JPS5940151A - 核磁気共鳴映像法 - Google Patents
核磁気共鳴映像法Info
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- JPS5940151A JPS5940151A JP57151095A JP15109582A JPS5940151A JP S5940151 A JPS5940151 A JP S5940151A JP 57151095 A JP57151095 A JP 57151095A JP 15109582 A JP15109582 A JP 15109582A JP S5940151 A JPS5940151 A JP S5940151A
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- gradient magnetic
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- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4833—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective excitation of the volume of interest, e.g. selecting non-orthogonal or inclined slices
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は、核磁気共”ｋ４映像法に関し、さらに詳し
くは、被測定空間内の核スピン密度分布を３次元で検出
する核磁気共鳴映像法に関する。
くは、被測定空間内の核スピン密度分布を３次元で検出
する核磁気共鳴映像法に関する。
従来、様々な核磁気共鳴映像法が提案されている。それ
らのほとんどは、被測定空間を１１さの薄い層状の空間
とし、その層状空間の層の広がり方向での核スピン密度
分布を検出するものである。
らのほとんどは、被測定空間を１１さの薄い層状の空間
とし、その層状空間の層の広がり方向での核スピン密度
分布を検出するものである。
つまり、従来の核磁気共鳴映像法のほとんどにおける一
連の測定手順は、被測定空間内の核スピン密度分布を２
次元で検出するものである。そこである物体内における
核スピン密度分布を３次元で知りたいときには、被測定
物体の一つの軸たとえば２軸に沿って上記厚さの薄い層
状の被測定空間を積み重ねるように相対移動させて測定
を繰返すことが必要である。
連の測定手順は、被測定空間内の核スピン密度分布を２
次元で検出するものである。そこである物体内における
核スピン密度分布を３次元で知りたいときには、被測定
物体の一つの軸たとえば２軸に沿って上記厚さの薄い層
状の被測定空間を積み重ねるように相対移動させて測定
を繰返すことが必要である。
しかし、一連の測定手順を繰返すことは、測定の所要時
間を長くする欠点がある。
間を長くする欠点がある。
この発明は、上記欠点をなくすことを目的としてなされ
たもので、すなわち、３次元の核スピン密度分布を短時
間で得る核磁気共鳴映像法を提供するものである。
たもので、すなわち、３次元の核スピン密度分布を短時
間で得る核磁気共鳴映像法を提供するものである。
説明の都合」−１まず第１図および第２図を参照して従
来の核磁気共鳴映像法の復元投影法の一例について説明
すると、被測定物体は、被測定空間において強さが一様
な一様磁界１■下におかれている。ここで、２軸方向の
位置によって強さが変化する勾配磁界ＧＺ と高周波励
起信号ＲＦとを同時に印加すると〔第１図（ＩＯ２）
）、２軸に垂直な厚さの薄い層状の被測定？ど間でスラ
イスされた被測定物体の部分で核磁気共鳴が起こる。層
の厚さつまり被測定空間の２軸方向の幅は、勾配磁界Ｇ
ｚの勾配の大きさｇｚ と高周波励起信号Ｒ，Ｆの周波
数スペクトルとによって決まる。次に、Ｚ軸に垂直な軸
方向たとえばＹ軸方向の位置により勾配ｆＹで磁界の大
きさが変化する勾配磁界ＧＹを所定時間ＴＯ印力［ルだ
後、その勾配磁界ｃ＋ｙの（ｄ界の方向を逆転する〔第
１図（３）〕。そうすると、逆転前の勾配磁界ＧＹの時
間ＴＯについての積分値に逆転後の勾配磁界ＧＹの積分
値が等しくなる時間Ｔ１においてスピンエコー信号Ｓが
観１測される〔第１図（４） ）。この信号Ｓは、被測
定物体の前記スライス部分の全体からの核磁気共鳴信号
ＩＬ″ＩＤの和であるが、勾配磁場ＧＹによってＹ軸方
向の位置に応じた大きさの周波数偏移を受けているので
、周波数解析を行えば、Ｙ軸方向における発生位置の弁
別ができる。つまり以上の測定手順により被測定物体の
前記スライス部分の核スピン密度分布のＹ軸への投影が
得られる。２輔を中心にＹ軸を回転させて上記測定手順
を繰返し、被測定物体に対して多数の角度から前記投影
を得れば、それらから前記スライス部分の２軸に垂直な
２次元における核スピン密度分布を得ることができる。
来の核磁気共鳴映像法の復元投影法の一例について説明
すると、被測定物体は、被測定空間において強さが一様
な一様磁界１■下におかれている。ここで、２軸方向の
位置によって強さが変化する勾配磁界ＧＺ と高周波励
起信号ＲＦとを同時に印加すると〔第１図（ＩＯ２）
）、２軸に垂直な厚さの薄い層状の被測定？ど間でスラ
イスされた被測定物体の部分で核磁気共鳴が起こる。層
の厚さつまり被測定空間の２軸方向の幅は、勾配磁界Ｇ
ｚの勾配の大きさｇｚ と高周波励起信号Ｒ，Ｆの周波
数スペクトルとによって決まる。次に、Ｚ軸に垂直な軸
方向たとえばＹ軸方向の位置により勾配ｆＹで磁界の大
きさが変化する勾配磁界ＧＹを所定時間ＴＯ印力［ルだ
後、その勾配磁界ｃ＋ｙの（ｄ界の方向を逆転する〔第
１図（３）〕。そうすると、逆転前の勾配磁界ＧＹの時
間ＴＯについての積分値に逆転後の勾配磁界ＧＹの積分
値が等しくなる時間Ｔ１においてスピンエコー信号Ｓが
観１測される〔第１図（４） ）。この信号Ｓは、被測
定物体の前記スライス部分の全体からの核磁気共鳴信号
ＩＬ″ＩＤの和であるが、勾配磁場ＧＹによってＹ軸方
向の位置に応じた大きさの周波数偏移を受けているので
、周波数解析を行えば、Ｙ軸方向における発生位置の弁
別ができる。つまり以上の測定手順により被測定物体の
前記スライス部分の核スピン密度分布のＹ軸への投影が
得られる。２輔を中心にＹ軸を回転させて上記測定手順
を繰返し、被測定物体に対して多数の角度から前記投影
を得れば、それらから前記スライス部分の２軸に垂直な
２次元における核スピン密度分布を得ることができる。
ところで勾配磁界ＧＹは、たとえば第２図に示すように
一対のサドル形のコイル（ｌａ） （ｌｂ）ともう一対
のサドル形のコイル（２ａ） （２ｂ）とを適切な間隔
Ｉ、だけ離して設置して図中矢印で示す方向又は矢印と
逆方向に電流を流すことにより得られるもので、Ｙ軸方
向においてのみ勾配ｆｙで磁界の大キさが変化するがＸ
軸および２軸方向については実質的に磁界の大きさの変
化はなく、たとえば第２図でＧ’ＹＩ 、 ＧＹ２ 、
Ｇｙｓの大きさは同じである。
一対のサドル形のコイル（ｌａ） （ｌｂ）ともう一対
のサドル形のコイル（２ａ） （２ｂ）とを適切な間隔
Ｉ、だけ離して設置して図中矢印で示す方向又は矢印と
逆方向に電流を流すことにより得られるもので、Ｙ軸方
向においてのみ勾配ｆｙで磁界の大キさが変化するがＸ
軸および２軸方向については実質的に磁界の大きさの変
化はなく、たとえば第２図でＧ’ＹＩ 、 ＧＹ２ 、
Ｇｙｓの大きさは同じである。
２軸を中心にＹ軸を回転させるのは、被測定物体に対し
て前記コイル（ｌａ） （ｌｂ） （２ａ） （２ｂ）
を２軸の周りに機械的に相対回転させればよい。しかし
、より好ましくは、これらコイル（ｌａ） （ｌｂ）
（２ａ） （２ｂ）を２軸の周りに９０°回転した位置
に、これらコイル（Ｉａ） （ｌｂ） （２ａ） （２
ｂ）と同様の勾配磁界ＧＸ発生用コイルを設けて、コイ
ル自体は回転させないで、勾配磁界ＧｘとＧＹとの合成
磁界ｏｘｙを回転させる。
て前記コイル（ｌａ） （ｌｂ） （２ａ） （２ｂ）
を２軸の周りに機械的に相対回転させればよい。しかし
、より好ましくは、これらコイル（ｌａ） （ｌｂ）
（２ａ） （２ｂ）を２軸の周りに９０°回転した位置
に、これらコイル（Ｉａ） （ｌｂ） （２ａ） （２
ｂ）と同様の勾配磁界ＧＸ発生用コイルを設けて、コイ
ル自体は回転させないで、勾配磁界ＧｘとＧＹとの合成
磁界ｏｘｙを回転させる。
この意味で、Ｚ軸に垂直な軸方向の位置により強度が変
化する勾配磁界を一般的にＧＸＹで表わすこととし、そ
の勾配をｆｘｙで表わすこととずろ。
化する勾配磁界を一般的にＧＸＹで表わすこととし、そ
の勾配をｆｘｙで表わすこととずろ。
さて、次に第８図および第４図を参！ｌ（１シてこの発
明の核磁気共鳴映像法の復元投影法への一実施例につい
て説明する。
明の核磁気共鳴映像法の復元投影法への一実施例につい
て説明する。
被測定物体を一様磁界Ｈ下において、勾配磁界ＧＺ と
高周波励起信号ＴＬＦとを同時に・印加し〔第３図（１
）（２） ）、Ｚ軸に垂直な層状の被測定空間で被測定
物体をスライスし、そのスライス部分で核磁気共鳴を生
じさせるまでの手順においては、従来とほぼ同一である
。もつとも、スライス部分の厚さは、勾配磁界ＧＺの勾
配の大きさｇｚを小さくするか高周波励起信号几ＦのＪ
、’ｉｌ波数スペクトルをブロードにするかによって、
従来より大きくとってもかまわない。
高周波励起信号ＴＬＦとを同時に・印加し〔第３図（１
）（２） ）、Ｚ軸に垂直な層状の被測定空間で被測定
物体をスライスし、そのスライス部分で核磁気共鳴を生
じさせるまでの手順においては、従来とほぼ同一である
。もつとも、スライス部分の厚さは、勾配磁界ＧＺの勾
配の大きさｇｚを小さくするか高周波励起信号几ＦのＪ
、’ｉｌ波数スペクトルをブロードにするかによって、
従来より大きくとってもかまわない。
次に、２軸に垂直な軸方向たとえばＹＩＩＩｌｌｉ方向
の位置により勾配ｇＹ−Ｚで磁界の大きさが変化すると
共に、その勾配ｇＹ−Ｚの大きさ自体が２軸方向の位置
により変化する勾配磁界ＧＹ−Ｚを所定時間１（、印加
する〔第８図（４）〕。このような勾配磁界ＯＹ、、−
Ｚは、第４図に示すように、一対のサドル杉二゛１イル
（８ａ）（３ｂ）ともう一対のサドル形コイル（４ａＣ
（４ｂ）とを近接した間隔ｌで設置して図中矢印で示す
方向又は矢印と逆方向に電流を流すことで得られる。そ
こで第４図中Ｇｙ−ｚｓ 、 ＧＹ−Ｚ２ 、 Ｇｙ−
ｚｓの順に磁界の大きさおよび勾配Ｉ Ｙ−Ｚの大きさ
が大となっている。
の位置により勾配ｇＹ−Ｚで磁界の大きさが変化すると
共に、その勾配ｇＹ−Ｚの大きさ自体が２軸方向の位置
により変化する勾配磁界ＧＹ−Ｚを所定時間１（、印加
する〔第８図（４）〕。このような勾配磁界ＯＹ、、−
Ｚは、第４図に示すように、一対のサドル杉二゛１イル
（８ａ）（３ｂ）ともう一対のサドル形コイル（４ａＣ
（４ｂ）とを近接した間隔ｌで設置して図中矢印で示す
方向又は矢印と逆方向に電流を流すことで得られる。そ
こで第４図中Ｇｙ−ｚｓ 、 ＧＹ−Ｚ２ 、 Ｇｙ−
ｚｓの順に磁界の大きさおよび勾配Ｉ Ｙ−Ｚの大きさ
が大となっている。
次に、前記勾配磁界ＧＹ−Ｚと磁界の同きが逆であって
、Ｙｌｌｉ１方向の位置により勾配ｙｒで磁界の大きさ
が髪化する勾配磁界ＧＹを印加する〔第４図（３）〕。
、Ｙｌｌｉ１方向の位置により勾配ｙｒで磁界の大きさ
が髪化する勾配磁界ＧＹを印加する〔第４図（３）〕。
これは従来のサドル形コイル（１ａＸ１ｂ）（２ａ）（
２ｂ）に第４図矢印の方向又は矢印と逆方向に電流を流
すことで得られる。
２ｂ）に第４図矢印の方向又は矢印と逆方向に電流を流
すことで得られる。
前述したように、スピンエコー信号は、勾配磁界ＧＹ−
Ｚの時間１（、についての積分値と勾配磁界ＧＹの積分
値とが等しくなる時間に観測される。ところが、勾配磁
界ＧＹ−７，は２軸方向の位置により大きさが異なり、
一方勾配磁界ＧＹは２軸方向の位置によっては大きさが
変化しない。そこでｚＩＩＩｌ１１方向の位置により上
記積分値が等しくなる時間が異なることによって、結局
、２軸方向の位置の異なる部分からのスピンエコー信号
８１．８２． Ｓｇは、異なる時間ｔｌ、 ｔ２． ｔ
Ｂに観測されることになる〔第３図（５）〕。
Ｚの時間１（、についての積分値と勾配磁界ＧＹの積分
値とが等しくなる時間に観測される。ところが、勾配磁
界ＧＹ−７，は２軸方向の位置により大きさが異なり、
一方勾配磁界ＧＹは２軸方向の位置によっては大きさが
変化しない。そこでｚＩＩＩｌ１１方向の位置により上
記積分値が等しくなる時間が異なることによって、結局
、２軸方向の位置の異なる部分からのスピンエコー信号
８１．８２． Ｓｇは、異なる時間ｔｌ、 ｔ２． ｔ
Ｂに観測されることになる〔第３図（５）〕。
サンプリング時１？ｌｉをずらせることによってスピン
エコー信号８１．８２．８ｇを別個にとらえれば、２軸
方向における信号の発生位置の弁別が可能である。また
、従来と同様に各信号８１．８２．８Ｂに一ついて周波
数解析を行えばＹ軸方向における発生位置の弁別が可能
であり、Ｚ ｌｌ’ｌｌｌを中心にＹ軸を回転させて多
数の投影を得れば２軸方向に垂直な２次元における核ス
ピン音度が各信号ＳＲ，８２，８Ｂについて得られる。
エコー信号８１．８２．８ｇを別個にとらえれば、２軸
方向における信号の発生位置の弁別が可能である。また
、従来と同様に各信号８１．８２．８Ｂに一ついて周波
数解析を行えばＹ軸方向における発生位置の弁別が可能
であり、Ｚ ｌｌ’ｌｌｌを中心にＹ軸を回転させて多
数の投影を得れば２軸方向に垂直な２次元における核ス
ピン音度が各信号ＳＲ，８２，８Ｂについて得られる。
すなわち換言すれば、スライス部分を移動することなく
、３次元的な核スピン密度分布を得ることができる。
、３次元的な核スピン密度分布を得ることができる。
第８図（２）に示す斜線部の勾配磁界（）Ｚは、核スピ
ンの位相調整のために印加するもので、後でさらに説明
する。
ンの位相調整のために印加するもので、後でさらに説明
する。
第５図および第６図は、従来の方法とこの発明の方法と
をコンピュータ・シミュレーションにより比較したもの
である。第５図は、従来の方法によるものをあられして
おり、核磁気共鳴信号ｆ’（ｔ）は、次のように表現さ
れる。
をコンピュータ・シミュレーションにより比較したもの
である。第５図は、従来の方法によるものをあられして
おり、核磁気共鳴信号ｆ’（ｔ）は、次のように表現さ
れる。
一方、＠６図は、この発明の方法によるものをあられし
ており、核磁気共鳴信号ｆ（ｔ）は、次のように表現さ
れる。
ており、核磁気共鳴信号ｆ（ｔ）は、次のように表現さ
れる。
ただし、（１）式および（ＩＩ）式において、（ａ）
直交座標系でＣＬ ｚ□）、（＋）、 ’１０ｒ、（
：０． ｘｏ）で囲まれｔＨＲ１＜分向で核磁気共鳴が
同時に起こっているものとする。
直交座標系でＣＬ ｚ□）、（＋）、 ’１０ｒ、（
：０． ｘｏ）で囲まれｔＨＲ１＜分向で核磁気共鳴が
同時に起こっているものとする。
（ｂ） ｊｉ’ｙはｙ＝１における勾配磁界ＧＹの大
きさで、ＧＹ ＝ ｆ Ｙ ”Ｊ 。
きさで、ＧＹ ＝ ｆ Ｙ ”Ｊ 。
（ｃ） Δｙｙ−ｚはｚ−１，ｙ−１における勾配磁
界ＧＹ−Ｚの大きさで％ Ｇｙ−ｚ＝５Ｆｙ−ｚｆ＝Δ
ｆｙ−ｚｏｚｏｙ。
界ＧＹ−Ｚの大きさで％ Ｇｙ−ｚ＝５Ｆｙ−ｚｆ＝Δ
ｆｙ−ｚｏｚｏｙ。
（ω ｔ′は、第１図のＴＯ又は第８図の１（、の期間
において有効な時間。ｔは、ｔ′の後に有効になる貼′
間で、ｔ 十ｔ ＝ ｔである。
において有効な時間。ｔは、ｔ′の後に有効になる貼′
間で、ｔ 十ｔ ＝ ｔである。
（１）式のｆ（ｔ）は、ｉ′！らに次のように表現され
る。
る。
こσバ曲式のｆ（シ）を描けば、第５図のようになる。
一方、（１１）式のカッコ内の＠１゛項は勾配磁界ＧＹ
−Ｚによる効果をあられし、第２項は勾配磁界ＧＹによ
る効果をあられし、また第８項は位相調整のための勾配
磁界心の効果倉あられしている。勾配磁界Ｇ′ｚは、勾
配、Ｈ＝Δｇｙ−ｚ−ｙｏでｚＩｌｌＬ１１方向に大き
さが変化する勾配磁界であるから、従来の２軸方向の位
置によって強さが変化する勾配磁界ＧＺと同様にして発
生させることができる。
−Ｚによる効果をあられし、第２項は勾配磁界ＧＹによ
る効果をあられし、また第８項は位相調整のための勾配
磁界心の効果倉あられしている。勾配磁界Ｇ′ｚは、勾
配、Ｈ＝Δｇｙ−ｚ−ｙｏでｚＩｌｌＬ１１方向に大き
さが変化する勾配磁界であるから、従来の２軸方向の位
置によって強さが変化する勾配磁界ＧＺと同様にして発
生させることができる。
（１１）式は、さらに次のように表現される。
・・・Ｑｖ）
この伶式のｆ（ｔ）を描けば、第６図のようになる。
第５図と第６図とを比較すれば、明らかにこの発明の方
法が信号を長時間継続的に得られていることが判る。
法が信号を長時間継続的に得られていることが判る。
この発明の方法を実施する装置としては、従来装置にさ
らにサドル形コイル（８ａ） （８ｂ） （４ａ） （
４ｂ）を追加した第４図に示すものを代表例として挙げ
ることができ、２軸を中心にＹ軸を回転させるのは、被
測定物体に対してコイルを機械式に相対回転させればよ
い。しかし、より好ましくは、前述したように、これら
コイルと同様の勾配磁界ＧＸ−ＺＸ−用コイルを設けて
、コイル自体は回転させないで、勾配磁界ＧＹ−ＺとＧ
Ｘ−Ｚとの合成磁界ｃ＋ｘｙ−ｚを回転させる。この意
味で、２軸に垂直な軸方向の位置により成る勾配で強さ
が変化し、かつその勾配の大きさ自体がｚ ＋ｌ；ａｔ
方向の位置により変化する勾配磁界を一般〔６にＧＸＹ
−Ｚで表わすこととし、その勾配をＩＸＹ−Ｚで表わす
こととする。
らにサドル形コイル（８ａ） （８ｂ） （４ａ） （
４ｂ）を追加した第４図に示すものを代表例として挙げ
ることができ、２軸を中心にＹ軸を回転させるのは、被
測定物体に対してコイルを機械式に相対回転させればよ
い。しかし、より好ましくは、前述したように、これら
コイルと同様の勾配磁界ＧＸ−ＺＸ−用コイルを設けて
、コイル自体は回転させないで、勾配磁界ＧＹ−ＺとＧ
Ｘ−Ｚとの合成磁界ｃ＋ｘｙ−ｚを回転させる。この意
味で、２軸に垂直な軸方向の位置により成る勾配で強さ
が変化し、かつその勾配の大きさ自体がｚ ＋ｌ；ａｔ
方向の位置により変化する勾配磁界を一般〔６にＧＸＹ
−Ｚで表わすこととし、その勾配をＩＸＹ−Ｚで表わす
こととする。
この発明の方法は、スピンエコー信−号を利用するＮＭ
几映像法のすべてに適用することができる。
几映像法のすべてに適用することができる。
ずなオ〕ち、スピンエコー信号を得るためにスピンの位
相をばらばらにするべく励起後の所定期間に印加する勾
配磁界として、スライス部分の面内に在る１つの軸方向
の位置に応じて成る勾配で強さが変化すると共にその勾
配の大きさ自体かスライス部分の厚さ方向の位置により
変化する勾配磁界を用いればよいのである。これにより
、スピンエコー信号が観測される時間によってスライス
部分の厚み方向におＣｊる信号発生位置を弁別できるよ
うになり、３次元的な核スピン密度分布を得られるよう
になる。
相をばらばらにするべく励起後の所定期間に印加する勾
配磁界として、スライス部分の面内に在る１つの軸方向
の位置に応じて成る勾配で強さが変化すると共にその勾
配の大きさ自体かスライス部分の厚さ方向の位置により
変化する勾配磁界を用いればよいのである。これにより
、スピンエコー信号が観測される時間によってスライス
部分の厚み方向におＣｊる信号発生位置を弁別できるよ
うになり、３次元的な核スピン密度分布を得られるよう
になる。
第７図に、その具体例としてスピンワープ法にこの発明
を適用した場合を示す。まず期間ｌにおいて高周波励起
信号ＲＦと勾配磁界Ｇｚ とにより、２軸に垂直なスラ
イス部分内で核スピンが励起される。期間２の勾配磁界
ＧＸ−Ｚと期間３の勾配磁界Ｃ＋Ｘとによりスピンエコ
ー信号８１． ｓ２． ｓ８が得られるが、勾配磁界Ｇ
Ｘ−ＺはＸ軸方向の位置により成る勾配で磁界の強さが
変化すると共にその勾配の大きさが２軸方向の位置によ
り変化する磁界であり、一方、勾配磁界ＧＸは従来と同
様にＸ軸方向の位置により磁界の強さが変化するがＺ軸
方向の位置によっては変化しない磁界であるので、先述
したと同様に、スピンエコー（ｉ！”ｔ Ｓｓ 、 ８
２．８８の観測される時間で２軸方向における信号発生
位置の弁別ができる。勾配磁場ＧＹの大きさを変えて測
定を繰返し、ＸＹ面での核スピン密度分布を得ることは
従来と同様である。そこで結局、８次元的な核スピン密
度分布が得られるこ２・になる。
を適用した場合を示す。まず期間ｌにおいて高周波励起
信号ＲＦと勾配磁界Ｇｚ とにより、２軸に垂直なスラ
イス部分内で核スピンが励起される。期間２の勾配磁界
ＧＸ−Ｚと期間３の勾配磁界Ｃ＋Ｘとによりスピンエコ
ー信号８１． ｓ２． ｓ８が得られるが、勾配磁界Ｇ
Ｘ−ＺはＸ軸方向の位置により成る勾配で磁界の強さが
変化すると共にその勾配の大きさが２軸方向の位置によ
り変化する磁界であり、一方、勾配磁界ＧＸは従来と同
様にＸ軸方向の位置により磁界の強さが変化するがＺ軸
方向の位置によっては変化しない磁界であるので、先述
したと同様に、スピンエコー（ｉ！”ｔ Ｓｓ 、 ８
２．８８の観測される時間で２軸方向における信号発生
位置の弁別ができる。勾配磁場ＧＹの大きさを変えて測
定を繰返し、ＸＹ面での核スピン密度分布を得ることは
従来と同様である。そこで結局、８次元的な核スピン密
度分布が得られるこ２・になる。
以上の説明から理解されるように、この発明の核磁気共
鳴映像法は、２軸方向の位１〆ｔにより強度が変化する
勾配磁界Ｇｚの下に置いた被測定物体に高周波励起信号
を印加し、次いでスピンエコー信号を利用するために２
軸に垂１αな軸方向の位置により勾配ｙＸＹで強度が変
化する勾配磁界ＧＸＹを加える核磁気共鳴映像法におい
て、勾配磁界Ｇｘｙとして、２軸方回の位置に応じて勾
配ｙＸＹ−Ｚの大きさが変化する勾配磁界Ｇｘｙ−ｚを
用い、これによってＺ １１１１方向における信号発生
位置に応じてスピンエコー信号の観測時刻をすらしうる
ようにしたことを特徴とするものである。そしてこれに
より、従来の核磁気共鳴映像法で２次元の核スピン密度
分布を得ることを繰返して３次元的な核スピン密度分布
を得ることに比較し、大幅に短縮した時間で３次元的な
核スピン密度分布を得られるようになる。
鳴映像法は、２軸方向の位１〆ｔにより強度が変化する
勾配磁界Ｇｚの下に置いた被測定物体に高周波励起信号
を印加し、次いでスピンエコー信号を利用するために２
軸に垂１αな軸方向の位置により勾配ｙＸＹで強度が変
化する勾配磁界ＧＸＹを加える核磁気共鳴映像法におい
て、勾配磁界Ｇｘｙとして、２軸方回の位置に応じて勾
配ｙＸＹ−Ｚの大きさが変化する勾配磁界Ｇｘｙ−ｚを
用い、これによってＺ １１１１方向における信号発生
位置に応じてスピンエコー信号の観測時刻をすらしうる
ようにしたことを特徴とするものである。そしてこれに
より、従来の核磁気共鳴映像法で２次元の核スピン密度
分布を得ることを繰返して３次元的な核スピン密度分布
を得ることに比較し、大幅に短縮した時間で３次元的な
核スピン密度分布を得られるようになる。
なお、２軸方向の信号発生位置の弁別をする必要がない
楊合すなわち１つのスライス部分の２次元的な核スピン
密度う〕布を得るだけの場合に、この発明の方法を適用
′すれば、従来よりも長時間ＮＭＲ信号を観測できるこ
とになるから、Ｓ／Ｎ比が向上し、分Ｐｈ能の高い、高
品質の映像を得られる効果かある。
楊合すなわち１つのスライス部分の２次元的な核スピン
密度う〕布を得るだけの場合に、この発明の方法を適用
′すれば、従来よりも長時間ＮＭＲ信号を観測できるこ
とになるから、Ｓ／Ｎ比が向上し、分Ｐｈ能の高い、高
品質の映像を得られる効果かある。
第１図は従来の核磁気共鳴映像法の復元投影法の一例を
説明する信号タイムチャート図、第２図は従来の核磁気
共鳴映像装置の勾配磁界発生コイルの一構成例を示す模
式図、第８図はこの発明の核磁気共鳴映像法の復元投影
法への一実施例を説明する信号タイムチャート図、第４
図はこの発明の核磁気共鳴映像法を実施する装置の勾配
磁界発生コイルの一構成例を示す模式図、第５図は従来
の核磁気共鳴映像法によるスピンエコ・−信号ｃ）コン
ピュータ・シミュレーション図、第゛６図はこの発明の
核磁気共鳴映像法によるスピンエコー信号のコンピュー
タ・シミュレーション図、第７図はこの発明の核磁気共
鳴映像法のスピンワープ法への一実施例を説明する信号
タイムチャート図である。
説明する信号タイムチャート図、第２図は従来の核磁気
共鳴映像装置の勾配磁界発生コイルの一構成例を示す模
式図、第８図はこの発明の核磁気共鳴映像法の復元投影
法への一実施例を説明する信号タイムチャート図、第４
図はこの発明の核磁気共鳴映像法を実施する装置の勾配
磁界発生コイルの一構成例を示す模式図、第５図は従来
の核磁気共鳴映像法によるスピンエコ・−信号ｃ）コン
ピュータ・シミュレーション図、第゛６図はこの発明の
核磁気共鳴映像法によるスピンエコー信号のコンピュー
タ・シミュレーション図、第７図はこの発明の核磁気共
鳴映像法のスピンワープ法への一実施例を説明する信号
タイムチャート図である。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、ｚ軸方向の位置により強度が変化する勾配磁界ＧＺ
Ｏ下に１に１いた被測定物体に高周波励起信号を印加し
、次いでスピンエコー信号を利用するために２軸に垂直
な軸方向の位１ｄにより勾配ｆｘｙで強度が変化する勾
配磁界ＧＸＹを加える核磁気共Ｉ！（＠映像法において
、 勾配磁界ＧＸＹとして、２軸方向の位置に応じて勾配ｆ
ｘｙ−ｚの大きさが変化する勾配磁界ＧＸＹ−Ｚを用い
、これによって２軸方向における信号発生位置に応じて
スピンエコー信号の観測時刻をすらしうるようにしたこ
とを特徴とする核磁気共鳴映像法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57151095A JPS5940151A (ja) | 1982-08-30 | 1982-08-30 | 核磁気共鳴映像法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57151095A JPS5940151A (ja) | 1982-08-30 | 1982-08-30 | 核磁気共鳴映像法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5940151A true JPS5940151A (ja) | 1984-03-05 |
Family
ID=15511221
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57151095A Pending JPS5940151A (ja) | 1982-08-30 | 1982-08-30 | 核磁気共鳴映像法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5940151A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6470031A (en) * | 1987-08-19 | 1989-03-15 | Philips Nv | Magnetic resonance apparatus including improved coil system for inclined magnetic field |
| JPH02144038A (ja) * | 1988-11-28 | 1990-06-01 | Shimadzu Corp | Ｍｒイメージング法 |
-
1982
- 1982-08-30 JP JP57151095A patent/JPS5940151A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6470031A (en) * | 1987-08-19 | 1989-03-15 | Philips Nv | Magnetic resonance apparatus including improved coil system for inclined magnetic field |
| JPH02144038A (ja) * | 1988-11-28 | 1990-06-01 | Shimadzu Corp | Ｍｒイメージング法 |
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