DE1796116C3 - Verwendung eines ferrimagnetischen Materials zur Strahlendetektion und zum Speichern von Informationen - Google Patents
Verwendung eines ferrimagnetischen Materials zur Strahlendetektion und zum Speichern von InformationenInfo
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Description
Als magnetisierbares Material zum Anzeigen und/ oder Aufzeichnen elektromagnetischer Strahlung, dessen
magnetische Eigenschaften durch diese Strahlung beeinflußbar sind, ist beispielsweise MnBi bekannt
(I. E. E. E. Transactions on Magnetics, März 1967, S. 73 ff.). Die magnetische Eigenschaft, die beeinflußt
wird, ist die Koerzitivkraft. Durch Einstrahlung mit einer elektromagnetischen Strahlung, beispielsweise
mit Hilfe eines Laserstrahles, kann eine magnetinierte Schicht örtlich bis über ihre Curietemperatur erhitzt
werden. Beim Überschreiten dieser Temperatur weist der Werkstoff keine Koerzitivkraft mehr auf.
Diese Beeinflussung läßt sich nach der genannten Veröffentlichung für Anzeige- oder A,ufzeichnungszwecke
anwenden. Eine in nur einer Richtung magnetisierte Schicht MnBi wird örtlich bis über ihre
Curietemperatur erhitzt. Diese Erhitzung erfolgt durch Bestrahlung und geschieht in einem Magnetfeld,
dessen Richtung von der der Magnetisierung in der Schicht verschieden ist. Je nachdem die Temperatur
steigt, nimmt das magnetische Moment in der Schicht an dieser Stelle ab, so daß von einer bestimmten
Temperatur an das äußere angelegte Feld die Magnetisierungsrichtung in die Richtung dieses Feldes
drehen wird. Wenn danach die Strahlung weggenommen wird und die Temperatur wieder sinkt,
weist ein unter den genannten Umständen bestrahltes Gebiet eine Magnetisierung auf, die von der der Umgebung
dieses Gebietes verschieden ist.
Dieses bekannte Aufzeichnungsverfahren hat im Vergleich mit dem Aufzeichnungsverfahren, bei dem
mit Hilfe eines Magnetkopfes ein gegenüber diesem Kopf sich bewegender magnetisierbarer Aufzeichnungsträger
beschrieben wird, viele Vorteile, wie eine zehn- bis hundertfach höhere Aufzeichnungsgeschwindigkeit
und eine erreichbare ca. 30fach höhere Bitdichte. Die maximal erreichbare Bitdichte wird insbesondere
durch die Wärmeleitfähigkeit in der
ίο Schicht begrenzt. Durch diese Leitfähigkeit wird sich
nämlich das erhitzte Gebiet über das bestrahlte Gebiet heraus ausdehnen, wodurch nützliche Aufzeichnungsoberfläche
verlorengeht. Die maximal brauchbare Aufzeichnungsgeschwindigkeit wird insbesondere
durch die für die örtliche Erhitzung erforderliche Zeit begrenzt.
Die in der US-PS 3156651 angegebenen ferrimagnetischen
Materialien dienen zur Drehung der Polarisationsebene eines durch sie hindurchtretenden
ao Lichtbündels unter dem Einfluß zweier magnetischer Felder. Eine Beeinflussung des Magnetmaterials durch
das hindurchtretende Licht findet nicht statt. Ebensowenig kann man in diesem Fall von einer Anzeige
einer elektromagnetischen Strahlung sprechen.
as Der Erfindung liegt die experimentell erhaltene
Erkenntnis zugrunde, daß es möglich ist, magnetische Eigenschaften, wie Anisotropiefeld, Koerzitivkraft
und magnetische Permeabilität bestimmter Materialien durch Einstrahlung elektromagnetischer Strah-
lung bleibend zu ändern. Es hat sich herausgestellt, daß durch die Einstrahlung das Anisotropiefeld sowie
die Koerzitivkraft erhöht wird, während die Permeabilität erniedrigt wird. Ein derartiger Effekt kann als
Giundlage für ein völlig neues System für photomagnetische
Aufzeichnung dienen.
Die Erfindung bezieht sich somit auf die Verwendung eines ferrimagneuschen Materials mit Granat-,
Spinell- oder hexagonaler Kristallstruktur, bei dem mindestens 80% der im Kristaljgitter vorhandenen
Eisenionen dreiwertig und der Rest zweiwertig ist, zur Strahlendetektion und zum Speichern von Informationen
durch Bestrahlen des Materials mit einer für dieses transparenten elektromagnetischen Strahlung
einer Intensität, die praktisch keine Erhitzung des Materials hervorruft, wodurch eine nach Beendigung
der Bestrahlung bleibende Änderung des Anisotropiefeldes, der Koerzitivkraft und/oder der Permeabilität
des Materials auftritt.
Da diese Bestrahlung praktisch keine Erhitzung des Materials hervorruft, tritt der obengenannte Nachteil infolge Wärmeleitfähigkeit nicht auf, so daß eine größere Bitdichte erhalten werden kann. Auch wird die Aufzeichnungsgeschwindigkeit zunehmen können, da das Hervorrufen des genannten Effektes praktisch keine Zeit beansprucht.
Da diese Bestrahlung praktisch keine Erhitzung des Materials hervorruft, tritt der obengenannte Nachteil infolge Wärmeleitfähigkeit nicht auf, so daß eine größere Bitdichte erhalten werden kann. Auch wird die Aufzeichnungsgeschwindigkeit zunehmen können, da das Hervorrufen des genannten Effektes praktisch keine Zeit beansprucht.
Zugleich hat es sich herausgestellt, daß die Bestrahlung
eine integrierende Wirkung hat, d. h., daß je länger belichtet wird, der beobachtete Effekt zunimmt.
Dies ist ein wesentlicher Vorteil im Vergleich
fio zu dem bekannten thermomagnetischen Aufzeichnungsverfahren.
Ein System für photomagnetische Aufzeichnung, basierend auf der Erkenntnis nach der
Erfindung, kann nämlich nicht nur für digitale, sondern auch für analoge Aufzeichnung angewandt werden.
Es wurden beispielsweise Versuche mit
gemacht. Diese Verbindung, die auch durch die ehe-
mische Formel YjFe^'+iSiFe*+),,.^ dargestellt
werden kann, enthält sowohl zweiwertige als auch dreiwertige Fe-Ionen. Wenn ein derartiges Granat in
seiner kristallographischen (111)-Richtung (einer magnetischen
Vorzugsrichtung) magnetisiert wird, werden die vorhandenen freien Eiektronen durch Diffusion
innerhalb des Gitters eine dieser Magnetisierung angepaßte Lage wählen, so daß die freie Energie
so klein wie möglich wird. Unter diesen Umständen wird das Granat auf beispielsweise 20° K abgekühlt.
Wenn nun anstatt der (lll)-Richtung ein Feld in
(11T)-Richtung angelegt wird, ergibt sich, daß das magnetische Anisotropiefeld in dieser (11T)-Richtung
kleiner ist als in der (Hl)-Richtung. Der Unterschied beträgt ca. 170Oe. Dieses Ergebnis wurde
bereits früher bei derartigen Verbindungen gefunden.
gemessen. Danach warde der Körper mit einer
elektromagnetischen Strahlung mit einer maximalen Wellenlänge von ca. 1,5 μ und einer Intensität an
der Oberfläche von ca. lO^W/cm2 bestrahlt. Es
stellte sich heraus, daß die magnetische Permeabilität langsam abnahm, bis diese nach 3 mm aut ca.
gesunken war.
In der grafischen 1
gegeben, wie das tt als Funktion der
wenn jede Minute ein Lichtstrahlungsbhtz mit einer
Blitzdauer von 10~2 see daraufgestrahlt wird.
Ein dritter Versuch, ebenfalls mit einem im Dunkeln
gekühlten (bis 77° K) Y3Fe4-95 3+(SiFe'- )0,,,f
Körper, zeigt, daß die
magnetischen Strahlung 1
tivkraft erhöht. Siehe
magnetischen Strahlung 1
tivkraft erhöht. Siehe
^e?yÄDarste„ng nach Fi, 1 ist für
den oben beschriebenen Fall mit der Kurve (Sl) das
Magnetfeld angegeben, das in der (11T)-Richtung
angelegt werden muß, um magnetische Resonanz in
Abhängigkeit von der Zeit zu erhalten. Es stellt sich
heraus, daß dieses angelegte Resonanzfeld mit der Zeit abnimmt, was einer gleich großen Steigung des
Anisotropiefeldes entspricht. Nach einer Senkung von ca. 60 Oe (und somit einer Steigung des Anisotropiefcldes
um ca. 60 Oe), stabilisiert es sich auf e.nem Wert zwischen den in der (HT)- und der (Hl)-RiChtune
für die Resonanz benötigten Feldern.
überraschenderweise hat es sich nun herausgestellt, daß wenn danach mit einer elektromagnetischen
SttahlungniitemerWel!enlänge.J,mitO^<;i<2^,
für welche Wellenlänge derartige Granate transparent kraft von ca^ 0 5 Oe
Wesenthc^^^^S^stS Arten
Material besteht, ist ώf diese we^usion der Elekvon
Ionen enüialt^undI daß fur-<te^s müs.
tronen Potentialschwellen überwunden We1
sen. WPlteren
Nach «nem werteren
gemäßen
dung der
dung der
M ein Ε1^J^ A =
bination derselben undA
bination derselben undA
des erfindungs- Verbfn.
)1, in der ode eine Kom-
1 Ge oder Sn ist, 1,
während O <; <5<
1 und O<ε< 1 ist.
Es sei bemerkt, daß in diesem Zusammenhang auch das Element Y zu den seltenen Erden gerechnet
wird.
• «».!ί,-κ» Aniso-
mit der Kurve (s2) angegeben. Der Punkt P in der
Figur ist der Punkt (i = 40 min; H — 2640Oe), an
dem mit der elektromagnetischen Einstrahlung angefangen wird.
Es wurde festgestellt, daß durch die elektromagnetische Strahlung die freien Elektronen Energiequanten
aufnehmen, die den Übergang Fe2+ :£ Fe3+ ermöglichten,
so daß eine Wiedereinteilung der Elektronen erfolgen konnte.
Auf diese Weise stellt es sich heraus, daß es möglich ist, die elektromagnetische Strahlung mit Hilfe
von durch diese Strahlung auftretenden Änderungen im magnetischen Anisotropiefeld dieses Materials
aufzuzeichnen. 5£
Es sei bemerkt, daß das oben beschriebene Aufzeichnungsverfahren reversibel ist; wenn die zur Resonanz
erforderliche HmD durch die Einstrahlung die Existenz von Fe*+- neben
wendig.
Insbesondere besteht das magnetisierbare Material aus Granaten mit der obengenannten chemischen
Formel, in der M = Y, A = Si und d = O ist.
Eine andere Gruppe von Verbindungen, die als Materialien nach der Erfindung dienen können, besteht
nach einem weiteren Kennzeichen aus einer Verbindung RFe»+2_4. ,A4Fe^+O4, in der R = Ni,
Zn, Co, Mg, Mn oder (LiFe)0, sein kann und wobei
A = Si, Ti, Ge oder Sn ist, mit O <*
<5 < 1 und O< e< 1, mit Spinellstruktur.
Unter Spinellstruktur wird eine kubische Kristallstruktur entsprechend der des Minerals Spinell mit
nach der Formel MgAl2O4
1111
auf
3UH£lll£i uiuiuviiibuv ..Ullr v
auf den Wert H(lu) zurückfällt, springt die W11111
den allen i/(in)-Wert zurück. Im wesentlichen gilt
diese Reversibilität also auch für die Anisotropiefelder in der (HT)- und (lll)-Richtung.
Ein zweiter Versuch wurde mit *acn «.«au weiteren Kennzeichnen des erfindungsgemäßen
Materials besteht dieses aus einer Verbindung der chemischen Formel
, ^,A0Fe1 2+O19,
Ό.0
,,O12
durchgeführt. Ein daraus bestehender KöYper wurde im Dunkeln auf 77° K abgekühlt und entmagnetisiert.
Es wurde eine magnetische Permeabilität μ von ca.
in der E = Pb, Sr oder Ba ist und A = Si, Ti, Ge oder Sn ist, mit O
<Ξ <5< 1 und O <C t<
1, mit hexagonaler Kristallstruktur.
Wesentlich zum Auftreten einer magnetischen Anisotropie ist das Einführen von Fe2 + -Ionen in
Verbindung mit einer Zusammensetzung nach der Formel M3Fe5O12, in der M ein Element der sei-
τ- a Aor ,»;„.» Knmhination derselben ist, spielsweise das Aufzeichnungsmedium, jetzt, wo es
teT £Forme^FeO* derS«2Tder Eid nach jeder Aufzeichnung gelöscht werden kann und
nach der Formel ^°ft^J£ "^ ist>
oder folglich nicht nur einmalig verwendbar ist, die Form
""Th der Fo?mef EF O in der E = Pb, Sr oder Ba einer dünnen Schicht, die auf die Innenseite e.ner
nach der Fo™e^«"j^™ ^nannten Art wird ein 5 halben Hohlkugel angebracht ist, aufweisen, wobei
TtfÄSSÄ* Ä'enISeUt, wo- sich der drehe/de Kriftall im primären Röntgenbün-
leu aer re im Fe»+-Ionen in Fe2+- del im Mittelpunkt der Kugel befindet.
ioTen überSht tη witeres vSahre"zum Errei- Eine Vorrichtung zum photomagnetischen Auf-
chendSSles besteht darin, daß eine Verbin- zeichnen von elektromagnetischen S.gnakn mit Hilfe
<£Z deLSnnten Art durch Erhitzmng reduziert xo eines magnetisierbaren Werkstoffes ist beispielsweise
S Durch^ Ss Erhitzen ^irf Sauerstoff entwei- dadurch gekennzeichnet, daß sich im Betneb dieser
wird. Durch ^ses trnuzen Werkstoff in einem Magnetfeld befindet, dessen
WenT be? £ vSSfiTiS der Erfindung Stärke zwischen der Koerzitivkraft des unbelichteten
die Abzeichnung Γ» dls Faradayschen Effek- und der des belichteten Werkstoffes hegt und deren
tt Vdesen w"rf wtrd während oder nach der Be- 15 Richtung von der Richtung der Magnetisierung des
tes gelesen wira, wiru w M tfeld gebracht, unbelichteten Werkstoffes abweicht.
Strahlung das ^f "al m ein M^etfeld geDra ^^ lswdse m Fom dner
SJ?G^«EÄ5U^ Ri^tung dünnen Schicht einer elektromagnetischen Strahlung
als ihre Umgebung aufweisen. Eine geeignete Vor- - die beispielsweise von einem Laserstrahl her-
rich ung wdft dazu das Kennzeichen auf, daß sich ·. rührt - ausgesetzt WIrf, wird ebenso wie in der
Ser WerkS in ehiem Magnetfeld befindet, dessen oben beschriebenen Vorrichtung an der Stelle, an der
Stärke zwischen der Koerzitivkraft des unbelichteten die Strahlung konzentriert ist, eine höhere Koerzitiv-
nnd Her des belichteten Werkstoffes liegt und dessen kraft entstehen als im umringenden Gebiet. Ein da-
mchfung vo^ der Stung der Magmftisierung des nach angelegtes Magnetfeld mit einer derartigen
unbeleuchteten Werkstoffes abweicht Dazu sei be- a5 Stärke, daß die Magnetisierung in den unbelichteten
merkt daß vor dem Beuchten der Werkstoff entweder Gebieten gerichtet werden kann wahrend die Ma-
völlitr entmagnetisiert oder in nur einer Richtung ma- gnetisierung in den belichteten Gebieten durch die an
völlig entmagnetisiert oaer m 6 ^^ ^^ vorhandene höhere Koerzitivkraft nicht
811DaDd kann beispielsweise an Vorrichtungen zum gerichtet werden kann, wird in der Schicht ein Muster
Aufzeichnen von Infrarot- und Röntgenstrahlen ge- 30 magnetisch nicht gerichteter »Inseln« (die belichteten
dacht werden wobei Bilder dieser Strahlen in sieht- Teile) in einem gerichteten (die unbelichteten Teile)
bare Bilder umgewandelt werden können. Dabei kann »Meer« hervorrufen. . .
dann zugleich mit Vorteil der integrierende Effekt Bekannthcn kann ein derartiges magnetisches Mu-
der Strahlung benutzt werfen, wodurch Änderungen ster beispielsweise mit Hilfe des Faradayschen Effekin
H und μ von der Intensität der Einstrahlung ab- 35 tes gelesen werden, entweder in Reflexion oder m
hängig sind Dadurch, daß während der Belichtung Übertragung.
mit Infrarot- oder Röntgenstrahlung oder unmittel- Dadurch, daß die dünne Schicht erhitzt wird auf
bar nachher die magnetische Feldrichitung gegenüber eine Temperatur, bei der die thermische Energie der
der vor der Beleuchtung herrschendem Richtung ge- Elektronen groß genug ist, kann das magnetische
ändert wird wird das Bildmuster in ein Magnetisie- 4» Aufzeichnungsmuster wieder von der dünnen Schicht
rungsmuster umgewandelt Die magnetische Feld- entfernt werden
stärke muß dazu in einer derartigen Größe sein, daß In einer derartigen photomagnetischen Vornch-
die Magnetisierung in den unbelichteten Teilen wohl tung mit einer bewegbaren dünnen Schicht kann
und in den belichteten Teilen nicht in die neue Feld- diese Schicht, auch bevor die Einstrahlung erfolgt,
richtung mitdreht. Dieses Magnetisierongsmuster wird 45 durch ein auf diese Schicht einwirkendes erstes Ma-
mit Hilfe des Faradayschen Effektes sichtbar ge- gnetfeld in einer Richtung, die von der des wahrend
ma-ht Durch Benutzung polarisierten Lichtes und oder nach der Einstrahlung anzulegenden Feldes ab-
durch' Betrachtung des reflektiertem BUdes durch weicht, vormagnetisiert werfen.
einen Analysator wirf das Magneiisierungsmuster Im Vergleich mit den thermischen magnetischen
wieder als ein Helligkeitsmuster gesehen. Auch wird 50 Aufzeichnungsverfahren auf einer Schicht aus MnBi
eine Löschphase eingeführt werfen müssen, in der treten die folgenden Vorteile der erfindungsgemäßen
der ferromagnetische Werkstoff (meistens in Form Aufzeichnungsvorrichtung deutlich hervor.
einer dünnen Schicht) durch Erwärmung oder durch 1. Beim Erwärmen des MnBi wirf sich die Erwar-
ein schnelles Wechselfeld gelöscht werfen muß. mang nicht auf das bestrahlte Gebiet beschränken;
Wenn nach dem Aufzeichnen und Lesen nicht 55 diese Wärmeleitfähigkeit führt zu einer Verringerung
sofort gelöscht wirf kann der photomagnetische der verfügbaren Aufzeichnungsfläche und somit zu
Werkstoff als Bildspeicher benutzt werfen. einer kleineren Bitdichte, als mit Hilfe einer erfin-
Auch kann an die Anwendung einer Vorrichtung dungsgemäßen photomagnetischen Vorrichtung er
nach der Erfindung für die Sichtbarmachung eines reichbar ist.
Röntgendiffraktionsmusters gedacht werden. Im Ver- 60 2. Da die örtliche Erwärmung von MnBt einig«
gleich mit den üblichen Aufzeichnungsvorrichtungen, Zeit beansprucht, während die Anregung der Elek
bei denen auf einer photographischen Platte aufge- tronen in den erfindungsgemäßen Werkstoffen nahezi
zeichnet wirf bietet die erfindungsgemäße Vornch- sofort geschieht, ist die erreichbare Aufzeichnungs
tung unter anderem den großenVorteil, daß das pho- geschwindigkeit bei einer erfindungsgemäßen Vor
tomagnetische Aufzeichnungsmedium auf einfache 65 richtung wesentlich größer als bei der bekannten Vor
Weise wieder gelöscht werden kanin. So kann bei- richtung.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (5)
1. Verwendung eines ferrimagnetischen Materials mit Granat-, Spinell- oder hexagonaler Kristallstruktur,
bei dem mindestens 8O°/o der im Kristallgitter vorhandenen Eisenionen dreiwertig
und der Rest zweiwertig ist, zur Strahlendetektion und zum Speichern von Informationen durch
Bestrahlen des Materials mit einer für dieses transparenten elektromagnetischen Strahlung einer
Intensität, die praktisch keine Erhitzung des Materials hervorruft, wodurch eine nach Beendigung
der Bestrahlung bleibende Änderung des Anisotropiefeldes, der Koerzitivkraft und/oder der Permeabilität
des Materials auftritt.
2. Verwendung eines Materials nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein Material
in Verbindung M3Fe5 3+ _a_,(A^e4 2+)O12, in
der M ein Element der seltenen Erden oder eine Kombination derselben und A = Si, Ti, Ge oder
Sn darstellt, während O^ <5< 1 und Ο<ε<
1 ist, verwendet wird.
3. Verwendung eines Materials nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß M = Y,
A = Si und δ = O ist.
4. Verwendung eines Materials nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein Material
der Verbindung RFe3+ 2_i_,A,Fe2+O4 mit
Spinellstruktur, in der R = Ni, Zn, Co, Mg, Mn oder (LiFe)0 5 und in der A = Si, Ti, Ge oder Sn
und O fS δ <C 1 und O <
ε < 1 ist, verwendet wird.
5. Verwendung eines Materials nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein Material
der Verbindung EFe3+ 12.ä.,AjFe1 2+O19 mit
hexagonaler Struktur, in der E = Pb, Sr oder Ba und A = Si, Ti, Ge oder Sn ist und O ^ δ
< 1 und 0< e< 1 ist, verwendet wird.
Applications Claiming Priority (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
GB4119067 | 1967-09-08 | ||
GB4119067 | 1967-09-08 | ||
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Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1796116A1 DE1796116A1 (de) | 1972-05-25 |
DE1796116B2 DE1796116B2 (de) | 1976-09-09 |
DE1796116C3 true DE1796116C3 (de) | 1977-04-28 |
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