JPS5962708A - スプレー装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、スプレー装ｆＱ及び方法５１Ｄびに流れ感知
器に関する。

従来、流体振動子は流体回路の構成要素としてだけでは
なく、流体の散布装置としての役割も有していた。（米
国ｔＪ、Ｉ、許ｉ３，４３２，１０２号、第３゜５０７
、２７５号、４，０５２，００２号明１ｉｆｆｌ　’ｒ
ＴＪ撃照）これらの唱許では、可動部分を用いることな
く流体の相伝作用によって噴流の振動が引き起こされ、
その結果、振動する噴流体が周囲に放出されている。米
国！１−テ許第：（、５６３，４６２号明細Ｒに述べら
れているような曲の流体振動子１ｉ２個あるいはそれ以
上の開口から流体を間欠的に流出する。従来技術の殆ん
どの特許出願で１１振動子の性能は、振動子の通路及び
室の大きさがわずが異っただけでも決定的な影響を受け
るということが明らかとなっている。又、従来の振動子
は粘性、表面張力、温度等のような、散布する流体の特
性によっても極めて強い影響を受けやすいということも
明らかとなっている。

従来技術の振動子についての他の問題点は、特に、特別
なスプレー形状を得る場合に用いられる１才 ときには、希望するスプレー形状　　めてすぐにｔよ得
られないことである。一般には、希望するスプレー形状
は、振動子がスプレー流体で十分に満たされて後はじめ
て得ることができる。しかし、振動子が満たされるまで
には、振動しない流体が装置から噴出することが極めて
多い。

従来の流体装置はコアンダ効果、波列モーメント交換効
果、静圧制御効果などの確立された流体理論とよく合致
するように設計されている。私の意見では、先に述べた
従来技術の限界や欠点をもたらすのは−これらの標準的
な流体理論に頼ってｂるからだと思われる。

従来の流体４辰動子とは違う別の原理に基づき作用し、
それによって先に述べた欠点を有しない流体撮ｆ山子を
与、することか本発明の目的である。

和造公差の影響を受けない流体撮動子を力えることが本
発明のｆｊｔ４の目的である。

作動流体の特性の１ムい範囲にわたる変動に対して面戸
された作動特性を有する流体撮動子を与え、そｉｌによ
って従来のものより応甲分野の広いものとすることが世
に他の目的である。

スプレーずなわち流体散布装置として使用される時の渡
体振動子の重要な側面は、噴出、スプレー形状の波形で
ある。求める散布特性によって、波形は必然的に決めら
れることとなる。例えば、先の米国Ｈｆ４ｒ許第４，０
５４００２号明細仰に述べられ千いＺ・ように、波形が
三角波で扇形１にの揚液の先端で停滞することが殆んど
あるいは全くない場合には５、相対的に均一に液体が分
配される。揚波の先端に停滞する時間が多くなると、空
間に散布されるスプレーの濃度は先端部が濃くなり、中
央部が薄くなる。中央部や中央部と先端部の中間部の濃
度をνへくすることは難しい。そして、多くの希望通り
の分散状態を１するために掃波形状を整えるととは従来
の振動子においては困難なことであった。

町に、従来の流体振動子から液状スプレーを出す埋合、
液体の小滴の大きさについて２つの点を考慮せねば力ら
外い。その１つ日１、異ったスプレー形状を得るためＫ
は、それぞれ特定の大きさの小滴とする必要があるとと
であり、他の１つは、ネ）る大へさの小滴は吸い込みの
危険性があるととがわかっており、その秤の大きさのも
のは避けねばからｈいことである。希望の大角さの小滴
を得る六めＫ　ｆ３特別の大へさの振動子が必要である
が、空間条件から云って作ることかでｔ！！たいことが
しばしばある。

流体振動子から放出されるスプレー散布形状の他の重要
な特性は、揚液周波数である。この特性もまた、従来技
術では、流体摂動子の大きさによって決定されている。

周波数を必要とするものの１例として、マツサージシャ
ワーの場合には周波数はマツサージ効果を与えるもので
なければ々らない［７、またマツサージ効果が同様に必
要とされる口頭潅注器の場合にも周波数を必要としてい
る。

一方、振動子かへアースプレーや汗留め用のノズルとし
て使用される場合には、マツサージ効果がないことが望
ましい。上記、小滴の大きさの場合について説明したよ
うに、希望する揚液周波数を得るのに適した振動子の大
きさは、あらゆる装置の大きさを満たすに充分なもので
はないことがしばしば生じる。

それ故、本発明は放出流体のスプレー形状・小滴の散布
、小滴の大きさ、揚液周波数を制御できる改良され／こ
流体振動子を与えるものである。

掃波形状と特定された大きさの振動子の特ｔ１をかなり
変化することができる流体振動子に使用可能の出力区域
を与えることが本発明の他の目的である。

全く′＠規のスプレー形成理論によシ、放出スプレー形
状の角度、周波数、小滴の大きさ、分散を制御できる流
体振動子の出力区域を与えることが本発明の更に他の目
的である。

本発明によれば、流体振動子は入口、出口共通の開Ｌ］
を有する室を含んでおり、流体噴流は尚該開口を通して
室を横切って放出される。室の遠くの壁に衝突する七、
噴流は両側に２つの逆回転の渦を形成し、渦は強さと逆
位相関係にある室内の位階が交互に変化する。各々の渦
は、噴流側にある共通開口から流体を交互に多喰あるい
は少量導く。交互に変化する出力流は、使用を特定して
、流体パルスとして放出されてもよいし、希望のスプレ
ー形状を得るために、以下に説明する出力室と結合して
１吏用されてもよい、＃辰動子の更に他の使用形態は、
流量側としてのものであり、その場合にｄ、振動子Ｖま
流路の中に配置され、線型関数としての性質を有する流
れを与えることによって振動周波数が測定できる。この
形状は隼！造公差の影響をあ″！ｉシ受けないことがわ
かっておシ広い範囲にわたる流体の特性の下で使用でき
る。

本発明の他の而について云えば、流体振動子の出力室は
交互に逆回転方向で流体ノくルスを受ける。

出力渦は出力室ア形成され、交σに入ってくるノ（ルス
によって交互に逆方向回転となる。出力室の外周にある
１２あるいはそれ以上の出口開口は、揚液スプレーを放
出１７、このスプレーは２つの流れ要素のベクトル和に
よって決定される。この２つの要素のうち第１のものけ
、出力渦の接線方向で、その大きさは出力渦外周のその
瞬間時の流速に比例（，７ておシ、第２のものＣ（、出
力渦からｔコは放射方向で、渦外周の静圧力と出力室に
流れこむ正味の流預率の関数である。室の静圧力を減少
することにより、例えば、出口開口を広くしたシ、ある
流入流れを減少することによシ、周波数、小滴の大きさ
、そしてスプレー角度を選択するととができる。室の壁
の輪郭を形成するととによシ、スプレー形状の流体散布
を選択することができる。

本発明の／［ｆ徴及び長所は、以下の具体的な実施９＋
１の詳細か記述を考慮することによって、特に、添付さ
れた図面と関係づけることによって明らか（τなるであ
ろう。

特に添伺図面第１．２及び３図を参照すると、基本的々
振動子１０は、複数の溝、穴等として、すなわち底板１
１の中のカッ〈−プレート１２によって密封された窪み
として示されている。底板１１の窪みとして形成された
溝、穴は必ずしも２次元的である必要はなく、深さが場
所にょっで異なる、例えば、１嘴段状にｔｒさが異って
いてもよいであろうし、徐々に深さが変化していてもよ
いということは理解できよう。１．か［７ながら、埋許
し易いように、完全な平面形の要素がとこでは図示され
ている。２つのプレート（すなわちプレート１１と１２
）がそれぞれの実施例に示されているが、これは本発明
の振動子と出力室のための一つの可能な構成手段を示そ
うという意図からであるというとさも理解できよう。発
明自体は、樵々の通路、室、穴等にあるのであって、そ
れがどのような構造をしているかにあるのではない。プ
レート】１の窪みによって形成されプレー）１２によシ
密封さねている振阜り子１０には振動室１３があり、千
わけこの実施例でけほぼ円形であり、そして内角がほぼ
９０°に近い広がシをもつ開口１４を一方の側に有して
いる。開口１４からプレート１１の端までの通路杖一般
にはＵ型部材によって２つの出１」】５．１６に分けら
れている。Ｕ型部材は室１３に面した開放端を有［７て
おシ、プレート１１の部材１７付近の窪みによって、あ
るいｄプレート１１の注みの底壁に隣接→“るカバープ
レート１２からの突出部上して形成してもよい。人口開
Ｌ１１８はＵ−型部材１７の境界内で底板１１を貝１山
しており、圧力流体の供給口としての役割を果た十。室
１３の開口１４は以下に述べるように液体の入口の役割
と出口の役割を果た°す。

振動子１０の作動については、第１１〜１５図（Ｃよく
示されている。説明の理解をよくするために、作動流体
は液体であシ、周囲の空気中に向けて噴射されるものと
仮定する。但し、本発明の振動子及び本発明の出力室は
いずれも、作動流体が気体で周囲の流体が気体の場合、
作動流体が液体で周囲の流体が液体の場合、ぞして作動
流体が固体の浮遊する流体で周囲の流体が気体の場曾で
あっても作動するものであることは云うまでもない。

圧力流体が入口開口１８から人ってぐると、部材１７は
開口１４を通して室１３に流体を噴出させる。室１３の
遠い壁に突き当たると、噴出流体は２つの相反する方向
の流体に分けられ、室１３の輪郭に沿って流れ、そして
流入時と逆の方向に出力通路ｉｓ、ｉ６を軽て外に出る
。この２つの逆流は流入してくる噴流と反対の方向に渦
Ａ、　Ｂを生起せしめる。この状態は、第１１図に示さ
れているように、２つの流れが互に影響しあうことによ
り極めて不安定である。例えば、第１２図のように、初
めは渦Ｂの方が勢いが弊いものと仮定しよう、渦Ｂは室
１３の中央部に近い位置に動き、入ってくる流体の多く
のものを反時計方向に回転させ、出口通路１６から放出
させる。その間、力の弱い渦Ａは出口通路１５方向に移
動し、少猷のｒｉｆｆ体を時計方向に回転させて通路１
５から噴出させる。そ−Ｅ７て結局、第１３図に示すよ
うに、渦Ｂは実質的に室工３の中央部に位置し、渦Ａは
実質的に出口通路１５を封鎖するとととなる。通路１６
を通−って最大の貝の液体が出ていくのしｔｌ　とのせ
態の時である。渦Ａが流出通路１５に次第に近づくに従
って、２つの事が生じる。すなわち、渦Ａは流出通路１
５を通って流出する液体の流れを止め、部材１７０口に
実質的によシ近づくこととなる。このような秋期では、
渦Ａは渦ＢｊＪｌもけるかに遠い速度で流れる盗体を受
は取めることとなる。従って、渦Ａは出口通路１５に近
づくにつれて遠く回転し始めるどととなム。実際、渦Ｂ
よシははるかに遠く回転をする。出口通路１５が塞がれ
ると、渦Ａは室１３の中央部に向って後退し７始め、そ
れと同時に、ゆっくりと回転している渦Ｂを中央部から
後退させる。このような傾向は、噴流そのものが室１３
の中央部に向って放出されるという事実によって助長さ
れ、もし他の流体の影響を受けないと・ｊれげ室の中央
部に向うことになるであろう。さて、渦が図１１に示さ
れた状態に近づくと、渦Ａけ勢いをもち室１３の中央部
に向い続ける。渦Ｂが勢いをもった時の渦Ａと同じよう
ｌτ、結局渦■３は第１５図に示された位置棟でおしや
らｔＩ、出口通路１６の流れを塞ぐこととなる。との壮
ｐＨの時、渦Ａは室１３の中央に位置し２、実質的に全
ての原体が出１」通路１５を通って流出する。渦Ｂは噴
入流体から高う「れ流体を受は止める位置にあるので、
渦Ｂは速く回転し、２つの渦のｎＪｌで勢いを持ち始め
る。このように、渦Ｂけ第１４図に示されているように
、室１３の中央部に向って動く。渦Ａが室１３の中央部
から戻る時はいつでも渦Ｂが中央部に向うので多くの流
体が出口通路１６噴出し、通路１５を通る流体がわずか
となる。、２つの渦が第１１図に示された位１ｄを占λ
〕、出力通路１５．１６を辿る流ｈ）が等しくなる時、
１サイクルしたこととなる。ぞして、これまで述べた。

様にサイクルが締す返六れる。これまで述べてきた１作
動を要約すると、室１３に噴入する最初の流ｉ１は室を
横切って真直ぐの流れを生起し、その流１１は遠くの壁
の近くで２つのループにわかれＡｏ２つに分かれた逆方
向に向いた流れは渦を作り、その渦幻噴浦に力を及に才
。その結果中じる２つの渦の間１７）不安定な均衡は初
切の運動侶の状態を維持することＩｊ：できない。とｈ
うのは、わずかの間に起きる不均衡により逆方向に向い
た流れのうちの一方ガ増大し、（ｔｊ３方が減少するか
らである。そして次に噴流を逆流ループの弱い方に偏向
させ、更にその動きを強と）ていく。換言−Ｊ−ｆ　１
　！ｒ−Ｃ。

正のフィードバック効果が現われ、新たな渦の均衡に達
するまで室から出て行く流れを室の一方の側に曲げるこ
とと々る。この現象は本来遷移的な動的骨質分有するも
のであって、静的に安定しているものではなく安定状態
を示す流−１１シト一つと［２てないということが理Ｍ
′ｒできよう。すなわち、いかなる場所の流わの状態も
過失の流れの影響を受けるきいうことである。云う々ね
ば、流れは影響を右えるとと本にやや遅れて他の場所の
流れの状態の彫りをも受けるといりこ七である。２つの
渦のうちの勢力の強いものの方が、いかなるｊｉ、１点
（でおいても図に示したような涼れの形状を維持するこ
とができろように思わｆ′Ｌるかも仙台ないが、出口’
＋ｍＦＡ８へ流れる流体の静安定効果によシ室の流れの
形状はより対称的にｋろうとする。こ引は次に一つの逆
方向？４Ｆ力、の減少を引き起とすと同時に、１１１）
方の側の１ｉ４方向流れの増加を引き起こすこととか２
−０いずれの効果もそれぞれの時間遅れの後有効となる
。この１１キ間遅れは、２つの渦の回転エネルギー〇、
流体が逆転−ｌる前に消えるはずのもＣ）であるという
事実によシ、炉に増大する。このようにして、短時間の
間、１つの出力通路から流出する流引けそれが消える前
は実質的に一定であり、（もつとも流れる区域が窮屈な
ので速度は増加するかもしハないが）結局、隣接−Ｊる
反対方向の流れに対する影響もまた同じ時間の間維持さ
ｔＩるとととなる。流れの形状を、１よシ対称的なもの
と々シ、相対する逆方向ループ流れの形成は相対する出
口通路からの流出を引き起こづ“。渦ループの効果は仝
体内してイナータンスとエネルギー保存法則とからなり
、それらは全て振動機能には必要不可欠のものである。

４辰動子１０からの流れは第１図によく示されており、
通路１５と１６から強い流れを交互に放出する。、第２
図に示された室１３の横断面は方形である必要はなく、
長円、凸凹形、あるいは他の、峨さの一様でない形でを
）つてもよい。同様に室Ｊ３の平面形は図のように円形
である必＠：ｌ′Ｊなく、どのような形でも、例えば第
４図に示さｉした方形であってもよい。特にＮ４図の装
薬２０ｉｔ底板２１だけが示されてお！】、上部板は説
明を単純に、明快にするために省略しである。、事実、
以後示される振動子の殆んどは、上部板が省略されてい
る。

４ｆ＜　ｉ（１＋子２０ｉ１：第１図の入口開口１８と
同じ入口開口２２を有しておシ、はぼＵ型をした部柑２
３は第１図のＵ型部材１７と同じものである。Ｕ型？’
ｚｌｔ材２３の両側にある出口通路２５と２６はｉ−１
￥１図の出口血路１５と１６に対応する。振Ｑｔｌ）室
２４は輪郭がほぼ方形でネ）シ通路２５と２６の端部間
の距離に一致する！ｉｉｓを有している。出口通路２５
と２６　ｉｌ−］：　ＩＪ型部材２３の向側の室２４の
続きである出力室２７に向っており、出口開口制限部材
２８オで平行に伸びる仙１壁を有している７１部材２３
から出る噴流の振動は、第１１図から第１５図し記述し
たように進行する。室２４の直角、方形の形状は、出力
パルスの形状に影響を与えるが、振動が生じるのを妨げ
ることに（、シならない。Ｗに、室２４のような形の室
での振動サイクルは各々の出力通路からの般大流が生じ
る端の個所により強い停滞を有する傾向がある。出力流
体のスラグ（ｓｌｕｃＩｓ）は第１図に示されたテーノ
（−状の先端、後端よりも唄にはっきり表した形状の先
端と後端を有する傾向にあ：Ａ、。

出力室２７は交互に反対方向に回転する液体のスラグ（
Ｓｌｕｇｓ）を受ける。す々わち、通路２５からの流れ
は室２７に時計方向の清れを生起し７、通路２６からの
流れは室２７に反時計方向の流れを生起刊−る傾向にあ
る。その結果室２７に出力渦が発生し、渦は交互に入っ
てくる滝ね、に対応ｌ〜て最初は時Ｎ１方向にそして反
時計方向に交互にスピン回転百−行う。出力室２７から
スジ１ノ〜がどσ）ように出てくる７５叶１第５１゛ン
１の虫加１１１に（徹めてよく示さシ１．ている。

１１ｔＫ第５１￥ＩＫ門し２て、振動子と出力室との形
状３０けほぼＵ型の溝３２によってＩＬは円形の室３４
に向けら１１．る圧力流体用の入口開１」３１を含んで
いる。Ｕ型部柑３２はン１１トれ分割器３３の一部であ
る。゛振子１ｆ室３４０入口及び出１」の共通１帽口３
９の下流Ｃ・では、側壁４０と４１がｔｌ〈かり、分割
器３３に沿って側壁４０は１辰動子の出口通路３５を形
ｌ′ｉＶ、　ｌ−、、一方仰１λ１１や４１（ｄ、出口
通路３６を形成する。側壁４０と４１　ｉｔ出力室３７
の出口開口３８に向って収れんする。分割器３３の下１
’ｊｌＦ而４２は凹面を形成しておシはぼ円形の出力室
３７を形成する。通路３５と３６ｋｌ：互（逆回転の向
きをもって出力室３７に流体を送り込む。宰３７からど
のようにスプレーが放出されるかは第１６図に図示され
でいろ。第１６ｊｐ、ｊ　Ｋよると、通路３５と３６か
ら入りこむ浦ｉ］け出力４１９１を発生し最初は時計方
向に回転１〜、次に、　ｌよ反時ｄ１方向Ｋｌｆ互に回
転する。

１１４　Ｄ　３Ｒを横ＩＪＪるかのおのの点の）１１１
度Ｊクトルの降計が出１」聞【コから噴出さね、るスプ
レーの形状゛を決定・Ｊ−る、、容易に埋′１１？で入
るよう１・ζ曜純化するた、Ｖ）、出口開口３８の端点
４３と４４の２点が第１６］ツ１に示さ・打ている。Ｎ
丁の画商のために、室３７の渦流は、矢印で示すように
反時ａ１方向であると仮定する。点４３には、その点の
出力渦に対１゜での接線方向速度Ｖｌｌ＋（Ｌ：半径ブ
ｉ　ｍ３　；・１「度ＶＲと、６ｚある。

ベクトルｖＴとＶＲの合計は点４３から出ている速ｊｌ
ｊ　Ｔｔとなる。接線速度ベクトルＶＴＩ代渦のスピン
効果だけによって生じたものであり、出力渦により生じ
た点４３の動圧力によって生じたものである。半径方向
速度ベクトルＶＲｉｌ：通路３５と３６から室３７に向
う流体の静ＦＥ力と流叶によって生しるものであＺｌ、
、こ１１．と同じことが、出１］開［」３８の１ゾ文１
１則にを）る点４４の：１小度ベクトル■ＴＩとＶＲ’
についても云える。このベクトルの和Ｈベクトルｌ−ｊ
　’　トなる。ペク）・ルＲ，とＲ′はある１は間時点
での出［１１シ１ＪＬＪ３８から１１１￥／１．１−１
−る流１本の端点を表わす。その時にＩ′１、出口３８
からの流ＩＬ口１１体Ｖ」ベクトルＲ２と（７，′との
間におさめらねる。これらのベクトルｖ、１：次第に離
間し７、そのため流体＆、１．拡がる１丁１向にある。

しかしながら、表向張力効用が働き、流ｉ１．　？’、
−＋１７　Ｉ７ん１．ようとする。実１？ミの応用例で
は、殆んどの１１合、特に高速の力轟降Ｌ・こ＆：Ｌ　
Ｉ［ハ１．ん効果マ…、１、つきりと出る前に、出力液
付１・↓イ１１１々とした小面に分りらｆする傾向にあ
る。が、そういうこと（ｌ、１、あっても、収れん効果
により拡散現象が続くことｌ：Ｊ：ない。重要なことは
、あらゆる瞬間においても、出Ｃ１Ｉ’ｉ′ｖ１１：’
＋　３８から出ていく流体ｔ、Ｊ１、出力渦と同じ平面
に拡っていくことであＡ。室３７の出力渦が訃り目−て
速度と方向を菓、、える時に前後方向に振動するの？；
］：この拡散流体である。このタイプのスプＬ／−形デ
′：１１第１０図に示さｉｔていス。ここでシート４５
プパくねくね曲って前ｆ＆　Ｋ揚液シ７、噴出流ｆ未４
５が粘着性をもって周囲の空気に作事すること（（より
、短かい距離の１ｔｆｌ　Ｋ　（この距ｍ（ｔは圧力に
よって畳たるか）流れ４５ケ１ひも状になりそして小滴
となり始めることに注意１．７なけわばならない。との
粘性相互作用（てより、周１１引゛１′Ｊに揚液さＪ７
た噴がｒ≠；冬〈の小滴、Ｉ−たり、はぼ扇形の形状を
し７たスプレー形状ど外るのであ２゜しかしながら、出
口開口３８からｈ（出さｉｔる４ゾ、散筺付の場合＋１
、流ｉ１自仕が、同じ圧力で完全な噴流体を噴出するよ
りもはるかに〒４く小滴となＡ０出力室３７を用いると
、同じ太き六の一？キ通の流体１局動子を用いで、１か
も同じ圧力で作動して但ら；ｈ、　２．小滴よりもｊＪ
ｒに小さ疫ものが得られ乙。

室３７の作用を要約する七、これは制限回路（′［Ｅ気
回路の抵抗回路に相当）七イナータンス（電気回路のイ
ンダクタンス）フィルタ回路としての役が１１１を有し
、人ってくるパルス状の信号を平滑化し７、炉には実質
的には振幅が同じ大きさであるが、渦が方向及び遠さを
変えるために１つの側から他方へ揺れながら通ンり過ぎ
ていく一つの出力流体流を形成することとなる。、ｑ３
７の静圧力ｔｅｌ、出口開口３８のそれぞれの点に半径
方向速度ベクトルＶＲを発生する。室３７の渦のスピン
回転速度は、接線速度ベクトルＶＴを発生する。第１０
図に示された後退角αは接線速度ベクトルｖＴ　と共に
正の相関関係の変化をし２、寸た半径方向速度ベクトル
ＶＲと←を逆に負の相関関係の変化をする。

スピン速度が非常に大きく、静圧力が極めて小さいと、
接線速１■：ベクトルＶ、が大＾〈な軌　後退角αが１
８０°までになることが観察された。父、その反対に、
スピン速度よりも静圧力が大きく、その結果半径方向速
度ベクトルＶＲが相対的に大六いという場合Ｋｉ　Ｖ：
　、後退角は極めて小さいかあるいは殆んど気がつかな
い程のものとなる。このように、出口開口３８の幅を大
きくシ、それによって室３７の静圧力を減少ぜることに
よって、後退角αを著しく増加させるととができた。同
様に、出口３８のすぐそばの壁４０．４１の輪郭を形成
することにより、例えば、その壁の間の距離を狭まくす
ることにより、後退角αを相当陛減らすことができた。

こうした効果は、以下に述べる１１０の実施例とも関係
づけて示されている。

その次の第６図と第７図を参照しよう。本発明の振動子
の他の形式のものが示されている。詳記すると、振動子
５０は上板５２と底板５１とからなっている。窪みが底
板５１にきさまれて振動子を形成しており、この窪みは
、必要な密封を行うために上板５２によって覆われてい
る。振動子５０は第１図の振動子１０とは２つの点で異
なる。

第１の点は、振動室５３の形状は円形というより？−１
°はぼ梯形であることである。第２の点は、入力流体は
、底板５１と上板５２にそれぞれ形成された通路５４と
５５を通って運ばれることである。

通路５４と５５は角度が設けられており、それによって
共通の供給噴流が室５３に向かうこととなり、ＦＲｉ図
に示された振動子に関して述べられプこものと同じ経過
をたどって噴流は振動する。通路５４と５５によ！ｌｌ
第１図のＵ型部材１７は不必要となり、１辰動子の平面
上にＵｌ、何の１１Ｎ造物もないこととなる。梯形室５
３と第４０１の方形室２４は振動子の形状とじて使用で
き、寸だ希望通りの振動を発生ずる多くの応用例のうち
の１つの例でしかない。１７１１えば、振動室は長円で
も、不規則な形状でも、多角形でもよく、第１１図から
第１５図に関係して説明したように交互に渦を発達させ
杉動させるための室があればどんなものでもよい。

第８図を参照すると、従来よく知られた慣用形式の流体
振動子５６が示されている。この形式のものは、振動子
から本発明によシ作られた出力部分５７へ流体を交互に
流すための出口通路５８と５９とを有している。室５７
は、そこへ流体を交互に送る振動子の性質とは関係々く
、室３７について先に述べられ、だと同じように作動す
る。この点を更に示したものが、第９図の出力室６０で
あシ、図で表わされた交互に発進するパルス源（交互に
作用するシャトル・／＜ルブや流体増幅器等のよう々も
のでＪ）つてもよい）からの信号を受ける。

それに関１７−て第１７図を参照すると、８８１６図の
出力室３７とヲノらゆる点で似かよっているが、単一の
出口開口３８ではなく２つの出口開口６２と６３を有す
る出力室６１が示されている。、第１６図の￥施例に適
用されたベクトル解析が同様のベクトルを有する第１７
図の実施例にも同様に適用される。しかし々がら、室６
１から２つの流れが同じ周波数で出ていく。しかし、い
つの場合でもベクトルＶＲとｙ　Ｒ／のなす角よりもい
く分広い角度で広がっていく。これは、接線ベクトルＶ
Ｔと■Ｔｌは第１６図に示すように半径方向ベクトルの
なす角よりも大きい角度をなすからである。その結果２
つの同期した（周波数）がシートが掃き出され第１８図
に示すような複合波形を形成する。

出力室３７と６１の作動について更に説明することによ
り、スピン回転が逆方向に々ると同時に半径方向ベクト
ルＶＲの大きさが幾分増加１・るというととに気がつく
であろう。スピンが最大の大きさを有するときＶＲは最
小値に減少する。それ故、室３７と６１に送られるノく
ルス信号の最大値と出力渦の回転速度の最大値との間に
は位相が生じる。

また、室の特別々設計によって出力渦の中央部の圧力は
大気圧の上下を変〜ｂするかもしれないということにも
気イ１〈べきである。

２１（ｉ　ｓ図を参照すると、第１図に示された一般的
な型の撮動子が、Ｕ型部材６８から出る噴流の両側に直
立した２つの部材６６．６７を含むように変形されてい
る。部材６６と６７は円筒（すなわち断面が円形）とし
て示さ姓ているが、断面形状は本質的にどのような形状
でもよい。重要なことは、部４１６８と部材６６と６７
との間にそれぞれの隙間６９と７０ができるように部材
６８の端よりやや下流方向に位置していることである。

部材６６と６７そしてそれによって作られる隙間によっ
て、振動子６４から出されるノくルスを第１図に示され
た傾斜先端面を有するノ（ルスと比較してより先の尖た
ものとする効果を有している。特に、先の第１１図から
第１５図についての議論と関連して云うと、部材６６と
６７があると追しのりらねた渦が力を敗シ戻すには長込
時間がかかる。それはｉつには、隙間６９．７０を横り
る入力噴流のエネルギー損失のためにである。噴流のエ
ネルギー損失とは追しのけら力、た渦に力を与えるエネ
ルギーが少くないので渦が発生ずるのに時間がかかると
いうことである。しかし役がら、ｊ自しのけられた渦が
中央部の渦を追しのける程充分に力を持つ七、遷移がす
ぐに起こるタイミングとなる。

それ故、両極端状態（すなわち、第１３図と第１５図）
にはかなり長い停滞部分が生じ、この両者の状態の間の
遷移が急速に起こることとなる。このため、先端がする
どく尖ったパルスやスラグが出てくることに々る。

出力室６５けＩＲ，Ｔ、（す々わち制限およびイナータ
ンス）フィルターとしてこれらの鋭い先端をろ過する傾
向にある。このことは、室６５にそれぞれある出力間ロ
ア３と７４から放出されるスプレー出力波形７１と７２
に示されている。さらに云えば、通路７５と７６とが長
くなると、それによってイナータンスとフィルターイ供
能が￥につけ加わると七〇でなる。

第１７図に関して説明したように、室６５０２つの出口
から出る波形７１と７２は周波数と位相が同期している
が、φロ開ロア３と７４との間の角度よりも大尊い角度
で窒間に拡っていることが観察されている。これは１、
接線速度ベクトルｖＴとｖＴ’ｉｌ１、半径方向速度ベ
クトルｖＲとＶＲ／の間の角度よりも太き々角度をな１
２て４八るからである、第１９図と第２０図は出力室の
形状が波形に匂える影響を示している。第１９図におい
てほぼ円形の振動室はＵ型部材７８からの噴流を受は取
め先に述べたように振動が引き続き起こる。振動子から
の交互如出てくる出力パルスは通路７９と８０を軽て一
点に収れんする側壁８２と８３との間に形成さ７１．、
７’（出力室８１にまで梼かれる。、０１ｌｌ壁の収れ
んによシ出力室８１はかなシ狭すものとなる。

唯一の出口開口８４け８５で図示さｈた波形を有する揚
液スプレー形状を放出する。波形８５は、第１０図の波
形４５と較べて両端間の遷移（↓ゆっくりとしたものと
なっている。（すなわち、中央部に長い停滞部８６を有
してい２．、）ことに注意すべきである。また後退角α
は波形４５よシも幾分小さいことにも注意すべきである
。との効果は、主として半径方向速度ベクトルＶＲは出
力室が狭いときにはより大きくなるという理由から、狭
い出力室８１が原因となっている。半径方向速度ベクト
ルが大きいことは、狭い室の静圧力はよシ大きくなりＶ
Ｒは静圧力の影力帯を受けるという事実に基いてい７．
、、波形８５によυスプレー形状は流れの端よりも中央
部においてより重く凝縮さ１＋、た小滴を形成する。

″ｉ＝＋！！α的ＶＣ＝、？′ｆｆ、２０回１の振動子
と出力室を結合したものは葬った波形９１を生ずる。、
特に、要素９０け振動室の端の幅よシも出［１室の端の
幅の方がｔムい形状の卵形をしている。、捜１ｉｊｌｌ
室９２１、Ｕ型部月９４からの噴流を受０取め、第１１
図から第１５図（Ｃついて述べたと同じように）４　Ｎ
ｉｌを発生する。しかしながら室９２０人［１、出口の
共通面目は、はぼ円形の室９２に関してｔｓｏ″以上の
角ＩＷを有している。換言すれば、要素９０の側壁９５
．９６は振動室９２と出力室９３との間で直線状に拡っ
ている。部材９４はイ０１１壁間に配置さｈ−ており、
室９２と９３との間に連絡通路９７．９８を形成する。

振動室９２の半径＆計第１９図の室７７の半径と実質的
に同１：、で、？）　！、）。しかしながら、出力室９
３は室８１よりもかなりＩムい。その結果、波形９１は
第１９図の波形８５とはかなり異っているように毘える
。、％Ｋｓ波形９１　（ｒ、−］５、のこぎり波形状の
第Ｌ９１．．イＲ／）中央部８６のない三角波である。

中央相（のｆｌ、ｉ中がなｌ、Ｑこ七の理由は室と３１
と比べで室９３が広いからである。波形９１の、４移区
域（ずなわら両す馴１１　）　ｉｔはるかに滑らかなも
ので々）す、ぞして（下流からみると）凸形状している
ということにも注意すべきである。凸形状であることは
、中央部の液体が両端の液体よ如もセやゆっくり進行Ｌ
７ていることを示している。一般的にｔ：１：　、波形
９１け４１体が均一に分散させることとなる。

本発明の振動子と出力室を結合したもの０」１、異った
大きさの場合にも同様の状態を与えることがわかつ７牙
。このようにして、Ｌ］Ｒの潅注器として使用できる小
さな装置はＵ型部材のところで１インチの１０００分の
１程度の幅のノズルを何しているかもしＪｌないし、ま
たこの振動子はあらゆる方向にスケールアップして作ら
れて、例えば、大入な装飾的な噴水を与えることができ
大きさは大きいが、形′ｆｋが同一の波形を生ずるよう
ｔて々るがもしれない２、第１９図の装ｆｉと同イ゛手
の一定の縮尺で描かれた振動子と出口室を結合１−だも
の１００が第２１図に示されている。図かられかるよう
に、はぼＵの型をした部材１０１の出［１１１Ｃ形成さ
れたノズルの＠Ｗに対して全ての大きさが決められてイ
ル、　＆！動室１．０２の直径け８Ｗである、ノズル２
室１０２の遠い壁との間の距離け９Ｗである。

室１０２の入口、出口の共通開口け７ｗでありノズルか
ら２Ｗ隔っている。部材１０１と側壁１０３．１０４と
の間の情も接近１−た距離け２．５Ｗであシ、最大圧＊
ｒｆはＩＩＷである。装置１００の長さけ２５Ｗで出力
室１０６からの出口開口１０５の幅は２．５Ｗである。

装置１ｏＯは実質的にどσ）ような大〜さでも作ること
ができ、ここで述べた原理によって作歴１する。しかし
ながら、装置１０ｏの相対的な大きさシ１１、本発明に
より可能となる多くの波形の９らの唯一の形状をとりそ
して、この大きさは本発明の範囲を限定するものではな
いことに注意すべきである。

第２２図から第２６図は振動子／出力室の大きさがｔ［
々異ったときの波形を示している。特に、第２２図の振
動子１１０はかなシ短かい出力通路１１１．１１２を有
しているものとして示されている。そこから発生ずるパ
ルスは時間に対して図示された大きさを有する。一連の
出力パルスは１８０°位相のずれたのこぎり両波形から
なる。

これを、相当に長は出口通路１１４と１１５を有する振
動子１１３と比較してみるとよ込であろう。

ここでも僚だのこぎり歯状の波形をしているが、それぞ
れのパルスはか々りなめらかであり、周波数は小さい。

このことは、長い通路１１４と１１５がより大きなイナ
ータンス（電気的なインダクタンスに相当）を撮動子に
与え、振動室の反応をかなシ遅めることになると旨う事
実に主とＬ７て基いでいる。第２４図では、短かい出口
通路１１１七１１２のある振動子１１０（第２２図の）
がかなり小言々容積の出力室１１６とつながっている。

室１１６から放出される揚液スプレーの波形１１７けの
こき′り歯状波形であシ、波の両端間の遷移部分は下流
方向に膨張している。このことは、揚液形押の中央の遷
移部分の流れが両端部の速度よシもやや速い速度で動い
ていることを示している。

これは、反対方向に膨張して、中央部の流り、が遅いこ
とを示している第２０図の波形９１と比較するとよいで
あろう。この理由は、小さな出力室１１６では渦のイナ
ータンスが小さいので、振動子からパルスを出す勢いが
劣えた後のスピン速度が低下する時間がよシ早くなるか
らである。スピン速度の低下によシ半径方向速度ＶＲが
強くなり、流出流体の中央部にその高速度を伝えるから
である。振動子１１０ｉＪ、第２５図にも示されており
、ここでは、幾分幅のある出力室１１９が備えられてい
る。室１１９はより大きな渦イナータンスを与え、出力
パルスが減退した時の渦の劣えを防いでいる。その結果
、下流方向の膨みがない波形１１８となる。これは主と
して（半径方向速度ベクトルの勢いがもはやないからで
ある。第２６図の室１２０の１１に、出力室の大きさを
四に大きくするＬ１中央部が上流方向にやや膨んでいる
、すなわち第２４図の波形１１７と反対の形状の波形１
２１を生起する。このことは、中央部の流体が両端部の
液体よりもよυ遅く流れ始めるという第２０図の波形９
１の傾向を示している。この原因ｉＬｓ　　よυ大きい
室１２０の渦イナータンスの増加であ見　このイナータ
ンスはパルスを送シ出す勢いが減退した後も渦が回転し
島：幻Ａようにし、それによって、接線速度ベクトルｖ
Ｔの勢いを強くする。更に、波形１１７と１１８とより
も波形１２１によって作られる角度が大きいことかられ
かるように、接ａズクトルｖＴの勢いが強くなることに
よって後退角が増加することになる。第２４図、２５図
、２６図の３つの実施例で、揚液形状し７た流体の分配
はかなり均一なものとなっている。

次に、第２７図について、撮動子１２５は第１８図の撮
動子七同様に形成されており、部材１２６．１２７はＵ
型部材１２８かられずかだけ離れて隙間１３０．１３１
を形成し、その隙間は入力噴力と出力パルスとを結合し
ている。第１８図と関連して説明したように、この構成
はパルスをより尖鋭なものとする傾向にあり、１辰動サ
イクルの両端部にはよシ大きな停滞部があり、そして両
端の間ではかなり速く切シ換シ、遷移するととになる。

このこと）；Ｉｊ　、出力パルス１２４と１２３の時間
軸対増幅の図によつＣ明らかにされておシ、第２２図と
第２３図に示さ１また幾分鋭ったパルスと比較し、て平
担外先端を示している。振動子１２５は２Ｋ　２８　ｒ
Ｎ？ｌにおいて、出力室１３２と結合されてい乙。室１
３２からの１１０］開口１３３は、第２４図、ｔｉ’＜
　２５４ｓ　ｅｌシ２６図の波形よりも長い停滞時間を
揚液の両端間に有する波形１３４のスプｌ／　−を放出
゛する。、ＦＲｊ、ＢＦ７Ｉに関連し２て説明したよう
に、部材、２６．１□７があ、た繻６、隅６１いやらね
、た渦（第１３図のＡ）が再び勢いを持つのが遅れる傾
向にあるので、４辰動ν−イクルの両先端にはより大へ
な停滞部分がある。

第２９図について、曲の形式の撮動と出力室を結合した
もの１３５が示されている。装置１３５の撮動部分は先
に述べたものよシも相当に長く、凹面ではなく凸面の遠
くの壁１３７を含む振動室１３６と２ンっている。更に
云え幻：、４辰動子出力通路１３８と１．３９は先に述
べた実り喧ｆ１１に示されたものよシも幾分幅が広い。

装置１３５の出力室１４０にはＵ型部材１４１の開口１
４２があり、そこから流体全直接出力室に放出する。振
動室の長さを長くすることによって、撮動子の周波数を
減少ｌる効果を有する。それは、第１１図から第１５図
に記載された渦ＡとＢは振動サイクルの間により長い距
離を進まねばならないからである。

あＺ）点を越えて、このように長さを長くする場合、−
（・０の振動を船待するために出口通路１３８と１３９
の幅を広くする心安があるというととがわかった。ある
点を越える場合で（例えば、室１３６の長さが部材１４
１の出口の幅の２５倍以上の場合）、出力；！３’ｉ路
が広く疫い場合には、室１３６に背圧が生じ、そのため
時折振動が生じたりあるい娘安定状態が生じる。長い振
動室とその固有の低振’ｉＪ＋Ｊ）数はマソーリージシ
ャワーや装飾的なスプレー噴水には市川であシ、凸面壁
１３７やノズル１４２があってもなくても使用できる。

凸面壁１’３７ｉ：Ｉ１、平面壁や凹面壁よりも画先端
間をよシ早く移ｎ１ｈする振動・サイクルを生じる効果
がある。よシ遅く遷移することＶＣより、出力通路１３
８と１３９に送らｉするパルスの上下うる時間が短くな
７）。この特徴ｉＪ、ｉｕ＜なった振動室や噴入ノズル
とは別に独立して使用−ｊ−／’）Ｑとができる。

開口１４２からの噴入流体は放出されるスプレー形状の
中央部の流用゛を増やすのに使用される。

事実、これにより両端間の遷移時間Ｈ短くなり、☆；１
．：よりも揚液ツイクルの中央部により大きな１停而″
を生じる。このことは出口１４３から出るスプレー形状
の波形１４４によく反映している。それによれば、遷移
部分が外側に向って相当面がつていると七に気がつく。

この特徴をベクトルの議論と第１６図に１」連づけてみ
ると、ノズル１４２からの流入流体は、動的な扁吐でも
（堵入流体Ｕ、半径方向ベクトルの方向に沿って流れる
ので）出力室１４０の静圧力を附加す７．という意味で
も、半径方向ベクトルＶＲの犬＾さを大＾くする。

第２９図に門し７て説明された特徴け、出カスブ１／−
形状に′形作る（＝Ｊ加的なｉ術を一句え、かつ、この
中で述べられたｆ［１，Ｉ、の１辰Ｉ′ｉ１１子表出、
力室とともに便１１１することができる。

竺３　Ｑ　ｊ；７１の振動子１４５け異った方向に向く
複数個の出口を有する実施例を図示している。特に、ノ
ズル１４６が噴流を振動室１４７に放出するが、寧の形
状は第１　ｉ、　Ｉ￥Ｉから第１５図に関して説明した
原理によりどのようなものでもよい。出口通路１４８と
１４９が図のように外に向けられておシ、噴入流体に対
し１８０°の方向ではなくて、はぼ９０°の角度をなし
でいる。これらの通路はどのような角度でどのような方
向にでも、あるいは図面と同一の平面であってもそうで
なくても、応用例次第でどうにでもなることが理解でき
よう。更に、これらの通路の１つあるし）はそれ以上の
もＣ）、例えば、通路１４９は同位相の出力ノシルスを
−（２）える２つの通路１５０と１５１σ）分岐路を；
釘するものであってもよい。通路１４８．１４９．１５
０、＋５１ＬＩ、出力パルスの出方を遅らせてｆＩｉ？
々の異った効果や結果を得るために長くしてもよいし、
短く１．７でもよいということが理１’ｊ％で鰐よう。

先に・ボベた出力室から送りｕｌされると説明されたフ
ァン形状のスプレー０１頭的に当たると一直式）βずな
わら一次ＩＣの漠順を味える。換畔すオＩ−ｒ、ｆ　。

ザイクリックに帰き出されるスプレーが１余中におかれ
た幾面糎に１ＩＴｔｉ突すると、ｌ硬体は茨面の一直線
」―ｋ・行き釆する。本発明の出力室から２次元のスジ
ｌ／　　’１４状を１１ｆることも又容易である。２仄
丸の、順１杓を也うことのできるスジ１ノーを出すため
の出ノコ室の実施−１が■＜３を図と釆３２図に図示さ
れている。、ｉｆｆに、出力室１５２は１烙１５３と１
５４からｉｐ、　１本パルスを父生に供、＠されること
となっている。出力室１５２からの出力ｒｉｉ’４　ｒ
Ｊ　ｌ　５５は、ただ第に室のｙ（周に設けらｉｔた小
穴ではなく、室に向りてノツチが切ら）１．ている。４
　ｉｌｉ飄ｔ＋Ｑでｋよノツチは装置の中央１道軸にそ
って円爵刃Ｖこよって切られ、室１５２の平面に対し垂
直で１析ｌ１ｉｔがＶ形の了−チハそノツチ１５６を与
える一室に向って出口を切ることによってその甲の静圧
力はあらゆる方向に拡がる。その嗣砧、出口１５５から
出るスプレーはノツチ１５６の輸ソＩｓＫ沿うため、ノ
ツチと同一平面のシート大の流１木を噴出することとな
る。（すなわら室１５２の平面に垂直な）このシート状
の液体は筆１６図で説明した交互の渦の作用により１８
↑１後に行き来し、出口１５５から放出されるスプレー
は周期的にｉ”ｉ６彼されるシート状のものとなる。

そして、スプレーの途中におりた標的に衝突すると方形
なｊ１＋＋、域ケ１い、それによって、２仄元の゛スジ
１／−地域を与える。ノツチが室１５２に向って工り呆
〈切られると、看直平面上のシートの拡がり′用Ｉｆｌ
　１ｉ１１ｄｌ川することに式がついた。ノツチの断面
の倫￥１〜を’Ｌ［ＩＩｋ　空化させると、垂直面（？
；１に対して垂直なｒｔｉ＊　ｒの流木が分数していく
形状を変えることができる。

他の出力゛づの４倫ｌｌ１ｌが礪３３図と第３４図に図
示されている。この中で、出力室１６０は通路１６１と
１６２から交互に流体パルスを・受け、出口開口１６３
として成形された穴から平面形状の、或はファン形状の
スプレーを掃き出す。しかしながら、出口開口１６３は
室の１壁ではなく、床（もしくは天井）に形成されてい
る。、第１６図の室に対して適用されたものと同様のベ
クトル解を室１６０に適用できるが、室１６０において
は出口開口１６３は交互に出てくる偽の半径に沿って広
がっていることに注意すべきである。渦の回転速度は半
径との扛なる地声では変化しているので、接線・東ｔｙ
ベクトルＶＴは開口１６３の長きに沿って変化する。そ
の結果、噴出されるスジ１／−の波形は−ｆ３４図の図
の平＋ｊｒｉ　ＶＣ吋して幾分非付称と、クリ、ｌＢ力
］別口の畏さが１（＜なれｌ、じなる・１呈、非、ｄ４
亦の程度が大きくなる。

第３５図とｆｒＡ３６図には帳に曲の出力室の形、犬が
図示されている。この実砲列は、第３１図と第３２図の
ものと同様、線状の４票的ではなく、２次元の標的をＪ
　うシート状の薄波形状を与える。出力室１６５は、こ
ｉ’Ｌ’Ｊでに述べた室と同様、通路１６６と１６７か
らの流体／−？ルスを交互に受は取める。しかし７ｋか
ら、室１６５は１ｌｌｌ路１６６．１６７の面に討し垂
直に、円筒状に広がっているので、室１６５の深さく第
３６図）は実質的に先に述べた室とｌべべで深い。出口
開口１６Ｂは室の外周に形成されて、朱、＝す、室の円
筒中１１：、＋１！ｌｈと平行に伸びている。圧力ｌ反
流が室１６５かり放出さｉＬると、流体は小穴１６８に
よってシート状ｖＣ肘成され、室１６５の、４回転面と
垂直になる。Ｐ８１６１図で述べらｕＬ７ζ原Ｉｌｊに
よって、交榎に変化するスピンのためシート状の液体、
よ前後に１辰匂する。そして波形はシートの嶋さに沿っ
て均一に流体を分配する。シートの１１帳にＪ′ａつで
分配（４３５図にボされた次元）は、これまで４辰動子
と出力室の形状について説明した種々の寺徴、機能によ
り決定される。

第３７１顯の振動子と出力室の形状１７０は縦方向の中
心軸に関し、非対称である。振動室１７０は部材１７２
のノズル１７１から半径方向ではないが幸を横切って噴
流を受ける。その結果、振動室、これは隼１１図から第
１５図に関してＩ説明した原理に基いて作動するが、不
均衡であり、出口１ｍ路１７５に放出される流体スラグ
（ｓｌｕｇｓ）はＦＦ３０而路１７６に放出されるノぐ
ルスよりも長い持碑時間を有する。その結果、出力室１
７３の時Ｆｉト方向回転は反時計方向回転よりも長い持
続時間音信し、出口５ｍ１口１７４から放出芒れるスプ
レーは第３７図に示すように、縦方向甲心線の上部より
も下部の方が雨い。非対称な振動子、出力室、部材１７
２の位置、出口１７４の位＋１等は全て、希望するスプ
レー形状を得るのに１更用できる。

第３８図と第３９図の出力室１７７は２つの％徴を有し
ている。その１つは、出口開口１８５は室の天井あるい
は床のほぼ中央部に設けられたはｔγ内円形穴１８５で
あることである。１１０の１つは、流れ分割器１７８と
１７９が設けられ入ってくる（ｆｔ、ＩＡＨ）’ルスを
分割するようになっていることである、符に、分、１１
１Ｉ器１７８は室の外周に沿って伸びる通路１８３と、
分割′ａｒ１７８Ｊ：りも半径方向内側にある通路１８
４の間を流れてくるパルスを分割する。同様に、分割器
１７９は外側通路１８０と内側１ｍ路１８１との間を流
れるパルス金分割する。上記の位ｌｄｔにある１、Ｌ１
ロ開ロ１８５は室１７７の出力渦が交互にスピン回転の
向きを変える毎に向きをくえるへこんだ円錐形のスプレ
ー形状を与える。円錐形状１８６の拡がり角度はスピン
速度とともに変化するので、出力渦が方向を変える間に
速ＩＷを早めたり嘗￥めたりすると、スプレー形状１８
６は交ｑに開いたり（１８６）閉じたり（１８７）する
、このようにして、形状１８６は標的に当たるとほぼ円
形を覆うこととなる。〆Ａｆ、れ分割器１７８と１７９
は２つではなく４つの出力、尚にスビンカを与え、その
結果、室内の出力渦の動きが最小となる。出力尚はこの
ように出力開口１８５の中央に維持され、スプＩ／−円
噛形１８６．１８７を対称的なものとする。、第３８図
、第３９図の特徴（すなわち枢、出口１８５の位置と分
割器１７８．１７９があること）はそれぞれ独立して１
史用することができる。

同じ形のスプレー形状が旭４０図、第４１図の出力室１
９０によって得られる。特に、出力型１９０は円筒形を
しており、通路１９２．１９３から人ってくるパルスの
平面から伸び、中央の出口１９１に向って漏斗状の傾斜
がつけられている−出カスプレー杉状もまた回転円；錐
状のシートとなって分り、−＝、４１９０の出力１尚の
向きの変化により連続して回転方向を（化し、スピン速
呟嶺篩時の仏大位１．１：　１９４から、最小時のかな
り収縮した位置１９５１で移動する、 第３８．３９図の装置面と、第４０，４１図の装置は装
飾的な噴水、シャワーコンテナースジ１／−ノズル等に
不用である。

第４２図と第４３図の装置１賃・１１本発明の出力室の
原」里を出力輪の３次元回１転に広げたものである。

特に、はぼ球形をした室がｍｌの晩姑室あるい（ｒよ他
の源２０１から、直径上相対した入口開口２０２と２０
３の池点て交弘に２つの流体１ｇ号；すなわちパルスを
受ける。他の１対の直径上相対した人口開口２０４．２
０５は源２０６の流体信号、パルスを交仏に受ける。源
２０１からの信号の周波数は”ｆ、であり、０京２０６
の信号の周波数はｆ。

である。穴２０．２．２０３の平面は穴２０４．２０５
の平面に対し垂直をなしている。もつとも、このことは
本発明の特徴を制限するものでは決してない。球状室２
００の出口開口２０７はこれらの２つの平面の交差線が
室の外周とぜ差する点に位置している。源２０１と２０
６からの信号の・１目対的な周波数と位相の大きさによ
って、種々の形状の出力スプレーが得られる。このよう
にして、もし周波Ｈｆｔ　とｆ、が−浄しく位置が９０
’ずれている場合には、入力信号がはっきりとした形の
パルスの時には断ｎｕが方形のスプレーが、入力信号が
曲がりくねったものである時には断面円形のスプレー形
状が放出されることとなる。周波数ｆ。

が周波数ｆ、の２倍で、入力信号がわん曲した形状のと
きは、妃８図のものが任じる。換言すれば、出口開口２
０７から出るスプレーの４黄断面、が、陽極線オシロス
コープで得られるよく知られたりサソヤス形状（Ｌｉｓ
ｓａｊｏｕｓ　　ｐａｔｔｅｒｎｓ　）となるというこ
とである。入力信号の間の位相と振動をｙの１死係忙紐
η当に、」璽ぶことにより、極めて多くの伸誼の波゛杉
ケイ４ることができる。

４１４４図、ｌ′９．４５図と５４４６図には、厳励子
と出力室を結合したものが３つし１示されている。虜、
瞥２１０．２１１と２１２の３つの装置において、最湧
室２１３と出力室２１４の太さ式と形状は実質的に同じ
である。相違点ンよ入口と出口の共通−口２１５の大き
さが違うことであり、装置面２１０の１銅口がは小で裟
訴２１２の１ｔｉＪ口が最大であることである。スプレ
ー形状の波形、ｒｉ、次のような影・ｊを受ける。岐小
の開口の場合（装置面２１０）、覗祭された波形は先端
がわずかに丸みの帯びた明確な形をしたのこぎり歯状で
あった。中間の大きさの開口の場合（装置面２１１）、
装置２１０と比較して波の先端の丸みがあまりなかった
。最大の開口２１５の場合（装置２１２）、丸みはさら
になくなり、波形は第２０図の波形９１と実質的に同じ
で殆んど三角形であった。この波形Ｖよ３つのうちでも
つとも均一に流体を分数する。一般的に云えケｆ１・；
）」口２１５が広がれば広がる橿、４辰動出カの流れの
４反り、倶効かなくなり、出力室のフィルター効果が犬
きくなる。

）ｉＺ４Ｔ′図において、眼禎子と出力室を結合したも
の２１６は憑動室２１７と出力室２１８とを浮んでいる
。この装置は、側壁２２（）と２２１とがＵ型噴出部材
２１９の回う側で収れんしてのど部２２３を形成し、出
力室２１８で拡がり再び！た収れんして出口開口２２２
−を形成している点に特徴がある。−この形状は流れを
逆転する効果ｆ／にシており、Ｊ辰ｍ室２１７から出て
側ｊＪｊ２２０に沿って流れる流体はのど部２２３で向
きがご変え・つれ、反対側のＩ賃に沿って出力、室、２
１８に入る。（２１８の壁面のわん曲面によってより大
きなスピン効果が得られると匹う点を：余いて、非逆転
流体について述べたと同・１＼ｋに作用する。

第４８図と４４９図には、流散財としＣ用いられる本づ
ｔ明の漏動子の実施例が図示され−Ｃ贋る。

特に、流路２２５が円筒形パイプとして示されてｂる。

姫路２２５はどのような形状でも工く、上面乃ト剤いて
さえいてもよいことが↓理解できよう。

ｂＩｔ路２２５のＭｔｉ体は第４８図の矢印で７１＜さ
れる。

２つの半・１１」形部材２２６と２２７が主軸が流れ方
向と平行になるよう配量されており、互にわずかの距ノ
１１Ｆ離れ下流に向って唄斜したノズル２２９を形成す
る。部材２２６と２２７の下流端はそれぞれ下流に向っ
て尖ってｈる。、胴体部材２２８はその中に振動室２３
２を有してＰす、」辰励室２３２は第４８図ではｌＪ＋
煤となっているがｊ辰動室についてこれ丑で・説明した
作用−昨性を有するものであればどのような形状でもよ
い。振動室２３２はノズル２２９に関して対称的な位置
にあるｈ（、これは必ずしも必要としない。１対の小さ
な圧力孔２３３と２３４が室２３２の下流端にあり、ノ
ズル２２９に１割して対称的になっているが、これは本
発明の特徴を制限するものではない。圧力孔２３３と２
３４は流路２２５全通して伸びるチューブ２３５．２３
６と継っている。

作用について述べると流路２２５の流れ部分はノズル２
２９に向って訃り、１貿流を室２３２Ｖこ向って１貧き
出す。旭１１図から堪１５図で説明したように室２３２
で鳴動が起こる。交互に生じる出力Ａルスが室２３２か
ら出るとき先づ上流に向か９次にカップ２３０，２３１
によって方向を変え主流に向かう。室２３２の噴流が父
互に生じる１・尚によって１１１後に薄波されると、孔
２３３．２３４（そしてそれ酸チューブ２３５．２３６
）の差ＩＥ力は振動ＩＡ３波叔１変化する。本発明の撮
動子の振動周波数Ｖ−Ｓ、そこ上流れる流１本の増減変
化に対し直線的に変化−′４″る。結局、通常形式の伝
達装置ｔｆｆｉを期用することによって、Ｉｙｌえば変
圧器全吠うこと疋よって、″イ１、賂２２５を流れる流
計を測定することができる、 第４８図と；Ａ４９図の流は計は、従来の流体振動を流
叶計訓に１更用しようとしたものに比べて非常ＶＣ滑れ
ている。　１：＞Ｉｔえ？；〔、小さな振動子だけでよ
く、ぞ才しによって（〕むの子によって引き起こされる
流’６にの損失を・改小とすることができる。四に、振
動子をう回する流れ（すなわち、部材２２６と２２・７
の外園を回る流れ）はカップ区域２３０．２３１からの
流れ全吸い込み、それによって、振動子を１黄切って差
圧効果を生じさせる。重要なことは、負圧によりう回流
は振動数に影−４を与え、それによってノズル、２２９
によって制限された流量以上のものを測定できることで
ある。流源は流路を通ると幾分変化するので、流量の損
失を大きくせず、′−パ−１〜 一゛−２“□Ｉ−−、−−’Ｊ　　流れのより多くの部
分を１史用するのは惚めて有利な点である。流れの全て
が（辰拗子を）ｍ過するようにしようと思えばできるが
、流れの小剖分だけを振動室に向かうようにすれば損失
を最小とすることがで作ることが理解できよう、 振Ｅ曲周θＵ故はφ〈の嚇所で！感知することができる
。圧力孔２３３．２３４は峡部の場所である。

というの１・よ、噴流の動圧力は図のような場所で得る
ことができるしまた容易に感知できるからである。捷た
一ｉ辰動周波数をイ則るため（辰輔子の出力〕出路の１
つに熱線流速計あるいは他の伝達装置ｆ　２３７を挿入
することができる。

流れ測電器の実施例が車５０図に図示されている。１４
　Ｋ、パイプ３３０あるいは他の流路ｆ：通って流れる
全ての流木は」辰勧室３３１に向かう。室３３１Ｑま本
１木３３２のほば（７，、ｇの窪みである。Ｕ型室３３
１の開口端は、チューブ３３０の幅よりも広いので出力
流は入カメＴ１ト、の両側を沿って室から出て行くこと
ができる。第４８図のヱ２３２について説明しｆｒ、よ
うに、室３３１で振動が起り、室からＵｔ＆体パルスが
流入６Ｉｆ体の両側に交互に出て行く、・交互に出るパ
ルスは出力σｉミコ１ｆｆｌ　を賂３３３．３３４によ
ってそれぞれ受けｌ収められ、１８０’向きを変えて振
動子から出る流れをチューブ３３０の流れと同じ方向に
向！（する。〕尾絡路３３と３３４のそれぞれは、’−
Ｆ　ｒ＞ｆ方向の頂点３３５まで収れんするｊｌ（：Ｉ
　Ｑ＋’ｆを有する部材３３２によって形成される。

その結宋、Ｉ＋す：、＋４３３３と３３４が頂点３３５
で収れんし、この１１ｊ１路の各々の流体が共通の流出
路３３６で合流する。周波数を感知することと流畦率の
変化に対して必要とされる周波数を得ることｔよ叔多く
の先行技術によって連成できる。

本発明の更に他の実施例が第５１図と第５２図に示きれ
ている。流量測定器は一ヒ板３４０と底板３４１で作ら
れており、それはプラスティック、金属でもあるいは流
体に使用できる他の適当な材質であっても、！：込。撮
動そは底板３４１の上面に刻まれた望みとして形成され
ており、上板３４０によって密封され、その上板は活着
性のイ勿′−゛、ねじ、あるいは他の適当な手段により
固、奇されている。計量流体の流入通路３４３は底板３
４１から下に向う欠出部３４４として形成されている。

流入流体チューブが］順路３４３に容易に岐続で今るよ
うに適当な付属品３４５がｌ史用される。人力１巾路３
４３はＶ牙はＵ型の部材３４７のｖ値によつ″７形成さ
れた。入口区域３４６まで続く、手書、Ｕ型部材は室３
４−８のほぼ類型の濡みに島のように配置された底板３
４１の一部外である。入口区域３４６からの流れは窺３
４８の一端にある壁３４９に衝突するように向けられ、
第４８図の室２３２に関して先に述べたように流体の振
動が起こる。振動によって引き嘔こされる出力流は交互
に発進される流体ノぐルスであり、流入流体の側と反対
の方向に向けられ連路３５０．３５１によって受は取ら
れる。これらの１ｌｆｌ　ｐｒ６ま部材３４７と室３４
３の相対する側の壁とによって形成され、部材３４７０
下流側の頂点に向って収れんする。出力＃Ｍ、は通路３
５２に合流し、適当な付属品３５３により外出γＡＴ、
チューブにつなげられる。それ故、＋４＜　５　を図と
第５２１メ１の流：１１センサンよ入力装置ｔ　３４５
と出力装置直３５３とにつながるＨＩｆｌ格に単に挿入
することによって流潰通１１７に挿入することができる
。

４５１図と・具５２図の装置の裁動数は化常の技ｏト■
によってＩｌｌ定することができるが、特に有用な技ｄ
１がこれらの図に図示されている。！侍に、小さな、軽
≠のベーン３５４が、下流の出口通路３５２に伸びるよ
うに、ＢｌｔＩＵ体部材３襠部材３４７向の頂点の−’
４に取り付けられている。ベーンはこのように交互に通
路３５０と３５１を流出するｂ；コれの同じであり、ぞ
れ放流ｔＨ（゛測針を通過する流量に比例する。ｌ’（
３５５が上板３４０？＞１４４して偏向し７：ｒい〈−
ン３５４の位置と一敗して形成される。

穴３５５はそれ酸ベーン３５４０偏向を感知する光学的
推路として役に立つ場所にある。トランスデユーサ・−
３５６がこのため４反３４０の上に・１シリ１寸けられ
てυす、ベーン３５４　＜　＋＋ｃｔ明し、ベーンが室
の中で前後に動く時、その反射光を感知する。

よく知られた技術によって、他のプロセス回路を有する
トランスデユーサ−３５６によって、１１＃間に対する
その勅Ａのカウントが数えられ、それが流孔の３則Ｗに
転Ｊ゛Ｈ−（！れる。ベーンが穴３５５を１黄切るのは
１回の１１記功サイクルにりさ２回なので、数えられた
周波数は実際の・扇動数の２倍である。

このことは、夷ｊ祭のｊ辰動周波数の２サイクルが、カ
ウント１’に対１’ｚするので、流れの測定の解決によ
り大きな助けとなる。ベーン３５４に照明源があり、ト
ランスデユーサ−３５６には照明源がないよ°うにする
こともまた可能であろう。更に云え一１東に１丸いＩＱ
イ決を得るために、中央部でなくても薄波経路の２つあ
るいはそれ以上の点でベーンの動きを感・大目すること
ができる。

・池の型式の＋［４↓常の周破数感ナロ装膚を同様に・
菱用することができよう。丙えば、流体周波数の変化を
感知でさる位１１イに＋ｉｔかれた熱線流速計、サーミ
スターがある。ベーン３５４と同様の磁気ベーンを便っ
てもよい。１尺、導性の流体を１更用し、振動数を准磁
気的に感知してもよい。−に、ホール効果、容瞼、超音
波、ストレンゲーヅ、流木に対する重線伝導面接触等に
より測定することもできる。

流体測定につｈて、これまで述べてきたものは液体流に
ついてであるが、本発明の原理は気体原本の＜ｉｌｌ定
にも同じように適用されることがｊ理解できよう。

板３４０．３４１はそれぞれ“上板１、゛底板”として
きたが、これはあくまでも参考のためであり、実際に使
用するに当って１（′ｉ、どのような向きに１更用して
もよ！ハことは理解でさよう。

本発明の振動子と出力室はある利点を有すると説明して
きた。その中には、イ氏圧の時にＩｄ、ｌ辰動子は上板
がなくても（すなわち？Ａ１図の板１２がなくても）１
辰？肋することも含まれる。これは、φ〈の応用例にと
って特に右前１１な点であって、密封されていない通路
や多の訛れの測定にも使用される。

振動子：は、また、実質的にあらゆる流体に適用でさ、
周囲が気体のもとての気体や液体、周囲が液体のもとて
の気体や液体、周囲が気体や液体のもとての固体の浮遊
した流体等に開用できる。取替なことは、撮動は、多く
の応用例の場合、非常に低い流体圧力’　Ｚｏ　７）　
８　ｉ橿ｌｆｌのもとで始まる。（に、１辰動ばすぐに
始まる。すなわら、振動が、帳こる′まで派出する流れ
が何もな＾ので、［辰切のための、準備ｗＪ園が全くな
い。振動子と出力室はｌｉｉ称であってもよいし、非対
称であってもよいし、どのような深さでも、どのＬつな
大き嘔のものであってもよく、それらの全ては希望する
ものスプレー形状を得るために設計者が採用でさるもの
である。

ここで水等れた出力室は滑らかなわん曲した外周會・督
している力よ、（尚が生起するようなどの工つな形状で
あっても↓藝。このように、出力室の外周に尖った喝は
、波形に影響を与えると同時に、第１６図につＡて述ぺ
たような作用を引＠起こす。

更に、出力室から出る通路の数は波形に影善を与えるが
、渦の形成を妨げることはない。更に、全体の出口面積
が増加すると（、′ＪｉＪ角αが増加することがわかっ
た。特に、第１７図の室６１と同じような室では、出口
１相口の１つを一鳩ぐことによって、波形は同じ形では
あるが、出口開口から放出されるスプレー形状は相当量
減少することがわかった。

同様に、第１６図の室３７では、単一の出口３８の大き
さが小さくなると、後退角が城／１２する。この後；べ
角の変化は、出口が小さくなって室の静圧力が増加し、
それによって半径方向ベクトルｒαが大きくなることが
生じる。

私の発明の種々の実施例について説明、図示してきたが
、更にその詳イ■については、本発明の精神と範囲から
逸脱しない限りで、添付された特許請求の範ＩＪＮＶＣ
記載されていることは明らかである。

４　図面の１イ６屯な尻側 ・貼１１菌ｊ・す・葛２図の１−１断「９１図であり、
本発明の流体＠動子の底板を示している。； 填２図（ｌよ、第１図の２−２析面図であるう　；瀉３
図は、第１図の３−３＠面図である。；第４図は、本発
明の他の６１ｆ１体振動子の底板の上面図であり、本発
明の人力室と結合されている。

ｇ５図は、本発明の曲の流体帳動子の底板の上面図であ
り、出力室と結合されている。

第６図は、本発明の他の流体振動子の底板の上面図であ
る。

第７図は、第６図の７−７析面図である。

第８図は、本発明の出力室と結合された通常の流体振動
子の底板の上面図である。

第９図は、交互に出てくる。飛体）そルス源と結合され
た本発明の出力室の底板の上面図である。

第１Ｏ図は、本発明の出力室から噴出するスプレー形状
の典双的な波形を図式火水したものである。

飢１１，１２．１３．１４．１５図は＄、発明の典ｊ周
的な流体眼動子の連・絖した７＋Ｉｒれ、り状態を図代
辰示したものである。

電１６図ｊは、本発明の典型的な単一の出口を侍する出
力室の流れ状態を図式ぺ示したものである。

第１７図は、本発明の典型的な複牧個の出口を有する出
力室の流れ状態を図示表示したものであるう 第１８図：ｄ、ＰＡ１７図の出力室から出る出力スプレ
ー波形を［＊Ｉ式表示したものである。

筆１９図と４に２０図は本発明の振動子と出力室とを結
合したものの底板の上面し１であり、それと関係して出
力波形が図示表示さ７）２でいる。

填２１図は、本錯明の流体振動子と出力室とを結合した
ものの底板の上面図であり、それぞ几のび累の相対的な
大きさを示している。

・磨２２図は本発明の１つの１辰動子の実施例から交互
に放出されるパルスの波形を図示表示したものである。

第２３図は、木タロ明の池の振動子の実施例から交互に
放出されるノクルスの波形を図示衣ボしたものである。

第２４．２５．２６図は本発明の３の振動子と出力室を
結せしたものから放出されるスプレー形状の波Ｊ杉を図
示表示したものである。

第２７図１は、本発明の更に也の振動子の実施例から交
互に放出されるパルスの波形を図示表示したものである
。

津２８図は、第２７図の振動子と本発明の出力室とを結
合したものから放出されるスプレー形状の波形を図示表
示したものである。

第２９図は、本発明の振動子と出力室を結合したものの
他の実施例とそこから放出されるスプレーの波形を図示
表示したものである。

第３０図は、本発明の過の振動子の実施例の上面図であ
る。

るスプレー形状を示している。

′ＪＸ３３図と第３４図は、それぞれ本発明の他の出力
室の実施例の上面図と端部１析「１１１図であり、そか
ら放出されるスプレー形状の波形を示している。

塩３５図と第３６図は、それぞれ本発明の他の出力室の
実施例の上面Ｍと横断面図であり、そこから放出される
スプレー形状を示している。

第３７図は、本発明の対称的な１辰勅子と出力室を結合
したものの平面図である。

第３８図と′第３９図はそれぞれ本発明の他の出右室の
形状の上平面図と横断面図である、第４０図と第４１図
は、それぞれ本発明の他の出力室の形状の上平面図と横
断面図である。

編４２図と第４３図は、それぞれ本発明の匹に他の出力
室の形状の端面図と側面図である。

第４４．４５．４６．４７図は本発明の付１７目的な４
辰動室と出力室を結合したものの上平面図であ不。

第４８図と第４９因７まそれぞｔＬ流曖計として・便用
される本発明の振動子の上断面因と端面図である。

第５０図は本発明の他の流量計の実施列の上断面図の一
部である。

第５１図は、本発明の（に他の流量計の実施例のト断面
図の一部である。

第５２因は、第５１図の流量計の嘴断面図である。

ＦＩＧ、１ｌ ＦＩＧ、Ｉ４ 手続補正書（方式） 昭和５８年９月６日 特許庁Ｊ〈′トｉ“　右杉和夫　殿 １、事件の表示 ４′戸、引昭５８−１：’１２９８０千十３補止をする
渚 事件との関係　　特許出願人 ４代　理　人〒１０７ １゛ス１１川 ７・　補正の内！１ン１曲のｒｏｌす（１′香に両川な
し）−郭一

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、変化する振幅と異った位相を有する第１と第２の流
   体流れを与えるための手段と；′周囲壁を有する室と；
   周囲壁に沿って前記室に向って相反するほぼ接線方向に
   前記１４１と第２の流体信号を向ける手段と：実質的に
   前記室を満たすとともに前記室に流入する前記第１と第
   ２の流れに応答して第１と第２の反対方向に交互に回転
   する出力渦に流入する流れを変換するための手段と；前
   記渦が前記第１と第２の方向にそれぞれ回転することに
   よって周期的に前後に掃波する出力流れを前記室から周
   囲に向けて与えるための出口手段と；を具えているスプ
   レー形成装置。 ２、前記出口手段が、前記室の半径方向の外周に室内部
   と周囲とを結ぶ開口を具えている４為許請求の範囲第１
   項記載の装置。 ３、前記出口手段が、前記出口手段位置の前記出力渦の
   接線方向で渦の回転速度によって決められる第１のベク
   トルと、前記出力渦から外方に半径方向に向かい、前記
   出口手段位置の静圧力によって決められる第２のベクト
   ルとの和となる速度で前記室から流体を流出するための
   手段を具えている特許請求の範囲第１項記載の装置。 ４、前記出口手段が前記室の外周に室内部と周囲とを結
   びつける開口を具えている特許請求の範囲第３項記載の
   装置。 ５、前記室が土壁と底壁と側壁を有し、前記出力渦が少
   くとも前記上壁と底壁のうちの１つの壁と実質的に平行
   な平面上を流れるように強いられている特許請求の範囲
   第４項記載の装置。 ６、前記出口手段が前記側壁上の開口を具えている特許
   請求の範囲第５項記載の装置。 ７．前記開口が、前記出力渦の面に垂直で、前記出力渦
   の面方向の幅よシも大きい長さを有する小穴である特許
   請求の範囲第６項記載の装置。 ８、前記開口が、前記出力渦の平面上に前記出力渦の平
   面に垂直な方向の幅よシも大きい長さを有する小穴であ
   る特許請求の範囲第６項記載の装＠。 ９、前記出口手段が前記側壁に複数個の開口を具えてい
   る特許請求の範囲ｐ４５項記載の装置。 １０、前記用１」手段が前記上壁と底壁のうちの１つに
   開口を具えている特許請求の範囲第５項記載の装置。 １１、前記開口が前記室の実質的に中央部に配置されて
   いるｌ［♀許請求の範囲第１０項記載の装置。 １２、前記開口が前記上壁と底壁に放射方向に拡った小
   穴である特許請求の範囲第１０項Ｒｔｆ載の装置。 １３、前記出口手段が前記土壁と底壁と側壁と真補して
   形成されたノツチである特許請求の範囲第５項記載の装
   置。 １４、前記出口手段が前記出力渦の面に垂直な幅方向に
   拡って周期的に掃波する前に述べたシート状の液体を流
   出するための手段を具えている特許請求の範囲第５項記
   載の装置。 １５、前記出口手段が、前記出力流を前記出力流が周期
   的に掃波される方向′に対して垂直に拡がるシート状の
   液体に形成するための手段を具えている特許請求の範囲
   第１項記載の装置。 １６、前記室が前記出口手段に向って収れんする第１と
   第２の側壁の間に形成された特許請求の範囲第２１項記
   載の装置。 １７、前記第１と第２の一連のパルスの通路にそれぞれ
   位置し、流体パルスを２つに分離づる第１（！：第２の
   渡れ分割器を具え、当該分割器はそれぞれ当該室で分割
   パルス流を回転させ名ように方向づける曲面を有する側
   壁を有している特許請求の範囲第本ＩＪ６記１々の装置
   。 １８、前記室が半球形である！特許請求の範囲第１項記
   載の装置。 ｘ９．第ｘと第２の一連のパルスを方向づける前記手段
   が前記室の中に互に反対向きの接線方向の前記第１と第
   ２の一連のパルスを放出するように第１と第２の実質的
   に同一平面の流れ通路を具え、し、かも、前記出力手段
   が、前記第１と第２の流れ通路内にあって前記室から周
   囲に向って開いている開口を具えている特許請求の範囲
   第１８項記載の装置。 ２０、前記第１と第２の流れ通路とは別の第２平面内に
   ある第３Ｌ第、４の同一平面内の流れ通路を几え、その
   中には前り開［，１を含み、前記屋内に臣に反対向きの
   接線方向の第３と第４の一連のパルスをそれぞれ流出す
   るようになっている特許請求の範囲第１９項記載の装＠
   。 ２１、前記第２平面が前記第１と第２の流れ通路の平面
   に対して垂直な特許請求の範囲第２０〕Ｉ記載の装置。 ２２、　　前記第１と第２の一連のパルスは周波数が同
   じで位相が１８０°ずれており、前記第３と第４の一連
   のパルスは周波数が同じで位相が１８０゜ずれている特
   ｌｆ′１′請求の範囲第２１項記載の装置。 ２３、　　前記第１と第３の一連のパルスの周波数が同
   じで位相が９０°ずれている特許請求の範囲第２２項記
   載の装置。 ２４、前記第１と第２の一連のパルスの周波数は前記第
   ３と第４の一連のパルルの周波数の２倍である特許請求
   の範囲第２２項記載の装置。 ２５、−団の圧力流体を室内で反対方向！／（交互に回
   転させる段階と、流体の回転速度と共に変化する方向忙
   前記室から流体をｊｆｉ′出する段階とからなる流体を
   スグレー状罠噴霧する方法。 ２６、流出する段階が、回転離体の平面内の前記室から
   、回転速度と前記室の静圧力の残留ベクトルによって決
   定される方向に流体を流出すると七を含む特許請求の範
   囲第２５項記載の方法。 ２７、胴体部材と、当該胴体部材に入ってくる圧力液体
   を受ける人Ｌ」と；前記胴体部材から圧力液体を周囲へ
   あらかじめ決められた方向に流出するための第１と第２
   の出口開口と；そし、て前記用１」開口から流出さＩす
   る液体を前ｎ１］のあらかじめ決められた方向を横切る
   ように前後に掃波し、２つの掃波スプレーを同時に与え
   る掃波手段と；を具えでいるスプレー液体装置。 ２８、前記手段が、振幅が変化し位相の異なる第１と第
   ２の反復して流体信号を占える手ｌｌケと１一つの室と
   ；前記第１と第２の流体信号を前記室内へ、互に逆向き
   、接線方向に向ける手段と；そし゛Ｃ１前ｉｉ−！　Ｑ
   （”ｒ　１と第２　）％：体悄号（１（千Ｉ　ｔ　ソｈ
   　応答して時ｉｌ方向と反１ζを組方向に交互に回転す
   る渦を、前記室内に前記第１と第２の原体信号から供給
   される流体から形成する手段と；を具えており、前記ル
   １１と第２の出し１開口が前記室の外周と前記渦の外端
   に位置し、前記渦の回転速度と方向によって決定される
   方向に前記渦から圧力液体を流出するととを特徴として
   いる特許請求の範囲第２７項Ｆ載の装置。 ２９、学区域と、圧力液体を前記学区域に導く入口開口
   と、前記学区域から周囲に圧力流体を流出する少くとも
   第１と？［１２の出口間１＝］を有する胴部利と；前記
   学区域に導かれる前記圧力液体に応答して逆方向向きの
   渦を交互姓゛与える前記学区域内の流体振動手段と；そ
   して流体が前記第１と第２の開口の各々から周期的に掃
   波して流出するための、交互に生じる前記流体渦に応答
   する手段と°；を具えているスプレー装置。 ３０、　　少くとも１部分の流体流れからなる限定され
   た流れを出す手段と；共通開口を通過する前記限定され
   た流れを受ける位置にあシ、前記噴流の流れ゛を実質的
   に横切る方向に前記室を横切って前記流れを前後に周期
   的に撮動するための振動手段を含む、入口、出口の共通
   開口を有する振動室と；前記室から、前記入口、出口の
   共通開口を通って周期的に振動した流れからの流体の方
   向を定める流れ方向手段と；そして振動流体の周期的変
   化を感知する手段と；を具えている流体の流れを測定す
   るだめの流れ感知器。 ３１、前記振動手段が、前記振動室内の前記噴流経路内
   に配置され、前記噴流の両側に、強さと位相位置が交互
   に変わる前記噴流の渦を形成する衝突手段を具えている
   特許請求の範囲第３０項記載の流れ感知器。 ３２、前記衝突手段が前記人口、出口の共通開口から遠
   い距離にある前記室の遠い壁を具えておシ、前記流れ方
   向手段が前記室の前記遠い壁と対向する側壁を具えてい
   る％許請求の範囲第３１項記載の流れ感知器。 ３３、流れを出す手段が、前記振動室を横切って前記遠
   い壁に向って、前記流れをほぼ放射状に放出できるよう
   な位置にあり、前記入口、出口の共通開口が前記対向す
   る側壁の間の空間として形成され９てしる特許請求の範
   囲第３２項記載の流れ感知器。 ３４、前記限定された流れの一方に位置し、前記入口、
   出口の共通開口から一方の側に沿って流れる流体を受け
   る第１の出口通路と；前記限定さハ、た流１７．の１１
   に方（Ｃ位置し、前記入口、出口の共通開口から西方の
   側に沿って流れる流体を受ける第°２の川１］　；Ｔ７
   ＋路吉；を具えているη字訂Ｓ青求の範１ｍ１１）３０
   　、ｒｌ記載の流れ感知器。 ３５、　　前記第１と第２の出口通路が収れん１−７て
   共通の出口通路を形成する特許請求の範１ｆｆＩ第３４
   項記載の流れ感知器。 ３６、前記感知手段が前記室内の一対の圧力孔を具え、
   当該圧力孔は流れが開面されない場合には前記限定され
   た流れに関して対称位置にある特許請求の範囲第３４項
   記載の流れ感知器。 ３７、前記感知手段が前記出口通路の少くとも１つの中
   で周期的に変化する流れを測定するだめの手段を具えて
   いる特許請求の範囲＠３４項記載の流れ感知器。 ３８、前記第１と第２の出力通路が前記流体の流れと同
   様の流れの方向に受けた流体を放出するべく向けられて
   いる特許請求の範囲第３４項記載の振動子。 ３９、　　前記放出手段が、？＆純形状をし前記流体の
   流れの上流に直接向っている入口端を具え、前記出０通
   路ｉｔ前記流れによって吸い込まれる位置にある特許請
   求の範囲第３８項記載の振動子。 ４０、　　前記感知手段が、前記流体の振動周波数で撮
   動する前記浦れ感知器に位置した揺動手段と、前記揺動
   手段の振動を数えるための検出手段とを具えている特許
   請求の範囲第３５項記載の浦Ｉｔ感知器。 ４１、　　前記検知出段が、前記揺動手段を照明Ｊる手
   段と、この照明さｔｒｚた揺動手段の振動を光学的に感
   知する手段とを具えている特許請求の範囲第４０項記載
   の流れ感知器。