RU2807398C1 - Способ измерения теплофизических свойств материалов и установка для его осуществления с использованием пирометров - Google Patents
Способ измерения теплофизических свойств материалов и установка для его осуществления с использованием пирометров Download PDFInfo
- Publication number
- RU2807398C1 RU2807398C1 RU2023109578A RU2023109578A RU2807398C1 RU 2807398 C1 RU2807398 C1 RU 2807398C1 RU 2023109578 A RU2023109578 A RU 2023109578A RU 2023109578 A RU2023109578 A RU 2023109578A RU 2807398 C1 RU2807398 C1 RU 2807398C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- sample
- spectral
- chamber
- pyrometer
- energy
- Prior art date
Links
- 239000000463 material Substances 0.000 title claims abstract description 56
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 31
- 230000005855 radiation Effects 0.000 claims abstract description 40
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 claims abstract description 37
- 238000010438 heat treatment Methods 0.000 claims abstract description 21
- 239000007789 gas Substances 0.000 claims description 12
- 238000012360 testing method Methods 0.000 claims description 11
- 230000008569 process Effects 0.000 claims description 4
- 239000007787 solid Substances 0.000 claims description 4
- 229910001220 stainless steel Inorganic materials 0.000 claims description 4
- 239000010935 stainless steel Substances 0.000 claims description 4
- 238000004093 laser heating Methods 0.000 abstract description 7
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract description 3
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 2
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 abstract description 2
- 239000000523 sample Substances 0.000 description 68
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 description 7
- 238000009434 installation Methods 0.000 description 7
- 239000000203 mixture Substances 0.000 description 4
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 description 4
- 230000008859 change Effects 0.000 description 3
- 239000013074 reference sample Substances 0.000 description 3
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 2
- 239000011261 inert gas Substances 0.000 description 2
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 2
- 239000011148 porous material Substances 0.000 description 2
- 238000005086 pumping Methods 0.000 description 2
- 230000003044 adaptive effect Effects 0.000 description 1
- 230000015572 biosynthetic process Effects 0.000 description 1
- 150000001875 compounds Chemical class 0.000 description 1
- 238000013461 design Methods 0.000 description 1
- 238000011161 development Methods 0.000 description 1
- 239000000835 fiber Substances 0.000 description 1
- 230000004907 flux Effects 0.000 description 1
- 239000011521 glass Substances 0.000 description 1
- 239000012535 impurity Substances 0.000 description 1
- 238000004476 mid-IR spectroscopy Methods 0.000 description 1
- 239000013307 optical fiber Substances 0.000 description 1
- 230000003647 oxidation Effects 0.000 description 1
- 238000007254 oxidation reaction Methods 0.000 description 1
- 230000009257 reactivity Effects 0.000 description 1
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 description 1
- 239000007790 solid phase Substances 0.000 description 1
- 230000008646 thermal stress Effects 0.000 description 1
- 238000005303 weighing Methods 0.000 description 1
Abstract
Изобретение относится к измерительной технике, а именно к установкам нагрева образцов материалов и способам измерения их теплоемкости и теплопроводности, в том числе в диапазоне высоких температур. Предложен способ измерения теплофизических свойств материалов с помощью лазерного нагрева в инертных средах и использования бесконтактной регистрации параметров материала с тыльной и фронтальной поверхности образца. Нагрев исследуемого образца проводят лазерным источником с возможностями по пространственно-временной модуляции плотности излучения, а регистрацию температуры образца проводят с помощью пирометров, которые располагают спереди и сзади герметичной камеры. Причем пирометр, расположенный впереди камеры, предварительно прокалиброван и является энергетическим, а расположенный сзади камеры является спектральным. Кроме того, значения температуры фиксируют с помощью вышеуказанных пирометров. Технический результат - обеспечение возможности измерения теплоемкости и теплопроводности материалов в области высоких температур с помощью лазерного нагрева в инертных средах и использования бесконтактной регистрации параметров материала с тыльной и фронтальной поверхности образца. 2 н. и 5 з.п. ф-лы, 1 ил.
Description
Изобретение относится к измерительной технике, а именно к установкам нагрева образцов материалов и способам измерения их теплоемкости и теплопроводности, в том числе в диапазоне высоких температур.
Знание теплофизических свойств, таких как теплоемкость и теплопроводность, необходимо для проектирования конструкций, подвергающихся тепловому воздействию при эксплуатации, и разработки новых материалов, способных выдерживать высокие температуры. Среди методов определения теплофизических свойств можно выделить два основных вида: методы с постоянным и импульсным тепловым воздействием.
Известен способ измерения удельной теплоемкости материалов [Компан Т.А., Заричняк Ю.П., Ходунков В.П., Кулагин В.И., Власов В.В. Способ измерения удельной теплоемкости материалов. Патент RU 2716472 C1, 2019], согласно которому контейнер, эталонную меру и исследуемый образец изготавливают с заданной точностью обладающими одинаковой массой из одинакового материала с удельной теплоемкостью, известной с заданной точностью, встраивают в контейнер нагревательный элемент и первичный преобразователь температуры. При этом полные теплоемкости нагревательного элемента и первичного преобразователя температуры считают известными с заданной точностью. Помещают контейнер в адиабатический калориметр, в контейнер помещают эталонную меру, задают первоначальную температуру контейнера и меры. С помощью нагревательного элемента контейнера заданное количество раз вводят в контейнер с мерой заданное количество теплоты, при этом суммарное введенное количество теплоты должно быть таким, чтобы максимальный нагрев контейнера не превысил заданного значения. После каждого введения теплоты регистрируют установившуюся после введения заданной теплоты температуру контейнера и рассчитывают прирост температуры относительно ее первоначального значения. Аппроксимируют зависимость количества суммарно введенной теплоты от суммарного прироста температуры для эталонной меры и находят производную полученной зависимости. Замещают меру исследуемым образцом и выполняют для него операции, идентичные операциям с эталонной мерой. Аппроксимируют зависимость количества суммарно введенной теплоты от суммарного прироста температуры для исследуемого образца, находят производную полученной зависимости и рассчитывают искомое значение удельной теплоемкости исследуемого образца.
Недостатком такого метода является длительность измерений. Кроме того, точность полученных результатов сильно зависит от точности, с которой известны теплофизические свойства калориметрической системы (калориметра и эталонного образца). С ростом температуры начинают меняться свойства материалов, как исследуемого образца, так и самой калориметрической системы, в следствие чего накапливается больше погрешностей при высоких температурах.
Известно изобретение [Скибин А.П., Попов Ю.А., Мустафина Д.А., Шако В.В. Способ бесконтактного определения теплофизических свойств твердых тел. Патент RU 2417368 C2, 2011], в котором эталонный образец и последующие за ним изучаемые образцы нагреваются источником, движущимся с постоянной скоростью. Измеряют избыточные температуры поверхностей эталона и изучаемых твердотельных образцов произвольной формы в точках на линии нагрева и определяют теплофизические свойства по величине избыточных температур. Посредством решения обратной задачи теплопроводности для эталона восстанавливают закон распределения тепловой энергии источника. Теплопроводность и объемную теплоемкость образцов определяют исходя из решения обратно-коэффициентной задачи теплопроводности. Процедура сопровождается численным моделированием физических процессов, проходящих в образце.
Недостатком такого изобретения является погрешность от потерь тепла при контакте эталонного и изучаемых образцов. Особенно это актуально при высоких температурах, когда свойства эталонного образца начинают изменяться.
Известно другое изобретение, заключающееся в том, что два идентичных исследуемых образца из сыпучих или пористых материалов приводят в тепловой контакт по плоскости с источником теплоты [Балабанов П.В, Дивин А.Г, Мордасов М.М., Чуриков А.А. способ определения удельной теплоемкости материалов. Патент RU 2523090 C1, 2014]. Внешние поверхности образцов приводят в тепловой контакт с эталонными образцами, а внешние поверхности эталонных образцов приводят в тепловой контакт с источниками теплоты. Подводят теплоту к образцам и регистрируют удельную мощность источников теплоты. Измеряют с постоянным шагом во времени температуру, удельный объем твердой фазы образцов, тепловые потоки с тех поверхностей плоских источников теплоты, которые не приведены в тепловой контакт с эталонными образцами. Определяют тепловые потоки через исследуемые образцы и вычисляют удельную теплоемкость
Недостатки применения таких устройств связаны с необходимостью изготовления двух совершенно идентичных образца для одного эксперимента. В случае образцов, изготовленных из сыпучих или пористых материалов, нет возможности достоверно проконтролировать однородности материала.
Известно изобретение, в котором образец нагревается в печи, после чего подвергается воздействию энергии с помощью оптического импульса [Johannes OpfermannJuergen Blumm. Device for detecting thermal conductivity by means of optical pulses. Patent US 007038209 B2, 2006]. Профиль температуры в образце в зависимости от времени регистрируется с помощью инфракрасного датчика. Затем можно определить теплопроводность образца с помощью решения нестационарного уравнения теплопроводности.
Известна установка [Брыкин М.В., Васин А.А., Шейндлин М.А. Способ измерения интегральной излучательной способности с помощью прямого лазерного нагрева (варианты). Патент RU 2597937 С1, 2016], в которой образец помещается в вакуумную камеру и нагревается лазерным излучением с лицевой стороны, а с тыльной стороны температура его поверхности регистрируется двумя различными приемниками излучения.
Недостатком таких установок является невозможность регистрации температуры передней стенки образца, так как излучение от лазера будет создавать помехи для приемника излучения. Так же недостатком перечисленных выше изобретений являются ограниченные возможности по заданию режимов нагрева, т.к. в таких установках нет возможности создавать пространственно-временные модуляции лазерного облучения образцов.
Задачей предлагаемого изобретения является обеспечение возможности измерения теплоемкости и теплопроводности материалов в области высоких температур с помощью лазерного нагрева в инертных средах и использования бесконтактной регистрации параметров материала с тыльной и фронтальной поверхности образца.
Поставленная задача достигается тем что способ измерения теплофизических свойств материалов, заключается в закреплении в герметичной камере исследуемого образца твердого тела, нагревании указанного образца до температуры Т на его поверхности и регистрации температуры на фронтальной и тыльной поверхности исследуемого образца, причем нагрев исследуемого образца проводят лазерным источником с возможностями по пространственно-временной модуляции плотности излучения, а регистрацию температуры образца проводят с помощью пирометров, которые располагают спереди и сзади герметичной камеры, причем пирометр, расположенный впереди камеры, предварительно прокалиброван и является энергетическим, а расположенный сзади камеры, является спектральным, кроме того значения температуры фиксируют с помощью вышеуказанных пирометров на фронтальной и тыльной поверхности образца бесконтактным способом, по значениям которых определяют коэффициент температуропроводности (α), значение теплопроводности (k) и теплоемкость (Ср) исследуемого материала.
Поставленная задача достигается также тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются постоянные лазерные источники.
Поставленная задача достигается также тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются импульсные лазерные источники.
Поставленная задача достигается также тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются лазерные источники среднего и ближнего ИК диапазона.
Поставленная задача достигается также тем, что спектральный пирометр, располагающийся спереди камеры, работает в спектральном диапазоне выше 2 мкм. Поставленная задача достигается также тем, что в камере обеспечивают атмосферное или избыточное давление различных газов и газовых сред.
Поставленная задача достигается тем, что устройство для осуществления способа, состоит из камеры, с возможностью установки на держателе в ней образца, лазерного источника нагрева образцов материалов, причем камера герметична, выполнена из нержавеющей стали и имеет окно для нагрева образца лазерным излучением и окна для регистрации теплового излучения образца, по обеим сторонам камеры расположены спектральный и энергетический пирометры, причем впереди камеры расположен энергетический пирометр, а сзади камеры расположен спектральный пирометр, а энергетический пирометр, предварительно прокалиброван, при этом спектральный пирометр осуществляет регистрацию теплового излучения тыльной поверхности образца через окно, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для спектрального пирометра, а энергетический пирометр осуществляет регистрацию теплового излучения фронтальной поверхности образца через окно, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для энергетического пирометра, при этом спектральный и энергетический пирометры подключены к прибору, регистрирующему и обрабатывающему данные по значениям температуры передней и задней поверхностей образца с определением коэффициента температуропроводности (α), значения теплопроводности (k), теплоемкости (Ср) исследуемого материала.
Сущность изобретения поясняется чертежом фиг. 1 - установка для лазерного нагрева материалов и измерения их теплофизических свойств.
Образец исследуемого материала малых размеров закрепляется в герметичной камере на трех державках, воздух внутри камеры откачивается и создается вакуум или камера заполняется инертной газовой средой. Снаружи камеры спереди находится лазерный источник и предварительно прокалиброванный энергетический пирометр, работающий в спектральном диапазоне выше 2 мкм, сзади камеры размещается спектральный пирометр. Это позволяет подвергать образец исследуемого материала значительному нагреву лазерным излучением с широкими возможностями по пространственно-временной модуляции в условиях вакуума или в инертных газовых средах, что позволяет не опасаться образования оксидных и прочих химических соединений и соответствующих структурных изменений образца при высоких температурах, регистрировать спектральную плотность мощности излучения образца с тыльной и фронтальной стороны и достоверно определять его теплофизические свойства, в частности значения теплопроводности и теплоемкости, по сравнению с другими известными методами, особенно в диапазоне высоких температур.
Герметичная камера, где размещается образец исследуемого материала, обеспечивает как вакуумное разрежение, так и различные газовые среды, в т.ч инертные, до заданного избыточного давления, для лазерного нагрева используются постоянные и импульсные лазерные источники среднего и ближнего ИК диапазона с широкими возможностями по пространственно-временной модуляции плотности излучения, попадающего на поверхность образца, а для регистрации теплового излучения образца используются пирометры, располагающиеся по обе стороны камеры с образцом и фиксирующие значения излучения с лицевой и тыльной поверхности образца
Существующие экспериментальные установки для определения теплофизических свойств сконструированы таким образом, что регистрируется температура только одной поверхности изучаемого образца. Возможность регистрировать температуру с двух сторон бесконтактным методом позволяет получить больше информации о способности материала накапливать и распространять тепло.
Установка для лазерного нагрева материалов и измерения их теплофизических свойств состоит из разборного корпуса герметичной камеры 1 из нержавеющей стали, образца 2 исследуемого материала, державок 3 для образца, окна 4 для нагрева образца лазерным излучением, окон 5 и 12 для регистрации теплового излучения образца, лазерного источника 6 для задания радиационной тепловой нагрузки на фронтальную поверхность образца 2, спектрального пирометра 8 и энергетического пирометра 9 для регистрации теплового излучения образца, системы откачки газа или газовой смеси 10 и системы наполнения газом или газовой смесью 11. В разборный корпус камеры 1 путем снятия и установки лицевого фланца 13 корпуса помещается образец 2 исследуемого материала, который закрепляется на державках 3. Затем камера 1 с образцом 2 внутри в зависимости от параметров исследования вакуумируется через систему откачки 10 до требуемой степени разрежения или заполняется заданным газом или газовой смесью до необходимого значения избыточного давления через систему наполнения 11. Лазерный источник 6 осуществляет нагрев образца 2 лазерным лучом 7, проходящим через окно 4, которое по своим спектральным свойствам является для него прозрачным. Энергетический пирометр 8 осуществляет регистрацию теплового излучения тыльной поверхности образца 2 через окно 5, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для спектрального пирометра 8. Энергетический пирометр 9 осуществляет регистрацию теплового излучения фронтальной поверхности образца 2 через окно 12, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для энергетического пирометра 9. Спектральный и энергетический пирометры 8 и 9 подключены к прибору 14, регистрирующему и обрабатывающему данные по значениям температуры передней и задней поверхностей образца.
Способ осуществляется следующим образом:
При проведении эксперимента лазерный луч 7 от лазерного источника 6 проходит через окно 4 и с заданной пространственно-временной модуляцией (постоянный или переменный нагрев, распределение плотности излучения в луче) воздействует на фронтальную поверхность образца 2 исследуемого материала, помещенного в камеру 1 и находящегося под вакуумом или избыточным давлением заданного газа или газовой смеси, и нагревает образец 2 до заданной температуры. С помощью спектрального и энергетического пирометров 8 и 9 через оптические окна 5 и 12 во время эксперимента регистрируется тепловое излучение образца 2 и осуществляется определение и контроль температуры его тыльной и фронтальной поверхностей соответственно. Зная размеры образца 2 по осям х, у, z и с помощью решения нестационарного уравнения теплопроводности
, где t - время, T - температура образца 2, определяемая спектральным и энергетическим пирометрами 8 и 9, ƒ - функция пространственно-временной модуляции тепловой нагрузки, задаваемой лазером 6 на фронтальную поверхность образца 2, определяется α - коэффициент температуропроводности исследуемого материала. В сплошной среде материала тепловой поток, приходящий на образец 2 от лазерного источника 6 пропорционален градиенту температуры материала:
.
Зная значение тепловой нагрузки от лазера 6 и изменение температуры образца 2 на тыльной и фронтальной сторонах определяется значение теплопроводности материала k. Т.к. , где Ср - его теплоемкость при постоянном давлении, то определяя перед экспериментом плотность ρ способом, известным из уровня техники (определение объема по геометрическим размерам образца 2 и взвешивание его на прецизионных весах), после эксперимента через определение температуропроводности α определяется теплоемкость материала при постоянном давлении. Способы дальнейших определений других теплофизических свойств материала через Ср и k также известны из уровня техники (задание соответствующих нагрузок и решение уравнений состояния и теплового баланса) и не составляют предмет текущего патента.
Применение лазерных источников среднего (газовые лазеры) и ближнего (твердотельные, волоконные и полупроводниковые лазеры, лазерные диоды) ИК диапазона позволяет подавать излучение на образец в широком спектральном ИК диапазоне и обеспечивать поглощение излучения непосредственно на поверхности образца или на глубине, в зависимости от используемой лазером длины волны излучения и свойств материала по поглощению излучения.
Применение непрерывных (постоянное излучение) и импульсных (модуляция добротности) лазерных источников позволяет задавать как равномерный нагрев образца исследуемого материала, так и пульсирующую тепловую нагрузку на образце по заранее заданному закону изменения интенсивности излучения в зависимости от времени или от параметров конкретного исследования.
Применение известных из уровня техники элементов открытых и закрытых оптических систем с различной спектрально-пропускной способностью (наблюдательные стекла, сферические/асферические линзы и зеркала, собирающие/рассеивающие линзы, адаптивная оптика, оптические волокна, коннекторы, коллиматоры) позволяют задать желаемую плотность нагревающего излучения непосредственно на облучаемой поверхности образца материала (однородность излучения, гауссиан, специальное распределение) и регистрировать тепловое излучение самого образца по время эксперимента.
Использование герметичной камеры из нержавеющей стали с соответствующими режиму уплотнителями между ее элементами позволяет проводить эксперименты как в разреженных средах до значений среднего и высокого вакуума, так и в инертных средах с низкой химической реактивностью или в специальных газовых средах, моделирующих реальные условия работы исследуемого материала при атмосферном или избыточном давлении.
Применение пирометра спектрального отношения для регистрации теплового излучения с задней поверхности образца помогает достоверно определить коэффициент излучения материала, температуру задней поверхности образца и прокалибровать другие средства измерения температуры, работающие посредством бесконтактной регистрации параметров излучения, такие как энергетические пирометры и термовизоры.
Применение энергетического пирометра, работающего в спектральном диапазоне выше 2 мкм и прокалиброванного по заранее определенному коэффициенту излучения исследуемого материала, позволяет регистрировать температуру фронтальной (облучаемой) поверхности образца при его облучении лазерами ближнего ИК диапазона, работающими на длине волны около 1 мкм.
Использование пирометров для регистрации температуры фронтальной и тыльной поверхностей образца позволяет получить достоверную информацию по распределению температуры образца и более точно определять теплофизические свойства исследуемого материала, в частности значения теплопроводности и теплоемкости, по сравнению с другими известными методами, особенно в диапазоне высоких температур. Обозначенные преимущества позволяют задавать пространственно-временную модуляцию тепловой нагрузки непосредственно на образец исследуемого материала в широком диапазоне спектральной интенсивности и мощности излучения, площади, времени и с высоким разрешением обозначенных параметров, а также исключить источники ошибок определения теплофизических свойств материала, которые связаны с влиянием химических примесей на материал, с окислением нагретой поверхности и возникающими структурными изменениями образца, а также с недостоверным определением коэффициента излучения материала.
Claims (7)
1. Способ измерения теплофизических свойств материалов, заключающийся в закреплении в герметичной камере исследуемого образца твердого тела, нагревании указанного образца до температуры Т на его поверхности и регистрации температуры на фронтальной и тыльной поверхности исследуемого образца, отличающийся тем, что нагрев исследуемого образца проводят лазерным источником с возможностями по пространственно-временной модуляции плотности излучения, а регистрацию температуры образца проводят с помощью пирометров, которые располагают спереди и сзади герметичной камеры, причем пирометр, расположенный впереди камеры, предварительно прокалиброван и является энергетическим, а расположенный сзади камеры является спектральным, кроме того, значения температуры фиксируют с помощью вышеуказанных пирометров на фронтальной и тыльной поверхности образца бесконтактным способом, по значениям которых определяют коэффициент температуропроводности (α), значение теплопроводности (k) и теплоемкость (Ср) исследуемого материала.
2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются постоянные лазерные источники.
3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются импульсные лазерные источники.
4. Способ по п. 1, отличающийся тем, что для нагрева образцов исследуемого материала используются лазерные источники среднего и ближнего ИК диапазона.
5. Способ по п. 1, отличающийся тем, что спектральный пирометр, располагающийся спереди камеры, работает в спектральном диапазоне выше 2 мкм.
6. Способ по п. 1, отличающийся тем, что в камере обеспечивают атмосферное или избыточное давление различных газов и газовых сред.
7. Устройство для осуществления способа по п. 1, состоящее из камеры, с возможностью установки на держателе в ней образца, лазерного источника нагрева образцов материалов, отличающееся тем, что камера герметична, выполнена из нержавеющей стали и имеет окно для нагрева образца лазерным излучением и окна для регистрации теплового излучения образца, по обеим сторонам камеры расположены спектральный и энергетический пирометры, причем впереди камеры расположен энергетический пирометр, а сзади камеры расположен спектральный пирометр, причем энергетический пирометр, предварительно прокалиброван, при этом спектральный пирометр осуществляет регистрацию теплового излучения тыльной поверхности образца через окно, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для спектрального пирометра, а энергетический пирометр осуществляет регистрацию теплового излучения фронтальной поверхности образца через окно, которое по своим спектральным свойствам является прозрачным для энергетического пирометра, при этом спектральный и энергетический пирометры подключены к прибору, регистрирующему и обрабатывающему данные по значениям температуры передней и задней поверхностей образца с определением коэффициента температуропроводности (α), значения теплопроводности (k), теплоемкости (Ср) исследуемого материала.
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2807398C1 true RU2807398C1 (ru) | 2023-11-14 |
Family
ID=
Citations (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SU1165957A1 (ru) * | 1983-09-27 | 1985-07-07 | Институт технической теплофизики АН УССР | Способ определени теплофизических характеристик плоских образцов материалов и устройство дл его осуществлени |
US7038209B2 (en) * | 2002-09-13 | 2006-05-02 | Netzsch-Geraetebau Gmbh | Device for detecting thermal conductivity by means of optical pulses |
RU2387981C1 (ru) * | 2009-03-11 | 2010-04-27 | Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тамбовский государственный технический университет" (ГОУ ВПО "ТГТУ") | Способ комплексного определения теплофизических характеристик материалов |
RU2417368C2 (ru) * | 2008-09-30 | 2011-04-27 | Шлюмберже Текнолоджи Б.В. | Способ бесконтактного определения теплофизических свойств твердых тел |
RU2523090C1 (ru) * | 2013-03-18 | 2014-07-20 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тамбовский государственный технический университет" ФГБОУ ВПО "ТГТУ" | Способ определения удельной теплоемкости материалов |
RU2597937C1 (ru) * | 2015-02-27 | 2016-09-20 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Способ измерения интегральной излучательной способности с помощью прямого лазерного нагрева (варианты) |
EP4155720A1 (en) * | 2021-09-28 | 2023-03-29 | Netzsch-Gerätebau GmbH | Device for determining temperature parameters with adjustable sample holder |
Patent Citations (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SU1165957A1 (ru) * | 1983-09-27 | 1985-07-07 | Институт технической теплофизики АН УССР | Способ определени теплофизических характеристик плоских образцов материалов и устройство дл его осуществлени |
US7038209B2 (en) * | 2002-09-13 | 2006-05-02 | Netzsch-Geraetebau Gmbh | Device for detecting thermal conductivity by means of optical pulses |
RU2417368C2 (ru) * | 2008-09-30 | 2011-04-27 | Шлюмберже Текнолоджи Б.В. | Способ бесконтактного определения теплофизических свойств твердых тел |
RU2387981C1 (ru) * | 2009-03-11 | 2010-04-27 | Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тамбовский государственный технический университет" (ГОУ ВПО "ТГТУ") | Способ комплексного определения теплофизических характеристик материалов |
RU2523090C1 (ru) * | 2013-03-18 | 2014-07-20 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тамбовский государственный технический университет" ФГБОУ ВПО "ТГТУ" | Способ определения удельной теплоемкости материалов |
RU2597937C1 (ru) * | 2015-02-27 | 2016-09-20 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Способ измерения интегральной излучательной способности с помощью прямого лазерного нагрева (варианты) |
EP4155720A1 (en) * | 2021-09-28 | 2023-03-29 | Netzsch-Gerätebau GmbH | Device for determining temperature parameters with adjustable sample holder |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
US5141331A (en) | Ultrasonic temperature measurement and uses in optical spectroscopy and calorimetry | |
JP6382912B2 (ja) | 試料を光熱分析するための方法及び装置 | |
CN108107074B (zh) | 表征二维纳米材料热物性的双脉冲闪光拉曼方法及系统 | |
Guntau et al. | Novel method to measure bulk absorption in optically transparent materials | |
RU2807398C1 (ru) | Способ измерения теплофизических свойств материалов и установка для его осуществления с использованием пирометров | |
US20170016839A1 (en) | System and method for the direct calorimetric measurement of laser absorptivity of materials | |
RU2811326C1 (ru) | Способ измерения теплофизических свойств материалов и установка для его осуществления с использованием датчиков теплового потока | |
RU2807433C1 (ru) | Способ измерения теплофизических свойств материалов и установка для его осуществления с использованием термовизоров | |
US4185497A (en) | Adiabatic laser calorimeter | |
Jennings et al. | A laser power meter for large beams | |
US6375349B1 (en) | Instrument configured to test multiple samples for the determination of thermophysical properties by the flash method | |
JPH09222404A (ja) | 比熱容量測定方法及びその装置 | |
US7164481B2 (en) | Coefficient of linear expansion measuring apparatus and coefficient of linear expansion measuring method | |
Grilli et al. | Thermal conductivity of e-beam coatings | |
Murthy et al. | Calibration of high heat flux sensors at NIST | |
Krankenhagen et al. | Determination of the spatial energy distribution generated by means of a flash lamp | |
Willamowski et al. | Calorimetric measurement of optical absorption and transmissivity with sub-ppm sensitivity | |
Skolnik | A review of techniques for measuring small optical losses in infrared transmitting materials | |
RU2811747C1 (ru) | Способ измерения коэффициента оптического поглощения в объекте из прозрачного материала, устройство и система для его осуществления | |
RU213568U1 (ru) | Приспособление для определения плотности энергии в устройстве для определения теплопроводности методом лазерной вспышки | |
Decker et al. | The design and operation of a precise, high sensitivity adiabatic laser calorimeter for window and mirror material evaluation | |
JP2009002688A (ja) | 赤外線検出器の温度校正方法及び比熱容量の測定方法 | |
Penty Geraets et al. | Laser-based Calibration and Processing Technique for a Robust Fast-Response Surface Heat Transfer Gauge | |
EP1510812A1 (en) | Coefficient of linear expansion measuring apparatus and coefficient of linear expansion measuring method | |
RU2751454C1 (ru) | Способ определения температуропроводности и теплопроводности металлических расплавов импульсным методом |