CN1143353C - 彩色显像管 - Google Patents

Abstract

在对由电子束产生部分产生的三束成一字排列的电子束进行会聚的电子枪主透镜部分中，当在第一电极(G5)、第二电极(GM)和第三电极(G6)中的中心束通孔的中心轴与各个边束通孔的中心轴之间的距离用Sg(1)、Sg(2)和Sg(3)表示，并且第一电极和第二电极按间隙L(1)分开，第二电极和第三电极按间隙L(2)分开时，设置距离Sg(2)，以满足下列关系式Sg(2)＝{L(1)×Sg(3)+L(2)×Sg(1)}/{L(1)+L(2)}。

Description

彩色显像管

技术领域

本发明一般涉及彩色显像管，特别涉及其中装有带大直径主透镜的电子枪的彩色显像管。

背景技术

一般来说，构成的彩色显像管，使用从电子枪发射的多个电子束，沿水平和垂直方向扫描荧光屏，从而显示彩色图象。

用于彩色显像管的电子枪的实例有一字排列式电子枪，它呈一字排列地发射三束电子束：中心束和位于中心束两边的一对边束，都在相同的水平面上穿行。由栅极构成电子枪的主透镜部分。与在较低电压侧的栅极上用于通过边束的边束通孔的中心轴相比，在所有栅极的较高电压侧的栅极上用于通过边束的边束通孔的中心轴向外侧偏心。换句话说，与在低电压侧的栅极上的边束通孔的中心轴相比，在较高电压侧的栅极上的边束通孔的中心轴被固定在离中心束更远的较外部分。结果，三束电子束被会聚在荧光屏的中心部分。如果在水平方向即电子束沿该方向对准的一字排列方向上偏转磁场为枕形形状，和在垂直方向即垂直于一字排列方向的方向上偏转磁场为桶形形状，那么成一字对准的三束电子束可以在荧光屏的整个区域上自会聚。

对于用于彩色显像管的电子枪来说，在例如日本专利申请公开64-38947中披露了一种可在荧光屏的整个区域上改善聚焦特性的电子枪。该电子枪被称为场延长型(extended field type)电子枪，它包括多个聚焦栅极，其中由设置于彩色显像管管颈内的电阻对阳极电压部分进行电阻分压，将分压电压施加在栅极上，从而通过调节电位分布形成有长焦距的大直径主透镜。

图1A和1B表示场延长型电子枪的实例。

如图1A所示，该电子枪包括成一字对准的三个阴极KB、KG和KR，各阴极装有用于发射电子束的灯丝(未示出)。电子枪还包括第一栅极10，第二栅极20，第三栅极30，第四栅极40，第五栅极50，多个中间电极70和80，第六栅极60和会聚杯90。按这样的顺序沿电子束穿越的方向设置这些组件，并由绝缘支撑体(未示出)将其支撑和相互固定。

如图1B所示，在电子枪附近设置电阻100。电阻100的一端110连接到第六栅极60上，同时另一端120接地。中间点130和140分别连接中间电极70和80。电阻100的端部110还连接到工作电压供给装置131上。

如图1A和1B所示，第一栅极10是薄板电极，带有小直径的三个束通孔，以允许电子束穿过。第二栅极20也是薄板电极，也带有小直径的三个束通孔，以允许电子束穿过。

第三栅极30由两个杯状电极31和32形成，该电极的开口端相互连在一起。在第二栅极侧的杯状电极31有其直径稍大于形成在第二栅极20上的束通孔直径的三个束通孔。在第四栅极侧的杯状电极32有大直径的三个束通孔。

第四栅极40由两个杯状电极41和42形成，电极的开口端相互连在一起。各个杯状电极41和42有三个大直径的束通孔。第五栅极50由多个杯状电极51、52、53和54组成，各电极有三个大直径的束通孔。

中间电极70和80是厚板电极，各电极有大直径的三个束通孔。第六栅极60由两个杯状电极61和62形成，电极的开口端相互连在一起。各电极有三个大直径的束通孔。会聚杯90被固定于杯状电极62的底端。

把例如约100至150V的DC电压和叠加在其上的依据图象的调制信号施加在三个阴极KB、KG和KR上。把第一栅极10接地。把第二栅极20和第四栅极40在管中相互连接，并在其上施加约600至800V的DC电压。

阴极KB、KG和KR、第一栅极10和第二栅极20构成三极管。该三极管发射电子束并形成交叉点。

第三栅极30和第五栅极50在管中相互连接，并在其上施加约6至9kV的聚焦电压。把约25至30kV的阳极电压加在第六栅极60上。

第二栅极20和第三栅极30形成预聚焦透镜，该透镜预先聚焦由三极管发射的电子束。

第三栅极30、第四栅极40和第五栅极50形成辅助透镜，该透镜对由预聚焦透镜输出的电子束进一步进行预聚焦。

用设置于电子枪附近的电阻100把大约为阳极电压的40％的电压施加在中间电极70上。把大约为阳极电压的65％的电压施加在中间电极80上。因此，把施加于第五栅极50上的电压和第六栅极60上的电压之间的大致中间值的电压施加在中间电极70和80上。

在以上结构中，第五栅极50、中间电极70和80以及第六栅极60形成主透镜，它把电子束最终聚焦在荧光屏上。把具有由中间电极70和80延长的主透镜区域的主透镜称为延长的场透镜。

形成在中间电极80和杯状电极61上的边束通孔从通孔的中心轴向外侧偏心。因此，使边束向中心束偏转，利用该结果，使三束电子束基本上会聚在荧光屏的中心。

在场延长型常规电子枪中，由第五栅极50、中间电极70和80以及第六栅极60构成的主透镜有大直径，使在荧光屏的整个区域上的聚焦特性被极大地改善。但是，当彩色显像管工作时，电流往往从设置于管颈内的电阻100泄漏。由于在常规电子枪中对要处理的电流泄漏不能测量，因此，如果电流泄漏，施加在中间电极70和80上的电压就会不稳定，导致主透镜的聚焦特性变化。如果聚焦特性变化，那么把三束电子束会聚在一点上的所谓会聚特性在荧光屏边上也会改变。

发明内容

为解决上述问题，提出了本发明，本发明的目的在于提供一种彩色显像管，它可防止在彩色显像管工作期间因设置于管颈内的电阻的泄漏电流造成的会聚特性的变化，因而能够在整个荧光屏上获得稳定的和令人满意的会聚特性。

按照本发明的方案，提供了一种彩色显像管，包括：一字排列式电子枪和产生偏转磁场的偏转系统，该电子枪包括：电子束产生部分(KR、KG、KB、G1、G2)，用于产生由中心束(6G)和在中心束两边的一对边束(6B、6R)构成的三束电子束，这些电子束成一字排列并在相同水平面上穿越；由多个栅极构成的主电子透镜部分(G5、GM、G6)，用于将三束电子束聚焦在靶(3)上，所述偏转系统用于偏转由电子枪发射的电子束，使其扫描该靶，其特征在于，主电子透镜部分包括沿电子束行进的方向按顺序装配的n个栅极(第一、第二、...、第k、...、和第n栅极)，还包括用于与至少两个相邻间隙L(k-1)和L(k)之间的中心束在同一水平面上偏转一对边束路径的偏转装置，上述间隙的定义是，第一和第二栅极之间的间隙是L(1)，第二和第三栅极之间的间隙是L(2)，第k和第(k+1)栅极之间的间隙是L(k)，上述偏转装置的结构为使在间隙L(k-1)上每单位电压差的边束偏转量等于在间隙L(k)上每单位电压差的边束偏转量；其中，第k栅极连接到一个电阻(R)，使得施加到第(k-1)栅极的电压和施加到的(k+1)栅极的电压之间一个电势施加到第k栅极。。

优选地，在彩色显像管中当在第一栅极、第二栅极和第k栅极中的穿过中心束的中心束通孔的中心轴与穿过边束的各边束通孔的中心轴之间的距离用Sg(1)、Sg(2)和Sg(k)表示时，第k栅极中的距离Sg(k)被设置为满足下式：

$\mathrm{Sg}\left(k\right)=\frac{L(k-1)\×\mathrm{Sg}(k+1)+L\left(k\right)\×\mathrm{Sg}(k-1)}{L(k-1)+L\left(k\right)}$                                                       (式1)

附图说明

图1A是表示沿垂直于一字排列方向的线剖切的用于常规彩色显像管的电子枪的示意性剖面图；

图1B是表示沿一字排列方向的线剖切的图1A所示电子枪的示意性剖面图；

图2是表示沿垂直于一字排列方向的线剖切的本发明的彩色显像管的示意性剖面图；

图3A是表示沿垂直于一字排列方向的线剖切的按照本发明的用于彩色显像管的电子枪的示意性剖面图；

图3B是表示沿一字排列方向的线剖切的图3A所示电子枪的示意性剖面图。

具体实施方式

下面，参照附图说明本发明的彩色显像管，特别是彩色显像管使用的电子枪的实施例。

图2是表示本发明彩色显像管的实例的示意图。如图2所示，该彩色显像管包括由屏盘1和与屏盘1一体地连接的锥体2构成的外壳。在屏盘的内表面上形成用于发射蓝、绿和红光的条状或点状的三色荧光层构成的荧光屏3(靶)。有许多孔，即电子束通孔的荫罩4被装在与荧光屏3相对的位置上。

在锥体2的管颈5中装有发射三束电子束6B、6G、6R的电子枪7。在锥体2的外部设置产生水平和垂直偏转场的偏转系统8。

在具有上述结构的彩色显像管中，用偏转系统8产生的水平和垂直偏转场偏转从电子枪7发射的三束电子束6B、6G和6R。由通过荫罩4的偏转束沿水平和垂直方向扫描荧光屏3。结果，显示彩色图象。

用于本实施例的电子枪7为一字排列式电子枪，该电子枪成一字地发射三束电子束6B、6G和6R：中心束6G和在中心束两边的一对边束6B和6R，都在同一水平面上穿越。

图3A是表示沿垂直于一字排列方向，即沿垂直方向的线剖切的用于本发明彩色显像管的电子枪的示意性剖面图。图3B是表示沿一字排列方向，即沿水平方向的线剖切的电子枪的示意性剖面图。

如图3A所示，电子枪包括成一字排列地设置的三个阴极KB、KG和KR，各阴极装有灯丝(未示出)，用于发射蓝(B)、绿(G)和红(R)电子束。电子枪还包括第一栅极G1，第二栅极G2，第三栅极G3，第四栅极G4，第五栅极G5，中间电极GM，第六栅极G6和会聚杯GC。沿电子束行进的方向按这种顺序装配这些栅极，并由绝缘支撑体(未示出)支撑和相互固定它们。

如图3B所示，靠近电子枪设置电阻R。电阻R的一端A连接到第六栅极G6上，同时另一端C连接到第五栅极G5上。电阻R的大致中间的点B连接中间电极GM。

第一栅极G1是薄板电极，带有三个小直径的束通孔，以分别允许由三个阴极KB、KG和KR发射的三束电子束通过。

第二栅极G2也是薄板电极，带有三个小直径的束通孔，以允许穿过第一栅极G1的三束电子束通过。

第三栅极G3由杯状电极G32和厚板电极G31构成。位于第二栅极G2侧的第三栅极G3的杯状电极G32有三个束通孔，以允许穿过第二栅极G2的三束电子束穿过。在杯状电极32上形成的束通孔的直径稍大于形成在第二栅极G2上的束通孔的直径。位于第四栅极G4侧的第三栅极G3的厚板电极G31有三个大直径的束通孔。

第四栅极G4由两个杯状电极G41和G42构成，其开口端相互连在一起。各杯状电极G41和G42有三个大直径的束通孔，以允许穿过第三栅极G3的三束电子束穿过。

第五栅极G5由两个杯状电极G51和G52、薄板电极G53和厚板电极G54构成。两个杯状电极G51和G52沿电子束行进的方向延长。位于第四栅极G4侧的两个杯状电极G51和G52这样装配，使其开口端相互连在一起。每个杯状电极G51和G52都有三个束通孔，以允许穿过第四栅极G4的电子束穿过。板电极G53装配在杯状电极G52的表面上，该表面包括电子束通孔。板电极G53包括三个电子束通孔，各电子束通孔有沿一字排列方向延伸的长轴。有三个大直径的电子束通孔的厚板电极G54装配在位于第六栅极G6侧的板电极G53的表面上。

中间电极GM是厚板电极，有三个大直径的束通孔，以允许穿过第五栅极G5的三束电子束通过。

第六栅极G6由厚板电极G61、薄板电极G62和其开口端相互连在一起的两个杯状电极G63和G64构成。厚板电极G61有三个大直径的束通孔，以允许穿过中间电极GM的三束电子束通过。板电极G62包括三个电子束通孔，该通孔在一字排列方向上有较长的侧边，并有较大的直径。各杯状电极G63和G64有三个束通孔。

会聚杯CG固定在第六栅极G6的杯状电极G64的表面上，在该表面上形成三个电子束通孔。

如图3B所示，把约100至150V的DC电压Ek和叠加在其上的对应于图象的调制信号加在三个阴极KB、KG和KR上。把第一栅极G1接地。第二栅极G2和第四栅极G4在管内相互连接，并在其上施加约600至800V的DC电压EC2。第三栅极G3和第五栅极G5在管内相互连接，并在其上施加约6至9kV的聚焦电压EC3。把约25至30kV的阳极电压Eb加在第六栅极G6上。利用在电子枪附近设置的电阻R，把施加在第五栅极G5和第六栅极G6之间的电压的大致中间值的电压施加在中间电极GM上。

阴极KB、KG和KR、第一栅极G1和第二栅极G2构成三极管。该三极管发射电子束并形成交叉点。第二栅极G2和第三栅极G3形成预聚焦透镜，该透镜预先聚焦由三极管发射的电子束。第三栅极G3、第四栅极G4和第五栅极G5形成辅助透镜，该透镜进一步预聚焦从预聚焦透镜输出的电子束。第五栅极G5、中间电极GM和第六栅极G6构成大直径和长焦距的场延长的主透镜。利用该透镜，能够在荧光屏上形成更小的电子束点。

在图3A和3B所示的电子枪中，由三个栅极构成主透镜：第五栅极、中间电极和第六栅极(以下分别称为第一、第二和第三电极)。假设第一和第二电极之间的间隙是L(1)，第二和第三电极之间的间隙是L(2)，第一、第二和第三电极的允许中心电子束穿过的中心电子束通孔的中心轴与允许侧边电子束穿过的侧边电子束通孔的中心轴之间的距离分别为Sg(1)、Sg(2)和Sg(3)。

此外，假设施加在第一、第二和第三电极上的电压分别为V(1)、V(2)和V(3)。

由形成于第一和第二电极之间的电子透镜产生的边束朝向中心束的偏转量HS1的近似值可由下式得到：

$\mathrm{HS}1=A\×\frac{V\left(2\right)-V\left(1\right)}{L\left(1\right)}\×\{\mathrm{Sg}\left(2\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)\}$                                        (式3)

其中，A是由束通孔的形状和直径确定的系数。

按同样的方式，由在第二和第三电极之间形成的电子透镜产生的边束朝向中心束的偏转量HS2的近似值可由下式得到：

$\mathrm{HS}2=A\×\frac{V\left(3\right)-V\left(2\right)}{L\left(2\right)}\×\{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(2\right)\}$                                           (式4)

由上述两个电子透镜：即在第一和第二电极之间形成的透镜和在第二和第三电极之间形成的透镜产生的边束朝向中心束的偏转量HS，可由下式得到其近似值：

$\mathrm{HS}=\mathrm{HS}1+\mathrm{HS}2=[\frac{\{V\left(2\right)-V\left(1\right)\}\{\mathrm{Sg}\left(2\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)\}}{L\left(1\right)}+\frac{\{V\left(3\right)-V\left(2\right)\}\{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(2\right)\}}{L\left(2\right)}]\×A$

                                                   (式5)

通过把电压V(2)施加在第二栅极上使偏转量HS的总量不变化的条件如下：

$\frac{\∂\mathrm{HS}}{\∂V\left(2\right)}=[\frac{\mathrm{Sg}\left(2\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)}{L\left(1\right)}-\frac{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(2\right)}{L\left(2\right)}]\×A=0$                                               (式6)

根据式(6)，在第二栅极中中心束通孔和边束通孔之间的距离Sg(2)由下式表示。

$\mathrm{Sg}\left(2\right)=\frac{L\left(1\right)\×\mathrm{Sg}\left(3\right)+L\left(2\right)\×\mathrm{Sg}\left(1\right)}{L\left(1\right)+L\left(2\right)}$                                         (式7)

如果确定在第二电极中的距离Sg(2)，以满足式7，那么在第一和第二电极之间的电子透镜上每单位电压差的边束的偏转量与第二和第三电极之间的电子透镜上的该偏转量相同。

在这种状态下，如果在第二电极上施加的电压V(2)增加，例如增加+ΔV，那么由第一和第二电极之间的电子透镜产生的边束的偏转改变量ΔHS1可用下式表示。

$\mathrm{\ΔHS}1=[\frac{\mathrm{Sg}\left(2\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)}{L\left(1\right)}\×(+\mathrm{\ΔV})]\×A$

$=[\frac{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)}{L\left(1\right)+L\left(2\right)}\×(+\mathrm{\ΔV})]\×A$

                                              (式8)

由第二和第三电极之间的电子透镜产生的边束的偏转变化量ΔHS2由下式表示。

$\mathrm{\ΔHS}2=[\frac{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(2\right)}{L\left(2\right)}\×(-\mathrm{\ΔV})]\×A$

$=[\frac{\mathrm{Sg}\left(3\right)-\mathrm{Sg}\left(1\right)}{L\left(1\right)+L\left(2\right)}\×(-\mathrm{\ΔV})]\×A$

                                              (式9)

边束偏转的总变化量ΔHS可用下式表示。

          ΔHS＝ΔHS1+ΔHS2＝0             (式10)

因此，通过第二和第三电极之间的电子透镜产生的边束偏转的变化量，补偿由第一和第二电极之间的电子透镜产生的边束偏转的变化量。因此，即使改变第二电极上施加的电压，第一和第二电极之间的电子透镜产生的边束偏转与第二和第三电极之间的电子透镜产生的边束偏转的总改变量ΔHS仍为零。换句话说，即使改变第二电极上施加的电压，第一和第二电极之间的电子透镜产生的边束偏转与第二和第三电极之间的电子透镜产生的边束偏转的总偏转量HS不变。

因此，当彩色显像管工作时，如果电流从对第二电极施加电压的电阻泄漏，结果第二电极的电压变得不稳定，但边束的路径并不改变。因此，在荧光屏的整个区域上保持令人满意的会聚特性。

如上所述，如果确定第二电极(中间电极)上的距离Sg(2)，使其满足上述关系式，那么在第一电极(第五栅极G5)和第二电极(中间电极GM)之间的电子透镜的每单位电压差产生的边束的偏转量，就与在中间电极GM和第三电极(第六栅极G6)之间的电子透镜产生的该偏转量相同。因此，即使中间电极GM上施加的电压改变，由于第五栅极G5和中间电极GM之间的电子透镜产生的边束路径的变化，被中间电极GM和第六栅极G6之间的电子透镜产生的边束路径的变化补偿，所以边束的总偏转量HS不变。

因此，当彩色显像管工作时，如果电流从对中间电极GM施加电压的电阻R的中间点B泄漏，结果中间电极的电压变得不稳定，但边束的路径并不改变。因此，在荧光屏的整个区域上保持令人满意的会聚特性。

在上述实施例中，主透镜部分由三个栅极构成。但本发明可用于由n个栅极构成主透镜的情况，在该情况下，如果第k个栅极的距离Sg(k)如下确定，那么可获得与上述同样的效果。

在该情况下，由从阴极侧沿电子束行进的方向按这样的顺序装配的n个栅极(第一、第二、...、第k、...、和第n栅极)构成主透镜。越靠近阴极的栅极，其上施加的电压就越低。假设第一栅极和第二栅极之间的间隙为L(1)，第二栅极和第三栅极之间的间隙为L(2)，第k栅极和第(k+1)栅极之间的间隙为L(k)。还假设在第一栅极、第二栅极和第k栅极上的中心电子束通孔的中心轴与侧边电子束通孔的中心轴之间的距离分别用Sg(1)、Sg(2)和Sg(k)来表示。确定在第k栅极上的中心束通孔和边束通孔之间的距离Sg(k)，以使其基本满足下式表示的关系式。

$\mathrm{Sg}\left(k\right)=\frac{L(k-1)\×\mathrm{Sg}(k+1)+L\left(k\right)\×\mathrm{Sg}(k-1)}{L(k-1)+L\left(k\right)}$

                                              (式11)

如果确定在第k栅极上的距离Sg(k)，使其满足式11，那么在第(k-1)栅极和第k栅极之间的电子透镜上每单位电压差产生的边束的偏转量，与第k栅极和第(k+1)栅极之间的电子透镜上每单位电压差产生的边束的偏转量相同。因此，如果改变第k栅极上的电压，那么由这些电子透镜产生的边束偏转上的改变量被相互补偿。

       ΔHS＝ΔHS(k-1)+ΔHS(k)＝0           (式12)

因此，即使第k栅极上施加的电压变化，由第(k-1)栅极和第k栅极之间的电子透镜产生的和由第k栅极和第(k+1)栅极之间的电子透镜产生的边束的偏转总量HS能够保持恒定。

因此，当彩色显像管工作时，如果电流从对第k栅极施加电压的电阻泄漏，结果第k栅极的电压变得不稳定，但边束的路径并不改变。因此，在荧光屏的整个区域上保持令人满意的会聚特性。

在上述实施例中，电阻的端部C连接第五栅极G5。但端部C可以连接在设置于彩色显像管外部的电压源，或者接地。

在上述实施例中，第五栅极G5和第六栅极G6的板电极有三个电子束通孔，各电子束通孔有沿一字排列方向延伸的长轴。但电子束通孔并不限定于这种形状，也可以是在垂直方向上有长轴的形状，或可以是圆形。

如上所述，本发明的彩色显像管包括管颈内的电阻和带有长焦距及大直径的主透镜的场延长的电子枪，利用该电子枪，可极大地改善在荧光屏的整个区域上的聚焦特性。按这样的顺序从阴极侧沿电子束行进的方向装配由n个栅极(第一、第二、...、第k、...、和第n栅极)构成的电子枪的主透镜部分。越靠近阴极的栅极，其上施加的电压就越低。假设第一栅极和第二栅极之间的间隙为L(1)，第二栅极和第三栅极之间的间隙为L(2)，第k栅极和第(k+1)栅极之间的间隙为L(k)，假设在第一栅极、第二栅极和第k栅极上的中心电子束通孔的中心轴与侧边电子束通孔的中心轴之间的距离分别为Sg(1)、Sg(2)和Sg，在这种情况下，确定第k栅极上中心束通孔和边束通孔之间的距离Sg(k)，使其基本满足下式表示的关系式。

$\mathrm{Sg}\left(k\right)=\frac{L(k-1)\×\mathrm{Sg}(k+1)+L\left(k\right)\×\mathrm{Sg}(k-1)}{L(k-1)+L\left(k\right)}$

                                            (式13)

如果确定第k栅极上的距离Sg(k)，使其满足该式，那么在第(k-1)栅极和第k栅极之间形成的电子透镜上每单位电压差产生的边束的偏转量，与在第k栅极和第(k+1)栅极之间形成的电子透镜上每单位电压差产生的边束的偏转量相同。因此，如果第k栅极上的电压改变，那么由这些电子透镜产生的边束偏转的改变量被相互补偿。因此，由在第(k-1)栅极和第k栅极之间形成的电子透镜和在第k栅极和第(k+1)栅极之间形成的电子透镜产生的边束的偏转总量HS保持恒定。

因此，当彩色显像管工作时，如果电流从对第k栅极施加电压的电阻泄漏，结果第k栅极的电压变得不稳定，但边束的路径并不改变。因此，在荧光屏的整个区域上保持令人满意的会聚特性。因此，本发明提供了在工业上相当明显的技术优势。

如上所述，本发明消除了常规技术的问题；也就是说，本发明避免了在彩色显像管工作期间因从电阻漏泄的电流造成的会聚的改变。因此，本发明能够提供这样的彩色显像管，其中防止了因边束路径上的改变产生的会聚特性的改变，从而能够获得在荧光屏的整个区域上的稳定的和令人满意的会聚特性。

Claims (2)

1.一种彩色显像管，包括：一字排列式电子枪和产生偏转磁场的偏转系统，该电子枪包括：电子束产生部分(KR、KG、KB、G1、G2)，用于产生由中心束(6G)和在中心束两边的一对边束(6B、6R)构成的三束电子束，这些电子束成一字排列并在相同水平面上穿越；由多个栅极构成的主电子透镜部分(G5、GM、G6)，用于将三束电子束聚焦在靶(3)上，所述偏转系统用于偏转由电子枪发射的电子束，使其扫描该靶，其特征在于，

主电子透镜部分包括沿电子束行进的方向按顺序装配的n个栅极即第一、第二、...、第k、...、和第n栅极，还包括用于与至少两个相邻间隙L(k-1)和L(k)之间的中心束在同一水平面上偏转一对边束路径的偏转装置，上述间隙的定义是，第一和第二栅极之间的间隙是L(1)，第二和第三栅极之间的间隙是L(2)，第k和第(k+1)栅极之间的间隙是L(k)，

上述偏转装置的结构为使在间隙L(k-1)上每单位电压差的边束偏转量等于在间隙L(k)上每单位电压差的边束偏转量；

其中，第k栅极连接到一个电阻(R)，使得施加到第(k-1)栅极的电压和施加到的(k+1)栅极的电压之间的一个电势施加到第k栅极。

2.根据权利要求1的彩色显像管，其特征在于，

当在第一栅极、第二栅极和第k栅极中的穿过中心束的中心束通孔的中心轴与穿过边束的各边束通孔的中心轴之间的距离用Sg(1)、Sg(2)和Sg(k)表示时，第k栅极中的距离Sg(k)被设置为满足下式：

$\mathrm{Sg}\left(k\right)=\frac{L(k-1)\×\mathrm{Sg}(k+1)+L\left(k\right)\×\mathrm{Sg}(k-1)}{L(k-1)+L\left(k\right)}$

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