JP2014522630A - 磁気共鳴電力システムの複数の磁気共鳴レシーバからの電力の合成 - Google Patents
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Abstract
Description
近年の電磁気学において、電線網が開発される前、多くの関心及び努力は搬送媒体(例えば、無線)なしで長距離にわたりエネルギーを輸送する方式の開発に向けられていた(特に、Nikola Tesla[1]によるもの)。この努力は、殆ど成功しなかったように見える。全方向性アンテナの放射モード(情報転送には非常に適切に動作する)は、エネルギーの殆どが自由空間で浪費されるため、そのようなエネルギー転送には不適切である。レーザ又は高指向性アンテナを使用する有向放射モードは、長距離(転送距離LTRANS>>LDEVであり、式中、LDEVはデバイスの特徴サイズである)であってもエネルギー転送に効率的に使用されるが、移動物体の場合には割り込み不可能な見通し線及び複雑な追跡システムの存在が必要とされる。近年の自律電子機器(例えば、一般に化学エネルギー格納に依存するラップトップ、携帯電話、家庭用ロボット)の急速な発達は、この課題の研究に立ち戻るだけの正当な理由となる。今日、Teslaとは異なる課題に直面している。すなわち、既存の電線網はほぼどこへでもエネルギーを搬送するため、中距離(LTRANS≒少数*LDEV)の無線エネルギー転送でも多くの応用例にとって非常に有用である。現在使用されている方式がいくつか存在する。これらの方式は、非放射モード(磁気誘導)に依存するが、非常に近距離(LTRANS<<LDEV)又は非常に低い電力(〜mW)のエネルギー転送に制約される[2]〜[6]。
提案した無線エネルギー転送方式の範囲及び速度は、動作に使用するためにシステムからのエネルギー排出を考慮しない検査の第1の問題である。この共振エネルギー交換をモデル化する適切な解析フレームワークは、既知の結合モード理論(CMT)のフレームワークである[8]。これに関して、2つの共振物体1及び2のシステムの場は、F(r,t)≒a1(t)F1(r)+a2(t)F2(r)により近似される。式中、F1,2(r)は1及び2のみの固有モードであり、場の振幅a1(t)及びa2(t)は最低次数に対して以下を満足するように示される[8]。
da2/dr=−i(ω2−iΓ2)a2+iκa1 (1)
式中、ω1,2は個々の固有周波数であり、Γ1,2は物体の固有(吸収、放射等)の損失による共振幅であり、κは結合係数である。式(1)は、正確な共振(ω1=ω2及びΓ1=Γ2)において合成システムの正常モードは2κにより分割されることを示す。すなわち、2つの物体間のエネルギー交換は〜π/2kの時間に行われ、結合速度が全ての損失速度より非常に速い(κ>>Γ1,2)場合に最小となる損失は別としてほぼ完璧である1。この比率が達成可能な距離と共に無線エネルギー転送を考慮してあらゆるシステムに対して性能指数として設定するのは、まさにこの比率κ/√(Γ1Γ2)である。所望の最適なレジームκ/(Γ1Γ2)>>1は「強結合」レジームと呼ばれる。
高いQの「ウィスパリングギャラリー」共振モードをサポートする空気に囲まれた半径r及び誘電率εの2D誘電体円板物体を考える(表1)。そのような共振システム内に格納されたエネルギーの損失機構は、自由空間への放射及び円板材料内への吸収である。誘電率εが大きく且つ方位磁場の変動が遅い(すなわち、小さい主番号m)場合にのみ、高いQrad及び長いテールのサブ波長共振が達成される。材料の吸収は、材料の損失タンジェントQabs〜Re{ε}/Im{ε}に関係する。この種の円板共振に対するモード解計算は、2つの独立した方法を使用して実行された。すなわち、数値的には、2D有限差分周波数領域(FDFD)シミュレーション(空間離散化とは別に周波数領域においてマックスウェルの方程式を厳密に解く)が30pts/rの分解能で実行され、解析的には、極座標の標準的な変数分離(SV)が使用された。λ/r≧10の2つのTE分極誘電体円板サブ波長モードに対する結果を表1に提示する。2つの方法は、非常によく一致し、適切に設計された共振低損失誘電物体に対して、Qrad≧2000及びQabs〜10,000が達成可能であるべきであることを示す。
全てが空気により囲まれ、相対誘電率εの誘電体を介して距離dをおいて配置された面積Aの一対の伝導性平行板に接続された半径aの円形の断面を有する導線の半径rのループを考える(表3)。導線はインダクタンスLを有し、板は静電容量Cを有し、システムは共振モードを有する。ここで、共振の性質は、コンデンサにかかる電圧によるコンデンサ内部の電界から導線中の電流による自由空間の磁界へのエネルギーの周期的な交換にある。この共振システムにおける損失は、導線内の抵抗損Rabs及び自由空間への放射損Rradから成る。この種のRLC回路共振に対するモード解計算は、ここでも2つの独立した方法を使用して実行された。すなわち、数値的には、3D有限要素周波数領域(FEFD)シミュレーション(空間離散化とは別に周波数領域においてマックスウェルの方程式を厳密に解く)が実行された[13]。また、導線の境界はηc/ηo<<1[14](マイクロ波において、銅の場合は<10−5)である限り有効である複素インピーダンスηc=√(μcω/2σ)の境界条件を使用してモデル化された。ここで、μo、εo及びηo=√(μcω/2σ)はそれぞれ透磁率、誘電率及び自由空間のインピーダンスであり、σは導線の電気伝導率である。解析的には、式L=μor[ln(8r/a)−2][15]及びC=εoεA/d、並びに所望のサブ波長ループ(r<<λ)の制限では準静的な式Rabs≒ηcr/a(浸透厚効果を考慮に入れる)及びRrad≒π/6ηo(r/λ)4[15]が共振周波数ω=1/√LC及びその品質因子Qabs=ωL/Rabs及びQrad=ωL/Rradを判定するために使用された。静電容量及び従って共振周波数を同調することにより、合計のQはループパラメータにより判定されたある最適な周波数に対して最大となる。すなわち、合計のQは、低周波数では抵抗損により支配され、高周波数では放射により支配される。この最適な周波数におけるλ/r>>70(すなわち、準静的制限において近接場結合に非常に適している)の2つのサブ波長モードに対する結果を表3に提示する。ここでも、2つの方法は、非常によく一致し、マイクロ波における予想される品質因子がQabs>>1000及びQrad>>10,000であることを示す。
提案した共振に基づく無線エネルギー転送方式の成功は、物体の共振のロバスト性に大きく依存することは明らかである。従って、不規則な非共振外部物体が近くに存在することに対する感度は、解析を必要とする提案した方式の別の面である。適切な解析モデルは、摂動理論(PT)[8]の解析モデルであり、これは、外部物体eが存在している場合に共振物体1内の場の振幅a1(t)は一次に対して以下を満足する。
da1/dt=−i(ω1−Γ1)a1+i(κ11―e+iΓ1−e)a1 (2)
式中、ω1は周波数であり、Γ1は固有(吸収、放射等)損失速度である。一方、κ11−eは、eの存在のために1に誘導される周波数偏移であり、Γ1−eはe(e内の吸収、eからの散乱等)による外部の損失速度である2。周波数偏移は、周波数を補正し(幾何学的配置の小さな変化により)且つそれを電源の周波数に一致させるフィードバック機構を全てのデバイスに適用することにより容易に「修正」される問題である。しかし、外部の損失は、軽減できないため、エネルギー転送方式の機能性に不利益となる可能性があるため、総損失速度Γ1[e]=Γ1+Γ1−e及び対応する性能指数κ[e]=√(Γ1[e]Γ2[e])は定量化される必要がある。ここで、κ[e]は摂動結合速度である。
考慮した共振物体の第1の例、すなわち誘電体円板において、小型、低指数、低材料損失又は遠くの浮遊物体は小さい散乱及び吸収を誘導する。そのような小さい摂動の例において、これら外部の損失機構は、解析的な一次PT式Γrad 1−e∝ω1・∫d3r|Re{εe(r)}|2|E1(r)|2/U、及び、Γrad 1−e=ω1/4・∫d3rIm{εe(r)}|E1(r)|2/Uをそれぞれ使用して定量化される。式中、U=1/2・∫d3rε(r)|E1(r)|2は非摂動モードの合計の共振電磁エネルギーである。理解できるように、これら損失の双方が外部物体の場所における共振電界テールの2乗に依存する。これに対して、物体1から別の共振物体2への結合速度は、上述したように、κ=ω1/4・∫d3rε2(r)E* 2(r)E1(r)/Uであり、2内の1の電界テールE1に線形依存する。このスケーリングの差分は、指数関数的に小さい場のテールに対して、他の共振物体に対する結合が少なくとも小さい摂動に対する全ての外部損失速度(κ>>Γ1−e)より非常に速いはずであり、従って、エネルギー転送方式がこの種の共振誘電体円板に対して堅牢であると予想されるという確信を与える。
考慮した共振物体の第2の例である導線ループにおいて、共振に対する外部物体の影響は殆どない。その理由は、考慮している動作(r<<λ)の準静的レジームにおいて、ループを取り囲む空気領域の近接場の殆どが磁界であり(電界がコンデンサ内で局在化するため)、従って、この近接場と相互作用し且つ共振に対する摂動として作用する外部の非金属物体eは有効な磁気特性(透磁率Re{μ}>1又は磁気損失Im{μ}>0)を有する物体である。ほぼ全ての日常的な材料は、非磁性体であるため、自由空間と同様に磁界に反応し、導線ループの共振を乱すことがない。この外乱の大まかな推定値のみを得るために、表4に示した例のような例の場に対する数値的な結果及びループ間に存在し且つほぼ1つのコンデンサ上に立つ(コンデンサから〜3cm離れている)寸法30cm×30cm×1.5mであり誘電率ε=49+16i(人間の筋肉)の矩形物体により、上述したPT式Γrad 1−e=ω1/4・∫d3rIm{εe(r)}|E1(r)|2を使用し、Qabs c−h〜105を見つけ、〜10cm離れている場合にはQabs c−h〜5×105を見つける。従って、通常の距離(〜1m)及び配置(コンデンサの真上ではない)の場合、又は非常に小さな損失タンジェントの最も一般的な外部物体eの場合、Qabs c−e→∞であること及びκ[e]/Γ[e]〜κ/Γ〜0.5-50であることが妥当であると結論付ける。これらの共振に影響を及ぼすと予想される摂動のみが大きな金属性の構造に近接している。
外部物体eの集合が存在する場合の共振電源s及びデバイスdの合成システムを考慮する。ここで、エネルギーが操作動作に使用するために速度Γworkでデバイスから排出されている場合にこの共振を利用したエネルギー転送方式の効率を調査する。デバイスの場の振幅に対する結合モード理論方程式は以下のとおりである。
dad/dt=−i(ω−iΓd[e])ad+iκ[e]as−Γwоrkad (3)
式中、Γd[e]=Γrad d[e]=Γabs d[e]=Γrad d[e]+(Γabs d+Γabs d-e)は、正味の摂動デバイス損失速度であり、同様に摂動電源に対してΓs[e]を定義する。種々の時間的方式は、デバイスから電力を抽出するために使用され(例えば、定常状態の連続波排出及び周期的な瞬時的排出等)、それら方式の効率は、合成システムのパラメータに対して異なる依存性を示す。ここでは、電源内の場の振幅が一定に維持されるような定常状態、すなわちas(t)=Ase−iωtを仮定するため、デバイス内の場の振幅はad(t)=Ade−iωtであり、ここで、Ad/As=iκ[e]/(Γd[e]+Γwork)である。種々の時間平均関心電力は以下のとおりである。すなわち、使用可能な抽出電力はPwork=2Γwork|Ad|2であり、放射(散乱を含む)電力はPrad=2Γrad s[e]|As|2+2Γrad d[e]であり、電源/デバイスにおいて吸収される電力はPs/d=2Γabs s/d|As/d|2であり、外部物体において吸収される電力はPe=2Γabs s−e|As|2+2Γabs d−e|Ad|2である。エネルギーの節約の結果、システムに入る時間平均総電力はPtotal=Pwork+Prad+Ps+Pd+Peである。尚、通常システムに存在し且つ格納されたエネルギーを循環させる無効電力は共振の際に相殺され(これは、例えばポインティング定理の電磁気において証明される[14])、電力平衡の計算に影響を及ぼさない。動作効率は以下の通りである。
結論として、中距離の無線非放射エネルギー転送に対して「強結合」共振に基づく方式を提示する。ここでの考察は静的な幾何学的配置に対するものであった(すなわち、κ及びΓeは時間に依存しなかった)が、エネルギー転送時間κ−1(マイクロ波の応用例の場合〜1−100μs)が肉眼で見える物体の動きと関連するあらゆる時間尺度より非常に短いため、全ての結果は、移動物体の動的な幾何学的配置に対して直接適用可能である。非常に単純な幾何学的配置の実現例の解析は期待できる性能特性を提供し、厳しい設計の最適化により更なる改善が期待される。従って、提案した機構は、多くの現在の応用例に対して見込みがある。例えば、肉眼で見える世界では、この方式は、潜在的に工場部屋のロボット及び/又はコンピュータ、あるいは幹線道路にいる電気バス(この場合、電源‐空洞は幹線道路上に通る「パイプ」である)に電力を出力するために使用される。非常に小さい波長が使用され且つ小さい電力が必要とされるようなミクロの世界において、CMOS電子機器に対して光学的相互接続を実現するために、あるいは電源とデバイスとの相対的な位置関係に関してあまり心配せずに自律ナノ物体(例えば、MEMS又はナノロボット)にエネルギーを転送するために使用できる。
ε=−N(dΦB/dt) 式(1)
式中、εは、各々が同一の断面積を有するN個の導電閉ループのうちの1つの面積A内に含まれる磁束ΦBの変化により生じる起電力又は電圧である。
ΦB=B・A 式(2)
式中、Bは磁界ベクトルであり、Aは閉ループ102により囲まれた面Aの法線ベクトルであり、B・Aはドット積ベクトルB及びA、あるいはスカラー形式でABcos(θ)である。
Claims (41)
- 共振周波数ωTを有する近接場磁気共鳴(NFMR)トランスミッタユニットにより提供される磁界から無線受電される最小の電力を少なくともデバイスに提供するように構成された無線電力ユニットであり、前記デバイスに出力される前記最小の電力が前記磁界に対する前記ポータブル電力ユニットの空間方位に依存しない無線電力ユニットであって、
共振周波数ω1及び特徴サイズL1を有する第1の共振器構造と、
共振周波数ω2及び特徴サイズL2を有する第2の共振器構造であって、前記第1の共振器構造と前記第2の共振器構造との間の有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造が磁気的に分離される前記第2の共振器構造と、
前記磁気的に分離された第1の共振器構造及び第2の共振器構造に結合された電力合成回路と、
を備え、
前記電力合成回路は、
前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造と前記デバイスとを負荷整合し、
前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造からの電力を負荷平衡し、
前記NFMR磁界に対する少なくとも2つのNFMRレシーバの方位に関係なく前記デバイスが前記無線電力ユニットから前記少なくとも最小の電力を無線受電するように、前記NFMR磁界に対する前記無線電力ユニットの空間方位に関係なく前記第1の共振器構造と前記第2の共振器構造との間の有効磁気結合係数を約ゼロに維持するように構成されることを特徴とする無線電力ユニット。 - 前記無線トランスミッタユニットにより提供される前記磁界に対する前記ポータブル電力ユニットの前記空間方位に関係なく、前記第1の共振器構造と前記第2の共振器構造との間の前記有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように、前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造は、前記無線電力ユニット内で互いに対する位置に固定されることを特徴とする請求項1記載の無線電力ユニット。
- 前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造の少なくとも一方が前記NFMRトランスミッタユニットに対して同調状態である場合、前記無線トランスミッタユニット、前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造の間の非放射電力転送は、前記第1の共振器構造と前記第2の共振器構造との間の磁気共鳴結合により仲介されることを特徴とする請求項1記載の無線電力ユニット。
- 前記第1の共振周波数ω1及び前記無線トランスミッタ共振周波数ωTが3db以下の帯域幅により分離される場合、前記第1の共振器構造は同調状態にあることを特徴とする請求項3記載の無線電力ユニット。
- 前記第2の共振周波数ω2及び前記無線トランスミッタ共振周波数ωTが3db以下の帯域幅により分離される場合、前記第2の共振器構造は同調状態にあることを特徴とする請求項4記載の無線電力ユニット。
- 前記第1の共振器構造は、
第1の共振コイルを備え、
前記第1の共振コイルは、
第1の中央コア領域と、
円筒形の中央コア領域の周囲に巻き付けられた連続した導電材料の第1の複数のループと、
を備えることを特徴とする請求項5記載の無線電力ユニット。 - 前記第2の共振器構造は、
第2の共振コイルを備え、
前記第2の共振コイルは、
第2の中央コア領域と、
円筒形の中央コア領域の周囲に巻き付けられた連続した導電材料の第2の複数のループと、
を備え、
前記第1の共振コイルにおいて誘導された第1のEMFは前記第2の共振コイルにおけるEMF全体を誘導しないことを特徴とする請求項6記載の無線電力ユニット。 - 前記第1の共振コイルの長さは、前記特徴サイズL1に依存することを特徴とする請求項6記載の無線電力ユニット。
- 前記第2の共振コイルの長さは、前記特徴サイズL2に依存することを特徴とする請求項6記載の無線電力ユニット。
- 前記第1の共振コイルの長手軸は、前記第2の共振コイルの長手軸に垂直であることを特徴とする請求項9記載の無線電力ユニット。
- 第1の構成において、前記第1の共振コイルの第1の端部は、前記第2の共振コイルの前記長手軸の中点に近接し且つ同一平面上にあることを特徴とする請求項10記載の無線電力ユニット。
- 前記電力合成ユニットは、
レシーバインピーダンスを負荷インピーダンスと整合させるように構成された前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造に接続されたインピーダンス整合ネットワークと、
前記インピーダンス整合ネットワークからAC信号を受信し且つ前記AC信号をDC信号に変換するように構成された整流回路と、
前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造と前記デバイスとの間に負荷平衡機能を提供するように構成されたOR回路と、
を備えることを特徴とする請求項1記載の無線電力ユニット。 - 前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造は、それぞれインダクタンス値L1及び直列抵抗Rsを有するインダクタとしてモデル化されることを特徴とする請求項12記載の無線電力ユニット。
- 前記インピーダンス整合回路は、
第1の静電容量値C1を有する第1のコンデンサと、前記第1のコンデンサと並列に接続された第2の静電容量値C2を有する第2のコンデンサと、を備える容量性ネットワークを備え、
前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造がNFMRトランスミッタと同調される場合、前記レシーバインダクタは、前記容量性ネットワークと共振して前記デバイスの負荷抵抗及び前記レシーバの負荷抵抗を整合させることを特徴とする請求項13記載の無線電力ユニット。 - 前記整流回路は、複数のダイオードを更に備えるフルブリッジ整流器回路を備えることを特徴とする請求項14記載の無線電力ユニット。
- 前記OR回路は少なくとも1つのダイオードを備えることを特徴とする請求項15記載の無線電力ユニット。
- 前記第1の共振器構造及び前記第2の共振器構造は、前記OR回路により互いに電気接続されることを特徴とする請求項16記載の無線電力ユニット。
- 前記OR回路は、
格納要素と、
前記格納要素に接続された第1のノード及び前記デバイスに接続された第2のノードを有する負荷平衡スイッチ回路と、
を備え、
前記格納要素の第1のノードは前記整流回路の出力ノード及び前記スイッチ回路の前記第1のノードに接続され、前記格納要素の第2のノードは接地に接続され、
前記負荷平衡スイッチ回路は、前記第1の共振器構造と前記第2の共振器構造との間の適切な負荷平衡を保証するために使用され、前記デバイスに均一な電力を提供することを特徴とする請求項17記載の無線電力ユニット。 - NFMR電力トランスミッタに対する周辺デバイスの方位に依存しない前記NFMR電力トランスミッタからの電力を無線受電するように構成された周辺デバイスであって、
各々がNFMR磁界から電力を受電するように構成された少なくとも2つの磁気的に分離された近接場磁気共鳴(NFMR)レシーバと、
前記少なくとも2つの磁気的に分離されたNFMRレシーバに結合された電力合成回路と、を備える無線受電ユニットを備え、
前記電力合成回路は、
前記少なくとも2つのNFMRレシーバ及び前記デバイスを負荷整合し、
前記少なくとも2つのNFMRレシーバからの電力を負荷平衡し、
前記NFMR磁界に対する前記少なくとも2つのNFMRレシーバの方位に関係なく前記デバイスが前記無線電力ユニットから前記実質的に一定の電力を無線受電するように前記NFMR磁界に対する前記無線電力ユニットの空間方位に関係なく前記少なくとも2つの磁気的に分離されたNFMRレシーバ間の有効磁気結合係数を約ゼロに維持するように構成されることを特徴とする周辺デバイス。 - 前記電力合成ユニットは、
レシーバインピーダンスを負荷インピーダンスと整合させるように構成された前記少なくとも2つのNFMRレシーバに接続されたインピーダンス整合ネットワークと、
前記インピーダンス整合ネットワークからAC信号を受信し且つ前記AC信号をDC信号に変換するように構成された整流回路と、
前記少なくとも2つの磁気的に分離されたNFMRレシーバと前記デバイスとの間に負荷平衡機能を提供するように構成されたOR回路とを備えることを特徴とする請求項19記載の周辺デバイス。 - 前記少なくとも2つのNFMRレシーバは、それぞれインダクタンス値L1及び直列抵抗Rsを有するインダクタとしてモデル化されることを特徴とする請求項20記載の周辺デバイス。
- インピーダンス整合回路は、
第1の静電容量値C1を有する第1のコンデンサと、
前記第1のコンデンサと並列に接続された第2の静電容量値C2を有する第2のコンデンサとを備える容量性ネットワークを備え、
前記少なくとも2つのNFMRレシーバがNFMRトランスミッタと共振モードである場合、前記レシーバインダクタは、前記容量性ネットワークと共振して前記デバイスの負荷抵抗及び前記レシーバの負荷抵抗を整合させることを特徴とする請求項21記載の周辺デバイス。 - 前記整流回路は、複数のダイオードを更に備えるフルブリッジ整流器回路を備えることを特徴とする請求項22記載の周辺デバイス。
- 前記OR回路は少なくとも1つのダイオードを備えることを特徴とする請求項23記載の周辺デバイス。
- 前記周辺デバイスは、前記周辺デバイスが3次元空間体積内のいずれかの位置内に移動された時にNFMR電力トランスミッタから無線受電した電力の損失が実質的にないように互いに垂直に配置される少なくとも3つのNFMRレシーバを含むことを特徴とする請求項24記載の周辺デバイス。
- 使用可能な電力を提供するように構成された小さいフォームファクタの無線電力ユニットであって、
共振電力コイルであり、前記共振電力コイルが近接場磁気共鳴(NFMR)トランスミッタの共振周波数で動作するように構成される場合に電力転送チャネルにより電源と結合された前記NFMRトランスミッタから電力を受電するように構成された共振電力コイルを備え、
前記小さいフォームファクタの無線電力ユニットは周辺デバイスの電池室内に収まるようにサイズ変更されることを特徴とする小さいフォームファクタの無線電力ユニット。 - 前記電池室は、標準的なAAAタイプのバッテリを収納するようにサイズ変更されることを特徴とする請求項26記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 中央に配置された長手軸を有する中央コア領域と、
前記長手軸に関して前記円筒形の中央コア領域の周囲に巻き付けられた連続した導電材料の複数のループと、を備える共振コイルを更に備えることを特徴とする請求項27記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。 - 前記周辺デバイスがキーボードの動作中に前記NFMRトランスミッタに対して安定した方位を有する前記キーボードである場合、前記電力ユニットは、最大の磁束が前記複数のループ内で誘導されるように前記電力ユニットの前記長手軸が前記NFMRトランスミッタに対して位置合わせされるように前記キーボード内に配置されることを特徴とする請求項28記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記周辺デバイスが前記NFRMトランスミッタに対して自由に移動する場合、前記電力ユニットは、前記共振電力コイルから磁気的に分離された第2の共振電力コイルを少なくとも備えることを特徴とする請求項29記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記第2の共振コイルは、前記共振電力コイルと前記第2の共振電力コイルとの間の有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように、前記共振電力コイルから少なくとも距離tだけ離れて配置されることを特徴とする請求項30記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記第2の磁気共鳴コイルと前記磁気共鳴コイルとの間の前記距離が距離t未満である場合、前記第2の磁気コイル及び前記磁気共鳴コイルは、前記共振電力コイルと前記第2の共振電力コイルとの間の前記有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように互いに対して配置されることを特徴とする請求項31記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記共振コイル及び前記第2の共振コイルは、T型構成で互いに対して配置されることを特徴とする請求項32記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 電力ユニットは第3の共振コイルを含み、前記第3の共振コイルは、第1の共振コイル及び前記第2の共振コイルに対して十字型構成で配置されることを特徴とする請求項33記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記周辺デバイスは、
前記共振電力コイルを囲む筐体を備えることを特徴とする請求項34記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。 - 前記周辺デバイスがキーボードの動作中に前記NFMRトランスミッタに対して安定した方位を有する前記キーボードである場合、前記電力ユニットは、最大の磁束が前記複数のループ内で誘導されるように前記電力ユニットの前記長手軸が前記NFMRトランスミッタに対して位置合わせされるように前記キーボード内に配置されることを特徴とする請求項35記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記周辺デバイスが前記NFRMトランスミッタに対して自由に移動する場合、前記電力ユニットは、前記共振電力コイルから磁気的に分離された第2の共振電力コイルを少なくとも備えることを特徴とする請求項36記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記第2の共振コイルは、前記共振電力コイルと前記第2の共振電力コイルとの間の有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように、前記共振電力コイルから少なくとも距離tだけ離れて配置されることを特徴とする請求項37記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記第2の磁気共鳴コイルと前記磁気共鳴コイルとの間の前記距離が距離t未満である場合、前記第2の磁気コイル及び前記磁気共鳴コイルは、前記共振電力コイルと前記第2の共振電力コイルとの間の前記有効磁気結合係数κeffが約ゼロであるように互いに対して配置されることを特徴とする請求項38記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 前記共振コイル及び前記第2の共振コイルは、T型構成で互いに対して配置されることを特徴とする請求項39記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
- 電力ユニットは第3の共振コイルを含み、前記第3の共振コイルは、第1の共振コイル及び前記第2の共振コイルに対して十字型構成で配置されることを特徴とする請求項40記載の小さいフォームファクタの無線電力ユニット。
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