JPH0764022A - 光ファイバ部品 - Google Patents
光ファイバ部品Info
- Publication number
- JPH0764022A JPH0764022A JP5211481A JP21148193A JPH0764022A JP H0764022 A JPH0764022 A JP H0764022A JP 5211481 A JP5211481 A JP 5211481A JP 21148193 A JP21148193 A JP 21148193A JP H0764022 A JPH0764022 A JP H0764022A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- optical
- optical fiber
- magneto
- fiber
- fusion
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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- Optical Couplings Of Light Guides (AREA)
- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
- Light Guides In General And Applications Therefor (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【目的】任意の伝送路間、ファイバアンプに使われるイ
ンライン型光アイソレータおよび光サーキュレータにお
いて、小型、安価、単純な構成で生産性、汎用性の高い
ファイバ型光アイソレータ、ファイバ型光サーキュレー
タとして使用できる光ファイバ部品の提供を目的とす
る。 【構成】石英ガラス等の任意の等方性物質を使った光フ
ァイバ１と、ファラデー回転ガラス等の磁気光学材料か
ら成る光ファイバ２を隣接して整列させ、融着延伸し、
光パワーの分布結合を生じる融着延伸部３を形成し、こ
の融着延伸部３に外部より永久磁石、電磁石等により光
の進行方向と垂直なＹ方向に沿った磁界を印加すること
により光ファイバ１と磁気光学ファイバ２の間に非相反
な分布結合を生じさせ光アイソレータ、光サーキュレー
タを構成する。
ンライン型光アイソレータおよび光サーキュレータにお
いて、小型、安価、単純な構成で生産性、汎用性の高い
ファイバ型光アイソレータ、ファイバ型光サーキュレー
タとして使用できる光ファイバ部品の提供を目的とす
る。 【構成】石英ガラス等の任意の等方性物質を使った光フ
ァイバ１と、ファラデー回転ガラス等の磁気光学材料か
ら成る光ファイバ２を隣接して整列させ、融着延伸し、
光パワーの分布結合を生じる融着延伸部３を形成し、こ
の融着延伸部３に外部より永久磁石、電磁石等により光
の進行方向と垂直なＹ方向に沿った磁界を印加すること
により光ファイバ１と磁気光学ファイバ２の間に非相反
な分布結合を生じさせ光アイソレータ、光サーキュレー
タを構成する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、光通信や光計測の分野
において用いられる光アイソレータや光サーキュレータ
に関し、特に全体をファイバ型に構成してファイバ型光
アイソレータ、ファイバ型光サーキュレータとして用い
られる光ファイバ部品である。
において用いられる光アイソレータや光サーキュレータ
に関し、特に全体をファイバ型に構成してファイバ型光
アイソレータ、ファイバ型光サーキュレータとして用い
られる光ファイバ部品である。
【０００２】
【従来技術】半導体レーザー（レーザーダイオード：以
下ＬＤ）を光源とする光通信や光計測では、伝送経路の
途中で反射された光が光源であるＬＤの活性層まで戻る
と、発振波長や出力の変動を起こして正確な信号の伝送
や計測ができなくなる。この反射の原因は様々有り、単
に光ファイバや光学素子、あるいは接続される装置の各
入出射面で反射が生じるだけでなく、光ファイバの傷、
光ファイバへの応力、光ファイバの曲がりや屈折率の不
均一等の回避不可能な要因によるものもある。
下ＬＤ）を光源とする光通信や光計測では、伝送経路の
途中で反射された光が光源であるＬＤの活性層まで戻る
と、発振波長や出力の変動を起こして正確な信号の伝送
や計測ができなくなる。この反射の原因は様々有り、単
に光ファイバや光学素子、あるいは接続される装置の各
入出射面で反射が生じるだけでなく、光ファイバの傷、
光ファイバへの応力、光ファイバの曲がりや屈折率の不
均一等の回避不可能な要因によるものもある。
【０００３】従って、光源にＬＤを用いた伝送経路には
反射光を防ぐ手段が不可欠である。光アイソレータは、
この様なＬＤへの反射戻り光を防ぐデバイスである。
反射光を防ぐ手段が不可欠である。光アイソレータは、
この様なＬＤへの反射戻り光を防ぐデバイスである。
【０００４】今まで光アイソレータとしては、バルク型
のファラデー回転子と偏光子を組み合わせたものが実用
上用いられてきた。また、光ファイバアンプや伝送路中
の任意の箇所に光アイソレータを組み込む場合は光アイ
ソレータの入出射端にレンズ、ファイバを取り付けたイ
ンライン型あるいはピグテイル型と呼ばれるものが使わ
れる。
のファラデー回転子と偏光子を組み合わせたものが実用
上用いられてきた。また、光ファイバアンプや伝送路中
の任意の箇所に光アイソレータを組み込む場合は光アイ
ソレータの入出射端にレンズ、ファイバを取り付けたイ
ンライン型あるいはピグテイル型と呼ばれるものが使わ
れる。
【０００５】図５はインライン型光アイソレータの従来
例で、光学軸が表面と傾くように平行平板に形成した複
屈折板６と、それぞれこの複屈折板６と同じ表面と光学
軸の傾き角を持つと共に、複屈折板６の１／√２の厚さ
を有し、複屈折板６に対して入射光線方向を軸としてそ
れぞれ４５度の角度だけ回転して配置した複屈折板７お
よび複屈折板８と、複屈折板６および７の間に挿入さ
れ、偏光面の回転を４５度としたファラデー回転子９か
らなっている。図中では順方向の光を実線の矢印、逆方
向の光を波線の矢印で示す。順方向の光は複屈折板６に
入射すると直交する２つの直線偏光（常光、異常光）に
分離され、平行な２本の光として直進し、ファラデー回
転子９で偏光面をそれぞれ４５度回転させる。複屈折板
７では、この複屈折板７の光学軸と平行な偏光面を持つ
光を、ずらした位置から出射し、複屈折板８で一本の光
線に合成する。次に右方から来た逆方向の光は複屈折板
８を通りファラデー回転子９に入射するまでは上記説明
の逆を進むだけであるが、ファラデー回転子９で非相反
な偏光面の回転を受けるのでファラデー回転子９から出
射された光は左方から来た順方向の場合と９０度異なる
偏光面を持つことになる。従って、複屈折板６に右方か
ら入射した光は図のように左方からの場合と違う位置に
出射されることになり遮断される。
例で、光学軸が表面と傾くように平行平板に形成した複
屈折板６と、それぞれこの複屈折板６と同じ表面と光学
軸の傾き角を持つと共に、複屈折板６の１／√２の厚さ
を有し、複屈折板６に対して入射光線方向を軸としてそ
れぞれ４５度の角度だけ回転して配置した複屈折板７お
よび複屈折板８と、複屈折板６および７の間に挿入さ
れ、偏光面の回転を４５度としたファラデー回転子９か
らなっている。図中では順方向の光を実線の矢印、逆方
向の光を波線の矢印で示す。順方向の光は複屈折板６に
入射すると直交する２つの直線偏光（常光、異常光）に
分離され、平行な２本の光として直進し、ファラデー回
転子９で偏光面をそれぞれ４５度回転させる。複屈折板
７では、この複屈折板７の光学軸と平行な偏光面を持つ
光を、ずらした位置から出射し、複屈折板８で一本の光
線に合成する。次に右方から来た逆方向の光は複屈折板
８を通りファラデー回転子９に入射するまでは上記説明
の逆を進むだけであるが、ファラデー回転子９で非相反
な偏光面の回転を受けるのでファラデー回転子９から出
射された光は左方から来た順方向の場合と９０度異なる
偏光面を持つことになる。従って、複屈折板６に右方か
ら入射した光は図のように左方からの場合と違う位置に
出射されることになり遮断される。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】ところが図５の様な構
成の光アイソレータは、高価な複屈折板を多数使用する
為安価な製品を提供することが困難である。
成の光アイソレータは、高価な複屈折板を多数使用する
為安価な製品を提供することが困難である。
【０００７】また、光アイソレータ内を２本の光線が通
過するため部品が大型化してしまうし、２本の光線の分
離合成、それぞれの光学素子の光学軸と光線の偏光方向
の調整が非常に困難で作製時間がかかり、コストアップ
につながってしまう。
過するため部品が大型化してしまうし、２本の光線の分
離合成、それぞれの光学素子の光学軸と光線の偏光方向
の調整が非常に困難で作製時間がかかり、コストアップ
につながってしまう。
【０００８】さらに多数の光学素子に加えて光ファイバ
との結合にレンズ等の光学系を必要とするため、多くの
入出射面があり反射や散乱損失が大きい。
との結合にレンズ等の光学系を必要とするため、多くの
入出射面があり反射や散乱損失が大きい。
【０００９】
【課題を解決するための手段】本発明は上述の問題点を
解決するため、光ファイバ自体に直接アイソレータ機能
を付加するものである。
解決するため、光ファイバ自体に直接アイソレータ機能
を付加するものである。
【００１０】磁界を印加した磁気光学材料の導波路で順
方向と逆方向に伝搬する光の伝搬定数が異なることは知
られている。これは非相反位相シフトと呼ばれ、そのシ
フト量は、磁界を掛けない場合の伝搬定数をβとすれ
ば、例えば順方向はβ＋Δβ、逆方向はβ−Δβとあら
わすことができる。Δβの大きさは、磁気光学材料の特
性と、導波路の構造で決まる。この性質を利用すれば順
方向と逆方向で結合効率の異なる分岐結合器を構成する
ことができる。
方向と逆方向に伝搬する光の伝搬定数が異なることは知
られている。これは非相反位相シフトと呼ばれ、そのシ
フト量は、磁界を掛けない場合の伝搬定数をβとすれ
ば、例えば順方向はβ＋Δβ、逆方向はβ−Δβとあら
わすことができる。Δβの大きさは、磁気光学材料の特
性と、導波路の構造で決まる。この性質を利用すれば順
方向と逆方向で結合効率の異なる分岐結合器を構成する
ことができる。
【００１１】分布結合における２つの導波層間のパワー
の移り変わりは導波層Ａの伝搬定数をβａ、導波層Ｂの
伝搬定数をβｂ、結合長をＬ、２つの導波路の結合係数
をχとして、導波層ＡからＢへ移るパワーの割合を初期
値を１として数１のＰABの如く表せる。
の移り変わりは導波層Ａの伝搬定数をβａ、導波層Ｂの
伝搬定数をβｂ、結合長をＬ、２つの導波路の結合係数
をχとして、導波層ＡからＢへ移るパワーの割合を初期
値を１として数１のＰABの如く表せる。
【００１２】
【数１】
【００１３】この式から伝搬定数βa とβb の両方、あ
るいはどちらか一方を変えればパワーが移り変わる距離
と移り変わる割合を変えられることがわかる。適当な磁
気光学材料で導波路の構造（厚さ、幅、長さ）を調整す
れば順方向と逆方向でこの伝搬定数を変えることが、す
なわち非相反な分布結合をさせることができ、順方向は
０％、逆方向は１００％結合する分岐結合器も実現可能
になる。即ちこれは光サーキュレータ、および光アイソ
レータとなる。本発明は、磁気光学効果によるこの非相
反な導波路の結合の性質を伝送用の光ファイバに直接付
加するものである。
るいはどちらか一方を変えればパワーが移り変わる距離
と移り変わる割合を変えられることがわかる。適当な磁
気光学材料で導波路の構造（厚さ、幅、長さ）を調整す
れば順方向と逆方向でこの伝搬定数を変えることが、す
なわち非相反な分布結合をさせることができ、順方向は
０％、逆方向は１００％結合する分岐結合器も実現可能
になる。即ちこれは光サーキュレータ、および光アイソ
レータとなる。本発明は、磁気光学効果によるこの非相
反な導波路の結合の性質を伝送用の光ファイバに直接付
加するものである。
【００１４】本発明を図１を用いて説明する。等方性材
料（例えば石英ガラス）からなる光ファイバ１に磁気光
学材料（例えばファラデー回転ガラス）からなる光ファ
イバ２（以下磁気光学ファイバと称する）を隣接して整
列させ、融着延伸する事により、この融着延伸部３で２
つのファイバに分布結合を生じせしめる。融着延伸部３
には外部より永久磁石、電磁石等により光の進行方向と
垂直な方向Ｙ方向に沿った磁界を印加する。
料（例えば石英ガラス）からなる光ファイバ１に磁気光
学材料（例えばファラデー回転ガラス）からなる光ファ
イバ２（以下磁気光学ファイバと称する）を隣接して整
列させ、融着延伸する事により、この融着延伸部３で２
つのファイバに分布結合を生じせしめる。融着延伸部３
には外部より永久磁石、電磁石等により光の進行方向と
垂直な方向Ｙ方向に沿った磁界を印加する。
【００１５】なお、磁気光学ファイバ２はコアとクラッ
ドの両方を磁気光学材料で形成されたもの、コアが磁気
光学材料でクラッドが石英ガラス等の磁気光学材料以外
の材料で形成されたもの、あるいは磁気光学材料を単に
細径化したコアを具備しないもの等であって、このよう
に磁気光学材料を使用したファイバであれば、光ファイ
バ１との間に形成した融着延伸部３で生じる分布結合は
非相反に作用する。
ドの両方を磁気光学材料で形成されたもの、コアが磁気
光学材料でクラッドが石英ガラス等の磁気光学材料以外
の材料で形成されたもの、あるいは磁気光学材料を単に
細径化したコアを具備しないもの等であって、このよう
に磁気光学材料を使用したファイバであれば、光ファイ
バ１との間に形成した融着延伸部３で生じる分布結合は
非相反に作用する。
【００１６】
【作用】光ファイバ１のコアを伝搬してきた光は、融着
延伸部３で磁気光学ファイバ２と分布結合を生じ光パワ
ーのやり取りをする。融着延伸部３には図中Ｙ方向に磁
界を印加してあるため磁気光学ファイバ２では順方向と
逆方向で非相反な伝搬定数差を生じる。順方向の伝搬定
数はβｂ＋Δβｂ、逆方向はβｂ−ΔβｂでΔβｂが磁
界印加による磁気光学効果に起因するものである。光フ
ァイバ１の伝搬定数をβａとすれば、順方向はβａの光
ファイバとβｂ＋Δβｂの光ファイバの分布結合、逆方
向はβａの光ファイバとβｂ−Δβｂの光ファイバの分
布結合と見なす事が出来る。光ファイバ１のコアから磁
気光学ファイバ２のコアに移る光パワーＰABを結合長Ｌ
の関数として表したのが図２である。Ｆが順方向、Ｂが
逆方向に対応する。この図で結合長Ｌｃの所を見れば、
順方向はほぼ０％、逆方向はほぼ１００％の結合を生じ
ている。従って融着延伸部３の長さをＬｃとすれば、順
方向の光はそのまま光ファイバ１のコアを進行し、逆方
向の光はほぼ１００％磁気光学ファイバ２のコアに移っ
てしまうため、光ファイバ１のコアを伝搬して逆方向に
戻る事は出来ない。即ちアイソレータを形成する事がわ
かる。
延伸部３で磁気光学ファイバ２と分布結合を生じ光パワ
ーのやり取りをする。融着延伸部３には図中Ｙ方向に磁
界を印加してあるため磁気光学ファイバ２では順方向と
逆方向で非相反な伝搬定数差を生じる。順方向の伝搬定
数はβｂ＋Δβｂ、逆方向はβｂ−ΔβｂでΔβｂが磁
界印加による磁気光学効果に起因するものである。光フ
ァイバ１の伝搬定数をβａとすれば、順方向はβａの光
ファイバとβｂ＋Δβｂの光ファイバの分布結合、逆方
向はβａの光ファイバとβｂ−Δβｂの光ファイバの分
布結合と見なす事が出来る。光ファイバ１のコアから磁
気光学ファイバ２のコアに移る光パワーＰABを結合長Ｌ
の関数として表したのが図２である。Ｆが順方向、Ｂが
逆方向に対応する。この図で結合長Ｌｃの所を見れば、
順方向はほぼ０％、逆方向はほぼ１００％の結合を生じ
ている。従って融着延伸部３の長さをＬｃとすれば、順
方向の光はそのまま光ファイバ１のコアを進行し、逆方
向の光はほぼ１００％磁気光学ファイバ２のコアに移っ
てしまうため、光ファイバ１のコアを伝搬して逆方向に
戻る事は出来ない。即ちアイソレータを形成する事がわ
かる。
【００１７】このようにして非常に単純な構成でファイ
バインライン型光アイソレータを作る事が出来る。光ア
イソレータ中に接続点が皆無で反射の心配がない。また
面倒な光学素子のアライメントやレンズ系も必要としな
い。
バインライン型光アイソレータを作る事が出来る。光ア
イソレータ中に接続点が皆無で反射の心配がない。また
面倒な光学素子のアライメントやレンズ系も必要としな
い。
【００１８】
【実施例】図１は本発明の実施例である。伝送用シング
ルモードファイバである光ファイバ１とファラデー回転
ガラスからなる磁気光学ファイバ２を融着延伸して作ら
れている。なお、磁気光学ファイバ２は全体をファラデ
ー回転ガラスで形成し、導波層であるコアを具備する。
ルモードファイバである光ファイバ１とファラデー回転
ガラスからなる磁気光学ファイバ２を融着延伸して作ら
れている。なお、磁気光学ファイバ２は全体をファラデ
ー回転ガラスで形成し、導波層であるコアを具備する。
【００１９】この融着延伸部３にはポートＡから入射し
た光はポートＣ（ポートＡ→ポートＣ）へ、ポートＢ→
ポートＤへ、ポートＣ→ポートＢへ、ポートＤ→ポート
Ａヘとサーキュレータの動作をする。このまま全てのポ
ートを使えば光サーキュレータとなるが、信号伝送用の
ファイバをポートＡとＣ、即ち光ファイバ１にのみ接続
すれば光はポートＡからはポートＢへ行くが、ポートＣ
からはポートＡには戻ることができず光アイソレータと
なる。この時、磁気光学ファイバ２の終端であるポート
Ｂに光吸収物質を取り付ければここでの反射や散乱がな
くなり特性が向上する。信号光はコネクタ等で接続され
るが、光ファイバ１は伝送用の光ファイバと全く同じも
のであるため接続が容易で、屈折率の差により生じるフ
レネル反射も防ぐことができる。
た光はポートＣ（ポートＡ→ポートＣ）へ、ポートＢ→
ポートＤへ、ポートＣ→ポートＢへ、ポートＤ→ポート
Ａヘとサーキュレータの動作をする。このまま全てのポ
ートを使えば光サーキュレータとなるが、信号伝送用の
ファイバをポートＡとＣ、即ち光ファイバ１にのみ接続
すれば光はポートＡからはポートＢへ行くが、ポートＣ
からはポートＡには戻ることができず光アイソレータと
なる。この時、磁気光学ファイバ２の終端であるポート
Ｂに光吸収物質を取り付ければここでの反射や散乱がな
くなり特性が向上する。信号光はコネクタ等で接続され
るが、光ファイバ１は伝送用の光ファイバと全く同じも
のであるため接続が容易で、屈折率の差により生じるフ
レネル反射も防ぐことができる。
【００２０】図３は本発明の実施例の製造法の説明であ
る。はじめに（１）のように伝送用シングルモードファ
イバ１と磁気光学ファイバ２を隣接して整列させ、次に
（２）のように隣接する一部を加熱して融着し、さらに
（３）のように加熱したまま延伸を行う。なおここで延
伸する長さは、図２で示した結合長Ｌｃを形成する長さ
である。
る。はじめに（１）のように伝送用シングルモードファ
イバ１と磁気光学ファイバ２を隣接して整列させ、次に
（２）のように隣接する一部を加熱して融着し、さらに
（３）のように加熱したまま延伸を行う。なおここで延
伸する長さは、図２で示した結合長Ｌｃを形成する長さ
である。
【００２１】図４は本発明の第２の実施例で、１１を励
起光源とするファイバアンプの途中に光アイソレータ４
を形成したものである。既に装置内に配置されている光
ファイバの任意の場所に磁気光学ファイバ２を隣接させ
て融着延伸することにより光アイソレータ４を形成して
いる。磁石５は融着延伸部３に磁界を印加している。
起光源とするファイバアンプの途中に光アイソレータ４
を形成したものである。既に装置内に配置されている光
ファイバの任意の場所に磁気光学ファイバ２を隣接させ
て融着延伸することにより光アイソレータ４を形成して
いる。磁石５は融着延伸部３に磁界を印加している。
【００２２】従来はインライン型光アイソレータをコネ
クタを介して取り付ける必要があったが、本発明ではそ
のような接続部が不要で光ファイバに直接アイソレータ
機能を付加できる。エルビウムドープファイバ１０自体
にアイソレータ部を形成する事も可能である。光アイソ
レータを取り付けることによる接続点の増加を防ぐこと
ができ、信頼性の向上と、反射光の減少を図ることがで
きる。
クタを介して取り付ける必要があったが、本発明ではそ
のような接続部が不要で光ファイバに直接アイソレータ
機能を付加できる。エルビウムドープファイバ１０自体
にアイソレータ部を形成する事も可能である。光アイソ
レータを取り付けることによる接続点の増加を防ぐこと
ができ、信頼性の向上と、反射光の減少を図ることがで
きる。
【００２３】
【効果】単純な構造でレンズ、偏光子等が無く、光学的
アライメントが不要になる。
アライメントが不要になる。
【００２４】部品点数が少なく、光ファイバ自体を光ア
イソレータにするため小型になる。
イソレータにするため小型になる。
【００２５】途中に入出射面が存在しないため、光アイ
ソレータ内部からの反射光が減少する。
ソレータ内部からの反射光が減少する。
【００２６】任意の伝送用ファイバに直接付加できるた
め、応用性が高く、利用価値が大きい。
め、応用性が高く、利用価値が大きい。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の第１の実施例を示す光サーキュレータ
の構成図である。
の構成図である。
【図２】非相反な分布結合を示すグラフである。
【図３】（１）（２）（３）は本発明の製造法を示す製
造工程図である。
造工程図である。
【図４】本発明の第２の実施例を示す光ファイバアンプ
の構成図である。
の構成図である。
【図５】インライン型アイソレータの従来例を示す図で
ある。
ある。
１：光ファイバ ２：磁気光学ファイバ ３：融着延伸部
Claims (1)
- 【請求項１】等方性物質で形成された光ファイバと、磁
気光学物質で形成された磁気光学ファイバとが隣接さ
れ、その一部に形成された融着延伸部に光の進行方向に
垂直な磁界が印加されて、前記融着延伸部に非相反な分
布結合が生じるように構成されたことを特徴とする光フ
ァイバ部品。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21148193A JP3457710B2 (ja) | 1993-08-26 | 1993-08-26 | 光ファイバ部品 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21148193A JP3457710B2 (ja) | 1993-08-26 | 1993-08-26 | 光ファイバ部品 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0764022A true JPH0764022A (ja) | 1995-03-10 |
| JP3457710B2 JP3457710B2 (ja) | 2003-10-20 |
Family
ID=16606672
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP21148193A Expired - Fee Related JP3457710B2 (ja) | 1993-08-26 | 1993-08-26 | 光ファイバ部品 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3457710B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN106500823A (zh) * | 2016-12-05 | 2017-03-15 | 华南理工大学 | 基于细径多模光纤实现高灵敏度分布式声波传感的装置 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62158135A (ja) * | 1985-12-28 | 1987-07-14 | Hoya Corp | フアラデ−回転シングルモ−ド光フアイバ− |
| JPH0311303A (ja) * | 1989-06-09 | 1991-01-18 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光サーキュレータ |
-
1993
- 1993-08-26 JP JP21148193A patent/JP3457710B2/ja not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62158135A (ja) * | 1985-12-28 | 1987-07-14 | Hoya Corp | フアラデ−回転シングルモ−ド光フアイバ− |
| JPH0311303A (ja) * | 1989-06-09 | 1991-01-18 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光サーキュレータ |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN106500823A (zh) * | 2016-12-05 | 2017-03-15 | 华南理工大学 | 基于细径多模光纤实现高灵敏度分布式声波传感的装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP3457710B2 (ja) | 2003-10-20 |
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