SU1718278A1 - Способ расщеплени слаборасход щегос @ 100 рентгеновского пучка - Google Patents

Abstract

Изобретение относитс  к рентгенотехнике , а именно к методам управлени  рентгеновскими пучками путем их расщеплени . Цель изобретени  - снижение потерь интенсивности и/или обеспечение возможности варьировани  соотношени  интенсив- ностей расщепленных пучков и/или интен- сивностей этих пучков и угла между ними. Дл  этого на десщелевой коллиматор полного внешнего отражени  направл ют слаборасход щийс  рентгеновский пучок под углом к его отражающим поверхност м в диапазоне углов полного внешнего отражени . Варьирование соотношени  интенсив- ностей расщепленных пучков производ т путем линейного смещени  коллиматора вдоль или перпендикул рно его оси. Изменение угла между расщепленными пучками производ т путем поворота коллиматора относительно падающего пучка. Одновременное изменение в одном направлении интенсивности обоих пучков и изменение угла между ними получают путем поворота коллиматора в угловом диапазоне, примыкающем сверху к диапазону углов полного внешнего отражэни . 2 ил. fe

Description

Изобретение относитс  к области рентгенотехники , а именно конкретно к методам управлени  рентгеновскими пучками путем их расщеплени .

Известен способ коллимации рентгеновского пучка с использованием бесщелевого коллиматора полного внешнего отражени .

Недостатком известного способа  вл - етс  то, что он не позвол ет осуществить разделение надвое падающего рентгеновского пучка.

Наиболее близким техническим решением  вл етс  способ расщеплени  рентгеновского пучка надвое, заключающийс  в направлении слаборасход щегос  рентгеновского пучка на расщепл ющую структуру в виде совершенного кристалла под брэг- говским углом O.K. его отражающим плоскост м.

Недостатками известного решени   вл ютс  высокие требовани  к совершенству кристалла, без выполнени  которых снижаетс  интенсивность расщепленных пучков, отсутствие возможностей варьировани  ин- тенсивност ми выход щих пучков, их соотношением и углом между пучками.

Цель изобретени  - снижение потерь интенсивности и/или обеспечение возможности варьировани  соотношением интен- сивностей расщепленных пучков и углом между ними.

00

ю

vj 00

На расщепл ющую структуру в виде бесщелевого коллиматора полного внешнего отражени  направл ют слаборасход щийс  рентгеновский пучок под углом в в диапазоне углов полного внешнего отраже- ни  и варьирование интенсивност ми и углом между расщепленными пучками производ т поворотом бесщелевого коллиматора , а соотношением интенсивностей пучков - смещением коллиматора вдоль и/или перпендикул рно его оси.

На фиг. 1 схематически показан ход рентгеновских лучей в рабочем канале бесщелевого коллиматора; на фиг. 2 - пространственное (и одновременно угловое) распределение интенсивности излучени , измеренное на выходе бесщелевого коллиматора при угле входа 0 4

При многократных процессах полного внешнего отражени  (ПВО) рентгеновских лучей на рабочих зеркальных плоскост х бесщелевого коллиматора на выходе образуетс  два пучка, в каждом из которых лучи практически столь же параллельны, как и в исходном пучке, но между этими двум  пуч- ками образуетс  угол 20.

Если угол в не превышает &р - критического угла ПВО, то потерь излучени  в бесщелевом коллиматоре, обладающем высококачественными рабочими плоскост ми, практически не происходит, и суммарна  интенсивность двух пучков на выходе может составл ть, как показывают эксперименты, 97-99% интенсивности исходного пучка. При углах в вкр интенсивности обоих выходных пучков резко падают в соответствии с известной угловой зависимостью коэффициента интегрального отражени  при ПВО. Однако в тех случа х, когда главной задачей  вл етс  расщепление пучка на максимально возможный угол, а некоторое ослабление при этом интенсивности допустимо (например, дл  синхротронного пучка такое ослабление во многих случа х даже желательно), можно реализовать и значи- тельно большее угловое разнесение образу- ющихс  пучков, чем на 2 &р. Это реализуетс  путем поворота бесщелевого относительно падающего пучка.

Соверша  небольшие параллельные пе- ремещени  бесщелевого коллиматора в на- правлении оси его канала или в направлении, перпендикул рном этой оси и лежащем в плоскости рисунка, можно варьировать соотношением интенсивностей вы- ходных пучков в широких пределах, вплоть до полного перекрыти  одного из пучков той

или иной стенкой канала. Суммарна  интенсивность выход щего из бесщелевого коллиматора излучени  при этом сохран етс  неизменной, перераспредел  сь между выходными пучками.

П р и м е р. В качестве исходного пучка используют пучок МоК - излучени  лентообразной формы, полученный путем дифракционного отражени  излучени  рентгеновской трубки БСВ-22 с молибденовым анодом от кварцевого кристалла моно- хроматора в рефлексе (1011), и пропущенный затем через р д дополнительно коллимирующих щелей. Параметры пучка в районе его входа в бесщелевой коллиматор: углова  расходимость 6, поперечные размеры 5 мкм х 4 мм. Пластины, образующие бесщелевой коллиматор, стекл нные , размеры 70 х 60 х 10 мм с рабочими плоскост ми, отполированными по 14в классу шереховатостй. Распределение интенсивности рентгеновского излучени  на выходе бесщелевого коллиматора (фиг.2) измер лось .путем сканировани  детектором БДС-6 (совместно с аналитической щелью шириной 40 мкм) поперек оси канала в плоскости фиг,1. Угол входа исходного пучка в канал бесщелевого коллиматора . Видно , что образовавшиес  на выходе пучки разнесены один от другого на Ј8 , т.е. на двойной угол входа. Суммарна  .интенсивность выход щих пучков практически равна интенсивности пучка, вход щего в бесщелевой коллиматор: при 0 0 на выходе наблюдаетс  одиночный пик с удвоенной (относительно каждого из пиков, фиг.2) интенсивностью .

Claims (1)

1. Формула изобретени  Способ расщеплени  слаборасход щегос  00 п рентгеновского пучка надвое, заключающийс  в направлении его на расщепл ющую структуру под углом в к ее отражающим плоскост м, отличающий- с   тем, что, с целью снижени  потерь интенсивности , обеспечени  возможности варьировани  соотношени  интенсивностей расщепленных пучков и угла между ними, в качестве расщепл ющей структуры используют бесщелевой коллиматор, угол в выбирают не большим угла полного внешнего отражени  дл  используемой длины волны рентгеновского излучени , а варьирование интенсивностью и углом между расщепленными пучками осуществл ют путем смещени  коллиматора вдоль и/или перпендикул рно его оси и его поворота относительно падающего пучка.

   Фиг. 1

   I (fuwn/c

   ПТ II I

   -0,4 ф 0,1 ОД О,Ъ ОД 0,6 0,6 О, 0 0,9 4,0 «.Ч V «Л

   &д

   Фиг. 2

   ПТ II I

   ,0эмкм

   0 0,9 4,0 «.Ч V «Л

   2в,-к«-А.««н

   ЛЬ.