JPS61231437A - 原子吸光分光々度計 - Google Patents
原子吸光分光々度計Info
- Publication number
- JPS61231437A JPS61231437A JP60073813A JP7381385A JPS61231437A JP S61231437 A JPS61231437 A JP S61231437A JP 60073813 A JP60073813 A JP 60073813A JP 7381385 A JP7381385 A JP 7381385A JP S61231437 A JPS61231437 A JP S61231437A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- spectrum
- atomic
- light source
- light
- atomic absorption
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
- G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
- G01N21/31—Investigating relative effect of material at wavelengths characteristic of specific elements or molecules, e.g. atomic absorption spectrometry
- G01N21/3103—Atomic absorption analysis
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
- G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
- G01N21/31—Investigating relative effect of material at wavelengths characteristic of specific elements or molecules, e.g. atomic absorption spectrometry
- G01N21/3103—Atomic absorption analysis
- G01N2021/3111—Atomic absorption analysis using Zeeman split
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Investigating Or Analysing Materials By Optical Means (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明は分光分析の目的に用いられる、原子吸光分光４
度（Ａｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎｓｐｅｃｔｒ
ｏｐｈｏｔｏｍｅｔｅｒ ）に係り、特に、光源（ｊ、
ｉｇｈｔ ５ｏｕｒｃｅ ）°の発光スペクトル分布に
おいて改良された原子吸光分光々度計に関する。
度（Ａｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎｓｐｅｃｔｒ
ｏｐｈｏｔｏｍｅｔｅｒ ）に係り、特に、光源（ｊ、
ｉｇｈｔ ５ｏｕｒｃｅ ）°の発光スペクトル分布に
おいて改良された原子吸光分光々度計に関する。
第７因に、従来技術による原子吸光分光々度計の一例を
示す。光源１から放射された光線１ｏは、アセチレン炎
２を通過し、分光器４に入る。分光器４は分析目的元素
の原子吸収線（Ａｔｏｍｉｃａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ １
ｉｎｅ ）の波長を選択し、この波長の光線のみが光電
変換素子５に受光される。光電変換素子５には増幅器６
が接続され、これに対数変換素子７が接続される。その
出力は出力表示器８に導かれ、対数変換された電気信号
が表示される。水溶液の分析試料３ｆ′ｉ、霧吹き（Ｎ
ｅｂｕｌ １ｚｅｒ）９により、空気と共に霧状とされ
、アセチレン炎２の中に導入される。この霧は、アセチ
レン炎２の中で蒸発し、水溶液３の分析試料の中に溶解
していた無機・物が、約４２００Ｃのアセチレン炎２の
中で熱的に分解され、原子蒸気が生成される。ここで、
分析目的元素を、例えばカルシウム（Ｃａ）元素とする
。すると光源１としてはカルシウムの原子スペクトル光
線である、波長４２Ｌ６７０ｍの光が放射される、例え
ばホローカソードランプ（ＨＯＩＩＯＷ （：：ａｔｈ
ｏｄｅ 、［、ａｍｐ ）が用いられる。アセチレン
炎２の中に生成された分析目的原子の吸収線（Ａｂｓｏ
ｒｐｔｉｏｎ １ｉｎｅ ）の波長も４２Ｌ６７ｎｍで
ある。両者の波長が一致するため、いわゆる共鳴原子吸
収（Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ ａｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐ
ｔｉｏｎ ）現象により、光源１から放射された光１０
がアセチレン突２を通過する時、その中にあるカルシウ
ム原子によって、波長４２２．６７、ｎｍの光が吸収さ
れる。さて次に、 工◎ ：光源から放射されたカルシウム原子の光（４２
Ｌ６７ｎｍ ）の強度 工 ：アセチレン炎を通過した後の、カルシウム原子の
光の強度 Ｃ：アセチレン炎の中に含まれるカルシウム原子の密度
（１／１Ｍ”） ｔ ：光が通過するアセチレン炎の長さくｃｒｎ）ｋ
：カルシウム原子の吸収係数 （Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ
）とすると、良く昶られたｆ３ｅｅｒ’ｓ ｌｏｗが
成立する。
示す。光源１から放射された光線１ｏは、アセチレン炎
２を通過し、分光器４に入る。分光器４は分析目的元素
の原子吸収線（Ａｔｏｍｉｃａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ １
ｉｎｅ ）の波長を選択し、この波長の光線のみが光電
変換素子５に受光される。光電変換素子５には増幅器６
が接続され、これに対数変換素子７が接続される。その
出力は出力表示器８に導かれ、対数変換された電気信号
が表示される。水溶液の分析試料３ｆ′ｉ、霧吹き（Ｎ
ｅｂｕｌ １ｚｅｒ）９により、空気と共に霧状とされ
、アセチレン炎２の中に導入される。この霧は、アセチ
レン炎２の中で蒸発し、水溶液３の分析試料の中に溶解
していた無機・物が、約４２００Ｃのアセチレン炎２の
中で熱的に分解され、原子蒸気が生成される。ここで、
分析目的元素を、例えばカルシウム（Ｃａ）元素とする
。すると光源１としてはカルシウムの原子スペクトル光
線である、波長４２Ｌ６７０ｍの光が放射される、例え
ばホローカソードランプ（ＨＯＩＩＯＷ （：：ａｔｈ
ｏｄｅ 、［、ａｍｐ ）が用いられる。アセチレン
炎２の中に生成された分析目的原子の吸収線（Ａｂｓｏ
ｒｐｔｉｏｎ １ｉｎｅ ）の波長も４２Ｌ６７ｎｍで
ある。両者の波長が一致するため、いわゆる共鳴原子吸
収（Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ ａｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐ
ｔｉｏｎ ）現象により、光源１から放射された光１０
がアセチレン突２を通過する時、その中にあるカルシウ
ム原子によって、波長４２２．６７、ｎｍの光が吸収さ
れる。さて次に、 工◎ ：光源から放射されたカルシウム原子の光（４２
Ｌ６７ｎｍ ）の強度 工 ：アセチレン炎を通過した後の、カルシウム原子の
光の強度 Ｃ：アセチレン炎の中に含まれるカルシウム原子の密度
（１／１Ｍ”） ｔ ：光が通過するアセチレン炎の長さくｃｒｎ）ｋ
：カルシウム原子の吸収係数 （Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ
）とすると、良く昶られたｆ３ｅｅｒ’ｓ ｌｏｗが
成立する。
即ち
Ｉ ＝ ＩＯ−ｅ ｘ ｐ （−ｃ−ｔ−ｋ ） −
−−−・−・（１）（１）式を用いて、２つの光強度に
比例する電気信号の比（Ｉ／Ｉｏ）の値を対数変換すれ
ば、分析目的原子の密度Ｃに比例する値、−ｃ−４−ｋ
が得られる。アセチレン炎の中の原子の密度（Ｃ）は、
水溶液分析試料中の元素の密度（Ｆ）に比例するので、
結局最終目的とする水溶液３の分析試料中のカドミウム
のａ度（Ｐ）を求めることができる。
−−−・−・（１）（１）式を用いて、２つの光強度に
比例する電気信号の比（Ｉ／Ｉｏ）の値を対数変換すれ
ば、分析目的原子の密度Ｃに比例する値、−ｃ−４−ｋ
が得られる。アセチレン炎の中の原子の密度（Ｃ）は、
水溶液分析試料中の元素の密度（Ｆ）に比例するので、
結局最終目的とする水溶液３の分析試料中のカドミウム
のａ度（Ｐ）を求めることができる。
しかし、従来の装置において、目的とする元素の濃度を
求める原理は、良く知られた９ｅｅｒ’ｓｌｏｗ、式（
１）を用いる測光方法に基づいている。式（１）に於て
、光強度（Ｉｏ、Ｉ）、吸光床敷には光の振動数（ｐｃ
Ｗ＆−’）の関数である。従って次の式％式％ 但し、波長λ（ｃｍ ）と振動数（シ備−１）の間には
λ ・ν暑１ の関係があり、式（２）は波長の関数で表わすこともで
きる。またｃ−４−に＝Ａとすると、Ａは吸光度（Ａｂ
ｓｏｒｂａｎｃｅ ）と呼ばれる。さて式（２）が、広
り吸光度（Ａｂｓｏｒｂａｎｃｅ ）の値（０，０−４
０）に対して成立するためには、文献［Ｕ）に示される
ように次の条件が前提となっている。
求める原理は、良く知られた９ｅｅｒ’ｓｌｏｗ、式（
１）を用いる測光方法に基づいている。式（１）に於て
、光強度（Ｉｏ、Ｉ）、吸光床敷には光の振動数（ｐｃ
Ｗ＆−’）の関数である。従って次の式％式％ 但し、波長λ（ｃｍ ）と振動数（シ備−１）の間には
λ ・ν暑１ の関係があり、式（２）は波長の関数で表わすこともで
きる。またｃ−４−に＝Ａとすると、Ａは吸光度（Ａｂ
ｓｏｒｂａｎｃｅ ）と呼ばれる。さて式（２）が、広
り吸光度（Ａｂｓｏｒｂａｎｃｅ ）の値（０，０−４
０）に対して成立するためには、文献［Ｕ）に示される
ように次の条件が前提となっている。
文献〔■〕：保田和雄、長谷用敬彦ゝ原子吸光分析−頁
１ｌ−３２（１９７３）講麟社 すイエンティフィク。（この文献■ には、原子の置かれた雰囲気ガスの、 （１） ｍ類、（２）圧力、（３）温度に依りなるスペ
クトルの波長の変位を説明して いる） 条件〔■〕ニスベクトルの分布関数Ｌ ＜ν）とｋ（
ν）が最大値となる時の振動数 ν（伽−１）又は波長（λ鋸）が一致 していること。
１ｌ−３２（１９７３）講麟社 すイエンティフィク。（この文献■ には、原子の置かれた雰囲気ガスの、 （１） ｍ類、（２）圧力、（３）温度に依りなるスペ
クトルの波長の変位を説明して いる） 条件〔■〕ニスベクトルの分布関数Ｌ ＜ν）とｋ（
ν）が最大値となる時の振動数 ν（伽−１）又は波長（λ鋸）が一致 していること。
然しながら、良く知られている〔文献１． ｆｆ。
■〕のように、第７図に示される従来装置においては、
２つのスペクトル関数工◎（ν）とｋ（ν）の最大値と
なる振動数ν（又は波長λ）の値は一致していなく、後
に示すように、原子の種＠によりおよそ０．０１〜Ｏ−
０８ｃｍ−’のズレがある。
２つのスペクトル関数工◎（ν）とｋ（ν）の最大値と
なる振動数ν（又は波長λ）の値は一致していなく、後
に示すように、原子の種＠によりおよそ０．０１〜Ｏ−
０８ｃｍ−’のズレがある。
文献（１） ： Ｈ，Ｃ，Ｗａｇｅｎａａｒ、 ｒ
、 ｄｅ Ｇａ１ａｎ。
、 ｄｅ Ｇａ１ａｎ。
５ｐｅｃｔｒｏｃｈｊｍ、 ７１ｃｔａ ２８Ｂ、 １
５７−１７３ （１９７２１゜この文献には（中空陰極
ランプと、アセチレン炎 中の原子の発光スペクトルのピーク 波長のズレを示している） 文献（ｍ ） ： Ｈａｒｖｅｙ Ｅｌｌｉｏｔ ｗｈ
ｉｔｅ。
５７−１７３ （１９７２１゜この文献には（中空陰極
ランプと、アセチレン炎 中の原子の発光スペクトルのピーク 波長のズレを示している） 文献（ｍ ） ： Ｈａｒｖｅｙ Ｅｌｌｉｏｔ ｗｈ
ｉｔｅ。
”’工ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ ｔｏ Ａｔｏｍｉｃ３
ｐｅｃｔｒａ ”、 ｐａｇｅ １５２−２２３゜Ｍｃ
Ｇｒ ａｗ−Ｈｉ １１ （１９６８）、この文献には
（スペクトル線のピーク波長 の変位と、ゼーマン効果について説 明している） 第８−に、カルシウム（Ｃａ）の原子スペクトルの場合
について、Ｉｏ（ν）とｋ（ν）のスペクトル分布（３
ｐｅｃｔｒａｌ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ）を示す。
ｐｅｃｔｒａ ”、 ｐａｇｅ １５２−２２３゜Ｍｃ
Ｇｒ ａｗ−Ｈｉ １１ （１９６８）、この文献には
（スペクトル線のピーク波長 の変位と、ゼーマン効果について説 明している） 第８−に、カルシウム（Ｃａ）の原子スペクトルの場合
について、Ｉｏ（ν）とｋ（ν）のスペクトル分布（３
ｐｅｃｔｒａｌ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ）を示す。
この第８図において、縦軸は関数Ｉｏ （ν）、ｋ（ν
）の値を表わす。横軸は振動数ν（ｃｒＲ−’）を表わ
す。
）の値を表わす。横軸は振動数ν（ｃｒＲ−’）を表わ
す。
３’ｄ関数ｋ（１’）、４′は関数Ｉｎ（ν）のスペク
トル分布を表わす。両者の値が最大となる所の振動数ν
（ｃＷＩ−’）にはズレ（ΔシｃＴｎ−’）があり、前
４述の文献（１）によれば、Δシ＝Ｑ、Ｑ３７ｃｒＩＩ
−１である。同一のカルシウム原子の発光スペクトルＩ
ｏ（ν）と吸収スペクトルｋ（ν）の形状及び最大値の
位置がズレる理由は、文献〔■〕あるいは■でも良く知
られているように、カルシウム原子の置かれている雰囲
気の （１） ガスの種類 （２） ガスの圧力 （３） ガスの温度 の違いによる。即ち、原子の置かれている雰囲気ガスｍ
度及び圧力が高くなると、Ｉｏ（ν）、ｋ（ν）の最大
値は、振動数（シｃＷ１−’）が小さくなる方向に変位
する。
トル分布を表わす。両者の値が最大となる所の振動数ν
（ｃＷＩ−’）にはズレ（ΔシｃＴｎ−’）があり、前
４述の文献（１）によれば、Δシ＝Ｑ、Ｑ３７ｃｒＩＩ
−１である。同一のカルシウム原子の発光スペクトルＩ
ｏ（ν）と吸収スペクトルｋ（ν）の形状及び最大値の
位置がズレる理由は、文献〔■〕あるいは■でも良く知
られているように、カルシウム原子の置かれている雰囲
気の （１） ガスの種類 （２） ガスの圧力 （３） ガスの温度 の違いによる。即ち、原子の置かれている雰囲気ガスｍ
度及び圧力が高くなると、Ｉｏ（ν）、ｋ（ν）の最大
値は、振動数（シｃＷ１−’）が小さくなる方向に変位
する。
第７囚に示す従来の装置において、カルシウム原子の置
かれている雰囲気の違いを第１表に示す。
かれている雰囲気の違いを第１表に示す。
第１表 カルシウムの光吸収原子と発光原子の雰囲気の
相違 この第１表はカルシウム原子について示しであるが、一
般的に従来の装置の中空陰極ランプ（Ｈｏｌｌｏｗ ｃ
ａｔｈｏｄｅ Ｌａｍｐ ）の封入ガスはネオン（Ｎ
ｅ）又はアルゴン（Ａｒ）で、その圧力は４〜１０Ｔｏ
ｒｒ、の範囲である。又、中空陰極部の温度は、放電電
流（２〜４０ｍＡ ）が大きくなる程、高くなるが、４
００〜１２００’にの範囲にある。又吸収原子が存在す
るアセチレン炎は大気圧（７６０Ｔｏｒ乙）にあ抄、ア
セチレンと混合する空気の流量によって、その＠度はあ
る程度変化するが、その温度の範囲は２２００〜２７０
０°Ｋにある。従って、第７図における従来装置におい
ては、分析元素の全ての種類について、常に、アセチレ
ン炎２の中にある原子の吸収スペクトルＣｋ（ν）〕の
、４１大値の位置に対して、光１１！１の発光スペクト
ルＣｌ０（ν）〕の最大値の位置は振動数（シＩｙｎ−
’）が大きくなる方向に変位していて、その範囲はおよ
そ０．０１〜０．０８ ｃｍ−’であり、このことも上
述し念文献（１〕（ＩＩＩに詳しく報告されている。さ
て、上式（２）に於て、■。（ν）と、ｋ（ν）のスペ
クトル分布の中心振動数（ν）が一致しない場合、第７
図に示される装置から得られる電気信号−ＬｏｇＣＩ（
ν）／Ｉｎ（ν）］＝ＬｏｇＣＩｏ（ν）／■（ν）〕
と分析元素の、濃度Ｃとの間に１次式の比例関係が成立
しなくなる。第９図に、＃ｃ７図の従来装置を用いて得
られた、カルシウム（Ｃａ）の原子吸収線（４２Ｌ６７
０ｍ）について、縦軸に電気信号Ｌｏｇ （Ｉｏ （ｙ
） ／Ｉ （ν） ）と、横軸に濃度（ＣＰ）との関係
曲線、即ち検量ｍ （Ｗｏｒｋｉｎｇ（：ｕｒｖｅ）５
’を示す。第３図から明らかなように、濃度（ＣＰ）が
増加すると共に検量線５′は湾曲し濃度（Ｃ）が８０Ｉ
Ｐ以上になると、電気信号Ｌｏｇ（Ｉｏ（ν）／工（ν
）〕の増加はほとんど無くなる。即ち、濃度（Ｃ）の測
定精度が著しく低下し、実際的には測定が不能となる。
相違 この第１表はカルシウム原子について示しであるが、一
般的に従来の装置の中空陰極ランプ（Ｈｏｌｌｏｗ ｃ
ａｔｈｏｄｅ Ｌａｍｐ ）の封入ガスはネオン（Ｎ
ｅ）又はアルゴン（Ａｒ）で、その圧力は４〜１０Ｔｏ
ｒｒ、の範囲である。又、中空陰極部の温度は、放電電
流（２〜４０ｍＡ ）が大きくなる程、高くなるが、４
００〜１２００’にの範囲にある。又吸収原子が存在す
るアセチレン炎は大気圧（７６０Ｔｏｒ乙）にあ抄、ア
セチレンと混合する空気の流量によって、その＠度はあ
る程度変化するが、その温度の範囲は２２００〜２７０
０°Ｋにある。従って、第７図における従来装置におい
ては、分析元素の全ての種類について、常に、アセチレ
ン炎２の中にある原子の吸収スペクトルＣｋ（ν）〕の
、４１大値の位置に対して、光１１！１の発光スペクト
ルＣｌ０（ν）〕の最大値の位置は振動数（シＩｙｎ−
’）が大きくなる方向に変位していて、その範囲はおよ
そ０．０１〜０．０８ ｃｍ−’であり、このことも上
述し念文献（１〕（ＩＩＩに詳しく報告されている。さ
て、上式（２）に於て、■。（ν）と、ｋ（ν）のスペ
クトル分布の中心振動数（ν）が一致しない場合、第７
図に示される装置から得られる電気信号−ＬｏｇＣＩ（
ν）／Ｉｎ（ν）］＝ＬｏｇＣＩｏ（ν）／■（ν）〕
と分析元素の、濃度Ｃとの間に１次式の比例関係が成立
しなくなる。第９図に、＃ｃ７図の従来装置を用いて得
られた、カルシウム（Ｃａ）の原子吸収線（４２Ｌ６７
０ｍ）について、縦軸に電気信号Ｌｏｇ （Ｉｏ （ｙ
） ／Ｉ （ν） ）と、横軸に濃度（ＣＰ）との関係
曲線、即ち検量ｍ （Ｗｏｒｋｉｎｇ（：ｕｒｖｅ）５
’を示す。第３図から明らかなように、濃度（ＣＰ）が
増加すると共に検量線５′は湾曲し濃度（Ｃ）が８０Ｉ
Ｐ以上になると、電気信号Ｌｏｇ（Ｉｏ（ν）／工（ν
）〕の増加はほとんど無くなる。即ち、濃度（Ｃ）の測
定精度が著しく低下し、実際的には測定が不能となる。
このように、５ｇ７図に一例が示される従来の装置の原
子吸光分光４度針においては、全ての分析元素について
、第９図に示されるように、検量線（Ｗｏｒｋｉｎｇ
Ｃｕｒｖｅ）がある濃度（ＣＰ）以上に於て水平方向に
湾曲し、測定が不能となる欠点を生じるものであった。
子吸光分光４度針においては、全ての分析元素について
、第９図に示されるように、検量線（Ｗｏｒｋｉｎｇ
Ｃｕｒｖｅ）がある濃度（ＣＰ）以上に於て水平方向に
湾曲し、測定が不能となる欠点を生じるものであった。
本発明は第７図に示す従来の装置に於ける欠点、すなわ
ち、第８図に示す、入射光スペクトル光（ν）と、吸収
スペクトルｋ（ν）との不一致に基づく、第９図の電気
信号ＬＯｇＣ１，（ν）／工（ν）〕と分析元素の濃度
Ｃとの関係曲線の曲りすなわち検量線の曲りによる測定
濃度範囲の制約を大幅に小さくする改良された原子吸光
分光４度針を提供するものである。
ち、第８図に示す、入射光スペクトル光（ν）と、吸収
スペクトルｋ（ν）との不一致に基づく、第９図の電気
信号ＬＯｇＣ１，（ν）／工（ν）〕と分析元素の濃度
Ｃとの関係曲線の曲りすなわち検量線の曲りによる測定
濃度範囲の制約を大幅に小さくする改良された原子吸光
分光４度針を提供するものである。
このような目的を達成するために、本発明は、微量の各
種元素の定量分析の目的に使用される原子吸光分光々度
計に於て、原子スペクトルを放射する光源に、放射され
る光線の進行方向と平行方向に、元素の１１１ｆ１４に
応じて３００〜１３５０ガウスの間の適当な値の磁場を
印加し、ゼーマン効果により５ｏｔｈ数が変化し九スペ
クトルのうち、振動数が小さくなるように変化するσ−
酸成分光強度が最大となる位置の振動数を１分析目的原
子の吸収スペクトルの吸収が最大となる位置の振動数に
一致、もしくは近づけ、原子吸収の感度を高め、且つ検
量線の直線的となる領域を拡張し、分析原子の測定でき
る濃度範囲を広げるようにしたものである。
種元素の定量分析の目的に使用される原子吸光分光々度
計に於て、原子スペクトルを放射する光源に、放射され
る光線の進行方向と平行方向に、元素の１１１ｆ１４に
応じて３００〜１３５０ガウスの間の適当な値の磁場を
印加し、ゼーマン効果により５ｏｔｈ数が変化し九スペ
クトルのうち、振動数が小さくなるように変化するσ−
酸成分光強度が最大となる位置の振動数を１分析目的原
子の吸収スペクトルの吸収が最大となる位置の振動数に
一致、もしくは近づけ、原子吸収の感度を高め、且つ検
量線の直線的となる領域を拡張し、分析原子の測定でき
る濃度範囲を広げるようにしたものである。
第１図は本発明による原子吸光分光々変針の一実施例を
示す構成図である。２１は原子スペクトルを放射する光
源である。この目的に空中陰極ランプ（ｌ（ｏｌｌｏｗ
ｃａｔｈｏｄｅ ｄｉｓｃｈａｒｇｅ ｌａｍｐ）が
広く用いられる。２２は円筒状磁石（ｌ１４ｉｎｇｓｈ
ａｐｅｄ ｍａｇｎｅｔ ）であるう光源２１は円筒状
磁石２２０円筒の中に挿入せられていて磁場の方向は、
光源２１から放射される光２３の方向と平行方向になる
ように配置される。
示す構成図である。２１は原子スペクトルを放射する光
源である。この目的に空中陰極ランプ（ｌ（ｏｌｌｏｗ
ｃａｔｈｏｄｅ ｄｉｓｃｈａｒｇｅ ｌａｍｐ）が
広く用いられる。２２は円筒状磁石（ｌ１４ｉｎｇｓｈ
ａｐｅｄ ｍａｇｎｅｔ ）であるう光源２１は円筒状
磁石２２０円筒の中に挿入せられていて磁場の方向は、
光源２１から放射される光２３の方向と平行方向になる
ように配置される。
水溶液の分析試料２４は、霧吹き（Ｎｅｂｕｌ １ｚｅ
ｒ ）２５により吸引され、霧となってアセチレン炎２
６の中に導入せられ、水が蒸発し溶解していた無機質が
炎の中で原子状に解離される。光２３の中心波長とアセ
チレン炎２６の中に生成された原子の吸収スペクトル（
Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｓｐｅｃｔｒｕｍ）の中心波長
（又は振動数）が一致しており、いわゆる原子吸収（Ａ
ｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ）現象により光２
３が吸収される。この場合、アセチレン炎２６の中に存
在する原子の濃度Ｃ（１／ｃｍ” ）と、光２３の強度
（Ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ） 工＠と、アセチレン炎２６を
透過した光の強度工との間には、いわゆるＢｅｅｒ’ｓ
ｌｏｗ 、 （２）式が成立する。又、アセチレン
炎２６の中の原子濃度（Ｃ）と水溶液分析試料２４中の
同じ原子の濃度（ＣＰ）との間には一定の比例関係があ
る。分光器２７により、原子吸する。
ｒ ）２５により吸引され、霧となってアセチレン炎２
６の中に導入せられ、水が蒸発し溶解していた無機質が
炎の中で原子状に解離される。光２３の中心波長とアセ
チレン炎２６の中に生成された原子の吸収スペクトル（
Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｓｐｅｃｔｒｕｍ）の中心波長
（又は振動数）が一致しており、いわゆる原子吸収（Ａ
ｔｏｍｉｃ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ）現象により光２
３が吸収される。この場合、アセチレン炎２６の中に存
在する原子の濃度Ｃ（１／ｃｍ” ）と、光２３の強度
（Ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ） 工＠と、アセチレン炎２６を
透過した光の強度工との間には、いわゆるＢｅｅｒ’ｓ
ｌｏｗ 、 （２）式が成立する。又、アセチレン
炎２６の中の原子濃度（Ｃ）と水溶液分析試料２４中の
同じ原子の濃度（ＣＰ）との間には一定の比例関係があ
る。分光器２７により、原子吸する。
光源２１には磁石２２により磁場が印加され、光＃Ｉ２
１から放射される原子スペクトルは、ゼーマン効果によ
り、２つの円偏光、σ０成分とσ−酸成分偏光されてい
る。位相板２８はこの２つの円偏光σ０成分とσ−酸成
分、直交する２つの直線偏光に変換する。偏光子２９は
、２つの直線偏光のうちσ−戊分に対応する直線偏光の
みを透過し、光電変換素子３０に入射する。電気信号は
増幅器３１により増幅され、信号処理器３１により対数
変換及び差信号が作られる。即ちＬｏｇ（Ｉｏ／Ｉ）に
対応する電気信号が作られる。この信号は、分析試料２
４の測定の都度、信号表示装置３３に表 。
１から放射される原子スペクトルは、ゼーマン効果によ
り、２つの円偏光、σ０成分とσ−酸成分偏光されてい
る。位相板２８はこの２つの円偏光σ０成分とσ−酸成
分、直交する２つの直線偏光に変換する。偏光子２９は
、２つの直線偏光のうちσ−戊分に対応する直線偏光の
みを透過し、光電変換素子３０に入射する。電気信号は
増幅器３１により増幅され、信号処理器３１により対数
変換及び差信号が作られる。即ちＬｏｇ（Ｉｏ／Ｉ）に
対応する電気信号が作られる。この信号は、分析試料２
４の測定の都度、信号表示装置３３に表 。
示される。
ここで第１図における、光源２１．即ち中空陰極ランプ
と環状マグネット２２を第２図に示す。
と環状マグネット２２を第２図に示す。
また第２０の中空陰極ランプを光の進行方向から見た状
態を第３図に示す。第２図、第３図に於て、光源２１の
中空陰極４３の軸方向即ち、光４７の進行方向に磁場を
印加する環状磁石２２が挿入されている。４５は陽極で
、陽極端子４６陰極端子４４間に約４００Ｖｏｌｔのｗ
ｔ源を供給し放電が行なわれ光４７が放射式れる。
態を第３図に示す。第２図、第３図に於て、光源２１の
中空陰極４３の軸方向即ち、光４７の進行方向に磁場を
印加する環状磁石２２が挿入されている。４５は陽極で
、陽極端子４６陰極端子４４間に約４００Ｖｏｌｔのｗ
ｔ源を供給し放電が行なわれ光４７が放射式れる。
第２図において、中空陰極４３の軸方向、即ち、原子ス
ペクトル光４７の進行方向に、磁場（ＨｇａｕＳｍ）を
印加すると、ゼーマン効果（ｚ、ｅｅｍａｎｅｆｆｅｃ
ｔ ）により、例えば第８図の発光スペクトル〔工◎（
ν）〕３′は第４図に示される如く２本のスペクトルに
分裂する。第７図に於て、縦軸はスペクトル強度Ｉｏ（
ν）又はｋｏ（ν）の値を示す。
ペクトル光４７の進行方向に、磁場（ＨｇａｕＳｍ）を
印加すると、ゼーマン効果（ｚ、ｅｅｍａｎｅｆｆｅｃ
ｔ ）により、例えば第８図の発光スペクトル〔工◎（
ν）〕３′は第４図に示される如く２本のスペクトルに
分裂する。第７図に於て、縦軸はスペクトル強度Ｉｏ（
ν）又はｋｏ（ν）の値を示す。
横軸は振動数ν（ｃＷｌ−’）を示す。磁場の印加によ
り分裂し次発光スペクトルのウチ、３’Ａ＃ｉσ０成分
、３’Ｂはσ−酸成分ある。４′は原子の吸収スペクト
ルである。ゼーマン効果及びスペクトルの分裂現象に関
しては文献（ＩＩＩ）に詳しく述べられているので省略
する。文献〔■〕によれば、ゼーマン効果による、σ０
成分３’Ａ とσ−−分３’Ｂの分裂した間隔を２Δν
（ｃＷｌ”）とすると、磁場の強さ）（（（Ｊａｕ８８
）との関係でΔν（ｃＩｎ−’ ） ＝ ４６７ Ｘ
ｉ Ｏ−’ ＸＨ（Ｇａｕｓｓ ）・（３）が成立す
る。
り分裂し次発光スペクトルのウチ、３’Ａ＃ｉσ０成分
、３’Ｂはσ−酸成分ある。４′は原子の吸収スペクト
ルである。ゼーマン効果及びスペクトルの分裂現象に関
しては文献（ＩＩＩ）に詳しく述べられているので省略
する。文献〔■〕によれば、ゼーマン効果による、σ０
成分３’Ａ とσ−−分３’Ｂの分裂した間隔を２Δν
（ｃＷｌ”）とすると、磁場の強さ）（（（Ｊａｕ８８
）との関係でΔν（ｃＩｎ−’ ） ＝ ４６７ Ｘ
ｉ Ｏ−’ ＸＨ（Ｇａｕｓｓ ）・（３）が成立す
る。
第８図において説明した如く、カルシウムのスペクトル
、Ｃａ ４２１６７ｎｍの場合、原子の吸収スペクトル
Ｃｋ（ν）〕と発光スペクトル〔工＠（ν）〕がそれぞ
れ最大となる振動数（シｃ１ｎ−’）Ｋ、は、ズレがあ
りその差は Δシー、０．０３７１−１ である。式（３）によ抄、第１図の環状磁石２２の磁場
強度（Ｈｇａｕｓｓ ）を Ｈ−７９０（）ａｕｓｓ ＋＋＋＋＋＋＋
＋１１＋（４）とすると、Δν＝０．００３７ ｃｍ−
”が得られ、発光スペクトルのσ−−分３’Ｂと吸収ス
ペクトル４′の最大となる振動数を一致させることがで
きる。
、Ｃａ ４２１６７ｎｍの場合、原子の吸収スペクトル
Ｃｋ（ν）〕と発光スペクトル〔工＠（ν）〕がそれぞ
れ最大となる振動数（シｃ１ｎ−’）Ｋ、は、ズレがあ
りその差は Δシー、０．０３７１−１ である。式（３）によ抄、第１図の環状磁石２２の磁場
強度（Ｈｇａｕｓｓ ）を Ｈ−７９０（）ａｕｓｓ ＋＋＋＋＋＋＋
＋１１＋（４）とすると、Δν＝０．００３７ ｃｍ−
”が得られ、発光スペクトルのσ−−分３’Ｂと吸収ス
ペクトル４′の最大となる振動数を一致させることがで
きる。
σ０成分３’Ａは、σ−戊外分３’Ｂり２Δシー０．０
？４ｃＩｎ−”だけ振動数の大きくなる方向にズしてい
る。磁場の方向に対して右まわりおよび左まわりの円偏
光でめるσ９成分３’Ａ、σ−戊外分３’Ｂ適当な位相
板（Ｒ，ｅｔａｒｄａｔｉｏｎ ｐｌａｔｅ ）を透過
させることにより互に直交する２つの直線偏光に変換す
ることができる。第１因に於て、偏光子２９は入射する
２つの直線偏光σ−酸成分’Ａ、σ０成分３’Ｂのうち
、σ−−分３’Ａのみを、入射方向と同じ方向に透過せ
しめ、σ０成分３’Ｂは透過する方向が変化し、つい立
て３４によりさえぎられ光電変換素子３０に入射しない
。即ち、第１図の装置に於ては、ゼーマン効果によし分
裂した２つのスペクトルのうち、σ〜成分３’Ａのみが
電気信号として増幅器３１に入る。この状態を第５図に
示す。第５図に於て、縦軸はスペクトル強度工・（ν）
、ｋ（ν）の大きさ、横軸は振動数（シｍ−１）を示す
。３’Ａはゼーマン分裂したスペクトルのσ−酸成分４
′は吸収スペクトルで、両者の最大となる振動数は一致
している。この場合、式（１）及び（２）が吸光度（Ａ
ｂｓｏｒｂａｎｃｅ ） Ａの値０．２以上で成立する
為の条件（１）が満されることになる。第６図に、第１
図の本発明になる装置を用いて得られた、カルシウム（
Ｃａ）の原子吸収線（４２Ｌ６７ ｎ ｍ ）について
、電気信号Ｌｏｇ（：Ｉｏ（ν）／工（ν）〕と、カカ
ルシラの濃度Ｃ（Ｐ）との関係曲線、即ち検量線（Ｗｏ
ｒｋｉｎｇｃｕｒｖｅ ） ５ ’ Ａを示す。第３図
に示す従来装置の検量線５′を、破線を用いて検量線５
’Ｂとして示す。ｇ６図に於て、本発明になる検量線５
’Ａと、従来装置になる検量線５’Ｂを比較すると本発
明の効果が明らかＫなる。即ち、 （１） 検ｔ？ＩｉＡの直線域が１．５倍広くなる。
？４ｃＩｎ−”だけ振動数の大きくなる方向にズしてい
る。磁場の方向に対して右まわりおよび左まわりの円偏
光でめるσ９成分３’Ａ、σ−戊外分３’Ｂ適当な位相
板（Ｒ，ｅｔａｒｄａｔｉｏｎ ｐｌａｔｅ ）を透過
させることにより互に直交する２つの直線偏光に変換す
ることができる。第１因に於て、偏光子２９は入射する
２つの直線偏光σ−酸成分’Ａ、σ０成分３’Ｂのうち
、σ−−分３’Ａのみを、入射方向と同じ方向に透過せ
しめ、σ０成分３’Ｂは透過する方向が変化し、つい立
て３４によりさえぎられ光電変換素子３０に入射しない
。即ち、第１図の装置に於ては、ゼーマン効果によし分
裂した２つのスペクトルのうち、σ〜成分３’Ａのみが
電気信号として増幅器３１に入る。この状態を第５図に
示す。第５図に於て、縦軸はスペクトル強度工・（ν）
、ｋ（ν）の大きさ、横軸は振動数（シｍ−１）を示す
。３’Ａはゼーマン分裂したスペクトルのσ−酸成分４
′は吸収スペクトルで、両者の最大となる振動数は一致
している。この場合、式（１）及び（２）が吸光度（Ａ
ｂｓｏｒｂａｎｃｅ ） Ａの値０．２以上で成立する
為の条件（１）が満されることになる。第６図に、第１
図の本発明になる装置を用いて得られた、カルシウム（
Ｃａ）の原子吸収線（４２Ｌ６７ ｎ ｍ ）について
、電気信号Ｌｏｇ（：Ｉｏ（ν）／工（ν）〕と、カカ
ルシラの濃度Ｃ（Ｐ）との関係曲線、即ち検量線（Ｗｏ
ｒｋｉｎｇｃｕｒｖｅ ） ５ ’ Ａを示す。第３図
に示す従来装置の検量線５′を、破線を用いて検量線５
’Ｂとして示す。ｇ６図に於て、本発明になる検量線５
’Ａと、従来装置になる検量線５’Ｂを比較すると本発
明の効果が明らかＫなる。即ち、 （１） 検ｔ？ＩｉＡの直線域が１．５倍広くなる。
（２）濃度Ｃに対する信号Ｌｏｇ（ＩＯ（ν）／工（ν
）〕の比、即ち、曲線の勾配（ｔａｎｇｅｎｔ）が１．
２倍大きくなり感度（５ｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ）が１．
２倍向上する。
）〕の比、即ち、曲線の勾配（ｔａｎｇｅｎｔ）が１．
２倍大きくなり感度（５ｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ）が１．
２倍向上する。
なお、原子吸光分光々変針の従来例の第７図に於て、ア
セチレン炎２の中に存在する原子の吸収スペクトルｋ（
ν）と、光源１として利用される中空陰極ランプから放
射される同種類原子の発光スペクトルＩｏ（ν）の最大
となる振動数（νｃｍ−”）のズレの値については、文
献ＣＩ〕、（ＩＩ）。
セチレン炎２の中に存在する原子の吸収スペクトルｋ（
ν）と、光源１として利用される中空陰極ランプから放
射される同種類原子の発光スペクトルＩｏ（ν）の最大
となる振動数（νｃｍ−”）のズレの値については、文
献ＣＩ〕、（ＩＩ）。
（ＩＩＩ）および次の文献（ｆＶ］に詳しく報告されて
いる。
いる。
文献（ｐ／ ） ： Ｃ，Ｂｒｕｃｅ、 Ｐ、 ）（ａ
ｎｎａｆｏｒｄ。
ｎｎａｆｏｒｄ。
３ｐｅｃｔｒｏｃｈｉｍ、 Ａｃｔａ ２６ Ｂ、 Ｐ
２１８（１９７１） （中空陰極ランプの発光スペク
トル分布と検量線の曲りの関 係について報告している） 第１因の本発明になる実施例の装置に於て、ゼーマン分
裂した発光スペクトルのうち、σ−−分３’Ｂと吸収ス
ペクトルの最大となる振動数ν（ｃＷｌ−９を一致させ
るために必要な、磁石２２によって光源２３である中空
陰極ランプに印加されるべき磁場強度を第２表に示すっ ４２表 各種スペクトルに対する磁場強度（注）元素の
波長に対する撮動数の値は、文献（１〕、Ｃｌ０）、Ｃ
ｌ０）引用した。
２１８（１９７１） （中空陰極ランプの発光スペク
トル分布と検量線の曲りの関 係について報告している） 第１因の本発明になる実施例の装置に於て、ゼーマン分
裂した発光スペクトルのうち、σ−−分３’Ｂと吸収ス
ペクトルの最大となる振動数ν（ｃＷｌ−９を一致させ
るために必要な、磁石２２によって光源２３である中空
陰極ランプに印加されるべき磁場強度を第２表に示すっ ４２表 各種スペクトルに対する磁場強度（注）元素の
波長に対する撮動数の値は、文献（１〕、Ｃｌ０）、Ｃ
ｌ０）引用した。
代表的な９元素の原子吸収線についての磁場強度（Ｈ（
）ａｕｓｓ）Ｏ範囲ｉｊ、 ３００≦Ｈ≦１５４０ ・・・・・・・・・（
５）である。
）ａｕｓｓ）Ｏ範囲ｉｊ、 ３００≦Ｈ≦１５４０ ・・・・・・・・・（
５）である。
また、第７図に示される従来装置に於て、鉄（Ｆｅ）の
中空陰極ラングである光源ｌがら放射される光線１０に
対して、垂直となる方向に、３４００Ｇａｕｓｓ の
磁場を印加することにより分析元素Ｍｎ、Ｎｉ、Ｃｕの
原子吸収線を用いる時の感度（５ｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ
）を向上させる試みが次の文献〔ｖ〕に示されている
。
中空陰極ラングである光源ｌがら放射される光線１０に
対して、垂直となる方向に、３４００Ｇａｕｓｓ の
磁場を印加することにより分析元素Ｍｎ、Ｎｉ、Ｃｕの
原子吸収線を用いる時の感度（５ｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ
）を向上させる試みが次の文献〔ｖ〕に示されている
。
文献（Ｖ ） ： Ｗ、 Ｇ、 ５ｃｈｒｅｎｋ、 ｃ
、 Ｅ、 ＭｅｔｏａｎｊＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ
Ｌｅｔｔｅｒｓ、 １ （６）。
、 Ｅ、 ＭｅｔｏａｎｊＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ
Ｌｅｔｔｅｒｓ、 １ （６）。
この方法は、次の点に於て本発明と実施方法が異なるも
のである。
のである。
（１） 文献（Ｖ）では、鉄（Ｆｅ ）の中空陰極ラ
ングから鉄（Ｆｅ）の原子スペクトルを放射り、 ５＋
析元素、 マンガン（Ｍ口）、ニッケル（Ｎｉ）、鋼（
Ｃｕ）の原子吸収線との波長（又は振動数）のズレをゼ
ーマン効果を利用して、小さくしようとする。
ングから鉄（Ｆｅ）の原子スペクトルを放射り、 ５＋
析元素、 マンガン（Ｍ口）、ニッケル（Ｎｉ）、鋼（
Ｃｕ）の原子吸収線との波長（又は振動数）のズレをゼ
ーマン効果を利用して、小さくしようとする。
（２）文献ＥＶ）では、光の進行方向に垂直に磁場を印
加するので、スペクトルは、σ０成分、σ−酸成分びπ
成分の３つの成分にゼーマン分裂する。そしてこの３つ
の成分を全て利用しているため、発光スペクトルの分布
Ｉｏ（ν）と吸収スペクトルの分布ｋｏ（ν）の最大と
なる振動数が一致することは無い。
加するので、スペクトルは、σ０成分、σ−酸成分びπ
成分の３つの成分にゼーマン分裂する。そしてこの３つ
の成分を全て利用しているため、発光スペクトルの分布
Ｉｏ（ν）と吸収スペクトルの分布ｋｏ（ν）の最大と
なる振動数が一致することは無い。
（３） 文献〔ｖ〕では検量線（Ｗｏｒｋｉｎｇ Ｃ
ｕｒｖｅ ）の直線性（Ｌｉｎｅａｒｉｔｙ）について
は全く検討を行っていない。
ｕｒｖｅ ）の直線性（Ｌｉｎｅａｒｉｔｙ）について
は全く検討を行っていない。
以下、本発明の応用例について説明する。文献ＣＩＯ，
［１１〕に依れば、第９図に示される、検量線（ｗｏｒ
ｋｉｎｇ ｃｕｒｖｅ） ５’の曲り方は、第８図に示
される発光スペクトル分布Ｉｎ（ν）３′と吸収スペク
トル分布ｋ（ν）４′ の重なり合う部分の面積の大き
さに依存していることが示されている。
［１１〕に依れば、第９図に示される、検量線（ｗｏｒ
ｋｉｎｇ ｃｕｒｖｅ） ５’の曲り方は、第８図に示
される発光スペクトル分布Ｉｎ（ν）３′と吸収スペク
トル分布ｋ（ν）４′ の重なり合う部分の面積の大き
さに依存していることが示されている。
発光スペクトル３′をゼーマン分裂させることにより、
両スペクトルの重なり合う部分の面積を増加させ、第８
図に示される検量線３′の直線性（Ｌｉｎｅａｒｉ ｔ
ｙ ）を幾分改善することが出来る。
両スペクトルの重なり合う部分の面積を増加させ、第８
図に示される検量線３′の直線性（Ｌｉｎｅａｒｉ ｔ
ｙ ）を幾分改善することが出来る。
具体的方法として、第７図に示される装置に於て、光［
１の中空陰極ランプに、放射される光線ｌＯの進行方向
に対して、垂直又は平行に磁場（ＨＧａｕｓｓ ）を印
加する。磁４（Ｈ）の大きさは、５ｇ１表より、式（５
）と同じである。但し、この方法による検量線３′の直
線性の改善は、第６因に於ける検量線５’Ａよりも低く
、検量線５’Ｂと検量線５’Ａの中間に位置する。
１の中空陰極ランプに、放射される光線ｌＯの進行方向
に対して、垂直又は平行に磁場（ＨＧａｕｓｓ ）を印
加する。磁４（Ｈ）の大きさは、５ｇ１表より、式（５
）と同じである。但し、この方法による検量線３′の直
線性の改善は、第６因に於ける検量線５’Ａよりも低く
、検量線５’Ｂと検量線５’Ａの中間に位置する。
以上説明したことから明らかなように、本発明による原
子吸光分光々変針によれば、測定濃度範囲の制約を大幅
に小さくすることができるようになるウ
〜
子吸光分光々変針によれば、測定濃度範囲の制約を大幅
に小さくすることができるようになるウ
〜
第１因は本発明による原子吸光分光々変針の一実施例を
示す構成図、第２図は本発明による原子吸光分光々度計
における光源付近の一実施例を示す構成図、第３図は第
２図における光線照射方向から観た図、第４図ないし第
６図はそれぞれ本発明による原子吸光分光々度計の効果
を示すグラフ、第７図は従来の原子吸光分光々度計の一
例を示す構成図、第８囚および第９因はそれぞれ従来の
原子吸光分光々変針の欠点を示すグラフである。 ２１・・・光源、２２・・・磁石、２４・・・分析試料
、２６・・・アセチレン炎、２７・・・分光器、２８・
・・位相板、２９・・・偏光子、３０・・・光電変換素
子、３１・・・信号処理器、３４・・・つい立て。
示す構成図、第２図は本発明による原子吸光分光々度計
における光源付近の一実施例を示す構成図、第３図は第
２図における光線照射方向から観た図、第４図ないし第
６図はそれぞれ本発明による原子吸光分光々度計の効果
を示すグラフ、第７図は従来の原子吸光分光々度計の一
例を示す構成図、第８囚および第９因はそれぞれ従来の
原子吸光分光々変針の欠点を示すグラフである。 ２１・・・光源、２２・・・磁石、２４・・・分析試料
、２６・・・アセチレン炎、２７・・・分光器、２８・
・・位相板、２９・・・偏光子、３０・・・光電変換素
子、３１・・・信号処理器、３４・・・つい立て。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、微量の元素の定量分析の目的に使用される原子吸光
分光々度計に於て、原子スペクトルを放射する光源に、
放射される光線の進行方向と平行方向に、元素の種類に
応じて３００〜１３５０ガウスの間の適当な値の磁場を
印加し、ゼーマン効果により振動数が変化したスペクト
ルのうち、振動数が小さくなるように変化するσ＾−成
分の光強度が最大となる位置の振動数を分析目的原子の
吸収スペクトルの吸収が最大となる位置の振動数に一致
、もしくは近づけ、原子吸収の感度を高め、且つ検量線
の直線的となる領域を拡張し、分析原子の測定できる濃
度範囲を広げることを特徴とした原子吸光分光々度計。 ２、微量元素の定量分析の目的に使用される原子吸光分
光々度計に於て、原子スペクトルを放射する光源に、放
射される光線の進行方向に対して垂直となる方向と、３
００〜１３５０ガウスの間の適当な値の磁場を印加し、
ゼーマン効果により原子スペクトルを分裂させることに
よりスペクトルの分裂する幅を広げ、分析目的原子の吸
収スペクトルの幅に対して、光源の発光スペクトルの重
なり合う部分の振動数あるいは波長の幅を拡大すること
により、検量線の直線となる領域を拡大し原子の測定で
きる濃度範囲を拡張することを特徴とする原子吸光分光
々度計。
Priority Applications (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60073813A JPS61231437A (ja) | 1985-04-08 | 1985-04-08 | 原子吸光分光々度計 |
| US06/848,460 US4718763A (en) | 1985-04-08 | 1986-04-07 | Atomic absorption spectrophotometer |
| DE19863611757 DE3611757A1 (de) | 1985-04-08 | 1986-04-08 | Atomabsorptionsspektrophotometer |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60073813A JPS61231437A (ja) | 1985-04-08 | 1985-04-08 | 原子吸光分光々度計 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61231437A true JPS61231437A (ja) | 1986-10-15 |
Family
ID=13528969
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60073813A Pending JPS61231437A (ja) | 1985-04-08 | 1985-04-08 | 原子吸光分光々度計 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4718763A (ja) |
| JP (1) | JPS61231437A (ja) |
| DE (1) | DE3611757A1 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH04501602A (ja) * | 1988-03-18 | 1992-03-19 | ボーデンゼーヴェルク・パーキン―エルマー・ウント・コムパニー・ゲゼルシャフト・ミット・ベシュレンクテル・ハフツング | 原子吸光光度計 |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE3809216A1 (de) * | 1988-03-18 | 1989-09-28 | Bodenseewerk Perkin Elmer Co | Atomabsorptions-spektrometer |
| DE3905782A1 (de) * | 1989-02-24 | 1990-08-30 | Bodenseewerk Perkin Elmer Co | Verfahren zur konzentrationsbestimmung mittels atomabsorptions - spektroskopie |
| DE4401745C2 (de) * | 1994-01-21 | 2003-02-06 | Perkin Elmer Bodenseewerk Zwei | Verfahren zur Lichterzeugung für die Atomabsorptionsspektroskopie und Atomabsorptionsspektroskopiesystem zur Durchführung des Verfahrens |
| US5760895A (en) * | 1996-08-20 | 1998-06-02 | Aerodyne Research, Inc. | Optical monitor for water vapor concentration |
| CN101806718B (zh) * | 2009-02-13 | 2011-12-14 | 上海光谱仪器有限公司 | 交直流两用塞曼效应原子吸收背景校正系统及使用方法 |
Family Cites Families (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US32022A (en) * | 1861-04-09 | Amalgamator | ||
| DE1146278B (de) * | 1961-01-17 | 1963-03-28 | Ici Australia Ltd | Verfahren und Vorrichtung zum spektroskopischen Abtasten eines Wellenlaengenbereiches |
| DE1964469C3 (de) * | 1969-12-23 | 1974-05-02 | Fa. Carl Zeiss, 7920 Heidenheim | Vorrichtung zur Atomabsorptionsanalyse einer Probe |
| DE2165106C2 (de) * | 1971-01-05 | 1984-02-09 | Varian Techtron Proprietary Ltd., North Springvale, Victoria | Verfahren und Vorrichtung zur Analyse von Atomspektren |
| US4035083A (en) * | 1972-05-30 | 1977-07-12 | Woodriff Ray A | Background correction in spectro-chemical analysis |
| US3811778A (en) * | 1973-02-28 | 1974-05-21 | Atomic Energy Commission | Isotope-shift zeeman effect spectrometer |
| JPS56117149A (en) * | 1980-02-22 | 1981-09-14 | Hitachi Ltd | Zeeman atomic absorption photometer |
| JPS6051054B2 (ja) * | 1980-09-24 | 1985-11-12 | 株式会社日立製作所 | ゼ−マン原子吸光光度計 |
-
1985
- 1985-04-08 JP JP60073813A patent/JPS61231437A/ja active Pending
-
1986
- 1986-04-07 US US06/848,460 patent/US4718763A/en not_active Expired - Fee Related
- 1986-04-08 DE DE19863611757 patent/DE3611757A1/de active Granted
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH04501602A (ja) * | 1988-03-18 | 1992-03-19 | ボーデンゼーヴェルク・パーキン―エルマー・ウント・コムパニー・ゲゼルシャフト・ミット・ベシュレンクテル・ハフツング | 原子吸光光度計 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4718763A (en) | 1988-01-12 |
| DE3611757C2 (ja) | 1991-04-11 |
| DE3611757A1 (de) | 1986-10-16 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Koizumi et al. | Atomic absorption spectrophotometry based on the polarization characteristics of the Zeeman effect | |
| Broida et al. | Rotational, vibrational, and electronic energy transfer in the fluorescence of nitric oxide | |
| Geyer et al. | Comparison of tropospheric NO3 radical measurements by differential optical absorption spectroscopy and matrix isolation electron spin resonance | |
| CA2219473A1 (en) | Laser gas analyzer and method of operating the laser to reduce non-linearity errors | |
| JPS61231437A (ja) | 原子吸光分光々度計 | |
| Lim et al. | Some fundamental characteristics of a reduced-pressure plasma extracted from an inductively coupled plasma | |
| Wu et al. | Stable isotope ratio analysis at trace concentrations using degenerate four-wave mixing with a circularly polarized pulsed probe beam | |
| Huang et al. | Dipole Moments of the Lowest Singlet π*← π States in p‐Fluorophenol and p‐Fluoroaniline | |
| Atkinson et al. | Quantitative intracavity laser detection of NO2 by optical multichannel analysis | |
| Miller Jr et al. | Ultraviolet and visible fluorescence produced by controlled electron impact on SO2 | |
| Wahlgren et al. | Atomic data for the Re II UV 1 multiplet and the rhenium abundance in the HgMn-type star χ LUPI | |
| Kirkbright et al. | Direct determination of phosphorus by atomic absorption flame spectrometry | |
| Ehrenfreund et al. | The search for solid O2 and N2 with ISO | |
| Marshall et al. | Multi-element atomic fluorescence spectroscopy: Stimulation of atomic fluorescence of mixtures of bismuth, mercury, selenium and tellurium; cadmium and zinc; gallium and indium by means of multi-element microwaveexcited electrode less discharge tubes | |
| Wizemann et al. | Measurement of 7Li/6Li isotope ratios by resonant Doppler-free two-photon diode laser atomic absorption spectroscopy in a low-pressure graphite furnace | |
| JPS5835440A (ja) | スペクトル線測定装置 | |
| Uehara et al. | Infrared diode laser spectroscopy of NaCl | |
| Jones et al. | Raman Spectrometry | |
| Van Sandwijk et al. | Trace analysis by microwave excitation of sealed samples—I Preliminary investigations | |
| Pesl et al. | Improved molecular constants for the and states of NaH | |
| Mochizuki | Time evolution of the optical spectra of the rubidium vapor zone produced by thermal evaporation in helium gas | |
| Zorina et al. | Comparison of As, Hg and Tl high-frequency electrodeless lamps for detection of environmental pollution | |
| US3902808A (en) | Device for spectroscopic measurements of gas composition after addition of helium | |
| Eugen et al. | SIMULTANEOUS DETERMINATION OF CALCIUM AND MAGNESIUM IN NATURAL WATERS BY METHANE-AIR FLAME EMISSION AND FLAME ATOMIC ABSORPTION SPECTROMETRY USING A MICROSPECTROMETER. | |
| US5311369A (en) | Method for suppressing solar background in a receiver of laser light |