JP2015156419A - リアクトル - Google Patents

Abstract

【課題】リアクトルのコアに設けられたギャップに発生する漏れ磁束によるコイルの熱損失を抑制する技術を提供する。
【解決手段】リアクトル２００は、直列に接続されている２つのコイル２１、２２が巻回径方向に並んで配置されている。当該リアクトルは、柱状の一対の内部コア３１、３２と外部コア３４を備えている。内部コア３１、３２は、コイル２１、２２の巻回軸線方向におけるコイル端面２１ｂ、２２ｂから突出するように夫々のコイル２１、２２を貫通している。外部コア３４は、内部コア３１、３２のコイル端面２１ｂ、２２ｂから突出している部分の互いに対向する側面３１ａ、３２ａの間にギャップＧ１、Ｇ２を介して配置されている。
【選択図】図２

Description

本明細書が開示する技術は、リアクトルに関する。なお、リアクトルとは、コイルを利用した受動素子であり、「インダクタ」と称されることもある。

リアクトルは、力率改善、高調波電流の抑制（直流電流の平滑化）等のために用いられる。また、リアクトルは、直流電圧を昇圧する回路に用いられることもある。

一般的なリアクトルの構造が、特許文献１に開示されている。そのリアクトルは、平行に配置された２個のコイルと、夫々のコイルを通過する環状のコアを備えている。特許文献１に開示されるリアクトルのコアは、コアを形成する材料利用の効率の観点から、複数のパーツを組み合わせて環状となるように構成されている。そして、そのパーツとパーツの間には、環状方向にギャップが存在している。リアクトルの磁束は、コアの内部を通過するように、環状に構成されたコアに沿って形成されるが、このギャップ部分から、コアの外部に磁束が漏れる現象が生じる。この漏れる磁束がコイルを通過することで、コイルに渦電流が発生し、リアクトルの熱損失の原因となる。

特許文献１では、コアの形状に工夫を施すことで、コイルを通過する漏れ磁束を低減する技術が開示されている。特許文献１に開示されるリアクトルのコアは、コイルが巻回される第１コアと、巻回軸線方向でコイルの外側に配置される第２コアにより、環状に構成されている。第１コアの巻回軸線方向の端面はコイルの端面と略面一をなしており、その第１コアの端面に第２コアが対向している。第１コアと第２コアの間のギャップは、コイルの巻回軸線方向の端面と略面一となる。そして、第１コアの巻回軸線方向の端部には、第１コアと第２コアで構成される環の内周側に相当する位置に切欠きが設けられている。この切欠きにより、ギャップの巻回軸線方向の幅が、環状に構成されたコアの内周側で外周側よりも大きくなっている。この構成により、ギャップの大きい側（コアの内周側）では、磁束の経路（以下、磁路）が形成され難くなるため、ギャップの狭い側（コアの外周側）に磁路が偏ることになる。つまり、磁束が環状をなすコアの外周側に集中することになる。特許文献１によれば、上記の構造によってギャップの近傍でコアの内周側から漏れる磁束が弱められ、環状に構成されたコアの内周側に位置するコイルに発生する渦電流を低減することができるとのことである。

また、本明細書で開示する技術と似た構造のリアクトルが特許文献２、３に開示されている。特許文献２、３に開示されている技術は、リアクトルの小型化に関する技術である。特許文献２、３では、リアクトルの巻回軸線方向の小型化を、コアの巻回軸線方向に突出した部分の長さを短くすることで実現している。さらに、特許文献２、３では、コアの巻回軸線方向に突出した部分の長さが短くなることにより狭くなった磁路を補うために、巻回軸線方向のコイル端面に沿って高さ方向に張り出す張出部が設けられている。

特開２００６−３５１９５９号公報 特開２００４−３２７５６９号公報 特開２０１３−１３８２５７号公報

ギャップは、インダクタンスと直流重畳特性を望ましい大きさにするために意図的に設けられる。しかし、ギャップに起因して漏れ磁束が発生し、その漏れ磁束がコイルを通過するとコイルに渦電流が発生し、熱損失が生じる。

特許文献１に開示されるリアクトルのギャップは、巻回軸線方向におけるコイル端面に沿って設けられている。そして、第１コアの巻回軸線方向における端面がコイル端面と略面一に配置されている。よって、ギャップの周囲にコイルの内周面が位置することになる。他方、漏れ磁束は、コアの端面からではなく、コアの端部に近い側面から流れ出る。したがって、ギャップ近傍でコアの側面から漏れる磁束は、コイルの内側全周に亘って、コイルを通過する。このため、一部箇所のギャップの幅を大きくして、漏れる磁束による影響を低減しても、他の箇所から漏れる磁束の影響を低減することが難しい。なお、第１コア部の巻回軸線方向における端面の全周に亘って、切欠きを設けることも可能であるが、コアの横断面積の縮小となり、リアクトルの性能を低下させる虞がある。

本明細が開示する技術は、特許文献１よりも簡易な構造で、漏れ磁束に起因するコイルの熱損失を抑制することを目的とする。

本明細書が開示するリアクトルは、直列に接続される２つのコイルが巻回径方向に並んで配置されている。そして、このリアクトルのコアは、内部コアと外部コアにより環状に構成されている。柱状の一対の内部コアは、巻回軸線方向におけるコイル端面から突出するように夫々のコイル内部を貫通している。外部コアは、一対の内部コアのコイル端面から突出している部分の互いに対向する側面の間にギャップを介して配置されている。別言すれば、外部コアは、コイル端面に沿って配置されており、外部コアのコイル端面と交差する方向の側面が、内部コアのコイル端面から突出している部分の側面とギャップを介して対向している。したがって、外部コアと内部コアの間に設けられるギャップは、コイル端面と交差する方向に拡がっている。

このような構成によれば、ギャップの周囲の一部にコイルが対面しているだけとなる。そのため、ギャップ近傍のコアの側面であってコイル端面と対向する側面から漏れる磁束は、コイルを通過するが、それ以外のコア側面から漏れる磁束はコイルを通過しない。したがって、漏れ磁束が通過するコイルの範囲を一部分に抑えることができる。これにより、漏れ磁束によりコイルに渦電流が発生する箇所はこの一部分となり、コイルの熱損失を低減することができる。

また、特許文献１と異なり、コアの端面に切欠きを設けなくても良い。したがって、簡易な形状のコア、例えば直方体のコアを、複数組み合わせることで、本明細書に開示するリアクトルを実現することができる。

上記のリアクトルでは、一対の内部コア、及び、外部コアはいずれも単純な四角柱（直方体）で構成することができる。そのような形状は低コストで製造できる。直方体のコアは、焼結や圧縮成形などの加工法により、コアを磁性体粒子を含む粉体を固めて作る場合に好都合である。

また、外部コアは、巻回軸線方向と一対の内部コアの並び方向の双方と直交する方向におけるその両端がコイル外周面と面一をなしているとよい。別言すれば、巻回軸線方向から見たときに、一対の内部コアの並び方向と直交する方向において、外部コアは内部コアよりも外側に突出しているとよい。そのような構造によれば、上記突出している部位にも磁束が通るので、外部コアの磁路の断面積を大きくすることができる。

本明細書が開示する技術によれば、リアクトルのコアに設けられたギャップから漏れる磁束がコイルに及ぼす影響を低減するができる。本明細書が開示する技術の詳細とさらなる改良は以下の「発明を実施するための形態」にて説明する。

実施例のリアクトルの斜視図である。 図１の矢印IIの方向から視た平面図である。 図１の矢印IIIの方向から視た正面図である。 図１の矢印IVの方向から視た側面図である。 図４の矢印Ｖの方向から視た部分断面図である。 比較例のリアクトルの斜視図である。 図６の矢印VIIの方向から視た平面図である。 図６の矢印VIIIの方向から視た側面図である。 図８の矢印IXの方向から視た部分断面図である。

図面を参照して実施例のリアクトル２００を説明する。本実施例のリアクトル２００は、ハイブリッド車や電気自動車に搭載される電力変換装置に用いられるものである。ハイブリッド車や電気自動車は、走行用モータとして、誘導モータやＰＭモータ等の交流モータを備える。そのため、これらの車両では、バッテリの直流電力を昇圧する電圧コンバータ回路と、直流電力を交流電力に変換するインバータ回路を含む電力変換装置を搭載している。例えば、リアクトル２００は、このうちの電圧コンバータ回路に使用される。

リアクトル２００の構成について図１から図４を参照して説明する。図１に実施例のリアクトル２００の斜視図を示す。図２、３、４は、図１の矢印II、III、IVの夫々の方向から見た平面図、正面図、側面図を示す。これらの図において表されている座標系Ｌ、Ｗ、Ｈは、リアクトル２００の長さ（Ｌ）、幅（Ｗ）、高さ（Ｈ）の夫々の方向を示すものである。以下、Ｌ軸方向を「長さ方向Ｌ」、Ｗ軸方向を「幅方向Ｗ」、Ｈ軸方向を「高さ方向Ｈ」、と夫々称する。なお、「長さ」、「幅」、「高さ」は、説明の便宜上の呼称である。

リアクトル２００は、コイル２１、２２と複数のパーツに分かれたコア３０により構成されている。コイル２１、２２は、銅からなる平角線２３をエッジワイス巻きに巻回したコイルである。即ち、これらのコイル２１、２２では、平角線２３の幅広の側面がコイルの巻回軸線WLの方向（以下、巻回軸線方向）を向いて積層されるように平角線２３を巻回している。平角線２３の幅広の側面の幅（線幅）は、リアクトル２００の電気的な特性若しくは仕様によって適宜設定される。本実施例では、コイル２１、２２は、巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）から見て矩形状（ほぼ正方形状）を成すように巻回されている。コイル２１と２２は、１本の平角線２３で作られており、電気的には直列に接続されている。巻回されたコイル２１、２２は、巻回の径方向に並ぶように配置される。また、コイル２１、２２の長さ方向Ｌの長さは同じであり、コイル２１、２２は長さ方向Ｌの端面が略面一となるように配置されている。そして、図３によく表されているように、巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）から見たときに、コイル２１、２２は、当該コイル２１、２２の高さ方向Ｈの両側面が互いに面一になるように並んでいる。したがって、２つ並んだコイル２１、２２を包括する外周面は、巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）から見たときに、略矩形となる。

コイル２１、２２には、外部の電子部品と接続するために、２本の引出部２１ａ、２２ａが設けられている。前述したように、コイル２１、２２は、１本の平角線２３で作られている。そのため、平角線２３の一端がコイル２１の引出部２１ａに相当し、平角線２３の他端がコイル２２の引出部２２ａに相当する。また、両コイルは、コイル２１の終端（又は始端）と、コイル２２の始端（又は終端）に繋がる平角線２３の中間部分２３ｂで接続されている。引出部２１ａ、２２ａは共に、コイル２１、２２の長さ方向Ｌの同一方向の端面２１ｂ、２２ｂ（以下、コイル端面２１ｂ、２２ｂ）から長さ方向Ｌに沿って伸びている。そして、図２によく表されているように、コイル２１の引出部２１ａは、後述する内部コア３１の上方（高さ方向Ｈの正方向）に位置している。コイル２２の引出部２２ａも同様に、後述する内部コア３２の上方に位置している。なお、図２、図４において、図面の理解を助けるために、コイル２１、２２の積層により表される線を一部省略している。

コア３０の構成について説明する。コア３０は、柱状の一対の内部コア３１、３２と２つの外部コア３４のより構成されている。内部コア３１、３２と２つの外部コアを組み合わせることで環状のコア３０が構成されている。図２によく表されているように、平行に並んだ一対の内部コア３１、３２の長さ方向Ｌの夫々の端部の間に外部コア３４を配置することで、２つのコイル２１、２２の内部を通るとともに四角の環をなすコア３０が完成する。また、コア３０を構成する内部コア３１、３２、外部コア３４は、夫々コイルのインダクタンスを高めるために磁性体により製造されている。例えば、焼結や圧縮成形などの加工法により、磁性体粒子を含む紛体を固めることで製造されている。

内部コア３１、３２について説明する。内部コア３１は、長さ方向Ｌに長い角柱形状であり、コイル２１の巻回軸ＷＬに沿ってコイル２１の内部を貫通している。同様に、内部コア３１と一対を成す内部コア３２も、長さ方向Ｌに長い角柱形状であり、コイル２２の巻回軸ＷＬに沿ってコイル２２の内部を貫通している。なお、内部コア３１、３２の周囲にはボビンが配置されているが、本明細書の全ての図においてボビンは省略している。ボビンは、コア３０とコイル２１、２２の間の電気的な絶縁を確保すると共に、コア３０に対するコイル２１、２２の位置決めを容易にするものである。ボビンは、例えば、耐絶縁性、耐熱性の高い材料で作られる。

また、内部コア３１は、コイル２１の巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）におけるコイル端面２１ｂから突出している。内部コア３１はコイル端面２１ｂの反対側のコイル端面からも突出している。内部コア３２も内部コア３１と同様に、コイル２２の巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）におけるコイル端面２２ｂ及びその反対側のコイル端面から突出している。以下、説明の便宜上、内部コア３１のコイル端面２１ｂから突出している部分を突出部３１ｂと称する。内部コア３２についても同様に、突出部３２ｂと称する。内部コア３１、３２の長さ方向Ｌの長さは同じであり、それらの長さ方向Ｌにおける端面は、互いに面一になるように配置されている。そして、一対の内部コア３１、３２は、角柱形状の平坦な細長の側面が互いに平行になるように配置されている。

次に、外部コア３４について説明する。２つの外部コア３４が、コイル２１、２２の巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）の両端面に沿って夫々配置されている。当該両端面に配置される２個の外部コア３４は、同一の構成を有している。以下、コイル２１、２２の引出線２１ａ、２２ａが存在する側のコイル端面２１ｂ、２２ｂに沿って配置される外部コア３４について説明する。外部コア３４は、高さ方向Ｈに長い角柱形状である。そして、外部コア３４は、一対の内部コア３１、３２の突出部３１ｂ、３２ｂの互いに対向する側面３１ａ、３２ａの間に配置されている。そして、図２によく表されているように、外部コア３４と内部コア３１、３２は、長さ方向Ｌの一方の端面同士が面一になるように配置されている。

また、図３によく表されているように、外部コア３４の高さ方向Ｈの両端面は、コイル２１、２２の外周面と面一をなしている。つまり、外部コア３４の上面３４ｃ（高さ方向Ｈの上方の端面）は、コイル２１の高さ方向Ｈの上面と面一をなし、外部コア３４の下面３４ｄ（高さ方向Ｈの下方の端面）は、コイル２１の高さ方向Ｈの下面と面一をなしている。外部コア３４の高さ方向Ｈの長さは、コイル２１、２２の高さ方向Ｈの長さと同一である。別言すれば、巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）からみたときに、一対の内部コア３１、３２の並び方向（幅方向Ｗ）と直交する方向（高さ方向Ｈ）において、外部コア３４は内部コア３１、３２の外側より突出している。

また、内部コア３１の突出部３１ｂと外部コア３４の間にはギャップＧ１が設けられている。ギャップＧ１には、例えば、アルミナ等の非磁性材料からなるギャップ材が嵌挿されている。図面ではギャップ材の図示が省略されていることに留意されたい。図２に示すように、ギャップＧ１は、内部コア３１の突出部３１ｂの側面３１ａと、外部コア３４の側面３４ｂの間に形成されている。別言すれば、外部コア３４のコイル端面２１ｂと直交する方向の側面３４ｂが、突出部３１ｂのコイル端面２１ｂと直交する方向の側面３１ａとギャップＧ１を介して対向している。したがって、ギャップＧ１は、コイル端面２１ｂと直交する方向（長さ方向Ｌ）に拡がっている。また、内部コア３２の突出部３２ｂと外部コア３４の間にもギャップＧ１と同様のギャップＧ２が形成されている。ギャップＧ２もギャップＧ１と同様に、コイル端面２２ｂと直交する方向（長さ方向Ｌ）に拡がっている。また、コイル端面２１ｂ、２２ｂとは反対側のコイル端面に沿って配置される外部コア３４と内部コア３１、３２の間にも同様のギャップが設けられている。なお、このギャップＧ１、Ｇ２の幅は、リアクトル２００のインダクタンスと直流重畳特性が所望の値となるように設定される。

図５を参照して、実施例のリアクトル２００における磁束について説明する。特に、コア内を通る磁束とギャップから漏れる磁束（以下、漏れ磁束）について説明する。図５は、図４のV−V線に沿った断面であって、ギャップＧ２の周囲を拡大して示した部分断面図である。ギャップＧ１でも、ギャップＧ２と同様の磁束が発生する。以下、代表してギャップＧ２の周囲における磁束を説明する。

図５に示す符号ＭＬが付された太線矢印が、コアの内部を通過する磁束を表している。リアクトル２００の磁束ＭＬは、内部コア３２及び外部コア３４の内部を通過するように、コア３０により構成された四角の環に沿って形成される。内部コア３２と外部コア３４の間のギャップＧ２においては、大部分の磁束は、ギャップＧ２を挟んで対向する内部コア３２の側面３２ａと外部コア３４の側面３４ａの間を直進する。しかし、磁束の一部は直進せず、ギャップＧ２を迂回するように流れる。これが漏れ磁束に相当する。説明の便宜上、磁束ＭＬは内部コア３２から外部コア３４に向かって、太線矢印の方向に向かって流れると仮定する。コア３０により構成された四角の環の内周側では、ギャップＧ２を跨いで、内部コア３２の内周側（幅方向Ｗの正方向側）の側面から外部コア３４の内周側の側面（コイル端面２２ｂと対向する側面）に向かって漏れ磁束ＭＬ１が発生する。一方、コア３０により構成された四角の環の外周側では、ギャップＧ２を跨いで、内部コア３２の外周側（幅方向Ｗの負方向側）の側面から外部コア３４の外周側（コイル端面２２ｂと対向する側面と反対側の側面）に向かって漏れ磁束ＭＬ２が発生する。なお、図５には図示されていないが、ギャップＧ２を跨いで、内部コア３２の高さ方向Ｈの側面から外部コア３４の高さ方向Ｈの側面に向かっても漏れ磁束が発生する。つまり、ギャップＧ２を跨いで、ギャップＧ２の全周に亘って、漏れ磁束が発生する。なお、図において漏れ磁束ＭＬ１、ＭＬ２を表す太線矢印は、理解を助けるために漏れ磁束の向きを模式的に表しており、正確ではないことに留意されたい。以降の図においても同様である。

上記のように、ギャップＧ２は、コイル端面２２ｂと直交する方向に拡がっている。そのため、ギャップＧ２は、ギャップＧ２のコア３０の内周側の部分だけがコイル２２と対面している。したがって、ギャップＧ２の全周に亘って発生している漏れ磁束のうち、コア３０の内周側に発生する漏れ磁束ＭＬ１はコイル２２を通過するが、それ以外のコア３０の側面から漏れる磁束はコイル２２を通過しない。

漏れ磁束がコイルを通過することで、その通過した箇所に渦電流が発生し、その渦電流によりコイルに熱損失が生じる。したがって、実施例の構成によれば、コイル２２の渦電流が発生する箇所は、漏れ磁束ＭＬ１が通過する箇所（コイル２２のコア３０の内周側に位置する箇所）の一部分に限定することができる。したがって、後述する従来のリアクトルと比較して、コイル２２の熱損失を抑えることができる。なお、ギャップＧ２と同様の構成であるギャップＧ１についても同様である。そして、引出線２１ａ、２２ａが設けられていない側のコイル端面において、内部コア３１、３２と外部コア３４の間に位置するギャップについても同様の効果を得ることができる。

また、上記のように内部コア３１、３２及び外部コア３４はいずれも単純な四角柱の形状である。したがって、内部コア３１、３２及び外部コア３４の単体夫々だけでなく、単純な形状のパーツで組み合わされたコア３０も低コストで製造することができる。

また、上記のように外部コア３４は、高さ方向Ｈにおいて、内部コア３１、３２の外側よりも突出している。このような構成によれば、当該突出してる部分にも磁束が通るので、外部コア３４を通過する磁路の断面積を大きくすることができる。また、上記のように、外部コア３４の高さ方向Ｈの両端面は、コイル２１、２２を包括する外周面と面一をなしている。このような構成によれば、リアクトル２００の高さ方向Ｈの外形サイズを大きくすること無く、外部コア３４を通過する磁路の断面積を最大限に大きくすることができる。

実施例における熱損失抑制の効果について理解を助けるために、比較例として従来のリアクトルにおけるギャップ周囲に発生する漏れ磁束について説明する。図６に比較例のリアクトル３００の斜視図を示す。図７、８は、図６の矢印VII、VIIIの夫々の方向から見た平面図と側面図を示す。

比較例のリアクトル３００は、実施例のリアクトル２００とは、コア１３０の形状が異なる。コイル１２１、１２２は、引出線１２１ａ、１２２ａが引き出される位置以外は、実施例のリアクトル２００のコイル２１、２２と構造は同じである。以下、形状の異なるコア１３０について説明する。コア１３０は、一対の柱角形状の内部コア１３１、１３２と２つの外部コア１３４により構成されている。図７に示すように、平行に並んだ一対の内部コア１３１、１３２の長さ方向Ｌの外側に外部コア１３４を配置することで、２つのコイル１２１、１２２の内部を通過するようにコア１３０が四角の環を構成している。リアクトル３００の内部コア１３１、１３２は、巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）の端面が、コイル１２１、１２２の巻回軸線方向における引出線１２１ａ、１２２ａが設けられている側のコイル端面１２１ｂ、１２２ｂと略面一となっている。同様に、コイル１２１、１２２のコイル端面１２１ｂ、１２２ｂと反対側のコイル端面は、内部コア１３１、１３２の巻回軸線方向の端面と略面一となっている。別言すれば、内部コア１３１、１３２は、実施例の内部コア３１、３２と異なり、突出部を有していない。

外部コア１３４は、図６に示すように、長さ方向Ｌに薄い直方体であり、その幅広の側面がコイル１２１、１２２の長さ方向Ｌの端面に沿うように配置されている。なお、引出線１２１ａ、１２２ａは、外部コア１３４の幅方向Ｗの両側面の外側に位置している。また、図８に示すように、外部コア１３４の高さ方向Ｈの両端面は、コイル１２２（１２１）の高さ方向Ｈの両側面と面一になるように設けられている。

内部コア１３１と外部コア１３４の間には、ギャップＧ１０１が設けられている。図７に示すように、内部コア１３１の巻回軸線方向（長さ方向Ｌ）の端面１３１ａと外部コア１３４のコイル１２１、１２２の側に位置する幅広の側面１３４ａの間にギャップＧ１０１が設けられている。ギャップＧ１０１は、コイル１２１の巻回軸線方向のコイル端面１２１ｂと略面一なるように配置されている。同様に、内部コア１３２と外部コア１３４の間にもギャップＧ１０２が設けられている。ギャップＧ１０２も、コイル１２２の巻回軸線方向のコイル端面１２２ｂと略面一なるように配置されている。

図９を参照して、比較例のリアクトル３００におけるコア内を通る磁束及び漏れ磁束について説明する。図９は、図８のIX−IX線に沿った断面であって、ギャップＧ１０２の周囲を拡大して示した部分断面図である。ギャップＧ１０１でも、ギャップＧ１０２と同様の磁束が発生する。以下、代表してギャップＧ１０２の周囲における磁束を説明する。

図９に示す符号ＭＬが付された太線矢印が、コア内部を通過する磁束を表している。リアクトル３００の磁束ＭＬは、内部コア１３２及び外部コア１３４の内部を通過するように、コア１３０により構成された四角の環に沿って形成される。内部コア１３２と外部コア１３４の間にはギャップＧ１０２が存在している。説明の便宜上、磁束ＭＬは内部コア３２から外部コア３４に向かって、太線矢印の方向に向かって流れると仮定する。磁束ＭＬのほとんどはギャップＧ１０２を直進して通過するが、一部の磁束は漏れ磁束となり、ギャップＧ１０２を迂回するように湾曲して流れる。コア１３０により構成された四角の環の内周側では、ギャップＧ１０２を跨いで、内部コア１３２の内周側（幅方向Ｗの正方向側）の側面から外部コア１３４のコイル側の側面１３４ａに向かって漏れ磁束ＭＬ１が発生する。一方、コア１３０により構成された四角の環の外周側では、ギャップＧ１０２を跨いで、内部コア１３２の外周側（幅方向Ｗの負方向側）の側面から外部コア１３４の幅方向Ｗの側面に向かって漏れ磁束ＭＬ２が発生する。なお、図９には図示されていないが、ギャップＧ１０２を跨いで、内部コア１３２の高さ方向Ｈの両側面から外部コア１３４のコイル側の側面１３４ａに向かって漏れ磁束が発生する。つまり、ギャップＧ１０２を跨いで、ギャップＧ１０２の全周に亘って、漏れ磁束が発生する。

上記のように、ギャップＧ１０２は、コイル端面１２２ｂと略面一となるように配置されている。したがって、図９によく表されているように、漏れ磁束ＭＬ１は、コイル端面１２２ｂのコア１３０の内周側を通過する。また、漏れ磁束ＭＬ２は、コイル端部１２２ｂのコア１３０の外周側を通過する。さらに、図示しないギャップＧ１０２の周囲に発生する漏れ磁束も、コイル端面１２２ｂを通過する。つまり、ギャップＧ１０２の全周に亘って発生する漏れ磁束は、コイル１２２の全周に亘ってコイル１２２の内側を通過する。

このような構成によれば、コイル１２２の内側全周に亘って、渦電流が発生し、コイル１２２に熱損失が生じる。なお、ギャップＧ１０２と同様の構成であるギャップＧ１０１についても同様であり、引出線１２１ａ、１２２ａが設けられていない側のコイル端面において、内部コア１３１、１３２と外部コア３１４の間に位置するギャップについても同様である。以上の説明から明らかな通り、実施例のリアクトル２００は、比較例である従来のリアクトル３００に比べて、コイルの熱損失を低減することができる。

以下、実施例で示した技術に関する留意点を述べる。実施例ではエッジワイス巻きのコイルが用いられているが、それ以外の形状のコイルであっても良い。例えば、丸線を巻回した形状のコイルでもよい。

以上、本発明の具体例を詳細に説明したが、これらは例示に過ぎず、特許請求の範囲を限定するものではない。特許請求の範囲に記載の技術には、以上に例示した具体例を様々に変形、変更したものが含まれる。本明細書または図面に説明した技術要素は、単独であるいは各種の組合せによって技術的有用性を発揮するものであり、出願時請求項記載の組合せに限定されるものではない。また、本明細書または図面に例示した技術は複数目的を同時に達成し得るものであり、そのうちの一つの目的を達成すること自体で技術的有用性を持つものである。

２１、２２、１２１、１２２：コイル
２１ｂ、２２ｂ、１２１ｂ、１２２ｂ：コイル端面
３０、１３０：コア
３１、３２、１３１、１３２：内部コア
３４、１３４：外部コア
Ｇ１、Ｇ２、Ｇ１０１、Ｇ１０２：ギャップ
２１ａ、２２ａ、１２１ａ、１２２ａ：引出線
２００、３００：リアクトル
ＷＬ：巻回軸線
ＭＬ：磁束
ＭＬ１、ＭＬ２：漏れ磁束

Claims (1)

1. 直列に接続されている２つのコイルが巻回径方向に並んで配置されているリアクトルであり、
   前記コイルの巻回軸線方向におけるコイル端面から突出するように夫々の前記コイルを貫通している柱状の一対の内部コアと、
   前記一対の内部コアの前記コイル端面から突出している部分の互いに対向する側面の間にギャップを介して配置されている外部コアと、を備えるリアクトル。

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