JP2013167478A

JP2013167478A - 屈折率測定方法及び屈折率測定装置

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Publication number: JP2013167478A
Application number: JP2012029608A
Authority: JP
Inventors: Kuniharu Takizawa; 國治滝沢; Yasushi Haraguchi; 康史原口
Original assignee: SIGMAKOKI Co Ltd
Current assignee: SIGMAKOKI Co Ltd
Priority date: 2012-02-14
Filing date: 2012-02-14
Publication date: 2013-08-29

Abstract

【課題】コロイド液の見掛けの屈折率を高精度に測定することが可能な屈折率測定方法及び屈折率測定装置を提供すること。
【解決手段】屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光をコロイド液の表面に入射させ、前記コロイド液の表面からの非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎを求め、前記入射角度θ_ｍｉｎと、前記コロイド液の表面と接触している気体の屈折率ｎ₁とに基づいて、前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を求めることを特徴とする。
【選択図】図２

Description

本発明は、コロイド液の見掛けの屈折率を測定する屈折率測定方法及び屈折率測定装置に関する。

従来から、代表的な屈折率測定法として、最小偏角法、臨界角法などが知られている。また、コロイド液の一種である牛乳の屈折率を測定した一例として、Michelson干渉計とＳＬＤを組み合わせた計測システムが知られている（非特許文献１参照）。

白石知久、石田聡、井村俊彦、斎田吉裕、中島吉則、"白色懸濁液の濃度評価に関する研究"、[online]、埼玉県産業技術総合センター研究報告第６巻（2008）、[平成２３年５月３０日検索]、インターネット<URL:http://www.saitec.pref.saitama.lg.jp/research/h19/soushutsu/sou-r/312a.pdf>

最小偏角法及び臨界角法では、希釈したコロイド液を用いればコロイド液本来の屈折率を測定することはできるが、コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下とコロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じる見掛けの屈折率を測定することはできない。またこれらの方法によりコロイド液本来の屈折率を測定する場合には、コロイド液中を伝播する光は激しく散乱し、光電変換後の電気信号の信号対雑音比（ＳＮ比）は大きく低下し、精密測定が困難になる。また、Michelson干渉計を用いた測定法でも、最小偏角法及び臨界角法と同様にコロイド液の見掛けの屈折率を測定することはできない。

本発明は、以上のような課題に鑑みてなされたものであり、その目的とするところは、コロイド液の見掛けの屈折率を高精度に測定することが可能な屈折率測定方法及び屈折率測定装置を提供することにある。

（１）本発明は、コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下と、コロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じるコロイド液の見掛けの屈折率を測定する屈折率測定方法において、
コロイド液の表面の法線と入射光の進行方向を含む入射面と直交する方向に電界が振動する直線偏光をＰ波光もしくはＰ波状態の光と定義し、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光をコロイド液の表面に入射させ、
前記コロイド液の表面からの非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎを求め、
前記入射角度θ_ｍｉｎと、前記コロイド液の表面と接触している気体の屈折率ｎ_１とに基づいて、前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を求めることを特徴とする。

本発明において、コロイド液の見掛けの屈折率とは、コロイド液に入射する光が実際に感じる屈折率であって、コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下とコロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じる混合層の屈折率をいう。

本発明によれば、コロイド液の見掛けの屈折率を高精度に測定することができる。

（２）また本発明において、

に基づいて前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を求めるようにしてもよい。

（３）本発明は、コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下と、コロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じるコロイド液の見掛けの屈折率を測定する屈折率測定装置において、
コロイド液の表面の法線と入射光の進行方向を含む入射面と直交する方向に電界が振動する光をＰ波光と定義し、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光をコロイド液の表面に入射させる光照射部と、
前記コロイド液の表面からの非散乱の反射光の強度を検出する光検出部と、
前記屈折率測定に適したスペクトル幅の狭い非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎと、前記コロイド液の表面と接触している気体の屈折率ｎ_１とに基づいて、前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を算出する演算処理を行う演算処理部とを含むことを特徴とする。

（４）また本発明において、
前記演算処理部が、

に基づいて前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を算出するようにしてもよい。

コロイド液の一種である牛乳の表面を、牛乳と気体の混合層とみなした物理モデルを示す図。本実施形態の屈折率測定装置の構成の一例を示す図。光源の回転角度を決定する初期設定について説明するための図。光照射部の構成の他の例を示す図。混合層における光の反射と屈折を説明するための図。非散乱反射光の規格化された強度Ｒ_ｐと入射角度θ₁の関係を説明するための図（n₁=1.0002765、n₂=1.4、n₃=1.5、λ＝632.8nmとして計算）。混合層の屈折率ｎ_２をパラメータとしたときのＲ_ｐが最小になるときの入射角度θ_ｍｉｎとαＬとの関係を示す図（n₁=1.0002765、n₃=1.5、λ＝632.8nmとして計算）。コロイド液の簡略化された物理モデルを示す図。精製水の反射光強度に相当する光検出信号と入射角度θ₁との関係を示す測定結果。乳脂肪率2.3%の牛乳の反射光強度に相当する光検出信号と入射角度θ₁との関係を示す図。牛乳の見掛けの屈折率と乳脂肪率との関係を示す測定結果。牛乳表面の物理モデルの他の例を示す図。

以下、本実施形態について説明する。なお、以下に説明する本実施形態は、特許請求の範囲に記載された本発明の内容を不当に限定するものではない。また本実施形態で説明される構成の全てが、本発明の必須構成要件であるとは限らない。

１．見掛けの屈折率の定義および測定方法
本実施形態の屈折率測定方法及び屈折率測定装置が採用する測定原理を説明する。

まず、コロイド液の見掛けの屈折率を定義する。コロイド液は、コロイド微粒子を含む液体で、その微粒子のサイズは、約１ｎｍから１０００ｎｍの大きさである。以下、代表的なコロイド液である牛乳を例にとって説明する。

図１（Ａ）に示すように、牛乳は、ラクトースやその他の成分を含む水溶液に、乳脂肪粒子やカゼイン（タンパク質）粒子（どちらもコロイド粒子）が分散したものである。これらの粒子は静電的斥力により、互いに反発するため液中で均一に分散する。ただし、牛乳表面は空気と接触しているために、空気側からの斥力が働かない。したがって、表面に最も近い微粒子の一部は、空気中に押し出され、表面付近における粒子密度は、内部の牛乳よりもやや低いことが予想される。牛乳表面付近のコロイド粒子密度の低い領域と表面の凹凸とそれを取り巻く気体（多くの場合は空気）とで構成される範囲を、ここでは牛乳の混合層と定義する。混合層は非常に薄く、コロイド粒子密度のむらや表面の凹凸は近赤外光から近紫外光までの波長に比べて非常に小さいため、表面に入射する光は、当該むらや凹凸を感じることなく、図１（Ｂ）に示すように、一様な屈折率をもつ混合層を感じることになる。ここでは、当該混合層の屈折率を牛乳の見掛けの屈折率と定義する。

牛乳以外のコロイド液も牛乳と同様にコロイド粒子密度の低い領域と表面の凹凸とそれを取り巻く気体（多くの場合は空気）とで構成される薄い表面層を形成する。本実施形態では、コロイド液の当該表面層を混合層と呼び、当該混合層の屈折率をコロイド液の見掛けの屈折率と定義する。コロイド液の見掛けの屈折率は、本発明が初めて提案するものであり、これを測定した報告は皆無である。コロイド液の見掛けの屈折率は、コロイド粒子のサイズや水溶液との体積比率等、コロイド液の物理的知見を得るうえで重要な指標となり得るものである。

次に、コロイド液の見掛けの屈折率を測定する方法の一例について説明する。図２は、本実施形態の屈折率測定装置の構成の一例を示す図である。

図２に示す屈折率測定装置は、半導体レーザダイオードからなる光源１０と、中心部に光源１０を配置した回転ステージ１２と、光電センサ（フォトディテクタ）からなる光検出器２０と、演算装置４０とを含む。測定対象であるコロイド液は、上面が開放された容器に注入されており、コロイド液表面が空気（気体）に曝された状態となっている。

本実施形態では、光源１０（光照射部）からの屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波状態のレーザ光をコロイド液の表面に斜入射させる。コロイド液表面で反射したＰ波状態の非散乱反射光は、入射角度θ₁と等しい反射角度θ₁の方向に進む。ここで、光源１０としては、多波長発振するＡｒイオンレーザやＨｅ−Ｎｅレーザ、広波長帯位置で連続発振する色素レーザやチタンサファイアレーザなどが適している。また、Ｘｅランプやハロゲンランプなどで発光したインコヒーレント光を、波長フィルタ或いは分光器で狭帯域スペクトルを選択し、レーザ光の代わりに用いることも可能である。

光検出器２０は、コロイド液表面で反射した非散乱反射光を光電変換して、光強度情報（検出信号）として演算装置４０に出力する。

コロイド液表面の反射点Ｏ（入射光と反射光の交点）では、散乱光が発生するため、受光面積が小さく高感度な光検出器２０を用いることが好ましい。ここで、散乱光が全ての方向に均一に散乱する、非散乱光は広がらずに正反射する、光検出器２０の受光面積は入射光の断面積と一致する、入射光量が大きく光検出器の熱雑音は無視される、と仮定すると、検出信号の信号対雑音（ＳＮ）比（ＳＮＲ）は、次式のように表される。

ここで、ａは非散乱光量であり、ｂは全散乱光量であり、Ｄはコロイド液表面の反射点Ｏから光検出器２０までの距離であり、Ｓは光検出器２０の受光面積である。例えば、Ｓ＝０．５ｍｍ^２、Ｄ＝１５０ｍｍと仮定すると、ａ／ｂ＝０．０１としても、検出信号のＳＮＲは、

となり、十分なＳＮ比で非散乱光の強度を計測することができる。

非散乱反射光の強度を十分確保した状態で、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波状態の直線偏光を混合層に入射させ、非散乱反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎを計測する。空気の屈折率は明らかであるから、別の計測法でコロイド液本来の屈折率を予め計測しておけば、コロイド液の見掛けの屈折率（すなわち、混合層の屈折率ｎ_２）を導出することができる。導出方法については、次節で述べる。

本実施形態では、回転ステージ１２によってＰ波光の入射角度θ_１を変化させ、入射角度θ_１の変化に応じて、回転機構（図示せず）によって光検出器２０を回転させることで、コロイド液表面で反射した非散乱の反射光が光検出器２０に入射するように構成している。

なお、ブリュースター角付近になると前記Ｐ波状態の反射光の強度が非常に小さくなるため反射光を探すことが困難になるが、例えば、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＳ波光（電界の振動方向がＰ波光の電界の振動方向と直交する直線偏光）を用いて反射光を探し出し、その後Ｐ波光に切り替えることにより、ブリュースター角付近においても測定精度を保つことができる。

図２に示す演算装置４０は、演算処理部４２と記憶部４４とを含む。演算処理部４２は、コロイド液表面からの屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波状態の非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎを用いて、コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を算出する演算処理を行う。また演算処理部４２は、Ｐ波光の入射角度θ_１を変化させるたびに検出された反射光の強度情報に基づいて、入射角度θ_ｍｉｎを求めるようにしてもよい。

記憶部４４は、種々のデータを一時記憶する機能を有し、例えば、光検出器２０から出力された光強度情報を、Ｐ波光の入射角度θ_１と対応付けて記憶してもよい。

次に、屈折率の測定に先立って、回転ステージ１２の回転角度を定める手順について図３を用いて説明する。

まず、コロイド液の代わりに水を容器に注入し、回転ステージ１２を回転させてレーザ光を水面に照射する。次に、レーザ光を通過させるアパーチャＡＰを設置する。この状態を維持しつつ、水面からの反射光が再びアパーチャを通過するように、回転ステージ１２の回転角度及びアパーチャＡＰの位置を調節する。水面からの反射光の強度が最大になれば、光源１０からのレーザ光は水面に対して垂直に入射していることになり、レーザ光の入射角度をθ_１とすると、θ_１＝０°の状態となる。これを確認するために、光源１０と水面との間にビームスプリッタＢＳを設置し、ビームスプリッタＢＳで反射した光を光検出器２２で光電変換し、その検出信号をオシロスコープで観察する。θ_１＝０°の状態に近づくほど、光源１０への戻り光も増大するため、光源１０は不安定になり、検出信号が大きく乱れる。すなわち、光検出器２２で検出される検出信号の揺らぎが最大になるように回転ステージ１２の回転角度を調節し、この状態をθ_１＝０°の状態と定め、図２の測定系を用いてコロイド液の見掛けの屈折率の測定を行う。サンプルのコロイド液の散乱が小さく、非散乱反射光の強度を十分確保できる場合には、水を用いずに直接コロイド液を用いて図３の水面の反射光強度を観測する手順と同様の手順で回転ステージ１２の回転角度の調整を行ってもよい。

なお、図２、図３に示す例では、回転ステージ１２の中心部に光源１０を配置して光照射部を構成する場合について説明したが、図４に示すように、光源１０に接続された光ファイバ１４と、光ファイバ１４から出射する光を平行光に変換する光学系１６と、Ｐ波光を透過させる偏光板１８とを、回転ステージ１２に配置して、光照射部を構成してもよい。ここで、光ファイバ１４の出射口は回転ステージ１２の中心ＣＰに固定されている。また、回転ステージ１２の回転運動の力が光ファイバ１４の入出射口に加わらないように、光ファイバ１４の出射口と出射口の間の少なくとも一部は非固定状態となっている。

２．解析方法
測定した入射角度から、コロイド液の見掛けの屈折率を求める解析法として、下記の２つの解析法を考案した。
（１）混合層内における光の多重反射を考慮した多重反射解析法
（２）上記多重反射を無視した単反射解析法
手法の名称が示す通り、（２）の方法よりも、（１）の方法のほうが、厳密な解析法である。そこで、ここでは（１）の多重反射解析法の原理を詳細に説明し、コロイド液では、（１）と（２）の方法が同じ結論に到達することを明らかにする。

多重反射解析法は、図５に示すように、コロイド液の表面にコロイド粒子密度がコロイド液内部の粒子密度よりも少し低いコロイド液と空気からなる混合層を想定し、空気と混合層の界面３０および混合層とコロイド液の界面３２からの非散乱の反射光同士の干渉を考慮して反射光強度を解析する方法である。界面３０における屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光の電界反射率をｒ_１、界面３２におけるＰ波光の電界反射率をｒ_２、界面３０の法線とＰ波光３４とのなす角度（入射角）をθ_１とし、界面３０で屈折したＰ波光の進行方向と界面３０の法線とのなす角度（界面３０における屈折角）をθ_２とし、界面３２で再び屈折したＰ波光の進行方向と界面３２の法線とのなす角度（界面３２における屈折角）をθ_３とし、隣り合う反射光の位相差をψとすると、多重反射干渉光の規格化強度Ｒ_ｐ（Ｐ波状態の入射光の強度を１と定義したときの、多重反射干渉光の強度）は、次式で与えられる。

ここで、αは混合層の散乱係数と吸収係数を合わせた減衰係数であり、Ｌは、Ｐ波光が界面３０から界面３２まで混合層中を進む距離である。ｅｘｐ（−αＬ）は、混合層中の光の減衰を表すから、ここではαＬを遮光度と呼ぶことにする。
空気の屈折率をｎ_１、混合層の屈折率をｎ_２、コロイド液の屈折率をｎ_３とすると、ｒ_１、ｒ_２は、以下のフレネルの式で与えられる。

ここで、θ_１、θ_２、θ_３の間には、つぎのスネルの法則が成立する。

また、混合層の厚さをｄ、入射光の真空中での波長をλとすると、ψとＬは、次式で結ばれる。

式（３）〜（８）を用いると、規格化強度Ｒ_ｐと混合層への入射角度θ_１との関係を解析できる。一例として、空気の屈折率ｎ_１=1.0002765、コロイド液の屈折率ｎ_３=1.5、混合層の複合係数α、Ｐ波光が界面３０から界面３２まで混合層中を進む距離Ｌ=50nm、および入射光の真空中の波長λ=632.8nmを与え、混合層の屈折率ｎ_２および混合層の遮光度αＬをパラメータとして、多重反射干渉光の規格化強度Ｒ_ｐと入射角度θ_１の関係を計算した。ｎ_２=1.4の計算結果の一例を図６に示す。表１と表２に示すパラメータの組み合わせについて図６と同様の計算を行い、Ｒ_ｐが最小になる入射角度θ_ｍｉｎを求めた。

混合層の屈折率ｎ_２をパラメータとし、θ_ｍｉｎと遮光度αＬの関係を計算した結果を図７に示す。図７は、混合層の屈折率ｎ_２とコロイド液の屈折率ｎ_３の値が接近するほど、θ_ｍｉｎはαＬの影響を受けないことを示している。例えば、n₂/n₃=1.49/1.5=0.993あるいはn₂/n₃=1.495/1.5=0.997のとき、αＬが変化しても、θ_ｍｉｎの変化率は0.1％あるいは0.05％である。実際のコロイド液中のコロイド粒子の数は、分散媒（コロイド液からコロイド粒子を除いた溶液）の粒子数に比べて格段に小さいため、コロイド液の性質は、分散媒の性質とほとんど変わらないという特徴をもつ。このため、実際のコロイド液のn₂/n₃は、0.997よりも１に近いと考えられる。コロイド液のこの性質と図７の計算結果より、コロイド液のθ_ｍｉｎは、遮光度αＬとほぼ無関係に定まることが明らかになった。

コロイド液のθ_ｍｉｎがαＬと無関係に定まるということは、理論上ではαＬ→0あるいはαＬ→∞のどちらでも構わないことを意味している。ただしαＬ→0では、混合層が無い状態になるため、その屈折率は、コロイド液本来の屈折率にならなければならない。これまでの考察で、混合層の存在とその屈折率は、コロイド液本来の屈折率とは異なることが明らかであるから、ここでは、αＬ→∞を採用する。この関係を式（３）に代入すると、

となる。これは、フレネルの公式から反射率を計算できることを示しており、図５のコロイド液のモデルは、図８の２層モデルに簡略化されることになる。２層モデルの反射率が最小になる角度は、ブリュースター（Brewster）角になるため、近似的に以下の式が成立する。

以上の考察から、コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２は、コロイド液面に入射する屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光の非散乱反射光の強度が最小になる角度θ_ｍｉｎを計測し、これを式（１０）のBrewsterの法則に当てはめれば、コロイド液の見掛けの屈折率を求めることができる。したがって、本節の冒頭に述べた多重反射解析法と単反射解析法は、どちらも同じ結果になることが明らかになった。

３．測定結果
図２の測定系を用いて、精製水の屈折率と、乳脂肪率が異なる５種類の牛乳の見掛けの屈折率を測定した。光源１０として、ＩｎＧａＡｌＰ半導体レーザ（波長：670.0nm、出力：3mW）を用いた。半導体レーザを4/1000°刻みで回転角度を遠隔制御可能な電動式回転ステージの中心に固定し、出射口にはＰ波光を選択する偏光フィルムを貼り付けた。

まず、測定精度をチェックするため、精製水の屈折率を測定した。温度１８℃の精製水を測定したときの光検出信号（反射光強度を光検出器２０で光電変換した電気信号）と入射角度θ₁との関係を図９に示す。光検出信号の電圧が最小となる入射角度θ_ｍｉｎは、53.100°であり、式（１０）より、精製水の屈折率は1.33166であった。測定結果は、公表値（理科年表、波長670nm、温度１８℃において1.33054）と非常に近く、本実施形態の測定系で水の屈折率を精度よく測定できることを確認した。

次に、乳脂肪率がそれぞれ０．１％（無脂肪）、１．８％（低脂肪）、２．３％（中脂肪）、３．０％（中脂肪）、３．７％（高脂肪）である５種類の牛乳の見掛けの屈折率を測定した。図１０に、測定温度を１８℃として乳脂肪２．３％の牛乳を測定したときの反射光強度の光検出信号と入射角度θ_１との関係を示す。５種類の牛乳のそれぞれについて測定した非散乱の反射光強度が最小となる入射角度θ_ｍｉｎと、入射角度θ_ｍｉｎに基づき求めた見掛けの屈折率を表３に示す。

図１１は、乳脂肪率と牛乳の見掛けの屈折率との関係を示す測定結果である。本実施形態の手法によれば、コロイド液表面からの反射光の強度を測定するため、大きな吸収率をもつコロイド液も測定することができる。

表３、図１１の測定結果に示す屈折率が、牛乳の見掛けの屈折率であって、牛乳の屈折率でないことを確かめるために、他の測定系を用いて牛乳の屈折率を測定した。表２の見掛けの屈折率と合わせて、屈折率測定結果を表４に示す。なお、測定温度は全て１８℃である。

表４の測定結果を見ると、見掛けの屈折率が牛乳本来の屈折率よりも小さくなっている。このことは、牛乳と空気との界面は水平面ではなく、牛乳表面に凹凸が存在するという当初の考え方を支持している。すなわち、本実施形態の手法により、牛乳本来の屈折率ではなく、牛乳と空気とを構成要素とする牛乳表面の混合層の屈折率（コロイド液表面の凹凸によって生じる見掛けの屈折率）を高精度で測定できることを示している。

ここで、コロイド液表面の混合層におけるコロイド液の体積をＶ_３、混合層における空気の体積をＶ_１、混合層の体積をＶ_２（Ｖ_２＝Ｖ_１＋Ｖ_３）として、混合層においてコロイド液が占める割合をΓ（Γ＝Ｖ_３／Ｖ_２）と定義すると、クラウジウス‐モソッティの関係（Clausius-Mosotti relation）より、次式が成立する。

測定されたコロイド液の見掛けの屈折率とコロイド液の屈折率とを式（１１）、（１２）に代入することで、混合層においてコロイド液が占める割合Γを求めることができる。各乳脂肪率における割合Γの結果を表４に示す。

ここで、図１（Ａ）に示すように、牛乳表面から乳脂肪粒子やカゼイン粒子のみが突出しているのであれば、Γの値は乳脂肪率（０．１％〜３．７％）に近い値となるはずであるが、表４は、この考えと大きく異なる結果を示している。表４の結果を合理化するために、例えば図１２に示すように、牛乳表面において水溶液が水平面から突出した乳脂肪粒子やカゼイン粒子を覆っている、といった物理モデルを考えることができる。このように、コロイド液の見掛けの屈折率を精密に測定することができれば、コロイド物理やコロイド化学に新しい知見をもたらすことが期待できる。

本発明の技術範囲は上記実施形態に限定されるものではなく、本発明の趣旨を逸脱しない範囲で適宜変更を加えることができる。

１０光源、１２回転ステージ、２０光検出器、２２光検出器、３０界面、３２界面、３４Ｐ波光、４０演算装置、４２演算処理部、４４記憶部

Claims

コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下と、コロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じるコロイド液の見掛けの屈折率を測定する屈折率測定方法において、
コロイド液の表面の法線と入射光の進行方向を含む入射面と直交する方向に電界が振動する光をＰ波光と定義し、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光をコロイド液の表面に入射させ、
前記コロイド液の表面からの非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎを求め、
前記入射角度θ_ｍｉｎと、前記コロイド液の表面と接触している気体の屈折率ｎ_１とに基づいて、前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を求める、屈折率測定方法。
請求項１において、

に基づいて前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を求める、屈折率測定方法。
コロイド液表面付近のコロイド粒子密度の低下と、コロイド粒子によるコロイド液表面の凹凸とによって生じるコロイド液の見掛けの屈折率を測定する屈折率測定装置において、
コロイド液の表面の法線と入射光の進行方向を含む入射面と直交する方向に電界が振動する光をＰ波光と定義し、屈折率測定に適したスペクトル幅の狭いＰ波光をコロイド液の表面に入射させる光照射部と、
前記コロイド液の表面からの非散乱の反射光の強度を検出する光検出部と、
前記屈折率測定に適したスペクトル幅の狭い非散乱の反射光の強度が最小になる入射角度θ_ｍｉｎと、前記コロイド液の表面と接触している気体の屈折率ｎ_１とに基づいて、前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ_２を算出する演算処理を行う演算処理部とを含む、屈折率測定装置。
請求項３において、
前記演算処理部が、

に基づいて前記コロイド液の見掛けの屈折率ｎ₂を算出する、屈折率測定装置。