Verfahren zur Herstellung eines ferromagnetischen Körpers und Verwendung desselben Die Erfindung betrifft ein Verfahren zur Herstel lung eines ferromagnetischen Körpers, der mindestens teilweise aus ferromagnetischen Kristallen mit einer hexagonalen Kristallstruktur gleich derjenigen der Verbindung BaFel2019 besteht.
Es ist bekannt, dass die Verbindung BaFe12019 dauermagnetische Eigenschaften besitzt. Die Kristall struktur dieser Verbindung ist gleich der des Minerals Magnetoplumbit, das ist die hexagonale Struktur mit einer c-Achse von etwa 23,3 A und einer a-Achse von etwa 5,9 A. Diese Kristalle haben anisotrop ma gnetische Eigenschaften.
Auf Grund der grossen ma gnetischen Kristallanisotropie in Richtung der hexago- nalen Achse der Kristalle können aus solchen Ver bindungen bestehende Körper unter anderem für ver schiedene Mikrowellenanwendungen benutzt werden, z. B. in solchen Fällen, in denen von der Faraday- Drehung oder von der magnetischen Resonanz Ge brauch gemacht wird.
Die magnetische Anisotropie kann durch ein effektives Anisotropiefeld beschrie ben werden, welches in diesem Falle etwa 17 000 Oer- sted beträgt. Folglich ist eine Faraday-Drehung mög lich bei 1-2 cm (15 000-30 000 MHz), während Re sonanzanwendungen bei etwa 6 mm (50 000 MHz) möglich sind. Wenn ausserdem noch ein äusseres Ma gnetfeld angelegt wird, ist eine Ausdehnung des An wendungsbereiches nach noch kleineren Wellenlängen möglich. Eine Ausdehnung nach grösseren Wellenlän gen ist aber nicht möglich.
Allerdings sind andere ferromagnetische Oxydmaterialien bekannt, die in Mikrowellenapparaturen bei niedrigeren Wellenlän gen Anwendung finden können, nämlich Ferrite mit Spinellstruktur. Der bestrichene Wellenlängenbereich wird dann hinsichtlich der obern Grenze durch das für die Sättigung dieser weichmagnetischen Materia lien erforderlichen Mindestmagnetfeld und hinsicht- lich der untern Grenze durch das in der Praxis in einem Wellenleiter zu verwirklichende Höchstmagnet feld bedingt.
Auf diese Weise sind magnetische Reso nanzanwendungen in einem Bereich von 3-15 cm (2000-10 000 MHz) möglich. Es verbleibt somit ein Wellenlängenbereich, in dem die bekannten ferro- magnetischen Oxydmaterialien nicht, oder gegebenen falls nur mit starken Magnetfeldern und demnach grossen Magneten, verwendbar sind.
Das erfindungsgemässe Verfahren zeichnet sich dadurch aus, dass ferromagnetische Kristalle der For mel
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worin EIv wenigstens eines der vierwertigen Metalle Ti, Ge, Zr, Hf und Sn, ferner MeII wenigstens eines der zweiwertigen Metalle Mn, Ni, Zn, Mg und Cu ist und wobei 0 < a < 1 0 < b < 1 0 < c < 0,4 0 < d < 2,5 0 < e < 1 0 < f < 3 0 < (a+b+c) < 1 e < d ist,
hergestellt werden, indem ein feinteiliges Stoffgemisch erhitzt wird, welches Gemisch die Oxyde der in den Kristallen enthaltenen Metalle, beim Erhitzen in diese Oxyde übergehende Verbindungen und/oder Verbin- dungen dieser Oxyde untereinander im erforderlichen Gewichtsverhältnis enthält.
Die magnetische Anisotropie dieser Kristalle kann durch effektive Anisotropiefelder von 16 000 Oersted bis auf niedrige Wertre in Richtung der hexagonalen Achse beschrieben werden. Da die Materialien oxy- disch sind, ist ihr spezifischer Widerstand verhältnis- mässig hoch.
Insbesondere bei den Materialien, bei denen MeII wenigstens Cu darstellt, und bei solchen, in denen dreiwertiges Mangan vorhanden ist (f + 0), können hohe Werte des spezifischen Widerstandes auftreten.
Da es in gewissen Fällen erwünscht ist, dass die Körper in magnetischer Hinsicht anisotrop sind, wer den dann insbesondere solche Körper benutzt, die eine gewisse Textur aufweisen, das heisst Körper, in denen die Teilchen in mehr oder weniger grossem Masse in gegenseitig orientiertem Zustand vorhanden sind.
Die ferromagnetischen Körper nach der Erfin dung und insbesondere solche, in denen in gewissem Masse eine Textur vorhanden ist, können in übertra- gungssystemen für Mikrowellen verwendet werden. Auf Grund des Anisotropiefeldes dieser Materialien sind magnetische Resonanzanwendungen im Bereich von 6-30 mm (10 000-50 000 MHz) möglich. Dieser Bereich wird nicht nur durch die Anisobropie, son dern auch noch durch die Entmagnetisierung bedingt.
Ebenso wie bei der oben beschriebenen Anwendung von Ferriten mit Spinehstruktur, kann bei Verwen dung der Körper nach der Erfindung die untere Grenze der Wellenlänge noch durch das Anlegen eines äussern Magnetfeldes herabgesetzt werden. Die Wellenlänge wird dann durch das Anisotropiefeld, die Entmagnetisierung und das äussere Magnetfeld be dingt.
Die Herstellung der Körper nach der Erfindung erfolgt vorzugsweise durch Erhitzung (Sinterung) eines im erforderlichen Verhältnis gewählten, feinverteilten Gemisches der zusammensetzenden Metalloxyde der neuen Verbindungen. Hierbei kann man naturgemäss eines oder mehrere der zusammensetzenden Metall oxyde völlig oder teilweise durch Verbindungen er setzen, die bei der Erhitzung in die Metalloxyde über gehen, z. B. Karbonate, Oxalate und Acetate. Ausser dem kann man die zusammensetzenden Metalloxyde völlig oder teilweise durch eines oder mehrere Reak tionsprodukte von zwei oder mehr der zusammen setzenden Metalloxyd ersetzen, z. B. BaFe12019.
Unter richtigem Verhältnis wird hier ein Ver hältnis der Metallmengen im Ausgangsgemisch gleich dem in den herzustellenden Materialien verstanden. Gegebenenfalls kann man das feinverteilte Ausgangs gemisch zunächst vorsintern, das Reaktionsprodukt wieder zermahlen und das so erzielte Pulver wieder sintern. Diese Reihe von Bearbeitungen kann gege benenfalls noch einmal oder mehrmalig wiederholt werden.
Die Temperatur der Sinterung bzw. der Endsin- terung kann zwischen etwa 1000 und etwa 1450 C, z. B. zwischen 1200 und 1350'' C, gewählt werden. Zur Erleichterung der Sinterung kann man Sinter mittel, wie Silikate und Fluoride, zusetzen.
Ferromagnetische Körper können dadurch her gestellt werden, d'ass das Ausgangsgemisch der Metall oxyde schon sogleich in der gewünschten Form gesin tert wird, oder auch dadurch, dass das Reaktions produkt der Vorsinterung zermahlen und, gegebenen falls nach dem Zusatz eines Bindemittels, in die ge wünschte Form gebracht und nachgesintert wird.
Ferromagnetische Körper, in denen in gewissem Masse eine bestimmte Textur vorhanden ist, können dadurch hergestellt werden, dass die Teilchen des ferromagnetischen Materials, die gegenseitig gewisser massen frei beweglich sind, in einem Magnetfeld ge richtet und zu einem zusammenhängenden Gebilde fixiert werden. Es ist weiterhin mögBch, die zu einem zusammenhängenden Gebilde fixierten Teilchen zu einem Körper zu sintern. Das Pulver besteht vorzugs weise möglichst aus Einkristallteilchen.
Auch ist es möglich, ferromagnetische Körper mit einer gewissen Textur dadurch herzustellen, dass die Teilchen eines im richtigen Verhältnis gewählten, feinverteilten Ausgangsgemisches, welches aus Metall oxyden und/oder Verbindungen, die bei Erhitzung in diese Metalloxyde übergehen, und/oder Verbindungen von zwei oder mehr der zusammensetzenden Metall oxyde besteht, wobei das Gemisch wenigstens eine ferromagnetische Verbindung enthält, die aus magne tisch orientierbaren Teilchen besteht, in einem Ma gnetfeld ausgerichtet werden, solange die Teilchen gegenseitig noch gewissermassen frei beweglich sind, und dann das Ganze zu einem kompakten Körper gesintert wird.
Auch in diesem Falle besteht das Pul ver hinsichtlich der erwähnten orientierbaren ferro- magnetischen Verbindung möglichst aus Einkristall teilchen. Dieses Verfahren bietet den Vorteil, dass die Textur erhalten wird durch Orientierung von im Aus gangsgemisch vorhandenen Teilchen, die eine grössere Anisotropie aufweisen und damit leichter orientierbar sind als die Teilchen der oben erwähnten Zusammen setzungen, aus denen der Körper nach der Schluss- sinterung besteht.
Da es für bestimmte Anwendungen vorteilhaft ist, Körper mit einer verhältnismässig grossen Dichte zu verwenden, muss dies bei der Herstellung berücksich tigt werden. Dies kann dadurch erfolgen, dass das Aus gangsgemisch und gegebenenfalls das Erzeugnis der Vorsinterung äusserst fein gemahlen und der Körper bei einer höheren Temperatur gesintert wird. Letz teres kann aber den Nachteil haben, dass ein kleiner Teil des Eisens in den zweiwertigen Zustand über geht, so dass der spezifische Widerstand des Körpers einen niedrigen, gegebenenfalls sogar unerwünscht niedrigen Wert erhält.
<I>Beispiel 1</I> Ein Gemisch von BaFe12019, BaC03, TiO2 und CoC03 in einem gegenseitigen Verhältnis von 0,9 Mol BaFe12019, 0,1 Mol BaC03, 0,6 Mol TiO2 und 0,6 Mal CoC03, was der gewünschten Verbindung entspricht, wurde 8 Stunden lang mit Alkohol in einer Schüttelmühle gemahlen.
Das Mahlprodukt wurde in Azeton aufgeschlämmt, und ein Teil wurde unter einem Druck von nahezu 1 Tonne/cm2 in einem magnetischen Gleichfeld mit einer Feldstärke von 8000 Oersted parallel: zur Pressrichtung zu einer Ta blette gepresst. Es ist möglich, bei diesem Gemisch einen Richtvorgang anzuwenden, da die ferromagne- tische Verbindung BaFeY2019 aus magnetisch orien- tierbaren Teilchen besteht.
Die Tablette wurde in 16 Stunden von Zimmertemperatur bis auf 500 C und in 5 Stunden von 500 bis 1210 C aufgeheizt und 2 Stunden lang bei 1210 C in Sauerstoff gesintert. Die Reaktion kann durch die Gleichung
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wiedergegeben werden.
Die Dichte dieser Tablette betrug 3,9 g/cm3 und der spezifische Widerstand<B>2,106</B> Ohm/cm. Mit Hilfe eines Torsionsverfahrens, wie es in Physica 8, 562 bis 565, 1941, beschrieben ist, wurde die magnetische Anisotropie dieser Tablette in Richtung des Magnet feldes beim Pressen bestimmt;
deren Wert, in einem effektiven Feld H.A ausgedrückt, betrug 9800 Oer- sted. Mit Hilfe eines Röntgendiffraktometers wurden, ebenso wie in den nachfolgenden Beispielen festge stellt, dass die Tablette aus Teilchen mit einer Kristall struktur gleich der Verbindung BaFe12019 aufgebaut war und dass die Teilchen in gegenseitig nahezu völ lig orientiertem Zustand im Körper vorhanden waren. Aus der Tablette wurde ein Plättchen von 10 X 3 X 0,15 mm geschnitten, wobei die Seite von 3 mm parallel zur Richtung des Magnetfeldes beim Pressen der Tablette war.
Das Plättchen wurde auf ein trapezförmiges Quarzplättchen mit einer Stärke von 0,7 mm geklebt. Das Ganze wurde in einem recht eckigen Wellenrohr mit Abmessungen von 7,1 bis 3,55 mm parallel zur kurzen Seitenwand angeordnet.
In zum ferromagnetischen Plättchen senkrechter Richtung wurde ein Magnetfeld Hl, angelegt, das auf maximale Energieabsorption in der Rückwärtsrich- tung bei einer Frequenz von 35 000 MHz eingestellt wurde. Darauf wurde der Abstand zwischen dem Plättchen und der kurzen Seitenwand bei angelegtem Feld H, geändert, bis die Durchlassdäämpfung mini mal war, was bei einem Abstand von etwa 0,6 mm der Fall war. Die Durchlassdämpfung ist die Dämp fung der Mikrowellen in der Fortpflanzungsrichtung.
Hierbei wurde das Dämpfungsverhältnis d, bestimmt; das ist das Verhältnis zwischen der Dämpfung der Mikrowellen in der zur Fortpflanzungsrichtung ent gegengesetzten Richtung und der Dämpfung der Mi krowellen in der Fortpflanzungsrichtung. dv betrug 12,0 und Hp war 700 Oersted.
In ähnlicher Weise wurden gemäss den nachste henden Reaktionsgleichungen Tabletten hergestellt, die bei der in der Tabelle angegebenen Temperatur gesintert wurden. Von diesen Tabletten wurde die Dichte, der spezifische Widerstand und das effektive Anisotropiefeld Ha bestimmt. Aus einigen Tabletten wurden auf die angegebene Weise Plättchen geschnit ten, die auf die oben beschriebene Weise geprüft wur den. Die Werte des Dämpfungsverhältnisses d, und des angelegten Magnetfeldes Hl, .sind gleichfalls in der Tabelle verzeichnet.
BaTio.aCoo,sFeio,s0is
EMI0003.0060
EMI0003.0061
EMI0003.0062
EMI0003.0063
EMI0004.0001
EMI0004.0002
EMI0004.0003
EMI0004.0004
EMI0004.0005
EMI0004.0006
Die erhaltenen Tabletten enthalten Kristalle mit einer hexagonalen Kristallstruktur gleich derjenigen der Verbindung BaFe12019.
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Sinter- <SEP> Spez.
<tb> Nr.
<SEP> Zusammensetzung <SEP> temperatur <SEP> Dichte <SEP> Widerstand <SEP> H9 <SEP> d <SEP> H@
<tb> <SEP> C <SEP> g/cm3 <SEP> <I>D <SEP> cm</I> <SEP> Oersted <SEP> Oersted
<tb> 1 <SEP> BaTio,6 <SEP> Coo,6 <SEP> Felo.8019 <SEP> 1210 <SEP> 3,9 <SEP> 2-106 <SEP> 9800 <SEP> 12,0 <SEP> 700
<tb> 2 <SEP> BaTio,8Zno,8FeO,e<B>8</B> <SEP> M-no,52019 <SEP> 1330 <SEP> 5,0 <SEP> <B>5-107</B> <SEP> 9200 <SEP> 15,0 <SEP> <B>1</B>760
<tb> 3 <SEP> BaTi0,4COOAFe11,2019 <SEP> 1240 <SEP> 4,1 <SEP> <B>3-106</B> <SEP> 8200 <SEP> 18,5 <SEP> 0
<tb> 4 <SEP> BaTio,5Coo,35Cuo,15Fell <SEP> O19 <SEP> 1260 <SEP> 4,3 <SEP> <B>8-106</B> <SEP> 8000 <SEP> 16,8 <SEP> 0
<tb> 5 <SEP> BaTil,2Nil,2Fe9,6 <SEP> <B>0</B>19 <SEP> 1275 <SEP> 4,2 <SEP> 3-104 <SEP> 5000
<tb> 6 <SEP> BaTil,2Cu1,2Fe9,0019 <SEP> 1275 <SEP> 4,6 <SEP> 2-104 <SEP> 7600
<tb> 7 <SEP> BaGel,2Zn1,2Fe9,0019 <SEP> 1275 <SEP> 5,
1 <SEP> <B>3-102</B> <SEP> 10000
<tb> 8 <SEP> BaSn0,6 <SEP> COO,6Fe10,8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,3 <SEP> 5-104 <SEP> 6780
<tb> 9 <SEP> BaSno,6Zn0,6FetO.8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,3 <SEP> 3.104 <SEP> 5330
<tb> 10 <SEP> BaZro,6 <SEP> COO,<B>6</B> <SEP> FelO,8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,2 <SEP> <B>5.105</B> <SEP> 6900
<tb> 11 <SEP> BaZro,6Zn0,6Fe10,8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,1 <SEP> <B>3-105</B> <SEP> 4500
Method for the production of a ferromagnetic body and use of the same The invention relates to a method for the production of a ferromagnetic body which consists at least partially of ferromagnetic crystals with a hexagonal crystal structure similar to that of the compound BaFel2019.
It is known that the compound BaFe12019 has permanent magnetic properties. The crystal structure of this compound is the same as that of the mineral magnetoplumbite, which is the hexagonal structure with a c-axis of about 23.3 A and an a-axis of about 5.9 A. These crystals have anisotropic magnetic properties.
Due to the large magnetic crystal anisotropy in the direction of the hexagonal axis of the crystals, bodies consisting of such compounds can be used for various microwave applications, e.g. B. in those cases in which the Faraday rotation or the magnetic resonance Ge is made use.
The magnetic anisotropy can be described by an effective anisotropy field, which in this case is about 17,000 Oersted. As a result, a Faraday rotation is possible, please include at 1-2 cm (15,000-30,000 MHz), while Re sonance applications are possible at around 6 mm (50,000 MHz). If an external magnetic field is also applied, the area of application can be expanded to include even smaller wavelengths. However, it is not possible to expand to larger wavelengths.
However, other ferromagnetic oxide materials are known which can be used in microwave apparatus at lower wavelengths, namely ferrites with a spinel structure. With regard to the upper limit, the swept wavelength range is determined by the minimum magnetic field required for the saturation of these soft magnetic materials and, with regard to the lower limit, by the maximum magnetic field that can be achieved in practice in a waveguide.
In this way, magnetic resonance applications are possible in a range of 3-15 cm (2000-10,000 MHz). There remains a wavelength range in which the known ferromagnetic oxide materials cannot be used or, if necessary, only with strong magnetic fields and therefore large magnets.
The inventive method is characterized in that ferromagnetic crystals of the formula
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where EIv is at least one of the tetravalent metals Ti, Ge, Zr, Hf and Sn, furthermore MeII is at least one of the divalent metals Mn, Ni, Zn, Mg and Cu and where 0 <a <1 0 <b <1 0 <c < 0.4 0 <d <2.5 0 <e <1 0 <f <3 0 <(a + b + c) <1 e <d,
are produced by heating a finely divided mixture of substances, which mixture contains the oxides of the metals contained in the crystals, compounds which transform into these oxides when heated and / or compounds of these oxides to one another in the required weight ratio.
The magnetic anisotropy of these crystals can be described by effective anisotropy fields of 16,000 oersteds down to low values in the direction of the hexagonal axis. Since the materials are oxydic, their specific resistance is relatively high.
In particular in the case of materials in which MeII represents at least Cu, and in those in which trivalent manganese is present (f + 0), high values of the specific resistance can occur.
Since it is desirable in certain cases that the bodies are anisotropic in magnetic terms, whoever then uses in particular those bodies that have a certain texture, that is, bodies in which the particles are present to a greater or lesser extent in a mutually oriented state are.
The ferromagnetic bodies according to the invention and in particular those in which a texture is present to a certain extent can be used in transmission systems for microwaves. Due to the anisotropy field of these materials, magnetic resonance applications in the range of 6-30 mm (10,000-50,000 MHz) are possible. This area is not only caused by the anisobropy, but also by the demagnetization.
As with the above-described use of ferrites with a spin structure, when using the body according to the invention, the lower limit of the wavelength can still be reduced by applying an external magnetic field. The wavelength is then caused by the anisotropy field, the demagnetization and the external magnetic field.
The bodies according to the invention are preferably produced by heating (sintering) a finely divided mixture of the composing metal oxides of the new compounds selected in the required ratio. Here you can of course, one or more of the composing metal oxides completely or partially through compounds that go into the metal oxides when heated, eg. B. carbonates, oxalates and acetates. In addition, the composing metal oxides can be completely or partially replaced by one or more reac tion products of two or more of the composing metal oxide, eg. B. BaFe12019.
The correct ratio is understood here to mean a ratio of the amounts of metal in the starting mixture equal to that in the materials to be produced. If necessary, the finely divided starting mixture can first be pre-sintered, the reaction product can be ground again and the powder obtained in this way can be sintered again. This series of processing operations can be repeated one or more times if necessary.
The temperature of the sintering or the final sintering can be between about 1000 and about 1450 C, e.g. B. between 1200 and 1350 '' C, can be selected. To facilitate sintering, sintering agents such as silicates and fluorides can be added.
Ferromagnetic bodies can be produced by the fact that the starting mixture of metal oxides is immediately sintered in the desired form, or by the fact that the reaction product of the presintering is ground and, if necessary, after the addition of a binder, into the ge desired shape is brought and re-sintered.
Ferromagnetic bodies, in which a certain texture is present to a certain extent, can be produced in that the particles of the ferromagnetic material, which are mutually free to move to a certain extent, are directed in a magnetic field and fixed to form a coherent structure. It is also possible to sinter the particles, which are fixed to a coherent structure, to form a body. The powder is preferably composed of single crystal particles as possible.
It is also possible to produce ferromagnetic bodies with a certain texture by the fact that the particles of a finely divided starting mixture selected in the correct ratio, which consists of metal oxides and / or compounds which convert into these metal oxides when heated, and / or compounds of two or more there is more of the composing metal oxides, the mixture containing at least one ferromagnetic compound, which consists of magnetically orientable particles, are aligned in a magnetic field, as long as the particles are mutually free to move to a certain extent, and then the whole is sintered into a compact body becomes.
In this case too, the powder consists as far as possible of single crystal particles with regard to the aforementioned orientable ferromagnetic compound. This method offers the advantage that the texture is obtained by orienting particles present in the starting mixture, which have a greater anisotropy and are therefore easier to orient than the particles of the above-mentioned compositions from which the body consists after the final sintering.
Since it is advantageous for certain applications to use bodies with a relatively high density, this must be taken into account during manufacture. This can be done in that the starting mixture and, if necessary, the pre-sintering product are ground extremely finely and the body is sintered at a higher temperature. The latter can, however, have the disadvantage that a small part of the iron changes to the bivalent state, so that the specific resistance of the body has a low, possibly even an undesirably low value.
<I> Example 1 </I> A mixture of BaFe12019, BaC03, TiO2 and CoC03 in a mutual ratio of 0.9 mole BaFe12019, 0.1 mole BaC03, 0.6 mole TiO2 and 0.6 times CoC03, what the the desired compound was milled with alcohol in a shaker mill for 8 hours.
The milled product was slurried in acetone, and a part was pressed into a tablet under a pressure of almost 1 ton / cm2 in a constant magnetic field with a field strength of 8000 Oersted parallel to the pressing direction. It is possible to use a straightening process for this mixture because the ferromagnetic compound BaFeY2019 consists of magnetically orientable particles.
The tablet was heated from room temperature to 500 ° C. in 16 hours and from 500 to 1210 ° C. in 5 hours and sintered in oxygen at 1210 ° C. for 2 hours. The reaction can be expressed by the equation
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be reproduced.
The density of this tablet was 3.9 g / cm3 and the specific resistance <B> 2.106 </B> Ohm / cm. With the help of a torsion method, as described in Physica 8, 562 to 565, 1941, the magnetic anisotropy of this tablet was determined in the direction of the magnetic field during pressing;
its value, expressed in an effective field H.A, was 9800 Oersted. With the help of an X-ray diffractometer, as in the examples below, it was found that the tablet was made up of particles with a crystal structure similar to the compound BaFe12019 and that the particles were present in the body in a mutually almost completely oriented state. A plate measuring 10 × 3 × 0.15 mm was cut from the tablet, the side of 3 mm being parallel to the direction of the magnetic field when the tablet was pressed.
The plate was glued to a trapezoidal quartz plate with a thickness of 0.7 mm. The whole thing was arranged in a right-angled corrugated tube with dimensions of 7.1 to 3.55 mm parallel to the short side wall.
In the direction perpendicular to the ferromagnetic platelet, a magnetic field H1 was applied, which was adjusted to maximum energy absorption in the reverse direction at a frequency of 35,000 MHz. The distance between the plate and the short side wall was then changed with the field H i applied until the transmission attenuation was minimal, which was the case at a distance of approximately 0.6 mm. The transmission attenuation is the attenuation of the microwaves in the direction of propagation.
The damping ratio d 1 was determined here; that is the ratio between the attenuation of the microwaves in the opposite direction to the direction of propagation and the attenuation of the microwaves in the direction of propagation. dv was 12.0 and Hp was 700 oersteds.
In a similar way, tablets were prepared according to the following reaction equations, which were sintered at the temperature given in the table. The density, the specific resistance and the effective anisotropy field Ha were determined from these tablets. Platelets were cut from some tablets in the manner indicated and tested in the manner described above. The values of the damping ratio d and of the applied magnetic field Hl are also recorded in the table.
BaTio.aCoo, sFeio, s0is
EMI0003.0060
EMI0003.0061
EMI0003.0062
EMI0003.0063
EMI0004.0001
EMI0004.0002
EMI0004.0003
EMI0004.0004
EMI0004.0005
EMI0004.0006
The tablets obtained contain crystals with a hexagonal crystal structure similar to that of the compound BaFe12019.
EMI0004.0011
Sinter- <SEP> spec.
<tb> No.
<SEP> composition <SEP> temperature <SEP> density <SEP> resistance <SEP> H9 <SEP> d <SEP> H @
<tb> <SEP> C <SEP> g / cm3 <SEP> <I> D <SEP> cm </I> <SEP> Oersted <SEP> Oersted
<tb> 1 <SEP> BaTio, 6 <SEP> Coo, 6 <SEP> Felo.8019 <SEP> 1210 <SEP> 3.9 <SEP> 2-106 <SEP> 9800 <SEP> 12.0 <SEP > 700
<tb> 2 <SEP> BaTio, 8Zno, 8FeO, e <B> 8 </B> <SEP> M-no, 52019 <SEP> 1330 <SEP> 5.0 <SEP> <B> 5-107 < / B> <SEP> 9200 <SEP> 15.0 <SEP> <B> 1 </B> 760
<tb> 3 <SEP> BaTi0.4COOAFe11,2019 <SEP> 1240 <SEP> 4.1 <SEP> <B> 3-106 </B> <SEP> 8200 <SEP> 18.5 <SEP> 0
<tb> 4 <SEP> BaTio, 5Coo, 35Cuo, 15Fell <SEP> O19 <SEP> 1260 <SEP> 4,3 <SEP> <B> 8-106 </B> <SEP> 8000 <SEP> 16, 8 <SEP> 0
<tb> 5 <SEP> BaTil, 2Nil, 2Fe9,6 <SEP> <B> 0 </B> 19 <SEP> 1275 <SEP> 4,2 <SEP> 3-104 <SEP> 5000
<tb> 6 <SEP> BaTil, 2Cu1,2Fe9,0019 <SEP> 1275 <SEP> 4,6 <SEP> 2-104 <SEP> 7600
<tb> 7 <SEP> BaGel, 2Zn1,2Fe9,0019 <SEP> 1275 <SEP> 5,
1 <SEP> <B> 3-102 </B> <SEP> 10000
<tb> 8 <SEP> BaSn0,6 <SEP> COO, 6Fe10,8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,3 <SEP> 5-104 <SEP> 6780
<tb> 9 <SEP> BaSno, 6Zn0,6FetO.8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,3 <SEP> 3.104 <SEP> 5330
<tb> 10 <SEP> BaZro, 6 <SEP> COO, <B> 6 </B> <SEP> FelO, 8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,2 <SEP> <B> 5.105 </B> <SEP> 6900
<tb> 11 <SEP> BaZro, 6Zn0,6Fe10,8019 <SEP> 1275 <SEP> 4,1 <SEP> <B> 3-105 </B> <SEP> 4500