DE1648953C - Vorrichtung zum Messen der Dichte - Google Patents

Description

I lie l-rliiidimg betrifft cine Vorrichtung /WH Messen .lcr I)IlIHc, insbesondere von Flüssigkeiten uiul Gasen, lurch Bestimmung der Eigenfrequenz eines meehaniichen Scliv,ingiingsgehMdes, in dessen Masse die Miissi.' cles Mellobjekles enthüllen ist und das zur BiI-.lung einer exakt bestinirnten wirksamen Lunge des Schwingiiiigsgchildes IVdeielcmenieeinesBiegeschwiuger.i aufweist, die eine ausgeprägte Änderung des äquatorialen Flächentiägheitsmomenles, /. I). einender mehrere Querschnillsänderimgen, an den Finspannstcllcu besii/en, und auf dem ein Magneikörper angeordnet ist, in dessen Feld zwei Spulen vorgesehen sind, die über einen Frregerverstärker miteinander gekoppelt sind.

Fs i*t hi-kannl, daß die Dichte von Flüssigkeilen und Gasen durch die Bestimmung der Eigenfrequenz. eine;, mechanischen Schwingungsgchildes, in dessen Masse die Masse des Meßobjcktes enthalten ijt, ermittelt werden k.i'in. [las Sehwingungsgebilde wird nach bekannter Ar; auf elektrodynamischem Weg zu seiner ungedämpften Eigenresonanz, angeregt und die Frequenzmessung auf elektronischem Weg vorgenommen. Für verschiedene Probleme in Wissenschaft und Technik benötigt man extrem genaue Dichtemessungen an Flüssigkeiten und Gasen, wofür das obenerwähnte Verfahren besondere Vorteile aufweist. Diese sind:

I. Das Volumen des Meßgutes braucht nur ' bis 2 cm¹ /u betrafen, während man bei den bekannten Pruzisionsmethoden der Dichtemessung ungleich grölierc Menge benötigt

?.. Fine hohe Viskosität des Mdlguie- beeinträchtigt das Frgehnis nicht.

3. l.· kann unter Luftabschluß gemessen werden, so daß flüchtige Lösungsmittel keinen Fehler durch Verdunsten hervorrufen.

Diese Vorteile reichen aber noch nicht aus, wo eine Dichtemessung auf IO ^B g/cm³ wünschenwerl is!, denn die bisher von den bekannten Geräten er/ieite Genauigkeit beträgt etwa 10 ³g/cm\ Fine so genaue Messung ist /. ü. erforderlich, wenn das partielle spezifische Volumen auf 10 ^:1em^:l/g einer sehr verdünnten Lösung eines Stoffes ermittelt werden soll. Auf dieses Problem stößt man ζ B. bei der Auswertung von Ultra/cntrifugenmessungcn und Sireumessungcn von Röntgenstrahlen. Im c^r->tcn Fall ist nämlich der Auftrieb /u bestimmen der die gemessene Sedimentationsgcschwmdigkeit mitbestimmt . im /weite:¹. FaI! der ('herschuß dft f Irktroneu im gelösten Teilchen gegenüber der /ahl der Llcktroncn im gleichen Volumen Lösungsmittel, dessen Bestimmung ebenfalls das partielle sj e/ili^che Volumen erforderlich macht. Das /iel beider Messungen ist unter anderem die Molekulargcwidttsbctimmung der gelösten Teilchen.

Ls hat sich nun gezeigt, dall cine mi extrem hohe Mcßgenaiiigkcit dann erreicht wird, wenn die Entdämpfung des mechanischen Schwingungsgebildes in hohem Malic phasenrein erfolgt, weil jeder Phasenfehler der entdämpfendeu Kraft eine Komponente in die Richtung der Trägheitskraft ergäbe und dadurch das Meüergebnis veränderte.

l'.rliiuliingsgcmiill wird dies bei einer Vorrichtung d :r eingangs genannten Art dadurch gelöst, dall der Fr egerverstärker zur Fr/ielung einer extremen Phase linearität als galvanisch gekoppelter Differenzverstärker ausgebildet ist, Diese Art von Verstärker bietet wegen ihres großen linearen Frequenzbereiches (von 0 bis 5 · IO¹ Hz) zwangsweise kleinste Phasenverschiebungen in dem relativ engen Frequenzbereich der möglichen Resonanzfrequenzen des Sehwingtingsgebildes (200 bis 300 I Iz). Besonders wichtig ist die Bedingung, daß der Verstärker tatsächlich bei der Eingangsspannung Nuil die Alisgangsspannung Null ahgiht. da andernfalls das mechanische Sehwingungsgebilde vorgespannt würde, wodurch der lineare Hern eh des

ίο Schwingers eingeengt würde.

Hin weiteres Problem stellt die Konstanthaltung der Amplitude ucs Schwingungsgchildes dar. Bekanntermaßen benötigt ein in sich gedämpftes Schwingungsgjbilde zum Anschwingeil eine größere Energiezufuhr als zur Aufrechterhaltung der Schwingung. Es würde daher bei Energiezufuhr, wie sie zur Aiifachung der Schwingung zweckmäßig ist, die Amplitude unzulässig groß werden. Fine Regelung, welche rasch gc.iug nach Erreichen einer bestimmten Maiimalamplitude die Verstärkung de·· Erregcrverstärkers herabsetzt, führt zwangläufig zu Regelschwingungen, weil der relative Unterschied zwischen Schwingungsdauer und Regelzeitkonslante zu klein ist. Eine Begrenzung der elektrischen Amplitude des Err;gerverslärkers an den Aussteuerungsgrenzen ergibt, wie eingehende Versuche gezeigt haben, emen t:hr großen öherwdlengehalt der elektrischen Erregerschwankung und birgt dadurch die Möglichkeit einer Überwellenanregung des mechanischen Gebildes in sich.

In Weiterbildung der Erfindung weist der Differenzverstärker parallel zu seinen Ausgangsklemmen zur Begrenzung der mechanischen Amplitude des Schwingungsgebildcs und zum Kleinhallen des Oberweüenanteiles dor Erregerspannung zwei antiparallelgeschaltete Dicden, insbesondere Germaniumdioden, auf. Hierbei wird die Ausgangsamphtude des Frregerver .tärkers an den Exponentialkennlinien zweier antiparalleler I ui'bleitcrdiuden in ihrvn. Durchflußgebiet begrenzt. Die auftretende Kurvenform der Ausgangsamplitude ist dabei wesentlich ärmer an Oberwellen höherer Ordnung als im Falle der Begrenzung ar der Aussteucrungsgrcri.'c des Verstärkers.

Bekanntermaßen erfolgt die digitale Schwingungsdauermosting von mechanischen Schwingung sgebilden derart, daß innerhalb ;incr vorgegebenen /en .lic Perioden des Schwingers gezählt werder. Hn'u^ Verfahren würde im Falle der oben beschriebenen Dichtemessung eine Moß/eit »nn etwa H)¹ Sekunden benötigen, da Informationen von sechs Stellen Genauigkeit er .t nach U)⁶ Penoden de- Schv.infers erhallen werden können. Diese lange /eil ist chcnlalis cm wocnuKiu-s Hindernis für emc genau: Dichtemessung, d.i cmc Duhteangabi. hoher Präzision nur sinnvoll 1-.¹. wtvn die Meßlemperaiur hinreichend genau definiert \\\λ bek.inni ist. Im Bereich der v>ässe.igen lösungen entspricht eine Genauigkeit in djr Dichttnu· .^g ν 1 >n H) ''(■ _m' einer lempcralurangabe .;Lif M) * (.'. welche wählend der gan/un Mellzeit garantiert sein muß. Die l.r/ielimg dieser Konstanz, über so lange Zeit würde einen immensen teehnisc'icn Aufwand erfordern. Daher wird vorgeschlagen, die Meß/eit dadurch zu verkürzen, daß nicht die Perioden des mechanischen ScI wingunusgebilde;, gezählt und angezeigt werden, sondern vielmehr daß die Perioden einer um mehrere Zehnerpolenz.en höheren Frequenz eines Quarzgencralors gezählt \md angezeigt werden, die von einem bestimmten Nulldurchgang des mechanischen Schwingungsgebildes eingeschaltet und nach

finer definierten Λη/iihl von Sch windungen des Schu in- in zuei einander gegenüberliegende Spulen'), III lati-

jjimgsgehildes (/.H. Ι0Π oder M)II(I, je nach der ge- cheti. Wie aus I 11!.UMIiChIIiChIsLiS(U¹IeI¹IPeSpIiIe,

wiinschlci Geimuigkeil) ausgeschaltet wird, die Abiiehnierspule'), über emeu I rregjrverslärker Il

Hei einer praktisch erprobten crlindiingsgemällcn milder anderen Spule, der I ra^er-.piile III, verbunden.

V .μιichtiing ergaben sich beispielsweise nachrulgende .Ί Wird das SchwingungsgchiUle I, 2, .1 in Scliwngitii-

I rgcbnisse: gen versetzt, so wird in der Ahnehmcrspiile ') eine der

Per Zusammenhang /wischen I lichte/> und ScIu¹.111- Geschvv indiukeUsaniplilude proportionale Spannung

jiuiiustlaiier 7¹ iles mechanischn* ScIiWiIIgUiIgSgChIlIr-S indu/ieri. |)icse Spannung wird ..11 1 ;reger\cisi.irker

i.ilui der ISi/kiiting Il verstärkt und der /weilen Spuk Kl in richtige.

ι« Phasenlage zugeführt. Auf diese Weise wild der Ir-

/> .I(7'^J Ii) , regerversiärker Il über das Sehvungiingsgchilde 1. 2. 3

riickgekiippeli. f)er SpannungsVersiarkungsfakior de·.

'ie -,ich aus der lösung der Schw ''ngiuigsgleichuii!: I -rregerverstärkers I! (l· ι'.·.·■ a Mi dh) muH, um ein siche-

eigibl. I und Ii sind darin Apparalekonslanien, die res Anschw ingen /u gewährleisten, die Dämpfung des

durch Messungen an Präparaten bekannter Dichte be- s.s; als Vierpol betrachteten Schwingungsiiehildes I, 2. Λ

stimmt werden. Das bedeutet, dall man auf Grund der mit seinen Wandlern (etwa 40 db bei der niedriüstcn

gcme.s-.Lhjii Sehwingiingsdauer an zwei Medien he- Schwingl'recjuen/) mit Sicherheit kompensieren. L).ι

k miller Dichie jede weiierc Messung iiifv eilen kann. dieser Verstärkiingsühersclni'i die Wegamplitudc des

Für die Luft bei I¹J₁OO C ergab sich eine Schwin- Sdivvmgungsgebikles 1,2,3 /ti un/ulässi.! hohen Werten

gungsdauer von 20 ansteigen ließe, sind im Frregerverslärker II, λ ic

T 4 37K^-JfI(I msec *' ' ^u· ⁴ ''"'P¹· ^/wei antiparall. ■■: Germanium Jioden 12,

^lu" "" '" ^L ' 13 \oi_t/selu'n, die die ! rreger pannung hegren/en

für Wasser bei i9,00 C von Durch Jiese Maßnahme kann die mechanische Am-

γ 5 IIOMP nsec plitude auf eine Große von einigen hiin.lertstel MiIIi-

^Wa"" ' 25 meiern eingestellt werden. Die dabei auftretenden

Und für eine 5,674'Voige Kochsalzlösung eine Schwin- Oberwellen im Lrregcrspcktrum führen im Gegensat/

fungsdauer von /u einer !',egren/ung an der Aussteuergren/e des E:r-

T <. i-iKicn - regerverstärkers H /u keiner meßbaren Änderung der

/_Naci 3,IJBJJ/ms«.. Schwingircquen/. Ε-in /u großer Oher.ellengehall

Duraus kc.Tiite mittels obiger Beziehung die Dichte 30 kann /ur gleichzeitigen Anregung mehrerer Resonan/-

tler Kochsalzlösung zu frequen/en führen, die das Meßcrgebriis verfälschen

«W-. - 1.039585 g/cm» 'Tn^Bereich kiemer Amplituden ,st die 1 eder-

erminelt werden. Dieser Wert stimmt in allen Stellen kennlinie des Schwingungsgebildes I, 2. 3 als linear

mit den Angaben von L a η d ο I t -- B ö r η s t e i η, 35 an/iischen, so dal.¹ die Schwingfrequen/ von der Lr-

Phvsikulisdv Chemische Tabellen, Springer Verlag regeramplilude unabhängig ist. Wohl aber verändert

(1927), erster Ergänzungsband, S. 202, iibercin. Hier- jede Phasenverschiebung im elektrischen Svstem die

bei ist beachtlich, daß dieses Ergebnis an 1 cm³ einer Schwingfrequenz, weil jede Abweichung von der ge-

Kochsal/'ösung gewo.inen wurde. sdiwinJigkeiisproportionalen Lrregun.? einer Ver-

Die Lrlinikmg wird an Hand eines Ausfiihrungs·· 40 änderung der Schwingermasse gleichkäme,

bcispiels näher erläutert. Aus diesen Gründen ist der i rregerverstärker 11

F i g. 1 zeigt einen Biegeschwinger im Schnitt nach erfii.dungsgemäß als galvanisch gekoppelter D.fferen/-

der Lime I-l der Fig.? verstärker geschaltet, wie L i g. 4 zeig.. An die Abneh-

Fi g. 2 eine:·, Schnitt nach der Linie 11-11 der merspule 9 ist cmc symmetrische, einen /weifavh-

F ig. Ί , 45 transistor BCY ^5 enthaltende, als Differenzverstärker

ί ig 1 eine Schaltung zur Erregung des Bicgcschwin- geschaltete Eingangsstufe 14 angeschlossen. D.-n

gers; Lmiilcrstrom bezieht diese Stufe aus einer Konstant-

F 1 g. 4 einen Vcrsiürkcc Tür die in F i g. 3 darg¹?- stromquelle 15. An die Lingangsstufc 14 ist ein wei-

llellte Schaltung; tertr Dificrenzverstärkt-r 16 galvanisch angeschlossen.

l·' 1 g. 5 ein VekiordiagK-mm; Vj Dieser f^iffereiizvcr.tärker 16 steuert n.m im Lintakt

Fig.6 ein Blockschaltbild einer digiiMk:. Meß- citien Invcrlcrlransisior 17. an dessen Arbeitsvvider-

ci'irichtu-ig. und 18 die Begren/cdioJcn 12. 13 und die Lrreger-

Mei dem ;n ilen f■ 1 g. 1 und 2 dargcstelkcn ^,!isfüh- spule 10 .inpeschlcsscn sind. Pinc (icgenkopplung 19

rur.gsbeispiel eines Hicgeschwmgcrstiir eine Di'jhteiiK-l.l- in den iir.i·; iierciJen 1 ingang der Lingangsstufe 14

Vorrichtiiiif, besteh: d.is Schwini'imi'.sjiebilde ;:.is einer 5.Ί beslimnM nc SpatiPiingsverstärl ung des Lrreg'.T-

liohlen (ilaskiigel 1 von/ ii. 1 cm' I .ι .sunij'-.vcrniögeii, vtTstuikers Il In· Fmitierkreis des Invcrterlransislor·»

lui der zur 1 iilking b.-v. ! ulk cning. eine Zu- ti/w. Ab- 17 wird übr·" eine 1 v. r, ren Invcriertr.msistor 20 fm

leitung 2, 3 angebracht isi. .>ι·.:/ιι b/vv. Ablcitiiii_;i 2, .? Sij'ri.i! zur Steilen¹!■<· ι .es f rt\| len/nu-sser- riickwir-

ist selbst a^!s rjhrförmiges l-'edcrelei:icn! ausgebildet, kungsfrei .».bgenomnitn und einem Schmitt-1 rigger 21

das zwischen z.wci Abde·.! pluttcn 4, 5 eingespannt und ^o zugeführt. An seinen Ausgang ist der t'.mgang der in

/ur Bildung einer bestimmten wirksamen Länge <!es f· i g. ο dargestellten digitalen Mctlcinrichlunj". an-

SchwingungsgL'bilde= 1, 2. J durch eine ausgeprägte geschlossen. An deren Stelle kann auch ein analoger

Querschnittsänderung an den F.inspannstcllcn Verstiir- Frei)iu'ii/mcss.:r ttelen, de·, .en An/ -^;ι ''nstrument di-

ktingcn 6, 7 aufweisen. Zur Üililiing einer du'inierten n.-kl i'i I )iclitcsverten geeicht ist. /\. diesem /wecke

Sehvvingiingscbcne ..^:nd die Fedcrelemcnie bzw. die ¹^;; vM-rdcn aus dem Signal des Schmitt- [ riggers 21 Im-

Zu- und Ableitung 2, 3 V-förmig angeordnet. pulse gleich .τ Gröfie abgeleitet, die vom An/eigeinslrii-

Am Sdiwinguncsgebilde I, 2, 3 ist ein kleiner slab- ment mtcgiicrt werden,

föfiiiger Pernianenih(i.gnel S befestigt, dessen Enden Das m Y 1 g. f> ilargesiellte Vekloidiagramm zeigt

clic auf den Schwinger einwirkenden Kriiilc unter Berücksichtigung ihrer Phasenlage.

In Richtung der Wi^koordinate ν ist die Federkraft /'ι ( I aufgetragen, wobei ι die I edcrkonstanle und .1 die Wegamplitude ist. In Richtung der Geschwindigkeitskoordinate .\ liegt die Dämpfungskraft I'.,

h ■ Λ ■ ei. uohei /> die Dämpfimgskonstanle und ei die Kreisfrec|uen/ ist. In Richtung der Beschlcuniguiigskonstante ν liegt die T rägheilskrafl/'_:, </·.-( ei-, wobei (/ die Masse ist. Der Vektor /', ist die FnI-dämpfungskraft.

Die Gleichgcwichlsbedingung für Trägheitskraft und I cdcrkrafl führt /ur bekannten Formel für die Kieisfieciuen/ dei ungcdäiiipfien Schwingung:

Die < ilcichgev, iehtshediiigung für die Dämpfungskiaft und die !.nldämpfungskrafl liefert die Beziehiing

P_x konst h · A · tu .

Da es sich bei der Dämpfungskraft in eister Linie um WerkslofTdämpfung handelt, wird die Größe/i

proportional angenommen. Daraus folgt, daß hei

konstanter i iregung die Wcgamplilude in weiten (iren/en um der Eigenfrequenz unabhängig ist. Messungen mit \erschiedeueii Figenfrequenzen (Füllung mit Substanzen verschiedener Dichte) haben die Berechtigung zu dieser Annahme bestätigt.

W ic außerdem aus dem Vektordiagramm ersichtlich ist. führt jede Abweichung \on der richtigen Phasenlaue tier Fntdänipfungskrafl (I rregcramplitiide) /u einer scheinbaren Masseänderung, weil der dann gedrehte Vektor /'| eine Komponente in Richtung der "trägheitskraft /'_:, besitzt. Diese Tatsache stellt an die l'hasencharakterislik des I rrcgeisv stems hohe Anforderungen.

I i g. 6 zeigt ein Blockschallbild einer digitalen Meßeinrichtung.

Im 1 ingang der Meßeinrichtung liegt eine monoslabile Kippstufe 22. die gemeinsam mit einer den Startbcfehl liefernden I lip-l lop-Schaliung 23 an einem I ND-Gatlei 24 liegt, dessen Ausgang über einen Schmitt-Trigger 25 an eine /weite monostabile Kippschaltung 26 angeschlossen ist. Der Ausgang der monoslabilen Kippschaltung 26 führt einer>eils zu einem Zähler 27 mit Impiilsvorwahl. andererseits /u einer Hip-Hop-Schaltung 28. deren Ausgang gemeinsam mit einer an einen Quar/generaior 29 angeschlossenen monoslabilen Kippschaltung 30 711 einem iinerlicrendcn UND-Gatter 31 führt, die an einen Zeitzähler 32 mit Ziffernanzeige 33 angeschlossen ist. Die Kippschaltung 26 ist außerdem gemeinsam mit einer an den Zähler 27 angeschlossenen Flip-flop-Schaltung 34 an ein invertierendes UND-Gatter 35 angeschlossen, die wieder zu der Flip-Hop-Sehaitung 28 führt.

Das Eingangssignal wird in der monostabilen Kippstufe 22 in negative Impulse von 4 μscc Länge umgewandelt, welche bei gleichzeitig vorhandenem Startbefehl durch die Füp-Flop-Schdllung 23 über das UND-Gatter 24 den Schmitt-Trigger 25 und die monostabile Kippschalung 26 ansteuern. Für den Fall, daß Eingangssignal und Startbefehl zeitlich zusammenfallen, besiimrr.i der Schmiii-Triggcr 25 zur Vermeidung von I ehlcinsi halliingcn. ob die Hinrichtung so fort oder erst beim nächsten FJngangsimpuls gesiarle wird. Die positive Vordcrflanke des Ausgangssignal! der monostabilcn Kippschaltung 26 bringt die Hip !-'lop-Schaltung 28 in diejenige Stellung, in der dei Zeitzähler 32 läuft. Anderseits gelangt das Signal aι den 5-Sleileii aufweisenden Zähler 27 mit Impuls vorwahl. Ober die llip-l lop-Schallung 28 wird da; inverlierende t IND-( latter 31 vom ersten Impuls

ίο der in den Zähler 27 gelangt, geöffnet. Über das invertierende UND-Gatter 31 laufen nun die /eits-yncltroner impulse des Quar/gencrator 29 in den Ssielliger Zeit/ähler 32 mit Ziffernanzeige 33. Nach I rreichei einer vorgev.ahlt-.ii Zählrate im Zähler 27 bringt dei Vorwahlinipuls die I lip-l lop-Schallung 34 in diejenige Stellung, die einen Eingang lies invertierender UND-Gaitcrs 35 negativ hoch macht. Nach Ablaul einer weiteren Periode des Schwingungsgebildes 1,2.3 hiingl der nächste Impuls die i iip-i Iop-Schaltung 28 iti ihre Grundstellung zurück. Dadurch wird die Zeitzählung unterbrochen. Auf den ZifTernan/cigeröhren isi die Zeil abzulesen, die für den Ablauf einer vorgewählten Anzahl von Schwingungsperioden notwendig war. Das Speichern des vorletzten Zählimpulscs (der in Anfang der lcl/len Periode des Schwingungsgcbildes 1. 2 .3 erscheint) in der Flip-Flop-Schaltung 34 umgeht die relativ lange Verzögerungszeit, die in einem mehrstelligen Zähler entsteht und ermöglicht es. den Quar/generator 29 innerhalb einer Mikro-Sekunde nach der Vorderflanke des letzten Zähliinpulscs abzustellen.

Wenn man die am Zeitzähler 32 erscheinenden Werte mit 7 bezeichnet, so läßt sich die obenerwähnte Bc/icluint!

umformen in

Die Apparatkop.siante /■" wird durch Eichung mit zwei Präparaten bekannter Dichte bestimmt.

Fine beispielsweise Messung soll einen Begriff über die Größenordnung der einzelnen Parimeter als auch über die mit der Methode erreichte Genauigkeit geben. Fs wurde über die bekannten Dichten von Luft und Wasser das spezifische Gewicht von Azeton ermitteli. Während der Messung betrug die Temperatur 20.2 C Sie wurde durch einen Ulirathcrmostaten konstant gehalten. Bei der Vorwahl von 20(KH) Zählimpulsen und einer Quarzfrequenz von 10' see ' cre.ib die Anzeice:

T für Luft
7 für Wasser
T für Azeton

972 774
1 412 983
1 333 286

Die Meßzeit betrug demnach etwa 97,141 bzw. 133 Sekunden Laut obiger Beziehung läßt sich die Apparatkonstantc F mit 1053385 ■ 10^f cm³ g ^! see² ermitteln, und für den Dichteunterschied zwischen Wasser und Azeton ergab sich —0.207776 g cm³ und daraus die Dichte des Azetons mit 0.790388 g/cm³. Dieser Wert stimmt mit bisher bekannten Messungen bis zur vierten Stelle überein. Für die beiden letzten Stellen fehlen Verglcichsmöglichkeiten. da bisher noch keine Vorrichtung bekannt wurde, mit der die erfindungsgemäß erzielte Genauigkeit erreichbar wäre.

7 Λ Α λ

Claims (4)

lötet ils P- ■r-•n •i) ?r η if 3 Patentansprüche:

1. Vorrichtung zum Messen der Dichte, insbesondere von Flüssigkeiten und Oasen, durch Bestimmung der Eigenfrequenz eines mechanischen Schwingiingsgebildes, in dessen Masse die Masse ) ;s Meßobjektes enthalten ist und da« zur Bildung einer exakt bestimmten wirksamen Länge des Schwingungsgcbildes Federelemente eines Biegeschwingers aufweist, die eine ausgeprägte Änderung des äquatorialen Flächenträgheitsmomentes, ι. B. eine oder mehrere Querschnitts.ändcningen, an den Einspannslellen besitzen, und auf dem ein Magnetkörper angeordnet ist, in dessen Feld zwei Spulen vorgesehen sind, die über einen Erregerverstärker miteinander gekoppelt sind, dadurch gekennzeichnet, daß der Erregerverstärker (11) zur Erzielung einer extremen Phasenlinearität als galvanisch gekoppelter Differenzverstärker ausgebildet ist. ^ao

2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Differenzverstärker parallel zu seinen Ausgangsklemmen zur Begrenzung der mechanischen Amplitude des Schwingungsgebildes (1, 2, 3) und zum Kleinhalten des Oberwellenanteiles der Erregerspannung zwei antiparallelgeschaltete Dioden (12, 13), insbesondere Germaniumdioden, aufweist.

3. Vorrichtung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß zur präzisen Messung der Schwingiingsdaucr des mechanischen Schwingiingsgebildes (1, 2, 3) ein digitaler elektronischer Zeitmesser vorgesehen ist, der aus einem Normalfrequenzgenerator (29), zwei digitalen Zählern (27, 32) einem Zählergatter (31) und einer Ziffernanzeigevorrichtung (33) besteht.

4. Vorrichtung nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß als Normalfrequenzgenerator (29) ein Quarzoszillator vorgesehen ist, dessen Eigenfrequenz um mindestens zwei Zehnerpotenzen höher liegt als die Eigenfrequenz des mechanischen Schwingungsgebildes (1, 2, 3).

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen '■ 209 61ΧΊ 58

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