DE1915105C - Parametrische Vorrichtung zur Frequenzumwandlung kohärenter Strahlung einex ersten Frequenz in eine zweite Frequenz innerhalb eines nicht-linearen Mediums - Google Patents

Description

Die Erfindung bezieht sich auf eine parametrlsche Vorrichtung zur Frequenzumwandlung kohilrenter Strahlfing einer ersten Frequenz in eine zweite Frequenz innerhalb eines nlchtlinoaron Mediums, das in einem auf die Frequenz abgestimmten optischen Resonalor angeordnet ist, der von mindestens einem Hohlspiegel begrenzt ist, wobei die erste und die zweite Frequenz in einer solchen Phasenbezieluing zueinander stehen, daß ein Energieaustausch zwischen beiden möglich ist.

Mit der Entwicklung der Festkörpor-Laser-Technologie wurde deutlich, daß Vorrichtungen, die bei Wellenlängen wesentlich unterhalb von etwa 7000 Ä schwingen, nicht oder zumindest nicht in naher Zukunft zur Verfügung stehen. Viele Anwendungsfülle setzen jedoch einen Betrieb bei kürzeren Wellenlängen und/oder bei vielen unterschiedlichen Frequenzen voraus. Diese Bedingungen liegen vor allem bei einer Anwendung in der Nachrichtenübertragungstechnik wegen der hier erforderlichen verschiedenen ao Trägerfrequenzen vor. Aus diesem Grund richtete sich das Interesse vornehmlich auf Vorrichtungen, die zur Frequenzumsetzung brauchbar sind. In diesen Vorrichtungen werden bekanntlich nichtlineare Medien verwendet, deren Brauchbarkeit zu diesem Zweck darauf beruht, daß ihre elektrische Polarisierbarkeit intensitätsabhängig ist, wodurch die Möglichkeit eines F.nergieaustausches zwischen Strahlungen unterschiedlicher Frequenzen gegeben ist.

Die erste beschriebene Anwendung solcher nichtlinearer Materialien erfolgt in Form von Generatoren für zweite Harmonische. Wie der Name sagt, wird mit Hilfe einer solchen Vorrichtung eine Frequenzverdoppclung aus einer gegebenen Anzahl stimulierbarer Medien erreicht.

Es wurde bereits früh erkannt, daß die bei Generatoren für zweite Harmonische brauchbaren nichtlinearen Medien auch bei parametrischen Vorrichtungen (Oszillatoren, Mischern usw.) verwendet werden können. Es wurde außerdem erkannt, daß die Kombination eines parametrischen Oszillators und eines Generators für zweite Harmonische, die mit den zur Verfugung stehenden Festkörper-Laserquellen betrieben werden, einen Betrieb über den ganzen Frequenzbereich bis in die Gegend der Frequenz der Harmonischen erlauben könnten.

Die erste Altsführungsform eines bei optischen Frequenzen arbeitenden parametrischen Oszillators wurde von J. A. G i ο r d m a i η e und R. C. M i 11 e r in Physics Review Letters, Bd. 14, Nr. 24, S. 973 bis 976 (14. Juni 1965), beschrieben. Danach wurden weitere betriebsfähige parametrische Vorrichtungen bekannt, die jedoch stets (7-geschaltete Laser hoher Spitzenleistung verwenden, um die Oszillatoren anzuregen. Die Anregungsleistungen liegen dabei zwisehen IO⁴ und H)¹ Watt. Da solche Leistungswerte nur von gepulsten Vorrichtungen erhältlich sind, waren die bekannten parametrischen Oszillatoren bisher nicht in der Lage, kontinuierliche Ausgangssignale zu liefern.

Eine parametrische Vorrichtung der eingangs angegebenen Art ist aus der USA.-Patentschrift 3 262 058 bekannt. Das dort verwendete nichtlineare Medium ist I.iNbC).,, das ausreichend doppclbrechend ist, um eine l'hascnanpassung im Durchlässigkeitsbereich zwischen 0,4 und 5 Mikrometer zu ermöglichen, /ur IMiasenanpassung werden zwei grundsätzliche Techniken beschrieben. Eine dieser Techniken besieht in der Drehung des Kristalls, derart, daß der Winkel zwischen der elektromagnetischen Elngnngsstrnhlung und der optischen Achse geändert wird. Der andere Weg besteht in der Änderung der Temperatur und stützt sich auf die Erkenntnis, daß die Doppelbrechungs-Dispersionsbeziehung sturk temperaturabhängig ist.

Der Erfindung liegt demgegenüber die Aufgabe zugrunde, bei einer paramotrischen Vorrichtung zur Frequenzumwandlung kohärenter Strahlung die optimalen Bedingungen für die geometrischen Abmessungen des optischen Resonators anzugeben und den Wirkungsgrad des nichtlinearen Mediums zu erhöhen, um die Vorrichtung bei niedrigem Schwellenwert kontinuierlich über einen großen Frequenzbereich betreiben zu können.

Bei der Lösung dieser Aufgabe geht die Erfindung von der Erkenntnis aus, daß gewisse Grenzen bezüglich der Natur der Bauteile einzuhalten sind, aus denen der parametrische Resonator aufgebaut ist. Allgemein ist es wünschenswert, die Energiedichte der verschiedenen Felder innerhalb des Resonators maximal zu erhöhen. Die betroffenen Parameter sind in gegenseitiger Abhängigkeit derart einstellbar, daß für eine gegebene Länge eines Kristalls eine Resonatorkonfiguration vorhanden ist, die optimale Ergebnisse liefert, sowie ein das Optimum einschließender Resonatorkonfigurationsbereich, der zu brauchbarem Betrieb führt. Die Resonatoren werden unabhängig von ihrer speziellen Konfiguration durch eine Größe b, den »konfokalen Parameter« des optischen Resonators, gekennzeichnet.

Auf diese Überlegungen gestützt und ausgehend von einer Vorrichtung der eingangs angegebenen Art, schlägt die Erfindung zur Lösung der ihr zugrunde liegenden Aufgabe vor, daß zur Herabdrückung des Schwellenwertes für die Fokussierung der zweiten Frequenz in dem optischen Resonator auf das nichtlineare Medium die beiden folgenden Bedingungen erfüllt sein müssen:

und 6^a =

worin bedeutet:

/* die Länge des nichtlinearen Mediums in der

Fortpflanzungsrichtung des Lichts,
η den Brechungsindex des nichtlinearen Mediums, b den konfokalen Parameter des optischen Resonators,

d den Resonatorspiegelabstand und
R den Krümmungsradius des Hohlspiegels.

Unter Verwendung dieser Merkmale sind paramagnetische Vorrichtungen realisierbar, die einen niedrigen Schwellwert haben. So wurde beispielsweise ein Oszillator bei einer Anregungsleistung von weniger als 10"' Watt kontinuierlich betrieben. Es ergibt sich, daß für den Entwurf der Vorrichtung die Resonatorform wesentlich ist, die für die paramctrischc Vorrichtung verwendet wird. Solche Resonatoren verwenden zumindest ein fokussicrcndes Bauteil. Geeignete Anordnungen können einen oder zwei gekrümmte Spiegel und/oder eine Sammellinse aufweisen. Spiegel und/oder Linsen können selbstverständlich entweder außerhalb des nichtlincaren

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Körpers ungeordnet werden oder Bestundteile dieses gelöste Materialien sollten nach Möglichkeit nicht Körpers selbst bilden. eingeschlossen sein, da zusätzliche Bestandteile, die Gemüß einer Weiterbildung der Erfindung ist der allgemein in unbestimmter Menge (im Gegensatz

konfokalc Parameter optimul zu zu den für die Zusammensetzung benötigten Elementen.

ι 3 die durch das Valenz-Gleichgewicht fixiert sind) vor-

/; s ..'*— handen sein werden, zu Inhomogenitäten und folglich

2,8 · /j zu Streuungen innerhalb des parametrischon Körpers

gewühlt. fuhren.

Außerdem ist in Weiterbildung der Erfindung vor- · BajNaNbjO^-Kristalle können nach zahlreichen

gesehen, daß als nichtlineares Medium Barium- to Methoden leicht gezüchtet werden, beispielsweise

luitrkimruobat (Bu₁₁NuNb₆O₁J) verwendet ist. Die im Czochralski-Verfahren, im Bridgeman-Verfahren

Verwendung von Bariumnatriumniobat als nicht- oder aus einem Flußmittel.

lineares Medium in einem optischen System eines Die zur Verwendung mit dem parametrischen

Festkörperlasers ist aus der Zeitschrift »Radio Mentor«, Kristall zugelassenen Resonatoren sind durch eines Februar 1968, S. 89, bekannt. i₅ oder mehrere fokussierendc Bauteile gekennzeichnet. Dieser harte, leicht polierbare chemisch und Solche Bauteile können vom parametrischen Kristall

physikalisch beständige Kristall hat einen Durch- getrennt vorliegen oder mit diesem eine Einheit

iässigkeitsbereich von rund 40 000 bis 4000 A. Er bilden. Sie können durch einen oder mehrere ge-

ist ausreichend doppelbrechend, um eine Phasen- krümmte Spiegel und/oder eine oder mehrere Linsen

anpassung im gesamten Bereich der Betriebsfrequenzen ao gebildet sein. Die Funktion des oder der fokussierenden

bei vernünftigen Betriebstemperaturen für senkrecht Bauteile ist, die größtmögliche Energiekonzentration

zur optischen Achse ankommende Strahlen zu er- innerhalb des Kristalls zu erzeugen. Die Brennweite

möglichen. Ba₂NaNb₅O₁₅ besitzt von allen bisher der Fokussiermittel für optimalen Betrieb hängt

untersuchten in der Phase anpaßbaren Stoffen den von der Anzahl solcher Mittel ab, ebenso von ihrer

weitaus besten Nichtlinearitätskoeffizienten, und op- 25 Anordnung relativ zum Kristall.

tische Effekte (lokale Inhomogenitäten im Brechungs- Im folgenden werden Ausführungsbeispiele der

index) treten bei diesem Material unter normalen Erfindung an Hand der Zeichnung beschrieben;

Betriebsbedingungen nicht auf. es zeigt

Beim vorstehenden ist angenommen, daß der an- F i g. 1 eine schematische Darstellung einer Einkommende Pumpstrahl annähernd mit den para- 30 richtung, in der eine Ausführungsform der erfindungsmetrischen Signal- und Idler-Strahlen innerhalb des gemäßen parametrischen Vorrichtung vorgesehen ist, parametrischen Kristalls übereinstimmt. Wenn dieses und

nicht innerhalb der (an Hand von b) angegebenen F i g. 2 die schematische Darstellung einer Ein-

(]renzen der Fall ist, gibt es keine Wechselwirkung richtung mit einer weiteren Ausführungsform der

zwischen Pump- und Signalfrequenz. Diese Annahme 35 erfindungsgemäßen parametrischen Vorrichtung,

ist vernünitig, weil die parametrische Strahl position In F i g. 1 bilden gekrümmte Spiegel 1 und 2 zu-

und Konfiguration (die durch den parametrischen sammen mit einem stimulierbaren Medium 3 und

Resonator bestimmt ist) einfach durch Verwendung einem nichtlinearen Frequenzverdopplerkristall 4 als

einer Pumpstrahl-Linse angepaßt werden. Generator für die zweite Harmonische eine kohärente

Die Grenzen, die auf einer zulässigen Erhöhung 40 Lichtquelle, deren Ausgangsfrequenz durch den nichtdes Schwellenwertes um eine Größenordnung beruhen, linearen Frequenzverdopplerkristall nach oben besind für einen wirksamen Dauerstrichbetrieb erfor- grenzt ist. Obwohl der nichtlineare Frequenzverderlich. Für den praktischen Betrieb ist es häufig dopplerkristall nicht immer erforderlich ist, stellt wünschenswert, von den Optimalbedingungen ab- seine Verwendung vielfach das beste Mittel zum Erzuweichen, um den beim Fokussieren manchmal 45 zeugen kohärenter Strahlung bei einer Frequenz im erforderlichen Spielraum beispielsweise wegen leichter sichtbaren Bereich aus einem stimulierbaren Fest-Strahlauffächerung oder Ablenkung infolge Brechungs- körpermedium dar. Beispielsweise erlaubt der niedrige index-Inhomogenitäten, zu ermöglichen. Schwellenwert des nichtlinearen paramstrischen

Die erfindungsgemäße Vorrichtung verwendet den Ba₂NaNb₅0„-Kristalls 6 die Verwendung eines von nichtlinearen Ba₂NaNb₅Oi₅. Dieses Material, das 50 vornhereii im sichtbaren Bireich arbeitende Gasais im wesentlichen vollkommener Einkristall vor- Lasers, so daß der Kristall 4 zur Erzeugung der liegen muß, ist orthorhombisch und ist zeitweilig zweiten Harmonischen entfallen kann,
als im wesentlichen tetragonal beschrieben worden. Das wirksamste stimulierbare Festkörpermedium Da seine Struktur im wesentlichen der traditionellen zur Erzeugung kohärenter Strahlen ist, zumindest tetragonalen Wolframbronze·Form entspricht, wird 55 für Dauerstrichbetrieb, gegenwärtig neodymdotierter es häufig hierauf bezogen, Diese Struktur hat be- Yttriumaluminiumgranat. Für dieses Medium liegt sonders vorteilhafte Eigenschaften für nichttineare die kohärente Strahlung bei einer Wellenlänge von Anwcndiingsfälle (Applied Physics Letters, Bd. 11, 10 640 A. Durch Hintereinanderschaltung mit dem Nr. 9 vom 1. November 1967, S. 269 bis 27t). Es Frequenzverdoppler 4 wird mithin eine Strahlung hat einen großen Nichtlinearitätskoeffizienten, es ist 60 mit einer Wellenlänge von 5320 A den .Resonatorin der Phase senkrecht zur optischen Achse über spiegel 2 verlassen. Das einzige Erfordernis für den einen geeigneten Temperaturbereich anpaßbar und ersten optischen Teilresonator (1 bis 4) ist, daß ist auch auf Grund seiner sonstigen Eigenschaften er in einem Frequenzbereich arbeitet, ' für den das zur Zeit am besten für Anordnungen der in Rede Ba₂NaNb₅O₁₅ praktisch transparent ist. Wie anstehenden Art geeignete Material. 65 gegeben, liegt dieser Bereich zwischen 40 003 und

Für die Zwecke der Erfindung ist keine nennens- 4000 A. Da die meisten parametrischen Vorrichtungen

werte Abweichung von der angegebenen Zusammen- zu einer Frequenzverminderung führen, liegt das

setzung zulässig. Beabsichtigte oder unbeabsichtigte Spektrum der PumpqucUen vorteilhafter in der

Gegend der Grenze der kurzen Wellenlängen und mungsradius R nach folgender Gleichung in Benicht bei der Grenze der langen Wellenlängen. ziehung:

Wie erwähnt, kann die Frequenz der Anregungs- b² = 4d(R — d), (2)

energiequelle bereits so liegen, daß ein Frequenz-

verdoppler4 nicht erforderlich ist. Bei anderen 5 hierin bedeutet d den Abstand in Fortpflanzungs-Anordnungen wiederum kann es wünschenswert sein, richtung der kohärenten Strahlung zwischen dem sogar einige höhere Harmonische zu verwenden. ebenen Spiegel 7 und dem Hohlspiegel 8 des para-

Daher ist es zweckmäßig, für alle Fälle einen zusatz- metrischen Resonators und R den Krümmungslichen Generator 4 für zweite Harmonische vorzusehen. radius des Hohlspiegels 8 in vergleichbaren Einheiten.

Eine wesentliche Forderung an die erfindungsgemäße io In den Wert von d geht des weiteren der Brechungs-Vorrichtung ist, daß diese in der Lage ist, stetig index des Mediums 6 entsprechend folgender Gleizu arbeiten. Nichtsdestoweniger ermöglicht der sehr chung ein
erfindungsgemäß erzielte niedrige Schwellenwert auch _ l_k

einen wirksameren Impulsbetrieb. Demgemäß kann ~ _n ' *■ '

die Anregungsuchtquelle auch ein gepulster Laser sein. 15

Die kohärente Strahlung, die den zu diesem Zweck hierin bedeuten Il und Ik die jeweiligen Teilabschnitte teildurchlässig ausgebildeten Spiegel 2 passiert, wird in Luft und in Kristall des Resonators 7, 8 und η dann durch eine Linse 5 fokussiert, derart, daß ein den Brechungsindex des Kristalls.
Brennpunkt innerhalb des parametrischen Oszillator- Es ist ersichtlich, daß, wenn d geändert wird,

resonators (7,8) zu liegen kommt, der von der Spiegel- ao b jeglichen Wert zwischen den Grenzen 0 und R anschient 7 und dem Endspiegel 8 begrenzt wird und nehmen kann, b ist am empfindlichsten abhängig den parametrischen Kristall 6 enthält. Dieser Kristall 6 von d, wenn d annähernd gleich R ist, wodurch eine ist ein Ba₈NaNb₅O₁₆-Kristall, dessen Spiegelschicht 7 praktische Grenze [aus Gleichung (I)] für die minian der Stirnfläche aus einer dielektrischen Beschichtung male Schwellenwertleistung gegeben ist, die zugeführt von nennenswerter Durchlässigkeit für die Pump- 25 werden kann,
frequenz versehen ist. Eine weitere dielektrische

Beschichtung etwa gleicher Eigenschaft wie die der Beispiel

Beschichtung bei 7 ist auf dem als Hohlspiegel ausgebildeten Endspiegel 8 aufgebracht. Die innere Stirn- Ein Betrieb wurde mit R = 2,06 cm und mit fläche des Oszillatorkristalls 6, ebenso die nicht- 30 (R — d) annähernd gleich 2,5 · 10~² cm durchgeführt, reflektierenden inneren Oberflächen der Bauteile 3 was einem Betrieb bei der zwei- oder dreifachen und 4 in der Fortpflanzungsrichtung des kohärenten minimalen Schwellenwertleistung entsprach. Die An-Lichtes sind vergütet. Ordnung nach F i g. 1 wurde mit einer Pumpwellen-

F i g. 2 zeigt eine Anordnung, bei der die Bau- länge von 5320 A betrieben, die von einem bei 10 640 A teile 10, 13, 14, 12, 15 und 16 den Bauteilen 1, 3, 4, 35 emittiertenden neodymdotierten Yttriumaluminium-2, 5 bzw. 6 nach F i g. 1 entsprechen und deren Funk- granat-Laser zusammen mit einem Ba₂NaNb₅O₁₅-tionen übernehmen. Diese Anordnung unterscheidet Kristall als Generator für zweite Harmonische hersich durch die Verwendung eines gekrümmten Spie- rührte. Die erflektierenden Oberflächen 1 und 2 sind gels 17 an Stelle der planen reflektierenden Ober- so beschaffen, daß sie bei 10 640 A hoch reflektierend fläche 7 und durch die bikonvexe Linse 18 zusammen 4° sind. Es waren annähernd 300 Milliwatt Anregungsmit einem ebenen Spiegel 19 statt des Hohlspiegels 8. leistung in der ΤΕΜ,,ο-Schwingungsf orm verfügbar. Alternative Anordnungen, die eine oder mehrere Der quaderförmige parametrische Kristall 6 war 5 mm gekrümmte reflektierende Oberflächen als einteiliges lang und war eben sowie parallel poliert und gestattete Ganzes mit dem Kristall verwenden, sind ohne einen phasenangepaßten Betrieb ohne Doppelbreweiteres realisierbar. 45 chung, und zwar unter Verwendung des Nichtlineari-

Erwägungen hinsichtlich des Abstandes sind nach- tätskoeffizienten d₃₁. Eine Kristallfläche 7 und ein stehend weitgehend an Hand der Anordnung nach gesonderter gekrümmter Spiegel 8 mit einem Krüm-F i g. 1 erläutert. Diese Erwägungen werden verallge- mungsradius von 3 cm bildeten den zweiten Teilmeinert, um die oben angegebenen Grenzen ableiten resonator 7, 8. Diese Oberflächen (7 und 8) waren zu können. 50 mit dielektrischen Belägen beschichtet, die eine

Die Schwellenwertleistung für den brauchbarsten Spitzendurchlässigkeit von 0,1% bei der Bandmitte Betrieb steht mit gewissen anderen Parametern ent- und eine Durchlässigkeit von mehr als 80% bei sprechend der nachfolgenden Näherungsgleichung 5320 A aufwiesen. Die Innenfläche des Überlagererin Beziehung: kristalls 6 war vergütet. Der Abstand der Spiegel 7

b „ 55 und 8 wurde sorgfältig eingestellt, um einen Kon-

p' *■ ' fokalparameter b für den zweiten Teilresonator von

5 mm zu erhalten. Dieser spezielle Wert wurde als

Hierin bedeutet />t» die Schwellenwertleistung in Kompromiß zwischen einem Wert von b für optimale Milliwatt, A₁ und «_s die Rundlaufverluste bei der parametrische Verstärkung, folglich für minimalen Signal- und Idler-Frequenz, gemessen in Prozent, 60 Schwellenwert, und vernünftigen Justiertoleranzeii b den Konfokalparameter des Resonators in Zen- gewählt. Die Linse 5 wurde gewählt, um die Schwintimetern und / die Kristall-Länge in Fortpflanzungs- gungsform der Pumpschwingung I. an den Resorichtung, gemessen in Zentimetern. nator 11 anzupassen (d. h. bi — bn).

Man sieht demgemäß, daß eine Minimalisierung War eine Schwingung einmal erreicht, so wurd« der erforderlichen Anregungsleistung ihrerseits eine 65 sie von 9800 A auf 11 600 A durch Ändern der Tem-

Minimalisierung des Verhältnisses * erfordert. Der £^Τ**"^Γ ** parameüischen Kristalls 6 von 97 aul

'" 103°C abgestimmt, wobei der Ausgang mit einem

Wert von b steht mit dem Abstand d und dem Krütn- Spektrometer und einem Sekundärelektronenverviel-

fächer beobachtet wurde. Der Schwingungsschwellenwert wurde durch Reduzieren der Anregungslampenspannung des neodymdotierten Yttriumaluminiumgranat-Lasers bestimmt. Unter Verwendung einer geeichten Thermoelementsäule wurde die auf die Linse 5 im Schwellenwertfall bei 5320 Ä einfallende Leistung zu annähernd 45 Miiliwatt bestimmt. Unter Verwendung der gleichen Thermoelementsäule wurde die Signal- und Idler-Strahlung, die vom einen Ende des Resonators emittiert wurde, zu annähernd 1,5 Milliwatt bei 300 Milliwatt einfallender Anregungsleistung bestimmt. Die Gesamtleistung vcn beiden Enden betrug daher 3 Milliwatt bei einem Gesamtumwandlungswirkungsgrad von 1%· ■

Die Erfindung ist an Hand einer kleinen Anzahl möglicher Ausführungsbeispiele erläutert worden. Es wurde gezeigt, daß die Erfindung auf der Verwendung von Ba₂NaNb₈O₁₆ als dem nichtlinearen Material in einer speziellen parametrischen Anordnung beruht, die zumindest ein fokussierendes Bauteil solcher Krümmung aufweist, daß außerdem -. 2: 1 innerhalb der angegebenen Grenzen liegt. Es leuchtet ein, daß das Beispiel an Hand einer parametrischen Schwingung im Dauerstrichbetrieb lediglich illustrativ ist und daß andere, bekannte parametrische Anordnungen gleichfalls auf die erfindungsgemäße Weise verbessert werden können.

Claims (4)

30 Patentansprüche:

1. Parametrische Vorrichtung zur Frequenzumwandlung kohärenter Strahlung einer ersten Frequenz in eine zweite Frequenz innerhalb eines nichtlinearen Mediums, das in einem auf die zweite Frequenz abgestimmten optischen Resonator angeordnet ist, der von mindestens einem Hohlspiegel begrenzt ist, wobei die erste und die zweite Frequenz in einer solchen Phasenbeziehung zueinander stehen, daß ein Energieaustausch zwischen beiden möglich ist, dadurch gekennzeichnet, daß zur Herabdrückung des Schwellenwertes für die Fokussierung der zweiten Frequenz in dem optischen Resonator (7, 8 bzw. 17, 19) auf das nichtlineare Medium die beiden folgenden Bedingungen erfüllt sein müssen:

Ik

<b

1 100 η

worin bedeutet:
lic

und

die Länge des nichtlinearen Mediums (6 bzw. 16) in der Fortpflanzungsrichtung des Lichts,

η den Brechungsindex des nichtlinearen Mediums,

b den konfokaten Parameter des optischen Resonators (7, 8 bzw. 17, 19),

d den Resonatorspiegelabstand (7, 8 bzw. 17, 19) und

R den Krümmungsradius des Hohlspiegels (8).

2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der konfokale Parameter optimal zu

2,8 · η gewählt ist.

3. Vorrichtung nach Anspruch 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, daß als nichtlineares Medium Bariumnatriumniobat (Ba₂NaNb₅O₁₅) verwendet ist.

4. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die erste noch umzuwandelnde Frequenz bereits als Harmonische, die ebenfalls über ein nichtlineares Medium erhalten wird, vorliegt.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

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