン１１２の周期ｄは約３２５ｎｍとな
る。そして、干渉パタン２１２に対応して混合液２０５
中の光硬化樹脂が硬化し、液晶と高分子材料とからなる
周期構造が形成される。
【００２２】このように形成した光学素子においては、
垂直入射された波長９７０ｎｍ付近の光を反射し、電圧
により反射強度を制御できる。
垂直入射された波長９７０ｎｍ付近の光を反射し、電圧
により反射強度を制御できる。
【００２３】なお、上述実施例においては、液晶と高分
子材料とが完全に層状に分離した例を示しているが、図
３に示すように、高分子材料３０１中にドロップレット
状の液晶３０２が配置され、屈折率分布が層状に形成さ
れていてもよい。すなわち、液晶と高分子材料とによる
屈折率変化が周期的に形成されていればよい。
子材料とが完全に層状に分離した例を示しているが、図
３に示すように、高分子材料３０１中にドロップレット
状の液晶３０２が配置され、屈折率分布が層状に形成さ
れていてもよい。すなわち、液晶と高分子材料とによる
屈折率変化が周期的に形成されていればよい。
【００２４】また、上述実施例においては、高分子材料
の原料としてアーデル社製ラックストラックＬＣＲ２０
８の硬化生成物を用い、液晶にメルク社製Ｅ−７を使用
したが、それに限ることはなく、液晶の常光および異常
光に対する屈折率と高分子材料の屈折率とが異なる高分
子材料と液晶とを使用すればよい。
の原料としてアーデル社製ラックストラックＬＣＲ２０
８の硬化生成物を用い、液晶にメルク社製Ｅ−７を使用
したが、それに限ることはなく、液晶の常光および異常
光に対する屈折率と高分子材料の屈折率とが異なる高分
子材料と液晶とを使用すればよい。
【００２５】また、上述実施例においては、屈折率が変
化する材料にネマティック液晶を用いたが、その限りで
なく、電圧によって屈折率が変化する複屈折性材料であ
ればよく、高分子液晶、強誘電性液晶などを使用しても
よい。
化する材料にネマティック液晶を用いたが、その限りで
なく、電圧によって屈折率が変化する複屈折性材料であ
ればよく、高分子液晶、強誘電性液晶などを使用しても
よい。
【００２６】また、上述実施例においては、液晶と高分
子材料とが層状に分離した例を示したが、このように層
状に分離していることが本質でなく、複屈折性材料と複
屈折性を示さない材料とにより周期的に屈折率変調され
ている構造であればよい。
子材料とが層状に分離した例を示したが、このように層
状に分離していることが本質でなく、複屈折性材料と複
屈折性を示さない材料とにより周期的に屈折率変調され
ている構造であればよい。
【００２７】また、上述実施例においては、波長４８８
ｎｍのアルゴンレーザー光を使用したが、これに限るこ
とはなく、光の干渉が起きる光源を用いればよい。
ｎｍのアルゴンレーザー光を使用したが、これに限るこ
とはなく、光の干渉が起きる光源を用いればよい。
【００２８】また、上述実施例においては、傾斜角θp
が６０度のアクリル基板１０１、１０２、プリズム２０
８、２０９を使用したが、これに限ることはなく、図４
に示すように、傾斜角が異なる透光体４０１に透明電極
４０２を形成し、透光体４０１の間に液晶と光硬化樹脂
との混合液４０５を挾んで、レーザ光４０３、４０４を
照射してもよいし、図５に示すように、一方のみ傾斜角
を有する透光体４０１を使用してもよいし、図６に示す
ように、片面において傾斜角を有する透光体４０１を複
数使用してもよいし、図７に示すように、曲線状の表面
を持った透光体４０６を使用してもよい。また、上述実
施例においては、２光束のレーザー光の干渉パタンを生
じさせたが、これに限ることはなく、図８に示すよう
に、２光束以上のレーザー光４０３、４０４の干渉パタ
ンを同時に生じさせてもよく、さらには複数の異なる波
長のレーザー光を同時に照射して干渉パタンを生じさせ
てもよい。
が６０度のアクリル基板１０１、１０２、プリズム２０
８、２０９を使用したが、これに限ることはなく、図４
に示すように、傾斜角が異なる透光体４０１に透明電極
４０２を形成し、透光体４０１の間に液晶と光硬化樹脂
との混合液４０５を挾んで、レーザ光４０３、４０４を
照射してもよいし、図５に示すように、一方のみ傾斜角
を有する透光体４０１を使用してもよいし、図６に示す
ように、片面において傾斜角を有する透光体４０１を複
数使用してもよいし、図７に示すように、曲線状の表面
を持った透光体４０６を使用してもよい。また、上述実
施例においては、２光束のレーザー光の干渉パタンを生
じさせたが、これに限ることはなく、図８に示すよう
に、２光束以上のレーザー光４０３、４０４の干渉パタ
ンを同時に生じさせてもよく、さらには複数の異なる波
長のレーザー光を同時に照射して干渉パタンを生じさせ
てもよい。
【００２９】また、上述実施例においては、屈折率整合
材としてオイル２０６、２０７を使用したが、これに限
ることはなく、他の液体材料、樹脂等を使用してもよ
い。
材としてオイル２０６、２０７を使用したが、これに限
ることはなく、他の液体材料、樹脂等を使用してもよ
い。
【００３０】
【発明の効果】以上説明したように、この発明に係る光
学素子の形成方法においては、反射波長が使用するレー
ザー光の波長よりも極めて長い光学素子を形成すること
ができるから、長波長の光を反射する光学素子を容易に
形成することができる。このように、この発明の効果は
顕著である。
学素子の形成方法においては、反射波長が使用するレー
ザー光の波長よりも極めて長い光学素子を形成すること
ができるから、長波長の光を反射する光学素子を容易に
形成することができる。このように、この発明の効果は
顕著である。
【図１】この発明に係る光学素子の形成方法の説明図で
ある。
ある。
【図２】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図３】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図４】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図５】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図６】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図７】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図８】この発明に係る他の光学素子の形成方法の説明
図である。
図である。
【図９】光学素子を示す概略断面図である。
【図１０】従来の光学素子の形成方法の説明図である。
【図１１】従来の他の光学素子の形成方法の原理説明図
である。
である。
【図１２】この発明に係る光学素子の形成方法の原理説
明図である。
明図である。
１０１、１０２…アクリル基板 １０３、１０４…透明電極 １０５…混合液 １１０、１１１…レーザー光 ２０１、２０２…ガラス基板 ２０３、２０４…透明電極 ２０５…混合液 ２０６、２０７…オイル ２０８、２０９…プリズム ２１０、２１１…レーザー光 ４０１…透光体 ４０２…透明電極 ４０３、４０４…レーザー光 ４０５…混合液 ４０６…透光体
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 平５−80308（ＪＰ，Ａ) 特開 平５−80310（ＪＰ，Ａ) 特開 昭61−20931（ＪＰ，Ａ) 特開 平３−274018（ＪＰ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G02F 1/13 G02F 1/1334
Claims (2)
- 【請求項１】屈折率の異なる領域が交互に層状に配置さ
れた周期構造を有し、上記屈折率の異なる領域のうち単
数または複数の領域が電界によって屈折率が可変である
複屈折性材料からなる光学素子を形成する方法におい
て、薄板状に保持した液晶と光硬化樹脂との混合液に対
向面が平行でない透光体を通して少なくとも１つのレー
ザー光を照射し、他のレーザー光との干渉を生じさせて
上記光硬化樹脂を硬化することを特徴とする光学素子の
形成方法。 - 【請求項２】上記透光体の屈折率とほぼ等しい屈折率を
有する透明基板に透明電極を形成し、上記透明基板の間
に上記混合液を挾み、上記透明基板の少なくとも一方に
屈折率整合材料を介して上記透光体を装着することを特
徴とする請求項１に記載の光学素子の形成方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26601093A JP3179638B2 (ja) | 1993-10-25 | 1993-10-25 | 光学素子の形成方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26601093A JP3179638B2 (ja) | 1993-10-25 | 1993-10-25 | 光学素子の形成方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07120714A JPH07120714A (ja) | 1995-05-12 |
| JP3179638B2 true JP3179638B2 (ja) | 2001-06-25 |
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ID=17425125
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| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP26601093A Expired - Fee Related JP3179638B2 (ja) | 1993-10-25 | 1993-10-25 | 光学素子の形成方法 |
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| JP (1) | JP3179638B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2014070320A (ja) * | 2012-09-28 | 2014-04-21 | Daio Paper Corp | 板紙及びその製造方法。 |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3137185B2 (ja) | 1998-04-09 | 2001-02-19 | 日本電気株式会社 | 半導体記憶装置 |
| CN113138479B (zh) * | 2021-04-14 | 2022-08-05 | 武汉华星光电技术有限公司 | 显示面板 |
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1993
- 1993-10-25 JP JP26601093A patent/JP3179638B2/ja not_active Expired - Fee Related
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