KR20100032294A - 점 광원을 위한 광학렌즈 - Google Patents

점 광원을 위한 광학렌즈 Download PDF

Info

Publication number
KR20100032294A
KR20100032294A KR1020090066628A KR20090066628A KR20100032294A KR 20100032294 A KR20100032294 A KR 20100032294A KR 1020090066628 A KR1020090066628 A KR 1020090066628A KR 20090066628 A KR20090066628 A KR 20090066628A KR 20100032294 A KR20100032294 A KR 20100032294A
Authority
KR
South Korea
Prior art keywords
light
angles
internal
angle
incident
Prior art date
Application number
KR1020090066628A
Other languages
English (en)
Other versions
KR100950685B1 (ko
Inventor
김용우
안성준
양승우
석재원
Original Assignee
(주)어플리컴
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by (주)어플리컴 filed Critical (주)어플리컴
Priority to PCT/KR2009/005228 priority Critical patent/WO2010032942A2/ko
Publication of KR20100032294A publication Critical patent/KR20100032294A/ko
Application granted granted Critical
Publication of KR100950685B1 publication Critical patent/KR100950685B1/ko

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
    • G02B3/00—Simple or compound lenses
    • G02B3/02—Simple or compound lenses with non-spherical faces
    • G02B3/08—Simple or compound lenses with non-spherical faces with discontinuous faces, e.g. Fresnel lens
    • F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
    • F21—LIGHTING
    • F21V—FUNCTIONAL FEATURES OR DETAILS OF LIGHTING DEVICES OR SYSTEMS THEREOF; STRUCTURAL COMBINATIONS OF LIGHTING DEVICES WITH OTHER ARTICLES, NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • F21V5/00—Refractors for light sources
    • F21V5/04—Refractors for light sources of lens shape
    • F21V5/045—Refractors for light sources of lens shape the lens having discontinuous faces, e.g. Fresnel lenses
    • F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
    • F21—LIGHTING
    • F21Y—INDEXING SCHEME ASSOCIATED WITH SUBCLASSES F21K, F21L, F21S and F21V, RELATING TO THE FORM OR THE KIND OF THE LIGHT SOURCES OR OF THE COLOUR OF THE LIGHT EMITTED
    • F21Y2115/00—Light-generating elements of semiconductor light sources
    • F21Y2115/10—Light-emitting diodes [LED]

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • Planar Illumination Modules (AREA)
  • Lenses (AREA)

Abstract

본 발명에 따른 점 광원을 위한 광학렌즈는, 원통형의 개구가 형성되며, 상기 개구내에 상기 점 광원이 내삽되는 돔형 렌즈로서, 상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제1각도범위의 광을 입사받아 미리 정해둔 목표 출사각도범위의 광으로 굴절하여 상기 돔형 렌즈의 외부 수평면을 통해 출사하는 수평 입사면; 상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 수평 입사면의 둘레를 따라 형성된 톱니로서, 일측면은 수직면으로 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제2각도범위의 광을 입사받고, 타측면은 상기 일측면을 통해 입사된 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 내부 반사면이 형성된 하나 이상의 내부 반사 부재; 상기 개구의 수직면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제3각도범위의 광을 입사받는 수직 입사면; 상기 수직 입사면을 통해 입사되는 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 반사면이 형성된 외부 측면; 상기 수평 입사면을 통해 굴절된 광 및 상기 하나 이상의 내부 반사 부재를 통해 내부 반사된 광 및 상기 외부 측면을 통해 내부 반사된 광을 입사받아 외부로 출사시키는 외부 수평면;으로 구성됨을 특징으로 한다.
점 광원, 렌즈, 배광분포

Description

점 광원을 위한 광학렌즈{optical lens for point source of light}
본 발명은 점 광원을 위한 광학렌즈에 관한 것으로, 더욱 상세하게는 점 광원으로부터 출사되는 광을 미리 정해둔 각도범위로 고르게 출사할 수 있는 점 광원을 위한 광학렌즈에 관한 것이다.
점 광원의 한 종류인 LED는 시간의 지남에 따라 비약적으로 발전하여 디스플레이 목적의 광학부품의 역할을 넘어 에너지를 절감할 수 있는 대체용 조명의 역할을 담당하고 있다.
이러한 LED가 일반 조명으로 활용되기 위해서는 다양한 조명 응용 분야를 만족시킬 수 있는 배광분포를 제공할 수 있어야 하며, 이를 위해 다양한 형태의 렌즈가 개발되고 있다.
예를 들어, 대한민국 특허청에 "LED용 집광렌즈"를 명칭으로 특허출원된 제10-2007-0017123호는, 투명한 몸체인 제1렌즈부와 상기 제1렌즈부를 감싸는 제2렌즈부로 구성되되, 상기 제1렌즈부는 대칭되는 면에 서로 다른 크기의 볼록한 제1 및 제2비구면 렌즈면이 형성되고, 상기 제2렌즈부는 상기 제2비구면 렌즈면의 외주연에서 돌출 형성되어 LED가 삽입되며 LED에서 방사된 광이 입사되어 굴절되는 입 사면과, 상기 입사면에서 제2비구면 렌즈면측으로 갈수록 점차 넓어지는 볼록한 곡면으로 경사지게 연장 형성하여 LED의 광을 전반사시키는 LED 광을 광축에 평행한 광으로 굴절시켜 출사시키는 출사면을 포함하는 LED용 집광렌즈를 개시한다.
이와같은 종래의 LED용 집광렌즈의 동작을 도 1을 참조하여 설명한다.
LED(100)로부터 출사되는 광 중 일부(A1,A2)는 LED용 집광렌즈(102)의 제1렌즈부(104)를 통해 광축에 평행한 평행광으로 출사되고, 상기 LED로부터 출사되는 광 중 일부(A3,A4)는 제2렌즈부(106)를 통해 광축에 평행한 평행광으로 출사된다.
상기한 바와 같이 종래 LED용 집광렌즈는 LED(100)로부터 출사되는 광을 광축에 평행한 광으로 출사시킴에 따라, 상기 조명장치의 용도에 따라 상기 평행광을 다시 확산 또는 수렴시켜야 했다.
이에 LED용 집광렌즈의 설계를 완료한 후에 다시 평행광을 확산 또는 수렴되도록 변경하여야 하였으며, 이를 위해 렌즈의 상부면 등을 오목 또는 볼록 렌즈의 곡률을 가지도록 변형하여야 하므로, LED를 위한 광학렌즈의 구현하는 과정이 복잡한 문제가 있었다.
더욱이 제1렌즈부(104)를 통해 출사되는 광의 광량과 제2렌즈부(104)를 통해 출사되는 광의 광량이 상이하여, LED용 집광렌즈를 통해 출사되는 광의 광량이 광의 출사각도에 따라 상이하게 되는 문제가 있었다. 이는 조명장치의 품위를 저하시키는 주요 원인이 되었다.
본 발명은 점 광원으로부터 출사되는 광이 미리 정해둔 목표 출사각도범위내에서 고른 광량으로 출사될 수 있게 굴절 및 반사시키며, 얇은 두께를 가지는 점 광원을 위한 광학렌즈를 제공하는 것을 그 목적으로 한다.
상기한 목적을 달성하기 위한 본 발명에 따르는 점 광원을 위한 광학렌즈는, 원통형의 개구가 형성되며, 상기 개구내에 상기 점 광원이 내삽되는 돔형 렌즈로서, 상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제1각도범위의 광을 입사받아 미리 정해둔 목표 출사각도범위의 광으로 굴절하여 상기 돔형 렌즈의 외부 수평면을 통해 출사하는 수평 입사면; 상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 수평 입사면의 둘레를 따라 형성된 톱니로서, 일측면은 수직면으로 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제2각도범위의 광을 입사받고, 타측면은 상기 일측면을 통해 입사된 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 내부 반사면이 형성된 하나 이상의 내부 반사 부재; 상기 개구의 수직면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제3각도범위의 광을 입사받는 수직 입사면; 상기 수직 입사면을 통해 입사되는 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 반사면이 형성된 외부 측면; 상기 수평 입사면을 통해 굴절된 광 및 상기 하나 이상의 내부 반사 부재를 통해 내부 반사된 광 및 상기 외부 측면을 통해 내부 반사된 광을 입사받아 외부로 출사시키는 외부 수평면;으로 구성됨을 특징으로 한다.
상기한 본 발명의 점 광원을 위한 광학렌즈는 점 광원으로부터 출사되는 광이 미리 정해둔 목표 출사각도범위내에서 고른 광량으로 출사될 수 있게 하여 고품위의 광을 출사시킬 수 있게 함과 아울러 두께가 얇음에 따라 조명장치의 디자인을 제한하지 않는 이점이 있다.
<광학렌즈의 구조>
도 1a는 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 점 광원을 위한 광학렌즈의 단면도이고, 도 1b는 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 점 광원을 위한 광학렌즈의 평면도이고, 도 1c는 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 점 광원을 위한 광학렌즈의 사시도를 도시한 것이다.
상기한 도 1의 (a) 내지 (c)를 참조하여 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 점 광원을 위한 광학렌즈의 구조를 설명한다.
상기 광학렌즈(100)는 점 광원(200)이 내장될 원통형의 개구부(102)가 형성된 돔형 렌즈이다.
상기 개구부(102)는 상기 점 광원(200)의 전면에 위치하는 수평면과 상기 점 광원(200)의 측면을 둘러싸는 수직 입사면(106)으로 나눌 수 있다.
상기 수평면에는 수평 입사면(108)과 제1내부반사 부재(110)와 제2내부반사 부재(112)가 형성된다.
상기 제1입사면(108)는 점 광원(200)의 광 출사 각도범위 중 제1각도범위(α 1)의 광을 입사받아 목표 출사각도 범위로 출사되도록 굴절한 후에 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)으로 입사시킨다.
상기 제1내부반사 부재(110)는 톱니 형태로서 제1입사면(116)과 제1내부반사면(118)으로 구성되며, 상기 제1입사면(116)은 수직면으로 상기 점 광원(200)의 광 출사 각도범위 중 제2각도범위(α2)의 광을 입사받아 스넬의 법칙에 따라 굴절시킨 후에 제1내부반사면(118)으로 입사시키며, 상기 제1내부 반사면(118)은 상기 입사된 광을 목표 출사각도 범위의 광으로 출사되도록 내부 반사한 후에 렌즈(100)의 외부 수평면(114)으로 입사시킨다.
상기 제2내부반사 부재(112)는 톱니 형태로서 제2입사면(120)과 제2내부반사면(122)으로 구성되며, 상기 제2입사면(120)은 수직면으로 상기 점 광원(200)의 광 출사 각도범위 중 제3각도범위(α3)의 광을 입사받아 스넬의 법칙에 따라 굴절시킨 후에 제2내부반사면(122)으로 입사시키며, 상기 제2내부 반사면(122)은 상기 입사된 광을 목표 출사각도 범위의 광으로 출사되도록 내부 반사한 후에 렌즈(100)의 외부 수평면(114)으로 입사시킨다.
상기 수직 입사면(106)은 상기 점 광원(200)의 광 출사 각도범위 중 제4각도범위(α4)의 광을 입사받아 스넬의 법칙에 따라 굴절시킨 후에 외부 측면(124)으로 입사시킨다.
상기 외부 측면(124)은 상기 돔형 렌즈의 외부 측면으로, 상기 수직 입사면(106)으로 입사되는 광을 목표 출사각도 범위의 광으로 출사되도록 내부 반사한 후에 렌즈(100)의 외부 수평면(114)으로 입사시킨다.
상기 외부 수평면(114)은 상기 수평 입사면(108)에 의해 굴절되어 입사되는 광과, 제1내부 반사 부재(110)를 통해 내부 반사되어 입사되는 광과, 상기 제2내부 반사 부재(112)를 통해 내부 반사되어 입사되는 광과, 상기 외부 측면(124)을 통해 내부 반사되어 입사되는 광을 스넬의 법칙에 따라 굴절하여 최종 목표 출사각도 범위의 광으로 출사한다.
상기한 바와 같이 본 발명의 광학렌즈(100)는 점 광원(200)으로부터 출사되는 광을 미리 정해둔 목표 출사각도 범위로 굴절 및 내부 반사하여 출력하며, 수평 입사면(108) 및 상기 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118), 상기 제2내부 반사 부재(120)의 제2내부 반사면(122), 상기 외부 측면(124)은 상기 목표 출사각도 범위의 광의 광량이 일정하게 유지되도록 하기 위한 형상을 가진다.
이를 위해 본 발명은 상기 수평 입사면(104) 및 상기 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118), 상기 제2내부 반사 부재(120)의 제2내부 반사면(122), 상기 외부 측면(124) 별로 입사되는 광의 출사각도를 분할한다.
이를 점 광원(200)의 배광분포를 도시한 도 2를 참조하여 좀 더 설명하면, 상기 점 광원(200)으로부터 출사되는 광의 광량은 0°를 기준으로 제1각도범위에 가장 많고, 제2각도범위 내지 제4각도범위에서는 감소된다.
상기한 점 광원(200)으로부터 출사되는 광을 제1 내지 제4각도범위별로 분할하고, 상기 제1 내지 제4각도범위별 광량(A,B,C,D) 각각에 대응되되, 목표각도범위(-t~t)내에서 광량이 고르게 유지되도록 하기 위한 수평 입사면(108) 및 상기 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118), 상기 제2내부 반사 부재(120)의 제2 내부 반사면(122), 상기 외부 측면(124)의 형상을 결정한다. 즉, 제1각도범위의 광들을 입사받는 수평 입사면(108)의 굴절각도 및, 제2각도범위의 광들을 입사받는 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)의 내부 반사 각도 및, 제3각도범위의 광들을 입사받는 제2내부 반사 부재(120)의 제2내부 반사면(122)의 내부 반사 각도 및 제4각도범위의 광을 내부 반사하기 위한 외부 측면(124)의 내부 반사 각도를 결정한다.
상기한 수평 입사면(108)의 굴절각도에 따른 형상결정과정과 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)의 내부 반사각도에 따른 형상결정과정과 제2내부 반사 부재(120)의 제2내부 반사면(122)의 내부 반사각도에 따른 형상결정과정과 외부 측면(124)의 내부 반사각도에 따른 형상결정과정을 상세히 설명한다.
<수평 입사면(108)의 형상결정과정>
도 3은 상기 수평 입사면(108)로 입사되는 광의 굴절과정을 도시한 것이다.
점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제1각도범위 중 어느 한 제1입사각(θ1)의 광은 목표 출사각도 범위에 속하는 제1내부 진행각(θ3)으로 제1차 굴절(R1)되고, 제1차 굴절된 광은 렌즈 내부에서 진행하여 상기 광학렌즈(100)의 외부 수평면 (114)에서 제2차 굴절(R2)되어 제1출사각(θ3)의 광으로 출사된다. 즉, 상기 수평 입사면(108)은 제1각도범위의 광들을 입사받아 목표 출사 각도범위에 따른 제1내부 진행각들의 광들로 굴절시키기 위한 입사면을 가진다.
제1각도범위에 대응되는 목표배광특성을 도시한 도 4의 (b)를 참조하면, 상기 수평 입사면(108)을 산출하기 위해 목표 출사 각도 범위를 제2단위각도(Δθ2)로 분할하여 제1출사각들을 생성한다.
상기 제1출사각들은 상기 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 제2차 굴절(R2) 되므로, 상기 제1출사각들에 대응되는 제1내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다. 또한 상기 도 4의 (a)에 도시한 바와 같이 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제1각도범위도 제1단위각도(Δθ1)로 분할하여 제1입사각들을 생성한다. 여기서, 상기 제1단위각도(Δθ1)와 상기 제2단위각도(Δθ2)는 제1출사각들의 수와 제1입사각들의 수가 동일하게 되도록 정해진다.
상기 점광원(200)의 출사광 중 제1각도범위의 각들의 광의 전체 광량은 수학식 1로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00001
그리고 광학렌즈(100)를 통해 출사되는 제1출사각들의 광에 대한 전체 광량은 수학식 2로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00002
상기 제1출사각들을 스넬의 법칙에 따라 제1내부 진행각들로 변환하는 경우에 상기 제1내부 진행각들의 광에 대한 전체 광량은 수학식 3으로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00003
여기서, 상기 스넬의 법칙에 따른 굴절률의 산출은 수학식 4에 따른다.
굴절률 = 진공 중 광의 속도 / 매질내의 광의 속도
상기 수학식 1과 상기 수학식 3은 수학식 5에 따른 관계식으로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00004
상기 수학식 5에서 k1은 상수이고, 상기 Δθ1은 허용 오차 범위내에서 지정 되는 제1입사각이고, (IS)n은 점광원의 배광특성정보에 따른 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, 미지의 항은 제1내부 진행각인 (Δθ3)만 남게 되므로, 상기 (Δθ3)는 상기 수학식 5로부터 산출될 수 있다.
이러한 과정을 거쳐 제1입사각들에 각각 대응되는 제1내부 진행각들을 맵핑하며, 이러한 과정은 수평 입사면(108)을 통해 굴절되는 광이 목표 각도 범위에서 고른 광량을 가지도록 하기 위한 것이다. 이후 상기 제1입사각들에 대응되는 제1출사각들 각각의 연장선들이 만나는 위치들을 산출하고, 각 위치에서의 입사면의 각도(α)를 산출하며, 상기 입사면 각도(α)의 산출은 수학식 6 및 도 5에 따라 산출된다.
Figure 112009044550911-PAT00005
도 5는 상기 입사면의 각도(α)를 산출하는 과정을 도시한 것이다.
상기한 바와 같이 제1입사각들에 대응되는 제1내부 진행각 각각이 만나는 위치들 각각에서 상기 입사면의 각도가 산출되면, 상기 각 위치들 사이를 상기 입사면의 각도(α)에 대응되는 선분으로 연결하여 광학렌즈(100)의 수평 입사면(108)의 좌표정보를 생성한다.
<제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)의 형상결정과정>
이제 상기 광학렌즈(100)의 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)의 형상결정과정을 설명한다.
도 6은 상기 제1내부 반사 부재(110)로 입사되는 광의 굴절 및 내부 반사 과정을 도시한 것이다.
상기 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제2각도범위 중 어느 한 제2입사각(θ4)의 광은 제1내부 반사 부재(110)의 제1입사면(116)으로 입사된 후에 제2내부 진행각(θ6)으로 제1차 굴절(R3)되고, 제1차 굴절된 광은 광학렌즈(100) 내부에서 진행하여 제1내부 반사면(118)으로 입사된다. 상기 제1내부 반사면(118)으로 입사된 제2내부 진행각(θ6)의 광은 제3내부 진행각(θ7)으로 내부 반사(R4)되어 외부 수평면(114)으로 입사되며, 상기 외부 수평면(114)에서 상기 제3내부 진행각(θ7)의 광은 제2차 굴절(R5)되어 제2출사각(θ5)의 광으로 출사된다. 즉, 상기 제1내부 반사면(118)는 제2내부 진행각들의 광들을 입사받아 목표 출사 각도범위에 따른 제3내부 진행각들의 광들로 내부 반사시키기 위한 반사면으로 이루어진다.
상기 광학렌즈(100)의 제1내부 반사 부재(110)를 통해 출사시키기 위한 목표 배광 특성을 도시한 도 7의 (b)를 참조하면, 목표 출사 각도 범위를 제4단위각도 (Δθ5)로 분할하여 제2출사각들을 생성한다. 상기 제2출사각들은 상기 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 제4차 굴절(R4)되므로, 상기 제2출사각들에 대응되는 제3내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다. 또한 상기 도 7의 (a)에 도시한 바와 같이 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제2각도범위도 제3단위각도(Δθ4)로 분할하여 제2입사각들을 생성한다. 여기서, 상기 제3단위각도(Δθ4)와 상기 제4단위각도(Δθ5)는 제2출사각들의 수와 제2입사각들의 수가 동일하게 되도록 정해진다. 상기 제2입사각들은 상기 광학렌즈(100)의 제1내부 반사 부재(110)의 제1입사면(116)에서 스넬의 법칙에 따라 제1차 굴절(R3)되므로, 상기 제2입사각들에 대응되는 제2내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다.
이제 상기 제2내부 진행각들의 광들을 도 7의 (b)에 따른 배광분포를 가지도록 내부 반사시키기 위한 제1내부 반사면(118)의 형상을 결정하는 과정을 설명한다.
상기 점광원(200)의 출사광 중 제2각도범위를 제3단위 각도(Δθ4)로 분할하는 경우에 제2각도 범위의 전체 광량은 수학식 7로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00006
상기 점광원(200)의 출사광 중 제2각도범위의 각들의 광은 상기 광학렌 즈(100)의 제1내부 반사 부재(110)의 입사면(116)을 통해 입사될 때에 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제2내부 진행각들의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 8로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00007
그리고 상기 제2각도범위에 대응되는 목표 배광특성정보를 제4단위 각도(Δθ5)로 분할하는 경우에 전체 광량은 수학식 9와 같다.
Figure 112009044550911-PAT00008
상기 제2출사각들의 광들은 광학렌즈(200)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제3내부 진행각들의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 10으로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00009
상기 수학식 8과 상기 수학식 10을 관계식으로 나타내면 수학식 11과 같다.
Figure 112009044550911-PAT00010
상기 수학식 11에서 k2은 상수이고, 상기 Δθ1은 허용 오차 범위내에서 지정되는 제2내부 진행각이고, (IS)n은 점광원의 배광특성정보에 따른 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, 미지의 항은 제3내부 진행각인 (Δθ6)만 남게 되므로, 상기 (Δθ6)는 상기 수학식 11로부터 산출된다.
이러한 과정을 거쳐 제2내부 진행각들에 각각 대응되는 제3내부 진행각을 맵핑하며, 이러한 과정은 제1내부 반사 부재(110)를 통해 굴절 및 내부 반사되는 광이 목표 각도 범위에서 고른 광량을 가지도록 하기 위한 것이다. 이후, 이를 이용하여 상기 광학렌즈(100)의 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)에 대한 좌표정보를 생성한다.
상기 제1내부 반사면(118)의 좌표정보 생성과정을 설명한다.
먼저, 임의의 제n번째 경로와 제n-1번째 경로를 도식화하면 도 8과 같다.
상기 도 8에서 w와 c는 해당 위치에서의 좌표를 나타내며, l은 해당 직선의 길이를, m은 해당 직선의 기울기를 나타낸다. 그리고 직선의 기울기 mn은 {tan(π/2-a)}n이다. 여기서, (θ6)n, (θ6)n-1, wn, wn -1, mn이 주어져 있으므로, ln -1만 알면 ln을 구할 수 있는데, l1의 값이 0이므로 n개의 l값을 모두 구할 수 있다. 상기 모든 l값을 이용하여 상기 제1내부 반사면(118)에 대한 좌표정보를 생성한다.
좀더 설명하면, 삼각함수에 의해 cn의 좌표는 (ln(sinθ6)n,(wn+ln(cosθ6)n)이며, cn -1의 좌표는 (ln -1(sinθ6)n-1,(wn -1 +ln -1(cosθ6)n-1)이고, 기울기 mn은 (ln(cosθ6)n-ln -1(cosθ6)n-1+mn-mn -1)/(ln(sinθ6)n)-ln -1(sinθ6)n-1)이다.
이를 ln에 대해 정리하면, 상기 ln은 (ln -1(cosθ6)n-1-mnln -1(sinθ6)n-1+mn-mn -1)/(cosθ6)n)-mn(sinθ6)n)이다.
이에 ln값을 이용하여 다음과 같이 cn 좌표를 수학식 12에 따라 구할 수 있다.
(cx)n=ln(sinθ6)n , (cy)n=(w)n+ln(sinθ6)n
<제2내부 반사 부재(112)의 제2내부 반사면(122)의 형상결정과정>
이제 상기 광학렌즈(100)의 제2내부 반사 부재(112)의 제2내부 반사면(122)의 형상결정과정을 설명한다.
도 9는 상기 제2내부 반사 부재(112)로 입사되는 광의 굴절 및 내부 반사 과정을 도시한 것이다.
상기 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제3각도범위 중 어느 한 제3입사 각(θ8)의 광은 제2내부 반사 부재(112)의 제2입사면(120)으로 입사된 후에 제4내부 진행각(θ10)으로 제1차 굴절(R6)되고, 제1차 굴절된 광은 광학렌즈(100) 내부에서 진행하여 제2내부 반사면(122)으로 입사된다. 상기 제2내부 반사면(122)으로 입사된 제4내부 진행각(θ10)의 광은 제5내부 진행각(θ11)으로 내부 반사(R7)되어 외부 수평면(114)으로 입사되며, 상기 외부 수평면(114)에서 상기 제5내부 진행각(θ11)의 광은 제2차 굴절(R8)되어 제3출사각(θ9)의 광으로 출사된다. 즉, 상기 제2내부 반사면(122)는 제4내부 진행각들의 광들을 입사받아 목표 출사 각도범위에 따른 제5내부 진행각들의 광들로 내부 반사시키기 위한 반사면으로 이루어진다.
상기 광학렌즈(100)의 제2내부 반사 부재(112)를 통해 출사시키기 위한 목표 배광 특성을 도시한 도 10의 (b)를 참조하면, 목표 출사 각도 범위를 제6단위각도(Δθ9)로 분할하여 제3출사각들을 생성한다. 상기 제3출사각들은 상기 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 제2차 굴절(R8)되므로, 상기 제3출사각들에 대응되는 제5내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다. 또한 상기 도 10의 (a)에 도시한 바와 같이 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제3각도범위도 제5단위각도(Δθ8)로 분할하여 제2입사각들을 생성한다. 여기서, 상기 제5단위각도(Δθ8)와 상기 제6단위각도(Δθ9)는 제3출사각들의 수와 제3입사각들의 수가 동일하게 되도록 정해진다. 상기 제3입사각들은 상기 광학렌즈(100)의 제2내부 반사 부재(112)의 제2입사면(120)에서 스넬의 법칙에 따라 제1차 굴절(R6)되므 로, 상기 제3입사각들에 대응되는 제4내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다.
이제 상기 제4내부 진행각들의 광들을 도 10의 (b)에 따른 배광분포를 가지도록 내부 반사시키기 위한 제2내부 반사면(122)의 형상을 결정하는 과정을 설명한다.
상기 점광원(200)의 출사광 중 제3각도범위를 제5단위 각도(Δθ8)로 분할하는 경우에 제3각도 범위의 전체 광량은 수학식 13으로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00011
상기 점광원(200)의 출사광 중 제3각도범위의 각들의 광은 상기 광학렌즈(100)의 제2내부 반사 부재(112)의 제2입사면(120)을 통해 입사될 때에 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제4내부 진행각의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 14로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00012
그리고 상기 제3각도범위에 대응되는 목표 배광특성정보를 제6단위 각도(Δθ9)로 분할하는 경우에 전체 광량은 수학식 15와 같다.
Figure 112009044550911-PAT00013
상기 제3출사각(θ9)들은 광학렌즈(200)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제5내부 진행각들의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 16으로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00014
상기 수학식 14와 상기 수학식 16을 관계식으로 나타내면 수학식 17과 같다.
Figure 112009044550911-PAT00015
상기 수학식 17에서 k3은 상수이고, 상기 Δθ10은 허용 오차 범위내에서 지정되는 제4내부 진행각이고, (IS)n은 점 광원(200)의 배광특성정보에 따른 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, 미지의 항은 제5내부 진행각인 (Δθ11)만 남게 되므로, 상기 Δθ10에 대응되는 (Δθ11)는 상기 수학식 17로부터 산출된다.
이러한 과정을 거쳐 제4내부 진행각들에 각각 대응되는 제5내부 진행각을 맵핑하며, 이러한 과정은 제2내부 반사 부재(112)를 통해 굴절되는 광이 목표 각도 범위에서 고른 광량을 가지도록 하기 위한 것이다. 이를 이용하여 상기 광학렌즈(100)의 제2내부 반사 부재(112)의 제2내부 반사면(122)에 대한 좌표정보를 생성한다. 여기서 상기 두개의 내부 진행각을 토대로 내부 반사면에 대한 좌표정보를 생성하는 과정은 제1내부 반사면(118)에 대한 좌표정보 생성과정과 동일하므로, 그 상세한 설명은 생략한다.
<외부 측면(124)의 형상결정과정>
이제 상기 광학렌즈(100)의 외부 측면(124)의 형상결정과정을 설명한다.
도 11은 상기 광학렌즈(100)의 수직 입사면(106)과 외부 측면(124)을 통해 광이 굴절 및 내부 반사되는 과정을 도시한 것이다.
상기 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제4각도범위 중 어느 한 제4입사각(θ12)의 광은 수직 입사면(106)으로 입사된 후에 제6내부 진행각(θ14)으로 제1차 굴절(R9)되고, 제1차 굴절된 광은 광학렌즈(200) 내부에서 진행하여 외부 측면(124)으로 입사된다. 상기 외부 측면(124)으로 입사된 제6내부 진행각(θ14)의 광은 제7내부 진행각(θ15)으로 내부 반사(R10)되어 외부 수평면(114)으로 입사되며, 상기 외부 수평면(114)에서 상기 제7내부 진행각(θ15)의 광은 제2차 굴절(R11)되어 제4출사각(θ13)의 광으로 출사된다. 즉, 상기 외부 측면(124)은 제6내부 진행각들의 광들을 입사받아 목표 출사 각도범위에 따른 제7내부 진행각들의 광들로 내부 반사시키기 위한 반사면으로 이루어진다.
상기 광학렌즈(100)의 수직 입사면(106) 및 외부 측면(124)을 통해 출사시키기 위한 목표 배광 특성을 도시한 도 12의 (b)를 참조하면, 목표 출사 각도 범위를 제8단위각도(Δθ13)로 분할하여 제4출사각들을 생성한다. 상기 제4출사각들은 상기 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 제2차 굴절(R11)되므로, 상기 제4출사각들에 대응되는 제7내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다. 또한 상기 도 12의 (a)에 도시한 바와 같이 점 광원(200)으로부터 출사되는 광 중 제4각도범위도 제7단위각도(Δθ12)로 분할하여 제4입사각들을 생성한다. 여기서, 상기 제7단위각도(Δθ12)와 상기 제8단위각도(Δθ13)는 제4출사각들의 수와 제4입사각들의 수가 동일하게 되도록 정해진다. 상기 제4입사각들은 상기 광학렌즈(100)의 수직 입사면(106)에서 스넬의 법칙에 따라 제1차 굴절(R9)되므로, 상기 제4입사각들에 대응되는 제6내부 진행각들은 스넬의 법칙에 따라 산출된다.
이제 상기 제7내부 진행각들의 광들을 도 12의 (b)에 따른 배광분포를 가지도록 내부 반사시키기 위한 외부 측면(124)의 형상을 결정하는 과정을 설명한다.
상기 점광원(200)의 출사광 중 제4각도범위를 제7단위 각도(Δθ12)로 분할하는 경우에 제4각도 범위의 전체 광량은 수학식 18로 표현될 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00016
상기 점광원(200)의 출사광 중 제4각도범위의 각들의 광은 상기 광학렌즈(100)의 수직 입사면(106)을 통해 입사될 때에 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제6내부 진행각(θ14)의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 19로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00017
그리고 상기 제4각도범위에 대응되는 목표 배광특성정보를 제8단위 각도(Δθ13)로 분할하는 경우에 전체 광량은 수학식 20과 같다.
Figure 112009044550911-PAT00018
상기 제4출사각(θ13)들은 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)에서 스넬의 법칙에 따라 굴절하므로, 제7내부 진행각들의 광들에 대한 전체 광량은 수학식 21으로 나타낼 수 있다.
Figure 112009044550911-PAT00019
상기 수학식 18과 상기 수학식 20을 관계식으로 나타내면 수학식 22와 같다.
Figure 112009044550911-PAT00020
상기 수학식 22에서 k4은 상수이고, 상기 Δθ15은 허용 오차 범위내에서 지정되는 제6내부 진행각이고, (IS)n은 점 광원(200)의 배광특성정보에 따른 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, 미지의 항은 제7내부 진행각인 (Δθ14)만 남게 되므로, 상기 Δθ14에 대응되는 Δθ15는 상기 수학식 17로부터 산출된다.
이러한 과정을 거쳐 제6내부 진행각들에 각각 대응되는 제7내부 진행각이 결정되면, 이를 이용하여 상기 광학렌즈(100)의 외부 측면(124)에 대한 좌표정보를 생성한다. 여기서 상기 두 개의 내부 진행각을 토대로 내부 반사면에 대한 좌표정보를 생성하는 과정은 제1내부 반사면(118)에 대한 좌표정보 생성과정과 동일하므로, 그 상세한 설명은 생략한다.
상기한 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 광학렌즈(100)의 외부 수평면(114)이 수평한 것만을 예시하였으나, 광학렌즈(100)의 미려한 외관을 위하여 상기 외부 수평면(114)이 소정 곡률을 가질 수 있으며, 이 경우에는 상기 외부 수평면(114)에서의 출사각이 스넬의 법칙 및 상기 곡률에 의해 굴절되는 것을 감안하 여, 상기한 수평 입사면(108)과 제1내부 반사 부재(110)의 제1내부 반사면(118)과 제2내부 반사 부재(120)의 제2내부 반사면(122)과 외부 측면(124)의 형상을 결정한다.
또한 본 발명의 바람직한 실시예에서는 내부 반사 부재를 2개 구비한 것만을 예시하였으나, 내부 반사 부재의 구비 수에 따라 렌즈의 두께가 얇아지므로 조명 설계시의 요구에 부응하여 상기 내부 반사 부재의 수를 증감하는 것은 본 발명으로부터 자명하다.
도 1a 내지 도 1c는 본 발명의 바람직한 실시예에 따른 광학 렌즈의 구조도.
도 2 및 도 4, 도 7, 도 10, 도 12는 점 광원의 배광특성과 목표 배광 특성을 도시한 도면.
도 3 및 도 6, 도 9, 도 11은 광학 렌즈내의 광 굴절과정을 도시한 도면.
도 5 및 도 8은 본 발명에 따른 광학 렌즈의 형상정보 생성과정을 도시한 도면.

Claims (7)

  1. 점 광원을 위한 광학렌즈에 있어서,
    원통형의 개구가 형성되며, 상기 개구내에 상기 점 광원이 내삽되는 돔형 렌즈로서,
    상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제1각도범위의 광을 입사받아 미리 정해둔 목표 출사각도범위의 광으로 굴절하여 상기 돔형 렌즈의 외부 수평면을 통해 출사하는 수평 입사면;
    상기 개구의 수평면에 위치하며, 상기 수평 입사면의 둘레를 따라 형성된 톱니로서, 일측면은 수직면으로 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제2각도범위의 광을 입사받고, 타측면은 상기 일측면을 통해 입사된 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 내부 반사면이 형성된 하나 이상의 내부 반사 부재;
    상기 개구의 수직면에 위치하며, 상기 점 광원의 광 중 미리 정해둔 제3각도범위의 광을 입사받는 수직 입사면;
    상기 수직 입사면을 통해 입사되는 광을 상기 목표 출사각도범위의 광으로 내부 반사하는 반사면이 형성된 외부 측면;
    상기 수평 입사면을 통해 굴절된 광 및 상기 하나 이상의 내부 반사 부재를 통해 내부 반사된 광 및 상기 외부 측면을 통해 내부 반사된 광을 입사받아 외부로 출사시키는 외부 수평면;
    으로 구성됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
  2. 제1항에 있어서,
    상기 수평 입사면의 형상은,
    상기 제1각도범위를 제1단위 각도로 분할하여 제1입사각들을 생성하고,
    상기 목표 출사각도범위를 제2단위 각도로 분할하여 제1출사각들을 생성하고,
    상기 제1출사각들이 상기 외부 수평면에서 굴절되기 전의 제1내부 진행각들을 산출하고,
    상기 제1입사각들과 상기 제1내부 진행각들을 맵핑하고,
    상기 제1입사각들과 상기 제1내부 진행각이 만나는 지점 각각에서 제1입사각의 광이 제1내부 진행각의 광으로 굴절되도록 하는 입사각도를 가지도록 형성됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
  3. 제2항에 있어서,
    상기 제1입사각들과 상기 제1내부 진행각들의 맵핑시에,
    상기 제1입사각들의 광들의 전체광량과 상기 제1내부 진행각들의 광들의 전체광량이 비례되는 것을 이용하여 수학식 23에 따라 상기 제1입사각들 각각 대응되는 제1내부 진행각들이 결정됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
    Figure 112009044550911-PAT00021
    상기 To1은 제1내부 진행각들의 광들의 전체광량, Ts1은 제1입사각들의 광들의 전체광량, k1은 상수이고, 상기 θ1은 허용 오차 범위내에서 지정되는 제1입사각, (IS)n은 점광원의 배광특성정보에 따르는 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, θ3은 제1내부 진행각임.
  4. 제1항에 있어서,
    상기 내부 반사 부재의 타측면은,
    상기 제2각도범위를 제3단위 각도로 분할하여 제2입사각들을 생성하고,
    상기 제2입사각들이 상기 내부 반사 부재의 일측면에서 굴절된 후의 제2내부 진행각들을 산출하고,
    상기 목표 출사각도를 제4단위 각도로 분할하여 제2출사각들을 생성하고,
    상기 제2출사각들이 상기 외부 수평면에서 굴절되기 전의 제3내부 진행각들을 산출하고,
    상기 제2내부 진행각들과 상기 제3내부 진행각들을 맵핑하고,
    상기 제2내부 진행각들과 상기 제3내부 진행각들이 만나는 지점 각각에서 제2내부 진행 각의 광이 제3내부 진행각의 광으로 내부 반사되도록 하는 내부 반사 각도를 반사면을 가지도록 형성됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
  5. 제4항에 있어서,
    상기 제2내부 진행각들과 상기 제3내부 진행각들의 맵핑시에는,
    상기 제2내부 진행각들의 광들의 전체광량과, 상기 제3내부 진행각들의 광들의 전체광량이 비례되는 것을 이용하여 수학식 24에 따라 상기 제2내부 진행각들 각각에 대응되는 제3내부 진행각들이 결정됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
    Figure 112009044550911-PAT00022
    상기 To2은 제3내부 진행각들의 광들의 전체광량, Ts2은 제2내부 진행각들의 광들의 전체광량, k2은 상수이고, 상기 θ6은 허용 오차 범위내에서 지정되는 제2내부 진행각, (IS)n은 점광원의 배광특성정보에 따르는 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, θ7은 제3내부 진행각임.
  6. 제1항에 있어서,
    상기 외부 측면은,
    상기 제3각도범위를 제5단위 각도로 분할하여 제3입사각들을 생성하고,
    상기 제3입사각들이 상기 수직 입사면에서 굴절된 후의 제4내부 진행각들을 산출하고,
    상기 목표 출사각도를 제6단위각도로 분할하여 제3출사각들을 생성하고,
    상기 제3출사각들이 상기 외부 수평면에서 굴절되기 전의 제5내부 진행각들을 산출하고,
    상기 제4내부 진행각들과 상기 제5내부 진행각들을 맵핑하고,
    상기 제4내부 진행각들과 상기 제5내부 진행각들이 만나는 지점 각각에서 제4내부 진행 각의 광이 제5내부 진행각의 광으로 내부 반사되도록 하는 내부 반사 각도를 반사면을 가지도록 형성됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
  7. 제6항에 있어서,
    상기 제4내부 진행각들과 상기 제5내부 진행각들의 맵핑시에는,
    상기 제4내부 진행각들의 광들의 전체광량과, 상기 제5내부 진행각들의 광들의 전체광량이 비례되는 것을 이용하여 수학식 25에 따라 상기 제4내부 진행각들 각각에 대응되는 제5내부 진행각들이 결정됨을 특징으로 하는 점 광원을 위한 광학렌즈.
    Figure 112009044550911-PAT00023
    상기 To4은 제5내부 진행각들의 광들의 전체광량, Ts4은 제4내부 진행각들의 광들의 전체광량, k4은 상수이고, 상기 θ14는 허용 오차 범위내에서 지정되는 제4내부 진행각, (IS)n은 점광원의 배광특성정보에 따르는 광량이고, (IO)n은 목표 배광특성정보에 따른 광량이고, θ15은 제5내부 진행각임.
KR1020090066628A 2008-09-16 2009-07-22 점 광원을 위한 광학렌즈 KR100950685B1 (ko)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
PCT/KR2009/005228 WO2010032942A2 (ko) 2008-09-16 2009-09-15 점 광원을 위한 광학렌즈

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
KR1020080090642 2008-09-16
KR20080090642 2008-09-16

Publications (2)

Publication Number Publication Date
KR20100032294A true KR20100032294A (ko) 2010-03-25
KR100950685B1 KR100950685B1 (ko) 2010-03-31

Family

ID=42181607

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
KR1020090066628A KR100950685B1 (ko) 2008-09-16 2009-07-22 점 광원을 위한 광학렌즈

Country Status (1)

Country Link
KR (1) KR100950685B1 (ko)

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US8879170B2 (en) 2011-09-02 2014-11-04 Samsung Electronics., Ltd. Condensing lens and lighting device equipped with said condensing lens
KR101489898B1 (ko) * 2012-12-12 2015-02-09 주식회사 어플리컴 점광원용 홀로그램 확산기 제조방법 및 그에 따른 홀로그램 확산기
WO2017039198A1 (ko) * 2015-09-01 2017-03-09 엘지이노텍(주) 조명 장치

Family Cites Families (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
KR100609592B1 (ko) * 2004-11-19 2006-08-08 서울반도체 주식회사 측면 방출 발광 다이오드 및 그것에 적합한 렌즈
KR100660721B1 (ko) * 2005-04-26 2006-12-21 엘지전자 주식회사 측면 발광용 렌즈 및 그를 이용한 발광 소자

Cited By (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US8879170B2 (en) 2011-09-02 2014-11-04 Samsung Electronics., Ltd. Condensing lens and lighting device equipped with said condensing lens
KR101489898B1 (ko) * 2012-12-12 2015-02-09 주식회사 어플리컴 점광원용 홀로그램 확산기 제조방법 및 그에 따른 홀로그램 확산기
WO2017039198A1 (ko) * 2015-09-01 2017-03-09 엘지이노텍(주) 조명 장치
US10317018B2 (en) 2015-09-01 2019-06-11 Lg Innotek Co., Ltd. Lighting device

Also Published As

Publication number Publication date
KR100950685B1 (ko) 2010-03-31

Similar Documents

Publication Publication Date Title
TW515913B (en) One-piece lens arrays for collimating and focusing light and LED light generators using same
CN104566110B (zh) 具有光线引导装置的照明设备
US2224178A (en) Catadioptrical lens system
US2469080A (en) Unitary lens unit
JP5336880B2 (ja) 発光装置
US10185211B2 (en) Projection light source device
US20070268722A1 (en) Emission device
US20090109687A1 (en) Variable spot size lenses and lighting systems
JP2003515779A (ja) 放射状のエネルギーを集中するまたは平行にするための装置
KR20100073806A (ko) 콜리메이트 렌즈 조립체
KR100935205B1 (ko) 점 광원을 위한 렌즈 형상정보 생성방법
KR100950685B1 (ko) 점 광원을 위한 광학렌즈
CN203848200U (zh) 一种透镜和透镜系统
JPH0756088A (ja) 視差のない照準器の光学素子
Miñano et al. Free-form integrator array optics
JP2016213014A (ja) 車両用灯具
JP2016039121A (ja) 導光体を用いた灯具
Saxe et al. Progress in the development of prism light guides
CN105066060B (zh) 一种led透镜及其设计方法
KR101959932B1 (ko) 보조반사경을 구비한 프레넬 렌즈
CN106152051A (zh) 用于显微镜led照明装置的透镜及该透镜的设计方法
EP2765352A2 (en) Projection lens and optical surface determination method
TWI404983B (zh) LED optical fiber coupling system and manufacturing method thereof
JPH1082973A (ja) 光学装置
US9920904B2 (en) Critical angle lens reflector

Legal Events

Date Code Title Description
A201 Request for examination
A302 Request for accelerated examination
E902 Notification of reason for refusal
E701 Decision to grant or registration of patent right
GRNT Written decision to grant
FPAY Annual fee payment

Payment date: 20130923

Year of fee payment: 4

FPAY Annual fee payment

Payment date: 20140324

Year of fee payment: 5

FPAY Annual fee payment

Payment date: 20150501

Year of fee payment: 6

LAPS Lapse due to unpaid annual fee