ES2211719T3 - Metodo para la correccion del avance de la chispa para un motor de combustion interna con un transformador de fase continua en la admision y/o en el escape. - Google Patents
Metodo para la correccion del avance de la chispa para un motor de combustion interna con un transformador de fase continua en la admision y/o en el escape.Info
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Abstract
Método para corrección del avance de la chispa para un motor de combustión interna (1) con sincronización de válvula continuamente variable de las válvulas de admisión/escape; para cada cilindro (2), comprendiendo el método calcular un valor teórico (Aath) del avance óptimo de la chispa de acuerdo con el punto de accionamiento, calcular un primer valor de corrección (AAC1), que es calculado de acuerdo con la masa (% de EGR) de gas quemado atrapado en el cilindro (2) al final de la fase de entrada, y calcular el valor real (Aaeff) del avance de la chispa añadiendo dicho primer valor de corrección (AAC1) de forma algebraica al valor teórico (Aath) del avance de la chispa; estando caracterizado el método porque la masa (% EGR) del gas quemado atrapada en el cilindro (2) al final de la fase de admisión se estima de acuerdo con la velocidad de rotación (RPM), de acuerdo con la válvula de sincronización (VVT) en la admisión y/o escape, y de acuerdo con la diferencia de presión (P) entre el colector de escape (5) y el colector de admisión (3).
Description
Método para la corrección del avance de la chispa
para un motor de combustión interna con un transformador de fase
continua en la admisión y/o en el escape.
La presente invención se refiere a un método para
la corrección del avance de la chispa para un motor de combustión
interna con sincronización de válvula variable de las válvulas de
admisión y/o de escape.
Como se conoce en un motor endotérmico el avance
óptimo de la chispa depende de la velocidad de rotación y de la
carga del motor (que, en sistemas con combustión con una relación
de mezcla estequiométrica, depende de la masa de aire recogida
durante la fase de admisión). La combustión cebada con avance de la
chispa óptimo correspondiente con la generación del par máximo
(excluyendo el caso fenómenos de detonación), mientras que la
combustión cebada con cualquier otro avance corresponde con el
deterioro de la actuación de combustión.
Además de la masa de aire recogida durante la
fase de admisión, la cantidad de gas quemado residual (que es
atrapada dentro del cilindro al final de la fase de escape, y está
en general inerte en lo que se refiere a la combustión) juega un
papel determinante en la definición del avance óptimo, puesto que
tanto la cantidad como la calidad del combustible presente en el
cilindro al final de la fase de admisión afecta a la velocidad de
propagación de la parte delantera de la llama y a la temperatura de
combustión. En particular, la velocidad de propagación del frontal
de la llama (que afecta de una manera determinante al avance de
llama aplicable) para la misma masa nueva (de aire) recogida, se
reduce a medida que se incrementa el porcentaje de gas quemado
presente en la cámara de combustión.
La presencia de un transformador de fase continua
en la admisión/escape modifica tanto la cantidad como la calidad
del combustible recogido, y, por tanto, la velocidad de propagación
del frontal de la llama. De hecho, en motores que tienen
dispositivos de sincronización de admisión/escape con transformación
continua para la misma velocidad de rotación del motor, es posible
obtener la misma cantidad de masa de aire recogida en el cilindro,
con diferentes válvulas de sincronización de admisión/escape, y los
diferentes valores de sincronización de admisión/escape
corresponden con una masa diferente de gas inerte que es atrapada
en el cilindro al final de la fase de escape.
A partir de la información precedente, es
evidente que con el fin de determinar un valor correcto del avance
que debe aplicarse, es necesario tener en cuenta también la masa de
gas inserte que es atrapada en el cilindro al final de la fase de
admisión. En los motores de combustión interna conocidos, se hace
uso del diseño acotado (o planos dimensionados), que son
determinados en la fase del diseño, son almacenados en la memoria
de una unidad de control, y pueden suministrar el valor correcto de
avance de acuerdo con el punto de accionamiento (que se define por
la velocidad de rotación y por la carga del motor), y de acuerdo
con las sincronizaciones de admisión/escape (que están contenidas
dentro de sus valores mínimo y máximo).
No obstante, el uso del diseño acotado es
particularmente costoso puesto que con el fin de memorizarlos en la
unidad de control del motor, este diseño acotado requiere una
cantidad de memoria que es relativamente muy grande.
Adicionalmente, la lógica utilizada para este diseño acotado es
completamente diferente de la lógica ejecutada por la unidad de
control de los motores con un circuito EGR externo (es decir, con
un circuito de recirculación de gas combustible externo), y, por
tanto, el desarrollo de este diseño acotado no puede deducirse de
ningún modo del conocimiento creado durante el diseño de la lógica
de control del motor con un circuito EGR externo, un hecho que es
claramente un requerimiento para más tiempo durante la etapa de
diseño y de ajuste.
El documento DE19844085 describe un método para
controlar un motor de combustión interna dependiendo de una presión
de gas de escape; en particular, el motor de combustión interna
tiene un tracto de entrada, al menos un cilindro, un tracto de gas
de escape y válvulas de entrada y salida, que son asignadas al
cilindro. Se determina una presión de gas de escape en el cilindro
durante el solapamiento de la válvula de las válvulas de entrada y
salida como una función de un valor estimado de una presión de gas
de escape, que se realiza por la combustión de una mezcla de
aire/combustible en el cilindro, y una variable que caracteriza el
centro de gravedad del solapamiento de las válvulas de entrada y
salida. Al menos se deriva una señal de accionamiento para controlar
un accionador del motor de combustión interna desde la presión de
gas de escape, o el motor de combustión interna es supervisado como
una función de la presión de gas de escape.
El objeto de la presente invención es
proporcionar un método para la corrección del avance de la chispa
para un motor de combustión interna con sincronización de válvula
continuamente variable de las válvulas de admisión/escape, que está
libre de los inconvenientes mencionados anteriormente, y en
particular, es fácil y económico de producir.
De acuerdo con la presente invención, está
previsto un método para la corrección del avance de la chispa para
un motor de combustión interna con sincronización de válvula
continuamente variable de las válvulas de admisión/escape, como se
describe en la reivindicación 1.
La presente invención se describirá a
continuación con referencia a los dibujos adjuntos, que ilustran
una forma de realización sin limitación, en la que
La figura 1 es un diagrama de bloques del
modelaje de un motor de combustión interna.
La figura 2 es un diagrama de bloques de una
unidad de cálculo que funciona de acuerdo con el método que es el
objeto de la presente invención.
La figura 3 es una vista detallada de un bloque
de la unidad de cálculo en la figura 2; y
La figura 4 es una curva que hace una correlación
de las dos cantidades utilizadas por la unidad de cálculo en la
figura 2.
En la figura 1, 1 indica como conjunto un motor
de combustión interna con un transformador de fase continuo de un
tipo conocido en la admisión/escape; en la figura 1, el motor 1 es
representado por medio de modelaje ilustrado por un diagramada de
bloques y se conoce de acuerdo con la bibliografía.
El motor 1 comprende cuatro cilindros 2
(representados por los bloques identificados por el término
"cilindro"), que están conectados por medio de las válvulas de
entrada respectivas (no ilustradas) hasta un colector de entrada 3
(representado por el bloque identificado por el término "colector
de entrada"), que es regulado por una válvula de mariposa 4
respectiva (representada por el bloque identificado por el término
"estrangulamiento") y están conectados por medio de las
válvulas de escape respectivas (no ilustradas) hasta un colector de
escape 5 (representado por el bloque identificado por el término
"colector de escape"), conectado a un dispositivo de escape 6
para los gases quemados (representado por el bloque identificado por
el término "escape"). Cada cilindro 2 está provisto con una
bujía de encendido de chispa respectiva 7, que está controlada por
un sistema de control 8, y puede dar lugar de una manera conocida a
la formación de chispas de los gases comprimidos dentro del
cilindro respectivo 2, después de finalizar la etapa de
compresión.
Como se ilustra en el modelaje en la figura 1,
parte (identificada por el término "caudal de flujo de masa de
entrada") de los gases descargados desde los cilindros 2 son
re-admitidos dentro del colector de entrada 3,
mientras que la parte restante (identificada por el término
"caudal de flujo de masa de escape") de los gases descargados
desde los cilindros es admitida dentro del colector de escape 5.
Adicionalmente, el colector de entrada recibe una cantidad de aire
nuevo (identificado por el término "caudal de flujo de masa de
entrada"), a través de la válvula de mariposa 4.
El sistema de control 8 está provisto con una
unidad de cálculo 9, que, en uso, puede calcular para cada cilindro
2 un valor real respectivo Aaeff del avance de la chispa, tal como
para obtener desde el propio cilindro 2 la máxima actuación
correspondiente a la máxima generación del par motor (excluyendo el
caso de fenómenos de detonación).
Como se ilustra en la figura 2, la unidad de
cálculo 9 comprende un bloque de cálculo 10, que puede calcular de
una manera conocida para cada cilindro 2 un valor teórico
respectivo Aath del avance de la chispa, de acuerdo con el punto de
accionamiento actual. La unidad de cálculo 9 comprende
adicionalmente dos bloques de cálculo 11 y 12, que pueden calcular
los dos valores respectivamente AAC1 y AAC2 de corrección del
avance de la chispa; los valores de corrección AAC1 y AAC2 son
añadidos de manera algebraica para el valor teórico AAth, por medio
de dos bloques de adición respectivos 13 y 14, con el fin de
obtener un valor real Aeaff del avance de chispas.
Antes de que se aplique al motor 1, el valor de
avance de la chispa real Aaeff es procesado por medio de una
función de saturación, que se lleva a cabo en un bloque de
saturación 15, con el fin de mantener el propio valor real Aaeff
dentro de un intervalo limitado, o bien por debajo (valor mínimo) o
por arriba (valor máximo).
El valor de corrección AAC1 es calculado en el
bloque de cálculo respectivo 11, de acuerdo con la velocidad de
rotación RPM del motor 1, y de acuerdo con el porcentaje de masa
EGR de gas quemado atrapado en el cilindro 2 al final de la etapa de
entrada; el porcentaje de masa EGR de gas quemado es expresado
convencionalmente como un porcentaje en relación con la masa total
del gas presente en el cilindro 2 al final de la fase de entrada.
El bloque de cálculo 11 puede asociarse con cada pareja de valores
de velocidad de rotación RPM/% de masa EGR de gas quemado de un
valor de corrección respectivo AAC1, de acuerdo con las
metodologías que se conocen, puesto que son, en general, similares
a las utilizadas en los motores de combustión interna que están
provistos con un circuito EGR, es decir, con un circuito de
recirculación de gas de combustión externa (EGR = Exhaust Gas
Recirculation)(Recirculación de Gas de Escape).
El valor de corrección AAC2 es calculado en el
bloque de cálculo respectivo 12 sobre la base del valor de relación
entre el par motor generado CMI y el par motor máximo CMIMAX; en
particular, el bloque de cálculo 12 que ejecuta una curva
parabólica, que es conocida en la bibliografía por el nombre de
"curva individual", se ilustra a modo de ejemplo en la figura
4, y hace una correlación de acuerdo con una relación
bi-unívoca de cada valor del par motor generado CMI
requerido y el par motor máximo CMIMAX con un valor de corrección
respectivo AAC2 del avance de la chispa. De hecho, es bien conocido
que es posible hacer una correlación del avance de la chispa
aplicado con el par motor generado CMI, por medio de una curva,
dicha "curva individual", independiente de del punto de
accionamiento y el tipo parabólico.
De manera similar a lo que tiene lugar
generalmente en los motores de combustión interna con un circuito
EGR externo, existe determinación en el porcentaje de EGR de gas
inerte contenido en la mezcla de gas atrapada en un cilindro 2 del
estado variable de la mezcla, que, por medio del valor de corrección
AAC1, contribuye a definir el valor real Aaeff del avance de la
chispa. En la práctica, el porcentaje EGR de gas inerte determina
la desviación de avance de chispa (valor de corrección AAC1) que se
aplica a la "curva individual" (valor de corrección AAC2)
descrita previamente con el fin de garantizar la validez de la
"curva individual".
El porcentaje de masa EGR del gas quemado es
estimado en el bloque estimador respectivo 16, de acuerdo con la
velocidad de rotación RPM del motor 1, de acuerdo con el valor VVT
de sincronización en la admisión y/o el escape del motor 1 (válvula
VVT expresada por la corrección angular aplicada a la fase de
válvula), y de acuerdo con la diferencia de presión \DeltaP entre
el colector de escape 5 y el colector de admisión 3.
El porcentaje de masa EGR de gas quemado que es
atrapado en un cilindro 2 al final de la fase de entrada es
estimado por medio de una superficie tridimensional e(RPM,
\DeltaP, VVT) en el campo de la velocidad de rotación RPM, valor
VVT de sincronización en la admisión y/o escape, y la diferencia
\DeltaP de presión entre el colector de escape 5 y el colector de
admisión 3.
La ejecución en el bloque estimador 16 de la
superficie tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT) es pesada
en términos de ocupación de la memoria, y, por tanto, en términos
de coste del propio bloque estimador 16. Con el fin de reducir el
peso de ejecución de la superficie de tridimensional e(RPM,
\DeltaP, VVT) en el bloque estimador 16, sin perder
significativamente la consistencia de los datos obtenidos, se ha
decidido parametrizar la superficie tridimensional e(RPM,
\DeltaP, VVT) con respecto a la velocidad de rotación RPM del
motor 1, por medio de proyecciones ortográficas de la superficie
tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT), en el dominio de la
diferencia \DeltaP de presión y valor de sincronización VVT.
Las superficies bidimensionales que son derivadas
de las proyecciones ortográficas de la superficie tridimensional
e(RPM, \DeltaP, VVT) son redefinidas posteriormente desde
una sola superficie bidimensional h(\DeltaP, VVT) en el
dominio de la diferencia de presión \DeltaP y la válvula de
sincronización; la orientación de la superficie bidimensional
h(\DeltaP, VVT) en el dominio tridimensional de la
velocidad de rotación RPM, válvula de sincronización VVT, y
diferencia de presión \DeltaP, depende de la velocidad de
rotación RPM del motor. En otras palabras, la superficie
tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT) es representada por
medio del producto de una superficie bidimensional
h(\DeltaP, VVT) en el dominio de la válvula de
sincronización VVT, y la diferencia \DeltaP de presión, y un
vector g(RPM) en el dominio de la velocidad de rotación
RPM.
La reconstrucción descrita anteriormente de la
superficie tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT), por medio
del producto de una sola superficie bidimensional
h(\DeltaP, VVT) y un vector g(RPM) se lleva a cabo
por medio de los métodos de cálculo numérico que convergen en
aproximaciones sucesivas, y mediante la aplicación del criterio del
error mínimo cuadrático.
La descripción precedente es resumida por las
siguientes ecuaciones:
% EGR = e(RPM,
\DeltaP, VVT) \approx g (RPM) * h(\DeltaP,
VVT)
El análisis de la superficie tridimensional
e(RPM, \DeltaP, VVT) por medio del producto de la
superficie bidimensional h(\DeltaP, VVT) y el vector
g(RPM) puede llevarse a cabo directamente en el bloque
estimador 16, con ocupación de la memoria que es relativamente
reducida Como se ilustra en la figura3, el bloque estimador 16
comprende dos bloques de cálculo 17 y 18, que ejecutan
respectivamente la superficie bidimensional h(\DeltaP, VVT)
y el vector g(RPM), y un bloque multiplicador 19, que puede
multiplicar entre sí los valores emitidos desde los bloques 17 y
18.
En general, la construcción de la superficie
tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT) tiene lugar en la
etapa de diseño de la unidad de cálculo 9, por medio del uso de una
serie de ensayos experimentales llevados a cabo sobre el motor 1. No
obstante, en el caso específico de motores que están provistos con
sistemas continuos para la transformación de la fase de
admisión/escape, no es posible llevar a cabo la medición directa de
la cantidad % EGR de gas quemado atrapado en un cilindro 2; es
necesario por tanto utilizar un modelo del motor 1, con el fin de
determinar indirectamente una estimación de la cantidad de % EGR de
gas quemador atrapado en un cilindro 2, en varios puntos del
motor.
Con el fin de reconstruir correctamente la
superficie tridimensional e(RPM, \DeltaP, VVT), es
necesario utilizar modelaje del motor 1, que hace posible definir
una estimación del último que es compatible con las reacciones del
motor observadas; es decir, en relación con las estimulaciones de
entrada medibles, el modelo del motor 1 puede dar lugar a
respuestas que pueden aproximarse a las respuestas reales
medidas.
Uno de los modelos del motor que puede utilizarse
para la construcción de la superficie tridimensional e(RPM,
\DeltaP, VVT) es el ilustrado en la figura 1, que es conocido, en
sí mismo en la bibliografía, y consta de una serie de
sub-modelos que representan el circuito de entrada,
el llenado de la cámara de combustión, el proceso de combustión,
vaciado de la cámara de combustión, y el circuito de escape. En
particular, la reconstrucción de la estimación de % EGR de la
substancia inerte atrapada en un cilindro se lleva a cabo por medio
de un modelo simplificado de los fenómenos de mecánica de fluido de
llenado-vaciado del cilindro 2, y de la combustión;
el resultado obtenido no puede representar, en términos absolutos,
la cantidad real de la substancia inerte atrapada en el cilindro al
final de la fase de entrada, pero puede proporcionar de forma más
realista una indicación cualitativa de esto, no obstante, que es
suficiente ya para permitir el cálculo suficientemente exacto del
valor real Aaeff del avance de la chispa.
El modelo matemático del motor es definido por
una serie de ecuaciones (que son conocidas, y no se dan de forma
detallada), que están en correlación entre sí las cantidades
características del motor 1; cada ecuación comprende un número de
coeficientes numéricos, cuyo valor es determinado por medio de una
serie de ensayos experimentales sobre el motor. En particular, por
medio de una red de adquisiciones en los puntos de trabajo de la
velocidad de rotación RPM y el par del motor generador CMI, existe
identificación del valor de los coeficientes, tal como para obtener
en simulación reacciones del motor que están muy próximas a las
reacciones del motor reales.
A partir de lo precedente, es evidente que el uso
del indicador % EGR de la velocidad de gas inerte hace posible
aplicar la corrección AAC1 del avance de la chispa de una manera
que es similar, en general, al que se aplica para motores con un
circuito EGR externo, haciendo posible, por tanto, reutilizar las
mismas estrategias de control del motor que las creadas para
sistemas con un circuito EGR externo, con ventajas obvias de
normalización de las estrategias de control del motor.
En general, en un motor de combustión interna,
además de la masa de aire recogida durante la etapa de admisión, la
cantidad de gas residual quemado (que es atrapado dentro del
cilindro en el extremo de la fase de escape), y es en general
inerte en lo que se refiere a la combustión), además forma parte
también de la determinación de la definición del avance óptimo de la
chispa, puesto que tanto la cantidad como la calidad del
combustible presente en el cilindro al final de la fase de admisión
afectan a la velocidad de propagación del frontal de la llama y la
temperatura de combustión. En particular, la velocidad de
propagación del frontal de la llama que afecta a la forma de
determinar el avance de la chispa aplicable para la misma nueva masa
(de aire) recogida, se reduce a medida que se incrementa el
porcentaje del gas quemado presente en la cámara de combustión.
La presencia de un transformador de fase continua
en la admisión/escape modifica tanto la cantidad como la calidad
del combustible recogido, y, por tanto, la velocidad de propagación
del frontal de la llama. De hecho, en motores con dispositivos de
sincronización de admisión/escape son variables continuamente para
la misma velocidad de rotación del motor, es posible obtener la
misma cantidad de masa de aire recogida en el cilindro, con
diferentes valores de sincronización de admisión/escape, y los
diferentes valores de sincronización de admisión/escape se
corresponden con diferente masa de gas inerte atrapada en el
cilindro al final de la etapa de escape.
De acuerdo con la descripción precedente, el
valor teórico Aath del avance de la chispa es corregido de acuerdo
con una estimación de la velocidad de propagación del frontal de la
llama, y la estimación de la velocidad de propagación del frontal de
la llama se lleva a cabo utilizando la masa de gas quemado atrapada
en el cilindro al final de la fase de entrada como un estado
variable.
Claims (10)
1. Método para corrección del avance de la chispa
para un motor de combustión interna (1) con sincronización de
válvula continuamente variable de las válvulas de admisión/escape;
para cada cilindro (2), comprendiendo el método calcular un valor
teórico (Aath) del avance óptimo de la chispa de acuerdo con el
punto de accionamiento, calcular un primer valor de corrección
(AAC1), que es calculado de acuerdo con la masa (% de EGR) de gas
quemado atrapado en el cilindro (2) al final de la fase de entrada,
y calcular el valor real (Aaeff) del avance de la chispa añadiendo
dicho primer valor de corrección (AAC1) de forma algebraica al valor
teórico (Aath) del avance de la chispa; estando caracterizado
el método porque la masa (% EGR) del gas quemado atrapada en el
cilindro (2) al final de la fase de admisión se estima de acuerdo
con la velocidad de rotación (RPM), de acuerdo con la válvula de
sincronización (VVT) en la admisión y/o escape, y de acuerdo con la
diferencia de presión (\DeltaP) entre el colector de escape (5) y
el colector de admisión (3).
2. Método de acuerdo con la reivindicación 1,
donde dicho primer valor de corrección (AAC1) es calculado de
acuerdo con la velocidad de rotación (RPM) del motor (1), y de
acuerdo con la masa (% EGR) de gas quemado atrapada en el cilindro
(2) al final de la fase de entrada.
3. Método de acuerdo con la reivindicación 1 o la
reivindicación 2, donde se calcula un segundo valor de corrección
(AAC2), que depende del valor del par (CMI) generado; siendo
añadidos dichos primero y segundo valores de corrección (AAC1, AAC2)
de manera algebraica a dicho valor teórico (AAth) del avance de la
chispa, con el fin de calcular dicho valor real (Aaeff) del avance
de la chispa.
4. Método de acuerdo con la reivindicación 3,
donde dicho segundo valor de corrección (AAC2) se obtiene sobre la
base del valor de la relación entre el par motor generado (CMI) y
el par motor máximo (CMIMAX), dicho segundo valor de corrección
(AAC2) y el valor de dicha relación entre el par motor generado
(CM)) y el par motor máximo (CMIMAX) están en correlación hasta
otra vía de la curva de un tipo parabólico conocido como la
"curva individual".
5. Método de acuerdo con cualquiera de las
reivindicaciones precedentes, donde antes de que se aplique dicho
valor real (Aaeff) del avance de la chispa al motor (1), se procesa
por medio de una función de saturación, para mantener el propio
valor real (Aaeff) dentro de un intervalo que está limitado tanto
por abajo como por arriba.
6. Método de acuerdo con cualquiera de las
reivindicaciones precedentes, donde la masa (% EGR) del gas de
ráfaga atrapada en el cilindro (2) en el extremo de la fase de
entrada es estimada por medio de una superficie tridimensional (e())
en el dominio de la velocidad de rotación (RPM), válvula de
sincronización (VVT) en la admisión/escape, y la diferencia de
presión (\DeltaP) entre el colector de escape (5) y el colector
de admisión (3).
7. Método de acuerdo con la reivindicación 6,
donde dicha superficie tridimensional (e()) es representada por
medio del producto de una superficie bidimensional (h()) en el
dominio del valor de sincronización en la admisión y/o escape, y
la diferencia de presión (\DeltaP) entre el colector de escape
(5) y el colector de admisión (3), y un vector (g()) en el dominio
de la velocidad de rotación (RPM).
8. Método de acuerdo con la reivindicación 7,
donde el análisis de dicha superficie tridimensional (e()) en el
producto de dicha superficie bidimensional (h()) y dicho vector
(g()) se lleva a cabo de acuerdo con la técnica de los mínimos
cuadráticos.
9. Método de acuerdo con cualquiera de las
reivindicaciones 6 a 8, donde dicha superficie tridimensional (e())
es construida utilizando un modelo matemático del motor (1), que es
definido por una serie de ecuaciones que están en correlación entre
sí con los valores característicos del motor (1); comprendiendo
cada ecuación un número de coeficientes numéricos, cuyo valor es
determinado por medio de una serie de ensayos experimentales sobre
el motor (1); proporcionando el modelo matemático la determinación
de la masa (% EGR) de gas quemado atrapada en el cilindro (2) al
final de la fase de admisión de acuerdo con los valores de la
velocidad de rotación (RPM), válvula de sincronización (VVT) en la
admisión y/o escape y la diferencia de presión (\DeltaP) entre el
colector de escape (5) y el colector de entrada (3).
10. Método de acuerdo con cualquiera de las
reivindicaciones 1 a 9, donde el primer valor de corrección (AAC1)
depende de la estimación de la velocidad de propagación del frontal
de la llama, que se lleva a cabo utilizando la masa (% EGR) de gas
quemado atrapada en el cilindro (2) al final de la fase de admisión
como un estado variable.
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