JPS6241373B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は電磁集束形陰極線管、特にスタテツク
コンバーゼンス特性を向上させた電磁集束形陰極
線管に関するものである。

第１図〜第４図は従来の電磁集束形陰極線管の
一例を示したものであり、第１図は陰極線管の要
部断面図、第２図は陰極線管ネツク部の要部横断
面図、第３図はその要部縦断面図、第４図は第３
図のＡ―A′断面図である。これらの図におい
て、１はバルブ、１ａは蛍光面、２は陰極、３は
第１グリツド、４は第２グリツド、６ａ，６ｂは
一対の磁性体ヨーク、７ａ，７ｂ，７ｃは電子ビ
ーム通過孔、８は電子ビームの進行方向に着磁さ
れた永久磁石、９，１０，１１は電子ビーム、１
２は電極支持棒、１３は陽極導通片、１４は陽極
導電膜、１５はステムピン、１６は偏向ヨークで
ある。

このように構成された電磁集束形陰極線管にお
いて、陰極２より放射された電子ビーム９，１
０，１１は第１グリツド３、第２グリツド４を通
過し、陽極導電膜１４から陽極導通片１３を介し
て陽極電圧が印加された磁性体ヨーク６ａ，６ｂ
によつて加速され、電子ビーム通過孔７ａ，７
ｂ，７ｃを通過して蛍光面１ａに到達する。一
方、高透磁率磁性体よりなる磁性体ヨーク６ａ，
６ｂは、永久磁石８により発生する磁界を吸収
し、磁性体ヨーク６ａの電子ビーム通過孔７ａ〜
７ｃ近傍がＮ極に着磁され、これに対向配置され
た磁性ヨーク６ｂの電子ビーム通過孔７ａ〜７ｃ
近傍がＳ極に着磁されたと等価となる。したがつ
て、磁性体ヨーク６ａと６ｂとの間隙部に集束磁
界が発生し、電子ビーム通過孔７ａ，７ｂ，７ｃ
を通過する電子ビーム９，１０，１１は集束作用
を受け、蛍光面１ａ上に像を結ぶことになる。

しかしながら、上記構成による電磁集束形陰極
線管は、センター側電子ビーム１０とサイド側電
子ビーム９，１１とが蛍光面１ａ上で一致せず、
いわゆるスタテイツクコンバーゼンスを零に抑え
ることが極めて困難であつた。以下その理由につ
いて第５図を用いて説明する。

第５図は上記従来の電磁集束形陰極線管の磁性
体ヨーク６ａ，６ｂ近傍の磁界分布を示した図で
ある。同図において、一点鎖線で示す磁力線は磁
性体ヨーク６ａ，６ｂの間隙部に発生し、電子ビ
ーム９，１０，１１を集束させる成分のみを有し
てほぼ理想的な磁界集束レンズを形成する。一
方、実線および破線で示す磁力線は漏洩磁界を示
したものであり、特にこの破線で示す漏洩磁界
は、磁性体ヨーク６ａ，６ｂのサイド側電子ビー
ム通過孔７ａ，７ｃを通過する電子ビーム９，１
１の軌道を横切ることになる。このため、サイド
側電子ビーム９，１１の軌道が管軸方向に大きく
曲げられてしまうことになる。

したがつて本発明の目的は、上記の欠点を除去
し、蛍光面上に到達した電子ビームを一点に集中
させ、スタテイツクコンバーゼンス量を零に抑え
た電磁集束形陰極線管を提供することにある。

このような目的を達成するために本発明は一対
の磁性体ヨークの反対向面側電子ビーム通過孔縁
部に電子ビーム通過孔とほぼ同心でかつ管軸と平
行方向に延在する磁性体の円筒部材を設けるとと
もに、この円筒部材の管軸方向の長さが管軸側を
短く管壁側を長く構成したものである。以下図面
を用いて本発明による電磁集束形陰極線管につい
て詳細に説明する。

第６図〜第８図は本発明による電磁集束形陰極
線管の一例を示したものであり、第６図は陰極線
管ネツク部の要部横断面図、第７図はその要部縦
断面図、第８図は第７図のＡ―A′断面図であ
り、第１図〜第４図と同記号は同一要素となるの
でその説明は省略する。これらの図において、磁
性体ヨーク６ａの電子ビーム通過孔７ａ，７ｂ，
７ｃ縁部には、電子ビーム９，１０，１１の進入
方向に延在して軸方向に長さの異なる磁性材の円
筒体１７ａ，１７ｂ，１７ｃが例えば溶接などの
方法により固定して設けられている。この場合、
サイド側電子ビーム通過孔７ａ，７ｃにはセンタ
ー側電子ビーム通過孔７ｂに設けられた円筒体１
７ｂよりも長さの長い円筒体１７ａ，１７ｃが設
けられ、かつその先端面が管軸方向に対してθ＝
35゜の傾斜角を有して形成されている。また、こ
の磁性体ヨーク６ａと対向する磁性体ヨーク６ａ
の電子ビーム通過孔７ａ，７ｂ，７ｃ縁部には、
電子ビーム９，１０，１１の進出方向に延在して
軸方向に長さの異なる磁性材の円筒体１８ａ，１
８ｂ，１８ｃが例えば溶接などの方法により固定
して設けられている。この場合も前述と同様にサ
イド側電子ビーム通過孔７ａ，７ｃにはセンター
側電子ビーム通過孔７ｂに設けられた円筒体１８
ｂよりも長さの長い円筒体１８ａ，１８ｃが設け
られ、かつその先端面が管軸方向に対してθ＝35
゜の傾斜角を有して形成されている。

このような構成によれば、磁性体ヨーク６ａ，
６ｂ近傍の磁界分布は第９図に示したようにな
る。すなわち、同図において、一点鎖線および細
実線で示した磁力線は第５図で示した従来の電磁
集束形陰極線管の磁力線とほぼ等しい。一方、太
実線で示した漏洩磁界は、第５図に破線で示す従
来の漏洩磁界に相当する部分を示している。つま
り、本発明による電磁集束形陰極線管の漏洩磁界
は、磁性体ヨーク６ａ，６ｂの電子ビーム通過孔
７ａ，７ｃ縁部に設けられた磁性材の円筒体１８
ａ，１８ｃの外円周側の高さを高くして外円周方
向のパーミアンスを増大させ、漏洩磁束をこの円
筒体１８ａ，１８ｃの外円周側部分から漏洩させ
ている。したがつて、従来の電磁集束形陰極線管
の漏洩磁界が電子ビーム９，１１を横切る形であ
つたため、スタテツクコンバーゼンスを悪化させ
ていたが、本発明によれば、サイド側電子ビーム
９，１１を横切る漏洩磁界はほとんどなくなり、
ほぼ理想的な集束磁界のみを受けて電子ビーム
９，１０，１１はほぼ直線的にけい光面１ａに到
達させることができる。

第１０図は本発明による電磁集束形陰極線管を
14インチ90゜偏向ブラウン管で試作し、得られた
実測結果を示したものである。同図において、横
軸は第６図で示した円筒体１７ａ，１７ｃ，１８
ａ，１８ｃ先端面の傾斜角θを示し、縦軸はその
ときのスタテツクコンバーゼンス（STC）量を
示したものである。なお、測定条件は磁性体ヨー
ク６ａ，６ｂの集束磁場520ガウス、陽極電圧
20.5KV、センター側電子ビーム１０とサイド側
電子ビーム９，１１の中心距離6.6mmで行なつ
た。この実測結果より円筒体１７ａ，１７ｃ，１
８ａ，１８ｃの先端面傾斜角θ＝35゜とすれば
STC量が零となることがわかる。また、傾斜角
θをさらに大きくすると、外円周側の漏洩磁界が
多くなり、逆にSTCが悪化することになる。

なお、上記実施例においては、円筒体１７ａ〜
１８ｃを磁性体ヨーク６ａ，６ｂにそれぞれ配置
したが、けい光面側の磁性体ヨーク６ｂのみに設
けてもよいことはもちろんである。また両磁性体
ヨーク６ａ，６ｂ共に設ける場合、円筒体１７ａ
〜１７ｃの形状を円筒体１８ａ〜１８ｃに合致さ
せなくてもよい。さらに前述ではインライン配列
形電子銃を用いた場合について説明したが、本発
明はこれに限定されるものではなく、デルタ配列
形の電子銃に適用しても前述と同様の効果が得ら
れる。

以上説明したように本発明による電磁集束形陰
極線管によればスタテイツクコンバーゼンスをほ
ぼ零とすることができ、しかも安価で量産性の良
い方法で得られるなどの極めて優れた効果が得ら
れる。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来の電磁集束形陰極線管の一例を示
す要部断面図、第２図は第１図の陰極線管ネツク
部の要部横断面図、第３図は第１図の陰極線管ネ
ツク部の要部縦断面図、第４図は第３図のＡ―
A′断面図、第５図は従来の電磁集束形陰極線管
の磁性体ヨーク近傍の磁界分布を示す図、第６図
は本発明による電磁集束形陰極線管特にそのネツ
ク部の要部横断面図、第７図はその要部縦断面
図、第８図は第７図のＡ―A′断面図、第９図は
本発明による電磁集束形陰極線管の磁性体ヨーク
近傍の磁界分布を示す図、第１０図は本発明によ
る電磁集束形陰極線管の実測結果を示した特性図
である。 １…バルブ、１ａ…蛍光面、２…陰極、３…第
１グリツド、４…第２グリツド、６ａ，６ｂ…磁
性体ヨーク、７ａ，７ｂ，７ｃ…電子ビーム通過
孔、８…永久磁石、９，１０，１１…電子ビー
ム、１２…電極支持棒、１３…陽極導通片、１４
…陽極導電膜、１５…ステムピン、１６…偏向ヨ
ーク、１７ａ，１７ｂ，１７ｃ，１８ａ，１８
ｂ，１８ｃ…円筒体。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １ 三電子ビーム通過孔を有する一対の磁性体ヨ
   ークを電子ビームの進行方向に着磁した永久磁石
   の両磁極面に設けてなる電磁集束手段を陰極線管
   ネツク部内に設けたマルチビーム電磁集束形陰極
   線管において、前記一対の磁性体ヨークの反対向
   面側電子ビーム通過孔縁部に前記電子ビーム通過
   孔とほぼ同心でかつ管軸と平行方向に延在する磁
   性体の円筒部材を設けるとともに、該円筒部材の
   管軸と平行方向の長さを管軸側が短く管壁側を長
   く構成したことを特徴とする電磁集束形陰極線
   管。