JPH08148737A - パルス化され光ポンピングされたレーザ、およびそれを用いる外科手術法 - Google Patents
パルス化され光ポンピングされたレーザ、およびそれを用いる外科手術法Info
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Abstract
ス繰返し速度を有する光ポンピングされた赤外部の中央
の固体レーザを提供する。 【構成】 このレーザは、1.7〜4.0μmの波長を
生成し、光ポンピングされる。ポンプパルスの立上がり
時間および立下がり時間は、熱によるレンズ作用により
引起こされる不安定性を防ぐのに十分短い。このレーザ
により、パルスエネルギを増加させる必要なく組織の切
断をより効率的に行なうことができる。
Description
ルス化されたレーザに関し、より特定的には、パルス繰
返し速度の高い光ポンピングされた赤外線固体レーザに
関する
しばしばレーザエネルギが用いられている。レーザ光
は、血液を凝固させるだけではなく組織を切断したり除
去したり焼灼することができる。
(YAG)は母体結晶であり、そのドーパントにより得
られたレーザは主に赤外で放射され、種々の外科的応用
に広く用いられている。エルビウムでドープされたYA
G(Er:YAG)レーザの2.94μmの波長での放
射は水に非常に吸収されやすく、したがって組織の切断
に特に効果的である。これらのレーザは、組織の手術に
用いられる場合には、典型的にはパルス化されたモード
で動作され、通常、パルスの光エネルギを調節すること
によってその切断速度を制御する。残念なことに、もっ
と大胆に切断するためにパルスエネルギを増加すると、
硬組織が細かく壊れてしまい、外部の健康な軟組織を過
度に加熱してしまう。さらに、レーザ自体も、高いポン
プ出力からのYAG結晶の過渡的な加熱によって不安定
になってしまい、切断の効率が下がってしまうおそれも
ある。
る不利な影響を引起こすことなく切断の効率を向上させ
るレーザのための外科用レーザ技術が必要とされてい
る。
光ポンピングされたレーザは、高い繰返し速度のパルス
を生成する。レーザ材料を有する共振キャビティは、ポ
ンプ光源によってポンピングするために配置される。回
路は、10パルス/秒を上回るパルス繰返し速度でパル
ス化された光ポンプエネルギを生成するようにポンプ源
にエネルギを与える。ポンプパルスは、10パルス/秒
を上回る繰返し速度、好ましくは20パルス/秒を上回
る繰返し速度でレーザ材料をポンピングする。ポンピン
グされたレーザ材料は、1.7μm〜4.0μmの波長
の光を放射する。パルス化された高い繰返し速度の光ポ
ンプエネルギは、上述の繰返し速度で動作したときに、
レーザキャビティにおいて熱によるレンズ作用により引
起こされるレーザパルスの不安定性を防ぐのに十分に短
い立上がり時間および立下がり時間を有する。
央でレーザ遷移を起こすために、光キャビティ内でレー
ザ発振を生成するように配置される固体媒体、たとえば
約10パルス/秒で動作するEr:YAGまたは好まし
くは20〜50パルス/秒で動作するHo:YAG等を
用い得る。ポンプ光源はキセノンフラッシュランプであ
ってもよく、これはその中でレーザ遷移を光励起するよ
うにレーザ媒体に隣接して配置される。電気回路は、L
C型パルス形成ネットワークが可能である。好ましく
は、ポンプ回路にはシマー(simmer)供給源が用いら
れ、これによってレーザ媒体はパルス間周期に、レーザ
に関連する電子の遷移がこのパルス間周期の間実質的に
レーザしきい値であってかつレーザしきい値未満に保持
される程度にポンピングされる。レーザ媒体をレーザし
きい値に維持するのに必要なエネルギが連続的に与えら
れる場合、パルス化された形の付加的なポンプエネルギ
がより効率的にレーザ光に結合する動作状態において熱
平衡が確立される。シマー供給源によって得られるさら
なる利点は、レーザ媒体をしきい値に維持するのに必要
なポンプ出力が、レーザ媒体を不活性状態からしきい値
にするのに必要なポンプ出力よりも少なくて済むことで
あり、このことは、熱放散が時間とともにより均一に分
配されることを意味する。シマー供給源を用いることに
よって得られるさらなる利点は、所与のレーザ出力に対
してポンプパルスエネルギをより小さくすることができ
ることであり、これにより電子パルス形成ネットワーク
の応答が向上する。以上のファクタすべてが協働して熱
の不安定性が回避され、それによってより高いパルス繰
返し速度を得ることができる。
キャビティを用い、それによってポンプ源からの光がレ
ーザ媒体の軸に向けられる。通常の光拡散ポンプキャビ
ティとは異なり、この楕円形のキャビティによりレーザ
媒体内の利得プロファイルがより均一となり、さらに、
より低いエネルギポンプパルスで所与のレーザ出力を達
成することができるようになる。パルスごとに放散され
るエネルギがより少なくなるため、熱の不安定性が低減
され、それによってより高い繰返し速度を得ることが可
能となる。好ましい実施例のさらなる特徴は、ポンプス
ペクトルフィルタを用いることであり、これによってレ
ーザ媒体のポンプ波長に関連しないポンプ出力のかなり
の部分が必要でなくなる。媒体中で余分なエネルギが蓄
積されないようにすることにより、熱によるレンズ作用
による不安定性が起こる前にレーザはより高いパルス繰
返し速度で動作する。
たレーザは、ポンプ光源と光共振器キャビティとを含
み、光共振器キャビティはレーザ媒体と反射材とを含
む。レーザ媒体は、ポンプ光源によるポンピングに応答
して1.7μm〜4μmの光を放射する。反射材のうち
の1つは、光共振器からのレーザ光出力を生成するよう
に部分的に透過性であり、共振器の反射材のうちの少な
くとも1つは、レーザ媒体における熱によるレンズ作用
による影響を少なくとも部分的に補償するように湾曲し
ている。レーザ媒体は、流体流動システムによって冷却
される。この流体システムは、レーザ媒体を含む光共振
器キャビティの一部分にわたって、レーザ媒体の表面と
流体との間の界面を除いて、レーザ媒体の表面と平行な
方向に、流体冷却材が実質的に層状に流れるように構成
される。電気回路は、ピーク出力に対する全エネルギの
比率が500μs未満の電気パルスでポンプ光源にエネ
ルギを与える。電気回路はまた、パルス間周期の間レー
ザ媒体を実質的にレーザしきい値であってかつレーザし
きい値未満に維持するのに十分なパルス間ポンプエネル
ギを生成するために、パルスとパルスとの間に十分なエ
ネルギをポンプ源に供給する。
応用のための方法は、1.7μm〜4μmの波長でかつ
10パルス/秒を上回る繰返し速度、好ましくは20パ
ルス/秒を上回る繰返し速度の光パルスを供給するステ
ップを含む。改変するべき組織に向けられる光パルスの
パルスエネルギは1ジュール(J)/パルス未満であ
り、好ましくは、その放射照射量は2.0J/mm2 /
パルス未満である。光パルスは、、好ましくは光を光フ
ァイバの導波路を介して送ることによって組織に向けら
れる。赤外部の中央の波長の1つの好ましい光ファイバ
は、同時係属中の米国特許出願連続番号第08/07
5,720号に開示されており、この出願を引用により
ここに援用する。好ましい実施例では、パルスは500
μs未満のパルス持続時間を有し、多数の例示的な応用
においては、10mJ〜250mJのパルスエネルギが
好ましい。
に、光ポンピングされた固体レーザ10は、固体レーザ
媒体12と光ポンプ源14とを囲む光ポンプキャビティ
20を収容するレーザヘッド26からなる。YAG結晶
等のレーザ媒体12は通常、ミラー18によって規定さ
れる光共振キャビティ内で整列されるシリンダ軸に関し
て長手方向に配置される円筒形ロッドの形状である。ガ
ス放電フラッシュランプ等の光ポンプ源14はレーザ媒
体12に隣接して配置され、レーザ媒体12および光ポ
ンプ源14はともに光ポンプキャビティ20によって囲
まれる。光ポンプ源14は、ポンプ源駆動回路16に電
気的に接続される。さらに、レーザヘッド26には、流
体冷却剤22を交換したり流れさせたりするための流入
/流出通路24が設けられる。
光ポンプ源駆動回路16は、コントローラ30、高電圧
源32、パルス形成ネットワーク34、およびシマー供
給源36を含む。コントローラ30は、高電圧源32、
パルス形成ネットワーク34、およびシマー供給源36
の各々に接続される。高電圧源はパルス形成ネットワー
ク34に接続され、パルス形成ネットワーク34は、シ
マー供給源14と同様にレーザフラッシュランプ14に
接続される。図3に概略的に示される好ましい実施例の
パルス形成ネットワーク34は、記憶キャパシタ40、
トリガスイッチ44、誘導子42、およびフラッシュラ
ンプ14が順に直列に接続されるループからなる。高電
圧入力32は記憶キャパシタ40と高電圧リードおよび
トリガスイッチ44との間でループに接続し、パルスト
リガ入力46はトリガスイッチ44でループに接続し、
シマー供給源入力48は誘導子42とフラッシュランプ
14との間でループに接続する。
に、光ポンプキャビティ20はフラッシュランプ14と
レーザロッド12とを囲む。図6は光拡散キャビティの
構成を示しており、その内壁は光の波長に対して粗く、
その中にはフラッシュランプ14とレーザロッド12と
が配置される。図7は、楕円形の断面を有する反射キャ
ビティ62を示しており、フラッシュランプ14とレー
ザロッド12との軸はこの楕円の焦点と一致する。光線
64および66はそれぞれ、キャビティ60および62
内のフラッシュランプ14から放射される光線の経路を
表わす。さらに、好ましい実施例では、図8の斜視図に
示すように、フラッシュランプ14は円筒形のスペクト
ルフィルタ70内に同心的に配置される。
ィは、ミラー18によって規定される光軸を有し、レー
ザロッド12の光軸が共振キャビティの光軸と一致する
ようにこの光共振キャビティ内にレーザロッド12が配
置される。ミラー18は平坦な面80を有し得るが、以
下に議論するように、好ましい実施例では湾曲した面8
4を用いる。光線82および86はそれぞれ、ミラーの
面が平坦である場合および湾曲している場合の光共振キ
ャビティ内のレーザ発振を表わす。
その冷却剤の通路となる流入/流出ダクト24とからな
る流体冷却システムが設けられる。図11に示されるよ
うに、フラッシュランプ14、レーザロッド12、ポン
プキャビティ20等のレーザヘッド26内のコンポーネ
ントは、主な流れのパターンが熱を有するすべての表面
に対して平行になるように、流れている流体冷却剤22
と接触するように配列される。流体が流れる領域90お
よび92はそれぞれ、層状の流れおよび層状ではない流
れを表わす。
的な動作は、いわゆる負温度、またはレーザ媒体12の
エネルギレベル間の反転分布の状態で始まる。固体レー
ザ媒体12は通常、光励起されて反転分布を引起こしそ
れによって誘導光子放出に関係しレーザ発振を引起こす
活性イオンを含む母体材料からなる。YAGはその構造
的特性、熱的特性および結晶特性のため、非常に有用な
母体材料であり、これは光学的な品質の高いロッドを作
り出すために作ることができる。たとえばホルミウムま
たはエルビウムを含む希土類元素でドープされたYAG
は、赤外部の中央の波長の元素レーザ放射を生成し、
2.94μmのEr:YAGの固有放射が好ましい。可
視スペクトル領域であると考えられているレーザ媒体1
2のエルビウムが関連した電子ポンプ遷移は、フラッシ
ュランプ14によって供給される強度の高い光によっ
て、レーザが動作するしきい値を上回るように光励起さ
れる。通常キセノンフラッシュランプ等の広帯域放出ガ
ス放電管であるフラッシュランプ14は、ポンプ回路1
6からの高電流の放電に応答して適切なエルビウムポン
プ波長の光エネルギを生成する。
時間は、Er:YAGのより高いレーザ遷移の継続期間
よりもかなり長いため(1ミリ秒に対して2ミリ秒)、
より低いレベルは簡単に分布され、cwおよびqのスイ
ッチング動作に問題が生じる。代替的に、ポンプエネル
ギは短い光パルスの形で数百μ秒のオーダでレーザロッ
ド12に供給され、その間にレーザロッド12はレーザ
の動作しきい値を十分に上回るまで励起される。これに
応答して、レーザ共振キャビティ内で強度の高いレーザ
光パルスが生成され、その一部は部分的に透過性の出力
ミラー18を介して外部に結合される。YAG結晶の屈
折率が温度に依存するため、温度勾配によってはレーザ
キャビティ内の光路が湾曲し得る。このいわゆる「熱に
よるレンズ作用」はそれが十分に大きい場合はレーザ発
振を維持することに関してレーザキャビティを不安定に
させてしまう。
スからレーザ光出力パルスへのエネルギ変換は一般に非
常に効率が悪く、レーザ材料をかなり加熱してしまう。
典型的な変換の効率は、2、3%以下のオーダである。
Er:YAGレーザの動作は、ポンプエネルギレベルと
レーザ電子エネルギレベルとの差が比較的大きいため特
に効率が悪い。ポンプエネルギの残りは急速に熱に変換
され、ポンプキャビティ20を循環する流体冷却剤22
によって取除かれなければならず、この流体冷却剤には
しばしば脱塩水が用いられる。ポンプエネルギが適度に
短い時間で蓄えられるため、この間にポンプエネルギは
ほとんど冷却剤22を介して放散しないと考えられ、こ
れによりレーザロッド12内の温度および温度勾配が増
加する。ポンプ光からレーザ放射への特定の変換である
レーザ利得は温度および熱によるレンズ作用によって悪
影響を受け、利得プロファイルも過渡的な温度勾配によ
って同様に影響を受ける。繰返しポンピングされる動作
では、レーザロッド12内の光分布、熱の流れから冷却
剤22への温度勾配等の均一でないポンププロセスによ
ってさらに累積的な加熱効果がある。一般に、レーザシ
ステムは、複雑な非線形の態様で動作し、そのため、1
つの動作状態に変化が生じると他の動作状態およびレー
ザ出力に影響を与え得る。
よびパルスの繰返し速度を考慮する際に重要なのは、フ
ラッシュランプ14によって光ポンプエネルギが発生さ
れかつそれがレーザロッド12に与えられる状態および
態様である。図2を参照して、フラッシュランプポンプ
回路16は、パルス形成ネットワーク34を繰返し放電
することによってフラッシュランプ14に高電流の電気
パルスを与える。高電圧源32はパルス形成ネットワー
ク34にエネルギを与え、与えるエネルギの程度によっ
てパルスエネルギが決まり、その程度はコントローラ3
0によって調節される。パルス繰返し速度frrは、パル
ストリガ速度によって調節され、これもコントローラ3
0によって与えられる。高電流ポンプパルスは、図3に
概略的に示されるパルス形成ネットワーク34によって
発生され、このパルス形成ネットワーク34は本質的に
直列にLCネットワークを含み、非線形インピーダンス
はフラッシュランプ14によって与えられる。動作時
に、記憶キャパシタ40は高電圧源32によって、トリ
ガ信号46が予め定められた速度frrでSCR44を閉
じる予め定められた値まで充電され、キャパシタ40が
誘導子42およびフラッシュランプ14を介して放電す
ることができるようにし、それによってフラッシュラン
プ14を介して高電流パルスを生成する。
としてのフラッシュランプ14の出力は、図4の曲線5
0に示されている。レーザの動作に影響を与える重要な
パルス特性は、ポンプパルスエネルギEp であり、ここ
ではパルス出力曲線50の下の領域全体で表される。動
作時に、所与のフラッシュランプ14およびパルス形成
ネットワーク34に関して、特定のポンプパルスエネル
ギを達成するためには、対応するパルス持続時間τp が
必要であり、このパルス持続時間はここでは瞬間ポンプ
出力が瞬間ピーク出力Pp の50%以上である時間とし
て規定される。同様に、パルスの立上がり時間τr およ
び立下がり時間τf はここではそれぞれ瞬間ポンプ出力
がパルスの立上がりエッジおよび立下がりエッジに関し
て瞬間ピーク出力の10%〜90%である時間として規
定される。通常外科の応用に用いられるポンプパルスは
数百μ秒のパルス持続時間を有し得るが、典型的にはパ
ルスの立上がり時間および立下がり時間はかなり長い。
好ましい実施例では、フラッシュランプ14は、レーザ
の不安定性を最小限にしながら組織の切断に効果が得ら
れるように所望の大きさ、持続時間、形状および繰返し
速度のパルスでエネルギが与えられる。したがって、ポ
ンプパルスエネルギを低減しかつそれを短い持続時間で
レーザ媒体12に伝えると、高いパルス繰返し速度で効
果的にレーザ動作を行なうことができることがわかる。
したがって、固有のポンプパルス時間τp 、τr 、τf
は短いかまたは同等であり、ピーク出力に対するポンプ
エネルギの比率は小さい。この状態を達成するために、
一般に、フラッシュランプ14の非線形インピーダンス
がある場合、記憶キャパシタ40のキャパシタンスCと
誘導子42のインダクタンスLとの間のバランスがあ
る。すなわち、Cが非常に高い場合は放電はかなり減少
され、Lが非常に高い場合は放電が変動する。どちらも
場合も、曲線50の終わりに示されるように、ポンプパ
ルスの持続時間および立下がり時間は長い。好ましい実
施例では、CおよびLの値は、組織を所望に改変できる
ほど十分にフラッシュランプ14にわたって高電流の放
電が行なわれるように調節され、さらにパルスの持続時
間が短くかつパルスの立上がり時間および立下がり時間
が短いという特徴を有する。したがって、所与のピーク
出力に関して、最適化された状態は、実質的に臨界的に
減少された放電に対応し、ここでパルスの持続時間とパ
ルスの立上がり時間および立下がり時間とは最小にされ
る。
ュランプの出力は図4の曲線52に示されており、これ
は光ポンプエネルギへの最も早く最も効率のよい電気の
移動を表わしている。この状態により、レーザ動作一
般、特に外科の応用に関していくつかの明確な利点が得
られる。高出力のパルス化された動作を考慮すると、パ
ルス形成ネットワーク34とフラッシュランプ14との
間でインピーダンスが一致するため、全体の変換効率が
向上する。比較的効率の悪いEr:YAGに関しては、
しきい値を十分に上回るレーザ出力を得るために立上が
り時間は短いことが好ましく、その次のポンプパルスま
でに持続時間の長いより低いレーザの遷移を減らすこと
ができるようにするために立下がり時間は短いことが好
ましい。さらに、好ましいポンプパルスにより所与のパ
ルスエネルギに関してポンプ時間の持続時間が最小にさ
れるか、または図4に示されるように、ピーク出力に対
するパルスエネルギの比率が最小にされる。斜線で示し
た領域54は、最適化されたポンプパルスを用いること
によって、熱的不安定性に寄与するであろうエネルギを
節約した、そのエネルギを表わす。
ーザロッド12を図5においてPt(53)によって示
したレーザしきい値を下回る実質的にそのしきい値に維
持するのに十分な出力レベルで連続的にフラッシュラン
プ14を励起するために用いられる。この実施例によ
り、パルス繰返し速度を増加するのに寄与するいくつか
の利点が得られる。レーザロッド12を公称上レーザし
きい値に維持することによって、パルス形成ネットワー
ク34の応答はかなり向上され、パルスの持続時間およ
び立上がり/立下がり時間が短くなる。さらに、パルス
化された電力入力がより効率的にレーザ光出力に結合さ
れる動作状態下でレーザロッド12が冷却剤22と接触
することにより、レーザロッド12において熱平衡が確
立され、したがって過渡的な加熱を低減することがで
き、パルス形成ネットワーク34に対する必要性が少な
くなる。さらに、フラッシュランプ14において連続的
な放電が維持されることにより、効果的なインピーダン
スが低減され、かつパルス形成ネットワーク34に与え
られるインピーダンスの非線形性が低減され、それによ
ってより短くパルス化された放電が促進される。
ロッド12が不活性状態から高出力状態になり、その後
レーザロッド12によってエネルギが放散される緩和期
間が長い間続く一般のポンプパルスシーケンスを表わし
ている。このシーケンスは、繰返し速度frrでレーザパ
ルスごとに繰返される。曲線56は、連続的なポンプ出
力をレーザ動作しきい値に対応するレベルPt 近くに維
持するシマー供給源36と組合せて効率のよいパルス形
成ネットワーク34を用いた、変更されたポンプ出力を
表わしている。組織の改変に有害な熱の不安定性および
レーザ出力に寄与するであろうエネルギを節約した、そ
のエネルギを斜線で示した領域58で表わしている。所
与の出力エネルギを達成するのに必要な過渡的なポンプ
エネルギが低減されるため、過渡的な加熱も同様に低減
される。図5に示されているように、パルス形成ネット
ワーク34とともにシマー供給源36を含む好ましいポ
ンプ回路は、時間の経過とともにより均一にレーザロッ
ド12にポンプ出力を分配するように機能し、それによ
って過渡的な加熱による熱の不安定性が低減される。フ
ラッシュランプ14のインピーダンスと同様に、パルス
ごとのエネルギの需要が減少し、それによって、パルス
形成ネットワーク34のキャパシタ40および誘導子4
2を、フラッシュランプ14を介する電流の放電の立上
がり/立下がり時間をさらに低減するように調整するこ
とができるようになる。したがって、シマー供給源36
と、パルス形成ネットワーク34と、低減された熱の不
安定性と、増加されたパルス繰返し速度との間に相助作
用の重要な要素がある。
くは、フラッシュランプ14およびレーザロッド12を
囲む。図6に示される光拡散性ポンプキャビティ60
は、通常、光ポンピング構成の単純さおよび電位に強い
構成のため、光ポンピング構成に用いられる。ポンプキ
ャビティ60の粗い表面は、フラッシュランプ14から
放射された光を、図6の光線64によって示されるよう
にキャビティ60の中をおそらく均一に散乱させる。し
かしながら、レーザロッド12は、そのロッドの断面に
わたって必ずしも均一に励起されるまたは加熱されるわ
けではなく、特に、利得プロファイルと熱によるレンズ
作用とに影響を及ぼすホットスポットを増大し得る。そ
れに対して、図7の光ポンプキャビティ62は楕円形の
反射シリンダを表しており、このキャビティ62におい
てフラッシュランプ14およびレーザロッド12は楕円
形の焦点の各々に沿って配置される。形状を考慮に入れ
ると、フラッシュランプ14から半径方向に外側に現れ
る光線は、光線66によって示されるように、楕円形の
壁によってレーザロッド12の軸に反射される。そのよ
うな半径方向の等方性の励起により、累積的な利得プロ
ファイルが向上し、レーザロッド12内の温度勾配が減
衰され、それによって熱によるレンズ作用が最小にな
る。楕円形のポンプキャビティ62の高反射性表面はま
た、拡散性表面よりもその放射吸収量が少なく、したが
って、他の向上点と相助的に作用して、全体の変換効率
を向上し、それによって所与の動作状態を得るのに必要
なパルスエネルギを最小にする。熱によるレンズ作用、
利得プロファイルおよびポンプエネルギはすべてポンプ
キャビティ62によって有利な影響を受け、その結果、
パルスの繰返し速度が向上し得る。
クトルフィルタ70は、フラッシュランプ14、レーザ
ロッド12、またはその両方の周りに同心的に配置され
るウラニウムでドープされたガラスからなる円筒形の覆
いを含み、それによって、フラッシュランプの光の放射
64がレーザロッド12を放射する前にその放射64を
フィルタする。図8では、スペクトルフィルタ70はフ
ラッシュランプ14の周りに同心的に配置されている
が、好ましい実施例ではスペクトルフィルタ70がレー
ザロッド12の周りに配置されてもよいことが理解され
るべきである。キセノンで充填された水晶管等の典型的
なフラッシュランプは、幅広いスペクトル範囲にわたっ
て光を放射し、このことはレーザ媒体12における複数
のポンプ遷移を用いるのには有利であるが、レーザ発振
に有用でない遷移も励起することにより加熱を促進して
しまう。図9には、有用なポンプ遷移74のバンドを典
型的なフラッシュランプのスペクトル放射輝度曲線72
の上に重ねて示しており、このように重ねて示すことに
よって、レーザロッド12に与えられる余分なエネルギ
を強調して見ることができる。このような余分なエネル
ギにより、熱の不安定性が増加しかつパルスの繰返し速
度が制限される。スペクトルフィルタ70は、図9にお
いてレーザポンプ遷移バンド74の外側にありスペクト
ル透過率曲線76によって表わされるフラッシュランプ
14からの光出力を選択的に吸収するように構成され
る。レーザロッド12における吸収された出力に対する
有用な出力の比率はスペクトルフィルタ70によって明
らかに増加する。したがって、所与のレーザ出力に関す
るレーザロッド12の熱負荷は低減され、その結果、パ
ルスの繰返し速度がより高くなる。フラッシュランプ1
4とスペクトルフィルタ70との間の体積全体にわたっ
て流体冷却剤を送る場合、スペクトルフィルタ70の円
筒形のキャビティによって得られるさらなる構造上の利
点を利用することができる。円筒形のチャネルは熱を有
する表面の長さに沿って冷却剤を送るように機能し、そ
れによって冷却剤と表面との間の熱交換が向上する。
は、共振器内で実質的に平行にされる光の放射のために
レーザ発振が維持されるように、ミラー18によって規
定される光共振キャビティ内で整列される。このような
環境下では、図10に示されるミラーの平坦な表面80
は、放射を再びレーザロッド12に戻すように結合する
かまたはレーザ出力としてレーザキャビティの外に結合
するために用いられ得る。高いピーク出力という厳しい
状況では、レーザロッド12の熱によるレンズ作用によ
り、レーザロッド12を横切る光線が発散され、いわゆ
る不安定な共振キャビティを作り出し得る。そのような
状態では、出力モードの質が悪化しかつ出力が減少して
しまう。光線82によって概略的に示されるように、発
散した光線はミラーの平坦な表面80によってレーザキ
ャビティ領域の外に反射され、そのためレーザの利得に
は寄与できない。好ましい実施例では、ミラーの湾曲し
た表面84は、発散した光線を共振器の軸に反射し、そ
れによってレーザ発振を維持することによって安定した
動作を回復するために組込まれる。したがって、矯正キ
ャビティミラー84によってわずかに発散した光線を有
用なレーザ出力とすることができる。改良されたレーザ
キャビティは、レーザロッド12に多少熱によるレンズ
作用があっても高品質のレーザ出力を安定して維持する
ように機能する。それによってキャビティの安定性の範
囲が拡大され、これにより所与のポンプ出力レベルに対
してレーザ出力が増加し、または代替的には、平坦なミ
ラー表面80を用いて可能な繰返し速度よりも高い繰返
し速度を得ることができる。この実施例も同様にポンプ
回路16に必要な出力量を低減し、より短いポンプパル
スを用いることができるようにする。
とレーザの遷移との間のエネルギの差、およびポンプ光
のスペクトル範囲等の条件の結果、ポンプ出力のかなり
の部分が熱に変換され、これらの熱はすべて流体冷却剤
22によって放散されなければならない。好ましい実施
例のさらに他のエレメントは改良された流体冷却システ
ムであり、これにより冷却剤22は図11に概略的に示
されるレーザロッド12、フラッシュランプ14および
光ポンプキャビティ20の表面に実質的に平行に送ら
れ、熱を発散する表面のすべてに対して平行な実質的に
層状の流れが維持される。レーザヘッド26を介する冷
却剤22の層状の流れは、角変位が比較的小さいこと、
内面に対して実質的に平行に流れを向けること、および
内面に沿った流速を制限することを特徴とするレーザヘ
ッド26を介する冷却剤22の流路で得られる。流路
は、流体がスペクトルフィルタ70およびフラッシュラ
ンプ14(またはレーザロッド12)の熱を有する表面
間の円筒形の体積にわたって流れるように、スペクトル
フィルタ70をフラッシュランプ14およびレーザロッ
ド12の周りに同心的に配置して作り出され得る。厳密
にいうと、層状の流れの特性により、ダクト24を介し
て効率よく均一に冷却剤を交換できるが、熱を放散する
表面、すなわちレーザロッド12、フラッシュランプ1
4、スペクトルフィルタ70およびポンプキャビティ2
0と、流体冷却剤22との間の表面と流体との界面にお
ける熱伝導性の熱交換しか行なうことができない。した
がって、好ましい実施例では、熱を放散する表面に平行
な実質的に層状の流れが維持され、表面と流体との界面
のすぐ周りにおいてのみ層状でない流れまたは乱流がわ
ずかに残り、したがって熱伝達の程度はより高くなる。
そのような状態は、表面と流体との界面で乱流が生じる
程度を上回る程度まで流速を増加することによって起こ
る。好ましい流れの状態は図11に示されており、ここ
で領域90において実質的に層状の流れが維持され、領
域92において層状でない流れがわずかに存在する。高
温の表面近くの層状でない流れは、レーザヘッド26を
介する冷却剤の流れをあまり損なわずに境界面での対流
による熱交換を増加させる。より効率的な流体冷却シス
テムは、レーザロッド12における長期間にわたるまた
は累積的な加熱効果を低減するように機能し、それによ
ってより高いパルスの繰返し速度を得ることができる。
さらに、効率のよい流体冷却システムは連続的な出力源
を用いてポンプパルスのシーケンスを補償するため、相
助的な改善が得られる。
外科手術の方法は、改変させるべき組織に光パルスを向
けるステップを含み、光パルスは1.7μm〜4.0μ
mの波長を有し、パルスエネルギは1ジュール未満であ
り、パルス繰返し速度は10パルス/秒(PPS)を上
回る。パルス化されたエネルギのパルス持続時間は好ま
しくは500μs未満である。組織に与える損傷を少な
くした効果的な組織の改変は、好ましくは2.0J/m
m2 /パルス未満の放射照射量で達成され、いくつかの
実施例では、そのような放射照射量は約1.5J/mm
2 /パルス未満である。表1は、低いパルスエネルギお
よび高いパルス繰返し速度を用いた多数の好ましいレー
ザによる外科の応用例を示しており、パルスエネルギ、
繰返し速度およびスポットサイズの好ましい値または範
囲を示している。
間で送られることにより透過される)以外の場合は、好
ましくは、光エネルギを組織に向けるために光ファイバ
において見られるような導波路が用いられる。赤外部の
中央のスペクトル領域であって、強度の高い光を透過す
るという条件下では、多くの光ファイバにおいて光が吸
収されるまたは損失される。吸収された放射により、フ
ァイバがかなり悪化し、レーザ出力がさらに必要とな
る。所与の平均出力レベルに関して、より低いエネルギ
およびより高い繰返し速度の光パルスにおいて光ファイ
バの透過の減衰がより少なくなるため、ここに開示する
好ましい実施例はこの問題を回避するのに役立つもので
ある。
関して説明したが、本発明には前掲の特許請求の範囲の
精神および範囲からはずれることなく種々の変形例が可
能であること、および本発明のある特徴を他の特徴を用
いずに利点となるように用いられることもできることが
当業者により理解されるであろう。
体レーザの概略断面図である。
ルス形成ネットワークの基本的な構成を示す概略図であ
る。
フを示す図である。
時間の関数として表わしたグラフを示す図である。
ビティの概略断面図である。
ャビティの概略断面図である。
クトルフィルタの断面斜視図である。
ルタの透過率とを表わすグラフを示す図である。
光キャビティの断面図である。
ステムの概略断面図である。
Claims (18)
- 【請求項1】 ポンプ光源と、 前記ポンプ光源からのポンプ光によるポンピングのため
に配置されるレーザ材料を含む共振キャビティとを含
み、前記レーザ材料は、前記ポンプ光によるポンピング
に応答して1.7μm〜4μmの波長の光を放射し、 10パルス/秒を上回るパルス繰返し速度でパルス化さ
れた光ポンプエネルギを生成するように前記ポンプ光源
にエネルギを与えるための回路をさらに含み、前記共振
キャビティは、前記繰返し速度でレーザパルスを生成
し、ポンプパルスの強度は前記パルス繰返し速度で前記
共振キャビティにおいて熱によるレンズ作用によって引
起こされる前記レーザパルスの不安定性を特に防ぐのに
十分に短い立上がり時間および立下がり時間を有する、
パルス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項2】 パルス繰返し速度は、20パルス/秒以
上である、請求項1に記載のパルス化され光ポンピング
されたレーザ。 - 【請求項3】 前記レーザパルスのエネルギは1J未満
である、請求項1に記載のパルス化され光ポンピングさ
れたレーザ。 - 【請求項4】 前記レーザパルスの持続時間は、500
μs未満である、請求項1に記載のパルス化され光ポン
ピングされたレーザ。 - 【請求項5】 前記回路は、前記レーザ媒体を前記レー
ザ媒体の実質的にレーザしきい値であってレーザしきい
値未満に維持するのに十分なレベルで前記レーザ媒体に
ポンプエネルギを供給するために、パルス間周期に前記
ポンプ光源にエネルギを与える、請求項1に記載のパル
ス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項6】 前記ポンプ光源および前記レーザ媒体
は、前記ポンプ光源および前記レーザ媒体の各々の軸が
楕円の異なる焦点と実質的に同一線上になるように、楕
円形の断面を有する円筒形反射キャビティ内に配置され
る、請求項4に記載のパルス化され光ポンピングされた
レーザ。 - 【請求項7】 光フィルタは、前記ポンプ光源によって
放射される光を実質的にすべて遮断するように配置さ
れ、前記レーザ媒体のポンプ波長に対応する光波長で最
大相対スペクトル透過率を有する、請求項5に記載のパ
ルス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項8】 前記共振キャビティは、前記レーザ媒体
における熱によるレンズ作用の効果を少なくとも部分的
に補償するように構成される反射材を含む、請求項1に
記載のパルス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項9】 前記レーザ媒体を冷却するための流体冷
却剤が流れ、前記流体冷却剤は、前記レーザ媒体の前記
表面と流体との間の境界を除いて前記レーザ媒体の表面
に平行な方向の実質的に層状の流れを維持するように構
成される流路を有する、請求項1に記載のパルス化され
光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項10】 ポンプ光源と、 レーザ媒体と反射材とを備える光共振器とを含み、前記
レーザ媒体は、前記ポンプ光源からのポンプ光でのポン
ピングに応答して1.7μm〜4μmの光を放射し、前
記反射材のうちの1つはレーザ光出力を生成するように
部分的に透過性であり、前記反射材のうちの少なくとも
1つは湾曲したミラーを含み、前記ミラーの曲率は、前
記レーザ媒体における熱によるレンズ作用の効果を少な
くとも部分的補償するように選択され、 前記レーザ媒体を冷却するための流体システムをさらに
含み、前記システムは、前記レーザ媒体の前記表面と流
体との間の境界を除いて、前記レーザ媒体の表面に平行
な方向に、前記レーザ媒体を含む前記光共振器キャビテ
ィの一部分にわたって実質的に層状の流れを与えるよう
に構成され、 電気パルスを生成し、前記ポンプ源にエネルギを与える
ための電気回路をさらに含み、前記電気パルスにおい
て、ピーク出力に対する全エネルギの比率は500μs
未満であり、前記電気回路は、前記パルスと前記パルス
との間に前記ポンプ源にパルス間エネルギを供給し、前
記パルス間エネルギは、前記レーザ媒体を前記レーザ媒
体の実質的にレーザしきい値であってレーザしきい値未
満に保持するのに十分なポンプエネルギを前記レーザ媒
体に供給するように前記ポンプ源にエネルギを与える、
パルス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項11】 レーザ光出力は、1J未満のパルスエ
ネルギのパルスからなる、請求項9に記載のパルス化さ
れ光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項12】 パルス繰返し速度は10パルス/秒を
上回る、請求項9に記載のパルス化され光ポンピングさ
れたレーザ。 - 【請求項13】 光ポンプキャビティは、前記ポンプ光
源と前記レーザ媒体との各々が楕円の異なる焦点線と整
列されるように前記ポンプ光源と前記レーザ媒体とがそ
の中に配置される楕円形の反射シリンダからなる、請求
項9に記載のパルス化され光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項14】 光フィルタは、前記ポンプ光源から放
射されるポンプ光を実質的にすべて遮断するように配置
され、前記レーザ媒体のポンプ波長以外の波長のポンプ
光を優先的に吸収する、請求項12に記載のパルス化さ
れ光ポンピングされたレーザ。 - 【請求項15】 波長が1.7〜4μmであり、かつ繰
返し速度が10パルス/秒を上回り、パルスエネルギが
1J未満である光パルスを供給するステップと、 前記パルスを組織に向けて前記組織を改変するステップ
とを含む、外科手術の方法。 - 【請求項16】 パルスの持続期間は500μs未満で
ある、請求項15に記載の外科手術の方法。 - 【請求項17】 光ファイバを介してパルスを送るステ
ップを含む、請求項15に記載の外科手術の方法。 - 【請求項18】 前記組織に対する放射照射量は2.0
J/mm2 /パルス未満である、請求項15に記載の外
科手術の方法。
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