JP2001521164A - 光導波管格子及び/又は特徴的な光導波管の製造方法 - Google Patents
光導波管格子及び/又は特徴的な光導波管の製造方法Info
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Abstract
Description
な特徴的な光導波管を製造する方法及び装置に関する。
も有望な分野である。多くの装置は、レーザ及びセンサのようなブラッグ格子の
正確な波長選択性能を利用しており、近い将来、より多くの装置が高品質の格子
の有利な点を活用する可能性がある。多分、ファイバブラッグ格子の最大の発達
は、電気通信装置、特に、分散補償の分野であろう。チャープ(chirped
)型ファイバ格子は、コンパクトであり、低損失で、また、高分散型で、しかも
特殊な分散シフトし且つ分散補償ファイバを害する非線形効果を伴うことがない
ため、分散補償に特に好適である。分散補償用のファイバ格子を使用しての伝送
試験は、多数回、成功裏に実証されている。ファイバ格子の性能は、分散プロフ
ァイルをより正確に制御し、特に、時間的遅れのリプルを少なくし、また、より
高ビット速度システムに必要とされる、第三順位の補償を追加することにより、
分散補償装置にて更に向上させることができよう。
生ずる可能性のある問題点が示してある。図7a乃至図7cには、格子の反射及
び時間的遅れの特徴が示してあり、図7a及び図7b及び図7dには、予想され
る特徴からの偏差程度で示してある。
的ピッチの光導波管内にてチャープ型格子を製造するステップと、チャープ型格
子の予想される時間的遅れからの偏差程度を測定するステップとを備えている。
方法であって、既知の物理的ピッチの光導波管の一部分内にて格子部分を製造す
るステップと、少なくとも最も直近に書き込んだ格子部分の予想される応答性か
らの偏差程度を測定するステップと、少なくとも最も直近に書き込んだ格子部分
に対する測定した偏差程度に従って、次の格子部分を書き込むべく格子パラメー
タを変化させるステップとを繰り返すことを備える方法をも提供するものである
。
って、格子に沿った位置にて、導波管の直径に対して実質的に逆の関係にて該位
置における格子の特徴を変化させるステップを更に備える方法をも提供するもの
である。
って、格子に沿った位置にて、導波管の直径に対して実質的に逆の関係にて該位
置における格子の特徴を変化させるステップを更に備える方法をも提供するもの
である。
管の直径に対して実質的に逆の関係にて変化するようにした、公称上均一な直径
の導波管内に形成された光導波管格子をも提供するものである。
ァイバ格子を製造するとき、反射波長がファイバのNA開口数のみならず、ファ
イバのカットオフにも依存するという新たな知見に基づくものである。これは、
反射波長λBが次式で与えられるからである。
察されている。公称ファイバ直径125μmのの場合、100乃至200mmの
期間のとき、±1μm程度の直径の変化(ファイバに沿って)が観察されている
。
neffは、コアに重なり合う案内モードの比率(proportion)ηに依 存し、次式で表わすことができる。
Snyder & Love)に記載されている。
イバの場合、直径が1μm変化すると、格子の波長は〜50pmシフトする。こ
のため、格子の長さに沿って直径が変化するに伴い、格子の応答性は、予想され
る値から著しく相違する可能性がある。
対波長の特徴が線形の特徴から偏倚することになる。
造することを許容する幾つかの好適な技術が提案されている。これら技術の内、
第一のものは、直径の変動がneffに与える影響を軽減するため書き込んだ格子 の期間ΛBを調節することを含む。第四の技術は、neffがファイバに沿って上り
均一となるようにファイバに沿ったコア領域内にてn1又はn2を調節するため、
ファイバを紫外線で前処理又は後処理することを含む。勿論、これら方法の任意
に組み合わせて採用することができる。これら方法の全ては、現在の格子の製造
技術に具体化することができる。
対してプロットされている。この測定は、150nmの精度及び50nmの反復
性を有する市販のファイバ直径測定装置を使用して行った。
直径の変化の状態が示してある。
効果を評価するため、実際上、図1に図示した単一のファイバの長さ内で一連の
線形チャープ型格子を一方が他方の上になるように重ね合わせた。このことは、
異なる長さのファイバを使用することに伴う人為的な測定誤差又は不規則な効果
を解消することになった。
れによる時間的遅れの偏差特徴の測定値は図2及び図3に図示してある。図4に
は、反対方向へのチャープを有し且つ他の2つの格子の両方から3nmずらした
位置(すなわち、その2つの格子の間の中間点)にて第三の格子に対する対応す
る結果が示してある。格子の長さは85cmであり、分散は、標準的なファイバ
にて150kmの伝送を補償し得る設計とされている。
のチャープにて書き込んだ(図2及び図3)の格子の双方の時間的遅れの特徴の
点にて実質的に同一の変動であると見なされる。反対方向へのチャープ、すなわ
ち、正のチャープにて書き込んだ第三の格子の場合、時間的遅れの変動(図4)
は、実際上、図2及び図3に図示した時間的遅れの偏差特徴と同一ではない。直
径の変動の「方向」は、同様に、分散勾配の変化にて重要な役割を果たすことを
前提とする。
てあることを理解すべきである。
り且つファイバの直径の物理的測定値と相関する偏差効果が観察されることが理
解できる。従って、物理的直径(絶対的な直径自体ではなく)の偏差を検知する
技術は次の通りである。
み、 (b)試験用格子に対する時間的遅れの偏差を特徴を設定することである。
は、特徴付けた後に頂部に書き込むべき「実際」の格子の強度を制限することに
なる。
ることが可能となる。これらは、時間的遅れの特徴のノイズを少なくすることを
含み、この状態は、一部分、回路網分析器における周波数を増加させ、これによ
り、より一層の平均化を可能とすることで部分的に充足される。ファイバにおけ
る波長の位置の誤差に関して得られた情報を格子の書き込み工程に装填する過程
は、当業者にとって簡単であり、ここでは更に詳細に説明はしない。
じた場合、1つの理由は、引き抜かれるとき直径が略直線状に増大することであ
ると考えられる。この直径の増大/減少は、引き抜きに起因する特定の共鳴によ
生じる可能性がある。この場合、高精度干渉計型のファイバ直径制御装置(例え
ば、0.15μmの精度にて引き抜き塔に取り付けられたアンリツ(Anrit su))を急激に変化させて/補正してファイバの正確な直径に戻すことができ る。この補正位置は、フィードバックタイミングの関数である。
知る必要はないが、幾つかの実施の形態において、これらは、物理的に測定され
又は相対的な変化さえも測定され、これらは、試験用格子の予想される性能から
の偏差程度から推測することが可能である。しかしながら、特定の波長に対する
位置誤差は知る必要がある。この情報は、波長τ(λB)の関数としての時間的 遅れではなくて、位置L.λB(L)の関数として波長をプロットすることによ り線形のチャープ型格子の時間的遅れの特徴から得ることができる。格子におけ
る時間的遅れは次式で与えられる。
、また、軸線の変化に対して時間的遅れの値を再設定することにより、τ(λB )ではなくて、λB(L)が明らかとなる。この場合、曲線勾配は、次式で与えら
れるチャープ率ξである。
位置誤差の値εが求められ、それは、チャープ率からの位置偏差はεであるから
である。この効果を補正するため、所定の位置に対する波長の誤差を求め、また
、ファイバ直径の変化は比較的低頻度であるため、格子の分散特長における改良
は極めて明らかである 詳細には、上述したファイバ特徴付け技術又はファイバの物理的な直径の測定
により得られたデータを使用する幾つかの技術は次の通りである。
あるように、直径の変動を考慮し得るように、書き込んだ格子を修正することに
より、所望の格子が製造される。特に、所望の格子は、帯域外格子に対する測定
した偏差特徴に対して逆の関係で調節したピッチの変化を使用して書き込まれる
。格子の長さに沿って精密に調節可能である位置にて格子を書き込むための多数
の技術が公知である。例えば、英国特許第9617688.8号参照。 2.幾つかの格子は、ファイバに沿って連続的に書き込まれる。丁度書き込んだ
部分は、その反射波長を決定し得るように効果的に特徴を設定することができる
。目標の波長と比較すると、格子に沿ったその位置における直径の誤差の表示が
得られる。直径の変動は10乃至20cmの範囲の期間を示すことが分かってい
るため、例えば、書き込み位置に対して〜1cmに近い測定値を提供するならば
、直径誤差は、「作動中」すなわち、格子の各部分が書き込まれているときに決
定し且つ補正することができる。
に測定することを提案する。このように、測定した直径の変動に対して逆の関係
にてピッチを調節することにより、直径の変動の影響力を軽減し得るように書き
込んだ期間が修正される。直径は、典型的に、0.1μm以上の分解能にて決定
する必要があるが、より小さい分解能でもやや有用な結果が得られる。
る。特に、図5aには、理想的な線形のチャープ型格子に沿って変化する格子ピ
ッチが概略図で示してあり、図5bには、上述した技術の1つを使用して格子の
長さに沿ってピッチを修正する方法が記してある。領域100にて、直径はより
大きく、従って、ピッチはより小さく、領域110にて、直径は小さく従ってピ
ッチはより大きい。
ファイバ特徴を想定して書き込まれる。次に、ファイバに沿ってneffにて変動 を決定し得るように格子を特徴を設定する。典型的に、コア領域を異なる紫外線
作用にさらすことにより行われるファイバ後処理は、形成されるneffがそうで ない場合よりもより均一にするために採用される。
、直径が変動するファイバにおける走査格子の製造技術が概略図的に図示されて
いる。後処理紫外線ビームが直径の変動領域に向けられ、その領域における平均
的な屈折率を変化させ、これにより、有効屈折率(neff)をより均一にする。 後処理ビームは、例えば、均一なビームとし又は格子の書込みビームとすること
が可能である。
験グラフである。
実験グラフである。
差程度を示す実験グラフである。
差程度を示す実験グラフである。
ある。 7bは、図7aと同様の偏差程度を示す図である。 7cは、図7aと同様の偏差程度を示す図である。 7dは、図7aと同様の偏差程度を示す図である。
Claims (17)
- 【請求項1】 光導波管における直径の変化を検知する方法において、 (i)既知の物理的ピッチの光導波管内にてチャープ型格子を製造するステッ
プと、 (ii)チャープ型格子の予想される時間的遅れからの偏差程度を測定するス
テップとを備える、方法。 - 【請求項2】 請求項1による方法において、 光導波管内にて更なる格子を製造するステップを備え、 該更なる格子の格子特徴が、格子に沿った位置にて、それらの位置における導
波管の直径に対し実質的に逆の関係にて変化するようにした、方法。 - 【請求項3】 請求項2による方法において、 前記格子及び更なる格子が異なる波長領域内で作動する、方法。
- 【請求項4】 請求項2又は3による方法において、 前記格子が前記更なる格子よりも弱い、方法。
- 【請求項5】 請求項1乃至4の何れか1つによる方法において、 導波管の少なくとも一部が感光性であり、 前記格子が、導波管を書き込み光ビームにより露出又は露光されることにより
製造される、方法。 - 【請求項6】 請求項1に従属する請求項5による方法において、 格子に沿った位置にて、それらの位置におけるファイバの直径に対する関係に
て書き込み光ビームに対する露出程度を変化させるステップを備える、方法。 - 【請求項7】 請求項1に従属する請求項5による方法において、 格子に沿った位置にて、それらの位置におけるファイバの直径に対する関係に
て更なる書き込みビームを選択的に露出させるステップを備える、方法。 - 【請求項8】 公称上均一な直径の導波管内にて光ファイバの導波管格子を
製造する方法において、 既知の物理的ピッチの光導波管の一部分内にて格子部分を製造するステップと
、 少なくとも最も直近に書き込んだ格子部分の予想される応答性からの偏差程度
を測定するステップと、 少なくとも最も直近に書き込んだ格子部分に対する測定された偏差程度に依存
して次の格子部分を書き込むべく格子パラメータを変化させるステップとを備え
る、方法。 - 【請求項9】 公称上所定の直径プロファイルの導波管内にて光格子を製造
する方法において、 格子に沿った位置にて、それらの位置における所定の直径プロファイルから導
波管の直径の偏差程度に実質的に逆の関係にて格子の特徴を変化させるステップ
を備える、方法。 - 【請求項10】 請求項9による方法において、 導波管が公称上均一な直径のプロファイルを有する、方法。
- 【請求項11】 請求項9又は10による方法において、 格子の特徴が格子のピッチである、方法。
- 【請求項12】 請求項1乃至11の何れか1つによる方法において、 導波管が光ファイバである、方法。
- 【請求項13】 公称上所定の直径プロファイルの導波管内に形成される光
導波管格子において、 格子の特徴が格子に沿った位置にて、それらの位置における所定の直径プロフ
ァイルから導波管の直径の偏差に対して実質的に逆関係にて変化されるようにし
た、光導管格子。 - 【請求項14】 請求項13による光導波管格子において、 導波管が公称上均一な直径のプロファイルを有する、光導波管格子。
- 【請求項15】 請求項14又は15による格子において、 格子の特徴が格子のピッチである、格子。
- 【請求項16】 請求項13乃至15の何れか1つによる格子において、 導波管が光ファイバである、格子。
- 【請求項17】 請求項13又は16の何れか1つによる格子において、 格子が略線形のチャープ型格子である、格子。
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