JPS60201242A - Νｍｒ断層像撮影装置 - Google Patents
Νｍｒ断層像撮影装置Info
- Publication number
- JPS60201242A JPS60201242A JP59058949A JP5894984A JPS60201242A JP S60201242 A JPS60201242 A JP S60201242A JP 59058949 A JP59058949 A JP 59058949A JP 5894984 A JP5894984 A JP 5894984A JP S60201242 A JPS60201242 A JP S60201242A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient magnetic
- data
- points
- coil
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/485—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy based on chemical shift information [CSI] or spectroscopic imaging, e.g. to acquire the spatial distributions of metabolites
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（イ）産業上の利用分野
本発明は、人体等の生体の断層面の全ての点のケミカル
シフト量を測定し得る装置に関する。
シフト量を測定し得る装置に関する。
（ロ）従来技術
現在、核磁気共鳴現象（以下、ＮＭＲと云う）を用いて
生体の断層像を撮映する装置では、主に生体内のＩＨや
２１Ｐ等の原子核の密度分布や、ＴＩ（縦緩和時間）、
Ｔ２（横緩和時間）の値を断層像にしている。最近、生
体組織の生化学的性質を更に詳しく調べる為、上述した
元素等について、同じ元素でもその結合状態（分子）の
相異によって共鳴周波数に差が生ずる、ケミカルシフト
量の測定も着手されつつある。
生体の断層像を撮映する装置では、主に生体内のＩＨや
２１Ｐ等の原子核の密度分布や、ＴＩ（縦緩和時間）、
Ｔ２（横緩和時間）の値を断層像にしている。最近、生
体組織の生化学的性質を更に詳しく調べる為、上述した
元素等について、同じ元素でもその結合状態（分子）の
相異によって共鳴周波数に差が生ずる、ケミカルシフト
量の測定も着手されつつある。
生体内の着目した元素のケミカルシフトを得る装置とし
ては、局所核磁気共鳴（ＴＭＲ）による装置が既に提案
されている。このＴＭＲを用いた装置によれば、生体の
ある小領域についてのみ磁場強度を変化させ（焦点磁場
法）、その点のみがらＮＭＲ信号を得る。このような装
置によれば、１点からの信号測定が故にＳ／Ｎが悪く、
信号の積算を要する。更に、断層面全体のケミカルシフ
トを得る為には、生体の機械的移動を必要とする。
ては、局所核磁気共鳴（ＴＭＲ）による装置が既に提案
されている。このＴＭＲを用いた装置によれば、生体の
ある小領域についてのみ磁場強度を変化させ（焦点磁場
法）、その点のみがらＮＭＲ信号を得る。このような装
置によれば、１点からの信号測定が故にＳ／Ｎが悪く、
信号の積算を要する。更に、断層面全体のケミカルシフ
トを得る為には、生体の機械的移動を必要とする。
また、Ａ、 Ｋｕｍａｒらの３次元フーリエ変換所層法
を変形して各点のケミカルシフトを得る手法もＩに案さ
れている。この手法のパルスシーケンスを第１図に示す
。すなわち、この手法によると、住体内の所定の断面を
選択励起して得られたＦＩＤ信号（自由誘導減衰信号）
を、その断面において直交する２方向の勾配磁場（ＧＸ
、Ｇ）Ｉ）の大きさを変化させてサンプリングすること
により、２次元位相コーディングして断面円位置情報を
付加し、残る１つの次元の情報で各点のケミカルシフト
をめる。従って、この手法では、２次元位相コーディン
グした情報を取り込む為、その信号成分が小さくなり、
やはりＳ／Ｈの小さいデータしか得られない。
を変形して各点のケミカルシフトを得る手法もＩに案さ
れている。この手法のパルスシーケンスを第１図に示す
。すなわち、この手法によると、住体内の所定の断面を
選択励起して得られたＦＩＤ信号（自由誘導減衰信号）
を、その断面において直交する２方向の勾配磁場（ＧＸ
、Ｇ）Ｉ）の大きさを変化させてサンプリングすること
により、２次元位相コーディングして断面円位置情報を
付加し、残る１つの次元の情報で各点のケミカルシフト
をめる。従って、この手法では、２次元位相コーディン
グした情報を取り込む為、その信号成分が小さくなり、
やはりＳ／Ｈの小さいデータしか得られない。
ＦｆＤ信号等のＮＭＲ信号は本来Ｓ／Ｎが悪く、測定法
を工夫して何頭に大きな信号を得るかが大切であるが、
生体の断層面内のケミカルシフトを測定する場合には、
特にこの点が重要である。
を工夫して何頭に大きな信号を得るかが大切であるが、
生体の断層面内のケミカルシフトを測定する場合には、
特にこの点が重要である。
（ハ）目的
本発明は上記に鑑みてなされたもので、生体の断層面内
の全ての点のケミカルシフト情報を、従来の手法に比べ
て良好なＳ／Ｎのもとに測定し得る装置の提供を目的と
している。
の全ての点のケミカルシフト情報を、従来の手法に比べ
て良好なＳ／Ｎのもとに測定し得る装置の提供を目的と
している。
（ニ）構成
本発明の構成を第２図に示す機能ブロック図に基づいて
説明する。
説明する。
静磁場発生手段は３次元空間で均一な静磁場を発生して
被検体に作用させる。勾配磁場発生手段Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ
ｚは、それぞれその静磁場に互いに直交する方向の勾配
磁場を重畳させることができる。ＲＦ磁界発生手段は、
被検体に所定周波数の９０°パルスを与える。選択励起
手段は、被検体の着目する断面内の元素の磁化を励起す
べく、その断面に直交する方向（例えばＺ方向）に係る
勾配磁場発生手段Ｇｚによる勾配磁場を静磁場に重畳さ
せた状態で９０°パルスを発生させる。その選択励起に
よって発生したＮＭＲ信号（ＦＩＤ信号）は受信手段に
よって検波される。
被検体に作用させる。勾配磁場発生手段Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇ
ｚは、それぞれその静磁場に互いに直交する方向の勾配
磁場を重畳させることができる。ＲＦ磁界発生手段は、
被検体に所定周波数の９０°パルスを与える。選択励起
手段は、被検体の着目する断面内の元素の磁化を励起す
べく、その断面に直交する方向（例えばＺ方向）に係る
勾配磁場発生手段Ｇｚによる勾配磁場を静磁場に重畳さ
せた状態で９０°パルスを発生させる。その選択励起に
よって発生したＮＭＲ信号（ＦＩＤ信号）は受信手段に
よって検波される。
勾配磁場回転手段は、上述の断面内において互いに直交
する方向の勾配磁場発生手段Ｇｘ、 Ｇｙによる発生磁
場の大きさをそれぞれ関連して制御することにより、そ
の断面内における勾配磁場の方向を所定角度づつＭ回に
亘って回転させる。位相コーディング手段は、その勾配
磁場の各方向において、その勾配磁場の大きさをＮ回変
化させることにより、ＮＭＲ信号を１次元位相コーディ
ングする。フーリエ変換処理手段は、その各勾配磁場の
大きさにおいて受信手段によって検波されるＮＭＲ信号
から、それぞれＬ点のデータをサンプリングしてＬＸＮ
点のマトリクス状データ群をめ、これを２次元フーリエ
変換する。このようにして２次元フーリエ変換して得ら
れたＭ組各方向のデータセットは、投影復元法計算処理
手段により、Ｌ点のデータ各１点づつ各方向からのＮ点
のデータで投影復元法で計算され、被検体の着目する断
面内のＮＸＮ点の各点に対してＬ点のデータからなるケ
ミカルシフト情報を得る。
する方向の勾配磁場発生手段Ｇｘ、 Ｇｙによる発生磁
場の大きさをそれぞれ関連して制御することにより、そ
の断面内における勾配磁場の方向を所定角度づつＭ回に
亘って回転させる。位相コーディング手段は、その勾配
磁場の各方向において、その勾配磁場の大きさをＮ回変
化させることにより、ＮＭＲ信号を１次元位相コーディ
ングする。フーリエ変換処理手段は、その各勾配磁場の
大きさにおいて受信手段によって検波されるＮＭＲ信号
から、それぞれＬ点のデータをサンプリングしてＬＸＮ
点のマトリクス状データ群をめ、これを２次元フーリエ
変換する。このようにして２次元フーリエ変換して得ら
れたＭ組各方向のデータセットは、投影復元法計算処理
手段により、Ｌ点のデータ各１点づつ各方向からのＮ点
のデータで投影復元法で計算され、被検体の着目する断
面内のＮＸＮ点の各点に対してＬ点のデータからなるケ
ミカルシフト情報を得る。
（ホ）実施例
本発明の実施例を、以下に図面に基づいて説明する。
第３図は本発明実施例の構成を示すブロック図である。
生体の体軸方向を２軸として、断層面をｘ−ｙ平面にと
った直交座標系で説明する。
った直交座標系で説明する。
主コイル１はＺ方向の均一な静磁場を作り、Ｇｘコイル
２．Ｇｙコイル３およびＧｚコイル４はそれぞれＸ軸方
向、ｙ軸方向およびｚ軸方向の傾斜磁場を作る。これら
のコイルはそれぞれの電源部ｌａ、２ａ、３ａおよび４
ａからの出力電流を制御することにより、所望の大きさ
の磁場を作ることができる。
２．Ｇｙコイル３およびＧｚコイル４はそれぞれＸ軸方
向、ｙ軸方向およびｚ軸方向の傾斜磁場を作る。これら
のコイルはそれぞれの電源部ｌａ、２ａ、３ａおよび４
ａからの出力電流を制御することにより、所望の大きさ
の磁場を作ることができる。
ＲＦコイル５は、送信器６から発生されたＲＦ電力によ
り、被検体内の核磁気モーメントを励起させるためラー
モア周波数の磁界を発生ずるとともに、被検体からのＮ
ＭＲ信号を観測して受信器７に送信するよう構成されて
いる。
り、被検体内の核磁気モーメントを励起させるためラー
モア周波数の磁界を発生ずるとともに、被検体からのＮ
ＭＲ信号を観測して受信器７に送信するよう構成されて
いる。
以上のようなコイル群の中に被検体たる生体８が静置さ
れる。各コイルの電源部１ａ、２ａ、３ａ。
れる。各コイルの電源部１ａ、２ａ、３ａ。
４ａおよび送信器６は、インターフェース回路９を介し
てコンピュータ１０によって駆動制御される。また、受
信器７によって検波されたＮ Ｍ Ｒ信号は、Ａ／Ｄ変
換器１１．インターフェース回路９を介して所定のタイ
ミングでコンピュータ１０にサンプリングされる。コン
ピュータ１０は、ＮＭＲ信号のサンプリングデータを処
理してディスプレイ１２にｉｉ！１ＩｕＲ表示する。
てコンピュータ１０によって駆動制御される。また、受
信器７によって検波されたＮ Ｍ Ｒ信号は、Ａ／Ｄ変
換器１１．インターフェース回路９を介して所定のタイ
ミングでコンピュータ１０にサンプリングされる。コン
ピュータ１０は、ＮＭＲ信号のサンプリングデータを処
理してディスプレイ１２にｉｉ！１ＩｕＲ表示する。
第４図に本発明実施例のパルスシーケンスのタイムチャ
ートを示し、これに基づいて本発明実施例の作用を説明
する。
ートを示し、これに基づいて本発明実施例の作用を説明
する。
まず、２方向の勾配磁場Ｇｚを、生体８の着目する断面
を中心として静磁場に重畳せしめ、その状態でＲＦコイ
ル５によって９０”パルスを発生する。これにより、そ
の断面内の磁化だけが選択励起される。
を中心として静磁場に重畳せしめ、その状態でＲＦコイ
ル５によって９０”パルスを発生する。これにより、そ
の断面内の磁化だけが選択励起される。
次に、
Ｇｘｙ （θ）＝Ｇｘ−ｃｏｓ θ＋Ｇｙ−ｓｉｎ θ
−（１１（ただしＧＸ＝０７） で示される勾配磁場Ｇｘｙ （θ）を、所定のθのもと
に発生させるよう、Ｇｘコイル２およびｃｙコイル３の
電源部２ａおよび３ａに駆動信号を発する。そしてその
θのもとに、（ｌ）式におけるＧｘおよびＧｙを等量づ
つＮ回変化させることによってθ方向における勾配磁場
の大きさを変化させて１次元位相コーディングし、その
各大きさにおいてＦＩＤ信号をＬ回づつサンプリングす
る。これにより、θ方向の勾配磁場において第５図（ａ
ｌに示す如きＬＸＮ点のマトリクス状データを得ること
になる。これをコンピュータ１０で２次元フーリエ変換
すれば、第５図（ｂ）に示すように、横軸はケミカルシ
フトを表わす周波数軸に、縦軸はＧｘｙ（θ）の位相コ
ーディングの効果によって断層面内のθ方向の位置に対
応する座標軸となったようなデータセットを得る。すな
わち、第５図（ｂｌで示されるケミカルシフトデータの
セットは、断層面内のθ方向と直交する方向について分
離されていない第６図に示すようなθ方向と直交する方
向に平行な帯状部分の周波数分布の積算値を示すものと
なる。
−（１１（ただしＧＸ＝０７） で示される勾配磁場Ｇｘｙ （θ）を、所定のθのもと
に発生させるよう、Ｇｘコイル２およびｃｙコイル３の
電源部２ａおよび３ａに駆動信号を発する。そしてその
θのもとに、（ｌ）式におけるＧｘおよびＧｙを等量づ
つＮ回変化させることによってθ方向における勾配磁場
の大きさを変化させて１次元位相コーディングし、その
各大きさにおいてＦＩＤ信号をＬ回づつサンプリングす
る。これにより、θ方向の勾配磁場において第５図（ａ
ｌに示す如きＬＸＮ点のマトリクス状データを得ること
になる。これをコンピュータ１０で２次元フーリエ変換
すれば、第５図（ｂ）に示すように、横軸はケミカルシ
フトを表わす周波数軸に、縦軸はＧｘｙ（θ）の位相コ
ーディングの効果によって断層面内のθ方向の位置に対
応する座標軸となったようなデータセットを得る。すな
わち、第５図（ｂｌで示されるケミカルシフトデータの
セットは、断層面内のθ方向と直交する方向について分
離されていない第６図に示すようなθ方向と直交する方
向に平行な帯状部分の周波数分布の積算値を示すものと
なる。
そこで、次に、勾配磁場Ｇｘｙ （θ）の方向θを所定
角度変化させて、同様なデータセントを得る。この変化
を断面の一周に亘って、Ｍ回変化せしめ、第５図（ｂ）
に示すようなデータセントをＭ組得る。
角度変化させて、同様なデータセントを得る。この変化
を断面の一周に亘って、Ｍ回変化せしめ、第５図（ｂ）
に示すようなデータセントをＭ組得る。
このようにして得られたＭ組のデータセントについて、
コンピュータ１０によって、その各点につき公知の投影
復元法を適用して画像化データ処理を行うと、第７図に
示す如き断層面（ｘ−ｙ平面）内の各点に対応したケミ
カルシフト情報を得て、ディスプレイ１２に表示するこ
とができる。
コンピュータ１０によって、その各点につき公知の投影
復元法を適用して画像化データ処理を行うと、第７図に
示す如き断層面（ｘ−ｙ平面）内の各点に対応したケミ
カルシフト情報を得て、ディスプレイ１２に表示するこ
とができる。
この第７図におい°ζば、任意の（ｘ、ｙ）座標におい
てのケミカルシフト情報がその位置における周波数軸方
向の軸上に載った状態の画像となり、例えば各周波数成
分の強さは画像の厘淡等によって表わすことも可能であ
るが、ディスプレイ１２上でカーソル等の移動によって
、任意の座標におけるケミカルシフト情報を呼び出し、
スペクトル−強度のグラフ状に表示することもできる。
てのケミカルシフト情報がその位置における周波数軸方
向の軸上に載った状態の画像となり、例えば各周波数成
分の強さは画像の厘淡等によって表わすことも可能であ
るが、ディスプレイ１２上でカーソル等の移動によって
、任意の座標におけるケミカルシフト情報を呼び出し、
スペクトル−強度のグラフ状に表示することもできる。
なお、以上の実施例においては、勾配磁場Ｑｘｙ（θ）
の大きさを所定のθのもとにＮ回変化させて各回におい
てＬ点のデータをとり、更にこれをＭ回方向を変化させ
て繰り返すので、１回の勾配磁場Ｇｘｙ （θ）の大き
さにおけるデータ収集インタバルを５０．□ｍ５ｅｃ、
、Ｎ＝６４．Ｍ＝３２としても約１７分間を要する。こ
の為、断層面内の点数を増すと測定に長時間を要し、空
間分解能を向上することが困難となる。しかし、体内の
断層面内における関心領域のみに感度を上げるサーフェ
イスコイルでデータを採取すれば、実質的に分解能を上
げることができる。また、分解能をそれほど上げる必要
のないときには、逆に測定時間を短縮することできる。
の大きさを所定のθのもとにＮ回変化させて各回におい
てＬ点のデータをとり、更にこれをＭ回方向を変化させ
て繰り返すので、１回の勾配磁場Ｇｘｙ （θ）の大き
さにおけるデータ収集インタバルを５０．□ｍ５ｅｃ、
、Ｎ＝６４．Ｍ＝３２としても約１７分間を要する。こ
の為、断層面内の点数を増すと測定に長時間を要し、空
間分解能を向上することが困難となる。しかし、体内の
断層面内における関心領域のみに感度を上げるサーフェ
イスコイルでデータを採取すれば、実質的に分解能を上
げることができる。また、分解能をそれほど上げる必要
のないときには、逆に測定時間を短縮することできる。
（へ）効果
以上説明したように、本発明によれば、従来のＮＭＲ断
層像撮影装置の測定部をハード的に全く変更せずに、コ
ンピュータの制御手順（パルスシーケンス）を変更する
だけで、生体の断層面内各点のケミカルシフトを測定す
ることができる。
層像撮影装置の測定部をハード的に全く変更せずに、コ
ンピュータの制御手順（パルスシーケンス）を変更する
だけで、生体の断層面内各点のケミカルシフトを測定す
ることができる。
従来のＴＭＲを用いた装置のように生体の機械的な移動
をすることなく、本発明では生体断層面内の全ての点の
ケミカルシフトを得ることができ、しかもＴＭＨのよう
に一点からの信号を測定するのではなく、断層面全体か
らの信号を測定するから、Ｓ／Ｎも向上する。更に、３
次元フーリエ変換法を変形した従来の手法のように、Ｎ
ＭＲ信号（ＦＩＤ信号）を２次元位相コーディングせず
に、１次元位相コーディングしているから、この手法に
比べてもＳ／Ｎが向上する。
をすることなく、本発明では生体断層面内の全ての点の
ケミカルシフトを得ることができ、しかもＴＭＨのよう
に一点からの信号を測定するのではなく、断層面全体か
らの信号を測定するから、Ｓ／Ｎも向上する。更に、３
次元フーリエ変換法を変形した従来の手法のように、Ｎ
ＭＲ信号（ＦＩＤ信号）を２次元位相コーディングせず
に、１次元位相コーディングしているから、この手法に
比べてもＳ／Ｎが向上する。
第１図は３次元フーリエ変換法を変形した従来の断層内
ケミカルシフト測定手法のパルスシーケンスを示すタイ
ムチャート、第２図は本発明の構成を示す機能ブロック
図、第３図は本発明実施例の構成を示すブロック図、第
４図はそのパルスシーケンスを示すタイムチャート、第
５図、第６図および第７図は本発明実施例の作用説明図
である。 １−主コイル ２−・・Ｇｘコイル ３−Ｇ ｙコイル ４・・−Ｇｚコイル５・−ＲＦコイ
ル ６−・・送信器 ７−受信器 ９−インターフェース回路１０−コンピュ
ータ １１−Ａ −Ｄ変換器 １２−ディスプレイ 特許出願人 株式会社島津製作所 代理人 弁理士西田新 第１図 −廂・司 ｑＯ’／ぐルス 第２図 第４図 ％ハ１ルス
ケミカルシフト測定手法のパルスシーケンスを示すタイ
ムチャート、第２図は本発明の構成を示す機能ブロック
図、第３図は本発明実施例の構成を示すブロック図、第
４図はそのパルスシーケンスを示すタイムチャート、第
５図、第６図および第７図は本発明実施例の作用説明図
である。 １−主コイル ２−・・Ｇｘコイル ３−Ｇ ｙコイル ４・・−Ｇｚコイル５・−ＲＦコイ
ル ６−・・送信器 ７−受信器 ９−インターフェース回路１０−コンピュ
ータ １１−Ａ −Ｄ変換器 １２−ディスプレイ 特許出願人 株式会社島津製作所 代理人 弁理士西田新 第１図 −廂・司 ｑＯ’／ぐルス 第２図 第４図 ％ハ１ルス
Claims (1)
- 被検体に所定強度の静磁場を付加する手段と、その静磁
場に、互いに直交する第１．第２および第３の方向の勾
配磁場を重畳させる第１．第２および第３の勾配磁場発
生手段と、被検体に所定周波数の９０°パルスを与える
ＲＦ磁界発生手段と、被検体より発生するＮＭＲ信号を
受信する受信手段と、被検体の着目する断面内の元素の
磁化を励起すべく、上記第１の方向の勾配磁場を重畳さ
せた状態で上記９０°パルスを発生させる選択励起手段
と、上記第２および第３の勾配磁場発生手段による磁場
の強さを制御することにより、上記断面内における勾配
磁場の方向を所定角度づづＭ回に亘って回転させる手段
と、その勾配磁場の各方向においζ、当該勾配磁場の大
きさをＮ回変化させて、上記ＮＭＲ信号を１次元位相コ
ーディングする手段と、その各勾配磁場の大きさにおい
て上記受信手段によって検波されたＮＭＲ信号から、そ
れぞれＬ点のデータをサンプリングし、ＬＸＮ点のマト
リクス状データをめ、このデータ群を２次元フーリエ変
換する手段と、その２次元フーリエ変換されたＭ組のデ
ータセットに基づき、上記り点のデータ各１点ごとにつ
いてそれぞれ上記各方向からのＮ点のデータを投影復元
法で計算処理する手段を備え、被検体の上記断面内のＮ
ＸＮ点の各点に対してＬ点のデータからなるケミカルシ
フト情報を得るよう構成されたＮＭＲ断層像撮影装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59058949A JPS60201242A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59058949A JPS60201242A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60201242A true JPS60201242A (ja) | 1985-10-11 |
Family
ID=13099076
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59058949A Pending JPS60201242A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60201242A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63192427A (ja) * | 1987-02-04 | 1988-08-09 | 株式会社日立製作所 | Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 |
| CN107891070A (zh) * | 2017-11-24 | 2018-04-10 | 湖州织里川蜀机械有限公司 | 一种铝型材挤压装置的校准结构 |
-
1984
- 1984-03-26 JP JP59058949A patent/JPS60201242A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63192427A (ja) * | 1987-02-04 | 1988-08-09 | 株式会社日立製作所 | Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 |
| CN107891070A (zh) * | 2017-11-24 | 2018-04-10 | 湖州织里川蜀机械有限公司 | 一种铝型材挤压装置的校准结构 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5034692A (en) | Magnetic resonance imaging method for acquiring flux-compensated, T2 -w | |
| JPH027655B2 (ja) | ||
| JPS59132346A (ja) | 核磁気共鳴方法および装置 | |
| CN107810425B (zh) | 消除非t2加权信号贡献的t2加权mr成像 | |
| US5241271A (en) | Ultra-fast imaging method and apparatus | |
| JP5189361B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置及び方法 | |
| US4684892A (en) | Nuclear magnetic resonance apparatus | |
| JPH02255126A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| EP0527462B1 (en) | Magnetic resonance imaging method and system capable of measuring short "T2" signal components | |
| US7620440B2 (en) | Direct temporal encoding of spatial information | |
| JPH0394731A (ja) | 磁気共鳴イメージング方法およびその装置 | |
| JPS60201242A (ja) | Νｍｒ断層像撮影装置 | |
| EP0361671B1 (en) | Magnetic resonance apparatus | |
| JPS6266846A (ja) | 化学シフト値を用いたｎｍｒ検査装置 | |
| EP0153703A2 (en) | NMR imaging apparatus | |
| JP2023021768A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置およびその制御方法 | |
| JP2695594B2 (ja) | Ｍｒｉ装置 | |
| JP3332951B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JP3152690B2 (ja) | 磁気共鳴映像装置 | |
| JPH0312130A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| JPS60166849A (ja) | Ｎｍｒ画像装置 | |
| JP2677147B2 (ja) | Ｍｒイメージング装置 | |
| JPH02241433A (ja) | フーリエ変換イメージング法 | |
| JPS60166852A (ja) | Ｎｍｒ画像装置 | |
| JPH0454449B2 (ja) |