JPS6366483A - だ円偏波シア波を使用した地震探査方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［産業上の利用分野コ 本発明は一般的に地震探査に関するものである。

本発明は、それに限定されるものではないが、圧縮波と
シア波がそれぞれ含まれている様な情報をより大量に含
んでいるだ円い波シア波を使用する改良された探査方法
に関する発明である。

［従来の技術］ 地震探査宴席においては、従来はだ円偏波シア波の使用
法に気付いていない。数多くの方法が圧縮波検出とシア
波検出の両者のために長年に渡って行われてきたが、特
定の場合には円形となり、更にアース媒体を通過すると
ぎ、直交する３次元において粒子運動を誘発するだ円シ
ア波の秩序だった存在の概念は明らかにない。従ってだ
円偏波シア波の粒子運動は垂直地震プロファイル（ＶＳ
Ｐ）処理、屈折または反射測量、３次元地震ｉｌｌ屋、
関連地震探測のいずれかを実施するための、１ないしそ
れ以上の３次元的直交探査装置によって検出できると考
えられる。

すでに発見された従来技術の中でもつとも近いものは、
ネバダ州うスベガスにおいて１９８３年に開かれた地球
物理学研究会で提供された文１ｓ１２．７である（　”
５ｈｅａｒ　　Ｗａｖｅ　Ｐｐｌａｒｉｚａｔｉｏｎｓ
　　ＡＰｌｅａ　ｆｏｒ　Ｔｈｒｅｅ−Ｃｏｍｐｏｎｅ
ｎｔ　　Ｒｅｃｏｒｄｉｎｇ”と表題されている）。こ
の文書では大量の情報がシア波データから引きだし得る
という事実、およびこのような付加的データは３次元探
知によって明らかになるだろうという事実を認めている
。だがこの著者はこのようなシア波のだ円偏波の性質と
その特定の伝播性の普遍性に気付いていなかった。

［発明が解決しようとする問題点］ 本発明はアース媒体中で、震動で発生するだ円偏波シア
波を、それに引き続きいて行われる３次元直交粒子Ｎ動
検出に利用する地震探査方法に関するものである。

垂直地震縦断図、ボアホールの穿孔探査、３成分の調査
を含む地震探査の何れかにだ円偏波シア波を利用可能な
事か予想される。そのほかにも大抵の場合に発信源が海
底に連結されているので、だ円偏波シア波発信源を海底
探査に役立てられると予測できる。

それ数本発明の目的は、与えられた震動調査処理のため
に利用可能な情報を大量に検出することを可能にする地
震発生源を提供することである。

また、正確なだ円偏波シア波をアース媒体の中に発生さ
せるための方法と装置を提供することも本発明の目的の
一つである。

本発明のざらに別の目的は新しいアース粒子運動とこれ
まで利用してきたアース粒子運動との関連を引きだし、
検出するための方法を提供することである。

最後に本発明の目的の一つは、震動発生源が地表または
海底あるいはボアホールでアース媒絆と・さまざまに同
等の効果を示しつつ結合されφ、だ円偏波シア波を利用
する方法を提供することである。

本発明の他の目的と利点は添附した本発明の図面と以下
詳細を併せて読めば明ら、かになるだろう。

［問題点解決のための手段］ 上記のこの発明の目的は［クレーム１コによって達成さ
れる。

［実施例コ 音波理論に基づくなら偏波の方向は一般に、音響エネル
ギーが伝わっていく媒体における粒子の撮動方向として
定義されている。圧縮波に関しては、粒子振動方向は光
路あるいはＺ軸に沿った伝播方向と共通である。水平シ
ア波と垂直シア波については、粒子振動路は伝播する方
向と直角をなす。したがって第１Ａ図に示すように圧縮
波粒子振動はＺ軸１０すなわち伝達の軸に整列し、垂直
シア波の粒子運動は平面１２の内にあり、水平シア波の
粒子運動は平面１４内にある。平面１２と１４はそれぞ
れ垂直シア波と水平シア波の振動を含んでいるので、偏
波平面と言う。このように純粋な水平シア波と垂直シア
波は平面偏波と呼ばれる。

偏波シア波の中でより特殊なタイプをだ円偏波と言い、
このパターンは第１Ｂ図において基本的に慨要が描かれ
ている。すなわち２軸１Ｇは図の砥面より突出されたも
のと見なされる。そして伝達方向Ｚに対し垂直の平面に
おける粒子運動ベクトル１８が伝動のサイクルそれぞれ
においてだ円２０を描く。だ円偏波における粒子運動は
伝達方向に対し、垂直である２つの成分からできたもの
と考えられる。粒子運動が次の式によって与えられてい
る同じ周波数の２つの平面偏波シア波を考えてみる。

Ｄｘ　−ａＸ　ｏｆ　ｃｏｓ　（ｗｔ−ｋｚ）ＤＹ　−
ａＹ　Ｄ２　ＣＯ３（Ｗｔ−ｋｚ＋φ）・（１）ここで
ｋは伝達定数に等しく、ＤｌとＤ２は変位振幅であり、
ａＸとａ　Ｙ　Ｇ、ｔ　Ｘとｙ方向における単位ベクト
ルである。両波はＺ方向に伝達しているが、おたがいに
垂直に偏波され、使相差φを持つ。２軸（ゼロ減衰と仮
定して）における任意の点ですべての変位は次の式によ
って与えられる。

Ｄ−ａＸ　Ｄｉ　ＣＯ３（、ｗｔ−ｋＺ）　＋ａ　Ｙ　
Ｄ　２　ＣＯ３（ｗｔ　−ｋｚ＋φ）−（２）φが＋π
／２と等しい場合として、上記の等式％式％（３） ０１／Ｄ２＜１の場合として合成変位ベクトルは第１Ｂ
図に示すように、その最大、最少の軸がｙ軸、Ｘ軸とそ
れぞれ一致するだ円を描く。もしＤｌ／Ｄ２＞１ならば
、だ円の最大、最少の軸は逆にＸ軸、ｙ軸とそれぞれ一
致する。第１Ｂ図に示すようにビームあるいは２軸方向
でみると、ベクトル１８は右回りに角周波数Ｗで回転し
ている。

φが一π／２と等しいとすると、合成ベクトル路は第１
Ｂ図に示されているのと同じだ円を描く。

ただし変位ベクトルは左回りに動き、左だ円偏波と言わ
れる。

もう１つの特殊な場合は、Ｄ１＝Ｄ２の時である。そし
てこれは、第１Ｂ図におけるだ円を円に変える。再びφ
の値がプラスかマイナスかによって、その周波が循環的
に右あるいは左鍋波となる。

一般的にＤＩイコールＤ２である必斐はないが、φの角
度はだ円軸の最大と最少がそれぞれＸ軸とｙ軸に一致し
ない場合プラスあるいはマイナスπ／２以外の値をとる
。

弾性シア波と電磁放射線は、波の特性の共通性が説明で
使用されるほど多くの類似点を持つ。偏波が材料にぶつ
かったり、互いに作用しあう場合、投射放射線の異なる
分極偏波状態は同じようにその材料と作用しないことが
しばしばある。このような非対称の相互作用の場合入射
周波の偏波状態は相互作用によって修正、変化させられ
る。既知の偏波状態の材料による変化を測ることで、そ
の材料について多くを知ることができる。

類似した性質によって、光学分野において発展している
数多くの測定技術もまた弾性シア波を利用した測定方法
と関連をもつ。こうした技術の１つがエリプソメトリ（
ｅｌ　Ｉ　ｉｐｓｏｍｅｔｒｙ）と呼ばれ、それは表面
で反射した後の光の偏波状態における変化の研究である
。それぞれの位相変化や相対振幅減衰および関連のある
パラメータのようなエリプソメトリパラメータを測定す
ることによって材料の特定定数を決定できるし、選択さ
れた測定方法を見出せる。

探査活動における全てのだ円回波地震波の利用法を予測
することはできないが、このようなエネルギーの利用は
、現在石油探査、ｖｓｐＦ７１断図、地表地震調査の全
てにおいて適用できるだろう。

第２Ａ図はこの方法を実際の試みを最初に行なったタイ
プの設備を図示している。地中２４に作られたボアホー
ル２２は、１２個までの３次元直交地中聴音＋３２６．
２８〜３０．３２を婦えている。これらの地中聴音機は
振動のｘ、ｙ、ｚ軸それぞれに対して、別々のピックア
ップを持つ標′＄３次元直交探査装置である。２６〜３
２のピックアップはボアホール２２に沿って、１００フ
イート毎に離して設置され、多導体式の接続ケーブル３
４は各地中聴音機２６〜３２を地表３８上に設置しであ
る信号処理ステーション３６へ連結する。

軌道（オービタル）タイプの地震バイブレータ４０は、
さらに詳しく後述するように、アース媒体中にベースプ
レート４２を埋めることによって、地表３８にしっかり
と固定する。その結果側壁４４はアース媒体と全ての方
向に水平的に圧縮接触をしている。軌道バイブレータ４
０は指定された周波数と継続時間で地震バイブレータ制
御装置４８によって操作されている。選択された周波数
バイブレータυ制御装置が、ここに示されているが、軌
道バイブレータ４０は任意のパルス、スイープ周波数あ
るいは継続周波数制御のいずれかによって動作される。

第２Ｂ図は地震調査において選択した調査線上で使われ
ている、だ円シア波バイブレータ４０ｂを図示している
。だ円シア波バイブレータ４０ｂからのエネルギーが下
の方へ伝達し、後に続いて起こる反射（２３路）および
、あるいは反射（２７路）によって振動粒子運動の探査
が地震線上で探査装置２５−１、ｎにおいて行われるの
で探査装置２５−１乃ｐ２ｓ−ｎすなわち、選択したマ
ルチコンポネントまたは直交探査装置が調査線上に１列
に並べである。このように、だ田地震源とマルチコンポ
ネント探査装置はマルチラインや３次元探査を含めてさ
まざまに利用できる。

第３図は伝達だ円偏波シア波エネルギーとの関連にお【
ブる、軌道バイブレータ４０を図示している。

すなわちバイブレータ４０は、モータ制御ｌ装置５４に
応じる駆動モータ５２によって回転している届心重ｔ！
５０により動作されている。モータ制御２Ｉ］装置５４
は発生装置５６からの制御信号入力とエラー検出°装置
５８例えば加速度計からのフィードバック信号を受信す
る。軌道バイブレータ４０は地表３８に確実に結合して
設置され、たとえば地表３８の中へと入っていく放射線
路６０に泊ってエネルギーを伝える。放射線路６０と垂
直である平面において粒子は］ｍ続的に運動しながら、
その粒子運動が伝わっていくので、粒子運動に相当する
ベクトル６２（第１Ｂ図のベクトル１８）はそのまわり
で回転する。変位ベクトル６２は下へ進みながら、らせ
んを成していき、発生装置のだ円関数に応じて最少軸と
最大軸の間で変化する。このように周′ａ数ｔｊｌ　！
５Ｉ！発生装置５６は、だ円偏波シア波伝播の周期率を
決定し、周期に対するだ円面の形状は最少軸と最大軸の
組合せに対して及はされる変位力によって決まる。

第４図は比較的単純な形の軌道バイブレータ４０を図示
している。このバイブレータ４０は、地面結合底面プレ
ート７０、円筒側面４４、上面プレート７２を持つ平ら
な円筒として作られたベースプレート４２を偏えている
。底面プレート７０はクリートあるいはアース媒体への
固定シア接続を確実にする他の地面結合構造物を備え、
はとんど一般的な構造となっている。ベースプレート４
２の中央部を覆うように接続しているモータハウジング
７４は、サーボ弁７８の、ｔｉｌｌ　ｌ下で作動する水
圧モータ７６や関連した水圧制＠構造（図示していない
）などを支えている。水圧モータγ６は、上部ベアリン
グ８６と下部ベアリング８８の内部で回転できるように
Ｉ！されたドライブシャフト８４結合部（ＰＡＲＡＦＬ
ＥＸ等）を通るシャフト８０を経由して回転駆動を与え
ている。ドライブシャフト８４上に固定された偏心大型
回転子９０（破ｍ＞は、ベースプレート構造４２を通っ
て接触しているアース媒体へと伝達される軌道運動を起
こすために回転する。

だ円偏波シア波の存在と動きを証明するために、第２図
の実験装置を使用し、それによって得られたデータの１
例が第５図に示されている。このように軌道バイブレー
タ４０は選択された周波数で操作され、最上部にある７
つの直交探査装置　２６−３２すなわち地表から１００
〜７００フイートに関して（７たデータを記録し、処理
する。第５図は圧縮波、または本質的にＺ軸波が検出さ
れ、記録された場合を７００フイートの深さで記録１０
０で図示している。同様に南北として参照するシア波の
最初のタイプが記録１０２として集められ、記録される
。また向かい側の東西として参照される偏波の記録が、
記８１０４グループとして記されている。

第５図において圧縮波、シア波の信号がそれぞれ１００
フイートレベルの検出装置に現れるので、またそのエリ
アにおける中心核が柔硬画形成が７００フイ一ト間以内
で存在することを示すので圧縮波とシア波の両方が柔硬
両形成材料内を伝達すると推定できる。また圧縮信号と
シア信号が発信源のスイープを通して、ずっと存在して
いる明瞭な信号であり、速度は位相とぴったり一致する
相互関係の両者によって測定可能である。従って深度７
００フイートからの速度を算出しても、値は正確かつ信
頼できる。

７００フイート下の探査装置２６−３２において得た軌
道源のデータは、別の発生方法からのデータと比較する
と、それぞれの場合において、強いだ円偏波シア波の存
在を証明し、その比較状態は良好である。シア波の速度
は軌道装置、地表重力落下、バイブレータ発信源のそれ
ぞれからのシア波に対して、１００−７００の各地点で
算出される。それぞれの場合において、異る深度でのシ
ア波速度測定値は非常に近り１０パーセント（１０％）
以内である。

軌道装置、重力落下、バイブレータ、海底発信源の７０
０フイート下で、非常に近い場所に設置されている各深
度探査装置によりＰ波速度も算出される。ここでもまた
、各深度のブラケットにおける圧縮波の速度比較値は、
互いにほとんど差はなく、一致している。

以上のように地表軌道発信源４０の実地テストにより、
次のことが判った １、発信源はシア波を発生する ２、発信源は圧縮波を発生する ３、シア波と圧縮波の速度は、同じ実験地で得られたデ
ータに関しては、重力落下、シア波とＰ波バイブレータ
、海底バイブレータと類似している４、記録された波形
は反射によってそれほど歪んではいない ５、速度はスイープ周波数と位相を使えば測定できる ６、バイブレータが存在する時に通常用れる第２高調波
圧縮波は、軌道発信源バイブレータの場合では現れない 再び第５図を参照し、圧縮波の記録１００を調べると、
その波形は明瞭かつ簡潔であり、第２高調波圧縮波を全
く含でいない。更に記録グループ１０２と１０４、すな
わち東西シア波と南北シア波は、アースが実際にバイブ
レータの影響により軌道を描いて回転することを示すた
めに比較される。

１００フイートレベルの波形グループ記録１０２のシア
波聴音機に生じる信号と、１００フイートレベルの波形
グループ記ｇ１０４で得た信号を比較することでそれが
わかる。１００フイートレベルの波形間の位相を調べる
と、それらはスイープ期間中常に位相が９０’異なった
ままである。このような９０″の位相差は下方の２００
フイート、３００フイートなどの別の各レベルにおいて
も波形グループ１０２と１０４の間で発生する。位相差
は常に存在し、またどのレベルにおいても見られるので
、アース運動が実際、振動粒子変位の影響を受け、軌道
上を回転することを正確に推定できるし、現にだ円偏波
シア波も発生している。

第６図はだ円偏波シア波を最大軸、最少軸の関係で調節
してアースに伝えるために、調節可能な角度付を行なう
ように、互いを連結した直線状バイブレータ素子の組合
せを使用した、だ円偏波シア波バイブレータ１１０の概
略を示したものである。

すなわち、全方向抵抗性の複数のアース結合部品１１４
を持つベースプレー１−１１２は中央のビニオン構造体
１１６によってアース結合部材１２０を持つベースプレ
ート１１８へ回転できるように固定されている。バイブ
レータ１１２は、バイブレータＳＡ制御装置１２２の制
御により縦方向に振動し、バイブレータベースプレート
１１８は、同様にバイブレータＳＢ制御装置１２４によ
って同様に制御されている。バイブレータ制御装置１２
２と１・２４はそれぞれスイープ入力を適当なスイープ
発生器１２６から受信する。しかしながら、バイブレー
タ制御周波数に関する振動の場合周波数分割、その他の
形態が使用される。力の相互作用の程度によって、ある
振動は中央ビニオン構造体１１６において分離される。

動作において、それぞれ−列に並んだパイブレーク１１
２と１１８は選ばれた角度で調節され、バイブレータ１
１２と１１８に加えられた往復駆動力が変化される。こ
うした変動を伴って、偏心した偏波シア波は変位ベクト
ルと位相の関連に関して、調節可能である。更にこの位
相関係は、ベクトル制Ｗ装置１２２と１２４から供給さ
れた制御信号の相対位相を制御することで変更すること
ができる。

第７図のバイブレータ装置は、同様のベクトルプレート
１１２と１１８を備え、別々ではあってもアース結合地
点においてかなり接近して、１列に並んだ状態で動作さ
れている。アース媒体を下方へ伝わってきた、だ円−波
シア波にシア波成肋の粒子運動が合体する時に、ここで
再びバイブレータが直線的往復力を各ベースプレート１
１２と１１８に対して出力するよ動する。位相差と偏波
シア波のだ円ハンデッドネスはバイブレータ制り０装置
１２２と１２４からの制御信号の相対的位相を調整する
ことにより１ＩｉＪ　ｔＥでき、偏波シア波の最大、最
少軸関係は、変位ベクトルあるいは各ベースプレートに
与えられる振動力の量を制御することにより変更可能で
ある。

これまで利用されてきた地震エネルギーの関係を用いつ
つ、だ円偏波シア波を使用することで、新しい地震探査
方法は極めて容易に開発されるであろう。このように、
可能性のある類似点から光エリプソメトリまで導きなが
ら、表面下の物質の物理定数を決定し、地層の厚さおよ
び、または表面下の地形を明確に確認するために、各位
相の変化、各振幅の減衰というようなエリプソメトリパ
ラメータを測定することが可能である。だ円シア波のデ
ータを使用することによりこうした可能性が存在するの
であるが、本発明の方法が、石油探査、■ＳＰ探査、地
表地震測定、その他関連調査技術に使用されることは容
易に予測できる。

以上説明したようにこれまで地球物理学者が利用できな
かった数多くの地震変数を識別する、新しい探査方法が
生み出された。またこのようなデータの使用が、相互に
関係のある探査用パラメータをより一層提供することに
なるであろう。

更に本発明に従って、構成され、利用された発信源は、
大口の情報を収集するために組合わせて使用する圧縮波
の出力と交差偏波シア波の、出力の独特の組合せを提供
することが可能である。

これまで明細書で説明し、図で示した素子の結合と配列
を変化させることができる。特許請求の範囲に記載され
た発明の技（（・ｉ的範囲から逸ル１することなく、実
施例の多くの変化が可能なことが理解できるであろう。

４、図の簡単な説明 第１Ａ図は水平偏波シア波と垂直偏波シア波の関係を示
す図である。

第１Ｂ図は、だ円−波シア波の図である。

第２Ａ図は地表の１区画に、ボアホールを有する地表の
一部の断面とシア波バイブレータ装置の概略図である。

第２Ｂ図はオービタルバイブレータと探査装置を伴うア
ース断面図であり、反射と放射線の反射路も示している
。

第３図は、だ円偏波シア波バイブレータとだ円隔波シア
波の伝達パターンとの斜視図である。

第４図は第２図で使用された、だ円偏波シア波パイブレ
ークの断面図である。

第５図は第２図と同様に設定された、独特のテストにお
いて検出された圧縮、シア両運動状態を図解した撮動図
である。

第６図は、だ円偏波シア波発生装置の別の形態の概要図
である。

第７図は、だ円偏波シア波発生装置の別の概略図である
。

出願人代理人　　弁理士　鈴江　武彦 ：＝−丁＝＝＝−−＜二 図面の浄言（内容に変更なし） ＝＝工＝＝−’＝ 手続補正書坊式） ％式％ ２、発明の名称 だ円偏波シア波を使用した地震探査方法３、補正をする
者 事件との関係　特許出願人 名称　コノコ・インコーホレーテッド ４、代理人 東京都千代田区霞が関３丁目７番２号　ＵＢＥビル昭和
６２年　８月２５日 ６、補正の対象

Claims (22)

【特許請求の範囲】
1. （１）アース媒体におけるだ円偏波シア波発生の方法に
   おいて、 部材をアース媒体の横の動きに対して全方向に抵抗をも
   つアース媒体へ結合し、 回転力を前記のアース結合部材へ選択された期間加え、 それにより、だ円偏波シア波が回転力の回転速度の関数
   としてアース媒体中に発生することを特徴とするアース
   媒体におけるだ円偏波シア波発生の方法。
2. （２）前記回転力は一定であり、前記偏波シア波は円形
   偏波である特許請求の範囲第１項記載の方法。
3. （３）前記回転力を加える過程は、アース結合部材に予
   め選択された回転速度で回転結合される少なくとも１つ
   の偏心的な重力で回転させる特許請求の範囲第１項記載
   の方法。
4. （４）前記だ円偏波シア波の作用を変えるために、前記
   の少なくとも１つの偏心的な重力の回転方向を変化する
   特許請求の範囲第３項記載の方法。
5. （５）だ円偏波シア波の変位ベクトルを変えるために、
   前記少なくとも１つの偏心的な重力の合力を変化させる
   特許請求の範囲第３項記載の方法。
6. （６）だ円偏波シア波の変位ベクトルを変えるために、
   前記少なくとも１つの偏心的な重力の合力を変化させる
   特許請求の範囲第４項記載の方法。
7. （７）前記結合し、回転力を加える過程において、前記
   アース結合部材への適用のため、選択された方位角で第
   １の直線力を反復的に発生させ、前記アース結合部材へ
   の適用のため、選択された第２の方位角で第２の直線力
   を反復的に発生させる特許請求の範囲第１項記載の方法
   。
8. （８）前記アース結合部材はそれぞれが接近して配置さ
   れ、横の動きに対して全方向に抵抗をもつ２個の別々の
   アース結合基板である特許請求の範囲第７項記載の方法
   。
9. （９）合成変位ベクトル力を変化させるために第１と第
   ２の直線力を変化させ、それにより前記シア波のだ円の
   形態を制御する特許請求の範囲第７項記載の方法。
10. （１０）合成力の回転方向を制御するために前記第１と
    第２の直線力の付勢の相対的位相を制御し、それにより
    前記シア波の作用を制御する特許請求の範囲第７項記載
    の方法。
11. （１１）アース媒体内にだ円偏波シア波を発生する地震
    源をアース媒体に結合し、 少なくとも１つの粒子運動検出器を使用して前記だ円偏
    波シア波を検出し、そのデータを受信して記録すること
    を特徴とする地震探査の方法。
12. （１２）前記検出地点はボアホールの選択された位置で
    ある特許請求の範囲第１１項記載の方法。
13. （１３）前記検出地点は前記地震源地から選択された距
    離にある地上である特許請求の範囲第１１項記載の方法
    。
14. （１４）前記検出のステップにおいて、 ボアボールに沿って一定の間隔を置いた場所に設定した
    複数の直角の検出装置を使用して前記シア波を検出する
    特許請求の範囲第１１項記載の方法。
15. （１５）前記検出のステップにおいて、 地表に沿って一定の間隔を置いた場所に設定した複数の
    直角の検出装置を使用して前記シア波を検出する特許請
    求の範囲第１１項記載の方法。
16. （１６）それぞれ直角に連結された形で受信データを処
    理して、それぞれ圧縮成分信号とシア成分信号を生じる
    特許請求の範囲第１１項記載の方法。
17. （１７）それぞれ直角に連結された形で受信データを処
    理して、それぞれ圧縮成分信号とシア成分信号を生じる
    特許請求の範囲第１４項記載の方法。
18. （１８）それぞれ直角に連結された形で受信データを処
    理して、それぞれ圧縮成分信号とシア成分信号を生じる
    特許請求の範囲第１５項記載の方法。
19. （１９）地震源のだ円偏波特性の作用を選択的に反転す
    る特許請求の範囲第１１項記載の方法。
20. （２０）既知の継続期間のパルスの関数として前記第１
    と第２の力を変化させる特許請求の範囲第９項記載の方
    法。
21. （２１）予めに選択した周波数の始点と終点の間にある
    スイープ周波数の関数として前記第１と第２の力を変化
    させる特許請求の範囲第９項記載の方法。
22. （２２）予め選択された期間、選択された連続周波数の
    関数として前記第１と第２の力を変化させる特許請求の
    範囲第９項記載の方法