JPS6095338A - 核磁気分布測定方法及びそのための装置 - Google Patents
核磁気分布測定方法及びそのための装置Info
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- JPS6095338A JPS6095338A JP59113986A JP11398684A JPS6095338A JP S6095338 A JPS6095338 A JP S6095338A JP 59113986 A JP59113986 A JP 59113986A JP 11398684 A JP11398684 A JP 11398684A JP S6095338 A JPS6095338 A JP S6095338A
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- pulse
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- nop
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N24/00—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects
- G01N24/08—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects by using nuclear magnetic resonance
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は物体の領域内の核磁気分布を測定するに当って
、一様な静磁界を発生させ、この静磁界内に上記物体の
領域をおき、ａ）高周波電磁パルスを発生させて物体内
の核の磁化を歳差運動させ、これによシ共鳴信号を発生
させ、ｂ）その後で、準備期間の後、いくつかのサンプ
リング期間に分かれている測定期間において、この共鳴
信号（ＦＩＤ信号）から周期的にいくつかの信号サンプ
ルを取出し、Ｃ）その後で、毎回待ち時間の後、上記段
階ａ）及びｂ）を何回か（ｎ′〕繰返し・一群の信号サ
ンプルを得、仁れから誘導された核磁化の分布像をめる
核磁気分布測定方法に関するものであるＯ 本発明はまた物体の領域内の核磁気分布をめるために、 ａ〕一様な靜磁界を発生させる手段と、ｂ）高周波電磁
放射線を発生させる手段と、Ｃ）勾配磁界を発生させる
手段と、 ｄ）項ａ）及びｂ）により規定された手段によシ発生さ
せられた共鳴信号をサンプリングするサンプリング手段
と、 ｅ）上記サンプリング手段によシ与えられる信号を処理
し、核磁気分布を形成する処理手段と、ｆ〕少なくとも
項ｂ）ないしｅ）で規定された手段を制御し、いくつか
の共鳴信号を発生させ、条件づけ、サンプリングし、処
理する制御手段とを具える核磁気分布測定装置に関する
ものである〇類似の方法（フーリエ ジューマドグラフ
ィ （ｚｅｕｇｍａｔｏｇｒａｐｈｙ ）とも呼ばれる
）及び装置が米国特許第４．０７０．６１１号から既知
である。このような方法によれば、検査すべき対象物に
場の方向が、例えば、デカルト座標系（ｘ、ｙ、ｚ）の
２軸と一致する強い一様な靜磁界Ｂ。をかける。而して
この靜磁界Ｂ。は対象物内に存在する核スピンの僅かな
分極を起こし、核スピンが静磁界Ｂ。の方向を中心とし
て歳差運動できるようにするＯ静磁界Ｂ。をかけた後９
０°とすると好適な高周波電磁放射線のパルスを発生さ
せる（角周波数ω＝γ・Ｂｏ、ここで・ｒは磁気回転比
であり、Ｂｏは磁界の強さでるる）０これは物体内に存
在する核の磁化方向を９０°回転させる。９０°パルス
の終了層・核スピンは靜磁界Ｂ。の場の方向を中心とし
て歳差運動を行ない出し、共鳴信号（ＦＩＤ信号）を発
生する０場の方向が磁界Ｂ。の方向と一致する勾配磁界
’ ＋ ”ｌ ＊ ’を用いると、全磁界はＢ＝Ｂｏ＋
販・ｘ＋Ｇｙ−ｙ＋Ｇｚ−ｚとなり、強さが場所に依存
するＯＮし、勾配磁界Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ２の強さは夫々Ｘ
、ｙ及び２方向の勾配でおるからでおる。
、一様な静磁界を発生させ、この静磁界内に上記物体の
領域をおき、ａ）高周波電磁パルスを発生させて物体内
の核の磁化を歳差運動させ、これによシ共鳴信号を発生
させ、ｂ）その後で、準備期間の後、いくつかのサンプ
リング期間に分かれている測定期間において、この共鳴
信号（ＦＩＤ信号）から周期的にいくつかの信号サンプ
ルを取出し、Ｃ）その後で、毎回待ち時間の後、上記段
階ａ）及びｂ）を何回か（ｎ′〕繰返し・一群の信号サ
ンプルを得、仁れから誘導された核磁化の分布像をめる
核磁気分布測定方法に関するものであるＯ 本発明はまた物体の領域内の核磁気分布をめるために、 ａ〕一様な靜磁界を発生させる手段と、ｂ）高周波電磁
放射線を発生させる手段と、Ｃ）勾配磁界を発生させる
手段と、 ｄ）項ａ）及びｂ）により規定された手段によシ発生さ
せられた共鳴信号をサンプリングするサンプリング手段
と、 ｅ）上記サンプリング手段によシ与えられる信号を処理
し、核磁気分布を形成する処理手段と、ｆ〕少なくとも
項ｂ）ないしｅ）で規定された手段を制御し、いくつか
の共鳴信号を発生させ、条件づけ、サンプリングし、処
理する制御手段とを具える核磁気分布測定装置に関する
ものである〇類似の方法（フーリエ ジューマドグラフ
ィ （ｚｅｕｇｍａｔｏｇｒａｐｈｙ ）とも呼ばれる
）及び装置が米国特許第４．０７０．６１１号から既知
である。このような方法によれば、検査すべき対象物に
場の方向が、例えば、デカルト座標系（ｘ、ｙ、ｚ）の
２軸と一致する強い一様な靜磁界Ｂ。をかける。而して
この靜磁界Ｂ。は対象物内に存在する核スピンの僅かな
分極を起こし、核スピンが静磁界Ｂ。の方向を中心とし
て歳差運動できるようにするＯ静磁界Ｂ。をかけた後９
０°とすると好適な高周波電磁放射線のパルスを発生さ
せる（角周波数ω＝γ・Ｂｏ、ここで・ｒは磁気回転比
であり、Ｂｏは磁界の強さでるる）０これは物体内に存
在する核の磁化方向を９０°回転させる。９０°パルス
の終了層・核スピンは靜磁界Ｂ。の場の方向を中心とし
て歳差運動を行ない出し、共鳴信号（ＦＩＤ信号）を発
生する０場の方向が磁界Ｂ。の方向と一致する勾配磁界
’ ＋ ”ｌ ＊ ’を用いると、全磁界はＢ＝Ｂｏ＋
販・ｘ＋Ｇｙ−ｙ＋Ｇｚ−ｚとなり、強さが場所に依存
するＯＮし、勾配磁界Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ２の強さは夫々Ｘ
、ｙ及び２方向の勾配でおるからでおる。
９０°パルスの後、勾配磁界Ｇｘを期間ｔｘだけかけ、
次に勾配磁界Ｇｙを期間与だけかける。従って励起され
た核スピンの歳差運動は場所に依存する態様で影響を受
ける。この準備期間（即ち、ｔｘ＋ｔｙ〕后、勾配磁界
Ｇ２をかけ、測定期間ｔ２の間に１回Ｎ２個の測定瞬時
においてＦＩＤ信号（実質的に全核磁化の和である）を
測定する０その際毎回ｔｘ及びｔｙ又はそのいずれか一
方の値を異ならせる。このようにして（Ｎ２ＸｍＸ／）
個の信号サンプルが得られるが、これはｘ、ｙ、ｚ空間
内の物体の一領域の核磁気分布に関する情報を含むＯＮ
７．個の信号サンプルのｌｘｍ組はメモリの（Ｎ２Ｘｍ
Ｘ／）個の記憶位置に蓄え、その後でＦＩＤ信号のサン
プル値を８−］）フーリエ変換して核磁気分布の像を得
る〇 明らかに、代りに選択励起を用いて２次元の断層（方向
は自由に選択できる）内だけの核スピンのＦＩＤ信号を
発生させることもできる◎この時は、例えばＦＩＤ信号
は２次元フーリエ変換にょシ選択された断層のｍｘＮ個
の点の核磁気分布の像を得るのにｍ回発生させるだけで
足りる。上述したところから明らかなように、フーリエ
ジューマドグラフィ法を用いると、核磁気分布の像を
形成するのに必要な時間は少なくとも数分もか＼る０こ
のように長い測定期間はその間じっとしてい々ければな
らない検査を受ける患者にとって受容し難い。
次に勾配磁界Ｇｙを期間与だけかける。従って励起され
た核スピンの歳差運動は場所に依存する態様で影響を受
ける。この準備期間（即ち、ｔｘ＋ｔｙ〕后、勾配磁界
Ｇ２をかけ、測定期間ｔ２の間に１回Ｎ２個の測定瞬時
においてＦＩＤ信号（実質的に全核磁化の和である）を
測定する０その際毎回ｔｘ及びｔｙ又はそのいずれか一
方の値を異ならせる。このようにして（Ｎ２ＸｍＸ／）
個の信号サンプルが得られるが、これはｘ、ｙ、ｚ空間
内の物体の一領域の核磁気分布に関する情報を含むＯＮ
７．個の信号サンプルのｌｘｍ組はメモリの（Ｎ２Ｘｍ
Ｘ／）個の記憶位置に蓄え、その後でＦＩＤ信号のサン
プル値を８−］）フーリエ変換して核磁気分布の像を得
る〇 明らかに、代りに選択励起を用いて２次元の断層（方向
は自由に選択できる）内だけの核スピンのＦＩＤ信号を
発生させることもできる◎この時は、例えばＦＩＤ信号
は２次元フーリエ変換にょシ選択された断層のｍｘＮ個
の点の核磁気分布の像を得るのにｍ回発生させるだけで
足りる。上述したところから明らかなように、フーリエ
ジューマドグラフィ法を用いると、核磁気分布の像を
形成するのに必要な時間は少なくとも数分もか＼る０こ
のように長い測定期間はその間じっとしてい々ければな
らない検査を受ける患者にとって受容し難い。
本発明の目的は、分解能が少なくとも現在の技術水準、
例えば、フーリエ ジューマドグラフィで得られる分解
能に等しく、それでいて核磁気分布の像を形成するのに
要する時間を相当に短かくする方法と装置を提供するに
ある。
例えば、フーリエ ジューマドグラフィで得られる分解
能に等しく、それでいて核磁気分布の像を形成するのに
要する時間を相当に短かくする方法と装置を提供するに
ある。
本発明の別の目的は現在の技術水準で用いられるパルス
系列により形成される像に対し強さの分布が鮮明な核磁
気分布像を形成できる方法と装置・・を提供するにある
。
系列により形成される像に対し強さの分布が鮮明な核磁
気分布像を形成できる方法と装置・・を提供するにある
。
この目的を達成するため、本発明方法はサンブリング信
号の抽出後、高周波１８０°パルスを発生させて核スピ
ンエコー信号を発生させ一勾配磁界によｐ核磁化に昧さ
れる影響（移相）を打消し、その後で核スピンエコー信
号が存在するように別の高周波励起パルスを発生させる
ことを特徴とする〇 別の高周波励起パルスを用いる結果、順次の測定サイク
ルでの核スピン共鳴信号の信号の強さに重大な悪影響を
及はすことなく測定サイクルが次次に一層迅速に続くこ
とになる。僅かな重要でない信号の損失が生ずるが、発
生させられた共鳴信号は像の強さの分布が鮮明な方に導
く他の情報を含むことになる。この結果、別の高周波励
起パルスを用いると測定サイクルが短くなるだけでなく
、順次のパルス間での経過時間に依存する付加的な像の
情報を生ずる。
号の抽出後、高周波１８０°パルスを発生させて核スピ
ンエコー信号を発生させ一勾配磁界によｐ核磁化に昧さ
れる影響（移相）を打消し、その後で核スピンエコー信
号が存在するように別の高周波励起パルスを発生させる
ことを特徴とする〇 別の高周波励起パルスを用いる結果、順次の測定サイク
ルでの核スピン共鳴信号の信号の強さに重大な悪影響を
及はすことなく測定サイクルが次次に一層迅速に続くこ
とになる。僅かな重要でない信号の損失が生ずるが、発
生させられた共鳴信号は像の強さの分布が鮮明な方に導
く他の情報を含むことになる。この結果、別の高周波励
起パルスを用いると測定サイクルが短くなるだけでなく
、順次のパルス間での経過時間に依存する付加的な像の
情報を生ずる。
この別の高周波励起パルスは殊に一様な静磁界（Ｂｏ場
）及び励起されている勾配磁界の場の不均等性又は他の
入念に入ってきた不均等性による位相のずれの効果が打
消された時所望の結果を与える。
）及び励起されている勾配磁界の場の不均等性又は他の
入念に入ってきた不均等性による位相のずれの効果が打
消された時所望の結果を与える。
本方法では別の高周波励起パルスと次の測定サイクルの
開始との間の待ち時間が高周波１８０″パルスと別の高
周波励起パルスとの間に経過する時間とほぼ同じ大きさ
である。これは（重大な信号の損失を伴なわずに）Ｎ、
−Ｍ、Ｒ・像を形成するのに必要ないくつかのサンプル
をとるのに必要な全時間が現在の技術水準で必要な全時
間の８ないし１０倍短いことを意味する。
開始との間の待ち時間が高周波１８０″パルスと別の高
周波励起パルスとの間に経過する時間とほぼ同じ大きさ
である。これは（重大な信号の損失を伴なわずに）Ｎ、
−Ｍ、Ｒ・像を形成するのに必要ないくつかのサンプル
をとるのに必要な全時間が現在の技術水準で必要な全時
間の８ないし１０倍短いことを意味する。
本発明方法を用いると、（既知の技術で）準備期間中に
断層を選択的に励起した後第１の勾配磁界をかけ、測定
期間中に勾配の方向が第１の勾配磁界の勾配の方向に対
し垂直に延在する異なる勾配磁界をかけることによシ物
体の断層内の核スピン密度分布を測定する。また本発明
方法を用いると、既知の核スピン密度分布の決定方法と
対照的に、測定期間中に（定常な）勾配磁界をかけない
場合に位置に依存する核スピン共鳴スペクトル（位置に
依存する核スピン スペクト・ロスコピー）をめること
もできる０例えば、選択性励起を用い、（励起面内で２
個の直交する方向を向いた勾配方向を有する）２個の勾
配磁界をがけることにより・本発明は断層内の画素当り
の核スピン共鳴の周波数スペクトル（化学シフト）をめ
ることを可能にする０断層内の画素の数は技術水準に従
って選択することができる〇 既に述べたように、核磁気Ｍの歳差周波数はω＝γ・Ｂ
により決まる０磁気回転比γは原子核が「自由」である
と考えられる限シ、核の種類に依存するだけである。し
がし、通常は、原子核は自由とは考えられない。蓋し、
核は自己の周シの結合電子により影響されるからである
。これは所甜化学シフトσとして明らかになる。束縛さ
れている核はω＝ｒ−Ｂで共鳴せず、ω’＝ｒ−Ｂ（１
−σ）で共鳴する。核層波数ω′及び離調Δω−ω−ω
′＝γ・Ｂ・σは磁界Ｂに比例する。一般にσは非常に
小さい（１０から１０ のオーダーの大きさである）０
磁界Ｂの強さが十分である時、例えば、１１以上である
時、σの値が異なるため、発生したスペクトル中で個々
のピークが識別できる。そしてこれらのピークは各々が
異なる化学結合を有する核と関連する。例えば、生体内
のリン（１３ＬＰ）のスペクトルでは、ホスホクレアチ
ン、ＡＴＰ及び無機的に結合されたリンと関連するピー
クを識別できる（例えば、Ｒ、Ｌ 、 Ｈｕｎｎａｌｌ
ｙの［１ｏｃａｌ −１Ｚｅａ ｍａａｓｕｒｅｍｅｎ
ｔｓ ｏｆ ｍｅｔａｂｏ１４ｓｍｂｙ ＮＭＲｍｅｔ
ｈ −ＱｄＳＪ 、 Ｔｈｅ Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ
ｏｆ ａｎＩｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌＳｙｍｐｏｓ
ｉｕｍ ｏｎ Ｎ、Ｍ、Ｒ，Ｃウェーク フォーレスト
大学ホウマンーグレイ医学校、ウィンストンーサレム、
ノースカロライナ州、１９８１年ｌＯ月１−Ｂ日）第１
８１−１８４頁所収参照）。これらのピークの大きさの
相互関係は組繊の代謝状態に関する情報を含む。このよ
うなスペクトルを組織的又は検査対象物体の一部内の位
置の関数として描くと有益であることが判明している。
断層を選択的に励起した後第１の勾配磁界をかけ、測定
期間中に勾配の方向が第１の勾配磁界の勾配の方向に対
し垂直に延在する異なる勾配磁界をかけることによシ物
体の断層内の核スピン密度分布を測定する。また本発明
方法を用いると、既知の核スピン密度分布の決定方法と
対照的に、測定期間中に（定常な）勾配磁界をかけない
場合に位置に依存する核スピン共鳴スペクトル（位置に
依存する核スピン スペクト・ロスコピー）をめること
もできる０例えば、選択性励起を用い、（励起面内で２
個の直交する方向を向いた勾配方向を有する）２個の勾
配磁界をがけることにより・本発明は断層内の画素当り
の核スピン共鳴の周波数スペクトル（化学シフト）をめ
ることを可能にする０断層内の画素の数は技術水準に従
って選択することができる〇 既に述べたように、核磁気Ｍの歳差周波数はω＝γ・Ｂ
により決まる０磁気回転比γは原子核が「自由」である
と考えられる限シ、核の種類に依存するだけである。し
がし、通常は、原子核は自由とは考えられない。蓋し、
核は自己の周シの結合電子により影響されるからである
。これは所甜化学シフトσとして明らかになる。束縛さ
れている核はω＝ｒ−Ｂで共鳴せず、ω’＝ｒ−Ｂ（１
−σ）で共鳴する。核層波数ω′及び離調Δω−ω−ω
′＝γ・Ｂ・σは磁界Ｂに比例する。一般にσは非常に
小さい（１０から１０ のオーダーの大きさである）０
磁界Ｂの強さが十分である時、例えば、１１以上である
時、σの値が異なるため、発生したスペクトル中で個々
のピークが識別できる。そしてこれらのピークは各々が
異なる化学結合を有する核と関連する。例えば、生体内
のリン（１３ＬＰ）のスペクトルでは、ホスホクレアチ
ン、ＡＴＰ及び無機的に結合されたリンと関連するピー
クを識別できる（例えば、Ｒ、Ｌ 、 Ｈｕｎｎａｌｌ
ｙの［１ｏｃａｌ −１Ｚｅａ ｍａａｓｕｒｅｍｅｎ
ｔｓ ｏｆ ｍｅｔａｂｏ１４ｓｍｂｙ ＮＭＲｍｅｔ
ｈ −ＱｄＳＪ 、 Ｔｈｅ Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ
ｏｆ ａｎＩｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌＳｙｍｐｏｓ
ｉｕｍ ｏｎ Ｎ、Ｍ、Ｒ，Ｃウェーク フォーレスト
大学ホウマンーグレイ医学校、ウィンストンーサレム、
ノースカロライナ州、１９８１年ｌＯ月１−Ｂ日）第１
８１−１８４頁所収参照）。これらのピークの大きさの
相互関係は組繊の代謝状態に関する情報を含む。このよ
うなスペクトルを組織的又は検査対象物体の一部内の位
置の関数として描くと有益であることが判明している。
この目的で測定期間中（従って共鳴信号のサンプリング
時）に勾配磁界を活性化させない時は前記米国特許第４
・０７０．６１１号に開示されている方法及び装置を用
いることができる〇 上述した所をスペクトルが２個の位置の座標（例えば、
Ｘ、ｙ）の関数としてめられる例に基づいて説明する。
時）に勾配磁界を活性化させない時は前記米国特許第４
・０７０．６１１号に開示されている方法及び装置を用
いることができる〇 上述した所をスペクトルが２個の位置の座標（例えば、
Ｘ、ｙ）の関数としてめられる例に基づいて説明する。
第１の段階では、（Ｚ軸に対（−垂直な方向に淳さΔ２
を有する断層を選択的励起により励起する。次に、準備
期間′中にＸ及びｙ又はそのいずれか一方の勾配磁界を
活性化する。
を有する断層を選択的励起により励起する。次に、準備
期間′中にＸ及びｙ又はそのいずれか一方の勾配磁界を
活性化する。
そして・測定期間中に発生している共鳴信号をサンプリ
ングする〇 この結果、測定期間中は勾配磁界が活性化されび持続時
間又はその一方を変えて準備期間中に勾配磁界Ｇｘ及び
号を活性化し測定サイクルを多数回繰返すと、一連の共
鳴信号の信号サンプルが時マトリックス（Ｋｘ、に、
ｔ ）が信号サンプルで満Ｋｙへ）した後、（選択的に
励起された）２次元ｘ−ｙ面内の点（ｘ、ｙ）に周波数
スペクトルが見つ力・るＯ上述した方法は非常に簡単に
二次元の平面から三次元の容積に拡張できる。所定の容
積を励起した後準備期間中に８個の勾配磁界を活性化す
る。その後で（勾配磁界がない状態で〕サンプ」ノング
時に周波数の組（Ｋｘ、に、 Ｋ２）に関連する時間信
号を測定する。毎回勾配磁界（Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ７．）の
強さを変えて準備期間（又は勾配磁界が活性化されてい
る他の期間）中に多数回測定を繰返すことにより、四次
元のマトリックス（、ＫＸ、に、 Ｋ２． ｔ ）を信
号サンプルで＃たす。（ｔ、 Ｋｘ、Ｋｙ及びに、！、
へ）４−Ｄフーリエ変換した後前記容積内の各点（Ｘ。
ングする〇 この結果、測定期間中は勾配磁界が活性化されび持続時
間又はその一方を変えて準備期間中に勾配磁界Ｇｘ及び
号を活性化し測定サイクルを多数回繰返すと、一連の共
鳴信号の信号サンプルが時マトリックス（Ｋｘ、に、
ｔ ）が信号サンプルで満Ｋｙへ）した後、（選択的に
励起された）２次元ｘ−ｙ面内の点（ｘ、ｙ）に周波数
スペクトルが見つ力・るＯ上述した方法は非常に簡単に
二次元の平面から三次元の容積に拡張できる。所定の容
積を励起した後準備期間中に８個の勾配磁界を活性化す
る。その後で（勾配磁界がない状態で〕サンプ」ノング
時に周波数の組（Ｋｘ、に、 Ｋ２）に関連する時間信
号を測定する。毎回勾配磁界（Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ７．）の
強さを変えて準備期間（又は勾配磁界が活性化されてい
る他の期間）中に多数回測定を繰返すことにより、四次
元のマトリックス（、ＫＸ、に、 Ｋ２． ｔ ）を信
号サンプルで＃たす。（ｔ、 Ｋｘ、Ｋｙ及びに、！、
へ）４−Ｄフーリエ変換した後前記容積内の各点（Ｘ。
ＬＺ）に周波数スペクトルが得られる０前に述べたよう
に、被検体は順次の待ち時間、準備時間及び測定時間に
おいてずらしたり割かしたりすることができない。しか
し上述した本発明に係る共鳴スペクトル分布をめる方法
は（少なくとも既知のフーリエ ジューマドグラフィ技
術で得られる分解能と等しい分解能で）ローカル々核ス
ピン共鳴スペクトルの像を形成するのに要する時間を相
当に短縮できる。これは勿論利点である。
に、被検体は順次の待ち時間、準備時間及び測定時間に
おいてずらしたり割かしたりすることができない。しか
し上述した本発明に係る共鳴スペクトル分布をめる方法
は（少なくとも既知のフーリエ ジューマドグラフィ技
術で得られる分解能と等しい分解能で）ローカル々核ス
ピン共鳴スペクトルの像を形成するのに要する時間を相
当に短縮できる。これは勿論利点である。
本発明方法の好適な一実施例は、別の高周波励１起パル
スの後、期間Ｔ経過後、関連する勾配磁界と共に高周波
パルスの類似のサイクルを完結させ、少なくとも１個の
パルス間隔において勾配磁界を完結させ、この時Ｎ１の
サイクル時の少なくとも１個のパルス間隔を第２のサイ
クル時の対応する゛パルス間隔と異ガらせることを特徴
とするＯこの好適な実施例に従ってサンプリング信号を
とる時は、最后に形成される像において相当にコントラ
ストが鮮明になることが判明している。ブロッホ方程式
の定常解はこのコントラストの増大を生ずる負の信号が
第２のサイクル時の共鳴信号内に生ずることを示してい
る。
スの後、期間Ｔ経過後、関連する勾配磁界と共に高周波
パルスの類似のサイクルを完結させ、少なくとも１個の
パルス間隔において勾配磁界を完結させ、この時Ｎ１の
サイクル時の少なくとも１個のパルス間隔を第２のサイ
クル時の対応する゛パルス間隔と異ガらせることを特徴
とするＯこの好適な実施例に従ってサンプリング信号を
とる時は、最后に形成される像において相当にコントラ
ストが鮮明になることが判明している。ブロッホ方程式
の定常解はこのコントラストの増大を生ずる負の信号が
第２のサイクル時の共鳴信号内に生ずることを示してい
る。
本発明方法を実施する装置は制御手段が高周波電磁放射
線を発生させる手段に対する制御信号を発生し、供給す
るための予しめプログラムされたコンピュータ手段を具
え、上記制御信号が９０°及び１８０°励起パルスの調
整自在のパルス列を発生でき）最近に発生させられた２
個の励起ノζルスの間に経過する期間が最近の１８０°
パルスとその次の他の９０°励起パルスの間に経過する
期間の２倍になるように構成したことを特徴とする。こ
の装置を本発明方法を簡単に笑行できるようにする０そ
して、必要とあらば、（例えば、ＮＭＲ像でのコント、
ラストの変化を利用する時は）、被検体の性質に適図面
につき不発明の詳細な説明する。
線を発生させる手段に対する制御信号を発生し、供給す
るための予しめプログラムされたコンピュータ手段を具
え、上記制御信号が９０°及び１８０°励起パルスの調
整自在のパルス列を発生でき）最近に発生させられた２
個の励起ノζルスの間に経過する期間が最近の１８０°
パルスとその次の他の９０°励起パルスの間に経過する
期間の２倍になるように構成したことを特徴とする。こ
の装置を本発明方法を簡単に笑行できるようにする０そ
して、必要とあらば、（例えば、ＮＭＲ像でのコント、
ラストの変化を利用する時は）、被検体の性質に適図面
につき不発明の詳細な説明する。
第１図は人体２０の領域内の核磁気分布をめるのに使用
される装置１５（第２図）の一部を形成するコイル系１
０を示す。この領域は、例えば、厚さΔ２を有し、図示
した座標系（ｘ、ｙ、ｚ）のｘｙ面内にある。ｙ軸は紙
面に垂直に上方に延在する。コイル系ｌＯは場の方向が
２軸に平行である一様な静磁界Ｂ。と、場の方向が２軸
と平行で、勾配の方向が夫々ｘ、ｙ及び２軸と平行であ
る８個の勾配磁界Ｇｘ 、 Ｇｙ及びＧｚと・高周波の
磁界と金兄生する。これを行うため、コイル系１０は静
磁界を発生するための−組みの主コイル１才具える。主
コイル１は、例えば、中心が図示したデカルト座標系ｘ
、ｙ、ｚの原点０にある球面２上に配置し、主コイルｌ
の方向が２軸と一致す唇コイル糸】０はまた勾配磁界Ｇ
ｚを発生するための４個のコイルａａ 、 ｓｂ ｌｒ
：具える。これを行うため第１組のコイル８ａは第２組
のコイル３ｂ内を流れる電流と逆向きの電流で励磁する
。これは図ｆ Ｉｆｆ ｌ”＋）Ｊ−品でチ嘘引でｈス
づ５−６）にコイル８のその部分に流れ込む電流を意味
し、■はコイルのその部分から流れ出す電流を意味する
。
される装置１５（第２図）の一部を形成するコイル系１
０を示す。この領域は、例えば、厚さΔ２を有し、図示
した座標系（ｘ、ｙ、ｚ）のｘｙ面内にある。ｙ軸は紙
面に垂直に上方に延在する。コイル系ｌＯは場の方向が
２軸に平行である一様な静磁界Ｂ。と、場の方向が２軸
と平行で、勾配の方向が夫々ｘ、ｙ及び２軸と平行であ
る８個の勾配磁界Ｇｘ 、 Ｇｙ及びＧｚと・高周波の
磁界と金兄生する。これを行うため、コイル系１０は静
磁界を発生するための−組みの主コイル１才具える。主
コイル１は、例えば、中心が図示したデカルト座標系ｘ
、ｙ、ｚの原点０にある球面２上に配置し、主コイルｌ
の方向が２軸と一致す唇コイル糸】０はまた勾配磁界Ｇ
ｚを発生するための４個のコイルａａ 、 ｓｂ ｌｒ
：具える。これを行うため第１組のコイル８ａは第２組
のコイル３ｂ内を流れる電流と逆向きの電流で励磁する
。これは図ｆ Ｉｆｆ ｌ”＋）Ｊ−品でチ嘘引でｈス
づ５−６）にコイル８のその部分に流れ込む電流を意味
し、■はコイルのその部分から流れ出す電流を意味する
。
コイル系１０はまた勾配磁界ＧＭを発生するための４個
の長方形コイル５（そのうち２個だけが図示されている
）又は、例えば、「ゴーレイコイル」のような他の４個
のコイルを具える。勾配磁界Ｇｘ ｋ発生するために４
個のコイル７を用いるが、これらのコイル７はコイル５
と同じ形状を有し・コイル５に対し、Ｚ軸を中心として
９０°回転させたものになっている。第１図にはまた高
周波電磁界全発生したり検出したりするためのコイル１
１を示している。
の長方形コイル５（そのうち２個だけが図示されている
）又は、例えば、「ゴーレイコイル」のような他の４個
のコイルを具える。勾配磁界Ｇｘ ｋ発生するために４
個のコイル７を用いるが、これらのコイル７はコイル５
と同じ形状を有し・コイル５に対し、Ｚ軸を中心として
９０°回転させたものになっている。第１図にはまた高
周波電磁界全発生したり検出したりするためのコイル１
１を示している。
第２図は本発明方法を実施するための装置１５を示す。
装置１５は第１図につき既に述べたコイル１，８，５．
７及び１１と・夫々コイル］、３゜５及び７を励磁する
ための電流発生器１７，１９゜２１及び２８と、コイル
１】を励磁するための高周波信号発生器２５とを具える
。装置１５はまた高１周波信号検出器２７と、復調器２
８と・サンプリング回路２９と、Ａ／Ｄ 変換器のよう
な処理手段３１と、メモリ３８と、フーリエ変換を行な
うための演算回路３５と、サンプリング瞬時を制御する
ための制御装置８７と、表示装置４３と、機能と関係を
後述する中央制御手段４５とを具える。
７及び１１と・夫々コイル］、３゜５及び７を励磁する
ための電流発生器１７，１９゜２１及び２８と、コイル
１】を励磁するための高周波信号発生器２５とを具える
。装置１５はまた高１周波信号検出器２７と、復調器２
８と・サンプリング回路２９と、Ａ／Ｄ 変換器のよう
な処理手段３１と、メモリ３８と、フーリエ変換を行な
うための演算回路３５と、サンプリング瞬時を制御する
ための制御装置８７と、表示装置４３と、機能と関係を
後述する中央制御手段４５とを具える。
装置１５は後述するようにして人体２０の領域内の核磁
気分布をめる方法を実施する。この方法はそれ自体いく
つかの段階に分割できる測定サイクルを周期的に反復す
ることを含む。測定サイクル中人体内に存在する核スピ
ンの一部が共鳴的に励起される。この核スピンの共鳴励
起は中央制御装置４５に電流発生器１７を活性化するこ
とにより得られるが、このため主コイル１が励磁され、
所望の数の測定サイクル中励磁状態にとどまる。
気分布をめる方法を実施する。この方法はそれ自体いく
つかの段階に分割できる測定サイクルを周期的に反復す
ることを含む。測定サイクル中人体内に存在する核スピ
ンの一部が共鳴的に励起される。この核スピンの共鳴励
起は中央制御装置４５に電流発生器１７を活性化するこ
とにより得られるが、このため主コイル１が励磁され、
所望の数の測定サイクル中励磁状態にとどまる。
このようにして一様な靜磁界Ｂ、が発生する。寸た、高
周波発生器２５を短時間スイッチオンし、コイル１１が
高周波電磁界を発生するようにする。人体内の核スピン
は印加された磁界により共鳴的に励起させられる。励起
された核磁気は一様な磁界Ｂｏの方向に対して、°例え
ば、９０°の所定の角度をとる（９０°高周波バルスノ
。どこのどの核スピンが励起されるかは就中磁界Ｂ。の
強さと、加えするべき勾配磁界と高周波電磁界の角周波
数ω。とに依存する。蓋し、γを磁気回転比（自由な陽
子、例えば、Ｈ２０陽子では−＝ ＋２．５７６ＭＨ２
／Ｔ ）と２π して式ω ＝ ｒ −Ｂｏ（１１ｋ満足しなければなら
ないへからである。励起期間後、中央制御装置４５が高
周波発生器２５をスイッチオフする。共鳴励起は何時も
各測定サイクルの開始時点に行なわれる。
周波発生器２５を短時間スイッチオンし、コイル１１が
高周波電磁界を発生するようにする。人体内の核スピン
は印加された磁界により共鳴的に励起させられる。励起
された核磁気は一様な磁界Ｂｏの方向に対して、°例え
ば、９０°の所定の角度をとる（９０°高周波バルスノ
。どこのどの核スピンが励起されるかは就中磁界Ｂ。の
強さと、加えするべき勾配磁界と高周波電磁界の角周波
数ω。とに依存する。蓋し、γを磁気回転比（自由な陽
子、例えば、Ｈ２０陽子では−＝ ＋２．５７６ＭＨ２
／Ｔ ）と２π して式ω ＝ ｒ −Ｂｏ（１１ｋ満足しなければなら
ないへからである。励起期間後、中央制御装置４５が高
周波発生器２５をスイッチオフする。共鳴励起は何時も
各測定サイクルの開始時点に行なわれる。
しかし、いくつかの動作方法では、測定サイクル中も高
周波パルスが人体内で誘起される。この場合これらの高
周波パルスは、例えば、周期的に発生させられる１８０
°高周波パルスから成る）く２１７列である。後者は「
スピン エコー」と呼ばれる。
周波パルスが人体内で誘起される。この場合これらの高
周波パルスは、例えば、周期的に発生させられる１８０
°高周波パルスから成る）く２１７列である。後者は「
スピン エコー」と呼ばれる。
スピン エコーについては就中’Ａ誌「ＳＣｉｅｎｔｉ
ｃＡｍｅｒｉｃａｎ Ｊ ］ ９８２年５月号にのって
いる１、Ｌ。
ｃＡｍｅｒｉｃａｎ Ｊ ］ ９８２年５月号にのって
いる１、Ｌ。
Ｐｙｋｅｔｔの［ＮＭＲｉｎ Ｍｅｄｉｃｉｎ Ｊ 、
！−題する論文に記載されている。
！−題する論文に記載されている。
次の段階において信号サンプルが集められる。
この目的で中央制御装置４５の制御の下に夫々電流発生
器１９．２１及び２８で発生させられた勾、電磁界を用
いることができる。共鳴信号（ＦＩＤ信号と称する）の
検出は高周波検出器２７、復調器２８、サンプリング回
路２９、Ａ／Ｄ変換器８１及び制御装置３７全スイツチ
オンすることにより行なわれる。このＦＩＤ信号は高周
波励起パルスにより引き起こされる核磁気の磁界Ｂ０の
場の方向全中心とする歳差運動の結果として現われる。
器１９．２１及び２８で発生させられた勾、電磁界を用
いることができる。共鳴信号（ＦＩＤ信号と称する）の
検出は高周波検出器２７、復調器２８、サンプリング回
路２９、Ａ／Ｄ変換器８１及び制御装置３７全スイツチ
オンすることにより行なわれる。このＦＩＤ信号は高周
波励起パルスにより引き起こされる核磁気の磁界Ｂ０の
場の方向全中心とする歳差運動の結果として現われる。
この核磁気は検出コイルの中に誘導電圧を誘起するが、
その振幅は核磁気の強さの目安である。
その振幅は核磁気の強さの目安である。
サンプリング回路２９に由来するアナログのサンプリン
グされたＦ Ｉ Ｄ信号はＡ／Ｄ変換器３１でテイジタ
ル化され、メモリ８８に蓄わえられる。
グされたＦ Ｉ Ｄ信号はＡ／Ｄ変換器３１でテイジタ
ル化され、メモリ８８に蓄わえられる。
瞬時ｔ。″″ＣＣ最后号サンプルがとられた後、中央制
御装置４５が電流発生器４９．２１及び２８と、サンプ
リング回路２９と、制御装置８７と、Ａ／Ｄ変換器３】
とを止める。
御装置４５が電流発生器４９．２１及び２８と、サンプ
リング回路２９と、制御装置８７と、Ａ／Ｄ変換器３】
とを止める。
サンプリングされたＦＩＤ信号はメモリ８８内にちゃ、
そこに蓄えられ続ける。次に一次の測定サイクルが行な
われ、その間にＦＩＤ信号が再び発生し、サンプリング
され、メモリ３３に蓄えら・れる。十分な数のＦＩＤ信
号が測定され終った時（測定すべきＦＩＤ信号の数は、
例えば、所望の分解能に依存する）、２−Ｄ又は３〜Ｄ
フーリエ変換（このどちらかはその影響下にＦＩＤ信号
が発生させられ且つサンプリングされる勾配磁界の使用
に依存する〕により画像全形成する。
そこに蓄えられ続ける。次に一次の測定サイクルが行な
われ、その間にＦＩＤ信号が再び発生し、サンプリング
され、メモリ３３に蓄えら・れる。十分な数のＦＩＤ信
号が測定され終った時（測定すべきＦＩＤ信号の数は、
例えば、所望の分解能に依存する）、２−Ｄ又は３〜Ｄ
フーリエ変換（このどちらかはその影響下にＦＩＤ信号
が発生させられ且つサンプリングされる勾配磁界の使用
に依存する〕により画像全形成する。
第８ａ図は当該技術の現在の水準による測定サイクルの
一例を示す。これはまた第２図に示した装置１５につき
説明する。
一例を示す。これはまた第２図に示した装置１５につき
説明する。
一様な靜磁界Ｂ。を発生させる主コイル１を付勢した後
、高周波コイル１１を用いて９０°パルスＰ１を発生さ
せる。これにより生ずる共鳴信号ＦＩ Ｕスビ／エコー
技術を用いる時は減衰することが許され、成る時間ｔｖ
ｌＯ後高周波コイル１１により１８０°パルスＰ２が発
生させられる。後述する理由で期間ｔＶ１の一部におい
て夫々カーブＧ１及びＧ８で示した勾配磁界Ｇｘ及びＧ
ｙ ｋ発生させる。ｔＶｌに等しい長さの期間ｔｖ２の
後１８０゜パルスＰ２により生じたエコー共鳴信号Ｆ２
はピーク値に達する。所謂スピンエコー技術（１８０゜
・パルスＰ２ ）を用いると、スピン核により生ずる共
鳴信号内に位相誤差が生ずるのが防がれる。このような
位相誤差は靜磁界Ｂ。の不均一性によりひき起こされる
。エコー共鳴信号はカーブＧ２により示される勾配磁界
ＧＸの存在下にサングリンダ期Ｍｔｍ後毎回サンプリン
グされる。
、高周波コイル１１を用いて９０°パルスＰ１を発生さ
せる。これにより生ずる共鳴信号ＦＩ Ｕスビ／エコー
技術を用いる時は減衰することが許され、成る時間ｔｖ
ｌＯ後高周波コイル１１により１８０°パルスＰ２が発
生させられる。後述する理由で期間ｔＶ１の一部におい
て夫々カーブＧ１及びＧ８で示した勾配磁界Ｇｘ及びＧ
ｙ ｋ発生させる。ｔＶｌに等しい長さの期間ｔｖ２の
後１８０゜パルスＰ２により生じたエコー共鳴信号Ｆ２
はピーク値に達する。所謂スピンエコー技術（１８０゜
・パルスＰ２ ）を用いると、スピン核により生ずる共
鳴信号内に位相誤差が生ずるのが防がれる。このような
位相誤差は靜磁界Ｂ。の不均一性によりひき起こされる
。エコー共鳴信号はカーブＧ２により示される勾配磁界
ＧＸの存在下にサングリンダ期Ｍｔｍ後毎回サンプリン
グされる。
勾配磁界Ｇｘ内の点Ｘでの磁気の位相角は次式で与えら
れることが知られている。
れることが知られている。
従ッテ、イメージ周波数取は次のように定義できる。
暇＝γゴ敗・ｄτ
従って、各サンプ１１ング期間ｔｍ後対応する（異なる
ノイメージ周波数Ｋｘに関連する夫々の信号サンプルが
まる。順次のイメージ周波数はイメーらかに上述された
測定サイクルが繰返され、その時サンプリングを行なう
前のしばらくの間勾配磁・昇りが加えられていると、イ
メージ周波数対（Ｋｘ、Ｋｙ）に関連する信号サンプル
が得られる。
ノイメージ周波数Ｋｘに関連する夫々の信号サンプルが
まる。順次のイメージ周波数はイメーらかに上述された
測定サイクルが繰返され、その時サンプリングを行なう
前のしばらくの間勾配磁・昇りが加えられていると、イ
メージ周波数対（Ｋｘ、Ｋｙ）に関連する信号サンプル
が得られる。
勾配磁界Ｇｙがない場合はイメージ周波数（Ｋｘ。
０）Ｉｃ関連する信号サンフ”ルが得られる。イメージ
周波数の範囲が−ＫＸｍ〜＋ＫＸｍ及び−Ｋｙｍ〜＋Ｋ
ｙｍ′１？あるイメージ周波数対Ｋｚ 、 Ｋｙのマト
リックスに関連する一部の信号サンプルが集められた時
、この信号サンプルの群から２−Ｄフーリエ変換により
Ｘ７面内で核磁気の分布をめることができることが示さ
れる。こ＼でＩＫｘｍｌ及びＩＫｙｍｌはマトリックス
内で生ずる最高のイメージ周波数である。従って、核磁
気の分布をめるためには−ＫＸｍと＋ＫＸｍの間及び−
Ｋｙｍと＋ＫｙｍＯ間のイメージ周波数に関連する信号
サンプルをは測定サイクル中一定値を有する。イメージ
周波数ＫＸは勾配磁界Ｇ１及びＧ２により定まる。これ
らの勾配磁界の強さと持続時間は瞬時ｔ。においてイメ
ージ周波数対（０、Ｋｙ ）に関連する信号・サンプル
が抽出されるように互に適応させる。これは次式が成立
することを意味する。
周波数の範囲が−ＫＸｍ〜＋ＫＸｍ及び−Ｋｙｍ〜＋Ｋ
ｙｍ′１？あるイメージ周波数対Ｋｚ 、 Ｋｙのマト
リックスに関連する一部の信号サンプルが集められた時
、この信号サンプルの群から２−Ｄフーリエ変換により
Ｘ７面内で核磁気の分布をめることができることが示さ
れる。こ＼でＩＫｘｍｌ及びＩＫｙｍｌはマトリックス
内で生ずる最高のイメージ周波数である。従って、核磁
気の分布をめるためには−ＫＸｍと＋ＫＸｍの間及び−
Ｋｙｍと＋ＫｙｍＯ間のイメージ周波数に関連する信号
サンプルをは測定サイクル中一定値を有する。イメージ
周波数ＫＸは勾配磁界Ｇ１及びＧ２により定まる。これ
らの勾配磁界の強さと持続時間は瞬時ｔ。においてイメ
ージ周波数対（０、Ｋｙ ）に関連する信号・サンプル
が抽出されるように互に適応させる。これは次式が成立
することを意味する。
しいように調整すると、瞬時１ ＝ １Ｓで抽出された
第１の信号サンプルがイメージ周波数対（ＫＸｍ。
第１の信号サンプルがイメージ周波数対（ＫＸｍ。
Ｋｙｍ）に関連する。パルスＰ１によりスタートした測
定サイクルの時間Ｔが経過した後類似の測定パルスＰ０
′によ９次の測定サイクルがスタートし、イメージ周波
数対（ＫＸ、Ｋｙ）に関連する新しい信号サンプルの系
列をとる。こ＼でＫｘは可変であるが、Ｋｙは一定であ
り、パルスＰｌ’とＰ２’の間の期間ｔｖｌ’中に勾配
磁界Ｇｌ’と（強さが異なる〕勾配磁界Ｇ８’とが加え
られるように予じめ定められている。現在の技術水準で
は２個の測定サイクルの開始点間の時間Ｔは０．５〜１
秒に達する。
定サイクルの時間Ｔが経過した後類似の測定パルスＰ０
′によ９次の測定サイクルがスタートし、イメージ周波
数対（ＫＸ、Ｋｙ）に関連する新しい信号サンプルの系
列をとる。こ＼でＫｘは可変であるが、Ｋｙは一定であ
り、パルスＰｌ’とＰ２’の間の期間ｔｖｌ’中に勾配
磁界Ｇｌ’と（強さが異なる〕勾配磁界Ｇ８’とが加え
られるように予じめ定められている。現在の技術水準で
は２個の測定サイクルの開始点間の時間Ｔは０．５〜１
秒に達する。
この時間を更に縮めようとすると次の測定サイクル中に
発生する核スピン エコー信号が犠牲になる。蓋し、励
起された核スピンの相当部分はこの短縮された時間に対
し、比較的長い緩和時間を有するからである。而して核
スピンの中で主磁界Ｂ。
発生する核スピン エコー信号が犠牲になる。蓋し、励
起された核スピンの相当部分はこの短縮された時間に対
し、比較的長い緩和時間を有するからである。而して核
スピンの中で主磁界Ｂ。
の方向に緩和した部分だけが次のスピンエコー信号に宵
与する。
与する。
第８ｂ図（第３ｂ図の中で第３ａ図にも示したパルスは
全て対応する符号を付しである〕に示したように、測定
期間中に勾配磁界がない場合は縁、 Ｋｙと時間ｔの関
数である信号ザンプルがとられる０第３ｂ図に示した測
定サイクルを用いると、三次元のマトリックス（Ｋｘ、
Ｋｙ、ｔ）の他の行の後の一行が満たされ、３−Ｄフー
リエ変換後これからデータ（Ｘ、”ｊ、ｆ）を含む８−
Ｄマトリックスが導ひかれる。これは（Ｘ、Ｖ）位置に
依存する周波数スペクトル（ｆＪである。
全て対応する符号を付しである〕に示したように、測定
期間中に勾配磁界がない場合は縁、 Ｋｙと時間ｔの関
数である信号ザンプルがとられる０第３ｂ図に示した測
定サイクルを用いると、三次元のマトリックス（Ｋｘ、
Ｋｙ、ｔ）の他の行の後の一行が満たされ、３−Ｄフー
リエ変換後これからデータ（Ｘ、”ｊ、ｆ）を含む８−
Ｄマトリックスが導ひかれる。これは（Ｘ、Ｖ）位置に
依存する周波数スペクトル（ｆＪである。
なお第４図及び第５図につ＠後述するように第３ａ図及
び第８ｂ図に示す方法を実行するのに要する時間は相当
に短縮できる。
び第８ｂ図に示す方法を実行するのに要する時間は相当
に短縮できる。
第４図は本発明方法の測定サイクルを示す。この測定サ
イクルは本質的には第８ａ図及び第８ｂ図に示した測定
サイクルの一つと同じである。なお簡明ならしめるため
、第４図は勾配磁界を示さず、関連する核スピンエコー
信号だけを示している。しかし、本発明方法では発生さ
せられた核スピンエコー信号Ｆ２のエコーの瞬時の後時
間ｔ２後高周波］８０°パルスＰ８を発生させている。
イクルは本質的には第８ａ図及び第８ｂ図に示した測定
サイクルの一つと同じである。なお簡明ならしめるため
、第４図は勾配磁界を示さず、関連する核スピンエコー
信号だけを示している。しかし、本発明方法では発生さ
せられた核スピンエコー信号Ｆ２のエコーの瞬時の後時
間ｔ２後高周波］８０°パルスＰ８を発生させている。
これにより発生させられた核スピンエコー信号Ｆ Ｂの
期間中にもう一つの高周波励起パルスＰ＋に発生させる
。（ガウスパルス状の）高周波励起パルスＰ４の重心を
エコー信号のエコーの瞬時と一致させると好適である。
期間中にもう一つの高周波励起パルスＰ＋に発生させる
。（ガウスパルス状の）高周波励起パルスＰ４の重心を
エコー信号のエコーの瞬時と一致させると好適である。
パルスＰ３及びＰ４は下記の目的に役立つ。勾配磁界と
他の（入念に誘導されたつ磁界の不均一性が補償される
ならば、１８０゜パルスＰ３は（エコーの瞬時に〕同相
で主磁界ＢＱに対し垂直方向に向いている核磁気の成分
を入れる。この結果、核磁気のこれらの成分の方向は簡
単に別の高周波励起パルスＰ４により変えることができ
る。エコーの瞬時に核磁気の合成位相に対する高周波励
起パルスＰ４の位相は今同相である核磁気の成分の方向
の変化を定める。（選択性の）電磁パルスＰ１の位相ヲ
００と仮定し、このパルスＰ１をＸパルスとして定義す
ると、高周波１８０゜パルスＰ２は一般にＸパルス若し
くは−Ｘパルス（ＰＩと同相又は逆相）又はＸパルス若
しくは−ｙＸパルスなる。しかし、異なる位相を有する
パルスを用いることもできる。
他の（入念に誘導されたつ磁界の不均一性が補償される
ならば、１８０゜パルスＰ３は（エコーの瞬時に〕同相
で主磁界ＢＱに対し垂直方向に向いている核磁気の成分
を入れる。この結果、核磁気のこれらの成分の方向は簡
単に別の高周波励起パルスＰ４により変えることができ
る。エコーの瞬時に核磁気の合成位相に対する高周波励
起パルスＰ４の位相は今同相である核磁気の成分の方向
の変化を定める。（選択性の）電磁パルスＰ１の位相ヲ
００と仮定し、このパルスＰ１をＸパルスとして定義す
ると、高周波１８０゜パルスＰ２は一般にＸパルス若し
くは−Ｘパルス（ＰＩと同相又は逆相）又はＸパルス若
しくは−ｙＸパルスなる。しかし、異なる位相を有する
パルスを用いることもできる。
高周波１８０°パルスＰ２がＸパルスである場合は、第
２のエコー信号Ｆ８を−Ｘ １８０°パルスＰ３と共に
発生させると好適である。こうすると第１の核スピンエ
コー信号Ｆ２の強さと位相に悪影響企及ぼす高周波磁界
と静磁界Ｂ。の不均一性の効果を補償することができる
。この時２個の順次の核スピンエコー信号Ｆ２及びＦ３
は、例えば、このパルスザイクルＰＩ−Ｐ２−Ｐ８で、
夫々−ｙ位相及び＋ｙ位相を有する。第２の核スピン
エコー信号Ｆ８中に、別の高周波９０°（選択性）励起
パルスＰ４ｉ発生させるが、このパルスＰ４の位相は核
磁気が蒙る方向性の変化を定める。パルスＰ４が−Ｘパ
ルスであれば、核磁気の垂直成分は回転さ”せられ、静
磁界Ｂ。の（正の２軸の）方向を向く。＋Ｘパルスの場
合は、これらの垂直成分は靜磁界Ｂ。の方向の反対方向
（負の２軸）の方に向く。一般論として別の高周波励起
パルスの位相はエコーノ瞬時において９０°だけ核磁気
の合成位相に対し進み又は遅れる。このようにして別の
励起パルスＰ４は垂直成分を回転させ、平衡位置に入り
又は静磁界Ｂ。の方向に逆らう。２個以上のスピンエコ
ー信号が発生させられたり、測定サイクルのスタート時
に異なる位相を有する励起ノ；ルスが用いられる時は、
別の高周波励起、Ｃルスが核磁気の垂直成分を回転させ
て静磁界Ｂ。の方向又はその反対方向全とらせるのに必
要な位相は簡単に導ひける。最後の結果は測定サイクル
中に用いられるパルス系列と被検物の緩和時間Ｔ１及び
Ｔ２に依存する。第４図に示すような測定サイクルが行
なわれる時はこの測定サイクルの持続時間Ｔ１が２００
ｍｓで済む。（選択性の）励起ノ；ルスＰ】（＋Ｘ９
０°パルス）の後、ｔｖｌ （＝ ２５ｍｓ ）”、＋
Ｘの１８０°パルスＰ２ヲ印加する。その後で生ずるエ
コー信号’Ｆ２にサンプリングする。パルスＰ８は−Ｘ
１８０°パルスであり、これはＰ２の後５０ｍ５ｆｆｌ
に続く。従って別の高周波励起パルスＰ４は２５ ｍｓ
後に続く必要がある。このパルスＰ４ （十Ｘ 、 ９
０°パルス〕の後］、 ＯＯｍｓの待ち時間が続く。従
って、測定サイクルの全持続時間は約２００ｍ５である
。これは（第３ａ図及び第ａｂ図の）現在の技術水準に
よる測定サイクルの５００ｍ５から１秒の持続時間Ｔよ
りも相当に短い。規則的な完全な核スピン エコー信号
の発生後、（ダイナミックな定常状態での９エコーの瞬
時における信号の強さは次式のようになることが計算さ
れる。
２のエコー信号Ｆ８を−Ｘ １８０°パルスＰ３と共に
発生させると好適である。こうすると第１の核スピンエ
コー信号Ｆ２の強さと位相に悪影響企及ぼす高周波磁界
と静磁界Ｂ。の不均一性の効果を補償することができる
。この時２個の順次の核スピンエコー信号Ｆ２及びＦ３
は、例えば、このパルスザイクルＰＩ−Ｐ２−Ｐ８で、
夫々−ｙ位相及び＋ｙ位相を有する。第２の核スピン
エコー信号Ｆ８中に、別の高周波９０°（選択性）励起
パルスＰ４ｉ発生させるが、このパルスＰ４の位相は核
磁気が蒙る方向性の変化を定める。パルスＰ４が−Ｘパ
ルスであれば、核磁気の垂直成分は回転さ”せられ、静
磁界Ｂ。の（正の２軸の）方向を向く。＋Ｘパルスの場
合は、これらの垂直成分は靜磁界Ｂ。の方向の反対方向
（負の２軸）の方に向く。一般論として別の高周波励起
パルスの位相はエコーノ瞬時において９０°だけ核磁気
の合成位相に対し進み又は遅れる。このようにして別の
励起パルスＰ４は垂直成分を回転させ、平衡位置に入り
又は静磁界Ｂ。の方向に逆らう。２個以上のスピンエコ
ー信号が発生させられたり、測定サイクルのスタート時
に異なる位相を有する励起ノ；ルスが用いられる時は、
別の高周波励起、Ｃルスが核磁気の垂直成分を回転させ
て静磁界Ｂ。の方向又はその反対方向全とらせるのに必
要な位相は簡単に導ひける。最後の結果は測定サイクル
中に用いられるパルス系列と被検物の緩和時間Ｔ１及び
Ｔ２に依存する。第４図に示すような測定サイクルが行
なわれる時はこの測定サイクルの持続時間Ｔ１が２００
ｍｓで済む。（選択性の）励起ノ；ルスＰ】（＋Ｘ９
０°パルス）の後、ｔｖｌ （＝ ２５ｍｓ ）”、＋
Ｘの１８０°パルスＰ２ヲ印加する。その後で生ずるエ
コー信号’Ｆ２にサンプリングする。パルスＰ８は−Ｘ
１８０°パルスであり、これはＰ２の後５０ｍ５ｆｆｌ
に続く。従って別の高周波励起パルスＰ４は２５ ｍｓ
後に続く必要がある。このパルスＰ４ （十Ｘ 、 ９
０°パルス〕の後］、 ＯＯｍｓの待ち時間が続く。従
って、測定サイクルの全持続時間は約２００ｍ５である
。これは（第３ａ図及び第ａｂ図の）現在の技術水準に
よる測定サイクルの５００ｍ５から１秒の持続時間Ｔよ
りも相当に短い。規則的な完全な核スピン エコー信号
の発生後、（ダイナミックな定常状態での９エコーの瞬
時における信号の強さは次式のようになることが計算さ
れる。
こ＼でＭ。は熱平衡における誘導された核磁気であり、
Ｋは測定器のパラメータを表わす。ｔｉ（（Ｔｉ 、
Ｔ２及びｔｉ″：）＞ＴＩ 、 Ｔ２ Ｃｉ＝１ 、２
．８又は４）の場合はＳ□＝ Ｋ −Ｍｏ−ｅＸｐ（−
２ｔｌ／’Ｉ’２）となるが、これは熱平衡への十分な
緩和が行なわれた時に生ずる信号の強さである。別の高
周波励起パルスを用いない時は、これはｔｉ ）） Ｔ
Ｉ 、 Ｔ２の場合にだけ生ずる。明らかに別の励起パ
ルスを用いる時は、像は核磁気の完全な緩和の場合と正
確に同じではない。しかし、実際には順次のサンプル間
の待ち時間は著しい信号の損失を生ずることなく相当に
短くでき、核磁気の分布に関する情報を豊富に含む像を
与えることができる。
Ｋは測定器のパラメータを表わす。ｔｉ（（Ｔｉ 、
Ｔ２及びｔｉ″：）＞ＴＩ 、 Ｔ２ Ｃｉ＝１ 、２
．８又は４）の場合はＳ□＝ Ｋ −Ｍｏ−ｅＸｐ（−
２ｔｌ／’Ｉ’２）となるが、これは熱平衡への十分な
緩和が行なわれた時に生ずる信号の強さである。別の高
周波励起パルスを用いない時は、これはｔｉ ）） Ｔ
Ｉ 、 Ｔ２の場合にだけ生ずる。明らかに別の励起パ
ルスを用いる時は、像は核磁気の完全な緩和の場合と正
確に同じではない。しかし、実際には順次のサンプル間
の待ち時間は著しい信号の損失を生ずることなく相当に
短くでき、核磁気の分布に関する情報を豊富に含む像を
与えることができる。
第５図は本発明方法の好適な変形例を示す。この方法の
測定サイクルは実質的に同じパルス系列を有するが、パ
ルス間のいくつかの時間間隔が異１なる２個のサイクル
から成る。本例では第】と第２のサイクル内の高周波９
０’及び１８０°パルスが第４図の９０°及び１８０°
パルスに対応する。時間間隔ｔｖｌ’、 ｔｖ２’ 、
ｔ２’、 ｔ８’もｔｙｌ 、 ｔｖ２ 。
測定サイクルは実質的に同じパルス系列を有するが、パ
ルス間のいくつかの時間間隔が異１なる２個のサイクル
から成る。本例では第】と第２のサイクル内の高周波９
０’及び１８０°パルスが第４図の９０°及び１８０°
パルスに対応する。時間間隔ｔｖｌ’、 ｔｖ２’ 、
ｔ２’、 ｔ８’もｔｙｌ 、 ｔｖ２ 。
ｔ２ 、 ｔＪに夫々対応する。しかし、時間間隔ｔ
４ ／は時間間隔ｔ４よりも長い。ブロッホ方程式の定
常解から第２のサイクルで形成される核スピンエコー信
号内に負の信号が生じ、表示すべき対象物の再構成すべ
きＮＭＲ像にコントラストの変化（異なる強度分布）を
生ずることを導ひくことができ、る。上述した測定時間
の縮少（期間Ｔ１及びＴｌｌは合せて第８ａ図又は第８
ｂ図の測定時間Ｔよシも短かくなるように選ぶべきであ
る）に加えてＮＭＲ像内に他の情報を再生することがで
きる。この情報は順次のサイクルで用いられる時間間隔
に依存する。
４ ／は時間間隔ｔ４よりも長い。ブロッホ方程式の定
常解から第２のサイクルで形成される核スピンエコー信
号内に負の信号が生じ、表示すべき対象物の再構成すべ
きＮＭＲ像にコントラストの変化（異なる強度分布）を
生ずることを導ひくことができ、る。上述した測定時間
の縮少（期間Ｔ１及びＴｌｌは合せて第８ａ図又は第８
ｂ図の測定時間Ｔよシも短かくなるように選ぶべきであ
る）に加えてＮＭＲ像内に他の情報を再生することがで
きる。この情報は順次のサイクルで用いられる時間間隔
に依存する。
上述した例では９０°及び１８０°励起パルスが用いら
れていることも注意すべきである。明らかに測定サイク
ルの開始時点のパルス（ＰＩ 、 Ｐ１’Ｕ及び測定サ
イクルの終了時点の別の高周波パルスＣＰ４ 、 Ｐ４
’）にお□いて（選択励起を伴なう又は伴なわない）他
のパルス角度全使用することもできる。
れていることも注意すべきである。明らかに測定サイク
ルの開始時点のパルス（ＰＩ 、 Ｐ１’Ｕ及び測定サ
イクルの終了時点の別の高周波パルスＣＰ４ 、 Ｐ４
’）にお□いて（選択励起を伴なう又は伴なわない）他
のパルス角度全使用することもできる。
所定のパルス系列及び測定サイクルの関連する時間間隔
の選択／調整に当って予じめプログラムされたコンピュ
ータ手段を用いると好適である。
の選択／調整に当って予じめプログラムされたコンピュ
ータ手段を用いると好適である。
装置１５（第２図）の一実施例では中央制御装置４５が
データを制御するための入出刃作業端末５−２とパルス
プログラム発生器５８（第６図参照）とを有する予じめ
プログラムされた計算機５１を具える。パルスプログラ
ム発生器５３の出力端子１５５をバス５０（第２図参照
）を介してコイル８ａ 、 ３ｂ 、 ５ 、７及び１
１のための電流発生器ｉ９．ｇ１，２ａ及び２５に接続
する。明らかに出力端子５５を直接これらの電流発生器
に接続することもできる。計算機（フィリップス社タイ
プＰ８５７）は後に付録として与えるプログラムに従っ
てプログラムを組むことができる。このプログラムに基
づいて計算機は作業端末５２を介して入力サレルプログ
ラム及び制御データによりパルスト・プログラム発生器
にコレット社タイプ２９３Ｂ）を制御する。このプログ
ラムで使用される命令の組（フログラムの第３列）はパ
ルスプログラム発生器５３の命令の組である（命令ＪＳ
Ａ ｉ除く。
データを制御するための入出刃作業端末５−２とパルス
プログラム発生器５８（第６図参照）とを有する予じめ
プログラムされた計算機５１を具える。パルスプログラ
ム発生器５３の出力端子１５５をバス５０（第２図参照
）を介してコイル８ａ 、 ３ｂ 、 ５ 、７及び１
１のための電流発生器ｉ９．ｇ１，２ａ及び２５に接続
する。明らかに出力端子５５を直接これらの電流発生器
に接続することもできる。計算機（フィリップス社タイ
プＰ８５７）は後に付録として与えるプログラムに従っ
てプログラムを組むことができる。このプログラムに基
づいて計算機は作業端末５２を介して入力サレルプログ
ラム及び制御データによりパルスト・プログラム発生器
にコレット社タイプ２９３Ｂ）を制御する。このプログ
ラムで使用される命令の組（フログラムの第３列）はパ
ルスプログラム発生器５３の命令の組である（命令ＪＳ
Ａ ｉ除く。
これはスタート アドレスへのジャンプに起とカ。
第４列の各項はパルスプログラム発生器５３の出力側に
出方信号が存在する必要のある時間を定める。プログラ
ムの第４列は（文字Ｓ’に除いて）１６進符号でパルス
プログラム発生器５３の出刃側の状態を示す。第５列
は記憶位置のアドレスを述、べろ。第６列の記号工は割
込みの存在を示す。この割込みはパルスプログラム発生
器５８の出力側に出力さるべき符号の一部と共に付加的
機能をフェッチできる。この付加的機能は、例えば、ａ
）高周波信号発生器２５に新しい波形（９０°パルスの
代υに１８００パルスを用いる場合）をロードすること
、ｂ）励起パルスの位相を反転すること又はり 新しい
パルス列の開始を示すことである。
出方信号が存在する必要のある時間を定める。プログラ
ムの第４列は（文字Ｓ’に除いて）１６進符号でパルス
プログラム発生器５３の出刃側の状態を示す。第５列
は記憶位置のアドレスを述、べろ。第６列の記号工は割
込みの存在を示す。この割込みはパルスプログラム発生
器５８の出力側に出力さるべき符号の一部と共に付加的
機能をフェッチできる。この付加的機能は、例えば、ａ
）高周波信号発生器２５に新しい波形（９０°パルスの
代υに１８００パルスを用いる場合）をロードすること
、ｂ）励起パルスの位相を反転すること又はり 新しい
パルス列の開始を示すことである。
付録に与えられたプログラムは９０°励起パルスに対し
ては専ら＋ｙ又は−ｙパルスを用い、１８０゜励起パル
スに対しては専ら＋Ｘ又は−Ｘパルスを用いる。
ては専ら＋ｙ又は−ｙパルスを用い、１８０゜励起パル
スに対しては専ら＋Ｘ又は−Ｘパルスを用いる。
以上測定期間中に定常勾配磁界が存在しないという条件
の下に第３ｂ図につき核スピン共鳴スペクトルをめるこ
とについて述べたが、測定期間中に勾配磁界が存在する
下で信号サンプルを取出す決定もできる。（例えば、準
備期間中の）ディフェージング遅延（ｄｅｐｈａｓｉｎ
ｇ ｄｅｌａｙ ） ｒ、による励起の後勾配磁界をか
けるのを遅らせ、その後で第８の勾配磁界の存在下に信
号サンプルを取出・すために２個の勾配磁界をカロえる
と、４−Ｄマトリックス（Ｋｘ、 Ｋｙ、 Ｋ２． ｔ
） ｋ信号サンプルで満たすこともできる。但し、上
記ディフェージング遅延τ工は各測定サイクル毎に異な
るものとする。こうすると４−Ｄフーリエ変換後、再び
Ｘ。
の下に第３ｂ図につき核スピン共鳴スペクトルをめるこ
とについて述べたが、測定期間中に勾配磁界が存在する
下で信号サンプルを取出す決定もできる。（例えば、準
備期間中の）ディフェージング遅延（ｄｅｐｈａｓｉｎ
ｇ ｄｅｌａｙ ） ｒ、による励起の後勾配磁界をか
けるのを遅らせ、その後で第８の勾配磁界の存在下に信
号サンプルを取出・すために２個の勾配磁界をカロえる
と、４−Ｄマトリックス（Ｋｘ、 Ｋｙ、 Ｋ２． ｔ
） ｋ信号サンプルで満たすこともできる。但し、上
記ディフェージング遅延τ工は各測定サイクル毎に異な
るものとする。こうすると４−Ｄフーリエ変換後、再び
Ｘ。
ｙ、ｚの関数として所望のスペクトルが見つかる。
上述した例では、毎回フーリエ変換（Ｆｏｕｒｉｅｒｚ
ｅｕｇｍａｔｏｇｒａｐｈｙ ）により核磁気分布をめ
ている。しかし、注意すべきことは本発明方法は「Ｐｈ
１ｌｉｐｓ Ｔｅｃｈｎｉｓｃｈ ＴｉｊｄＳｃｈｒｉ
ｆｔ ｊ 、 ４ ］ 、第３号、１９８８年、第７３
〜８９頁に載っている所謂投影再構成法に基づく方法も
カバーすることである。
ｅｕｇｍａｔｏｇｒａｐｈｙ ）により核磁気分布をめ
ている。しかし、注意すべきことは本発明方法は「Ｐｈ
１ｌｉｐｓ Ｔｅｃｈｎｉｓｃｈ ＴｉｊｄＳｃｈｒｉ
ｆｔ ｊ 、 ４ ］ 、第３号、１９８８年、第７３
〜８９頁に載っている所謂投影再構成法に基づく方法も
カバーすることである。
付録
ＰＰ０Ｏ２７：パルスプログラムの名称８３１００６：
パルスプログラムの作成日１００：マイクロ秒で表わし
た滞在時間（＝４−Ｘ−Ｄｌｌ） このパルスプログラムのヘッダは４個の高周波パ・ルス
系列の符号化された記述を含む。最初の８個は駆動され
た平衡技術を用いるＮＭＲ撮像で使用されるものである
。最后の一つは比較の目的で使用され、駆動された平衡
技術を用いない。この最后の高周波パルス系列は普通飽
和回復高周波パルス系列として知られているものである
。下記の高周波パルス系列の一つから選択することがで
きる。
パルスプログラムの作成日１００：マイクロ秒で表わし
た滞在時間（＝４−Ｘ−Ｄｌｌ） このパルスプログラムのヘッダは４個の高周波パ・ルス
系列の符号化された記述を含む。最初の８個は駆動され
た平衡技術を用いるＮＭＲ撮像で使用されるものである
。最后の一つは比較の目的で使用され、駆動された平衡
技術を用いない。この最后の高周波パルス系列は普通飽
和回復高周波パルス系列として知られているものである
。下記の高周波パルス系列の一つから選択することがで
きる。
（０） ＴＺＰ高周波パルス系列：
Ｐ（９０）−ＴＡＵ−Ｐ（１８０）−２各ＴＡＵ−ＰＣ
１８０ノーＴＡＵ−Ｐ（リセット）−（ＤＯ＋４４）（
１） ＵＺＰ高周波パルス系列： Ｐ（９０）−ＴＡＵ−Ｐ（１８０）−２≠ＴＡＵ−Ｐ
（１８０）−ＴＡＵ−Ｐ （リセットツーＰ（１８０）
−（ＤＯ＋１１ （２） Ｕ Ｚ Ｐ −Ｕ Ｚ Ｐ高周波パルス系列：
Ｐ （９０）−ＴＡＵ−Ｐ （１，８０）−２各ＴＡＵ
−ｐ ＜ ］ ８０ ） −ＴＡＵ−Ｐ （リセット）
−＝Ｐ（１８０）−（Ｄ］Ｏ＋４４ ノーＰ（９０）−
ＴＡＵ−Ｐ（１８０）−１ＴＡＵ−Ｐ （１８０）−Ｔ
ＡＵ−Ｐ Ｃリセット〕−Ｐ（１８０）−（ＤＯ＋４４
） 飽和回復高周波パルス系列： Ｐ （９０） −ＴＡＵ−Ｐ （１８０） −２４ＴＡ
Ｕ−Ｐ（１８０）−ＴＡＵ−（Ｄ Ｏ＋４４ ） ０：パルス プログラムのスタート アドレス＝ｏ Ｔ
ＺＰ（リセットサイクル）、シーケンス時間＝１４４＋
ＤＯマイクロ秒の場合 ＝Ｉ ＵＺＰ（セットサイクルノ、シーケンス時間＝１
４４＋ＤＯマイクロ秒の場合 ＝ ２ ＵＺＰ−ＵＺＰ （２−）Ｇｌツ） サイクｋ
）。
１８０ノーＴＡＵ−Ｐ（リセット）−（ＤＯ＋４４）（
１） ＵＺＰ高周波パルス系列： Ｐ（９０）−ＴＡＵ−Ｐ（１８０）−２≠ＴＡＵ−Ｐ
（１８０）−ＴＡＵ−Ｐ （リセットツーＰ（１８０）
−（ＤＯ＋１１ （２） Ｕ Ｚ Ｐ −Ｕ Ｚ Ｐ高周波パルス系列：
Ｐ （９０）−ＴＡＵ−Ｐ （１，８０）−２各ＴＡＵ
−ｐ ＜ ］ ８０ ） −ＴＡＵ−Ｐ （リセット）
−＝Ｐ（１８０）−（Ｄ］Ｏ＋４４ ノーＰ（９０）−
ＴＡＵ−Ｐ（１８０）−１ＴＡＵ−Ｐ （１８０）−Ｔ
ＡＵ−Ｐ Ｃリセット〕−Ｐ（１８０）−（ＤＯ＋４４
） 飽和回復高周波パルス系列： Ｐ （９０） −ＴＡＵ−Ｐ （１８０） −２４ＴＡ
Ｕ−Ｐ（１８０）−ＴＡＵ−（Ｄ Ｏ＋４４ ） ０：パルス プログラムのスタート アドレス＝ｏ Ｔ
ＺＰ（リセットサイクル）、シーケンス時間＝１４４＋
ＤＯマイクロ秒の場合 ＝Ｉ ＵＺＰ（セットサイクルノ、シーケンス時間＝１
４４＋ＤＯマイクロ秒の場合 ＝ ２ ＵＺＰ−ＵＺＰ （２−）Ｇｌツ） サイクｋ
）。
シーケンス時間＝ ２８８＋Ｄ、Ｏ＋Ｄ ’Ｉ Ｏマイ
クロ秒の場合 ＝３ 飽和回復、シーケンス時間＝ １４４＋ＤＯマイ
クロ秒の場合 ＋ 各 →÷ →（虜、４ ４ 各 各 ）（各 ）（
各 今（カウンタの値： ２５６ ； ０１−エコー内の時間サンプルの数終了
。
クロ秒の場合 ＝３ 飽和回復、シーケンス時間＝ １４４＋ＤＯマイ
クロ秒の場合 ＋ 各 →÷ →（虜、４ ４ 各 各 ）（各 ）（
各 今（カウンタの値： ２５６ ； ０１−エコー内の時間サンプルの数終了
。
一× ＋ 条 ＋ −１＋ ≠ ≠ 各 各 ≠ 各
各持続時間の値： （Ｄｏ、ＤＩ、Ｄ２．・・・・・・
、ＤＩ４）２５６Ｍ ；ＤＯ＝Ｔ（Ｐ（９０））−ＴＣ
Ｐ（（す９セツト））−４４マイクロ秒 ８Ｍ、９Ｍ、ＩＭ；持続時間１．２及び３１０Ｍ、６Ｍ
；持続時間舎及び５ ７Ｍ、ＩＭ、］・２Ｍ 、 ８Ｍ ；持続時間６，７．
８及び９５ ｅＭ ； Ｄ１ｏ＝Ｔ（Ｐ（９０））−Ｔ
（Ｐ（（す〕セット））。
各持続時間の値： （Ｄｏ、ＤＩ、Ｄ２．・・・・・・
、ＤＩ４）２５６Ｍ ；ＤＯ＝Ｔ（Ｐ（９０））−ＴＣ
Ｐ（（す９セツト））−４４マイクロ秒 ８Ｍ、９Ｍ、ＩＭ；持続時間１．２及び３１０Ｍ、６Ｍ
；持続時間舎及び５ ７Ｍ、ＩＭ、］・２Ｍ 、 ８Ｍ ；持続時間６，７．
８及び９５ ｅＭ ； Ｄ１ｏ＝Ｔ（Ｐ（９０））−Ｔ
（Ｐ（（す〕セット））。
−４４マイクロ秒
２ＳＵ、１９・５８Ｕ；持続時間１１．１２Ｄ］２＝・
５条Ｐ４７Ｇ１ ３−Ｍ、２Ｍ ；持続時間１３．］４ 終了 各 各 各 ≠ 暑 ≠ 各 各 各 ≠ 各 ≠ 各
パルス メニュー ＯＪＵＧ Ｄ２ ５８９００Ｅ ７ Ｉ；ＴＺＰに対す
るスタート、波形発生器ｉ リセット。
５条Ｐ４７Ｇ１ ３−Ｍ、２Ｍ ；持続時間１３．］４ 終了 各 各 各 ≠ 暑 ≠ 各 各 各 ≠ 各 ≠ 各
パルス メニュー ＯＪＵＧ Ｄ２ ５８９００Ｅ ７ Ｉ；ＴＺＰに対す
るスタート、波形発生器ｉ リセット。
Ｉ ＪＵＧ ０２ ５８９００Ｅ ５０ Ｉ；ＵＺＰに
対するスタート、 〃 ２ ＪＵＯＤ２ ５８９００Ｆ （＋４ １ＵＺＰ−Ｕ
ＺＰに対するスタート、 〃：３ ＪＵＯＤ２ ５８９
００Ｅ １３６ Ｉ；ＲＨＯ−ＴＺに対するスタート、
〃 ４ ＪＵＯＤ２ ５８９００Ｅ １７８ Ｉ；Ｕ Ｚ
Ｐ／Ｔ Ｚ Ｐサイクルの調整全スタート、′７ ＮＯ
Ｐ Ｄ’ｌ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁Ｗ’にスタート／
ストップ ８ ＮＯＰ ＤＩ３ ５ＯＯＯＯＥ ’９ ＮＯＰ Ｄ
ｌ ５ＯＯＥＯＥ − 勾配磁界をスタート／ストップ １ＯＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’ ］］’ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １．２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １３ ＮＯＰ Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｅ ９０°＋／−Ｙ高周波パルス １４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １６ ＮＯ，Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＲ；ＯＥ勾配磁界をスタ
ート／ストップ １７ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オールタ
ネイト Ｙ １８ ＮＯＰ ＤＩ ５ｏＯＥＯＥ 勾配磁界全スタート／ストツプ １９ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ２０ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ２１ ＬＤＩ ＤＢ ５ＯＯＦ８Ｆ ＣＩｌ ；１８０
’＋ｘ高周波パルス、ループ カウンタをロード２２
ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ ２３ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ ２４ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ ２５ ＮＯＰ Ｄａ’ ３０２０００ ２６ ＪＵＯＤ７ ５Ｏ２ＥＯ０２９；勾配［ｉｆスス
タートストップ ２７ ＮＯＦ ＤＩｌ ５ＯＯＯＯＯ ＮＳ各Ｔ滞在ループ ２８ ＩＪＩ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯＯ８１；２９ Ｎ０
Ｉ）Ｄｌｌ ３００００１ ザングル パルスをＡＤＯ ８０Ｊ（ＪＣＤｌｌ ５ＯＯＯＯＩ ２７ ；８１ Ｎ
ＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ３２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ３３ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ８４ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ３５ ＮＯＰ Ｄ７ ＳＯＯＥＯＫ 勾配磁界をスタート／ストップ ３６ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ ’１８０°＋Ｘ高
周波パルス ３７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ８８ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’ ８９ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ ’勾配磁界全スタ
ート／ストップ ４０ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’４１ ＮＯＰ
ＤＩ４ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ ４２ ＮＯＰ Ｄ４ ８００７８ｇ ’９０°ＴＺＰ（
リセットパルス〕 ４８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配磁界ラスタ
ート／ストップ ４４ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’４５ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ４６ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＯＯＥ ’高周波パルスな
し ４７ ＪＳＡ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル Ｊｉｏ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をス
タート／ストップ ５１ ＮＯＰ ＤＩ８ ５ＯＯＯＯＥ ５２ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁５１スタ
ート／ストップ ５３ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’５４ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ５５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’５６ ＮＯＰ
Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｆ ’９０°＋／−Ｙ高周波パルス ５７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界をスタ
ート／ストップ ５８ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’５９ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ６０ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オールタ
ネイト Ｙ ６１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界全スタ
ート／ストップ ６２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’６３ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾［［界をスタート／ストップ ６４ ＬＤＩ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ （３］ ；１８θ
０＋Ｘ高周波パルス、ループカウンタをロード ６５ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ６６ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ ’６７ ＮＯＰ
ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 。
対するスタート、 〃 ２ ＪＵＯＤ２ ５８９００Ｆ （＋４ １ＵＺＰ−Ｕ
ＺＰに対するスタート、 〃：３ ＪＵＯＤ２ ５８９
００Ｅ １３６ Ｉ；ＲＨＯ−ＴＺに対するスタート、
〃 ４ ＪＵＯＤ２ ５８９００Ｅ １７８ Ｉ；Ｕ Ｚ
Ｐ／Ｔ Ｚ Ｐサイクルの調整全スタート、′７ ＮＯ
Ｐ Ｄ’ｌ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁Ｗ’にスタート／
ストップ ８ ＮＯＰ ＤＩ３ ５ＯＯＯＯＥ ’９ ＮＯＰ Ｄ
ｌ ５ＯＯＥＯＥ − 勾配磁界をスタート／ストップ １ＯＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’ ］］’ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １．２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １３ ＮＯＰ Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｅ ９０°＋／−Ｙ高周波パルス １４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １６ ＮＯ，Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＲ；ＯＥ勾配磁界をスタ
ート／ストップ １７ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オールタ
ネイト Ｙ １８ ＮＯＰ ＤＩ ５ｏＯＥＯＥ 勾配磁界全スタート／ストツプ １９ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ２０ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ２１ ＬＤＩ ＤＢ ５ＯＯＦ８Ｆ ＣＩｌ ；１８０
’＋ｘ高周波パルス、ループ カウンタをロード２２
ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ ２３ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ ２４ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ ２５ ＮＯＰ Ｄａ’ ３０２０００ ２６ ＪＵＯＤ７ ５Ｏ２ＥＯ０２９；勾配［ｉｆスス
タートストップ ２７ ＮＯＦ ＤＩｌ ５ＯＯＯＯＯ ＮＳ各Ｔ滞在ループ ２８ ＩＪＩ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯＯ８１；２９ Ｎ０
Ｉ）Ｄｌｌ ３００００１ ザングル パルスをＡＤＯ ８０Ｊ（ＪＣＤｌｌ ５ＯＯＯＯＩ ２７ ；８１ Ｎ
ＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ３２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ３３ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ８４ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ３５ ＮＯＰ Ｄ７ ＳＯＯＥＯＫ 勾配磁界をスタート／ストップ ３６ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ ’１８０°＋Ｘ高
周波パルス ３７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ８８ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’ ８９ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ ’勾配磁界全スタ
ート／ストップ ４０ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’４１ ＮＯＰ
ＤＩ４ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ ４２ ＮＯＰ Ｄ４ ８００７８ｇ ’９０°ＴＺＰ（
リセットパルス〕 ４８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配磁界ラスタ
ート／ストップ ４４ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’４５ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ４６ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＯＯＥ ’高周波パルスな
し ４７ ＪＳＡ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル Ｊｉｏ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をス
タート／ストップ ５１ ＮＯＰ ＤＩ８ ５ＯＯＯＯＥ ５２ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁５１スタ
ート／ストップ ５３ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’５４ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ５５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’５６ ＮＯＰ
Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｆ ’９０°＋／−Ｙ高周波パルス ５７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界をスタ
ート／ストップ ５８ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’５９ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ６０ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オールタ
ネイト Ｙ ６１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界全スタ
ート／ストップ ６２ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’６３ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾［［界をスタート／ストップ ６４ ＬＤＩ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ （３］ ；１８θ
０＋Ｘ高周波パルス、ループカウンタをロード ６５ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ６６ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ ’６７ ＮＯＰ
ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 。
勾配磁界をスタート／ストップ
６８ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２０００。
６９ ＪＵＯＤ７ ５Ｏ２ＥＯＯ７２ｉ勾配磁界全スタ
ート／ストップ ７０ ＮＯＰ Ｄｌｌ ８０００００ ’Ｎ５４Ｔ滞在
ループ ７］ ＩＪＩ Ｄｌｌ ８０００００ ７４ ；、７２
ＮＯＰ Ｄｌｌ’ ５ＯＯＯＯＩサンプル パルスを
ＡＤＯ ７８ＪＵＯＤｌｌ ５ＯＯＯＯＩ ７０ ；７４ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ７６ ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７７ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ７８ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７９ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ １８０°＋Ｘ高周波パルス ８０ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ８１ ＮＯＰ ＤＯ−５ＯＯＯＯＥ ８２ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＫ 勾配磁界をスタート／ストップ ８８ ＮＯＰ ＤＢ Ｓ、００００Ｆ ８４ ＮＯＰ ＤＩ４ ＳＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ８５ ＮＯＰ Ｄ４ ５ｏｏＦａＫ ９０°ＴＺＰ （リセットパルス〕 ８６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯ’Ｅ 。
ート／ストップ ７０ ＮＯＰ Ｄｌｌ ８０００００ ’Ｎ５４Ｔ滞在
ループ ７］ ＩＪＩ Ｄｌｌ ８０００００ ７４ ；、７２
ＮＯＰ Ｄｌｌ’ ５ＯＯＯＯＩサンプル パルスを
ＡＤＯ ７８ＪＵＯＤｌｌ ５ＯＯＯＯＩ ７０ ；７４ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ７６ ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７７ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ７８ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ７９ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ １８０°＋Ｘ高周波パルス ８０ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ ８１ ＮＯＰ ＤＯ−５ＯＯＯＯＥ ８２ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＫ 勾配磁界をスタート／ストップ ８８ ＮＯＰ ＤＢ Ｓ、００００Ｆ ８４ ＮＯＰ ＤＩ４ ＳＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ ８５ ＮＯＰ Ｄ４ ５ｏｏＦａＫ ９０°ＴＺＰ （リセットパルス〕 ８６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯ’Ｅ 。
勾配磁界をスタート／ストップ
８７ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＫ ’８８ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ８９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯ１８Ｅ ゛】８０°＋Ｘパ
ルス ９０ ＪＳＡ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル ９４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ９５ ＮＯＰ ＤＩ８ ５ＯＯＯＯＥ ’９６ ＮＯＦ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ ９７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’９８ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ９９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯ’ＯＥ ’１００ ＮＯ
Ｐ Ｄ４ ＳＯＯ］８Ｅ ’９０°＋／−Ｙ高周波パル
ス １０１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １０２ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１０３ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １０４ ＮＯＰ Ｄａ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オール
タネイトＹ １０５ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １０６ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１０７ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １０８ ＬＤＩ Ｄａ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋Ｘ高周波パルス、ループ カウンタ全ロード １０９ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ “勾配磁界をス
タート／ストップ １１０ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００Ａ “１１１ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １１２ ＮＯＰ Ｄａ ３０２０００ 。
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ８９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯ１８Ｅ ゛】８０°＋Ｘパ
ルス ９０ ＪＳＡ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル ９４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ９５ ＮＯＰ ＤＩ８ ５ＯＯＯＯＥ ’９６ ＮＯＦ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ ９７ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ ’９８ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストップ ９９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯ’ＯＥ ’１００ ＮＯ
Ｐ Ｄ４ ＳＯＯ］８Ｅ ’９０°＋／−Ｙ高周波パル
ス １０１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １０２ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１０３ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １０４ ＮＯＰ Ｄａ ５５０００Ｅ Ｉ；位相オール
タネイトＹ １０５ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １０６ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１０７ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １０８ ＬＤＩ Ｄａ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋Ｘ高周波パルス、ループ カウンタ全ロード １０９ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ “勾配磁界をス
タート／ストップ １１０ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００Ａ “１１１ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １１２ ＮＯＰ Ｄａ ３０２０００ 。
１１３ ＪＵＯＤ７ ５Ｏ２ＥＯ０１１６；勾配磁界を
スタート／ストップ １１４ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３０００００ 。
スタート／ストップ １１４ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３０００００ 。
Ｎ５−１＋Ｔ滞在ループ
１１５ ＩＪＩ Ｄｌｌ ８０００００ １１８ ；１
１６ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３００００１ 。
１６ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３００００１ 。
サンプルパルスをＡＤＯ
１１７ＪＵＯＤｌｌ ８００００１ １１４ ；１１８
ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート
／ストップ １１９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１２０ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １２１ ＮＯＰ Ｉｎ ５ＯＯＯＯＥ ’１２２ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＫ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １２８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＦ８Ｅ ’１８０°＋Ｘ
高周波パルス １２４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １２５ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’１２６ ＮＯＰ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ １２７ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１２８ ＮＯ
Ｐ ＤＩ４ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １２９ ＮＯＰ Ｄ４ ’５ＯＯＦ８Ｅ ’９０°ＴＺ
Ｐ （リセット パルス） １８０ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配ａＪｌス
タート／ストップ １３１ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１３２ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １１３８’ＮＯＰ Ｄａ ５５０１８Ｅ Ｉ；１８０°
＋Ｘパルス、位相オールタネイ）Ｙ１．３４ ＪＵＯＤ
ＩＯ５ＯＯＯＯＥ ］ＵＺＰサイクルに進む １３６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ １３７ ＮＯＰ Ｄｌ８ ５ＯＯＯＯＥ１８８ ＮＯＰ
Ｄｌ、 ５ＯＯＥＯＥ勾配磁界をスタート／ストップ １８９ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ １４０ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １４１ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １４２ ＮＯＰ Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｅ ９０°＋／−Ｙ高周波パルス １．４８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＲ：ＯＥ勾配磁界をス
タート／ストップ １４４ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １４５ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １４６ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ、 Ｉ；位相オー
ルタネイトＹ １４７ ＮＯＰ ＤＩ ｓｏｏＥｏｇ 勾配磁界をスタート／ストップ １４８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１４９ Ｎ
ＯＰ Ｄ ７ Ｓ ００ Ｅ ＯＥ勾配磁界全スタート
／ストップ １５０ ＬＤＩ ＤＢ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋ Ｘ 高周波パルス、ループカウンタをロード １５１ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ １１’＋２ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ１５３ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥｏＡ 勾配磁界をスタート／ストップ １５４ ＮＯＰ ＤＢ ８０２０００ Ｊ５５ ＪＵＧｔ Ｄ７ ５Ｏ２ＥＯ０１５８；勾配磁
界をスタート／ストップ １５６ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３０００００ ’ＮＳ各Ｔ滞
在ループ １５７ ＩＪＩ Ｄｌｌ ３０００００ １６０ ；１
５８ ＮＯＰ Ｄｌｌ ８００００１ 。
ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート
／ストップ １１９ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１２０ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １２１ ＮＯＰ Ｉｎ ５ＯＯＯＯＥ ’１２２ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＫ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １２８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＦ８Ｅ ’１８０°＋Ｘ
高周波パルス １２４ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １２５ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’１２６ ＮＯＰ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ １２７ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１２８ ＮＯ
Ｐ ＤＩ４ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １２９ ＮＯＰ Ｄ４ ’５ＯＯＦ８Ｅ ’９０°ＴＺ
Ｐ （リセット パルス） １８０ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配ａＪｌス
タート／ストップ １３１ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１３２ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １１３８’ＮＯＰ Ｄａ ５５０１８Ｅ Ｉ；１８０°
＋Ｘパルス、位相オールタネイ）Ｙ１．３４ ＪＵＯＤ
ＩＯ５ＯＯＯＯＥ ］ＵＺＰサイクルに進む １３６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ １３７ ＮＯＰ Ｄｌ８ ５ＯＯＯＯＥ１８８ ＮＯＰ
Ｄｌ、 ５ＯＯＥＯＥ勾配磁界をスタート／ストップ １８９ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ １４０ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １４１ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ １４２ ＮＯＰ Ｄ４ ５ＯＯ１８Ｅ ９０°＋／−Ｙ高周波パルス １．４８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＲ：ＯＥ勾配磁界をス
タート／ストップ １４４ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １４５ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 勾配磁界をスタート／ストップ １４６ ＮＯＰ Ｄ６ ５５０００Ｅ、 Ｉ；位相オー
ルタネイトＹ １４７ ＮＯＰ ＤＩ ｓｏｏＥｏｇ 勾配磁界をスタート／ストップ １４８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１４９ Ｎ
ＯＰ Ｄ ７ Ｓ ００ Ｅ ＯＥ勾配磁界全スタート
／ストップ １５０ ＬＤＩ ＤＢ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋ Ｘ 高周波パルス、ループカウンタをロード １５１ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ 勾配磁界をスタート／ストップ １１’＋２ ＮＯＰ ＤＢ ５Ｏ２００Ａ１５３ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥｏＡ 勾配磁界をスタート／ストップ １５４ ＮＯＰ ＤＢ ８０２０００ Ｊ５５ ＪＵＧｔ Ｄ７ ５Ｏ２ＥＯ０１５８；勾配磁
界をスタート／ストップ １５６ ＮＯＰ Ｄｌｌ ３０００００ ’ＮＳ各Ｔ滞
在ループ １５７ ＩＪＩ Ｄｌｌ ３０００００ １６０ ；１
５８ ＮＯＰ Ｄｌｌ ８００００１ 。
サンプル パルスをＡＤＯ
１５９ＪＵＯＤｌｌ ３００００１ １５６ ；１６０
ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート
／ストップ １６１ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’１６２ ＮＯ
Ｐ ｆ）Ｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １６８ Ｎｏｒ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １６４ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 。
ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート
／ストップ １６１ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’１６２ ＮＯ
Ｐ ｆ）Ｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １６８ Ｎｏｒ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １６４ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 。
勾配磁界をスタート／ストップ
１６５ ＮＯＰ ＤＢ ｓｏｏｉｒｓｇ ’１８０°＋
Ｘ高周波パルス １６６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １６７ ＮＯＰ Ｄ９ ５ＯＯＯＯＥ ’１６８ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １６９ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’１７０ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ４ ５ＯＯＥＯＥ 。
Ｘ高周波パルス １６６ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＫＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １６７ ＮＯＰ Ｄ９ ５ＯＯＯＯＥ ’１６８ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １６９ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ ’１７０ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ４ ５ＯＯＥＯＥ 。
勾配磁界’にスタート／ストップ
１７１ ＮＯＰ Ｄ４ ５ＯＯＥＯＥ
高周波パルスなし
１７２ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＲ：勾配磁界をスタ
ート／ストップ １７８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １７４ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ １７５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ 高周波パルスなし １７６ ＪＳＡ Ｄｏ ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル １７８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １７９ ＮＯＰ Ｄｌ８ ５ＯＯＯＯＥ ’１８０ Ｎ
ＯＰ Ｄｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １８１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ １８２ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ １８８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１８４ ＮＯ
Ｐ Ｄ４ ５ＯＯ１３Ｋ ’９０°十／−Ｙ高周波パル
ス １８５ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界全ス
タート／ストップ １８６ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１８７ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １８８ ＮＯＰ Ｄａ ５５０００Ｅ １位相オールタ
ネイトＹ １８９ ＮＯＰ Ｄｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １９０ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１９１ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １９２ ＬＤＩ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋Ｘ高周Ｈパルス、ループ カウンタをロード １９８ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １９４ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００Ａ ’１９５ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １９６ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００２。
ート／ストップ １７８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ １７４ ＮＯＰ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＦ 勾配磁界をスタート／ストップ １７５ ＮＯＰ ＤＢ ５ＯＯＯＯＥ 高周波パルスなし １７６ ＪＳＡ Ｄｏ ５ＯＯＯＯＥ Ｉ；リサイクル １７８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １７９ ＮＯＰ Ｄｌ８ ５ＯＯＯＯＥ ’１８０ Ｎ
ＯＰ Ｄｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ス
トップ １８１ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＯＯＥ １８２ ＮＯＰ
Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／ストッ
プ １８８ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１８４ ＮＯ
Ｐ Ｄ４ ５ＯＯ１３Ｋ ’９０°十／−Ｙ高周波パル
ス １８５ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界全ス
タート／ストップ １８６ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１８７ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １８８ ＮＯＰ Ｄａ ５５０００Ｅ １位相オールタ
ネイトＹ １８９ ＮＯＰ Ｄｉ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １９０ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’１９１ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １９２ ＬＤＩ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｅ ０１ ；１８０
°＋Ｘ高周Ｈパルス、ループ カウンタをロード １９８ ＮＯＰ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をス
タート／ストップ １９４ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００Ａ ’１９５ ＮＯ
Ｐ ＤＩ ５Ｏ２ＥＯＡ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ １９６ ＮＯＰ Ｄａ ５Ｏ２００２。
１９７ ＪＵＯＤ７ ５Ｏ２ＥＯ２２００；勾配磁界を
スタート／ストップ １９８ ＮＯＰ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯ’２ 。
スタート／ストップ １９８ ＮＯＰ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯ’２ 。
ＮＳ％Ｔ滞在ループ
１９９ ＩＪＩ Ｄｌｌ ８００００２ ２０２ ；２
００ ＮＯＰ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯ２。
００ ＮＯＰ Ｄｌｌ ５ＯＯＯＯ２。
２０１ ＪＵＯＤｌｌ ３００００２ １９８ ；２０
２ ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ；勾配磁界をスター
ト／ストップ ２０８ ＮＯＰ Ｄｓ ５ｏｏｏＯＥ ’２０４ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界をスタート／スト
ップ ２０５ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ”２０６ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ ・ ２０７ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｆ ’１８０°
＋Ｘ高周波パルス ２０８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ −勾配磁界をス
タート／ストップ ２０９ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’２１０ ＮＯＰ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配磁界をスタート／ストッ
プ ２１１ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’２１２ ＬＤ
Ｉ Ｄ７ ５ＯＯＫＯＡ ０１ ；勾配磁界をスタート
／ストップ ２１８ ＪＵＯＤ７ ５ＯＯＥＯ８２１５；勾配磁界を
スタート／ストップ ２］４ ＩＪＩ Ｄｌｌ ５ＯＯＥＯＯ２１，６；２１
５ ＪＵＯＤＩ２ ５ＯＯＥＯＩ ２］４ ；サンプル
パルスをＡＤ（３ ２１６ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ２］７ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’２１８ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 。
２ ＮＯＰ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ；勾配磁界をスター
ト／ストップ ２０８ ＮＯＰ Ｄｓ ５ｏｏｏＯＥ ’２０４ ＮＯ
Ｐ Ｄｌ ５ＯＯＥＯＥ ゛勾配磁界をスタート／スト
ップ ２０５ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ”２０６ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタート／スト
ップ ・ ２０７ ＮＯＰ Ｄ５ ５ＯＯＦ８Ｆ ’１８０°
＋Ｘ高周波パルス ２０８ ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＦ −勾配磁界をス
タート／ストップ ２０９ ＮＯＰ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ ’２１０ ＮＯＰ
ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ −勾配磁界をスタート／ストッ
プ ２１１ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’２１２ ＬＤ
Ｉ Ｄ７ ５ＯＯＫＯＡ ０１ ；勾配磁界をスタート
／ストップ ２１８ ＪＵＯＤ７ ５ＯＯＥＯ８２１５；勾配磁界を
スタート／ストップ ２］４ ＩＪＩ Ｄｌｌ ５ＯＯＥＯＯ２１，６；２１
５ ＪＵＯＤＩ２ ５ＯＯＥＯＩ ２］４ ；サンプル
パルスをＡＤ（３ ２１６ＮＯＰ ＤＩ ５ＯＯＥＯＥ ’勾配磁界をスタ
ート／ストップ ２］７ ＮＯＰ Ｄａ ５ＯＯＯＯＥ ’２１８ ＮＯ
Ｐ Ｄ７ ５ＯＯＥＯＥ 。
勾配磁界をスタート／ストップ
２］９ ＪＳＡ ＤＯ５ＯＯＯＯＥ 工；リサイクル
終了
各 ：空き
＊ ：空き
＋ ：空き
＋ ：窒き
矢 ；窄き
＋ ：仝き
各 ：空き
＋ ：空き
≠ ：窒き
＋ ：空き
矢 ：孕き
≠ ：空き
≠ ：空き
≠ ：空き
条 ：空さ
＊ ：空き
＋ ：空さ
【図面の簡単な説明】
第１図は本発明方法を実施する装置のコイル系の配置の
略図、 第２図は本発明方法全実施する装置のブロック図、 第８ａ図及び第３ｂ図は現在の技術水準の簡単な例の時
間線図、 第４図は本発明方法の一例の時間線図、第５図は本発明
方法の好適な一例の時間線図、第６図は本発明方法を実
施する装置の一部のブロック図である。 １・・主コイル（靜磁界発生用） ２・・主コイルが置かれる球面 ８・・・勾配磁界Ｇｚ ’ｔ’発生するためのコイル５
・・・勾配磁界Ｇｙ’ｅ発生するためのコイル７・・勾
配磁界Ｇｘ ｋ発生するためのコイル１１・・高周波磁
界用のコイル １５・・・本発明方法を実施するための装置１７、１９
．２１．２３・・・コイルを励磁するための電流発生器 ・２０・・・人体 ２５・・・高周波信号発生？２７・
・・高周波信号検出器 ２８・・・復調器２９・・サン
プリング回路 ３１・・・Ａ／Ｄ変換器のような処理手段３３・メモリ
８５・・演算回路 ３７・・制御装置 ４８・・・表示装置４５・・中央制
御装置 ５０・・バス ５１・・予じめプログラムされたコンピュータ５２・・
入出力作業端末 ５３ ・パルスグロダラム発生器 ５５ ・出力端子。 手続補正書 昭和５９年 ８ 月１５日 １、事件の表示 昭和５９年 特 許 願第１．１３９８６ 号２、発明
の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３、補正をする
者 ７１（件との関係 特許出願人 名称 エヌ・ベー・フィリップス・ フルーイランペンファブリケン ７、補正の内容（別紙の通り） ・１明細書第９頁第１行の「１回」を「ｌｘｍ回」に訂
正し１ 同頁第１５行の「ｍｘｌＪ個」を「ｍ Ｘ Ｎ２個」に
訂正する。 ２、同第１１頁第１５行のｒ １８ ｏ’ Ｊを「９０
°励起」に訂正する。 ３同第１５頁第８行の「毎回」を「各」に訂正する０ ４同第１７頁第７行の「すること」を「じ得ること」に
訂正する。 ５同第２６頁第１１行の「Ｋｘは」を［この測定サイク
ル中Ｋｘは］に訂正し、 同頁第１３行の「強さが」を「各測定サイクル中張さが
」に訂正する。 ６同第３１頁第１２行〜第８２頁第２行を次の通りに訂
正する。 こ−でＭ。は熱平衡における誘導された核磁気であり、
Ｋ−は測定器のパラメータを表わす。 この信号の強さＳ□は別の励起パルスがない時に得られ
る信号の強さＳ２と比較すべきである。 時間ｔ１後９０°励起パルスの後に１８００パルスが続
く。従って、この１８０°パルスのｅ時間ｔ１間エコー
信号が現われる。１８００パルスと次の励起との間に時
間ｔ２が経過する。この時間ｔ２において磁界の不均一
性があるため磁化の全ての構成分が位相をはずれると仮
定すると、エコーの瞬時における信号の強さは次式で与
えられる。 Ｓ ｎ−ＫＭｏ （１−２ｅＸｐ（−ｔ ２／”Ｉ’
１ ） ＋ｅＸｐ（−（ｔ １ ＋ｔ ２ ＞／Ｔ １
）） ・ｅｘｐ（−２ｔｌ／ＴＺ ） こ＼で２個の極端な場合につき信号の強さＳ□とＳ、を
比較する。 ａ） （別の励起が用いられる時の） ｔ４がＴ１より
ずっと大きい場合は、次式が妥当する。 ＳＩＫＭ。ｅＸｐ（−２ｔｌ／Ｔ２） 、 別の励起が用いられない時の類似した状況はｔ２＞
＞Ｔｌで特徴づけられる。 この時Ｓ２につき次式が成立する。 Ｓ２＞＞ ＫＭｏｅＸｐ （−２ｔｌ／Ｔ２ ）ｂ）
ｔｉ＜＜Ｔｌ、Ｔ２ （ｉ−１、２、８、４）の時は異
なる状況が生ずる。この時Ｓ□につき次式が成立する。 ４ Ｓ２− ＫＭｏ７） 下に説明のため数値例を挙げる。下記の値を選ぶｏ Ｔ
ｌ−Ｔ２−１０００ｍｓ 、 ｔｌ＝２５ｍＳ 。 ｔ２−５０ ｍｓ、 ｔ８−２５ ｍｓ、ｔ４−１００
ｍｓ。 これは付加的励起を用いる場合である。この場合Ｓ１＄
０．５ＫＭｏである。Ｓ２をめるため下１記の値を選ぶ
。ｔｉ ＋ ２５ ｍｓ 、 ｔ２−１７５ ｍｓ 。 従って、付加的励起を用いる場合と同じ繰返し時間が得
られる。この時５２ｚＯ，１５ＫＭｏであることが見出
されているが、これはＳ□よりも相当に小さい。明らか
に別の励起パルスを」手続補正書 昭和５９年１１月２８０ １、事件の表示 昭和５９年特許 願第１１３９８６号 ２、発明の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３、補正をする
者 事に１との関係 特許出願人 名称 エフ１ベー・フィリップス・ ブルーイランベンファブリケン 外１名 ５、補正命令の日イづ 昭和５９年１１月１３日 （訂正）手続補正書 昭和５９ 年８ 月１５日 １、事件の表示 昭和５９年 特 許 願第１１３ ＋］ ８ ｉｉ ′
＆２・発明の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３補正をする者 事件とのｌｙｌ係 特許出願人 名称 エヌ・ベー・フィリップス・ フルーイランベンファブリケン 外１名 ５゜ ６ 補正の対象 明細書の「発明の詳細な説明」の欄お
よび図面 ７、補正の内容 （別紙の通り） 図面第５図は、内容に変更ありません
略図、 第２図は本発明方法全実施する装置のブロック図、 第８ａ図及び第３ｂ図は現在の技術水準の簡単な例の時
間線図、 第４図は本発明方法の一例の時間線図、第５図は本発明
方法の好適な一例の時間線図、第６図は本発明方法を実
施する装置の一部のブロック図である。 １・・主コイル（靜磁界発生用） ２・・主コイルが置かれる球面 ８・・・勾配磁界Ｇｚ ’ｔ’発生するためのコイル５
・・・勾配磁界Ｇｙ’ｅ発生するためのコイル７・・勾
配磁界Ｇｘ ｋ発生するためのコイル１１・・高周波磁
界用のコイル １５・・・本発明方法を実施するための装置１７、１９
．２１．２３・・・コイルを励磁するための電流発生器 ・２０・・・人体 ２５・・・高周波信号発生？２７・
・・高周波信号検出器 ２８・・・復調器２９・・サン
プリング回路 ３１・・・Ａ／Ｄ変換器のような処理手段３３・メモリ
８５・・演算回路 ３７・・制御装置 ４８・・・表示装置４５・・中央制
御装置 ５０・・バス ５１・・予じめプログラムされたコンピュータ５２・・
入出力作業端末 ５３ ・パルスグロダラム発生器 ５５ ・出力端子。 手続補正書 昭和５９年 ８ 月１５日 １、事件の表示 昭和５９年 特 許 願第１．１３９８６ 号２、発明
の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３、補正をする
者 ７１（件との関係 特許出願人 名称 エヌ・ベー・フィリップス・ フルーイランペンファブリケン ７、補正の内容（別紙の通り） ・１明細書第９頁第１行の「１回」を「ｌｘｍ回」に訂
正し１ 同頁第１５行の「ｍｘｌＪ個」を「ｍ Ｘ Ｎ２個」に
訂正する。 ２、同第１１頁第１５行のｒ １８ ｏ’ Ｊを「９０
°励起」に訂正する。 ３同第１５頁第８行の「毎回」を「各」に訂正する０ ４同第１７頁第７行の「すること」を「じ得ること」に
訂正する。 ５同第２６頁第１１行の「Ｋｘは」を［この測定サイク
ル中Ｋｘは］に訂正し、 同頁第１３行の「強さが」を「各測定サイクル中張さが
」に訂正する。 ６同第３１頁第１２行〜第８２頁第２行を次の通りに訂
正する。 こ−でＭ。は熱平衡における誘導された核磁気であり、
Ｋ−は測定器のパラメータを表わす。 この信号の強さＳ□は別の励起パルスがない時に得られ
る信号の強さＳ２と比較すべきである。 時間ｔ１後９０°励起パルスの後に１８００パルスが続
く。従って、この１８０°パルスのｅ時間ｔ１間エコー
信号が現われる。１８００パルスと次の励起との間に時
間ｔ２が経過する。この時間ｔ２において磁界の不均一
性があるため磁化の全ての構成分が位相をはずれると仮
定すると、エコーの瞬時における信号の強さは次式で与
えられる。 Ｓ ｎ−ＫＭｏ （１−２ｅＸｐ（−ｔ ２／”Ｉ’
１ ） ＋ｅＸｐ（−（ｔ １ ＋ｔ ２ ＞／Ｔ １
）） ・ｅｘｐ（−２ｔｌ／ＴＺ ） こ＼で２個の極端な場合につき信号の強さＳ□とＳ、を
比較する。 ａ） （別の励起が用いられる時の） ｔ４がＴ１より
ずっと大きい場合は、次式が妥当する。 ＳＩＫＭ。ｅＸｐ（−２ｔｌ／Ｔ２） 、 別の励起が用いられない時の類似した状況はｔ２＞
＞Ｔｌで特徴づけられる。 この時Ｓ２につき次式が成立する。 Ｓ２＞＞ ＫＭｏｅＸｐ （−２ｔｌ／Ｔ２ ）ｂ）
ｔｉ＜＜Ｔｌ、Ｔ２ （ｉ−１、２、８、４）の時は異
なる状況が生ずる。この時Ｓ□につき次式が成立する。 ４ Ｓ２− ＫＭｏ７） 下に説明のため数値例を挙げる。下記の値を選ぶｏ Ｔ
ｌ−Ｔ２−１０００ｍｓ 、 ｔｌ＝２５ｍＳ 。 ｔ２−５０ ｍｓ、 ｔ８−２５ ｍｓ、ｔ４−１００
ｍｓ。 これは付加的励起を用いる場合である。この場合Ｓ１＄
０．５ＫＭｏである。Ｓ２をめるため下１記の値を選ぶ
。ｔｉ ＋ ２５ ｍｓ 、 ｔ２−１７５ ｍｓ 。 従って、付加的励起を用いる場合と同じ繰返し時間が得
られる。この時５２ｚＯ，１５ＫＭｏであることが見出
されているが、これはＳ□よりも相当に小さい。明らか
に別の励起パルスを」手続補正書 昭和５９年１１月２８０ １、事件の表示 昭和５９年特許 願第１１３９８６号 ２、発明の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３、補正をする
者 事に１との関係 特許出願人 名称 エフ１ベー・フィリップス・ ブルーイランベンファブリケン 外１名 ５、補正命令の日イづ 昭和５９年１１月１３日 （訂正）手続補正書 昭和５９ 年８ 月１５日 １、事件の表示 昭和５９年 特 許 願第１１３ ＋］ ８ ｉｉ ′
＆２・発明の名称 核磁気分布測定方法及びそのための装置３補正をする者 事件とのｌｙｌ係 特許出願人 名称 エヌ・ベー・フィリップス・ フルーイランベンファブリケン 外１名 ５゜ ６ 補正の対象 明細書の「発明の詳細な説明」の欄お
よび図面 ７、補正の内容 （別紙の通り） 図面第５図は、内容に変更ありません
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 ｔ 物体の領域内の核磁気分布を測定するに当って、一
様な静磁界を発生させ、この静磁界内に上記物体の領域
をおき、 ａ）高周波電磁パルスを発生させて物体内の核の磁化を
歳差運動させ、これにより共鳴信号を発生させ、 ｂ）その後で、準備期間の後、いくつかのサンプリング
期間に分かれている測定期間において、この共鳴信号（
ＦＩＤ信号）から周期的にいくつかの信号サンプルを取
出し、Ｃ）その後で、毎回待ち時間の後、上記段階ａ）
及びｂ）を何回か（ｎ′）繰返し、一群の信号サンプル
を得、これから誘導された核磁化の分布像をめる核磁気
分布測定方法において、サンプリング信号の抽出後、高
周波１８０°パルスを発生させて核スピン エコー信号
を発生させ、勾配磁界により核磁化に課さバる影響（移
相）を打消し、その後で核スピン エフ−信号が存在す
るように別の高周波励起パルスを発生させることを特徴
とする核磁気分布測定方法。 東 前記の別の高周波励起ノ々ルスを核スピンエコー信
号の最大値が生ずる時に発生させることを特徴とする特
許請求の範囲第１項記載の核磁気分布測定方法０ ＆ 別の高周波励起パルスの位相をエコーの瞬時におい
て、核磁化の位相よりも９０°だけ進めることを特徴と
する特許請求の範囲第２項記載の核磁気分布測定方法。 表 別の高周波励起パルスの位相をエコーの瞬時におい
て、核磁化の位相よりも９０°だけ遅らせることを特徴
とする特許請求の範囲第２項記載の核磁気分布測定方法
。 翫 別の高周波励起パルスを９０°選択性励起ｌ々ルス
とすることを特徴とする特許請求の範囲第８項又は第４
項記載の核磁気分布測定方法。 ＆ 前記別の高周波励起パルスの後、期間Ｔ経過後、高
周波励起パルスと関連する勾配磁界の類似のサイクルを
完結させ、第１のサイクル時の少なく七も１個のパルス
間隔を第２のサイクル時の対応するパルス間隔と異なら
せることを特徴とする特許請求の範囲＃！１項記載の核
磁気分布測定方法。 ７、 準備期間において、第１又は第１及び第２の勾配
磁界をかけ、その勾配の方向を互に垂直とし、測定期１
間において勾配の方向がこの準備期間に存在する勾配磁
界の勾配の方向と垂直彦方向に延在する別の勾配磁界を
かけ、準備期間時の少なくとも１個の勾配磁界の強さの
積分を段階ａ）及びｂ〕が繰返される時毎回異なる値を
有するようにし、核スピン密度分布を信号サンプルの群
からこれをフーリエ変換した後取出すことを特徴とする
特許請求の範囲第１項ないし第６項のいずれか一項に′
記載の核磁気分布測定方法。 ＆ 準備期間において少なくとも１個の勾配磁界をかけ
、その準備期間における強さの積分が段階ａ）及びｂ〕
が繰返される時毎回異なる値を有し、位置に依存する核
スピン共鳴スペクトルを信号サンプルの群からそのフー
リエ変換後取出すことを特徴とする特許請求の範囲第１
項ないし第６項のいずれか一項に記載の核磁気分布測定
方法。 ９、 第１の高周波電磁パルスを発生させた後、勾配磁
界をかける前にディフェージング期間を含め、このディ
フェージング期間を段階ａ）及びｂ）が繰返される時毎
回異なる値を有するようにすることを特徴とする特許請
求の範囲第８項記載の核磁気分布測定方法。 １０、第１の高周波電磁パルスを発生させるために、準
備期間中に１個の選択性勾配磁界（選択性励起）をかけ
、２個又は８個の勾配磁界をかけ、その勾配の方向を互
に垂直とし１８次元又は４次元フーリエ変換にょジ、物
体の断層又は容積内で位置に依存する核共鳴スペクトル
を得ることを特徴とする特許請求の範囲第８項記載の核
磁気分布測定方法０ １１ 物体の領域内の核磁気分布をめるために、ａ）一
様な靜磁界を発生させる手段と、ｂ）高周波電磁放射線
を発生させる手段と、Ｃ）勾配磁界を発生させる手段と
、 ｄ）項ａ）及びｂ）により規定された手段により発生さ
せられた共鳴信号をサンプリングするサンプリング手段
と、 ｅ）上記サンプリング手段にょシ与えられる信号を処理
し、核磁気分布を形成する処理手段と、 ｆ）少なくとも項ｂ）ないしｅ）で規定された手段を制
御し、いくつかの共鳴信号を発生させ、条件づけ、サン
プリングし１処理する制御手段と を具える核磁気分布測定装置において、制御手段が高周
波電磁放射線を発生させる手段に対する制御信号を発生
し、供給するための予゛ Ｂめプログラムされたコンピ
ュータ手段を具え１上記制御信号が９０°及び１８０°
励起パルスの調整自在のパルス列を発生でき、最近に発
生させられた２個の励起パルスの間に経過する期間が最
近の１８０°パルスとその次の他の９０°励起パルスの
間に経過する期間の２倍になるように構成したことを特
徴とする核磁気分布測定装置０
Applications Claiming Priority (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL8302017A NL8302017A (nl) | 1983-06-07 | 1983-06-07 | Werkwijze en inrichting voor het bepalen van een kernmagnetisatieverdeling in een deel van een lichaam. |
| NL8302017 | 1983-06-07 | ||
| NL8400991 | 1984-03-29 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6095338A true JPS6095338A (ja) | 1985-05-28 |
| JPH0449418B2 JPH0449418B2 (ja) | 1992-08-11 |
Family
ID=19841966
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59113986A Granted JPS6095338A (ja) | 1983-06-07 | 1984-06-05 | 核磁気分布測定方法及びそのための装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6095338A (ja) |
| NL (1) | NL8302017A (ja) |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5946546A (ja) * | 1982-09-09 | 1984-03-15 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 |
-
1983
- 1983-06-07 NL NL8302017A patent/NL8302017A/nl not_active Application Discontinuation
-
1984
- 1984-06-05 JP JP59113986A patent/JPS6095338A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5946546A (ja) * | 1982-09-09 | 1984-03-15 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 |
| US4536712A (en) * | 1982-09-09 | 1985-08-20 | Yokogawa Hokushin Electric Corporation | Method and apparatus for examination by nuclear magnetic resonance |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0449418B2 (ja) | 1992-08-11 |
| NL8302017A (nl) | 1985-01-02 |
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