CN1521422A - 转子平衡中平衡块的精确定位方法 - Google Patents
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Abstract
转子平衡中平衡块的精确定位方法,主要包括以下步骤:(1)建立力学模型:设平衡块A、B、C在校正平衡面圆周上可360度移动,通过调整它们之间的相对位置来校正平衡;(2)列出平衡方程:MRa.cos(θax)+MRb.cos(θbx)+MRc.cos(θcx)=MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)……(1);MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)+MRc sin(θcx)=MRa sin(θa)+MRb sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox)………(2);(3)借助于计算机编程解上述方程,求出平衡块的校正位置。采用本发明方法,在动平衡中平衡块校正位置的确定时,效率高、平衡精度高,使动平衡调整更加智能化,实现平衡块一次调整到位。
Description
技术领域 本发明涉及转子平衡中平衡块的精确定位方法,具体涉及转子平衡中平衡块在平衡面内的精确定位方法,适于转子平衡中采用平衡块来调整平衡的场合。
背景技术 按力学中关于力和力偶的合成分解原理,转子的不平衡量可转化到若干个平衡面上。现有技术中,对平衡面的平衡校正,通常有三种方法:1、去重法,2、加重法,3平衡块调整法。采用平衡块校正平衡时,知道了不平衡量的大小和相位,怎样调整平衡块的位置?传统的方法是根据经验通过多次校正,最后调整到一个比较理想的结果。但这种校正方法存在效率低、需要多次调整,而且精度低等问题。
发明内容 本发明的目的是提供一种当平衡块分布在圆周上时,精确、快速校正平衡块位置的方法,实现平衡块一次调整到位。
为实现上述目的本发明采用下述技术方法:转子平衡中平衡块的精确定位方法,主要包括以下步骤:
(1)建立力学模型:设平衡块A、B、C在校正平衡面圆周上可360度移动,通过调整它们之间的相对位置来校正平衡;
(2)列出平衡方程:
已知:
当测出转子在某个平衡面上的不平衡量OX
MRox-OX质径积,θox初始相位;
MRa-A块质径积,θa初始相位;
MRb-B块质径积,θb初始相位;
MRc-C块质径积,θc初始相位;
求:
θax、θbx、θcx分别为A、B、C三个平衡块的校正位置
平衡方程为:
MRa(cos(θax)+jsin(θax))+MRb(cos(θbx)+jsin(θbx))+
MRc(cos(θcx)+jsin(θcx))-(MRa(cos(θa)+jsin(θa))+
MRb(cos(θb)+jsin(θb))+MRc(cos(θc)+jsin(θc)))+
MRox(cos(θox)+jsin(θox))=0.......(*)
化为实数方程
MRa.cos(θax)+MRb.cos(θbx)+MRc.cos(θcx)=
MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)......(1)
MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)+MRc sin(θcx)=
MRa sin(θa)+MRb sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox).......(2)
(3)借助于计算机编程解上述方程,求出平衡块的校正位置。
编程流程:见图5。
当转子的平衡面校正采用调整平衡块在圆周上相对位置时,平衡面的模型可简化如图1-3所示,本发明以三块平衡块为例加以说明。
1、建立力学模型
平衡面校正平衡时的力学模型可简化如图4所示。
三个平衡块A、B、C在圆周上可360度移动,通过调整它们之间的相对位置来校正平衡。
说明:离心力F=M×R×ω×ω。除去转速ω的因素,质径积M.R可代表离心力的大小。下面都以MR代表离心力F的大小。
当测出转子在某个平衡面上的不平衡量OX,其力离心力为Fox,
Fox=MRox(cos(θox)+jsin(θox)) MRox-OX质径积,θox初始相位图4中,FA、FB、FC、分别代表三个平衡块的离心力。
FA=MRa(cos(θa)+jsin(θa)) MRa-A块质径积,θa初始相位
FB=MRb(cos(θb)+jsin(θb)) MRb-B块质径积,θb初始相位
FC=MRc(cos(θc)+jsin(θc)) MRc-C块质径积,θc初始相位
Fstub=MRstub(cos(θstub)+jsin(θstub)) MRstub-Stub质径积,θstub初始相位Stub是由于三个平衡块的作用产生的附加不平衡量。
对Stub作进一步说明:
如采用去重法校正平衡时,去掉总体不平衡OX时,其余的四个离心力FA、FB、FC、Fstub应处于平衡状态。即:
FA+FB+FC+Fstub=0
Fstub=-(FA+FB+FC)
由此可见,附加不平衡量Stub是由于三个平衡块初始不平衡引起的。这个不平衡量可等效于转子平衡面上固有的偏心块,但为什么没有在总不平衡量OX上表现出来呢?原因是这个偏心块被三个平衡块本身的不平衡平衡掉了,我们称之为残余不平衡量(Stub,残余的意思),这个偏心块是虚拟的,它由三个平衡块的初始位置决定,因此,每次平衡时,有可能Stub都不相等。
由于我们采取的是调整平衡块位置而不是通过去重的校正方法,因此,总不平衡量OX可等效于固定在平衡面上的偏心块。校正平衡问题便转化为:使离心力FA、FB、FC、Fox、Fstub在平衡面内的平衡问题。其中Fox、Fstub是固定的,通过调节FA、FB、FC的相对位置校正平衡。
2、平衡块校正位置的确定
基于以上述分析,现进行平衡块校正位置的确定:
Fstub=-(FA+FB+FC)=-(MRa(cos(θa)+jsin(θa))+
MRb(cos(θb)+jsin(θb))+MRc(cos(θc)+jsin(θc)))
设校正后三个平衡块所处的相位为θax、θbx、θcx,相应的离心力为FAx、FBx、FCx,则:
FAx=MRa(cos(θax)+jsin(θax))
FBx=MRb(cos(θbx)+jsin(θbx))
FCx=MRc(cos(θcx)+jsin(θcx))
平衡条件:
FAx+FBx+FCx+Fstub+Fox=0即:MRa(cos(θax)+jsin(θax))+MRb(cos(θbx)+jsin(θbx))+
MRc(cos(θcx)+jsin(θcx))-(MRa(cos(θa)+jsin(θa))+
MRb(cos(θb)+jsin(θb))+MRc(cos(θc)+jsin(θc)))+
MRox(cos(θox)+jsin(θox))=0................(*)
方程(*)可化为:
MRacos(θax)+MRbcos(θbx)+MRccos(θcx)
+j(MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)+MRc sin(θcx))
=MRacos(θa)+MRbcos(θb)+MRccos(θc)-MRoxcos(θox)
+j(MRa sin(θa)+MRb sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox))
化为实数方程:
MRa.cos(θax)+MRb.cos(θbx)+MRc.cos(θcx)=
MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)......(1)
MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)+MRc sin(θcx)=
MRa sin(θa)+MRb sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox).......(2)
方程(1)、(2)中有三个未知数θax、θbx、θcx,但只有两个方程,因此必须先确定其中的一个数才能计算出另外两个数,不失一般性,如先确定θcx,则θcx变为已知数。则方程(1)、(2)变为:
MRacos(θax)+MRbcos(θbx)=
MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)-
MRc.cos(θcx)......(3)
MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)=
MRa.sin(θa)+MRb.sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox)-MRc sin(θcx).......(4)
为描述方便,设
E=MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)-MRc.cos(θcx)
F=MRa.sin(θa)+MRb.sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox)-MRc sin(θcx)
则方程(3)、(4)化为:
MRacos(θax)+MRbcos(θbx)=E...........(5)
MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)=F...........(6)
方程(5)的平方加上方程(6)的平方得:
cos(θbx-θax)=(E*E+F*F-MRa*MRa-MRb*MRb)/(2*MRa*MRb)......(7)
讨论:当|(E*E+F*F-MRa*MRa-MRb*MRb)/(2*MRa*MRb)|≥1时,方程7无解。在物理上表现为:在这个给定θcx的前提下,靠调整A、B块不能达到平衡,须重定θcx,再进行计算,如此反复,直到有解为止。当θcx在0~360度范围内按一定的间隔(如1度)一一取值,如果仍然无解,则不平量超出了平衡块的校正能力,靠三个平衡块已不能达到完全平衡。对这种问题的处理,本文不作详解。下面只讨论有解、即能达到完全平衡的情形。
θbx=arcos((E*E+F*F-MRa*MRa-MRb*MRb)/(2*MRa*MRb))+θax
有可能分枝1:θbx=-arcos((E*E+F*F-MRa*MRa-MRb*MRb)/(2*MRa*MRb))+θax
设δ=arcos((E*E+F*F-MRa*MRa-MRb*MRb)/(2*MRa*MRb))
则θbx=δ+θax.........(8)
式(8)代入方程(5)中得
MRacos(θax)+MRbcos(δ+θax)=E
化为:(MRa+MRbcosδ)cos(θax)-MRbsinδsin(θax)=E得:cos(θax+σ)=E/sqrt((MRa+MRbcosδ)*(MRa+MRbcosδ)
+MRbsinδ*MRbsinδ)
其中σ=arctg(MRbsinδ/(MRa+MRbcosδ))
当MRa+MRbcosδ<0时,
σ=arctg(MRbsinδ/(MRa+MRbcosδ))+π
解得:
θax=arcos(E/sqrt((MRa+MRbcosδ)*(MRa+MRbcosδ)
+MRbsinδ*MRbsinδ))-σ (9)
有可能分枝2:θax=-arcos(E/sqrt((MRa+MRbcosδ)*(MRa+MRbcosδ)+MRbsinδ*MRbsinδ))-σ
式(9)代回(8)可解得θbx。
以上初步定出θax、θbx、θcx
因为平衡块是有一定的大小的,理论上算出的平衡位置可能在调整时平衡块之间会干涉,因此必须对平衡块进行位置干涉性检验。
现对平衡块的干涉性进行检验:
|θbx-θax|>=(βa+βb)/2..................(10)
|θcx-θbx|>=(βb+βc)/2..................(11)
|θax-θcx|>=(βa+βc)/2..................(12)
如果没有满足干涉性条件的解,则首先利用上面“有可能分枝”再分别组合求解,共有两个可能分枝,可组合四组解。如果仍然无解,则须再对θcx赋值后求解(可在0~360内按1度间隔赋值)。为尽可能减少对平衡块的调整,可优先考虑分别使A、B、C块中的一块不动,只调整另外两块。即使θcx=θa或θb或θc.。如经过上面的各种尝试仍然无解,则认为不平衡量超出了平衡块的调节能力。原因总结为以下两个:
(1)不平衡量本身很大,即便不考虑平衡块的位置干涉也不能达到平衡。
(2)平衡块的之间位置干涉。
采用本发明方法,在动平衡中平衡块校正位置的确定时,效率高、平衡精度高,使动平衡调整更加智能化。
附图说明
图1是转子平衡块在圆周上示意图。
图2是转子平衡块在圆周端面的示意图。
图3是平衡面的模型简化图。
图4是平衡面校正平衡时的力学模型简化图。
图5是编程流程图。
具体实施方式直接引用本发明介绍的公式(1)、(2)及编程流程(图5),根据平衡块的质径积、初始角度、块占角度和等效到平衡面上的偏心量的大小和角度即可精确、快速校正平衡块位置。
实例:
第一组:
质径积(g.cm) | 初始角度(°) | 块占角度(°) | 校正后角度(°) | 备注 | |
A块 | 1120 | 13 | 56 | 14.192 | 新位置 |
B块 | 1450 | 178 | 50 | 174.58 | 新位置 |
C块 | 980 | 290 | 48 | 290 | 未动 |
偏心量OX | 108.9912 | 269.936 |
第二组:
质径积(g.cm) | 初始角度(°) | 块占角度(°) | 校正后角度(°) | 备注 | |
A块 | 345 | 12 | 78 | 偏心量超出平衡块校正能力 | |
B块 | 400 | 156 | 80 | ||
C块 | 450 | 278 | 82 | ||
偏心量OX | 1365.320 | 263.073 |
第三组:
质径积(g.cm) | 初始角度(°) | 块占角度(°) | 校正后角度(°) | 备注 | |
A块 | 345 | 12 | 78 | 257.75 | 三个平衡块均进行了调整 |
B块 | 400 | 156 | 80 | 159.74 | |
C块 | 450 | 278 | 82 | 71 | |
偏心量OX | 552.4177 | -52.460 |
Claims (1)
1、转子平衡中平衡块的精确定位方法,其特征在于包括以下步骤:
(1)建立力学模型:设平衡块A、B、C在校正平衡面圆周上可360度移动,通过调整它们之间的相对位置来校正平衡;
(2)列出平衡方程:
已知:
当测出转子在某个平衡面上的不平衡量OX
MRox-OX质径积,θox-OX初始相位
MRa-A块质径积,θa-A块初始相位
MRb-B块质径积,θb-B块初始相位
MRc-C块质径积,θc-C块初始相位
求:
θax,θbx,θcx分别为A、B、C三平衡块的校正位置平衡方程为:
MRa(cos(θax)+jsin(θax))+MRb(cos(θbx)+jsin(θbx))+
MRc(cos(θcx)+jsin(θcx))-(MRa(cos(θa)+jsin(θa))+
MRb(cos(θb)+jsin(θb))+MRc(cos(θc)+jsin(θc)))+
MRox(cos(θox)+jsin(θox))=0......(*)
化为实数方程
MRa.cos(θax)+MRb.cos(θbx)+MRc.cos(θcx)=
MRa.cos(θa)+MRb.cos(θb)+MRc.cos(θc)-MRox.cos(θox)......(1)
MRa sin(θax)+MRb sin(θbx)+MRc sin(θcx)=
MRa sin(θa)+MRb sin(θb)+MRc sin(θc)-MRox sin(θox)......(2)
(3)借助于计算机编程解方程,求出平衡块的校正位置。
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