JPH11265819A - 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路 - Google Patents
複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路Info
- Publication number
- JPH11265819A JPH11265819A JP10068594A JP6859498A JPH11265819A JP H11265819 A JPH11265819 A JP H11265819A JP 10068594 A JP10068594 A JP 10068594A JP 6859498 A JP6859498 A JP 6859498A JP H11265819 A JPH11265819 A JP H11265819A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic
- magnet
- magnetic circuit
- magnets
- yoke
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 磁石の残留密度（Ｂｒ）以上の磁束密度を取
出すことができる磁気回路を提供する。 【解決手段】 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路
を以下のように構成する。複数個の同種の直方体磁石
（３）を、その端面を所定方向に斉えて「ロ」字状に接
触配列する。「ロ」字形状の４個の隅角部３
(1),(3),(5),(7) と、２個の第１の中間部３(4),(8)
と、２個の対向第２の中間部３(2),(6) とに、それぞれ
少なくとも１個の磁石を配置する。これらの磁石によ
り「ロ」字状に囲まれる中心空間４に発生する磁場の方
向を第１の中間部３(4),(8) の磁場の方向と一値させ
る。時計方向で見て、磁気回路内の隣接隅角部と中間
部の磁極の方向を時計方向に９０°変化させる。
出すことができる磁気回路を提供する。 【解決手段】 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路
を以下のように構成する。複数個の同種の直方体磁石
（３）を、その端面を所定方向に斉えて「ロ」字状に接
触配列する。「ロ」字形状の４個の隅角部３
(1),(3),(5),(7) と、２個の第１の中間部３(4),(8)
と、２個の対向第２の中間部３(2),(6) とに、それぞれ
少なくとも１個の磁石を配置する。これらの磁石によ
り「ロ」字状に囲まれる中心空間４に発生する磁場の方
向を第１の中間部３(4),(8) の磁場の方向と一値させ
る。時計方向で見て、磁気回路内の隣接隅角部と中間
部の磁極の方向を時計方向に９０°変化させる。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は磁気回路に関するも
のであり、より詳しく述べるならば複数個の永久磁石を
組合わせることにより高い磁束密度を発生することがで
きる磁気回路に関するものである。
のであり、より詳しく述べるならば複数個の永久磁石を
組合わせることにより高い磁束密度を発生することがで
きる磁気回路に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】独立した永久磁石（以下「磁石」と言
う）においては、その磁石の残留磁束密度（Ｂｒ）の値
よりも大なる磁場を磁石外部に出現させることは不可能
である。すなわち、空隙のある磁気回路において、磁石
の残留磁束密度をＢｒ，パーミアンス係数をＰ，磁石か
ら出る磁束密度をＢｄとすると、図１に示すように、Ｂ
ｄは無限大の磁石を作ってもＢｒに近づくだけであっ
て、Ｂｒを超えることはできない。
う）においては、その磁石の残留磁束密度（Ｂｒ）の値
よりも大なる磁場を磁石外部に出現させることは不可能
である。すなわち、空隙のある磁気回路において、磁石
の残留磁束密度をＢｒ，パーミアンス係数をＰ，磁石か
ら出る磁束密度をＢｄとすると、図１に示すように、Ｂ
ｄは無限大の磁石を作ってもＢｒに近づくだけであっ
て、Ｂｒを超えることはできない。
【０００３】従来、二個以上の磁石を組合わせた磁気回
路の例としては、図２に示されたものが知られている
が、何れも磁石の残留密度（Ｂｒ）を超える磁場を磁石
外に取出すことができない。図中、１０は磁石、１１は
ヨークである。
路の例としては、図２に示されたものが知られている
が、何れも磁石の残留密度（Ｂｒ）を超える磁場を磁石
外に取出すことができない。図中、１０は磁石、１１は
ヨークである。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】上述のような技術の現
状に鑑み、本発明は磁石の残留密度（Ｂｒ）以上の磁束
密度を取出すことができる磁気回路を提供することを目
的とする。
状に鑑み、本発明は磁石の残留密度（Ｂｒ）以上の磁束
密度を取出すことができる磁気回路を提供することを目
的とする。
【０００５】
【課題を解決するための手段】本発明者らは総てのセグ
メントが単純な直方体の磁石内の磁束流及び外部磁場に
つきシュミレーションと実験により詳しく研究し本発明
を完成した。すなわち、本発明に係る複数個の磁石を組
合わせた磁気回路は、複数個の直方体磁石を、その端面
を所定方向に、斉えて「ロ」字状に接触配列し、かつ該
「ロ」字形状の４個の隅角部と、これら隅角部の中間に
位置する２個の第１の中間部と、第１の中間部とは直交
する方向に配列された２個の第２の中間部とに、それぞ
れ少なくとも１個の磁石を配置してなり、これらの磁石
により囲まれる中心空間に発生する磁場の方向を、実質
的に、前記端面内でかつ前記直方体のいずれかの辺に実
質的に沿う第１の方向とする磁気回路であって、第１の
中間部の磁極の方向を第１の方向とし、時計方向で見て
磁気回路内の隣接隅角部と中間部の磁極の方向を時計方
向に９０°変化させてなることを特徴とするものであ
る。以下、本発明を詳しく説明する。
メントが単純な直方体の磁石内の磁束流及び外部磁場に
つきシュミレーションと実験により詳しく研究し本発明
を完成した。すなわち、本発明に係る複数個の磁石を組
合わせた磁気回路は、複数個の直方体磁石を、その端面
を所定方向に、斉えて「ロ」字状に接触配列し、かつ該
「ロ」字形状の４個の隅角部と、これら隅角部の中間に
位置する２個の第１の中間部と、第１の中間部とは直交
する方向に配列された２個の第２の中間部とに、それぞ
れ少なくとも１個の磁石を配置してなり、これらの磁石
により囲まれる中心空間に発生する磁場の方向を、実質
的に、前記端面内でかつ前記直方体のいずれかの辺に実
質的に沿う第１の方向とする磁気回路であって、第１の
中間部の磁極の方向を第１の方向とし、時計方向で見て
磁気回路内の隣接隅角部と中間部の磁極の方向を時計方
向に９０°変化させてなることを特徴とするものであ
る。以下、本発明を詳しく説明する。
【０００６】本発明の磁気回路は次の要素より構成され
る。 磁石形状は直方体である。これは磁石の製造が容易に
なるとともに、磁極の方向が何れかの辺に沿う単純な方
向になるためである。 複数個の磁石は同種である。複数個の磁石の特性が大
きく異なると、磁束の流れが複雑となって所望の磁場が
発生しないので、例えばＮｄ磁石を選択した場合はすべ
てＮｄ磁石を使用し、Ｎｄ焼結磁石とＮｄ系ボンド磁石
のような異種磁石は使用しない。 磁石の磁極の方向が端面で見て直方体の辺に沿ってい
ること。かかる磁石を「ロ」字状に配列接触することに
より、方向が逐次変化する磁束変化を作り出すことがで
きる。なおこのような磁極の方向は、容易磁化方向を所
定の辺方向にそろえる異方性化技術により容易に可能に
なる。 四個ある中間部のうち任意の対向中間部すなわち、第
１の中間部の磁極の方向は中心空間に発生する磁場の方
向と同じであること。 磁気回路を時計方向で循環した際の磁極の方向の変化
は、隣接する中間部と隅角部の間で時計方向に９０°逐
次変化していること。 隅角部及び中間部は接触していること。すなわちこれ
らの中間に軟磁性体や非磁性体が介在していると磁束が
乱される。但し接着に必要な量の接着剤などが介在する
ことは当然に許容される。
る。 磁石形状は直方体である。これは磁石の製造が容易に
なるとともに、磁極の方向が何れかの辺に沿う単純な方
向になるためである。 複数個の磁石は同種である。複数個の磁石の特性が大
きく異なると、磁束の流れが複雑となって所望の磁場が
発生しないので、例えばＮｄ磁石を選択した場合はすべ
てＮｄ磁石を使用し、Ｎｄ焼結磁石とＮｄ系ボンド磁石
のような異種磁石は使用しない。 磁石の磁極の方向が端面で見て直方体の辺に沿ってい
ること。かかる磁石を「ロ」字状に配列接触することに
より、方向が逐次変化する磁束変化を作り出すことがで
きる。なおこのような磁極の方向は、容易磁化方向を所
定の辺方向にそろえる異方性化技術により容易に可能に
なる。 四個ある中間部のうち任意の対向中間部すなわち、第
１の中間部の磁極の方向は中心空間に発生する磁場の方
向と同じであること。 磁気回路を時計方向で循環した際の磁極の方向の変化
は、隣接する中間部と隅角部の間で時計方向に９０°逐
次変化していること。 隅角部及び中間部は接触していること。すなわちこれ
らの中間に軟磁性体や非磁性体が介在していると磁束が
乱される。但し接着に必要な量の接着剤などが介在する
ことは当然に許容される。
【０００７】図３には、隅角部３(1) 、３(3) 、３
(5) 、３(7) をそれぞれ１個の磁石で構成し、又対向す
る二対の中間部３(2) 、３(4) 、３(6) 、３(8) もそれ
ぞれ１個の磁石で構成した磁気回路を示す。各磁石は断
面が正方形の直方体であり、これらを「ロ」字状に接触
配列することにより、正方形の中心空間４が形成され
る。図３の各部の矢印は直方体磁石内の磁極の方向を模
式的に示し、Ｂは中心空間４内の磁場の方向である。し
たがって、中間部３(4) と３(8) の磁極の方向（すなわ
ち第１の方向）とＢは一致している。
(5) 、３(7) をそれぞれ１個の磁石で構成し、又対向す
る二対の中間部３(2) 、３(4) 、３(6) 、３(8) もそれ
ぞれ１個の磁石で構成した磁気回路を示す。各磁石は断
面が正方形の直方体であり、これらを「ロ」字状に接触
配列することにより、正方形の中心空間４が形成され
る。図３の各部の矢印は直方体磁石内の磁極の方向を模
式的に示し、Ｂは中心空間４内の磁場の方向である。し
たがって、中間部３(4) と３(8) の磁極の方向（すなわ
ち第１の方向）とＢは一致している。
【０００８】図４には、図１の各部１〜８の磁極の方向
をｄｎ（ｎ＝１〜８）として抽出して示し、Ｄ1 は第１
方向を示し、時計方向Ｃで磁気回路を逐次移って磁極の
変化を観察した際の隣接部間の磁極方向の変化を〜
に示す。これらより磁極の変化は時計方向に９０°の角
度で起こっていることが分かる。なお、図３には示され
ていない端面側で見た図４と同様の図２でも同様の変化
が起こっていることは言うまでもない。
をｄｎ（ｎ＝１〜８）として抽出して示し、Ｄ1 は第１
方向を示し、時計方向Ｃで磁気回路を逐次移って磁極の
変化を観察した際の隣接部間の磁極方向の変化を〜
に示す。これらより磁極の変化は時計方向に９０°の角
度で起こっていることが分かる。なお、図３には示され
ていない端面側で見た図４と同様の図２でも同様の変化
が起こっていることは言うまでもない。
【０００９】本発明においては、次のように種々の磁石
の組合わせが可能である。まず、図５に示すように中間
部と隅角部の断面形状を異ならせることができ、次に図
６に示すように隅角部又は中間部の構成磁石を２個以上
とすることができる。加えて、磁気回路の外側に軟磁性
材料からなるヨークを設けて磁束が外側に漏洩するのを
妨げることもできる。又、磁気回路の内側にもヨークを
設けてもよいが、軟磁性材料からなるヨークは磁束線の
方向と直交する方向に制限し、平行な方向はヨークを設
けないかあるいは非磁性材料からなるヨークを設ける。
の組合わせが可能である。まず、図５に示すように中間
部と隅角部の断面形状を異ならせることができ、次に図
６に示すように隅角部又は中間部の構成磁石を２個以上
とすることができる。加えて、磁気回路の外側に軟磁性
材料からなるヨークを設けて磁束が外側に漏洩するのを
妨げることもできる。又、磁気回路の内側にもヨークを
設けてもよいが、軟磁性材料からなるヨークは磁束線の
方向と直交する方向に制限し、平行な方向はヨークを設
けないかあるいは非磁性材料からなるヨークを設ける。
【００１０】
【作用】図３の磁気回路の磁石（３０×３０ｍｍ）にＮ
ｄ磁石を使用した磁気回路の磁束を磁場解析ソフトウェ
ア（Maxwell 2D Field Simulator(ANSOFT 社))により調
査した。結果を図８に示す。図８中の矢印は磁束を示し
ており、８個の磁石の内側に形成される中心空間では磁
場の方向が実質的に一方向であることが分かる。図５の
磁気回路につき同様の解析を行った結果を図９に示す
（但し、中間部の寸法は３０×３０ｍｍ）。直方体の寸
法が図８のものとは異なっているが同様の結果が得られ
ることが分かる。図１０にはセラミックス磁石（磁束密
度３３１０Ｇ，寸法３０×３０ｍｍ）を８個組合わせ、
さらに非磁性材料からなるヨークを外面全体（１２）及
び中心空間における磁束の方向と平行する内面（１３）
と密着して設け、また軟磁性材料からなるヨーク１４を
上記磁束の方向と平行に内面に密着して設けた。図１０
より磁束が磁気回路外に漏洩していないことが分かる。
図１１は中間部３(2)、(4)、(6)、(8) の磁石の寸法が３４
×１７ｍｍである磁気回路における図９と同様の磁場解
析結果を示し、図１０と同様の結果が得られていること
を示す。
ｄ磁石を使用した磁気回路の磁束を磁場解析ソフトウェ
ア（Maxwell 2D Field Simulator(ANSOFT 社))により調
査した。結果を図８に示す。図８中の矢印は磁束を示し
ており、８個の磁石の内側に形成される中心空間では磁
場の方向が実質的に一方向であることが分かる。図５の
磁気回路につき同様の解析を行った結果を図９に示す
（但し、中間部の寸法は３０×３０ｍｍ）。直方体の寸
法が図８のものとは異なっているが同様の結果が得られ
ることが分かる。図１０にはセラミックス磁石（磁束密
度３３１０Ｇ，寸法３０×３０ｍｍ）を８個組合わせ、
さらに非磁性材料からなるヨークを外面全体（１２）及
び中心空間における磁束の方向と平行する内面（１３）
と密着して設け、また軟磁性材料からなるヨーク１４を
上記磁束の方向と平行に内面に密着して設けた。図１０
より磁束が磁気回路外に漏洩していないことが分かる。
図１１は中間部３(2)、(4)、(6)、(8) の磁石の寸法が３４
×１７ｍｍである磁気回路における図９と同様の磁場解
析結果を示し、図１０と同様の結果が得られていること
を示す。
【００１１】本発明の磁気回路によると磁石のＢｒ以上
の磁場を取りだすことができる理由は以下のとおりであ
る。図３において、１個の磁石の断面の一辺の長さをａ
i とすれば 中心空間の面積＝ａi ×ａi ＝ａi 2 ・・・・（１） 全体の断面積 ＝（３ａi ）×（３ａi ）＝９ａi 2 ・・・（２） となる。（１）式を円に換算すれば、その半径ｒｉは次
の式となる。 πｒi 2 ＝ａi 2 ｒi ＝ａi ・（π）-1/2 ・・・・（３） （２）を円に換算すれば、その半径ｒｏは次の式とな
る。 πｒ0 2 ＝９ａi 2 ｒ0 ＝３ａi ・（π）-1/2 ・・・・（４） Dipole Magneto-ring の法則によれば、 Ｂ＝Ｂｒｌｎ（ｒ0 ／ｒi ） ・・・・（５） ただしｌｎは自然対数を指す（以下同じ）。ここでｒ0
／ｒi の値を２．７とおけば Ｂ＝Ｂｒｌｎ（ｒ0 ／ｒi ）＝Ｂｒｌｎ２．７＝２．３
ｌｏｇ２．７＝２．３×０．４３＝１ ∴Ｂ＝Ｂｒ すなわちｒ0 ／ｒi ＝２．７が、発生するＢがＢｒより
大になるための限界値で、ｒ0 ／ｒi ＞２．７以上であ
れば、Ｂ＞ＢｒすなわちＢｒより大なるＢを発生でき
る。この原理を図３に適用すれば（３）、（４）式より ｒ0 ／ｒi ＝３＞２．７ となり、Ｂ＞Ｂｒとなるための条件を満足していること
になる。
の磁場を取りだすことができる理由は以下のとおりであ
る。図３において、１個の磁石の断面の一辺の長さをａ
i とすれば 中心空間の面積＝ａi ×ａi ＝ａi 2 ・・・・（１） 全体の断面積 ＝（３ａi ）×（３ａi ）＝９ａi 2 ・・・（２） となる。（１）式を円に換算すれば、その半径ｒｉは次
の式となる。 πｒi 2 ＝ａi 2 ｒi ＝ａi ・（π）-1/2 ・・・・（３） （２）を円に換算すれば、その半径ｒｏは次の式とな
る。 πｒ0 2 ＝９ａi 2 ｒ0 ＝３ａi ・（π）-1/2 ・・・・（４） Dipole Magneto-ring の法則によれば、 Ｂ＝Ｂｒｌｎ（ｒ0 ／ｒi ） ・・・・（５） ただしｌｎは自然対数を指す（以下同じ）。ここでｒ0
／ｒi の値を２．７とおけば Ｂ＝Ｂｒｌｎ（ｒ0 ／ｒi ）＝Ｂｒｌｎ２．７＝２．３
ｌｏｇ２．７＝２．３×０．４３＝１ ∴Ｂ＝Ｂｒ すなわちｒ0 ／ｒi ＝２．７が、発生するＢがＢｒより
大になるための限界値で、ｒ0 ／ｒi ＞２．７以上であ
れば、Ｂ＞ＢｒすなわちＢｒより大なるＢを発生でき
る。この原理を図３に適用すれば（３）、（４）式より ｒ0 ／ｒi ＝３＞２．７ となり、Ｂ＞Ｂｒとなるための条件を満足していること
になる。
【００１２】
【実施例】以下、フェライト磁石を使用した実施例によ
りさらに詳しく本発明を説明するが、本発明においては
Ｎｄ磁石、アルニコなどの各種磁石を使用することがで
きるのは言うまでもない。以下の実施例及び比較例にお
いて使用したフェライト磁石のＢｒは３５００Ｇであ
る。
りさらに詳しく本発明を説明するが、本発明においては
Ｎｄ磁石、アルニコなどの各種磁石を使用することがで
きるのは言うまでもない。以下の実施例及び比較例にお
いて使用したフェライト磁石のＢｒは３５００Ｇであ
る。
【００１３】実施例１ 断面寸法が１０×１０ｍｍの磁石を８個図３のように組
合わせた磁気回路を作成し、磁石内側の中心空間４の磁
場を測定したところ３９００Ｇであった。
合わせた磁気回路を作成し、磁石内側の中心空間４の磁
場を測定したところ３９００Ｇであった。
【００１４】実施例２ 実施例１における寸法を１５×１５ｍｍに変更したとこ
ろ磁石内側の中心空間４の磁場強度は４２００Ｇとなっ
た。
ろ磁石内側の中心空間４の磁場強度は４２００Ｇとなっ
た。
【００１５】比較例１ 実施例１の磁気回路の内側に「ロ」字状に厚さ２ｍｍの
純鉄よりなるヨークを形成したところ、かなりの磁束が
ヨーク流れたため空間内の磁束密度は大幅に低下した。
純鉄よりなるヨークを形成したところ、かなりの磁束が
ヨーク流れたため空間内の磁束密度は大幅に低下した。
【００１６】実施例３ 図５の磁気回路を作製した。但し、隅角部磁石３
(1)、(3)、(5)、(7) の断面寸法は１０×１０ｍｍ、中間部
磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の断面寸法が３０×３０ｍｍで
あった。中心空間の磁場強度は４１００Ｇであった。
(1)、(3)、(5)、(7) の断面寸法は１０×１０ｍｍ、中間部
磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の断面寸法が３０×３０ｍｍで
あった。中心空間の磁場強度は４１００Ｇであった。
【００１７】実施例４ 図６の磁気回路を作製した。但し、各々の隅角部磁石３
(1)、(3)、(5)、(7) 及び中間部磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の
断面寸法は何れも１０×１０ｍｍであった。中心空間の
磁場強度は４０００Ｇであった。
(1)、(3)、(5)、(7) 及び中間部磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の
断面寸法は何れも１０×１０ｍｍであった。中心空間の
磁場強度は４０００Ｇであった。
【００１８】実施例５ 図７の磁気回路を作製した。但し、隅角部磁石３
(1)、(3)、(5)、(7) 及び中間部磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の
断面寸法は、いずれも１０×１０ｍｍであった。内側空
間の磁場強度は４０００Ｇであった。
(1)、(3)、(5)、(7) 及び中間部磁石３(2)、(4)、(6)、(8) の
断面寸法は、いずれも１０×１０ｍｍであった。内側空
間の磁場強度は４０００Ｇであった。
【００１９】実施例６ 実施例２において空間内の磁束線と平行なヨークをアル
ミニウムとし、磁束線と直交するヨークは軟磁性材料と
したところ、内側空間の磁場強度は４３００Ｇとなっ
た。
ミニウムとし、磁束線と直交するヨークは軟磁性材料と
したところ、内側空間の磁場強度は４３００Ｇとなっ
た。
【００２０】
【発明の効果】本発明によると、単純な形状の磁石を組
合わせて強力な磁場を取りだすことができるから新型の
リニアモータ、リニアアクチュエータ、超小型ＭＲＩな
どの電気機器の性能向上に寄与することができる。
合わせて強力な磁場を取りだすことができるから新型の
リニアモータ、リニアアクチュエータ、超小型ＭＲＩな
どの電気機器の性能向上に寄与することができる。
【図１】 Ｂ−Ｈ曲線を示すグラフである。
【図２】 従来の磁気回路の例を示す図である。
【図３】 本発明の磁気回路の一例を示す斜視図であ
る。
る。
【図４】 図３の磁気回路を構成する磁石における磁束
の方向を示す図である。
の方向を示す図である。
【図５】 本発明の磁気回路の別の例を示す正面図であ
る。
る。
【図６】 本発明の磁気回路の他の例を示す正面図であ
る。
る。
【図７】 本発明の磁気回路のさらに他の示す正面図で
ある。
ある。
【図８】 図１の磁気回路における磁束の流れを解析し
た図である。
た図である。
【図９】 図５の磁気回路における磁束の流れを解析し
た図である。
た図である。
【図１０】 請求項２の方法によりヨークを設けた磁気
回路における磁場解析結果を示す図である。
回路における磁場解析結果を示す図である。
【図１１】 請求項２の方法によりヨークを設けた磁気
回路における磁場解析結果を示す図である。
回路における磁場解析結果を示す図である。
３ 磁石 ４ 内側空間 １０ 磁石 １１ ヨーク
Claims (2)
- 【請求項１】 複数個の同種の直方体磁石を、その端面
を所定方向に斉えて「ロ」字状に接触配列し、かつ該
「ロ」字形状の４個の隅角部と、これら隅角部の中間に
位置する２個の対向第１の中間部と、第１の中間部とは
直交する方向に配列された２個の第２の中間部とに、そ
れぞれ少なくとも１個の磁石を配置してなり、これらの
磁石により「ロ」字状に囲まれる中心空間に発生する磁
場の方向を、実質的に、前記端面内でかつ前記直方体の
何れかの一辺に実質的に沿う第１の方向とする磁気回路
であって、第１の中間部の磁極の方向を第１の方向と
し、時計方向で見て、磁気回路内の隣接隅角部と中間部
の磁極の方向を時計方向に９０°変化させてなることを
特徴とする複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路。 - 【請求項２】 前記磁石の内側壁面であって第１の方向
に沿う壁面には非磁性材料からなる第１のヨークを、第
１の方向と直交する第２の方向には軟磁性材料からなる
第２のヨークを接合したことを特徴とする請求項１記載
の複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10068594A JPH11265819A (ja) | 1998-03-18 | 1998-03-18 | 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10068594A JPH11265819A (ja) | 1998-03-18 | 1998-03-18 | 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11265819A true JPH11265819A (ja) | 1999-09-28 |
Family
ID=13378285
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10068594A Pending JPH11265819A (ja) | 1998-03-18 | 1998-03-18 | 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH11265819A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2009300444A (ja) * | 2008-06-13 | 2009-12-24 | Northrop Grumman Guidance & Electronics Co Inc | 均一磁場を生成するための８部分からなる双極子磁石アレイ |
| WO2010090886A3 (en) * | 2009-01-23 | 2010-11-04 | Yarger Eric J | Magnetic structure |
| CN116259476A (zh) * | 2023-05-12 | 2023-06-13 | 包头市英思特稀磁新材料股份有限公司 | 一种提高磁铁耐温性的方法及磁组件 |
-
1998
- 1998-03-18 JP JP10068594A patent/JPH11265819A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2009300444A (ja) * | 2008-06-13 | 2009-12-24 | Northrop Grumman Guidance & Electronics Co Inc | 均一磁場を生成するための８部分からなる双極子磁石アレイ |
| WO2010090886A3 (en) * | 2009-01-23 | 2010-11-04 | Yarger Eric J | Magnetic structure |
| CN116259476A (zh) * | 2023-05-12 | 2023-06-13 | 包头市英思特稀磁新材料股份有限公司 | 一种提高磁铁耐温性的方法及磁组件 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP4811785B2 (ja) | 周期磁界発生装置およびこれを用いたリニアモータ | |
| US8653710B2 (en) | Permanent magnet electric motor | |
| KR100199216B1 (ko) | 자기 공명 영상 장치용 자계 발생 장치 | |
| KR102113055B1 (ko) | 회전자 및 자기 저항 모터 | |
| US7843100B2 (en) | Methods and apparatus for preventing demagnetization in interior permanent magnet machines | |
| US7851958B2 (en) | Electric machine with interior permanent magnets | |
| CN1816956B (zh) | 电动机 | |
| KR101575353B1 (ko) | 자석 매립형 로터 | |
| JP2008022663A (ja) | 回転電機 | |
| JP2006222131A (ja) | 永久磁石体 | |
| CN103973008A (zh) | 永磁型电机转子、永磁型电机转子制造方法及永磁型电机 | |
| JP3150248B2 (ja) | Ｍｒｉ用磁界発生装置 | |
| TW201618429A (zh) | 內藏式永磁馬達之轉子構造 | |
| JP2002369492A (ja) | 永久磁石及びこれを用いた磁場発生用磁気回路並びにリニアアクチュエータ | |
| JPH11265819A (ja) | 複数個の永久磁石を組合わせた磁気回路 | |
| JP2888637B2 (ja) | 複合永久磁石 | |
| JP2003333823A (ja) | ボイスコイル形リニアモータ | |
| JPH02184002A (ja) | Ｍｒｉ用磁界発生装置 | |
| CN111327136B (zh) | 永磁铁和旋转电机 | |
| JP2007165741A (ja) | 永久磁石ユニットおよびそれを備える磁界発生装置 | |
| JP2006340556A (ja) | 埋め込み磁石型回転電機用永久磁石部材および回転電機 | |
| JP2649437B2 (ja) | Ｍｒｉ用磁界発生装置 | |
| JP2007300754A (ja) | 電動機の回転子製造方法および回転子 | |
| KR101367222B1 (ko) | 영구자석 동기 모터 | |
| JP4214736B2 (ja) | Ｍｒｉ用磁界発生装置 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| R250 | Receipt of annual fees |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R250 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (prs date is renewal date of database) |
Year of fee payment: 9 Free format text: PAYMENT UNTIL: 20091215 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (prs date is renewal date of database) |
Year of fee payment: 12 Free format text: PAYMENT UNTIL: 20121215 |
|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |