CN114912266A - 一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,包括以下步骤:S1.给出初始电磁波,并将其表示为复指数形式的电磁波;S2.定义描述空间极化特性的空间算子,并据此对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,并对极化电磁波分别取实部和虚部,得到u、v两个方向的电磁波;S3.对极化电磁波进行采样和坐标点划分,得到不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度进行记录;S4.进行电磁波的可视化处理。本发明能够直观的看出电磁波的左、右旋和极化特性;能够仿照离散信号处理,对极化域下电磁波进行处理,便于展示和构建。
Description
技术领域
本发明涉及电磁波矢量可视化,特别是涉及一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法。
背景技术
目前描述偏振状态的几种方法:(1)庞加莱球用几何直观的方式来描述偏振状态,但是只能描述完全偏振光,且与信号处理结合得不紧密;(2)琼斯矩阵则用一种非常简洁的数学方式来描述光场的偏振特性,但是只能描述完全偏振光的偏振状态;(3)斯托克斯参量可以用来描述任意的偏振特性的光场,但是比较复杂。
发明内容
本发明的目的在于克服现有技术的不足,提供一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法。
本发明的目的是通过以下技术方案来实现的:一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,包括以下步骤:
S1.给出初始电磁波,并将其表示为复指数形式的电磁波;
S2.定义描述空间极化特性的空间算子,并据此对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,并对极化电磁波分别取实部和虚部,得到u、v两个方向的电磁波;
S3.对极化电磁波进行采样和坐标点划分,得到不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度进行记录;
S4.进行电磁波的可视化处理。
进一步地,步骤S1中所述初始电磁波为:
其中,E1表示初相为0,幅度为1的电磁波,j为虚数单位,ωc角频率,ωc=2πfc,fc表示频率,fc=1×109Hz,z0为电磁波E在传播方向上的距离,波长其中c0=3×108m/s表示空间电磁波速度,和表示为个正交的单位极化矢量;
将初始电磁波转换为复指数形式后,记为:
进一步地,所述步骤S2包括:
S201.定义描述空间极化特性的空间算子:
该算子与欧拉公式具有类似的结构,即故取名为空间欧拉公式;其中,j′只是与空间旋度运算有关,使空间欧拉公式ej′θ具有非常明显的几何意义;θ为极化角,代表由向偏离的程度;空间欧拉公式e′θ表示为任意轴比为tan(θ)的椭圆极化方向,能够按三角函数正交分解为向和向两个线极化方向;
S202.对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,记为:
S203.对极化电磁波取实部和虚部,得到Eu、Ev:
其中,Re[]表示取实部,Im[]表示取虚部。
进一步地,所述步骤S3包括以下子步骤:
S302.初始化间隔dz=0.05c0Ts,利用取样间隔将采样长度L分为n份:
其中[]表示对方括号内数值取整,将dz赋值更新为:dz=L/n;
S303.进行上述划分后,z0方向上有相同间隔的n+1个坐标点:
(x0,y0,z0),(x1,y1,z1),…,(xn,yn,zn),
这n+1个坐标点z0方向划分为有相同间隔的n小段;
S304.在任一坐标点(xi,yi,zi)处对电磁波进行采样并记录,得到该坐标点处各时间点的采样数据,包括:
A1、首先采集坐标点(xi,yi,zi)处,采集j时间点上电磁波u方向上的幅度ua(i,j),采集j时间点上电磁波v方向上的幅度值va(i,j);
A2、在j=1,2,…nt时,重复执行步骤A1,得到坐标点(xi,yi,zi)处各时间点的采样数据;
S305.在i=0,1,2,…,n时,重复执行步骤S304,得到每一个坐标点下各时间点的采样数据,即得到了不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度。
进一步地,所述步骤S4包括:
S401.选择第i个坐标点(xi,yi,zi)处第j个时间点的采样数据,设坐标点(xi,yi,zi)在u方向坐标为(ux,uy,uz),坐标点(xi,yi,zi)在v方向坐标为(vx,vy,vz);
S402.在i=0,1,2,…,n时,分别执行步骤S401,得到n+1个合成幅度,然后其中合成幅度的最小值为utimin=min(uti),取合成幅度的最大值,记为utimax=max(uti);
S403.记x轴方向分量Dirxi=uaiux+vaivx,y轴方向分量Diryi=uaiuy+vaivy,z轴方向分量Dirzi=uaiuz+vaivz;
取α=1.3,lengthi=0.1*lc*α*lenalphai;dbrange=60;
其中,lenalphai表示归一化,v2db表示转为db值,即uti转换为20lg(|uti|+1×10-15)
②长度非dB值时,lenalphai=(uti-utimin)/(utimax-utimin);
在i=0,1,2,…,n时,分别计算每个坐标点处的矢量坐标分量:
S404.对于任意两个相邻的坐标点进行截取得到截取段,截取段获得四个顶点坐标p1i,p2i,t1i,t2i为:
p1i(xi,yi,zi),p2i(xi+1,yi+1,zi+1),t1i(txi,tyi,tzi),t2i(txi+1,tyi+1,tzi+1);
并利用四个坐标顶点生成facet网格,划分为三层,每层由两个三角形表示,得到当前截取段的电磁波可视化图像:
计算分层坐标点l0i=p1i;l3i=t1i;r0i=p2i;r3i=t2i;第一层Δp1ip2il1i、Δl1ip2ir1i;第二层Δl1ir1il2i、Δl2ir1ir2i;第三层Δl2ir2il3i、Δl3ir2ir3i,其中,Δ表示三角形,由此得到当前截取段的电磁波可视化图像;
S405.在i=0,1,2,…,n-1时,重复执行步骤S404,实现第j个时间点上所有截取段的电磁波可视化图像;
S406.在j=1,2,…nt时,重复执行步骤S401~S405,实现所有时间点的处理,完成电磁波的可视化。
本发明的有益效果是:本发明能够直观的看出电磁波的左、右旋和极化特性;能够仿照离散信号处理,对极化域下电磁波进行处理,便于展示和构建。
附图说明
图1为:本发明的方法流程图;
图2为:空间欧拉公式ej′θ的几何意义图;
图3为:截取段的电磁波可视化图像示意图;
图4为:动态电磁波的截图;
图5为:采样时间点取380时的波包图,XOZ面上的图像,定为0度;
图6为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动30度后的图像;
图7为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动60度后的图像;
图8为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动90度后的图像;
图9为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动120度后的图像;
图10为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动150度后的图像;
图11为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动180度后的图像;
图12为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动210度后的图像;
图13为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动240度后的图像;
图14为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动270度后的图像;
图15为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动300度后的图像;
图16为:将波包以z轴为旋转轴心,逆时针整体转动330度后的图像。
具体实施方式
下面结合附图进一步详细描述本发明的技术方案,但本发明的保护范围不局限于以下所述。
如图1所示,一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,包括以下步骤:
S1.给出初始电磁波,并将其表示为复指数形式的电磁波;
S2.定义描述空间极化特性的空间算子,并据此对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,并对极化电磁波分别取实部和虚部,得到u、v两个方向的电磁波;
S3.对极化电磁波进行采样和坐标点划分,得到不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度进行记录;
S4.进行电磁波的可视化处理。
进一步地,步骤S1中所述初始电磁波为:
其中,E1表示初相为0,幅度为1的电磁波,j为虚数单位,ωc角频率,ωc=2πfc,fc表示频率,fc=1×109Hz,z0为电磁波E在传播方向上的距离,波长其中c0=3×108m/s表示空间电磁波速度,和表示为个正交的单位极化矢量;
将初始电磁波转换为复指数形式后,记为:
进一步地,所述步骤S2包括:
S201.定义描述空间极化特性的空间算子:
该算子与欧拉公式具有类似的结构,即故取名为空间欧拉公式;其中,j′只是与空间旋度运算有关,使空间欧拉公式ej′θ具有非常明显的几何意义;θ为极化角,代表由向偏离的程度;如图2所示,空间欧拉公式e′θ表示为任意轴比为tan(θ)的椭圆极化方向,能够按三角函数正交分解为向和向两个线极化方向;θ的物理意义就是椭圆极化方向的轴比角度。当时,正好对应为轴比为1的左旋圆极化波。
S202.对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,记为:
S203.对极化电磁波取实部和虚部,得到Eu、Ev:
其中,Re[]表示取实部,Im[]表示取虚部。
进一步地,所述步骤S3包括以下子步骤:
S302.初始化间隔dz=0.05c0Ts,利用取样间隔将采样长度L分为n份:
其中[]表示对方括号内数值取整,将dz赋值更新为:dz=L/n;
S303.进行上述划分后,z0方向上有相同间隔的n+1个坐标点:
(x0,y0,z0),(x1,y1,z1),…,(xn,yn,zn),
这n+1个坐标点z0方向划分为有相同间隔的n小段;
S304.在任一坐标点(xi,yi,zi)处对电磁波进行采样并记录,得到该坐标点处各时间点的采样数据,包括:
A1、首先采集坐标点(xi,yi,zi)处,采集j时间点上电磁波u方向上的幅度ua(i,j),采集j时间点上电磁波v方向上的幅度值va(i,j);
A2、在j=1,2,…nt时,重复执行步骤A1,得到坐标点(xi,yi,zi)处各时间点的采样数据;
S305.在i=0,1,2,…,n时,重复执行步骤S304,得到每一个坐标点下各时间点的采样数据,即得到了不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度。
进一步地,所述步骤S4包括:
S401.选择第i个坐标点(xi,yi,zi)处第j个时间点的采样数据,设坐标点(xi,yi,zi)在u方向坐标为(ux,uy,uz),坐标点(xi,yi,zi)在v方向坐标为(vx,vy,vz);
S402.在i=0,1,2,…,n时,分别执行步骤S401,得到n+1个合成幅度,然后其中合成幅度的最小值为utimin=min(uti),取合成幅度的最大值,记为utimax=max(uti);
S403.记x轴方向分量Dirxi=uaiux+vaivx,y轴方向分量Diryi=uaiuy+vaivy,z轴方向分量Dirzi=uaiuz+vaivz;
取α=1.3,lengthi=0.1*lc*α*lenalphai;dbrange=60;
其中,lenalphai表示归一化,v2db表示转为db值,即uti转换为20lg(|uti|+1×10-15)
②长度非dB值时,lenalphai=(uti-utimin)/(utimax-utimin);
在i=0,1,2,…,n时,分别计算每个坐标点处的矢量坐标分量:
S404.对于任意两个相邻的坐标点进行截取得到截取段,截取段获得四个顶点坐标p1i,p2i,t1i,t2i为:
p1i(xi,yi,zi),p2i(xi+1,yi+1,zi+1),t1i(txi,tyi,tzi),t2i(txi+1,tyi+1,tzi+1);
如图3所示,利用四个坐标顶点生成facet网格,划分为三层,每层由两个三角形表示,得到当前截取段的电磁波可视化图像:
计算分层坐标点l0i=p1i;l3i=t1i;r0i=p2i;r3i=t2i;第一层Δp1ip2il1i、Δl1ip2ir1i;第二层Δl1ir1il2i、Δl2ir1ir2i;第三层Δl2ir2il3i、Δl3ir2ir3i,其中,Δ表示三角形,由此得到当前截取段的电磁波可视化图像;
S405.在i=0,1,2,…,n-1时,重复执行步骤S404,实现第j个时间点上所有截取段的电磁波可视化图像;
对于如图4所示的动态电磁波截图(通过仿真软件获得),最后可以得到采样点j(例如j=380)时对应的静态空间波形(同一时间下不同空间位置处的图像),对其进行转动时,可以发现整体呈现一个旋进趋势,如图5所示,为采样时间点取380时的波包图,将XOZ面上的图像,定为0度,如图6~16所示,分别为旋转30°~330°时对波形进行截取得到的结果示意图。
S406.在j=1,2,…nt时,重复执行步骤S401~S405,实现所有时间点的处理,完成电磁波的可视化。
上述说明示出并描述了本发明的一个优选实施例,但如前所述,应当理解本发明并非局限于本文所披露的形式,不应看作是对其他实施例的排除,而可用于各种其他组合、修改和环境,并能够在本文所述发明构想范围内,通过上述教导或相关领域的技术或知识进行改动。而本领域人员所进行的改动和变化不脱离本发明的精神和范围,则都应在本发明所附权利要求的保护范围内。
Claims (5)
1.一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,其特征在于:包括以下步骤:
S1.给出初始电磁波,并将其表示为复指数形式的电磁波;
S2.定义描述空间极化特性的空间算子,并据此对复指数形式的电磁波进行转换得到极化电磁波,并对极化电磁波分别取实部和虚部,得到u、v两个方向的电磁波;
S3.对极化电磁波进行采样和坐标点划分,得到不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度进行记录;
S4.进行电磁波的可视化处理。
4.根据权利要求1所述的一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,其特征在于:所述步骤S3包括以下子步骤:
S302.初始化间隔dz=0.05c0Ts,利用间隔dz将采样长度L分为n份:
其中[]表示对方括号内数值取整,将dz赋值更新为:dz=L/n;
S303.进行上述划分后,z0方向上有相同间隔的n+1个坐标点:
(x0,y0,z0),(x1,y1,z1),…,(xn,yn,zn),
这n+1个坐标点z0方向划分为有相同间隔的n小段;
S304.在任一坐标点(xi,yi,zi)处对电磁波进行采样并记录,得到该坐标点处各时间点的采样数据,包括:
A1、首先采集坐标点(xi,yi,zi)处,采集j时间点上电磁波u方向上的幅度ua(i,j),采集j时间点上电磁波v方向上的幅度值va(i,j),其中j时间点即为对电磁波进行采样时的第j个采样点;
A2、在j=1,2,…nt时,重复执行步骤A1,得到坐标点(xi,yi,zi)处各时间点的采样数据;
S305.在i=0,1,2,…,n时,重复执行步骤S304,得到每一个坐标点下各时间点的采样数据,即得到了不同采样时间和坐标点下的电磁波幅度。
5.根据权利要求4所述的一种基于空间极化算子的电磁波生成及可视化方法,其特征在于:所述步骤S4包括:
S401.选择第i个坐标点(xi,yi,zi)处第j个时间点的采样数据,设坐标点(xi,yi,zi)在u方向坐标为(ux,uy,uz),坐标点(xi,yi,zi)在v方向坐标为(vx,vy,vz);
S402.在i=0,1,2,…,n时,分别执行步骤S401,得到n+1个合成幅度,然后其中合成幅度的最小值为utimin=min(uti),取合成幅度的最大值,记为utimax=max(uti);
S403.记x轴方向分量Dirxi=uaiux+vaivx,y轴方向分量Diryi=uaiuy+vaivy,z轴方向分量Dirzi=uaiuz+vaivz;
取α=1.3,lengthi=0.1*lc*α*lenalphai;dbrange=60;
其中,lenalphai表示归一化,v2db表示转为db值,即uti转换为20lg(|uti|+1×10-15)
②长度非dB值时,lenalphai=(uti-utimin)/(utimax-utimin);
在i=0,1,2,…,n时,分别计算每个坐标点处的矢量坐标分量:
S404.对于任意两个相邻的坐标点进行截取得到截取段,截取段获得四个顶点坐标p1i,p2i,t1i,t2i为:
p1i(xi,yi,zi),p2i(xi+1,yi+1,zi+1),t1i(txi,tyi,tzi),t2i(txi+1,tyi+1,tzi+1);
并利用四个坐标顶点生成facet网格,划分为三层,每层由两个三角形表示,得到当前截取段的电磁波可视化图像:
计算分层坐标点l0i=p1i;l3i=t1i;r0i=p2i;r3i=t2i;第一层Δp1ip2il1i、Δl1ip2ir1i;第二层Δl1ir1il2i、Δl2ir1ir2i;第三层Δl2ir2il3i、Δl3ir2ir3i,其中,Δ表示三角形,由此得到当前截取段的电磁波可视化图像;
S405.在i=0,1,2,…,n-1时,重复执行步骤S404,实现第j个时间点上所有截取段的电磁波可视化图像;
S406.在j=1,2,…nt时,重复执行步骤S401~S405,实现所有时间点的处理,完成电磁波的可视化。
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Citations (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2011053055A (ja) * | 2009-09-01 | 2011-03-17 | Kyushu Institute Of Technology | 電磁波発生源可視化装置及び方法 |
US20150177279A1 (en) * | 2012-09-05 | 2015-06-25 | Kyushu Institute Of Technology | Electromagnetic wave identification method and identification device |
CN106448389A (zh) * | 2016-12-07 | 2017-02-22 | 成都市金明星科技有限公司 | 一种可视互动电磁波实验教学系统及控制方法 |
CN107146508A (zh) * | 2017-07-18 | 2017-09-08 | 杨心妍 | 一种可视化电磁波调幅教学实验装置 |
CN108460232A (zh) * | 2018-03-27 | 2018-08-28 | 西北工业大学 | 一种基于纹理映射的电磁环境体数据可视化方法 |
CN114067089A (zh) * | 2021-11-19 | 2022-02-18 | 北京航空航天大学 | 基于支撑点拟合的复杂曲线电磁波矢量动态显示方法 |
CN114067079A (zh) * | 2021-11-19 | 2022-02-18 | 北京航空航天大学 | 复杂曲面电磁波矢量动态可视化方法 |
-
2022
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Patent Citations (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2011053055A (ja) * | 2009-09-01 | 2011-03-17 | Kyushu Institute Of Technology | 電磁波発生源可視化装置及び方法 |
US20150177279A1 (en) * | 2012-09-05 | 2015-06-25 | Kyushu Institute Of Technology | Electromagnetic wave identification method and identification device |
CN106448389A (zh) * | 2016-12-07 | 2017-02-22 | 成都市金明星科技有限公司 | 一种可视互动电磁波实验教学系统及控制方法 |
CN107146508A (zh) * | 2017-07-18 | 2017-09-08 | 杨心妍 | 一种可视化电磁波调幅教学实验装置 |
CN108460232A (zh) * | 2018-03-27 | 2018-08-28 | 西北工业大学 | 一种基于纹理映射的电磁环境体数据可视化方法 |
CN114067089A (zh) * | 2021-11-19 | 2022-02-18 | 北京航空航天大学 | 基于支撑点拟合的复杂曲线电磁波矢量动态显示方法 |
CN114067079A (zh) * | 2021-11-19 | 2022-02-18 | 北京航空航天大学 | 复杂曲面电磁波矢量动态可视化方法 |
Also Published As
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CN114912266B (zh) | 2024-05-31 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
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PB01 | Publication | ||
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SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
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GR01 | Patent grant | ||
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