JPS6214841A - 核磁気共鳴検査方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、被検物が、均一な静磁場と、この静磁場に直
角な３系列の高周波磁場と、この３系列の少な（とも１
つの間前記の静磁場の方向に向う傾斜磁場とにさらされ
るようにした、被検物の局限された容積を選択的に励起
する核磁気共鳴検査方法に関するものである。被検物の
部分的な容積を選択的に励起するこのような方法は［ジ
ャーナル・オブ・マグネティック・リサーチ（Ｊ、　Ｍ
ａｇ。

Ｒｅｓ、）　１９８４年、５６巻の第３５０−３５４頁
から知られている。この方法は、その目的が例えば患者
の身体内部の脂管の検査の間容積の一部からだけ情報を
得ることにある場合に用いることができる。この公知の
方法では、３系列の夫々は３つの振幅変調高周波パルス
より成り、これ等パルスのうち第１パルスと第３パルス
は狭帯域４５°パルスで、第２パルスは広帯域９０°パ
ルスである。各系列の間傾斜磁場が働き、この場合３つ
の系列の間有効なこの３つの磁場の勾配は互いに直角な
方向を向く。

励起後、励起された部分容積内の核磁化は、系列が働か
された以前の状態にくらべて１８０°　シフトされる。

部分容積の外側ではシフトは９０°だけで、このシフト
は、静磁場の不均一性の影響の下でそこで急速に減少（
ｄｅ−ｐｈａｓｅ）するので、この領域は、続いて行わ
れる測定においてその際発生する測定信号に何等の影響
を有しない。

けれどもこの公知の方法は、場所に依存するフリップ角
（このフリップ角とは核磁化ベクトルが静止磁場ベクト
ルの方向とつくる角度である）も場所に依存する位相も
発生することを許さないという欠点を有する。というの
は、さもなければ励起下にある容積の外側の領域から妨
害信号が発生されるからである。このことは、このよう
なパルスは振幅変調パルスで非常に広帯域なので、その
スペクトルは、傾斜磁場の存在にも拘らず、検査下の全
領域をカバーするという事実によって通常は達成される
。これは小さなスケールでは可能であるが、大きな容積
の検査例えば人体の検査に必要とされる高周波ピーク電
力では、満たすことが殆んど不可能な要件が高周波電力
増幅器に課せられる。

本発明の目的は、やはり局限された容積内では核磁化を
維持または変換しそしてこの容積外ではこれを減少する
ことによって局限された容積を励起することができ、し
かも高周波電力増幅器にはそれ程厳しい要件を課すこと
のない方法を得ることにある。

本発明は、冒頭に記載した様式の方法を基として次のよ
うにすることにより前記の目的を達成したものである、
すなわち、第１系列は核磁化を少な（とも略々９０°フ
リップする第１パルスより成り、第２系列は１８０°パ
ルスより成り、第３系列は第３パルスより成り、この第
３パルスは、核磁化が第１パルスと同じ角度フリップさ
れ、その位相位置が、選択さるべき容積内において核磁
化が静磁場の方向かまたは反対方向にフリップされ、少
なくともその間は傾斜磁場が有効であるパルスが周波数
変調され、第２パルスの中心が第１と第３パルスの中心
から同じ時間間隔を有するように選択される。

本発明はまた前記の方法の発明の実施に直接使用する装
置に関するものである。この装置は、均一な静磁場を発
生する磁石、この静磁場の方向に向き且つその勾配が互
に直角な３方向に向う傾斜磁場を発生する３つのコイル
装置、前記の静磁場の方向に対し直角な高周波磁場を発
生する高周波コイル装置、並びに前記のコイル装置と高
周波コイル装置を付勢する制御装置を有し、本発明によ
れば、高周波コイル装置はＦＭ変調器と結合され、制御
装置は、高周波コイル装置と、３つのコイル装置の少な
くとも１つを、この３つのコイル装置の１つが少なくと
も１つの高周波パルスの間有効であるように制御する。

本発明によれば、磁化は第１パルスによって９０゜フリ
ップされる。磁化ベクトルはこの場合カーテシアン座標
系のｘｙ面にあり、この座標系の２方向は静磁場の方向
と一致し、またその原点は、静磁場だけで傾斜磁場の存
しない点である。次の１８０゜パルスの結果、ラーモア
周波数で２軸の周りに回転する座標系のＸｙ面内にある
磁化ベクトルは、１つの軸を中心として鏡映（＋ｎ１ｒ
ｒｏｒ）　　される。その結果磁化ベクトルは回転座標
系内で再びＸｙ面内にあるが、この場合その位置は、第
２パルス前の位置にくらべて０°から１８０°回転され
ることができる。第３パルスは、その振幅と時間的変化
に関しては第１パルスと同じである。

核磁化を９０°フリップすることのできるこの第３パル
スの効果は、一方においては検査領域の異なる点におけ
る核磁化ベクトルと他方においては座標系と共に回転す
る高周波パルスの成分との間の回転座標系における角度
に依存する。この角度に応じて、スピンは、主磁場の方
向すなわち＋２方向または一２方向にもどされるたとが
でき（これは高周波パルスによる後の励起によって可能
となる）るか、またはＸ’７面にそのまま残ることがで
き、このことは、急速な減少（ｄｅｐｈａｓｉｎｇ）　
　と、これ等スピンが検出可能な信号に最早や関与でき
ないという結果を生じる。高周波パルスとスピン間の位
相角が位置の関数として早く変化すれば、このこともま
た減少、したがって信号の消失を生じる。したがって、
後続の励起に対してはこれ等スピンのみが次のことに対
して役立つ ａ）空間内のすべての３方向の関数としての第３高周波
パルスとスピン間の位相角は少なくとも略々一定であり ｂ）この位相角は、パルスの後スピンが主磁場の方向と
平行かまたは逆平行となるように選ばれる。

これ等の条件が満足される部分容積は、傾斜磁場が少な
くとも１つの高周波パルスの間有効であることおよび少
なくともこの高周波パルスが周波数変調好ましくは線形
周波数変調されることにより得られる。実際に、若し傾
斜磁場が線形周波数変調の間有効ならば、このことは次
の結果をきたす、すなわち、Ｘｙ面内の核スピンが回転
座標系と形成する角度はこの磁場の勾配の方向の関数と
して放物線状に変化する。この（二次）放物線の頂点の
領域だけが前記の条件ａ）を満足することができる。

若し傾斜磁場が１つの周波数変調高周波パルスの間だけ
有効ならば、本発明の方法はスライスを選ぶのに用いる
ことができ（したがってこのスライス内では核スピンは
殆ど磁場の方向と平行かまたは逆平行に配向されるがこ
のスライス外では核スピンは減少される）、このスライ
スは、磁場の勾配の方向に対して直角に延在し、その厚
さは、周波数変調高周波パルスの瞬時周波数がより早く
変りそしてこの磁場の勾配がよりゆるければそれだけ厚
い。

若し傾斜磁場が３つの高周波の夫々の間有効とされ、こ
の場合これ等の磁場の勾配が互に直角であれば、すべて
の側が局限さた容積を選ぶことができる。

高い帯域幅と低いピーク電力を有する周波数パルスを発
生することは可能なので、比較的大きな傾斜磁場をこの
方法に用いることもできる。更に、高周波パルスの周波
数変調は、振幅変調よりも高周波ピーク電力が遥かに小
さくてよいという利点を有する。

本発明の一実施態様では、少なくとも１つの傾斜磁場が
第１パルスと第２パルスとの間または第２パルスと第３
パルスとの間有効にされる。高周波パルスの間で有効な
傾斜磁場のために、勾配方向の回転座標系内の核スピン
の角度は、位置の関数として線形に変えられる。このた
め、前記の条件ａ）が満足される領域は勾配の方向また
は反対方向にシフトされる。したがってこのことは、選
ばれた領域の位置をこの形態により変えることができる
ことを意味する。若しこれ等の傾斜磁場が可変にされれ
ば、選ばれた領域を診断の目的に合うように調節するこ
とができる。

以下に本発明を図面の実施例によって更に詳しく説明す
る。

第１図に略図的に示したＮＭＲ検査ユニット、所謂ＮＭ
Ｒ断層撮影装置は、例えば２Ｔ　（テスラ）の均一な静
磁場を発生する４つのコイル１を有する。

ｚ軸に対し同心的に配設されたこれ等のコイルは球面２
上に取付けられることができる。

２方向への傾斜磁場を発生するために（この磁場の勾配
もＺ方向に向いている）４つのコイル３は同一球面上に
取付けられるのが好ましい。磁場の強さがＸ方向すなわ
ち図の紙面に直角な方向に変化するＺ方向の傾斜磁場は
４つのコイル５によって発生されるが、図にはその２つ
だけが示されている。Ｘ方向への傾斜を有するＺ方向の
磁場は、前記のコイル５と同じではあるがこのコイルに
対して９０６ずらされたコイル７によって発生される。

傾斜磁場を発生する前記の３つのコイル装置３，５およ
び７は球面２に対称的に配設され、同時にカーテシアン
ｘ−、ｙ−、ｚ−座標系の原点を形成する球の中心の磁
場の強さは、コイル１の均一な静磁場によってだけ決ま
る。

その上、高周波コイル１１が、座標系のｚ＝０の平面に
対称的に配設され、Ｘ方向（すなわち均一な静磁場の方
向に直角）に均一な高周波磁場を発生するように設計さ
れている。周波数変調された高周波電流は、各高周波パ
ルスの間に増幅器３１から高周波コイル１１に供給され
る。この電流を発生るだめの第２図に示した回路は、高
周波発振器１２を有し、この発振器は、均一な静磁場の
強さに比例するラーモア周波数と正確に一致する周波数
の発振器信号をその出力に出す。この出力は、その一方
だけが制御装置２３で制御されて信号を通す制御可能な
ゲー）　１３．１４を経て直角移相回路（ｑｕａｄｒａ
ｔｕｒｅ　ｃｉｒｃｕｉｔ）に接続され、またゲート１
４と直列に、制御装置２３で制御された位相位置を有す
る位相器２５がある。一方の分岐では直角移相回路はミ
クサ１５を有し、他方の分岐では直角移相回路は９０゜
移相器１７とミクサ１６の直列回路を有し、ミクサ１５
と１６の出力は加算され、増幅器３１に供給される。

信号はく若し必要ならば移相されて）ミクサ１５および
１６の夫々の段階で、場合によってはディジタル−アナ
ログ変換器１８または１９を夫々経てメモリ２１または
２２より夫々供給された包絡線信号（Ｓ＋（ｔ）または
５２（ｔ））と乗算され、複素包絡線信号の実数部分ま
たは虚数部分を表わす。これ等の信号は、発振器信号の
和が、時間と共に直線的に変化する周波数を有する周波
数変調発振に相当する信号を生じる。支持点（ｓｕｐｐ
ｏｒｔ　ｐｏｉｎｔｓ）の結果メモリ２１゜２２内に記
憶された包絡線信号はコンピュータ（詳細は図示せず）
を用いて次のように計算することができる。

ａ）先づ、周波数変調信号の角周波数の時間的な変化ａ
を等式 ％式％（１） を使用して決定するが、この場合Ｉは、励起される（夫
々の場合に加えられる傾斜磁場の方向に）べき容積の寸
法に比して大きな距離、Ｔはジャイロ磁気係数（プロト
ンに対しては略々４２．５ＮＩＩＩＺ／Ｔ）、Ｇは周波
数変調パルスの間加えられる傾斜磁場の勾配、Ｔｏは高
周波パルスのパルス持続時間である。

パルス持続時間を大きく選ぶ程、必要なピーク電力はそ
れだけ小さくなる。けれども、パルス持続時間が長過ぎ
ると、緩和時間Ｔ、およびＴ２の影響が顕著になる。

ｂ）等式　５ｏ（Ｔ）＝ｅｘｐ（ｔａｔ２／２）　　　
（２）で表される周波数変調時間関数Ｓ。（Ｔ）は複素
周波数範囲にフーリエ変換される。この場合ｉ　＝　（
−１）　ｌ／２である。

Ｃ）このようにフーリエ変換された複素周波数は、次の
条件 に対しｂ２）　（３） を満足する複素スペクトル関数ｆ（Ｗ）で乗算される。

この場合Ｗは（可変）角周波数、ｌ１ｌｏはラーモア角
周波数、ｂはスペクトル関数の急峻度を決める係数、そ
してΔ＋１１は次の関係 ΔＷ＝ａＴｏ　　　　　（４） が当嵌る時間信号の帯域幅である。

ｂの値が小さければ小さい程周波数変調パルスの周波数
スペクトルのパターンはそれだけより方形になる。適当
な１直はｂ　＝５００　π７秒（１０ＫＨ２の帯域幅に
おいて） ｄ）かくして得られた積は時間範囲に逆変換される。得
られた複素時間信号は次の形を有する。

５（ｔ）＝Ｓ＋（ｔ）　＋＋５２（ｔ）　　　　（５）
この場合Ｓ＋（ｔ）　は時間信号の実数部分で８２はそ
の虚数部分である。このようにして決められた信号Ｓ＋
（ｔ）　　と５２（ｔ）　は、一連の支持点に対して計
算されそしてメモリ２１と２２に記憶された包絡線信号
である。したがって、増幅器３１の出力には、次の条件 ｕ（ｔ）−３，（ｔ）ｃｏｃＪｏｔ＋５２（ｔ）ｓ＋ｎ
Ｗｏｔ　　　　　　（６）を満足する信号ｕ　（ｔ）が
現れる。この場合加数の符号は、９０°移を口器１７の
入力における信号がその出力における信号に対して９０
°遅れるがまたは９０゜進むかによって決まる。

磁化ベクトルを９０°　フリップするこのようにして発
生された第１高周波パルスの間、制御装置２３で制御さ
れた増幅（社）３７を経て電流がコイル７に導かれ、こ
のためこのコイルは、その勾配がＸ方向に向く傾斜磁場
を発生する。第３ｂ図はこの勾配ＧＸの時間応答を示し
、一方策３ａ図は高周波パルスの時間応答を示す。

この傾斜磁場は、ｘ−ｙ面にフリップされた核スピンが
このｘ−ｙ面内でＸ方向に放物線状に変化する位相角を
示す働きをする。第４ａ図はこれを図解したもので、こ
の位相角をＸ座標の関数として示したものである。位相
角の依存性を表わす放物線の頂点はカーテシアン座標系
のｘ＝Ｑ面にあるのではなくてこの面外にあることがわ
かるであろう。位相角はこの頂点の領域でだけ僅かな場
所的依存性を有しまたこの頂点で規定される空間領域だ
けが本発明の方法により選択することができるので、こ
の領域をＸ一方向にシフトすることが必要であろう。こ
のシフトは、第１高周波パルスの後で第２高周波パルス
の前に、Ｘ方向の勾配を有する傾斜磁場のスイッチング
によって得ることが、できる。高周波パルス外で有効な
この勾配のおかげで、核スピンは、Ｘ−座標に線形に依
存する回転座標系に関して移相を受ける。位相角の放物
線状の場所的な依存性（１つの周波数変調パノにスの間
の）と位相角の線形の場所的な依存性との重畳によって
、Ｘ方向に頂点が動かされたやはり放物線状の依存性が
得られるので、これによって座標Ｘ＝ＸＯ迄の頂点のシ
フトが生じる。このシフトが座標の原点の方向に行われ
るように、勾配は、高周波パルス後は高周波パルス中の
極性と反対の極性をもたねばならない。勾配が大きけれ
ば大きい程それだけシフトが大きい。

第１高周波パルスの後第２高周波パルスの前に、傾斜磁
場コイル３と５も、Ｘ方向の勾配ＧＭと２方向の勾配Ｇ
ｚををする傾斜磁場ができるように、制御装置２３で制
御されて増幅器３３と３５で励磁されることができる。

これ等の傾斜磁場は、励起される容積の位置に影響を有
するＸ方向および２方向の位相角の線形依存性を生じる
。第４ｃ図と第４ｅ図はＸ方向および２方向の位相角の
この依存性を示す。

若し第１パルスとして供給されたとすれば、したがって
核磁化が静磁場の方向から反対の方向にフリップされる
ことができるように選ばれた１８０゜パルスである第２
高周波パルスのおかげで、回転座標系の核スピンの位相
角は、この座標系に関し回転座標系と共に回転する高周
波磁場の成分の空間位置によって与えられる軸を中心と
して鏡映される。Ｘ方向の勾配を有する傾斜磁場は前記
の第２パルスの間有効なので、この結果Ｘ方向への位相
角の放物線状の依存性が生じるが、その頂点は、傾斜磁
場が第２パルス前にＸ方向に有効であっても、面ｙ＝０
（ＹＯの場所）の外にある。この場合平面ｙ＝ｏからの
頂点の距離は、第２パルス前のＸ方向の勾配が太き（ま
たそれが有効であった期間が長ければそれだけ大きい。

１８０°パルスを発生するために、このようなパルスに
対し設計された包絡線信号Ｓ１とＳ２がメモリ２１と２
２に入れられる。けれども、若しメモリの容量が大きけ
れば、パルス系列の始動前でもこれ等の信号をメモリ２
１と２２に記憶させてもよい。けれども、場合によって
は、第１パルスに対する包絡線カーブの支持点が適当な
りロック速度で読出されそして適当な係数で乗算される
ならば、前記の付加的な計算および／または記１意は無
くてすむことができる。第１パルスと第２パルスの間、
ゲート１３は開かれ、ゲート１４は閉じられる。

第３パルスは再び９０’パルスで、第２パルスの中心よ
りのその時間間隔は第１パルスと第２パルスの中心間の
時間間隔と等しい。この第３の高周波パルスが成る範囲
内の核スピンを直線ｘ＝ｘＱとｙ＝ｙｏの周りに２方向
または反対方向にフリップすることができるように、核
スピンと共に回転するこの高周波パルスの磁場の成分は
この範囲内の核磁化ベクトルに直角でなければならない
。したがって、このことは、第３高周波パルスの磁場の
前記の成分の空間位置が調節可能であることを必要とす
る。これは、発振器信号の位相位置を所定の角度だけ回
すことによって簡単に行うことができる。というのは、
この位相回転は、第３高周波パルスにより発生された磁
場の、回転座標系のｘ−ｙ面で共に回転する成分の角位
置の同量の回転を生じるからである。この理由で、第３
高周波パルスの間ゲート１３は閉じられ、ゲート１４は
開かれ、このため発振器信号は、制御装置２３で計算さ
れて移相器２５で設定された角度βだけ該移相器２５に
より回転される。

前記の角度βは、高周波磁場の間の傾斜磁場、周波数変
調パルスに対して用いられる時間当りの周波数変化（式
（１）のａ）、選択さるべき位置の座標、更にはまた高
周波磁場特に１８０°パルスに対する磁場に依存する。

事実上βの大きさを関係範囲内の＋２または一２方向の
磁化の傾きに対して計算することはできるが、実際的な
目的に対しては実験的に行う方が望ましい。

前述した手順が完了すると、振幅変調９０°パルスが傾
斜磁場の無い時に出され、これにより発生された核スピ
ン信号が受信される。この場合受信機（復調器）は、＋
２方向より偏向された磁化ベクトルが正の実数信号をも
たらすように前辺での実験によって調整することができ
る。前述の手順が次の９０°パルスとβの異なる設定に
対する信号検出とで繰返されれば、値５ｉｎ（β−β。

）への信号の依存性が得られる。これより、＋２方向の
磁化の傾きに対して所定の設定β＝β。をまたは−２方
向の傾きに対しては所望の設定β＝β０＋πを得ること
ができる。

第３パルスは、第１パルスと同じ持続時間Ｔ。および周
波数変調信号における角周波数の同じ時間変化ａを有す
る。若しこの場合、第１高周波パルスの間の勾配と全く
同じ大きさの２方向の勾配を有する傾斜磁場も第３パル
スの間スイッチオンされると、Ｘ方向と同じ選択的に励
起される部分容積の寸法が２方向に得られる。この場合
、第１パルスによると同じ包絡線信号Ｓ＋（ｔ＞および
５２（ｔ）を用いることができる。けれども、ゲート１
３はこの時閉じられまたゲー１−．１４は開かれるので
、発振器信号は移相器２５によって角度βだけ移相され
、このため増幅器３１の人力には、該増幅器により高周
波コイル１１を経て比例電流に変換されそして次の関係
を満足する信号Ｖ（ｔ）が存する。

Ｖ（ｔ）＝Ｓ、　（ｔ）ｃｏｓ（Ｗｏｔ＋β）　＋５２
（ｔ）ｓｉｎ（Ｗｏｔ＋β）（７）したがって、この信
号Ｖ（ｔ）は、角度βの発振器信号の位相回転がなけれ
ば、第１高周波パルスの間増幅器に供給される信号Ｕ　
（ｔ）と一致する。

第３パルスの間の周波数変調信号が第１周波数の間と同
じ持続時間および帯域幅を有する必要はない。若しこれ
等の量の１つが、このパルスの間に有効な傾斜磁場の勾
配の大きさを変えることなしに変えられると、Ｚ方向に
励起すべき容積の大きさをＸ方向と異なって選ぶことが
できる。この場合第３パルスに対する包絡線信号５ｌ（
ｔ）　　と５２（ｔ）も計算されねばならないか或いは
また既に計算されてメモリ内になければならない。。

パルスの間有効で選択的に励起される部分容積の位置を
決めるのに用いられる傾斜磁場は第１と第２パルスの間
に加えねばならない必要はなく、第２と第３パルスの間
に加えることもきる。けれどもこの場合は、第１と第２
パルスの間に働く傾斜磁場によるのと同じ効果が得られ
るように、勾配は反対極性をもたねばならない。したが
って、これ等の傾斜磁場による移動を縁から座標原点の
方向に行うべき場合には、部分容積をＸ方向にシフトす
る傾斜磁場は、第１パルスの間働く傾斜磁場と同極性で
、部分容積をＺ方向にずらすのに用いられる傾斜磁場は
第３パルスの間働く傾斜磁場と反対の符号をもたねばな
らない。

プリセット可能な位置および寸法の部分容積を選択的に
励起することができるように、使用者は、マイクロコン
ピュータを必要とする制御装置のキーボード（図示せず
）を用いて、選択的に励起すべき容積の位置および大き
さを特定せねばならない。制御装置は、これ等の特定か
ら、３つのパルスの包絡線カーブ、パルス中およびその
間に働く傾斜磁場の大きさ、移相βを決め、接続された
構造ユニットをこれに応じて制御する。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明を適用することのできる核磁気共鳴検査
装置の断面略解図、 第２図は第１図の装置に必要な高周波パルスと傾斜磁場
を発生する装置のブロック回路図、第３ａ図より第３ｄ
図は夫々異なる座標方向における高周波パルスと傾斜磁
場の時間的変化を示す線図、 第４ａ図から第４ｒ図は夫々異なる検査位相において核
スピンが回転座標系とつくる角度の空間的な変化を示す
線図である。 ■・・・静磁場コイル　　３．５．７・・・傾斜磁場コ
イル１１・・・高周波コイル　　１２・・・高周波発振
器１３、１４・・・ゲート　　　１５．１６・・・ミク
サ１７・・・９０°移相器　　　２１．２２・・・メモ
リ２３・・・制御装置　　　　２５・・・移相器３１、
３３．３５．３７・・・増幅器 特許出願人　　エヌ・ベー・フィリップス・フルーイラ
ンペンファブリケン ｔ ＦｌＧ、３ａ ＦｌＧ、３ｄ

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、被検物が、均一な静磁場と、この静磁場に直角な３
   系列の高周波磁場と、この３系列の少なくとも１つの間
   前記の静磁場の方向に向う傾斜磁場とにさらされるよう
   にした、被検物の局限された容積を選択的に励起する核
   磁気共鳴検査方法において、第１系列は核磁化を少なく
   とも略々９０°フリップする第１パルスより成り、第２
   系列は１８０°パルスより成り、第３系列は第３パルス
   より成り、この第３パルスは、核磁化が第１パルスと同
   じ角度フリップされ、その位相位置が、選択さるべき容
   積内において核磁化が静磁場の方向かまたは反対方向に
   フリップされ、少なくともその間は傾斜磁場が有効であ
   るパルスが周波数変調され、第２パルスの中心が第１と
   第３パルスの中心から同じ時間間隔を有するように選択
   されることを特徴とする核磁気共鳴検査方法。 ２、３つのパルスの少なくとも２つが周波数変調され、
   傾斜磁場はこれ等パルスの夫々の間有効で、これ等の傾
   斜磁場の勾配は互に直角にされる特許請求の範囲第１項
   記載の核磁気共鳴検査方法。 ３、少なくとも１つの傾斜磁場を第２と第３パルスの間
   有効にする特許請求の範囲第１項または第２項記載の核
   磁気共鳴検査方法。 ４、パルスとパルスの間に有効な傾斜磁場は同方向の勾
   配を有するが、３つのパルスの１つの間有効な傾斜磁場
   とは反対の極性を有する特許請求の範囲第３項記載の核
   磁気共鳴検査方法。 ５、傾斜磁場の勾配の大きさは調節可能である特許請求
   の範囲第１項から第４項の何れかの１項記載の核磁気共
   鳴検査方法。 ６、均一な静磁場を発生する磁石（１）、この静磁場の
   方向に向き且つその勾配が互に直角な３方向に向う傾斜
   磁場を発生する３つのコイル装置（３、５、７）、前記
   の静磁場の方向に対し直角な高周波磁場を発生する高周
   波コイル装置（１１）、並びに前記のコイル装置と高周
   波コイル装置を付勢する制御装置を有する核磁気共鳴検
   査装置において、高周波コイル装置 （１１）はＦＭ変調器（１２−１７）と結合され、制御
   装置（２３）は、高周波コイル装置（１１）と、３つの
   コイル装置（３、５、７）の少なくとも１つを、この３
   つのコイル装置の１つが少なくとも１つの高周波パルス
   の間有効であるように制御するようにしたことを特徴と
   する核磁気共鳴検査装置。 ７、周波数変調器は、ラーモア周波数を有する発振を生
   じる発振器を有し、この発振器は、第１混合段（１５）
   、および９０°移相器（１７）を経て第２混合段（１６
   ）と結合され、発振は、これ等の２つの混合段で、出力
   信号の和が線形周波数変調発振に相当するように選ばれ
   た包絡線信号と乗算される特許請求の範囲第６項記載の
   核磁気共鳴検査装置。 ８、位相回転が可変な移相器（２５）を有する特許請求
   の範囲第６項または第７項記載の核磁気共鳴検査装置。