DE1258980B - A B-Lumineszenzdiode í¬insbesondere GaAs-Lumineszenzdiode-mit geringem Temperaturkoeffizienten und hoher Lichtausbeute - Google Patents
A B-Lumineszenzdiode í¬insbesondere GaAs-Lumineszenzdiode-mit geringem Temperaturkoeffizienten und hoher LichtausbeuteInfo
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Description
DEUTSCHES
PATENTAMT
AUSLEGESCHRIFT
Int. Cl.:
H05b
Deutsche Kl.: 2If-89/03
Nummer: 1258 980
Aktenzeichen: S 102202 VIII c/21 f
Anmeldetag: 24. Februar 1966
Auslegetag: 18. Januar 1968
Die Erfindung betrifft eine doppelt dotierte Lumineszenzdiode mit verringerter Temperaturabhängigkeit.
Es ist bekannt, daß herkömmliche A^BV-Lumineszenzdioden,
insbesondere diffundierte Dioden, bezuglieh ihrer Lichtausbeute, d. h. ihrer Intensität, und der
spektralen Lage des Emissionsmaximums stark von der Temperatur abhängen (I). Im Zimmertemperaturbereich
findet man für den Temperaturkoeffizienten Werte von größenordnungsmäßig
j ^ — 2 °/o Pro ° C (Intensitätsabnahme).
Dieser Temperatureinfluß kann durch den im folgenden kurz beschriebenen Abschneideeffekt erklärt
werden: Da der effektive Bandabstand im Halbleiter mit steigender Temperatur abnimmt, weist der kurzwellige
Anteil der Strahlung einen höheren eV-Wert auf, als dem verringerten effektiven Bandabstand
entspricht, und wird deshalb in zunehmendem Maße mit steigender Temperatur absorbiert (Intensitätsabnahme).
Dieser Temperatureinfluß (Abschneideeffekt bzw. Intensitätsabnahme mit steigender Temperatur) ist
eine nachteilige Eigenschaft herkömmlicher Lumineszenzdioden, da sie sich während des Betriebs z. B. im
Laufe der Zeit erwärmen, wenn sie nicht durch zusätzliche Geräte — meist Kühlung auf eine bestimmte
Temperatur — auf konstanter Temperatur gehalten werden. ■
Bei Zimmertemperaturen liegt die Lichtausbeute gewöhnlicher AniBv-Lumineszenzdioden bei nur wenigen
Prozent. Zur Erhöhung der Ausbeute mit dem Ziel, die Diode auch bei Zimmertemperaturen zu
betreiben, wurden vem Erfinder bereits verschiedene Methoden vorgeschlagen.
Die Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, eine AiiiBv-Lumineszenzdiode — insbesondere auf GaAs-Basis
— mit nur geringem Temperaturkoeffizienten herzustellen.
Diese Aufgabe wird bei einer Lumineszenzdiode der eingangs erwähnten Art erfindungsgemäß dadurch
gelöst, daß die p-Zone der Diode durch Einlegieren einer Legierungspille in den n-Typ-Trägerkristall
eingebracht ist, wobei die Legierungspille aus einem Akzeptoren bildenden Material A (z. B. Zink) und
Zinn im Verhältnis 10~2 < A/Sn < 10"1 besteht.
Durch diese Maßnahmen wird die Struktur des Valenz- und vor allem des Leitungsbandes so verändert,
daß der Temperaturkoeffizient -r= der Strahlungsintensität
nur weniger als 1% — vielfach sogar AmBv-Lumineszenzdiode
— insbesondere GaAs-Lumineszenzdiode — mit
geringem Temperaturkoeffizienten und hoher Lichtausbeute
Anmelder:
Siemens Aktiengesellschaft,
Berlin und München,
8000 München 2, Witteisbacherplatz 2
Als Erfinder benannt:
Dipl.-Phys. Klaus Mettler
Dipl.-Phys. Dr. Günter Winstel, Dipl.-Phys. Karl-Heinz Zschauer, 8000 München
weniger als 0,5% — beträgt. Insbesondere haben Untersuchungen an legierten Lumineszenzdioden ergeben,
daß die Emissionsintensität im Bereich der Zimmertemperatur ein Maximum durchläuft, dessen
Lage geringfügig vom Betriebsstrom abhängt. Deshalb
geht der Temperaturkoeffizient -^= solcher legierten
Dioden praktisch gegen Null, wenn man sie bei einer Temperatur betreibt, die etwa maximaler Lichtintensität
entspricht. Stark vereinfacht kann man sich die Wirkung der Gegendotierung dadurch erklären,
daß mit dem zusätzlichen Einbau von Donatoren im vorliegenden Fall also von Sn-Atomen auf Ga-Plätzen,
an die Stelle der Unterkante des Leitfähigkeitsbandes die Donatorterme treten.
Die spezielle Herstellungsmethode führt außerdem dazu, daß die erzeugte Lumineszenzstrahlung so
langwellig ist, daß sie fast ohne Absorption nach außen
gelangt; die Lichtausbeute einer solchen erfindungsgemäßen AmBv-Lumineszenzdiode ist also sehr hoch.
Der entscheidende Fortschritt besteht aber in dem geringen Temperaturgang der Intensität, der bei
Betrieb im Bereich der Zimmertemperatur sogar praktisch ganz verschwindet.
Im folgenden ist an Hand der F i g. 1 und 2 ein bevorzugtes Ausführungsbeispiel angegeben:
Für GaAs als AmBv-Grundmaterial wurden bei
Verwendung von Zn/Sn-Legierungspillen der Zusammensetzung Zn: Sn im Verhältnis zwischen 10~2 und
10"1 Lumineszenzdioden hergestellt, deren Temperatur-
709 719/183
koeffizient bei Zimmertemperatur praktisch vernachlässigbar ist.
In F i g. 1 sind einige Meßergebnisse wiedergegeben. Es ist
a = diffundierte GaAs-Lumineszenzdiode (100 niA
Betriebsstroni),
b = legierte GaAs-Lumineszenzdiode (78 niA
b = legierte GaAs-Lumineszenzdiode (78 niA
Betriebsstrom),
c = legierte GaAs-Lumineszenzdiode (126 niA
c = legierte GaAs-Lumineszenzdiode (126 niA
Betriebsstrom).
Man erkennt deutlich, daß der Temperaturkoeffizient -τψ für die legierte Diode im Bereich der Zimmertemperaturen
(etwa zwischen 0 und 250C) praktisch gleich Null wird, während er für die diffundierte Diode
merklich vor Null verschieden ist.
F i g. 2 zeigt den Aufbau einer solchen legierten A^B^Lumineszenzdiode. Zur Vermeidung von Reflexionsverlusten
an der Oberfläche 4 und zur gleichzeitigen Bündelung des ausfallenden Lichtes hat der
n-Typ-Trägerkristall 1 geeignete Gestalt, z. B. sogenannte Weierstrass-Geometrie. Die p-Zone 2 entsteht
durch Einlegierung; 3 kennzeichnet den pn-Übergang, S und 6 sind die sperrschichtfreien Elektrodenkontakte,
+ und
Betrieb.
Betrieb.
kennzeichnen die Polung der Diode im
Claims (4)
1. Doppelt dotierte A^ßV-Lumineszenzdiode
mit verringerter Temperaturabhängigkeit, dadurch gekennzeichnet, daß die
p-Zone (2) der Diode durch Einlegieren einer Legierungspille in den n-Typ-Trägerkristall (1)
eingebracht ist, wobei die Legierungspille aus einem Akzeptoren bildenden Material A (z. B.
Zink) und Zinn im Verhältnis 10~2 < A/Sn < 10-1
besteht.
2. Doppelt dotierte AmBv-Lumineszenzdiode
nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das AmBy-Material GaAs ist.
In Betracht gezogene Druckschriften:
W. N. Carr, G. E. Pittmann, Appl. Phys.
W. N. Carr, G. E. Pittmann, Appl. Phys.
Let., Bd.
3, Nr. 10 (1963), S. 173 bis 175;
W. Thielemann, phys. stat, solid., 6 (1964),
W. Thielemann, phys. stat, solid., 6 (1964),
K3.; Solid State Communications, Bd. 2, Nr.
4, April
1964, S. 119 bis 122.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
709 719/183 1.68 © Bundesdruckerei Berlin
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