DE4302385C2 - Verfahren zur Bestimmung der Konzentration einer Gaskomponente in einer Gasprobe - Google Patents
Verfahren zur Bestimmung der Konzentration einer Gaskomponente in einer GasprobeInfo
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Description
Die vorliegende Erfindung betrifft ein Verfahren zur Bestimmung der
Konzentration einer Gaskomponente in einer Gasprobe in einem Meßkanal mittels der
NDIR-Technik auf der Grundlage einer optischen Absorption nach dem Anspruch 1.
Bei NDIR-Messungen wird der zu verwendende Wellenlängenbereich derartig
ausgewählt, daß er das Absorptionsband in dem zu vermessenden Gas maximal
überdeckt. Die Absorption bedingt Verluste in der transmittierten Intensität der Strah
lung, wodurch sich ein Verfahren zur Bestimmung der Gaskonzentration anbietet.
Typischerweise ist die Strahlungsquelle eine Glühlampe und der gewünschte
Wellenlängenbereich wird mit der Hilfe eines Filters ausgewählt. Das Verfahren leidet
indessen unter Meßfehlern, die durch Intensitätsänderungen des Ausganges der Lampe
bedingt sind, sowie unter Kontaminationen des optischen Kanals. Darüber hinaus
können Änderungen in der Detektorempfindlichkeit die Meßgenauigkeit vermindern.
Aufgrund der oben angesprochenen Instabilitäten eines NDIR-Meßsystems muß
die Ausrüstung wiederholt unter der Zuhilfenahme von Kalibrierungsgasen kalibriert
werden. Ein alternatives Verfahren umfaßt die Verwendung eines Referenzkanals, der
die separate Überwachung der Intensität des Eingangsstrahls im Verhältnis zu der des
tatsächlichen Meßkanals umfaßt, der das zu vermessende Gas enthält.
Eine Ausführungsform gemäß dem Stand der Technik verwendet in dem
Referenzkanal einen Filter, dessen Bandpaßwellenlänge derartig ausgewählt ist, daß die
Messung bei Wellenlängen durchgeführt wird, die einem Absorptionsminimum in dem
Spektrum der durch das Gas transmittierten Strahlung entsprechen. Daher kann der Wert
der transmittierten Intensität, der bei der Referenzwellenlänge gemessen worden ist, mit
dem Wert verglichen werden, der bei einem Absorptionsband des Gases gemessen
worden ist. Dieses Verfahren macht die Verwendung von zwei separaten Filtern nötig,
und die Verschiebung der Filter macht das System mechanisch aufwendig.
Aus dem US-Patent 4,836,255 ist ein spektrometrisches Substanzanalysiergerät
bekannt, welches eine optische Kammer aufweist, in der ein Strömungsmittel enthalten
ist, welches zyklisch in der Temperatur moduliert wird, und zwar bei einem im
wesentlichen konstanten Druck. Das Strömungsmittel wird über Rezirkulierkreisläufe in
die Kammer zugeführt, und zwar von heißen und kalten Quellen aus, die zyklisch an die
Kammer angeschlossen werden, so daß zu irgendeinem Zeitpunkt lediglich eine der
Quellen sich in einer Rezirkulierströmungsbeziehung zur Kammer befindet. Die
resultierende Modulation der Temperatur eines komprimierbaren oder
verdampfungsfähigen Strömungsmittels in der optischen Kammer bei relativ
konstantem Druck bewirkt eine Modulation der Konzentration oder der Dichte oder der
Menge des Strömungsmittels in der optischen Kammer, und zwar auf Grund der
Ausdehnung des Strömungsmittels und auf Grund der Kontraktion des
Strömungsmittels in der optischen Kammer während des Aufheizens und Abkühlens.
Die Konzentrationsmodulation befindet sich dann um angenähert 180° aus der Phase zu
der Temperaturmodulation. Somit bewirkt das Aufheizen des Strömungsmittels bei
konstantem Druck ein Ausdehnen des Strömungsmittels aus der optischen Kammer,
wodurch die Menge des Strömungsmittels verringert wird, ebenso die Konzentration
oder Dichte des Strömungsmittels und damit auch allgemein die spektrale Absorption
durch das Strömungsmittel von Strahlungsenergie verringert wird, die in die Kammer
von einer Strahlungsquelle aus emittiert wird.
Aus dem US-Patent 4,711,571 ist ein spektrometrisches Vielfachgas-
Analysiergerät bekannt, welches eine im wesentlichen isobare Temperaturmodulation
einer gasförmigen Probe in einem hoch reflektierenden optischen Hohlraum oder einer
Kammer mit willkürlichem Pfad verwendet. Es sind Vielfach-Heiß- und Kalt-Einlässe
an sich gegenüber liegenden Seiten der Kammer vorgesehen und ein
Gasrezirkulationskreis mit einer Heizkammer, einem thermischen Regenerator und mit
einer Kühlkammer vereinfacht das abwechselnde Ersetzen des heißen Gases durch
kaltes Gas und des kalten Gases durch heißes Gas in der optischen Kammer bei jedem
Zyklus gemäß einer Frequenz von wenigstens einigen Hertz, wodurch durch die
interessierenden Gase in der Probe eine modulierte spektrale Infrarotemission und eine
modulierte spektrale Strahlungsabsorption von Strahlen von einer Strahlungsquelle
realisiert wird, die in die optische Kammer hinein strahlt. Die Strahlungsquelle liefert
auch Wärme für das Aufheizen der Kammer. Durch die Temperaturmodulation wird
auch eine kleine Druckmodulation in der Kammer verursacht. Das bekannte Gerät kann
dazu verwendet werden, um Gase, Dämpfe, Aerosole usw. zu detektieren und auch zu
überwachen.
Aus dem US-Patent 3,935,463 ist ein verbessertes Spektrofotometer eines nicht
dispersiven Absorptionstyps bekannt, welches zum Detektieren des Vorhandenseins von
SO2 in einer gasförmigen Probe geeignet ist, und zwar trotz eines gleichzeitigen
Vorhandenseins von NO2. Es wird bei diesem bekannten Spektrofotometer ultraviolettes
Licht von einer Quelle her auf einen feststehenden Phosphorbildschirm aufgestrahlt, der
dann fluoresziert, um ultraviolette Strahlung mit einer ersten Wellenlänge zu erzeugen,
bei der sowohl SO2 als auch NO2 eine Strahlungsabsorption bewirken. Auch wird eine
Strahlung gemäß einer zweiten Wellenlänge erzeugt, bei der die Absorption durch SO2
minimal ist, jedoch die Absorption durch NO2 angenähert genauso groß ist wie bei der
ersten Wellenlänge.
Aus EP 0 387 684 A2 ist ein Gasanalysiergerät zum Detektieren von niedrigen
Konzentrationen eines spezifischen Gases bekannt, mit einer Probenkammer mit
Durchgängen, durch die Strahlungsenergie hindurch verläuft und die druckmoduliert
werden, und zwar mit Hilfe eines Lautsprechers, um ein Strahlungsenergiesignal zu
liefern, welches durch einen Strahlteiler mit einem Meßkanal detektiert wird, der zu
einem Meßdetektor hin verläuft, und mit einem Bezugskanal mit einer Bezugszelle, die
ein Gas eines Typs enthält, der analysiert werden soll, und mit einem Bezugsdetektor.
Beide Detektoren erzeugen ein Signal, welches durch einen Algorithmus verarbeitet
wird.
Aus DE 31 16 344 C2 ist ein Verfahren zur Korrektur der mit einem nicht
dispersiven Infrarot-Gasanalysator gewonnenen Meßwerte für die Partialdrücke der in
einem zu untersuchenden Gasgemisch enthaltenen infrarot-aktiven Gaskomponenten
bekannt, in welchen sich auch infrarot-inaktive Gaskomponenten befinden.
Das wesentliche dieses bekannten Verfahrens besteht darin, daß der Partialdruck
einer der infrarot-inaktiven Gaskomponenten schrittweise zur Änderung des
Gesamtdruckes des Probengases bei den jeweils verschiedenen, aber während der
schrittweisen Änderung konstanten Partialdrücken der vorbestimmten infrarot-aktiven
Gaskomponente geändert wird und der jeweilige Extinktionswert gemessen wird. Dabei
ist ferner wesentlich, daß aus den gemessenen Extinktionswerten und den vorgegebenen
Gasdrücken sowie den Partialdrücken der infrarot-aktiven Gaskomponente Scharen von
Kalibrierkurven abgeleitet werden, deren Parameter der jeweilige Partialdruck der
infrarot-aktiven Gaskomponente ist. Zur Bestimmung des korrigierten, unbekannten
Partialdrucks der vorbestimmten infrarot-aktiven Gaskomponenten wird der
Gesamtdruck des Probengases und der Extinktionswert der vorbestimmten infrarot-
aktiven Gaskomponente gemessen und es wird im Feld der Kalibrierkurven der durch
den gemessenen Extinktionswert und den gemessenen Gesamtdruck vorgegebene Punkt
aufgesucht und durch Zuordnung zu der entsprechenden Kurve mit konstantem
Partialdruck als Parameter, der korrigierte Partialdruck der vorbestimmten Komponente
erhalten.
Das US-Patent 4,709,150 offenbart eine Ausführungsform, in der die
Kontamination des optischen Kanals dadurch verhindert wird, daß der Meßkanal aus
einem porösen Material hergestellt ist, das für das zu vermessende Gas leicht durch
dringbar ist, während es in der Lage ist, die Hauptkontaminationskomponenten, die in der
Umgebungsluft enthalten sind, daran zu hindern, den Meßkanal zu betreten. Das poröse
Material kann aus einem geeigneten Plastikmaterial hergestellt sein, oder aus porösem
Edelstahl. Dieses Verfahren ist indessen nicht in der Lage, Meßfehler zu
berücksichtigen, die aus einem Abfall der Lampenausgangsintensität resultieren.
Das US-Patent Nr. 4,500,207 beschreibt eine Meßvorrichtung und ein Verfahren,
gemäß denen der interne Gasdruck des Meßkanals bei konstanter Temperatur unter
Zuhilfenahme einer beweglichen Membran moduliert werden kann, die innerhalb der
Wandung des Meßkanals angeordnet ist. Die Druckmodulationen während einer
NDIR-Messung variieren die Dichte des zu vermessenden Gases, wodurch zusätzliche
Informationen aus dem zu vermessenden Gas erhalten werden, die dazu verwendet
werden können, jene Instabilitäten zu eliminieren, die durch die Alterung der Lampe
und durch Kontaminationen bedingt sind. Obgleich die bewegliche Membran auf die
gleiche Art
und Weise konstruiert werden kann wie ein Lautsprecher, wird
das System mechanisch kompliziert. Ein anderer Nachteil ist
darin zu sehen, daß um die Gasdruckmodulation zu implemen
tieren, der Meßkanal von der umliegenden Umgebung isoliert
werden muß, und zwar unter Verwendung eines Kanals von lang
samer Gasdiffusion. Dies führt dazu, daß das System ver
gleichsweise lange Antwortzeiten im Hinblick auf Änderungen
der Umgebungsgaskonzentration hat.
Es ist daher die Aufgabe der vorliegenden Erfindung, die zu
vor beschriebenen Nachteile des Standes der Technik zu über
winden und ein neuartiges Verfahren der Gaskonzentrations
messung bereitzustellen.
Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe durch ein Kalibrierungs
verfahren für Gaskonzentrationsmessungen gemäß dem Anspruch
1 gelöst.
Genauer gesagt basiert die vorliegende Erfindung auf einer
Erwärmung des Meßkanals und der Durchführung der optischen
Absorptionsmessungen unter Verwendung von wenigstens zwei
verschiedenen Temperaturen. Die Temperatur des Meßkanals
kann unabhängig gemessen werden. Die vorliegende Erfindung
nutzt die Tatsache aus, daß die Erwärmung des Gases in dem
Meßkanal die Dichte des Gases vermindert und den Ab
sorptionskoeffizienten des zu vermessenden Gases ändert. Der
Meßkanal wird so schnell erwärmt, daß die Konzentration des
zu vermessenden Gases keine Zeit hat, eine
Konzentrationsänderung während der Absorptionsmessung zu er
fahren, die bei den verschiedenen Temperaturen durchgeführt
wird. Die Intensitätsmessung der transmittierten Strahlung,
die wenigstens zwei verschiedene interne Kanaltemperaturen
verwendet und die zu zwei verschiedenen Werten des
Absorptionskoeffizienten führt, sorgt für ausreichend zu
sätzliche Informationen, um die Instabilitätsfaktoren der
Meßausrüstung zu eliminieren.
Im einzelnen wird das Verfahren gemäß der vorliegenden Er
findung durch das charakterisiert, was im kennzeichnenden
Teil des Anspruchs 1 aufgeführt ist.
Die vorliegende Erfindung sorgt für signifikante Vorteile:
Die Erfindung erleichtert die Kalibrierung der Meßausrüstung unter Meßbedingungen, wobei die Verwendung von separaten Ka librierungsgasen nicht notwendig ist. Die vorliegende Erfin dung basiert auf der Tatsache, daß die Erwärmung und die Temperaturmessung in dem Meßkanal auf einfache Art und Weise sowie bei geringen Kosten durchgeführt werden kann. Die Meßausrüstung, die für das vorliegende Meßverfahren benötigt wird, kann auf einfache und stabile Art und Weise bereitge stellt werden, da bewegliche Komponenten nicht eingesetzt werden müssen. Der Meßkanal und sein Widerstandheizelement können derartig konstruiert werden, daß Temperaturänderungen und die Kalibrierung des zu vermessenden Gases schnell durchgeführt werden können, und zwar im Hinblick auf die Gas-Konzentrations-Änderungsrate. Eine ausreichend oft wie derholte Kalibrierung beseitigt die Meßungenauigkeiten, die durch die inhärenten Instabilitäten der NDIR-Meßausrüstung bedingt sind und verlängert entscheidend die Wartungsinter valle der Ausrüstung.
Die Erfindung erleichtert die Kalibrierung der Meßausrüstung unter Meßbedingungen, wobei die Verwendung von separaten Ka librierungsgasen nicht notwendig ist. Die vorliegende Erfin dung basiert auf der Tatsache, daß die Erwärmung und die Temperaturmessung in dem Meßkanal auf einfache Art und Weise sowie bei geringen Kosten durchgeführt werden kann. Die Meßausrüstung, die für das vorliegende Meßverfahren benötigt wird, kann auf einfache und stabile Art und Weise bereitge stellt werden, da bewegliche Komponenten nicht eingesetzt werden müssen. Der Meßkanal und sein Widerstandheizelement können derartig konstruiert werden, daß Temperaturänderungen und die Kalibrierung des zu vermessenden Gases schnell durchgeführt werden können, und zwar im Hinblick auf die Gas-Konzentrations-Änderungsrate. Eine ausreichend oft wie derholte Kalibrierung beseitigt die Meßungenauigkeiten, die durch die inhärenten Instabilitäten der NDIR-Meßausrüstung bedingt sind und verlängert entscheidend die Wartungsinter valle der Ausrüstung.
Die vorliegende Erfindung betrifft also ein Meßver
fahren, in dem die interne Temperatur des Meßkanals kontinu
ierlich zwischen wenigstens zwei verschiedenen Temperaturen
moduliert wird. In diesem Fall entspricht das Meßverfahren
einem Kalibrierungsverfahren, in dem die Kalibrierung nach
jeder Messung durchgeführt wird. Die zur Durchführung der vorliegenden
Erfindung geeignete Vorrichtung kann derartig ausgelegt
sein, daß jeder Erwärmungszyklus ungefähr eine Minute in An
spruch nimmt. In vielen Anwendungen des NDIR-Meßverfahrens
wird eine Meßrate der Gaskonzentrationsmessung von
ungefähr lx/min als ausreichend erachtet.
Die Unteransprüche haben vorteilhafte Weiterbildungen der
Erfindung zum Inhalt.
Weitere Vorteile und Merkmale der vorliegenden Erfindung
werden unter Berücksichtigung der nachfolgenden
detaillierten Beschreibung einer Ausführungsform unter
Zuhilfenahme der Zeichnung deutlich. Im einzelnen zeigt:
Fig. 1 in graphischer Form die Intensität der Strah
lung, die den Detektor erreicht, und zwar über
dem Partialdruck der absorbierenden
Gaskomponente für zwei unterschiedliche interne
Temperaturen des Meßkanals;
Fig. 2a in graphischer Form die interne Temperatur des
Meßkanals über der Zeit;
Fig. 2b in graphischer Form die Modulation der
internen Temperatur des Meßkanals über die Zeit;
Fig. 3 eine Meßkopfstruktur;
Fig. 4 eine Gaskonzentrationsmeßvorrichtung, die auf
dem in Fig. 3 gezeigten Meßkopf basiert.
Wenn ein Wellenlängenband, bei dem das zu vermessende Gas
eine Absorption für einfallende Strahlung zeigt,
betrachtet wird, dann läßt sich die Eingangsintensität
der Strahlung I0 für den Meßkanal und die
Ausgangsintensität der Strahlung I,
die den Meßkanal verläßt, unter Berücksichtigung des
Lambert-Beer'schen Absorptionsgesetzes ausdrücken:
wobei α(T) der Absorptionskoeffizient des zu vermessenden
Gases ist, welcher von der Temperatur T abhängig ist; p
der Partialdruck des zu vermessenden Gases; und l die
Länge des Meßkanals ist. Fig. 1 illustriert bei zwei
verschiedenen Temperaturen die Intensität der Strahlung,
die den Meßkanal verläßt, und zwar als eine Funktion des
Partialgasdruckes. Wie man sieht, ist die Absorption des
Gases bei der höheren Temperatur geringer.
Wenn die Meßtemperatur T1 ist und die Intensität, die mit
tels dem Detektor gemessen wird, gleich I1 ist, dann kann
der Partialgasdruck aus der folgenden Gleichung bestimmt
werden:
Das Ausgangssignal der NDIR-Meßvorrichtung ist typischer
weise so ausgelegt, daß es die Gaskonzentration anzeigt,
welche linear proportional zu dem Partialgasdruck ist, der
bei einem bestimmten Gesamtdruck und einer bestimmten
Temperatur der zu vermessenden Gasmischung gemessen worden
ist. Eine Linearisierung basierend auf der Gleichung 2
kann unter Zuhilfenahme von analogen Elektroniken
durchgeführt werden, wobei allerdings eine digitale
Verarbeitung unter Verwendung eines Mikroprozessors den
einfachsten Weg für die Linearisierung darstellt. Die
Hauptquellen für die Instabilitäten in einer
NDIR-Meßvorrichtung resultieren aus den Variationen bzw.
Änderungen der Intensität der Eingangsstrahlung (I0) in
dem Meßkanal, was typischerweise zu einem Meßfehler vom
Offset-Typ führt.
Zunächst kann nun angenommen werden, daß während der
Erwärmung des Meßkanals in der Kalibrierungssequenz gemäß
der Fig. 2a die Konzentration, der zu vermessenden
Gaskomponente an dem Ort der Messung ungefähr konstant
bleibt. Wenn dies so ist, dann bleibt auch der
Partialdruck des zu vermessenden Gases konstant, wenn der
Gesamtdruck der Gasmischung während des
Erwärmungszyklusses konstant gehalten wird. Die
Kalibrierungsmessung wird so schnell durchgeführt werden,
daß angenommen werden kann, daß auch die
Ausgangsintensität der Lampe ungefähr konstant bleibt.
Indem man die Temperatur des Meßkanals auf die Temperatur
T2 erhöht und der Detektor einen Intensitätspegel I2 für
die detektierte Strahlung mißt, kann die Gleichung 2 für
diese Werte wie folgt umgeschrieben werden:
Der Absorptionskoeffizient α(T) ändert sich mit der
Erwärmung des Meßkanals, was dazu führt, daß das
Ausgangssignal des Detektors für die gemessenen
Strahlungsintensitäten bei den verschiedenen Temperaturen
unterschiedlich sein wird. Wenn angenommen werden kann,
daß die Temperaturen T1 und T2 bekannt sind, dann kann
der Ausdruck log(I0) aus den Gleichungen 2 und 3 erhalten
werden:
Um die Gleichung 4 verwenden zu können, muß die
Änderungsrate des Absorptionskoeffizienten als eine
Funktion der Temperatur bekannt sein. Der Wert des
Ausdruckes log(I0) kann dann unter Zuhilfenahme eines
Mikroprozessors errechnet werden, wobei dann
anschließend, unter Verwendung des errechneten Wertes,
der Wert des Partialgasdrucks, der aus der Gleichung 2
erhalten wird, korrigiert werden kann.
In einem alternativen Meßverfahren,
das in Fig. 2b illustriert ist, wird die
Meßkanaltemperatur kontinuierlich moduliert und die
Gaskonzentration wird bei einer tiefen Temperatur T1
errechnet, sowie bei einer hohen Temperatur T2, und zwar
aus den Intensitäten I1 und I2 der Strahlung, die bei
diesen Temperaturen gemessen worden sind. Die Gleichungen
2 und 4 werden kombiniert, um den Partialgasdruck zu
erhalten:
Die Genauigkeit der Kalibrierung und des Meßverfahrens
wird erheblich verbessert, wenn die Temperaturen T1 und T2
in dem Meßkanal mittels eines separaten Temperatursensors
gemessen werden, und der Wert des Absorptionskoeffizienten
bei den gemessenen Temperaturen errechnet wird.
Anwendungen mit minderen Genauigkeitsanforderungen können
verwirklicht werden, indem das Verfahren
ohne separate Temperaturmessung verwendet wird. In dieser
Ausführungsform wird der Meßkanal während jedes
Erwärmungszyklus mit einer konstanten Eingangsleistung
erwärmt, wobei der Meßkanal in einer bestimmten Zeit auf
einen ungefähr konstanten Wert einer höheren Temperatur
erwärmt wird, bei der die Intensitätsmessung der
Strahlung durchgeführt wird. In einem derartigen
Kalibrierungs- und Meßverfahren führen indessen
Änderungen in der Umgebungstemperatur zu Ungenauigkeiten.
Um die Kalibrierung und das Meßverfahren
zu verwirklichen, muß der Einfluß der
Temperatur auf den Absorptionskoeffizienten genauestens
bekannt sein. Glücklicherweise ist die mit der entlang des
Meßkanals sich ausbreitenden Strahlung überlagerte
Absorption linear proportional zu der Anzahl der
absorbierenden Gasmoleküle, die in dem Meßkanalvolumen
enthalten sind, so daß der Einfluß der Gasdichte auf den
Absorptionskoeffizienten auf einfache Art und Weise daraus
resultiert.
In einem konstanten Volumen und bei einem konstanten Druck
vermindert sich die Anzahl der Gasmoleküle mit sich
erhöhender Temperatur gemäß dem idealen Gasgesetz
PV = nRT (6)
wobei p der Druck, V das Volumen, n die Anzahl der
Gasmoleküle in mol, R die Gaskonstante und T die absolute
Temperatur ist. Das ideale Gasgesetz ist sowohl auf den
Gesamtdruck der Gasmischung als auch auf den Partialdruck
der zu vermessenden Gaskomponente anzuwenden. Gemäß der
Gleichung 6 verbleibt das Produkt aus der Dichte ρ und der
Temperatur des zu vermessenden Gases in dem Meßkanal
konstant, und zwar bei variierender Temperatur bei einem
konstanten Druck:
ρ1T1 = ρ2T2 (7)
In der obigen Gleichung ist ρ1 die Dichte der zu vermes
senden Gaskomponente bei der Temperatur T1, und ρ2 die
Dichte bei der Temperatur T2.
Zusätzlich zu der Beeinflussung der Anzahl der
Gasmoleküle, die ein konstantes Volumen beanspruchen,
weist die Temperatur gleichfalls einen Einfluß auf den
molaren Absorptionskoeffizienten auf. Dies liegt darin
begründet, daß das Absorptionsspektrum eines Moleküls in
dem infraroten Spektralbereich aus Spektrallinien
verschiedener Wellenlängen besteht, die auf unterschiedliche
Rotations-Vibrationsübergänge zurückzuführen sind. Jede
dieser Spektrallinien wird auf unterschiedliche Art und
Weise durch die Temperatur beeinflußt. Wenn mehrere
Spektrallinien in das Wellenlängenband fallen, das für die
Messung verwendet wird, dann muß die Temperaturabhängigkeit
von jeder Spektrallinie separat bestimmt werden.
Theoretische Verfahren für die Bestimmung des
Gesamteinflusses der Temperaturabhängigkeiten der verschie
denen Spektrallinien auf den molaren Absorptionsko
effizienten über den verwendeten Wellenlängenbereich hinweg
sind verfügbar. Experimentelle Verfahren bieten indessen die
einfachste Lösung für die Bestimmung der Temperaturabhängig
keit an.
Eine erläuternde Situation wird betrachtet, indem man den
Einfluß von Gasdichteänderungen auf den Absorptionskoeffi
zienten berücksichtigt. Das zu vermessende Gas kann als Koh
lendioxid mit einer Konzentration von 1000 ppm in dem Meßka
nal angenommen werden, und zwar bei einer Temperatur von 300 K.
Die emittierende Strahlenquelle ist ein Schwarzkörper
strahler. Ein Filter, welcher abgestimmt ist, nur das ge
wünschte Absorptionsband des CO2 hindurchzulassen, wird
zwischen der Strahlungsquelle und dem Detektor angeordnet.
Die Gleichung 1 kann dann verwendet werden, um die Intensi
tät der Strahlung zu errechnen, die den Detektor erreicht,
wenn die folgenden Parameterwerte zugrunde gelegt werden:
T1 = 300 K
T2 = 350 K
I0 = 100 µW
l = 5 cm
α(T1) = 2,0.10-5 cm-1ppm-1 (T = 300 K)
T1 = 300 K
T2 = 350 K
I0 = 100 µW
l = 5 cm
α(T1) = 2,0.10-5 cm-1ppm-1 (T = 300 K)
Das Verhältnis der Absorptionskoeffizienten für den
angenommenen Fall wird aus der Gleichung 7 erhalten:
Bei den zwei unterschiedlichen Temperaturen sind die Werte
der von dem Detektor gemessenen Strahlungsintensitäten:
Temperatur | |
Strahlungsintensität | |
300 K | 90,5 µW |
350 K | 91,8 µW |
Die Empfindlichkeit eines photoleitenden oder eines
pyroelektrischen Detektors ist ausreichend, um die oben
gegebene Änderung der Strahlungsintensität zu detektieren
und die Messung kann mit
ausreichender Genauigkeit durchgeführt werden.
Die Genauigkeit des Meßverfahrens
wird erhöht, wenn sich der Temperaturunterschied
zwischen T1 und T2 erhöht, der wenigstens 50°C sein
sollte.
Die Ausgangsspannung aus dem Detektor erhöht sich ungefähr
linear mit der Intensität der gemessenen Strahlung. Diese
Eigenschaft sorgt bei dem vorliegenden
Meßverfahren für den Vorteil, daß das Verfahren in der
Lage ist, Meßungenauigkeiten zu eliminieren, die aus
Detektorempfindlichkeitsänderungen resultieren.
Beispielsweise folgt das Ausgangssignal eines
photoleitenden oder pyroelektrischen Detektors ziemlich
genau der Formel:
V = GI, (9)
wobei V die Ausgangsspannung aus dem Detektor und G die
Detektorempfindlichkeit ist. Die Eliminierung der Änderung
der Detektorempfindlichkeit steht mit der Tatsache in
Verbindung, daß die Gleichung 5 nur das Verhältnis der
Strahlungsintensitäten I1 und I2 berücksichtigt, die bei
verschiedenen Temperaturen gemessen worden sind, und der
absolute Wert von weder der einen noch der anderen
Intensität separat bekannt sein muß.
Fig. 3 zeigt einen möglichen Weg, um einen Meßbereich
einzusetzen, der für die Durchführung des
Meßverfahrens
geeignet ist. Eine Glühlampe (ein Schwarzkörperstrahler)
wird als eine Strahlungsquelle 2 verwendet, und das
gewünschte Wellenlängenband wird mit Hilfe eines Filters 5
ausgewählt. Die Strahlungsquelle kann auch ein spektraler
Emitter sein, der das zu vermessende Gas enthält, oder ein
Halbleiter-Infrarot-LED-Emitter. Die Strahlungsintensität,
die durch den Meßkanal 3 hindurchtritt, wird unter
Zuhilfenahme eines Detektors 4 gemessen. Der Detektor kann
beispielsweise ein kommerziell verfügbarer photoleitender
oder pyroelektrischer Detektor sein. Die Wand des
Meßkanals kann aus einem porösen Material hergestellt
sein, das durch Diffusion des zu vermessenden Gases leicht
durchdringbar ist. Diese Anordnung macht die Erwärmung der
Gasmischung in dem Meßkanal leicht, da eine Diffusionswand
die Wärmekonvektion aus dem Meßkanal in die Umgebung
vermindert. Der Meßkanal wird vorzugsweise aus porösem
Plastik oder Edelstahl hergestellt. Vorteilhafterweise
sollte in dem Meßverfahren der Meßkanal eine thermische
Masse haben, die so gering wie möglich ist, um dadurch eine
maximal schnelle Erwärmung des Meßkanals zu ermöglichen.
Fig. 3 zeigt eine Heizanordnung, die durch einen Leiter 6
mit Ohm'schem Widerstand realisiert wird, der um den
Meßkanal gewunden ist. Die Temperaturmessung kann
durchgeführt werden, indem ein Widerstandsplatinelement 7
oder beliebige sonstige kommerzielle Temperatursensoren
verwendet werden. Ein einzelnes Widerstandselement kann
auch verwendet werden, um sowohl den Meßkanal zu erwärmen
als auch seine interne Temperatur zu messen. Die benötigte
Länge des Meßkanals hängt von dem Absorptionskoeffizienten
und dem gewünschten Konzentrationsmeßbereich der zu
vermessenden Gaskomponente ab. Beispielsweise muß der
Meßkanal nur 5 cm lang sein, um CO2-
Konzentrationsmessungen der Umgebungsluft durchführen zu
können.
Um den Erwärmungszyklus zu beschleunigen, der für das vor
liegende Meßverfahren benötigt wird, kann man die untere
Temperatur T1 auch derart wählen, daß sie oberhalb der
Umgebungstemperatur liegt. Dadurch wird die Abkühlzeit von
der oberen Temperatur T2 auf die untere Temperatur T1
gleichfalls verkürzt.
Das Meßverfahren, das auf zwei unterschiedlichen
Temperaturen basiert, kann in eine Meßsequenz erweitert
werden, die auf einer Mehrzahl von Temperaturen basiert.
Diese Lösung kann verwendet werden, um die Linearität des
Ausgangssignals der NDIR-Meßvorrichtung zu verbessern.
Fig. 4 zeigt ein Blockdiagramm einer Vorrichtung, in der
der optische Sensor vom gleichen Typ sein kann, wie der in
Fig. 3 gezeigte, und in der das Ausgangssignal
proportional zu der Konzentration der zu vermessenden
Gaskomponente ist. Die in Fig. 4 illustrierte
mikroprozessorgestützte Vorrichtung vereinfacht die
Konzentrationsmessungen gemäß dem erläuterten
Meßverfahren.
Der optische Meßbereich umfaßt eine Glühlampe 9, einen
Meßkanal 10 und einen Detektor 11. Die interne Temperatur
des Meßkanals wird mit der Hilfe eines Temperatursensors
16 gemessen, und die Erwärmung des Kanals wird mit Hilfe
eines Widerstandsheizelements 18 erreicht, das der von einer
Leistungsversorgung 17 gespeist wird. Die von der
Glühlampe emittierte Strahlungsintensität wird mit einer
geeigneten Rate unter Zuhilfenahme einer modulierten
Leistungsversorgung 8 moduliert. Der Detektor 11 mißt die
modulierte Intensität der transmittierten Strahlung und
das Ausgangssignal des Detektors wird mittels eines
Verstärkers 12 verstärkt. Das Spannungssignal des
Verstärkerausgangs wird mittels eines A/D-Wandlers 13 in
die digitale Form konvertiert und zu einem Mikroprozessor
14 geführt. Die Ausgangsspannung des Temperatursensors 16
wird gleichfalls mittels dem A/D-Wandler 13 in die
digitale Form konvertiert und in den Mikroprozessor 14
geführt. Der Mikroprozessor managt auf einer zeitgeteilten
Grundlage die grundlegenden Funktionen, die für das
erläuterte Meßverfahren
nötig sind: Das Erwärmen des Meßkanals, das Messen der
internen Temperatur des Meßkanals und das Messen der trans
mittierten Strahlungsintensität, sowie die Verarbeitung
der gemessenen Daten. Auf der Grundlage der gemessenen
Daten und unter Verwendung des zuvor beschriebenen
Algorithmus errechnet der Mikroprozessor die
Konzentration der zu vermessenden Gaskomponente. Das
Meßergebnis wird in ein Analog-Ausgangssignal der
Meßvorrichtung unter Zuhilfenahme eines D/A-Wandlers 15
konvertiert.
Zusammenfassend kann also festgehalten werden, daß die
vorliegende Erfindung ein Meßverfahren für Gaskonzen
trationsmessungen mit einem NDIR-Verfahren betrifft, und
zwar basierend auf der optischen Absorption. Gemäß dem
Verfahren wird die zu vermessende Gasmischung, die in
einem Meßkanal 3 enthalten ist und die wenigstens partiell
von der Umgebung isoliert ist, einer Strahlung ausgesetzt.
Die durch das Gas transmittierte Strahlung wird gemessen,
die Gaskonzentration wird aus der gemessenen Intensität
errechnet, um so die Meßvorrichtung zu kalibrieren, wobei
die Gaszustandsvariablen in einer geregelten Art und Weise
abgeleitet werden, wobei der Wert der transmittierten
Strahlungsintensität sich ändert, und wobei die Intensität
der transmittierten Strahlung bei wenigstens zwei
bekannten Punkten der Gaszustandsvariablen gemessen wird,
wodurch die Daten für die Messung der eingesetzten
Meßvorrichtung erhalten werden.
Es werden die Gaszustandsvariablen geändert,
indem das zu vermessende Gas während einer solch kurzen
Zeit erwärmt wird, während der die Umgebungskonzentration
des Gases keine Änderung erfährt, wobei die Gasdichte sich
mit der Erhöhung der Temperatur vermindert, während der
Partialdruck des zu vermessenden Gases im wesentlichen
konstant verbleibt.
Claims (5)
1. Verfahren zur Bestimmung der Konzentration einer Gaskomponente in einer
Gasprobe in einem Meßkanal mittels der NDIR Technik auf der Grundlage einer
optischen Absorption, mit folgenden Schritten:
Richten einer Strahlung auf die im Meßkanal befindliche Gasprobe, wobei der Meßkanal eine poröse Diffusionswand aufweist und eine niedrige thermische Masse besitzt;
Messen der Intensität der Strahlung, die durch die Gasprobe übertragen wird, bei wenigstens zwei unterschiedlichen Temperaturwerten der Gasprobe in dem Meßkanal, wobei die Temperatur der Gasprobe in einem derart kurzen Zeitintervall geändert wird, daß die Konzentration der Gaskomponente, welche in den Meßkanal eintritt, sich nicht ändert, die Dichte der Gasprobe sich mit der Temperatur vermindert, und somit der Partialdruck der Gaskomponente im wesentlichen konstant bleibt;
Berechnen des Partialdruckes p der Gaskomponente nach der Formel:
in welcher bedeuten:
α(T1): Gas-Absorptionskoeffizient bei der Temperatur T1;
α(T2): Gas-Absorptionskoeffizient bei der Temperatur T2;
I1: gemessene Intensität bei der Temperatur T1;
I2: gemessene Intensität bei der Temperatur T2;
l: Länge des Meßkanals,
wobei α(T1) und α(T2) die bekannten Absorptionskoeffizienten bei der Temperatur T1 und T2 sind.
Richten einer Strahlung auf die im Meßkanal befindliche Gasprobe, wobei der Meßkanal eine poröse Diffusionswand aufweist und eine niedrige thermische Masse besitzt;
Messen der Intensität der Strahlung, die durch die Gasprobe übertragen wird, bei wenigstens zwei unterschiedlichen Temperaturwerten der Gasprobe in dem Meßkanal, wobei die Temperatur der Gasprobe in einem derart kurzen Zeitintervall geändert wird, daß die Konzentration der Gaskomponente, welche in den Meßkanal eintritt, sich nicht ändert, die Dichte der Gasprobe sich mit der Temperatur vermindert, und somit der Partialdruck der Gaskomponente im wesentlichen konstant bleibt;
Berechnen des Partialdruckes p der Gaskomponente nach der Formel:
in welcher bedeuten:
α(T1): Gas-Absorptionskoeffizient bei der Temperatur T1;
α(T2): Gas-Absorptionskoeffizient bei der Temperatur T2;
I1: gemessene Intensität bei der Temperatur T1;
I2: gemessene Intensität bei der Temperatur T2;
l: Länge des Meßkanals,
wobei α(T1) und α(T2) die bekannten Absorptionskoeffizienten bei der Temperatur T1 und T2 sind.
2. Verfahren nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet, daß
die Temperatur der Gasprobe mit einem Temperatursensor gemessen wird.
3. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 oder 2,
dadurch gekennzeichnet, daß
der Meßkanal mit einem Widerstandsheizelement erwärmt wird, wobei die
Kanalwand aus einem Material hergestellt ist, das eine leichte Durchdringung des
zu vermessenden Gases erlaubt, das aber die thermische Konvektion zwischen der
Gasprobe, die in dem Kanal enthalten ist, und der äußeren Umgebung begrenzt.
4. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 3,
dadurch gekennzeichnet, daß
die Temperatur der Gasprobe mit einer konstanten Rate geändert wird.
5. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 4,
dadurch gekennzeichnet, daß
die untere Meßtemperatur kontinuierlich oberhalb der Umgebungstemperatur
gehalten wird.
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