WO2000030150A1 - Detecteur de localisation de photons, a remplissage gazeux - Google Patents

Detecteur de localisation de photons, a remplissage gazeux

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WO2000030150A1
WO2000030150A1 PCT/FR1999/002796 FR9902796W WO0030150A1 WO 2000030150 A1 WO2000030150 A1 WO 2000030150A1 FR 9902796 W FR9902796 W FR 9902796W WO 0030150 A1 WO0030150 A1 WO 0030150A1
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WO
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cathode
anode
detector
detector according
holes
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Application number
PCT/FR1999/002796
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English (en)
Inventor
Georges Charpak
Jacques Derre
Ioannis Giomataris
Philippe Rebourgeard
Original Assignee
Commissariat A L'energie Atomique
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Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J47/00—Tubes for determining the presence, intensity, density or energy of radiation or particles
    • H01J47/02—Ionisation chambers

Definitions

  • the present invention relates to a gas-filled photon location detector.
  • This detector which can more simply be called a "gas photodetector", applies to obtaining inexpensive photomultipliers, capable of covering large areas.
  • the detector object of the invention associated with heavy scintillators, also finds applications in medicine (in particular in radiography, in radiotherapy and in mammography).
  • the invention can also be used in the field of high energy physics, to detect the light of scintillating crystal calorimeters or the ultraviolet light of Cerenkov radiation.
  • Photon localization detectors are already known, with gas filling. On this subject, we will consult for example the document [1] which, like the other documents cited below, is mentioned at the end of this description.
  • the object of the present invention is to remedy the above drawbacks.
  • this detector comprising: - a gas enclosure, and
  • this detector being characterized in that the external face of the cathode, face opposite to that which is opposite the anode, is covered with '' a photoionizable layer, maintained at the same potential as this cathode and capable of supplying electrons under the impact of photons, the anode being intended to be brought to a sufficiently high potential with respect to the cathode to create, in space between this latter and the anode, an electric field allowing the attraction of almost all the electrons in this space, through the holes, then the multiplication of these electrons by an avalanche process.
  • the distance D between the cathode and the anode does not exceed 200 ⁇ m.
  • the intensity of the electric field intended to be created in the amplification space is at least equal to 30 kV / cm. This makes it possible to detect high fluxes of photons by ensuring a rapid collection of the ions produced during the avalanche.
  • the thickness E of the cathode is less than D / 10.
  • the holes of the cathode have a regular distribution of pitch P, the size T of these holes being less than D and greater than the thickness E of the cathode and the pitch P being greater than T and less than the distance D
  • pitch P being greater than T and less than the distance D
  • the elementary anodes are electrically conductive tracks parallel to each other.
  • the elementary anodes are electrically conductive elements forming a two-dimensional network.
  • the size of the elementary anodes is substantially equal to or less than the pitch P of the cathode holes. This achieves a very high spatial resolution.
  • electrically insulating spacers which are linear or, preferably, point-like, can be used.
  • Figure 1 is a schematic sectional view of a particular embodiment of the detector object of the invention, and • Figure 2 schematically illustrates the operation of this detector.
  • the detector according to the invention which is schematically represented in FIG. 1, comprises a gas enclosure 2 which is filled, at atmospheric pressure (around 10 5 Pa) or at low pressure (below 10 3 Pa), d '' a suitable gas mixture, allowing the amplification of electrons by an avalanche process.
  • This gaseous mixture can remain confined in the enclosure (provided that the latter does not pollute this mixture) or circulate through a purifier (not shown) via pipes 4.
  • This enclosure is closed in a sealed manner by a window 6 which is transparent to visible or ultraviolet photons 8 which it is desired to detect.
  • the detector of FIG. 1 also comprises an electrically insulating plate 10 of very good flatness, on which elementary anodes 12 are formed which may be metal tracks parallel or metallic elements which one can call "pixels" and which form a two-dimensional network on the plate (see also document [2]).
  • the set of tracks or pixels constitutes the anode 14 of the detector.
  • the size of the tracks (width of the tracks) or of the pixels (dimensions of these pixels) as well as the pitch of these tracks or of these pixels can vary according to the spatial precision desired for the detector.
  • Each track or each pixel is grounded for practical electronics.
  • these tracks or these pixels are connected to suitable electronic means 16 provided for amplifying and then processing the electrical signals coming from these tracks or these pixels.
  • the detector of FIG. 1 also comprises, facing window 6, a cathode 18 constituted by a metal sheet pierced with holes 20, this sheet thus forming a grid.
  • holes 20 can be obtained by drilling the sheet by means of a laser or by electroforming or by another type of etching.
  • the thickness E of the grid 18 is less than 10 ⁇ m
  • the holes have a size T of between 10 ⁇ m and 35 ⁇ m and are spaced apart by a pitch P of the order of 50 ⁇ m.
  • the anode 14 and the grid 18 are held parallel to each other by means of electrically insulating spacers 22 which rest on the anode.
  • the distance D between this anode and the cathode is of the order of 100 ⁇ m.
  • the spacers 22 may be linear elements such as for example quartz fibers of diameter D (see document [2] on this subject) or point elements of height D which are formed by etching a layer of photosensitive resin on the surface of tracks or metallic pixels (see document [3] on this subject).
  • the distance between two adjacent linear or point elements is an increasing function of D and this distance is for example of the order of 2 mm for a distance D of the order of 100 ⁇ m.
  • Polarization means 24 are provided for bringing the grid 18 (that is to say the cathode) to a strongly negative voltage with respect to the anode 14 (this voltage depending on the gas mixture used).
  • the anode which is thus brought to a high potential with respect to the cathode, constitutes with the latter a detector with parallel electrodes, capable of amplifying electrons by an avalanche process which develops between these electrodes.
  • the high voltage is chosen to create in the space A between the anode 14 and the cathode 18, or amplification space, an electric field E A whose intensity is greater than or equal to 50 kV / cm.
  • the detector according to the invention of FIG. 1 also comprises a thin layer 26 (having for example a thickness sufficient to allow the absorption of the photons which it is desired to detect, of the order of 1 ⁇ m) of a substance photoionizable.
  • This layer 26 is formed, for example by evaporation under vacuum, on the external face of the grid 18, that is to say the face opposite to that which is opposite the tracks or metallic pixels 12, this external face 12 (and therefore layer 26) located next to window 6.
  • This layer 26 maintained at the same potential as the cathode 18, constitutes a photocathode intended to convert into electrons the incident photons 8 which we want to detect and which have passed through the window
  • the electrons are extracted from photocathode 26 by a photoelectric effect, as in photomultipliers.
  • the intensity of the electric field prevailing on the surface of the grid, surface which is external to the amplification space or multiplication space A is high (greater than 1 kV / cm), which is favorable for the extraction of electrons from the photoionizable layer 26.
  • FIG. 2 schematically illustrates the operation of the detector of FIG. 1.
  • This photon 8 reaches the photoionizable layer 26 and extracts an electron 28
  • the photoionizable layer functioning as a reflective photocathode.
  • the electron created follows a field line which brings it towards the center of a hole 20 of the cathode 18 and this electron is then transferred into the space A between the anode and the cathode then amplified under the action of the intense electric field E A which prevails in this space.
  • the corresponding avalanche 30 has a size of the order of magnitude of the distance D between the anode and the cathode.
  • the electrical signals supplied by the elementary anode or the elementary anodes reached by this avalanche 30 are processed in the electronic means 16 to detect and locate the single electron 28 generated at the photoionizable layer 26 and therefore to detect and locate the photon 8 of visible or ultraviolet light.
  • the detector of FIGS. 1 and 2 thus makes it possible to detect and locate incident photons as well as the electrons which correspond to these photons and are extracted from the photoionizable layer (which can have a large surface), each photon corresponding to a single electron.
  • This detector makes it possible to locate the electrons with a spatial precision better than 100 ⁇ m and with a temporal precision of the order of 1 ns.
  • the great advantage of the detector according to the invention is based on three main effects mentioned below.
  • the small amplification space offers a very beneficial effect (which is also encountered in the detectors described in documents [2] and [3]): the value of the uniform electric field applied is such that the amplification coefficient (Townsend coefficient) is close to its saturation (inflection point).
  • the amplification obtained is not very sensitive to variations in the amplification space (due to mechanical faults) or the pressure of the gas or even the temperature.
  • a detector of the kind of that of the invention has been tested in the laboratory; gains of the order of 10 7 have been obtained with a gaseous mixture of helium and 10% isobutane; the distribution of single photoelectrons presents a peak well separated from the background noise, which is a sign of an excellent homogeneity of the amplification and of a small fluctuation of this amplification (depending on the impact position of the photons); the fluctuation of the electron collection time of an avalanche is typically less than 1 ns, hence an excellent temporal definition.
  • the use of very fine reading tracks or of reading pixels is likely to lead to an excellent spatial definition (less than 100 ⁇ m), never obtained with conventional photomultipliers.
  • the detector of Figures 1 and 2 is intended to detect photons of visible or ultraviolet light.
  • the scintillator can be associated with a scintillator of rectangular shape, having a thickness of the order of 1 cm, placed outside this detector, opposite window 6 thereof, to detect X or ⁇ photons, the scintillator, for example BaF 2 , being provided to convert the latter in photons of visible light which the detector of FIGS. 1 and 2 is then capable of detecting.
  • the scintillator for example BaF 2
  • Other crystals commonly used in physics or in the medical field can be used.

Abstract

Ce détecteur comprend, dans une enceinte à gaz (2), une cathode (18) percée de trous (20) et une anode (14) comprenant un ensemble d'anodes élémentaires (12) isolées les unes des autres. La face externe de la cathode est recouverte d'une couche photoionisable (26), maintenue au même potentiel que cette cathode et fournissant des électrons sous l'impact des photons. L'anode est portée à un potentiel suffisamment élevé par rapport à la cathode pour créer, dans l'espace (A) compris entre celles-ci, un champ électrique (EA) permettant l'attraction de la quasi-totalité des électrons dans cet espace, à travers les trous, puis la multiplication de ces électrons par un processus d'avalanche. Application en physique des hautes énergies et en médecine.

Description

DETECTEUR DE LOCALISATION DE PHOTONS, A REMPLISSAGE
GAZEUX
DESCRIPTION
DOMAINE TECHNIQUE
La présente invention concerne un détecteur de localisation de photons, à remplissage gazeux.
Ce détecteur, que l'on peut plus simplement appeler « photodétecteur gazeux », s'applique à l'obtention de photomultiplicateurs peu coûteux, susceptibles de couvrir de grandes surfaces.
Le détecteur objet de l'invention, associé à des scintillateurs lourds, trouve aussi des applications en médecine (notamment en radiographie, en radiothérapie et en mammographie) . L'invention est également utilisable dans le domaine de la physique des hautes énergies, pour détecter la lumière des calorimètres à cristaux scintillants ou la lumière ultraviolette du rayonnement Cerenkov.
ÉTAT DE LA TECHNIQUE ANTÉRIEURE
On connaît déjà des détecteurs de localisation de photons, à remplissage gazeux. A ce sujet, on consultera par exemple le document [1] qui, comme les autres documents cités par la suite, est mentionné à la fin de la présente description.
Ces détecteurs connus présentent des inconvénients . Dans ceux-ci, le facteur de multiplication maximum est limité par l'effet de rétroaction des photons (« photons feed back ») avec la photocathode que comportent ces détecteurs. En effet, durant le processus de multiplication ou processus d'avalanche qui a lieu dans ces détecteurs, un nombre important de photons est émis par les mécanismes d'excitation des atomes ou des molécules du gaz. Les photons peuvent extraire des électrons par effet photoélectrique sur la photocathode, ces électrons produisent de nouvelles avalanches et ainsi de suite. On a donc un processus de multiplication divergent avec apparition de claquages qui limitent le gain à des valeurs très basses.
Dans ces photodétecteurs gazeux connus, un deuxième facteur de limitation du gain est dû aux ions positifs qui sont engendrés lors des processus d'avalanche, migrent vers la photocathode et peuvent y créer des électrons secondaires par un effet de recombinaison.
EXPOSÉ DE L'INVENTION
La présente invention a pour but de remédier aux inconvénients précédents.
Elle a pour objet un détecteur de photons, ce détecteur comprenant : - une enceinte à gaz, et
- des première et deuxième électrodes placées dans cette enceinte et maintenues parallèles l'une à l'autre, la première électrode étant percée de trous et constituant une cathode, la deuxième électrode constituant une anode et comprenant un ensemble d' anodes élémentaires électriquement isolées les unes des autres, la distance D entre l'anode et la cathode étant inférieure à 500 μm, ce détecteur étant caractérisé en ce que la face externe de la cathode, face opposée à celle qui se trouve en regard de l'anode, est recouverte d'une couche photoionisable, maintenue au même potentiel que cette cathode et apte à fournir des électrons sous l'impact des photons, l'anode étant destinée à être portée à un potentiel suffisamment élevé par rapport à la cathode pour créer, dans l'espace compris entre cette dernière et l'anode, un champ électrique permettant l'attraction de la quasi-totalité des électrons dans cet espace, à travers les trous, puis la multiplication de ces électrons par un processus d'avalanche.
Lorsque l'anode est ainsi polarisée par rapport à la cathode, il règne, au niveau de la couche photoionisable recouvrant la cathode, un champ électrique superficiel suffisamment élevé pour permettre de collecter facilement chaque photoélectron engendré par cette couche photoionisable. Les photoélectrons ainsi créés donnent naissance à des avalanches électroniques de gain important sans que les photons alors engendrés puissent réagir avec la couche photoionisable qui leur est masquée par la cathode et sans que les ions positifs engendrés puissent produire, dans leur majorité, de nouveaux électrons secondaires.
De préférence, afin d'avoir une bonne résolution spatiale, la distance D entre la cathode et l'anode ne dépasse pas 200 μm.
De préférence également, l'intensité du champ électrique destiné à être créé dans l'espace d'amplification, c'est-à-dire l'espace compris entre la cathode et l'anode, est au moins égale à 30 kV/cm. Ceci permet de détecter des flux élevés de photons en assurant une collection rapide des ions produits lors de l'avalanche. Selon un mode de réalisation préféré du détecteur objet de l'invention, l'épaisseur E de la cathode est inférieure à D/10.
De préférence, les trous de la cathode ont une répartition régulière de pas P, la taille T de ces trous étant inférieure à D et supérieure à l'épaisseur E de la cathode et le pas P étant supérieur à T et inférieur à la distance D. Ceci conduit à un champ électrique ayant une bonne uniformité dans l'espace d'amplification et contribue donc également a une bonne uniformité du gain dans cet espace.
Selon un premier mode de réalisation particulier du détecteur objet de l'invention, les anodes élémentaires sont des pistes électriquement conductrices parallèles les unes aux autres. Selon un deuxième mode de réalisation particulier, les anodes élémentaires sont des éléments électriquement conducteurs formant un réseau bidimensionnel .
De préférence, la taille des anodes élémentaires est sensiblement égale au pas P des trous de la cathode ou inférieure à ce pas. Ceci permet d'atteindre une très haute résolution spatiale.
Pour maintenir parallèles l'une à l'autre l'anode et la cathode, on peut utiliser des espaceurs électriquement isolants qui sont linéaires ou, de préférence, ponctuels. BREVE DESCRIPTION DES DESSINS
La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description d'exemples de réalisation donnés ci-après, à titre purement indicatif et nullement limitatif, en faisant référence aux dessins annexés sur lesquels :
• la figure 1 est une vue en coupe schématique d'un mode de réalisation particulier du détecteur objet de l'invention, et • la figure 2 illustre schématiquement le fonctionnement de ce détecteur.
EXPOSÉ DÉTAILLÉ DE MODES DE RÉALISATION PARTICULIERS
Le détecteur conforme à l'invention, qui est schématiquement représenté sur la figure 1, comprend une enceinte à gaz 2 qui est remplie, à la pression atmosphérique (environ 105 Pa) ou à basse pression (inférieure à 103 Pa) , d'un mélange gazeux approprié, permettant l'amplification d'électrons par un processus d'avalanche. Ce mélange gazeux peut rester confiné dans l'enceinte (à condition que celle-ci ne pollue pas ce mélange) ou circuler à travers un purificateur (non représenté) par l'intermédiaire de canalisations 4.
Cette enceinte est fermée de façon étanche par une fenêtre 6 qui est transparente aux photons visibles ou ultraviolets 8 que l'on veut détecter.
Le détecteur de la figure 1 comprend aussi une plaque électriquement isolante 10 de très bonne planéité, sur laquelle sont formées des anodes élémentaires 12 qui peuvent être des pistes métalliques parallèles ou des éléments métalliques que l'on peut appeler des « pixels » et qui forment un réseau bidimensionnel sur la plaque (voir aussi document [2] ) .
L'ensemble des pistes ou des pixels constitue l'anode 14 du détecteur.
La taille des pistes (largeur des pistes) ou des pixels (dimensions de ces pixels) ainsi que le pas de ces pistes ou de ces pixels peuvent varier suivant la précision spatiale souhaitée pour le détecteur.
Chaque piste ou chaque pixel est mis à la masse pour une réalisation pratique de l'électronique.
De plus, ces pistes ou ces pixels sont reliés à des moyens électroniques appropriés 16 prévus pour amplifier puis traiter les signaux électriques provenant de ces pistes ou ces pixels.
Le détecteur de la figure 1 comprend aussi, en regard de la fenêtre 6, une cathode 18 constituée par une feuille métallique percée de trous 20, cette feuille formant ainsi une grille.
Ces trous 20 peuvent être obtenus par perçage de la feuille au moyen d'un laser ou par électroformage ou par un autre type de gravure.
Dans l'exemple représenté, l'épaisseur E de la grille 18 est inférieure à 10 μm, les trous ont une taille T comprise entre 10 μm et 35 μm et sont espacés d'un pas P de l'ordre de 50 μm.
L'anode 14 et la grille 18 sont maintenues parallèles l'une à l'autre grâce à des espaceurs 22 électriquement isolants qui reposent sur l'anode.
La distance D entre cette anode et la cathode est de l'ordre de 100 μm. Les espaceurs 22 peuvent être des éléments linéaires comme par exemple des fibres de quartz de diamètre D (voir à ce sujet le document [2]) ou des éléments ponctuels de hauteur D que l'on forme par gravure d'une couche de résine photosensible à la surface des pistes ou des pixels métalliques (voir à ce sujet le document [3]).
La distance entre deux éléments linéaires ou ponctuels adjacents est une fonction croissante de D et cette distance est par exemple de l'ordre de 2 mm pour une distance D de l'ordre de 100 μm.
Des moyens de polarisation 24 sont prévus pour porter la grille 18 (c'est-à-dire la cathode) à une tension fortement négative par rapport à l'anode 14 (cette tension dépendant du mélange gazeux utilisé) .
L'anode, qui est ainsi portée à un potentiel élevé par rapport à la cathode, constitue avec cette dernière un détecteur à électrodes parallèles, capable d'amplifier des électrons par un processus d'avalanche qui se développe entre ces électrodes .
Une telle structure peut être comparée au détecteur décrit dans le document [2] .
Dans l'exemple représenté, la haute tension est choisie pour créer dans l'espace A compris entre l'anode 14 et la cathode 18, ou espace d'amplification, un champ électrique EA dont l'intensité est supérieure ou égale à 50 kV/cm.
Le détecteur conforme à l'invention de la figure 1 comprend aussi une fine couche 26 (ayant par exemple une épaisseur suffisante pour permettre l'absorption des photons que l'on souhaite détecter, de l'ordre de 1 μm) d'une substance photoionisable. Cette couche 26 est formée, par exemple par evaporation sous vide, sur la face externe de la grille 18, c'est-à-dire la face opposée à celle qui se trouve en regard des pistes ou des pixels métalliques 12, cette face externe 12 (et donc la couche 26) se trouvant en regard de la fenêtre 6.
Cette couche 26, maintenue au même potentiel que la cathode 18, constitue une photocathode destinée à convertir en électrons les photons incidents 8 que l'on veut détecter et qui ont traversé la fenêtre
6.
Dans l'exemple représenté sur la figure 1, on peut par exemple utiliser un mélange gazeux constitué par de l'hélium auquel on ajoute 10% d' isobutane et la couche 26 peut être une couche de Csl ou SbC ou toute autre couche photosensible.
Au sujet des mélanges gazeux et des substances photoionisables que l'on peut utiliser dans la présente invention, on pourra d'ailleurs se reporter aux documents [4] et [5] .
Les électrons sont extraits de la photocathode 26 par un effet photoélectrique, comme dans les photomultiplicateurs.
Plus précisément, on exploite le fait que l'intensité du champ électrique régnant à la surface de la grille, surface qui est extérieure à l'espace d'amplification ou espace de multiplication A, est élevée (supérieure à 1 kV/cm) , ce qui est favorable à l'extraction d'électrons de la couche photoionisable 26.
Une telle structure de détection des électrons libérés du côté de la face externe de la cathode est favorable à l'obtention des hauts gains qui sont nécessaires à la détection des électrons uniques, sans les inconvénients dus aux effets secondaires qui limitent le gain dans les détecteurs connus, mentionnés plus haut. La figure 2 illustre schématiquement le fonctionnement du détecteur de la figure 1.
On voit sur cette figure 2 un photon 8 de lumière visible ou ultraviolette qui provient de l'extérieur du détecteur et qui a traversé la fenêtre (non représentée sur la figure 2) de ce détecteur.
Ce photon 8 atteint la couche photoionisable 26 et extrait un électron 28
(photoélectron) par effet photoélectrique, la couche photoionisable fonctionnant en tant que photocathode réflective.
L'électron créé suit une ligne de champ qui l'amène vers le centre d'un trou 20 de la cathode 18 et cet électron est ensuite transféré dans l'espace A compris entre l'anode et la cathode puis amplifié sous l'action du champ électrique intense EA qui règne dans cet espace.
Cet électron donne ainsi lieu à un processus d'avalanche.
L'avalanche 30 correspondante a une taille de l'ordre de grandeur de la distance D entre l'anode et la cathode.
Les signaux électriques fournis par l'anode élémentaire ou les anodes élémentaires atteintes par cette avalanche 30 sont traités dans les moyens électroniques 16 pour détecter et localiser l'électron unique 28 engendré au niveau de la couche photoionisable 26 et donc pour détecter et localiser le photon 8 de lumière visible ou ultraviolette. Le détecteur des figures 1 et 2 permet ainsi de détecter et de localiser des photons incidents ainsi que les électrons qui correspondent à ces photons et sont extraits de la couche photoionisable (qui peut avoir une grande surface) , chaque photon correspondant à un électron unique.
Ce détecteur permet de localiser les électrons avec une précision spatiale meilleure que 100 μm et avec une précision temporelle de l'ordre de 1 ns.
Le grand avantage du détecteur conforme à l'invention, décrit en faisant référence aux figures 1 et 2, repose sur trois effets principaux mentionnés ci- après . 1) Le petit espace d'amplification offre un effet très bénéfique (qu'on rencontre aussi dans les détecteurs décrits dans les documents [2] et [3]) : la valeur du champ électrique uniforme appliqué est telle que le coefficient d'amplification (coefficient de Townsend) est proche de sa saturation (point d' inflexion) .
Il en résulte que l'amplification obtenue est peu sensible aux variations de l'espace d'amplification (dues à des défauts mécaniques) ou de la pression du gaz ou encore de la température.
On bénéficie donc d'un effet qui maximise le facteur d'amplification et réduit ses fluctuations.
2) Dans ce détecteur conforme à l'invention, les avalanches créées ne sont pas en vue directe de la couche photoionisable qui est déposée sur la face externe de la cathode. Donc le processus de multiplication divergent mentionné plus haut (voir Etat de la technique antérieure) est supprimé.
3) L'effet de recombinaison également mentionné plus haut est fortement réduit dans ce détecteur conforme à l'invention : les ions créés pendant le développement d'une avalanche, soumis à un processus de diffusion dans leur migration vers la grille que constitue la cathode, sont collectés, dans leur majorité, sur la partie interne de cette grille sans entrer en contact avec la couche photoionisable.
Un détecteur du genre de celui de l'invention a été testé en laboratoire ; des gains de l'ordre de 107 ont été obtenus avec un mélange gazeux d'hélium et de 10% d' isobutane ; la distribution des photoélectrons uniques présente un pic bien séparé du bruit de fond, ce qui est le signe d'une excellente homogénéité de l'amplification et d'une faible fluctuation de cette amplification (selon la position d'impact des photons) ; la fluctuation du temps de collection des électrons d'une avalanche est typiquement inférieure à 1 ns, d'où une excellente définition temporelle.
Dans l'invention, l'utilisation de pistes de lecture très fines ou de pixels de lecture est susceptible de conduire à une excellente définition spatiale (inférieure à 100 μm) , jamais obtenue avec les photomultiplicateurs classiques.
Le détecteur des figures 1 et 2 est destiné à détecter des photons de lumière visible ou ultraviolette.
Cependant, il peut être associé à un scintillateur de forme parallélépipèdique, ayant une épaisseur de l'ordre de 1 cm, placé à l'extérieur de ce détecteur, en regard de la fenêtre 6 de celui-ci, pour détecter des photons X ou γ, le scintillateur, par exemple en BaF2, étant prévu pour convertir ces derniers en photons de lumière visible que le détecteur des figures 1 et 2 est alors capable de détecter. D'autres cristaux couramment utilisés en physique ou dans le domaine médical peuvent être utilisés.
Les documents cités dans la présente demande sont les suivants :
[1] V. Dangendorf et al., « Progress in ultrafast Csl- photocathode gaseous imaging photomultipliers », Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A289 (1990) pages 322 et suivantes
[2] FR 2739941 A, « Détecteur de position, à haute résolution, de hauts flux de particules ionisantes », Invention de G. Charpak, I.
Giomataris, Ph. Rebourgard et J.P. Robert - voir aussi demande internationale WO 97/14173
[3] FR 2762096 A, « Détecteur de particules à électrodes parallèles multiples et procédé de fabrication de ce détecteur », Invention de G.
Charpak, I. Giomataris, Ph. Rebourgeard et J.P. Robert - voir aussi EP 0872874 A
[4] A. Breskin et al., « Towards gaseous detectors for visible photons », ICFA instrumentation bulletin (1997) pages 29 à 33
[5] J. Séguinot et al., « Réflective UV photocathodes with gas-phase électron extraction : solid, liquid, and adsorbed thin films », Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A297 (1990) pages 133 à 147.

Claims

REVENDICATIONS
1. Détecteur de photons, ce détecteur comprenant :
- une enceinte à gaz (2) , et - des première et deuxième électrodes placées dans cette enceinte et maintenues parallèles l'une à l'autre, la première électrode (18) étant percée de trous (20) et constituant une cathode, la deuxième électrode (14) constituant une anode et comprenant un ensemble d'anodes élémentaires (12) électriquement isolées les unes des autres, la distance D entre l'anode et la cathode étant inférieure à 500 μm, ce détecteur étant caractérisé en ce que la face externe de la cathode, face opposée à celle qui se trouve en regard de l'anode, est recouverte d'une couche photoionisable (26) , maintenue au même potentiel que cette cathode et apte à fournir des électrons sous l'impact des photons, l'anode étant destinée à être portée à un potentiel suffisamment élevé par rapport à la cathode pour créer, dans l'espace (A) compris entre cette dernière et l'anode, un champ électrique (EA) permettant l'attraction de la quasi-totalité des électrons dans cet espace, à travers les trous, puis la multiplication de ces électrons par un processus d'avalanche.
2. Détecteur selon la revendication 1, dans lequel la distance D ne dépasse pas 200 μm.
3. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, dans lequel l'intensité du champ électrique est au moins égale à 30 kV/cm.
4. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, dans lequel l'épaisseur E de la cathode est inférieure à D/10.
5. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, dans lequel les trous (20) de la cathode (18) ont une répartition régulière de pas P, la taille T de ces trous étant inférieure à D et supérieure à l'épaisseur E de la cathode et le pas P étant supérieur à T et inférieur à la distance D.
6. Détecteur selon l'une' quelconque des revendications 1 à 5, dans lequel les anodes élémentaires (12) sont des pistes électriquement conductrices parallèles les unes aux autres.
7. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 5, Dans lequel les anodes élémentaires (12) sont des éléments électriquement conducteurs formant un réseau bidimensionnel .
8. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 7, dans lequel la taille des anodes élémentaires (12) est sensiblement égale au pas P des trous de la cathode ou inférieur à ce pas.
9. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 8, dans lequel l'anode et la cathode sont maintenues parallèles l'une à l'autre par des espaceurs électriquement isolants (22) qui sont linéaires .
10. Détecteur selon l'une quelconque des revendications 1 à 8, dans lequel l'anode et la cathode sont maintenues parallèles l'une à l'autre par des espaceurs électriquement isolants (22) qui sont ponctuels .
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Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP2317538A1 (fr) 2009-10-28 2011-05-04 CERN - European Organization For Nuclear Research Procédé de fabrication d'un espace d'amplification d'un détecteur de particules en avalanche
EP2562563A1 (fr) 2011-08-26 2013-02-27 CERN - European Organization For Nuclear Research Interface de lecture pour détecteur de particules en avalanche

Families Citing this family (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
FR2996954B1 (fr) 2012-10-15 2014-12-05 Commissariat Energie Atomique Detecteur courbe de particules gazeux

Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
GB2269048A (en) * 1992-07-03 1994-01-26 Third Generation Technology Li Photoemitters
US5614722A (en) * 1995-11-01 1997-03-25 University Of Louisville Research Foundation, Inc. Radiation detector based on charge amplification in a gaseous medium
FR2739941A1 (fr) * 1995-10-11 1997-04-18 Commissariat Energie Atomique Detecteur de position, a haute resolution, de hauts flux de particules ionisantes

Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
GB2269048A (en) * 1992-07-03 1994-01-26 Third Generation Technology Li Photoemitters
FR2739941A1 (fr) * 1995-10-11 1997-04-18 Commissariat Energie Atomique Detecteur de position, a haute resolution, de hauts flux de particules ionisantes
US5614722A (en) * 1995-11-01 1997-03-25 University Of Louisville Research Foundation, Inc. Radiation detector based on charge amplification in a gaseous medium

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
R BOUCLIER ET AL: "The Gas Electron Multiplier (GEM)", IEEE TRANSACTIONS ON NUCLEAR SCIENCE, vol. 44, no. 3, 1 June 1997 (1997-06-01), pages 646 - 650, XP002093446, ISSN: 0018-9499 *

Cited By (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP2317538A1 (fr) 2009-10-28 2011-05-04 CERN - European Organization For Nuclear Research Procédé de fabrication d'un espace d'amplification d'un détecteur de particules en avalanche
WO2011050884A1 (fr) * 2009-10-28 2011-05-05 Cern - European Organization For Nuclear Research Procédé pour fabriquer un espace d'amplification d'un détecteur de particules à avalanche
US9111737B2 (en) 2009-10-28 2015-08-18 CERN—European Organization for Nuclear Research Method for fabricating an amplification gap of an avalanche particle detector
EP2562563A1 (fr) 2011-08-26 2013-02-27 CERN - European Organization For Nuclear Research Interface de lecture pour détecteur de particules en avalanche
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