CN115276988A - 一种四强度测量设备无关密钥分发方法 - Google Patents
一种四强度测量设备无关密钥分发方法 Download PDFInfo
- Publication number
- CN115276988A CN115276988A CN202211177970.XA CN202211177970A CN115276988A CN 115276988 A CN115276988 A CN 115276988A CN 202211177970 A CN202211177970 A CN 202211177970A CN 115276988 A CN115276988 A CN 115276988A
- Authority
- CN
- China
- Prior art keywords
- sending end
- basis vector
- gain
- state
- light intensity
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 104
- 230000008569 process Effects 0.000 claims abstract description 32
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 claims abstract description 26
- 239000013598 vector Substances 0.000 claims description 179
- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims description 36
- 238000005259 measurement Methods 0.000 claims description 34
- 230000004044 response Effects 0.000 claims description 20
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims description 16
- 239000000126 substance Substances 0.000 claims description 16
- 239000002096 quantum dot Substances 0.000 claims description 14
- 238000012937 correction Methods 0.000 claims description 10
- 238000012935 Averaging Methods 0.000 claims description 4
- 230000003321 amplification Effects 0.000 claims description 4
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 claims description 4
- 238000003199 nucleic acid amplification method Methods 0.000 claims description 4
- 238000005070 sampling Methods 0.000 claims description 4
- 238000004364 calculation method Methods 0.000 description 9
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 5
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 3
- 230000010354 integration Effects 0.000 description 3
- 238000002360 preparation method Methods 0.000 description 3
- 238000012545 processing Methods 0.000 description 3
- 230000007306 turnover Effects 0.000 description 3
- 238000004891 communication Methods 0.000 description 2
- 238000013461 design Methods 0.000 description 2
- 238000001514 detection method Methods 0.000 description 2
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 2
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 2
- 238000005457 optimization Methods 0.000 description 2
- 238000011160 research Methods 0.000 description 2
- 238000004088 simulation Methods 0.000 description 2
- 230000004888 barrier function Effects 0.000 description 1
- 230000009286 beneficial effect Effects 0.000 description 1
- 230000007547 defect Effects 0.000 description 1
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 description 1
- 238000012544 monitoring process Methods 0.000 description 1
- 238000012552 review Methods 0.000 description 1
- 238000000926 separation method Methods 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
- H04L—TRANSMISSION OF DIGITAL INFORMATION, e.g. TELEGRAPHIC COMMUNICATION
- H04L9/00—Cryptographic mechanisms or cryptographic arrangements for secret or secure communications; Network security protocols
- H04L9/08—Key distribution or management, e.g. generation, sharing or updating, of cryptographic keys or passwords
- H04L9/0816—Key establishment, i.e. cryptographic processes or cryptographic protocols whereby a shared secret becomes available to two or more parties, for subsequent use
- H04L9/0852—Quantum cryptography
- H04L9/0858—Details about key distillation or coding, e.g. reconciliation, error correction, privacy amplification, polarisation coding or phase coding
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Theoretical Computer Science (AREA)
- Computer Security & Cryptography (AREA)
- Computer Networks & Wireless Communication (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- Optical Communication System (AREA)
Abstract
本发明公开了一种四强度测量设备无关密钥分发方法,本发明针对MDI‑QKD协议计算码率过程中估计单光子对增益的过程做出了创新性设计,具体的是我们对于来自协议两个信号发送端相干态的单光子成分做了分别估计,通过引入变量的方式,得到了比原始MDI‑QKD协议诱骗态方法更准确的单光子对增益估计,由于单光子对增益下限的估计方面优于原始MDI‑QKD协议诱骗态方法,因此本发明协议会得到更高的安全码率结果。
Description
技术领域
本发明涉及量子密钥分发技术领域,具体涉及一种四强度测量设备无关密钥分发方法。
背景技术
量子密钥分发(QKD)协议是量子通讯领域的最受关注的研究方向之一。QKD分为制备测量型QKD与基于纠缠态的QKD,制备测量类QKD包括最广为人知的BB84协议,基于纠缠类QKD包括Ekert91协议。通常制备测量类QKD协议方便实验实现,基于纠缠类QKD协议容易证明安全性,许多协议通过制备测量类的方案实施而安全性则通过与其等效的虚拟协议来证明。
测量设备无关量子密钥分发协议(MDI-QKD)是基于时间反演的纠缠态分发原理实现的,其最大的特点就是密钥的分发双方都仅仅发送信号而不对信号进行测量,信号的测量方处于信道之中(即测量端可以被协议的攻击者控制)。因为协议的测量端不在密钥分发双方的控制之下,所有对于测量端的攻击都毫无意义了,这也是协议“测量设备无关”这个名字的由来。
对于QKD协议的安全性,公认的处理方案是分为三个角度进行考量,即协议的正确性、安全性和鲁棒性。正确性表示密钥的分发双方Alice与Bob持有的密钥有一个大于固定常数的概率相等;安全性表示码率大于一个值时,密钥不安全的概率小于;鲁棒性则用于保证一个QKD协议最终可以产生密钥。在计算安全码率值时,因为理想的单光子源制备在实际情况下存在困难,我们需要估计非理想单光子源中的单光子成分。估计单光子成分的方法有多种,其中目前最广泛使用的方法是诱骗态方法(decoystatemethod)。诱骗态方法是在信号态光强之外引入额外的光强——诱骗态光强,信号的发送方按照一定的机率选择发送信号态或者诱骗态。基于来自不同光强光子数态密度矩阵一样的这个事实,攻击者无从分辨他截获的光子数态来自于信号态还是诱骗态,他只能统一对他们做相应的攻击操作,这样的操作会导致信号态与诱骗态的分布发生对于选择概率的偏移,从而被密钥的分发端们发现。诱骗态方法实质上是通过引入诱骗态达到对信道的监视目的,从而抵御以光子数分离攻击为代表的针对单光子源不完美的攻击。值得一提的是诱骗态方法可以根据引入的诱骗态强度数目的不同分为单诱骗态方法、双诱骗态方法与无穷维诱骗态方法等。从单诱骗态方法到双诱骗态方法的安全码率提升比较大;而根据已有的研究结果,双诱骗态方法的码率已经接近无穷维诱骗态方法得出的码率。
在MDI-QKD协议中,因为密钥的分发双方都是信号的发送端,所以相应的诱骗态方法就变成了估计不完美单光子对中的理想单光子对成分的一种方法。针对四强度的MDI-QKD协议,文献PHYSICAL REVIEW A 103, 012402 (2021)中提出了一种在计算单光子对增益与相位错误率时,对单光子对增益和相位错误率这两项中分别出现的两个值的上下限用相同两个值代替,并在对应的二维空间中搜索码率最小值的方法。该方法被称为双扫描方法,搜索最小值保证了码率的安全性,“用同一值代替”相对于“分别使用上下限计算”大大提高了最终的安全码率结果。
现有技术的不足:1、仅使用诱骗态方法的MDI-QKD协议在估计单光子对增益方面对多光子的成分考虑不足,相应的计算方法完全减去了零阶项(通常记为,表示两个信号发送方发送零光子态的增益),一方零光子态项(记为或记为)和三阶项(记为或记为);但是却对剩下的多光子增益项考虑不足(减去了部分多光子项增益),最终的结果表现为对安全码率的计算远比理想情况的上界低;2、使用诱骗态方法并引入双扫描过程的MDI-QKD协议虽然在安全码率方面有显著提升,但是引入的双扫描过程本质上是一个二维空间的优化搜索过程。计算码率原本就需要搜索发送光强的参数最优值,双扫描引入的搜索过程会导致码率的计算时间倍增(增加至原来的700以上)。过长的搜索时间导致参数的实时优化变成了一个难以实现的目标。另外额外的扫描过程也导致双扫描方法的硬件实现难度加大,无法直接采用现有的MDI-QKD实验方法实现,并在MDIQKD协议芯片集成化方面创造了阻碍。
发明内容
发明目的:本发明目的是提供一种四强度测量设备无关密钥分发方法,解决了现有的协议在估计单光子对增益方面对多光子的成分考虑不足,导致对安全码率的计算远比理想情况的上界低的问题;还解决了现有的协议为了安全码率方面有显著提升引入双扫描过程,从而导致码率的计算时间倍增,硬件实现难度大的问题。本发明针对MDI-QKD协议计算码率过程中估计单光子对增益的过程做出了创新性设计,具体的是我们对于来自协议两个信号发送端相干态的单光子成分做了分别估计,通过引入变量的方式,得到了比原始MDI-QKD协议诱骗态方法更准确的单光子对增益估计,由于单光子对增益下限的估计方面优于原始MDI-QKD协议诱骗态方法,因此本发明协议会得到更高的安全码率结果。
技术方案:本发明一种四强度测量设备无关密钥分发方法,包括以下步骤:
(1)第一发送端与第二发送端分别制备不同光强的量子信号光脉冲作为相干态,并分别对各自制备的光脉冲进行编码调制,同时第一发送端与第二发送端记录编码调制下的编码信息与基矢信息;之后将第一发送端与第二发送端制备的光脉冲发送给测量端;其中,光脉冲的光强在中选择,光强选择的概率满足关系,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率;第一发送端和第二发送端将光强0的脉冲作为真空态,光强的脉冲作为信号态,光强和的脉冲作为诱骗态,并标记信号态光强和诱骗态光强在用于进行成码的Z基矢中,诱骗态光强在用于估计相位错误率的X基矢中;
(2)测量端对来自第一发送端和第二发送端的光脉冲进行干涉测量,并选择有效时刻,记录有效时刻下的响应探测器和响应发生时刻;
(3)重复进行步骤(1)和步骤(2)多次,分发完成后测量端公布自己有效时刻记录下的响应探测器和响应发生时刻,并公布其所有探测器的测量结果;之后第一发送端和第二发送端各自公布在各个响应发生时刻相干态在调制下的基矢信息;第一发送端和第二发送端根据测量端公布的数据与各自公布的基矢信息,在取相同基矢的情况下形成各自基矢下的原始密钥串;当第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时,第二发送端会对相应时刻基矢下的编码信息进行翻转;
(4)第一发送端和第二发送端进行增益与量子比特错误率的估计,若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
(5)第一发送端和第二发送端进行纠错与隐私放大并生成最终的安全密钥;
其中,所述步骤(4)中进行增益与量子比特错误率的估计具体过程为:
S1:首先引入第一发送端发送光子数态而第二发送端继续发送相干态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示第一发送端发送的光强,;表示第二发送端发送的光强,;表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示第一发送端发送的光子数态,表示第二发送端发送的光子数态;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光子数态的事件增益;
S2:基于S1的变量增益,采用诱骗态估计单光子增益的方法对估计单光子对增益的下限,接着估计变量的上下界,得到,和;其中,*表示期望值,上下横线分别表示上下限,表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送单光子的事件增益期望值下限;
将第一单光子对增益下限的估计不等式和第二单光子对增益下限的估计不等式做平均得到
S6:Z基矢下,单光子对有效事件数量期望值的下限为:
以及Z基矢下的单光子对相位错误率为
其中,表示X基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的错误事件总数;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端均发送光强,而测量时任意一方发送端塌缩到真空态的错误事件计数总和;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端均发送光强,而测量时两个发送端均塌缩到真空态的错误事件计数总和;为X基矢错误总数,为X基矢所有零光子态错误总数;为随机不放回取样带来的统计涨落项,为失败概率系数;上述期望值和观测值之间的转换可以由切尔诺夫限制和逆切尔诺夫限制给出上下限。
进一步的,所述步骤(4)中成码率的公式为:
成码率的要求为若成码率大于0则继续;若成码率小于0,则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3)。
进一步的,所述编码调制为偏振编码调制、相位编码调制和时间相位编码调制中的任一种。
进一步的,所述编码调制为偏振编码调制时,调制具体过程为:
偏振调制的选择为,其中偏振调制定义为Z基矢,偏振调制定义为X基矢,第一发送端与第二发送端分别以概率选择Z基矢,以概率选择X基矢;第一发送端与第二发送端在选择的基矢下等概率地选择该基矢下的偏振选项对相干态进行调制;同时第一发送端与第二发送端记录下该时间的编码信息与基矢信息;
基矢信息为:基矢的选择及该基矢下调制的偏振选项;
进一步的,所述编码调制为偏振编码调制时,有效时刻为有且仅有四个探测器中指定的两个探测器响应的时刻;所述编码调制为相位编码调制或者时间相位编码调制时,有效时刻为有且仅有两个探测器中的一个探测器响应的时刻。
本发明的有益效果:
(1)在对估计单光子对增益过程中,本发明比原诱骗态方案对于增益中的多光子成分有更准确的估计,从而使得本发明协议在码率与传输距离方面表现比原本的方案更加优秀;
(2)在与采用扫描方式提升码率的协议对比过程中,本发明可以在非对称、低信号容量或者高基矢校准错误率的情况下,获得码率与传输距离的优势;并且本发明比扫描方案运行速度快七百倍以上,适合QKD网络通信中用户频繁上下线的实际情况;同时本发明即使没有引入扫描方式,也能获得略优于与原本扫描方案的码率,在芯片集成方面也具有容易实施的优势。
附图说明
图1为本发明流程图;
图2为本发明的信道对称模拟结果效果图;
图3为本发明的信道非对称模拟结果效果图。
具体实施方式
下面结合附图和实施例对本发明做进一步描述:
本发明针对MDI-QKD协议计算码率过程中估计单光子对增益的过程做出了创新性设计,也就是将来自协议两个信号发送端相干态的单光子成分做了分别估计,通过引入变量的方式,得到了比原始MDI-QKD协议诱骗态方法更准确的单光子对增益估计,从而得到更高的安全码率结果。
实施例1
如图1所示,在信道对称的情况下,一种四强度测量设备无关密钥分发方法,包括以下步骤:
(1)第一发送端与第二发送端分别制备不同光强的量子信号光脉冲作为相干态,并分别对各自制备的光脉冲进行编码调制,同时第一发送端与第二发送端记录编码调制下的编码信息与基矢信息;之后将第一发送端与第二发送端制备的光脉冲发送给测量端;其中,光脉冲的光强在中选择,光强选择的概率满足关系,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率;第一发送端和第二发送端将光强0的脉冲作为真空态,光强的脉冲作为信号态,光强和的脉冲作为诱骗态,并标记信号态光强和诱骗态光强在用于进行成码的Z基矢中,诱骗态光强在用于估计相位错误率的X基矢中,真空态不包含基矢信息;
其中,编码调制可以为偏振编码调制、相位编码调制和时间相位编码调制三种中的任一种;
举例说明,当编码调制为偏振编码调制时,调制具体过程为:
偏振调制的选择为,其中偏振调制定义为Z基矢,偏振调制定义为X基矢,第一发送端与第二发送端分别以概率选择Z基矢,以概率选择X基矢;第一发送端与第二发送端在选择的基矢下等概率地选择该基矢下的偏振选项对相干态进行调制;同时第一发送端与第二发送端记录下该时间的编码信息与基矢信息;
基矢信息为:基矢的选择及该基矢下调制的偏振选项;
(2)测量端对来自第一发送端和第二发送端的光脉冲进行干涉测量,并选择有效时刻,记录有效时刻下的响应探测器和响应发生时刻;其中,编码调制为偏振编码调制时,有效时刻为有且仅有四个探测器中指定的两个探测器响应的时刻;编码调制为相位编码调制或者时间相位编码调制时,有效时刻为有且仅有两个探测器中的一个探测器响应的时刻。
(3)重复进行步骤(1)和步骤(2)多次,分发完成后测量端公布自己有效时刻记录下的响应探测器和响应发生时刻,并公布其所有探测器的测量结果;之后第一发送端和第二发送端各自公布在各个响应发生时刻相干态在调制下的基矢信息;第一发送端和第二发送端根据测量端公布的数据与各自公布的基矢信息,在取相同基矢的情况下形成各自基矢下的原始密钥串;当第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时,第二发送端会对相应时刻基矢下的编码信息进行翻转;而第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量结果为量子态时,第二发送端不需要翻转比特;
(4)第一发送端和第二发送端进行增益与量子比特错误率的估计,若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
其中,进行增益与量子比特错误率的估计具体过程为:
S1:首先对相干态增益在光子数空间展开这个过程引入第一发送端发送光子数态而第二发送端继续发送相干态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示第一发送端发送的光强,;表示第二发送端发送的光强,;表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示第一发送端发送的光子数态,表示第二发送端发送的光子数态;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光子数态的事件增益;
S2:不同于原本的估计单光子对增益方法,使用了变量后,基于S1的变量增益,采用BB84协议中诱骗态估计单光子增益的方法对估计单光子对增益的下限,接着估计变量的上下界,得到,和;其中,*表示期望值,上下横线分别表示上下限,表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送单光子的事件增益期望值下限;表示Z基矢下,第一发送端发送单光子,第二发送端发送光强的事件增益期望值下限;表示Z基矢下,第一发送端发送单光子,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送单光子,第二发送端发送真空态的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送光强的事件增益期望值下限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送真空态,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送真空态,第二发送端发送光强的事件增益期望值下限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送真空态的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送真空态的事件增益期望值下限;
S3:对相干态增益在光子数空间展开这个过程引入第一发送端发送相干态而第二发送端发送光子数态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光子数态的事件增益;
S4:不同于原本的估计单光子对增益方法,使用了变量后,基于S3的变量增益,采用BB84协议中诱骗态估计单光子增益的方法对估计单光子对增益的下限,接着估计变量的上下界,得到,和;其中,表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送单光子的事件增益期望值下限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送单光子的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送真空态,第二发送端发送单光子的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送真空态的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益期望值上限;表示Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送真空态的事件增益期望值下限;
将第一单光子对增益下限的估计不等式和第二单光子对增益下限的估计不等式做平均得
该操作能在有限密钥的情况下,最大限度地降低统计涨落对安全码率的影响;
S6:Z基矢下有限密钥情况,单光子对有效事件数量期望值的下限为:
以及通过统计涨落的方法计算Z基矢下的单光子对相位错误率为
其中,表示X基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的错误事件总数;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端均发送光强,而测量时任意一方发送端塌缩到真空态的错误事件计数总和;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端均发送光强,而测量时两个发送端均塌缩到真空态的错误事件计数总和;为X基矢错误总数,为X基矢所有零光子态错误总数;为随机不放回取样带来的统计涨落项,为失败概率系数;上述期望值和观测值之间的转换可以由切尔诺夫限制和逆切尔诺夫限制给出上下限。
若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
其中,成码率的公式为:
其中,f为纠错效率;是二阶香农熵函数,其为,表示,为Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件错误率;表示,为Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益;为失败概率系数;为Z基矢有效事件数量,N为信道容量参数;
成码率的要求为若成码率大于0则继续;若成码率小于0,则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3)。
(5)最后,第一发送端和第二发送端进行纠错与隐私放大并生成最终的安全密钥。
为了简化计算过程,在考虑信道对称的情况下,对本发明的安全码率进行模拟,同时做出与对比文件1 PhysRevA.103.012402 “Higher key rate of measurement-device-independent quantum key distribution through joint data processing”在相同参数情况下的码率见图2,所采用的参数如下:
为单光子探测器的暗计数率,为探测器探测效率,f为纠错效率,损耗系数:0.167,失败概率:10-10,总数据量1010;基矢校准错误率分别1.5%和2.5%,从图2可以看出,本发明在成码率方面的优势。
本发明在对估计单光子对增益过程中,比原诱骗态方案对于增益中的多光子成分有更准确的估计,从而使得本发明协议在码率与传输距离方面表现比原本的方案更加优秀;而且,比扫描方案运行速度快七百倍以上,即使没有引入扫描方式,也能获得略优于与原本扫描方案的码率,在芯片集成方面也具有容易实施的优势。
实施例2
在信道非对称的情况下,也可以采用本发明的密钥分发方法,包括以下步骤:
(1)第一发送端与第二发送端分别制备不同光强的量子信号光脉冲作为相干态,并分别对各自制备的光脉冲进行编码调制,同时第一发送端与第二发送端记录编码调制下的编码信息与基矢信息;之后将第一发送端与第二发送端制备的光脉冲发送给测量端;其中,表示第一发送端发送的光强,表示第二发送端发送的光强,光强选择的概率满足关系和,表示第一发送端(第二发送端)发送光强的概率,表示第一发送端(第二发送端)发送光强的概率,表示第一发送端(第二发送端)发送光强的概率,表示第一发送端(第二发送端)发送光强的概率;第一发送端和第二发送端将光强0的脉冲作为真空态,光强的脉冲作为信号态,光强和的脉冲作为诱骗态,并标记信号态光强和诱骗态光强在用于进行成码的Z基矢中,诱骗态光强在用于估计相位错误率的X基矢中,真空态不包含基矢信息;
其中,编码调制可以为偏振编码调制、相位编码调制和时间相位编码调制三种中的任一种;当编码调制为偏振编码调制时,调制具体过程与实施例1相同;
(2)测量端对来自第一发送端和第二发送端的光脉冲进行干涉测量,并选择有效时刻,记录有效时刻下的响应探测器和响应发生时刻;其中,编码调制为偏振编码调制时,有效时刻为有且仅有四个探测器中指定的两个探测器响应的时刻;编码调制为相位编码调制或者时间相位编码调制时,有效时刻为有且仅有两个探测器中的一个探测器响应的时刻;
(3)重复进行步骤(1)和步骤(2)多次,分发完成后测量端公布自己有效时刻记录下的响应探测器和响应发生时刻,并公布其所有探测器的测量结果;之后第一发送端和第二发送端各自公布在各个响应发生时刻相干态在调制下的基矢信息;第一发送端和第二发送端根据测量端公布的数据与各自公布的基矢信息,在取相同基矢的情况下形成各自基矢下的原始密钥串;当第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时,第二发送端会对相应时刻基矢下的编码信息进行翻转;而第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量结果为量子态时,第二发送端不需要翻转比特;
(4)第一发送端和第二发送端进行增益与量子比特错误率的估计,若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
其中,进行增益与量子比特错误率的估计具体过程为:
S1:在信道非对称情况下,首先对相干态增益在光子数空间展开这个过程引入第一发送端发送光子数态而第二发送端继续发送相干态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示第一发送端发送的光强,;表示第二发送端发送的光强,;表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示第一发送端发送的光子数态,表示第二发送端发送的光子数态;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光子数态的事件增益;
S2:在信道非对称情况下,不同于原本的估计单光子对增益方法,使用了变量后,基于S1的变量增益,采用BB84协议中诱骗态估计单光子增益的方法对估计单光子对增益的下限,接着估计变量的上下界,得到,和;其中,*表示期望值,上下横线分别表示上下限,表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送单光子的事件增益期望值下限;
S3:对相干态增益在光子数空间展开这个过程引入第一发送端发送相干态而第二发送端发送光子数态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光子数态的事件增益;
将第一单光子对增益下限的估计不等式和第二单光子对增益下限的估计不等式做平均得到
该操作能在有限密钥的情况下,最大限度地降低统计涨落对安全码率的影响;
S6:Z基矢下,单光子对有效事件数量期望值的下限为:
以及通过统计涨落的方法计算Z基矢下的单光子对相位错误率为
其中,示X基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的错误事件总数;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端发送光强,而测量时任意一方发送端塌缩到真空态的错误事件计数总和;表示 X基矢下,第一发送端和第二发送端发送光强,而测量时两个发送端均塌缩到真空态的错误事件计数总和;为X基矢错误总数,为X基矢所有零光子态错误总数;为随机不放回取样带来的统计涨落项,为失败概率系数;上述期望值和观测值之间的转换可以由切尔诺夫限制和逆切尔诺夫限制给出上下限。
若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
其中,成码率的公式为:
其中,f为纠错效率;是二阶香农熵函数,其为,表示,为Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件错误率;表示,为Z基矢下,第一发送端发送光强,第二发送端发送光强的事件增益;为失败概率系数;为Z基矢有效事件数量,N为信道容量参数;
成码率的要求为若成码率大于0则继续;若成码率小于0,则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3)。
(5)最后,第一发送端和第二发送端进行纠错与隐私放大并生成最终的安全密钥。
为了简化计算过程,在考虑信道不对称的情况下(图3中信道距离差20km),对本发明的安全码率进行模拟,同时做出与对比文件1 PhysRevA.103.012402 “Higher key rateof measurement-device-independent quantum key distribution through joint dataprocessing”在相同参数情况下的码率见图3,所采用的参数如下:
Claims (5)
1.一种四强度测量设备无关密钥分发方法,其特征在于,包括以下步骤:
(1)第一发送端与第二发送端分别制备不同光强的量子信号光脉冲作为相干态,并分别对各自制备的光脉冲进行编码调制,同时第一发送端与第二发送端记录编码调制下的编码信息与基矢信息;之后将第一发送端与第二发送端制备的光脉冲发送给测量端;其中,光脉冲的光强在中选择,光强选择的概率满足关系,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率,表示发送光强的概率;第一发送端和第二发送端将光强0的脉冲作为真空态,光强的脉冲作为信号态,光强和的脉冲作为诱骗态,并标记信号态光强和诱骗态光强在用于进行成码的Z基矢中,诱骗态光强在用于估计相位错误率的X基矢中;
(2)测量端对来自第一发送端和第二发送端的光脉冲进行干涉测量,并选择有效时刻,记录有效时刻下的响应探测器和响应发生时刻;
(3)重复进行步骤(1)和步骤(2)多次,分发完成后测量端公布自己有效时刻记录下的响应探测器和响应发生时刻,并公布其所有探测器的测量结果;之后第一发送端和第二发送端各自公布在各个响应发生时刻相干态在调制下的基矢信息;第一发送端和第二发送端根据测量端公布的数据与各自公布的基矢信息,在取相同基矢的情况下形成各自基矢下的原始密钥串;当第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在Z基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时;或第一发送端与第二发送端在X基矢下发送光脉冲信号,测量端测量结果为量子态时,第二发送端会对相应时刻基矢下的编码信息进行翻转;
(4)第一发送端和第二发送端进行增益与量子比特错误率的估计,若所估计的增益与量子比特错误率符合成码率的要求,则继续协议;否则放弃协议并重新进行步骤(1)至步骤(3);
(5)第一发送端和第二发送端进行纠错与隐私放大并生成最终的安全密钥;
其中,所述步骤(4)中进行增益与量子比特错误率的估计具体过程为:
S1:首先引入第一发送端发送光子数态而第二发送端继续发送相干态的变量增益,即对原本的过程,引入变量,从而有:;其中,表示第一发送端发送的光强,;表示第二发送端发送的光强,;表示Z基矢下,第一发送端发送光强量子信号光脉冲,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示第一发送端发送的光子数态,表示第二发送端发送的光子数态;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光强量子信号光脉冲的事件增益;表示Z基矢下,第一发送端发送光子数态,第二发送端发送光子数态的事件增益;
S2:基于S1的变量增益,采用诱骗态估计单光子增益的方法对估计单光子对增益的下限,接着估计变量的上下界,得到,和;其中,*表示期望值,上下横线分别表示上下限,表示Z基矢下,第一发送端和第二发送端均发送单光子的事件增益期望值下限;
将第一单光子对增益下限的估计不等式和第二单光子对增益下限的估计不等式做平均得到
S6:Z基矢下,单光子对有效事件数量期望值的下限为:
以及Z基矢下的单光子对相位错误率为
3.根据权利要求1所述的一种四强度测量设备无关密钥分发方法,其特征在于:所述编码调制为偏振编码调制、相位编码调制和时间相位编码调制中的任一种。
4.根据权利要求3所述的一种四强度测量设备无关密钥分发方法,其特征在于:所述编码调制为偏振编码调制时,调制具体过程为:
偏振调制的选择为,其中偏振调制定义为Z基矢,偏振调制定义为X基矢,第一发送端与第二发送端分别以概率选择Z基矢,以概率选择X基矢;第一发送端与第二发送端在选择的基矢下等概率地选择该基矢下的偏振选项对相干态进行调制;同时第一发送端与第二发送端记录下该时间的编码信息与基矢信息;
基矢信息为:基矢的选择及该基矢下调制的偏振选项;
5.根据权利要求3所述的一种四强度测量设备无关密钥分发方法,其特征在于:所述编码调制为偏振编码调制时,有效时刻为有且仅有四个探测器中指定的两个探测器响应的时刻;所述编码调制为相位编码调制或者时间相位编码调制时,有效时刻为有且仅有两个探测器中的一个探测器响应的时刻。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
CN202211177970.XA CN115276988B (zh) | 2022-09-27 | 2022-09-27 | 一种四强度测量设备无关密钥分发方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
CN202211177970.XA CN115276988B (zh) | 2022-09-27 | 2022-09-27 | 一种四强度测量设备无关密钥分发方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
CN115276988A true CN115276988A (zh) | 2022-11-01 |
CN115276988B CN115276988B (zh) | 2022-12-09 |
Family
ID=83756520
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
CN202211177970.XA Active CN115276988B (zh) | 2022-09-27 | 2022-09-27 | 一种四强度测量设备无关密钥分发方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
CN (1) | CN115276988B (zh) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN116800420A (zh) * | 2023-08-16 | 2023-09-22 | 南京大学 | 异步配对的测量设备无关量子会议密钥协商方法及系统 |
Citations (10)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN104660347A (zh) * | 2015-01-31 | 2015-05-27 | 浙江神州量子网络科技有限公司 | 实用化三方量子通信方法及系统 |
CN111555878A (zh) * | 2020-05-28 | 2020-08-18 | 中国科学技术大学 | 集成化测量设备无关量子密钥分发系统 |
CN112929155A (zh) * | 2019-12-06 | 2021-06-08 | 北京中创为南京量子通信技术有限公司 | 一种用于量子密钥生成系统成码错误率的计算方法 |
CN113225184A (zh) * | 2021-05-11 | 2021-08-06 | 中国人民解放军空军工程大学 | 一种被动诱骗态调制的参考系无关量子密钥分发系统及方法 |
US20220014362A1 (en) * | 2020-07-13 | 2022-01-13 | The University Of Arizona, Tech Launch Arizona | Joint twin-field quantum key distribution cryptosystem |
CN114285549A (zh) * | 2021-12-03 | 2022-04-05 | 济南量子技术研究院 | 一种基于修正相干态光源的双扫描4强度mdi-qkd方法和系统 |
CN114285548A (zh) * | 2021-12-03 | 2022-04-05 | 济南量子技术研究院 | 一种基于相位后选择的诱骗态mdi-qkd方法和系统 |
CN114338018A (zh) * | 2022-03-08 | 2022-04-12 | 南京大学 | 一种对实际信号源安全的双场量子密钥分发方法和系统 |
CN114448621A (zh) * | 2022-01-21 | 2022-05-06 | 西安电子科技大学 | 一种多方双场量子密钥分发协议实现方法及系统 |
CN115001704A (zh) * | 2022-05-25 | 2022-09-02 | 南京邮电大学 | 一种四强度诱骗态量子数字签名方法 |
-
2022
- 2022-09-27 CN CN202211177970.XA patent/CN115276988B/zh active Active
Patent Citations (10)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN104660347A (zh) * | 2015-01-31 | 2015-05-27 | 浙江神州量子网络科技有限公司 | 实用化三方量子通信方法及系统 |
CN112929155A (zh) * | 2019-12-06 | 2021-06-08 | 北京中创为南京量子通信技术有限公司 | 一种用于量子密钥生成系统成码错误率的计算方法 |
CN111555878A (zh) * | 2020-05-28 | 2020-08-18 | 中国科学技术大学 | 集成化测量设备无关量子密钥分发系统 |
US20220014362A1 (en) * | 2020-07-13 | 2022-01-13 | The University Of Arizona, Tech Launch Arizona | Joint twin-field quantum key distribution cryptosystem |
CN113225184A (zh) * | 2021-05-11 | 2021-08-06 | 中国人民解放军空军工程大学 | 一种被动诱骗态调制的参考系无关量子密钥分发系统及方法 |
CN114285549A (zh) * | 2021-12-03 | 2022-04-05 | 济南量子技术研究院 | 一种基于修正相干态光源的双扫描4强度mdi-qkd方法和系统 |
CN114285548A (zh) * | 2021-12-03 | 2022-04-05 | 济南量子技术研究院 | 一种基于相位后选择的诱骗态mdi-qkd方法和系统 |
CN114448621A (zh) * | 2022-01-21 | 2022-05-06 | 西安电子科技大学 | 一种多方双场量子密钥分发协议实现方法及系统 |
CN114338018A (zh) * | 2022-03-08 | 2022-04-12 | 南京大学 | 一种对实际信号源安全的双场量子密钥分发方法和系统 |
CN115001704A (zh) * | 2022-05-25 | 2022-09-02 | 南京邮电大学 | 一种四强度诱骗态量子数字签名方法 |
Non-Patent Citations (3)
Title |
---|
CONG JIANG: ""Four-intensity measurement-device-independent quantum key distribution protocol with modified coherent state sources"", 《OPTICS EXPRESS》 * |
孙伟等: "基于相干叠加态的非正交编码诱骗态量子密钥分发", 《物理学报》 * |
尹华磊等: "超过404km的测量设备无关量子密钥分发实验", 《信息安全研究》 * |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN116800420A (zh) * | 2023-08-16 | 2023-09-22 | 南京大学 | 异步配对的测量设备无关量子会议密钥协商方法及系统 |
CN116800420B (zh) * | 2023-08-16 | 2023-11-03 | 南京大学 | 异步配对的测量设备无关量子会议密钥协商方法及系统 |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
CN115276988B (zh) | 2022-12-09 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
US9294272B2 (en) | System and method for quantum key distribution | |
CN108650088B (zh) | 包含至少三方的量子通信装置及方法 | |
US20070192598A1 (en) | Pedigrees for quantum cryptography | |
JP4555979B2 (ja) | 量子鍵配送方式及び通信方法 | |
CN108847939B (zh) | 一种基于量子网络的mdi-qkd方法 | |
CN115396104B (zh) | 一种优化配对的测量设备无关量子密钥分发方法 | |
CN111200493B (zh) | 一种用于相位偏振联合调制qkd的后处理系统及方法 | |
CN110808828B (zh) | 一种用于量子密钥分发的多矩阵自适应译码装置及方法 | |
CN111541544A (zh) | 一种基于双场协议的量子数字签名方法 | |
CN114124379B (zh) | 一种基于单光子对的双场量子密钥分发方法 | |
CN112511303B (zh) | 一种不需要监控信道的量子秘密共享方法及系统 | |
CN115276988B (zh) | 一种四强度测量设备无关密钥分发方法 | |
CN113141252A (zh) | 一种量子密钥分发方法、量子通信方法及装置和系统 | |
Yang et al. | Measurement-device-independent entanglement-based quantum key distribution | |
CN111600706B (zh) | 一种基于量子存储器的量子密钥分发方法 | |
CN114338018B (zh) | 一种对实际信号源安全的双场量子密钥分发方法和系统 | |
CN114666046B (zh) | 一种普适的双场量子密钥分发协议仿真方法 | |
CN115834046A (zh) | 一种具有光源监控功能的参考系无关量子密钥分发方法 | |
CN113438076A (zh) | 一种边信道自由的量子密钥分发方法和系统 | |
CN116319010B (zh) | 基于机器学习对qkd系统缺陷和黑客攻击的检测方法 | |
CN115001704B (zh) | 一种四强度诱骗态量子数字签名方法 | |
CN114389805A (zh) | 一种基于高斯调制相干态的cv-qkd的后处理方法 | |
Shashank et al. | Lattice coding for strongly secure compute-and-forward in a bidirectional relay | |
CN117714057B (zh) | 多场测量设备无关量子会议密钥协商方法及系统 | |
GB2580167A (en) | Improved cryptographic method and system |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
PB01 | Publication | ||
PB01 | Publication | ||
SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
GR01 | Patent grant | ||
GR01 | Patent grant |