JPS60242318A - 残留磁気式電磁流量計 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 イ、産業上の利用分野 この発明は、残留磁気式電磁流量針に係る。

口、従来技術 この出願の発明に最も近い従来技術に、第１図に接続図
を示すものがある。（特願昭５４−０１３９１６号、米
国特許明細書第４，４０９，８６４号）この従来技術は
、非磁性で非導電性の管路（１０）内を通る導電性流体
の流れに面してその流れに交差する方向に互いに隔たる
１対の電極（２ａｏ　）、（２ｂｏ）と、この１対の電
極（２ａｏ　）　、（２ｂ。

）の間を連ねてできる電気力線と前記流れとの両者に交
差して磁束が通るべき磁束空間（３Ｃｏ　）を間に挟む
２個の磁極（３ａｏ　）　、（３ｂｏ　）をもちかつ磁
気回路的に前記磁束空間（３Ｃｏ　）に対しては直列で
互いには少列の２箇所の各々に、磁気的に硬質又は半硬
質の材料で作られ従って磁化された後に作用磁界が除去
されると残留磁化が残る、互いに同様の保磁性部分（４
ａｏ　）　、（４ｂｏ　）をもち残部は磁気的に軟質の
材料で作られた磁気回路体（５ｏ）と、２箇所の前記保
磁性部分（４ａｏ）、（４ｂｏ　）の各々に対して個別
に電磁結合的に配置された２個の互いに同形の励磁コイ
ル（６ａｏ　）　、、（６ｂｏ　）とを備え、これらの
励磁コイル（６ａｏ　）　。

（６ｂｏ　）は、通電による前記保磁性部分（４ａｏ　
）、（４ｂｏ）の各々の磁化に由来して前記磁束空間（
３Ｃｏ　）に現れるべき磁束が互いに同一極性である関
係に直列に接続されており、更に制御回路（Ｔｏ）に制
御されるスイッチ回路（８０）とからなる励磁制御手段
（９ｏ）の作用により、前記励磁コイル（６ａｏ　）　
、（６ｂｏ　）からなる直列接続に、従ってこれらの両
励磁コイル（６ａｏ　）　、（６ｂｏ　）の間で全く同
時的に、第１図の（６ａｏ　）　、（６ｂｏ　）の部分
に示す矢印を正方向として、第２図Ｔｏに示すように、
一定刻み（Ｔ）で間欠的に、通電方向が交互に反対とな
るほかは毎回同様のきわめて短い通電期間（Ｔｉ　）の
瞬間的通電をし、この通電による前記保磁性部分（４ａ
ｏ　）　、（４ｂｏ　）の磁化に由来して前記磁束空間
（３Ｃｏ　）に交互に反対極性の磁束が現れるようにし
、制御回路（７０）から、第２図８１０　に示すように
、毎回の通電終了の一定時間後でその次の回の通電開始
前に定めた毎回同様の一定標本化期間（Ｔｓ　）の標本
化パルス（Ｓｐｏ　）を受けかつ前記１対の電極（２ａ
ｏ）、（２ｂｏ　）の間に生ずる出力電圧（■０）を受
ける流量算定手段（１０ｏ　）の作用により、標本化パ
ルス（Ｓｐｏ）の期間（Ｔｓ　）の前記電圧（Ｖｏ　）
の値である標本化電圧（Ｖｓｏ）の隣りあう回の値の差
に基づいて、前記流れの流量を算定する残留磁気式電磁
流量計である。

なお、前記スイッチ回路（８０）には、前記励磁コイル
（６ａｏ　）　、（６ｂｏ　）の前記直列接続と、直流
電源（ＥＯ）との間に介在して、通電時期と通電時間（
Ｔｉ　）とを直接に支配する通電スイ・ノチ（Ｓ　ｌｏ
）と、直流電源（ＥＯ）の接続極性を切り換える電流方
向切り換えスイッチ（Ｓ２ｏ）とを直列に備え、前記制
御回路（７０）は、これらのスイ・ノチ（Ｓｌｏ）　、
（Ｓ２ｏ）を第２図８１０．第２図Ｓ２ｏに示す各プロ
グラムに従って動作させる。

第１図の従来技術において、前記瞬間的通電での電流ｉ
ｏは、いずれの方向についても、絶対値が、まず漸増し
、期間（Ｔｉ　）の後縁で一定最大値■に達してその直
後に急減してＯに戻る（第２図■０）。　このようにし
て電流（１０）の→Ｉ→〇−丁−０（記号上側の横線は
負号、以下同じ）の変化を繰り返えすのに起因して、前
記励磁コイル（６ａｏ　）　、（６ｂｏ　）が受けて磁
界の強さが−Ｈ−４０−￥ｒ　−ｏの変化を繰り返えし
、前記保磁性部分（４ａｏ　）　、（４ｂｏ　）の磁束
密度Ｂが、第３図のＢ−Ｈ線図の実線に沿う−Ｒ−Ｐ−
Ｒ’−ｐ’の各点に対応して−ＢＲ−ＢＰ　−ＢＲ−Ｂ
Ｐ　（第３図に示すθは磁気回路体（５Ｑ）の幾何学的
形状などにより定まる一定値）の変化を繰り返えすもの
とすると、前記磁気回路体（５０）内を、通電方向の正
と負とに対応して、第１図にそれぞれ実線と点線とで示
す各経路を矢印方向に通って、前記磁束空間（３ＧＯ）
に現れる磁束Φ０は第２図Φ０に示す変化を繰り返えし
、この磁束空間（３Ｃｏ　）内のその分布比率は一定と
考えられるので各部分での磁束密度は（Φ０）に比例し
て変わる。

この各部分での磁束密度と流速との積の積分によって前
記電極（２ａｏ　）　、（２ｂｏ　）の間に、第２図Ｖ
ｏに示すように交互に極性が反対の出力電圧（Ｖｏ）を
生ずる。

ところで、この出力電圧（Ｖｏ）は、流量に比例する信
号成分に、直流的ノイズ成分（ｅｌ）と、前記信号成分
の増減方向に対応して極性が異なる交流的ノイズ成分（
ｅ２）、（ｅ≦）とが加算されたものである。

直流的ノイズ成分（ｅ、）は、前記電極（２ａ）　。

（２ｂ）の電気化学的変化に起因し、継続的である。

しかし、交流的ノイズ成分（’ｅ、）　、（ｅ−：）は
、磁束Φ０の急増、急減に起因し、次の回の急増、急減
まで緩やかにしか衰えない部分を含むから、毎回の刻み
時間（Ｔ）を、実際の流量変化に対する測定値の変化の
応答性を十分に保ち得るほどに小さく定めるときは、標
本化パルス（Ｓｐｏ）を次回の通電の直前に定めても、
標本化電圧（Ｖｓ。

）には、流量に比例する信号成分のほかに直流的ノイズ
成分（ｅｌ）は勿論のこと交流的ノイズ成分（ｅ、）　
、（ｅ、：）が残存する。（第２図Ｖｓｏ）これらのノ
イズ成分は、製作ｌｉＩ差によって個個の流量針の間で
必ずしも同じではなく、経年変化もあり得るから、流量
の算定に際してこれらを消去するようにしないと、測定
誤差を避けることができない。

これらのノイズ成分のうち直流的ノイズ成分（ｅｌ）は
、流量算定手段（１０ｏ　）による流量の算定に当たり
、発生順序が隣りあう標本化電圧（ＶｓＯ）の差を計算
することにより消去されるが、交流的゛ノイズ成分（ｅ
ユ）、（ｅ、：）は、第１図の従来技術では消去できな
い。　これは流量測定誤差を伴うから、この従来技術の
重大な欠点である。

ハ１発明の目的 残留磁気式電磁流量計は、励磁電流として瞬間的電流を
用いるから、矩形波の電流を用いる旧来の電磁流量計に
比べて所要電力が格段に少ないという利点がある。

この発明の目的は、このような利点を失うことなしに、
従来技術の前記欠点が除かれた残留磁気式電磁流量針を
得ることである。

二０発明の構成 この発明の構成は、第４図に接続図を示す実施例を用い
て後で説明するように、非磁性で非導電性の管路（１）
内を通る導電性被測流体の流れに面してその流れに交差
する方向に互いに隔たる１対の電極（２ａ）　、（２ｂ
）と、この１対の電極（２ａ）　。

（２ｂ）の間を連ねてできる電気力線と前記流れとの両
者に交差して磁束が通るべき磁束空間（３ｃ）を間に挟
む２個の磁極（３ａ）　、（３ｂ）をもちかつ磁気回路
的に前記磁束空間（３ｃ）に対しては直列で互いには並
列ないし直列の２箇所の各々に磁化された後に作用磁界
が除去されると残留磁化が残る互いに同様の保磁性部分
（４，ａ）　、（４ｂ）をもつ磁気回路体（５）と、２
箇所の前記保磁性部分（４ａ）、（４ｂ）の各々に対し
て個別に電磁結合的に配置された２個の互いに同形の励
磁コイル（６ａ）、（６ｂ）とを備え、更に、これらの
励磁コイル（６ａ）、（６ｂ）に同時的かつ間欠的に通
電方向を除いては毎回同様の瞬間的通電をし、これらの
励磁コイル（６ａ）　、（６ｂ）の各々の通電方向を、
その通電による前記保磁性部分（４ａ）　、（４ｂ）の
各々のみの磁化に由来して前記磁束空間（３ｃ）に現れ
るべき磁束が、互いに反対極性、ともに一方極性、互い
に反対極性、ともに他方極性の各状態をこの順序で繰り
返えすように変化させる励磁制御手段（９）と、それに
よる毎回の通電終了の一定時間後でその次の回の通電開
始前に定めた毎回同様の標本化期間（Ｔｓ　）に前記１
対の電極（２ａ）　、（２ｂ）の間に生ずる出力電圧（
Ｖ）の値で出る標本化電圧（Ｖｓ　）のうち、前記磁束
空間（３ｃ）の磁束が前記ともに一方極性ないし前記と
もに他方極性の各状態にある時の各値から、その各状態
の直前の前記互いに反対極性の各状態にある時の各値を
差し引いてなる差に基づいて、前記流れの流量を算定す
る流量算定手段αψとを備える残留磁気式電磁流量計で
ある。

ホ、実施例 第４図に接続図を示す実施例において、管路ｆｌ）、電
極（２ａ）　、（２ｂ）　、磁極（３ａ）　、（３ｂ）
　、磁束空間（３ｃ）　、保磁性部分（４ａ）　、（４
ｂ）　、磁気回路体（５）、励磁コイル（６ａ）　、（
６ｂ）　、及びこれらの相互関係は、励磁コイル（６ａ
）　、（６ｂ）の互いの接続関係を除いては、第１図の
従来技術の同名の部分（ｌｏ）　、（２ａｏ　）　、（
３ａｏ　）　、（３ｃｏ　）　。

（４ａｏ　）　、（４ｂｏ　）’　、（５ｏ）　、（６
ａｏ　）　、（６ｂ。

）及びこれらの相互関係と全く同じであるが、前記励磁
コイル（６ａ）　、（６ｂ）の接続関係、制御回路（７
）とスイッチ回路（８）とからなる励磁制御手段（９）
、流量算定手段θ０、及びこれらの相互関係は、第１図
の従来技術の同名の部分（６ａｏ　）　、（６ｂｏ　）
の接続関係（７ｏ）と（８ｏ）とからなる（９ｏ）　、
（１００）及びこれらの相互関係とは次の点で異なる。

前記スイッチ回路（８）の直流電源（Ｅ）２通電スイッ
チ（Ｓｌ）、及び電流方向切り換えスイッチ（Ｓｚ）は
、前記従来技術の前記スイッチ回路（８ｏ）の同名の部
分（Ｅｏ）、（Ｓｌｏ）、（Ｓ２ｏ）と同様であるが、
互いに異なる点として、互いに直列に接続される前記励
磁コイル（６ａ）　、（６ｂ）の一方（６ｂ）の両端の
接続先を互いに反対に切り換えるコイル方向切り換えス
イッチ（Ｓ３）を備える。

そして前記制御回路（７）は、第５図△ｐに示すように
、前記従来技術について第２図Ｓｐｏに示した（Ｓｐｏ
）と同じ標本化パルス（Ｓｐ　）を生ずるが、前記従来
技術と異なる点として前記通電スイッチ（Ｓｌ）と、前
記電流方向切り換えスイッチ（Ｓｚ）と、前記コイル方
向切り換えスイッチ（Ｓ３）とを、それぞれ第５図Ｓｌ
、第５図３２．第５図３３に示す各順序に従って動作さ
せる。

その結果、前記励磁コイル（６ａ）　、（６ｂ）には、
第４図の記号（６ａ）　、（６ｂ）の部分に示す矢印を
正方向として、第５図１ａ、第５図１ｂに互いに同期す
るものを上下に対応させてそれぞれ示すように、いずれ
の方向についても、絶対値が、まず漸増し、期間（Ｔｉ
　）の後縁で一定最大値（Ｉ）に達してその直後に急減
して０に戻る瞬間的通電が、互いに反対方向、ともに一
方向、互いに反対方向、ともに他方向の各状態をこの順
序で繰り返えすように生じて、この間磁界の強さがＯ→
Ｈ−０又は０→Ｈ−０と変化するときは、前記磁束密度
Ｂは第３図のＢ−Ｈ線図の点線と実線とに沿うＰ　−Ｒ
−Ｐ又はＰ−Ｒ→Ｐの各点に対応してＢＰ−ＢＲ→１１
１５Ｐ　、　ＢＰ　−ＢＲ−ＢＰと変化し、前記保磁性
部分（４ａ）　、（４ｂ）の各々のみの磁化に由来して
前記磁気回路体（５）内を、通電方向の正と負とに対応
して、第４図にそれぞれ実線と点線とで示す各経路を矢
印方向に通って、前記磁束空間（３ｃ）に現れるべき磁
束（Φ）が、第５図中のさ線ａ、ｂのように、■互いに
反対極性、■ともに一方極性、■互いに反対極性、■と
もに他方極性の各状態をこの順序で繰り返えすように変
化し、全体としての磁束は、第５図中の実線のように、
Ｏ９一方極性、０．他方極性の各状態をこの順序で繰り
返えす。　これに比例する前記磁束空間（３ｃ）の各部
分の磁束密度と流体の流れとの全体によって前記電極（
２ａ）　、（２ｂ）の間に、第５図■に示すように、１
刻みおきに交互に極性が反対で流量に比例する信号成分
に直流的ノイズ成分（ｅ、）と交流的ノイズ成分（ｅユ
）、又は（ｅ、’）とが加わった出力電圧（Ｖ）を生じ
、その直前の１刻みにはこれと同じノイズ成分（ｅ、）
　、（ｅ、）　、又は（ｅ、）と（ｅｘ）のみで信号成
分を伴わない出力電圧（Ｖ）を生ずる。

前記流量算定手段Ｑｌは、前記制御回路（７）から、毎
回の通電終了の一定時間後でその次の回の通電開始前に
定めた毎回同様の一定標本化期間（Ｔｓ）の標本化パル
ス（Ｓｐ）を受け、かつ前記１対の電極（２ａ）　、（
２ｂ）の間に生ずる出力電圧（Ｖ）を受けて、前記標本
化期間（Ｔｓ　）の前記出力電圧（Ｖ）の値である標本
化電圧（Ｖｓ　）のうち、前記保磁性部分（４ａ）　、
（４ｂ）の各々のみに由来する前記磁束空間（３ｃ）の
磁束が前記ともに一方極性ないし前記ともに他方極性の
各状態にある時の各値から、その各状態の直前の前記互
いに反対極性の各状態にある時の各値を差し引いてなる
差に基づいて、前記流れの流量を算定する。

従って、このようにして算定された流量算定値には、直
流的ノイズ成分（ｅｌ　）だけでなく、交流／ 的ノイズ成分（ｅ工）又は（ｅ工）も、完全に消去され
ている。

第４図の接続図をもつ実施例において、スイッチ回路（
８）の通電スイッチ（Ｓｌ）と電流方向切り換えスイッ
チ（Ｓｚ）とコイル方向切り換えスイソチ（Ｓ３）とか
らなる回路の全体は、電子回路に置き換えることができ
、この電子回路を、制御回路（７）及び流量算定手段ａ
のとともに１つの電子回路にまとめることもできる。

次に、第４図の実施例における前記制御回路（７）によ
る前記各スイッチ（Ｓｌ　’）　、（Ｓ２　）　、（Ｓ
３）の動作の各プログラムとして、第５図ＳＬ。

第５図３２．第５図８３の各々に示すものに替えて、第
６図Ｓｌ、第６図３２．第６図８３の各々に示すもの、
又は、第７図Ｓｌ、第７図３２．第７図３３の各々に示
すもの、又は、第８図ＳＬ、第８図３２．第８図３３の
各々に示すものを用いると、前記励磁コイル（Ｉａ　）
　、（Ｉｂ　）に、第６図■ａ、第６図ｉｂ、又は第７
図Ｉａ、第７図Ｉｂ。

又は、第８図Ｉａ、第８図１ｂのそれぞれに示す電流が
流れて、前記磁束空間（３ｃ）に、第５図中の実線に示
すと同様の磁束が現われ、前記流量算定手段０〔は第５
図Ｖｓに示す標本化電圧（Ｖｓ　）に基づいて流量を算
定し、かつ、ノイズ成分（ｅ。

）　、（ｅ、）　、（ｅ３）は消去されている。

第４図の実施例において、スイッチ回路（８）に替えて
第９図のスイッチ回路（８Ｘ）を用い、かつ制御回路（
７）に替えて、第９図の回路の各トランジスタ（ＴＩ）
、　（Ｔ２）、　（Ｔ３）、　（Ｔ４）、　（Ｔ５）、
（Ｔ６）及び（Ｔ２）の各入力端子の電位を第１０図Ｔ
Ｉ、第１０図７２．第１０図Ｔ３．第１０図Ｔ４．第１
０図７５．第１０図Ｔ６　、及び第１０図Ｔ７の各々に
示す各順序に従って変化させる制御回路（７ｘ）を用い
るときは、前記励磁コイル（６ａ）　、（６ｂ）には、
第１０図Ｉａ、第１０図Ｉｂにそれぞれ示すように、第
８図１ａ、第８図１ｂと同様の電流が流れて、前記流量
算定手段α０は同様に流量を算定し、かつノイズ成分（
ｅ、）　、（ｅ２）　、（ｅ３）は消去される。

第１１図の実施例は、１個の棒状保磁性部分（４）の図
示上半部と図示下半部とを、直列配置の２個の保磁性部
分（４ａ）　、（４ｂ）として用いるはがば第４図の実
施例と同様にしたもので、第４図のものと同様に動作す
る。

第１２図の実施例は、磁気回路体（５）において２個の
保磁性部分（４ａ）　、（４ｂ）を各磁極（３ａ）、（
３ｂ）に隣接して互いに直列に備えるほかは第４図の実
施例と同様にしたもので第４図の実施例と同様に動作す
る。

第１′？ｉ図の実施例は、第４図の実施例において、前
記スイッチ回路（８）に替えて、前記励磁コイル（６ａ
）　、（６ｂ）それぞれに専用の各通電スイッチ（Ｓｌ
ａ）　、（Ｓｌｂ）と各電流方向切り換えスイッチ（Ｓ
２ａ）　、（Ｓ２ｂ）とを備えるスイッチ回路（８ｙ）
を用い、前記制御回路（７）に替えて、前記スイッチ（
Ｓｌａ）　、（Ｓ２ａ）　、、　（Ｓｌｂ）　、（Ｓ２
ｂ）を個別に制御して、前記励磁コイル（６ａ）　、（
６ｂ）に第５図Ｉａ、第５図Ｉｂに示した順序に従って
瞬間的電流を流させる制御回路（７ｙ）を用ることによ
って、第４図の実施例と同様に動作する。

なお、以上の各実施例において、前記磁気回路体（５）
を、保磁性部分（４ａ）　、（４ｂ）と磁気的に軟質な
部分とで構成するのに替えて、全部を普通鋼製の保磁性
部分で構成してもよい。

へ１作　用 この発明の残留磁気式電磁流量計によると、前記、磁束
空間（３ｃ）に現れる磁束が、０、一方極性、０、他方
極性の各状態をこの順序で繰り返えし、その結果、得ら
れる毎回の標本化電圧（Ｖｓ　）が、流量に比例する信
号成分の増減方向に無関係な直流的ノイズ成分（ｅｌ）
と前記増減方向に対応する交流的ノイズ成分（ｅユ）又
は（ｅ≦）との和のみの値である回の次の回には、その
和のみの値に流量に比例する信号成分を加えた値となり
、これら両値の差に基づいて流量を算定する。

ト９発明の効果 この発明によると、直流的ノイズ成分や交流的ノイズ成
分、及びこれらと同様な傾向で生ずるノイズ成分がある
としてもそれをほぼ完全に消去して流量を測定すること
ができ、かつ、残留磁気式であることによる電流消費が
少ないという利点を維持するから、先記目的を達するこ
とができ、しかも、とくに複雑になることもないから、
原価は従来技術とほとんど変らない。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来技術による残留磁気式電磁流量針の接続図
、「第２図」の右側に記号を付した各図はその作動説明
線図、第３図は第１図の従来技術ならびに次に述べる第
４図のこの発明の実施例の保磁性部分のＢ−Ｈ線図、第
４図はこの発明の１実施例の接続図、「第５図」の右側
に各記号を付した各図はその作動説明線図、「第６図」
、「第７図」、「第８図」の各右側に各記号を付した各
図は第４図において制御回路（７）のみがそれぞれ異な
る作用をする別の各実施例の各作動説明線図、第９図は
更に別の実施例の励磁制御手段の回路図、「第１０図」
右側に各記号を付した各図はその作動説明線図、第１１
図、第１２図、第１３図は、それぞれ更に別の実施例の
各接続図である。 （１）・・・管路 （２ａ）　、（２ｂ）　・・・電極 （３ｃ）・・磁束空間 （３ａ）　、（３ｂ）　・・・磁極 （４ａ）　、（４ｂ）、・・・保磁性部分（５）・・・
磁気回路体 （６ａ）　、（６ｂ）　・・・励磁コイル（９）・・・
励磁制御手段 ０の・・・流量算定手段 特許出願人 愛知時計電機株式会社 ７６Ｚ 、？８Ｚ 手続補正書（方式） 特許庁長官　殿 １、事件の表示 昭和５９年特許願第９８２０７号 ２、発明の名称 ３、補正をする者 事件との関係　特許出願人 ５、手続補正指令書の日付　昭和５９年７月１１日６、
補正による増加する発明数 ７、補正の対象　明細書の図面の簡単な説明の欄８、補
正の内容　別紙の通り １、明細書中、第１９頁第１行目乃至第１４行目に［第
１図は従来技術による・・・中略・・・実施例の各接続
図である。］とあるを「第１図は従来技術による残留磁
気式電磁流量針の接続図、第２図は第１図の従来技術の
静動説明線図、第３図は第１図の従来技術ならびに次に
述べる第４図のこの発明の実施例の保磁性部分のＢ−Ｈ
線図、第４図はこの発明の１実施例の接続図、第５図は
第４図の実施例の作動説明線図、第６図、第７図、及び
第８図は第４図において制御回路（７）のみがそれぞれ
異なる作用をする別の各実施例の各作動説明線図、第９
図は更に別の実施例の励磁制御手段の回路図、第１０図
は第９図の実施例の作動説明線図、第１１図、第１２図
、第１３図は、それぞれ更に別の実施例の各接続図であ
る。」と補正する。 以上 手続補正書（自発） 昭和５９年１１月１９日 昭和５９年特許願第９８２０７号 ２、発明の名称 ３、補正をする者 事件との関係　特許出願人 ４、代理人　■４６１ ５、拒絶理由通知書の日付 ６、補正による増加する発明数 ７、？ｉ！正の対象　明細書の特許請求の範囲の欄、発
明の１、明細書中、特許請求の範囲の欄を別紙の通り補
正する。 ２、同じく、第３頁第９行目、第９頁第５行目に［連ね
てできる電気力線］とあるを「結ぶ線」と補正する。 ３、同じく、第３頁第２０行目、第９頁第１４行目に「
同形の励磁コイル」とあるを「同様の励磁コイル」と補
正する。 ４、同じく、第６頁第４行目に「が受けて磁界の」とあ
るを「が作る磁界のＪと補正する。 ５、同じく、第１０頁第７行目に「値で出る」とあるを
「値である」と補正する。 ６、同じく、第１１頁第９行目に「接続関係（７０）と
（８ｏ）　Ｊとあるを「接続関係、（７０）と（８０）
」と補正する。 ７、同じく、第１２頁第１行目に「同し標本化パルス」
とあるを「同様の標本化パルス」と補正する。 ８、同じく、第１２頁第１０行目乃至第１１行目に［上
下に対応させてそれぞれ示すように、いずれの方向につ
いても、」とあるを「上下に対応させてそれぞれ示すよ
うに、それぞれ→Ｉ→０→Ｉ−〇→Ｉ−０→■−０，→
Ｉ−０→Ｉ→０→Ｉ→も、」と補正する。 ９、同じく、第１２頁第１６行目乃至第２０行目に「こ
の間磁界の強さが・・・中略・・・ＢＰ　−ＢＲ−４Ｂ
Ｐと変化し、」とあるを「この間磁界の強さがそれぞれ
→Ｈ−０−Ｈ→０→Ｈ→０→Ｈ−０、−Ｈ−０−Ｈ−０
→Ｈ→０→Ｈ→０と変化し、これに対応して保持性部分
（４ａ）　、（４ｂ）の各磁束密度Ｂは、第３図の線図
の実線、さ線の矢印方向に沿う各点それぞれ−Ｒ−Ｐ　
−Ｒ−Ｐ　−ｄ　−ｐ／→Ｒ−Ｐ、−Ｒ−Ｐ→Ｒ→Ｐ　
−Ｒ−Ｐ−Ｒ→Ｐに対応して、−Ｂｌｌ→ＢＰ→ＢＲ→
ＢＰ−ＢＲ→ＢＰ→ＢＲ−ＢＰ　、−ＢＲ→ＢＰ→ＢＲ
→ＢＰ→ＢＲ−Ｂ　Ｐ　−Ｂ　Ｒ→ＢＰと変化する。　
その結果、」と補正する。 １０、同じく、第１３頁第１１行目に「これに比例する
」とあるを「この磁束Φに比例する」と補正する。 １１、添付図面中、第１図、第２図、第４図、第８図、
第１２図、第１３図を別紙の通り補正する。 以上 特許請求の範囲 非磁性で非導電性の管路（１）内を通る導電性被測流体
の流れに面してその流れに交差する方向に互いに隔たる
１対の電極（２ａ）　、（２ｂ）と、この１対の電極（
２ａ）　、（２ｂ）の間を猪慮轍と前記流れとの両者に
交差して磁束が通るべき磁束空間（３ｃ）を間に挟む２
個の磁極（３ａ）　、（３ｂ）をもちがつ磁気回路的に
前記磁束空間（３ｃ）に対しては直列で互いには並列な
いし直列の２箇所の各々に磁化された後に作用磁界が除
去されると残留磁化が残る互いに同様の保磁性部分（４
ａ）　、（４ｂ）をもつ磁気回路体（５）と、２箇所の
前記保磁性部分（４ａ）、（４ｂ）の各々に対して個別
に電磁結合的に配置された２個の互いに同槙の励磁コイ
ル（６ａ）　。 （６ｂ）とを備え、更に、これらの励磁コイル（６ａ）
、（６ｂ）に同時的かつ間欠的に通電方向を除いては毎
回同様の瞬間的通電をし、これらの励磁コイル（６ａ）
、（６ｂ）の各々の通電方向を、その通電による前記保
磁性部分（４ａ）　、（４ｂ）の各々のみの磁化に由来
して前記磁束空間（３ｃ）に現れるべき磁束が、互いに
反対極性、ともに一方極性、互いに反対極性、ともに他
方極性の各状態をこの順序で繰り返えすように変化させ
る励磁制御手段（９）と、それによる毎回の通電終了の
一定時間後でその次の回の通電開始前に定めた毎回同様
の標本化期間（Ｔｓ　）に前記１対の電極（２ａ）　、
（２ｂ）の間に生ずる出力電圧（Ｖ）の値で透る標本化
電圧（Ｖｓ　）のうち、前記磁束空間（３ｃ）の磁束が
前記ともに一方極性ないし前記ともに他方極性の各状態
にある時の各値から、その各状態の直前の前記互いに反
対極性の各状態にある時の各値を差し引いてなる差に基
づいて、前記流れの流量を算定する流量算定手段α０）
とを備える残留磁気式電磁流量計。 手続補正書岨剖 昭和６０年　３月２０臼 ｌ、事件の表示　昭和５９年特許願第９１ｒ、２０７号
２、発明の名称　ザン　リーウジ　キ　シ中　デン　ジ
　リーウリ・ウヶイ残留磁気式電磁流量計 ３゜補正をする者 事件との関係　特許出願人 ４、代理人 ５、拒絶理由通知書の日付　昭和　年　月　日６、補正
による増加する発明数 １、明細書中、特許請求の範囲の欄を別紙の通り補正す
る。 ２゜同じく、第３頁第３行目乃至第を行目に「特願昭５
≠−０／３９／乙号」とある全「特公昭５ｑ−００７ワ
３０号」と補正する。 ６、同じく、第３頁第ｑ行目に「第ｖ、　ｌ１ｏｑ、　
ｇｔｔｉ、号」とあるを「第ｐ、　ＩＩｏｑ、　ｇｔｔ
ｔ号」と補正する。 ４、同じく、第３頁第７３行目に「２箇所」とあ；Ａを
「２部分」と補正する。 ′５．同じく、第３頁第１７行目に「残部」とあるを「
残りの部分」と補正する。 ６、同じく、第１頁第ｊ行目乃至第を行目にｒ（７ｏ）
に制御される」とあるｔ　ｒ　（７ｏ）とそれに制御さ
れる」と補正する。 ７、同じく、第夕頁第Ｓ行目に「隣りあう回の値の」と
あるを「隣りあう回の値の間の」と補正する０ ８、同じく、第５頁第１ｇ行目に「いずれの方向に」と
あるを「正負いずれの方向に」と補正する。 ９、同じく、第６頁第７３行目に１通って、前記」とあ
るを「通って前記」と補正する。 １０．同じく、第６頁第１’７行目に［磁束Φ。は第２
図Φ。］とちるを［磁束Φ。は、第２図Φ０」と補正す
る０ １１、同じく、第ざ頁第６行目乃至第７行目に「（ｖ８
゜）の差」とある’ｆｃ　ｒ　（ｖｓｏ）の間の差」と
補正する。 １２゜同じく、第１０頁第９行目乃至第１１行目に「各
状態にある時の６値から、その各状態の直前の前記」と
あるｔｒ各状態にある回の値とその回に隣接する前記」
と補正する０ １３、同じく、第１０頁第１’／行目乃至第１２行目に
［各状態にある時の６値を差し引いてなる差］とあるｔ
「状態にある回の値との間の差」と補正する。 １４、同じく、第１／頁第１５行目に「互いに異なる」
とある全「異なる」と補正する。 １５、昭和５９年ｌ／月１９日付提出の手続補正書１　
中、第２頁第１１行目に「保持性部分」とあるを「保磁
性部分」と補正する０ 目に「各状態にある時の６値から」とある全ｒ各状態に
ある回の値とその回に隣接する回例えば」と補正する。 １７、同じく、第１１７頁第１２行目に「各状態にある
時の６値を差し引いてなる差」とあるを「状態にある回
の値との差」と補正する０ １８、同じく、第１Ｓ頁第７３行目にｒ　（工ａ　）、
（より）Ｊとあるをｒ　（６ａ）＋（６ｂ　）　Ｊと補
正する。 １９、同じく、第１に頁第１１行目に「あるとしても」
とあるを「ある場合でも」と補正する。 以　上 特許請求の範囲 非磁性で非導電性の管路（υ内を通る導電性被測流体の
流れに面してその流れに交差する方向に互いにｉたる１
対の電極（２ａ）Ｉ（２ｂ）と、この”１対の電極（２
ａ）、（２ｂ）の聞を結ぶ砿と前記流れとの両者に交差
して磁束が通るべき磁束空間（３ｃ）を問に挾む２個の
磁極（３１Ｌ）Ｆ（３１））ｔ−もちかつ磁気回路的に
前記磁束空間（３ｃ）に対しては直列で互いには並列な
いし直列の２箇所の各々に磁化された後に作用磁界が除
去されると残留磁化が残る互いに同様の保磁性部分（４
ａ）ｊ（４ｂ）ｔ−もつ磁気回路体（５）と、前記保磁
性部分（４ａ　）Ｊ　４ｂ　）の各々に対して個別に電
磁結合的に配置された・２個の互いに同様の励磁コイル
（６ａ）＋（６ｂ）とを備え、更に、これらの励磁コイ
ル（６ａ）、（６ｂ）に同時的かつ間欠的に通電方向を
除いては毎回同様の瞬間的通電をし、これらの励磁フィ
ル（６ａ）＋（６ｂ）の各々の通電方向を、その通電に
よる前記保磁性部分（４ａ　）＋（４ｂ　）の各々のみ
の磁化に由来して前記磁束空間（３ｃ）に現れるべき磁
束が、互いに反対極性、ともに一方極性、互いに反対極
性、と回の通電終了の一定時間後でその次の回の通電開
始前に定めた毎回同様の標本化期間（Ｔｓ）に前記１対
の電極（２ａ）、（２ｂ）の間に生ずる出力電圧（Ｖ）
の直である標本化電圧（Ｖｓ　）のうち、前記磁束空間
（３Ｃ）の磁束が前記ともに一方極性ないし前記ともに
他方極性の各状態にある回の値とその回に隣接する前記
互いに反対極性の状態にある回の値との間の差に基づい
て、前記流れの流量を算定する流量算定手段αＱとを備
える残留磁気式電磁流量計。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 非磁性で非導電性の管路（１１内を通る導電性被測流体
   の流れに面してその流れに交差する方向に互いに隔たる
   １対の電極（２ａ）　、（２ｂ）と、この１対の電極（
   ２ａ）　、（２ｂ）の間を連ねてできる電気力線と前記
   流れとの両者に交差して磁束が通るべき磁束空間（３ｃ
   ）を間に挟む２個の磁極（３ａ）　。 （３ｂ）をもちかつ磁気回路的に前記磁束空間（３ｃ）
   に対しては直列で互いには並列ないし直列の２箇所の各
   々に磁化された後に作用磁界が除去されると残留磁化が
   残る互いに同様の保磁性部分（４ａ）、（４ｂ）をもつ
   磁気回路体（５）と、２箇所の前記保磁性部分（４ａ）
   　、（４ｂ）の各々に対して個別に電磁結合的に配置さ
   れた２個の互いに同形の励磁コイル（６ａ）　、（６ｂ
   ）とを備え、更に、これらの励磁コイル（６ａ）　、（
   ６ｂ）に同時的かつ間欠的に通電方向を除いては毎回同
   様の瞬間的通電をし、これらの励磁コイル（６ａ）　、
   （６ｂ）の各々の通電方向を、その通電による前記保磁
   性部分（４ａ）　。 （４ｂ）の各々のみの磁化に由来して前記磁束空間（３
   ｃ）に現れるべき磁束が、互いに反対極性、ともに一方
   極性、互いに反対極性、ともに他方極性の各状態をこの
   順序で繰り返えすように変化させる励磁制御手段（９）
   と、それによる毎回の通電終了の一定時間後でその次の
   回の通電開始前に定めた毎回同様の標本化期間（Ｔｓ　
   ）に前記１対の電極（２ａ）　、（２ｂ）の間に生ずる
   出力電圧（Ｖ）の値で出る標本化電圧（Ｖｓ　）のうち
   、前記磁束空間（３ｃ）の磁束が前記ともに一方極性な
   いし前記ともに他方極性の各状態にある時の各値から、
   その各状態の直前の前記互いに反対極性の各状態にある
   時の各値を差し引いてなる差に基づいて、前記流れの流
   量を算定する流量算定手段（１０１とを備える残留磁気
   式電磁流量針。