DE19835107A1

DE19835107A1 - Laserverstärkersystem

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Publication number: DE19835107A1
Application number: DE19835107A
Authority: DE
Inventors: Steffen Erhard; Adolf Giesen; Martin Karszewski; Christian Stewen; Andreas Voss
Original assignee: Institut fuer Strahlwerkzeuge Universitaet Stuttgart
Current assignee: Institut fuer Strahlwerkzeuge Universitaet Stuttgart
Priority date: 1998-08-04
Filing date: 1998-08-04
Publication date: 2000-02-17
Also published as: US20010040909A1; DE59901655D1; JP4335454B2; WO2000008728A1; US6577666B2; EP1103090A1; EP1103090B1; JP2002524839A

Abstract

Um einen Laserverstärkersystem umfassend einen ein laseraktives Medium aufweisenden Festkörper, eine Pumpstrahlungsquelle zur Erzeugung eines Pumpstrahlungsfeldes, welches den Festkörper mehrfach durchsetzt, eine Pumpstrahlungsabbildungsoptik, welche zwischen der Pumpstrahlungsquelle und dem Festkörper angeordnet ist und einen in den Festkörper einfallenden Ast des Pumpstrahlungsfeldes auf den Festkörper fokussiert, und mindestens eine Refokussierungsoptik, welche einen aus dem Festkörper ausfallenden Ast des Pumpstrahlungsfeldes erneut in Form eines in den Festkörper einfallenden und vom ausfallenden Ast verschiedenen Astes auf den Festkörper fokussiert, derart zu verbessern, daß mit möglichst geringem Aufwand eine möglichst hohe Pumpstrahlungsleistungsdichte im Festkörper erzeugbar ist, wird vorgeschlagen, daß die Refokussierungsoptik den aus dem Festkörper ausfallenden Ast in einen zwischenkollimierten Ast umformt und den zwischenkollimierten Ast wiederum in den erneut in den Festkörper einfallenden und auf diesen fokussierten Ast umformt.

Description

Die Erfindung betrifft ein Laserverstärkersystem, umfassend einen ein laseraktives Medium aufweisenden Festkörper, eine Pumpstrahlungsquelle zur Erzeugung eines Pumpstrahlungs feldes, welches den Festkörper mehrfach durchsetzt, eine Pumpstrahlungsabbildungsoptik, welche zwischen der Pump strahlungsquelle und dem Festkörper angeordnet ist und einen in den Festkörper einfallenden Ast des Pumpstrahlungsfeldes auf den Festkörper fokussiert, und mindestens eine Refo kussierungsoptik, welche einen aus dem Festkörper ausfallen den Ast des Pumpstrahlungsfeldes erneut in Form eines in den Festkörper einfallenden und vom aus fallenden Ast verschie denen Astes auf den Festkörper fokussiert.

Ein derartiges Laserverstärkungssystem ist beispielsweise aus der EP 0 632 551 bekannt. Bei diesem Laserverstärkungssystem wird der aus dem Festkörper ausfallende Ast lediglich umge lenkt und auf den Festkörper refokussiert.

Der Nachteil einer derartigen Refokussierungsoptik besteht darin, daß mit dieser der Querschnitt des zu fokussierenden Pumpstrahlungsfeldes stets vergrößert wird oder erhebliche Verluste dadurch auftreten, daß ein Teil des Pumpstrahlungs feldes nicht wieder auf den Festkörper refokussiert wird. Insgesamt ist somit das Erzielen einer möglichst hohen Pump strahlungsleistungsdichte in dem Festkörper problematisch, insbesondere unter der Prämisse, daß möglichst viele Durch gänge des Pumpstrahlungsfeldes anzustreben sind, da die Absorption des laseraktiven Mediums in dem Festkörper bei einem einmaligen Durchgang der Pumpleistung möglichst gering gehalten werden sollte.

Der Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde, ein Laser verstärkersystem der gattungsgemäßen Art derart zu ver bessern, daß mit möglichst geringem Aufwand eine möglichst hohe Pumpstrahlungsleistungsdichte im Festkörper erzeugbar ist.

Diese Aufgabe wird bei einem Laserverstärkersystem der ein gangs beschriebenen Art erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die Refokussierungsoptik den aus dem Festkörper aus fallenden Ast in einen zwischenkollimierten Ast umformt und den zwischenkollimierten Ast in einen erneut in den Festkörper einfallenden und auf diesen fokussierten Ast umformt.

Der Vorteil der erfindungsgemäßen Lösung ist darin zu sehen, daß durch das Erzeugen eines zwischenkollimierten Astes die Möglichkeit besteht, trotz Refokussierung den Durchmesser des Pumplichtflecks ungefähr gleich zu halten, ohne daß das für den fokussierten Ast der Refokussierungsoptik erforderliche optische Element an einen großen Strahlquerschnitt angepaßt werden muß. Darüber hinaus läßt sich auch die Abbildungs qualität bei der Refokussierung im wesentlichen konstant halten.

Besonders günstig ist es, wenn das Pumpstrahlungsfeld mehrere Refokussierungsoptiken in Reihe nacheinander durchsetzt, da dann deren Vorteile hinsichtlich der Abbildungsqualität besonders zu Tage treten, insbesondere im Hinblick auf einen im wesentlichen konstanten maximalen Querschnitt des Pump strahlungsfeldes bei im wesentlichen gleichem Pumpstrahlungs fleckdurchmesser.

Rein prinzipiell wäre es beim Vorsehen mehrerer Fokussie rungsoptiken denkbar, nicht nur einen Festkörper zu pumpen, sondern damit mehrere Festkörper zu pumpen.

Die erfindungsgemäßen Vorteile treten jedoch dann besonders deutlich zu Tage, wenn die einfallenden Äste der mehreren Refokussierungsoptiken in denselben Festkörper einfallen, so daß insbesondere die Möglichkeit besteht, in ein und dem selben Festkörper bei einem im wesentlichen konstanten Pump strahlungsfleckdurchmesser mit ein und demselben Pumpstrah lungsfeld das laseraktive Medium unter optimaler Ausnutzung der Leistung der Pumpstrahlungsquelle zu pumpen.

Besonders günstig läßt sich dies dann realisieren, wenn die in denselben Festkörper einfallenden Äste in denselben Volu menbereich des Festkörpers einfallen, so daß unter Ausnutzung der Tatsache, daß sich ein konstanter Pumpstrahlungs fleckdurchmesser erzeugen läßt, auch ein im Querschnitt diesem Pumpstrahlungsfleckdurchmesser entsprechender Volumen bereich durch die mehreren Refokussierungsoptiken mehrfach gepumpt werden kann und somit eine besonders hohe Ausnutzung der Pumpstrahlungsleistung gewährleistet ist.

Ein insbesondere geometrisch besonders günstig realisierbares Ausführungsbeispiel des erfindungsgemäßen Laserverstärker systems sieht vor, daß jede Refokussierungsoptik den aus dem Festkörper aus fallenden Ast des Pumpstrahlungsfeldes zu einem ersten Teilast des zwischenkollimierten Astes umformt, diesen ersten Teilast in einen zweiten, neben diesem verlautenden Teilast des zwischenkollimierten Astes umformt und aus dem zweiten Teilast den in den Festkörper einfallenden Ast bildet.

Durch eine derartige Faltung des zwischenkollimierten Astes in zwei Teiläste läßt sich die Refokussierungsoptik hinsicht lich des erforderlichen Raumbedarfs besonders günstig aus führen.

Eine derartige Faltung des zwischenkollimierten Astes läßt sich insbesondere dann günstig erreichen, wenn jede Refo kussierungsoptik ein Umlenkelement zur Abbildung des ersten Teilastes des zwischenkollimierten Astes in den zweiten Teil ast desselben aufweist.

Hinsichtlich der weiteren Ausbildung der Refokussierungsoptik wurden keine näheren Angaben gemacht. So sieht ein vorteil haftes Ausführungsbeispiel vor, daß jede Refokussierungsoptik ein kollimierendes Element zur Abbildung des aus fallenden Astes in den zwischenkollimierten Ast aufweist. Damit ist in einfacher Weise die Abbildung des aus fallenden Astes in den zwischenkollimierten Ast realisierbar.

Ferner sieht ein weiteres Ausführungsbeispiel vor, daß jede Refokussierungsoptik ein fokussierendes Element zur Abbildung des zwischenkollimierten Astes in den in den Festkörper ein fallenden Ast aufweist.

Rein prinzipiell wäre es bei der erfindungsgemäßen Lösung möglich, das Pumpen des Festkörpers so durchzuführen, daß die Pumpstrahlungsquelle jeweils den Festkörper beim Übergang von einer Refokussierungsoptik zur anderen Refokussierungsoptik reflexionsfrei durchsetzt.

Eine besonders günstige Konfiguration ist jedoch dann erreichbar, wenn einer Flachseite des Festkörpers ein Reflek tor zugeordnet ist und der ausfallende Ast durch Reflexion des einfallenden Astes an dem Reflektor entsteht, da in diesem Fall bereits durch die Reflexion ein Zweifachpumpen des Festkörpers erfolgt.

Hinsichtlich der Ausrichtung der einzelnen Äste zu dem Reflektor wurden bislang keine näheren Angaben gemacht. So lassen sich besonders günstige Verhältnisse dann erreichen, wenn ein Teilast des zwischenkollimierten Astes jeder Refo kussierungsoptik parallel zu einer Normalen auf einer Reflexionsfläche des Reflektors verläuft.

Noch günstigere Abbildungsverhältnisse lassen sich dann schaffen, wenn beide Teiläste des zwischenkollimierten Astes der Refokussierungsoptiken parallel zu der Normalen ver laufen.

Ein in den Festkörper einfallender Ast und der durch dessen Reflexion an dem Reflektor entstehende ausfallende Ast des Pumpstrahlungsfeldes definieren eine in einer durch die Normale auf der Reflexionsfläche des Reflektors verlaufenden Ebene.

Vorzugsweise sind bei einer derartigen Lösung die Refo kussierungsoptiken so ausgebildet, daß der aus dem Festkörper ausfallende Ast und der in den Festkörper einfallende Ast jeder Refokussierungsoptik in unterschiedlichen, durch die Normale hindurch verlaufenden Ebenen liegen.

Hinsichtlich der Anordnung der kollimierenden Elemente der Refokussierungsoptiken wurden bislang keine einzelnen Angaben gemacht. So sieht ein vorteilhaftes Ausführungsbeispiel vor, daß die kollimierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken um die Normale herum angeordnet sind.

Vorzugsweise ist dabei vorgesehen, daß die kollimierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken in gleichem radialem Abstand um die Normale herum angeordnet sind.

Ferner ist es besonders vorteilhaft, daß die kollimierenden Elemente aufeinanderfolgender Refokussierungsoptiken in gleichen Winkelabständen um die Normale herum angeordnet sind.

Eine hinsichtlich der optischen Qualität der Refokussierung besonders günstige Lösung sieht dabei vor, daß die kolli mierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken identisch ausgebildet sind.

In gleicher Weise ist vorzugsweise hinsichtlich der fokussie renden Elemente vorgesehen, daß die fokussierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken um die Normale herum angeordnet sind.

Dabei ist es besonders günstig, wenn die fokussierenden Ele mente aller Refokussierungsoptiken in gleichen radialen Abständen um die Normale angeordnet sind.

Hinsichtlich der Winkelabstände ist es ebenfalls vorteilhaft, wenn die fokussierenden Elemente aufeinanderfolgender Refo kussierungsoptiken in gleichen Winkelabständen um die Normale angeordnet sind.

Besonders günstig ist es, wenn die fokussierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken identisch ausgebildet sind.

Hinsichtlich der Ausbildung der kollimierenden Elemente im einzelnen wurden bislang keine näheren Angaben gemacht. So wäre es beispielsweise denkbar, als kollimierende Elemente Linsen einzusetzen. Ein besonders günstiger Aufbau läßt sich dann erreichen, wenn die kollimierenden Elemente durch Hohl spiegel gebildet sind.

Besonders zweckmäßig ist es, wenn als Hohlspiegel im Quer schnitt parabolische oder im Querschnitt kreisbogenförmige Spiegel zum Einsatz kommen.

Diese Spiegel könnten prinzipiell so ausgebildet sein, daß sie einen Linienfokus erzeugen.

Besonders günstig ist es jedoch, wenn die Hohlspiegel so aus gebildet sind, daß sie im wesentlichen einen punktförmigen Fokus erzeugen.

Eine besonders vorteilhafte Form der kollimierenden Elemente sieht vor, daß diese durch Segmente eines rotationssymme trischen Spiegels gebildet sind, wobei der Spiegel vorzugs weise zur Normalen auf der Reflexionsfläche rotationssymme trisch ausgebildet ist.

Auch hinsichtlich der fokussierenden Elemente wurden keine näheren Angaben gemacht. Prinzipiell wäre es auch denkbar, die fokussierenden Elemente als Linsen auszuführen. Auch diesbezüglich haben sich insbesondere Hohlspiegel als vor teilhaft erwiesen.

Zweckmäßigerweise sind die Hohlspiegel als im Querschnitt parabolische oder kreisbogenförmige Spiegel ausgebildet.

Auch hinsichtlich der Hohlspiegel wäre es denkbar, solche einzusetzen, welche einen Linienfokus erzeugen. Besonders günstig ist es jedoch, wenn die fokussierenden Elemente durch Segmente eines rotationssymmetrischen Spiegels gebildet sind, wobei der rotationssymmetrische Spiegel vorzugsweise eben falls zur Normalen auf der Reflexionsfläche rotationssymme trisch ausgebildet ist.

Hinsichtlich der Brennweite der kollimierenden Elemente und der fokussierenden Elemente wurden bislang keine näheren Angaben gemacht. So wäre es prinzipiell denkbar, unterschied liche Brennweiten einzusetzen. Als besonders zweckmäßig hat es sich jedoch erwiesen, wenn alle kollimierenden Elemente der Refokussierungsoptiken dieselbe Brennweite aufweisen.

Ferner hat es sich als vorteilhaft erwiesen, wenn alle fokussierenden Elemente der Refokussierungsoptiken dieselbe Brennweite aufweisen.

Eine besonders günstige Lösung sieht vor, daß sowohl die kollimierenden als auch die fokussierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken dieselbe Brennweite aufweisen.

Eine hinsichtlich der Herstellung und Justierung der kolli mierenden und fokussierenden Elemente zweckmäßige Lösung sieht vor, daß die kollimierenden Elemente und die fokussie renden Elemente aller Refokussierungsoptiken durch Segmente eines einzigen rotationssymmetrischen Hohlspiegels gebildet sind. In diesem Fall wäre es jedoch noch denkbar, die einzel nen Segmente relativ zueinander geneigt oder gekippt anzu ordnen.

Noch einfacher ist daher eine Lösung, bei welcher die kolli mierenden Elemente und die fokussierenden Elemente aller Refokussierungsoptiken durch Segmente eines einzigen rota tionssymmetrischen Hohlspiegels mit zusammenhängender Spiegelfläche gebildet sind, so daß sowohl die kollimierenden Elemente als auch die fokussierenden Elemente dieselbe Aus richtung relativ zur Rotationsachse des rotationssymme trischen Hohlspiegels, insbesondere zur Normalen auf der Reflexionsfläche des Reflektors, aufweisen.

Hinsichtlich der Anordnung der Umlenkelemente aller Refo kussierungsoptiken wurden bislang keine näheren Angaben gemacht. So sieht ein vorteilhaftes Ausführungsbeispiel vor, daß die Umlenkelemente aller Refokussierungsoptiken um die Normale herum angeordnet sind.

Vorzugsweise ist dabei vorgesehen, daß die Umlenkelemente aller Refokussierungsoptiken in gleichen radialen Abständen um die Normale angeordnet sind.

Eine geometrisch besonders günstige Lösung sieht vor, daß die Umlenkelemente aufeinanderfolgender Refokussierungsoptiken in gleichen Winkelabständen um die Normale herum angeordnet sind.

Eine konstruktiv besonders günstige Lösung sieht vor, daß die Umlenkelemente aller Refokussierungsoptiken identisch ausge bildet sind.

Hinsichtlich der relativen Anordnung des kollimierenden Ele ments und des fokussierenden Elements jeder der Refo kussierungsoptiken wurden bislang keine näheren Angaben gemacht. So wäre es beispielsweise denkbar, die Abstände zwischen den kollimierenden Elementen und den fokussierenden Elementen beliebig zu wählen. Besonders günstige Abbildungs verhältnisse lassen sich jedoch dann erreichen, wenn bei jeder Refokussierungsoptik der Abstand zwischen dem kollimie renden Element und dem fokussierenden Element im wesentlichen der Summe deren Brennweiten entspricht. Besonders vorteilhaft ist es, insbesondere bei gleichen Brennweiten, wenn der Abstand zwischen dem kollimierenden Element und dem fokussie renden Element ungefähr der doppelten Brennweite derselben beträgt.

Weitere Merkmale und Vorteile der erfindungsgemäßen Lösung sind Gegenstand der nachfolgenden Beschreibung sowie der zeichnerischen Darstellung einiger Ausführungsbeispiele. In der Zeichnung zeigen:

Fig. 1 eine perspektivische Ansicht eines ersten Aus führungsbeispiels eines erfindungsgemäßen Laserverstärkersystems von vorne oben gesehen;

Fig. 2 eine perspektivische Ansicht des ersten Aus führungsbeispiels des erfindungsgemäßen Laser verstärkersystems von hinten unten gesehen;

Fig. 3 eine perspektivische Darstellung der jeweils in den Festkörper einfallenden und durch Reflexion ausfallenden Äste des erfindungs gemäßen Laserverstärkersystems, wobei in den Fig. 3a bis 3d jeweils ein einfallender Ast und ein entsprechender ausfallender Ast darge stellt sind;

Fig. 4 eine Darstellung der jeweils in einer Ebene liegenden einfallenden und ausfallenden Äste gemäß Fig. 3, wobei die Fig. 4a bis 4d den Darstellungen gemäß Fig. 3a bis 3d ent sprechen;

Fig. 5 eine Draufsicht in Richtung der Pfeile A in Fig. 3 mit den Fig. 3a bis 3d entsprechen den Fig. 5a bis 5d;

Fig. 6 eine schematische Darstellung der Abbildung mit Zwischenkollimation bei dem ersten Ausfüh rungsbeispiel gemäß Fig. 1 bis 5 und

Fig. 7 eine schematische perspektivische und teil weise Darstellung eines zweiten Ausführungs beispiels eines erfindungsgemäßen Laserver stärkersystems.

Ein Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemäßen Laserver stärkersystems, dargestellt in den Fig. 1 bis 4, umfaßt einen scheibenförmigen ein laseraktives Medium aufweisenden Festkörper 10, welcher eine rückseitige und eine frontseitige Flachseite aufweist, welche entweder eben oder gewölbt sein können. Der Festkörper 10 liegt mit der rückseitigen Flach seite auf einem Reflektor 12 auf, wobei der Reflektor 12 seinerseits auf einer Stirnfläche eines Kühlfingers 14 sitzt, so daß der Kühlfinger 14 den Festkörper 10 über den zwischen diesem liegenden Reflektor 12 kühlt. In diesem Festkörper 10 wird über die frontseitige Flachseite 16, wie nachfolgend im einzelnen beschrieben, ein Pumpstrahlungsfeld eingekoppelt, teilweise vom laseraktiven Medium absorbiert, am Reflektor 12 reflektiert, teilweise vom laseraktiven Medium absorbiert und dann ausgekoppelt. Außerdem tritt aus dieser Flachseite ein Laserstrahlungsfeld 18 aus, welches auf einen dem Festkörper 10 zugewandten Spiegel 20 trifft, welcher gemeinsam mit dem Reflektor 12 einen Resonator für das Laserstrahlungsfeld 18 bildet.

Ein derartiges Lasersystem arbeitet so, wie dies beispiels weise in der EP 0 632 551 beschrieben ist, auf welche hin sichtlich der Arbeitsweise des Lasers und der Anordnung des Festkörpers auf dem Reflektor 12 und dem Kühlfinger 14 vollinhaltlich Bezug genommen wird.

Zum Pumpen des laseraktiven Mediums in dem Festkörper 10 ist ein als Ganzes mit 30 bezeichnetes Pumpstrahlungsein kopplungssystem vorgesehen, welches eine Pumpstrahlungsabbil dungsoptik 32 aufweist, die von einer Pumpstrahlungsquelle 33, beispielsweise einem Diodenlaser - oder auch mehreren Diodenlasern - und einen an diesen angekoppelten Lichtleiter, kommende Pumpstrahlungsfeld 34 kollimiert und als kolli mierten Ast 36 auf ein Segment 40 ₁ eines als Ganzes mit 40 bezeichneten Parabolspiegels fallen läßt, welches, wie in Fig. 3a und Fig. 4a dargestellt, mit seinem reflektierenden parabolischen Flächensegment 42 ₁ einen fokussierten Ast 44 des Pumpstrahlungsfeldes erzeugt, welcher einen in den Fest körper 10 einfallenden Ast bildet.

Dieser einfallende Ast 44 der Pumpstrahlungsfeldes tritt über die frontseitige Flachseite 16 des Festkörpers 10 in diesen ein, durchdringt diesen und wird von dem Reflektor 12 reflek tiert, und zwar so, daß sich ein divergierender ausfallender Ast 46 bildet, welcher auf ein reflektierendes parabolisches Flächensegment 42 ₅ des Segments 40 ₅ des Parabolspiegels 40 auftrifft und von diesem als erster Teilast 48a eines als Ganzes mit 48 bezeichneten kollimierten Astes reflektiert wird.

Um ausgehend von dem kollimierten Ast 36 über den einfallen den Ast 44, den ausfallenden Ast 46 wieder den kollimierten Teilast 48a zu erhalten, ist der Parabolspiegel 40 so ange ordnet, daß der Festkörper 10, vorzugsweise mit seiner auf dem Reflektor 12 aufliegenden Flachseite, in einer Fokusebene 50 des Parabolspiegels 40 liegt und daß außerdem eine Normale 52 auf der reflektierenden Fläche des Reflektors 12 die Sym metrieachse zur parabolischen Fläche 42 darstellt und somit auch durch einen Fokus derselben verläuft.

Ferner ist vorzugsweise vorgesehen, daß sich der kollimierte Ast 36 parallel zur Normalen 52 erstreckt und mit dieser Aus richtung auf das Flächensegment 42 ₁ fällt und außerdem der Teilast 48a ebenfalls sich parallel zur Normalen 52 erstreckt.

Vorzugsweise bildet dabei die Normale 52 ebenfalls eine Mittelsenkrechte zu dem Festkörper 10, so daß durch den ein fallenden Ast 44 und den aus fallenden Ast 46 ein Pumpen in einem zur Normalen 52 symmetrisch angeordneten Volumenbereich des Festkörpers 10 erfolgt.

Ferner liegen bei dieser geometrischen Anordnung der ein fallende Ast 44 und der ausfallende Ast 46 jeweils parallel und spiegelsymmetrisch zu einer Ebene 54, welche durch die Normale 52 hindurch verläuft.

Der Teilast 48a des kollimierten Astes 48 breitet sich nun ausgehend von dem Flächensegment 42 ₅ in Richtung parallel zur Normalen 52 so weit aus, bis er auf ein in Fig. 1 darge stelltes Umlenkelement 60 trifft, welches beispielsweise so ausgebildet ist, daß es zwei rechtwinklig zueinander ver laufende Spiegelflächen 62 und 64 aufweist, die so ausge richtet sind, daß der Teilast 48a des kollimierten Astes 48 in einen Teilast 48b abgebildet wird, der sich parallel zum Teilast 48a, jedoch neben diesem erstreckt, wie in Fig. 1 dargestellt, und sich wiederum in Richtung des Parabol spiegels 40 ausbreitet und dabei auf ein Flächensegment 40 ₄ des Parabolspiegels 40 trifft, dessen reflektierendes para bolisches Flächensegment 42 ₄, wie in Fig. 4b dargestellt, einen wiederum in den Festkörper 10 einfallenden Ast 66 erzeugt.

Insgesamt bilden somit die Segmente 40 ₅ und 40 ₄ des Parabol spiegels 40 sowie die Umlenkoptik 60 eine als Ganzes mit 70 bezeichnete Refokussierungsoptik, welche den aus fallenden Ast 46 in den kollimierten Ast 48 abbildet und diesen wieder in den in den Festkörper 10 einfallenden Ast 66 abbildet, wobei der einfallende Ast 66, wie sich aus Fig. 5b ergibt, nunmehr in einer Ebene 54 ₂ liegt, welche zwar durch die Normale 52 hindurch verläuft, jedoch gegenüber der Ebene 54 ₁ verdreht ist, in diesem Fall um einen Winkel von 45°.

Der in den Festkörper 10 einfallende Ast 66 wird nun von dem dem Festkörper 10 zugeordneten Reflektor 12 reflektiert und erreicht als ausfallender Ast 146 das Segment 40 ₈ des Para bolspiegels 40, welches mit einer Umlenkoptik 160 einen zu dem neben diesem liegenden Segment 40 ₇ verlaufenden kolli mierten Strahl 148 mit den Teilästen 148a und 148b bildet, den das Segment 40 ₇ in einen einfallenden Ast 166 abbildet, welcher erneut in den Festkörper 10 einfällt, in diesem Fall jedoch symmetrisch zu einer Ebene 54 ₃ verläuft, die durch die Normale 52 verläuft und gegenüber der Ebene 54 ₂ wiederum um 45° gedreht ist, so daß die Segmente 48a und 40 ₇ sowie die Umlenkoptik 160 insgesamt eine weitere Refokussierungsoptik 170 bilden (Fig. 4c und 5c).

Der wiederum aus dem Festkörper 10 durch Reflexion am Reflek tor 12 ausfallende Ast 246 wird nun durch eine weitere Refo kussierungsoptik 270, gebildet aus den Segmenten 40 ₂ und 40 ₃ sowie einer Umlenkoptik 260 unter Bildung eines kollimierten Astes 248 und Bildung eines weiteren einfallenden Astes 266 wiederum auf den Festkörper 10 fokussiert, wobei der ein fallende Ast 266 nunmehr in einer Ebene 54 ₄ liegt, welche gegenüber der Ebene 54 ₃ nochmals um 45° verdreht ist. Der vom Reflektor 12 wiederum reflektierte ausfallende Ast 346 trifft, wie in Fig. 4d und Fig. 5d dargestellt, auf das Seg ment 40 ₆ des Parabolspiegels 40, dessen parabolisches reflek tierendes Flächensegment 42 ₆ den ausfallenden divergenten Ast 346 in einen kollimierten Ast 348 abbildet, der auf einen Reflektor 350 trifft, welcher diesen in sich zurückreflek tiert, so daß das Pumpstrahlungsfeld die Refokussierungs optiken 270, 170 und 70 erneut in umgekehrter Richtung durch läuft und dabei wiederum den Festkörper 10 mehrfach durch setzt und jeweils an dem Reflektor 12 reflektiert wird, so daß letztlich das zurücklaufende Pumpstrahlungsfeld wiederum in Form eines kollimierten Astes 36' sich in Richtung der Pumpstrahlungsabbildungsoptik 32 und somit auch der Pump strahlungsquelle 33 ausbreitet, wobei in diesem Fall jedoch diese Pumpstrahlungsfeld gegenüber der einfallenden Pump strahlungsfeld 34 aufgrund des insgesamt sechzehnfachen Durchgangs durch den Festkörper 10 hinsichtlich seiner Inten sität erheblich abgeschwächt ist.

Vorzugsweise sind jeweils die Refokussierungsoptiken 70, 170 und 270 so ausgebildet, daß die kollimierten Äste 48, 148 und 248 hinsichtlich ihres Verhaltens bei der optischen Abbil dung, wie in Fig. 6 dargestellt, so verhalten, wie wenn sie im Abstand 2f angeordnet wären, wobei f die Brennweite des Parabolspiegels 40 darstellt und den Abstand zwischen der parabolischen Fläche 42 und der Brennebene 50 definiert.

Mit einer derartigen Ausbildung der Refokussierungsoptiken 70, 170 und 270 besteht, wie in Fig. 6 dargestellt, die Mög lichkeit, das Pumpstrahlungsfeld stets mit im wesentlichen demselben Pumpfleckdurchmesser D auf dem Festkörper 10 zu fokussieren, wobei der Pumpfleckdurchmesser von der Divergenz des Pumpstrahlungsfeldes und der Brennweite des Parabol spiegels 40 abhängig ist.

Beispielsweise gilt abgesehen von Abbildungsfehlern, daß der Pumpfleckdurchmesser D sich im Fall einer optischen Faser zur Zufuhr der Pumplichtstrahlung wie folgt ergibt

D = f/fk × d,

wobei fk die Brennweite der Kollimationsoptik für die Kolli mierung des Pumpstrahlungsfeldes ist und d der Durchmesser der Faser, aus welcher das Pumpstrahlungsfeld auftritt.

Mit der erfindungsgemäßen Dimensionierung der Refokussie rungsoptiken, insbesondere unter Verwendung eines Parabol spiegels 40, dessen Segmente 40 ₁ bis 40 ₈ dieselbe Brennweite aufweisen, und der Führung des kollimierten Astes 48, 148 und 248 über eine ungefähr einer Abbildung mit der Brennweite 2f entsprechenden Weg kann trotz mehrfacher Refokussierung eine Vergrößerung des Brennfleckdurchmessers vermieden werden und somit eine optimale Leistungsdichte des Pumpstrahlungsfeldes im Festkörper zum Pumpen desselben erzeugt werden.

Bei einer Variante des erfindungsgemäß dargestellten Ausfüh rungsbeispiels besteht die Möglichkeit, das Segment 40 ₁ des Parabolspiegels 40 zu eliminieren und unmittelbar mit einem fokussierten einfallenden Ast 44 das laseraktive Medium in dem Festkörper 10 anzuregen.

Ferner besteht als weitere Variante die Möglichkeit, die Umlenkoptiken 60, 160 und 260 statt mit reflektierenden Flächen 62 und 64 als Prismen auszubilden, wobei in diesem Fall die Veränderung der Abbildungsverhältnisse durch den sich ändernden Brechungsindex der Prismen zu berücksichtigen ist, um näherungsweise bezüglich des kollimierten Astes 148 dem Weg 2f entsprechende Abbildungsverhältnisse zu erreichen.

Ferner kann bei starker Absorption des Pumpstrahlungsfeldes in dem Festkörper und somit geringer Leistungsdichte anstelle des Reflektors 350 eine zweite Pumpstrahlungsquelle vorge sehen werden, die dem kollimierten Ast 348 entsprechendes kollimiertes Pumplicht auf das Segment 40 ₆ fallen läßt, so daß dieses dann die Refokussierungsoptiken 270, 170 und 70 in umgekehrter Richtung durchläuft.

Bei einer weiteren Variante kann anstelle eines Parabol spiegels 40, der zumindest theoretisch ideale Abbildungs verhältnisse bei der Fokussierung auf den Festkörper 10 liefert, ein torischer Spiegel vorgesehen werden, der insbe sondere bei langen Brennweiten eine ausreichende Abbildungs qualität liefert.

Um die Flächensegmente 42 ₁ bis 42 ₈ hinsichtlich ihrer Form optimal auszunutzen, ist es ferner denkbar, anstelle eines durch letztlich einen Lichtleiter erzeugten kollimierten Astes 36 eine Vielzahl von Lichtleitern einzusetzen, welche jeweils kollimierte Teiläste bilden, die sich dann zu einem insgesamt kollimierten Ast 36 zusammensetzen lassen, der in diesem Fall eine beliebige, durch die Anordnung der Enden der Lichtleiter in einer Ebene definierte Querschnittsform auf weisen kann und beispielsweise auch hinsichtlich seiner Quer schnittsform an die Form des jeweiligen Flächensegments 42 ₁ bis 42 ₈ angepaßt ist.

Bei einem weiteren Ausführungsbeispiel eines erfindungs gemäßen Laserverstärkungssystems) dargestellt in Fig. 7, sind die Umlenkelemente der einzelnen Refokussierungsoptiken 70', 170' und 270' durch Segmente 72, 172 und 272 eines Plan spiegels 74 mit einer durchgehenden ebenen Reflexionsfläche 76 gebildet, während die einzelnen Segmente 40'₁ bis 40'₈ des Parabolspiegels 40' keine einheitliche parabolische Fläche mehr bilden, sondern mit ihren einzelnen Flächensegmenten 42'₁ bis 42'₈ so gekippt sind, daß die zu den Refokussie rungsoptiken 70', 170' und 270' jeweils gehörenden Segmente 42'₅ und 42'₄ bzw. 40'₈ und 40'₇ bzw. 42'₃ und 42'₂ jeweils ein gegenüber der Normalen 52 gekippten kollimierten Teilast bilden, der durch Reflexion in den anderen Teilast des kolli mierten Astes 48 übergeht, der ebenfalls gekippt gegenüber der Normalen 52 verläuft, während die jeweils ausfallenden Äste 46 bzw. 146 bzw. 246 und die jeweils einfallenden Äste 66 bzw. 166 bzw. 266 jeweils parallel und symmetrisch zu den Ebenen 50 ₁ und 50 ₂ bzw. 50 ₂ und 50 ₃ bzw. 50 ₃ und 50 ₄ verlaufen.

Die Segmente des Parabolspiegels 40' können, in gleicher Weise wie beim vorigen Ausführungsbeispiel auch Segmente eines torischen Spiegels sein.

Claims

1. Laserverstärkersystem umfassend einen ein laseraktives Medium aufweisenden Festkörper (10), eine Pumpstrah lungsquelle (33) zur Erzeugung eines Pumpstrahlungs feldes, welches den Festkörper (10) mehrfach durchsetzt, eine Pumpstrahlungsabbildungsoptik (32, 40 ₁), welche zwischen der Pumpstrahlungsquelle (33) und dem Fest körper (10) angeordnet ist und einen in den Festkörper (10) einfallenden Ast (44) des Pumpstrahlungsfeldes auf den Festkörper (10) fokussiert, und mindestens eine Refokussierungsoptik (70, 170, 270), welche einen aus dem Festkörper (10) ausfallenden Ast (46, 146, 246) des Pumpstrahlungsfeldes erneut in Form eines in den Fest körper einfallenden und vom ausfallenden Ast (46, 146, 246) verschiedenen Astes (66, 166, 266) auf den Fest körper (10) fokussiert, dadurch gekennzeichnet, daß die Refokussierungsoptik (70, 170, 270) den aus dem Festkörper (10) ausfallenden Ast (46, 146, 246) in einen zwischenkollimierten Ast (48, 148, 248) umformt und den zwischenkollimierten Ast (48, 148, 248) wiederum in den erneut in den Festkörper (10) einfallenden und auf diesen fokussierten Ast (66, 166, 266) umformt.

2. Laserverstärkersystem nach Anspruch 1, dadurch gekenn zeichnet, daß das Pumpstrahlungsfeld mehrere Refokussie rungsoptiken (70, 170, 270) in Reihe nacheinander durch setzt.

3. Laserverstärkersystem nach Anspruch 2, dadurch gekenn zeichnet, daß die einfallenden Äste (66, 166, 266) der mehreren Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) stets in denselben Festkörper (10) einfallen.

4. Laserverstärkersystem nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die in denselben Festkörper (10) einfallenden Äste (66, 166, 266) in denselben Volumen bereich des Festkörpers (10) einfallen.

5. Laserverstärkersystem nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß jede Refokussie rungsoptik (70, 170, 270) den aus dem Festkörper (10) ausfallenden Ast (46, 146, 246) des Pumpstrahlungsfeldes zu einem ersten Teilast (48a, 148a, 248a) des zwischen kollimierten Astes (48, 148, 248) umformt, diesen ersten Teilast (148a, 168a, 248a) in einen zweiten, neben diesem angeordneten Teilast (48b, 148b, 248b) des zwischenkollimierten Astes (48, 148, 248) umformt und aus dem zweiten Teilast den in den Festkörper (10) ein fallenden Ast (66, 166, 266) formt.

6. Laserverstärkersystem nach Anspruch 5, dadurch gekenn zeichnet, daß jede Refokussierungsoptik (70, 170, 270) ein Umlenkelement (60, 160, 260) zur Abbildung des ersten Teilastes (48a, 148a, 248a) des zwischen kollimierten Astes (48, 148, 248) in den zweiten Teilast (48b, 148b, 248b) desselben aufweist.

7. Laserverstärkersystem nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß jede Refokussie rungsoptik (70, 170, 270) ein kollimierendes Element (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) zur Abbildung des ausfallenden Astes (46, 146, 246) in den zwischenkollimierten Ast (48, 148, 248) aufweist.

8. Laserverstärkersystem nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß jede Refokussie rungsoptik (70, 170, 270) ein fokussierendes Element (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) zur Abbildung des zwischenkollimierten Astes (48, 148, 248) in den in den Festkörper (10) ein fallenden Ast (66, 166, 266) aufweist.

9. Laserverstärkersystem nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß einer Flachseite des Festkörpers (10) ein Reflektor (12) zugeordnet ist und daß der ausfallende Ast (66, 166, 266) durch Reflexion des einfallenden Astes (46, 146, 246) an dem Reflektor (12) entsteht.

10. Laserverstärkersystem nach Anspruch 9, dadurch gekenn zeichnet, daß ein Teilast (48a, b, 148a, b, 248a, b) des zwischenkollimierten Astes (48, 148, 248) jeder Refo kussierungsoptik (70, 170, 270) parallel zu einer Normalen auf eine Reflexionsfläche des Reflektors ver läuft.

11. Laserverstärkersystem nach Anspruch 10, dadurch gekenn zeichnet, daß beide Teiläste (48a, b, 148a, b, 248a, b) des zwischenkollimierten Astes (48, 148, 248) der Refo kussierungsoptiken (70, 170, 270) parallel zu der Normalen (52) verlaufen.

12. Laserverstärkersystem nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß ein in den Fest körper (10) einfallender Ast (44, 66, 166, 266) und der durch dessen Reflexion an dem Reflektor (12) entstehen der ausfallender Ast (46, 146, 246, 346) des Pump strahlungsfeldes in einer durch die Normale (52) auf der Reflexionsfläche des Reflektors (12) verlaufenden Ebene (54 ₁, 54 ₂, 54 ₃, 54 ₄) liegen.

13. Laserverstärkersystem nach Anspruch 12, dadurch gekenn zeichnet, daß der aus dem Festkörper (10) ausfallende Ast und der in den Festkörper (10) einfallende Ast jeder Refokussierungsoptik (70, 170, 270) in unterschied lichen, durch die Normale (52) hindurch verlaufenden Ebenen (54 ₁, 54 ₂, 54 ₃, 54 ₅) liegen.

14. Laserverstärkersystem nach Anspruch 12 oder 13, dadurch gekennzeichnet, daß die kollimierenden Elemente (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) um die Normale (52) herum angeordnet sind.

15. Laserverstärkersystem nach Anspruch 14, dadurch gekenn zeichnet, daß die kollimierenden Elemente aller Refo kussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichem radialem Abstand um die Normale (52) herum angeordnet sind.

16. Laserverstärkersystem nach Anspruch 14 oder 15, dadurch gekennzeichnet, daß die kollimierenden Elemente aufein anderfolgender Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichen Winkelabständen um die Normale (52) herum ange ordnet sind.

17. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 14 bis 16, dadurch gekennzeichnet, daß die kollimierenden Ele mente aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) iden tisch ausgebildet sind.

18. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 12 bis 17, dadurch gekennzeichnet, daß die fokussierenden Ele mente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) der Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) um die Normale (52) herum angeordnet sind.

19. Laserverstärkersystem nach Anspruch 18, dadurch gekenn zeichnet, daß die fokussierenden Elemente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichen radialen Abständen um die Normale (52) angeordnet sind.

20. Laserverstärkersystem nach Anspruch 18 oder 19, dadurch gekennzeichnet, daß die fokussierenden Elemente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) aufeinanderfolgenden Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichen Winkelabständen um die Normale (52) angeordnet sind.

21. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 18 bis 20, dadurch gekennzeichnet, daß die fokussierenden Ele mente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) identisch ausgebildet sind.

22. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 7 bis 21, dadurch gekennzeichnet, daß die kollimierenden Elemente (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) durch Hohlspiegel gebildet sind.

23. Laserverstärkersystem nach Anspruch 22, dadurch gekenn zeichnet, daß die kollimierenden Elemente (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) durch Segmente eines rotationssymmetrischen Spiegels (40) gebildet sind.

24. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 8 bis 23, dadurch gekennzeichnet, daß die fokussierenden Elemente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) durch Hohlspiegel (40) gebildet sind.

25. Laserverstärkersystem nach Anspruch 24, dadurch gekenn zeichnet, daß die fokussierenden Elemente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) durch Segmente eines rotationssymmetrischen Spiegels (40) gebildet sind.

26. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 7 bis 25, dadurch gekennzeichnet, daß die kollimierenden Elemente (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) dieselbe Brennweite aufweisen.

27. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 8 bis 26, dadurch gekennzeichnet, daß die fokussierenden Elemente (42 ₄, 42 ₇, 42 ₂) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) dieselbe Brennweite aufweisen.

28. Laserverstärkersystem nach Anspruch 27, dadurch gekenn zeichnet, daß die kollimierenden Elemente (42 ₅, 42 ₈, 42 ₃) und die fokussierenden Elemente aller Refokussierungs optiken (70, 170, 270) durch Segmente eines einzigen rotationssymmetrischen Hohlspiegels (40) gebildet sind.

29. Laserverstärkersystem nach einem der Ansprüche 6 bis 28, dadurch gekennzeichnet, daß die Umlenkelemente (60, 160, 260) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) um die Normale (52) herum angeordnet sind.

30. Laserverstärkersystem nach Anspruch 29, dadurch gekenn zeichnet, daß die Umlenkelemente (60, 160, 260) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichen radialen Abständen um die Normale (52) angeordnet sind.

31. Laserverstärkersystem nach Anspruch 30, dadurch gekenn zeichnet, daß die Umlenkelemente (60, 160, 260) aufein ander folgender Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) in gleichen Winkelabständen angeordnet sind.

32. Laserverstärkersystem nach Anspruch 31, dadurch gekenn zeichnet, daß die Umlenkelemente (60, 160, 260) aller Refokussierungsoptiken (70, 170, 270) identisch ausge bildet sind.