Przedmiotem wynalazku jest zespól odchylajacy samobiezny dla kineskopu kolorowego szerokokat¬ nego.Kineskopy telewizji kolorowej czy lampy obrazo¬ we wytwarzaja obrazy majace czesci o róznych kolorach w wyniku padania elektronów na lumi¬ nofory dajace rózne promieniowanie. Zwykle sa sto¬ sowane luminofory dajace promieniowanie swiatla czerwonego, zielonego i niebieskiego, zgrupowane w wiele trójek elementów luminoforu, przy czym kazda trójka zawiera element luminoforu odpowia¬ dajacy kazdemu z trzech kolorów.W kineskopie elementy luminoforu kazdego z trzech kolorów sa pobudzane do promieniowania przez wiazka elektronów, która jest przewidziana do padania na elementy luminoforu tylko jednego koloru. W ten sposób kazda wiazka elektronów moze byc okreslona przez kolor emitowany przez element luminoforu, który wiazka pobudza. Kazda wiazka elektronów ma stosunkowo duzy przekrój w porównaniu z trójka elementów luminoforu i kazda wiazka pobudza do promieniowania szereg trójek. Trzy wiazki elektronów sa wytwarzane przez trzy wyrzutnie elektronów umieszczone w szyjce kineskopu naprzeciw ekranu utworzonego z elementów luminoforu. Wyrzutnie elektronów sa tak umieszczone, ze wytwarzane wiazka opuszczaja wyrzutnie jako wiazki równolegle lub lekko zbiez¬ ne, skierowane w strone ekranu.W celu uzyskania odtworzenia gamy kolorów, uklad elementów luminoforu w danym obszarze musi byc pobudzany przez trzy wiazki elektronów z natezeniem zaleznym od koloru, który ma byc odtwarzany. Trzy wiazki elektronów biegna z wy- 5 rzutni wzdluz trzech oddzielnych, równoleglych to¬ rów i powoduja, bez korekcji , pobudzenie do swie¬ cenia ekranu w trzech róznych miejscach, tworzac oddzielne plamki o róznych kolorach.W celu umozliwienia pojedynczemu, rozswietlo- 10 nemu obszarowi odtworzenia gaimy kolorów, wiazki elektronów sa zbiezne na ekranie lub w jego po¬ blizu. W srodku ekranu moze to byc uzyskane przez zastosowanie zespolu magnesów trwalych zamon¬ towanych w szyjce kineskopu dla wytworzenia sta- 15 tycznego pola magnetycznego, powodujacego zbiez¬ nosc trzech wiazek w srodku ekranu. Taka regu¬ lacja jest znana jako zbieznosc statyczna.Przy trzech wiazkach elektronów rozswietlaja¬ cych ten sam obszar ekranu musza byc zastosowane W pewne srodki dla spowodowania, aby kazda czer¬ wona, zielona i niebieska wiazka rozswietlala tylko odpowiadajacy jej luminofor. Jest to uz^kiwane za pomoca maski cieniowej. Maska cieniowa jest prze¬ wodzacym ekranem lub siatka majaca duza licz^t *• otworów, przez które moga przejsc czesci wiazek elektronów. Kazdy otwór ma ustalone polozenie wzgledem kazdej trójki elementów luminoforu.Czesci zbieznych wiazek elektronów przechodza przez jeden lub wiecej otworów i te czesci wiazek 50 zaczynaja byc rozbiezne i rozdzielaja sie, gdy zbli- 123 926123 926 zaja sie do ekranu. Na ekranie te czesci wiazek sa rozdzielone i padaja na odpowiedniego koloru elementy luminoforu. umieszczone w obszarze pa¬ dania wiazki elektronów. Powoduje to, ze kazda wiazka elektronów zbliza' sie do danej grupy otwo¬ rów z nieco róznego kierunku i wiazki rozszcze¬ piaja sie na pewna liczbe mniejszych wiazek, które sa nieznacznie zbiezne po przejsciu przez otwór i przed padaniem na odpowiednie, indywidualne elementy luminoforu danego koloru. Sposób zalezy od duzej dokladnosci umieszczenia trójek elemen¬ tów luminoforu wzgledem otworów i zródla wiazek elektronów.Dla upewnienia sie, czy zródlo wiazek elektro¬ nów jest prawidlowe, sluzy regulacja czystosci, dzieki której kazda wiazka powoduje rozswietlenia tylko jednego okreslonego elementu luminoforu kazdej z trójek.Dla utworzenia dwuwymiarowego obrazu swie¬ caca plamka na ekranie, wywolywana przez trzy statycznie zbiezne wAzki elektronów, musi poru¬ szac sie zarówno poziomo jak i pionowo po ekranie, tworzac rozswietlona osnowe obrazu telewizyjnego.Jest to uzyskiwane za pomoca pól magnetycznych wytwarzanych przez zespól odchylajacy, zamonto¬ wany w szyjce kineskopu. Zespól odchylajacy zwykle odchyla wiazke elektronów za pomoca nie¬ zaleznych ukladów odchylania linii i pola.Poziome odchylanie wiazki elektronów jest rea¬ lizowane przez pary ukladów przewodów zespolu odchylajacego, które wytwarzaja pole magnetyczne o pionowo lezacych liniach pola. Amplituda pola magnetycznego zmienia sie w czasie ze stosunkowo duza czestotliwoscia. Pionowe odchylenie wiazek elektronów jest realizowane przez pare ukladów przewodów wytwarzajacych poziomo lezace pole magnetyczne, które zmienia sie w czasie ze stosun¬ kowo mala czestotliwoscia.Z cewkami zespolu odchylajacego wspólpracuje przenikamy rdzen magnetyczny. Przewody sa ufor¬ mowane w ciagle uzwojenia lub cewki przez po¬ wracajace przewody, które moga obejmowac rdzen w cewce, tworzac toroidalne uzwojenie odchyla¬ jace, lub które tworza siodlowe uzwojenie cewki, gdy cewka nie obejmuje rdzenia.Ekran jest stosunkowo plaski. Wiazka elektro¬ nów, która przebywa dana odleglosc od punktu lub srodka odchylania do srodka ekranu, bedzie przebywala wieksza odleglosc, gdy bedzie odchy¬ lona w kierunku krawedzi ekranu. Z rozwazan geometrycznych mozna oczekiwac, ze wiazki elek¬ tronów beda zbiezne w punkcie na powierzchni kuli majacy srodek w punkcie odchylania. To samo powinno powodowac rozdzielenie punktów pada¬ nia trzech wiazek elektronów w poblizu krawedzi ekranu. Dodatkowo, nie do unikniecia skladowe wzdluzne magnetycznych pól odchylajacych powo¬ duja, ze wiazki elektronów sa bardziej zbiezne, Skutkiem czego powierzchnia zbieznosci czastek jest znieksztalcona. Polaczenie tych wplywów po¬ woduje, ze plamki swietlne wytwarzane przez trzy. wiazki w punktach odleglych od srodka ekranu beda rozdzielone, nawet gdy kazda z wiazek roz¬ swietla tylko Odpowiadajacy jej element lumino¬ foru danego koloru. Jest to znane jako brak zbiez¬ nosci i powoduje kolorowe obwódki dokola odtwa¬ rzanych *na ekranie obrazów. ' Pewien stopien braku zbieznosci jest dopusz¬ czalny, lecz calkowite rozdzielenie trzech swieca- * cych plamek nie jest zwykle dopuszczalne. Brak zbieznosci moze byc pomierzony jako rozdzielenie idealnie naniesionych na siebie czerwonej, zielonej i niebieskiej linii wzoru siatki wystepujacej w osnowie obrazu telewizyjnego, gdy wlasciwy sygnal 10 kontrolny jest doprowadzony do odbiornika.Znane kineskopy maja wyrzutnie elektronów w ukladzie trójkatnym lub delta. Znane jest z opisu patentowego Stanów Zjednoczonych Ameryki nr 3 789 258 i z opisu patentowego Stanów Zjednoczo- 15 nych nr 3 800 176, ze kineskopy telewizyjne wyko¬ rzystuja zespól wyrzutni elektronów w ukladzie rzedowym wraz z samobieznym zespolem odchyla¬ jacym zawierajacym cewki odchylajace dla wy¬ tworzenia ujemnego, poziomego astygmatycznego, 20 izotropowego i dodatniego-, pionowego astygnatyzmu izotropowego dla zrównowazenia warunków zbiez¬ nosci wiazek na osiach odchylania i w rogach tak, ze zwiazki sa zasadniczo zbiezne we wszystkich punktach osnowy obrazu telewizyjnego. Eliminuje 25 to potrzebe stosowania cewek i ukladów zbieznosci dynamicznej.Wraz ze wzrostem katów odchylania, niezbed¬ nych przy handlowo pozadanych krótkich kinesko¬ pach, wymagane jest zastosowanie zespolu odchy- 30 lajacego do korekcji znieksztalcen poduszkowych i innych znieksztalcen osnowy obrazu telewizyjne¬ go jak tez dla zapewnienia zadowalajacej samo- bieznosci. Niejednorodnosc pola magnetycznego wy¬ wolujacego astygmatyzm izotropowy potrzebny do 35 samobieznosci powoduje, ze zbieznosc jest zalezna od polozenia osi podluznej cewek wzgledem osi podluznej kineskopu. Ta czulosc lacznie z normal¬ nymi tolerancjami produkcji powoduje koniecznosc regulacji poprzecznej cewek wzgledem kineskopu 4o dla uzyskania najlepszej, kompromisowej zbiez¬ nosci.Znany jest z opisu patentowego RFN nr 2 658 729 zespól odchylajacy samobiezny, który jest wypo¬ sazony w magnesy umieszczone na zewnatrz tylnej 45 czesci zespolu w celu korekcji znieksztalcen , spo¬ wodowanych blednym umieszczeniem wyrzutni elektronów.Natomiast z opisu patentowego RFN nr 2 736 162, znany jest zespól odchylajacy, który wykorzystuje 50 8-biegunowe magnesy do korekcji znieksztalcen po¬ duszkowych.Znane zespoly odchylajace sa bardzo czule na przesuniecie tylnego lub przedniego konca zespolu.W wyniku tego jakiekolwiek nieznaczne przesunie- 55 cie tylnej czesci zespolu odchylajacego powoduje brak zbieznosci. y Zespól odchylajacy wedlug wynalazku zawiera pare magnesów trwalych polozonych wzgledem sie¬ bie na przeciwleglych koncach srednicy i umiesz- 6° czonych przy koncu wejsciowym zespolu odchyla¬ jacego wzdluz jego powierzchni wewnetrznej.Zespól zawiera pierwsza magnesy statycznego pfilfe magnetycznego, posiadajace bieguny wytwa¬ rzajace pola w poblizu góry i dolu wewnatrz roz- 65 szerzajacej sie, wewnetrznej czesci zespolu odchy-5 lajacego, o biegunowosci takiej samej jak pola wytwarzane przez uzwojenie odchylania pola.Zespól zawiera drugie magnesy statycznego pola magnetycznego, umieszczone w poblizu góry i dolu konca wyjsciowego zespolu odchylajacego i trzecie magnesy statycznego pola magnetycznego, umiesz¬ czone u góry i u dolu. wewnatrz rozszerzajacej sie czesci zespolu odchylajacego, w poblizu uzwojenia, pomiedzy pierwszymi magnesami i drugimi magne¬ sami.Zaleta wynalazku jest zapewnienie zespolu od¬ chylajacego samobieznego, który umozliwia uzys¬ kanie bardzo dobrej zbieznosci, nieczulej na prze¬ suniecia zespolu. Dzieki zastosowaniu magnesów na rozszerzajacej sie wewnetrznej czesci wejsciowej zespolu odchylajacego zostaje zmniejszona niejed¬ norodnosc pola, co z kolei powoduje zmniejszenie czulosci zbieznosci na przesuniecie wejsciowego konca zespolu odchylajacego.Przedmiot wynalazku jest przedstawiony w przy¬ kladzie wykonania na rysunku, na którym fig. 1 przedstawia w rzucie glównym poziomym, w prze¬ kroju, kineskop z zespolem odchylajacym wedlug wynalazku, fig. 2 i 3—'¦ zespól odchylajacy wedlug wynalazku, fig. 4 i 7 — linie pól magnetycznych zwiazanych z zespolem odchylajacym z fig: 2 i 3, oraz fig. 5 i 6 — sily magnetyczne i gradienty strumienia wraz z zwiazanymi z nimi krzywymi torów wiazek, uzytecznymi do wyjasnienia wyna¬ lazku.Na figurze 1 kineskop kolorowy 10 zawiera plyte czolowa 11, na która sa naniesione powtarzajace sie grupy trójek 13 elementów czerwonego, zielonego i niebieskiego luminoforu. Maska cieniowa 14 jest umieszczona wewnatrz kineskopu i oddalona od plyty czolowej 11. Zespól wyrzutni elektronów 15 jest zamontowany w szyjce 12 kineskopu naprzeciw plyty czolowej 11. Zespól wyrzutnia elektronów 15 wytwarza trzy poziome, lezace w jednej plaszczyz¬ nie, wiazki elektronów R, G i B. Zespól odchy¬ lajacy 16 jest zamontowany dokola szyjki i rozsze¬ rzajacej sie czesci kineskopu za pomoca wlasciwej oprawy 19 zespolu odchylajacego 16. Zespól odchy¬ lajacy 16 zawiera takze rozszerzajacy sie rdzen ferrytowy 17 i cewki 18 odchylania linii i pola.Zespól odchylajacy 16 jest typu samozbieznego.Zespól magnesów 20 czystosci i zbieznosci statycz¬ nej jest zamontowany dokola szyjki 12 kineskopu.Figury 2 i 3 przedstawiaja bardziej szczególowo zespól odchylajacy 16 wedlug wynalazku. Oprawa 19 z tworzywa sztucznego sluzy do utrzymywania pary typu siodlowego cewek 18H odchylania linii we wlasciwym polozeniu wzgledem rozszerzajacego sie rdzenia ferrytowego 17, dokola którego jest nawiniete uzwojenie 18V odchylania pola. W tym przypadku, zespól odchylajacy 16 jest typu siod- lowotoroidalnego.Na figurze 2 zespól odchylajacy 16 jest przedsta¬ wiony od strony wylotu wiazki elektronów, a na fig. 3 — w widoku z boku, ze strona wylotu wiazki elektronów rt6 prawo. Na fig. 2 i 3 elementy wy¬ twarzajace pole magnetyczne czy elementy zmie¬ niajace strumien przedstawione jako para magne¬ sów 21a i 21b sa zamontowane w poblizu górnej ir dolnej czesci zespolu odchylajacego 16 z przodu 6 lub od strony wylotu wiazki zespolu odchylajacego.Magnesy sa zamocowane w wycieciu w oprawie 19 i sa spolaryzowane tak jak pokazano (chociaz na rysunku roboczym wystepuja czasem odwrotne 5 oznaczenia tak, ze jako wskaznik moze byc uzyty kompas).Drugie "elementy zmieniajace strumien, przedsta¬ wione jako para magnesów 22a i 22b, sa umiesz¬ czone w sasiedztwie rozszczepiajacej sie, wewnetrz-: 10 nej powierzchni zespolu odchylajacego u góry i na dole w poblizu konca wlotowego wiazki czesci srod¬ kowej na dlugosci zespolu odchylajacego."Magnesy sa spolaryzowane tak jak pokazano. Te magnesy sa powierzchniowo namagnesowanymi magnesami » trwalymi z materialu o malej przenikalnosci, ta¬ kiego jak ferryt barowy stanowiacy zawiesine na podlozu z miekkiego tworzywa sztucznego. Magnesy. sa zamontowane przez przyklejenie do izolacyjnej warstwy oprawy 19, która oddziela uzwojenia od- aa chylania pola i linii i odpowiadaja konturowi izo¬ latora. Para magnesów 22a i 22b izmieniajace strumien moze takze zawierac nienamagnesowane. kawalki przenikalnego magnetycznie materialu, ta¬ kiego jak stal krzemowa. 25 Trzecie elementy wytwarzajace pole magnetyczne czy elementy zmieniajace strumien, przedstawione jako para magnesów 23a i 23b, sa umieszczone w poblizu rozszerzajacej sie, wewnetrznej powierzchni zespolu odchylajacego u góry i na dole pomiedzy 3tt koncem wlotu wiazki do zespolu odchylajacego a drugimi elementami zmieniajacymi strumien. Mag¬ nesy 23 sa podobne do magnesów 22 i sa zamonto¬ wane w ten sam sposób. Cel stosowania elementów 21 i 23 wytwarzajacych pole magnetyczne i ele- 35 mentów 22 zmieniajacych strumien moze byc naj^ lepiej opisany w powiazaniu z fig, 4—7.' y Figura 4 przedstawia pole odchylania pionowego w obszarze wewnatrz rozszerzajacego sie zespolu odchylajacego w przekroju poprzecznym zespolu 40 odchylajacego fig. 3 w poblizu magnesów 21a i 22b, widziane od strony zespolu odchylajacego z którego wychodzi wiazka elektronów. Linie 423 pola odchy¬ lania pionowego sa przedstawione w warunkach, w których wiazki elektronów sa odchylone do góry 45 od srodka ekranu i wynalazek jest wyjasniony w tym kontekscie. Chociaz nie pokazano, nalezy rozu¬ miec, ze zasady wynalazku sa równiez stosowane dla pola odchylania pionowego o przeciwnej pola¬ ryzacji, które odchyla wiazke do dolu. Linie 424 50 reprezentuja jedna z Wiesiu linii poJa magnetycz¬ nego, wytwarzanego przez magnes 2la. Linie 423 strumienia z fig. 4 maja ksztalt barylkowaty w przedstawionym przekroju poprzecznym.Wartosc odchylenia od jednorodnego pola w róz- 55 nych przekrojach poprzecznych wzdluz osi podluz¬ nej zespolu odchylajacego moze byc przedstawiona . przez funkcje niejednorodnosci pola równoleglej do osi zespolu odchylajacego. Niejednorodnosc pola przedstawiona na fig. 5, jest znormalizowana do 60 amplitudy w punkcie z = 0 lub jednorodnego ele¬ mentu pola magnetycznego i funkcja niejednorod¬ nosci pola jest wiec niezalezna od zmian amplitudy w funkcji czasu.Na figurze 5a funkcja VH2 niejednorodnosci pola 65 odchylania pionowego lezy calkowicie w obszarze7 wartosci ujemnych funkcji niejednorodnosci pola.Funkcja VH2 okresla pole, które jest mocno baryl- kowate w obszarze 2 w poblizu srodkowej czesci zespolu odchylajacego i które jest lekko barylko- wate w obszarach 1 i 3 przedstawiajacych odpo¬ wiednio obszary w poblizu konców wejsciowego i wyjsciowego zespolu odchylajacego. Takie baryl- kowate pole jest typowym polem odchylania pio¬ nowego, wytwarzanym przez konwencjonalny zes¬ pól odchylajacy samozbiezny.Na figurze 5b funkcja HH2 przedstawia funkcje niejednorodnosci pól odchylania poziomego przez konwencjonalny zespól odchylajacy samozbiezny.Jak przedstawiono, w obszarze 1 pole ma ksztalt zarówno barylkowaty jak i poduszkowy, w obsza¬ rze 2 — mocno ipoduszkowy, a w obszarze 3 — lekko barylkowaty.Figura 5c przedstawia odchylenie wzgledne, ja¬ kiemu j0st poddana wiazka elektronów podczas przejscia przez obszary 1, 2 i 3. Glownia czesc od¬ chylania wystepuje przed obszarem 3 i w bardzo malym stopniu wystepuje w obszarze 1.Figura 6 przedstawia wektory sil przykladanych do wiazki elektronów wychodzacej z plaszczyzny rysunku na fig. 4 pod wplywem pól odchylania pionowego dla lewej, srodkowej i prawej czesci osnowy obrazu telewizyjnego. Na fig. 6 wektory D przedstawiaja skladowe sil wynikajace z barylko- watego pola odchylania pionowego. Wektory M przedstawiaja sily wynikajace z pola magnetycz¬ nego wytwarzanego przez magnes 21a.W osrodkowej czesci ekranu linia 423 i 424 pola magnetycznego (fig. 4) sa styczne i z tego wzgledu wektory DiMpo prostu dodaja sie, jak przedsta¬ wiono na fig. 6b. W lewej i prawej czesci ekranu linie 423 i 424 pola magnetycznego nie sa styczne, lecz zakrzywiaja sie w kierunku od siebie a wyni¬ kowe sily sa przedstawione na fig. 6a i 6c jako rozlozone sily dzialajace pionowo i poziomo. Mozna zauwazyc, ze sila odchylajaca od góry jest najwiek¬ sza w srodku osnowy obrazu telewizyjnego i jest mniejsza w lewych i prawych obszarach skrajnych oraz, ze wektory sil z fig. 6 sa przystosowane do korekcji pionowych znieksztalcen poduszkowych osnowy obrazu telewizyjnego.Poniewaz znieksztalcenie osnowy obrazu telewi¬ zyjnego jest funkcja kwadratowa odchylenia wiaz¬ ki elektronów od nieodchylonego toru i ponie¬ waz odchylenie jest najwieksze w poblizu konca wyjsciowego zespolu odchylajacego jak przedsta¬ wiono na fig. 5c, pomiary korekcji znieksztalcen osnowy obrazu telewizyjnego sa najskuteczniejsze w tym miejscu. W wyniku tego magnes 21a umiesz¬ czony w poblizu konca wyjsciowego zespolu odchy¬ lajacego jest uzyty do korekcji pionowych znie¬ ksztalcen poduszkowych.Wektory sily przedstawione na fig. 6 zapewniaja najwieksza sile odchylania w poblizu srodka górnej czesci osnowy obrazu telewizyjnego, a najmniejsza w poblizu osnowy obrazu telewizyjnego, wskazu¬ jac, ze struktura pola odchylania pionowego z fig. 4 wynikajaca z polozenia i biegunowosci magne¬ sów 21 przedstawionych na fig. 2 i 3, jest wystar¬ czajaca do korekcji znieksztalcen poduszkowych.Jednakze biegunowosc i polozenie magnesów 21 itar 8 zmniejsza barylkowatosc pola odchylania pionowe¬ go, niezbedna do zapewnienia wlasciwej zbieznosci.W celu kompensacji bledu zbieznosci wprowa¬ dzanego przez magnesy 21 zastosowane sa mag* 0 nesy 22 umieszczone tak jak przedstawiono na fig. 2 i 3. Biegunowosc magnesów 22 jest przeciwna do biegunowosci magnesów 21. Wprowadzenie pola magnetycznego przeciwnego do pola odchylania pio¬ nowego powoduje zwiekszenie barylkowatosci cal- 10 kowitego pola magnetycznego lub, jak przedsta¬ wiono na fig. 5a w obszarze 2 zmiane funkcji VH2 niejednorodnosci pola w kierunku ujemnym, jak przedstawiono poprzez czesc przerywana funkcji 522.U Sila magnesów 22 jest regulowana razem z sila magnesów 21 dla zapewnienia korekcji znieksztal¬ cen poduszkowych lacznie z uzyskaniem wlasciwej zbieznosci w calej osnowie obrazu telewizyjnego.Magnesy 22 maja mniejszy wplyw na znieksztal- M cenie osnowy obrazu telewizyjnego poniewaz od¬ chylanie wiazki elektronów w obszarze 2 jest male w porównaniu z odchyleniem wiazki w obszarze 3 i znieksztalcenie osnowy obrazu telewizyjnego wy-r nikajace z dzialania magnetycznego w danym miej- 25 scu jest proporcjonalne do kwadratu odchylania w tym miejscu.Jednakze magnes 22a lezy stosunkowo blisko magnesu 22b, jak przedstawiono na fig. 2. Pole magnetyczne pionowe jest usytuowane pomiedzy 30 wzajemnie przeciwnymi biegunami pary i calko¬ wite pole wytwarzane przez magnesy 22 moze byc uznane jako czterobiegunowe. Pole pionowe zwiek¬ sza krzywizne poduszkowosci pola odchylania po¬ ziomego i moze wplywac przeciwnie na zbieznosc 35 statyczna.Statyczne pole magnetyczne wplywa na zbieznosc statyczna glównie w taki sam sposób jak pole czterobiegunowe zakrzywiajace wiazke. Statyczna zbieznosc srodka w obecnosci magnesów 22 musi 40 byc polaczona z zakrzywieniem wiazki.W wielu ukladach wyswietlania obrazu koloro¬ wego, stosujacych zasady samobieznosci, optymalna zbieznosc wiazek jest uzyskiwana przez regulacje poprzecznego polozenia zespolu odchylajacego w ** szyjce kineskopu. Odkryto, ze przez zastosowanie magnesów 23 majacych taka sama biegunowosc jak magnesy 21, moze byc uproszczone osiowanie. Zes*- pól odchylajacy przedstawiony na fig. 2 i 3, zawie¬ rajacy magnesy 23 wymaga zastosowania uprosz- w czonej regulacji poprzecznej dla uzyskania wlasci¬ wej zbieznosci w calej osnowie obrazu telewizyj¬ nego, poniewaz nie jest wymagany kompromis pomiedzy glówna a mala osia zbieznosci.Jezeli pole odchylajace zespolu odchylajacego 55 byloby jednorodne, zbieznosc zostalaby niezmie¬ niona przy przemieszczeniu zespolu odchylajacego wzgledem kineskopu. Jednakze pole jednorodne nie moze zapewnic samozbieznosci, poniewaz niejedno¬ rodnosc pola daje odchylanie róznicowe wiazki, w które jest konieczne dla zbieznosci. Odkryto je nakze, ze jezeli srednia niejednorodnosc w peblwu konca wejsciowego zespolu odchylajacego jesjt bUs-* ka zeru, to zbieznosc jest zasadniczo niezalezna o4 poprzecznego polozenia zespolu odchylajacego wzgl$- 65 dem kinestopu oo rwwtftisj w fcdnej pldsgegycftie,9 Na figurze 5a wplyw magnesów 23 zmniejsza ba- rylkowatosc pól pianowych do takiego stopnia, ze powoduje powstanie czesci poduszkowej, jak przed¬ stawiona przerywana linia 524.Figura 7 przedstawia strukture pola odchylaja¬ cego w przekroju poprzecznym w poblizu konca wejsciowego zespolu odchylajacego widziana od strony konca wyjsciowego, gdy wiazka elektronów jest odchylona do góry i w prawo od srodka. Linie 702 pola magnetycznego rozciagaja sie zasadniczo poziomo od bieguna pólnocnego do bieguna polud¬ niowego magnesu 23a. Linie 723 pola magnetycz¬ nego odchylania pionowego maja ksztalt barylko- waty i równiez rozciagaja sie zasadniczo w kie¬ runku poziomym. Linie 702 pola magnetycznego po dodaniu do linii 723 tworza calkowite pole odchy¬ lania pionowego, które jest mniej barylkowate niz niezmodyfikowane pole odchylajace.Jak przedstawiono za pomoca przerywanej linii 524 w obszarze 1 z fig. 5a, dodanie magnesów 23 modyfikuje oryginalna, calkowicie ujemna funkcje VH2 w funkcje, która jest czesciowo dodatnia, a czesciowo ujemna w sasiedztwie konca wejscio¬ wego zespolu -odchylajacego, ze srednia równa w przyblizeniu zeru.Na figurze 7 rozciagajace sie zasadniczo pionowo linie 730 pola magnetycznego wytwarzane przez pare magnesów 23, po dodaniu linii 723 pola odchylania magnetycznego barylkowatego zwiekszaja nielinio¬ wosc barylkowatosci pola odchylania poziomego, powodujac modyfikacje funkcji poziomej niejedno¬ rodnosci pola, jak przedstawiono przerywana linia 526 na fig. 5b. Srednia nieliniowosc pól odchylania poziomego w obecnosci magnesów 23 jest w przy¬ blizeniu równa zeru, jak przedstawiono przez sume obszarów dodatniego i ujemnego pod linia 526.W wyniku tego zbieznosc jest stosunkowo niezmie¬ niona przez dokladne polozenie, w którym wiazki elektronów wchodza w pola zespolu odchylajacego.Uproszczona regulacja zespolu odchylajacego z fig. 2 i 3 jest uzyskiwana przez regulacje poloze¬ nia zespolu odchylajacego pionowo wzgledem kines¬ kopu dla uzyskania prostej linii poziomej przecho¬ dzacej przez srodek osnowy obrazu telewizyjnego od srodkowej wiazki elektronów i przez regulacje polozenia zespolu odchylajacego w kierunku pozio¬ mym dla uzyskania równych wysokosci osnów ob¬ razu telewizyjnego, wytworzonych przez zewnetrzne wiazki elektronów.Magnesy 23a i 23b, gdy sa zastosowane w pola¬ czeniu z magnesami 22a i 22b, musza dawac nate¬ zenie pola magnetycznego^wystarczajaco duze, aby wytworzyc srednia niejednorodnosc (równa zeru w wejsciowym obszarze 1.Poniewaz magnesy 22a i 22b duza do zwiekszenia ujemnej albo barylkowatej niejednorodnosci pól odchylania pionowego i dodatniej lub poduszkowej nieliniowosci pól odchylania poziomego, zestaw magnesów 23 musi byc silniejszy w obecnosci mag¬ nesów 22 niz w przypadku zastosowania oddzielnie w celu uzyskania sredniej niejednorodnoseil^obszaru i 926 10 wejsciowego równej zeru. Zestaw magnesów 23 mo¬ ze byc uzyty oddzielnie do zmniejszenia czulosci zbieznosci na polozenie zespolu odchylajacego sa- mozbieznego, w którym to przypadku natezenie pola 5 magnetycznego wytworzonego przez magnesy 23 nie musi blyc tak duze, jak w obecnosci magnesów 22.Zaleznie od sredniej niejednorodnosci obszaru wejsciowego zespolu odchylajacego, zestaw magne¬ sów 23 moze wymagac zastosowania biegunowosci 10 w przeciwnym kierunku niz zostalo przedstawione, gdy byl uzyty oddzielnie.Opisane statyczne pole czterobiegunowe, wytwa¬ rzane przez zestaw magnesów 23 w polaczeniu z polem odchylajacym o zmiennej amplitudzie wy^- 15 twarza rozklad pola majacy ksztalt, który zmienia sie wraz z pradem wybierania lub z czasem. Ksztalt pola odchylajacego jest przeto modyfikowany we¬ dlug wymagan przy kazdym kacie odchylania tak, aby zapewnic wieksza kontrole we wszystkich pun- 20 ktach wybieranej osnowy obrazu telewizyjnego.Rozklad pola dynamicznego daje w spatjkanych w handlu szerokoekranowych i szerokokatnych ukla¬ dach Wyswietlania obrazu" w wolne „dcL znieksztal¬ cen pionowych i zasadniczo zbiezne wzory osnowy 25 obrazu telewizyjnego.Jest oczywiste dla specjalistów z tej dziedziny, ze dzialanie magnesów 22a i 23a moze byc uzys¬ kane przez pojedynczy pasek materialu ferrytowe¬ go powierzchniowo namagnesowanego, z dwoma 3IJ biegunami pólnocnymi i dwoma biegunami polud¬ niowymi w miejscach odpowiednich do przedsta¬ wionych na fig. 2.Zastrzezenia patentowe 35 1. Zespól odchylajacy samozbiezny dla kineskopu kolorowego szerokokatnego z wyrzutnia rzedowa, zawierajacy elementy do wytwarzania niejedinorod- nych pól odchylajacych dla wiazek elektronów za- 40 sadniczo zbieznych we wszystkich punktach osno¬ wy obrazu telewizyjnego, znamienny tym, ze za¬ wiera pare magnesów trwalych polozonych wzgle¬ dem siebie na przeciwleglych koncach srednicy i umieszczonych przy koncu wejsciowym zespolu 45 odchylajacego (16) wzdluz jego powierzchni we¬ wnetrznej. 2. Zespól wedlug zastrz. 1, znamienny tym, ze zawiera magnesy (23a), (23b) statycznego pola mag¬ netycznego posiadajace bieguny wytwarzajace pola 50 w poblizu góry i dolu wewnatrz rozszerzajacej sie wewnetrznej czesci zespolu odchylajacego (16), o biegunowosci takiej samej jak pola wytwarzane przez uzwojenie (18) odchylania pola. 3. Zespól wedlug zastrz. 2, znamienny tym, ze 55 zawiera magnesy. (21a), (21b) statycznego pola mag¬ netycznego umieszczone w poblizu góry i dolu kon¬ ca wyjsciowego zespolu odchylajacego (16) i mag¬ nesy (22a), (22b) statycznego pola magnetycznego umieszczone u góry i u dolu wewnatrz rozszerza- eo jacej sie czesci zespolu odchylajacego (16), w po¬ blizu uzwojenia (18), pomiedzy magnesami (23a), (23B)-i^rfla1gnesami (21a), (21b).123 926 Fig./.Fig. 4.Fig. 3.OBSZAR I OBSZAR 2 0&&AR3 Fig. 5.D Fig. 6.Fig. 7.LDA 2 — zam. 307/84 — 81 egz.Cena 100 zl PL PL PL PL PL PL PL PL PL PL