DE1171992B - Transistor mit Dotierung der Basiszone - Google Patents
Transistor mit Dotierung der BasiszoneInfo
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Description
DEUTSCHES
PATENTAMT
Internat. Kl.: H Ol 1
Nummer:
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Auslegetag:
Aktenzeichen:
Anmeldetag:
Auslegetag:
Deutsche Kl.: 21g-11/02
T 16518 VIII c / 21 g
8. April 1959
11. Juni 1964
Der Einsatz von Halbleiterbauelementen in weiten Bereichen der Technik setzt das Bestehen technologischer
Verfahren voraus, mit denen sich je nach Bedarf die verschiedensten elektrischen Werte erzielen
lassen. Von entscheidendem Einfluß auf die Eigenschaften von Halbleiterbauelementen sind oft ihre
geometrischen Abmessungen. Weitere Möglichkeiten, die elektrischen Daten von Halbleiterbauelementen
zu beeinflussen, bestehen darin, den Halbleiterkristall je nach den Erfordernissen verschieden zu dotieren,
verschieden leitende Schichten in den Kristall einzubauen oder einen Leitfähigkeitsgradienten zu erzeugen.
Die Eigenschaften von Halbleiterbauelementen lassen sich jedoch in bestimmter Hinsicht auch durch
Einbau von Rekombinationsschichten verbessern, indem allgemein ein Prinzip Anwendung findet, welches
als »Rekombinationsvariation« zu bezeichnen ist. Die Erfindung bezieht sich somit auf einen Transistor mit
Dotierung der Basiszone. Ein solcher Transistor ist erfindungsgemäß derart ausgebildet, daß die Basiszone
außer der Dotierung Rekombinationszentren enthält, deren Dichte von der einen angrenzenden
Zone zur anderen angrenzenden Zone abnimmt.
Der Einbau von Rekombinationszentren in einen Halbleiterkörper ist bereits bekannt. Bei Halbleiterdioden
ist es sogar bekannt, Rekombinationszentren mit unterschiedlicher Konzentration in den Halbleiterkörper
einzubauen. Es ist jedoch nicht bekanntgeworden, die Basiszone eines Transistors außer der
Dotierung unterschiedlich mit Rekombinationszentren zu versehen.
Im speziellen Fall des Einbringens einer Rekombinationsschicht in die Basiszone anschließend an
die Emittersperrschicht wird der /?-Wert des Transistors berührt, im umgekehrten Fall der Anordnung
einer Rekombinationsschicht vor der Kollektorsperrschicht wird bei Transistoren ein Zustand vermieden,
der als übersteuert bezeichnet wird und der vor allem bei Schalttransistoren unerwünscht ist.
Der Wert der Stromverstärkung in Emitterschaltung, in der Literatur mit β bezeichnet, wird bei bekannten
Transistoranordnungen im wesentlichen durch zwei Größen bestimmt, nämlich durch die Lebensdauer
der Ladungsträger im Halbleitermaterial der Basiszone, durch die Rekombinationsgeschwindigkeit
an der Kristalloberfläche und durch die Dicke der Basiszone. Der /?-Wert steigt mit der Dünne der Basiszone
und wird um so größer, je kleiner die Lebensdauer der Ladungsträger in der Basiszone ist. Dementsprechend
haben Hochfrequenztransistoren wegen ihrer dünnen Basiszone relativ große /?-Werte. Bei
Transistor mit Dotierung der Basiszone
Anmelder:
Telefunken
Patentverwertungsgesellschaft m. b. H.,
Ulm/Donau, Elisabethenstr. 3
Ulm/Donau, Elisabethenstr. 3
Als Erfinder benannt:
Dr. Wilhelm Engbert, Ulm/Donau
Drifttransistoren, die bekanntlich besonders gute Hochfrequenzeigenschaften haben, kommt noch
hinzu, daß infolge der starken Dotierung an der Oberfläche des Halbleiterkörpers im Bereich des Emitters
der Einfluß der Oberflächenrekombination unterdrückt ist. Bei Hochfrequenztransistoren mit gedrifteter
Basiszone übersteigt daher der /?-Wert nicht selten die
Zahl 200.
Nun sind aber derartig hohe Verstärkungsziffern für die Stromverstärkung in der Emitterschaltung
as nicht immer erwünscht; dies gilt vor allem, wenn ein
Transistor als Verstärkerelement bei der Breitbandverstärkung in Emitterschaltung Verwendung finden
soll. Die /?-Grenzfrequenz fß in der Emitterschaltung
ist nämlich gegeben durch die Größe fxlß, d. h. durch
den Quotienten aus der a-Grenzfrequenz und der Stromverstärkung in Emitterschaltung. Die /?-Grenzfrequenz
ist also um so niedriger, je größer der ß-Wert ist. Aus diesem Grunde ist man bestrebt, zur Erzielung einer guten Breitbandverstärkung den /?-Wert
in Grenzen zu halten, z. B. 20^^^ 50.
Der bereits bekannte Weg kleine /?~Werte zu erhalten,
besteht darin, die Breite der Basiszone zu erhöhen oder die Lebensdauer der Ladungsträger durch
entsprechende Zusätze zu reduzieren. Mit der Verbreiterung der Basiszone geht aber gleichzeitig die
a-Grenzfrequenz herunter, und die Einbringung von Zusätzen zur Reduzierung der Lebensdauer in das
Kristallmaterial hat den Nachteil, daß mit der Abnahme der Lebensdauer der Ladungsträger der
/Co-Strom des Transistors proportional ansteigt. Da
sowohl das Ansteigen des /Co-Stromes in dem einen
Fall als auch die Herabsetzung der a-Grenzfrequenz im anderen Fall unerwünscht ist, ist eine andere Lösungsform
der gestellten Aufgabe erforderlich.
Den /?-Wert kann man dadurch herabsetzen, daß man vor der Emitterzone eine Rekombinationsschicht
in der Basiszone erzeugt. Diese Schicht soll aber so
409 599/232
dünn sein, daß sie nicht in die Nähe der Kollektorzone gelangt, damit die Erhöhung des /^-Stromes
möglichst gering wird. Diese unerwünschte Erhöhung ist besonders klein, wenn die Basiszone in der Rekombinationsschicht
in der Nähe des Emitters niederohmiger ist, wie das z. B. bei Drifttransistoren der
Fall ist. Der ausgesteuerte Emitterstrom muß dabei diese dünne Schicht durchlaufen, und die Wirkung
der Rekombinationsschicht muß so bemessen sein,
flachen Neigung, weil die Dichte der Ladungsträger auch an der Kollektorseite stark ansteigt. Dieser übersteuerte
Zustand des Transistors ist bei Schalttransistoren nicht erwünscht, weil beim Abschalten des
Transistors die erhöhte Ladungsmenge im Basisraum erst abfließen muß, bevor der Kollektorstrom tatsächlich
auf Null geht; man bezeichnet dies als »storrage time« der Transistoren. Der übersteuerte Zustand des
Transistors läßt sich vermeiden, wenn gemäß einer
daß durch entsprechende Rekombination des Emitter- io weiteren Ausbildung der Erfindung vor der Kollektorstromes
der gewünschte /?-Wert entsteht. zone eine stärker rekombinierende Zone vorhanden
Die Rekombinationszone läßt sich z. B. dadurch ist. Unter dieser Voraussetzung kann nämlich die
herstellen, daß aus der Emitterzone solche Atome in Dichte der Ladungsträger kollektorseitig nicht über
den Halbleiterkristall diffundiert werden, die eine ein bestimmtes Maß hinausgehen, d. h., der ÜberReduzierung
der Lebensdauer der Ladungsträger be- 15 Steuerungseffekt wird zumindest abgeschwächt und
wirken, z. B. Kupfer- oder Nickelatome. die »storrage time« auf ein Mindestmaß herabgesetzt.
Die erfindungsgemäße Anordnung eignet sich be- Die Erfindung soll nun noch an Ausführungsbeisonders
gut für den Drifttransistor. Die Anwesenheit spielen näher erläutert werden,
der Rekombinationsatome in der Nähe der Emitter- Die F i g. 1 zeigt eine Anordnung, bei der emitterzone verursacht zwar die gewünschte Reduzierung des ao seitig eine Rekombinationszone 1 in der Basiszone 2 /^-Wertes, eine Beeinflussung des /^-Stromes, der vorhanden ist. Diese Anordnung betrifft also die Re-
der Rekombinationsatome in der Nähe der Emitter- Die F i g. 1 zeigt eine Anordnung, bei der emitterzone verursacht zwar die gewünschte Reduzierung des ao seitig eine Rekombinationszone 1 in der Basiszone 2 /^-Wertes, eine Beeinflussung des /^-Stromes, der vorhanden ist. Diese Anordnung betrifft also die Re-
proportional der Größe "^, d.h. proportional duzierung des/J-Wertes; es ist darauf zu achten daß
r r }> τ der Abstand zwischen der Rekombinationszone 1 und
dem Verhältnis von Minoritätsträgerdichte zu der der Kollektorzone 3 genügend groß ist. Die Rekom-Wurzel
aus der Lebensdauer ist, kann aber dabei 35 binationszone 1 wird dadurch hergestellt, daß Kupfernicht
stattfinden, da sich die Rekombinationszentren oder Nickelatome aus der Emitterzone 4 in die Basisin
einem Bereich der Basiszone befinden, der sehr zone 2 hineindiffundiert werden,
stark dotiert ist, d. h. der nur wenige Minoritätsträger Bei der Anordnung nach F i g. 2 ist die Rekom-
stark dotiert ist, d. h. der nur wenige Minoritätsträger Bei der Anordnung nach F i g. 2 ist die Rekom-
enthält. Wenige Minoritätsträger bedeuten aber trotz binationszone 1 nicht auf der Emitter-, sondern auf
der starken Rekombinationszentren eine geringe Ent- 30 der Kollektorseite 3, d. h., eine solche Anordnung
stehungstätigkeit, d. h., der /Co-Strom bleibt praktisch eignet sich, wie bereits erwähnt, für Schalttransistoren
unbeeinflußt von diesen Rekombinationszentren.
Bei ungleichmäßiger Dotierung der Basiszone eines Transistors ist eine Rekombinationszone am stärksten
wirksam, wenn sie sich in der Basiszone in einem Bereich größter Ladungsträgerdichte befindet. Bei
einem normalen Diffusionsvorgang, z. B. bei dem der Strom vom Emitter zum Kollektor führt, bildet sich
in der Basiszone ein sogenanntes »Diffusionsdreieck« aus, d. h., die Dichte der Ladungsträger ist auf der
Emitterseite groß und kollektorseitig praktisch Null. Eine Rekombinationszone ist in einem solchen Transistor
also dann am wirksamsten, wenn sie sich in der Nähe der Emitterzone befindet. Würde man diese
Zone an den Kollektorrand legen, so würde praktisch keine Rekombinationswirkung auftreten.
Es gibt aber Fälle, bei denen man beim Transistor auch auf der Kollektorseite in die Durchlaßrichtung
der Kollektor-Basis-Diode gelangt, nämlich dann, wenn der Transistor als Schalter arbeitet und die
Kollektorspannung so niedrig wie möglich gemacht wird (Restspannung). Aus dem »Diffusionsdreieck«
entsteht jetzt durch Anhebung der Ladungsträgerdichte an der Kollektorseite ein Viereck mit einer
mit kurzen Schaltzeiten.
Claims (3)
1. Transistor mit Dotierung der Basiszone, dadurch gekennzeichnet, daß die Basiszone
außer der Dotierung Rekombinationszentren enthält, deren Dichte von der einen angrenzenden
Zone zur anderen angrenzenden Zone abnimmt.
2. Transistor nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der an die Emitterzone angrenzende
Teil der Basiszone stärker mit Rekombinationszentren versehen ist.
3. Transistor nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß der an die Kellektorzone angrenzende
Teil der Basiszone stärker mit Rekombinationszentren versehen ist.
In Betracht gezogene Druckschriften: Deutsche Auslegeschriften Nr. 1 012 696.
1011082, 1051893;
deutsche Auslegeschrift S 43734 VIIIc/21g,
deutsche Auslegeschrift S 43734 VIIIc/21g,
(bekanntgemacht am 18. 10, 1956); britische Patentschrift Nr. 799 670.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
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