DE2147382C3 - Einrichtung zur Abbildung eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung hoher Energie - Google Patents
Einrichtung zur Abbildung eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung hoher EnergieInfo
- Publication number
- DE2147382C3 DE2147382C3 DE2147382A DE2147382A DE2147382C3 DE 2147382 C3 DE2147382 C3 DE 2147382C3 DE 2147382 A DE2147382 A DE 2147382A DE 2147382 A DE2147382 A DE 2147382A DE 2147382 C3 DE2147382 C3 DE 2147382C3
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- mask
- image
- scanning
- radiation
- delay
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
Links
- 230000005855 radiation Effects 0.000 title claims description 82
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 title claims description 37
- 230000005670 electromagnetic radiation Effects 0.000 title claims description 3
- 238000003860 storage Methods 0.000 claims description 52
- 230000006835 compression Effects 0.000 claims description 13
- 238000007906 compression Methods 0.000 claims description 13
- 230000035699 permeability Effects 0.000 claims description 11
- 238000011156 evaluation Methods 0.000 claims description 4
- 230000001934 delay Effects 0.000 claims description 3
- 238000005070 sampling Methods 0.000 claims description 3
- 230000001360 synchronised effect Effects 0.000 claims description 2
- 239000004020 conductor Substances 0.000 description 27
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 20
- 239000010408 film Substances 0.000 description 9
- 210000001685 thyroid gland Anatomy 0.000 description 9
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 7
- 238000000034 method Methods 0.000 description 6
- 239000002245 particle Substances 0.000 description 6
- 230000004304 visual acuity Effects 0.000 description 6
- 230000006870 function Effects 0.000 description 5
- 230000002285 radioactive effect Effects 0.000 description 5
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 4
- 230000001419 dependent effect Effects 0.000 description 4
- 238000010894 electron beam technology Methods 0.000 description 4
- 230000003111 delayed effect Effects 0.000 description 3
- 238000013461 design Methods 0.000 description 3
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 3
- 239000011159 matrix material Substances 0.000 description 3
- 230000008569 process Effects 0.000 description 3
- 238000012545 processing Methods 0.000 description 3
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 description 3
- 208000024799 Thyroid disease Diseases 0.000 description 2
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical compound [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 description 2
- 238000013459 approach Methods 0.000 description 2
- 230000006399 behavior Effects 0.000 description 2
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 2
- 238000010276 construction Methods 0.000 description 2
- 230000008878 coupling Effects 0.000 description 2
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 description 2
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 description 2
- 230000003247 decreasing effect Effects 0.000 description 2
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 2
- 239000006185 dispersion Substances 0.000 description 2
- 238000006073 displacement reaction Methods 0.000 description 2
- 238000009826 distribution Methods 0.000 description 2
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 2
- 239000000463 material Substances 0.000 description 2
- 229940121896 radiopharmaceutical Drugs 0.000 description 2
- 239000012217 radiopharmaceutical Substances 0.000 description 2
- 230000002799 radiopharmaceutical effect Effects 0.000 description 2
- 230000002829 reductive effect Effects 0.000 description 2
- 230000004044 response Effects 0.000 description 2
- 238000005316 response function Methods 0.000 description 2
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 2
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 2
- 239000010409 thin film Substances 0.000 description 2
- 208000021510 thyroid gland disease Diseases 0.000 description 2
- ZCYVEMRRCGMTRW-UHFFFAOYSA-N 7553-56-2 Chemical compound [I] ZCYVEMRRCGMTRW-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- UNMYWSMUMWPJLR-UHFFFAOYSA-L Calcium iodide Chemical compound [Ca+2].[I-].[I-] UNMYWSMUMWPJLR-UHFFFAOYSA-L 0.000 description 1
- 235000010678 Paulownia tomentosa Nutrition 0.000 description 1
- 240000002834 Paulownia tomentosa Species 0.000 description 1
- XQPRBTXUXXVTKB-UHFFFAOYSA-M caesium iodide Chemical compound [I-].[Cs+] XQPRBTXUXXVTKB-UHFFFAOYSA-M 0.000 description 1
- 229940046413 calcium iodide Drugs 0.000 description 1
- 229910001640 calcium iodide Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000012876 carrier material Substances 0.000 description 1
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 description 1
- 239000007771 core particle Substances 0.000 description 1
- 238000011161 development Methods 0.000 description 1
- 230000018109 developmental process Effects 0.000 description 1
- 230000037406 food intake Effects 0.000 description 1
- 230000005251 gamma ray Effects 0.000 description 1
- 230000003116 impacting effect Effects 0.000 description 1
- 238000002347 injection Methods 0.000 description 1
- 239000007924 injection Substances 0.000 description 1
- 238000011835 investigation Methods 0.000 description 1
- 229910052740 iodine Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000011630 iodine Substances 0.000 description 1
- 150000002497 iodine compounds Chemical class 0.000 description 1
- 230000001678 irradiating effect Effects 0.000 description 1
- 230000001788 irregular Effects 0.000 description 1
- 210000004072 lung Anatomy 0.000 description 1
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 1
- 238000012986 modification Methods 0.000 description 1
- 230000004048 modification Effects 0.000 description 1
- 238000005025 nuclear technology Methods 0.000 description 1
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 description 1
- 238000012634 optical imaging Methods 0.000 description 1
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 1
- 238000005192 partition Methods 0.000 description 1
- 230000002688 persistence Effects 0.000 description 1
- 239000010453 quartz Substances 0.000 description 1
- 230000000191 radiation effect Effects 0.000 description 1
- 239000012857 radioactive material Substances 0.000 description 1
- 230000009467 reduction Effects 0.000 description 1
- 230000000717 retained effect Effects 0.000 description 1
- 230000002441 reversible effect Effects 0.000 description 1
- 230000033764 rhythmic process Effects 0.000 description 1
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N silicon dioxide Inorganic materials O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 description 1
- 238000010897 surface acoustic wave method Methods 0.000 description 1
- 238000012549 training Methods 0.000 description 1
- 238000012546 transfer Methods 0.000 description 1
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 1
- 230000003313 weakening effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/29—Measurement performed on radiation beams, e.g. position or section of the beam; Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2914—Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2921—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions; Radio-isotope cameras
- G01T1/295—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions; Radio-isotope cameras using coded aperture devices, e.g. Fresnel zone plates
-
- A—HUMAN NECESSITIES
- A61—MEDICAL OR VETERINARY SCIENCE; HYGIENE
- A61B—DIAGNOSIS; SURGERY; IDENTIFICATION
- A61B6/00—Apparatus or devices for radiation diagnosis; Apparatus or devices for radiation diagnosis combined with radiation therapy equipment
- A61B6/42—Arrangements for detecting radiation specially adapted for radiation diagnosis
- A61B6/4208—Arrangements for detecting radiation specially adapted for radiation diagnosis characterised by using a particular type of detector
- A61B6/4258—Arrangements for detecting radiation specially adapted for radiation diagnosis characterised by using a particular type of detector for detecting non x-ray radiation, e.g. gamma radiation
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N23/00—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00
- G01N23/02—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material
- G01N23/04—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material and forming images of the material
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/16—Measuring radiation intensity
- G01T1/161—Applications in the field of nuclear medicine, e.g. in vivo counting
- G01T1/164—Scintigraphy
- G01T1/1641—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions using one or several scintillating elements; Radio-isotope cameras
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/16—Measuring radiation intensity
- G01T1/161—Applications in the field of nuclear medicine, e.g. in vivo counting
- G01T1/164—Scintigraphy
- G01T1/1641—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions using one or several scintillating elements; Radio-isotope cameras
- G01T1/1642—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions using one or several scintillating elements; Radio-isotope cameras using a scintillation crystal and position sensing photodetector arrays, e.g. ANGER cameras
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/16—Measuring radiation intensity
- G01T1/161—Applications in the field of nuclear medicine, e.g. in vivo counting
- G01T1/164—Scintigraphy
- G01T1/1641—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions using one or several scintillating elements; Radio-isotope cameras
- G01T1/1645—Static instruments for imaging the distribution of radioactivity in one or two dimensions using one or several scintillating elements; Radio-isotope cameras using electron optical imaging means, e.g. image intensifier tubes, coordinate photomultiplier tubes, image converter
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/29—Measurement performed on radiation beams, e.g. position or section of the beam; Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2914—Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2978—Hybrid imaging systems, e.g. using a position sensitive detector (camera) to determine the distribution in one direction and using mechanical movement of the detector or the subject in the other direction or using a camera to determine the distribution in two dimensions and using movement of the camera or the subject to increase the field of view
-
- G—PHYSICS
- G21—NUCLEAR PHYSICS; NUCLEAR ENGINEERING
- G21K—TECHNIQUES FOR HANDLING PARTICLES OR IONISING RADIATION NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; IRRADIATION DEVICES; GAMMA RAY OR X-RAY MICROSCOPES
- G21K1/00—Arrangements for handling particles or ionising radiation, e.g. focusing or moderating
- G21K1/02—Arrangements for handling particles or ionising radiation, e.g. focusing or moderating using diaphragms, collimators
- G21K1/025—Arrangements for handling particles or ionising radiation, e.g. focusing or moderating using diaphragms, collimators using multiple collimators, e.g. Bucky screens; other devices for eliminating undesired or dispersed radiation
Landscapes
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Molecular Biology (AREA)
- Medical Informatics (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Biomedical Technology (AREA)
- Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
- Pathology (AREA)
- Surgery (AREA)
- Animal Behavior & Ethology (AREA)
- Heart & Thoracic Surgery (AREA)
- Public Health (AREA)
- Veterinary Medicine (AREA)
- Radiology & Medical Imaging (AREA)
- Biophysics (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- Immunology (AREA)
- General Engineering & Computer Science (AREA)
- Measurement Of Radiation (AREA)
- Analysing Materials By The Use Of Radiation (AREA)
Description
Die Erfindung betrifft eine Einrichtung zur Abbildung
eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung
hoher Energie, mit einer eine Aufnahmefläche aufweisenden Detektoreinrichtung, welche die vom
Objekt her eintreffende Strahlung empfängt, ferner mit einer zwischen Objekt und Aufnahmefläche der
Detektoreinrichtung angeordneten, eine Vielzahl von Durchlässigkeitsbereicfcen aufweisenden Maske, mit
einer der Detektoreinrichtung nachgeschalteten Abtasteinrichtung sowie mit einer eine Verzögerungseinrich-
jo tung umfassenden Auswerteinrichtung zur Rekonstruktion
eines Bildes aus dem den Objektpunkten entsprechenden, auf der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung
entworfenen Maskenschattenbild, wobei die Abtasteinrichtung entsprechend der räumlichen Anord-
J5 nung und Größe der Maskendurchlässigkeitsbereiche
modulierte Bildinformationssignale erzeugt, von welchen zur Steuerung eines Wiedergabegerätes dienende
Bildsignale abgeleitet werden.
Eine derartige Einrichtung isi aus &r französischen Patentschrift 14 96 656 bekannt geworden. Durch die Abtasteinrichtung des bekannten Systems wird der Ausgangsschirm einer der Detektoreinrichtung nachgeschalteten Bildröhre in zwei Koordinatenrichtungen abgetastet Das Abtastergebnis kann zur Wiedergabe unmittelbar einer Kathodenstrahlröhre zugeleitet werden oder erreicht die Verzögerungseinrichtung, weiche in der bekannten Abbildungseinrichtung die Gestalt eines Speichers hat, aus welchem nach einer gewissen Zeit die Bildinformationssignale zur Wiedergabe entnommen werden können.
Eine derartige Einrichtung isi aus &r französischen Patentschrift 14 96 656 bekannt geworden. Durch die Abtasteinrichtung des bekannten Systems wird der Ausgangsschirm einer der Detektoreinrichtung nachgeschalteten Bildröhre in zwei Koordinatenrichtungen abgetastet Das Abtastergebnis kann zur Wiedergabe unmittelbar einer Kathodenstrahlröhre zugeleitet werden oder erreicht die Verzögerungseinrichtung, weiche in der bekannten Abbildungseinrichtung die Gestalt eines Speichers hat, aus welchem nach einer gewissen Zeit die Bildinformationssignale zur Wiedergabe entnommen werden können.
Nachdem die zur Abbildung verwendete Strahlung aufgrund ihrer hohen Energie mittels Linsen oder
dergleichen nicht fokussierbar ist, wird bei der bekannten Einrichtung als Maske ein Parallelkanalkollimator
verwendet, um auf der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung ein Rasterbild zu erzeugen. Nachdem
die Anzahl der Kanäle des Parallelkanalkollimators je Flächeneinheit nicht über eine bestimmte Grenze
hinaus vergrößert werden kann, ergibt sich bei der bekannten Einrichtung eine wesentliche Begrenzung
des Auflösungsvermögens. Außerdem ist die Empfindlichkeit der Bildaufzeichnung nicht zufriedenstellend, da
zur Anregung der Detektoreinrichtung an einem Punkt der Aufnahmefläche nur diejenige Strahlung zur
b5 Verfügung steht, welche durch einen einzigen Kanal des
Parallelkanalkollimalors gelangt. Dies bedingt bei der Bilderzeugung mit der bekannten Einrichtung zum
Erzielen einer vollständigen Aufzeichnung entweder
lunge Anfzejchnungszejten oder eine große Strahlungsbelastung des abzubildenden Objektes, was in jedem
Falle unerwünscht ist.
Ferner ist es aus der US-Patentschrift 32 63 079 bekannt, zwischen ein Objekt und eine Detektoraufnabmefläche
eine Maske zu setzen, welche eine Vielzahl von Durchlässigkeitsbereichen aufweist, die in einer
bestimmten Richtung eine von Durchlässigkeitsbereich zu Durchlässigksitsbereich monoton veränderliche
Breite haben, wobei die Durchlässigkeitsbereiche für verschiedene Bildpunkte eine Vielzahl verschiedener
Maskenschatten auf die Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung
entwerfen. Das in solcher Weise gebildete Maskenschattenbild wird dann zu einem unmittelbar zu
deutenden Bild des Objektes dadurch rekonstruiert, daß das Maskenschattenbild unter Verwendung monochromatischen
Lichtes projiziert wird.
Bei dieser Bildrekonstruktion bereitet aber eine Abstimmung auf unterschiedliche Objektabstände und
auf unterschiedliche Ausdehnungen des Objekts Schwierigkeiten und es muß eine jeweils geeignete
Quelle monochromatischen Lichtes zur Ve«ügung stehen.
Durch die Erfindung soll die Aufgabe gelöst werden, eine Einrichtung der eingangs beschriebenen Art so
auszugestalten, daß die für die Abbildung eines einzelnen Objektpunktes verfügbare Strahlungsenergie
und damit die Abbildungsempfindlichkeit erhöht wird, ohne daß die Bildrekonstruktion die Verwendung einer
Quelle monochromatischen Lichtes erforderlich macht.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die Durchlässigkeitsbereiche der für verschiedene
Bildpunkte eine Vielzahl verschiedener Maskenschatten auf der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung
entwerfenden Maske mindestens in einer Abtastrichtung eine von Durchlässigkeitsbereich zu Durchlässigkeitsbereich
monoton veränderliche Breite haben und daß an die Abtasteinrichtung die Verzögerungseinrichtung
angeschlossen und derart ausgebildet ist, daß sie unterschiedlichen Frequenzen entsprechende Teile der
Bildinformationssignalc von der Abtasteinrichtung unterschiedlich so verzögert, daß jeweils bestimmten
Bildpunkten entsprechende Bildinformationssignal-Anteile in jeweils verschiedene Impulse komprimiert
werden, die das Wiedergabegerät steuern.
Es sei ausdrücklich darauf hingewiesen, daß die Abmessungen der Durchlässigkeitsbereiche und auch
der dazwischenliegenden Sperrbereiche der Macke bedeutend größer als die Wellenlänge der vom Objekt
her eintreffenden Strahlung sind, um Interferenzen und Beugungseffekte sicher zu vermeiden.
Man erkewnt, daß auf der Aufnahmefläche der
Detektoreinrichtung aufgrund der zwischen Objekt und Detektoraufnahmefläche angeordneten Maske ein
gleichsam vielschichtiges Maskenschattenbild entworfen wird, das dann durch Rekonstruktionstechniken
ausgewertet wird, wie sie aus der Radartechnik bekannt sind.
Ein Bild es Objektes selbst wird dann erhalten, indem das vielschichtige Bild auf der Aufnahmefläche der
Detektoreinrichtung mittels der Abtasteinrichtung abgetastet wird, wobei das Abtastsignal eine Information
bezüglich der Lage der verschiedenen Bildpunktc des vielschichtigen Bildes enthält. Das Abtastsignal wird
dann beispielsweise durch eine Filtereinrichtung geleitet,
die eine Übertragungsfunktion beüitzt, welche das Konjugierte desjenigen ALrtastsignals ist, das von einer
punklförmigen Strahlungsquelle unter Zwischenschaltung
einer in der angegebenen Weise räumlich kodierten Maske erzeugt würde, d, h, die zeitliche
Impuls-Ansprechfunktion der Filtereinrichtung ist das Inverse der Abtastsignal-Wellenform, so daß eine
Korrelation zwischen dem Filter-Ansprechverhalten und der räumlichen Kodierung vorhanden ist. Wenn
also beispielsweise die modulierenden Elemente der Maske die Form einer Reihe strahlenundurchlässiger
und strahlendurchlässiger Bereiche aufeinanderfolgend
ίο abnehmender Größe haben, so ist das Abtastsignal
ähnlich der Gestair, eines Radarsignals mit Chirp-Modulation,
bei welchem eine lineare Frequenzzunahme stattfindet und demgemäß muß in diesem Falle die
Filtereinrichtung von einem Impulskompressionsfilter gebildet sein, welcher Teilen eines eingegebenen Signals
mit jeweils unterschiedlichen Frequenzen eine jeweils unterschiedliche Verzögerung aufprägt Das Bild der
Strahlungsenergieverteilung auf der Aufnahmefläche der Detektorpinrichtung wird also dekodiert und dabei
in eine Reihe von Bildpunkten kombiniert, welche dann als Bild .des abzubildenden Objektes zur
Darstellung gelangen.
Zweckmäßige Ausgestaltungen und Weiterbildungen sind im übrigen Gegenstand der anliegenden Unteransprüche,
?uf weiche hier zur Vereinfachung und Verkürzung der Beschreibung ausdrücklich hingewiesen
wird. Nachfolgen wird die Erfindung unter Bezugnahme auf die Zeichnung näher erläutert. Es stellen dar
Fig. t eine schaubildliche Darstellung einer Abbil-
jo dungseinrichtung zur Herstellung eines Radiogramms
eines radioaktiven Objektes,
F i g. 2 ein Blockschaltbild der Abbildungseinrichtung, Fig.3 eine perspektivische Darstellung einer für die
Abbildungseinrichtung verwendbare Maske,
j5 F i g. 4 eine perspektivische Abbildung einer anderen
Ausführungsform der Maske.
Fig.5 eine Aufsicht auf eine flächige Mehrfach-Verzögerungswellenleitung
mit unterschiedlichem Abstind der Leiterfinger der kammartigen Leiterkonstruktion;
Fig.6 eine Aufsicht auf einen Teil einer flächigen
Verzö^erungs-Wellenleitung mit unterschiedlicher Überlappung der Leiterfinger der Interdigital-Wellenleiiung,
F i g. 7 eine andere Ausführungsform der Abbifdungseinrichtung und
Fig.8 und 9 schematischc Abbildungen anderer
Ausführungsformen der Abbildungseinrichtung mit einer mechanischen Abtastung (F i g. 8) bzw. mit einem
Bildverstärker(Fig.9).
In F i g. I ist ein menschlicher Patient 20 teilweise
angedeutet, welcher mittels einer auf Gammastrahlung ansprechenden Einrichtung bezüglich Schilddrüsenerkrankung
untersucht wird. Bekanntermaßen nimmt die Schilddrüse Jodverbindungen auf, welche dem Patienten
μ durch Injektion oder Einnehmen verabreich; werden.
Um ein Radiogramm der Schilddrüse 21 herzustellen, wird dem Patienten daher ein Radiopharmazeutikum
verabreicht, das Jod enthält. Die radioaktiven Moleküle des Radiopharmazsu'.ikums verteilen sich dann über die
Schilddrüse hin und emittieren Gammastrahlung, wobei die Gammastrahlung von jedem Teilchen oder Molekül
einen Teil des Radiogramms bildet.
Ein Radiogramm wird nun durch ein Abbildungssystem 22 erzeugt, das eine auf Gammastrahlung
b5 ansprechende Detektorelnrichtung 24 eine Auswerteinrichtung
26 zur Ableitung einer Information von jedem der Photonen hoher Energie der Gammastrahlung beim
Auftreffen auf die Delcktoreinrichtung 24 und eine
Ausgangs-Anzcigeeinrichtiing 28 enthält, an welcher ein
Radiogramm der Schilddrüse 21 zur Darstellung gelangt. Ferner ist eine Maske 30 vorgesehen, welche
eine Anordnung von Öffnungen jeweils bestimmter Größe aufweist, die allgemein mit 32 bezeichnet sind r,
und in bestimmter Weise geordnet sind, wie genauer den Fig.3 und 4 zu entnehmen ist. Die Maske 30
erzeugt ein vielschichtiges oder kodiertes Bild an der Aufnahmefläche der Delektoreinrichiung 24, wie
nachfolgend unter Bezugnahme auf Fig.2 noch genauer erläutert wird und die Signalverarbcitungseinrichtung
26 enthält Mittel zur Dekodierung des gleichsam vielschichtigen Bildes. Die Maske 30 hai die
doppelte Aufgabe, zum einen die effektive Blendenöffnung
zu erhöhen und zum anderen gegenüber π entsprechend großen Blendenöffnungen bei bekannten
Systemen das Auflösungsvermögen zu vergrößern. Die größere effektive Blendenöffnung gestattet den Zutritt
von Gammastrahlenphotonen hoher Energie in bedeutend größerem Maße als dies bei einer einzigen feinen >i>
Blendenöffnung oder bei einer Kollimatoranordnung möglich ist, wodurch die Zeitdauer für die Aufnahme
eines Radiogramms verringert wird.
In F i g. 2 ist ein Blockschaltbild eines Abbildungssystcms
22 gezeigt, bei welchem ein Objekt 34, >-> beispielsweise eine radioaktivstrahlendc Schilddrüse,
Strahlung in Richtung auf die Maske 30 und die Detektoreinrichtung 24 emittiert. Die Detektoreinrichuing
24 hat ähnlichen Aufbau wie die etwa aus »Kerntechnik«. 9. Jahrg.. 1967. Nr, 12, Seiten 542 bis 545 m
bekannte Szintillations-Kamera und enthält einen Szintillator 36. beispielsweise einen Caesiumiodidkristall
in Form einer Platte, welche der Strahlung ausgesetzt ist. wie in Fig. 2 durch die vom Objekt 34
ausgehenden Strahlen 38A bis 38D angedeutet ist. r,
Bekanntlich zeigt ein Szintillator an den Auftreffpunkten von Strahlungsquanten oder Partikeln hoher
Energie eine Lichtemission, wobei die auftreffenden Partikel oder .Strahlungsquanten Photonen hoher
Energie, ctv/a von Gammastrahlung oder Röntgenstrahlung,
oder auch Kernteilchen sein können, beirninlriiiAirn
Di-nlnnnn *-»*-!«-» ι- Mr»·.*
->·«πη C - r-nrtf ir
von Photonen hoher Energie strahlt.
Die Maske 30 und die Delektoreinrichtung 24 benutzen nicht den Fokussierungscffekt. der in optischen
Abbildungssystemen unter Beugung der Strahlen ausgenützt wird. Das auf dem Szintillator 36 erzeugte
Bild läßt sich vielmehr nach den Gesetzen der geometrischen Optik ähnlich wie bei den Verhältnissen
in der Lochkamera konstruieren, bei welcher sämtliche Strahlen der vom Objekt ausgehenden Strahlung
geradlinig verlaufen. Die Wirkungsweise der Maske 30 ist daher von derjenigen von Beugungsgittern in
optischen Systemen bekannter An deutlich zu unterscheiden.
Die Maske 30 arbeitet nun folgendermaßen: Man betrachte zunächt einen Punkt auf dem Objekt 34 als
Strahlungsquelle 50 für Strahlung hoher Energie. Die Strahlungsquelle 50 emittiert Strahlungsquanten entweder
in Form von Photonen oder in Form von Kernteilchen, welche von dem Objekt 34 zu der Maske
30 wandern. Die Energiequanten treten durch die Maske 30 hindurch, wenn sie in Richtung auf eine
Öffnung 32 emittiert wurden oder werden von der Maske 30 aufgehalten, wenn sie in Richtung auf einen
strahlenundurchlässigen Bereich der Maske emittiert wurden. Die Strahlungsquelle 50 emitiert die Energiequunlen
aufeinanderfolgend und in unregelmäßigen Zeitabsländen. Hätte der Szintillator 36 eine extrem
lange Niaehleuchtdauer im Vergleich zu dem mittleren
Zeitabstand zwischen dem Auftreten emittierter Sirahlungsenergiequanten. so könnte man ein Bild oder
einen Schatten der Maske 30 beobachten, welcher allmählich auf dem Szintillator 36 erschiene, wenn
nacheinander Strahlungsenergiequenten durch die Öffnungen 32 hindurch auf den Szintillator 36 treffen.
Praktisch besitzen Cacsiumiodid-Szintillatoren keine
ausreichende Nachleuchtdaucr. um ein Bild zu erzeugen,
wenn sie von einem strahlenden Objekt, beispielsweise
von einer radioaktiv strahlenden Schilddrüse 21 beaufschlagt werden. Die X- und K-Koordinatcninformationen
bezüglich jedes Auftreffpunktes müssen daher so gehandhabt werden, daß diese informationen
Κο·»ί·Γ»Ιϊ«-«Κ /-Ine nininlnnn A ·« Γ · »·ί»Γ fr*· ι r»L· »λ «··-» \->nrm
Anordnung von Detektorelementen 40 vorgesehen, welche das durch Szintillation erzeugte Licht aufnehmen,
beispielsweise also die Lichtstrahlen 42. die von den Auftreffstellen auf dem Szintillator 36 ausgehen.
Ähnlich wie bei der bekannten Szintillations-Kamera sind die Detektorelcmente 40 mit einer Widerstandsmatrix
44 verbunden, durch welche die Koordinaten in X-Richtung und V-Richtung ermittelt werden. In den
nicht im einzelnen gezeigten Widerständen werden Ströme erzeugt, die proportional zur Intensität des an
dem zugehörigen Detektorelement 40 empfangenen Lichtes sind. Da die Intensität des auf eines der
Detektorelemente 40 treffenden Lichtes vom Einfallswinkel der Lichtstrahlen 42 zwischen dem Auftreffpunkt
am Szintillationsschirm 36 und dem Detektorelement 40 abhängig ist, besteht eine Zuordnung der Ströme in der
Widerstandsmatrix 44 zum Ort des Auftreffpunktes auf dem Szintillationsschirm 36. Die Widerstandsmatrix 44
liefert daher Signale entsprechend der X-Koordinate und der V-Koordinate des Ortes des Auftreffens eines
Energiequants an die Signalleitungen 46 und 48. Nachdem die Detektoreinrichtung 24 sowohl auf
Kernteilchen als auch auf Photonen hoher Energie anspricht, kann mittels des Abbildungssystems 22 ein
Radiogramm eines Objektes erzeugt werden, das mit hoher Energie in Form von Kernteilchen oder in Form
erhalten bleiben, bis eine genügende Anzahl dieser Punkte vorliegt, um ein verwertbares Bild zu ergeben.
Beispielsweise können die Koordinatenangaben auf den Signalleitungen 46 und 48 von einem nicht dargestellten
Rechner verarbeitet werden, der für jeden Auftreffpunkt eine Speicheradresse bereithält oder die Signalverarbeitungseinrichtung
26 enthält wie bei dem Ausführungsbeispiel nach F i g. 2 eine erste Speicherbildröhre
52, welche mit den X- und K-Koordinateri-Signalen der Leitungen 46 und 48 gespeist wird. Die erste
Speicherbildröhre 52 wird von einer Kathodenstrahlröhre mit einem Speicherschirm langer Speicherzeit
gebildet, wobei dieser Schirm als erster Speicherschirm 54 bezeichnet ist, der in bekannter Weise abhängig vom
Auftreffen von Elektronen aus dem Elektronenstrahl-Erzeugungssystem der Kathodenstrahlröhre Licht emittiert.
Einzelheiten der ersten Speicherbildröhre 52 sind an sich bekannt und bedürfen keiner näheren Beschreibung.
Die erste Speicherbildröhre 52 enthält außerdem eine auf das Vorhandensein elektrischer Signale an den
Leitungen 46 und 48 ansprechende Schaltung zur Steuerung des Elektronenstrahls der Kathodenstrahlröhre
derart daß der erste Speicherschirm 54 jeweils an einem Punkt angeregt wird, welcher den den genannten
Signalleitungen zugeordneten Koordinaten in X-Richtung und V-Richtung entspricht Auf dieseWeise wird
das aufeinanderfolgende Auftrelfen von Strahlungsencrgiequanten
von der Strahlungsquelle 50 her auf den Szintillator 36 in e;n Bild auf dem ersten Speicherschirm
54 umgeformt, wobei dieses Bild die Form eines Schattens der Maske 30 entsprechend der Bestrahlung
der Maske 30 von der Strahlungsquelle 50 her hat. Da aber ei'· radioaktiv strahlendes Objekt wie beispielsweise
eine radioaktive Schilddrüse viele Punkte besitzt, die als Strahlungsquellen anzusehen sind, wobei jeder
dieser Punkte ein kleines Volumen radioaktiven Materials darstellt, wird eine Vielzahl von Bildern
entsprechend der Bestrahlung der Maske 30 beispielsweise von den Strahlungsquellen 50, 56,58 usw. erzeugt
und auf dem ersten Speicherschirm 54 übereinandergelegt.
Man erkennt also, daß das auf dem ersten Speicherschirm 54 erscheinende Bild tatsächlich ein
vielschichtiges oder kodiertes Bild des Objektes 34 ist. da es wenig, wenn überhaupt irgend eine Ähnlichkeit zu
dem Objekt 34 hat und doch sämtliche Informationen enthält, welche die Form des Objektes 34 bestimmen.
Der nächste Schritt zur Herstellung eines Radiogramms des Objektes 34 besteht daher in der Auswertung oder
Dekodierung des Bildes auf dem ersten Speicherschirm 54.
Zur Dekudierung kann gemäß dem Ausführungsbeispiel nach F i g. 2 ein Abtastverfahren verwendet
werden, bei dem abgestimmte Filter oder Impulskompressionsvcrfahrcn
ähnlich der Radartechnik zur Anwendung kommen. Die Signalverarbeitungseinrichuing
?β dekodiert das Bild auf dem Speicherschirm 54 in einem zweistufigen Verfahren, indem das Bild zuerst in
der Horizontalrichtung und dann in der Vertikalrichtung dekodiert wird.
Der erste Dckodierungsschriti wird mittels einer ersten Vidikonröhre 60 und einer ersten Verzögerungsleitung
62 ausgeführt. Die erste Vidikonröhre 60 tastet den ersten Speicherschirm 54 in Horizontalrichtung ab
und liefert ein Ausgangssignal, das aufeinanderfolgenden Horizontal-Abtastlinicn entspricht. Die erste
Vidikonröhre 50 arbeitet mit linearer Ablenkgeschwindigkeit,
wenn der abzutastende Speicherschirm flach ist
66
wenn ein gewölbter Speicherschirm vorlieg!, um den Einfluß der Wölbung zu beseitigen, so daß das
Ausgangssignal der ersten Vidikonröhre 60 einer linearen Abtastung entspricht. Die Kurvenform des
jeder Abtastlinie der ersten Vidikonröhre 60 zugeordneten Signals entspricht dem auf den Szintillator 36
geworfenen Schattenbild und ist leicht erkennbar, wenn die Bestrahlung der Maske 30 von einer einzigen
Strahlungsquelle hoher Strahlungsenergie, beispielsweise von der Quelle 50 aus erfolgt.
Der von der Maske 30 auf den Szintillator 36 geworfene Schatten enthält eine Folge heller und
dunkler Bereiche, wie man sich vorstellen kann, wenn man eine axonometrische Darstellung der Maske 30
entsprechend Fi g. 3 sowie einen schematischen Schnitt untersucht, welcher durch eine Reihe von Öffnungen 32
der in F i g. 2 gezeigten Maske 30 gelegt ist. Die Maske 30 enthält also eine Anordnung von Öffnungen 32 oder
verhältnismäßig durchlässige Bereiche, die in einem Trägermaterial, beispielsweise aus Blei, gebildet sind,
das gegenüber Strahlung hoher Energie verhältnismäßig undurchlässig ist, wodurch die undurchlässigen
Bereiche mit 64 bezeichnet sind. Da die undurchlässigen Teile 64 von einem ziemlich dünnen Film gebildet
werden, wenn es sich bei der Strahlung um Röntgenstrahlung oder Gammastrahlung handelt werden die
undurchlässigen Teile 64 von einem starren Träger 65 abgestützt, der aus verhältnismäßig durchlässigem
Werkstoff, beispielsweise aus Material mit niedriger Atomordnungszahl, etwa aus Aluminium, besteht.
In einer anderen Ausfuhrungsform der Maske, die mit 66 bezeichnet und teilweise geschnitten in Fig.4 gezeigt ist, reichen die Öffnungen 68 nicht vollständig durch das Grundmaterial hindurch, so daß auch in den verhältnismäßig strahlendurchlässigen Bereichen der
In einer anderen Ausfuhrungsform der Maske, die mit 66 bezeichnet und teilweise geschnitten in Fig.4 gezeigt ist, reichen die Öffnungen 68 nicht vollständig durch das Grundmaterial hindurch, so daß auch in den verhältnismäßig strahlendurchlässigen Bereichen der
ίο Maske 66 eine gewisse Undurchlässigkeit vorliegt. Die
Ausführungsform der Maske nach Fig.4 stellt eine Möglichkeit dar. die Strahlungswirkung aufgrund der
Compton-Streuung innerhalb des Objektes 34 gemäß Fig. 2 zu verringern, da die Strahlung, die auf
Ii Compton-Streuung beruht, geringere Energie als die
unmittelbare Strahlung von der Quelle 50 aus besitzt. Die Maske 66 nach Fig. 4 ermöglicht daher auf dem
ersten Speicherschirm 54 die Herstellung eines Bildes größerer Schärfe als dies mit einer Maske 30 nach
Fig. 3 möglich ist. Die Maske nach Fig. 3 und die
Maske nach Fig. 4 erzeugen aber im wesentlichen dasselbe Schattenbild der Maske auf dem Szintillationsschirm
36 aufgrund der Strahlung, die von der Quelle 50 ausgeht.
Aus den Fig. 2 und 3 ist die Gestalt und die Anordnung der Öffnungen 32 leicht zu erkennen, wobei
eine Öffnungsreihe in einer Abmessung, beispielsweise die Öffnungsreihe 70A bis 70D betrachtet werde. Zur
besseren Definiton der einzelnen Öffnungen einer Reihe sind die Öffnungen 32 jeweils durch Bezugszahlen mit
einem angefügten Bezugsbuchstaben bezeichnet, wobei die Zahlen die jeweilige Lage der Zeile und die
Buchstaben die jeweilige Lage der Spalte bezeichnen. Die Reihe oder Zeile von Öffnungen 70A bis 70Dbcsitzt
si solche Gestalt und Anordnung, daß bei Abtastung des
Bildes der Öffnungsreihe 70A bis 7OD auf dem ersten Speicherschirm 54 eine Wellenform ähnlich derjenigen
entsteht, die bei Impulskompressions-Radarsystemen auftreten. Ein derartiges sogenanntes Chirp-Signal ist
also vom Ausgang der ersten Vidikonröhre 60 abnehmbar.
liui u\.i\3u.ttiigi liiuii. uau Ui*. ν.ΐΛΐ<_ r tutiMjiit oin v. Ov
eine Linearabtastung vornimmt, so erkennt man, daß das Ausgangssignal der ersten Vidikonröhre 60 die
Form einer Rechteckwelle besitzt, bei der die Schwingungsperiode der Rechteckwellc mit der Zeit
linear zunimmt oder linear abnimmt. Die erste Verzögerungsleitung 62. welcher das Ausgangssignal
der Vidikonröhre zugeführt wird, spricht auf die Wiederholungsfrequenz der Rechteckwelle an, so daß
für die Zwecke der vorliegenden Untersuchung die Harmonischen höherer Ordnung der Rechteckwelle
vern&chlässigt werden können. Die Chirp-Rechteckwel-Ie
kann also als eine Chirp-Sinuswelle angesehen werden, deren Frequenz abhängig von der Zeit linear
zunimmt, wenn das Bild der Öffnungsreihe 70,4 bis 70D-in
Richtung von der Öffnung 7OA zur Öffnung 7OD abnimmt, während die augenblickliche Frequenz der
Chirp-Sinuswelle abhängig von der Zeitlinear abnimmt, wenn das Bild der Öffnungsreihe 7OA bis 7OD in
Richtung von der Öffnung 7OD zur Öffnung 7OA abgetastet wird. Aus Fig.3 ersieht man, daß die
Abmessungen nebeneinanderliegender undurchlässiger und durchlässiger Bereiche der Maske in Abtastrichtung
nur wenig voneinander abweichen, wobei die Abstände zwischen den jeweiligen Öffnungen 7OA bis 70Debenso
wie die Breite dieser Öffnungen in Richtung von links nach rechts linear abnehmen.
In der Richtung senkrecht zur Abtastrichtung besitzen die Öffnungen der Öffnungsreihe 7OA bis 7OD
eine gleichbleibende, als Höhe der Öffnungen zu bezeichnende Abmessung. Die Höhe der Öffnungen in
der nächsten Öffnungsreihe, nämlich die Höhe der Öffnungen 72,4 bis 72D ist ebenfalls innerhalb der
betreffenden Reihe gleichbleibend, jedoch gegenüber der Höhe der Öit'nungen in der Reihe 70/4 bis 70Detwas
kleiner. Die Höhen aufeinanderfolgender Reihen oder Zeilen und die Abstände zwischen diesen aufeinanderfolgenden
Reihen nehmen linear ab, so daß die Höhe der Öffnungsreihe 744 bis 74D kleiner als diejenige der
Öffnungsreihe 724 bis 72D ist und in entsprechender Weise die Höhe der Öffnungsreihe 764 bis 76£>
kleiner als diejenige der Öffnungsreihe 744 bis 74D ist. Auf diese Weise wird erreicht, daß auch eine Vertikalabtastung
des Bildes oder Schattens der Maske 30 eine Chirp-Welle ergibt.
ist von dem Signal, das der Strahlungsquelle 50 zugeordnet ist, dadurch verschieden, daß das Auftreten
eines bestimmten Augenblickswertes der Impuls-Wiederholungsfrequenz relativ zum Abtastintervall der
ersten Vidikonröhre 60 zu einem jeweils unterschiedlichen Augenblick festzustellen ist. Demgemäß tritt der
Ausgangsimpuls der ersten Verzögerungsleitung 62 aufgrund der Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 56
relativ zum Abtastintervall der ersten Vidikonröhre 60
ίο zu einem anderen Zeitpunkt als der Ausgangsimpuls auf.
welcher auf der Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 50 beruht. Die Darstellung auf dem zweiten Speicherschirm
78 zeigt also einen der Lage der Quelle 56 entsprechenden Bildpunkt an einer Stelle, welche von
Ii dem Bildpunkt entsprechend der Lage der Strahlungsquelle
50 verschieden ist.
Das Abbildungssystem 22 ist nun ein lineares System und erlaubt eine Überlagerung der Einzelerscheinun
rar«htf»t apn crt HaR Hip R*»ctrnhltιηιτ Apr I
Die Horizontalabtastung des ersten Speicherschirmes 54 mittels der Vidikonröhre 60 ergibt aus den oben im
Zusammenhang mit F i g. 3 angegebenen Gründen eine Chirp-Welle. Die Chirp-Rechteckwelle vom Ausgang
der ersten Vidikonröhre 60 wird der ersten Verzögerungsleitung 62 zugeführt, welche ein Frequenz-Dispersionsverhalten
besitzt und eine Phasen- oder Zeitverzögerungskennlinie aufweist, welche das Inverse oder
Spiegelbildliche der Chirp-Rechteckwelle ist. Beim Durchgang durch die erste Verzögerungsleitung 62
erfahren Signale unterschiedlicher Frequenzen jeweils unterschiedliche Zeitverzögeriingen. Die erste Vidikonröhre
60 und die erste Verzögerungsleitung 62 können als Übertragungsmedium betrachtet werden, über
welches Teile des Bildes auf dem ersten Speicherschirm 54 aufeinanderfolgend übertragen werden, wobei sich
das Übertragungsmedium dadurch auszeichnet, daß es verschiedenen Bildteilen eine unterschiedliche Verzögerung
aufprägt. Wie aus der Theorie angepaßter Filter und Impulskompressionsfilter für Radarsysteme bekannt
ist, liefert ein Filter mit einem Impuls-Ansprechverhalten, welches das Inverse der zeitlichen Kurvenform
des Eingangssignales; ;«.um Filter ist, ein Ausgangssignal
in Form eines scharfen Impulses. Im Falle eines breitbandigen Eingangssignales, wie es die Chirp-Wellenform
des Abbildungssysteines 22 darstellt, nähert sich die Gestalt des Ausgangssignales von einem solchen
Filter der Form eines Impulses. Das Ausgangssignal von der ersten Verzögerungsleitung 62 kann also bei
Bestrahlung der Maske 30 von einer einzigen Strahlungsquelle 50 aus als ein Impuls angesehen werden,
welcher der Lage der Strahlungsquelle 50 entspricht. Der Impuls gelangt dann auf dem Schirm 78 einer
weiteren Speicherröhre 80 zur Anzeige. Die Lage des dargestellten Bildes des Impulses auf dem zweiten
Speicherschirm 78 hängt demgemäß von der Lage der Strahlungsquelle 50 relativ zur Maske 30 und der
Detektoreinrichtung 24 ab. Das Abbildungssystem 22 kann also die Richtung zu einer Quelle von Strahlungsquanten
hoher Energie angeben.
Wird aber die Maske 30 von Strahlung hoher Energie aus einer Quelle 56 beaufschlagt, die bestimmten
Abstand von der Strahlungsquelle 50 hat, so ist das resultierende Bild auf dem Speicherschirm 54 von
demjenigen Bild verschieden, das durch Bestrahlung der Maske durch die Quelle 50 erhalten wurde. Das
Chirp-Rechteckweliensignai, das von der ersten Vidikonröhre
60 durch Abtastung des Bildes aufgrund der Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 56 erzeugt wird.
die Strahlungsquelle 50 als auch durch die Strahlungsquelle 56 ein Bild auf dem ersten Speicherschirm 54
ergibt, das das Überlagerungsergebnis aus den beiden Einzelbildern darstellt, die aufgrund der Bestrahlung
durch die Strahlungsquelle 50 und aufgrund der
υ Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 56 entstehen. In
entsprechender Weise ist auch das Ausgangssignal der ersten Vidikonröhre 60. das durch Abtastung des ersten
Speicherschirms 54 erhalten wird, die Überlagerung der beiden Chirp-Wellen. Die erste Verzögerungsleitung 62
jo spricht auf das Überlagerungsergebnis der beiden
Chirp-Wellen genauso an wie auf jede einzelne der Wellen und liefert daher zwei Ausgangsimpulse, die
zeitlich der Lage der Strahlungsquellen 50 und 56 entsprechen. Auf dem /weiten Speicherschirm 78
j5 erscheinen daher zwei Bildpunkte entsprechend den
Orten der .Strahlungsquellen 50 und 56. Durch Fortsetzen des .Superpositionsprinzips wird offenbar,
daß bei einer Vielzahl von Quellen für Strahlung hoher Energie innerhalb des Objektes 34, beispielsweise in
Form der einzelnen radioaktiven Moleküle des Radiopharmazeutikums innerhalb der Schilddrüse, «-ine
entsprechende Vielzahl von Bildpunkten auf dem zweiten Speicherschirm 78 erscheint, die jeweils den
Orten der einzelnen Strahlungsquellen hoher Energie in dem Objekt 34 entsprechen. Es erscheint also auf dem
zweiten Speicherschirm 78 ein gewisses dekodiertes Bild des Objektes 34. wobei dieses Bild aufgrund der
Dekodierungswirkung der ersten Vidikonröhre 60 und der ersten Verzögerungsleitung 62 zunächst nur in der
so Horizontalrichtung dekodiert ist, während die Kodierung in der Vertikalrichtung noch fortbesteht.
Der zweite Schritt bei der Dekodierung des Bildes der Maske 30 wird mittels einer zweiten Vidikonröhre 82
und einer zweiten Verzögerungsleitung 84 ausgeführt.
Die zweite Vidikonröhre 82 tastet das auf dem zweiten Speicherschirm 78 vorhandene Bild in Vertikalrichtung
ab und liefert ein entsprechendes Chirpwellen-Ausgangssignal,
welches der zweiten Verzögerungsleitung 84 zugeleitet wird. Letztere arbeitet in derselben Weise
to wie die Verzögerungsleitung 62 und liefert in Abhängigkeit
von der Chirp-Welle der zweiten Vidikonröhre 82 eine Gruppe von Ausgangsimpulsen, welche der Lage
der Strahlungsquellen hoher Energie des Objektes 34 mit Bezug auf die Vertikalebene jeweils entsprechen.
Rie Ausgangsimpulse der zweiten Verzögerungsleitung
84 werden der Ausgangs-Anzeigeeinrichtung 28 zugeführt, die ein vollständig dekodiertes Bild des Objektes
34 darbietet Man erkennt also, daß die erste
Vidikonrohre 60 und die erste Verzögerungsleitung 62
die Orte der Strahlungsquellen, beispielsweise der Quellen 50, 56 und 58, in der Horizonlalriehtung
ableiten, während die zweite Vidikonrohre 82 und rlie
zweite Verzögerungsleitung 84 die Orte der Quellen 50,
56 und 58 in Vertikalrichtung ermitteln.
In den Fig. 5 und 6 sind Aufsichten auf Verzögerungsleitungen
gezeigt. Bei dem Ausführungsbeispiel nach F i g. 2 sind die erste Verzögerungsleitung 62 und
die zweite Verzögerungsleitung 84 einander gleich, da die Maske 30 nach F i g. 3 sowohl in den Zeilen als auch
in den Spalten gleiche Gestalt und Anordnung der Öffnungen 32 aufweist. Die in den Fig. 5 und 6
gezeigten Konstruktionen lassen sich daher sowohl für die Verzögerungsleitung 62 als auch für die Verzöge- r>
rungsleitung 84 verwenden. Die in F i g. 5 bezeichnete Verzögerungsleitung 86 weist einen langgestreckten
piezoelektrischen Krislall 88 auf. auf welchem ein Paar plpkirisrhpr IntprHicritallpihincrpn hpfpstiut ist wnhpi
eine Interdigit&üertung 894 als Eingang zur Erze igung
von akustische! Oberflächenwellen an dem Krislall 88
und eine zweite Interdigitalleitung 89Sam Ausgangsende des Kristalls 88 vorgesehen ist, um von dem Kristall
88 ein elektrisches Ausgangssignal abzunehmen. Die F.ingangs-Interdigitalleitung 89/4 enthalt ein Paar >■>
einander gegenüberliegender, ineinandergreifender kammartiger Leiter 90 und 92 mit Leiterfingern 94. von
denen vier mit ΉΑ bis 94D bezeichnet sind und bezüglich ihrer Abstände nach einem bestimmten Plan
angeordnet sind. Zusätzlich kann die Länge der jo
Leiterfinger 94 nach einem bestimmten Plan verändert werden, wie in Fig.6 bei der Ausführungsform der
Verzögerungsleitung 97 für die Leiterfinger 96 gezeigt ist. Der veränderliche Grad der Überlappung zwischen
den Fingern 96 der einander gegenüberstehenden )> kammartigen Leiter 98 und 100 bewirk! einen
veränderlichen Grad der Energieankopplung zwischen der Interdigitalleitung 102 und dem Kristall 104.
Die Eingangsleitungen zur Verzögerungsleitung 86 enthalten verlängerte Anschlüsse zu den kammartigen
Leitern 90 und 92. Ein elektrisches Eingangssignal mit einer Spannung V/ wird an die beiden Eingangsanschlüsse
gelegt. Die Leiterfinger 94A und 94S besitzen
einen gegenseitigen Abstand X. während die Leiterfinger 94C und 94D einen Abstand V besitzen. Die 4>
elektrische Energie des Eingangssignales wird an den Kristall 88 angekoppelt und in mechanische Energie des
Kristalls 88 mit einer ersten Frequenz, die von dem Abstand X abhängt und mit einer zweiten Frequenz
umgeformt, die von dem Abstand Y abhängt. Die mechanische Energie wird durch eine Reihe gewellter,
strichlierter Pfeile 106 versinnbildlicht. Die Energieankopplung erfolgt also zwischen den Leiterfingern 94/4
und 94ß einerseits und dem Kristall 88 andererseits mit einer ersten Frequenz und zwischen den Leiterfingern
94Cund 94D einerseits und dem Kristall 88 andererseits mit einer zweiten Frequenz.
Der umgekehrte Vorgang, nämlich die Umwandlung
der mechanischen Energie des Kristalls 88 in elektrische Energie, spielt sich an der Ausgangsseite der Verzögerungsleitung
86 ab. Die ausgangsseitige Interdigitaileitung 89S besitzt ebenfalls ein Paar in dem Abstand X
voneinander gelegener Leiterfinger, nämlich die Leiternnger 108/4 und 108ß und ebenso ist ein Paar von
Leiterfingern im Abstand Y, nämlich die Leiterfinger I08Cund 108D vorgesehen. Mechanische Energie der
ersten Frequenz wird von dem Kristall 88 mittels der Leiterfinger 108/4 und 108ß ausgekoppelt und die
Energie der zweiten Frequenz wird mittels der Leiterfinger Ι08<Γ und 108D abgenommen. Der
Verzögerungsleitung 86 wird ein Dispersionsverhalten zur Erzeugung unterschiedlicher Verzögerungen für
unterschiedliche Frequenzen dadurch gegeben, daß die Eingangs- und Ausgangs-Interdigitalleitungen 89/1 bzw.
895 mit Bezug auf eine Mittellinie des Kristalls spiegelbildlich ausgebildet werden. So sind beispieslweise
die Leiterfingerpaare mit dem Abstand X jeweils in bestimmtem Abstand symmetrisch zur Mittellinie des
Kristalls 88 angeordnet und in entsprechender Weise sind die beiden Entfernungen der Leiterfinger mit den
Absländen Y symmetrisch zur Mittellinie des Kristalls gelegen, doch haben die Leiterfinger mit den gegenseitigen
Abständen X jeweils größeren Absland von der Mittellinie als die Leiterfinger mit den gegenseitiger
Abständen Y. Aus diesem Grunde muß die Energie mil der ersten Frequenz einen größeren Teil des Kristalls 88
durchqueren als die F.nergie mit der zweiten Frequenz und erfährt daher auch eine größere Verzögerung, lsi
das Signal mi», der Spannung Vw ein Chirp-Signal, in
welchem die augenblickliche Frequenz mit der Zeit zunimmt, so erfahren die Energien mit einzelnen
unterschiedlichen Frequenzwerten eine unterschiedliche Verzögerung, was zur Folge hat, daß an den
Ausgangsanschlüssen die Energien mit den verschiedenen Frequenzen im wesentlichen sämtlich zur gleichen
Zeit auftreten. Die Ausgangsspannung V^ ist daher ein
Energieimpuls verhältnismäßig scharfer Form.
Die Verzögerungsleitung 86 wird im allgemeinen als Oberflächenwellen-Verzögerungsleitung bezeichnet, da
die akustische Energie in Form mechanischer Schwingungen längs der Oberfläche des Kristalls wandert, wie
durch die Wellensymbole 106 angedeutet ist. Die Verzögerungsleitung 86 kann zur Annäherung verschiedenartiger
Filierkennlinien so aufgebaut werden, daß der Grad der Überlappung zwischen benachbarten
Leiterfingern der einander gegenüberliegenden, kanimartigen
Leiter entsprechend gewählt wird, wie beispielsweise für die Leiterfinger % gemäß Fig. 6 gezeigt isi.
Soll etwa Energie einer bestimmten Frequenz durchgelassen werden, während Energie einer zweiten Frequenz
abgedämpft werden soll, so wird tür die erste
Frequenz eine starke Überlappung der Leiter/,.lger
vorgesehen, während eine möglichst geringe Überlappung für die zweite Frequenz vorgesehen ist. Auf diese
Weise kann ein verhältnismäßig großer Energiebetrag der ersten Frequenz an den Kristall angekoppelt
werden und durchläuft die Verzögerungsleitung 86. während ein minimaler Energiebetrag der zweiten
Frequenz an den Kristall angekoppelt wird und folglich eine Schwächung dieser zweiten Frequenz ergibt.
Betrachtet man nun wieder Fig.2, so erkennt man.
daß eine Abtaststeuerung 110 den Abtastrhythmus der ersten bzw. der zweiten Vidikonrohre 60 bzw. 82, der
zweiten Speicherröhre 80 und der Ausgangs-Anzeigeeinrichtung 28 derart miteinander synchronisiert, daß
die Abtastungen mit der richtigen gegenseitigen Zeitbeziehung vorgenommen werden. Bei der Betätigung
der zweiten Speicherröhre 80 werden also aufeinanderfolgende Horizontalablenkungen des Kathodenstrahles
gegenüber entsprechenden Horizontalabtastungen der ersten Vidikonrohre 60 um einen
Zeitraum verzögert, welcher der minimalen Zeitverzögerung der ersten Verzögerungsleitung 62 gleich ist,
d. h. welcher dem Zeitraum gieich ist, den die Energie benötigt um abhängig von einem Signal der ersten
Vidikonrohre 60 am Ausgang der Verzögerungsleitung
62 zu erscheinen. Die Abtastung der zweiten Vidikonröhre 82 wird verzögert, bis das vollständige Bild auf
dem zweiten Speicherschirm 78 zusammengesetzt ist Die Betätigung des Wiedergabegerätes 28 und der
zweiten Vidikonrähre 82 werden um eine Zeit
verzögert, welche der minimalen Verzögerungszeit der zweiten Verzögerungsleitung 84 gleich ist. Die vorstehend angegebenen Zeitbeziehungen zwischen den
verschiedenen Abtastvorgängen stellen sicher, daß die auf den verschiedenen Wiedergabegeräten erzeugten
Bilder auf die Wiedergabefläche in geeigneter Weise ausgerichtet sind. Auch erkennt man, daß gemäß einer
anderen Ausführungsform die Horizontalabtastungen und Vertikalabtastungen vertauscht werden können, so
daß eine Vertikalabtastung des Bildes auf dem ersten Speicherschirm 54 und eine Horizontalabtastung des
Bildes auf dem zweiten Speicherschirm 78 vorgenommen wird.
Weiter ist festzustellen, daß andere Ausführungsformen in der Weise verwirklicht werden können, daß die
erste Speicherröhre 52 und das erste Vidikon 60 durch eine einzige Abtastraster-Wandlerröhre (nicht dargestellt) ersetzt werden können, weiche einen Elektronenstrahl zum Lesen und einen Elektronenstrahl zum
Schreiben sowie einen Speicherschirm besitzt, wenn die
Nachleuchtzeit des Speicherschirmes dafür ausreicht, die Erzeugung eines Bildes der Maske 30 während des
aufeinanderfolgenden Auftreffens von Strahlungsenergiequanten auf den Szintillator 36 zu ermöglichen. Die
Verwendung von Abtastraster-Wandlerröhren ist aus der FR-PS 14 96 656 bekannt und in den Zeichnungsfiguren nicht dargestellt. In entsprechender Weise
können auch die zweite Speicherröhre 78 und das zweite Vidikon 82 durch eine einzige Abtastraster-Wandlerröhre ersetzt werden.
Eine Fokussierung des Abbildungssystems 22 nach F i g. 2 zur Einstellung gewünschter Abstände zwischen
dem Objekt 34, der Maske 30 und der Detektoreinrichtung 24 geht folgendermaßen vor sich. Das Objekt 34,
die Maske 30 und die Detektoreinrichtung 24 werden in solchem Abstand voneinander gehalten, daß der
Schatten oder das Bild der Maske 30 aufgrund der Bestrahlung durch eine einzige Quelle von Strahlung
hoher Energie kleiner als der Szintillator 36 bleibt. Jeder Schatten der Maske 30 aufgrund einer Bestrahlung
durch eine der Quellen des Objektes, beispielsweise der Strahlungsquellen 50, 56 und 58, fällt daher vollständig
in die Fläche des Szinlillalofs 36. Nähert sich die Größe der Maske 30 derjenigen des Szintillator» 36 an, so
erkennt man, daß der Schatten aufgrund einer Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 58 zwar noch
vollständig innerhalb der Fläche des Szintillationsschirmes 36 liegt, während aber der Schatten aufgrund einer
Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 50 mit dem oberen Rand bereits außerhalb der Fläche des
Szintillationsschirmes zu liegen kommt, während der Schatten aufgrund einer Bestrahlung durch die Strahlungsquelle 56 mit dem unteren Rand aus der Fläche des
Szintillationsschirmes herausfällt Es zeigt sicher daher, daß bei einer überdimensionierten Maske nicht
sämtliche Strahlungsquellen, beispielsweise also die Strahlungsquellen 50 und 56, den Vorteil der Maske 30
bei der Erzeugung des Bildes dieser Quellen im Abbildungssystem 22 ausnützen können. Andererseits
erlaubt eine große Maske eine erhöhte Auflösung, da ein größerer Bereich von Öffnungsgrößen innerhalb der
Maske untergebracht werden kann.
Die räumliche Bandbreite und damit das mit dem
Abbildungssystem 22 erzielbare Auflösungsvermögen
ist durch den Unterschied zwischen der kleinsten öffnungsweite und der größten öffnungsweite innerhalb der Maske 30 bestimmt Eine große Anzahl von
öffnungen 32 stellt eine feine, geringe Abstufung der
Größe zwischen benachbarten öffnungen sicher, so daß ein glatter Obergang im räumlichen Frequenzbereich
von der niedrigsten räumlichen Frequenz zur höchsten räumlichen Frequenz erzielt wird, wodurch sich ferner
ίο Ausgangssignale des ersten Vidikons 60 und des zweiten
Vidikons 82 ergeben, die eine glatte Spektralverteilung
besitzen. Die Verzögerungsleitungen 62 und 84 haben demzufolge zeitliche Impuls-Ansprechfunktionen, die
das Inverse der Vidikon-Ausgangssignale sind und die
Verzögerungsleitungen wirken daher als Impulskompressionsfilter mit jeweils minimalem Seitenmaximum.
Wird die räumliche Bandbreite beibehalten, jedoch die Anzahl der öffnungen 32 in der Maske 30 verringert,
d h., werden größere Sprünge in der Größe zwischen
benachbarten Öffnungen 32 vorgesehen, so ist die Größe der Seitenmaxima in den Ausgangssignalen der
Verzögerungsleitungen 62 und 84 höher. Man sieht also, daß es einerseits wünschenswert ist eine möglichst
große Maske zu verwenden und andererseits die
Maskengröße so klein gehalten werden soll, daß
sämtliche Strahlungsquellen hoher Energie innerhalb der Räche des Szintillators 36 gelegene Schatten
erzeugen. Es ist zweckmäßig, das Gesichtsfeld des Abbildungssystems 22 als den Maximalabstand zwi
sehen den Strahlungsquellen hoher Energie anzusehen,
so daß keine Verminderung der erzielbaren Auflösung
aufgrund einer Erstreckung eines Schattens der Maske
30 über die Fläche des Szintialltors 36 hinaus auftritt.
vergrößerte effektive Blendenöffnung des Abbildungssystems 22 aufgrund der Tatsache, daß mehr Strahlung
von der Maske 30 aufgenommen und moduliert werden kann. Eine größere effektive Blendenöffnung bedeutet
eine geringere Betrachtungszeit, so daß im Falle des
Patienten 20 nach Fig. 1, welcher auf Schilddrüsenerkrankung untersucht wird, eine geringere Expositionszeit zur Erzeugung eines Radiogramms der Schilddrüse
21 erforderlich ist Insbesondere erkennt man, daß die Maske 30 eine größere effektive Öffnung bietet als die
Kollimatoranordnung der Szintillations-Kamera der obengenannten Art. Im Vergleich zur Lochkamera ist
festzustellen, daß das vorliegende Abbildungssystem 22 größere Leistungsfähigkeit besitzt da eine größere
Gesamtöffnung aufgrund der Summation sämtlicher
so Öffnungen 32 der Makse 30 vorliegt. Im Vergleich zu
der Kollimatoranordnung erreicht das vorliegende Abbildungssystem 22 eine größere Leistung aufgrund
der Tatsache, daß bei der Kollimatoranordnung eine verhältnismäßig große Zahl von Photonen hoher
trifft, so daß nur diejenigen Photonen, welche parallel
zur Kollimatorachse wandern, den Szintillator erreichen
können.
auf das Objekt 34 wird an einem Abtastgeschwindig=
keitswähler 112 eine bestimmte Abtastgeschwindigkeit
ausgewählt, welche über die Abtaststeuerung 110 der ersten Vidikonröhre 60 mitgeteilt wird. Die Abtastgeschwindigkeit wird so gewählt daß das Bild entspre-
chend einer punkiförmigcn Quelle auf denl ersten
Speicherschirm 54 in einem Zeitraum bestimmter Dauer unabhängig von der Größe des Bildes abgetastet wird.
Man erkennt sogleich, daß die Abmessungen dieses
Bildes proportional zu den Abmessungen der Maske 30
und weiter abhängig von dem Abstand zwischen Objekt 34 und Maske 30 sowie zwischen Maske 30 und
Szintillator 36 sind. Betrachtet man beispielsweise den Patienten 20 nach F i g. 1, so ergibt sieh, daß das auf dem
ersten Speicherschirm 54 erzeugte Bild bei einer Bewegung des Patienten vom Abbildungssystem 22 weg
kleiner wird. Würde man nun die Abtastgeschwindigkeit, welche durch den Abtastgeschwindigkeitswähler
112 vorgegeben ist, auf dem zuvor eingestellten Wert
belassen, so zeigt es sich, daß das Bild aufgrund seiner nun geringeren Größe in einem entsprechend verkürzten Zeitintervall abgetastet würde, was zur Folge hätte,
daß die im Ausgangssignal der ersten Vidikonröhre 60
auftretenden Frequenzanteile in den Bereich höherer Frequenzen verschoben wurden, so daß Frequenzen
auftreten könnten, die größer sind als diejenigen, für welche die erste Verzögerungsleitung 62 ausgelegt ist.
Zur Kompensation einer solchen Bewegung des Patienten 20 innerhalb der in F i g. 1 angedeuteten
gegenseitigen Lage muß entweder die Maske 30 in einer Korrekturbewegung mittels nicht dargestellter Einrichtungen weiter von der Detektoreinrichtung 24 weg
bewegt werden, um die Größe des Bildes auf dem ersten Speicherschirm 54 wieder auf die ursprünglichen
Abmessungen zu bringen, oder aber die Abtastgeschwindigkeit, welche durch den Abtastgeschwindigkeitswähler 112 vorgegeben wird, muß verringert
werden, so daß das in seiner Größe verkleinerte Bild in einem Zeitraum abgetastet wird, welcher dem vorher
eingehaltenen Wert entspricht Da das Gesichtsfeld des Abbildungssystems 22 von den relativen Abständen
zwischen Objekt 34 und Maske 30 und zwischen Maske 30 und Szintillator 36 abhängig ist, stellt man
zweckmäßig die Fokussierung mittels der Abtastgeschwindigkeit ein, welche von der Abtaststeuerung der
ersten Vidikonröhre 60 aufgeprägt wird.
Die folgenden mathematischen Beziehungen erweisen sich bei der Auslegung eines Abbildungssystems 22
der vorliegenden Art als nützlich. Das Kompressionsverhältnis, das sich aus der Verwendung von Chirp-Signalen vom Ausgang der ersten Vidikonröhre 60 und
aus der konjugierten Zeitverzögerungseigenschaft der ersten Verzögerungsleitung 62 ergibt, kann als Verhältnis der Breite des Bildes auf dem ersten Speicherschirm
94 aufgrund einer punktförmigen Strahlungsquelle zur
Breite der Maske 30 ausgedrückt werden. Das Kompressionsverhältnis Cist durch folgende Gleichung
gegeben:
C= /,BW*
worin /, die Breite der Maske 30 und BW, die räumliche
Frequenzbandbreite ist. welche als Unterschied zwischen der minimalen und maximalen räumlichen
Frequenz der Maskeneinteilung gegeben ist. Beispielsweise ergibt eine gleichförmige Anordnung von zehn
gleichen Öffnungen innerhalb eines Abstandes von fünfundzwanig Millimetern ein räumliches Frequenzspektrum, das durch eine einzige Spektrumslinie des
Wertes von zehn Linienpaaren je Längen-Einheit von fünfundzwanzig Millimeter anzugeben ist. Als weiteres
Beispiel sei eine Maske betrachtet, welche eine Chirp-Einteilung von Öffnungen besitzt, bei der die
Öffnungen nahe einem Rand eine Dichte von zweihundert öffnungen je Längen-Einheit von fünfundzwanzig
Millimeter und nahe dem gegenüberliegenden Rand der Maske eine Dichte von einhundert öffnungen je Einheit
von fünfundzwanzig Millimeter besitzen. In diesem Falle ist die räumliche Frequenzbandbreite einhundert
Linienpaare je Längen-Einheit von fünfundzwanzig Millimeter.
Das oben erwähnte Gesichtsfeld des Abbildungssystems ist durch folgende G leichung gegeben:
Hierin bezeichnet Fvdas Gesichtsfeld, S\ ist der Abstand
zwischen Objekt und Makse, s* ist der Abstand zwischen
ίο Maske und Bildebene auf der Aufnahmefläche des Szintillators 36 und /, ist die Länge der Bildebene auf
dem Szintillator36.
Das Auflösungsvermögen in Linienpaaren je Zentimeter ist durch folgende Gleichung gegeben:
R0= B WFRi
(Sl)
richtung des Bildes auf dem ersten Speicherschirm 54 in Linienpaaren je Zentimeter, BWf ist die relative
Bandbreite der ersten Verzögerungsleitung 62, d. h. die Bandbreite der Verzögerungsleitung, dividiert durch die
Maximalfrequenz in der Verzögerungsleitung und /?, ist
das minimale Auflösungsvermögen des Szintillators 36, welches von Einflußgrößen wie beispielsweise der
Dicke des Szintillators 36 abhängig ist.
Bei einer praktischen Ausführungsform des Abbildungssystems 22 werden die erste und die zweite
jo Verzögerungsleitung 62 bzw. 84 mit Frequenzen von 2,8
MHz bis 4 MHz betrieben und sind aus einem Quarzkristall in einer Länge von etwa zweihundertfünfzehn Millimeter gefertigt. Jede der Interdigitalleitungen
894 und 89/7 enthält ein Paar einander gegenüberste-
Vt hender. kammartiger Leiter, die jeweils etwa annähernd
einhundert Leiterfinger aufweisen. Die Makse 30 hat für Röntgenstrahlung die Form eines dünnen Bleifilms in
einer Stärke von etwa 3 · IO~3 Millimeter. Der
durchlässige Träger 65 (siehe F i g. 3) zur Abstützung
des dünnen Bleifilms besteht aus einer Aluminiumplatte
in einer Stärke von etwa 3,15 Millimeter. Für Gammastrahlung mit einer Energie von einhunderfrkeV
wird die Dicke des Bleifilms annähernd 04 Millimeter
gewählt Die Maske 30 hat quadratische Form mit einer
Kantenlänge von etwa fünfzig Millimeter. Längs einer
Seite sind einhundert Öffnungen vorgesehen, so daß die Gesamtzahl der Öffnungen zehntausend beträgt.
Die Anzahl von Öffnungen, welche auf einer quadratischen Maske mit einer Seitenlang von etwa
so fünfzig Millimeter untergebracht werden können, ist durch die Dicke der Maske beschränkt, da eine
Öffnungsgröße angestrebt wird, die bedeutend größer als die Maskenstärke ist. Wie aus F i g. 2 zu ersehen ist,
divergieren die Strahlen, welche durch die Linien 38-4
bis 38D angedeutet sind, von der Strahlenquelle 50 aus
durch die öffnungen der Maske 30 hindurch, um den Szintillator 36 zu bestrahlen. Eine solche Bestrahlung
des Szintillators 36 durch divergierende Strahlen würde aber durch eine Kollimatoranordnung der bekannten
Die Größe der Maske 30 ist aus Gründen, die an dem folgenden Beispiel erläutert werden, kleiner als die des
Szintillators 36. Hat beispielsweise der Szintillator 36 eine Breite von einhundert Millimeter und die Maske
hat eine Breite von fünfzig Millimeter, so erzeugt eine punktförmige Strahlungsquelle des Objektes 34 bei
gleichem Abstand der Maske zwischen Objekt 34 und Szintillator 36 eine vollständige Bestrahlung bzw.
Beschattung des Szintillators 36 durch ein Bild oder
einen Schatten der Maske 30, Wird dann eine weitere Strahlungsquelle neben die erste Strahlungsquelle
gesetzt, um den Szintillator 36 zu bestrahlen, so fällt der aufgrund dieser weiteren Strahlungsquelle geworfene
Schatten der Maske 30 nicht mehr vollständig auf den
Szintillator 36. Aufgrund der oben angegebenen Gleichungen für das Gesichtsfeld und das Auflösungsvermögen ergibt sich, daß eine gute Abbildung leichter
erzielbar ist, wenn die Maskengröße kleiner als die Hälfte der Größe des Szintillators 36 gewählt ist
Beispielsweise können eine Maske mit einer Seitenlänge von etwa fünf Millimeter und ein Szintillator mit einer
Seitenlänge von zweihundert Millimeter bis zweihundertfünfzig Millimeter verwendet werden.
In Fig.7 ist eine andere Ausführungsform eines
Abbildungssystems gezeigt, welches zur Herstellung eines Radiogramms des Objektes 34 verwendet werden
kann. Die von dem Objekt 34 ausgehende Strahlung dringt durch die öffnungen der Maske 30 und trifft auf
einen photographischen Film 122 auf, der über Rollen
oder Spulen 124 geführt ist Ein Fenster 126 läßt auf dem Film 122 die Grenzen des Bildes erscheinen. Bei der
vorliegenden Ausführungsform ist das Radiogramm im Gegensatz zu dem positiven Bild bei der Ausführungsform nach Fig.2 negativ. Der Film 122 wird durch
geeignete, in der Zeichnung nicht dargestellte Mittel entwickelt, wonach das auf dem Film entworfene Bild
mittels eines Lichtstrahlenbündels beleuchtet werden kann. Ein Lichtstrahlenbündel 128 wird durch eine
Leuchte 130 erzeugt und mittels einer Linse 132 gesammelt, um das Bild auf dem Film 122 auszuleuchten,
welches entsprechend der durch die Maske 30 gedrungenen Strahlung erzeugt wurde. Bei dem
vorliegenden Ausführungsbeispiel ersetzt der Film 122 sowohl die Detektoreinrichtung 24 als auch die erste
Speicherröhre 52 des Ausführungsbeispiels nach F1 g. 2. Die übrigen Teile des Ausführungsbeispiels nach F i g. 7,
beispielsweise das Vidikon 134, welches dem ersten Vidikon 60 gemäß Fig.2 entspricht, sind jeweils die
entsprechend gleichen wie bei dem System nach F i g. 2.
In Fig.8 ist ein anderes Ausführungsbeispiel eines
Abbildungssystems nach der Erfindung gezeigt bei welchem die Abtastung des vielschichtigen oder
kodierten Bildes an der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung 24 in einem zweistufigen Vorgang vorgenommen wird, bei welchem die Horizontalabtastung
mechanisch erfolgt, während die Vertikalabtastung elektronisch vor sich geht. Bei dieser Ausführungsform
ist die Maske 30 des Ausführungsbeispieles nach F i g. 2 so durch eine Maske 176 ersetzt, die eine einzige vertikale
Reihe von Öffnungen 178 aufweist, wodurch sich eine Höhe des kodierten Bildes ähnlich der Höhe des
entsprechenden Bildes bei der Ausführungsform nach F i g. 2 ergibt, während die Breite des kodierten Bildes
so gering ist, daß das Bild sich an die Gestalt eines Linienbildes annähert. Ein Kollimator 180 enthält einen
einzigen Schlitz (82, der in einen Bleiblock 184 eingeschnitten ist und wird zur Ausrichtung der
Strahlung verwendet, die von dem Objekt 34 ausgeht, so ω daß nur diejenigen Strahlen, welche in der Ebene
entsprechend der vertikalen Reihe von Öffnungen 178 verlaufen, zur Detektoreinrichtung 24 gelangen können.
Die Maske 176 ist auf einem Träger 186 angeordnet ähnlich dem starren Trager 65 gemäß Fig.3. Der
Kollimator 180, die Maske 176 und der Maskenträger 186 sind auf einem Schlitten 188 angeordnet, der auf
einer Führungsschiene 190 verschiebbar ist, welchletzte
re an einem Block 191 befestigt ist Der Schlitten kann in
bestimmter Lage mittels einer Feststellschraube 192 auf der Führungsschiene 190 festgestellt werden. Der
verschiebbare Schlitten 188 dient zur Einstellung der Maske 176 und des Kollimators 180 zum Zwecke der
Fokussierung des Bildes des Objektes 34 in ähnlicher Weise, wie im Zusammenhang mit der Ausführungsform
nach Fi g.2beschrieben wurde.
Bei dem Ausführungsbeispiel nach F i g. 8 arbeiten die
Detektoreinrichtung 24 und eine Speicherröhre 194 genauso wie für die Detektoreinrichtung 24 und die
erste Speicherröhre 52 gemäß Fig.2 erläutert wurde. Eine Vidikonröhre 1% wird von einer Abtaststeuereinrichtung 198 so gesteuert, daß nicht wie bei dem
Fcrnseh-Abtastraster eine Folge in Horizontalrichtung nebeneinanderliegender vertikaler Linien, sondern eine
einzige Vertikallinie wiederholt abgetastet wird. Die Ausgangssignale des Vidikons 196 werden in einer
Verzögerungsleitung 200 wieterverarbeitet und nachfolgend an einem Ausgangs-Wiedergabegerät 202 in
ähnlicher Weise zur Darstellung gebracht wie dies im
Zusammenhang mit Fig.2 bezüglich der zweiten Verzögerungsleitung 84 und der Ausgangs-Anzeigeeinrichtung 28 angegeben worden ist Jedes einem Punkt
entsprechende Signal, das aus der Abtastung des kodierten Bildes einer Linie auf dem Speicherschirm 204
erhalten wird, entsprieht einem Punkt beispielsweise dem Punkt 206, auf dem Objekt 34 und wird durch
Kompression in der Verzögerungsleitung 200 erhalten, so daß sich wieder ein einzelner Punkt der dargestellten
Linie des Ausgangs-Wiedergabegeräts 202 einstellt
Die mechanische Abtastung in Horizontalrichtung wird mittels einer mechanischen Abtasteinrichtung 208
vorgenommen, die einen verschieblich durch den Block 191 verlaufenden Führungsstab 210 und eine Gewindespindel 212 enthält die durch eine Gewindebohrung des
Blockes 191 geführt ist. Der Führungsstab 210 und die Gewindespindel 212 stützen den Schlitten 188 ab und
sind mit ihren Enden jeweils in Lagein gehaltert von
denen nur das vordere Lager 214 in Fig.8 gezeigt ist.
Die Geschwindigkeit 212 ist in dem Lager 214 drehbar und reicht durch das Lager 214 bis zu einem Zahnrad
216 hindurch, mittels welchem die Gewindespindel 212 als Supportantrieb in Umdrehung versetzt werden kann,
um eine Horizontalverschiebung des Blockes 191 entsprechend der Drehung der Gewindespindel 212 und
des Zahnrades 216 zu erzeugen. Das Zahnrad 216 wird über ein Ritzel 220, das auf einer nicht bezeichneten
Welle eines Motors 218 sitzt und mit dem Zahnrad 216 kämmt, von dem Motor aus angetrieben. Der Motor ist
ein Elektromotor bekannter Bauart, beispielsweise ein Nebenschlußmotor, bei welchem die Drehrichtung der
Motorwelle elektrisch beispielsweise dadurch geändert werden kann, daß die Richtung des Ankerstromes
umgedreht wird, während die Richtung des Ständerstromes beibehalten wird. In dieser Weise kann der
Schlitten 188 in Horizontalrichtung vorwärts und rückwärts bewegt werden.
Ein elektrisches Signal, welches die Stellung des Blockes 191 angibt wird mittels eines Potentiometers
222 erzeugt, welches über eine Getriebeverhindung 224 mechanisch mit dem Zahnrad 216 gekoppelt ist. die in
Fig.8 schematisch angegeben ist und ein mit dem Zahnrad 216 kämmendes Ritzel 226 enthält. Auf diese
Weise wird erreicht, daß die Verdrehung der nicht dargestellten Hotentiomcterwelle zur Drehung der
Gewindespindel 212 und damit zur horizontalen Verschiebung des Blockes 191 proportional ist.
Die horizontale und vertikale Abtastung werden mittels der Abtaststeuerung 198 koordiniert, welche
über die Leitung 230 ein Signal an die Speicherröhre 194 schickt, um das Linienbild auf dem Speicherschirm 204
nach jeder Vertikalabtastung des Vidikons 196 zu löschen, so daß ein neues kodiertes Bild in Form einer
vertikalen Linie auf dem Speicherschirm 204 für die jeweilige Stellung des Blockes 191 zusammengesetzt
werden kann. Das Ausgangs-Wiedergabegerät 202 weist einen Speicherschirm auf, der eine unmittelbare
Betrachtung der durch aufeinanderfolgende Linienabtastungen erzeugten Information gestattet Die mechanische
Abtasteinrichtung 208 wird abhängig von Signalen über die Leitung 232 von der Abtaststeuerung 198 aus
erregt. Die jeweils die Stellung des Blockes 191 is angebenden Signale des Potentiometers 222 werden der
Abtaststeuerung 198 über die Leitung 234 mitgeteilt. Jede Linienabtastung durch das Vidikon 196 geschieht in
Abhängigkeit von einem über die Leitung 236 von der Abtaststeuerung 198 zugeführten Steuersignal. Die
Abtastgeschwindigkeit wird mittels eines Abtastgeschwindigkeitswählers
238 eingestellt, welcher mit der Abtaststeuerung 198 Verbindung hat und in entsprechender
Weise wie das analoge Bauteil 112nach Fig.2
arbeitet, um eine Fokussierung des Abbildungssystems π zu erreichen.
Als Ausgangs-Wiedergabegerät 202 dient eine nicht im einzelnen dargestellte Kathodenstrahlröhre zum
Entwerfen eines Bildes des Objektes 34. Die Ablenksignale für den Kathodenstrahl der Kathodenstrahlröhre jo
werden als Signale von der Abtaststeuerung 198 über die Leitung 240 dargeboten. Die Vertikalablenkung für
das Ausgangs-Wiedergabegerät 202 entspricht den Vertikal-Ablenksignalen des Vidikons 296 und die
Horizontal-Ablenkung für das Ausgangs-Wiedergabe- J5 gerät 202 entspricht den über die Leitung 234 vom
Potentiometer 222 abgeleiteten Signalen.
Es sei darauf hingewiesen, daß das auf dem Ausgangs-Wiedergabegerät 202 der Ausführungsform
nach Fig.8 Jargestellte Bild von demjenigen an der
Ausgangs-Anzeigeeinrichtung 28 nach Fig.2 sich dadurch unterscheidet, daß das Bild an letzterer eine
Kompression in zwei Dimensionen darstellt, während das Bild am Ausgangs-Wiedergabegerät 202 nach
Fig.8 eine Kompression nur in der Vertikalrichtung darstellt. Die Kompression in der Vertikalrichtung
findet allein aufgrund der Tatsache statt, daß die Maske 176 gemäß Fig,8 nur eine einzige vertikale Reihe von
öffnungen 178 aufweist, während bei dem Abbildungssystem 22 nach F i g, 2 die Maske 30 eine zweidimensional
Anordnung von Spalten und Zeilen von öffnungen 32 enthält.
In Fig.9 ist eine Ausführungsform gezeigt, welche
eine Abwandlung gegegenüber dem Abbildungssystem nach Fig.2 darstellt und bei welcher die Detektoreinrichtung
24 und die erste Speicherröhre 52 durch einen Bildverstärker 242 ersetzt sind, der einen Szintillationsschirm
244, eine sich an den Szintillationsschirm 244 anschließende Glasplatte 246 und eine von dieser
getragene Photokathode 248 in Form eines dünnen Filmes sowie schließlich eine Anode 250 aufweist, die
von einem Gefäß oder einem Kolben 252 zur Aufrechterhaltung des Vakuums zwischen Photokathode
248 und Anode 250 umschlossen sind. Zwischen der Photokathode 248 und der Anode 250 wird eine
Potentialdifferenz mittels einer χ\\γ>Λ dargestellten
Spannungsquelle aufrecht erhalten. Die von der Photokathode 248 austretenden Elektronen werden
durch geeignete, nicht dargestellte Mittel, beispielsweise durch magnetische Ablenksysteme, die konzentrisch zu
dem Kolben 252 liegen, zur Herstellung eines Bildes auf einem Schirm 254 fokussiert.
Das Objekt 34 und die Maske 30 sind vor dem Bildverstärker 242 angeordnet. Entsprechend der vom
Objekt 34 ausgehenden und durch die Öffnungen 32 der Maske 30 zum Szintillationsschirm 244 gelangenden
Strahlung emittiert letzterer Photonen, welche die Photokathode 248 anregen, so daß diese Elektronen
emittiert. Die Stellen der Photokathode 248, von welchen Elektronen austreten, entsprechen den jeweiligen
Punkten auf dem Szintillationsschirm 244, an welchen Photonen hoher Energie vom Objekt 34 her
eingetroffen sind. Demgemäß hat das Bild auf dem Schirm 254 dieselbe Form wie das Bild, welches auf dem
ersten Speicherschirm 54 gemäß Fig.2 erscheint. Der Schirm 254 wird dann durch das Vidikon 256 in
entsprechender Weise abgetastet wie der Speicherschirm 254 bei der Ausführungsform nach F i g. 2 durch
das erste Vidikon 60. Die übrigen Teile dieser anderen Ausführungsform eines Abbildungssystems entsprechen
denjenigen des Abbildungssystems nach F i g. 2 und sind daher in F i g. 9 nicht nochmals gezeigt.
Hierzu 4 Blatt Zeichnungen
Claims (3)
- Patentansprüche:K Einrichtung zur Abbildung eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung hoher Energie, mit einer eine Aufnahmeflache aufweisenden Detektoreinrichtung, welche die vom Objekt her eintreffende Strahlung empfängt, ferner mit einer zwischen Objekt und Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung angeordneten, eine Vielzahl von Durchlässigkeitsbereichen aufweisenden Maske, mit einer der Detektoreinrichtung nachgeschalteten Abtasteinrichtung, sowie mit einer eine Verzögerungseinrichtung umfassenden Auswerteinrichtung zur Rekonstruktion eines Bildes aus dem den Objektpunkten entsprechenden, auf der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung entworfenen Maskenschattenbild, wobei die Abtasteinrichtung entsprechend der räumlichen Anordnung und Größe der Maskendurchlässigkeitsbereiche modulierte Bildinformationssignale erzeugt, von welchen zur Steuerung eines Wiedergabegerätes dienende Bildsignale abgeleitet werden, dadurch gekennzeichnet, daß die Durchlässigkeitsbereiche (32, 68, 178) der für verschiedene Bildpunkte eine Vielzahl verschiedener Maskenschatten auf der Aufnahmefläche der Detektoreinrichtung entwerfenden Maske (30, 66, 176) mindestens in einer Abtastrichtung eine von Durchlässigkeitsbereich zu Durchlässigkeifsbereich monoton veränderliche Breite haben und daß an die Abtasteinrichtung (60, 82; 196) die Verzögerungseinrichtung (62, 84; 200) angeschlossen und derart ausgebildet ist, daß sie unterschiedlichen Frequenzen entsprechende Teile der Bildinformationssignale von der Abtasteinrichtung unterschiedlich so verzögert, daß jeweils bestimmten Bildpunkten entsprechende Bildinformationssignal-Anteilc in jeweils verschiedene Impulse komprimiert werden, die das Wiedergabegerät (28; 202) steuern.
- 2. Einrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Abtasteinrichtung (60, 82) eine erste Abtaslstufe (60) aufweist, welche den Schirm (54) einer an den Ausgang der Detektoreinrichtung (24) angeschlossenen Speicherröhre (52) mit Bezug auf eine erste Korrdinatenrichtung abtastet und ausgangsseilig einen Teil der Verzögerungseinrichtung bildende erste Verzögerungsleitung (62) speist, an deren Ausgang eine weitere Speicherröhre (80) angeschlossen ist, deren Schirm (78) mit Bezug auf eine zweite Koordinatenrichtung von einer zweiten Abtaststufe (82) abgetastet wird, die ausgangsseitig an eine zweite, ebenfalls Teil der Verzögerungsein' richtung bildende Verzögerungsleitung (84) angeschlossen ist die ihrerseits das Wiedergabegerät (28) beaufschlagt, wobei die Verzögerungsleitungen (84) jeweils unterschiedlichen Frequenzen entsprechende Teile der Ausgangssignale der Abtaststufen unterschiedlich so verzögern, daß zunächst eine Impulskompression mit Bezug auf die eine Koordinatenrichtung und dann eine Impulskompression mit Be/.ug auf die andere Koordinatenrichtung stattfindet (F ig. 2).
- 3. Einrichtung nach Anspruch I, dadurch gekennzeichnet, daß die Abtasteinrichtung eine Abtaststufc (196) enthält, welche den Schirm (204) einer un den Ausgang der Detektoreinrichtung (24) angeschlossc-nen Speicherröhre (194) mit Bezug auf eine erste Koordinatenrichtung abtastet und eine die Verzögerungseinrichtung bildende, frequenzdispersive Verzögerungsleitung (200) speist, welche ausgangsseitig an das Wiedergabegerät (202) angeschlossen ist, daß die Detektoreinrichtung (24) zusammen mit der Maske (176) mit Bezug auf eine zweite Koordinatenrichtung relativ zu dem abzubildenden Objekt (34) eine Abtastbewegung ausführt und daß Synchronisationsmittel (224, 222, 198) zur Erzeugung einer zu dieser Abtastbewegung synchronen zeilenweise Wiedergabe der von der Verzögerungsleitung erzeugten, komprimierten Impulse vorgesehen sind (F ig. 8).
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US7745970A | 1970-10-02 | 1970-10-02 |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2147382A1 DE2147382A1 (de) | 1972-04-06 |
DE2147382B2 DE2147382B2 (de) | 1979-04-26 |
DE2147382C3 true DE2147382C3 (de) | 1979-12-20 |
Family
ID=22138174
Family Applications (2)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE2166526A Expired DE2166526C3 (de) | 1970-10-02 | 1971-09-22 | Einrichtung zum Abbilden eines Objektes mittels elektromagnetischer oder korpuskularer Strahlung hoher Energie mit einer Auswerteeinrichtung, die eine Dekodierungseinrichtung für in Abhängigkeit von einer Bilddimension codierte Signale aufweist |
DE2147382A Expired DE2147382C3 (de) | 1970-10-02 | 1971-09-22 | Einrichtung zur Abbildung eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung hoher Energie |
Family Applications Before (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE2166526A Expired DE2166526C3 (de) | 1970-10-02 | 1971-09-22 | Einrichtung zum Abbilden eines Objektes mittels elektromagnetischer oder korpuskularer Strahlung hoher Energie mit einer Auswerteeinrichtung, die eine Dekodierungseinrichtung für in Abhängigkeit von einer Bilddimension codierte Signale aufweist |
Country Status (13)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US3748470A (de) |
AT (1) | AT333907B (de) |
AU (1) | AU467355B2 (de) |
BE (1) | BE773386A (de) |
CA (1) | CA963589A (de) |
CH (1) | CH570150A5 (de) |
DE (2) | DE2166526C3 (de) |
DK (1) | DK139542B (de) |
FR (1) | FR2112244B1 (de) |
GB (1) | GB1339148A (de) |
IL (1) | IL37751A (de) |
NL (1) | NL158939B (de) |
SE (1) | SE368994B (de) |
Families Citing this family (42)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3825757A (en) * | 1971-11-01 | 1974-07-23 | Raytheon Co | Nuclear imaging system |
US3961188A (en) * | 1972-05-04 | 1976-06-01 | Raytheon Company | High intensity radiation imaging system |
US4044332A (en) * | 1973-04-09 | 1977-08-23 | Baird-Atomic, Inc. | Halftone display, particularly for a high resolution radioactivity distribution detection system |
US3867637A (en) * | 1973-09-04 | 1975-02-18 | Raytheon Co | Extended monochromatic x-ray source |
GB1464249A (en) * | 1973-11-20 | 1977-02-09 | Roeck W W | Apparatus for use in the determination of focal spot size in x-ray tubes |
US3936639A (en) * | 1974-05-01 | 1976-02-03 | Raytheon Company | Radiographic imaging system for high energy radiation |
US4002911A (en) * | 1974-05-20 | 1977-01-11 | Emi Limited | Data acquisition in tomography |
US3961191A (en) * | 1974-06-26 | 1976-06-01 | Raytheon Company | Coded imaging systems |
US4075483A (en) * | 1976-07-12 | 1978-02-21 | Raytheon Company | Multiple masking imaging system |
US4092540A (en) * | 1976-10-26 | 1978-05-30 | Raytheon Company | Radiographic camera with internal mask |
US4165462A (en) * | 1977-05-05 | 1979-08-21 | Albert Macovski | Variable code gamma ray imaging system |
US4136388A (en) * | 1977-08-26 | 1979-01-23 | U.S. Philips Corporation | Data acquisition system for computed tomography |
US4158770A (en) * | 1978-01-03 | 1979-06-19 | Raytheon Company | Radiographic imaging system |
US4360797A (en) * | 1978-05-02 | 1982-11-23 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Coded aperture imaging with uniformly redundant arrays |
US4209780A (en) * | 1978-05-02 | 1980-06-24 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Coded aperture imaging with uniformly redundant arrays |
IT1104414B (it) * | 1978-08-23 | 1985-10-21 | Continua Int | Dispositivo per impartire il movimento oscillatorio alla lingottiera aperta da una linea di colata in impianti per la colata continua di metalli in particolare di acciai |
US4228420A (en) * | 1978-09-14 | 1980-10-14 | The United States Government As Represented By The United States Department Of Energy | Mosaic of coded aperture arrays |
US4348591A (en) * | 1979-11-26 | 1982-09-07 | Wunderlich Alan M | Utilizing gamma cameras for uptake studies and restricted fields of view and multiple aperture collimator systems therefor |
US4476385A (en) * | 1979-11-26 | 1984-10-09 | Wunderlich Alan M | Utilizing gamma cameras for uptake studies |
US4389633A (en) * | 1980-09-26 | 1983-06-21 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Coded aperture imaging with self-supporting uniformly redundant arrays |
US4495419A (en) * | 1982-06-11 | 1985-01-22 | Schmehl Stewart J | Radiation detection device |
US4833633A (en) * | 1984-10-25 | 1989-05-23 | University Of Rochester | Opto-electronic random number generating system and computing systems based thereon |
US5036546A (en) * | 1986-10-06 | 1991-07-30 | Grumman Aerospace Corporation | Pseudo-noise product coded aperture arrays and method for designing same |
NL8800679A (nl) * | 1988-03-18 | 1989-10-16 | Philips Nv | Roentgenonderzoekapparaat met een strooistralenrooster met antivignetterende werking. |
FI902600A (fi) * | 1990-05-24 | 1991-11-25 | Valtion Teknillinen | Foerfarande foer att goera en bild och saett att anvaenda detta. |
US5213105A (en) * | 1990-12-04 | 1993-05-25 | Research Corporation Technologies, Inc. | Frequency domain optical imaging using diffusion of intensity modulated radiation |
US5203339A (en) * | 1991-06-28 | 1993-04-20 | The Government Of The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Department Health And Human Services | Method and apparatus for imaging a physical parameter in turbid media using diffuse waves |
US5416582A (en) * | 1993-02-11 | 1995-05-16 | The United States Of America As Represented By The Department Of Health And Human Services | Method and apparatus for localization and spectroscopy of objects using optical frequency modulation of diffusion waves |
FR2704655B1 (fr) * | 1993-04-28 | 1995-07-21 | Sodern | Mini-caméra pour la détection rapprochée d'un rayonnement nucléaire émis par un radio-isotope et application à l'assistance chirurgicale. |
JPH0846877A (ja) * | 1994-04-08 | 1996-02-16 | Hewlett Packard Co <Hp> | イメージ測定装置 |
WO1997045755A1 (en) | 1996-05-31 | 1997-12-04 | Massachusetts Institute Of Technology | Coded aperture imaging |
JP3910461B2 (ja) * | 2002-02-14 | 2007-04-25 | 安西メディカル株式会社 | 放射線源分布画像形成装置 |
US7643604B2 (en) * | 2002-02-28 | 2010-01-05 | Jupiter Clyde P | Stationary inspection system for three-dimensional imaging employing electronic modulation of spectral data from Compton-scattered gammas |
US7412022B2 (en) * | 2002-02-28 | 2008-08-12 | Jupiter Clyde P | Non-invasive stationary system for three-dimensional imaging of density fields using periodic flux modulation of compton-scattered gammas |
US6909808B2 (en) * | 2002-03-08 | 2005-06-21 | Anzus, Inc. | Image compression to enhance optical correlation |
US6950495B2 (en) * | 2003-12-01 | 2005-09-27 | The Boeing Company | Backscatter imaging using Hadamard transform masking |
US20070293752A1 (en) * | 2004-09-10 | 2007-12-20 | Industrial Research Limited | Synthetic Focusing Method |
US20090012391A9 (en) * | 2004-09-10 | 2009-01-08 | Simpkin Ray A | Imaging system |
WO2006028396A1 (en) * | 2004-09-10 | 2006-03-16 | Industrial Research Limited | Imaging system |
WO2013052781A1 (en) * | 2011-10-07 | 2013-04-11 | Massachusetts Institute Of Technology | Method and apparatus to determine depth information for a scene of interest |
DE102012000650A1 (de) * | 2012-01-16 | 2013-07-18 | Carl Zeiss Microscopy Gmbh | Verfahren und vorrichtung zum abrastern einer oberfläche eines objekts mit einem teilchenstrahl |
FR3081231B1 (fr) * | 2018-05-18 | 2020-06-12 | Damavan Imaging | Systeme et procede d'imagerie par detection de rayonnements gamma |
Family Cites Families (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3509341A (en) * | 1966-06-01 | 1970-04-28 | Picker Corp | Multiple detector radiation scanning device |
US3573458A (en) * | 1969-03-27 | 1971-04-06 | Hal O Anger | Positron camera with multiplane focusing |
-
1970
- 1970-10-02 US US77459A patent/US3748470A/en not_active Expired - Lifetime
-
1971
- 1971-09-15 CA CA122,932A patent/CA963589A/en not_active Expired
- 1971-09-17 IL IL37751A patent/IL37751A/xx unknown
- 1971-09-17 AU AU33647/71A patent/AU467355B2/en not_active Expired
- 1971-09-22 DE DE2166526A patent/DE2166526C3/de not_active Expired
- 1971-09-22 DE DE2147382A patent/DE2147382C3/de not_active Expired
- 1971-09-29 GB GB4543171A patent/GB1339148A/en not_active Expired
- 1971-09-29 FR FR7135042A patent/FR2112244B1/fr not_active Expired
- 1971-09-30 BE BE773386A patent/BE773386A/xx unknown
- 1971-10-01 NL NL7113517.A patent/NL158939B/xx unknown
- 1971-10-01 SE SE12442/71A patent/SE368994B/xx unknown
- 1971-10-01 CH CH1437471A patent/CH570150A5/xx not_active IP Right Cessation
- 1971-10-01 DK DK479771AA patent/DK139542B/da unknown
- 1971-10-04 AT AT855171A patent/AT333907B/de not_active IP Right Cessation
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
GB1339148A (en) | 1973-11-28 |
BE773386A (fr) | 1972-01-17 |
DE2166526A1 (de) | 1974-06-12 |
SE368994B (de) | 1974-07-29 |
DE2147382B2 (de) | 1979-04-26 |
AT333907B (de) | 1976-12-27 |
IL37751A (en) | 1975-02-10 |
US3748470A (en) | 1973-07-24 |
DK139542B (da) | 1979-03-05 |
DE2147382A1 (de) | 1972-04-06 |
AU3364771A (en) | 1973-03-22 |
DE2166526B2 (de) | 1979-08-02 |
IL37751A0 (en) | 1972-01-27 |
DE2166526C3 (de) | 1980-04-17 |
AU467355B2 (en) | 1975-11-27 |
NL158939B (nl) | 1978-12-15 |
ATA855171A (de) | 1976-04-15 |
DK139542C (de) | 1979-10-08 |
CH570150A5 (de) | 1975-12-15 |
NL7113517A (de) | 1972-04-05 |
CA963589A (en) | 1975-02-25 |
FR2112244A1 (de) | 1972-06-16 |
FR2112244B1 (de) | 1976-06-04 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE2147382C3 (de) | Einrichtung zur Abbildung eines Objektes mittels durch Masken räumlich modulierbarer elektromagnetischer Strahlung oder Korpuskelstrahlung hoher Energie | |
DE69218808T2 (de) | Röntgenuntersuchungsapparat | |
DE3586996T2 (de) | Verfahren und geraet zu roentgenstrahlenuntersuchung. | |
DE1941433C3 (de) | Vorrichtung zur Untersuchung eines lebenden Körpers durch Röntgen- oder γ-Strahlen | |
DE102014202330B3 (de) | Single Source DualEnergy mit zwei Filtern zur Röntgenspektrumsdifferenzierung bei Strahlerblenden mit Schlitzplatte | |
DE2519317A1 (de) | Abbildungseinrichtung zur erzeugung von bildern unter verwendung von bildstrahlung hoher energie | |
EP1691217B1 (de) | Auslesevorrichtung und Verfahren zum Auslesen von in Speicherleuchtstoffschichten gespeicherten Röntgenaufnahmen | |
DE2950767A1 (de) | Roentgenografiegeraet | |
DE3633738A1 (de) | Radiologische untersuchungsgeraet | |
DE19813466A1 (de) | Verfahren und Vorrichtung zur Abtastung eines Gegenstands in einem Computer-Tomographie-System | |
DE3346868A1 (de) | Roentgenstrahlenanordnung | |
EP1691215B1 (de) | Auslesevorrichtung und Verfahren zum Auslesen von in Speicherleuchtstoffschichten gespeicherten Röntgenaufnahmen | |
DE3037478A1 (de) | Vorrichtung zur gleichzeitigen herstellung einer vielzahl von panoramaschichtaufnahmen der fokalkurve des zahnbogens | |
DE2025473C3 (de) | Vorrichtung zum Auswerten eines Strahlungsenergiemusters | |
DE2853363A1 (de) | Roentgendiagnostikeinrichtung mit fernsehuebertragung | |
DE102012207626A1 (de) | Röntgengerät und Verfahren zum Betrieb eines Röntgengerätes | |
DE2702009A1 (de) | Radiographisches geraet | |
DE60208495T2 (de) | Kontrastphantom | |
DE2741732A1 (de) | Schichtgeraet zur herstellung von transversalschichtbildern | |
DE3342076C2 (de) | Verfahren und Einrichtung zum Umwandeln von Video-Kamerabildern in elektrische Signale | |
DE2548531C2 (de) | ||
EP3795082A1 (de) | Verfahren und vorrichtung zur erzeugung eines spektralen computertomographie-bilddatensatzes | |
EP0340866B1 (de) | Anordnung zur Erzeugung von Röntgenaufnahmen mittels eines Photoleiters | |
DE1939604A1 (de) | Einrichtung zum Untersuchen der Strahlungsverteilung einer ausgedehnten Strahlungsquelle | |
DE102018221559A1 (de) | Tomosyntheseeinrichtung mit einem bewegten Röntgenstrahler |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
OI | Miscellaneous see part 1 | ||
OI | Miscellaneous see part 1 | ||
C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |