DE4117005C2 - Verfahren und Anordnung zum Einwirken mit einem Lichtstrahl in einen Entladungsraum - Google Patents
Verfahren und Anordnung zum Einwirken mit einem Lichtstrahl in einen EntladungsraumInfo
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Description
Die vorliegende Erfindung betrifft ein Verfahren zur Einwirkung mit einem
Lichtstrahl einer Quelle in einen Behandlungsraum einer
Behandlungskammer zur Oberflächenbehandlung von Werkstücken und
eine Kammer zur Oberflächenbehandlung von Werkstücken, bei der der
Strahl einer Lichtquelle in einem Behandlungsraum der Kammer zur
Wirkung gebracht wird.
Verfahren zur Einwirkung mit einem Lichtstrahl in einen Entladungsraum
sind beispielsweise bekannt aus:
US 4392 229, die ein Mittel offenbart, welches einen Ringlaser auch bei sehr niedrigen Temperaturen nach dem Anschalten in einer minimalen Zeit in einen Arbeitszustand versetzen kann,
US 48 45 365, die ein Verfahren und eine Vorrichtung zum Herstellen oder Erzeugen von Elektronen unter Verwendung einer Feldkopplung und des fotoelektrischen Effektes zeigt, wobei eine erste Strahlung im Infrarotbereich linear polarisiert auf das Target eingestrahlt wird, während gleichzeitig eine zweite Strahlung im sichtbaren oder im Ultraviolettbereich auf das Target eingestrahlt wird, derart, dass die gleiche Zone des Targets durch die erste und die zweite Strahlung erreicht wird,
US 4 890 040, die ein Hochleistungsschalternetzwerk zeigt, mit einer Laserfaser, die optisch mit einem Netzwerk gekoppelt ist, einschließlich lichtgesteuerter Glühentladungsschalter, wobei sich optische Faserkabel durch vakuumversiegelte Anschlüsse der Schalter erstrecken, so dass das unfokussierte Laserlicht auf die Blende der Kathode gerichtet wird, um den Schalter zu schließen,
US 4 863 559, die ein Verfahren zum Ätzen von lokalen Titannitritverbindungen offenbart, wobei das verwendete Plasma gezündet werden kann, indem die darin enthaltenen Gase einer Lichtquelle ausgesetzt werden,
US 4 673 456, die eine Mikrowellenvorrichtung zum Erzeugen von Plasma zum Ätzen von Fotolack und Halbleitermaterial offenbart, wobei die Vorrichtung zum anisotropen Ätzen von Halbleitermaterial verwendet werden kann, indem u. a. zwei Plasmaquellen verwendet werden,
"IBM, Technical Disclosure Bulletin", 28 (1986), 10, 4294-4297, welches ein kathodenverstärktes Sputtersystem offenbart, bei dem die Kathode energiereiche Elektronen in das Plasma der Sputtervorrichtung emittiert,
"Laser-induced plasmas for primary ion deposition of epitaxial Ge and Si Films", by D. Lubben et al., 1985, American Vacuum Society,
"Plasma-initiated laser deposition of polycrystalline and monocrystalline silicon films", J. M. Gee et al., Material Research Society Symposium Procedure, Vol. 29 (1984), Elsevier Science Publishing,
"Laser-Plasma Interactions for the Deposition and Etching of Thin-Film Materials", Philip J. Hargis, Jr., Solid State Technology, November 1984,
und aus der EP 0 220 481 A2, die als nächstliegender Stand der Technik angesehen wird und die eine Vorrichtung zur Plasmaverstärkung zeigt, um die Menge von Elektronen in der Plasmaglühregion eines Glühentladungssystems durch Strahlung von Fotonen, wie etwa durch einen Laserstrahl, zu erhöhen, um die Intensität des Glühens für verbesserte Ätz-/Ablagerungsprozesse zu erhöhen.
US 4392 229, die ein Mittel offenbart, welches einen Ringlaser auch bei sehr niedrigen Temperaturen nach dem Anschalten in einer minimalen Zeit in einen Arbeitszustand versetzen kann,
US 48 45 365, die ein Verfahren und eine Vorrichtung zum Herstellen oder Erzeugen von Elektronen unter Verwendung einer Feldkopplung und des fotoelektrischen Effektes zeigt, wobei eine erste Strahlung im Infrarotbereich linear polarisiert auf das Target eingestrahlt wird, während gleichzeitig eine zweite Strahlung im sichtbaren oder im Ultraviolettbereich auf das Target eingestrahlt wird, derart, dass die gleiche Zone des Targets durch die erste und die zweite Strahlung erreicht wird,
US 4 890 040, die ein Hochleistungsschalternetzwerk zeigt, mit einer Laserfaser, die optisch mit einem Netzwerk gekoppelt ist, einschließlich lichtgesteuerter Glühentladungsschalter, wobei sich optische Faserkabel durch vakuumversiegelte Anschlüsse der Schalter erstrecken, so dass das unfokussierte Laserlicht auf die Blende der Kathode gerichtet wird, um den Schalter zu schließen,
US 4 863 559, die ein Verfahren zum Ätzen von lokalen Titannitritverbindungen offenbart, wobei das verwendete Plasma gezündet werden kann, indem die darin enthaltenen Gase einer Lichtquelle ausgesetzt werden,
US 4 673 456, die eine Mikrowellenvorrichtung zum Erzeugen von Plasma zum Ätzen von Fotolack und Halbleitermaterial offenbart, wobei die Vorrichtung zum anisotropen Ätzen von Halbleitermaterial verwendet werden kann, indem u. a. zwei Plasmaquellen verwendet werden,
"IBM, Technical Disclosure Bulletin", 28 (1986), 10, 4294-4297, welches ein kathodenverstärktes Sputtersystem offenbart, bei dem die Kathode energiereiche Elektronen in das Plasma der Sputtervorrichtung emittiert,
"Laser-induced plasmas for primary ion deposition of epitaxial Ge and Si Films", by D. Lubben et al., 1985, American Vacuum Society,
"Plasma-initiated laser deposition of polycrystalline and monocrystalline silicon films", J. M. Gee et al., Material Research Society Symposium Procedure, Vol. 29 (1984), Elsevier Science Publishing,
"Laser-Plasma Interactions for the Deposition and Etching of Thin-Film Materials", Philip J. Hargis, Jr., Solid State Technology, November 1984,
und aus der EP 0 220 481 A2, die als nächstliegender Stand der Technik angesehen wird und die eine Vorrichtung zur Plasmaverstärkung zeigt, um die Menge von Elektronen in der Plasmaglühregion eines Glühentladungssystems durch Strahlung von Fotonen, wie etwa durch einen Laserstrahl, zu erhöhen, um die Intensität des Glühens für verbesserte Ätz-/Ablagerungsprozesse zu erhöhen.
Bei der Einwirkung mit einem Lichtstrahl, welcher Art auch immer, in einen
Behandlungsraum, wie einen elektrischen Entladungsraum für eine DC-
oder AC(bis Mikrowellenbereich)-Entladung, generell eine PVD-
Behandlung oder auch eine CVD-Behandlung, gegebenenfalls
plasmaunterstützt (PECVD), besteht jedoch im Stand der Technik und
insbesondere auch bei der EP 0 220 481 A2 das Problem, dass entweder
die Lichtstrahlquelle dem Prozess, sei dies einem Abtragungs- oder einem
Beschichtungsprozess, ausgesetzt ist oder, sofern die Lichtquelle, wie
beispielsweise aus der EP 0 220 481 A2 bekannt, ausserhalb der Kammer
angeordnet ist, ein Kammerwandfenster, durch welches der Lichtstrahl dem
Entladungsraum zugeführt wird, dem Behandlungsprozess ausgesetzt ist.
Eine abtragende Beeinträchtigung oder eine Beschichtung mit am
Werkstück abgetragenem bzw. mit auf das Werkstück aufzubringendem
Material ist bei solchem Vorgehen kaum zu verhindern. Dies führt dazu,
dass beispielsweise ein Transmissionsfenster sehr rasch seine
Transmissionseigenschaften ändert bzw. dass eine Quelle ihr Spektrum,
ihre Wirkungsintensität etc. ändert, bedingt durch Behandlungseinwirkung
auf teure und nicht leicht ersetzbare Teile.
Die vorliegende Erfindung bezweckt, Verfahren und Kammern der
eingangs genannten Art zu verbessern, was durch die Gegenstände der
Ansprüche 1 und 16 erreicht wird.
Zwar sind Geräte, die eine abtragende Beeinträchtigung oder eine
Beschichtung mit am Werkstück abgetragenem bzw. mit auf das Werkstück
aufzubringendem Material zu verhindern suchen, beispielsweise aus der
DE 38 00 680 A1 oder der US 4,887,548 grundsätzlich bekannt.
Bei diesen bekannten Geräten ist die Einwirkung des vorgesehenen
Lichtstrahls auf den Entladungsraum indirekt, und zwar in dem Sinne, dass
nicht Photonen direkt auf das Prozess- bzw. Entladungsverhalten Einfluss
nehmen, sondern durch Photonen des Lichtstrahls erzeugter
Photoelektronen, da die direkte Gasanregung nicht ohne weiteres immer
möglich ist.
Die Gegenstände der unabhängigen Ansprüche verlangen daher auch, mit
dem Lichtstrahl grundsätzlich Photoelektronen an einer Materialfläche zu
erzeugen, gegebenenfalls damit an der selben oder an weiteren
Materialflächen Sekundärelektronen und dann diese Elektronen in
bezüglich der Einfallsrichtung des Lichtstrahls geänderter Richtung in den
Entladungsraum zu lenken und dort zur Wirkung zu bringen.
Zum Zünden einer elektrischen Entladung in einem zwischen Elektroden
einer Vakuumbehandlungskammer zur Oberflächenbehandlung von
Werkstücken gelegenen Entladungsraum, bei dem die elektrische
Entladung mittels einer DC- oder AC-Quelle, letzteres bis in den
Mikrowellenbereich erzeugt wird, werden üblicherweise Glühelektroden
(Filaments) oder Zündkerzen im Entladungsraum eingesetzt. Bei
Lichtbogenentladungen wird die Zündung des Lichtbogens üblicherweise
durch einen mechanisch bewegten Finger realisiert, mittels welchem der
initiierende Lichtbogen von einer der Elektroden gezogen wird.
Diese bekannten Zündvorkehrungen weisen folgende Nachteile auf:
Glühelektroden sind, aufgrund ihrer thermischen Trägheit, langsam und bedingen das Vorsehen eines gegebenenfalls prozessfremden Materials im Entladungsraum, nämlich des zum Glühen gebrachten Glühelektrodenmaterials.
Glühelektroden sind, aufgrund ihrer thermischen Trägheit, langsam und bedingen das Vorsehen eines gegebenenfalls prozessfremden Materials im Entladungsraum, nämlich des zum Glühen gebrachten Glühelektrodenmaterials.
Das Vorsehen von Zündkerzen behebt wohl das Problem der Langsamkeit,
nicht aber dasjenige prozessfremden Materials im Prozessraum. Zudem
werden mit Zündkerzen extrem hohe elektrische Felder erzeugt, welche
diesbezüglich empfindliche Werkstücke, wie Halbleitersubstrate,
beeinträchtigen können.
Das Vorsehen von mechanisch bewegten Zündfingern bei
Oberflächenbehandlungen von Werkstücken mittels Lichtbogen ist an sich
nachteilig aufgrund des vorzusehenden mechanischen Antriebes und
meistens wegen der Beaufschlagung des Zündfingers während des
Prozesses.
All diesen bekannten, direkten Zündvorkehrungen ist weiter der Nachteil
gemein, dass dazu vorgesehene Teile im Prozessraum auf bestimmtes
elektrisches Potential gelegt sind, was zu Problemen führt, die eigens
gelöst werden müssen.
Bei einer bevorzugten Ausführungsform bezweckt die vorliegende
Erfindung, die Probleme bekannter Zündeinrichtungen für elektrische
Entladungen in Vakuumbehandlungskammern zu lösen.
Zu diesem Zweck zeichnet sich das erfindungsgemässe Verfahren zum
Zünden nach dem Wortlaut des kennzeichnenden Teils von Anspruch 2
aus, eine Vorrichtung hierzu nach Anspruch 17.
Durch die vorgeschlagene, optische Zündung wird ein schnelles,
potentialunabhängiges, sauberes und störungsfreies Zünden ermöglicht,
wobei, hinzukommend und beispielsweise im Unterschied zum Zünden
mittels Zündkerzen, eine Zündung in Vakuumbedingungen bis zu Drücken
von 10- 4 bar möglich wird.
Da das vorgeschlagene Zündverfahren von einer Einwirkung mit einem
Lichtstrahl, nämlich dem Lichtblitz in den Entladungsraum, Gebrauch macht,
wird auch mit dem Zündverfahren das unter der vorliegenden Erfindung
liegende Problem gelöst.
Die Erfindung wird, nach dem Wortlaut von Anspruch 5, in einfacher Art
und Weise bevorzugt mittels elektrischer Felder durchgeführt, wobei diese
zusätzlich zur Beschleunigung der durch den Lichtstrahl primär erzeugten
Photo- bzw. dann erzeugten Sekundärelektronen eingesetzt werden.
Bei erfindungsgemäss vorgeschlagenen Verfahren kann das Licht
innerhalb der Kammer nach dem Wortlaut von Anspruch 5 erzeugt werden,
womit Verluste an Transmissionsfenstern vermieden werden bzw., nach
dem Wortlaut von Anspruch 6 ausserhalb der Kammer, womit eine hohe
Konstruktionsfreiheit und Zugänglichkeit erzielt wird. Es
wird das Licht durch ein dafür transparentes Kammer
fenster in die Kammer geleitet, welches, wie erwähnt
wurde, erfindungsgemäss der Behandlungswirkung aus
dem Prozessraum entzogen wird.
Zur Erzeugung von Photoelektronen wird weiter nach
dem Wortlaut von Anspruch 7 vorgeschlagen, und zwar
sowohl zum Zünden wie auch zum Erzeugen von Elektro
nen, z. B. zur Elektronendichteerhöhung im Prozess
raum, dort z. B. zur Erhöhung der Plasmadichte, eine
Quelle zu verwenden, die Licht mit ausgeprägtem Spek
tralanteil im Bereich von 350 bis 200 nm erzeugt, in
einem Bereich, in welchem kostengünstige und verar
beitungseinfache Materialien, wie Aluminium, Silber,
Gold, Kupfer, Titan, Wismut, ihre Grenzwellenlänge
bezüglich Auftreten des photoelektrischen Effektes
aufweisen.
Grundsätzlich wird gemäss Wortlaut von Anspruch 8
vorgeschlagen, für die Materialfläche, woran Photo
elektronen erzeugt werden sollen, ein Material zu
wählen, dessen Grenzwellenlänge oberhalb oder gleich
derjenigen ist, in der das Licht einen ausgeprägten
Spektralanteil aufweist, damit das Licht die notwen
dige Austrittsarbeit der Elektronen aus der Material
fläche leisten kann.
Da die Austrittsarbeit für Elektronen aus einem Mate
rial von dessen Temperatur abhängt, wird weiter nach
dem Wortlaut von Anspruch 11 vorgeschlagen, die Tem
peratur der Materialfläche, woran Photoelektronen
und/oder von Materialflächen, woran weiter Sekundär
elektronen zu erzeugen sind, zu steuern.
Das vorgeschlagene Zündverfahren bzw. "Wirkungsent
zug"-Verfahren eignet sich zum Einsatz nach dem Wort
laut von Anspruch 12.
Nach dem Wortlaut von Anspruch 13 eignet sich das
vorgeschlagene Zündverfahren in Vakuum mit einem
Druck bis zu 10-4 mbar, wo, wie erwähnt wurde, be
kannte Zündverfahren weitgehendst versagen.
Eine nach dem erwähnten Verfahren gezündete bzw. be
triebene Behandlungskammer ist einerseits in ihrem
Aufbau, betrachtet von der Zündeinrichtung, wesent
lich einfacher und weist bezüglich Zündschnelligkeit
und Störungsgefahr wesentliche Vorteile auf, womit
auch extrem feldempfindliche Werkstücke behandelt
werden können. Bezüglich der vorgeschlagenen Einwir
kung mit einem Lichtstrahl weist eine so betriebene
Behandlungskammer gegenüber bekannten den wesentli
chen Vorteil auf, dass keine teuren Komponenten, wie
Lichtquelle und/oder Transmissionsfenster, nach eini
ger Betriebszeit ersetzt werden müssen, sondern dass
z. B. nur kostengünstig hergestellte Elemente, prak
tisch als Verbrauchsmaterial, zu ersetzen sind, wel
che zudem in Abhängigkeit vom durchzuführenden Pro
zess, gewählt werden können.
Gemäss Wortlaut von Anspruch 14 wird im weitern ein
Verfahren zur Oberflächenbehandlung von Werkstücken
vorgeschlagen, in dessen Zuge der Prozess, wie ausge
führt wurde, gezündet und/oder auf den in erfindungs
gemässer Art und Weise mit Licht eingewirkt wird. Da
mit entfallen zündungsbewirkte Behandlungsstörungen
am Werkstück einerseits; anderseits wird eine kommerzielle
Realisierbarkeit der Oberflächenbehandlung mit Lichteinwirkung,
direkt oder indirekt, möglich und damit weiter entwickelte
Behandlungsverfahren.
Eine erfindungsgemässe Anordnung gemäß der vorliegenden Erfindung
zum Einwirken auf den Prozess bzw. die Entladung ist in dem Anspruch
16 spezifiziert, bevorzugte Ausführungsvarianten in den davon
abhängigen Ansprüchen.
Die Erfindung wird anschliessend beispielsweise anhand von Figuren
erläutert.
Es zeigen:
Fig. 1 schematisch eine Vakuumbehandlungskammer mit Vorkehrungen
zum erfindungsgemässen Zünden der elektrischen Entladung,
Fig. 2 schematisch eine Behandlungskammer zur Oberflächenbehandlung
eines Werkstückes mit erfindungsgemäss eingekoppeltem Lichtstrahl,
Fig. 3 schematisch, ohne weitere Darstellung der
Vakuumbehandlungskammer bzw. Behandlungskammer, das Vorgehen
zur Erzeugung von Photoelektronen, sei dies für das Zünden der
Entladung gemäss Fig. 1, sei dies generell zur Einwirkung in den
Behandlungsraum gemäss Fig. 2, dargestellt am Beispiel der
erfindungsgemässen Zündung,
Fig. 4 in Darstellung analog zu Fig. 3, wiederum
am Beispiel der Zündung dargestellt, das
Vorgehen zur Erzeugung von Photoelektronen,
dann von Sekundärelektronen und zur Umlen
kung bzw. Beschleunigung der Elektronen
mittels Anlegen elektrischer Felder,
Fig. 5 schematisch im Längsschnitt eine erfin
dungsgemässe, bevorzugte Zündanordnung.
In Fig. 1 ist schematisch eine Vakuumbehandlungskam
mer 1 dargestellt mit zwei Elektroden 3 und 4, zwi
schen welchen eine elektrische Entladung erzeugt
wird. Hierzu sind die Elektroden 3 und 4 in bekannter
Art und Weise einer Gleichspannungsquelle bzw. einer
AC-Quelle 6 zugeschaltet, wobei üblicherweise im Fal
le des Einsatzes von AC-Speisung, HF- bzw. Mikrowel
lenfrequenzen eingesetzt werden.
Nicht dargestellt, weil dem Fachmann hinlänglich be
kannt, sind Evakuierungspumpen, gegebenenfalls Ein
lässe für Arbeitsgas, wie Argon, oder, im Falle reak
tiver Prozesse, eines im Entladungsraum E reagieren
den Gases, ebenso wenig wie Anpass- bzw. Entkopp
lungsnetzwerke bei AC-Speisung, Erdungsanschlüsse
etc.
Im weiteren ist eine Blitzlampe 7 vorgesehen, welche,
in Fig. 1, lediglich zur Erläuterung des Zündprinzi
pes vorerst im Entladungsraum E angeordnet ist, was,
wie gezeigt werden wird, in dieser Art nachteilig wä
re. Die Blitzlampe 7 ist mit einem Zünd- bzw. Speise
gerät 9 verbunden. Es handelt sich dabei um eine UV-
Blitzlampe, bevorzugterweise mit einem ausgeprägten
Spektralanteil im Bereich zwischen 200 und 350 nm.
Solche Blitzlampen sind beispielsweise:
Elektronen-Blitzlampen (mit Xenon gefüllte Hochdruck bogenlampen).
Elektronen-Blitzlampen (mit Xenon gefüllte Hochdruck bogenlampen).
Zum erfindungsgemässen Zünden der AC- oder DC-Entla
dung zwischen den Elektroden 3 und 4 - mit 5 ist bei
spielsweise auf der Elektrode 4 ein zu behandelndes
Werkstück dargestellt -, wird zwischen den Elektroden
3 und 4 mittels der Speisung 6 ein elektrisches DC-
oder AC-Feld erzeugt, das mindestens diejenige Feld
stärke aufweist, die nachmals zum Betrieb der Entla
dung notwendig ist.
Der primär zündwirksame Effekt ergibt sich dadurch,
dass die Photonen hγ, wie schematisch dargestellt,
der Blitzlampe 7, aufgrund des Lichtspektralanteils
der Blitzlampe 7 im erwähnten UV-Bereich, beispiels
weise an der einen Elektrode 3 Photoelektronen Pe er
zeugen, welche die Entladungszündung bewirken.
Hierzu muss das Spektrum des Lichtblitzes abgestimmt
sein auf das Photoelektronen-Emissions-Material, hier
beispielsweise der Elektrode 3. Ab einer materialspe
zifischen (und temperaturabhängigen) Grenzfrequenz γG,
die die Elektronenaustrittsarbeit widerspiegelt,
kann Licht daran Photoelektronen erzeugen.
Betrachtet man beispielsweise in einschlägigen
Tabellen aufgeführte Metalle mit ihren Grenzwellenlängen,
so ist ersichtlich, dass bei Einsatz solcher Me
talle
die Blitzlampe, gepaart mit diesen Materialien,
einen massgebenden Spektralbereich im UV-Bereich und
insbesondere von 200 bis 350 nm aufweisen muss. Un
terstützend kann dabei gegebenenfalls auch die direk
te Einwirkung der Photonen hγ auf ein Gas, im Entla
dungsraum E für die Zündung wirksam sein.
Nach diesem Prinzip konnten Entladungen, insbesondere
HF-Entladungen, bei Kammerdrücken bis hinunter zu
10-4 mbar zuverlässig und reproduzierbar gezündet
werden.
Obwohl das vorgeschlagene Zündverfahren sich insbe
sondere zum Zünden elektrischer Glimmentladungen eig
net, kann es auch zum Zünden von Lichtbögen einge
setzt werden, indem ein vorgesehener Zündfinger nicht
mehr in berührenden Kontakt mit einer der Elektroden
bewegt wird, um dann den Lichtbogen zu zünden. Es
wird zwischen der auf Zündpotential gelegten, nun
statischen Zündelektrode, mittels Photoelektronen ein
Primärlichtbogen gezündet, der dann seinerseits das
Zünden des oder der Betriebslichtbogen zwischen den
Elektroden bewirkt.
Ein grosser Vorteil der beschriebenen, optischen Zün
dung besteht darin, dass der Lichtblitz in einen be
stimmten Bereich des Entladungsraumes zur Wirkung ge
bracht werden kann, wobei zusätzlich, wie dem Fach
mann ohne weiteres erkenntlich, die nachmals noch zu
beschreibende Möglichkeit besteht und vorteilhafter
weise auch ausgenützt wird, erzeugte Photoelektronen
bzw. Sekundärelektronen gezielt in einen Bereich des
Entladungsraumes umzulenken bzw. dorthin zu beschleu
nigen. Die so angestrebte Elektronen-Energievertei
lung wird z. B. dem grössten Ionisierungsquerschnitt
des verwendeten Arbeitsgases angepasst, für Argongas
zu ca. 80-120 eV gewählt.
In Fig. 2 ist, wiederum schematisch, eine Behand
lungskammer 10 dargestellt. Während es sich bei der
in Fig. 1 dargestellten Kammer 1 zur Erläuterung des
erfindungsgemässen Zündverfahrens um eine Vakuumkam
mer handelt, ist dies bei dem anhand von Fig. 2 zu
erläuternden, grundsätzlichen Vorgehen nicht zwingend
notwendig. Es kann sich um eine für CVD-Verfahren un
ter atmosphärischen Druckbedingungen betriebene Kam
mer handeln, weiter um eine unter Vakuumbedingungen
betriebene Kammer zur Ausführung eines plasmaunter
stützten CVD-Verfahrens, weiter um eine beliebige, be
kannte Vakuum- oder Hochvakuumkammer zur Oberflächen
behandlung von Werkstücken in CVD- oder PVD-Verfah
ren.
Wie die eingangs erwähnten Literaturstellen zeigen,
bestehen Bestrebungen, die heute bekannten Oberflä
chenbehandlungstechniken der genannten Art durch Ein
wirkung von Licht, beispielsweise des Strahls eines
UV-Lasers, weiterzubilden. Hierzu muss Licht in den
in Fig. 2 beispielsweise zwischen Elektroden 13 und
14 eingezeichneten Prozessraum P eingebracht werden.
Wie in Fig. 2 schematisch dargestellt, wird von einer
Quelle 16, durch ein Transmissionsfenster 18 in der
Wand der Kammer 10, ein Lichtstrahl L ins Innere der
Kammer 10 eingebracht, darin beispielsweise an einem
Reflexionsbereich 20 an der Wand der Kammer 10 re
flektiert und erst dann in den Prozessraum P gelenkt.
Dadurch wird, im dargestellten prinzipiellen Bei
spiel, das Transmissionsfenster 18 vor Prozesseinwir
kung geschützt: Es ist der Beschichtung oder dem Ab
trag entzogen. Nur der Reflexionsbereich 20 ist dem
Prozess ausgesetzt, kann aber, bezüglich eines dicht
montierten Transmissionsfensters 18, als eher kosten
günstigeres, rasch ersetzbares Gebilde ausgebildet
sein.
Während in Fig. 2 der Fall dargestellt ist, in wel
chem die Lichtquelle 16 ausserhalb der Kammer 10 mon
tiert ist, kann mit der gleichen Umlenktechnik die
Lichtquelle 16 auch innerhalb der Kammer 10 vorgese
hen werden, und anstelle des Transmissionsfensters 18
wird dann die Lichtquelle 16 selbst durch Umlenkung
des Wirkungspfades L-W des Lichtes der Behandlungs
wirkung aus dem Prozessraum P entzogen. Es ist hier
zu betonen, dass das Verhindern einer Behandlungsein
wirkung durch eine Sichtsperre nicht zwingend gewähr
leistet ist, sondern dass dies teilweise erst durch
Labyrinth-Verbindungen zwischen Prozesskammer und zu
schützendem Teil erreicht wird.
Die Wirkung W, mit welcher der Lichtstrahl L gemäss
Fig. 2 in den Prozessraum einwirkt, braucht nun kei
nesfalls auf der Licht- bzw. Photoneneinwirkung zu
beruhen, sondern es werden, beispielsweise zur Erhö
hung der Plasmadichte, am Wirkungsreflexionsbereich
20, bevorzugterweise wiederum Photoelektronen er
zeugt. Die hierfür vorgeschlagene, prinzipielle Anord
nung gemäss Fig. 2 hat den wesentlichen Vorteil, dass
das Elektrodenmaterial, beispielsweise das Material
einer Targetelektrode 13, prozessspezifisch gewählt
werden kann und dabei keine Rücksicht zu nehmen ist
auf seine Photoelektronenemissivität, und dass ander
seits das Material im Bereich 20 gezielt für die Er
zeugung von Photoelektronen gewählt werden kann, wo
mit beispielsweise das aus der EP-A-0 220 481 vorge
schlagene Verfahren unabhängig von der Wahl des Elek
trodenmaterials eingesetzt werden kann und als Photo
elektronenlieferant der Bereich 20 eingesetzt werden
kann. Hier bleibt aber vorerst die Beeinträchtigungs
gefahr von Reflexionsbereich 20 durch den Prozess be
stehen. Massnahmen, um dies zusätzlich auszuschlies
sen, werden anhand von Fig. 4 erläutert werden.
Dort werden grundsätzlich die erzeugten Photoelektro
nen noch zusätzlich durch Anlegen elektrischer Felder
gezielt gerichtet bzw. umgelenkt.
Aus gemeinsamer Betrachtung der Fig. 1 und 2 wird er
kenntlich, dass das anhand von Fig. 2 grundsätzlich
erläuterte Entziehen von Transmissionsfenster 18 bzw.
Lichtquelle 16 aus dem Wirkungsbereich des Prozess
raumes P - wie dem direkten Sichtbereich, gegebenen
falls zusätzlich mit Labyrinth-Verbindung - sich aus
gezeichnet dazu eignet, die als Lichtquelle wirkende
Blitzlampe 7 von Fig. 1 ebenfalls dem Wirkungsbereich
des Entladungsraumes E zu entziehen, womit Beein
trächtigungsprobleme der Blitzlampe 7 in der in Fig.
1 dargestellten Anordnung vom mit der Entladung zwi
schen den Elektroden 3 und 4 durchgeführten Prozess
gelöst werden.
Mithin wird die anhand von Fig. 2 dargestellte Tech
nik mit der in Fig. 1 dargestellten kombiniert, d. h.
zum Zünden wird z. B. die Blitzlampe 7 als Lichtquelle
16 in Fig. 2 eingesetzt.
In Fig. 3 ist schematisch der Entladungsraum E gemäss
Fig. 1 bzw. der Prozessraum P gemäss Fig. 2, bei wel
chem es sich, wie erwähnt wurde, nicht zwingend um
einen Vakuumraum handelt, dargestellt.
Gemäss Fig. 3 wird, von der Blitzlampe 7, zu anderen
Zwecken als zum Zünden einer anderen Lichtquelle 16,
Licht hγ auf einen Photoelektronenerzeuger 22 ge
sandt. Die am Photoelektronenerzeuger 22 erzeugten
Photoelektronen Pe werden mittels eines Beschleuni
gungsgitters 24 in den Entladungsraum E beschleunigt
und dabei gegebenenfalls umgelenkt. Hierzu ist der
Photoelektronenerzeuger 22 und gegebenenfalls eine
Ablenkelektrodenanordnung 23 bezüglich des Gitters 24
auf negatives Potential geschaltet, so dass zwischen
Gitter 24 und Photoelektronenerzeuger 22 bzw. Ablenk
elektrode 23 ein die Photoelektronen Pe beschleuni
gendes und umlenkendes, elektrisches Feld erzeugt
wird.
Dadurch ist es auch möglich, die kinetische Energie
der Photoelektronen zu erhöhen.
Dies ist einerseits, prinzipiell, ein bevorzugtes
Vorgehen zur Realisierung der erfindungsgemässen Zün
dung, kann aber auch, wenn, wie erwähnt, anstelle der
Blitzlampe 7 von Fig. 3 eine kontinuierliche Licht
strahlquelle gemäss 16 von Fig. 2 eingesetzt wird,
z. B. zur permanenten Einwirkung in den Prozessraum P
eingesetzt werden, wobei, durch den Photoelektronen
erzeuger 22 und das Gitter 24 die inner- oder ausser
halb der Kammer angeordnete Lichtstrahlquelle bzw.
das Transmissionsfenster 18 dem direkten Sichtbereich
des Prozessraumes P entzogen ist, d. h. damit dem er
wähnten Prozess-Wirkungsbereich.
In Fig. 4 ist, wiederum schematisch, und mit der er
findungsgemässen Zündvorrichtung als Beispiel, darge
stellt, wie, ausgehend von der Photoelektronenerzeu
gung nach Fig. 3, zusätzlich Sekundärelektronen er
zeugt werden.
Hierzu wird der Lichtstrahl hγ auf den Photoelektro
nenerzeuger 22a gemäss Fig. 3 gerichtet, die daran
erzeugten Photoelektronen Pe auf einen oder mehrere
Sekundärelektronenerzeuger 26a bzw. 26b, um eine
Elektronenvervielfachung zu erreichen. Der resultie
rende Elektronenstrahl wird durch die Beschleuni
gungs- bzw. Umlenkgitteranordnung 23, 24 in den Ent
ladungsraum E zum Zünden, bzw. in den Prozessraum P,
zur Einwirkung auf den Behandlungsprozess, einge
bracht.
Durch die Potentialdifferenzsymbole ΔΦ ist eingetra
gen, wie die Potentiale zwischen Gitter 24 und Photo
elektronenerzeuger 22a gestaffelt sind, um die Elek
tronen Pe, Se in gewünschtem Masse umzulenken und zu
beschleunigen.
Da bekanntlich die Austrittsarbeit von Elektronen von
der Temperatur der betrachteten Materialphase abhängt,
ist es (nicht dargestellt) durchaus möglich,
den Photoelektronenerzeuger 22 und gegebenenfalls
auch die Sekundärelektronenerzeuger 26 gezielt zu
heizen, gegebenenfalls zu kühlen, ersteres beispiels
weise mit einer Widerstandsheizung, einem Peltier-
Element etc.
Es versteht sich dabei von selbst, dass die Tempera
tur durch Vorsehen eines entsprechenden Temperatur
fühlers an den Teilen 22 bzw. 26 auf vorgegebene
SOLL-Werte geregelt werden kann.
Die Photo- bzw. Sekundärelektronen-Erzeugerflächen
werden bevorzugterweise aufgerauht, einerseits um die
Licht-(hγ)-Reflexion zu reduzieren, anderseits um
durch Flächenvergrösserung die Elektronenausbeute zu
erhöhen.
Wie erwähnt wurde, eignet sich das anhand der Fig. 3
und 4 dargestellte Vorgehen sowohl für die Realisie
rung der erfindungsgemässen Zündung der elektrischen
Entladung in einer Vakuumbehandlungskammer, ebenso
zur erfindungsgemässen Einwirkung mit einem Licht
strahl in die Prozesskammer oben genannter Art, wobei
in beiden Fällen die Lichtquelle, d. h. Blitzlampe
bzw. Lichtstrahler, innerhalb oder ausserhalb der
entsprechend ausgelegten Kammer, vorgesehen werden
kann.
Wie in Fig. 4 dargestellt, kann die lokale Elektro
nendichte der durch das Gitter 24 dem Entladungsraum
E zugeführten Elektronen durch Vorsehen magnetischer
Felder B erhöht werden. Dies in Analogie zur Elektronendichteerhöhung
mittels Magnetfeldern eines Magne
trons.
In Fig. 5 ist im Längsschnitt der bevorzugte Aufbau
einer Blitzlampe zur Zündung der elektrischen Entla
dung in einer Vakuumbehandlungskammer dargestellt,
grundsätzlich nach dem in Fig. 3 gezeigten Prinzip
aufgebaut:
Eine Blitzlampe 30 ist in einer isolierten Halterung 33 gehaltert. Die Blitzlampe 30 ist von einem als Photoelektronen-Erzeuger wirkenden Zylinder 35 umge ben, welcher isoliert mit Isolationsabstützungen 36 und 37, letztere an der Halterung 33, montiert ist. Aussen ist die Anordnung durch einen Gehäusezylinder 39 umgeben. Den stirnseitigen Abschluss bildet ein Beschleunigungsgitter 41. Bevorzugterweise wird als Material des Zylinders 35 ein Material mit kleiner Austrittsarbeit für Elektronen, wie z. B. Aluminium mit 4,4 eV, Kupfer mit 4,9 eV oder Titan mit 4,5 eV, eingesetzt, wobei bevorzugterweise weiter die durch die Blitzlampe 30 bestrahlte Innenfläche des Zylin ders 35 zur Reduktion von Reflexionen aufgerauht wird, womit auch die photoelektronenemittierende Oberfläche des Zylinders 35 vergrössert wird.
Eine Blitzlampe 30 ist in einer isolierten Halterung 33 gehaltert. Die Blitzlampe 30 ist von einem als Photoelektronen-Erzeuger wirkenden Zylinder 35 umge ben, welcher isoliert mit Isolationsabstützungen 36 und 37, letztere an der Halterung 33, montiert ist. Aussen ist die Anordnung durch einen Gehäusezylinder 39 umgeben. Den stirnseitigen Abschluss bildet ein Beschleunigungsgitter 41. Bevorzugterweise wird als Material des Zylinders 35 ein Material mit kleiner Austrittsarbeit für Elektronen, wie z. B. Aluminium mit 4,4 eV, Kupfer mit 4,9 eV oder Titan mit 4,5 eV, eingesetzt, wobei bevorzugterweise weiter die durch die Blitzlampe 30 bestrahlte Innenfläche des Zylin ders 35 zur Reduktion von Reflexionen aufgerauht wird, womit auch die photoelektronenemittierende Oberfläche des Zylinders 35 vergrössert wird.
Das Beschleunigungsgitter 41 wird bezüglich des Zy
linders 35 auf positives Potential gelegt, beispiels
weise geerdet, und der Zylinder 35 auf negatives Po
tential V. Dadurch wird das Maximum der Energiever
teilung der aus dem Gitter 41 in den Entladungsraum
austretenden Elektronen gesteuert, beispielsweise auf
ein Maximum bei 80 eV, entsprechend dem optimalen Ionisierungsquerschnitt
von Argongas. In dem zwischen
Aussenzylinder 39 und als Photoelektronenspender wir
kenden Innenzylinder 35 kann, wie gestrichelt darge
stellt ist, eine Heiz- oder Kühleinrichtung 43 vorge
sehen sein, um die Elektronen-Austrittsarbeit am Zy
linder 35 durch dessen Temperatur zu beeinflussen.
Ebenso ist dort der bevorzugte Raum, um gegebenen
falls einen Wärmesensor 45 zur Überwachung oder Re
gelung der Zylindertemperatur vorzusehen.
Soll der Zylinder 35 nicht nur zur Erzeugung von Pho
toelektronen ausgenützt werden, sondern zusätzlich
zur Erzeugung von Sekundärelektronen, so kann er, wie
bei 47 dargestellt ist, beispielsweise in axiale Ab
schnitte unterteilt werden, die auf unterschiedliche,
gegen das Gitter 41 hin zunehmend positive Potentiale
gelegt werden, so dass an jeweils einem innen liegen
den Abschnitt erzeugte Photoelektronen erst an
nächstfolgenden Abschnitten Sekundärelektronen erzeu
gen, womit längs der dargestellten Anordnung eine
Elektronenvervielfachung realisiert wird.
Als Blitzlampe wird beispielsweise eine der folgenden
Lampen eingesetzt:
Heimann-Blitzlampen:
DU 8901
DR 7760
DU 8901
DR 7760
die mit maximaler Energie betrieben werden, wie bei
spielsweise die Lampe DU 8901 mit 200 Ws etc.
Die in Fig. 5 dargestellte Anordnung wird entweder
vakuumdicht ausgebildet und mit dem Gitter 41 durch
die Wandung der Kammer führend montiert oder voll
ständig innerhalb der Vakuumkammer. Mindestens das
Gitter 41, welches dem Erregungsraum E zugewandt ist
und mithin dem Prozess ausgesetzt ist, wird aus einem
dem Prozess angepassten Material gefertigt, bei
spielsweise, bei einem Beschichtungsprozess, aus dem
auf das Werkstück aufgetragenen Beschichtungsmateri
al.
Nur das Gitter 41, das die wesentlichen Bereiche der
Blitzlampe 30 dem direkten Sichtkontakt vom Entla
dungsraum E weitgehend entzieht, wird durch den Pro
zess im Entladungsraum E beeinträchtigt und kann als
einfach auswechselbares Verschleissteil ausgebildet
sein.
Claims (31)
1. Verfahren zur Einwirkung mit einem Lichtstrahl einer Quelle (7, 16) in einen
Behandlungsraum einer Behandlungskammer zur Oberflächenbehandlung von
Werkstücken,
wobei der Wirkungspfad (L, W) zwischen Quelle (16) und Behandlungsraum (P) so ausgelegt ist, dass die Quelle oder die Eintrittsstelle (18) des Lichtstrahls (L) in die Kammer (10) ausserhalb von Behandlungsauswirkung wie ausserhalb des direkten Sichtbereiches von Teilen des Behandlungsraumes (P) liegt,
wobei mit dem Lichtstrahl (hγ, L) an mindestens einer Materialfläche (20, 22, 26) Photoelektronen (Pe) erzeugt werden, und
wobei, bezüglich der Einfallsrichtung des Lichts (hγ) auf die Materialfläche (20, 22), Photoelektronen umgelenkt in den Raum (P) eingebracht werden.
wobei der Wirkungspfad (L, W) zwischen Quelle (16) und Behandlungsraum (P) so ausgelegt ist, dass die Quelle oder die Eintrittsstelle (18) des Lichtstrahls (L) in die Kammer (10) ausserhalb von Behandlungsauswirkung wie ausserhalb des direkten Sichtbereiches von Teilen des Behandlungsraumes (P) liegt,
wobei mit dem Lichtstrahl (hγ, L) an mindestens einer Materialfläche (20, 22, 26) Photoelektronen (Pe) erzeugt werden, und
wobei, bezüglich der Einfallsrichtung des Lichts (hγ) auf die Materialfläche (20, 22), Photoelektronen umgelenkt in den Raum (P) eingebracht werden.
2. Verfahren nach Anspruch 1,
bei dem der Lichtstrahl in den Entladungsraum nach einem Verfahren zum Zünden einer elektrischen Entladung in einem zwischen Elektroden der Behandlungskammer gelegenen Entladungsraum (E) erzeugt wird,
bei dem zwischen den Elektroden (3, 4) ein elektrisches Feld angelegt wird, das mindestens die zur Aufrechterhaltung der Entladung notwendige Stärke aufweist,
ein Lichtblitz mit ausgeprägtem Lichtspektralanteil im UV-Bereich im Entladungsraum zur Wirkung gebracht wird.
bei dem der Lichtstrahl in den Entladungsraum nach einem Verfahren zum Zünden einer elektrischen Entladung in einem zwischen Elektroden der Behandlungskammer gelegenen Entladungsraum (E) erzeugt wird,
bei dem zwischen den Elektroden (3, 4) ein elektrisches Feld angelegt wird, das mindestens die zur Aufrechterhaltung der Entladung notwendige Stärke aufweist,
ein Lichtblitz mit ausgeprägtem Lichtspektralanteil im UV-Bereich im Entladungsraum zur Wirkung gebracht wird.
3. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 oder 2,
dadurch gekennzeichnet,
dass mit dem Lichtstrahl (hγ, L) an mindestens einer Materialfläche (20, 22, 26) Sekundärelektronen (Se) erzeugt werden, und
dass, bezüglich Einfallsrichtung des Lichtes (hγ) auf die Materialfläche (20, 22), Sekundärelektronen umgelenkt in den Raum (P, E) eingebracht werden.
dass mit dem Lichtstrahl (hγ, L) an mindestens einer Materialfläche (20, 22, 26) Sekundärelektronen (Se) erzeugt werden, und
dass, bezüglich Einfallsrichtung des Lichtes (hγ) auf die Materialfläche (20, 22), Sekundärelektronen umgelenkt in den Raum (P, E) eingebracht werden.
4. Verfahren nach Anspruch 3,
dadurch gekennzeichnet, dass die Photo- und/oder Sekundärelektronen (Pe, Se)
durch Erzeugung mindestens eines elektrischen
Feldes (ΔΦ) umgelenkt und/oder
beschleunigt werden.
5. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 4,
dadurch gekennzeichnet, dass das Licht (hγ, L) innerhalb der Kammer (1, 10)
erzeugt wird.
6. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 5,
dadurch gekennzeichnet, dass das Licht (hγ, L) ausserhalb der Kammer (1, 10)
erzeugt wird und durch ein dafür transparentes Kammerfenster (18) in die Kammer
(10) geleitet wird.
7. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 6,
dadurch gekennzeichnet, dass das erzeugte Licht einen ausgeprägten
Spektralanteil im UV-Bereich, vorzugsweise im Bereich von 200 nm bis 350 nm
aufweist.
8. Verfahren nach Anspruch 3,
dadurch gekennzeichnet, dass für die Materialfläche (22) ein Material gewählt wird,
dessen Grenzwellenlänge für die Photoelektronenerzeugung zwischen 350 und 200 nm
liegt.
9. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 8,
dadurch gekennzeichnet, dass das Licht (hγ, L) auf seinem Wirkungspfad auf eine
Materialfläche (22, 20) auftrifft, deren Material-Grenzwellenlänge für die
Photoelektronenerzeugung oberhalb oder dort liegt, wo das Licht einen
ausgeprägten Spektralanteil aufweist.
10. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 9,
dadurch gekennzeichnet, dass mit dem Licht im Raum (E, P) Elektronen (Pe, Se)
erzeugt werden und dass die Elektronendichte im Raum (P, E) durch Anlegen eines
Magnetfeldes (B) lokal erhöht wird.
11. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 10,
dadurch gekennzeichnet, dass mit dem Licht an mindestens einer Materialfläche
Photoelektronen (Pe), gegebenenfalls weiter Sekundärelektronen (Se) erzeugt
werden und die Temperatur der mindestens einen Materialfläche gesteuert oder
geregelt wird.
12. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 11 in einer Vakuumkammer, worin
ein Arbeitsgas, wie Argon, vorgesehen ist,
dadurch gekennzeichnet, dass mit dem Licht (hγ) Elektronen (Pe, Se) erzeugt
werden und durch Beschleunigung in einem elektrischen Feld auf eine mittlere
kinetische Energie gebracht werden, die im wesentlichen dem maximalen
Ionisierungsquerschnitt der Arbeitsgasatome entspricht.
13. Verwendung des Verfahrens nach einem der Ansprüche 1 bis 12 für die PVD-
Behandlung von Werkstückoberflächen, gegebenenfalls mit Reaktion eines Gases,
bzw. für die CVD-Behandlung, darunter auch die PECVD-Behandlung.
14. Verwendung des Verfahrens nach einem der Ansprüche 1 bis 13 zum Zünden
einer Entladung in Vakuum, bei einem Druck hinunter bis 10-4 mbar.
15. Verfahren zur Oberflächenbehandlung von Werkstücken in einer
Behandlungskammer, dadurch gekennzeichnet, dass der Behandlungsprozess
gezündet bzw. durchgeführt wird nach dem Verfahren nach einem der Ansprüche 1
bis 13.
16. Kammer zur Oberflächenbehandlung von Werkstücken, bei der der Strahl (hγ, L)
einer Lichtquelle (7, 16, 30) in einen Behandlungsraum (P, E) der Kammer (1, 10)
zur Wirkung (W, hγ, Pe, Se) gebracht wird,
wobei in der Kammer (1, 10) Umlenkmittel (20, 22, 26, 35) für die Lichtstrahlwirkung
(W, hγ, Pe, Se) vorgesehen sind, derart, dass weder Teile der Lichtquelle (7, 16, 30)
noch eines gegebenenfalls vorgesehenen Eintrittsfensters (18) für den Strahl (L) in
die Kammer (10) der Behandlungswirkung ausgesetzt sind, wie der Sichtverbindung
aus Teilen der Kammer entzogen sind, wobei die Umlenkmittel eine Materialfläche
(22, 26, 35) umfassen, woran das einfallende Licht (hγ) der Lichtquelle (7, 16, 30)
Photoelektronen (Pe) erzeugt, und die, bezüglich der Einfallsrichtung des Lichts (hγ)
auf die Materialfläche (20, 22), Photoelektronen umgelenkt in den Raum (P)
einbringen.
17. Kammer nach Anspruch 16, die zum Zünden des Blitzes der Blitzlampe (7, 30)
eine Vorrichtung zum Zünden einer elektrischen Entladung in einem zwischen
Elektroden (3, 4) der Kammer gelegenen Entladungsraum (E) aufweist, welche
Vorrichtung eine Blitzlampe (7, 30) als Lichtquelle umfasst, die Licht mit einem
ausgeprägten Spektralanteil im UV-Bereich abgibt.
18. Kammer nach einem der Ansprüche 16 oder 17,
dadurch gekennzeichnet, dass die Lichtquelle Licht mit einem ausgeprägten
Spektralanteil im UV-Bereich abgibt.
19. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 18,
dadurch gekennzeichnet, dass im Strahlengang des Lichtes der Lichtquelle (7, 16,
30) mindestens eine Materialfläche (22, 26, 35) angeordnet ist und die Lampe (7,
16, 30) Licht mit einem wesentlichen Spektralanteil erzeugt, gleich oder unterhalb
der Grenzwellenlänge des Materials der Fläche (22, 26, 35) bezüglich
Photoelektronen (Pe)-Erzeugung.
20. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 19,
dadurch gekennzeichnet, dass Umlenkmittel für die Wirkung des Lichtes von der
Lichtquelle vorgesehen sind, die mehrere Materialflächenbereiche umfassen, woran
das Licht der Quelle (7, 16, 30) Photoelektronen (Pe) und Sekundärelektronen (Se)
erzeugt.
21. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 20,
dadurch gekennzeichnet, dass Umlenkmittel für die Wirkung des Lichtes von der
Lichtquelle (7, 16, 30) mindestens eine Materialfläche (22, 20, 26, 35) umfassen und
dass Mittel zur Steuerung oder Regelung der Temperatur dieser Materialfläche
vorgesehen sind zur Einstellung der Austrittsarbeit von Photoelektronen bei einem
ausgeprägten Spektralbereich des Lichtes.
22. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 21,
dadurch gekennzeichnet, dass Umlenkmittel für die Wirkung des Lichtes von der
Lichtquelle (7, 16, 30) mindestens eine Materialfläche umfassen, welche aufgerauht
ist und woran das Licht Photoelektronen erzeugt, zur Erhöhung der Photoelektronen
(Pe)-Ausbeute.
23. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 22,
dadurch gekennzeichnet, dass das Licht der Lichtquelle an mindestens einer
Materialfläche (Pe) Photoelektronen und, gegebenenfalls, Sekundärelektronen (Se)
erzeugt und diese zur Wirkung im Entladungsraum bzw. im Raum der Kammer
gebracht werden, und dass Mittel zur Erzeugung eines Magnetfeldes (B)
vorgesehen sind, um die lokale Elektronendichte im Raum (E, P) zu erhöhen.
24. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 23,
dadurch gekennzeichnet, dass das Licht der Quelle auf mindestens eine
Materialfläche gerichtet ist, woran das Licht Photoelektronen (Pe) erzeugt,
gegebenenfalls damit Sekundärelektronen (Se), und dass Mittel (23, 24, 35, 41) zur
Erzeugung eines elektrischen Umlenk- bzw. Beschleunigungsfeldes für die
Elektronen (Pe, Se) vorgesehen sind.
25. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 24,
dadurch gekennzeichnet, dass die Lichtquelle Licht mit einem wesentlichen
Spektralanteil zwischen 200 und 350 nm erzeugt und auf eine Materialfläche aus
Metall, wie insbesondere aus Aluminium, Kupfer oder Titan, auftrifft.
26. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 25,
dadurch gekennzeichnet, dass die Blitzlampe (30) von einem Hohlkörper (35) im
wesentlichen umgeben ist, aus einem Material, aus welchem der ausgeprägte
Spektralbereich des Lichtes der Blitzlampe (30) Photoelektronen erzeugt,
bevorzugterweise aus Aluminium.
27. Kammer nach Anspruch 26,
dadurch gekennzeichnet, dass der Hohlkörper (35) einseitig geöffnet ist und eine
Elektrodenanordnung (35, 41) zur Erzeugung eines elektrischen
Beschleunigungsfeldes für die Elektronen vorgesehen ist.
28. Kammer nach Anspruch 27,
dadurch gekennzeichnet, dass die Elektrodenanordnung (35, 41) einerseits durch
eine Gitteranordnung (41) an der Öffnung, andererseits durch den Hohlkörper (35)
gebildet ist.
29. Kammer nach einem der Ansprüche 25 bis 28,
dadurch gekennzeichnet, dass Heiz- und/oder Kühlorgane (43) vorgesehen sind,
vorzugsweise ausserhalb angeordnet.
30. Kammer nach Anspruch 29,
dadurch gekennzeichnet, dass ein Temperaturmessfühler (45) vorgesehen ist zur
Messung der Temperatur des Hohlkörpers (35), gegebenenfalls als IST-Wert-
Aufnehmer in einem Regelkreis mit den Organ (43) als Stellglied.
31. Kammer nach einem der Ansprüche 16 bis 30,
dadurch gekennzeichnet, dass im Raum Mittel zur Erzeugung eines Magnetfeldes,
vorzugsweise eines Magnetgleichfeldes (B) vorgesehen sind und dass der Strahl
des Lichtes an mindestens einer Materialfläche Elektronen erzeugt, die im Raum
zur Wirkung gebracht werden, durch Wirkung des Magnetfeldes lokal mit erhöhter
Dichte.
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Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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CH195590 | 1990-06-11 |
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|
8127 | New person/name/address of the applicant |
Owner name: TOKYO ELECTRON LTD., TOKIO/TOKYO, JP |
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8128 | New person/name/address of the agent |
Representative=s name: EISENFUEHR, SPEISER & PARTNER, 28195 BREMEN |
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8125 | Change of the main classification |
Ipc: H01J 37/32 |
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8304 | Grant after examination procedure | ||
8364 | No opposition during term of opposition | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |