Wynalazek dotyczy lamp, których prad wyladowania jest poddawany dwukrotnie rozrzadzaniu. Podwójny rozrzad w jednej lampie jest stosowany np. w lampie mie¬ szajacej w odbiornikach superheterody- nowych. Dzialanie znanych lamp miesza¬ jacych o duzej sprawnosci jest nastepu¬ jace. Z katody zarowej wychodzi strumien elektronów, który moze byc rozrzadzany pierwsza siatka rozrzadcza, umieszczona bezposrednio przed katoda. Strumien elek¬ tronów przechodzi przez siatke oslonna o stalym potencjale, lezaca liczac od kato¬ dy za siatka rozrzadcza, i trafia do dru¬ giej czesci lampy, zlozonej z elektrody rozrzadczej i anody, wzglednie z elektro¬ dy rozrzadczej, siatki oslonnej, siatki przeciwemisyjnej i anody. Gdy druga elek¬ troda rozrzadcza posiada napiecie poczat¬ kowe równe zeru, wówczas elektrony, przeszedlszy przez siatke oslonna pierw¬ szej czesci lampy, dochodza do anody. Gdy druga elektroda rozrzadcza otrzyma po¬ tencjal ujemny, wówczas obnizy sie nate¬ zenie pola, skierowanego od anody do ka¬ tody, a czesc elektronów, przechodzacych przez siatke oslonna pierwszej czesci lam¬ py zostanie odepchnieta przez elektrode rozrzadcza z powrotem do pierwszej siat¬ ki oslonnej, wzglednie do katody. Im bar¬ dziej ujemny jest potencjal drugiej elek¬ trody rozrzadczej, tym mniej elektronów przechodzi przez te elektrode i przy do¬ statecznie wysokim potencjale ujemnymdrugiej elektrody rozrzadczej prad anodo¬ wy lampy dochodzi do zera. Na prad ano¬ dowy lampy oddzialywaja zatem dwie, calkowicie niezalezne od siebie elektrody rozrzadcze. Przy tym potencjal pierwszej siatki rozrzadczej okresla natezenie pra¬ du elektronowego, wychodzacego z katody, a potencjal drugiej elektrody rozrzadczej — rozdzial tego pradu miedzy anode i siat¬ ke oslonna pierwszej czesci lampy, wzgle¬ dnie katode.Jedna z wad wyzej opisanych lamp jest sklonnosc tych lamp do wytwarzania podczas pracy szumów. Poza tym przy u- zyciu tych lamp do fal krótkich, rzedu wielkosci 20 do 30 metrów, pojawia sie prad na siatce rozrzadczej nawet przy na¬ pieciu ujemnym tej siatki, wskutek czego zwieksza sie tlumienie obwodów drgaja¬ cych. Jak wykazaly doswiadczenia, wy¬ mienione zjawiska zaklócajace, wystepu¬ jace w znanych dotychczas lampach mie¬ szajacych, sa powodowane skonczona szybkoscia ruchu elektronów miedzy elek¬ trodami, a w zwiazku z tym tworzeniem sie duzego ladunku przestrzennego.W lampie wedlug wynalazku konstruk¬ cja i wymiary elektrod, w szczególnosci uksztaltowanie drugiej elektrody rozrzad¬ czej, sa takie, zeby elektrony, które nie moga dosiegnac anody, nie padaly z po¬ wrotem na siatke oslonna; kierunek biegu tych elektronów zostaje odchylony na jed¬ na z elektrod pomocniczych. Przy tym elektrody drugiej czesci lampy sa wyko¬ nane w ten sposób, ze elektrony odchylo¬ ne traca jak najmniej na szybkosci, a w zadnym przypadku, jak to ma miejsce w znanych dotychczas lampach tego rodzaju, nie sa hamowane az do szybkosci równej zeru. Czas przebiegu elektronów w lam¬ pie wedlug wynalazku jest rzedu wielko¬ sci czasu przebiegu elektronów w normal¬ nych pentodach, a prócz tego w otoczeniu drugiej elektrody rozrzadczej nie wyste¬ puja zbyt duze elektronowe ladunki prze¬ strzenne. Dzieki temu usunieta zostaje przyczyna powstawania opisanych wyzej zaklócen w pracy lampy.Przyklady wykonania wynalazku sa uwidocznione schematycznie na rysunku.Na fig. 1 uwidoczniony jest uklad elek¬ trod w przekroju poprzecznym. Katode zarowa 1 otacza siatka rozrzadcza 2 w ksztalcie cylindra owalnego i siatka oslon¬ na 3 tego samego ksztaltu. Elektrody 1, 2 i 3 skupiaja strumien elektronów w obrebie kata a. Za siatka oslonna 3, liczac od katody, umieszczona jest w obrebie ka¬ ta a elektroda rozrzadcza i. Wyzej wy¬ mienione elektrody otacza elektroda po¬ mocnicza 5, spelniajaca role elektrody o- slonnej, która przepuszcza elektrony tyl¬ ko w obrebie kata a, podczas gdy jej po¬ wierzchnia poza obrebem kata a jest z pelnej blachy. Za siatkowa czescia elek¬ trody pomocniczej 5 umieszczona jest ano¬ da 6, wzglednie siatka przeciwemisyjna, nie uwidoczniona na rysunku, i anoda 6.Za pomoca odpowiedniego uksztaltowania elektrody rozrzadczej U i czesci siatkowej elektrody pomocniczej 5, elektrony, prze¬ biegajace w obrebie kata a, sa przy ujem¬ nym potencjale elektrody rozrzadczej U odchylane bez zbyt duzej straty szybkosci w kierunku pelnych czesci elektrody 5.Na fig. 2 uwidoczniony jest w prze¬ kroju podluznym inny przyklad wykona¬ nia wynalazku, wedlug którego strumien elektronów pada na anode w obrebie pel¬ nego kata 360°, a jest odchylany w dru¬ giej czesci drogi wyladowczej równolegle do osi ukladu (katody). Katoda 1, pierw¬ sza siatka rozrzadcza 2 i siatka oslonna 3 tworza lacznie pierwsza czesc lampy. Za siatka oslonna 3 umieszczona jest druga elektroda rozrzadcza U1 o stosunkowo du¬ zych oczkach, a za nia druga elektroda pomocnicza 5', bedaca druga siatka oslon¬ na. Elektroda pomocnicza 5' jest wykona¬ na tak, ze przepuszcza tylko elektrony w miejscach, lezacych naprzeciw drutów — 2 —elektrody rozrzadczej 4'. Za siatka pomoc¬ nicza 5 umieszczona jest anoda 6', wzgled¬ nie nie uwidoczniona na rysunfcu siatka przeciwemisyjna i anoda 6'. Anoda 6' mo¬ ze byc wykonana badz z pelnej blachy, badz moze skladac sie tylko z czesci, le¬ zacych naprzeciw czesci siatkowych elek¬ trody oslonnej. Gdy elektroda rozrzadcza i' posiada potencjal zerowy, wówczas elek¬ trony, wychodzace z katody, padaja ze stosunkowo równomierna gestoscia na elektrode pomocnicza 5'. Czesc tych elek¬ tronów przechodzi nastepnie przez otwo¬ ry w czesci siatkowej elektrody pomocni¬ czej 5' i pada na anode 6'. Jezeli zatem elektroda rozrzadcza U' uzyska potencjal ujemny, wówczas elektrony, przechodza¬ ce przez siatke oslonna 3, beda odchylane w strone szczelin miedzy drutami elektro¬ dy U' i beda trafialy na pelne czesci elek¬ trody pomocniczej 5', dzieki czemu zma¬ leje prad anodowy. Rozrzadzanie w lam¬ pie wedlug tego przykladu wykonania po¬ lega na bardziej lub mniej uwydatniaja¬ cym sie skupianiu elektronów na róznych czesciach elektrody pomocniczej 5'. Dzie¬ ki odpowiedniemu zwymiarowaniu, a prze¬ de wszystkim dzieki odpowiedniemu do¬ braniu odstepów miedzy elektrodami 3 i U* wzglednie U* i 5', jak równiez dzieki od¬ powiedniemu dobraniu odstepów miedzy zwojami elektrody Uc i odpowiednich na¬ piec na elektrodach 3, U* i 5' mozna uzys¬ kac przy pracy na falach krótkich duze zmniejszenie ladunku przestrzennego oraz zmniejszenie szumów w lampie.Obydwie powyzej opisane postacie wy¬ konania sa jedynie przykladami zastoso¬ wania sposobu wedlug wynalazku, które¬ go stosowanie nie ogranicza sie bynaj¬ mniej do lamp mieszajacych. Skupianie elektronów w wiazke moze nastepowac badz w pierwszej czesci drogi wyladow¬ czej, utworzonej z katody, pierwszej siat¬ ki rozrzadczej i siatki oslonnej, badz tez dopiero w drugiej czesci tej drogi. Oprócz elektrod, zastosowanych w wyzej omówio¬ nych przykladach, mozna umiescic takze inne jeszcze elektrody, nie zmieniajac spo¬ sobu pracy lampy. PLThe invention relates to lamps the discharge current of which is discharged twice. The double timing in one lamp is used, for example, in a mixing lamp in superheterodyne receivers. The operation of known high efficiency mixing lamps is as follows. From the zarowa cathode comes a stream of electrons, which can be disintegrated by the first distribution grid, placed directly in front of the cathode. The beam of electrons passes through the grid of a constant potential shield, which runs from the cathode behind the grid, and goes to the second part of the lamp, consisting of a circuit electrode and an anode, or a circuit electrode, shield grid, anti-emission grid. and anodes. When the second timing electrode has an initial voltage equal to zero, then the electrons, having passed through the shield grid of the first part of the lamp, come to the anode. When the second generator electrode receives a negative potential, the field intensity from the anode to the cathode will drop, and some of the electrons passing through the shielding grid of the first lamp part will be pushed back by the ignition electrode back to the first grid. the sheath, or the cathode. The more negative the potential of the second acquisition electrode is, the fewer electrons pass through this electrode, and at a sufficiently high negative potential of the second acquisition electrode, the anode current of the lamp becomes zero. The anode current of the lamps is thus influenced by two completely independent electrodes. In this case, the potential of the first distribution grid determines the intensity of the electron current coming from the cathode, and the potential of the second measuring electrode - the distribution of this current between the anode and the shield grid of the first part of the lamp, or the cathode. One of the drawbacks of the lamps described above is the inclination these lamps to generate noise during operation. Moreover, when these short wave lamps are used, of the order of 20 to 30 meters, a current appears in the distributor grid even with the grid's negative voltage, thereby increasing the damping of the oscillating circuits. Experiments have shown that the above-mentioned disturbing phenomena, occurring in the previously known mixing lamps, are caused by the finite speed of the electrons' movement between the electrodes, and therefore the formation of a large spatial charge. the dimensions of the electrodes, in particular the design of the second dividing electrode, are such that the electrons which cannot reach the anode do not fall back onto the shielding grid; the direction of these electrons is deflected on one of the auxiliary electrodes. In this case, the electrodes of the second part of the lamp are designed in such a way that the deflected electrons are lost as little as possible at a speed, and in no case, as is the case with lamps of this type known to date, are not slowed down to a speed equal to zero. According to the invention, the electron travel time in the lamp is of the order of the electron travel time in normal pentodes, and besides, in the vicinity of the second distribution electrode, there are not too much electron spatial charges. As a result, the cause of the above-described disturbances in the operation of the lamp is eliminated. Examples of the invention are schematically shown in the drawing. Fig. 1 shows the arrangement of the electrodes in a cross-section. The cathode row 1 is surrounded by a distribution net 2 in the shape of an oval cylinder and a shielding net 3 of the same shape. Electrodes 1, 2 and 3 concentrate the stream of electrons within the angle. Behind the shielding grid 3, counting from the cathode, is placed within the angle and the decay electrode i. The electrodes mentioned above are surrounded by a supporting electrode 5, serving as an electrode. solar, which passes electrons only within angle a, while its surface outside angle a is of solid sheet metal. Behind the mesh part of the auxiliary electrode 5 there is an anode 6, or an anti-emission mesh, not shown in the drawing, and an anode 6. By means of a suitable shaping of the dividing electrode U and the part of the mesh auxiliary electrode 5, the electrons running within the angle a, are deflected at the negative potential of the dividing electrode U without too much loss of speed towards the full parts of the electrode 5. Fig. 2 shows another embodiment of the invention in the longitudinal section, according to which the electron beam falls on the anode in within a complete angle of 360 ° and is deflected on the other part of the discharge path parallel to the axis of the system (cathode). The cathode 1, the first distribution grid 2 and the guard grid 3 together form the first lamp part. Behind the shielding net 3 there is a second separating electrode U1 with relatively large meshes, followed by a second auxiliary electrode 5 ', which is the second shielding net. The auxiliary electrode 5 'is made so that it only passes electrons at the points opposite to the wires 2 -differential electrode 4'. Behind the auxiliary grid 5 is an anode 6 ', or an anti-emission grid, not shown in the drawing, and an anode 6'. The anode 6 'may be made of solid sheet metal, or it may consist of parts only, facing the mesh parts of the shield electrode. When the solenoid electrode has a zero potential, the electrons emerging from the cathode fall with a relatively uniform density on the auxiliary electrode 5 '. Some of these electrons then pass through the holes in the mesh portion of the auxiliary electrode 5 'and strike the anode 6'. Therefore, if the dissipation electrode U 'acquires a negative potential, then the electrons passing through the shielding grid 3 will be deflected towards the gaps between the electrodes U' and will hit the full parts of the auxiliary electrode 5 ', thus changing anode current is pouring. The spreading in the lamp according to this embodiment is based on the more or less pronounced focusing of electrons on different parts of the auxiliary electrode 5 '. Due to appropriate dimensioning, and above all due to the appropriate selection of the spacing between the electrodes 3 and U * or U * and 5 ', as well as due to the appropriate selection of the spacing between the turns of the electrode Uc and appropriate voltage on the electrodes 3 U * and 5 'can be obtained when operating on short wavelengths, a great reduction of the spatial charge and a reduction in noise in the lamp. Both the above-described embodiments are only examples of the application of the method according to the invention, the use of which is not limited by ¬ less for mixing lamps. The focusing of the electrons into the beam may take place either in the first part of the discharge path, formed by the cathode, the first distribution grid and the shielding grating, or only in the second part of this path. In addition to the electrodes used in the above-discussed examples, other electrodes can also be placed without altering the operation of the lamp. PL