JP2016530576A

JP2016530576A - 低ノイズ高安定性の深紫外線連続波レーザー

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Publication number: JP2016530576A
Application number: JP2016542031A
Authority: JP
Inventors: ユン−ホアレックスチュワーン
Original assignee: KLA Corp
Current assignee: KLA Corp
Priority date: 2013-09-10
Filing date: 2014-09-08
Publication date: 2016-09-29
Anticipated expiration: 2034-09-08
Also published as: JP2019133176A; JP6816192B2; WO2015038472A1; DE112014004139T5; JP6505111B2; IL244516A0; US20150071316A1; US20160197449A1; CN110350386B; US9293882B2; TWI619998B; US9660409B2; CN105659447B; KR102253566B1; KR20200099614A; CN110350386A; KR20160055843A; TW201518835A; KR102144989B1; DE112014004139B4

Abstract

深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）光を発生させるためのレーザーは、第２高調波発生器及び第４高調波発生器を含む。第４高調波発生器は、複数の鏡と、第１及び第２の非線形光学（ＮＬＯ）結晶とを含む。第１のＮＬＯ結晶は、第４高調波波長を有する光を発生させ、複数の鏡と動作関係に置かれる。第２のＮＬＯ結晶は、第２高調波波長を有する光が第１及び第２のＮＬＯ結晶の両方を通過するように、第１のＮＬＯ結晶と動作関係に置かれる。とりわけ、第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸は、第２のＮＬＯ結晶内の光の伝播方向を中心に、第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転する。第２のＮＬＯ結晶は、波長変換を提供しない。

Description

関連出願
本出願は、２０１３年９月１０日出願の米国特許仮出願第６１／８７６，２０１号、表題「ＣＷＤＵＶＬａｓｅｒＷｉｔｈＩｍｐｒｏｖｅｄＳｔａｂｉｌｉｔｙ」の優先権を主張する。

本発明は、低ノイズ高安定性の深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）レーザー、ならびにかかるレーザーを含む検査及び計測システムに関する。

半導体の検査及び計測は、微小な欠陥を検出するため及び／または微小な寸法の非常に正確な測定を行うために、非常に安定した低ノイズの光源を必要とする。ＵＶ光源が重要である理由は、一般に、より短い波長が、微小な欠陥または寸法に対するより良好な感度をもたらすからである。

低ノイズ高安定性のレーザーが、可視及び近赤外（ＩＲ）の波長に現在利用可能である。しかしながら、ＤＵＶの波長に利用可能なＣＷレーザーはごくわずかである。利用可能な場合であっても、かかるレーザーは、高価かつ高ノイズであり、長期安定性が悪く、頻繁な調整及び／または点検を必要とし得る。更に、かかるレーザーは、典型的には２５０ｍＷ未満のパワーを有するが、より高いパワーが、より高速でより正確な検査及び測定を可能にするといった理由から、ほとんどの産業用途に望ましい。

既知のＤＵＶＣＷレーザーは、典型的には、ＩＲ基本波レーザーの第四高調波を発生させることによって動作する。２つの周波数変換段階が典型的には使用され、第１の段階は、基本波周波数から第２高調波周波数（第２高調波とも呼称される）を発生させ、第２の段階は、第２高調波周波数を使用して、第４高調波周波数（第４高調波とも呼称される）を発生させる。各周波数二倍化段階（即ち、第１及び第２の段階）は、非線形光学（ＮＬＯ）結晶を使用する。

周波数二倍化プロセスは電場強度の二乗に依存し、これは当業者には既知である。したがって、ＮＬＯ結晶内のパワー密度が低い場合、変換プロセスは非常に非効率的である。数ワットまたは数十ワットのパワーのＩＲレーザーは、ＮＬＯ結晶中に集束される場合、その低パワー密度のため、非常にわずかな第２高調波しか生成しない。対照的に、パルスレーザーは、その平均パワー密度よりも何倍も高いピークパワー密度をもたらすことができる。その結果、ＩＲレーザーの時間平均パワー密度と同様の時間平均パワー密度のパルスレーザーは、相当量の第２高調波を生成することができる。例えば、いくつかのパルスレーザーにおいては、パルスレーザーの入力のほぼ５０％が第２高調波に変換され得る。

ＤＵＶＣＷレーザーは、共振空洞（空洞とも呼称される）を使用して、そのＮＬＯ結晶中のパワー密度を増加させることにより、その変換効率を改善させることができる。第２高調波に変換されることなくＮＬＯ結晶を通過する光のほとんどは、空洞内で再循環させられて、パワー密度を蓄積する。生成されるいずれの第２高調波も、空洞から脱出することができる。最終的に、パワー密度は、第２高調波として空洞を離脱するパワーと空洞内の損失との和が入力パワーに等しくなり、定常状態に達するレベルにまで蓄積される。ＤＵＶ波長を発生させるためには、典型的には２つの共振空洞が直列に接続され得る。第１の空洞は、ＩＲ基本波波長を再循環させることにより、第２の高調波（例えば、５３２ｎｍなどの可視波長）を発生させる。第１の空洞に直列的に連結される第２の空洞は、第２高調波を再循環させることにより、第４高調波（例えば、２６６ｎｍなどのＤＵＶ波長）を発生させる。空洞及び／または空洞の構成要素を説明するために使用される「連結」という用語は、物理的に接触している空洞の構成要素を含む場合も含まない場合もあることに留意されたい。

図１は、２つの空洞を使用する例示的な既知のレーザー構成を示し、ここでは、第１の空洞は第２の高調波発生器１０２Ａを実現し、第２の空洞は第４高調波発生器１０２Ｂを実現する。第２高調波発生器１０２Ａは、第２高調波を発生させるために、複数の鏡１１０、１１１、１１２、及び１１３、ならびにＮＬＯ結晶１１５を含む。第４高調波発生器１０２Ｂは、第４高調波を発生させるために、複数の鏡１３０、１３１、１３２、及び１３３、ならびにＮＬＯ結晶１３５を含む。第２高調波発生器１０２Ａは、発振器１０４（周波数ｆ１の信号を発生させる）、変調器１０３、フォトダイオード１０５、及び同期検出器１０６を使用して、能動的に制御され得る。同様に、第４高調波発生器１０２Ｂは、発振器１２４（周波数ｆ２の信号を発生させる）、変調器１２３、フォトダイオード１２５、及び同期検出器１２６を使用して、能動的に制御され得る。

基本波レーザー１０１からのＩＲ光（例えば、１０６４ｎｍの光）は、鏡１１０を通して第２高調波発生器１０２Ａに入り、鏡１１１及び１１２から反射した後、ＮＬＯ結晶１１５に入る。ＮＬＯ結晶１１５に入るＩＲ光の一部分は、第２高調波に（例えば、５３２ｎｍに）変換される。鏡１１３は、ＩＲ光を反射するが、第２高調波を透過する材料で被膜される。その結果、第２高調波光は、鏡１１３を通過し、第４高調波発生器１０２Ｂに方向付けられる。

結晶１１５を通過するＩＲ光のほとんどは、変換されることなくＮＬＯ結晶１１５から出現し、故に、鏡１１３によって反射され、鏡１１０に戻るように方向付けられる。鏡１１０は、鏡１１３からの光線の入射角で到来するＩＲ光に対しては高反射性であるが、基本波レーザー１０１から入来するＩＲ光に対しては高透過性である材料で被膜される。

第２高調波発生器１０２Ａ中で高いパワー密度を蓄積するためには、第１の空洞内を循環してきたＩＲ光が、基本波レーザー１０１から入来する光と同位相で鏡１１０に到来する必要がある。このため、サーボ制御を使用して、鏡１１１を機械的に動かし、所定の空洞長さを達成することにより、所望の位相を提供することができる。図１に示す構成においては、第２高調波発生器１０２Ａのためのサーボ制御は、発振器１０４、変調器１０３、フォトダイオード１０５、同期検出器１０６、及びアクチュエータ制御１０７を含む。同様に、第４高調波発生器１０２Ｂのためのサーボ制御は、発振器１２４、変調器１２３、フォトダイオード１２５、同期検出器１２６、及びアクチュエータ制御１２７を含む。例示的なアクチュエータ制御は、所定の空洞長さを維持することで空洞内のパワー密度を最大限にするために、圧電トランスデューサまたはボイスコイルを含む。

図１に示すように、基本波レーザー１０１からの入力ＩＲ光は、（発振器１０４によって提供される）周波数ｆ１で変調器１０３によって変調されて、時変信号を提供する。いずれの鏡上の被膜も不完全であるため、いくらかの漏出が許されることに留意されたい。その結果、フォトダイオード１０５は、第１の空洞内を循環する光のわずかな部分（即ち、鏡１１０を介して鏡１１３によって反射された光）を受け取って、同期検出器１０６に信号を提供する。同期検出器１０６（混合器またはなんらかの他の同様の構成要素を含み得る）は、フォトダイオード１０５の出力を、周波数ｆ１での発振器１０４の出力と比較して、アクチュエータ制御１０７のための制御信号を発生させる。具体的には、同期検出器１０６は、第１の空洞の長さを調整する必要があるか、またある場合には、長さを増加または減少させるべきか、かつどれくらい増加または減少させるべきかを決定することができる。例示的なサーボ制御は、米国特許第５，３６７，５３１号、及びＢｌａｃｋによるＬＩＧＯＴｅｃｈｎｉｃａｌＮｏｔｅＬＩＧＯ−Ｔ９８００４５−００−Ｄ（１９９８）に記載されている。

第２の変調器１２３は、周波数ｆ２での第４高調波発生器１０２Ｂへの（鏡１１３によって提供される）入力光を変調して、別の時変信号を提供する。フォトダイオード１２５は、循環する光（鏡１３０を介して鏡１３３から）のわずかな部分を検出する。同期検出器１０６は、フォトダイオード１２５の出力を、周波数ｆ２での発振器１２４の出力と比較して、アクチュエータ制御１２７のための制御信号を発生させる。具体的には、同期検出器１２６は、第４高調波発生器１０２Ｂの長さを調整する必要があるか、またある場合には、長さを増加または減少させるべきかを決定することができる。アクチュエータ制御１２７は、鏡１３１の位置を物理的に制御して、第４高調波発生器１０２Ｂの適切な長さを維持することで、鏡１３３から反射された光の位相が、鏡１３０に（鏡１１３を介して）提供されるものと同じであるようにする。

故に、第４高調波発生器１０２Ｂは、第４高調波発生器１０２Ｂに入る光の入力波長が第２高調波（例えば、５３２ｎｍ）であり、出力波長が第４高調波（例えば、２６６ｎｍ）であることを除いて、第２高調波発生器１０２Ａと実質的に同様の様式で動作する。第２及び第４高調波発生器構成要素の被膜及び材料は、それらの対応する波長に対して適切に選択されることに留意されたい。

いくつかの先行技術のデバイス（図示せず）においては、第２の変調器１２３は省かれており、したがって、両方のサーボ制御が同じ変調周波数で動作する結果となる。他の先行技術のデバイス（再び図示せず）においては、第１の変調器１０３も第２の変調器１２３も存在しない。例えば、ＩＲレーザー１０１は、２つのモードが発生するようにレーザーを動作させることによって、変調された出力を発生させ、これらの２つのモードは、２つのモードの「ビート」によって適切に変調された出力が発生するように、波長分離及び相対振幅を有するように選択される（例えば、Ｚａｎｇｅｒらによる米国公開特許出願第２００６／０１７６９１６号を参照されたい）。レーザーを変調する必要のない、当該技術分野で既知の別の共振空洞サーボ制御方法は、ＨａｅｎｓｃｈａｎｄＣｏｕｉｌｌａｕｄｉｎＯｐｔｉｃａｌＣｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ，３５，４４２−４４４，（１９８０）に最初に記載されているものであり、これは、偏光を使用して共振空洞中の位相変化を測定する。

また他の先行技術のデバイスにおいては、１つ以上の高調波発生器は、４つではなく２つまたは３つの鏡を備えてもよい。いくつかの実施形態では、２つの空洞は、異なる数の鏡を有してもよい。また他の先行技術のデバイスにおいては、ＤＵＶ出力波長は、ＮＬＯ結晶１３５と鏡１３３との間に設けられたビームスプリッタ（図示せず）によって、再循環する光から分離され得る（したがって、鏡１３３は、反射性であるだけの材料で被膜され得る）。

とりわけ、図１に示すサーボ制御は、例えば温度変化に起因する、空洞長さの緩慢な変化を補正することに効果的であり得る。これらは、低振幅、低周波振動によって起きる空洞長さの変化を補正することにも効果的であり得る。残念ながら、単純に空洞長さを調整することによって補正することができない他の要因が、空洞の出力を劣化させ得る。これらの要因は、補償されていない影響が変化すると、変換プロセスの効率を減少させ、経時的な出力レーザーパワーの下降傾向につながり得る。

補償されていない影響としては、焦点距離の変化、及びＮＬＯ結晶の特性の空間的に異なる変化に起因する非点収差を挙げることができる。かかる変化は、ある場所での集束されたビームのパワー密度に起因してその場所での光屈折によって起きるときは、可逆性であってもよく、あるいはＮＬＯ結晶の材料になされた損傷に起因して不可逆性であってもよい。

残念ながら、ＤＵＶＣＷレーザー１００は、空洞長さの変化のみを補償することができる。故に、ＤＵＶＣＷレーザー１００は、ＮＬＯ結晶のその第１または第２の空洞における集束または非点収差のいずれの変化も補償することができない。各ＮＬＯ結晶中の強く集束されたレーザー光は、典型的には、そのＮＬＯ結晶中で可逆性及び不可逆性両方の変化を誘起することから、ＤＵＶＣＷレーザー１００は、一般的に、最適強度を下回って、より短い寿命で動作する。

米国特許出願公開第２０１３／００２１６０２号米国特許第６６３３５９４号

したがって、ＮＬＯ結晶のその構成高調波発生器における集束または非点収差のいずれの変化も補償することができるＤＵＶＣＷレーザーの必要性が生じる。

深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）光を発生させるためのレーザーは、第２高調波発生器及び第４高調波発生器を含む。第２高調波発生器は、基本波波長を有する光を、第２高調波波長を有する光に変換する。この変換は、共振空洞を使用して、または他の手段によって、達成され得る。第４高調波発生器は、第２高調波波長を有する光を、第４高調波波長を有する光に変換する。

好ましい実施形態では、第４高調波発生器は、複数の鏡、第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶、及び第２のＮＬＯ結晶を含む。第１のＮＬＯ結晶は、第４高調波波長を有する光を発生させ、複数の鏡と動作関係で設けられる。第２高調波は、第１のＮＬＯ結晶及び第２のＮＬＯ結晶の両方を通過する。とりわけ、第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸は、第２のＮＬＯ結晶内の第２高調波波長を有する光の伝播方向を中心に、第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転する。第２のＮＬＯ結晶は、波長変換を提供しない。

一実施形態では、第１のＮＬＯ結晶及び第２のＮＬＯ結晶の各々は、水素アニール処理される。別の実施形態では、第１のＮＬＯ結晶及び第２のＮＬＯ結晶の各々は、水素アニール処理されたＣＬＢＯ（セシウムリチウムボレート）結晶を含む。第２高調波を有する光は、第１のＮＬＯ結晶中またはその近傍の実質的に楕円形のビームウエストに集束されてもよく、楕円の長軸は、第１のｅ軸を含む平面上に実質的にある。第２のＮＬＯ結晶は、第１のＮＬＯ結晶と実質的に同じ温度で保持され得る。第１のＮＬＯ結晶の位相整合角及び温度は、中に集束されたビームによって第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減するように選択され得る。一実施形態では、少なくとも第１のＮＬＯ結晶は、（例えば、約５０℃以下に）温度制御されて、集束されたビームによって第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減させる。

第４高調波発生器は、平行な表面を持つ一対の薄板を更に含んでもよい。一対の薄板は、非点収差を補償しながら、光ビームのあらゆる変位を最小限に抑えるように、実質的に等しい対角で傾けられ得る。第４高調波発生器は、第４高調波発生器によって導入された非点収差を実質的に取り消すように非点収差補償を自動的に調整するフィードバック制御ループを更に含んでもよい。

ウエハ、レチクル、またはフォトマスクを検査するためのシステムも説明する。このシステムは、本明細書に記載するように、第４高調波発生器中に第１及び第２のＮＬＯ結晶を含むＤＵＶＣＷレーザーを含み得る。

レーザー中で深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）光を発生させる方法。この方法は、基本波波長を有する光を、第２高調波波長を有する光に変換すること、ならびに第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶及び第２のＮＬＯ結晶を使用して、第２高調波波長を有する光を、第４高調波波長を有する光に変換することを含む。第４高調波波長を有する光を発生させることは、第２高調波を、第１のＮＬＯ結晶、及び第２のＮＬＯ結晶に通すこと、ならびに、第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸を、第２のＮＬＯ結晶内の第２高調波波長を有する光の伝播方向を中心に、第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転させることを含む。とりわけ、第１のＮＬＯ結晶のみが、第４高調波波長に波長変換を提供する。

複数の空洞を含み、各空洞が複数の鏡及びＮＬＯ結晶を含む、先行技術のＤＵＶＣＷレーザーを例証する。複数の空洞を含む改善されたＤＵＶＣＷレーザーを例証し、ここで、第２の空洞は、互いに対して所定の配向にある２つのＮＬＯ結晶を含む。図２に示す改善されたＤＵＶＣＷレーザー中で使用することができる例示的なＮＬＯ結晶の端面図を例証する。図２に示す改善されたＤＵＶＣＷレーザー中で使用することができる第１及び第２のＮＬＯ結晶の相対配向を例証する。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。改善されたＤＵＶＣＷレーザーを含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。

以下で詳述するように、改善されたＤＵＶＣＷレーザーは、第４高調波発生器対するいくつかの改善を含み得る。これらの改善されたものは、組み合わせで、または単独で使用されてもよい。図２は、例示的な改善されたＤＵＶＣＷレーザー２００を例証する。図１の対応する素子と同じ数字でラベル付けされている図２の素子は、図１に関して記載するものと同じ機能を有し、かかる素子は、実質的に同様の様式で実現され得ることに留意されたい。例えば、この実施形態では、ＤＵＶＣＷレーザー２００は、基本波レーザー１０１及び第２高調波発生器１０２Ａを含み、これらの両方が図１を参照して詳述される。

図２を参照して、第２高調波発生器１０２Ａによって発生した光２０１は、モード整合レンズ２２４によって集束され、鏡１３０を通して第４高調波発生器２０２Ｂに入る。一実施形態では、光２０１は、約５３２ｎｍの波長（または別の可視波長）であってもよい。光２０１は、鏡１３０、１３１、１３２、及び１３３からの反射によって、第４高調波発生器２０２Ｂの周囲を循環する（図１を参照して記載）。第４高調波発生器２０２Ｂのいくつかの実施形態は、４つではなく２つまたは３つのみの鏡を有してもよいことに留意されたい。鏡１３０、１３１、１３２、及び１３３は、循環する光の入射角に対するその可視波長にて高反射性であるように被膜される。鏡１３０の被膜はまた、循環する光とは異なる入射角で入来する光２０１を透過する必要がある。

第４高調波発生器２０２Ｂを実現する空洞の長さは、当該技術分野で既知のロッキングスキーム（そのいくつかは上述する）のいずれによっても制御し得る。一実施形態では、第４高調波発生器２０２Ｂの空洞長さは、ヘンシュ−・クイヨー（Ｈａｅｎｓｃｈ−Ｃｏｕｉｌｌａｕｄ）・ロッキングスキームを使用して制御し得る（上述の参照を参照されたい）。高い可視光パワーレベル（約１０Ｗ以上など）は変調器を損傷する可能性があり、あるいは、かかるパワーに耐えられる変調器は高価であり得ることに留意されたい。第４高調波発生器２０２Ｂのヘンシュ−・クイヨー・ロッキングスキームは、小角度（約２°未満の角度など）を通して光２０１の偏光を回転させるように、半波長板２２３を使用し得る。半波長板２２３などの受動構成要素は、変調器などの能動構成要素よりも良好に、高い可視光パワーに耐えることができる場合がある。循環する光のわずかな部分は、鏡１３０を介して第４高調波発生器２０２Ｂを離れ、同時に、（半波長板２２３によって作り出された）直交偏光を持つ入力光の反射された構成要素は、空洞長さを制御するサーボ制御２６０に方向付けられる。具体的には、サーボ制御２６０は、第４高調波発生器２０２Ｂの長さを調整する必要があるか、またある場合には、長さを増加または減少させるべきか、かつどれくらい増加または減少させるべきかを決定することができる。アクチュエータ制御１２７は、鏡１３１の位置を物理的に制御して、第２の空洞の適切な長さを維持することで、鏡１３３から反射された光の位相が、鏡１３０に入来する可視光２０１に対するものと同じであるようにする。空洞からの光は、任意選択で、ビームスプリッタ２５２及びビームダンプ２５１によって、必要であれば減衰させてもよい。いずれかの必要な減衰の後、光は、２つの直交偏光を互いに干渉させるために、軸が空洞の偏光方向に対して実質的に４５度であるように配向された、１／４波長板２５３を通過する。偏光ビームスプリッタ２５４は、１／４波長板２５３の出力を２つの直交偏光に分離させ、これらは２つのフォトダイオード２５５によって検出される。任意選択で、偏光ビームスプリッタ２５４が十分な偏光識別を提供する場合には、直線偏光子（図示せず）をフォトダイオード２５５の前に設けてもよい。サーボ制御回路２５９は、２つのフォトダイオードからの信号の差異からアクチュエータ制御１２７を生成する。

上述のように、ＤＵＶＣＷレーザー２００は、第４高調波発生器中に、周波数変換を提供する第１のＮＬＯ結晶２３５、及び周波数変換を提供しない第２のＮＬＯ結晶２３６という２つのＮＬＯ結晶を含む。一実施形態では、ＮＬＯ結晶２３５は、第４高調波を発生させることができる（例えば、２６６ｎｍの波長が５３２ｎｍの入力波長から発生する）。１つの好ましい実施形態では、ＮＬＯ結晶２３５は、水素アニール処理されたＮＬＯ結晶によって実現することができる。例示的な水素アニール処理されたＣＬＢＯ（セシウムリチウムボレート）ＮＬＯは、２０１１年１０月７日出願の米国仮出願第６１／５４４，４２５号の優先権を主張する２０１２年６月５日出願の米国特許出願第１３／５４４，４２５号に記載されており、これらの両方は参照により本明細書に組み込まれる。従来のＮＬＯ結晶と比べて水素アニール処理されたＮＬＯ結晶を使用する１つの利点は、水素アニール処理されたＮＬＯ結晶が、より少ない、またはより遅い損傷を伴ってより高いＤＵＶパワー密度で動作し得ることである。故に、少なくとも１つの水素アニール処理されたＮＬＯ結晶を含むＤＵＶＣＷレーザーは、より長い寿命、及び点検または修理の時間間隔が長いことに起因するより低い操業費用で、より安定性の高い出力を提供することができる。

いくつかの好ましい実施形態では、ＤＵＶＣＷレーザー２００は、楕円の長軸がＮＬＯ結晶のｅ軸（異常軸）を含む平面に実質的に平行に配向された楕円集束にあるＮＬＯ結晶２３５中に光を集束させることができる。この配向を図３に示し、この図はＮＬＯ結晶２３５の端面図を示す。図３に示すように、光は、ＮＬＯ結晶２３５中またはその近傍の楕円スポット３０３に集束される。とりわけ、楕円スポット３０３の長軸は、ＮＬＯ結晶２３５のｅ軸を含む平面（即ち、図３に描出するような水平面）に実質的に平行に整列する。いくつかの好ましい実施形態では、楕円スポット３０３の短軸の集束は、長軸の集束が、パワー密度、よって変換効率をおよそ維持するように増加するのとおおよそ同じ要因によって、減少する。楕円集束は、円筒形に湾曲しているか、または２つの異なる方向の異なる曲率半径を有する、モード整合レンズまたは鏡２２４のうちの１つ以上によって達成され得る。いくつかの実施形態では、第２高調波発生器１０２Ａは、楕円ビームを出力してもよいが、第４高調波発生器２０２Ｂに対して、補正軸に沿って、または所望の偏心で、細長い必要はない。一実施形態では、円筒形の望遠鏡または他の光学系は、モード整合レンズまたは鏡２２４に使用して、楕円スポットを所望の形状及びサイズで第４高調波発生器２０２Ｂへと再形成及び再集束させてもよい。

ＮＬＯ結晶２３５内部の集束されたレーザー放射線の強電場は、結晶の材料の屈折率（光屈折と呼称される）の変化を引き起こす。電場強度は楕円スポット３０３の中心からその縁部に向かって減少するため、屈折率の変化は、楕円スポット３０３の中心にて、その縁部よりも大きい。更に、光屈折効果は、ｅ軸を含む方向により強い。

長軸がｅ軸を含む平面に平行である楕円集束を使用する１つの利点は、出力ビームのウォークオフがこの方向に生じることである。この方向に細長い楕円形により、ビーム品質を維持しながらより長いＮＬＯ結晶を使用することが可能となる。２０１２年３月２日にＤｒｉｂｉｎｓｋｉらによって出願され、参照により本明細書に組み込まれる、米国特許出願第１３／４１２，５６４号は、ＮＬＯ結晶中の例示的な光の楕円集束を説明している。

とりわけ、光屈折は、非点収差を第４高調波発生器空洞中に導入する。鏡間の距離によって測定される空洞長さを制御する従来のサーボ制御は、平均屈折率変化から平均路長変化を補正することしかできず、集束されたビーム内の異なる場所で異なる屈折率によって引き起こされるいずれの非点収差も補正することができない。第２の結晶２３６は、材料構成要素において、周波数変換結晶、即ち、第１の結晶２３５と実質的に同様であるが、その結晶軸が光２０１の伝播方向に平行な軸を中心に９０°回転するために、第２の結晶２３６が周波数変換を行わないことは除く。一実施形態（図示）では、第２のＮＬＯ結晶２３６は、第４高調波光及び残存している第２の高調波光が第２の結晶を通過するように、第１のＮＬＯ結晶２３５のすぐ下流に設けられる。第２及び第４高調波の両方はＮＬＯ結晶における光屈折及び他の非理想的効果に寄与するため、第２のＮＬＯ結晶２３６を第１のＮＬＯ結晶２３５の下流に設けることで、第２のＮＬＯ結晶２３６によって作り出される収差が、これらが９０°にわたって回転することを除いて第１のＮＬＯ結晶２３５によって作り出されたものと実質的に同様であることが保証される。他の実施形態では、第２のＮＬＯ結晶２３６は、第２のＮＬＯ結晶２３６が第４高調波（ＵＶ）光に供されないように、第１のＮＬＯ結晶２３５のすぐ上流（図示せず）に設けられる。共振空洞中の第２高調波のパワー密度は、第４高調波のパワー密度よりもはるかに大きいため、光屈折効果のほとんどは第２高調波によって発生し、それにより、第２のＮＬＯ結晶２３６中の収差は、第１のＮＬＯ結晶２３５中の収差と、第１のＮＬＯ結晶２３５中で作り出された非点収差を実質的に取り消すのに十分に（９０°の回転以外）同様であり得る。第２のＮＬＯ結晶２３６を第１のＮＬＯ結晶２３５の上流に設けることの利点は、第２のＮＬＯ結晶が、ＮＬＯ結晶を劣化させ得る第４高調波ＵＶ放射線に曝されなければ、より長い寿命を有することになる点である。かかる場合には、第２のＮＬＯ結晶２３６は、必要な交換の頻度が少なく（または全くなく）、したがって、複数年にわたるレーザーの維持費用が低下し得る。いくつかの実施形態では、第４高調波発生器２０２Ｂ中を循環している光が空洞中の特定の点にて集束される場合には、第１のＮＬＯ結晶２３５は、第２のＮＬＯ結晶２３６にすぐ隣接するのではなく、その場所にて設けることができる。

一実施形態では、第４高調波発生器２０２Ｂ中の第１及び第２のＮＬＯ結晶は、入射可視光に対してほぼブリュースター角でカットされたそれらの入力及び出力表面を有し、この表面は、入射可視光が実質的にその表面に対してｐ偏光されるように配向される。当業者に周知であるように、ブリュースターカット表面は、ｐ偏光された光に対する反射性が実質的にゼロである。ブリュースターカット表面を使用することで、ＮＬＯ結晶の表面への反射防止コーティング被膜の必要性が排除される。第４高調波発生器空洞内の高パワー密度に耐えられる反射防止被膜は利用可能でない場合がある。第４高調波は、その偏光が可視光の偏向に垂直であるため、第４高調波は、可視光に対してブリュースターカットされる表面からの低反射性を有しないことになる。よって、ブリュースターカットの結晶を使用する場合は、第２のＮＬＯ結晶２３６を第１のＮＬＯ結晶２３５の上流に設けて、第４高調波放射線の損失を回避することが好ましい。

第２のＮＬＯ結晶２３６の目的は、第１のＮＬＯ結晶２３５によって引き起こされる非点収差を実質的に取り消すことである。この目的を達成するために、一実施形態では、第２のＮＬＯ結晶２３６は、第１のＮＬＯ結晶２３５の光軸に対して光の伝播方向を中心に実質的に９０°回転するように配向される。第２のＮＬＯ結晶２３６によって導入された非点収差は第１のＮＬＯ結晶２３５に対して実質的に９０°回転するため、２つの非点収差は実質的に互いに取り消し合う。第２のＮＬＯ結晶２３６を含めることによりＤＵＶＣＷレーザー２００の費用が増加するが、この費用の増加は、第４高調波発生器中で単一の結晶を使用するレーザーと比較して、より高い性能、より長い寿命、及び減少した頻度の点検によって相殺され得る（例えば、図１を参照されたい）。ＮＬＯ結晶２３５及び２３６の光軸の相対配向を図４に示す。第１のＮＬＯ結晶２３５のｅ軸は、所望の結晶温度で第２高調波から第４高調波を発生させるために位相整合を達成するように、入来光４１０（即ち、第２高調波）の伝播及び偏光方向に対して整列する。例えば、ＮＬＯ結晶がＣＬＢＯを含む場合、ＣＬＢＯの所望の動作温度は約５０℃であり、第２高調波は５３２ｎｍの波長であり、結晶のｅ軸は、入来光の伝播方向に対して実質的に６１．６°であるべきであり、かつ入来光の偏光方向に垂直であるべきである。図４は、例証目的のために、光の伝播方向に対してある角度をなして実質的に水平方向に横たわるｅ軸を示す。示すように、第２のＮＬＯ結晶２３６は、平面が実質的に垂直なそのｅ軸及び光の伝播方向（ｅ軸は方向４０８にある）を含むように配向され、これは、第１のＮＬＯ結晶２３５のｅ軸及び光の伝播方向（ｅ軸は方向４０５にある）を含む平面の配向に実質的に垂直である。第２のＮＬＯ結晶２３６におけるｅ軸４０８の方向と光の伝播方向との間の角度の値は、第１のＮＬＯ結晶２３５におけるｅ軸４０５の方向と光の方向との間の角度と実質的に等しいが、２つの結晶の結晶軸の配向は、入来光４１０の伝播方向を中心に、互いに対して９０°回転する。

ＮＬＯ結晶が、前述の例のような１軸複屈折ではなく２軸複屈折である場合でも、同じ原理が守られる。第１のＮＬＯ結晶２３５の光軸は、所望の結晶温度で第２高調波から第４高調波を発生させるために位相整合を達成するように、入来光４１０（第２高調波）の伝播及び偏光方向に対して整列して配向する必要がある。第２のＮＬＯ結晶２３６は、その光軸が入来光４１０の伝播方向を中心に９０°回転するように配向する必要がある。

再び図２を参照して、いくつかの実施形態では、鏡１３０、１３１、１３２、及び１３３のうちの１つ以上は、第４高調波発生器２０２Ｂ中を循環している光を、第１のＮＬＯ結晶２３５の実質的な内側またはその近傍のビームウエストに再集束させるために、球面鏡である。いくつかの実施形態では、鏡１３０、１３１、１３２、及び１３３のうちの１つ以上は、第１のＮＬＯ結晶２３５の非点収差をおおよそ補償するために、円筒形である。この円筒形の鏡は、傾斜板２４５もしくは第２のＮＬＯ結晶２３６の代わりに、またはそれに加えて、使用され得る。いくつかの実施形態では、アクチュエータ（図示せず）は、円筒形の鏡の曲率を制御して、非点収差補償を調整することができる。いくつかの実施形態では、アクチュエータ（図示せず）は、非点収差を補償するために、球面鏡の一方向に曲率を変化させることができる。当業者であれば、循環する光を、円または楕円集束に集束させるため、及び非点収差を補償するために、鏡曲率を選択する方法を理解するであろう。

当業者であれば、他の非点収差制御デバイス及び方法が、上記のものを置き換えることができ、かつこの発明の範囲内であることを理解するであろう。

いくつかの好ましい実施形態では、少なくともＮＬＯ結晶２３５の動作温度を制御して、非点収差を最小限に抑える。ＣＬＢＯについては、これは、ＮＬＯ結晶２３５を、低温、好ましくは約１００℃未満、あるいはいくつかの実施形態では、約５０℃未満または約３０℃未満で動作させることを意味する。集束光によって引き起こされるＣＬＢＯ及びいくつかの他のＮＬＯ結晶材料の屈折率の変化は、高温よりも低温で少ない。

ＮＬＯ結晶２３５を実質的に１００℃未満の温度で動作させるために、一実施形態では、第４高調波発生器２０２Ｂ（その構成要素である鏡及びＮＬＯ結晶を含む）を、保護された低湿度環境中に収容することができる。この環境は、ＮＬＯ結晶２３５及びＮＬＯ結晶２３６が湿度を吸収するのを防止する。湿度は、ＤＵＶ波長を発生させる時には特に、ほとんどのＮＬＯ結晶材料の性能及び寿命を低下させる。故に、ＮＬＯ結晶２３５及び２３６は、ほぼ同様の量の非点収差が各結晶中で発生するように、ほぼ同じ温度で保持されるべきである。

いくつかの実施形態では、ＤＵＶＣＷレーザー２００は、平行な表面を持つ２枚の傾斜薄板２４５を含むことができる。光路上に設けられた単一の傾斜薄板は、非点収差を導入し、また光ビームを変位させる。しかしながら、平行軸を中心に等しいが反対の量で傾けられた２枚の板２４５は、ビームを変位させることなく非点収差を導入する。故に、第２のＮＬＯ結晶２３６が使用されないか、あるいは第２のＮＬＯ結晶２３６によって補正されていない（または過剰に補正された）いずれの残存している非点収差も補正し得る場合、傾斜板２４５を調整して、第１のＮＬＯ結晶２３５によって導入された非点収差を実質的に補正することができる。故に、傾斜板２４５は、第２のＮＬＯ結晶２３６の代わりに、またはそれに加えて使用されてもよい。

一実施形態では、ブリュースターカットＮＬＯ結晶（少なくとも第１のＮＬＯ結晶２３５に対する）は、２枚の傾斜板２４５と共に使用する。ＮＬＯ結晶の入力及び出力は、ＮＬＯ結晶の両面において可視光の反射が最小限であるように、入力光の偏光がその表面に対して実質的にｐ偏光され、入力光がブリュースター角に近く入射するようにカットされる。

いくつかの実施形態では、傾斜板２４５は、レーザーの動作中、所定の傾斜角に固定されたままである。他の実施形態では、傾斜角を調整して、第１のＮＬＯ結晶２３５によって引き起こされる可逆性非点収差を補償してもよい。また別の実施形態では、第４高調波発生器２０２Ｂ中の非点収差は、センサ（図示せず）によって監視され、このセンサは、傾斜板２４５を調整して非点収差を実質的に取り消す信号を発生させる。

一実施形態では、第２の空洞のＤＵＶ出力は、ビームスプリッタ２３７によって（図２に示す）、または鏡１３３上の適切な被膜によって、光２０１から分離され得る。ＤＵＶ及び可視光は、互いに実質的に直交する偏光を有するため、ビームスプリッタ２３７は、例えば、光２０１に対してブリュースター角で配向されるものなどの偏光ビームスプリッタであり得る。あるいは、ビームスプリッタ２３７は、可視波長を透過させながら、ＤＵＶ波長を選択的に反射する被膜を有してもよい。

図５〜１２は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザー（システムレベルでは照明または光源とも呼称される）を含み得るシステムを例証する。これらのシステムは、フォトマスク、レチクル、またはウエハ検査用途に使用することができる。

図５は、基材５１２の表面を検査するための例示的な光学検査システム５００を例証する。システム５００は、一般的に、第１の光学配置５５１及び第２の光学配置５５７を含む。示すように、第１の光学配置５５１は、少なくとも１つの光源５５２、検査光学系５５４、及び基準光学系５５６を含み、一方で、第２の光学配置５５７は、少なくとも透過光光学系５５８、透過光検出器５６０、反射光光学系５６２、及び反射光検出器５６４を含む。１つの好ましい構成では、光源５５２は、上述の改善されたＤＵＶＣＷ照明源を含む。

光源５５２は、音響光学デバイス５７０を通過する光ビームを射出するように構成され、音響光学デバイス５７０は、光ビームを偏向及び集束させるように配列される。音響光学デバイス５７０は、光ビームをＹ方向に偏向させＺ方向に集束させる一対の音響光学素子、例えば音響光学プリスキャナ及び音響光学スキャナを含んでもよい。例として、ほとんどの音響光学デバイスは、ＲＦ信号を石英またはＴｅＯ_２などの結晶に送ることによって、動作する。このＲＦ信号により、音波が結晶中を移動する。移動する音波のため、結晶は非対称となり、これが、結晶全体を通じて屈折率を変化させる。この変化により、入射ビームは、振動式に偏向される集束移動スポットを形成する。

光ビームが音響光学デバイス５７０から出現すると、それは、その後、一対の１／４波長板５７２及び中継レンズ５７４を通過する。中継レンズ５７４は、光ビームを平行化するように配列される。平行化された光ビームは、その後、その経路上を進み続けて回折格子５７６に到達する。回折格子５７６は、光ビームをラッパ状に広げるように、より具体的には、光ビームを、互いに空間的に識別可能な（即ち、空間的に別個の）３つの別個のビームへと分離させるように配列される。ほとんどの場合、空間的に別個のビームは、等間隔で離間し、実質的に等しい光強度を有するようにも配列される。

回折格子５７６を出た後、３つのビームは、開口部５８０を通過し、その後、進み続けてビームスプリッタキューブ５８２に到達する。ビームスプリッタキューブ５８２は（１／４波長板５７２と組み合わせて）、ビームを２つの経路、即ち、下向きの経路と右向きの経路とに分けるように配列される（図６に示される構成）。下向きの経路は、ビームの第１の光部分を基材５１２に対して分配するために使用され、一方で、右向きの経路は、ビームの第２の光部分を基準光学系５５６に対して分配するために使用される。ほとんどの実施形態では、光のほとんどは、基材５１２に対して分配され、小さい割合の光は、基準光学系５５６に対して分配されるが、百分率比は、各光学検査システムの特定の設計に従って変わり得る。一実施形態では、基準光学系５５６は、基準集光レンズ５１４及び基準検出器５１６を含むことができる。基準集光レンズ５１４は、ビームの一部分を基準検出器５１６上に集光し方向付けるように配列され、基準検出器５１６は、光の強度を測定するように配列される。基準光学系は、一般的に、当該技術分野で周知であり、簡潔さのため、詳細には考察しない。

ビームスプリッタ５８２からの下向きの３つのビームは、光を再方向付け及び拡大するいくつかのレンズ素子を含む望遠鏡５８８によって受け取られる。一実施形態では、望遠鏡５８８は、タレット上で回転する複数の望遠鏡を含む望遠鏡システムの一部である。例えば、３つの望遠鏡が使用し得る。これらの望遠鏡の目的は、基材上の走査スポットのサイズを変化させることであり、それにより検出可能な最小欠陥サイズの選択を可能にする。より具体的には、望遠鏡の各々は、一般的に、異なるピクセルサイズを表す。このため、ある望遠鏡は、検査をより高速かつより低感度（例えば、低解像度）にする、より大きなスポットサイズを発生させ得、一方で、別の望遠鏡は、検査をより低速かつより高感度（例えば、高解像度）にする、より小さいスポットサイズを発生させ得る。

望遠鏡５８８から、３つのビームは、ビームを基材５１２の表面上に集束させるように配列される対物レンズ５９０を通過する。ビームが３つの別個のスポットとして表面と交差する際、反射光ビームと透過光ビームとの両方が発生し得る。透過光ビームは、基材５１２を通過するし、一方で、反射光ビームは、表面で反射される。例として、反射光ビームは、基材の不透明な表面で反射され得、透過光ビームは、基材の透明な区域を透過し得る。透過光ビームは、透過光光学系５５８によって集光され、反射光ビームは、反射光光学系５６２によって集光される。

透過光光学系５５８に関しては、透過光ビームは、基材５１２を通過した後、第１の透過レンズ５９６によって集光され、球面収差補正レンズ５９８の援助により透過プリズム５１０上に集束される。プリズム５１０は、透過光ビームの各々に切子面を有するように構成され得、切子面は、透過光ビームを再位置付け及び曲折させるように配列される。ほとんどの場合、プリズム５１０は、ビームが各々透過光検出器配列５６０（３つの個別の検出器を有するものとして示す）中の単一の検出器に当たるように、ビームを分離させるために使用される。したがって、ビームがプリズム５１０を出ると、ビームは、第２の透過レンズ５０２を通過し、第２の透過レンズ５０２は、分離されたビームの各々を３つの検出器のうちの１つに別個に集束させ、検出器の各々は、透過光の強度を測定するように配列される。

反射光光学系５６２に関しては、基材５１２で反射された後の反射光ビームは、対物レンズ５９０によって集光され、対物レンズ６９０は、その後、ビームを望遠鏡５８８に向けて方向付ける。望遠鏡５８８に到達する前に、ビームはまた、１／４波長板５０４を通過する。一般論としては、対物レンズ５９０及び望遠鏡５８８は、入射ビームが操作される方法に対して光学的に反対の様式で、集光されたビームを操作する。つまり、対物レンズ５９０は、ビームを再平行化し、望遠鏡８８８は、それらのサイズを低減させる。ビームが望遠鏡５８８を出ると、ビームは、（後方へ）進み続けてビームスプリッタキューブ５８２に到達する。ビームスプリッタ５８２は、１／４波長板５０４と共に機能してビームを中央経路５０６上に方向付けるように構成される。

経路５０６上を進み続けるビームは、その後、第１の反射レンズ５０８によって集光され、第１の反射レンズ５０８は、ビームの各々を反射プリズム５０９上に集束させる、反射プリズム５０９は、反射光ビームの各々のための切子面を含む。反射プリズム５０９は、反射光ビームを再位置付け及び曲折させるように配列される。透過プリズムと５１０と同様に、反射プリズム５０９を使用して、ビームを分離させることで、ビームが各々反射光検出器配列５６４中の単一の検出器に当たるようにする。示すように、反射光検出器配列５６４は、３つのそれぞれ別個の検出器を含む。ビームが反射プリズム５０９を出ると、ビームは、第２の反射レンズ５１１を通過し、第２の反射レンズ５１１は、分離されたビームの各々をこれらの検出器のうちの１つにそれぞれ集束させ、検出器の各々は、反射光の強度を測定するように配列される。

上記光学アセンブリによって促進され得る検査モードは、複数存在する。例として、光学アセンブリは、透過光検査モード、反射光検査モード、及び同時検査モードを促進することができる。透過光検査モードに関しては、透過モード検出は、典型的に、透明区域及び不透明区域を有する従来の光マスクなどの基材上の欠陥検出のために使用される。光ビームがマスク（または基材５１２）を走査する際、光は、透明ポイントでマスクを貫通し、透過光検出器５６０によって検出されるが、透過光検出器５６０は、マスクの背後に位置し、第１の透過レンズ５９６、第２の透過レンズ５０２、球面収差レンズ５９８、及びプリズム５１０を含む透過光光学系５５８によって集光される光ビームの各々の強度を測定する。

反射光検査モードに関しては、反射光検査は、クロム、現像されたフォトレジスト、または他の特徴の形で画像情報を含有する透明または不透明な基材上で実行され得る。基材５１２によって反射された光は、検査光学系５５４と同じ光路に沿って後方へ進むが、その後、偏光ビームスプリッタ５８２によって検出器５６４内へそらされる。より具体的には、第１の反射レンズ５０８、プリズム５０９、及び第２の反射レンズ５１１は、そらされた光ビームからの光を検出器５６４上に投射する。反射光検査はまた、不透明な基材頂面上への異物混入を検出するために使用され得る。

同時検査モードに関しては、透過光と反射光との両方を利用して、欠陥の存在及び／または種類を判定する。システムの２つの測定値は、透過光検出器５６０によって検知される、基材６１２を通して透過される光ビームの強度、及び反射光検出器５６４によって検出される、反射光ビームの強度である。それら２つの測定値は、その後処理されて、基材５１２上の対応するポイントにおける欠陥（もしあれば）の種類を判定することができる。

より具体的には、透過及び反射の同時検出は、透過検出器によって検知される不透明な欠陥の存在を開示し得る一方で、反射検出器の出力は、欠陥の種類を開示するために使用され得る。一例として、基材上にクロムのドットまたは粒子のいずれかがあると、両方とも、透過検出器で低い透過光表示という結果が生じ得るが、反射性のクロム欠陥があると、高い反射光表示という結果が生じ得、粒子があると、同じ反射光検出器でより低い反射光表示という結果が生じ得る。したがって、反射及び透過検出の両方を使用することによって、欠陥の反射または透過特性のみが吟味される場合は発見されないであろう、クロムの幾何形状上の粒子を発見し得る。加えて、反射及び透過光の強度比など、ある特定の種類の欠陥に関する識別特徴を判定し得る。この情報は、その後、欠陥を自動的に分類するために使用され得る。１９９６年１０月８日に発行され、参照によって本明細書に組み込まれる、米国特許第５，５６３，７０２号は、システム５００に関する更なる詳細を記載している。

本発明のある特定の実施形態に従い、レーザーシステムを組み込む検査システムは、単一の検出器上でデータの２つのチャネルを同時に検出し得る。かかる検査システムは、レチクル、フォトマスク、またはウエハなどの基材を検査するために使用され得、Ｂｒｏｗｎらに対して２００９年５月５日に発行され、参照により本明細書に組み込まれる、米国特許第７，５２８，９４３号に記載のように動作し得る。

図６は、１つのセンサ６７０に関する画像または信号の２つのチャネルを同時に検出するレチクル、フォトマスク、またはウエハ検査システム６００を示す。照明源６０９は、本明細書に記載するような改善されたＤＵＶＣＷレーザーを組み込み、可干渉性低減スキームを更に備えてもよい。２つのチャネルは、検査対象６３０が透明（例えば、レチクルまたはフォトマスク）のとき、反射された及び透過された強度を含み得るか、あるいは入射角度、偏光状態、波長領域、またはそれらのなんらかの組み合わせなど、２つの異なる照明モードを含むことができる。

図６に示すように、照明中継光学系６１５及び６２０は、照明源６０９から検査対象６３０へ照明を中継する。検査対象６３０は、検査されるレチクル、フォトマスク、半導体ウエハ、または他の物品であり得る。画像中継光学系６４０、６５５、及び６６０は、検査対象６３０によって反射された及び／または透過された光をセンサ６７０に中継する。２つのチャネルで検出される信号または画像に対応するデータは、データ６８０として示され、処理のためにコンピュータ（図示せず）に送信される。

図７は、複数の対物レンズ及び上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つを含む、例示的な検査システム７００を例証する。システム７００において、本明細書に記載のＵＶレーザーのうちの１つを組み込むレーザー７０１からの照明は、照明サブシステムの複数のセクションに送られる。照明サブシステムの第１のセクションは、素子７０２ａ〜７０６ａを含む。レンズ７０２ａは、レーザー７０１からの光を集束させる。レンズ７０２ａからの光は、その後、鏡７０３ａから反射される。鏡７０３ａは、例証目的のためにこの場所に設けられており、別の場所に位置付けられてもよい。鏡７０３ａからの光は、その後、照明瞳面７０５ａを形成するレンズ７０４ａによって集光される。検査モードの要件に応じて、光を修正するための開口部、フィルター、または他のデバイスを瞳面７０５ａ内に設けてもよい。瞳面７０５ａからの光は、その後、レンズ７０６ａを通過し、照明フィールド面７０７を形成する。

照明サブシステムの第２のセクションは、素子７０２ｂ〜７０６ｂを含む。レンズ７０２ｂは、レーザー７０１からの光を集束させる。レンズ７０２ｂからの光は、その後、鏡７０３ｂから反射される。鏡７０３ｂからの光は、その後、照明瞳面７０５ｂを形成するレンズ７０４ｂによって集光される。検査モードの要件に応じて、光を修正するための開口部、フィルター、または他の装置を瞳面７０５ｂ内に設けてもよい。瞳面７０５ｂからの光は、その後、レンズ７０６ｂを通過し、照明フィールド面７０７を形成する。第２のセクションからの光は、その後、照明フィールド面７０７における照明フィールド光エネルギーが照明セクションの組み合わせからなるように、鏡または反射面によって再方向付けされる。

フィールド面光は、その後、レンズ７０９によって集光されてから、ビームスプリッタ７１０で反射される。レンズ７０６ａ及び７０９は、第１の照明瞳面７０５ａの画像を対物瞳面７１１において形成する。同様に、レンズ７０６ｂ及び７０９は、第２の照明瞳面７０５ｂの画像を対物瞳面７１１において形成する。対物レンズ７１２（または代替として７１３）は、その後、瞳光を受け、照明フィールド７０７の画像をサンプル７１４において形成する。対物レンズ７１２または対物レンズ７１３は、サンプル７１４の近傍に位置付けることができる。サンプル７１４は、サンプルを所望の場所に位置決めするステージ（図示せず）上を移動し得る。サンプル７１４から反射及び散乱された光は、高ＮＡの反射屈折対物レンズ７１２または対物レンズ７１３によって集光される。反射された光瞳を対物瞳面７１１において形成した後、光エネルギーは、ビームスプリッタ７１０及びレンズ７１５を通過してから、結像サブシステム内に内部フィールド７１６を形成する。この内部結像フィールドは、サンプル７１４及び対応する照明フィールド７０７の画像である。このフィールドは、照明フィールドに対応する複数のフィールドへと空間的に分離され得る。これらのフィールドの各々は、分離した結像モードをサポートすることができる。

これらのフィールドのうちの１つは、鏡７１７を使用して再方向付けされ得る。再方向付けされた光は、その後、レンズ７１８ｂを通過してから、別の結像瞳７１９ｂを形成する。この結像瞳は、瞳７１１及び対応する照明瞳７０５ｂの画像である。検査モードの要件に応じて、光を修正するための開口部、フィルター、または他のデバイスを瞳面７１９ｂ内に設けてもよい。瞳面７１９ｂからの光は、その後、レンズ７２０ｂを通過し、センサ７２１ｂ上に画像を形成する。同様の様式で、鏡または反射面７１７を通り過ぎる光は、レンズ７１８ａによって集光され、結像瞳７１９ａを形成する。結像瞳７１９ａからの光は、その後、レンズ７２０ａによって集光されてから、検出器７２１ａ上に画像を形成する。検出器７２１ａ上に結像される光は、センサ７２１ｂ上に結像される光とは異なる結像モードのために使用され得る。

システム７００で用いられる照明サブシステムは、レーザー源７０１、集光光学系７０２〜７０４、瞳面７０５の近傍に設けられるビーム成形構成要素、ならびに中継光学系７０６及び７０９から構成される。内部フィールド面７０７は、レンズ７０６と７０９との間に位置する。１つの好ましい構成では、レーザー７０１は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つを含むことができる。

レーザー７０１に関しては、２つの透過点または透過角度を有する単一の均一なブロックとして例証されているが、現実には、これは、２つの照明チャネル、例えば、素子７０２ａ〜７０６ａを通過する第１の周波数のレーザー光エネルギーなどの、第１の光エネルギーチャネルと、素子７０２ｂ〜７０６ｂを通過する第２の周波数のレーザー光エネルギーなどの、第２の光エネルギーチャネルと、を提供することができるレーザー源を表す。１つのチャネルにおいては明視野エネルギー、及び他方のチャネルにおいては暗視野モードなど、異なる光照明エネルギーを用いてもよい。

レーザー源７０１からの光エネルギーは、９０度離して射出されるように示され、素子７０２ａ〜７０６ａ及び７０２ｂ〜７０６ｂは、９０度の角度で配向されるが、現実には、光は、必ずしも２次元ではない様々な配向において射出され得、構成要素は、示されるものとは異なって配向させてもよい。したがって、図７は、用いられる構成要素の単なる表示であり、示される角度または距離は、原寸に比例しておらず、特にこの設計に必要でもない。

瞳面７０５の近傍に設けられる素子は、現在のシステムにおいて、開口成形の概念を使用して用いてもよい。この設計を使用すると、均一な照明または均一に近い照明、及び個別の点照明、リング照明、４重極照明、または他の望ましいパターンを実現し得る。

対物レンズに関する様々な実装は、一般的な結像サブシステムにおいて用いることができる。単一の固定された対物レンズを使用してもよい。単一の対物レンズは、全ての所望の結像及び検査モードをサポートし得る。かかる設計は、結像システムが比較的大きなフィールドサイズ及び比較的高い開口数をサポートする場合に、達成可能である。開口数は、瞳面７０５ａ、７０５ｂ、７１９ａ、及び７１９ｂに設けられる内部開口部を使用することにより、所望の値まで縮小することができる。

複数の対物レンズはまた、図７に示すように使用されてもよい。例えば、２つの対物レンズ７１２及び７１３を示すが、任意の数が可能である。かかる設計における各対物レンズは、レーザー７０１によって生成される各波長に対して最適化され得る。これらの対物レンズ７１２及び７１３は、固定された位置を有することができるか、サンプル７１４の近傍の位置に移動することができるかのいずれかである。複数の対物レンズをサンプルの近傍に移動させるために、標準的な顕微鏡に共通であるように、回転式タレットを使用してもよい。ステージ上で横方向に対物レンズを平行移動させることと、ゴニオメータを使用して円弧上で対物レンズを平行移動させることと、を含むが、これらに限定されないサンプルの近傍に対物レンズを移動するための他の設計が利用可能である。加えて、固定された対物レンズ及びタレット上の複数の対物レンズの任意の組み合わせが本システムに従って達成され得る。

この構成の最大開口数は、０．９７に接近し得るかまたはそれを超過し得るが、ある特定の例では、より高くなってもよい。この高ＮＡ反射屈折結像システムにおいて可能な幅広い照明及び集光角度は、その広いフィールドサイズとの組み合わせにより、システムが複数の検査モードを同時にサポートすることを可能にする。前の段落から理解できるように、複数の結像モードは、照明デバイスと関連する単一の光学システムまたは機械を使用して実現することができる。開示の照明及び集光用の高ＮＡは、同じ光学システムを使用して結像モードを実現することを可能にし、それにより異なる種類の欠陥またはサンプルに対して結像を最適化することを可能にする。

結像サブシステムはまた、中間画像形成光学系７１５を含む。画像形成光学系７１５の目的は、サンプル７１４の内部画像７１６を形成することである。この内部画像７１６には、検査モードのうちの１つに対応する光を再方向付けするために、鏡７１７を設けることができる。結像モードのための光が空間的に分離しているので、この位置で光を再方向付けすることが可能である。画像形成光学系７１８（７１８ａ及び７１８ｂ）ならびに７２０（７２０ａ及び７２０ｂ）は、可変焦点ズーム、集束光学系を持つ複数のアフォーカルチューブレンズ、または複数の画像形成マグチューブを含む、いくつかの異なる形態で実現することができる。２００９年７月１６日に公開され、参照によって本明細書に組み込まれる、米国公開出願第２００９／０１８０１７６号は、システム７００に関する更なる詳細を記載している。

図８は、調整可能な倍率を持つ例示的な超広帯域ＵＶ顕微鏡結像システム８００を例証する。図８は、８０１Ａとして示すように構成した光学系を用いた３６倍、８０１Ｂとして示すように構成した光学系を用いた６４倍、及び８０１Ｃとして示すように構成した光学系を用いた８０倍という、顕微鏡の３つの異なる倍率を例証する。８０１Ｃで示すように、光学系は、反射屈折対物レンズセクション８０２及びズームチューブレンズ８０３を含む。反射屈折対物レンズセクション８０２は、反射屈折レンズ群８０４、フィールドレンズ群８０５、及び集束レンズ群８０６を含む。システム８００は、対象／サンプル８０９（例えば、検査対象のウエハ）を画像面８１２に描く。

反射屈折レンズ群８０４は、ほぼ平面の（または平面の）反射板（反射被膜を施したレンズ素子）、メニスカスレンズ（反射表面）、及び凹球面反射板を含む。両方の反射素子は、反射材料を持たない中央の光学開口部を有することで、中間画像面からの光が、凹球面反射板を通過し、ほぼ平面の（または平面の）反射板によって凹球面反射板へと反射され、戻ってほぼ平面の（または平面の）反射板を通過し、関連するレンズ素子または途中にある素子を横断することを可能にし得る。反射屈折レンズ群８０４は、ズームチューブレンズ８０３との組み合わせで、システムの一次縦の色が波長域にわたって実質的に補正されるように、中間画像の実像を形成するように位置付ける。

フィールドレンズ群８０５は、２つ以上の、溶融石英及びフッ化物ガラスなどの異なる屈折材料、または回折面から作製することができる。フィールドレンズ群８０５は、光学的に共に連結させてもよく、または代替的に、空中でわずかに離間させてもよい。溶融石英及びフッ化物ガラスは、深紫外領域における分散において大きく異ならないため、フィールドレンズ群のいくつかの構成要素の個別のパワーは、異なる分散を提供するためには高い振幅である必要がある。フィールドレンズ群８０５は、中間画像の近傍の光軸に沿って整列させた正味の正のパワーを有する。かかるアクロマティックフィールドレンズの使用により、超広帯域スペクトル領域にわたる少なくとも二次縦の色ならびに一次及び二次横の色を含む色収差の完全な補正が可能となる。一実施形態では、１つのみのフィールドレンズ構成要素が、システムの他のレンズとは異なる反射材料である必要がある。

集束レンズ群８０６は、複数のレンズ素子を含み、これらの複数のレンズ素子は、好ましくは全てが単一の種類の材料から形成され、それらの反射面は、単色収差と収差の色度変動との両方を補正し、光を中間画像に集束させるように選択された、曲率及び位置を有する。集束レンズ群８０６の一実施形態では、パワーの低いレンズ８１３の組み合わせは、球面収差、コマ、及び非点収差において色度変動を補正する。ビームスプリッタ８０７は、ＵＶ光源８０８に入口を提供する。ＵＶ光源８０８は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つによって有利に実現することができる。

ズームチューブレンズ８０３は、溶融石英など、全て同じ反射材料であることができ、一次縦及び一次横の色がズーミング中に変化しないように設計する。これらの一次色収差は、ゼロまで補正する必要はなく、また１種類のみのガラスを使用する場合にはそうすることはできないが、これらは静止している必要があり、そうすることは可能である。次に、これらの補正されていないが静止しているズームチューブレンズ８０３の色収差を補償するように、反射屈折対物レンズセクション８０２の設計を変更する必要がある。その高次色収差を変化させずにズームするかまたは倍率を変化させることができるズームチューブレンズ８０３は、システムの光路に沿って配設されるレンズ表面を含む。

１つの好ましい実施形態では、ズームチューブレンズ８０３は、まず、２つの反射材料（溶融石英及びフッ化カルシウムなど）を使用して、反射屈折対物レンズ８０２セクションとは無関係に補正される。ズームチューブレンズ８０３は、その後、反射屈折対物レンズセクション８０２と組み合わされ、その時に、反射屈折対物レンズセクション８０２が変更されて、システム８００の残存している高次色収差を補正し得る。この補正は、フィールドレンズ群８０５及び低パワーレンズ群８１３によって可能となる。組み合わされたシステムは、その後、最高の性能を達成するように変化させた全てのパラメータによって最適化される。

システム８００は、折り畳み式鏡群８１１を含むことで、３６倍〜１００倍のズームを可能にする線形ズーム運動を提供する。折り畳み式鏡群の３つの異なる位置を、３つの異なる倍率３６倍、６４倍、及び８０倍に対応させて示す。広範囲のズームは連続的な倍率変化を提供し、一方で、微細なズームは、エイリアシングを減少させ、反復画像アレイのためのセル間の減算などの電子画像処理を可能にする。折り畳み式鏡群８１１は、反射素子の「トロンボーン」システムとして特徴付けることができる。ズーミングは、ズームチューブレンズ８０３の群を一体として移動させること、また図８に示すようにトロンボーンスライドのアームを移動させることによって、行う。トロンボーン運動は集束のみに影響するため、及びその場所でのｆ＃速度は非常に低速であるため、この運動の精度は非常に緩い。このトロンボーン構成の１つの利点は、それがシステムを著しく短縮化することである。別の利点は、能動的（非平坦）光学素子を伴うズーム運動が１つのみであるということである。そしてトロンボーンスライドによるもう一方のズーム運動は、エラーに反応しない。１９９９年１２月７日に発行され、参照により本明細書に組み込まれる、米国特許第５，９９９，３１０号は、システム８００を更に詳述している。

図９は、反射屈折結像システム９００への直角入射レーザー照明（暗視野または明視野）の付加を例証する。システム９００の照明ブロックは、レーザー９０１、検査中の表面上の照明ビームサイズ及びプロファイルを制御するための適合光学系９０２、機械筐体９０４内の開口部及び窓９０３、ならびにサンプル８０８の表面に対して直角入射の光軸に沿ってレーザーを再方向付けするためのプリズム９０５を含む。プリズム９０５はまた、サンプル９０８の表面特徴からの鏡面反射と対物レンズ９０６の光学表面からの反射とを光路に沿って結像面９０９に方向付ける。対物レンズ９０６のためのレンズは、反射屈折対物レンズ、集束レンズ群、及びズームチューブレンズセクションの一般的な形態で設けることができる（例えば、図８を参照されたい）。好ましい実施形態では、レーザー９０１は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つによって実現することができる。２００７年１月４日に公開され、参照により本明細書に組み込まれる、公開特許出願第２００７／０００２４６５号は、システム９００をさらに詳細に記載している。

図１０Ａは、表面１０１１の領域を検査するための照明システム１００１及び集光システム１０１０を含む表面検査装置１０００を例証する。図１０Ａに示すように、レーザーシステム１０２０は、レンズ１００３を通して光ビーム１００２を方向付ける。好ましい実施形態では、レーザーシステム１０２０は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つを含む。第１のビーム成形光学系は、レーザーからビームを受け取り、そのビームを、結晶中またはその近傍のビームウエストにて楕円形の断面に集束させるように構成することができる。

レンズ１００３は、その主平面がサンプル表面１０１１に対して実質的に平行であり、その結果、照明ライン１００５がレンズ１００３の焦点面内の表面１０１１上に形成されるように配向させる。加えて、光ビーム１００２及び集束されたビーム１００４は、表面１０１１への非直交入射角で方向付ける。具体的には、光ビーム１００２及び集束されたビーム１００４は、表面１０１１への直角方向から約１度〜約８５度の間の角度で方向付けてもよい。このように、照明ライン１００５は、実質的に、集束されたビーム１００４の入射面内にある。

集光システム１０１０は、照明ライン１００５から散乱された光を集光するためのレンズ１０１２と、レンズ１０１２から出る感光検出器のアレイを備える電荷結合素子（ＣＣＤ）１０１４などのデバイス上に集束させるためのレンズ１０１３と、を備える。一実施形態では、ＣＣＤ１０１４は、検出器の線形アレイを含んでもよい。かかる事例では、ＣＣＤ１０１４内の検出器の線形アレイは、照明ライン１０１５に対して平行に配向させることができる。一実施形態では、複数の集光システムを含むことができ、集光システムの各々は、配向が異なる同様の構成要素を含む。

例えば、図１０Ｂは、表面検査装置のための集光システム１０３１、１０３２、及び１０３３の例示的なアレイを例証する（ここで、その照明システム、例えば照明システム１００１のそれと同様のものは、簡略化のために示さない）。集光システム１０３１内の第１の光学系は、サンプル１０１１の表面から第１の方向に散乱された光を集光する。集光システム１０３２内の第２の光学系は、サンプル１０１１の表面から第２の方向に散乱された光を集光する。集光システム１０３３内の第３の光学系は、サンプル１０１１の表面から第３の方向に散乱された光を集光する。第１、第２、及び第３の経路は、該サンプル１０１１の表面に対して異なる反射角にあることに留意されたい。サンプル１０１１をサポートするプラットホーム１０３５は、光学系とサンプル１０１１との間の相対的運動を引き起こすために使用することができ、その結果、サンプル１０１１の表面全体を走査することができる。参照により本明細書に組み込まれる、２００９年４月２８日発行の米国特許第７，５２５，６４９号は、表面検査装置１０００及び他の複数の集光システムを更に詳細に記載している。

図１１は、表面１１０１上の異常を検査するために使用することができる表面検査システム１１００を例証する。この実施形態では、表面１１０１は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つによって発生するレーザービームを含む、レーザーシステム１１３０の実質的に静止した照明デバイス部分によって照明することができる。レーザーシステム１１３０の出力は、偏光光学系１１２１、ビーム拡張器及び開口部１１２２、ならびにビーム形成光学系１１２３を連続的に通過して、ビームを拡張及び集束させることができる。

結果として生じる集束されたレーザービーム１００２は、その後、ビームフォールディング構成要素１１０３及びビーム偏向器１１０４によって反射され、表面を照明するためにビーム１１０５を表面１１０１に方向付ける。好ましい実施形態では、ビーム１１０５は、表面１１０１に対して実質的に直角または垂直であるが、他の実施形態では、ビーム１１０５は、表面１１０１に対して斜めの角度であってもよい。

一実施形態では、ビーム１１０５は、表面１１０１に対して実質的に垂直または直角であり、ビーム偏向器１１０４は、表面１１０１からのビームの鏡面反射をビーム転向構成要素１１０３に向けて反射し、それにより、鏡面反射が検出器に到達することを防ぐシールドとして機能する。鏡面反射の方向は、サンプルの表面１１０１に対して直角であるラインＳＲに沿う。ビーム１１０５が表面１１０１に対して直角である一実施形態では、このラインＳＲは、照明ビーム１１０５の方向と一致し、この共通の基準ラインまたは方向を、本明細書では検査システム１１００の軸と呼ぶ。ビーム１１０５が表面１１０１に対して斜めの角度である場合、鏡面反射ＳＲの方向はビーム１１０５の入来方向と一致せず、かかる例では、表面法線の方向を示すラインＳＲを、検査システム１１００の集光部分の主軸と呼ぶ。

小さい粒子によって散乱された光は、ミラー１１０６によって集光され、開口部１１０７及び検出器１１０８に向けて方向付けられる。大きい粒子によって散乱された光は、レンズ１１０９によって集光され、開口部１１１０及び検出器１１１１に向けて方向付けられる。いくつかの大きい粒子は、検出器１１０８へと集光されて方向付けられる光を散乱することになり、同様に、いくつかの小さい粒子は、検出器１１１１へ集光されて方向付けられる光を散乱することになるが、かかる光は、それぞれの検出器が検出するように設計される散乱された光の強度と比較すると比較的低い強度である。一実施形態では、検出器１１１１は、感光素子のアレイを備えることができ、感光素子のアレイの各感光素子は、照明ラインの拡大された画像の対応する部分を検出するように構成される。一実施形態では、検査システムは、パターン化されていないウエハ上の欠陥を検出する際の使用のために構成することができる。２００１年８月７日に発行され、参照により本明細書に組み込まれる、米国特許第６，２７１，９１６号は、検査システム１１００を更に詳細に記載している。

図１２は、直角及び斜めの照明ビームの両方を使用して異常検出を実現するように構成された検査システム１２００を例証する。この構成では、レーザーブロック１２３０は、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つを含み、レーザービーム１２０１を提供することができる。レンズ１２０２は、空間フィルター１２０３を通してビーム１２０１を集束させ、レンズ１２０４は、そのビームを平行化し、それを偏光ビームスプリッタ１２０５に搬送する。ビームスプリッタ１２０５は、第１の偏光成分を直角照明チャネルに、かつ第２の偏光成分を斜めの照明チャネルに、通過させ、第１及び第２の成分は直交する。直角照明チャネル１２０６では、第１の偏光成分は、光学系１２０７によって集束され、鏡１２０８によってサンプル１２０９の表面に向けて反射される。サンプル１２０９によって散乱された放射線は、放物面鏡１２１０によって、光電子増倍管１２１１へと集光されて集束される。

斜めの照明チャネル１２１２では、第２の偏光成分は、ビームスプリッタ１２０５によって、半波長板１２１４を通してかかるビームを反射する鏡１２１３に反射され、光学系１２１５によってサンプル１２０９に集束される。斜めのチャネル１２１２内の斜めの照明ビームから生じてサンプル１２０９によって散乱された放射線はまた、放物面鏡１２１０によって収集され、光電子増倍管１２１１に集束される。光電子増倍管１２１１はピンホールの入口を有することに留意されたい。そのピンホール及び照明されたスポット（直角及び斜めの照明チャネルから表面１２０９上に）は、放物面鏡１２１０の焦点にあることが好ましい。

放物面鏡１２１０は、サンプル１２０９からの散乱された放射線を平行化ビーム１２１６に平行化する。平行化ビーム１２１６は、その後、対物レンズ１２１７によって、分析器１２１８を通して光電子増倍管１２１１に集束される。放物面形状以外の形状を有する曲面鏡の表面も使用し得ることに留意されたい。機器１２２０は、スポットがサンプル１２０９の表面全体を走査するように、ビームとサンプル１２０９との間の相対的運動を提供することができる。２００１年３月１３日に発行され、参照により本明細書に組み込まれる、米国特許第６，２０１，６０１号は、検査システム１２００を更に詳細に記載している。

他のレチクル、フォトマスク、またはウエハ検査システムは、上述の改善されたＤＵＶＣＷレーザーのうちの１つを有利に使用することができる。例えば、他のシステムとしては、米国特許第５，５６３，７０２号、同第５，９９９，３１０号、同第６，２０１，６０１号、同第６，２７１，９１６号、同第７，３５２，４５７号、同第７，５２５，６４９号、及び同第７，５２８，９４３号に記載されているものが挙げられる。また更なるシステムとしては、米国公開第２００７／０００２４６５号及び同第２００９／０１８０１７６号に記載されているものが挙げられる。この段落で引用する特許、特許公開、及び特許出願は、参照により本明細書に組み込まれる。

本発明の例証的な実施形態を、添付の図面を参照しながら本明細書で詳述してきたが、本発明は、これらの厳密な実施形態に限定されないことが理解される。これらは、包括的であるように、または本発明を開示の厳密な形態に限定するようには意図されていない。このため、多くの改変及び変形が当業者には明らかとなるであろう。したがって、本発明の範囲は、以下の特許請求の範囲及びそれらの等価物によって定義されることが意図される。

Claims

深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）光を発生させるためのレーザーであって、
基本波波長を有する光を、第２高調波波長を有する光に変換するための第２高調波発生器と、
前記第２高調波波長を有する前記光を、第４高調波波長を有する光に変換するための第４高調波発生器と、を備え、前記第４高調波発生器が、
複数の鏡と、
前記第４高調波波長を有する前記光を発生させるための第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶であって、前記複数の鏡と動作関係にある、第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶と、
第２のＮＬＯ結晶であって、前記第２高調波波長を有する前記光が、前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の両方を通過するように、前記第１のＮＬＯ結晶と動作関係にあり、前記第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸が、前記第２のＮＬＯ結晶内の前記第２高調波波長を有する前記光の伝播方向を中心に、前記第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転し、前記第２のＮＬＯ結晶が、波長変換を提供しない、第２のＮＬＯ結晶と、を含む、レーザー。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の各々が、水素アニール処理される、請求項１に記載のレーザー。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の各々が、水素アニール処理されたＣＬＢＯ（セシウムリチウムボレート）結晶を含む、請求項１に記載のレーザー。
前記第２高調波を有する前記光が、前記第１のＮＬＯ結晶中またはその近傍の実質的に楕円形のビームウエストに集束され、楕円の長軸が第１のｅ軸に実質的に平行である、請求項１に記載のレーザー。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶が、中に集束されたビームによって前記第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減するように温度制御される、請求項１に記載のレーザー。
少なくとも前記第１のＮＬＯ結晶が、中に集束されたビームによって前記第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減するように温度制御される、請求項１に記載のレーザー。
制御温度が約５０℃以下である、請求項６に記載のレーザー。
前記第４高調波発生器が、平行な表面を持つ一対の薄板を更に含み、前記一対の薄板が、非点収差を補償しながら、光ビームのあらゆる変位を最小限に抑えるように、実質的に等しい対角で傾けられる、請求項１に記載のレーザー。
前記第４高調波発生器が、前記第１のＮＬＯ結晶によって導入された非点収差を実質的に取り消すように非点収差補償を自動的に調整するフィードバック制御ループを更に含む、請求項１に記載のレーザー。
ウエハ、レチクル、またはフォトマスクを検査するためのシステムであって、
深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）レーザーであって、
基本波波長を有する光を、第２高調波波長を有する光に変換するための第２高調波発生器と、
前記第２高調波波長を有する前記光を、第４高調波波長を有する光に変換するための第４高調波発生器と、を含む、レーザーを備え、前記第４高調波発生器が、
複数の鏡と、
前記第４高調波波長を有する前記光を発生させるための第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶であって、前記複数の鏡と動作関係にある、第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶と、
第２のＮＬＯ結晶であって、前記第２高調波波長を有する前記光が、前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の両方を通過するように、前記第１のＮＬＯ結晶と動作関係にあり、前記第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸が、前記第２のＮＬＯ結晶内の前記第２高調波波長を有する前記光の伝播方向を中心に、前記第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転し、前記第２のＮＬＯ結晶が、波長変換を提供しない、第２のＮＬＯ結晶と、を含む、システム。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の各々が、水素アニール処理される、請求項１０に記載のシステム。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶の各々が、水素アニール処理されたＣＬＢＯ（セシウムリチウムボレート）結晶を含む、請求項１０に記載のシステム。
前記第２高調波を有する光が、前記第１のＮＬＯ結晶中またはその近傍の実質的に楕円形のビームウエストに集束され、楕円の長軸が第１のｅ軸と実質的に平行である、請求項１０に記載のシステム。
前記第１のＮＬＯ結晶及び前記第２のＮＬＯ結晶が、中に集束されたビームによって前記第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減するように温度制御される、請求項１０に記載のシステム。
少なくとも前記第１のＮＬＯ結晶が、中に集束されたビームによって前記第１のＮＬＯ結晶中に作り出される非点収差を低減するように温度制御される、請求項１０に記載のシステム。
制御温度が約５０℃以下である、請求項１５に記載のシステム。
前記第４高調波発生器が、平行な表面を持つ一対の薄板を更に含み、前記一対の薄板が、非点収差を補償しながら、光ビームのあらゆる変位を最小限に抑えるように、実質的に等しい対角で傾けられる、請求項１０に記載のシステム。
前記第４高調波発生器が、前記第１のＮＬＯ結晶によって導入された非点収差を実質的に取り消すように非点収差補償を自動的に調整するフィードバック制御ループを更に含む、請求項１０に記載のシステム。
レーザー内で深紫外線（ＤＵＶ）連続波（ＣＷ）光を発生させる方法であって、
基本波波長を有する光を、第２高調波波長を有する光に変換することと、
第１の非線形光学（ＮＬＯ）結晶及び第２のＮＬＯ結晶を使用して、前記第２高調波波長を有する前記光を、第４高調波波長を有する光に変換することと、を含み、前記第２高調波波長を有する前記光を、前記第４高調波波長を有する前記光に変換することが、
前記第２のＮＬＯ結晶を前記第１のＮＬＯ結晶と動作関係に置いて、第２高調波波長を有する前記光がこれら両方のＮＬＯ結晶を通過するようにすることと、
前記第２のＮＬＯ結晶の第２の光軸を、前記第２のＮＬＯ結晶内の前記第２高調波波長を有する前記光の伝播方向を中心に、前記第１のＮＬＯ結晶の第１の光軸に対して約９０度回転させることであって、前記第１のＮＬＯ結晶のみが、前記第４高調波波長を有する前記光の波長変換を提供する、回転させることと、を含む、方法。