JP2646823B2 - マグネットロール及びその製造方法 - Google Patents
マグネットロール及びその製造方法Info
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- JP2646823B2 JP2646823B2 JP26203090A JP26203090A JP2646823B2 JP 2646823 B2 JP2646823 B2 JP 2646823B2 JP 26203090 A JP26203090 A JP 26203090A JP 26203090 A JP26203090 A JP 26203090A JP 2646823 B2 JP2646823 B2 JP 2646823B2
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- Japan
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- magnetic
- magnetic field
- pole
- magnet roll
- main pole
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- Manufacturing Cores, Coils, And Magnets (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は電子複写機やレーザープリンター等における
現像装置やクリーニング装置に用いられるマグネットロ
ールとその製造方法に関し、更に詳しくは良質なコピー
画質の得られる一体成形マグネットロールとその製造方
法に関するものである。
現像装置やクリーニング装置に用いられるマグネットロ
ールとその製造方法に関し、更に詳しくは良質なコピー
画質の得られる一体成形マグネットロールとその製造方
法に関するものである。
従来のマグネットロールには第７図に示す如く複数の
マグネットをシャフトに沿って貼り合わせた接着型と、
一体成形されたマグネットロール表面に、磁性粒子の配
向方向が磁極表面に集束するような配向方式、即ち極異
方配向方式を用いて複数の磁極を着磁させて作成した多
極一体型とがある。
マグネットをシャフトに沿って貼り合わせた接着型と、
一体成形されたマグネットロール表面に、磁性粒子の配
向方向が磁極表面に集束するような配向方式、即ち極異
方配向方式を用いて複数の磁極を着磁させて作成した多
極一体型とがある。
ところで、良好なコピー画質を得る為には、マグネッ
トロール全体のラジアル磁界成分の周方向分布図におい
て少なくとも１つの極の磁界パタンがそのピーク位置を
はさんで左右非対称となっていることが必要である。
トロール全体のラジアル磁界成分の周方向分布図におい
て少なくとも１つの極の磁界パタンがそのピーク位置を
はさんで左右非対称となっていることが必要である。
接着型のものは貼り合わす各マグネットを個別に着磁
させることができる為、磁界パタンの自由度が高く、左
右非対称な磁界パタンを得ることが容易であり、従って
高性能のマグネットロールの製法に適している。しかし
その反面、複数の長尺マグネットを全長にわたって高精
度に貼り合わせるのは困難であり、製造コストが高くな
るという問題がある。一方、極異方配向型は貼り合わせ
が不要なので製造コストが下げられるという長所がある
ことから、例えば特開昭56−108207号等、近年盛んに研
究されているものの、従来の極異方配向型ではそれを成
形する金型の磁気回路の事情から、各磁極の周方向磁界
パタンはそのピークを挟んでほとんど左右対称になって
しまい非対称パタンが得られないという問題があった。
さらに詳しくいえば磁界パタンの底部（磁界パタンのベ
ースライン付近）は非対称になり得るものの、ピーク値
存在位置から磁界強度がピーク値の1/2となる範囲内の
領域においては、その磁界パタンが非対称になるという
ことはなく、コピー画質の劣るマグネットロールしか得
られないのが現状であった。
させることができる為、磁界パタンの自由度が高く、左
右非対称な磁界パタンを得ることが容易であり、従って
高性能のマグネットロールの製法に適している。しかし
その反面、複数の長尺マグネットを全長にわたって高精
度に貼り合わせるのは困難であり、製造コストが高くな
るという問題がある。一方、極異方配向型は貼り合わせ
が不要なので製造コストが下げられるという長所がある
ことから、例えば特開昭56−108207号等、近年盛んに研
究されているものの、従来の極異方配向型ではそれを成
形する金型の磁気回路の事情から、各磁極の周方向磁界
パタンはそのピークを挟んでほとんど左右対称になって
しまい非対称パタンが得られないという問題があった。
さらに詳しくいえば磁界パタンの底部（磁界パタンのベ
ースライン付近）は非対称になり得るものの、ピーク値
存在位置から磁界強度がピーク値の1/2となる範囲内の
領域においては、その磁界パタンが非対称になるという
ことはなく、コピー画質の劣るマグネットロールしか得
られないのが現状であった。
これを解決する手段として、マグネットロール表面に
長手方向に凹部、凸部あるいはＶ字溝等を設けて磁界パ
タンの対称性をくずす方法が開示されている（特開昭63
−5371、特開昭63−7604）。
長手方向に凹部、凸部あるいはＶ字溝等を設けて磁界パ
タンの対称性をくずす方法が開示されている（特開昭63
−5371、特開昭63−7604）。
しかし凹部、凸部、Ｖ字溝等を後加工で設けること
は、コスト高を招き、又、凹部、凸部、Ｖ字溝を形成せ
しめるための構造を有する金型を用いてマグネットロー
ルを成形すれば後加工は不要になるものの、金型やダイ
の最適設計と製作に多大の時間を要し、しかも金型の摩
耗により磁気パターンが変化するという問題点もある。
は、コスト高を招き、又、凹部、凸部、Ｖ字溝を形成せ
しめるための構造を有する金型を用いてマグネットロー
ルを成形すれば後加工は不要になるものの、金型やダイ
の最適設計と製作に多大の時間を要し、しかも金型の摩
耗により磁気パターンが変化するという問題点もある。
本発明はかかる現況に鑑みて成されたものであり、一
体成形によって得ることができ、しかもマグネットロー
ル表面に凹部、凸部、Ｖ字溝等を設けなくても非対称磁
界パタンが得られる極異方一体型マグネットロールを提
供することを目的とするもので、後加工の必要がないと
ともに複雑な金型を用いる必要もなく、又、金型が摩耗
しても安定した磁気パタンを有し、良好なコピー画質を
もたらすことができるマグネットロールを提供せんとす
るものである。
体成形によって得ることができ、しかもマグネットロー
ル表面に凹部、凸部、Ｖ字溝等を設けなくても非対称磁
界パタンが得られる極異方一体型マグネットロールを提
供することを目的とするもので、後加工の必要がないと
ともに複雑な金型を用いる必要もなく、又、金型が摩耗
しても安定した磁気パタンを有し、良好なコピー画質を
もたらすことができるマグネットロールを提供せんとす
るものである。
本発明者らは上記問題を解決するためには、極異方磁
場配向法にてマグネットロールを成形する際に用いる金
型の構造を、第２図に示すように、磁界発生のための複
数個のヨークのうち非対称磁界パタンを形成すべきマグ
ネットロール磁極に対応するヨークの先端幅と該ヨーク
に隣接するヨークの先端幅とが異なる値を持つ構造とす
れば、凹部、凸部、Ｖ字溝等を設けなくても、非対称磁
界パタンを有する一体成形型マグネットロールを作り得
ることを見出している。しかしながら、この方法では幅
広のヨークに対応するマグネットロール磁極、即ち、非
対称化すべき磁極に隣接する磁極が発する磁界パタンが
必然的に幅広くなって、ピーク値も低くなる為に、マグ
ネットロールが必要とする多様な要求性能を満たし得な
い場合が生じる。
場配向法にてマグネットロールを成形する際に用いる金
型の構造を、第２図に示すように、磁界発生のための複
数個のヨークのうち非対称磁界パタンを形成すべきマグ
ネットロール磁極に対応するヨークの先端幅と該ヨーク
に隣接するヨークの先端幅とが異なる値を持つ構造とす
れば、凹部、凸部、Ｖ字溝等を設けなくても、非対称磁
界パタンを有する一体成形型マグネットロールを作り得
ることを見出している。しかしながら、この方法では幅
広のヨークに対応するマグネットロール磁極、即ち、非
対称化すべき磁極に隣接する磁極が発する磁界パタンが
必然的に幅広くなって、ピーク値も低くなる為に、マグ
ネットロールが必要とする多様な要求性能を満たし得な
い場合が生じる。
本発明者らはかかる問題を解決するため鋭意研究した
結果、非対称パタンとすべき磁極（以下、主極と呼ぶこ
とにする）に隣接する２つの磁極のうち主極のパタンが
急峻となる側に位置する磁極（以下、第１隣接極と呼
ぶ、他のもう１つの隣接極を第２隣接極と呼ぶことにす
る）を形成する為の導磁路が、その先端近傍に、隣接す
る導磁路に向かう突出部を有する構造となせばよいこと
を見出して本発明に到達したのである。該導磁路の突出
部形状は目的とする非対称性や磁極の磁場強度に応じて
設計すればよく、又、第１隣接極形成用導磁路に於て突
出部の突出方向は、主極形成用導磁路に向かわしめるこ
とも、又、主極形成用導磁路とは反対側に位置する導磁
路に向かわしめることも可能である。
結果、非対称パタンとすべき磁極（以下、主極と呼ぶこ
とにする）に隣接する２つの磁極のうち主極のパタンが
急峻となる側に位置する磁極（以下、第１隣接極と呼
ぶ、他のもう１つの隣接極を第２隣接極と呼ぶことにす
る）を形成する為の導磁路が、その先端近傍に、隣接す
る導磁路に向かう突出部を有する構造となせばよいこと
を見出して本発明に到達したのである。該導磁路の突出
部形状は目的とする非対称性や磁極の磁場強度に応じて
設計すればよく、又、第１隣接極形成用導磁路に於て突
出部の突出方向は、主極形成用導磁路に向かわしめるこ
とも、又、主極形成用導磁路とは反対側に位置する導磁
路に向かわしめることも可能である。
そしてこのような方法により作成されるマグネットロ
ールは、ラジアル磁界成分の周方向パタンにおいて主極
の磁界のピーク値からその強度が少なくとも1/2になる
迄の範囲内の分布波形がピーク値を挟んで実質的に非対
称形となり、且つ該主極からそれに隣接する２つの磁極
のうち少なくとも１つの磁極までを含む領域の外周が実
質的に円弧の一部となるように構成される。
ールは、ラジアル磁界成分の周方向パタンにおいて主極
の磁界のピーク値からその強度が少なくとも1/2になる
迄の範囲内の分布波形がピーク値を挟んで実質的に非対
称形となり、且つ該主極からそれに隣接する２つの磁極
のうち少なくとも１つの磁極までを含む領域の外周が実
質的に円弧の一部となるように構成される。
第１隣接極形成用導磁路の先端近傍に突出部を形成し
たことによりマグネットロールの第１隣接極磁界パタン
を過度に幅広くすることなく、従ってそのピーク値を下
げることなく、主極の磁界パタンを非対称化することが
でき、良好な複写画像を得るのに好適なマグネットロー
ルが提供できる。このような効果がもたらされるのは次
の理由によると推測される。
たことによりマグネットロールの第１隣接極磁界パタン
を過度に幅広くすることなく、従ってそのピーク値を下
げることなく、主極の磁界パタンを非対称化することが
でき、良好な複写画像を得るのに好適なマグネットロー
ルが提供できる。このような効果がもたらされるのは次
の理由によると推測される。
まず、突出部のない先端幅の広いヨークを使うと、そ
の先端面全体から略均等な磁束が溶融樹脂マグネットに
侵入する為、その磁極部がほぼ均等に配向着磁されてし
まい、その結果幅広い磁界パタンが形成されると考えら
れる。
の先端面全体から略均等な磁束が溶融樹脂マグネットに
侵入する為、その磁極部がほぼ均等に配向着磁されてし
まい、その結果幅広い磁界パタンが形成されると考えら
れる。
一方、先端幅は同じでも突出部構造にすると磁束の一
部が溶融樹脂マグネットロールに侵入せず、この張出部
を経由して主極導磁路へ行ってしまう。そのため樹脂マ
グネットに侵入する磁束が均等でなくなり張出部から侵
入する磁束は少ない。従って該マグネットの導磁路突出
部に面した領域の磁気特性は低くなり、第１隣接極のパ
タンを過度に拡げることなく、主極パタンを非対称化で
きる。
部が溶融樹脂マグネットロールに侵入せず、この張出部
を経由して主極導磁路へ行ってしまう。そのため樹脂マ
グネットに侵入する磁束が均等でなくなり張出部から侵
入する磁束は少ない。従って該マグネットの導磁路突出
部に面した領域の磁気特性は低くなり、第１隣接極のパ
タンを過度に拡げることなく、主極パタンを非対称化で
きる。
次に本発明の詳細を図示した実施例に基づき説明す
る。本発明に用いられる磁性材料粉末としては樹脂磁石
成形が可能なものなら何でもよく、例えば六方晶フェラ
イト、サマリウム−コバルト系合金ネオジウム−鉄−ボ
ロン系等の磁性材料が挙げられる。又、合成樹脂として
も特に制限はなく例えば、塩化ビニル、ポリエチレン、
塩素化ボリエチレン、ポリプロピレン、ポリアミド、ポ
リエステル、ポリカーボネート、ポリフェニレンサルフ
ァイド、アクリル樹脂、メタクリル樹脂等が挙げられ、
所望に応じて適宜選択される。
る。本発明に用いられる磁性材料粉末としては樹脂磁石
成形が可能なものなら何でもよく、例えば六方晶フェラ
イト、サマリウム−コバルト系合金ネオジウム−鉄−ボ
ロン系等の磁性材料が挙げられる。又、合成樹脂として
も特に制限はなく例えば、塩化ビニル、ポリエチレン、
塩素化ボリエチレン、ポリプロピレン、ポリアミド、ポ
リエステル、ポリカーボネート、ポリフェニレンサルフ
ァイド、アクリル樹脂、メタクリル樹脂等が挙げられ、
所望に応じて適宜選択される。
第１図は本発明に用いる成形金型の１実施例を示し、
中心に非磁性体材料製のコア３を有し、該コア３の外に
マグネットロール成形空間となる空隙部４が形成され、
更に、該空隙部４の外に強磁性体材料製のダイスヨーク
部１が非磁性体材料製の極間部２を介在させた状態で配
置されれている。図中1aとして示すものが主極形成用導
磁路であり、図中1bが第１隣接形成用導磁路、1cが第２
隣接極形成用導磁路である。又、図中５は第１隣接極形
成用導磁路に形成された張出部であり、張出部５は主極
形成用導磁路1aに向かって突出した構成とされている。
張出部は金型の内面側、即ち、導磁路の先端近傍におい
て隣接する導磁路に向かって突出していればよく、例え
ば、第３図や第４図に示すような形状とすることも可能
であり、更に第５図として示す如く、張出部５を主極形
成用導磁路1aとは反対側の導磁路である第２隣接極形成
用導磁路1cに向かって突出した構成とすることも可能で
ある。
中心に非磁性体材料製のコア３を有し、該コア３の外に
マグネットロール成形空間となる空隙部４が形成され、
更に、該空隙部４の外に強磁性体材料製のダイスヨーク
部１が非磁性体材料製の極間部２を介在させた状態で配
置されれている。図中1aとして示すものが主極形成用導
磁路であり、図中1bが第１隣接形成用導磁路、1cが第２
隣接極形成用導磁路である。又、図中５は第１隣接極形
成用導磁路に形成された張出部であり、張出部５は主極
形成用導磁路1aに向かって突出した構成とされている。
張出部は金型の内面側、即ち、導磁路の先端近傍におい
て隣接する導磁路に向かって突出していればよく、例え
ば、第３図や第４図に示すような形状とすることも可能
であり、更に第５図として示す如く、張出部５を主極形
成用導磁路1aとは反対側の導磁路である第２隣接極形成
用導磁路1cに向かって突出した構成とすることも可能で
ある。
以下、本発明を具体的実施例に基づいて更に詳細に説
明するが、本発明はこれらにより制限されるものではな
い。
明するが、本発明はこれらにより制限されるものではな
い。
実施例 六方晶フェライト 90重量％ （製品名:GP330、戸田工業（株）製） 塩化ビニル樹脂 7.0重量％ （製品名:S1001、鐘淵化学工業（株）製） DOP 2.8重量％ トリベース 0.1重量％ ステアリン酸鉛 0.1重量％ 上記配合物から作ったペレットを用いて直径14φ、磁極
数が３でラジアル磁界成分のピーク間角度として次の値
を持つマグネットロールを磁場配向押出成形した。
数が３でラジアル磁界成分のピーク間角度として次の値
を持つマグネットロールを磁場配向押出成形した。
∠Ｓ−N1＝115℃ ∠N1−N2＝120℃ ∠N2−Ｓ＝125℃ 主極はＳ極であり、そのパタンのN1極側を急峻化する
とする。これを達成するため第１図に示すダイスを用い
各導磁路をヨーク毎に設けられた電磁石に磁気的に結合
させＳ極用励磁コイルに10000AT（アンペア・ター
ン）、N1、N2極用励磁コイルに3000AT相当の直流電流を
通しつつ押出成形した。又、比較例として第２図に示す
ダイスにて同様の条件にて押出成形した。第２図として
示したダイスはＳ極形成用導磁路並びにN2極形成用導磁
路は第１図のものと同様であり、又、N1極形成用導磁路
はマグネットロール外表面に相対する部分の巾は第１図
のものと同様であるが、ダイス外径部にいたるまで幅広
に形成し、張出部をなくした点が第１図のもきと相違し
ている。
とする。これを達成するため第１図に示すダイスを用い
各導磁路をヨーク毎に設けられた電磁石に磁気的に結合
させＳ極用励磁コイルに10000AT（アンペア・ター
ン）、N1、N2極用励磁コイルに3000AT相当の直流電流を
通しつつ押出成形した。又、比較例として第２図に示す
ダイスにて同様の条件にて押出成形した。第２図として
示したダイスはＳ極形成用導磁路並びにN2極形成用導磁
路は第１図のものと同様であり、又、N1極形成用導磁路
はマグネットロール外表面に相対する部分の巾は第１図
のものと同様であるが、ダイス外径部にいたるまで幅広
に形成し、張出部をなくした点が第１図のもきと相違し
ている。
得られた２つのマグネットロールのラジアル磁界成分
（HR）の絶対値の回転角に対する分布を第６図に示し
た。実線で示したものが第１図で示したダイスを用いた
場合の分布であり、破線で示したものが第２図で示した
ダイスを用いた場合の分布である。Ｓ極のパタンの非対
称度を便宜的に数値化するため次のパラメータを用いる
ことにする。即ち、ピークからベースラインに下ろした
垂線とピーク値の半分の高さを示す水平線との交点から
該パタンの両端までの距離の比、即ち、第６図におい
て、l1、l2（l1≦l2）の比l2／l1を非対称度A.S.D（Asy
mmetry degree）と定義する。この非対称度を用いて２
つのマグネットロールを評価したところ、ともにA.S.D
＝1.9であり十分非対称化されていることがわかった。
しかし比較例にあってはN1極のパタンが広範囲にわたり
過ぎ、且つピーク値も低く、マグネットロールとしての
使用に耐えないものであることがわかった。これに対し
て、本発明方法により作られたマグネットロールにあっ
てはN1極の磁界パタンはその分布範囲が絞られており、
ピーク値も高い値が実現できることが確認された。
（HR）の絶対値の回転角に対する分布を第６図に示し
た。実線で示したものが第１図で示したダイスを用いた
場合の分布であり、破線で示したものが第２図で示した
ダイスを用いた場合の分布である。Ｓ極のパタンの非対
称度を便宜的に数値化するため次のパラメータを用いる
ことにする。即ち、ピークからベースラインに下ろした
垂線とピーク値の半分の高さを示す水平線との交点から
該パタンの両端までの距離の比、即ち、第６図におい
て、l1、l2（l1≦l2）の比l2／l1を非対称度A.S.D（Asy
mmetry degree）と定義する。この非対称度を用いて２
つのマグネットロールを評価したところ、ともにA.S.D
＝1.9であり十分非対称化されていることがわかった。
しかし比較例にあってはN1極のパタンが広範囲にわたり
過ぎ、且つピーク値も低く、マグネットロールとしての
使用に耐えないものであることがわかった。これに対し
て、本発明方法により作られたマグネットロールにあっ
てはN1極の磁界パタンはその分布範囲が絞られており、
ピーク値も高い値が実現できることが確認された。
尚、前述した実施例では、外周部の形状は断面円形の
もののみを対称としたが、本発明のマグネットロール
は、少なくとも主極から第１隣接極にいたる迄の領域が
マグネットロール外周における円弧の一部を構成してい
れば他の形状であってもよく、例えば、主極から第１隣
接極にいたる領域以外の部分において、位置決め等の目
的の為に、外周面に平坦なカット面を設けたものも含ま
れる。
もののみを対称としたが、本発明のマグネットロール
は、少なくとも主極から第１隣接極にいたる迄の領域が
マグネットロール外周における円弧の一部を構成してい
れば他の形状であってもよく、例えば、主極から第１隣
接極にいたる領域以外の部分において、位置決め等の目
的の為に、外周面に平坦なカット面を設けたものも含ま
れる。
又、磁場配向成形手段としては押出成形のみならず射
出成形、圧縮成形等の手段も必要に応じて選択できる。
出成形、圧縮成形等の手段も必要に応じて選択できる。
本発明によれば、磁界分布においてピーク値からその
強度が該ピーク値の1/2となる迄の範囲において、主極
の磁界分布をピーク値を挟んで非対称とすることが可能
で、良好なコピー画質を実現できるマグネットロールを
得ることができる。そして、本発明によって得られるマ
グネットロールは、単に主極の磁界分布が非対称となる
だけでなく、磁界分布を急峻化したい側に位置する隣接
極の磁界パタンが広範囲に広がったり、低レベル化する
こともなく、マグネットロールとしての基本機能を損な
うこともない。しかも、このような優れた特性を有する
マグネットロールは、一体成形によって作成することが
できるうえに、マグネットロール表面に凹部、凸部、Ｖ
字溝を形成する等の後加工の必要もないので、量産性に
優れるとともに、金型磨耗による特性変化のおそれもな
い。
強度が該ピーク値の1/2となる迄の範囲において、主極
の磁界分布をピーク値を挟んで非対称とすることが可能
で、良好なコピー画質を実現できるマグネットロールを
得ることができる。そして、本発明によって得られるマ
グネットロールは、単に主極の磁界分布が非対称となる
だけでなく、磁界分布を急峻化したい側に位置する隣接
極の磁界パタンが広範囲に広がったり、低レベル化する
こともなく、マグネットロールとしての基本機能を損な
うこともない。しかも、このような優れた特性を有する
マグネットロールは、一体成形によって作成することが
できるうえに、マグネットロール表面に凹部、凸部、Ｖ
字溝を形成する等の後加工の必要もないので、量産性に
優れるとともに、金型磨耗による特性変化のおそれもな
い。
第１図は本発明方法に使用したダイスの１実施例を示す
断面図、第２図は従来のダイスの１例を示す断面図、第
３図〜第５図は本発明方法に使用したダイスの他の実施
例の断面図、第６図は第１図及び第２図に示したダイス
を用いて成形したマグネットロールのラジアル磁界
（HR）パタン、第７図は従来のマグネットロールの１例
である。 1:ダイスヨーク部、1a:主極形成用導磁路、1b:第１隣接
極形成用導磁路、1c:第２隣接極形成用導磁路、2:極間
部、3:コア、4:空隙部、5:張り出し部。
断面図、第２図は従来のダイスの１例を示す断面図、第
３図〜第５図は本発明方法に使用したダイスの他の実施
例の断面図、第６図は第１図及び第２図に示したダイス
を用いて成形したマグネットロールのラジアル磁界
（HR）パタン、第７図は従来のマグネットロールの１例
である。 1:ダイスヨーク部、1a:主極形成用導磁路、1b:第１隣接
極形成用導磁路、1c:第２隣接極形成用導磁路、2:極間
部、3:コア、4:空隙部、5:張り出し部。
Claims (5)
- 【請求項１】ラジアル磁界成分の周方向パタンにおいて
任意の主極の磁界のピーク値からその強度が少なくとも
1/2になる迄の範囲内の分布波形がピーク値を挟んで実
質的に非対称形であり、且つ該主極からそれに隣接する
２つの磁極のうち少なくとも１つの磁極までを含む領域
の外周が実質的に円弧の一部である極異方配向により着
磁された樹脂結合型の一体成形したマグネットロール。 - 【請求項２】ラジアル磁界成分の周方向パタンにおいて
任意の主極の磁界のピーク値からその強度が1/3になる
迄の範囲内の分布波形がピーク値を挟んで実質的に非対
称形である請求項１記載のマグネットロール。 - 【請求項３】ラジアル磁界成分の周方向パタンにおいて
任意の主極の磁界のピーク値からその強度が少なくとも
1/2になる迄の範囲内の分布波形がピーク値を挟んで実
質的に非対称形であり、且つ該主極からそれに隣接する
２つの磁極のうち少なくとも１つの磁極までを含む領域
の外周が実質的に円弧の一部である極異方配向により着
磁された樹脂結合型の一体成形したマグネットロールの
成形において、主極に隣接する２つの磁極のうち主極の
磁界パタンが急峻になる側に位置する磁極を形成する為
の導磁路の先端近傍に、隣接する磁極形成用の導磁路に
向かう突出部を形成した成形金型を用いたことを特徴と
するマグネットロールの製造方法。 - 【請求項４】導磁路先端近傍に形成する突出部は主極形
成用導磁路に向かわしめてなる請求項３記載のマグネッ
トロールの製造方法。 - 【請求項５】導磁路先端近傍に形成する突出部は主極形
成用導磁路の存在する側と反対側に存在する導磁路に向
かわしめてなる請求項３記載のマグネットロールの製造
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26203090A JP2646823B2 (ja) | 1990-09-29 | 1990-09-29 | マグネットロール及びその製造方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26203090A JP2646823B2 (ja) | 1990-09-29 | 1990-09-29 | マグネットロール及びその製造方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04139706A JPH04139706A (ja) | 1992-05-13 |
| JP2646823B2 true JP2646823B2 (ja) | 1997-08-27 |
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Family Applications (1)
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-
1990
- 1990-09-29 JP JP26203090A patent/JP2646823B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
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| JPH04139706A (ja) | 1992-05-13 |
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