JP2013132124A - 界磁子用コア - Google Patents

Abstract

【課題】ｑ軸インダクタンスの低減を抑制できる界磁子用コアを提供する。
【解決手段】複数の第一非磁性体２３は永久磁石１０の各々の回転軸Ｐを中心とした周方向における端に設けられ、当該端から外周面２２へ向かって径方向に沿って延在する。２つの第二非磁性体２４は、周方向で相互に隣り合う一対の永久磁石１０の一方の端のうち一対の永久磁石１０の他方側のものに設けられる一の第一非磁性体２３と、永久磁石１０の他方の端のうち永久磁石１０の一方側のものに設けられる他の第一非磁性体２３との間において、当該一および当該他の第１非磁性体２３と周方向で対面しつつ径方向に延在する。
【選択図】図１

Description

本発明は、界磁子用コアに関する。

特許文献１は永久磁石電動機を記載している。永久磁石電動機は固定子と回転子とを有し、当該回転子には永久磁石が埋め込まれる。そして、周方向で隣り合う永久磁石の相互間においてフラックスバリアが設けられている。特許文献１の記載によれば、フラックスバリアは、固定子からの磁気が一方のｄ軸から他方のｄ軸へと通りにくくする。これにより、ｄ軸インダクタンスを小さくすることができる。よって、ｑ軸インダクタンスとｄ軸インダクタンスとの差を大きくでき、リラクタンストルクを増大している。

なお本発明に関連する技術として特許文献２，３を挙げる。

特開２０００−３２６９１号公報 特開２００８−１９９８４６号公報 特開２００８−１４８４５５号公報

しかしながら、特許文献１ではｄ軸のインダクタンスを低減することに拘泥している。周方向で隣り合う永久磁石の相互間のコア部はｑ軸の磁束が流れる磁路として機能するところ、このコア部が磁束飽和すればｑ軸インダクタンスが低減する。ｑ軸インダクタンスの低減はリラクタンストルクの低減を招く。

そこで、本発明は、ｑ軸インダクタンスの低減を抑制できる界磁子用コアを提供することを目的とする。

本発明にかかる界磁子用コアの第１の態様は、回転軸(P)の周りで環状に配置される複数の永久磁石(10)を格納する複数の磁石格納孔(21)と、前記径方向において前記永久磁石と対面し、前記回転軸を中心とした周方向において相互に異なる極性の磁極面が前記永久磁石によって形成される外周面(22)と、前記複数の永久磁石の各々の前記回転軸を中心とした周方向における端に設けられ、当該端から前記外周面へ向かって前記径方向に沿って延在する複数の第１非磁性体(23)と、前記周方向で相互に隣り合う一対の前記永久磁石の一方の前記端のうち前記一対の前記永久磁石の他方側のものに設けられる一の前記第１非磁性体と、前記永久磁石の前記他方の前記端のうち前記永久磁石の前記一方側のものに設けられる他の前記第１非磁性体との間において、前記一および前記他の前記第１非磁性体と前記周方向で対面しつつ前記径方向に延在する２つの第２非磁性体(24)とを備える。

本発明にかかる界磁子用コアの第２の態様は、第１の態様にかかる界磁子用コアであって、前記２つの第２非磁性体(24)の間の前記周方向における幅(W1)は、前記２つの第２非磁性体の各々と、自身に最も近い前記第１非磁性体(23)との間の前記周方向における幅(W2)よりも広い。

本発明にかかる界磁子用コアの第３の態様は、第１または第２の態様にかかる界磁子用コアであって、前記永久磁石(10)の各々は前記外周面側の第１表面(10a)と、回転軸側の第２表面(10b)とを有し、前記２つの非磁性体(24)の各々の前記回転軸(P)側の端(241)は、前記第２表面の前記周方向における端のうち前記２つの非磁性体の各々に最も近いもの(10c)に対して、前記径方向において前記回転軸(P)側に位置する。

本発明にかかる界磁子用コアの第４の態様は、第１から第３のいずれか一つの態様にかかる界磁子用コアであって、前記２つの第２非磁性体(24)の各々の前記回転軸(P)とは反対側の端(242)と、前記外周面(22)との間の前記径方向における幅(W3)は、前記第１非磁性体(23)と前記外周面との間の前記径方向における幅(W2)以下である。

本発明にかかる界磁子用コアの第５の態様は、第１から第４のいずれか一つの態様にかかる界磁子用コアであって、前記２つの第２非磁性体(24)は前記外周面(22)に至る。

本発明にかかる界磁子用コアの第６の態様は、第１から第５のいずれか一つの態様にかかる界磁子用コアであって、前記２つの第２非磁性体(24)同士の間の前記周方向における幅は、前記外周面から遠ざかるに従って低減する。

本発明にかかる界磁子用コアの第７の態様は、第１から第６のいずれか一つの態様にかかる界磁子用コアであって、前記２つの非磁性体(24)の少なくとも一方は空隙である。

本発明にかかる界磁子用コアの第１の態様によれば、界磁子用コアの格納孔に永久磁石を挿入することで界磁子を実現することができる。回転軸を中心とした径方向で界磁子と対面するように電機子を配置することで回転電機を実現することができる。

この回転電機において、周方向で隣り合う２つの第２非磁性体の間の第１コア部はｑ軸の磁束が流れる磁路として機能する。また磁石格納孔と外周面との間の第２コア部にもｑ軸の磁束は流れる。第２非磁性体によって第１コア部に流れるｑ軸の磁束を低減して第２コア部に流れるｑ軸の磁束を増大させることができる。よって、第１コア部の磁束飽和を抑制できる。

さらに、第１コア部を周方向に流れるｄ軸の磁束に対しては第２非磁性体が磁気抵抗として機能するので、ｄ軸の磁束を低減でき、以て第１コア部のｄ軸磁束の増大による磁束飽和を抑制できる。

また第１非磁性体は永久磁石の外周面側の第１表面からその反対側の第２表面へと磁束（以下、短絡磁束）が短絡することを抑制するものの、第１非磁性体と外周面との間の第３コア部と、第１非磁性体と第２非磁性体との間の第４コア部とを通って第１表面から第２表面へと短絡磁束が流れ得る。しかるに、このような磁束は第２非磁性体によって第１コア部へと流れることを抑制する。したがって、第１コア部を流れる短絡磁束を低減でき、第１コア部の磁束飽和を抑制できる。

以上のとおり、第１コア部の磁束飽和を低減できるので、第１コア部におけるｑ軸インダクタンスの低減を抑制できる。

本発明にかかる界磁子用コアの第２の態様によれば、ｑ軸の磁束が流れる磁路となる第２非磁性体の間の第１コア部の幅を拡大することができる。よって更に磁束飽和を抑制できる。

本発明にかかる界磁子用コアの第３の態様によれば、第１非磁性体と第２非磁性体との間の第４コア部が永久磁石の第２表面近傍まで短絡磁束を導く。よって、更に短絡磁束が第１コア部へと流れにくい。

本発明にかかる界磁子用コアの第４の態様によれば、第１非磁性体と表面との間の第３コア部を通る短絡磁束を、第１非磁性体と第２非磁性体との間の第４コア部へと導きやすい。換言すれば、更に短絡磁束が第１コア部へと流れにくい。

本発明にかかる界磁子用コアの第５の態様によれば、第１非磁性体と表面との間の第３コア部を通る短絡磁束を、第１非磁性体と第２非磁性体との間の第４コア部へと導きやすい。換言すれば、更に短絡磁束が第１コア部へと流れにくい。

本発明にかかる界磁子用コアの第６の態様によれば、２つの第２非磁性体同士の間の第１コア部を流れるｑ軸の磁束を流しやすい。

本発明にかかる界磁子用コアの第７の態様によれば、製造コストを低減できる。

回転軸に垂直な断面での、界磁子の概念的な構成の一例を示す図である。 回転軸に垂直な断面での、界磁子の一部の概念的な構成の一例を示す図である。 回転軸に垂直な断面での磁束の流れの一例を示す図である。 図３のうち極間に相当する一部を拡大した図である。 回転軸に垂直な断面での、界磁子の一部の概念的な構成の一例を示す図である。 回転軸に垂直な断面での、界磁子の一部の概念的な構成の一例を示す図である。

＜界磁子１の構成の一例＞
図１に例示するように、界磁子１は複数の永久磁石１０と界磁子用コア２０とを備える。以下では、回転軸Ｐを中心とした径方向を単に径方向と呼び、回転軸Ｐを中心とした周方向を単に周方向と呼び、回転軸Ｐに沿う方向を軸方向と呼ぶ。

複数の永久磁石１０は例えば希土類磁石（例えばネオジム、鉄およびホウ素を主成分とした希土類磁石）であって、回転軸Ｐの周りで環状に配置される。図１の例示では、各永久磁石１２は直方体状の板状形状を有している。各永久磁石１２は、周方向における自身の中央において、その厚み方向が径方向に沿う姿勢で配置される。ここでは、永久磁石１０の表面のうち回転軸Ｐとは反対側の表面を表面１０ａと呼び、回転軸Ｐ側の表面を表面１０ｂと呼ぶ。なお各永久磁石１０は必ずしも図１に示す形状で配置される必要はない。各永久磁石１０は、例えば軸方向に見て、回転軸Ｐとは反対側（以下、外周側とも呼ぶ）若しくは回転軸Ｐ側（以下、内周側とも呼ぶ）へと開口するＶ字形状、又は外周側若しくは内周側へと開口する円弧状の形状を有していてもよい。

界磁子用コア２０は軟磁性体（例えば鉄）で形成される。図１の例示では、界磁子用コア２０は例えば回転軸Ｐを中心とした円柱形状を有する。よって図１の例示では界磁子用コア２０の側面（外周面）２２は円柱形状を有する。また界磁子用コア２０には複数の永久磁石１０を格納する複数の磁石格納孔２１が形成される。外周面２２は径方向において永久磁石１０と対面する。複数の永久磁石１０は外周面２２に磁極面２２ａ，２２ｂを形成する。磁極面２２ａ，２２ｂはその極性が互いに相違し、周方向で交互に配置される。

図１では、４個の永久磁石１０が例示されており、いわゆる４極の界磁子１が例示されている。即ち、４個の永久磁石１０が周方向で交互に異なる極性の表面１０ａを外周面２２に向けて配置される。これによって、外周面２２には４個の磁極面が形成される。ただしこれに限らず、界磁子１は２極の界磁子であってもよく６極以上の界磁子であってもよい。また図１の例示では、１個の永久磁石１０が１個の磁極面を形成しているものの、複数の永久磁石が１個の磁極面を形成してもよい。換言すれば、永久磁石１０の各々が複数の永久磁石１０に分割されていても良い。

図１の例示では、界磁子用コア１０には貫通孔２８が形成されている。貫通孔２８は例えば回転軸Ｐの周りで環状に配置され、界磁子用コア１０を軸方向で貫通する。貫通孔２８は例えば界磁子用コア１０の両側に取り付けられる端板とともにリベットが貫通されて、両端板を界磁子用コア１０に固定する。なお貫通孔２８は必須要件ではない。

界磁子用コア２０は例えば軸方向に沿って積層された鋼板（例えば電磁鋼板、アモルファス鋼板などの鋼板）を有しても良い。これにより、軸方向における電気抵抗を高めることができ、ひいては界磁子用コア２０を流れる磁束に起因する渦電流を低減できる。また界磁子用コア２０は意図的に絶縁物を含んで成形される圧粉磁心（例えば鉄系の圧粉磁心又はフェライト系の圧粉磁心など）によって形成されてもよい。これによっても電気抵抗を高めることができるので渦電流を低減できる。

界磁子用コア２０は複数の第一非磁性体２３を有している。第一非磁性体２３は磁極面２２ａ，２２ｂの各々に対応して設けられる。より詳細には、第一非磁性体２３は当該磁極面を形成する永久磁石の周方向における端に設けられ、当該端から外周面２２へ向かって径方向に沿って延在する。なおここでいう端とは各磁極面に属する複数の永久磁石の全体の端である。即ち、一つの磁極面が複数の永久磁石で形成されている場合、当該端は、一つの磁極面に属する複数の永久磁石を一つと把握したときの周方向における端である。この第一非磁性体２３は永久磁石１０の表面１０ａ，１０ｂの間で磁束が短絡することを抑制する。

第一非磁性体２３と外周面２２との間の径方向における幅は、第一非磁性体２３と外周面２２との間のコア部が容易に磁束飽和する程度に薄いことが望ましい。これにより、当該コア部を介して表面１０ａ，１０ｂの間で磁束が短絡することを抑制できる。

図１の例示では、第一非磁性体２３は、外周面２２側において、自身と周方向で隣り合う永久磁石１０の周方向における中心（磁極中心）側へと延在している。さらに第一非磁性体２３は磁極中心に向かうにしたがって先細となる形状を有している。これにより、外周面２２に生じる磁束の密度を例えばより正弦波に近づけることができる。なお短絡磁束の低減という観点では第一非磁性体２３は径方向に延在していればよく、必ずしも周方向に延在する必要はない。

第一非磁性体２３は空隙で形成されていてもよい。これにより、第一非磁性体２３として所定の非磁性材料を採用する場合に比して製造コストを低減することができる。また図１の例示では磁石格納孔２１と第一非磁性体２３は周方向で連続しているものの、これらが周方向で互いに離間していてもよい。磁石格納孔２１と第一非磁性体２３との間に界磁子用コア２０の一部が介在すれば、たとえ第一非磁性体２３が空隙で形成されたとしても界磁子用コア２０の強度の低下を抑制することができる。

界磁子用コア２０は複数の第二非磁性体２４を有している。磁極面２２ａ，２２ｂの間の境界（いわゆる極間）の各々に対応して、２つの第二非磁性体２４が設けられている。図１の例示では、全ての極間に対応して２つの第二非磁性体２４が設けられているものの、少なくとも一つの極間において設けられていればよい。当該２つの第二非磁性体２４は、極間側において周方向で隣り合う第一非磁性体２３の二者の間に設けられる。当該２つの第二非磁性体２４は周方向で互いに対面しつつ、径方向に延在する。また当該２つの第二非磁性体２４は周方向で第一非磁性体２３と対面する。

なお当該２つの第二非磁性体２４が設けられる位置を次のようにも説明できる。即ち第二非磁性体２４は、周方向で相互に隣り合う一対の永久磁石１０の一方の周方向における両端のうち他方側の端に設けられる一の第一非磁性体２３と、永久磁石１０の他方の周方向における両端のうち一方側の端に設けられる他の第一非磁性体２３との間に、設けられる。

第二非磁性体２４は軸方向に見て例えば径方向に長い長尺状の形状を有しており、図１，２の例示では外周面２２に至る。言い換えれば、界磁子用コア１０には外周面２２側から切り込みが設けられ、当該切り込みに第二非磁性体２４が嵌合される。なお第二非磁性体２４は空隙で形成されていてもよい。この場合、第二非磁性体２４は外周面２２において外周側に開口する、とも把握できる。第二非磁性体２４が空隙で形成されていれば、第二非磁性体２４として所定の非磁性材料を採用することに比して製造コストを低減することができる。

本界磁子１に対して外周側で不図示の電機子を配置することにより回転電機が実現される。この回転電機において、外周面２２がエアギャップを介して電機子と対面する。これにより、界磁子１は電機子へと界磁磁束を供給することができる。そして、電機子が界磁子１へと回転磁界を印加することにより、電機子と界磁子とは回転軸Ｐを中心として相対的に回転する。

次に、電機子が発生する磁束について回転座標系で考察する。回転座標系においてｄ軸は界磁磁束と同相となる軸であり、ｑ軸はｄ軸に直交する軸である。界磁磁束は永久磁石１０の内周側を、隣り合う永久磁石１０の間で流れる。よってｄ軸の磁束が流れる方向は磁極中心において略径方向に沿い、極間で略周方向に沿う。極間において流れるｄ軸の磁束の一例が図２において第二非磁性体２４に直交する矢印で示されている。ｑ軸の磁束は極間同士の間を流れるので、その流れる方向は磁極中心において略周方向に沿い、極間において略径方向に沿う。より詳細には、図２を参照して、ｑ軸の磁束はその一部が、極間側で互いに隣り合う第二非磁性体２４の間の第一コア部２０ａと、永久磁石１０より内周側のコア部とを経由して極間同士の間を流れ、他の一部が永久磁石１０の外周側の第二コア部２０ｂを経由して極間同士を流れる。なおｑ軸の磁束は第一コア部２０ａを通りやすい傾向がある。

本界磁子１には第二非磁性体２４が設けられている。これにより、極間近傍を流入出するｑ軸の磁束の一部を第二コア部２０ｂへと導くことができる。より詳細には、例えば第一コア部２０ａに対して磁極中心寄りの外周側の位置から極間近傍を流入出するｑ軸の磁束は、第一コア部２０ａに向かう（図２において破線矢印）のではなく、第二非磁性体２４によって阻害されて、第二コア部２０ｂへと導かれる。これにより、第一コア部２０ａを流れる磁束の量を低減することができる。

また第一コア部２０ａにおいてｄ軸の磁束の流れは阻害される。ｄ軸の磁束の経路として極間における周方向の経路が考えられるところ、この経路で第二非磁性体２４が磁気障壁として機能する。第一コア２０ａを流れるｄ軸の磁束を低減できるので第一コア部２０ａを流れる磁束の量を低減することができる。これにより、ｄ軸の磁束は永久磁石１０へと導かれることになる。

また永久磁石１０の表面１０ａ，１０ｂの間で短絡する磁束（以下、短絡磁束と呼ぶ）は第一非磁性体２３によって低減されるものの、第一非磁性体２３と外周面２２との間の第三コア部２０ｃを経由して、表面１０ａ，１０ｂの間で短絡磁束は流れ得る。図２においてはこの経路を一点鎖線で示している。

しかしかかる経路において、第二非磁性体２４が設けられているので、短絡磁束が流れる経路は第一非磁性体２３と第二非磁性体２４とによって挟まれた第四コア部２０ｄに導かれる。換言すれば、第１コア部２０ａと第三コア部２０ｃとの間には磁気障壁として機能する第二非磁性体２４が介在する。したがって、第二非磁性体２４によって短絡磁束が第四コア部２０ｄから第一コア部２０ａへと流れることを阻害することができる。したがって、第一コア部２０ａを流れる磁束の量を低減することができる。しかも第四コア部２０ｄは短絡磁束にとっては第１コア部２０ａよりも隘路となるので、短絡磁束を抑制することもできる。

以上のように、第二非磁性体２４によって、第一コア部２０ａを流れる磁束の量を低減することができる。したがって、例えば電機子側を流れるｄ軸の電流またはｑ軸の電流が増大してｄ軸の磁束又はｑ軸の磁束が増大したとしても、第一コア部２０ａを通るｄ軸磁束を減らすことで、第一コア部２０ａの磁束飽和を抑制することができる。第一コア部２０ａの磁束飽和はｑ軸のインダクタンスを低下させる。リラクタンストルクはｑ軸インダクタンスとｄ軸インダクタンスとの差が大きいほど大きいので、本界磁子１によればリラクタンストルクの低下を抑制することができる。ひいては回転電機としての効率の低下を抑制できる。なお本願出願人は、第二非磁性体２４によってｑ軸のインダクタンスの低下量をおよそ１／３に低減できることを確認した。

またｑ軸のインダクタンスの低下を低減できるので、例えばｑ軸のインダクタンスを検出して回転電機の制御を行う場合には、ｑ軸のインダクタンスが低下することに起因する制御の不安定を回避できる。

図３は、有限要素法により解析して得られた磁束の流れを示す図であり、図４は図３の第一非磁性体２３および第二非磁性体２４付近の領域を拡大した図である。図３，４の例示から、第一非磁性体２３を迂回して第一コア部２０ａに流れる磁束の密度が例えば他のコアを流れる磁束（例えばｄ軸の磁束）に比して小さいことが見て取れる。よって第一コア部２０ａの磁束飽和を抑制できる。

＜第二非磁性体２４＞
図２に例示するように、第一コア部２０ａの周方向における幅Ｗ１は第四コア部２０ｄ周方向における幅Ｗ２よりも広いことが望ましい。より詳細には、幅Ｗ１の最小値が幅Ｗ２の最大値よりも大きいことが望ましい。これにより、第一コア部２０ａの周方向における幅を確保することができ、第一コア部２０ａの磁束飽和を更に抑制することができる。なお、幅Ｗ１，Ｗ２はそれぞれ第一非磁性体２３及び第二非磁性体２４を用いて次のように説明することができる。即ち、幅Ｗ１は極間側において周方向で隣り合う２つの第二非磁性体２４の間の周方向における幅であり、幅Ｗ２は当該２つの第二非磁性体２４の各々とこれと最も近い第１非磁性体２３との間の周方向における幅である。幅Ｗ２は遠心力や吸引力に界磁子コアが耐えうるに十分な幅があればよい。

また図２に例示するように、外周面２２とは反対側の第二非磁性体２４の一端２４１は次に説明する端１０ｃに対して径方向において回転軸Ｐ側に位置してもよい。端１０ｃは永久磁石１０の表面１０ｂの周方向における両端のうち一端２４１に最も近い端である。これにより、第四コア部２０ｄが永久磁石１０の表面１０の近傍まで存在することとなる。したがって第四コア部２０ｄを流れる短絡磁束を表面１０ｂの近傍まで導くことができる。よって短絡磁束が第一コア部２０ａを更に流れにくい。

また図５に例示するように、回転軸Ｐとは反対側の第二非磁性体２４の一端２４２は外周面２２に対して径方向において回転軸Ｐ側に位置しても良い。言い換えれば、第二非磁性体２４が外周側に開口せずに径方向で外周面２２と対面してもよい。この場合、第二非磁性体２４と外周面２２との間の径方向における幅Ｗ３は、第二非磁性体２４と外周面２２との間のコア部が容易に磁気飽和する程度に小さいことが望ましい。例えば幅Ｗ３は第一非磁性体２３と外周面２２との間の径方向における幅（第三コア部２０ｃの幅）Ｗ４以下である。これにより、例えば表面１０ａから第三コア部２０ｃを経由した短絡磁束は第一コア部１０ａよりも第四コア部２０ｄへと流れやすい。

また第二非磁性体２４よりも外周側で第１コア部２０ａと第四コア部２０ｃとが連結されている場合、たとえ第二非磁性体２４が空隙で形成されていたとしても、界磁子用コア２０の強度の低下を抑制できる。

図６の例示では、第一コア部２０ａの幅Ｗ１は外周面２２から遠ざかるに従って狭まる部分を有する。例えば極間において第１コア部２０ａを形成する２つの第二非磁性体２４が当該極間における径方向に対して互いに反対側に傾斜して延在することで、これが実現される。なお図６のように、外周面２２の近傍でのみ、外周面２２から遠ざかるにしたがって幅Ｗ１が低減するのが望ましく、それに伴い、第一非磁性体２３の外周付近の極間側の角部も切り欠くことがのぞましい。或いは回転軸Ｐ側でのみ外周面２２から遠ざかるにしたがって幅Ｗ１が低減してもよい。これにより、２つの第二非磁性体２４同士の間の第一コア部２０ａを流れるｑ軸の磁束が電機子からスムーズに流れる。

１ 界磁子
１０ 永久磁石
１０ｂ 表面
２０ 界磁子用コア
２２ 外周面
２３，２４ 非磁性体

Claims (7)

1. 回転軸(P)の周りで環状に配置される複数の永久磁石(10)を格納する複数の磁石格納孔(21)と、
   前記径方向において前記永久磁石と対面し、前記回転軸を中心とした周方向において相互に異なる極性の磁極面が前記永久磁石によって形成される外周面(22)と、
   前記複数の永久磁石の各々の前記回転軸を中心とした周方向における端に設けられ、当該端から前記外周面へ向かって前記径方向に沿って延在する複数の第１非磁性体(23)と、
   前記周方向で相互に隣り合う一対の前記永久磁石の一方の前記端のうち前記一対の前記永久磁石の他方側のものに設けられる一の前記第１非磁性体と、前記永久磁石の前記他方の前記端のうち前記永久磁石の前記一方側のものに設けられる他の前記第１非磁性体との間において、前記一および前記他の前記第１非磁性体と前記周方向で対面しつつ前記径方向に延在する２つの第２非磁性体(24)と
   を備える、界磁子用コア。
2. 前記２つの第２非磁性体(24)の間の前記周方向における幅(W1)は、前記２つの第２非磁性体の各々と、自身に最も近い前記第１非磁性体(23)との間の前記周方向における幅(W2)よりも広い、請求項１に記載の界磁子用コア。
3. 前記永久磁石(10)の各々は前記外周面側の第１表面(10a)と、回転軸側の第２表面(10b)とを有し、
   前記２つの非磁性体(24)の各々の前記回転軸(P)側の端(241)は、前記第２表面の前記周方向における端のうち前記２つの非磁性体の各々に最も近いもの(10c)に対して、前記径方向において前記回転軸(P)側に位置する、請求項１または２に記載の界磁子用コア。
4. 前記２つの第２非磁性体(24)の各々の前記回転軸(P)とは反対側の端(242)と、前記外周面(22)との間の前記径方向における幅(W3)は、前記第１非磁性体(23)と前記外周面との間の前記径方向における幅(W2)以下である、請求項１から３のいずれか一つに記載の界磁子用コア。
5. 前記２つの第２非磁性体(24)は前記外周面(22)に至る、請求項１から４のいずれか一つに記載の界磁子用コア。
6. 前記２つの第２非磁性体(24)同士の間の前記周方向における幅は、前記外周面から遠ざかるに従って低減する、請求項１から５のいずれか一つに記載の界磁子用コア。
7. 前記２つの非磁性体(24)の少なくとも一方は空隙である、請求項１から６のいずれか一つに記載の界磁子用コア。

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