CN110219324B - 一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法,将实体桩和虚土桩按照桩周土和桩底土的分层情况进行同样的分层,同时假定实体桩均为均质圆形弹性体,且实体桩与虚土桩界面处位移连续、应力平衡;桩周土及桩底土均为各向同性线性粘弹性体;桩周土层上表面是自由边界,无正应力和剪应力,桩底土层底部为刚性基底;桩土系统振动时为小变形,虚土桩与桩侧土之间完全接触,实体桩与土体接触面非完全接触。根据粘弹性动力学理论建立轴对称条件下桩底土体和桩周土体纵向振动控制方程、根据Euler‑Bernoulli杆件理论,建立虚土桩及实体桩纵向振动控制方程,使用拉普拉斯变换,求解上述振动控制方程,以对摩擦桩的纵向振动进行分析。
Description
技术领域
本发明涉及土建领域,更具体地,涉及一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法。
背景技术
在桩-桩周土界面相互作用方面,已有研究使用多种方法简化桩土界面相互作用。一系列离散Winkler弹簧-阻尼器模型,对刚性基础纵向振动特性进行了研究。此种方法虽然简便,但参数取值依赖经验。在此基础上改进,提出了平面应变分析模型考虑土体应力应变沿桩周径向连续性,该模型有一定的理论基础,但是无法考虑桩周土沿深度的变化。基于以上考虑发展了一种桩周土三维连续介质模型,该模型可以考虑土体位移、应力分量沿深度变化,忽略土体径向位移,对桩纵向振动特性进行研究。此后又出现同时考虑土体竖向和径向位移影响,改进了桩周土三维连续介质模型。以上研究均基于桩土完全接触假设,此种假设会夸大土体对桩身的约束作用。因此有不少学者采用桩端刚性支撑模型,考虑桩土界面相对滑移情况下桩的纵向振动特性。然而使用桩端刚性支撑模型,忽略桩周土体成层性及桩底波动效应对摩擦桩桩顶动力响应的影响,进而容易造成对桩身缺陷部分误判。以往也有众多学者对桩—桩底土相互作用进行简化,如将桩底土简化成弹簧和阻尼器、弹性半空间模型,但这两种方法有各自的局限性,在此基础上杨冬英提出了虚土桩模型,严格考虑了桩底土的波动效应,并且可以模拟桩端沉渣、桩端土被挤密等工程情况。但在成层土中非完全黏结的情况下同时考虑桩土界面相对滑移和桩底土波动效应对桩基纵向振动特性的方法,尚缺少公开。
发明内容
本发明的目的在于克服现有技术存在的上述缺陷,提供一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法,在成层土中采用开尔文模型模拟桩土界面相对滑移,采用虚土桩模型考虑桩底土的波动效应。
为实现上述目的,本发明的技术方案如下:
一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法,其特征在于,包括以下步骤:
S1:引入如下假定,建立基于成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析模型:实体桩的深度与桩周土的深度一致,均被分为N层,虚土桩与桩底土的深度一致,均被分为M层,
假定实体桩为均质、圆形等截面弹性体,且实体桩与虚土桩界面处位移连续、应力平衡;假定桩周土及桩底土均为纵向各向同性线性粘弹性体,土体材料阻尼采用粘性阻尼;假定桩周土层上表面是自由边界,无正应力和剪应力,桩底土层底部为刚性基底;实体桩及桩周土、桩底土和虚土桩构成的桩-土系统在振动时仅发生小变形,虚土桩与桩底土之间完全接触,实体桩与土体接触面非完全接触;
S2:根据粘弹性动力学理论建立轴对称条件下桩底土和桩周土纵向振动控制方程;
根据Euler-Bernoulli杆件理论,建立虚土桩及实体桩纵向振动控制方程;根据步骤S1中的假定,建立桩-土系统边界条件。
S3:使用Laplace变换,求解步骤S2中所述的桩底土和桩周土振动方程,并求解虚土桩及实体桩纵向振动控制方程,得到任意激振力作用在桩顶的时域速度响应函数,以对摩擦桩的纵向振动进行分析。
优选地,所述步骤S2中轴对称条件下第j层桩周土的纵向振动控制方程为
第i层桩底土的纵向振动控制方程为
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;N是桩周土的层数,j=1~N,是桩周土的层数编号,自下而上,为第j层桩周土纵向位移,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;M是桩底土的层数,i=1~M,是桩底土的层数编号,自下而上,为第i层桩底土纵向位移,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度。
优选地,所述步骤S2中第i层虚土桩纵向振动控制方程为
第j层实体桩的纵向振动控制方程为
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;M是虚土桩的层数,i=1~M,是虚土桩的层数编号,自下而上,为第i层虚土桩的纵向位移,为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,fi SP是第i层桩底土对第i层虚土桩的桩位侧摩阻力,分别为第i层虚土桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;N是实体桩的层数,j=1~N,是实体桩的层数编号,自下而上,为第j层实体桩的纵向位移,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径,是第j层桩周土对第i层实体桩的桩位侧摩阻力,分别为第j层实体桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度。
优选地,所述步骤S2中,桩-土边界条件包括桩底土边界条件、桩周土边界条件、实体桩与虚土桩边界条件、桩土耦合条件,分别为
桩底土边界条件:
桩周土边界条件:
实体桩与虚土桩的边界条件:
第i段虚土桩:
第j段实体桩:
桩土耦合条件:
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;HP为桩周土层厚度,共分为HSP为桩底土层厚,H=HP+HSP为基岩上土层总厚度;q(t)为桩顶作用任意激振力;M是虚土桩和桩底土的层数,i=1~M,是虚土桩和桩底土的层数编号,自下而上,每层虚土桩和桩底土的厚度为每层虚土桩和桩底土的顶部埋深为N是实体桩和桩周土的层数,j=1~N,是实体桩和桩周土的层数编号,自下而上,每层实体桩和桩周土的厚度为每层实体桩和桩周土的顶部埋深为 为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式弹簧动刚度,为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型弹性系数,为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型阻尼器系数;fSP(z,t)为第i层桩底土对第i层虚土桩的单位侧摩阻力,为第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩的界面处的剪应力;为第j层桩周土对第j层实体桩的单位侧摩阻力,为第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩的界面处的剪应力;为第j层实体桩与第j层桩周土间的纵向相对滑移,为第j层实体桩与第j层桩周土间的相对滑移速度;为第i层虚土桩的纵向位移,为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径, 分别为第i层虚土桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第j层实体桩的纵向位移,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径,分别为第j层实体桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第i层桩底土纵向位移,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;为第j层桩周土纵向位移,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度。
优选地,所述步骤S3中,求解包括以下步骤
步骤S31:对式(1a)中的轴对称条件下桩底土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,并对边界条件式(4a)和(4b)进行拉普拉斯变换,得到第i层桩底土的纵向位移函数为
以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力为
步骤S32:对式(1b)中的轴对称条件下桩周土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,对边界条件式(5a)和(5b)进行拉普拉斯变换,得到第j层桩周土的纵向位移函数为
以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力为
步骤S33:对虚土桩纵向振动控制方程(2)和边界条件(7a)进行拉普拉斯变换,并基于步骤S31中获得的第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩处剪应力(9a),得到第i层虚土桩的纵向振动位移函数
对实体桩纵向振动控制方程(3)和边界条件(7c)进行Laplace变换,得到第j层实体桩的纵向振动位移函数
步骤S34:对边界条件式(6a,b,c)进行拉普拉斯变换,得虚土桩与实体桩界面处的复阻抗函数
对边界条件式(6d,e)进行拉普拉斯变换,得到实体桩桩顶的位移阻抗函数
步骤S35:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b)得到实体桩桩顶复刚度为
步骤S36:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b),得到桩顶速度导纳为
步骤S37:根据桩顶速度导纳(13),使用傅里叶变换,得到单位脉冲激励的时域响应
步骤S38:根据卷积定理,得到任意激振力q(t)作用下,桩顶速度时域响应为
g(t)=q(t)*h(t)=IFT[Q(iω)·Gv(iω)] (15)
上述步骤中,
z′=z-HP为局部纵向坐标,其零点为桩底土体顶部,方向向下为正;s=iω为拉普拉斯变换常数,i为虚数单位,ω为激振荷载频率;n为下标;
为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;q(t)为任意激振力;Wi SP(r,z′,s)为第i层桩底土纵向位移的拉普拉斯变换;为第j层桩周土纵向位移的拉普拉斯变换;为第i层虚土桩桩身位移的拉普拉斯变换;为第j层实体桩桩身位移的拉普拉斯变换;Q(iω)为任意激振力q(t)的傅里叶变换;
K0(·)、K1(·)分别为零阶和第一阶第二类虚宗量Bessel函数;
为由第i层桩底土与虚土桩耦合条件(7b)以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力(9a)所确定的常数;为由第j层桩周土与实体桩耦合条件(7c,d)以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力(9b)所确定的常数;
为满足第i层桩底土的纵向位移函数(8a)的解,其中其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
为满足第j层桩周土的纵向位移函数(8b)的解,其中,其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
上述步骤中,还包括以下符号定义
从上述技术方案可以看出,本发明基于成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动动力阻抗算法系统,能够同时考虑桩周土体成层性和桩土界面相对滑移,并对影响桩基纵向振动特性的因素(如桩土界面的刚度系数、阻尼系数及桩周土剪切波速等)进行合理化分析,同时还可以对缺陷桩情况分析提供一定参考,考虑不同的缺陷程度和缺陷位置对摩擦桩纵向振动特性影响,适用于桩周土体性质复杂或桩身不完整的摩擦桩,可为桩基动力检测提供理论指导和参考作用。
附图说明
图1是本发明方法流程图;
图2是本发明的模型示意图。
图中:1是桩周土,2是实体桩,3是桩底土,4是虚土桩,5是刚性地基。
具体实施方式
下面结合附图,对本发明的具体实施方式作进一步的详细说明。
需要说明的是,在下述的具体实施方式中,在详述本发明的实施方式时,为了清楚地表示本发明的结构以便于说明,特对附图中的结构不依照一般比例绘图,并进行了局部放大、变形及简化处理,因此,应避免以此作为对本发明的限定来加以理解。
在以下本发明的具体实施方式中,请参阅图1,图1是本发明的方法流程图。如图所示,
一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法,其特征在于,包括以下步骤:
S1:引入如下假定,建立基于成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析模型:实体桩的深度与桩周土的深度一致,均被分为N层,虚土桩与桩底土的深度一致,均被分为M层,
假定实体桩为均质、圆形等截面弹性体,且实体桩与虚土桩界面处位移连续、应力平衡;假定桩周土及桩底土均为纵向各向同性线性粘弹性体,土体材料阻尼采用粘性阻尼;假定桩周土层上表面是自由边界,无正应力和剪应力,桩底土层底部为刚性基底;实体桩及桩周土、桩底土和虚土桩构成的桩-土系统在振动时仅发生小变形,虚土桩与桩底土之间完全接触,实体桩与土体接触面非完全接触;
S2:根据粘弹性动力学理论建立轴对称条件下桩底土和桩周土纵向振动控制方程。
轴对称条件下第j层桩周土的纵向振动控制方程为
第i层桩底土的纵向振动控制方程为
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;N是桩周土的层数,j=1~N,是桩周土的层数编号,自下而上,为第j层桩周土纵向位移,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;M是桩底土的层数,i=1~M,是桩底土的层数编号,自下而上,为第i层桩底土纵向位移,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度。
根据Euler-Bernoulli杆件理论,建立虚土桩及实体桩纵向振动控制方程。
第i层虚土桩纵向振动控制方程为
第j层实体桩的纵向振动控制方程为
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;M是虚土桩的层数,i=1~M,是虚土桩的层数编号,自下而上,为第i层虚土桩的纵向位移,为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,fi SP是第i层桩底土对第i层虚土桩的桩位侧摩阻力,分别为第i层虚土桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;N是实体桩的层数,j=1~N,是实体桩的层数编号,自下而上,为第j层实体桩的纵向位移,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径,是第j层桩周土对第i层实体桩的桩位侧摩阻力,分别为第j层实体桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度。
根据步骤S1中的假定,建立桩-土系统边界条件。
桩-土边界条件包括桩底土边界条件、桩周土边界条件、实体桩与虚土桩边界条件、桩土耦合条件,分别为
桩底土边界条件:
桩周土边界条件:
实体桩与虚土桩的边界条件:
第i段虚土桩:
第j段实体桩:
桩土耦合条件:
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;HP为桩周土层厚度,共分为HSP为桩底土层厚,H=HP+HSP为基岩上土层总厚度;q(t)为桩顶作用任意激振力;M是虚土桩和桩底土的层数,i=1~M,是虚土桩和桩底土的层数编号,自下而上,每层虚土桩和桩底土的厚度为每层虚土桩和桩底土的顶部埋深为N是实体桩和桩周土的层数,j=1~N,是实体桩和桩周土的层数编号,自下而上,每层实体桩和桩周土的厚度为每层实体桩和桩周土的顶部埋深为 为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式弹簧动刚度,为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型弹性系数,为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型阻尼器系数;fi SP(z,t)为第i层桩底土对第i层虚土桩的单位侧摩阻力,为第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩的界面处的剪应力;为第j层桩周土对第j层实体桩的单位侧摩阻力,为第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩的界面处的剪应力;为第j层实体桩与第j层桩周土间的纵向相对滑移,为第j层实体桩与第j层桩周土间的相对滑移速度;为第i层虚土桩的纵向位移,为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径, 分别为第i层虚土桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第j层实体桩的纵向位移,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径,分别为第j层实体桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第i层桩底土纵向位移,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;为第j层桩周土纵向位移,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度。
S3:使用Laplace变换,求解步骤S2中所述的桩底土和桩周土振动方程,并求解虚土桩及实体桩纵向振动控制方程,得到任意激振力作用在桩顶的时域速度响应函数,以对摩擦桩的纵向振动进行分析。
求解包括以下步骤
步骤S31:对式(1a)中的轴对称条件下桩底土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,并对边界条件式(4a)和(4b)进行拉普拉斯变换,得到第i层桩底土的纵向位移函数为
以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力为
步骤S32:对式(1b)中的轴对称条件下桩周土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,对边界条件式(5a)和(5b)进行拉普拉斯变换,得到第j层桩周土的纵向位移函数为
以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力为
步骤S33:对虚土桩纵向振动控制方程(2)和边界条件(7a)进行拉普拉斯变换,并基于步骤S31中获得的第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩处剪应力(9a),得到第i层虚土桩的纵向振动位移函数
对实体桩纵向振动控制方程(3)和边界条件(7c)进行Laplace变换,得到第j层实体桩的纵向振动位移函数
步骤S34:对边界条件式(6a,b,c)进行拉普拉斯变换,得虚土桩与实体桩界面处的复阻抗函数
对边界条件式(6d,e)进行拉普拉斯变换,得到实体桩桩顶的位移阻抗函数
步骤S35:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b)得到实体桩桩顶复刚度为
步骤S36:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b),得到桩顶速度导纳为
步骤S37:根据桩顶速度导纳(13),使用傅里叶变换,得到单位脉冲激励的时域响应
步骤S38:根据卷积定理,得到任意激振力q(t)作用下,桩顶速度时域响应为
g(t)=q(t)*h(t)=IFT[Q(iω)·Gv(iω)] (15)
上述步骤中,
z′=z-HP为局部纵向坐标,其零点为桩底土体顶部,方向向下为正;s=iω为拉普拉斯变换常数,i为虚数单位,ω为激振荷载频率;n为下标;
为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;q(t)为任意激振力;Wi SP(r,z′,s)为第i层桩底土纵向位移的拉普拉斯变换;为第j层桩周土纵向位移的拉普拉斯变换;为第i层虚土桩桩身位移的拉普拉斯变换;为第j层实体桩桩身位移的拉普拉斯变换;Q(iω)为任意激振力q(t)的傅里叶变换;
K0(·)、K1(·)分别为零阶和第一阶第二类虚宗量Bessel函数;
为由第i层桩底土与虚土桩耦合条件(7b)以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力(9a)所确定的常数;为由第j层桩周土与实体桩耦合条件(7c,d)以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力(9b)所确定的常数;
为满足第i层桩底土的纵向位移函数(8a)的解,其中其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
为满足第j层桩周土的纵向位移函数(8b)的解,其中,其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
上述步骤中,还包括以下符号定义
综上所述,本发明基于成层土中非完全粘结的摩擦桩纵向振动动力阻抗算法系统,能同时桩土界面的相对滑移和桩周土体的成层性,算法系统中采用的虚土桩模型可以考虑桩底土土体性质对摩擦桩的振动特性影响,能够适用桩周土体性质复杂、桩土界面不完全接触情况下的摩擦桩纵向振动问题,同时也可为判断桩身完整性提供理论指导和参考作用。
以上所述,仅为本发明较佳的具体实施方式,但本发明的保护范围并不局限于此,任何熟悉本技术领域的技术人员在本发明揭露的技术范围内,根据本发明的技术方案及其发明构思加以等同替换或改变,都应涵盖在本发明的保护范围之内。
Claims (4)
1.一种成层土中非完全黏结的摩擦桩纵向振动分析方法,其特征在于,包括以下步骤:
S1:引入如下假定,建立成层土中摩擦桩纵向振动分析模型:实体桩的深度与桩周土的深度一致,均被分为N层,虚土桩与桩底土的深度一致,均被分为M层;
假定实体桩为均质、圆形等截面弹性体,且实体桩与虚土桩界面处位移连续、应力平衡;假定桩周土及桩底土均为纵向各向同性线性粘弹性体,土体材料阻尼采用粘性阻尼;假定桩周土层上表面是自由边界,无正应力和剪应力,桩底土层底部为刚性基底;实体桩及桩周土、桩底土和虚土桩构成的桩-土系统在振动时仅发生小变形,虚土桩与桩底土之间完全接触,实体桩与土体接触面非完全接触;
S2:根据粘弹性动力学理论建立轴对称条件下桩底土和桩周土纵向振动控制方程;
根据Euler-Bernoulli杆件理论,建立虚土桩及实体桩纵向振动控制方程;
根据步骤S1中的假定,建立桩-土系统边界条件;
S3:使用Laplace变换,求解步骤S2中所述的桩底土和桩周土振动方程,并求解虚土桩及实体桩纵向振动控制方程,得到任意激振力作用在桩顶的时域速度响应函数,以对成层土中摩擦桩的纵向振动进行分析;
其中,所述步骤S2中第i层虚土桩纵向振动控制方程为
第j层实体桩的纵向振动控制方程为
2.根据权利要求1所述的分析方法,其特征在于,所述步骤S2中轴对称条件下第j层桩周土的纵向振动控制方程为
第i层桩底土的纵向振动控制方程为
3.根据权利要求1所述的分析方法,其特征在于,所述步骤S2中,桩-土边界条件包括桩底土边界条件、桩周土边界条件、实体桩与虚土桩边界条件、桩土耦合条件,分别为
桩底土边界条件:
桩周土边界条件:
实体桩与虚土桩的边界条件:
第i段虚土桩:
第j段实体桩:
桩土耦合条件:
式中,r为轴向坐标,轴向坐标零点位于桩截面圆心,z为纵向坐标,纵向坐标零点位于自由表面,向下为正,t为时间坐标;HP为桩周土层厚度,共分为HSP为桩底土层厚,H=HP+HSP为基岩上土层总厚度;q(t)为桩顶作用任意激振力;M是虚土桩和桩底土的层数,i=1~M,是虚土桩和桩底土的层数编号,自下而上,每层虚土桩和桩底土的厚度为每层虚土桩和桩底土的顶部埋深为N是实体桩和桩周土的层数,j=1~N,是实体桩和桩周土的层数编号,自下而上,每层实体桩和桩周土的厚度为每层实体桩和桩周土的顶部埋深为 为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式弹簧动刚度,为第i层桩底土与第i+1层桩底土层间的分布式阻尼器的阻尼系数;为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型弹性系数,为第j层实体桩与第j层桩周土界面处的开尔文模型阻尼器系数;fi SP(z,t)为第i层桩底土对第i层虚土桩的单位侧摩阻力,为第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩的界面处的剪应力;为第j层桩周土对第j层实体桩的单位侧摩阻力,为第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩的界面处的剪应力;为第j层实体桩与第j层桩周土间的纵向相对滑移,为第j层实体桩与第j层桩周土间的相对滑移速度;为第i层虚土桩的纵向位移,为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径, 分别为第i层虚土桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第j层实体桩的纵向位移,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径,分别为第j层实体桩的弹性模量、粘性阻尼系数和密度;为第i层桩底土纵向位移,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;为第j层桩周土纵向位移,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度。
4.根据权利要求1所述的分析方法,其特征在于,所述步骤S3中,求解包括以下步骤
步骤S31:对式(1a)中的轴对称条件下桩底土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,并对边界条件式(4a)和(4b)进行拉普拉斯变换,得到第i层桩底土的纵向位移函数为
以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力为
步骤S32:对式(1b)中的轴对称条件下桩周土纵向振动控制方程进行拉普拉斯变换,对边界条件式(5a)和(5b)进行拉普拉斯变换,得到第j层桩周土的纵向位移函数为
以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力为
步骤S33:对虚土桩纵向振动控制方程(2)和边界条件(7a)进行拉普拉斯变换,并基于步骤S31中获得的第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩处剪应力(9a),得到第i层虚土桩的纵向振动位移函数
对实体桩纵向振动控制方程(3)和边界条件(7c)进行Laplace变换,得到第j层实体桩的纵向振动位移函数
步骤S34:对边界条件式(6a,6b,6c)进行拉普拉斯变换,得虚土桩与实体桩界面处的复阻抗函数
对边界条件式(6d,6e)进行拉普拉斯变换,得到实体桩桩顶的位移阻抗函数
步骤S35:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b)得到实体桩桩顶复刚度为
步骤S36:根据实体桩桩顶的位移阻抗函数(11b),得到桩顶速度导纳为
步骤S37:根据桩顶速度导纳(13),使用傅里叶变换,得到单位脉冲激励的时域响应
步骤S38:根据卷积定理,得到任意激振力q(t)作用下,桩顶速度时域响应为
g(t)=q(t)*h(t)=IFT[Q(iω)·Gv(iω)] (15)
上述步骤中,
z′=z-HP为局部纵向坐标,其零点为桩底土体顶部,方向向下为正;s=iω为拉普拉斯变换常数,i为虚数单位,ω为激振荷载频率;n为下标;
为第i层虚土桩的桩身截面积,ri SP为第i层虚土桩的截面半径,为第j层实体桩桩身截面积,为第j层实体桩的截面半径;q(t)为任意激振力;Wi SP(r,z′,s)为第i层桩底土纵向位移的拉普拉斯变换;为第j层桩周土纵向位移的拉普拉斯变换;为第i层虚土桩桩身位移的拉普拉斯变换;为第j层实体桩桩身位移的拉普拉斯变换;Q(iω)为任意激振力q(t)的傅里叶变换;
K0(·)、K1(·)分别为零阶和第一阶第二类虚宗量Bessel函数;
为由第i层桩底土与虚土桩耦合条件(7b)以及第i层桩底土在第i层桩底土-虚土桩界面处剪应力(9a)所确定的常数;为由第j层桩周土与实体桩耦合条件(7c,d)以及第j层桩周土在第j层桩周土-实体桩界面处剪应力(9b)所确定的常数;
为满足第i层桩底土的纵向位移函数(8a)的解,其中其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第i层桩底土的土体Lame常数,且有 分别为第i层桩底土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
为满足第j层桩周土的纵向位移函数(8b)的解,其中,其中为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式弹簧动刚度,为第j层桩周土与第j+1层桩周土层间的分布式阻尼器的阻尼系数,为第j层桩周土的土体Lame常数,且有 分别为第j层桩周土的土体的弹性模量、泊松比、粘性阻尼系数和密度;
上述步骤中,还包括以下符号定义
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